Analysis 3

Vorwort Im ersten Teil dieses Bandes gebe ich eine Einf¨ uhrung in die Theorie der gewöhnlichen Differentialgleichunge...

Author: Theodor Bröcker

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Vorwort Im ersten Teil dieses Bandes gebe ich eine Einf¨ uhrung in die Theorie der gewöhnlichen Differentialgleichungen. Sie sind den meisten Studenten schon in den Anfängerkursen der Physik als eine gewisse Sorte von Formeln begegnet, f¨ ur die Lösungsformeln gesucht werden. Ich beginne daher gleich mit einem systematischen Aufbau der allgemeinen Theorie im Höherdimensionalen. Hauptthemen sind der lokale Fluß eines Vektorfeldes, lineare Differentialgleichungen, Stabilit¨ at und erste Integrale. Der zweite Teil handelt von der globalen Integrationstheorie mit den Integralsätzen von Stokes und Gauß als zentralen Ergebnissen. Hier ist von Mannigfaltigkeiten die Rede, nicht nur von Untermannigfaltigkeiten des Rn . Dieser kleine Schritt der Abstraktion bringt sp¨ ater große Erleichterung und reichen Gewinn auch in sehr konkreten Anwendungen, wie zum Beispiel einem einfachen Beweis des Brouwerschen Fixpunktsatzes. Man braucht eben nicht nur die Mannigfaltigkeiten als Objekte des Studiums, man braucht eine handliche Kategorie. Zum Schluß findet man auch den Kalk¨ ul der klassischen Vektoranalysis im Dreidimensionalen. Dieser Band ist nicht frei von Wiederholungen, zumal wenn man die beiden vorhergehenden B¨ ande hinzunimmt. Ich hoffe, daß man so leichter in der Mitte zu lesen beginnen kann. Wer liest denn auch ein Mathematikbuch durch? Im ganzen sind die drei Bände als Begleitlekt¨ ure f¨ ur einen dreisemestrigen Grundkurs der Analysis gedacht, und so sind sie auch entstanden. Nat¨ urlich sollte in den ersten vier Semestern eine Einf¨ uhrung in die Funktionentheorie hinzukommen und zwar möglichst fr¨ uh, wie ich meine. Herr Martin Lercher hat fast alle Figuren der ersten drei Kapitel hergestellt, Herr Martin Roller hat zur Verbesserung beigetragen und Frau Martina Hertl hat, wie schon f¨ ur die ersten beiden Bände, den Drucksatz besorgt. Ihnen danke ich herzlich. Meinen Studenten der Mathematik und Physik ist dieses Lehrbuch freundlich zugeeignet. Regensburg, im Sommer 1992 Theodor Bröcker

Inhaltsverzeichnis Kapitel I: Gew¨ ohnliche Differentialgleichungen 1 § 1. Die lokale Lösung einer Differentialgleichung

1

§ 2. Abhängigkeit von den Anfangswerten 13 § 3. Transformation einer Differentialgleichung § 4. Der lokale Fluß

17

24

Kapitel II: Lineare Differentialgleichungen 37 § 1. Allgemeine Theorie der linearen Differentialgleichungen 37 § 2. Die Entwicklung der Determinante 42 § 3. Autonome lineare Differentialgleichungen

46

§ 4. Die linearen Differentialgleichungen der Ebene

52

§ 5. Differentialgleichungen höherer Ordnung 56 § 6. Periodische Inhomogenitäten 63 § 7. Die Eulersche Differentialgleichung 66 Anhang zu Kapitel II § 8. Lineare Differentialgleichungen mit periodischen Koeffizienten 197 § 9. Lineare Differentialgleichungen mit isolierten Singularitäten 199

Kapitel III: Singularit¨ aten und Integrale 69 § 1. Stabilität

69

§ 2. Integralmannigfaltigkeiten eines Vektorfeldes § 3. Implizite Differentialgleichungen

77

84

Kapitel IV: Differenzierbare Mannigfaltigkeiten 93 § 1. Mengenlehre 93 § 2. Lokale Integralrechnung 96 § 3. Differenzierbare Mannigfaltigkeiten 99 § 4. Der Tangentialraum 107 § 5. Partitionen der Eins 116

Kapitel V: Integration auf Mannigfaltigkeiten 121 § 1. Algebra alternierender Formen 121 § 2. Integration alternierender Differentialformen 130 § 3. Erläuterungen zur Integration und Orientierung 135 § 4. Berandete Mannigfaltigkeiten 140 § 5. Die aüßere Ableitung

146

Kapitel VI: Die klassischen Integrals¨ atze 151 § 1. Der Hauptsatz

151

§ 2. Der Monodromiesatz

155

§ 3. Das Lemma von Poincaré 159 § 4. Riemannsche Mannigfaltigkeiten 163 § 5. Der Divergenzsatz 170 § 6. Vektoranalysis 175

Aufgaben

183

Zu Kapitel I 183 Zu Kapitel II

185

Zu Kapitel III

187

Zu Kapitel IV 188 Zu Kapitel V

190

Zu Kapitel VI 192

Literatur 204

Symbolverzeichnis 206

Namen- und Sachverzeichnis

207

Kapitel I

Gew¨ ohnliche Differentialgleichungen

Sie lassen sich nicht festhalten, und doch soll man von ihnen reden; man sucht daher alle Arten von Formeln auf, um ihnen wenigstens gleichnisweise beizukommen. Goethe

Gew¨ ohnliche Differentialgleichungen sind Gleichungen zwischen den Werten einer gesuchten Funktion y(t) und den Ableitungen y˙ , y¨ . . . und vielleicht auch der Zeit t und noch zusätzlichen Parametern. Sie zeigen die mathematische Gestalt eines Entwicklungsgesetzes und die Theorie dieser Gleichungen hat dadurch viele Anwendungen vor allem in der Physik. Aber sie bilden auch ein viel benutztes Werkzeug und zugleich ein f¨ ur sich selbst anziehendes und reiches Studienobjekt der Geometrie. Wir beginnen in diesem Kapitel mit den grundlegenden Definitionen und beweisen und interpretieren den lokalen Existenzsatz. Wir konstruieren den lokalen Fluß eines Vektorfeldes, und betonen u ¨berhaupt den geometrischen Aspekt der Theorie.

§ 1. Die lokale L¨ osung einer Differentialgleichung Das eigentliche Problem kann man folgendermaßen beschreiben: Auf einer Mannigfaltigkeit M , die wir zum Beispiel als Untermannigfaltigkeit eines euklidischen Raumes gegeben denken, sei jedem Punkt p ∈ M ein Tangentialvektor v(p) ∈ Tp M zugeordnet. Die Aufgabe ist, eine Kurve t 7→ α(t) auf M zu finden, so daß der Tangentialvektor der Kurve in jedem Punkt der dort gegebene Vektor v ist, also α(t) ˙ = v(α(t)). Vor allem aber ist die Aufgabe, eine geometrische Beschreibung der Schar aller solchen Kurven zu geben.

2

A

¨ hnliche Differentialrechnungen I. Gewo

Nun wollen wir einerseits auch zulassen, daß das Vektorfeld v auch von der Zeit t abh¨ angt. Andererseits aber besch¨ aftigen uns hier nur die lokalen Probleme, und das heißt nach Einf¨ uhrung einer Karte, statt M betrachten wir eine offene Menge U ⊂ Rn , und dann ist Tp U = Rn . Wir erklären also zunächst: Definition. Sei U offen in Rn . Ein Vektorfeld oder eine autonome Differentialgleichung auf U ist eine stetige Abbildung v : U → Rn . Man nennt U den Phasenraum des Vektorfeldes. Ist x ∈ U und τ ∈ R , so heißt eine C 1 -Kurve α : (a, b) → U eine Integralkurve von v mit Anfang x zur Zeit τ , wenn gilt: Es ist τ ∈ (a, b) , α(τ ) = x , und α(t) ˙ = v(α(t)) f¨ ur alle

t

∈

(a, b).

Weil erst die Frage nach Integralkurven die Abbildung v eigentlich als Differentialgleichung deutet, teilt man v auch gern als Gleichung f¨ ur eine gesuchte Lösung mit, in der Form x˙ = v(x), oder explizit x˙ 1 = v1 (x1 , . . . , xn ), .. . x˙ n

= vn (x1 , . . . , xn ).

¨ Naturgesetze werden oft durch Differentialgleichungen formuliert: Die Anderung des Zustandes x˙ ist eine Funktion v des Zustandes x . Kennt man den Anfang x(τ ) zur Zeit τ , so kann man nach dem Zustand x(t) fragen. Wir haben im ersten Semester schon einige Differentialgleichungen vollständig gelöst: (1.1) Beispiele. (i) Sei U = R der Phasenraum und v(x) = a · x das darauf gegebene Vektorfeld. Die zu lösende Differentialgleichung x˙ = a · x hat die Lösungen (Bd. 1, III, 5.3) x(t) = x0 eat .

¨ sung einer Differentialgleichung 1. Die lokale Lo

3

Dies ist eine der wichtigsten Differentialgleichungen u ¨berhaupt, das Entwicklungsgesetz konstanter Zuwachsraten. Die Exponentialfunktion wächst schnell. Die bescheidene Zuwachsrate von 6% im Jahr, die unser lokaler Energieversorger seit langem unverändert erzielt, f¨ uhrt im Laufe eines Menschenlebens zu 100-fachem Absatz. (ii) Auf dem Phasenraum U = R2 betrachte das Vektorfeld v(x, y) = (−y, x), also die Differentialgleichung x˙ = −y,

y˙ = x.

Sie hat die L¨ osungen (Bd. 1, III, 6.11): α cos t − sin t x(t) α cos t − β sin t . = = sin t cos t β y(t) α sin t + β cos t Ein ganz anschauliches Ergebnis, der Vektor v(x, y) steht senkrecht auf (x, y) mit gleicher L¨ ange, und die Matrix beschreibt eine Drehung um den Winkel t. Die Integralkurve durch (α, β) ist also ein Kreis.

B y

x

(iii) Die Gleichung x˙ = 1+x2 hat, wie wir wissen, die Lösung x(t) = tan t zum Anfangswert x(0) = 0, also die Lösung x(t) = tan(t − τ ) zum Anfangswert x(τ ) = 0. Hier zeichnen wir die Lösungskurven als Funktionen von t in U × R , also nicht das Phasenportrait: die Lösungskurven in U . Das Beispiel zeigt, daß die Lösungskurve x(t) mit Anfang 0 zur Zeit 0 nur in einem endlichen Zeitintervall (−π/2, π/2) definiert ist. F¨ ur t → ±π/2 gilt x(t) → ±∞ .

4

C D

¨ hnliche Differentialrechnungen I. Gewo x

t

In einer offenen Menge U ⊂ Rn kann dies nat¨ urlich auch ganz leicht dadurch passieren, daß die Integralkurven aus U in endlicher Zeit herauslaufen: Zum Beispiel hat die Diffe rentialgleichung x˙ = a (konstant) die Lösungen x(t) = at + b , und wenn U = {x |x| < 1} 1 und a 6= 0 ist, so existiert die Lösung x(t) = at durch 0 nur in der Zeit |t| < |a| , nämlich als wohldefinierte Kurve in U .

U

Aber das vorige Beispiel lehrt, daß auch in Rn eine Lösung nicht beliebig lange, f¨ ur alle Zeiten t, existieren muß . Auch das ist kein Wunder: Man kann ja durch einen Diffeomorphismus eine offene Kugel im Rn in den ganzen Rn transformieren. Was dabei aus der Differentialgleichung wird, werden wir noch genauer zeigen. Die bisher betrachteten Gleichungen konnten wir zu gegebenem Anfang vollständig und eindeutig lösen. Auch das ist nicht selbstverständlich. (iv) Die Differentialgleichung 2

x˙ = 3x 3 hat zum Anfang x(τ ) = 0 die Lösung x(t) = (t − τ )3 , aber auch die Lösung x(t) = 0.

E


5

x

t

Nicht zufällig ist die Differentialgleichung in dem Anfangspunkt x = 0 nicht differenzierbar. Solche zu gegebenem Anfang nicht eindeutig lösbaren Differentialgleichungen gäben als Natur- und Entwicklungsgesetz etwas sibyllinische Auskunft: Es kann ja in unserem Fall eine Lösung, die auf der t-Achse beginnt, beliebig lange auf der t-Achse bleiben, vielleicht f¨ ur immer; vielleicht aber entschließt sie sich zu irgendeiner Zeit τ , auf dem Zweig (t − τ )3 nach oben abzufahren. Bei stetigen Differentialgleichungen im Eindimensionalen kann man noch sagen, daß alle Lösungen zu einem gegebenen Anfang zwischen einer wohlbestimmten maximalen und einer wohlbestimmten minimalen verlaufen, wie es ja auch unser Beispiel zeigt. Aber im Mehrdimensionalen hat man dazu nichts Entsprechendes. Es ist daher bemerkenswert und ermutigend, daß man solche Mehrdeutigkeiten durch eine nicht zu einschränkende Voraussetzung u ¨ber die Differentialgleichung ausschließen kann. Stetigkeit allerdings, wie man sieht, gen¨ ugt nicht. Etwas allgemeiner als bisher betrachten wir zeitabhängige Differentialgleichungen, die noch von einem zusätzlichen Parameter abhängen. Definition. Sei U offen in Rn , sei D ⊂ R ein nicht leeres offenes Intervall und V ein metrischer Raum, z.B. eine Teilmenge von Rk . Dann ist eine Differentialgleichung mit Parameter eine stetige Abbildung v : U × D × V → Rn , und es heißt U der Phasenraum, D das Zeitintervall und V der Parameterraum der Differentialgleichung. Eine L¨ osung mit Anfang x ∈ U zur Zeit τ ∈ D und zum Parameter κ ∈ V ist eine C 1 -Kurve α : D → U , so daß f¨ ur alle t ∈ D gilt: α(t) ˙ = v(α(t), t, κ),

α(τ ) = x.


6

Im allgemeinen kann man die Abhängigkeit von t und κ wieder beseitigen, indem man t, κ als zusätzliche Variable zu x hinzunimmt und daf¨ ur auch die zusätzlichen Gleichungen κ˙ = 0,

t˙ = 1,

mit Anfang t(τ ) = τ hinzuf¨ ugt. Dann ist auf einer Lösungskurve κ konstant und die zus¨ atzliche Variable t ist der Kurvenparameter. Jedoch ist es nicht immer angebracht, die Parameter- und die Zeitabhängigkeit so zu beseitigen, denn die Voraussetzungen, die man an v als Funktion von x machen muß , sind etwas anders als die Voraussetzungen u ¨ber die Abhängigkeit von t und κ . Auch kann der Parameterraum ein beliebiger metrischer Raum und muß keine offene Menge im euklidischen Raum sein. Dennoch werden wir den autonomen Differentialgleichungen besondere Aufmerksamkeit widmen und manchmal mit einer Bemerkung dem Leser u ¨berlassen, das Gesagte auf zeitabh¨ angige Differentialgleichungen mit Parametern zu u ¨bertragen. Das soll dann immer so gehen, daß man von der gegebenen Differentialgleichung zu der zugehörigen autonomen Differentialgleichung u ¨bergeht, die wir eben beschrieben haben. Wie man Differentialgleichungen, in denen auch höhere Ableitungen auftreten, hier einordnen soll, werden wir in § 5 des nächsten Kapitels erklären. Nach einem Satz von Peano besitzt jede stetige Differentialgleichung zu gegebenem Anfang α(τ ) stets eine Lösung auf einem geeigneten Intervall um τ , aber diese braucht, wie wir gesehen haben, nicht eindeutig bestimmt zu sein. Und dann ist damit nicht viel anzufangen. Unter milden Voraussetzungen ist eine Differentialgleichung jedoch lokal eindeutig lösbar, und die Lösung hängt stetig von Anfangswert und Parameter und (nat¨ urlich) stetig differenzierbar von t ab.

(1.2) Satz von Picard-Lindel¨ of. Die Differentialgleichung v mit Parameter gen¨ uge einer Lipschitzbedingung: F¨ ur alle x1 , x2 ∈ U , t ∈ D und κ ∈ V sei |v(x1 , t, κ) − v(x2 , t, κ)| ≤ L · |x1 − x2 | mit einer Konstanten L ∈ R . Sei (u, τ, λ) ∈ U × D × V , und seien U1 = {x ∈ U |x − u| < a}, D1 = {t ∈ D |t − τ | < b} und V1 = {κ

∈

V |κ − λ| < c}.

Dann gilt: Sind die Schranken a, b, c gen¨ ugend klein gewählt, so hat die Differentialgleichung v|U × D1 × V1 zu jedem κ ∈ V1 und jedem Anfangswert x ∈ U1 zur Zeit τ genau eine Lösung. Es gibt also genau eine Funktion α : U1 × D1 × V1 → U,

mit α(x, τ, κ) = x und α(x, ˙ t, κ) = v(α(x, t, κ), t, κ) ,

und α ist stetig in allen Variablen. Dabei ist α˙ = ∂α/∂t die Ableitung nach der Zeit.


7

Z α

U

V

D

Beweis: Der Parameter κ läuft nur nebenher und sei in der Notation meist vergessen, wir schreiben kurz (zu festem κ ∈ V ): α(x, ˙ t) = v(α(x, t), t),

und manchmal auch (zu festem Anfangswert x

∈

U)

α(t) ˙ = v(α(t), t). Jeder verfällt sogleich auf den Gedanken, die Gleichung beidseits zu integrieren. Man erh¨ alt Zt (∗) α(x, t) = x + v(α(x, s), s)ds. τ

Auf den ersten Blick scheint nichts gewonnen, denn statt einer Differentialgleichung haben wir jetzt eine Integralgleichung. Jedoch ist das Integral im allgemeinen ein besserer Operator als die Ableitung, weil Integration mit gleichmäßigen Grenzwerten verträglich ist. Setzen wir αx (t) := α(x, t), so ist in der Gleichung (∗) die Funktion αx : D1 → U die Unbekannte. Erklären wir f¨ ur eine beliebige Funktion β : D1 → U die Funktion Aβ durch Zt Aβ(t) = x + v(β(s), s)ds, τ

so sagt die Gleichung (∗) offenbar Aαx = αx . Also αx ist ein Fixpunkt der Abbildung A.


8

Jetzt ist das weitere Vorgehen klar: Wir m¨ ussen uns einen vollständigen metrischen Raum M von Funktionen U1 × D1 × V1 → U verschaffen, so daß A eine kontrahierende Abbildung M → M wird. Dann können wir das Kontraktionslemma (Bd. 2, II, 1.6) anwenden. Zun¨ achst d¨ urfen wir annehmen (i)

|v| < K

auf U × D × V1 f¨ ur eine Konstante K .

Eine solche Absch¨ atzung hat man ja lokal um (u, τ, λ) , man muß also nur das gegebene U, D, V entsprechend verkleinern. Das bestimmt schon die Wahl von V1 , also von c . Sodann wähle a1 > 0 so klein, daß {x ∈ Rn |x − u| ≤ 2a1 } := B ⊂ U . Sei dann jedenfalls (ii)

a < a1 .

Wir wollen, daß eine Kurve β : D1 → U mit β(τ ) w¨ ahlen dazu (iii)

∈

˙ ≤ K , immer in B bleibt und U1 , |β|

b < a1 /K,

e

dann ist nämlich |β(t) − β(τ )| ≤ K|t − τ | < K · b < a1 , also β(t)

∈

B ⊂ U.

|x − β(τ )| = K|t − τ |

β(τ )

B

˙ ≤K β mit |β|

u

a1

τ +b

τ

t

Sei nun M der Raum der stetigen Funktionen β : U1 × D1 × V1 → B,

β(x, τ, κ) = x f¨ ur alle

x

∈

U1 , κ

mit der Metrik, die durch die Supremumsnorm induziert ist, also d(β1 , β2 ) :=k β1 − β2 k:= sup{|β1 (x, t, κ) − β2 (x, t, κ)| (x, t, κ)

∈

∈

V1 ,

U1 × D1 × V1 }.


9

Definiere A : M → M durch Zt Aβ(x, t, κ) := x +

v(β(x, s, κ), s, κ)ds. τ

Wir haben zu zeigen: 1)

β

2)

A ist kontrahierend.

∈

M ⇒ Aβ

∈

M.

Zu 1). Offenbar ist Aβ(x, τ, κ) = x , und (in verk¨ urzter Notation) Zt |Aβ(t) − Aβ(τ )| ≤ |v|ds ≤ K · |t − τ | ≤ a1 , τ

also Aβ(t)

∈

B . Auch ist Aβ stetig in allen drei Variablen x, t, κ, denn

Zϑ |Aβ(ξ, ϑ, η) − Aβ(x, t, κ)| ≤ |ξ − x| + |v|ds + t

Zt ur (ξ, ϑ, η) → (x, t, κ), v(β(ξ, s, η), s, η) − v(β(x, s, κ), s, κ)ds → 0 f¨ τ

nach (Bd. 2, I, 5.1). Also ist A : M → M wohldefiniert. Zu 2). Schauen wir, ob A kontrahierend ist: In auf das Wesentliche beschränkter Notation ist Zt Zt |Aβ1 (t) − Aβ2 (t)| ≤ |v(β1 , . . . ) − v(β2 , . . . )|ds ≤ L |β1 − β2 |ds τ

τ

≤ L · b· k β1 − β2 k,

also

k Aβ1 − Aβ2 k≤ L · b k β1 − β2 k .

Hier wurde die Lipschitzbedingung benutzt. Jetzt m¨ ussen wir nur daf¨ ur sorgen, daß L · b < 1 ist, also wir fordern noch (iv)

b < 1/L.

Dann ist A kontrahierend, der Fixpunkt von A ist eine Funktion, die die Integralgleichung (∗) und nach dem Hauptsatz der Differential- und Integralrechnung auch die Differentialgleichung löst. So sieht man, daß es genau eine stetige Abbildung α wie im Satz gibt. Die Eindeutigkeit behaupten wir aber unter der schwächeren Voraussetzung, daß α nur bei festem x, κ jeweils von t ∈ D1 stetig abhängt. Dies folgt mit demselben Beweis, wenn man nur an die Funktionen β aus M die entsprechend schwächere Forderung stellt, daß β bei festem x, κ stetig auf D1 ist.


10

Wir wollen den Satz, ohne uns auf die genaue Benennung der Schranken a, b, c einzulassen, meist so angeben, daß eine Differentialgleichung mit Parameter, die eine Lipschitzbedingung f¨ ur die Unbekannte x erf¨ ullt, lokal eindeutig l¨ osbar ist. Und die Lösung h¨ angt stetig von Anfangwert und Parameter ab. Nat¨ urlich existiert f¨ ur eine Lösung α auch stets die Ableitung α˙ = ∂a/∂t und ist eine stetige Funktion von (x, t, κ), nämlich α˙ = v(α, t, κ). Notieren wir, was sich im Beweis ergeben hat, als (1.3) Erg¨ anzung. Im Satz kann man a, b, c so bestimmen, daß die Bedingungen(i) - (iii) erf¨ ullt sind. Tats¨ achlich ist die letzte Bedingung b < L1 nämlich u ¨berfl¨ ussig. Man will ja — das ist der Inhalt des Kontraktionslemmas — die Integralgleichung (∗) durch folgendes Iterationsverfahren lösen: α0 (x, t, κ) = x (konstant als Funktion von t), αν+1 = Aαν , und man muß erreichen, daß die Folge (aν ) auf beschränkten Intervallen gleichm¨ aßig konvergiert. Der Operator A , auch wenn er nicht kontrahierend ist, erf¨ ullt ja jedenfalls eine Lipschitzbedingung mit Konstante Lb , und ist daher stetig, also A(lim αν ) = lim(Aαν ) = lim αν , wenn αν gleichm¨ aßig konvergiert. Nun hat man f¨ ur dieses Iterationsverfahren folgende explizite (1.4) Konvergenzabsch¨ atzung. k αν+1 − αν k ≤ K · Lν · bν+1 /(ν + 1)!

Beweis: Durch Induktion nach ν zeigen wir |αν+1 (t) − αν (t)| ≤ K · Lν · |t − τ |ν+1 /(ν + 1)! Der Induktionsschritt ist Zt Zt |αν+2 (t) − αν+1 (t)| ≤ |v(αν+1 , s) − v(αν , s)|ds ≤ L |αν+1 − αν |ds τ

K · Lν+1 ≤ (ν + 1)!

τ

Zt |s − τ | τ

ν+1

K · Lν+1 |t − τ |ν+2 . ds = (ν + 2)!

Das Kontraktionslemma gibt eben nur eine sehr grobe Abschätzung, während wir hier R das Integral |s − τ |ν ds ausrechnen, anstatt es nur durch Supremum des Integranden mal


11

L¨ ange des Integrationsinvervalls abzuschätzen. Ein Vergleich mit der Exponentialreihe zeigt, daß die Folge αν stets auf beschränkten Intervallen gleichmäßig konvergiert (wenn sie definiert ist, aber daf¨ ur sorgen die Bedingungen (i) - (iii)). Der Reihenrest kann durch (1.5)

k αν − lim αν k
0 , also ein Intervall D = {t |t| < ε}, und eine C k -Abbildung α , bestimmt durch α : U × D → M, α(x, 0) = x, α(x, ˙ t) = v(α(x, t)).

Diese Voraussetzungen sind erf¨ ullt, wenn v ein C k -Vektorfeld und k > 0 ist.

4. Der lokale Fluß

25

Als Anfangszeit d¨ urfen wir bei einer autonomen Differentialgleichung ohne Beschränkung der Allgemeinheit 0 wählen, denn ist α(t) eine (lokale) Lösung so auch α(t + τ ) zu konstantem τ . Das ist das Besondere bei einer autonomen Differentialgleichung, das Gesetz der Bewegung selbst ist zeitunabhängig, sie läuft immer gleich, egal wann sie beginnt. Das werden wir noch oft benutzen. Zun¨ achst finden wir, daß durch jeden Punkt p gralkurve αp des Vektorfeldes läuft.

∈

M im wesentlichen nur eine Inte-

O

(4.2) Eindeutigkeitssatz. Unter den Voraussetzungen (4.1) seien α1 : D1 → M

und α2 : D2 → M

Integralkurven von v , und es sei α1 (0) = α2 (0) = p , dann ist α1 = α2 auf D1 ∩ D2 .

α2

α1 (b) = α2 (b)

α1

Beweis: Sei T = {s ∈ R | α1 (t) = α2 (t) f¨ ur 0 ≤ t < s} die Menge der rechten Intervallgrenzen, bis zu welchen beide Integralkurven jedenfalls noch u ¨bereinstimmen. Weil v lokal eindeutig lösbar ist, enth¨ alt T ein s > 0, und wenn T nach oben unbeschränkt ist, so ist α1 (t) = α2 (t) f¨ ur alle t. Andernfalls sei b = sup(T ) , dann ist α1 | [ 0, b) = α2 | [ 0, b), und weil beide Integralkurven stetig sind, α1 (b) = α2 (b), falls noch b ∈ D1 ∩ D2 . Aber in diesem Fall sind die Kurven t 7→ α1 (b + t)

und

t 7→ α2 (b + t)

beide Integralkurven von v mit gleichem Anfang αν (b), m¨ ussen also lokal u ¨bereinstimmen, im Widerspruch zur Definition von b. F¨ ur negative t schließt man entsprechend. Weil nun α1 und α2 auf D1 ∩ D2 u ¨bereinstimmen, definieren sie zusammen eine L¨ osung α : D1 ∪ D2 → M , so daß α|Dν = αν . Allgemeiner betrachte die Menge aller Integralkurven αλ : Dλ → M, αλ (0) = p,


26

mit einem offenen Definitionsintervall Dλ um 0 , welche durch irgendeine Indexmenge Λ indiziert sei. Ist Dp =

S λ∈Λ

Dλ , so definieren die αλ eine Integralkurve αp : Dp → M,

αp |Dλ = αλ ,

und diese ist wohldefiniert, denn auf Dλ ∩ Dµ ist αλ = αµ . Auch ist Dp ein offenes Intervall S S Dp = (ap , bp ), ap = inf Dλ , bp = sup Dλ . λ∈Λ

λ∈Λ

Das Intervall Dp ist nach Definition das größte Intervall, auf dem eine Lösung durch p definiert ist. Man nennt αp die maximale Integralkurve durch p und Dp ihr Existenzintervall. Integralkurve ist also ein anderes Wort f¨ ur Lösung in diesem Zusammenhang. Weil man t gerne als Zeit deutet, nennt man das Existenzintervall von α auch wohl die Lebenszeit dieser Lösung, sie lebt bis zur Zeit b . . . . Wir notieren jetzt auch wieder die Anfangspunkte und erklären: Sei A ⊂ M × R die Teilmenge S A = {(p, t) | t ∈ (ap , bp )} = {p} × Dp

d p∈M

auf der die Integralkurven von v definiert sind. Die maximalen Lösungskurven definieren eine Abbildung Φ : A → M, Φ(p, t) = αp (t). Diese Abbildung Φ heißt der maximale lokale Fluß von v und A das Definitionsgebiet des lokalen Flusses von v . Ist A = M × R , also jede Lösung f¨ ur alle Zeit definiert, so heißt Φ der (globale) Fluß von v .

A

p

Dp

R

M

(4.3) Eigenschaften des lokalen Flusses. (i) Das Definitionsgebiet A ⊂ M × R ist offen und Φ : A → M ist eine C k -Abbildung. (ii) A ∩ ({p} × R) = {p} × (ap , bp ) ist ein Intervall, ap < 0 < bp .

4. Der lokale Fluß

27

(iii) Φ(Φ(p, t), s) = Φ(p, t + s) , wo die linke Seite definiert ist, und Φ(p, 0) = p .

Nur die erste Behauptung ist nicht trivial, wir werden sie bald zeigen. Die dritte gilt, weil bei festem t s 7→ Φ(Φ(p, t), s) und s 7→ Φ(p, t + s) beides Integralkurven sind, die in Φ(p, t) beginnen. Allgemein nennt man eine C k -Abbildung Φ mit den Eigenschaften (4.3) einen lokalen Fluß auf M , und einen (globalen) Fluß , falls A = M × R ist. Einem Vektorfeld v ist ein lokaler Fluß Φ zugeordnet, so daß die sogenannten Flußlinien αp : t 7→ Φ(p, t) die Lösungskurven von v sind. Umgekehrt erhält man aus einem lokalen Fluß wieder ein Vektorfeld, nämlich das Geschwindigkeitsfeld ∂ Φ(p, 0) ∂t des Flusses Φ. Dieses Vektorfeld hat die Integralkurven t 7→ Φ(p, t), denn Φ(p, τ + t) = Φ(Φ(p, τ ), t) f¨ ur kleine t, also v(p) :=

∂ ∂ | Φ(p, t) = | Φ(Φ(p, τ ), t) = vΦ(p, τ ). ∂t t=τ ∂t t=0 So ist ein Vektorfeld in gewissem Sinne dasselbe wie ein lokaler Fluß , und insbesondere ist ein u ¨berall beliebig lange integrables C ∞ -Vektorfeld dasselbe wie ein C ∞ -Fluß Φ : M × R → M . Zu einem Vektorfeld liefern die maximalen Lösungskurven einen lokalen Fluß , und das Geschwindigkeitsfeld des lokalen Flusses f¨ uhrt zur¨ uck zum Vektorfeld. Mit k der Differenzierbarkeit steht es genauer so, daß einem C -Vektorfeld v hierbei ein lokaler Fluß Φ zugeordnet ist, f¨ ur den ∂/∂t Φ noch eine C k -Abbildung ist. Der Phasenraum M wird disjunkt in die Orbits, die Bilder der Flußlinien oder Lösungskurven {αp (t) | t ∈ (ap , bp )} zerlegt, denn sind α, β Lösungskurven, und α(r) = β(s) = x ∈ M , so sind die Kurven t 7→ α(r + t) und t 7→ β(s + t) beides Lösungen durch x , die also u ¨bereinstimmen, also α(r +t) = β(s+t), oder α(t) = β(s−r +t) , die beiden Kurven stimmen bis auf Translation des Parameters u ¨berein. Flußlinien von Φ und Integralkurven oder Lösungskurven von v sind wie gesagt dasselbe — so ist die Zuordnung von Vektorfeld (Differentialgleichung) und lokalem Fluß definiert. Die Zerlegung des Phasenraums M in die Orbits nennt man das Phasenportrait des Vektorfeldes oder lokalen Flusses.

28

P

¨ hnliche Differentialrechnungen I. Gewo M

Orbit

Besonders interessant ist der Fall eines auf ganz M × R definierten Flusses. Statt wie bisher bei festem p ∈ M die Flußlinie αp (t) = Φ(p, t) zu studieren, kann man auch zu jeder Zeit t ∈ R die Transformation Φt : M → M,

p 7→ Φ(p, t),

betrachten. Der Fluß ordnet jedem t ∈ R eine solche Transformation Φt zu, die angibt, wohin die Punkte aus M nach der Zeit t , dem Trend der Differentialgleichung folgend, geflossen sind. Es gilt nach (4.3, iii): (4.4)

Φ0 = idM ,

Φt ◦ Φs = Φt+s .

Insbesondere ist also Φt ◦ Φ−t = Φ−t ◦ Φt = idM , also jedes Φt ist ein Diffeomorphismus M → M . Ist Diff(M ) die Gruppe aller Diffeomorphismen M → M , so definiert der Fluß einen Homomorphismus R → Diff(M ), t 7→ Φt . Das ist gerade die Bedeutung von (4.4). Die Theorie der Differentialgleichungen hängt so eng zusammen mit dem Studium der Diffeomorphismen von M auf sich. Ein Fluß auf M ist nach (4.4) eine Operation der Gruppe R auf M . Die Theorie der autonomen Differentialgleichungen enth¨ alt so die Theorie der R-Operationen. Diese nennt man auch dynamische Systeme. Beispiel. Die lineare Differentialgleichung mit konstanten Koeffizienten x˙ = A · x auf M = Rn hat den Fluß Φ : (x, t) 7→ eAt · x, also ist Φt die lineare Abbildung eAt eAt · eAs .

∈

Aut( Rn ) ⊂ Diff( Rn ), und richtig ist eA·(t+s) =

F¨ ur einen lokalen Fluß sind die Transformationen Φt im allgemeinen nicht auf ganz M definiert, weil die Lösung durch x nicht stets bis zur Zeit t existiert. Wir wollen jedoch auch f¨ ur Teilmengen B ⊂ M die Transformation Φt : B → M,

x 7→ Φ(x, t)

4. Der lokale Fluß

29

betrachten, wenn sie definiert ist. Wir kommen zum

Beweis von (4.3): Sei v : M → Rn ein Vektorfeld wie in (4.1) und sei A ⊂ M × R das Definitionsgebiet des maximalen lokalen Flusses Φ von v . Wir m¨ ussen zeigen, daß A k offen und Φ : A → M eine C -Abbildung ist. Sei also p ∈ M und D = (ap , bp ) das maximale Intervall, auf dem die Integralkurve α durch p definiert ist. Sei T ⊂ D die Menge der s ∈ D , so daß der lokale Fluß Φ auf U × (0, s) f¨ ur eine Umgebung U von p definiert und eine C k -Abbildung ist. Sei b = sup T . Angenommen b = bp , dann liegt (0, bp ) in einer offenen Teilmenge (Vereinigung von Mengen der Form U × (0, s)) von A , auf der Φ eine C k -Abbildung ist. Wissen wir das f¨ ur alle p und entsprechend f¨ ur negative t , so sind wir fertig.

Q M

A

U

p

s

Wir f¨ uhren also die Annahme: b < bp

R

bp

zum Widerspruch. In diesem Fall ist b ∈ (ap , bp ) und die Lösung α durch p ist in b definiert, also α(b) = x ∈ M . Wir wollen den Fluß Φ in einer Umgebung dieses Punktes x betrachten. Auch hier finden wir eine Umgebung V von x , und ein Intervall, sagen wir (−ε, 3ε) um 0, so daß Φ auf V × (−ε, 3ε) definiert und C k ist. Jede Lösungskurve, die einmal in V angekommen ist, lebt noch mindestens die Zeit 3ε länger.

30

R


V

x

p = α(0)

Nun ist ja α(b) = x , und wenn wir vielleicht ε noch einmal verkleinern, d¨ urfen wir annehmen α(b − 2ε) ∈ V , und u ¨brigens b − 2ε > 0. Dann aber folgt aus der Definition von b, daß es noch eine Umgebung U von p gibt, so daß Φ auf U × (0, b − ε) definiert und C k ist, und wir d¨ urfen annehmen Φb−2ε (U ) ⊂ V , wieder aus Stetigkeit, weil Φb−2ε (p) = α(b − 2ε) ∈ V . Weil man aber alle Lösungskurven, wenn sie in V gelandet sind, um 3ε verlängern kann, gilt dies insbesondere f¨ ur die Lösungskurven Φ(u, t), u ∈ U , also Φ ist jedenfalls auf U × (0, b + ε) definiert. Auch k-mal stetig differenzierbar? — Das gäbe den Widerspruch! Auch das, jedenfalls auf U × (0, b − ε) , wie eben gesagt, aber auch auf U × (b − 2ε, b + ε), denn dort ist Φ im wesentlichen durch Φ : V × (−ε, 3ε) → M gegeben, nämlich als Φt = Φt−b+2ε Φb−2ε . Ist nämlich u ∈ U , so Φb−2ε (u) ∈ V , und b − 2ε < t < b + ε ⇐⇒ 0 < t − b + 2ε < 3ε. Fassen wir die Idee nocheinmal zusammen: Der Punkt x = α(b) wäre von p aus zwar auf der Lösungskurve, aber gleichsam nicht mit einer lokalen Lösungsschar erreichbar. Jedoch kann man ihm mit so einer Schar beliebig nahe kommen; auch gibt es so eine Schar lokal um x. Die beiden flickt man zusammen und erhält einen Widerspruch. Zur Illustration bringen wir eine typische kleine geometrische Anwendung. (4.5) Satz. Sei U offen in Rn und sternförmig, also etwa 0 ∈ U und mit jedem x ∈ U sei auch die Strecke {tx | 0 ≤ t ≤ 1} in U enthalten. Dann ist U diffeomorph zu Rn . Beweis: Der Diffeomorphismus soll die Strahlen {tx | 0 < t < ∞} auf ihren Durchschnitt mit U abbilden. Diese Strahlen sind die Orbits des Vektorfeldes v(x) = x auf Rn .

4. Der lokale Fluß

31

Dasselbe Vektorfeld auf U hat im allgemeinen keine f¨ ur alle t definierten Flußlinien, aber wir können eine positive Funktion µ : U → R so wählen, daß das Vektorfeld w = µ · v einen (globalen) Fluß auf U definiert. Wir bilden dann die Orbits von v auf die von w ab. Die Multiplikation eines Vektorfeldes v mit einer Funktion µ > 0 bedeutet nur Umparametrisierung f¨ ur die Flußlinien; ist α eine Integralkurve von v also α(t) ˙ = v(α(t)), und γ : R → R eine Lösung der Differentialgleichung

S γ(t) ˙ = µ ◦ α(γ(t)),

so ist (α ◦ γ). (t) = α(γ(t)) ˙ · γ(t) ˙ = [ v(α ◦ γ) · µ(α ◦ γ) ](t), also α ◦ γ eine Lösung von µ · v ; dieselben Orbits werden mit der Geschwindigkeit |µ · v| statt |v| in gleicher Richtung durchlaufen. Etwas genauer gehen wir also so vor:

K

U

Wir d¨ urfen annehmen, daß die Kugel K = {x |x| ≤ 1} in U enthalten ist. Sei λ : U → R positiv und eigentlich, das heißt f¨ ur jedes n ∈ N sei λ−1 [ 0, n ] kompakt. Solche Funktionen werden wir später leicht konstruieren: Sei (ϕn | n ∈ N ) eine Partition P∞ der Eins auf U mit kompakten Trägern, und λ(x) = n=1 n · ϕn (x), siehe (IV, 5.3). Die positive Funktion µ : U → R sei konstant 1 auf K , und stimme außerhalb einer etwas größeren Kugel B ⊃ K mit exp(−hgrad λ, xi2 ) u ¨berein. Setze w(x) = µ(x)·x , dann ist w(x) = x auf K . Das Vektorfeld w definiert einen Fluß Φ auf U und der gesuchte Diffeomorphismus ist ϕ : Rn → U, ϕ(x) = Φlog |x| (x/|x|) f¨ ur x 6= 0, und ϕ(0) = 0. Auf K ist w(x) = x mit dem Fluß (x, t) 7→ et · x , also ϕ(x) = Φlog |x| (x/|x|) = exp ◦ log |x| · x/|x| = x. Haupts¨ achlich hat man zu zeigen, daß Φt f¨ ur alle t definiert ist. Hierzu bemerke, daß auf einer Flußlinie α von µ · x gilt |(λ ◦ α). | = |hgrad λ, αi| ˙ = |hgrad λ, xi · µ| ≤ |hgrad λ, xi · exp(−hgrad λ, xi2 )| ≤ 1

32


außerhalb B , und das heißt: Hätte α nur endliche Lebensdauer, so bliebe λ◦α beschr¨ ankt, und α daher in einem Kompaktum, und das kann nicht sein, wie wir jetzt zeigen: (4.6) Satz. Sei α : (a, b) → M eine maximale Lösung der Differentialgleichung v in (4.1), sei b < ∞ und K ⊂ M kompakt. Dann gibt es ein τ ∈ (a, b) , so daß α(t) 6 ∈ K f¨ ur t > τ . Entsprechendes gilt nat¨ urlich f¨ ur negative t und a. Beweis: Das Definitionsgebiet A ⊂ M × R des maximalen Flusses von v enthält eine Tubenumgebung K × (−2ε, 2ε) von K × {0} in K × R . Ist also α(t) ∈ K , so läßt sich die Lösung mindestens bis t + ε fortsetzen. Ist also b − τ < ε , und t > τ , so ist b − t < ε , die Lösung α also weniger als ε u ¨ber t hinaus fortsetzbar, also α(t) 6 ∈ K . Also eine Integralkurve von endlicher Lebensdauer verläßt jede kompakte Menge schließlich auf Nimmerwiedersehen. Anders gewendet: wenn eine Integralkurve eine kompakte Menge nicht nach endlicher Zeit f¨ ur immer verläßt, so lebt sie ewig. Nur wenn Integralkurven explodieren, wenn sie jedes Kompaktum im Phasenraum nach endlicher Zeit verlassen, kann ihr Existenzintervall beschränkt sein. Mit dieser Bemerkung kann man in vielen Fällen zeigen, daß eine Lösung f¨ ur alle Zeiten existiert, oder abschätzen, wie lange sie mindestens existieren muß , ohne die Differentialgleichung zu lösen. Der Satz gilt auch f¨ ur zeitabhängige Differentialgleichungen. Ist nämlich α : (τ + a, τ + b) → M,

b < ∞,

eine maximale Lösung der Differentialgleichung y˙ = v(y, t), zum Anfang α(τ ) = p , so ist t 7→ (α(t), t) eine maximale Lösung der zugeh¨ origen autonomen Differentialgleichung . y v(y, t) = t 1 p durch den Punkt τ mit Existenzintervall (a, b) . Und α muß eine kompakte Menge K in M schließlich f¨ ur immer verlassen, weil (α, t) die kompakte Menge K ×[ τ, τ +b ] schließlich verl¨ aßt. Um abzusch¨ atzen, wie schnell die Lösungen einer Differentialgleichung wachsen, vergleicht man sie mit einer Differentialgleichung, die man lösen kann und beruft sich auf folgende naheliegende Differential-Ungleichung: (4.7) Vergleichssatz. Auf dem Intervall D seien zwei differenzierbare reelle Funktionen α und β gegeben, und β l¨ ose eine Differentialgleichung β˙ = f (β, t)

4. Der lokale Fluß

33

wie im Satz von Picard-Lindelöf. Sei a

∈

D und sei

α(a) ≤ β(a) und α(t) ˙ ≤ f (α(t), t) wo letzteres definiert ist. Dann ist α(t) ≤ β(t) f¨ ur t ≥ a.

Beweis: Wir nehmen zunächst α˙ < f (α, t) an. Gilt die Behauptung nicht, so sei b maximal mit α(t) ≤ β(t) f¨ ur a ≤ t ≤ b. Dann ist α(b) = β(b) aus Stetigkeit, also

∈

D

˙ α(b) ˙ − β(b) < f (α(b), b) − f (α(b), b) = 0. Dann ist aber α(b + t) < β(b + t) f¨ ur kleine positive t, im Widerspruch zur Wahl von b. Soweit brauchen wir nur, daß f stetig ist. Wenn man nun nur α˙ ≤ f (α, t) hat, so vergleicht man α zunächst mit einer Lösung βε , mit βε (a) = β(a), der Differentialgleichung y˙ = f (y, t) + ε,

ε > 0.

Ist t > a aus D , so existiert f¨ ur kleine ε auch die Lösung βε bis zur Zeit t . Dies folgt aus der Offenheit des Definitionsgebiets der Lösungen (4.6), wenn man wieder Parameter und Zeit zum Phasenraum schl¨ agt, mit Gleichungen ε˙ = 0, t˙ = 1. Dann hat man aus dem schon Gesagten α(t) ≤ βε (t) f¨ ur alle kleinen ε, also aus Stetigkeit α(t) ≤ β(t).

Wir bringen ein typisches Beispiel zur Illustration. Sei A : Rn × R → End R ( Rn ),

(x, t) 7→ A(x, t),

eine matrizenwertige stetige Abbildung, und es sei |A(x, t)| < a

f¨ ur alle (x, t), mit der gewohnten Norm |A| = max{|Av| |v| = 1}. Wir bilden damit die (nicht lineare) Differentialgleichung x˙ = A(x, t) · x f¨ ur Kurven in Rn . Sie hat offenbar die konstante Lösung x(t) = 0 am Ursprung. Wie steht es mit der Lebensdauer von Lösungen, die nicht am Ursprung beginnen? Nun, aus der Differentialgleichung folgt hx, xi. = 2hx, xi ˙ = 2hx, Axi ≤ 2ahx, xi. Die Differentialgleichung y˙ = 2ay hat die Lösung y(t) = y(0) exp(2at), und nach dem Vergleichssatz folgt |x(t)|2 ≤ |x(0)|2 · e2at .

34


Alle Lösungen bleiben also in beschränkten Zeiten beschränkt, und leben daher ewig. Eine Absch¨ atzung |A(x, t)| < a(t) hätte auch gen¨ ugt. Hier haben wir den Vergleichssatz auf die Funktion t 7→ |x(t)|2 f¨ ur α angewandt. Auch mit der Norm w¨ are es gegangen und geht es oft. F¨ ur x 6= 0 gilt ja |x(t)|. = < x/|x|, x˙ > ≤ |x|. ˙ Kann man also eine Absch¨ atzung der Gestalt |x| ˙ ≤ f (|x|, t) finden, so kann man |x(t)| =: α(t) nach dem Vergleichssatz durch eine Lösung β(t) der Differentialgleichung y˙ = f (y, t) abschätzen. Keine Existenzsorgen gibt es f¨ ur ein Vektorfeld, das außerhalb einer kompakten Menge u ¨berall verschwindet.

(4.8) Satz. Verschwindet das Vektorfeld v : M → Rn außerhalb einer kompakten Menge K ⊂ M , so ist der Fluß von v auf ganz M × R definiert. Allgemeiner: Verschwindet die zeitabh¨ angige Differentialgleichung v : M × D → Rn außerhalb K × D f¨ ur eine kompakte Menge K ⊂ M , so ist jede maximale Lösung auf ganz D definiert.

Beweis: Wäre eine Lösung α nur f¨ ur t < b ∈ D definiert, so bliebe die maximale Integralkurve der zugehörigen autonomen Differentialgleichung t 7→ (α(t), t) in der kompakten Menge K × [ τ, b ], im Widerspruch zu (4.6). Es wäre nämlich jedenfalls α(t) ∈ K , weil durch die Punkte p außerhalb K nur die konstante Integralkurve mit Wert p läuft, und die lebt ewig.

Wie kann nun eine einzelne Lösungskurve aussehen? Es gibt im wesentlichen drei Fälle:

(4.9) Satz (¨ uber die drei Typen von Flußlinien). Sei α : D → M eine maximale Integralkurve der Differentialgleichung v in (4.1). Dann gilt genau eine der folgenden Aussagen: (i) α ist konstant und D = R . (ii) α ist injektiv und regulär, das heißt α˙ 6= 0 auf D . (iii) α ist regulär periodisch, das heißt D = R , α˙ 6= 0 , und es gibt ein minimales τ > 0 , so daß α(s) = α(t) genau wenn t − s = n · τ f¨ ur ein n ∈ Z . Dieses τ heißt die Periode von α .

T

4. Der lokale Fluß

(i)

35

(ii)

(iii)

Beweis: Ist α(t) ˙ = v(α(t)) = 0 f¨ ur ein t , so f¨ ur alle t, denn in diesem Fall sei p = α(t), dann geht durch p die konstante Lösung, also nur diese, und diese ist f¨ ur alle Zeit definiert. Das ist Fall (i). Ist α˙ 6= 0 u ¨berall, so ist entweder α injektiv, und wir sind in Fall (ii), oder es gibt r 6= s, so daß α(r) = α(s). Im letzteren Fall zeigen wir, daß α regul¨ ar periodisch ist. Wir d¨ urfen annehmen r < s und setzen s − r = τ . Dann ist α(r) = α(r + τ ) zunächst f¨ ur ein festes r , aber dann haben die Integralkurven t 7→ α(t + r) und t 7→ α(t + r + τ ) gleichen Anfang α(r) = α(r + τ ), sind also gleich, also α(t + τ ) = α(t) f¨ ur alle t , insbesondere α(0) = α(τ ). Wir wissen schon, daß die Integralkurve α(D) ganz in der kompakten Menge α[ 0, τ ] liegt, und daher ist D = R nach Satz (4.6). Es bleibt zu zeigen, daß alle Perioden von α Vielfache einer Periode τ sind. Dazu hilft ein fast rein algebraisches Argument. Sei

N = {τ

∈

R | α(0) = α(τ )}.

Dann ist N ⊂ R abgeschlossen, und eine Untergruppe bez¨ uglich Addition: α(0) = α(τ1 ) = α(τ2 ) =⇒ α(τ1 −τ2 ) = α(0) , so haben wir eben f¨ ur r, s geschlossen. Also τ1 , τ2 ∈ N =⇒ τ1 − τ2 ∈ N . Wählt man τ1 = 0, so folgt −τ2 ∈ N , ersetzt man τ2 durch −τ2 , so folgt τ1 + τ2 ∈ N . Nun, was gibt es f¨ ur abgeschlossene Untergruppen N ⊂ R , N 6= R ? Offenbar enth¨ alt N ein kleinstes Element τ > 0, denn sonst gäbe es zu jedem ε > 0 ein τ ∈ N , 0 < τ < ε , also wäre N = R = N . Dann aber ist N = τ · Z . Sonst gäbe es ein x ∈ N , x 6 ∈ τ Z , und oBdA x > 0. Dann wähle n ∈ N maximal, so daß x − nτ > 0, dann ist 0 < x − nτ < τ im Widerspruch zur Definition von τ . Also N = τ · Z , und das heißt, genau dann ist α(s) = α(t), wenn t − s = n · τ f¨ ur ein n ∈ Z . Das R¨ uckkehrverhalten eines Flusses kann jedoch viel komplizierter sein, als der Satz vermuten läßt. Ohne daß eine Integralkurve periodisch ist, kann sie doch dem Anfang immer wieder beliebig nahe kommen.

36


Beispiel. Sei M = C × C und Φ : M × R → M definiert durch Φt (z1 , z2 ) = (e2πit z1 , e2πiat z2 ),

a

∈

R r Q.

Dies ist offenbar ein Fluß (Lösung einer linearen Differentialgleichung). Wir betrachten die Integralkurve t 7→ Φt (1, 1) . Sie ist nicht periodisch, denn e2πit = 1 ⇐⇒ t ∈ Z , und in diesem Fall ist e2πiat 6= 1. Wohl aber kommen die e2πian f¨ ur beliebig große n immer wieder beliebig nahe an 1, das ist nicht zu schwer zu sehen; und daher kommt auch die Kurve t 7→ (e2πit , e2πiat ) zu jedem ε > 0 immer wieder näher an (1, 1) als ε. Sie läuft auf dem Torus {(z1 , z2 ) |z1 | = |z2 | = 1} = S 1 × S 1 ⊂ C × C um und um, und kommt in der Tat jedem Punkt dieses Torus immer wieder beliebig nahe. Dieses Verhalten ist typisch in mechanischen Systemen, deren Energie erhalten bleibt. F¨ ugen wir zu dem Beispiel die notwendigen Verifikationen: Die Menge G = {e2πina n ∈ Z } ist eine unendliche multiplikative Gruppe in S 1 ⊂ C . Die Elemente e2πiλ seien kurz durch λ bezeichnet. Wir können dann λ, das nur bis auf einen Summanden aus Z bestimmt ist, aus [ 0, 1 ] wählen. Die Elemente aus G häufen sich in mindestens einem Punkt aus S 1 . Die zugehörigen λ ∈ [ 0, 1 ] häufen sich also auch. Weil aber mit λ und µ auch λ − µ (±1) zu G geh¨ ort, gibt es beliebig kleine λ ∈ (0, 1), so daß e2πiλ = e2πina . Schaut man dazu die Vielfachen k · λ , k ∈ Z an, so sieht man, daß die e2πina dicht in S 1 , die zugehörigen Exponenten λ dicht in [ 0, 1 ] sind (nur eines darunter ist 0 oder 1, sonst ist das λ dem na eindeutig zugeordnet).

f

Es gibt also Punkte (1, e2πina ) beliebig nahe an (1, x) ∈ S 1 × S 1 , und daher auch Punkte (e2πi(n+t) , e2πia(n+t) ), 0 ≤ t ≤ 1, beliebig nahe an (y, z) ∈ S 1 × S 1 . Schreibe nämlich (y, z) = (e2πit , x · e2πiat ) f¨ ur ein t mit 2πina 0 ≤ t ≤ 1, und bestimme dazu n so, daß e nahe an x ist.

Kapitel II

Lineare Differentialgleichungen

Basti dire che in lui orgoglio e analisi matematica si erano a tal punto associati da dargli l’illusione che gli astri obbedissero ai suoi calcoli (come, di fatto, sembravano fare). Tomasi

In der Differentialrechnung begegnen uns lineare Abbildungen als Differentiale, als lineare Approximationen differenzierbarer Abbildungen lokal um einen Punkt. Ebenso wird hier in der Theorie der Differentialgleichungen das Verhalten der Lösungsschar einer differenzierbaren Differentialgleichung lokal um eine bestimmte Lösung durch eine lineare Differentialgleichung approximativ beschrieben: die Variationsgleichung. Das zeigt die grundlegende Bedeutung dieser Gleichungen. Und sie empfehlen sich auch, weil man u ¨ber ihre Lösungen viel sagen kann. Insbesondere die Theorie der linearen Differentialgleichungen mit konstanten Koeffizienten ist eigentlich reine Algebra, das werden wir deutlich hervortreten lassen. Die Gleichungen zweiter Ordnung stellen wir im einzelnen vor, weil sich an ihnen schon manches in höchster Allgemeinheit zeigt, und weil sie als Schwingungsgleichungen wichtige Anwendungen haben. Schließlich behandeln wir die Eulerschen Differentialgleichungen.

§ 1. Allgemeine Theorie der linearen Differentialgleichungen Es handelt sich um die Gleichungen x˙ = A(t) · x. Wir haben sie schon f¨ ur x ∈ Rn betrachtet; als Variationsgleichung tritt eine solche Gleichung auf. Jetzt wollen wir allgemeiner — oder spezieller, wie man’s nimmt — auch komplexe Koeffizienten zulassen. Die Vektoren x , x˙ sind hier also komplexe Spalten- ntupel. Sei U ∼ = C n ein n-dimensionaler komplexer Vektorraum, und D ⊂ R ein offenes Intervall. Eine homogene lineare Differentialgleichung n-ter Ordnung ist durch

38

II. Lineare Differentialgleichungen

eine stetige Abbildung A : D → EndC (U ) ∼ = C n·n gegeben, nämlich auf U × D als Gleichung x˙ = A(t) · x. Ist b : D → U eine weitere stetige Abbildung, so ist die zugehörige inhomogene lineare Differentialgleichung x˙ = A(t) · x + b(t). Weil auf kanonische Weise C = R2 , z 7→ (Re z, Im z), und daher C n = R2n ist, und weil EndC (C n ) ⊂ End R ( R2n ), eine komplex-lineare Abbildung C n → C n ist eine spezielle reell-lineare Abbildung R2n → R2n , so ist in der Tat die lineare Differentialgleichung mit komplexen Koeffizienten auch ein Spezialfall derer mit reellen Koeffizienten, wie man auch das Umgekehrte behaupten kann. Das t bleibt hier stets reell, D ein Intervall, obwohl das nicht so wesentlich ist. Eine Abbildung f : D → U ist entsprechend aus C k (D, U ), wenn sie als Abbildung D → R2n aus C k (D, R2n ) ist. Im allgemeinen ist u ¨ber die Lösungen der linearen Differentialgleichungen zunächst folgendes zu sagen:

(1.1) Hauptsatz u ¨ ber lineare Differentialgleichungen. (i) Die Lösungen der linearen Differentialgleichung x˙ = A(t)x sind auf ganz D definiert und bilden einen n-dimensionalen komplexen Untervektorraum L von C 1 (D, U ) . Ist τ ∈ D , so wird ein Isomorphismus L → U durch α → α(τ ) hergestellt. (ii) Die Lösungen der zugehörigen inhomogenen Differentialgleichung x˙ = A(t) · x + b(t) bilden einen affinen Unterraum von C 1 (D, U ) zum Vektorraum L.

Beweis: (i) Wir haben schon in (I, 1.6) als Anwendung der Picard-Lindelöf Iteration gesehen, daß es zu jedem Anfangswert u ∈ U genau eine Lösung αu : D → U mit αu (τ ) = u gibt. Also ist die Abbildung U → L , u 7→ αu eine Bijektion, mit der Umkehrung L → U,

α 7→ α(τ ).

Nun ist L auch ein Untervektorraum von C 1 (D, U ) , nämlich der Kern der linearen Abbildung C 1 (D, U ) → C 0 (D, U ), α 7→ α˙ − Aα. Auch ist die Abbildung α 7→ α(τ ) linear, daher die erste Behauptung. (ii) Man könnte zweifeln, ob die Lösungen der inhomogenen Gleichung stets auf ganz D definiert sind. Das wird sich nun in (1.3) von selbst ergeben. Dann ist aber die L¨ osungsmenge der inhomogenen Gleichung das Urbild von b ∈ C 0 (D, U ) bei der linearen

§ 1. Allgemeine Theorie der Linearen Differentialgleichungen

39

Abbildung C 1 (D, U ) → C 0 (D, U ) , α 7→ α˙ − Aα , also ein affiner Raum zum Vektorraum L, dem Urbild von {0} . Betrachten wir zunächst weiter die homogene Gleichung f¨ ur U = C n . Eine Basis ϕ1 , . . . , ϕn von L, also ein System n linear unabhängiger Lösungen, heißt Fundamentalsystem, und die Matrix Φ mit den Spalten ϕ1 , . . . , ϕn heißt Fundamentalmatrix der gegebenen Differentialgleichung. Sie löst die Differentialgleichung z˙ = A(t) · z

f¨ ur z

∈

EndC (C n )

zu einem regulären Anfang Φ(τ ) . Ein beliebiger Vektor v ∈ C n schreibt sich als Linearkombination der ϕj mit Koeffizienten hj , also v = Φ(τ ) · h , und die Lösung zum Anfang v ist αv = Φ · h. Wählt man Φ so, daß Φ(τ ) = id, so erhält man den Isomorphismus C n → L,

v 7→ Φ · v,

invers zu dem des Satzes. Die Lösungen ϕ1 , . . . , ϕn sind nach dem Satz genau dann linear unabhängig, wenn f¨ ur ein τ ∈ D die Vektoren ϕ1 (τ ), . . . , ϕn (τ ) linear unabhängig sind. Mit anderen Worten: (1.2) Bemerkung. Ist Φ : D → EndC (C n ) eine Lösungsmatrix der homogenen Gleichung auf U = C n , so ist det Φ = 0 genau dann, wenn det Φ(τ ) = 0 f¨ ur ein τ ∈ D .

Mit det Φ ist hier eigentlich die Funktion det ◦Φ : t 7→ det(Φ(t)) gemeint. Wir werden aber auch k¨ unftig daf¨ ur meist det Φ schreiben, weil es in Rechnungen bequemer ist. Gesetzt, man hat die homogene Gleichung vollständig gelöst, also eine Fundamentalmatrix Φ : D → EndC (C n ) gefunden, so gelingt die vollständige Lösung des inhomogenen Systems nach Satz (1.1), wenn man nur eine “spezielle” Lösung findet; alle anderen entstehen daraus durch Addition von Lösungen der homogenen Gleichung. Wie findet man diese spezielle Lösung? Nat¨ urlich durch Transformieren, mit der Transformation, welche die Lösungen der homogenen Gleichung in konstante Funktionen u ¨berf¨ uhrt. Mit anderen Worten, man schreibt die gesuchte Lösungskurve an jeder Stelle t nicht in ihren Komponenten als Linearkombination der Standardbasis von C n , sondern vielmehr als Linearkombination der Spalten ϕj der Fundamentalmatrix Φ des zugehörigen homogenen Systems.

(1.3) Variation der Konstanten. Sei Φ eine Fundamentalmatrix der homogenen Gleichung x˙ = Ax.

40


Zur Lösung einer zugehörigen inhomogenen Gleichung x˙ = Ax + b setze man y = Φ−1 x, also x = Φy . Die transformierte Gleichung ist y˙ = Φ−1 b und hat die Lösung Zt β(t) = u + Φ−1 (s)b(s)ds τ

zum Anfang β(τ ) = u . Also hat die inhomogene Gleichung die Lösung Zt α(t) = Φ(t)Φ−1 (τ )v + Φ(t) ·

Φ−1 (s) · b(s)ds τ

zum Anfang α(τ ) = v .

Beweis: Die transformierte Gleichung rechnet man leicht aus: ˙ + Φy˙ = AΦy + Φy, x˙ = (Φy). = Φy ˙ und andererseits gilt x˙ = Ax + b = AΦy + b, also y˙ = Φ−1 b. Das u ¨brige ist klar.

¨ Uberhaupt folgt aus der Gleichung Φ · Φ−1 = id f¨ ur eine differenzierbare Abbildung n Φ : D → EndC (C ) durch Differenzieren ˙ −1 + Φ(Φ−1 ). = 0, ΦΦ (1.4)

also

˙ −1 . (Φ−1 ). = −Φ−1 ΦΦ

Daraus erhält man die transformierte Gleichung durch direktes Einsetzen in die Definition. Merke: Die Matrizenmultiplikation ist nicht kommutativ, und die skalare Formel (1/ϕ). = −ϕ/ϕ ˙ 2 u ¨berträgt man auf den nicht kommutativen Fall, indem man den quadratischen Faktor im Nenner gerecht auf beide Seiten des Zählers verteilt. Es gibt keine immer anwendbare allgemeine Formel f¨ ur die Lösung der homogenen Gleichung, aber man kennt Lösungsansätze f¨ ur viele spezielle Typen. Besonders einfach sieht es aus f¨ ur Gleichungen in der Dimension eins, f¨ ur Gleichungen mit konstanten Koeffizienten, oder allgemeiner f¨ ur die Gleichung x˙ = A(t) · x, wobei die Matrix A dergestalt von t abh¨ angt, daß f¨ ur alle t, s ∈ D gilt A(t) · A(s) = A(s) · A(t).

§ 1. Allgemeine Theorie der Linearen Differentialgleichungen

41

In diesem Fall ist die Fundamentallösung Φ zum Anfang Φ(τ ) = id durch Zt Φ(t) = e

B(t)

,

B(t) =

A(s)ds τ

gegeben. In diesem Fall ist nämlich ∞ Bk ∞ 1 P d B(t) d P ˙ B. e = = · k · B˙ · B k−1 = Be dt dt k=0 k! k=0 k! Die entscheidende Gleichung (B k ). = k · B˙ B k−1 ist nicht immer richtig und folgt hier, ˙ . Letzteres heißt ja weil auch B B˙ = BB Zt Zt Zt A(t) · A(s)ds = A(t)A(s)ds = A(s)ds · A(t). τ

τ

τ

Im allgemeinen, wie gesagt, bleibt die Suche nach Lösungen ein Problem. Angenommen jedoch man hat von der Gleichung x˙ = A(t) · x auf D × C n schon k linear unabhängige Lösungen ϕ1 , . . . , ϕk gefunden, so kann man die Aufgabe, die fehlenden Lösungen zu finden, lokal auf das Problem reduzieren, eine Differentialgleichung der Ordnung n − k zu lösen: (1.5) Reduktion der Ordnung. Sind zu der Differentialgleichung auf D × C n x˙ = A(t) · x schon die unabhängigen Lösungen ϕ1 , . . . , ϕk gegeben, so ist (nach geeigneter Umnumerierung der Koordinaten) oBdA die Matrix Φ(t) mit den Spalten ϕ1 , . . . , ϕk , ek+1 , . . . , en in t = τ regul¨ ar. Wir benutzen Φ−1 zur Transformation der Gleichung und f¨ uhren also n die Lösungen ϕ1 , . . . , ϕk anstelle der ersten Einheitsvektoren als Basis in C × {t} ein. Die durch y = Φ−1 x transformierte Gleichung ist ˙ −1 x + Φ−1 x˙ = Φ−1 AΦy − Φ−1 Φy ˙ = Φ−1 (AΦ − Φ)y. ˙ y˙ = −Φ−1 ΦΦ Also hat die transformierte Gleichung die Gestalt (∗)

y˙ = B(t)y,

˙ verschwinden, weil die ersten k Spalten und die ersten k Spalten von B = Φ−1 (AΦ − Φ) ˙ u von AΦ und Φ ¨bereinstimmen. Wir zerlegen entsprechend y = (y1 , y2 ) in die ersten k und die letzten (n − k) Komponenten, dann hat die Gleichung (∗) die Gestalt 

y1

.

n

k 0   =  y2 0

k



y1



B1    y2 B2

42


also y˙ 2 = B2 y2 , eine lineare Differentialgleichung der Ordnung n − k , und y˙ 1 = B1 y2 , was nach Lösung der ersten Gleichung durch Integration zu lösen ist.

Das Verfahren funktioniert nur lokal um τ ∈ D , weil Φ nur lokal regulär sein muß . Ist allerdings die Differentialgleichung analytisch, wie alles zu sein pflegt, was man in Formeln hinschreibt, so sind auch die Lösungen analytisch, und eine lokale Lösung ist auch global eine Lösung. Schließlich ein Wort u ¨ber das Verhältnis des Reellen zum Komplexen. Angenommen A : D → End R ( Rn ) definiert die reell-lineare Differentialgleichung x˙ = Ax, x ∈ Rn . Dann können wir A als spezielle komplexe Matrix auffassen, und die zugehörige komplexe Gleichung z˙ = Az,

z

∈

Cn

betrachten. Ist α eine komplexe Lösung, also α˙ = Aα , so ist die konjugierte Funktion α ¯ auch eine Lösung, weil A reell ist: ¯α = A¯ α ¯˙ = Aα = A¯ α. Also sind die beiden Funktionen ¯ ) und Re α = 12 (α + α

Im α =

1 2i (α

−α ¯)

reelle Lösungen. Eine reelle Basis reeller Lösungen ist auch komplex linear unabhängig, also P P P eine komplexe Basis, denn ist j (Im λj )ϕj = 0, also j (Re λj )ϕj = j λj ϕj = 0, so λj = 0 f¨ ur alle j , falls die ϕj reell und u ¨ber R linear unabhängig sind. Hat man umgekehrt eine komplexe Basis, so bilden die Real- und Imaginärteile ein reelles Erzeugendensystem. Ist α(τ ) ∈ Rn , so ist α(τ ) = α ¯ (τ ) , also α = α ¯ reell. Die Sätze dieses Abschnitts gelten mit gleichem Beweis auch f¨ ur reelle Gleichungen x˙ = A(t)x+b(t), ˙ und R, Rn statt C , C n .

§ 2. Die Entwicklung der Determinante Wir kehren noch einmal zur¨ uck zur linear-homogenen Gleichung x˙ = A(t) · x. Es ist zunächst u ¨berraschend, wenn auch leicht zu sehen, daß eine Lösungsmatrix genau dann f¨ ur alle t regul¨ ar ist, wenn sie f¨ ur ein t regulär ist. Genaueres lehrt der folgende

§ 2. Die Entwicklung der Determinante

43

(2.1) Satz von Liouville. Sei Ψ : D → End(C n ) eine (n × n)-Lösungsmatrix der homogenen Differentialgleichung x˙ = Ax, dann gilt: (det Ψ). = Sp(A) · det Ψ, Folgerung. F¨ ur A

∈

Sp = Spur.

EndC (C n ) ist det eA = eSp A .

Beweis (Folgerung): eAt l¨ ost x˙ = Ax mit Anfang id. Nach dem Satz löst also det eAt die Gleichung y˙ = Sp(A) · y zum Anfang det(id) = 1 . Dasselbe tut auch eSp(A)t , also sind beide Funktionen gleich.

Beweis (Satz): Hat Ψ(t) = (ψ1 , . . . , ψn ) die Spalten ψν , so gilt (2.2)

(det Ψ). =

n P i=1

det(ψ1 , . . . , ψi−1 , ψ˙ i , ψi+1 , . . . , ψn ),

denn det(Ψ) ist das Dachprodukt der Spalten von Ψ : det(Ψ) = ψ1 ∧ · · · ∧ ψn , und weil das Dachprodukt bilinear ist, gilt f¨ ur die Ableitung die Produktregel, was (2.2) nur besagt. Betrachten wir nun zu einem τ ∈ D zunächst eine Fundamentalmatrix Φ mit Φ(τ ) = id, so folgt n P (det Φ). (τ ) = det(e1 , . . . , ei−1 , Aei , ei+1 , . . . en ) = Sp A = Sp A · det Φ(τ ). i=1

Allgemein ist nun f¨ ur eine Lösungsmatrix Ψ(t) = Φ(t) · C mit einer konstanten Matrix C , also (det Ψ). (τ ) = (det Φ · det C). (τ ) = Sp A · det(Φ(τ ) · C) = Sp A · det Ψ(τ ).

Der Satz von Liouville beschreibt, wie sich das Volumen etwa eines Einheitsw¨ urfels unter der Transformation Ψ(t) ändert. F¨ ur eine Fundamentalmatrix Φ(t) ist (det Φ). / det Φ = d/dt log(det Φ) = Sp(A), und Sp(A) ist damit die Zuwachsrate des Volumens unter Φ(t). Ist zum Beispiel stets Sp(A) = 0 , so bleibt das Volumen konstant. Die Gleichung f¨ ur det Ψ(t) kann man nat¨ urlich leicht lösen, es ergibt sich Zt (2.3)

det Ψ(t) = det Ψ(τ ) · exp

Sp(A(s))ds. τ

44


Wie immer soll man das Lineare eigentlich als lineare Approximation deuten: Allgemein geh¨ ort zu einem C 1 -Vektorfeld v auf U ⊂ Rn ein lokaler Fluß, f¨ ur den lokal, etwa in der Umgebung U1 von p ∈ U , die Zeittransformation Φt : U1 → U definiert ist, und die Variationsgleichung sagt (mit D = Dx ) (DΦt (p)). = Dv(Φt (p)) · DΦt (p), also nach (2.1), angewendet auf DΦt f¨ ur Ψ(t) , folgt (det DΦt (p)). = Sp Dv(Φt (p)) · det DΦt (p). Die Größe (2.4)

Sp(Dv(x)) = (∂v1 /∂x1 + · · · + ∂vn /∂xn )(x) =: divx v

heißt Divergenz von v . Wir haben also die

(2.5) Formel von Liouville. (det DΦt ). = div(v) ◦ Φt · det DΦt .

Durch Auswerten an der Stelle 0 ergibt sich daraus die Beschreibung der Divergenz: (2.6)

divp v = d/dt | det DΦt . t=0

Die lineare Transformation DΦt ist die lineare Approximation von Φt um p , und man ¨ kann daher auch die Größe divp v als Rate der Anderung des infinitesimalen Volumens um p unter Φt deuten. Ist div v = 0 auf dem Phasenraum, so ist det DΦt konstant, also det DΦt = 1 , die Jacobische der Zeittransformation Φt ist volumenerhaltend. Betrachten wir etwa eine kompakte Menge K ⊂ U , wo die Transformation Φt definiert ist, und integrieren (2.6) u ¨ber x ∈ K , so ist Z Z det DΦt dx = dx = λ(Φt K) K

Φt K

das Volumen von Φt K , nach der Transformationsformel der Integralrechnung (Bd. 2, IV, 2.3). Also haben wir Z (2.7) d/dt | λ(Φt K) = divx v dx. t=0

K

Beachte, daß det DΦt positiv ist, weil diese Determinante stetig von t abhängt, nie verschwindet, und weil det DΦ0 = 1 ist. Ist ∂K der topologische Rand von K und v|∂K = 0, so kann keine Integralkurve K verlassen oder von außen betreten, denn auf ∂K sind alle Integralkurven konstant. Daher leben alle Integralkurven, die in K beginnen

§ 2. Die Entwicklung der Determinante

45

ewig, und Φt K = K . In diesem Fall verschwindet die linke Seite von (2.7), also auch die R rechte, K divx (v)dx = 0. Daraus ergibt sich allgemein: (2.8) Bemerkung. Ist K ⊂ U kompakt, so ist

R K

divx (v)dx durch v|∂K bestimmt.

In guten Fällen sagt die Gaußsche Integralformel, wie es bestimmt ist: Z Z div(v) = hv, ni. K

∂K

¨ Die Anderungsrate des Volumens von Φt K ist gleich dem Integral u ¨ber ∂K des Normalanteils n des Geschwindigkeitsfeldes. Das werden wir nach und nach genauer erklären (Kap. VI, § 5). Ich schließe mit einem physikalischen Beispiel. (2.9) Hamiltonsche Gleichungen. Ein mechanisches System mit n Teilchen habe die vom jeweiligen Ort der Teilchen abhängige potentielle Energie u(x), x = (x1 , . . . , x3n ), P drei Raumkoordinaten f¨ ur jedes Teilchen, und die kinetische Energie T (x) ˙ = 12 i mi x˙ 2i . Die Impulse sind yi = mi x˙ i , und wir schreiben die Gesamtenergie als Funktion von Ort und Impuls P −1 2 H(x, y) = u(x) + 21 mi yi . i

Diese Funktion H von Ort und Impuls, die hier als unabhängige Variable x, y in R6n zu lesen sind, heißt Hamiltonfunktion des Systems. Wir denken uns die Hamiltonfunktion H f¨ ur alle möglichen Werte der Koordinaten x, y gegeben. Die Entwicklung des Systems von gegebenem Anfang in der Zeit wird dann durch eine Kurve t 7→ (x(t), y(t)) beschrieben. F¨ ur sie gilt nach den Vorstellungen der Newtonschen Mechanik ∂u ∂H y˙ i = mi x ï = i-te Kraftkomponente = − =− ∂xi ∂xi x˙ i = yi /mi = ∂H/∂yi . Das Vektorfeld auf dem Phasenraum R6n x˙ i = ∂H/∂yi ,

y˙ i = −∂H/∂xi

heißt Hamiltonsches Vektorfeld (Hamiltonsche Gleichungen). Die Entwicklung des Systems in der Zeit wird durch den Hamiltonschen Fluß, den Fluß zu dem Vektorfeld, beschrieben. Unter viel allgemeineren Bedingungen gen¨ ugt die Entwicklung eines physikalischen Systems Hamiltonschen Gleichungen f¨ ur eine geeignete Funktion H ; das zu erklären ist hier nicht der Ort. Wir bemerken aber: Der Hamiltonsche Fluß ist volumentreu; die Divergenz des Hamiltonschen Vektorfeldes verschwindet.

46

U


Die Divergenz ist nämlich P ∂ P ∂ (∂H/∂yi ) + (−∂H/∂xi ) = 0. i ∂xi i ∂yi Diese Aussage spielt eine wichtige Rolle in der statistischen Mechanik: Der Hamiltonsche Fluß fließt wie eine inkompressible Fl¨ ussigkeit.

Die Hamiltonfunktion H selbst ist eine Erhaltungsgröße des Hamiltonschen Flusses, sie ist auf Orbits konstant (Energieerhaltung). Die Ableitung von H in Flußrichtung ist nämlich ˙ t i = hdH, vi = P ∂H/∂xi · ∂H/∂yi + P ∂H/∂yi (−∂H/∂xi ) = 0. d/dt(H ◦ Φt ) = hdH, Φ i

i

Auch von Erhaltungsgrößen soll noch systematisch die Rede sein (Kap. III, § 2).

§ 3. Autonome lineare Differentialgleichungen Es handelt sich um die Gleichung x˙ = Ax,

A

∈

EndC (U )

auf einem komplexen Vektorraum U mit einer konstanten Matrix A . Der Vektorraum U ist ein spezieller reeller Vektorraum, und A insbesondere R-linear, wir wissen also aus dem Iterationsverfahren von Picard-Lindelöf, daß man ein Fundamentalsystem durch die Exponentialreihe erhält: ∞ P Φt = eAt = Ak tk /k! k=0

§ 3. Autonome lineare Differentialgleichungen

47

Das bestätigt man auch direkt, wenn man einige einfache Rechenregeln f¨ ur die Exponentialfunktion f¨ ur Matrizen annimmt: ∞ ∞ ∞ P P P (eAt ). = ( Ak tk /k!). = Ak ktk−1 /k! = A Ak−1 tk−1 /(k − 1)! = AeAt . k=0

k=0

k=1

Es bleibt ein bißchen zu verifzieren — nicht ohne weiteres darf man eine Reihe gliedweise differenzieren, aber hier handelt es sich (ausgeschrieben in Koordinaten) um ein System von Potenzreihen. Wir haben jedoch allgemein die

(3.1) Rechenregeln f¨ ur die Exponentialfunktion. (i) Ist AB = BA , so ist BeA = eA B und eA+B = eA ·eB ; insbesondere eA ·e−A = e0 = id , also eA ist stets regulär. −1 (ii) Ist B regul¨ ar, so ist BeA B −1 = eBAB .

Beweis: Beides folgt leicht direkt aus der Definition, aber man kann auch so argumentieren: (i) Die Funktionen t 7→ BeAt und t 7→ eAt B haben gleichen Wert B f¨ ur t = 0, und At . At erf¨ ullen dieselbe Differentialgleichung z˙ = Az . Die erste: (Be ) = BAe = ABeAt , die zweite offenbar auch. Also sind beide Funktionen gleich, insbesondere f¨ ur t = 1 . Wir schließen ebenso, daß die Funktionen t 7→ e(A+B)t und t 7→ eAt eBt gleich sind, sie l¨ osen z˙ = (A + B)z . Die erste offenbar, die zweite: (eAt eBt ). = eAt BeBt + AeAt eBt = BeAt eBt + AeAt eBt = (A + B)eAt eBt . −1

(ii) Die Funktionen t 7→ BeAt B −1 und t 7→ eBAB t lösen zum gleichen Anfang die Differentialgleichung z˙ = BAB −1 z . Die zweite offenbar, die erste: (BeAt B −1 ). = BAeAt B −1 = (BAB −1 )BeAt B −1 .

Die Differentialgleichung x˙ = Ax geht durch die Transformation y = Bx in die Differentialgleichung y˙ = B x˙ = BAx = BAB −1 y , also y˙ = BAB −1 y

mit Fundamentalmatrix eBAB

−1

t

u ¨ber. Um also die Fundamentalmatrix durch klassische Funktionen (Exponentialfunktion und Polynome) zu berechnen, werden wir die Matrix A auf geeignete Gestalt transformieren; so nämlich, daß die transformierte Matrix BAB −1 Jordansche Normalform hat.

48


Hier ist vielleicht eine kleine algebraische Erinnerung am Platze. Wir betrachten Polynome und Vektorr¨ aume u ¨ber einem fest gegebenen Körper, meist R oder C . Sind p, q teilerfremde Polynome, so findet man mit dem Euklidischen Algorithmus Polynome h, k , so daß (3.2)

1 = h(X)p(X) + k(X)q(X).

Ist nun A : V → V ein Endomorphismus eines Vektorraums, so kann man A f¨ ur X einsetzen.

(3.3) Erster Zerlegungssatz. Ist f ein Polynom und f = p · q eine Zerlegung in teilerfremde Faktoren, so ist ker(f (A)) = ker(p(A)) ⊕ ker(q(A)).

Beweis: Sei W = ker(f (A)). Aus der Gleichung (3.2) folgt W = kq(A) · W + hp(A) · W. Der erste Summand wird von p(A), der zweite von q(A) annulliert, also W = ker p(A) + ker q(A). Die Summe ist direkt, denn der Durchschnitt liegt in ker(h(A)p(A) + k(A)q(A)) = ker(id) = 0.

Ist nun V endlichdimensional, so gibt es immer Polynome f mit f (A) = 0 , und der Einfachheit halber erinnern wir an den

(3.4) Satz von Hamilton-Cayley. Ist A : V → V ein Endomorphismus eines endlichdimensionalen Vektorraumes und χA (X) = det(X id − A) sein charakteristisches Polynom, so ist χA (A) = 0. Demnach ist V = ker χA (A), und wenn wir χA in teilerfremde Polynome zerlegen: χA = p1 · . . . · pr , so zerfällt V entsprechend in unter A-Operation invariante Summanden V = ker(p1 (A)) ⊕ · · · ⊕ ker(pr (A)).


49

Im Falle eines komplex linearen Endomorphismus A : U → U eines komplexen Vektorraumes U hat man eine Zerlegung r Q χA (X) = (X − λj )nj j=1

des charakteristischen Polynoms, und den Eigenwerten λ ∈ {λ1 , . . . , λr } entsprechen so bei der Zerlegung des Raumes die verallgemeinerten Eigenräume U (λ) = ker(A − λid)n . Beachte, daß der Kern sich nicht mehr ändert, wenn man die Potenz erhöht, man kann immer n nehmen. Diese Zerlegung U = U (λ1 ) ⊕ · · · ⊕ U (λr ) ist schon ein wesentlicher Teil der Jordanzerlegung. Sie liefert die Jordan-Chevalley Zerlegung von A in den halbeinfachen Teil D , der auf U (λ) durch Multiplikation mit λ gegeben ist, und den nilpotenten Teil N , der auf U (λ) durch (A − λ id) gegeben ist: (3.5)

A = D + N,

DN = N D,

N n = 0.

Zur Bildung der Jordanschen Normalform zerlegt man die U (λ) weiter in zyklische Summanden Uj und landet bei einer Zerlegung V = U1 ⊕ · · · ⊕ Uk ,

AUj ⊂ Uj .

Jedes Uj hat eine Basis u1 , . . . , u` mit (A − λ id)us+1 = us ,

(A − λ id)u1 = 0,

wenn Uj ein zyklischer Summand von U (λ) ist. Bez¨ uglich so einer Basis wird der Endomorphismus A : Uj → Uj durch eine Jordanmatrix   λ 1 .   .. ..   (weiße Stellen sind 0) .  1 λ dargestellt. Nun also wieder zur linearen Differentialgleichung x˙ = A · x zun¨ achst u ¨ber C . Der Fluß zerfällt wie der Raum U , und man muß nur die Abbildungen eAj t : Uj → Uj ,

Aj := A|Uj : Uj → Uj ,

berechnen. Ist also A eine Jordanmatrix wie oben, so ist (3.6)

At

e

=e

λt

·e

Nt

,

e

Nt

us =

s−1 P tν ν=0

ν!

us−ν ,

50


so daß also eN t als Matrix die  1 t t2 /2   1 t   1 (3.7) eN t =     

folgende Gestalt hat  · · · t`−1 /(` − 1)! ..   ··· .   ···   ..  2 . t /2   t 1

(Nullen unter der Diagonale)

Die einfachste Darstellung findet man, wenn keine nilpotenten Anteile auftreten. In diesem Fall kann man A auf Diagonalgestalt transformieren, und f¨ ur eine Diagonalmatrix     λ1 t λ1 e .. ..  ist eAt =  . A= . . eλk t λk Das Komplexe freilich ist, zumal in den Anwendungen, nur eine geschickte Weise, das Reelle darzustellen, und so wollen wir auch eine reelle Normalform einer reellen Matrix A beschreiben. Sei also V = Rn und A : V → V eine R-lineare Abbildung, gegeben durch eine reelle Matrix. Das charakteristische Polynom χA von A ist dann auch reell. Zerlegen wir es im Komplexen in Linearfaktoren, so erhalten wir χA (X) = λj

∈

k Q j=1

r Q

(X − λj )nj ·

¯ j ))nj , ((X − λj ) · (X − λ

j=k+1

R ⇐⇒ j ≤ k

¯j und λi 6= λj , λi 6= λ

f¨ ur i 6= j.

Entsprechend zerlegt sich der reelle Vektorraum V = Rn , auf dem A operiert, in die A-invarianten Unterr¨ aume V (λ) = ker(A − λ id)n ,

λ ∈ R; ¯ id))n , V (λ) = ker((A − λ id)(A − λ

λ 6∈ R.

Die ersten f¨ ur j ≤ k sind nun weiter in zyklische Summanden zu zerlegen und mit einer Jordanbasis zu versehen, wie im komplexen Fall. So kommt man wieder auf Lösungen f¨ ur die Komponente in einem zyklischen Summanden von V (λ) mit λ ∈ R , wie in (3.6), (3.7) beschrieben. Jetzt wenden wir uns den Summanden V (λ) mit λ 6 ∈ R zu. In C n hat man f¨ ur λ und ¯ λ die A-invarianten Unterr¨ aume U (λ) = ker(A − λ id)n ,

¯ = ker(A − λ ¯ id)n , U (λ)

und es ist ¯ ∩ Rn . V (λ) = (U (λ) ⊕ U (λ)) Es zeigt sich nun, daß die Operation von A auf V (λ) bei geeigneter Basiswahl so aussieht, wie die Operation von A auf U (λ) , wenn man bei letzterer nur die reelle Struktur beachtet.


51

(3.8) Lemma. Es gibt einen reell-linearen Isomorphismus V (λ) ∼ = U (λ) , so daß das folgende Diagramm kommutativ ist: V (λ) −−−−→ V (λ) A   ∼ ∼ = y y= U (λ) −−−−→ U (λ) A

Zusammen haben wir dann eine reelle Zerlegung Rn = V (λ1 ) ⊕ · · · ⊕ V (λr ), und jedes V (λ), λ

∈

{λ1 , . . . , λr } gestattet eine weitere Zerlegung V (λ) = W1 ⊕ · · · ⊕ W`(λ)

in invariante Teilr¨ aume, so daß f¨ ur jedes Wj einer der beiden Fälle eintritt: (i) λ ist reell und A|Wj wird f¨ ur eine geeignete Basis durch eine Jordanmatrix zum Eigenwert λ gegeben. (ii) λ ist nicht reell, Wj läßt sich mit der Struktur eines komplexen Vektorraumes versehen, sowie mit einer komplexen Basis, so daß A bez¨ uglich dieser Basis durch eine Jordanmatrix zum Eigenwert λ gegeben ist. In beiden Fällen ist eAt |Wj wie oben durch eine Jordanmatrix zu beschreiben, und es ist leicht möglich, wenn auch selten n¨ utzlich, die komplexe Schreibweise durch Zerlegen in Real- und Imaginärteil in eine reelle Schreibweise zu verwandeln. ¯ , und sei Beweis des Lemmas (3.8): Sei also A eine reelle Matrix mit Eigenwerten λ, λ ¯ der zugehörige Summand von C n wie oben. Die Konjugation definiert U = U (λ) ⊕ U (λ) einen R-linearen Isomorphismus ¯ c : U → U, (u, v) 7→ (¯ v, u ¯) ∈ U (λ) ⊕ U (λ), der mit A vertauschbar ist, denn A ist reell. Die Komponentenschreibweise entspricht der ¯ nicht den Komponenten in C n . direkten Zerlegung U = U (λ) ⊕ U (λ), U −−−−→ U A    c cy y U −−−−→ U A n

Der Raum der reellen Vektoren V = U ∩ R ist gerade der Raum der Vektoren die unter c festbleiben, und das sind offenbar die Vektoren {(u, u ¯) u ∈ U (λ)} . Der gesuchte R-Isomorphismus ist also durch U (λ) → V, gegeben.

u 7→ (u, u ¯),

52


Beispiel. Um die Differentialgleichung x˙ = y , y˙ = −ω 2 x zu lösen, wählt man den reell-linearen Isomorphismus R2 → C , (x, y) 7→ x − ωi y , und der Differentialgleichung entspricht auf C die Gleichung z˙ = iωz,

also x˙ − ωi y˙ = iω(x − ωi y) = y + iωx,

d.h. x˙ = y, y˙ = −ω 2 x.

Die Lösungen sind eiωt · a, und das ist die Schreibweise, die man als Physiker immer benutzt. Wie man zu einer gegebenen Gleichung, also zu einer Matrix, die Transformation in die Jordansche Normalform praktisch ausrechnet, lehrt die Lineare Algebra. Das Wichtigste, wie wir noch sehen werden, ist jedoch die Zerlegung in die verallgemeinerten Eigenräume und die Berechnung der Eigenwerte. Sie allein bestimmen im allgemeinen das Limesverhalten der Lösungen f¨ ur große t . Die inhomogene Gleichung x˙ = Ax + b(t) wird durch Variation der Konstanten gelöst. Es ergibt sich Zt At At e−As b(s)ds. x(t) = e x0 + e 0

§ 4. Die linearen Differentialgleichungen der Ebene Wir wollen in diesem Abschnitt betrachten, was die allgemeinen Lösungsformeln des letzten Abschnitts in der Dimension zwei geometrisch bedeuten. Gegeben sei also die reelle Differentialgleichung x˙ = A · x,

x

∈

R2 ,

A

∈

End R ( R2 ).

Die Matrix A habe die komplexen Eigenwerte λ1 , λ2 , und wir nehmen an, daß beide nicht verschwinden. Andernfalls hätte man nach Transformation die Gleichungen x˙ 1 = 0 , x˙ 2 = λx2 mit λ ∈ R , oder x˙ 2 = x1 , deren Lösungen leicht zu beschreiben sind. Wir unterscheiden folgende Fälle: (a) λ1 · λ2 > 0, (I) λ1 6= λ2 reell, und (b) λ1 · λ2 < 0. (II) λ1 = λ2 = λ (folglich reell), und der Eigenraum von λ hat die Dimension (a) Re λ1 6= 0, ¯ 2 6= λ2 , und (III) λ1 = λ (b) Re λ1 = 0.

(a) 2, (b) 1.


53

(I a) Der Knoten. Die Normalform ist x˙ = λ1 x , y˙ = λ2 y , die zugehörige Lösungsschar ist (x(t), y(t)) = (aeλ1 t , beλ2 t ) und λ1 , λ2 haben gleiches Vorzeichen, wir wollen annehmen negatives, denn sonst wird nur die Orientierung aller Kurven umgekehrt. Sei etwa λ2 < λ1 < 0. Ist a = 0, so läuft die Lösung auf der y-Achse gegen 0, ist b = 0, so läuft sie auf der x-Achse gegen 0 ; sind a, b 6= 0, so konvergieren alle Lösungen gegen 0 f¨ ur t → ∞ , und wir können y als Funktion von x schreiben. Dann gilt:

V dy y˙ b λ2 (λ2 −λ1 )t = = · ·e →0 dx x˙ a λ1

f¨ ur t → ∞ .

y

x

(I b) Der Sattel. Die Normalform und die Lösungsschar sind dieselben, wie in (I a), aber hier sind die Vorzeichen der λ1 , λ2 verschieden, und wir d¨ urfen annehmen λ2 < 0 < λ1 . F¨ ur t → ∞ geht dy → 0. x(t) → ±∞, y(t) → 0, dx F¨ ur t → −∞ geht x(t) → 0,

y(t) → ±∞,

dx → 0. dy

54

L W


y

x

(II a) Degenerierter Knoten. Hier ist λ1 = λ2 = λ L¨ osungen sind (x(t), y(t)) = eλt (a, b).

∈

R , oBdA λ < 0 , und die

Sie laufen auf Geraden nach 0.

(II b) Degenerierter Knoten. Hier ist λ1 = λ2 = λ ∈ R , oBdA λ < 0 , und der Eigenraum von λ hat die Dimension 1. Die Normalform der Gleichung ist . x λ 1 x = , y 0 λ y die zugehörige Lösungsschar 1 t x(t) λt λt = ae + be . y(t) 0 1 Jedenfalls ist limt→∞ (x(t), y(t)) = 0 . Ist b = 0, so laufen die Lösungen auf der x-Achse nach 0, und allgemeiner gilt y˙ b = → 0 f¨ ur t → ±∞. x˙ a + b/λ + bt

X


55

x

(III a) Die Spirale. Hier ist λ = α + iβ , β 6= 0 , und wir nehmen oBdA an α < 0, und ¯ ein Eigenwert ist. Die Normalform in komplexer d¨ urfen β > 0 annehmen, weil auch λ Schreibweise ist z˙ = λz.

1

Die zugehörige Lösungsschar ist

z(t) = eλt z0 = eαt eiβt z0 .

F¨ ur t → ∞ geht

|z(t)| = eαt → 0

monoton, und

C → C,

z0 7→ eiβt z0

ist eine Drehung um den Winkel βt; man erhält folgendes Bild:

(III b) Der Wirbel. Hier ist λ = iβ , die Lösungsschar in komplexer Schreibweise also z(t) = eiβt z0 .

56

Y


Die Lösungskurven sind Kreise um 0 — nach einer linearen Transformation, vorher also Ellipsen.

§ 5. Differentialgleichungen h¨ oherer Ordnung Es handelt sich um Gleichungen, in denen auch die höheren Ableitungen von x auftreten. Zum Beispiel wird die Bewegung eines Massenpunktes bei kleiner Auslenkung aus einer Ruhelage, unter dem Einfluß eines Potentials u durch die Differentialgleichung x ¨ = −grad u beschrieben. Ist etwa 0 ein Gleichgewichtspunkt, also grad u(0) = 0 und u zweimal stetig differenzierbar, so gilt in der Nähe von 0 näherungsweise u(x) = 12 txHx , wobei H die Hessematrix von u am Ursprung ist. Also wird man auf die Differentialgleichung x ¨ = −grad( 21 txHx) = −Hx gef¨ uhrt. Sie ist leicht durch lineare Transformation zu lösen. Weil nämlich H symmetrisch ist, können wir ein orthonormales Koordinatensystem, also eine Transformation B ∈ O(n) w¨ ahlen, so daß BHB −1 = D eine Diagonalmatrix ist. Setzen wir y = Bx, so gilt y¨ = B x ¨ = −BHB −1 Bx = −Dy also y¨ν = −λν yν , wenn λν der ν-te Eigenwert ist, und damit f¨ ur λν > 0 √ yν (t) = aeiων t + be−iων t , ων = λν . Die ων heißen Eigenfrequenzen, und die Achsen des y-Systems, die Eigenräume von H , heißen die Hauptachsen des Elastizitätstensors H . Wie ordnen sich solche Gleichungen in das vorher Gesagte ein? Gegeben sei ein Zeitintervall D ⊂ R und eine offene Menge U ⊂ Rn , der Phasenraum, dann ist eine

¨ herer Ordnung § 5. Differentialgleichungen ho

57

Differentialgleichung n-ter Ordnung durch eine stetige Funktion f : U ×D → R gegeben, n¨ amlich als Gleichung dk y. dtk Eine L¨ osung der Differentialgleichung f ist also eine C n -Funktion α : D1 → R , D1 ⊂ D , so daß α[ n ] = f (α, α, ˙ . . . , α[ n−1 ] , t). y [ n ] = f (y, y, ˙ . . . , y [ n−1 ] , t),

(5.1)

y [ k ] :=

Man f¨ uhrt eine solche Gleichung auf ein System von Gleichungen erster Ordnung zur¨ uck, [k] indem man die y , k = 0, . . . , n − 1 als neue Variable xk einf¨ uhrt, mit den zusätzlichen Gleichungen x˙ k−1 = xk . Also man ordnet der Differentialgleichung f die Gleichung erster Ordnung x˙ = F (x, t),

x = (x0 , . . . , xn−1 ),

F (x, t) := (x1 , . . . , xn−1 , f (x, t))

zu, was in sinnfälligerer Schreibweise als Gleichung besagt x˙ 0 x˙ 1 (5.2) x˙ n−2 x˙ n−1

= = .. .

x1 x2

= xn−1 = f (x0 , . . . , xn−1 , t).

Ist β = (β0 , . . . , βn−1 ) eine Lösung von (5.2), so ist α := β0 eine Lösung von f , und ist α eine Lösung von f , so ist β := (α, α, ˙ . . . , α[ n−1 ] ) eine Lösung von (5.2). Daher lassen sich alle Sätze, die wir u ¨ber Differentialgleichungen bewiesen haben, auch f¨ ur Differentialgleichungen höherer Ordnung umformulieren. Den Anfangswerten x(τ ) entsprechen dabei die Anfangswerte (y(τ ), y(τ ˙ ), . . . , y [ n−1 ] (τ )) f¨ ur die Gleichung n-ter Ordnung. Man muß sich also nicht nur den Wert der Lösungen, sondern auch die Werte der Ableitungen bis zur Ordnung n − 1 vorgeben, dann existiert — unter den Voraussetzungen die wir fr¨ uher angef¨ uhrt haben — lokal oder global genau eine Lösung zu diesem Anfang. Wie fr¨ uher hat man also lokale Lösungen α(x0 , . . . , xn−1 , t),

α[ n ] = f (α, . . . , α[ n−1 ] , t)

α[ k ] (x0 , . . . , xn−1 , τ ) = xk

f¨ ur

k = 0, . . . , n − 1.

Nat¨ urlich kann man nach demselben Schema aus einem System von Gleichungen höherer Ordnung ein System von noch mehr Gleichungen erster Ordnung machen. Wir wollen betrachten, was hier aus den linearen Gleichungen wird.

58


Eine lineare Differentialgleichung n-ter Ordnung ist durch stetige Funktionen αν , b : D → C ,

ν = 0, . . . , n − 1,

als Gleichung (5.3)

y [ n ] = a0 (t)y + a1 (t)y˙ + · · · + an−1 (t)y [ n−1 ] + b(t)

gegeben. Sie heißt homogen, falls b = 0. Die Definition besagt gerade, daß die zugehörige Gleichung (5.2) linear ist; auch ist die Zuordnung α 7→ (α, α, ˙ . . . , α[ n−1 ] ) linear. Daher folgt aus dem, was wir in § 1 u ¨ber lineare Differentialgleichungen bewiesen haben: (5.4) Satz. Die Lösungen der homogenen linearen Differentialgleichung (5.3) bilden einen n-dimensionalen komplexen Untervektorraum L ⊂ C n (D, C ). Ist τ ∈ D , so ist ein Isomorphismus L → C n durch α 7→ (α(τ ), α(τ ˙ ), . . . , α[ n−1 ] (τ )) gegeben. Die Lösungen der inhomogenen Gleichung (5.3) bilden einen affinen Raum zum Vektorraum L. Eine Basis von Lösungen ϕ1 , . . . , ϕn der homogenen linearen Gleichung heißt ein Fundamentalsystem. Sind die ϕk L¨ osungen der homogenen Gleichung, so heißt die Matrix    Φ(t) =  

ϕ1

···

ϕ˙ 1 .. .

[ n−1 ]

ϕ1

···

ϕn .. . .. .

    

[ n−1 ]

ϕn

eine Wronskimatrix und W (t) = det Φ(t) heißt die Wronskideterminante der linearhomogenen Differentialgleichung. Genau dann ist konstant W (t) = 0 , wenn W (τ ) = 0 f¨ ur ein τ ∈ D , und W (t) gen¨ ugt der Differentialgleichung ˙ (t) = an−1 (t)W (t). W Beweis: Das sind nur Umformulierungen der bewiesenen Sätze u ¨ber lineare Differentialgleichungen. Ordnet man der Gleichung y [ n ] = a0 y + a1 y˙ + · · · + an−1 y [ n−1 ] das zugehörige System (5.2) zu, so erhält man die lineare Differentialgleichung   0 1 ··· 0 ..  ..  ... . .  , Sp A = a  (5.5) x˙ = Ax, A =  n−1 . 1  a0 · · · an−1


59

Daher die letzte Behauptung des Satzes.

Wir wollen diese Gleichung näher untersuchen, f¨ ur den Fall, daß die aν konstant sind. Sie ist dann auf ganz R definiert. Wir wollen sie in der Form y [ n ] + an−1 y [ n−1 ] + · · · + a0 y = 0

(5.6)

schreiben. Das zugehörige System x˙ = Ax nach (5.5) hat auch konstante Koeffizienten und ist also ein autonomes lineares System, wie in § 3. (Jetzt muß die letzte Zeile von A negatives Vorzeichen erhalten, weil wir das Vorzeichen von y [ n ] geändert haben). Es wäre jedoch ungeschickt, die Lösungen auf diesem Wege zu suchen, man kommt besser direkt zum Ziel. Das charakteristische Polynom der Gleichung (5.6) ist das charakteristische Polynom von A, und dieses ist (bei passend gewähltem Vorzeichen) (5.7)

det(X · id − A) = X n + an−1 X n−1 + · · · + a0 .

Beweis: Entwickle die Determinante nach der ersten Spalte:   X −1 0 ··· 0  0  X −1 · · · 0  .  .. .   = X · dn−1 + a0 , . . det(X · id − A) = det  . . .   X −1  a0 · · · X +an−1 wobei dn−1 eine Determinante der gleichen Gestalt mit letzter Zeile (a1 , . . . , an−1 + X) ist, also dn−1 = X n−1 + an−1 X n−2 + · · · + a1 nach Induktion. Wichtig ist, daß der Gleichung (5.6) auf ganz formale Weise das Polynom (5.7) zugeordnet ist. Umgekehrt ist jedem Polynom f (X) = X n + an−1 X n−1 + · · · + a0 eine Differentialgleichung y [ n ] + an−1 y [ n−1 ] + · · · + a0 y = 0 zugeordnet. Diese umgekehrte Zuordnung kann man durch folgenden rein algebraischen Prozeßbeschreiben: Sei V ein Vektorraum, etwa u ¨ber C , und D : V → V ein linearer Endomorphismus, dann ordnen wir jedem Polynom P f (X) = ak X k ∈ C [ X ] P den Endomorphismus f (D) = ak Dk ∈ End(V ) zu, und definieren so einen Homomorphismus C [ X ] → End(V ), f 7→ f (D).

60


Man rechnet ja mit dem X wie mit einer Unbestimmten, die man insbesondere durch X = D bestimmen kann. Davon haben wir fr¨ uher schon Gebrauch gemacht. d In unserem Fall ist V der Vektorraum der C ∞ -Funktionen C ∞ ( R, C ), und D = dt die Ableitung nach der Zeit. Wir wissen ja schon, daß alle Lösungen C ∞ -Funktionen und auf ganz R definiert sind. Dem Polynom f ∈ C [ X ] ordnen wir die lineare Differentialgleichung n P dk d ak k y = 0, an = 1, f ( )y := dt dt k=0

mit dem charakteristischen Polynom f zu. Wir suchen also die Funktionen α ∈ ker(f (D)) , denn ker(f (D)) ist der Lösungsraum der Differentialgleichung. Wo das gesagt ist, bleibt nur ein bißchen Algebra, wor¨ uber wir schon gesprochen haben.

(5.8) Satz. Sei f (X) = (X − λ1 )n1 · . . . · (X − λk )nk ein Polynom mit den verschiedenen Wurzeln λ1 , . . . , λk . Dann hat die lineare Differentialgleichung f (d/dt)y = 0 das Fundamentalsystem der Lösungen ts · eλj t ,

s = 0, 1, . . . , nj − 1.

Beweis: Nach dem Ersten Zerlegungssatz der Linearen Algebra (3.3) ist ker(f (D)) =

k L j=1

ker(D − λj )nj .

Wir m¨ ussen also zeigen, daß die Funktionen ts eλt ,

s ≤ m − 1,

ein Fundamentalsystem der Differentialgleichung (D − λ)m y = 0,

D = d/dt,

bilden. Eine kleine Rechnung zeigt (D − λ)(eλt ϕ(t)) = eλt ϕ(t). ˙ In einem kleinen Diagramm, dessen senkrechte Pfeile durch Multiplikation mit der Funktion t 7→ eλt gegeben sind: d/dt

V −−−−→ V     λt ∼ ∼ =yeλt e y= V −−−−→ V D−λ

V = C ∞ ( R).


61

Das sagt: Die Transformation ϕ 7→ eλt ·ϕ f¨ uhrt das Problem, die Gleichung (D −λ)m y = 0 zu lösen, auf das Problem zur¨ uck, die Gleichung (d/dt)m y = 0 zu lösen. Dies wird genau von den Polynomen vom Grad höchstens m − 1 gelöst, und die Polynome ts , s ≤ m − 1 bilden eine Basis dieses Polynomraumes. Folglich durch R¨ ucktransformation: Die ts · eλt , s ≤ m − 1, bilden eine Basis des Lösungsraumes von (D − λ)m y = 0.

Alles hätte man nat¨ urlich auch aus den expliziten Lösungen linearer Systeme herausmelken können, aber hier war der direkte Weg k¨ urzer, und er f¨ uhrt zum rein algebraischen Grund f¨ ur das Ergebnis. Wenn man u ¨brigens erst einmal eine Fundamentalmatrix Φ(t) einer linearen Differentialgleichung x˙ = A · x hat, so folgt der Eindeutigkeitssatz f¨ ur diese Gleichung auch durch Variation der Konstanten mit Φ. Die vorhergehende Theorie der Differentialgleichungen haben wir also hier gar nicht gebraucht.

(5.9) Bemerkung u ¨ ber reelle L¨ osungen. Hat das Polynom f reelle Koeffizienten, so sind die Realteile und Imaginärteile komplexer Lösungen reelle Lösungen von f (D)y = 0 . Man erhält also das reelle Fundamenalsystem der Funktionen ts eλj t ,

f¨ ur λj

∈

R,

ts eαj t cos βj t s αj t

t e

falls λj = αj + iβj ,

αj , βj

∈

R, βj > 0,

sin βj t

mit 0 ≤ s ≤ nj − 1.

Als Anwendung betrachten wir die Differentialgleichung der gedämpften Schwingung (5.10)

y¨ + 2µy˙ + ω02 y = 0.

Der Dämpfungsfaktor 2µ kann zum Beispiel in mechanischen Schwingungsvorgängen durch Reibung entstehen. Ist µ = 0, so ist ein Fundamentalsystem durch cos ω0 t,

sin ω0 t

gegeben, also ω0 ist die Frequenz der ungedämpften Schwingung. Das charakteristische Polynom ist f (X) = X 2 + 2µX + ω02 mit den Nullstellen

q λ = −µ ± µ2 − ω02 .

62


1 X

Wir setzen µ > 0 voraus, und unterscheiden die Fälle (i) Ged¨ ampft periodische Schwingung 0 < µ < ω0 . Dann hat man die konjugiert komplexen Wurzeln q q λ = −µ ± i ω02 − µ2 = −µ ± iω, ω = ω02 − µ2 , und ein Fundamentalsystem ist durch Real- und Imaginärteil der Funktion e−µt · eiωt

gegeben. Der zweite Faktor beschreibt eine harmonische Schwingung mit gegen¨ uber dem ungedämpften Fall verkleinerter Frequenz ω . Der erste Faktor beschreibt eine Abnahme der Amplitude mit konstanter Rate µ .

(ii) Aperiodischer Grenzfall µ = ω0 . Dann ist f (X) = (X + µ)2 und ein Fundamentalsystem ist durch die Funktionen e−µt ,

te−µt

gegeben, die wir auch in dem vertrauten zweidimensionalen Bild zusammenfassen. Es lehrt jedenfalls auch, daß jede Lösung gegen Null läuft — und zwar allenfalls einmal ausschlagend.

¨ ten § 6. Periodische Inhomogenita

63

(iii) Vollst¨ andig ged¨ ampfte Schwingung µ > ω0 . Dann hat das charakteristische Polynom zwei reelle Nullstellen q λ1,2 = −µ ± µ2 − ω02 < 0.

gz Ein Fundamentalsystem bilden die beiden Funktionen eλ1 t ,

eλ2 t .

Beide Lösungen gehen exponentiell gegen Null, und beide zusammen zeigen das Bild

1

t

Eine Linearkombination der beiden Fundamentallösungen kann immer noch einmal ausschlagen, aber nicht öfter.

§ 6. Periodische Inhomogenit¨ aten Wir betrachten wie im vorigen Abschnitt einen konstanten linearen Differentialoperator, also mit anderen Worten ein normiertes Polynom f (X), so wie auf einem offenen Intervall I ⊂ R eine stetige Funktion ϕ : I → C . Dies gibt uns die inhomogene lineare Differentialgleichung f (D)y = ϕ, D = d/dt, auf dem Intervall I. Nat¨ urlich kann man wie fr¨ uher die lineare Gleichung n-ter Ordnung in ein System verwandeln, in dem nur erste Ableitungen auftreten, und dann die inhomogene Gleichung durch Variation der Konstanten lösen. Jedoch wollen wir einen Fall studieren, wo man eine spezielle Lösung leichter direkt findet. Zunächst eine einfache Bemerkung der linearen Algebra:

64


(6.1) Bemerkung. Gegeben seien zwei Funktionen α, β auf I , mit f (D)α = ϕ, und es seien a, b

∈

f (D)β = ψ,

C . Dann gilt: f (D)(aα + bβ) = aϕ + bψ.

So kann man die Inhomogenität ϕ als Linearkombination zusammensetzen. Wir wollen die Gleichung P f (D)y = ϕ f¨ ur ϕ(t) = aks ts eγk t k,s

l¨ osen, und können uns mithin darauf beschränken, die Gleichung f (D)y = ts eγt zu betrachten.

(6.2) Satz. Die Gleichung f (D)y = ts eγt hat eine Lösung der Gestalt h(t) · eγt ,

h(t) =

s P ν=0

aν tk+ν ,

wobei k die Vielfachheit von γ als Nullstelle von f ist.

Beweis: Nach Voraussetzung ist f (X) = (X − γ)k · g(X),

g(γ) 6= 0.

Es ist k = 0 zugelassen. Ist nun α eine Lösung der gegebenen inhomogenen Differentialgleichung, also f (D)α = ts eγt , so ist (D − γ)s+1 f (D)α = 0, weil ja (D − γ)s+1 (ts eγt ) = 0. Daher ist α , wie wir wissen, eine Linearkombination der Funktionen tν eλt , wobei λ eine Wurzel des zugehörigen charakteristischen Polynoms, also (λ − γ)s+1 f (λ) = 0 ist. Ist nun schon f (D)tν eλt = 0, so können wir den betreffenden Summanden atν eλt aus der Linearkombination α weglassen. Wir behalten eine Linearkombination der Funktionen tν eλt , die zum Fundamentalsystem (5.8) der Gleichung (D − γ)s+1 f (D)y = 0, aber nicht der Gleichung f (D)y = 0 gehören. Das sind gerade die Funktionen tk+ν eγt , 0 ≤ ν ≤ s .

¨ ten § 6. Periodische Inhomogenita

65

Nachdem man den Satz einmal weiß, kann man das Polynom h(t) mit unbestimmten Koeffizienten ansetzen, und erhält durch Einsetzen in die Differentialgleichung und Koeffizientenvergleich ein lineares Gleichungssystem f¨ ur diese Koeffizienten, das notwendig l¨ osbar sein muß . Besonders einfach läßt sich die Gleichung f (D)y = eγt l¨ osen, wenn f (γ) 6= 0. Wir wissen schon, daß eine spezielle Lösung aeγt f¨ ur eine Konstante a ist, und in der Tat ist f (D)eγt = f (γ)eγt ,

(6.3)

denn Deγt := d/dteγt = γeγt . Daher ist a = 1/f (γ) , also f (D)(eγt /f (γ)) = eγt .

(6.4)

(6.5) Die Schwingungsgleichung. Wir betrachten den Fall, wo noch eine Schwingung auftritt, und schreiben das Polynom f gleich in der Form ¯ = X 2 − 2 Re λ · X + |λ|2 , f (X) = (X − λ)(X − λ)

Reλ = −µ,

|λ| = ω0 .

Die inhomogene Gleichung f (D)y = aeγt ,

a 6= 0,

beschreibt das Verhalten unter einer periodisch wirkenden Kraft, die (bis auf einen konstanten Faktor 1/Masse) durch die Inhomogenität gegeben ist. Man hat zwei Fälle zu unterscheiden. i. Fall: f (γ) 6= 0 Dann hat man eine spezielle Lösung a γt e , f (γ) der sich die fr¨ uher beschriebenen Lösungen von f (D)y = 0 u ¨berlagern. Ist γ = iω , so 2 2 2 2 2 ist f (γ) = −ω + 2µiω + ω0 , und |f (γ)| = [ (ω0 − ω ) + 4µ2 ω 2 ]1/2 wird minimal, die Amplitude also maximal (Resonanzpunkt), wenn µ gen¨ ugend klein ist, bei ω 2 = ω02 − 2µ2 . ii. Fall: f (γ) = 0, also etwa γ = λ Wir wissen, daß es eine Lösung der Gestalt b·teλt gibt, und setzt man dies in die Gleichung ein, so erhält man die spezielle Lösung ai teλt . − 2 Im λ Ist Re λ = 0 , die ungezwungene Schwingung, ungedämpft, so hat man hier eine Lösung der inhomogenen Gleichung mit unbegrenzt wachsender Amplitude. Ein kleiner Dämpfungsfaktor bringt dieses Phänomen allerdings zum Verschwinden, aber die Amplitude

66


ist dann doch eine Zeit lang sehr groß, größer vielleicht als dem schwingenden Gegenstand zutr¨ aglich ist. Reelle Lösungen reeller Gleichungen mit Inhomogenität ts sin ωt oder ts cos ωt erh¨ alt man wie immer aus dem Komplexen als Real- oder Imaginärteil. Die Lösung der inhomogenen Differentialgleichung f (D)y = ϕ(t) f¨ ur Exponentialfunktionen ϕ(t) = eiωt ist ein wesentlicher Beitrag zum Studium solcher Differentialgleichungen mit periodischen Inhomogenitäten ϕ, weil man letztere durch Fourierpolynome approximieren kann.

§ 7. Die Eulersche Differentialgleichung Unter den linearen Differentialgleichungen mit nicht konstanten Koeffizienten erfreut sich die (7.1) Eulersche Differentialgleichung tn y [ n ] + an−1 tn−1 y [ n−1 ] + · · · + a0 y = 0 besonderer Zuneigung, weil man ihre Lösung einfach auf die einer linearen Differentialgleichung mit konstanten Koeffizienten zur¨ uckf¨ uhrt. Wir bilden die linearen Endomorphismen D = d/dt und δ = t · d/dt des Raumes der C ∞ -Funktionen auf R+ . Man rechnet leicht nach: (δ − j)tj Dj = tj+1 Dj+1 , und daraus durch Induktion (7.2)

tj Dj = δ(δ − 1) · · · (δ − j + 1).

Setzt man dies in der Differentialgleichung (7.1) ein, so erhält man eine Differentialgleichung (7.3)

δ n y + bn−1 δ n−1 y + · · · + b0 y = 0

Hier steht nun der Operator δ statt D in einem Polynom. Mit der Transformation t = es erh¨ alt man Dy(t(s)) = d/ds(y(es )) = t · d/dty = δy(t),

§ 7. Die Eulersche Differentialgleichung

67

oder in einem Diagramm: δ

(7.4)

C ∞ ( R+ ) −−−−→ C ∞ ( R+ )   ∼ ∼ = y y= C ∞ ( R) −−−−→ C ∞ ( R)

y ↓ y ◦ exp

D

Das f¨ uhrt die Lösung der Eulerschen Differentialgleichung auf die der linearen Differentialgleichung mit konstanten Koeffizienten zur¨ uck. Man nennt χ(X) = X n + bn−1 X n−1 + · · · + b0 das charakteristische Polynom der Eulerschen Differentialgleichung (7.3). Ist χ(X) = (X − λ1 )n1 · . . . · (X − λk )nk seine Faktorisierung mit verschiedenen Wurzeln λj , so hat die Eulersche Differentialgleichung also ein Fundamentalsystem von Lösungen R+ → C : (7.5)

(log(t))r tλj ,

r = 0, 1, . . . , nj − 1;

j = 1, . . . , k.

Die Exponentialfunktionen s 7→ e sind die Eigenfunktionen des Operators D = d/ds. Sie gehen bei der Transformation t = es in (7.4) in die Potenzen t 7→ tλ u ¨ber, und dieses sind folglich die Eigenfunktionen des Eulerschen Differentialoperators λs

δ = t · d/dt : C ∞ ( R+ ) → C ∞ ( R+ ).

§ 8. und § 9. im Anhang auf S. 197!

Kapitel III

Singularit¨ aten und Integrale

Du erinnerst Dich, liebes Herz, daß wir zu der Zeit, als unsere Freundschaft eine innigere geworden war, sodaß ich zuweilen das Bed¨ urfnis empfand, auch u ¨ber Arbeiten, die ich gern machen m¨ ochte, mit Dir zu reden und wir uns auch wohl in wissenschaftliche Tr¨ aume und Phantasien verloren, oftmals von den Bedingungen der Stabilit¨ at des Weltsystems gesprochen haben. Weierstraß

In diesem Kapitel werfen wir vor allem einen Blick auf das Verhalten der Lösungen in der Umgebung eines Punktes. Dies ist heute ein reichhaltiges Gebiet, das durch neue Methoden der Differentialrechnung sehr gefördert worden ist, aber wir erklären hier nur einen klassischen Begriff der Stabilität. In diesem Zusammenhang soll auch von ersten Integralen, das sind Erhaltungsgrößen, einer Differentialgleichung die Rede sein, und wir zeigen die typischen Singularitäten einer impliziten Differentialgleichung.

iw § 1. Stabilit¨ at

Sei v ein stetig differenzierbares Vektorfeld auf M und p ein singulärer Punkt von v . Dann ist der Punkt, oder genauer gesagt, die konstante Funktion t 7→ p , eine Integralkurve von v , zeitlich gedeutet eine Ruhelage. Angenommen nun, eine Lösung α startet in der N¨ ahe von p , so fragen wir, ob α(t) f¨ ur t → ∞ gegen p konvergiert, oder sich von p entfernt, oder beides nicht?

¨ ten und Integrale III. Singularita

70

Es gibt da viele Begriffe, um das sehr komplizierte R¨ uckkehrverhalten der Integralkurven zu beschreiben, und es sei hier nur der folgende besprochen: Ein singulärer Punkt p eines Vektorfeldes heißt asymptotisch stabil (kurz stabil), wenn es in jeder Umgebung von p eine vielleicht kleinere Umgebung U von p gibt, so daß f¨ ur jede Integralkurve α gilt: Ist α(0) ∈ U , so ist α(t) f¨ ur alle t > 0 definiert, α(t) ∈ U , und limt→∞ α(t) = p. Es w¨ urde gen¨ ugen, daß U eine Umgebung V enthält, so daß f¨ ur die α mit α(0) ∈ V gilt: α(t) → p in U . Man kann dann U durch die Umgebung Φ(V × [ 0, ∞)) ersetzen, die unter Φt f¨ ur t ≥ 0 invariant bleibt. Wie erkennt man die Stabilität eines singulären Punktes — eines Gleichgewichts, wie man auch sagt? Eine klassische Methode ist die folgende: Eine Ljapunof-Funktion f¨ ur den singulären Punkt p von v ist eine in einer Umgebung 1 V von p definierte C -Funktion u : V → R,

so daß u ≥ 0, u(x) = 0 genau wenn x = p , und

hgrad u, vi < 0 auf

V r {p}.

Die entscheidende letzte Bedingung bedeutet, wie wir wissen, daß die Ableitung von u in Richtung v negativ ist, also

Dv u < 0,

oder

d/dt(u ◦ α) < 0

f¨ ur jede Integralkurve α . Diese letztere Bedingung ist offenbar unabhängig vom (etwa auch krummlinig) gewählten Koordinatensystem auf M .

(1.1) Satz (Ljapunof). Gibt es zu der Singularität p eines C 1 -Vektorfeldes v eine Ljapunof-Funktion, so ist p stabil.

¨t § 1. Stabilita

x k

71

R

Graph u ◦ α

Graph u

0

α

M

Beweis: Wir wählen eine kompakte Kugel K um p im Definitionsgebiet V der LjapunofFunktion u . Auf dem Rand ∂K von K nimmt u ein Minimum 2ε an, und wir setzen U = {x

∈

K | u(x) ≤ ε}.

V

K

p

U

Dann ist U kompakt und liegt im Inneren von K , denn auf dem Rand ist u ≥ 2ε. Angenommen, α ist eine Integralkurve, und α(0) ∈ U , so ist α(t) ∈ U f¨ ur alle t, denn . solange α(t) ∈ V ist, gilt (u ◦ α) < 0, also nimmt u ◦ α monoton ab. Ist also u ◦ α(0) ≤ ε, so bleibt u ◦ α ≤ ε auf der maximalen Lösung in V . Dann bleibt aber α(t) ∈ K also α(t) ∈ U , weil u ≥ 2ε auf ∂K . Damit folgt, daß α(t) f¨ ur alle t ≥ 0 definiert ist. Wir zeigen nun limt→∞ u ◦ α(t) = 0, und daraus folgt der Satz, denn wäre nicht lim α(t) = p , so gäbe es eine Folge tn → ∞ , α(tn ) → q 6= p , und daher u ◦ α(tn ) → u(q) 6= 0 . Nun (u◦α). < 0, also fällt u◦α monoton, und es könnte allenfalls gelten u◦α(t) → a > 0, und dann wäre u ◦ α ≥ a. Wählt man δ so klein, daß u(x) < a f¨ ur |x − p| < δ , so wäre stets |α(t) − p| ≥ δ . Aber auf U ∩ {x |x − p| ≥ δ} ist hgrad u, vi < κ < 0 , also wäre stets


72

(u ◦ α). < κ , und es m¨ ußte nach endlicher Zeit u ◦ α(t) = 0 sein: ein Widerspruch. Also u ◦ α(t) → 0. Als typisches Beispiel, nach dem die Idee der Ljapunof-Funktion eigentlich modelliert ist, betrachten wir (1.2) Das Gradientensystem. Eine C 2 -Funktion u : V → R, so daß u ≥ 0 , u(p) = 0 und grad u 6= 0 auf V r {p}, gibt selbst stets Anlaß zu dem Gradientenfeld v(x) = −grad u(x). Dieses Feld hat das Minimum p von u als stabilen Attraktor: Wenn man immer bergab geht, landet man im Tal. Die Bedingung f¨ ur eine Ljapunof-Funktion ist offenbar erf¨ ullt: hgrad u, vi = −hgrad u, grad ui < 0

außerhalb

p.

¨ Ubrigens kann man ebenso beschreiben, wann alle Integralkurven, die nahe an p starten, sich von p entfernen, wann also der Punkt p abstoßend ist. Eine notwendige Bedingung erh¨ alt man, wenn man in der Definition der Ljapunof-Funktion verlangt hgrad u, vi > 0 statt hgrad u, vi < 0. In diesem Sinne kann man u ¨ber die Stabilität des Ursprungs f¨ ur eine lineare Differentialgleichung vollkommen Auskunft erhalten — das kann man auch direkt aus der expliziten L¨ osung, aber die Ljapunof-Funktion gibt zugleich u ¨ber ein Vektorfeld Auskunft, das im singul¨ aren Punkt eine stabile lineare Approximation hat. Als zweite Anwendung betrachten wir also (1.3) Lineare Differentialgleichungen. x˙ = Ax,

x

∈

C n,

A konstant.

Wir untersuchen die Stabilität des Ursprungs 0 form transformiert, also A = D + N,

DN = N D,

D

∈

C n . Wir denken uns A in Jordan-

Diagonalmatrix, N nilpotent.

In der Diagonale von D stehen die Eigenwerte λ1 , . . . , λn , und N läßt sich noch auf die Gestalt N : ej 7→ ej−1 oder ej 7→ 0 bringen. Ersetzt man ej durch den neuen Basisvektor aj = εj ej f¨ ur ein ε 6= 0, so bleibt die Gestalt von D unge¨ andert, und die lineare Abbildung N bildet die aj so ab: N : aj = εj ej 7→ 0

oder

aj 7→ εj ej−1 = εaj−1 .

¨t § 1. Stabilita

73

Also hat N als Matrix bez¨ uglich der Basis a1 , . . . , an obere Dreiecksgestalt, und nur die Komponenten 0 oder ε. Wir können also feststellen:

(1.4) Bemerkung. Eine quadratische komplexe Matrix A läßt sich auf die folgende Gestalt transformieren: B −1 AB = D + N,

DN = N D,

|N | < ε,

mit einer Diagonalmatrix D , dem halbeinfachen Teil, und einer nilpotenten Matrix N . (1.5) Satz. Haben alle Eigenwerte der Matrix A ∈ EndC (C n ) negative Realteile, so ist der Ursprung ein stabiles Gleichgewicht des Vektorfeldes z˙ = Az . Beweis: Wir wählen eine Basis in C n , so daß sich A darstellt wie in der Bemerkung, und ε so klein ist, wie wir noch sagen werden. Bez¨ uglich dieser Basis hat man auf C n = R2n die reelle quadratische Form n P hz, wi := Re zν w ¯ν , ν=1

Pn und diese ist offenbar positiv definit, ν=1 zν z¯ν = ν=1 |zν |2 > 0, außer wenn z = 0. Auch ist die kanonische Basis der Einheitsvektoren von R2n = C n orthonormal f¨ ur dieses Skalarprodukt. Unsere Ljapunof-Funktion ist n n P P u(z) = hz, zi = |zν |2 = x2ν + yν2 , f¨ ur zν = xν + iyν . Pn

ν=1

ν=1

F¨ ur die gewählten Basen ist grad u = 2(x1 , y1 , . . . , xn , yn ) = 2z,

also hgrad u, vi = 2hz, Azi.

Nehmen wir nun zunächst einmal vereinfachend an, die Basisvektoren wären Eigenvektoren, also der nilpotente Teil N verschwinde. Dann ist n n P ¯ ν zν z¯ν = 2 P (Re λν ) · |zν |2 hgrad u, vi = 2hz, Dzi = 2Re λ ν=1

ν=1

und ist min{|Re λν |} = µ , so ist letzteres kleinergleich −2µ|z|2 . In diesem Fall sind wir also fertig, und in der Tat ist die Funktion z 7→ 2hz, Dzi auf der Sphäre {z |z| = 1} stets kleinergleich −2µ . Kehren wir nun zum allgemeinen Fall zur¨ uck und ist |N | < µ/2, so ist die Funktion z 7→ 2hz, Azi = 2hz, Dzi + 2hz, N zi f¨ ur |z| = 1 stets kleiner als −µ , denn |2hz, N zi| ≤ 2 |z| · |N | · |z| = 2|N | < µ.


74

Also ist hgrad u(z), v(z)i = 2hz, Azi < 0 f¨ ur z 6= 0, was zu zeigen war.

Der letzte Gedanke hilft auch in dem allgemeineren Fall, wo die Matrix A die Jacobische eines Vektorfeldes in einem singul¨ aren Punkt ist. (1.6) Satz. Sei p ein singulärer Punkt des C 1 -Vektorfeldes v , und die Jacobische A = Dv(p) habe nur Eigenwerte mit negativen Realteilen. Dann ist der singuläre Punkt stabil. Beweis: Wir d¨ urfen p = 0 annehmen, und wir schreiben v(x) = A(x)·x , mit einer stetig von x abh¨ angenden Matrix, so daß A(0) = A. Zur Matrix A wählen wir die Basis und Ljapunof-Funktion auf C n , wie im Beweis von (1.5). Damit sind diese Funktionen auch auf Rn definiert, das jetzt R-linear, aber sehr schief in C n liegen mag. Jedenfalls ist dann — alles in den gewählten Koordinaten berechnet: hgrad u(x), v(x)i = 2hx, A(x) · xi, und wir wissen 2hz, Azi < −µ f¨ ur |z| = 1. Also aus Stetigkeit gilt f¨ ur ein δ > 0 und |x| < δ und |z| = 1 2hz, A(x) · zi < −µ/2. Insbesondere also f¨ ur x 6= 0, |x| < δ haben wir 2hx/|x|, A(x) · x/|x|i < −µ/2, und schließlich, was zu zeigen war: 2hx, A(x) · xi < −|x|2 µ/2 < 0.

Die Lösungen der linearen Vektorfelder kann man ja explizit aufschreiben, die Gleichung x˙ = Ax hat das Fundamentalsystem t 7→ eAt , und es gilt: (1.7) Satz. Haben alle Eigenwerte von A einen Realteil, der kleiner ist als −µ < 0, so ist |eAt | ≤ βe−µt , t ≥ 0, f¨ ur eine Konstante β . Beweis: Wir wählen eine Transformation B , so daß BAB −1 = D + N,

DN = N D,

¨t § 1. Stabilita

75

mit einer Diagonalmatrix D und |N | < ε , wobei alle Eigenwerte von A einen Realteil kleiner oder gleich −(µ + ε) haben. Dann ist |e(D+N )t | ≤ |eDt | · |eN t | ≤ e−(µ+ε)t · eεt = e−µt , also |eAt | = |B −1 e(D+N )t B| ≤ |B| · |B −1 | · e−µt .

(1.8) Folgerung. Haben die Eigenwerte von A einen Realteil größer µ > 0 , so gibt es eine Konstante β > 0 mit |eAt · v| ≥ β −1 · eµt · |v|

f¨ ur t ≥ 0.

Beweis: Wir wenden den Satz auf −A an, und wählen auch β nach dem Satz f¨ ur −A . W¨ are die Folgerung falsch, so wäre f¨ ur ein v, t erf¨ ullt: |v| = |e−At (eAt v)| ≤ βe−µt |eAt v| < ββ −1 e−µt eµt |v| = |v|, ein Widerspruch.

Hat schließlich A nur rein imaginäre Eigenwerte, so stehen in der Diagonale von eAt nach Transformation auf Jordanform nur komplexe Zahlen eiαt , α ∈ R , vom Betrag 1, so daß eAt weder gegen Null, noch gegen ∞ geht, daf¨ ur aber das fr¨ uher schon beschriebene ergodische Verhalten des Flusses mit großer Wahrscheinlichkeit auftritt. Im ganzen kann man folgendes sagen: Man kann eine beliebige Matrix A auf Jordanform transformieren, und damit insbesondere eine lineare Zerlegung C n = U1 ⊕ U2 ⊕ U3 ,

A(Uν ) ⊂ Uν ,

w¨ ahlen, so daß f¨ ur die Einschr¨ ankungen Aν := A|Uν : Uν → Uν gilt: Die Realteile von A1 sind negativ, die von A2 positiv, die von A3 Null. Der Fluß Φt = eAt zerf¨ allt entsprechend in die Komponenten Φνt = eAν t : Uν → Uν , und die Flußlinien konvergieren gegen Null auf U1 , gegen ∞ auf U2 und beides nicht auf U3 . Wenn der nilpotente Teil von A3 verschwindet, kann man eine euklidische Norm so wählen, daß |Φ3t v| = |v|. Nur Φ3 hat zyklische Orbits. Den Raum U1 nennt man die stabile Mannigfaltigkeit und den Raum U2 die instabile Mannigfaltigkeit des Flusses f¨ ur die Singularität im Ursprung.


76

Im Fall einer reellen Matrix A entspricht der komplexen Zerlegung C n = U1 ⊕ U2 ⊕ U3 die reelle Zerlegung Rn = V1 ⊕ V2 ⊕ V3

iv

mit Vν = Rn ∩ Uν . Als Basisvektoren von Vν kann man Real- und Imaginärteil der Basisvektoren von Uν w¨ ahlen. Und allgemein kann man wieder sagen: Hat ein (hinreichend oft differenzierbares) Vektorfeld v eine isolierte Singularität in p , und ist A = Dv(p) eine Matrix mit nicht verschwindenden Realteilen der Eigenwerte, so sieht der Fluß in geeigneten (aber nur hom¨ oomorphen, nicht diffeomorphen) Koordinaten lokal um p ebenso aus, wie der des zugeh¨ origen linearen Systems — aber das ist nicht so leicht zu zeigen. stabil

stabil

instabil

lineares System y˙ = Dv(p) · y

◦

y˙ = v(y)

Die Ljapunofsche Methode ist jedoch nicht auf den Fall beschränkt, wo die lineare Approximation das Stabilitätsverhalten beherrscht. Beispiel. Betrachte die Differentialgleichung x˙ = ax − y + kx(x2 + y 2 ), y˙ = x − ay + ky(x2 + y 2 ), a2 < 1, k < 0. a −1 Die Jacobische im Ursprung ist , das charakteristische Polynom also −(a − t) 1 −a (a + t) + 1 = t2 + 1 − a2 mit den Eigenwerten p λ = ±i 1 − a2 . Die lineare Singularität ist ein Wirbel, die Realteile der Eigenwerte verschwinden. Aber die Funktion u(x, y) := x2 − 2axy + y 2 ist eine Ljapunof-Funktion. Nämlich u = (x−ay)2 +(1−a2 )y 2 > 0 , genau wenn (x, y) 6= 0 ,

2 y

§ 2. Integralmannigfaltigkeiten eines Vektorfeldes

und

grad u = 2(x − ay, y − ax),

1 2 hgrad u, vi 2 2

77

= (x − ay)(ax − y) + (x − ay)kx(x2 + y 2 )+

(y − ax)(x − ay) + (y − ax)ky(x + y ) = k(x2 + y 2 )(x2 − 2axy + y 2 ) = k(x2 + y 2 ) · u(x, y) < 0 f¨ ur (x, y) 6= 0.

Das Bild ist also das einer Spirale, aber die Lösungen gehen langsamer gegen Null.

W¨ ahlt man dagegen k > 0, so zeigt dieselbe Funktion u , daß der Ursprung stabil f¨ ur t → −∞ wird, also der Ursprung ist abstoßend. In diesem Fall kann man also aus der linearen Approximation u ¨ber die Stabilität nichts schließen. Aber man findet noch eine Ljapunof-Funktion, die u ¨ber die Stabilität Auskunft gibt.

§ 2. Integralmannigfaltigkeiten eines Vektorfeldes Sei v ein Vektorfeld auf einer offenen Menge U in Rn , und es existiere ein lokaler Fluß von v . Eine differenzierbare Untermannigfaltigkeit M ⊂ U heißt Integralmannigfaltigkeit von v , wenn das Vektorfeld v u ¨berall tangential zu M ist, also v(p) ∈ Tp M f¨ ur alle p ∈ M .

M


78

(2.1) Satz. Ist M eine abgeschlossene Integralmannigfaltigkeit des Vektorfeldes v , so ist M invariant unter dem lokalen Fluß von v . Also wenn α(0) ∈ M f¨ ur eine Integralkurve α , so ist α(t) ∈ M f¨ ur alle t.

m l

Beweis: Sei α eine maximale Integralkurve von v , und sei α(0) ∈ M . Wir setzen τ = sup{t | α(s) ∈ M f¨ ur 0 ≤ s ≤ t} . Dann ist α(t) ∈ M f¨ ur 0 ≤ t < τ , also aus Stetigkeit α(τ ) ∈ M , falls τ im Definitionsintervall von α liegt, weil M abgeschlossen ist. Aber wir zeigen in diesem Fall α(t) ∈ M f¨ ur alle t aus einer Umgebung von τ , was ein Widerspruch zur Definition von τ ist. Um α(τ ) = p ∈ M gibt es eine Karte ϕ = (ϕ1 , ϕ2 ) : V → V 0 ⊂ Rk × Rn−k , Also M ∩ V = {x

∈

ϕ(M ∩ V ) = V 0 ∩ Rk × {0}.

V | ϕ2 (x) = 0},

M

Rn−k

V

Rk

−−−−→ ϕ

p

und der Tangentialraum von M f¨ ur x

∈

Tx M = {u

V0

V ist

∈

Rn | Dϕ2 · u = 0}.

Daß also das Feld v zu M tangential ist, heißt f¨ ur x

∈

V ∩M:

Dϕ2 (x) · v(x) = 0. Beschreiben wir M und α und das Vektorfeld v also durch die Koordinaten der Karte ϕ, so haben wir die Integralkurve ϕ ◦ α,

mit

ϕ ◦ α(τ ) = 0,

des Vektorfeldes Dϕ · v = (w1 , w2 ),

w2 | ( Rk × {0}) = 0,

und wir m¨ ussen zeigen, daß ϕ ◦ α in Rk × {0} bleibt. Nun, das Vektorfeld (w1 , 0) hat auch eine bei 0 startende Integralkurve β . F¨ ur sie verschwindet jedenfalls die zweite k Komponente, sie bleibt in R × {0}. Weil aber dort (w1 , w2 ) = (w1 , 0), ist folglich β auch eine Integralkurve von (w1 , w2 ), also β = α .


79

Beispiel. Auf U = C 2 betrachten wir das Vektorfeld z˙1 = |z1 |2 · iαz1 , z˙2 = |z2 |2 · iβz2 , Es hat den Torus

mit α, β

∈

R.

S 1 × S 1 = {(z1 , z2 ) |z1 | = |z2 | = 1}

als Integralmannigfaltigkeit, denn auf dem Torus sagt die Differentialgleichung z˙1 = iαz1 , z˙2 = iβz2 . Man hat also die Lösungen (aeiαt , beiβt ), |a| = |b| = 1, die auf dem Torus bleiben. Diese Lösungen haben wir fr¨ uher schon näher untersucht.

(2.2) Bemerkung. Ist die Integralmannigfaltigkeit im Satz kompakt, und Φ der maximale lokale Fluß von v , so ist Φt |M f¨ ur alle t definiert.

Ist nämlich α(0)

∈

M , so bleibt α(t)

∈

M , die Kurve verläßt das Kompaktum M nie.

Man sieht hieran und an dem Beispiel, was der Nutzen der Integralmannigfaltigkeiten ist: Die Differentialgleichung kann sich bei Einschränkung auf die Mannigfaltigkeit vereinfachen, und jedenfalls wird ihre Dimension erniedrigt. Oft erhält man Integralmannigfaltigkeiten als Niveauflächen von Funktionen, die auf L¨ osungen konstant sind. Ein erstes Integral eines Vektorfeldes v : U → Rn ist eine Funktion f : U → R , so daß Df · v = 0. Ist f ein erstes Integral von v , und y

∈

M := {x

∈

R ein regulärer Wert von f , so ist U | f (x) = y}

eine Integralmannigfaltigkeit von v , weil ja Tx M = ker Df (x) ist. In der Tat ist auch (f α). = Df · v = 0, also f konstant auf Lösungen.

Ein erstes Integral liefert also eigentlich eine Zerlegung von U in unter dem Fluß invariante Bl¨ atter My = {f = y}

80

j

¨ ten und Integrale III. Singularita R

α

y

f

My

F¨ ur reguläre Werte y , also f¨ ur fast alle, sind dies 1-kodimensionale Untermannigfaltigkeiten von U . Ein erstes Integral zu suchen heißt, eine Lösung der partiellen Differentialgleichung f¨ ur das unbekannte f n P ∂f (2.3) (x) · vj (x) = 0 j=1 ∂xj zu suchen, und partielle Differentialgleichungen sind kaum leichter zu lösen als gewöhnliche. Aber oft f¨ uhrt die Natur des studierten Phänomens von selbst auf erste Integrale: Die Erhaltungss¨ atze der Physik sind Aussagen u ¨ber die Existenz erster Integrale. Besonders die Energie, aber auch Impuls und Drehimpuls, wo es hingehört, bleiben bei Bewegungen oft ungeändert. Das Hamiltonsche Vektorfeld x˙ j = ∂H/∂yj ,

y˙ j = −∂H/∂xj

hat die Hamiltonfunktion H selbst als erstes Integral, wie wir schon bemerkt haben: n n n P P P x˙ j ∂H/∂xj + y˙ j ∂H/∂yj = −x˙ i y˙ i + x˙ i y˙ i = 0. j=1

j=1

j=1

In der Himmelsmechanik betrachtet man zentral beschleunigte Bewegungen x ¨ = ϕ(x, x, ˙ t) · x, oder als System geschrieben x˙ = v,

v˙ = ϕ · x.

F¨ ur solche Systeme in R3 bleibt das Kreuzprodukt von x und v invariant, denn (x × v). = x˙ × v + x × v˙ = v × v + ϕ · x × x = 0. Das ist eine invariante Funktion mit Werten in R3 . Die Lösung bleibt in der von x(0), v(0) bestimmten Ebene (wenn diese Vektoren linear unabhängig sind), und die Fläche des von x, v bestimmten Parallelogramms bleibt konstant. Mit dem Dachprodukt erhält man dasselbe in höherer Dimension.


81

Erhaltungss¨ atze, Umwandelbares und Bleibendes, sucht sich der Naturforscher durch starke Theoreme zu sichern. Das ist schließlich mehr ein Formprinzip des Geistes als ein Ergebnis der Erfahrung, denn das Erhaltene verfl¨ uchtigt sich in immer abstraktere Regionen: nicht die Person, nicht die Erde, nicht die Welt, aber die Energie — jedenfalls in der klassischen Mechanik. Uns sollen diese Begriffe zum Verständnis des Vektorfeldes helfen, das ungedämpfte, aber im allgemeinen nicht harmonische Schwingungen um eine Ruhelage beschreibt: Sei u eine C 2 -Funktion lokal um 0 ∈ Rn , und u(0) = Du(0) = 0 . Wir betrachten u als Potential, und studieren die Gleichung (2.4)

x ¨ = −grad u(x),

also als System erster Ordnung geschrieben: x˙ = y, y˙ = −grad u(x). Die Energie ist im wesentlichen u(x) + 12 |y|2 =: H(x, y), und in der Tat ist H ein erstes Integral: Dx H · x˙ + Dy H · y˙ = hgrad u, yi − hgrad u, yi = 0.

n

Angenommen das Potential u ist positiv definit, also etwa die Hessesche von u ist positiv definit im Ursprung, dann ist auch H = u + 12 |y|2 positiv definit, und bei festem H > 0 sind die Niveaufl¨ achen im Phasenraum durch |y|2 = 2(H − u(x))

gegeben. Im Falle der Dimension eins sind die Lösungen dadurch schon fast bestimmt, die Niveaulinien sind geschlossene Kurven um den Ursprung im Phasenraum {(x, y)}, die L¨ osung verl¨ auft auf diesen Kurven, was ein Oszillieren um das Gleichgewicht bedeutet.


82

Die Gleichung x˙ = y = Umkehrfunktion von

p p 2(H − u(x)), also dx/ 2(H − u(x)) = dt wird gelöst durch die Zx t = t0 +

dx/

p

2(H − u(x)).

x0

Auch in höherer Dimension ist das System der Niveauflächen konstanter Energie H durch eine Transformation einer Umgebung des Ursprungs lokal in das System konzentrischer √ Sph¨ aren, jeweils mit Radius H , zu u ¨berf¨ uhren. Jede Integralkurve bleibt auf ihrem Energieniveau, auf ihrer Sphäre. Das folgt aus dem Morse-Lemma (Bd. 2, V, 3.1), wir kommen gleich nochmal darauf zur¨ uck. Man muß nur lokal die Funktion H in die Funktion 2 2 |x| + |y| transformieren. Sowie aber das eben betrachtete System eine kleine Dämpfung erfährt: x˙ = y,

y˙ = −grad u(x) − µ · y,

µ > 0,

so wird H eine Ljapunof-Funktion, und der Ursprung ein asymptotisch stabiles Gleichgewicht: hgrad H, vi R2n = hgrad u, yi Rn + hy, −µy − grad ui Rn = −µ|y|2 . Qualitativ also gibt die lineare Schwingungsgleichung auch im allgemeinen das richtige Bild. Haben wir bisher zu einem gegebenen Vektorfeld ein erstes Integral gesucht, so findet man sich doch auch in der Situation, daß eine Funktion gegeben und ein Vektorfeld gesucht ist, deren erstes Integral sie ist, so daß also F auf den Flußlinien des zugehörigen lokalen Flusses Φ konstant ist, F ◦ Φt = F . Als Beispiel beweisen wir das Morselemma durch Vektorfeld-Argumente. Das demonstriert zugleich ein auch sonst hilfreiches Beweisprinzip. Wir betrachten der Einfachheit halber nur C ∞ -Funktionen, die in einer Umgebung des Ursprungs definiert sind, und eine Schreibweise wie f : ( Rn , 0) → R dr¨ ucke schon aus, daß alles u ¨ber f Behauptete nur f¨ ur eine geeignete Umgebung des Ursprungs gemeint ist. (2.5) Morselemma. Sei f : ( Rn , 0) → R eine lokal um den Ursprung definierte C ∞ Funktion, und es sei f (0) = Df (0) = 0 . Die Hesseform, also der 2-Jet q = j02 f am Ursprung, sei nicht ausgeartet. Dann existiert eine invertierbare lokale C ∞ -Transformation ϕ : ( Rn , 0) → ( Rn , 0) einer Umgebung des Ursprungs in eine Umgebung des Ursprungs, so daß Dϕ(0) = id und q = f ◦ ϕ. Mit anderen Worten: f sieht nach geeigneter Koordinatentransformation ebenso aus, wie seine Hesseform oder sein 2-Jet im Ursprung (die sich ja nur um den Faktor 2 unterscheiden).


83

Beweis: Wir schreiben f = q + g , so daß also q eine nicht ausgeartete quadratische Form ist und der 2-Jet von g im Ursprung verschwindet. Demnach ist n P (i) ∂q/∂xi = qij xj , det(qij ) 6= 0, j=1

denn (qij ) = (∂ 2 f /∂xi ∂xj ) ist ja die Hessematrix. Weil aber g von zweiter Ordnung verschwindet, ist nach dem Mittelwertsatz, Bd. 2, I, (5.2) P P (ii) ∂g/∂xi = βij xj , βij (0) = 0, g = γij xi xj , P

j

i,j

P n¨ amlich g = i ai xi , und ai (0) = ∂g/∂xi (0) = 0 , also ai = j γij xj . Dies behalten wir im Auge und betrachten jetzt auf Rn × R lokal um 0 × R die Funktion F (x, t) := ft (x) := q(x) + tg(x). Dann ist f0 = q , f1 = f , und wir wollen ein zeitabhängiges Vektorfeld w auf Rn × R , also ein Vektorfeld der Form

o w = (v1 , . . . , vn , 1) = (v, 1)

konstruieren, das die Achse t 7→ (0, t) als Flußlinie und F als erstes Integral hat. Ist Φ der Fluß eines solchen Feldes, so hat man (lokal um den Ursprung) die Transformation ϕ := Φ1 : Rn = Rn × 0 → Rn × 1 = Rn ,

ϕ(0) = 0,

welche f¨ ur x = 0, also f¨ ur kleine x definiert ist, und sie erf¨ ullt f0 = f1 ◦ (Φ1 | Rn × 0),

Rn × 0

also q = f ◦ ϕ.

−→ Rn × 1 Φ1

1

Die Bedingung an das gesuchte Feld, also an v ist P −∂F/∂t = ∂F/∂xj · vj , j

vj (0, t) = 0,

oder wenn wir Vektoren als Spaltentupel schreiben (iii)

−∂F/∂t = t(gradx F ) · v,

v(0, t) = 0.

t


84

Nun sagen aber die Gleichungen (i), (ii) und die Definition von F ∂F/∂t = g = txGx, G = (γij ), gradx F = gradx q + t gradx g = Ax, A = (qij + tβij ), und weil (qij ) nicht ausgeartet und βij (0) = 0 ist, ist A(x, t) f¨ ur (x, t) in einer Umgebung von 0 × R invertierbar. Unsere Gleichung (iii) f¨ ur das gesuchte v lautet demnach − txGx = t(Ax) · v = txtAv,

v(0, t) = 0,

und wird durch v := −tA−1 Gx gelöst. ¨ Ubrigens sieht man leicht, daß die Variationsgleichung des Feldes w auf dem Orbit t 7→ (0, t) verschwindet, und daher ist Dϕ(0) = id, aber weil ja aus dem Formulierten ohnehin q ◦ Dϕ(0) = q folgt, könnte man das durch lineare Transformation auch nachträglich erreichen.

§ 3. Implizite Differentialgleichungen Eine implizite Differentialgleichung erster Ordnung ist durch eine Abbildung F : D × U × V → Rn ,

(x, y, z) 7→ F (x, y, z)

gegeben. Dabei ist D ein offenes Intervall und U, V sind offen in Rn , und wir wollen stets annehmen, daß F stetig differenzierbar ist. Eine L¨ osung, und das macht die Abbildung erst zu einer Differentialgleichung, ist eine Kurve α , so daß (3.1)

F (x, α(x), α0 (x)) = 0,

und man notiert daher auch die Differentialgleichung in der Form F (x, y, y 0 ) = 0. Man fragt nach Lösungen, nach der Struktur der Schar aller Lösungen.

Hat man zunächst einen Punkt (x0 , y0 , z0 ) bestimmt, wo F (x0 , y0 , z0 ) = 0 ist, und ist an dieser Stelle det(Dz F ) 6= 0 , so kann man lokal die Gleichung F = 0 nach z auflösen, (Bd. 2, II, 3.1). Sie ist lokal äquivalent zu einer expliziten Gleichung z = G(x, y),

also y 0 = G(x, y),

u ¨ber deren Theorie wir bisher geredet haben.

Im allgemeinen darf man nicht erwarten, daß eine solche Auflösung u ¨berall möglich sein wird. Schon eher ist es vern¨ unftig vorauszusetzen, daß 0 ein regulärer Wert von F ist,

§ 3. Implizite Differentialgleichungen

85

und daher F = 0 eine Mannigfaltigkeit M der Dimension (n + 1) in D × U × V definiert. Die Bedingung det(Dz F ) 6= 0 beschreibt die Punkte aus M , die sich mit regulärer Tangentialabbildung auf D × U projizieren, so daß man lokal einem Punkt (x, y) ∈ D × U demnach ein z ∈ V differenzierbar so zuordnen kann, daß (x, y, z) ∈ M . Letztere Bedingung bedeutet ja F (x, y, z) = 0. Jedoch wird es u ¨ber einem Punkt (x, y) ∈ D × U dann auch mal mehrere z geben, so daß (x, y, z) ∈ M , also wird man mehrere Lösungen durch einen Punkt finden.

p z = y0

y

M = {F = 0}

−−→ DF

singulärer Ort x

Im Falle n = 1 kann man fragen, ob etwa der singul¨ are Ort

{(x, y) | F (x, y, z) = Dz F (x, y, z) = 0 f¨ ur ein z } auch eine Lösungskurve ist. Jedoch ist das unwahrscheinlich in einem Sinne, den man pr¨ azisieren kann. Um so beliebter ist dieser Fall in den Lehrb¨ uchern, und ein klassisches Beispiel ist die (3.2) Clairautsche Differentialgleichung. y = y 0 x + g(y 0 ). Sie besitzt als Lösungsschar eine durch c parametrisierte Schar von Geraden y = cx + g(c), jeweils mit Steigung c und g(c) = y(0).


86

Die Einh¨ ullende einer Lösungsschar ist nat¨ urlich auch eine Lösung, wenn sie unter der Projektion diffeomorphes Bild einer regulären Kurve (d.h. eindimensionalen Untermannigfaltigkeit) im R3 der Parameter (x, y, c) ist. Sie hat ja in jedem Punkt dieselbe Tangente wie eine dort durchgehende Lösung der Schar. Die Einh¨ ullende wird nach Bd. 2, II, (5.2) durch die Gleichungen F (x, y, c) := y − cx − g(c) = 0,

∂F/∂c(x, y, c) = 0

beschrieben. Und weil dieses, wenn man c durch z ersetzt, auch die Gleichungen des singul¨ aren Ortes sind, ist dieser eine Lösung. Man rechnet sofort aus, daß die beiden Gleichungen die Parameterdarstellung x = −g 0 (c),

y = −cg 0 (c) + g(c)

q

der Enveloppe liefern, und setze nur ein!

y

x

Die Clairautsche Differentialgleichung beschreibt also, wenn der singuläre Ort eine reguläre Kurve ist, die Tangentenschar dieser Kurve. Viel typischer ist allerdings aus Gr¨ unden, die wir noch etwas näher, wenngleich nicht vollkommen, beleuchten werden, daß die Lösungen auf dem singulären Ort senkrecht stehen. Bis auf stetig differenzierbare Transformation findet man fast u ¨berall das Bild der Differentialgleichung (3.3)

(y 0 )2 = x

r s


87

3

mit den Lösungen y = ± 23 x 2 + c und dem singulären Ort x = 0.

y

x

3

Die beiden Zweige ± 23 x 2 + c der Neilschen Parabeln entsprechen den beiden Blättern √ z = ± x der Fläche M = {(x, y, z) | z 2 = x} die u ¨ber der (x, y)-Ebene in der Faltenlinie x = 0 zusammenkommen. z

y

M

x

Nur an isolierten Punkten des singulären Ortes haben im allgemeinen die Lösungen der Differentialgleichung gleiche Tangente wie der singuläre Ort. Typisch sind die folgenden Beispiele:

88

(3.4) Der Sattel: x2 − (y 0 )2 + y = 0 . Singul¨ arer Ort y = −x2 .

(3.5) Der Knoten: x2 + (y 0 )2 + 8y = 0 . Singul¨ arer Ort 8y = −x2 .

(3.6) Die Spirale: x2 + (y 0 )2 + y = 0 . Singul¨ arer Ort y = −x2 .



89

Nicht umsonst erinnern diese Namen an die entsprechenden in der Theorie der ebenen, insbesondere der linearen ebenen Differentialgleichungen. Wie dies zusammenhängt, und wie man die Lösungen der impliziten Differentialgleichungen erster Ordnung findet, wollen wir jetzt angeben, wenngleich diese Gedanken erst in der Theorie der partiellen Differentialgleichungen erster Ordnung wirklich ausgef¨ uhrt werden. Die implizite Differentialgleichung F auf D × U × V liefert auf naheliegende Weise ein Vektorfeld auf D × U × V , und zwar so, daß M = {F = 0} eine Integralmannigfaltigkeit dieses Vektorfeldes ist, und daß die Lösungen sich bei Projektion auf D × U auf L¨ osungskurven der impliziten Gleichung F abbilden. Das gesuchte Vektorfeld ist x˙ = 1, y˙ = z, zwei sehr nahe liegende Gleichungen, die erste sagt dx = dt , die zweite dy/dt = y 0 . Die Gleichung f¨ ur z˙ wird jetzt dadurch bestimmt, daß F ein erstes Integral werden soll. Das n¨ amlich bedeutet ∂F/∂x · x˙ + Dy F · y˙ + Dz F · z˙ = 0. Also falls Dz F regul¨ ar ist, mit den schon gefundenen Gleichungen z˙ = −(Dz F )−1 (∂F/∂x + Dy F · z). Dieses Feld ist nur definiert, wo Dz F regulär ist. Aber wir helfen dem ab, indem wir das Feld mit der Funktion det(Dz F ) multiplizieren. F¨ ur die Lösungskurven entspricht dies einer Parametertransformation, und entsprechend erhalten wir durch Projektion eine Parameterdarstellung der Lösungen von F . Wir erinnern uns aus der linearen Algebra an die Cramersche Regel e (adjungierte Matrix), det(A) · A−1 = A und erhalten also auf D × U × V (3.7) Das charakteristische Vektorfeld. x˙ = det(Dz F ), y˙ = (det Dz F ) · z, z˙ = −(Dz F )∼ · (∂F/∂x + Dy F · z). Man nennt es auch das Hamiltonsche Vektorfeld. Die Gedanken, die zu seiner Konstruktion gef¨ uhrt haben, bestätigen sich in folgendem (3.8) Satz. Eine Integralkurve dieses Feldes, die in M beginnt, verbleibt in M und projiziert sich auf eine Lösungskurve von F (x, y, y 0 ) = 0 , und jede Lösungskurve außerhalb des singulären Ortes erhält man so.


90

Beweis: Die erste Behauptung ist evident, ist (x(t), y(t), z(t)) eine Integralkurve der zun¨ achst aufgestellten drei Gleichungen, so ist x = t , y˙ = dy/dx = z , und weil F ein erstes Integral ist, ist auf der ganzen Kurve F (x, y, y 0 ) = F (t, y(t), z(t)) = 0 . Hat man umgekehrt eine Lösungskurve α von F außerhalb des singulären Ortes, so wird behauptet, daß t 7→ (t, α(t), α(t)) ˙ die drei obigen Gleichungen erf¨ ullt. Die ersten beiden sind offenbar erf¨ ullt, t˙ = 1, α(t) ˙ = α(t). ˙ Jedenfalls verl¨ auft die angegebene Kurve auch in M , und auf M ist das Hamiltonsche Feld durch die beiden ersten Komponenten und die Tatsache, daß es tangential zu M ist, bestimmt, weil die Projektion M → D × U in Punkten, wo Dz F regulär ist, einen Isomorphismus T M → T (D × U ) induziert, es gibt eine lokale Umkehrung.

Die singulären Punkte des Hamiltonschen Feldes auf M liegen alle u ¨ber dem singulären Ort von F , denn es ist nur dort det(Dz F ) = 0. e = 1, und die Wir wollen noch den Fall n = 1 näher betrachten. Hier ist u ¨brigens A Hamiltonschen Gleichungen lauten x˙ = ∂F/∂z, y˙ = ∂F/∂z · z, z˙ = −∂F/∂x − ∂F/∂y · z. Diese Gleichungen verschwinden wie gesagt nur, wo ∂F/∂z = 0 ist, und dort ist der Normalvektor DF auf M parallel zur (x, y)-Ebene D × U . Außerdem muß aber z˙ = 0 sein, das heißt ∂F/∂x + z · ∂F/∂y = 0. Also in R2 h(1, z), (∂F/∂x, ∂F/∂y)i = 0, also der Tangentialvektor an die zugehörige Lösung (1, z) = (1, y 0 ) der impliziten Gleichung steht senkrecht auf dem Vektor (∂F/∂x, ∂F/∂y) . Dieser Vektor ist der Normalvektor des singul¨ aren Ortes, falls die Projektion M → D × U noch den Rang 1 hat. Mit anderen Worten: Der singuläre Ort ist tangential zur Lösung, wo das Hamiltonsche Feld singulär ist, und nur dort. Nun ist das Hamiltonsche Feld im allgemeinen nur an isolierten Punkten singul¨ ar, und weil es ja hier auf das Vektorfeld auf der Fläche M ankommt, liegt es nahe zu vermuten, daß die Singularitäten meist unsere alten Bekannten — Sattel, Knoten, Spirale sind. Um die Singularitäten des Hamiltonschen Feldes in den obigen Beispielen zu studieren, projizieren wir M lokal diffeomorph auf die (x, z)-Ebene. Die Beispiele sind so hingelegt,


91

daß die y-Richtung im singulären Punkt des Hamiltonfeldes senkrecht auf M , nämlich senkrecht auf dem singulären Ort steht. Hamiltonfeld

Projektion

x˙ = −2z, Sattel:

2

y˙ = −2z ,

. x 0 =− z 2

2 x · 1 z

z˙ = −2x − z, x˙ = 2z, Knoten:

2

y˙ = 2z ,

. x 0 = z −2

2 x · −8 z

. x 0 = z −2

2 x · −1 z

z˙ = −2x − 8z, x˙ = 2z, Spirale:

2

y˙ = 2z , z˙ = −2x − z,

Es sei dem Leser u ¨berlassen zu pr¨ ufen, daß auf der rechten Seite immer die linearen Singularit¨ aten mit dem zugehörigen Namen stehen. F¨ ur die Spirale möge ein Bild die Verhältnisse noch einmal verdeutlichen:


92

Man erkennt nebenher, daß man die Lösungen der Hamiltongleichungen wirklich ausrechnen, und damit auch die Lösungen der impliziten Differentialgleichung durch allerlei Formeln explizit angeben kann. ¨ Ubrigens weist schon das erste Bild dieses Abschnitts darauf hin, daß der singuläre Ort im allgemeinen nicht glatt ist, und mit Vorliebe Spitzen aufweist, wo das Lösungsverhalten dadurch kompliziert wird, daß drei Lösungsscharen zusammenkommen. Typische Bilder:

tu

Sie kommen dadurch zustande, daß der glatte reguläre Hamiltonfluß auf M bei Projektion auf die D × U -Ebene u ¨bereinandergefaltet wird, wie das Gewebe beim Abnäher eines Kleides. Die hier immer etwas vage ausgesprochenen Bemerkungen, daß diese Bilder “typisch” sind, und daß die Beispiele zeigen, was man “im allgemeinen” finden oder nicht finden wird, lassen sich präzise fassen und beweisen, jedoch bräuchte das Vorbereitung. Wenden wir unsere allgemeine Einsicht zum Schluß auf einen klassischen Fall an: (3.10) D’Alembertsche Differentialgleichung. y − g(y 0 )x − f (y 0 ) = 0. Die Clairautsche ist der Spezialfall g(y 0 ) = y 0 . Das Hamiltonfeld ist x˙ = −(g 0 (z)x + f 0 (z)), y˙ = −z(g 0 (z)x + f 0 (z)), z˙ = g(z) − z. Im Clairautschen Fall ist z˙ = 0 woraus sich die regulären Lösungen ergeben. Jedenfalls kennen wir die letzte Gleichung. Wenn man darf, schreibe man daf¨ ur 1 dt = dz g(z) − z und integriere, löse die nach Einsetzen von z(t) lineare erste Differentialgleichung und integriere noch einmal. Das Rechnen muß man selbst u ¨ben, man kann es nicht im Vortrag aufnehmen. Auch sonst haben wir nicht etwa von allem das Wichtigste gebracht, oder auch nur den Anfang. Doch wir eilen neuen Zielen zu.

Kapitel IV

Differenzierbare Mannigfaltigkeiten

He had bought a large map representing the sea, Without the least vestige of land: And the crew were much pleased when they found it to be A map they could all understand. Carroll

Wir haben im zweiten Band schon u ¨ber n-dimensionale Untermannigfaltigkeiten des R gesprochen, aber wenn man dabei stehenbleibt, so sieht man sich auf die Dauer allzusehr behindert: Wir werden die Kategorie der differenzierbaren Mannigfaltigkeiten und differenzierbaren Abbildungen beschreiben. Nur so zeigt sich die Nat¨ urlichkeit, das Funktorielle der globalen Analysis, und erst dadurch werden viele sehr konkrete Anwendungen formulierbar. In den ersten beiden Paragraphen erinnern wir an Redeweisen der allgemeinen Topologie und an grundlegende Formeln der Integralrechnung f¨ ur Funktionen n auf dem R . Dann beschreiben wir differenzierbare Mannigfaltigkeiten und ihre Tangentialr¨ aume. Schließlich konstruieren wir glatte Partitionen der Eins auf Mannigfaltigkeiten ¨ als allgegenw¨ artiges Hilfsmittel des Ubergangs vom Lokalen zum Globalen. n+k

§ 1. Mengenlehre Ich erinnere an den Begriff eines topologischen Raumes (vergl. Bd. 1, VI, § 4 — 8). Ein topologischer Raum besteht aus einer Menge X und einer Topologie auf X . Die Topologie besteht aus einer Menge O von Teilmengen von X , die offen heißen. Man fordert: (1.1) Axiome der Topologie. Die leere Menge und X sind offen. Beliebige Vereinigungen und endliche Durchschnitte offener Mengen sind offen. Ist X ein topologischer Raum und p ∈ X , so heißt eine Teilmenge V ⊂ X eine Umgebung von p, wenn es eine offene Menge U mit p ∈ U ⊂ V gibt. Der Raum X heißt hausdorffsch, wenn verschiedene Punkte von X stets disjunkte Umgebungen besitzen.

94

IV. Differenzierbare Mannigfaltigkeiten

Wir werden nur hausdorffsche Räume betrachten. Man spricht auch von Umgebungen V ⊂ X einer Teilmenge P ⊂ X ebenso wie f¨ ur einen Punkt, wenn es eine offene Menge U mit P ⊂ U ⊂ V gibt. ¨ Ein hausdorffscher topologischer Raum X heißt kompakt, wenn jede offene Uberdekkung von X eine endliche Teil¨ uberdeckung besitzt. F¨ ur einen kompakten Raum gelten wesentlich stärkere Trennungseigenschaften: Ein hausdorffscher Raum X heißt regul¨ ar, wenn jede abgeschlossene Teilmenge A ⊂ X und jeder Punkte p ∈ X rA disjunkte Umgebungen besitzen, und er heißt normal, wenn je zwei disjunkte abgeschlossene Teilmengen ¨ disjunkte Umgebungen besitzen. Durch Ubergang zu Komplementen erhält man, daß ein hausdorffscher Raum genau dann regulär ist, wenn jede (offene) Umgebung jedes Punktes p eine abgeschlossene Umgebung enthält. (1.2) Satz. Kompakte Räume sind normal. Beweis: Wir zeigen zunächst, daßsie regulär sind. Sei also X kompakt, p ∈ X und A abgeschlossen in X mit p 6 ∈ A. Wie erinnerlich, ist auch A kompakt. Weil X hausdorffsch ist, können wir zu jedem q ∈ A disjunkte Umgebungen Uq von p und Vq von q finden. Endlich viele dieser Vq u ¨berdecken A . Ihre Vereinigung ist eine Umgebung V von A , und der Durchschnitt der zugehörigen endlich vielen Uq die dazu disjunkte Umgebung U des Punktes p. Jetzt wiederholen wir denselben Schluß mit einer zu A fremden abgeschlossenen Teilmenge P statt p , wobei wir den ersten Teil schon auf P und q ∈ A anwenden können, und erhalten disjunkte Umgebungen von P und A . Ein hausdorffscher topologischer Raum heißt lokal kompakt, wenn jeder Punkt eine kompakte Umgebung besitzt. Aus einem lokal kompakten Raum X macht man durch Hinzunahme eines neuen Punktes ∞ einen kompakten Raum X ∞ = X ∪ {∞}, die Alexandroff-Kompaktifizierung. Eine Teilmenge U ⊂ X ∞ ist genau dann offen, wenn ihr Schnitt mit X offen in X ist und, falls ∞ ∈ U , noch das Komplement einer kompakten Teilmenge von X in U liegt. Die Umgebungen von ∞ sind also die Mengen, die ∞ und das Komplement eines Kompaktums von X enthalten. Durch diese Konstruktion kann man manche Aussagen von kompakten auf lokal kompakte Räume u ¨bertragen, zum Beispiel: (1.3) Bemerkung. Lokal kompakte Räume sind regulär. Beweis: In der Tat, Unterr¨ aume regulärer Räume sind regulär.

§ 1. Mengenlehre

95

Eine stetige Abbildung f : X → Y lokal kompakter Räume heißt eigentlich, wenn die Urbilder f −1 (K) kompakter Teilmengen K ⊂ Y stets kompakt sind. Das heißt gerade, daß die Fortsetzung f ∞ : X ∞ → Y ∞, ∞ 7→ ∞, von f auch stetig (im Punkt ∞) ist. Durch diese Beschreibung sieht man: (1.4) Bemerkung. Eine eigentliche Bijektion zwischen lokal kompakten Räumen ist ein Hom¨ oomorphismus. Beweis: Ist f : X → Y die Bijektion, so ist f ∞ : X ∞ → Y ∞ eine stetige Bijektion kompakter Räume, also ein Homöomorphismus (Bd. 1, VI, 7.4). Um die Topologie eines Raumes X festzulegen, braucht man nicht alle offenen Mengen anzugeben, ja wenn man eine beliebige Familie S von Teilmengen von X als offen auszeichnet, so gibt es eine wohlbestimmte von S erzeugte Topologie auf X , deren offene Mengen die beliebigen Vereinigungen endlicher Durchschnitte von Mengen aus S sind. F¨ ur Induktionsargumente ist es g¨ unstig, wenn die Topologie durch Angabe von abzählbar vielen offenen Mengen beschrieben werden kann. Sei X ein topologischer Raum. Eine Menge B offener Mengen von X heißt eine Basis der Topologie von X , wenn jede offene Menge von X eine Vereinigung von Mengen aus B ist. Wir werden Räume betrachten, die eine abzählbare Basis der Topologie besitzen. (1.5) Satz. Ein metrischer Raum besitzt genau dann eine abzählbare Basis der Topologie, wenn er eine abzählbare dichte Teilmenge enthält. Beweis: W¨ ahlt man in jeder nicht leeren Menge der Basis B des Raumes X einen Punkt aus, so erhält man eine dichte Teilmenge T , denn jede nicht leere offene Menge muß T treffen. Ist umgekehrt T eine abzählbare dichte Teilmenge, so sieht man leicht, daß die offenen Kugeln um Punkte aus T mit rationalem Radius K(t, ε) = {x | d(x, t) < ε}, eine Basis von X bilden.

t

∈

T,

ε

∈

Q+ ,

Auch Teilr¨ aume eines Raumes X mit abzählbarer Basis haben eine abzählbare Basis, durch Schnitt der Basismengen von X mit dem Teilraum. So haben insbesondere alle Teilr¨ aume von Rn eine abzählbare Basis, weil Rn die dichte Teilmenge Qn hat.

96


(1.6) Satz. Hat der topologische Raum X eine abzählbare Basis, so besitzt jede offene ¨ Uberdeckung von X eine abzählbare Teil¨ uberdeckung. ¨ Beweis: Sei (Uλ | λ ∈ Λ) die offene Uberdeckung und (Vn | n ∈ N ) die Familie derjenigen Mengen der Basis, die jeweils in einer der Mengen Uλ liegen. Die Vn , n ∈ N , u ¨berdecken X , weil ja jedes Uλ eine Vereinigung von gewissen Vn ist. Wähle nun zu jedem n ∈ N ein λ = λ(n) mit Vn ⊂ Uλ(n) , dann ist (Uλ(n) | n ∈ N ) die gesuchte abz¨ ahlbare Teil¨ uberdeckung. ¨ Diese Uberdeckungseigenschaft erinnert nicht nur äußerlich an die der kompakten to¨ pologischen Räume. Später werden wir es mit abzählbaren und lokal endlichen Uberdeckungen (Uλ | λ ∈ Λ) zu tun haben; das heißt, jeder Punkt hat eine Umgebung, die nur endlich viele Uλ trifft. Soviel zur Erinnerung an topologische Redeweisen. Im u ¨brigen verweisen wir auf die Erkl¨ arungen am Ende des ersten Bandes.

§ 2. Lokale Integralrechnung Wenngleich die feineren Techniken der Lebesgueschen Integrationstheorie, die wir im zweiten Band erklärt haben, ein unumgängliches Hilfsmittel der Analysis sind, ist das folgende doch bei viel geringeren Vorkenntnissen zu verstehen. Alles Technische, wie insbesondere die Voraussetzungen an die “Partitionen der Eins”, haben wir so eingerichtet, daß auch das Riemann-Integral allen Anspr¨ uchen gen¨ ugt. Wir fassen nun zusammen, was n man u ¨ber ein Integral von Funktionen auf dem R wissen sollte. Zu einem solchen Integral gehört zunächst ein reeller Vektorraum F reeller Funktionen f : Rn → R , der Raum der integrablen Funktionen. Im Falle des Riemannintegrals besteht F aus den beschr¨ ankten fast u ¨berall stetigen Funktionen mit kompaktem Tr¨ ager. Dies letztere bedeutet, daß die Funktionen außerhalb einer kompakten Menge verschwinden. Zur Erinnerung: Eine Teilmenge A ⊂ Rn heißt d¨ unn, oder fast alle x ∈ Rn liegen nicht in A , wenn es zu jedem ε > 0 eine Folge von W¨ urfeln Wk ⊂ Rn gibt, so daß S∞ A ⊂ k=1 Wk , und so daß die Summe der Volumina der Wk kleiner als ε ist. Bei den Riemann-integrablen Funktionen ist in diesem Sinne die Menge der Unstetigkeitspunkte d¨ unn.

§ 2. Lokale Integralrechnung

97

Es wird gen¨ ugen, wenn F im folgenden die genannten Funktionen jedenfalls enth¨ alt. Das Integral ist dann ein monotones lineares Funktional auf F , also eine Abbildung Z Z Z : F → R, f 7→ f =: f (x) dx1 · · · dxn , Rn

Rn

so daß gilt R R R (i) (λf + µg) = λ f + µ g f¨ ur λ, µ R R (ii) Aus f ≤ g folgt f ≤ g .

∈

Rn

R.

Auch braucht man eine Normierung, wie etwa die folgende: Ist f die charakteristische R Funktion eines achsenparallelen W¨ urfels im Rn , so ist f das elementare Volumen (Produkt der Seitenlängen) des W¨ urfels. Die charakteristische Funktion χA einer Teilmenge A ⊂ Rn ist definiert durch 1 f¨ ur x ∈ A, χA (x) = 0 f¨ ur x ∈ 6 A. R R R Man definiert A f := Rn χA · f und voln (A) = Rn χA . Beides ist freilich nur definiert, wenn die Funktionen χA bzw. f · χA integrabel sind. Allein aus dem Gesagten folgt schon die Abschätzung Z Z | f | ≤ |f | ≤ sup(|f |) · voln (A) A

A

und insbesondere die (2.1) Stetigkeit des Integrals. Ist K ⊂ Rn kompakt und konvergiert die Folge (fn : K → R) gleichm¨ aßig gegen die (integrable) Funktion f : K → R , so ist Z Z lim fn = f. n→∞

Dies gilt von jedem auch noch so bescheidenen Integral, und die Grenzfunktion f ist auch f¨ ur die geläufigen Integrale von selbst wieder integrabel. Die beiden wichtigsten Sätze zur Berechnung mehrdimensionaler Integrale, wie auch zum Verständnis des folgenden, sind der Satz von Fubini und die Transformationsformel. ¨ Beim Satz von Fubini zeigt das Lebesgue-Integral schon seine Uberlegenheit, aber uns gen¨ ugt die folgende sehr schwache Aussage (vergl. Bd. 2, IV, 1.6). (2.2) Folgerung aus dem Satz von Fubini. Sei A ⊂ Rn , B ⊂ Rm und die Funktion f : A × B → R sei integrabel als Funktion von n + m Variablen. F¨ ur jedes x ∈ A sei auch

98


die durch fx (y) := f (x, y) definierte Funktion von m Variablen fx : B → R integrabel. Dann ist auch die Funktion von n Variablen Z u : A → R, x 7→ fx (y) dy B

integrabel, und es gilt Z

Z f=

A×B

A

Z Z u(x) dx =: ( f (x, y) dy) dx. A

B

Dieser Satz rechtfertigt auch die Schreibweise eines Integrals auf dem Rn als iteriertes eindimensionales Integral Z f (x) dx1 . . . dxn .

Das wichtigste lokale Ergebnis f¨ ur alles folgende ist die Transformationsformel f¨ ur Integrale (vergl. Bd. 2, IV, 2.2). Ist ϕ eine differenzierbare Transformation, so ist die Ableitung Dϕ an jeder Stelle als lineare Abbildung die lineare Approximation von ϕ , und die Determinante det Dϕ gibt an, wie sich ein Volumen (etwa des Einheitsw¨ urfels) bei dieser linearen Abbildung ver¨ andert. Wenn man sich nun vorstellt, daß eine differenzierbare Abbildung sich im Kleinen etwa linear verhält, kommt man zu der

(2.3) Transformationsformel. Sei U offen in Rn und sei ϕ : U → Rn injektiv, stetig differenzierbar, und die Jacobideterminante det Dϕ(x) verschwinde in keinem Punkt x ∈ U . Ist dann f : ϕ(U ) → R integrabel, so ist Z Z f ◦ ϕ(x) · | det Dϕ(x)| dx = f (y) dy. U

ϕU

§ 3. Differenzierbare Mannigfaltigkeiten

99

Hieraus folgt zum Beispiel die Invarianz des Integrals unter Bewegungen: ϕ : Rn → Rn eine Bewegung, so ist Z Z f ◦ϕ= f,

Ist

U

ϕU

denn | det Dϕ| = | det ϕ| = 1. Die Determinante kann man schon aus ihren algebraischen Eigenschaften als orientiertes Volumen des n-Spates ihrer Spalten deuten: Sie ist eine alternierende n-Form. Ihr Auftreten in der Transformationsformel ist der Grund f¨ ur die Bedeutung der alternierenden Formen in der Analysis. In Rechnungen notiert man die Transformationsformel, indem man schreibt: y = ϕ(x), dy = dy1 . . . dyn = | det Dϕ| · dx = | mit

∂(y1 , . . . , yn ) | · dx1 . . . dxn , ∂(x1 , . . . , xn )

∂(y1 , . . . , yn ) := det Dϕ. ∂(x1 , . . . , xn )

Die Transformationsformel beschreibt, wie Integranden bei krummlinigen Koordinaten¨ transformationen zu transformieren sind. Sie ist der eigentliche Schl¨ ussel beim Ubergang vom Lokalen zum Globalen, von offenen Mengen im Rn zu Mannigfaltigkeiten. Alles folgende, wenn man will, ist eine Meditation u ¨ber die Transformationsformel.

§ 3. Differenzierbare Mannigfaltigkeiten Wir werden f¨ ur die Definition differenzierbarer Strukturen und auch später vielfach ∞ glatte, also C -differenzierbare Abbildungen zugrundelegen; nicht daß diese Voraussetzung immer notwendig wäre — man käme wohl meist mit zweimal stetig differenzierbaren Abbildungen aus — aber wir suchen möglichst glatte Formulierungen, und man kann sich

100


allgemein u ¨berlegen, daß so nichts Wesentliches verlorengeht. So wollen wir jetzt die differenzierbaren Mannigfaltigkeiten vorstellen, auf denen sich im folgenden alles analytische Leben abspielen wird.

Definition. Eine n-dimensionale (topologische) Mannigfaltigkeit M n ist ein HausdorffRaum mit abzählbarer Basis der Topologie, der lokal euklidisch ist. Dies bedeutet, daß es zu jedem Punkt p ∈ M eine offene Umgebung U von p und einen Homöomorphismus h : U → U0 mit einer offenen Menge U 0 ⊂ Rn gibt. Ein solcher Homöomorphismus (h, U ) heißt Karte oder lokales Koordinatensystem von M um p mit dem Kartengebiet U .

Die Dimension dim M = n ist zwar tatsächlich durch den topologischen Raum M schon bestimmt, wenn M nicht leer ist, aber f¨ ur uns gehört zur Struktur einer Mannigfaltigkeit stets die Angabe einer Dimension, also eines Rn , in dem die Karten landen. Oft, aber nicht immer, notieren wir die Dimension als Exponent, wie hier in der Definition. Eine Menge {(hλ , Uλ ) | λ ∈ Λ} von Karten heißt Atlas von M , wenn (Uλ | λ ∈ Λ) eine ¨ Uberdeckung von M ist. Wählt man einen Atlas f¨ ur M , so kann man lokale Betrachtungen in der Umgebung eines Punktes p ∈ M stets mit Hilfe der Karte h : U → U 0 durch lokale Betrachtung um h(p) ∈ U 0 ⊂ Rn ersetzen, die Mannigfaltigkeit sieht lokal so aus wie der euklidische Raum Rn . Nat¨ urlich kann man die Karte h so einrichten, daß h(p) = (0, . . . , 0) 0 und U eine Umgebung des Ursprungs in Rn ist. F¨ ur kleine x ∈ Rn entspricht dann verm¨ oge der Karte h jedem x = (x1 , . . . , xn ) ∈ Rn eindeutig ein Punkt h−1 (x) ∈ M , und so wird eine Umgebung von p durch euklidische Koordinaten beschrieben. Man bezeichnet daher auch die Karte selbst gern mit x = (x1 , . . . , xn ) : U → U 0 ⊂ Rn ,


101

und durch diese Karte entspricht dann jedem reellen n-Tupel in U 0 ⊂ Rn eindeutig ein Punkt in U ⊂ M , der nämlich, dessen Koordinaten (x1 , . . . , xn ) als Wert das n-Tupel haben. Freilich gibt es im allgemeinen in einem Atlas viele Karten, deren Gebiet den Punkt p enth¨ alt, und wenn man eine Erklärung bez¨ uglich einer Karte gegeben hat, muß man u ¨berlegen, was bei Kartenwechsel geschieht: Seien (hλ , Uλ ) und (hµ , Uµ ) Karten von M , dann ist auf hλ (Uλ ∩ Uµ ) die Abbildung hλµ := hµ ◦ h−1 λ : hλ (Uλ ∩ Uµ ) → hµ (Uλ ∩ Uµ ) definiert. Sie heißt Kartenwechsel zwischen hλ und hµ .

Der Kartenwechsel gibt an, wie man von einer Karte, einem lokalen Koordinatensystem, zum anderen u ¨bergeht. Offenbar gilt hλλ = idUλ0 ,

hµν ◦ hλµ = hλν ,

also hλµ = h−1 µλ ,

wo die jeweiligen Abbildungen definiert sind. Alles Lokale in einer Mannigfaltigkeit kann man mit lokalen Koordinaten beschreiben. ¨ Der Kartenwechsel sagt, was beim Ubergang von einem Koordinatensystem zum anderen geschieht. Ein Atlas heißt differenzierbar, wenn alle seine Kartenwechsel C ∞ -differenzierbar sind. Sie sind dann Diffeomorphismen, weil h−1 λµ = hµλ . Ist A = {(hλ , Uλ ) | λ ∈ Λ} ein differenzierbarer Atlas f¨ ur M , und (h, U ) eine Karte f¨ ur M , die vielleicht nicht zu A geh¨ ort, so heiße sie differenzierbar, wenn alle Kartenwechsel −1 hλ ◦h−1 , h◦hλ mit Karten aus A C ∞ -differenzierbar sind. Der Atlas D = D(A) enthalte dann alle bez¨ uglich A differenzierbaren Karten. (3.1) Bemerkung. Der Atlas D aller bez¨ uglich A differenzierbaren Karten ist der eindeutig bestimmte maximale differenzierbare Atlas, der A enthält, und sind A, B differenzierbare Atlanten, so ist D(A) = D(B) genau wenn A ∪ B differenzierbar ist.

102


Beweis: Der Atlas D ist differenzierbar. Seien nämlich (h, U ) und (k, V ) in D . Man muß pr¨ ufen, ob der Kartenwechsel k ◦ h−1 differenzierbar ist. Dies muß man in der Umgebung jedes Punktes aus h(U ∩ V ) pr¨ ufen. Aber p ∈ U ∩ V liegt auch im Gebiet −1 einer Karte (hλ , Uλ ) von A, und lokal um h(p) ist k ◦ h−1 = (k ◦ h−1 ) eine λ ) ◦ (hλ ◦ h Zusammensetzung differenzierbarer Abbildungen.

Offenbar ist der Atlas D maximal u ¨ber A , er kann nicht durch weitere Hinzunahme von Karten als differenzierbarer Atlas vergrößert werden. Definition. Eine differenzierbare Struktur auf einer n-dimensionalen Mannigfaltigkeit M ist ein maximaler differenzierbarer Atlas D auf M . Eine n-dimensionale differenzierbare Mannigfaltigkeit ist eine n-dimensionale Mannigfaltigkeit zusammen mit einer differenzierbaren Struktur f¨ ur diese Mannigfaltigkeit. Wir werden nur noch mit differenzierbaren Mannigfaltigkeiten zu tun haben. Wir setzen daher von jeder Karte und jedem Atlas voraus, daß sie differenzierbar sind, und bezeichnen die differenzierbaren Mannigfaltigkeiten mit einem Buchstaben M, N, . . . ohne den Atlas zu nennen. Wenn man eine differenzierbare Struktur durch einen Atlas angeben will, wird man nat¨ urlich nicht versuchen, einen maximalen Atlas explizit zu beschreiben, sondern man wird vielmehr einen möglichst kleinen Atlas nennen, der ja dann einen maximalen eindeutig festlegt. Differenzierbare Mannigfaltigkeiten sind die Objekte, die wir betrachten, und ihre Abbildungen sind Differenzierbare Abbildungen. Eine stetige Abbildung f : M → N differenzierbarer Mannigfaltigkeiten heißt C k -differenzierbar im Punkt p ∈ M , wenn f¨ ur eine (und damit jede) Karte (h, U ) um p und (k, V ) um f (p) die Zusammensetzung k ◦ f ◦ h−1 lokal um h(p) entsprechend C k -differenzierbar ist. Sie ist lokal um h(p) , nämlich auf h(U ∩ f −1 V ) definiert.


103

Daß diese Definition von der Wahl der Karten nicht abhängt, liegt gerade daran, daß die Kartenwechsel alle C ∞ -differenzierbar sind. Die Abbildung f heißt differenzierbar, wenn sie an jeder Stelle p ∈ M differenzierbar ist, und diffeomorph, wenn f −1 existiert und auch differenzierbar ist. Diese Erklärungen sind sinnvoll f¨ ur C k -Abbildungen mit beliebigem k und auch f¨ ur nur einmal (bei p ∈ M ) differenzierbare Abbildungen. Diffeomorphe Mannigfaltigkeiten haben gleiche Dimension, es sei denn, es handelt sich um die leere Mannigfaltigkeit. Das zeigt der Satz u ¨ber die Umkehrabbildung. Sind die Abbildungen f : M → N, g : N → L k-mal stetig differenzierbar, so auch die Zusammensetzung g◦f : M → L, und id : M → M ist differenzierbar. Die differenzierbaren Mannigfaltigkeiten und differenzierbaren Abbildungen bilden eine Kategorie.

Ein offenbares Beispiel f¨ ur eine differenzierbare Mannigfaltigkeit ist jede offene Menge n U ⊂ R mit dem Atlas, der nur die eine Karte id : U → U enthält (und dem zugehörigen maximalen Atlas). Viele weitere Beispiele erhält man durch die grundlegenden Prinzipien der Konstruktion von Untermannigfaltigkeiten, Produkten von Mannigfaltigkeiten, Summen von Mannigfaltigkeiten und Quotientenmannigfaltigkeiten.

Untermannigfaltigkeiten. Sei M n eine n-dimensionale differenzierbare Mannigfaltigkeit. Eine Teilmenge N ⊂ M heißt eine k-dimensionale , (n − k)-kodimensionale, Untermannigfaltigkeit von M , wenn es um jeden Punkt p ∈ N eine differenzierbare Karte von M h : U → U 0 ⊂ Rk × Rn−k = Rn gibt, so daß h(U ∩ N ) = U 0 ∩ Rk , wobei wir wieder Rk := Rk × 0 ⊂ Rk × Rn−k = Rn setzen.

104


Offenbar ist N als Teilraum von M hausdorffsch mit abzählbarer Basis, und aus den Karten h der Definition erhält man Karten h | U ∩ N : U ∩ N → U 0 ∩ Rk , die einen differenzierbaren Atlas auf N erklären. Die Inklusion N ,→ M ist differenzierbar und wird in geeigneten lokalen Koordinaten durch die Inklusion Rk ,→ Rn beschrieben. Eine Abbildung f : N → M differenzierbarer Mannigfaltigkeiten heißt eine Einbettung, wenn f (N ) ⊂ M eine differenzierbare Untermannigfaltigkeit, und f : N → f (N ) diffeomorph ist. Insbesondere sind die in (Bd. 2, II, § 3) erklärten Untermannigfaltigkeiten des Rn in unserem Sinne Beispiele differenzierbarer Mannigfaltigkeiten. Ist also U offen in Rn und f : U → Rk C ∞ -differenzierbar, und ist a ∈ Rk ein regulärer Wert von f , so ist f −1 {a} ⊂ U eine k-kodimensionale Untermannigfaltigkeit von U und damit von Rn . Die n-dimensionalen Untermannigfaltigkeiten einer n-dimensionalen Mannigfaltigkeit sind gerade die offenen Teilmengen. Produkte. Gegeben seien die differenzierbaren Mannigfaltigkeiten M m und N n , dann ist das Produkt M × N als Raum das topologische Produkt, und ein differenzierbarer Atlas ist durch folgende Karten gegeben: Sind h : U → U 0 ⊂ Rm

und k : V → V 0 ⊂ Rn

differenzierbare Karten von M und N , so ist h × k : U × V → U 0 × V 0 ⊂ Rm × Rn = Rm+n eine differenzierbare Karte von M × N . Der Atlas dieser Karten definiert die differenzierbare Struktur auf M × N . Eine Abbildung f = (f1 , f2 ) : L → M × N ist genau dann differenzierbar, wenn beide Komponenten differenzierbar sind. F¨ ur die Stetigkeit ist uns das bekannt, und dann läuft die Behauptung lokal in Koordinaten darauf hinaus, daß eine Abbildung U → Rm × Rn f¨ ur eine offene Menge U ⊂ R` genau dann differenzierbar ist, wenn die Komponenten


105

differenzierbar sind, was wir wissen. Also wenn C k ( , ) die Menge der C k -differenzierbaren Abbildungen bezeichnet, so gilt: (3.2)

C k (L, M × N ) = C k (L, M ) × C k (L, N ) f 7→ (pr1 ◦ f, pr2 ◦ f ).

Beispiel. Der Torus S 1 × S 1 .

Summen. Sind M und N beide n-dimensionale differenzierbare Mannigfaltigkeiten, so wird die topologische Summe zu einer differenzierbaren Mannigfaltigkeit M t N , oder manche schreiben auch M + N . Sind A, B differenzierbare Atlanten von M und N , so ist A ∪ B ein Atlas, der die differenzierbare Struktur von M t N definiert. Wie f¨ ur stetige Abbildungen gilt: (3.3)

C k (M t N, L) = C k (M, L) × C k (N, L) f 7→ (f ◦ i1 , f ◦ i2 ),

wenn i1 : M ⊂ M t N und i2 = N ⊂ M t N die Inklusionen sind.

Beachte, daß M und N gleichdimensional sind! Quotientenmannigfaltigkeiten. Das allgemeine Konstruktionsprinzip sei hier nicht beschrieben, aber ich erinnere an das schöne und wichtige Beispiel des projektiven ¨ Raumes RP n . Dieser ist der Quotient der Sphäre S n nach der Aquivalenzrelation ¨ x ∼ ±x oder der Quotient von Rn+1 r {0} nach der Aquivalenzrelation x ∼ λx f¨ ur n λ 6= 0. Noch anders gesagt: Die Punkte von RP entsprechen den Geraden durch den ¨ Ursprung in Rn+1 . Einer solchen Geraden G entspricht die Aquivalenzklasse G ∩ S n in der ersten und G r {0} in der zweiten Beschreibung. Ein Punkt aus RP n wird durch homogene Koordinaten n P [ x0 , . . . , xn ] = [ −x0 , . . . , −xn ], x2i = 1, i=0

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oder [ x0 , . . . , xn ] = [ λx0 , . . . , λxn ],

λ

∈

R r {0},

(x0 , . . . , xn ) 6= (0, . . . , 0),

¨ beschrieben, also [ x0 , . . . , xn ] bezeichnet die Aquivalenzklasse von (x0 , . . . , xn ) aus S n oder Rn+1 . In jedem Fall sind die Mengen Ui = {[ x ] | xi 6= 0} offen in RP n , und die Abbildung hi : Ui → Rn , [ x0 , . . . , xn ] 7→ (x0 /xi , . . . , xi−1 /xi , xi+1 /xi , . . . , xn /xi ) ist eine Karte; die Umkehrung ist (y1 , . . . , yn ) 7→ [ y1 , . . . , yi , 1, yi+1 , . . . , yn ]. ¨ Ubrigens ist Ui = RP n r RP n−1 , man nimmt aus dem projektiven Raum eine geeignete projektive Hyperebene als “unendlich fern” heraus, und behält einen affinen Raum u ¨brig. Die Karten bilden einen differenzierbaren Atlas. Die geometrische Bedeutung dieser Karten ist sehr anschaulich: Ist etwa i = 0, so wird die Sphäre S n ⊂ R× Rn vom Mittelpunkt her auf ihre Tangentialhyperebene {1} × Rn im Punkt (1, 0) projiziert. Gegen¨ uberliegende Punkte haben dasselbe Bild, die Projektion definiert also eine Abbildung des Quotienten RP n der Sphäre. Die Sphäre S n−1 = S n ∩ {x0 = 0} wird nicht abgebildet.

Sie repräsentiert im Quotienten RP n die “unendlich ferne” Hyperebene RP n−1 = {[ x ]

∈

RP n | x0 = 0}.

¨ Ubrigens haben wir auf dem Bild nicht ohne Grund R so herum orientiert, daß die Sphäre oben auf der Hyperebene liegt; dreht man das Bild herum, so verliert es sehr an Anschaulichkeit, was nat¨ urlich nichts mit Mathematik zu tun hat, sondern viel mehr mit der durch Kultur und Menschlichkeit bestimmten Weise unseres Erkennens von Bildern. Man kann auch, um RP n zu beschreiben, die obere offene Halbsphäre weglassen und nur auf dem Randäquator der unteren abgeschlossenen Halbsphäre (einer n-dimensionalen Kugel) antipodische Punkte identifizieren.

§ 4. Der Tangentialraum

107

§ 4. Der Tangentialraum Ist M ⊂ Rn eine Untermannigfaltigkeit und p ∈ M , so haben wir den Tangentialraum Tp M von M im Punkte p als Untervektorraum des Rn beschrieben, nämlich als den Raum der Vektoren v = α(0) ˙ wenn α ein differenzierbarer Weg in M mit α(0) = p ist.

Jetzt sind unsere Mannigfaltigkeiten nicht mehr in einen euklidischen Raum eingebettet, so daß wir den Tangentialraum nicht mehr als Teilraum des Rn beschreiben können, jedoch liefert uns das Studium der Untermannigfaltigkeiten Hinweise, wie man allgemein jedem Punkt einer Mannigfaltigkeit M als Tangentialraum in kanonischer Weise einen Vektorraum Tp M zuordnen kann, und jeder differenzierbaren Abbildung f : M → N ihre Tangentialabbildung Tp f : Tp M → Tf (p) N . Es sind uns in der Tat drei verschiedene Weisen vorgekommen, wie man Tangentialvektoren beschreiben kann, nämlich durch differenzierbare Kurven, durch Beschreibung in lokalen Koordinaten, durch Richtungsableitungen; und wir nennen die Beschreibung des Tangentialraums, die man so erhält, entsprechend die Definition des Geometers, des Physikers, des Algebraikers. Wir werden diese drei Beschreibungen und ihren Zusammenhang jetzt im einzelnen erklären. In jedem Fall kommt es dabei nur auf eine lokale Betrachtung der Mannigfaltigkeit in einer beliebig kleinen Umgebung des Punktes p ∈ M an. Wir wollen eine Abbildung, die vielleicht nur lokal um p ∈ M definiert ist, und u ¨ber die wir auch nur in einer gen¨ ugend kleinen Umgebung von p etwas behaupten, durch f : (M, p) → (N, q)

108


bezeichnen, wenn f (p) = q . F¨ ur Algebraiker werden wir das bald noch präziser fassen. Die anschaulichste Beschreibung von Tangentialvektoren ist die geometrische. Wir betrachten zum Punkt p der Mannigfaltigkeit M die Menge aller jeweils auf einem Intervall um 0 definierten (einmal) differenzierbaren Wege w : (−ε, ε) → M , w(0) = p , oder mit obiger Bezeichnung w : ( R, 0) → (M, p). Zwei solche Wege w1 , w2 heißen tangential ¨ aquivalent, wenn f¨ ur eine (und damit jede) Karte h um p gilt (h ◦ w1 ). (0) = (h ◦ w2 ). (0)

¨ Definition. Eine Aquivalenzklasse differenzierbarer Wege durch p f¨ ur die Relation “tangential äquivalent” heißt Tangentialvektor in p, und die Menge Tp M aller Tangentialvektoren ist der (geometrische) Tangentialraum von M in p . Eine lokal um p ∈ M definierte differenzierbare Abbildung f : (M, p) → (N, q) induziert die Tangentialabbildung (das Differential) Tp f : Tp M → Tq N,

[ w ] 7→ [ f ◦ w ].

Die Tangentialabbildung ist funktoriell, das heißt Tp id = id, und eine Zusammensetzung lokal definierter differenzierbarer Abbildungen (M, p) − → (N, q) − → (L, r) g

f

induziert Tp (g ◦ f ) : Tp M −−→ Tq N −−→ Tr L, Tp f

Tq g

also Tq g ◦ Tp f = Tp (g ◦ f ) : [ w ] 7→ [ g ◦ f ◦ w ],

q = f (p).

Man muß allerdings u ¨berlegen, daß die Tangentialabbildung unabhängig von der Wahl des Weges w wohldefiniert ist, und daß die Relation “tangential äquivalent” nicht von der Karte h abh¨ angt. Zum letzteren: Ist g ein Kartenwechsel, so ist (4.1) (g ◦ h ◦ w). = Dg(h(p)) · (h ◦ w).


109

und Dg ist bijektiv, also wenn (h ◦ w1 ). = (h ◦ w2 ). , so ist (g ◦ h ◦ w1 ). = (g ◦ h ◦ w2 ). . Zum ersteren: Wählt man eine Karte h : (M, p) → ( Rm , r), so ist jeder Weg durch p lokal von der Form h−1 ◦ w , mit einem Weg w durch r in Rn . Sei nun [ h−1 ◦ w1 ] ¨ = [ h−1 ◦ w2 ]. Das heißt nach Definition der tangentialen Aquivalenz (h ◦ h−1 ◦ w1 ). (0) = (h ◦ h−1 ◦ w2 ). (0), also w˙ 1 (0) = w˙ 2 (0). Dann ist f¨ ur eine Karte k um f (p) (k◦f ◦h−1 ◦w ). (0) = D(k◦f ◦h−1 )(r)·w˙ (0) = D(k◦f ◦h−1 )(r)·w˙ (0) = (k◦f ◦h−1 ◦w ). (0), 1

1

2

2

¨ also ist nach Definition der tangentialen Aquivalenz [ f ◦ h−1 ◦ w1 ] = [ f ◦ h−1 ◦ w2 ]. Nun, eine Karte h : (M, p) → ( Rm , r) definiert eine Bijektion

Tp h : Tp M −→ Tr Rm = Rm ,

(4.2)

∼ =

denn allgemein f¨ ur einen Vektorraum V ist Tq V = V durch die folgende kanonische Bijektion: Dem Vektor v ∈ V entspricht der Weg w : t 7→ q+tv und damit der Tangentialvektor [ w ], dem Tangentialvektor [ w ] der Vektor d/dt| w(t). 0

Wir erklären die lineare Struktur auf Tp M so, daß (4.2) ein Isomorphismus von Vektorr¨ aumen wird. Das ist unabhängig von der Karte h nach (4.1), weil Dg linear ist. Durch Einf¨ uhren einer Karte wird also Tp M mit Rm identifiziert. Die Tangentialabbildung wird dann eine lineare Abbildung und ist, wie wir gleich sehen werden, durch die Jacobische beschrieben: Wir gehen aus von dem kommutativen Diagramm

Karte

(M, P )   hy

f

−−−−→

(N, q)   yk

Karte

( Rm , r) −−−−−→ ( Rn , s) k◦f ◦h−1

Die Karten induzieren Isomorphismen nach (4.2)

Die Abbildung

n¨ amlich bildet v auf d | k ◦ f ◦ h−1 (r + tv) = D(k ◦ f ◦ h−1 )(r) · v dt 0

ab. Die Abbildung k ◦ f ◦ h−1 ist einfach die Beschreibung von f in den Karten h und k , und man sieht: Wenn man f in Karten angibt, wird Tp f durch die Jacobische von f ¨ gegeben. Insbesondere ist Tp f linear. Ubrigens hat R den Tangentialraum Tq R = R . Die 1 ist eine Basis, und wenn w : ( R, 0) → (M, p) den Vektor v ∈ Tp M repräsentiert, so ist v = T0 w(1), denn v = [ t 7→ w(t) ] = T0 w([ t 7→ t ]) = T0 w(1).

110


Der Tangentialraum einer n-dimensionalen Mannigfaltigkeit ist ein n-dimensionaler Vektorraum. Ein Diffeomorphismus bildet Tangentialräume isomorph ab, muß also die Dimension erhalten. Soweit die geometrische Beschreibung. Physiker machen die Beschreibung durch Koordinaten (4.2) mit dem Transformationsverhalten (4.1) zur Definition, und erklären auch die Tangentialabbildung durch das Diagramm (4.3). Ein Physiker sagt etwa folgendes: “Ein kontravarianter Vektor oder Tensor erster Stufe ist ein reelles n-Tupel, das sich durch die Jacobimatrix transformiert”. Dies erklären wir nun so: Definiton. Sei M eine m-dimensionale differenzierbare Mannigfaltigkeit und p ∈ M . Ein P h-Tangentialvektor in p ∈ M ist eine Zuordnung, die jeder Karte h : U → Rm , h(p) = r , einen Vektor v ∈ Rm so zuordnet, daß der Karte g ◦ h der Vektor Dg(r) · v zugeordnet ist, wenn g ein Kartenwechsel ist. Wie u ¨blich m¨ ussen wir im Matrizenkalk¨ ul die Vektoren als Spaltentupel schreiben, wenn wir das Differential als Jacobimatrix schreiben.


111

Der P h-Tangentialvektor ist nat¨ urlich festgelegt, wenn wir seine Komponenten (v1 , . . . , vm ) m ∈ R bez¨ uglich einer Karte kennen. Auch bildet die Menge aller Tangentialvektoren in p ∈ M einen m-dimensionalen reellen Vektorraum Tp MP h , den P h-Tangentialraum. Die algebraischen Operationen erklären wir f¨ ur eine Karte wie im Rm , und dies ist dann un¨ abh¨ angig von der Karte, weil der Ubergang von einer zur anderen Karte durch die lineare Abbildung Dg(r) geschieht. Man hat einen offenbaren Isomorphismus vom geometrischen Tangentialraum zum Tangentialraum nach Beschreibung der Physiker, der f¨ ur eine Karte h durch (4.4)

Tp M → Tp MP h ,

v 7→ Tp h(v)

∈

Th(p) Rm = Rm

gegeben ist. Daß dies wohldefiniert ist, zeigt (4.1). Das Differential beschreibt der Physiker in Koordinaten durch (4.3). Nun zum Algebraischen: Jedem Tangentialvektor v ordnen wir eine Richtungsableitung von lokal um p definierten Funktionen ϕ : (M, p) → R an der Stelle p zu, oder wie man auch sagt, eine Derivation an der Stelle p .

Definition. Sei ϕ : (M, p) → R differenzierbar, und v Derivation an der Stelle p auf ϕ durch v(ϕ) := Tp ϕ(v)

∈

∈

Tp M , dann operiert v als

Tϕ(p) R = R.

Ist w ein Weg, der v repräsentiert, so ist w eine Abbildung ( R, 0) → (M, p) und v = T0 w(1) , also v(ϕ) = Tp ϕ ◦ T0 w(1) = T0 (ϕ ◦ w)(1) = D(ϕ ◦ w)(0) · 1 =

d | ϕw(t), dt 0

was die Ableitung von ϕ in Richtung der Richtung von w ja auch sein sollte. In lokalen Koordinaten können wir die Derivationen wie fr¨ uher beschreiben: Ist ϕ lokal n n um p auf R definiert, und v = (v1 , . . . , vn ) ∈ Tp R , so ist (4.5)

v(ϕ) =

n P d ∂ | ϕ(p + tv) = vi ϕ(p). dt t=0 ∂xi i=1

Insbesondere entsprechen den kanonischen Basisvektoren von Rn = Tp Rn die Derivatio∂ nen ∂x | . Algebraiker beschreiben Tangentialvektoren als Derivationen. i p

Um das genauer zu fassen, f¨ uhren wir zunächst auf der Menge F (p) der lokal um p ¨ auf M definierten Funktionen die Aquivalenzrelation der lokalen Gleichheit ein: Es sei ¨ ϕ ∼p ψ , wenn es eine Umgebung V von p mit ϕ|V = ψ|V gibt. Eine Aquivalenzklasse dieser Relation heißt ein Keim einer Funktion um p . So definiert jede lokal um p definierte Funktion ihren Keim ϕ : (M, p) → R. Man kann nach demselben Muster auch Keime von

112


Abbildungen oder von Mengen bei p bilden. So hätten wir oben schon von Keimen von Wegen ( R, 0) → (M, p) und Keimen von Abbildungen (M, p) → (N, q) reden können. Sei Ep die Menge der Keime von C ∞ -Funktionen auf M um p mit der Struktur einer R-Algebra, die sich von der Addition und Multiplikation von repräsentierenden Funktionen auf Keime u ¨berträgt. Dann operieren die Tangentialvektoren v ∈ Tp M als Derivationen auf Ep . (4.6) Eigenschaften der Derivationen. F¨ ur ϕ, ψ

∈

Ep und λ, µ

(i) Linearit¨ at. v(λϕ + µψ) = λv(ϕ) + µv(ψ) . (ii) Produktregel. v(ϕ · ψ) = ϕ(p) · v(ψ) + ψ(p) · v(ϕ) .

∈

R gilt:

Algebraiker erheben diese Kennzeichnung zur Definition und erklären: Ein Tangentialvektor v ∈ Tp M ist eine Abbildung v : Ep → R mit den Eigenschaften (4.6). Eine solche Abbildung heißt eine Derivation der Algebra Ep . Jedenfalls wird durch (4.5) nach Einf¨ uhren lokaler Koordinaten eine injektive lineare Abbildung von Tp M in den Vektorraum der Derivationen von Ep definiert; die Komponenten vi von v sind die Werte v(xi ), also durch die zugeordnete Derivation bestimmt. Man muß zeigen, daß man so alle Derivationen erhält. Nun, aus den Eigenschaften (4.6) ergibt sich f¨ ur jede Derivation v von Ep zunächst v(1) = v(1 · 1) = v(1) + v(1) nach der Produktregel, also v(1) = 0, also v(λ) = 0 f¨ ur konstante Funktionen λ , wegen Linearit¨ at. Nun können wir einen beliebigen Keim ϕ ∈ Ep in lokalen Koordinaten als n P ϕ(p + x) = ϕ(p) + ϕi (x) · xi i=1

schreiben (Bd. 2, I, 5.2), das ist im wesentlichen der Mittelwertsatz. Ist nun v(xi ) =: vi , so ist n n P P v(ϕ) = ϕi (p) · vi = vi · ∂ϕ/∂xi (p), i=1

i=1

denn v(ϕ(p)) = 0 und xi (p) = 0. Das sagt, daß die Derivation v gleich der Derivation ist, die nach (4.5) durch den Vektor mit den Komponenten (v1 , . . . , vn ) definiert ist, wir haben also gezeigt: (4.7) Satz. Durch (4.5) wird ein Isomorphismus von Tp M mit dem Vektorraum der Derivationen der Algebra Ep definiert. Der Isomorphismus zwischen dem Tangentialraum der Geometer und dem der Algebraiker wird durch [ w ] 7→ [ ϕ 7→ d/dt | ϕ ◦ w(t) ] t=0


113

vermittelt. In der Bezeichnung der Algebraiker wollen wir auch den Tangentialvektor, der durch den Weg t 7→ q + tei repr¨ asentiert ist, mit ∂ n ∈ Tq R ∂xi bezeichnen. Dem Basisvektor 1 ∈ R entspricht demnach der kanonische Basisvektor ∂/∂t ∈ Tp R . Auf eine differenzierbare Mannigfaltigkeit M n u ¨berträgt man diese Basis lokal mit einer Karte h : U → U 0 ⊂ Rn , h(p) = q. Sie induziert den Isomorphismus ∼ =

Tp M −→ Tq ( Rn ),

∂/∂hi 7→ ∂/∂xi .

Dies definiert die Basisvektoren ∂/∂hi ∈ Tp M . Um ∂/∂hi (f ) = ∂f /∂hi f¨ ur eine lokal um p definierte Funktion f zu berechnen, hat man f in Koordinaten h zu schreiben (genau gesagt ergibt das f ◦ h−1 ) und dann nach der i-ten Koordinate abzuleiten. Nennt man die Karte gleich x statt h , so unterscheidet man hier nicht zwischen Koordinaten auf der Mannigfaltigkeit und Koordinaten auf Rn , was auch vern¨ unftig ist. So werden wir es k¨ unftig halten, wenn wir direkt angeben wollen, wie man etwas in lokalen Koordinaten wirklich hinschreiben und ausrechnen soll. Die xi sind dann lokal um p definierte Koordinatenfunktionen auf M , und die ∂/∂xi sind Vektoren in Tp M . Das Definitionsgebiet der Karte braucht man gar nicht zu erwähnen, Physiker pflegen das sowieso nicht zu tun. H¨ aufig betrachten wir nicht den Tangentialraum in einem Punkt, sondern die Familie aller Tangentialr¨ aume, das Tangentialb¨ undel T M := (Tp M | p

∈

M)

von M und entsprechend f¨ ur eine differenzierbare Abbildung f : M → N die Familie von Differentialen, die Tangentialabbildung T f : T M → T N, womit einfach die Familie von Abbildungen (Tp f : Tp M → Tf (p) N | p

∈

M)

gemeint sei. Die Tangentialabbildung ist in lokalen Koordinaten nichts anderes als das Differential, die lokale Linearisierung, in koordinateninvarianter Formulierung. Was uns das Studium des Differentials fr¨ uher gelehrt hat, lehrt jetzt die Tangentialabbildung. Sei f : M m → N n stetig differenzierbar. Der Rang von f in p rgp f := rg Tp f,

∈

M ist die Zahl

114


also der Rang des Differentials von f an der Stelle p . Die Abbildung f heißt immersiv, wenn rgp f = m = dim M f¨ ur alle p ∈ M ist, also wenn Tp f f¨ ur jedes p ∈ M injektiv ist. Und f heißt submersiv, wenn rgp f = n = dim N f¨ ur alle p ∈ M , also wenn Tp f stets surjektiv ist. Ein Punkt p ∈ M heißt regul¨ ar, wenn rgp f = dim N , und sonst kritisch, oder singul¨ ar. Die Bildpunkte der kritischen Punkte heißen kritische Werte, und ihr Komplement in M bilden die regul¨ aren Werte. Demnach ist also ein Punkt q ∈ N ein kritischer Wert, falls in seinem Urbild mindestens ein p ∈ M liegt, mit f (p) = q und rgp f < dim N . Es d¨ urfen daneben auch noch reguläre Punkte im Urbild liegen. Im Urbild eines regulären Wertes hingegen liegen nur reguläre Punkte, aber das Urbild darf leer sein, ein regulärer Wert braucht kein Wert zu sein. Nach Einf¨ uhren von Karten h um p und k um q = f (p) ist Tp f durch die Jacobische von f in lokalen Koordinaten, genauer also durch die Jacobimatrix von k◦f ◦h−1 gegeben, und der Rang ist der Rang dieser Jacobischen. F¨ ur das lokale Studium von Abbildungen, Teilmengen und so weiter kann man u ¨berhaupt immer Karten einf¨ uhren, und von vornherein annehmen, daß man es mit offenen Mengen im euklidischen Raum zu tun hat. Eine lokale Frage ist zum Beispiel, ob eine Teilmenge L ⊂ M eine Untermannigfaltigkeit ist, aber auch der Rang von f wird durch eine Karte nicht geändert, weil eine Karte h einen Isomorphismus Tp h induziert. Unser Studium des Satzes u ¨ber die Umkehrfunktion im zweiten Band liefert daher unmittelbar folgendes: Gegeben sei eine lokal um p definierte C ∞ -Abbildung f , die wir in Karten betrachten:

Karten

(M, p) −−−−→ (N, q) f     hy yk ( Rm , r) −−−−→ ( Rn , s) f˜

Die lokal um h(p) erklärte Abbildung f˜ = k ◦ f ◦ h−1 nennen wir allgemein f in den lokalen Koordinaten oder Karten h beziehungsweise k und bezeichnen sie gern auch (etwas ungenau) mit f : ( Rm , h(p)) → ( Rn , k(q)). Dann gilt

(4.8) Rangsatz. Ist f : (M, p) → (N, q) eine C ∞ -Abbildung von lokal um p konstantem Rang r , so ist f lokal in geeigneten Koordinaten durch ( Rm , 0) → ( Rn , 0), gegeben (Bd. 2, V, 2.1).

(x1 , . . . , xm ) 7→ (x1 , . . . , xr , 0, . . . , 0)


115

Also eine Immersion ist lokal in geeigneten Koordinaten durch (x1 , . . . , xm ) 7→ (x1 , . . . , xm , 0, . . . , 0) gegeben, und ist insbesondere lokal injektiv, nicht aber im Großen. Beispiel. f : R → S 1 , t 7→ e2πit .

Eine Submersion ist in geeigneten lokalen Koordinaten durch (x1 , . . . , xn , . . . , xm ) 7→ (x1 , . . . , xn ) gegeben, und ist lokal surjektiv. In diesen beiden Fällen ist der Rang schon maximal, und wenn die Abbildung in einem Punkt immersiv oder submersiv ist, muß sie lokal konstanten Rang haben, weil der Rang lokal nicht fallen kann, und u ¨berhaupt nicht steigen. (4.9) Folgerung. Ist q ein regulärer Wert der C ∞ -Abbildung f : M → N , so ist f −1 {q} ⊂ M eine differenzierbare Untermannigfaltigkeit der Kodimension n = dim N . Beweis: Lokal in geeigneten Koordinaten um einen Punkt p ∈ f −1 {q} hat f nach dem Rangsatz die Gestalt (x1 , . . . , xn , . . . , xm ) 7→ (x1 , . . . , xn ), wobei q die Koordinaten 0 ∈ Rn hat. Und f −1 {0} in den Koordinaten ist lokal durch {x | x1 = · · · = xn = 0} gegeben, was gerade die Untermannigfaltigkeit der Kodimension n definiert. Alles läuft nach Einf¨ uhren von Karten auf Betrachtungen im Euklidischen hinaus, also auf etwas, was wir schon gemacht haben. Ist u ¨brigens n = m und Tp f isomorph, so sagt der Satz, daß f : (M, p) → (N, q) lokal umkehrbar ist, das sagt ja eben der Satz u ¨ber die Umkehrfunktion. Was man f¨ ur Vektorr¨ aume erklären kann, kann man insbesondere f¨ ur Tangentialräume erkl¨ aren, zum Beispiel ein “ k-fach kontravarianter und `-fach kovarianter Tensor” ist ein Element aus Tp M ⊗ · · · ⊗ Tp M ⊗ (Tp M )∗ ⊗ · · · ⊗ (Tp M )∗

116


mit k Faktoren Tp M und ` Faktoren (Tp M )∗ =: Tp∗ M . Physiker beschreiben auch diese Objekte in Koordinaten, und geben ihr Transformationsverhalten bei Kartenwechsel an. Wir begn¨ ugen uns mit der Beschreibung von Tensoren, welche die Bedeutung orientierter infinitesimaler Volumina haben.

§ 5. Partitionen der Eins Lokal sieht eine differenzierbare Mannigfaltigkeit aus, wie der euklidische Raum. Um mit der Mannigfaltigkeit im großen zurechtzukommen, kann man versuchen, sie in kleine St¨ ucke, zum Beispiel in Simplexe zu zerlegen. Das ist ein f¨ ur tiefere geometrische Untersuchungen der Mannigfaltigkeiten unumgängliches aber hartes Verfahren, das wir hier ¨ g¨ anzlich umgehen können. Wir erklären ein technisches Hilfsmittel, das den Ubergang vom Lokalen zum Globalen in vielen Fällen sehr bequem, elegant und vor allem vertrauenerweckend gemacht hat: Die Partitionen der Eins. ¨ Sei X ein topologischer Raum und U = (Uλ | λ ∈ Λ) eine offene Uberdeckung von ¨ X . Eine der Uberdeckung U untergeordnete Partitionen der Eins ist eine Familie (ϕν | ν ∈ N ) von Funktionen ϕν : X → [ 0, 1 ] ⊂ R mit folgenden Eigenschaften: (i) Jeder Punkt von X besitzt eine Umgebung V , so daß ϕν | V = 0 f¨ ur alle bis auf endlich viele ν . P ϕν = 1. (ii) ν ∈N

(iii) Jeder Tr¨ ager Tr (ϕν ) liegt in einer der offenen Mengen Uλ . Der Tr¨ ager einer Funktion f auf X ist der Abschluß der Menge {x | f (x) 6= 0}.

Die Summe in (ii) ist sinnvoll, weil nach (i) lokal fast alle Summanden verschwinden. Die Summe ist, wie man sagt, lokal endlich. Insbesondere ist sie in jedem Punkt endlich. Sie zerlegt die konstante Funktion mit Wert 1 in die Funktionen ϕν , und damit zum Beispiel jede Funktion f : X → R in die Funktionen ϕν · f , deren Träger jeweils in

§ 5. Partitionen der Eins

117

einer der Mengen Uλ liegen. Man zerlegt also nicht die Mannigfaltigkeit, man zerlegt die Funktionen auf ihr. Ist K ⊂ X kompakt, so sind die Funktionen ϕν |K fast alle Null; das ¨ gilt lokal nach Voraussetzung, und dann global wegen der Uberdeckungseigenschaft. Sind die ϕν alle stetig, so heißt die Partition stetig, sind sie alle differenzierbar, so heißt die Partition differenzierbar und im C ∞ -Falle glatt, ist N abzählbar, so heißt sie abz¨ ahlbar. Wir wollen zeigen, daß es auf einer differenzierbaren Mannigfaltigkeit zu jeder offenen ¨ Uberdeckung eine untergeordnete abzählbare glatte Partition der Eins gibt. Sei also M eine n-dimensionale differenzierbare Mannigfaltigkeit. Eine kompakte Aussch¨ opfung von M ist eine Folge kompakter Teilmengen Ai , so daß ∞ ◦ S Ai ⊂ Ai+1 , Ai = M. i=1

(5.1) Satz. Jede Mannigfaltigkeit besitzt eine kompakte Ausschöpfung. Beweis: Unter einer Kugel in M verstehen wir eine Teilmenge K , die in einem geeigneten Kartengebiet liegt und durch die Karte auf eine (abgeschlossene) Kugel in Rn abgebildet wird. In diesem Sinne sei (Kn | n ∈ N ) eine Folge von Kugeln in M , sodaß ◦ ¨ die offenen Kugeln (K n | n ∈ N ) noch eine Uberdeckung von M bilden. So eine Folge gibt es, weil die Mannigfaltigkeit eine abzählbare Basis der Topologie hat, das wird hier entscheidend benutzt. Jetzt setzen wir A1 = K1 . Ist dann induktiv Ai konstruiert und Ki ⊂ Ai , so wird Ai von endlich vielen offenen ◦

◦

Kugeln K 1 ∪ · · · ∪ K ` u ¨berdeckt, und wir setzen

Offenbar gilt M.

S i

Ai ⊃

Ai+1 = K1 ∪ · · · ∪ K` ∪ Ki+1 .

S i

Ki = M , und die Ai bilden eine kompakte Ausschöpfung von

¨ Eine solche Aussch¨ opfung sei jetzt fest gewählt, und es sei eine offene Uberdeckung U = (Uλ | λ ∈ Λ) von M gegeben. Sei K(r) die offene Kugel mit Radius r um 0 ∈ Rn . Wir konstruieren eine Folge von Karten h ν : Vν

∼ =

−→ K(3),

∪ Wν

∪ ∼ =

−→ K(1),

118


so daß die Familie von Teilmengen (Vν | ν ∈ N ) lokal endlich und jedes Vν in einer Menge Uλ ∈ U enthalten ist, und so daß {(hν , Wν ) | ν ∈ N } ein Atlas von M ist, also die Wν ¨ noch M u ¨berdecken. Diesen Atlas bezeichnen wir als guten Atlas f¨ ur die Uberdeckung U von M .

¨ (5.2) Satz. Zu jeder offenen Uberdeckung einer Mannigfaltigkeit gibt es einen guten Atlas.

Beweis: Die Konstruktion benutzt die obige kompakte Ausschöpfung: F¨ ur jedes i w¨ ahlen wir endlich viele Karten hν : Vν → K(3) so daß ◦

Vν ⊂ Ai+2 r Ai−1 ,

Vν ⊂ Uλ

f¨ ur ein λ , ◦

¨ und so daß die zugehörigen Wν = h−1 ν K(1) eine Uberdeckung von Ai+1 r Ai bilden.

◦

Weil letztere Menge kompakt, und Ai+2 rAi−1 eine offene Obermenge ist, ist das leicht m¨ oglich. Alle diese Karten f¨ ur alle i ∈ N bilden den gesuchten Atlas. Jeder Punkt liegt ◦

in einer offenen Menge Ai und jedes Ai trifft nur endlich viele Vν .

¨ (5.3) Satz. Auf einer differenzierbaren Mannigfaltigkeit gibt es zu jeder offenen Uberdekkung eine untergeordnete beliebig oft stetig differenzierbare Partition der Eins.

¨ Beweis: Zur Uberdeckung U konstruieren wir einen C ∞ -differenzierbaren guten Atlas {(hν , Wν ) | ν ∈ N } . Auch wählen wir eine C ∞ -Funktion γ : K(3) → [ 0, ∞),

Tr (γ) ⊂ K(2),

und erhalten dadurch die Funktion

γ(x) > 0 f¨ ur x

∈

K(1)

§ 5. Partitionen der Eins

119

ϕν : M → [ 0, ∞),

ϕ ν = γ ◦ hν ,

ϕν | M r Vν = 0.

Dann ist ϕν auf ganz M beliebig oft stetig differenzierbar, und ϕν hat kompakten Tr¨ ager in Vν , und ϕν > 0 auf Wν . Weil die Vν eine lokal endliche Familie bilden, ist die Summe P ϕ= ϕν ν

lokal endlich, und ϕ(x) > 0, weil x ∈ Wν = h−1 ur ein ν , und dann ϕν (x) ν K(1) f¨ = γ ◦ hν (x) > 0. Daher setze ψν = ϕν /ϕ, dann ist (ψν | ν ∈ N ) die gesuchte Partition der Eins.

Die benutzte Funktion γ kann man etwa durch γ(x) =

exp(−(4 − |x|2 )−2 ) f¨ ur |x|2 < 4, 0 f¨ ur |x|2 ≥ 4,

explizit angeben (Bd. 1, IV, § 4). F¨ ur die Definition des Integrals gen¨ ugt es, integrable Partitionen der Eins zu haben und zu benutzen. Wir nennen eine Partition der Eins (ϕν | ν ∈ N ) integrabel, wenn die ϕν fast u ¨berall stetig sind und kompakten Träger im Gebiet einer Karte haben. Nat¨ urlich muß man erklären, was “fast u ¨berall” hier heißt: Eine Teilmenge A ⊂ M ist d¨ unn (hat das Maß Null, fast alle x sind nicht in A ), wenn f¨ ur jede Karte (h, U ) die Menge h(U ∩ A) d¨ unn im euklidischen Raum ist. Eine Aussage gilt fast u ¨ berall in M , wenn sie f¨ ur fast alle x ∈ M gilt. Beachte, daß d¨ unne Mengen bei stetig differenzierbarem Kartenwechsel auf d¨ unne Mengen abgebildet werden (Bd. 2, IV, 3.2).

Kapitel V

Integration auf Mannigfaltigkeiten

Nicht heller Sonnenaufgang vermag Dir zu verk¨ unden hellen Tag, Doch wenn sie geht in Wolken auf Und m¨ ahlich dann sich kl¨ art im Lauf, Wird sie am Mittag ganz Entfalten vollen Glanz. R¨ uckert

Wir entwickeln den Kalk¨ ul der alternierenden Differentialformen auf Mannigfaltigkeiten. Es beginnt mit einem kurzen Abriß der zugehörigen Linearen Algebra. Diese wird dann u ¨ber die Tangentialb¨ undel auf Mannigfaltigkeiten u ¨bertragen. Wir erklären das Integral von Differentialformen, wir f¨ uhren berandetete Mannigfaltigkeiten mit ihrer Randorientierung durch die äußere Normale ein, und wir erklären die äußere Ableitung alternierender Differentialformen.

§ 1. Algebra alternierender Formen Die Transformationsformel Z

Z f ◦ ϕ · | det Dϕ| =

U

f ϕU

zeigt, daß einer Koordinatentransformation ϕ : U → V mit det Dϕ > 0 die Transformation f 7→ (f ◦ ϕ) · det Dϕ des Integranden zugeordnet ist, und — wenn wir es in der Denkweise der Physiker sagen — nur einer Größe, die ein solches Transformationsverhalten hat, können wir auf koordinateninvariante Weise ein Integral zuordnen. Wir betrachten aber nicht nur n-dimensionale Volumina, sondern auch solche kleinerer Dimension, und beginnen damit, die zugehörige Lineare Algebra zu erkl¨ aren. Sei V ein n-dimensionaler reeller Vektorraum. Später wird V = Tp M sein. Sei V k = V × V × · · · × V = {(v1 , . . . , vk ) | vj

∈

V}

122

V. Integration auf Mannigfaltigkeiten

das k-fache Produkt von V mit sich selbst. Eine k-Form oder Multilinearform vom Grad k auf V ist eine multilineare Abbildung α : V k → R,

(v1 , . . . , vk ) 7→ α(v1 , . . . , vk ).

Daß α multilinear ist heißt: α ist linear in jeder Komponente bei festen u ¨brigen. Beispiel. Ein Skalarprodukt ist eine 2-Form V × V → V , (v, w) 7→ hv, wi . Die Menge aller k-Formen auf V bildet einen reellen Vektorraum, Teilraum des Raumes aller Funktionen V k → R . Es ist auch leicht, eine Basis dieses Vektorraumes zu finden. Ist (e1 , . . . , en ) eine Basis von V , so ist eine k-Form festgelegt, wenn man ihren Wert auf allen k-Tupeln von Basisvektoren kennt, und diese Werte kann man willk¨ urlich festsetzen. Der k Raum Q V aller k-Formen auf V ist also isomorph zum Raum der Dimension nk aller Funktionen auf der Menge der k-Tupel der n Basisvektoren. Wir setzen noch Q0 V := R , und erinnern daran, daß Q1 V = V ∗ der Dualraum von V ist. Man hat ein Produkt von Formen Qk V × Q` V → Qk+` V, (α, β) 7→ α · β, α · β(v1 , . . . , vk , w1 , . . . , w` ) = α(v1 , . . . , vk ) · β(w1 , . . . , w` ). Es bezeichne S(k) die k-te symmetrische Gruppe, also die Gruppe aller Permutationen der Menge {1, . . . , k} . Auf dieser Menge operiert S(k) nach unserer Notation von links, also στ = σ ◦ τ ist die Zusammensetzung der Abbildungen σ und τ . Eine k-Form α auf V heißt alternierend, wenn f¨ ur alle σ

∈

S(k) gilt

α(v1 , . . . , vk ) = sig(σ) · α(vσ(1) , . . . , vσ(k) ), wobei sig(σ) das Signum der Permutation σ ist, also Q i−j sig(σ) = . i<j σ(i) − σ(j) Nat¨ urlich hätte es gen¨ ugt zu fordern, daß α den Faktor −1 aufnimmt, wenn man zwei nebeneinanderstehende Komponenten vj vertauscht. Es gen¨ ugt auch zu fordern, daß α stets verschwindet, wenn zwei Komponenten gleich sind: Eine alternierende Form erf¨ ullt das, denn man darf — bis aufs Vorzeichen — annehmen, daß die gleichen Komponenten nebeneinander stehen. Beim Vertauschen nimmt die Form den Faktor −1 auf, ist aber unge¨ andert, also Null. Umgekehrt schließt man, indem man die linke Seite der Gleichung α(v1 , . . . , vi , vi + vi+1 , vi + vi+1 , vi+2 , . . . , vk ) = 0 multilinear ausrechnet. Die Menge aller alternierenden k-Formen, die man auch ¨ außere k k 0 k-Formen nennt, ist ein Unterraum Alt V ⊂ Q V , und offenbar ist Alt V = R und Alt1 V = V ∗ . Ist V = Rn , so ist det : V n → R

§ 1. Algebra alternierender Formen

123

eine alternierende n-Form. Aus obiger Betrachtung folgt die (1.1) Bemerkung. Ist α abh¨ angig sind, und daher

∈

Altk V , so ist α(v1 , . . . , vk ) = 0 falls die (v1 , . . . , vk ) linear Altk V = 0

Beweis: Ist etwa v1 =

P i>1

f¨ ur k > dim V .

λi vi , so α(v1 , . . . , vk ) =

P i>1

λi α(vi , v2 , . . . , vi , . . . , vk ) = 0.

Wir definieren eine Linksoperation der Gruppe S(k) auf dem Raum der k-Formen Q V durch k

σα(v1 , . . . , vk ) := sig(σ)α(vσ(1) , . . . , vσ(k) ), σ

∈

S(k), α

∈

Qk V.

Eine k-Form α ist genau dann alternierend, wenn σα = α

f¨ ur alle

σ

∈

S(k).

Also bei unserer Festsetzung der Operation von S(k) auf Qk V besteht Altk V ⊂ Qk V gerade aus den unter der Operation von S(k) invarianten Elementen. Wir definieren die Projektion a : Qk V → Altk V, a | Altk V = id, durch (1.2)

aα :=

1 P σα, k! σ ∈ S(k)

und wir nennen aα den Alternator der k-Form α . Also aα ist der Mittelwert der Transformierten σα , σ ∈ S(k) , und es ist daher ziemlich klar, daß a eine Projektion ist: Ist α ∈ Altk V , so ist σα = α f¨ ur alle σ , also aα = α , und ist α beliebig, so ist f¨ ur τ ∈ S(k) 1 P τ (aα) = τ σα = aα, k! σ denn mit σ durchl¨ auft auch τ σ die Gruppe S(k). Also aα bleibt fest bei allen τ ist also alternierend. Jetzt definieren wir das ¨ außere Produkt (Dachprodukt) ∧ : Altk V × Alt` V → Altk+` V,

(α, β) 7→ α ∧ β,

(1.3) α ∧ β := (k, `) · a(α · β),

(k, `) :=

(k + `)! . k! · `!

∈

S(k),

124


¨ Uber den Vorfaktor (k, `) herrscht in der Literatur nicht allgemeine Einigkeit, wenngleich das Richtige auf dem Vormarsch ist. Es kommt auch vor, daß im Zuge der Anpassung und Verbesserung Unstimmigkeiten innerhalb eines Lehrbuches entstehen. Man kann die Definition so verstehen: Die Form α · β ist ja nicht alternierend, aber sie bleibt schon fest unter der Operation der Untergruppe S(k) × S(`) ⊂ S(k + `), deren Faktoren S(k) und S(`) die Permutationsgruppen der ersten k und der letzten ` Indexe sind. Die Formel (1.3) läuft nun darauf hinaus, daß man die Summe P α ∧ β = σ(α · β) σ

bildet, wo σ ein Repräsentantensystem von Rechtsnebenklassen σ · (S(k) × S(`)) dieser Untergruppe in S(k + `) durchl¨ auft.

(1.4) Eigenschaften des ¨ außeren Produkts. Das äußere Produkt ist (i) bilinear, also linear in jedem Faktor bei festem anderen; (ii) graduiert antikommutativ, das heißt ist α ∈ Altk V , β ∈ Alt` V , so ist α ∧ β = (−)k·` β ∧ α; (iii) assoziativ, nämlich f¨ ur α

∈

Altk V , β

∈

Alt` V , γ

(α ∧ β) ∧ γ = α ∧ (β ∧ γ) =

∈

Altr V ist

(k + ` + r)! a(α · β · γ) k!`!r!

(iv) das Produkt ist nat¨ urlich.

Letztere Bedingung bedeutet folgendes: Eine lineare Abbildung f : V → W von Vektorr¨ aumen induziert die lineare Abbildung f k : V k → W k,

(v1 , . . . , vk ) 7→ (f (v1 , ), . . . , f (vk ))

und damit die lineare Abbildung Qk f : Qk W → Qk V,

α 7→ α ◦ f k ,

und diese Abbildung induziert durch Beschränkung eine Abbildung

(1.5)

f ∗ = Altk f : Altk W → Altk V.


125

Ist nämlich σα = α f¨ ur alle σ ∈ S(k), so insbesondere σ(α ◦ f k ) = α ◦ f k . Alle diese induzierten Abbildungen sind funktoriell, also id∗ = id,

(f ◦ g)∗ = g ∗ ◦ f ∗ ,

n¨ amlich (f ◦ g)∗ α = α ◦ (f ◦ g)k = α ◦ f k ◦ g k = g ∗ (f ∗ α). Daß nun das äußere Produkt f¨ ur diese induzierten Abbildungen nat¨ urlich ist, heißt: f ∗ (α ∧ β) = f ∗ α ∧ f ∗ β.

Beweis von (1.4): (i) ist klar, α · β ist bilinear, und a ist linear. (ii) Sei τ ∈ S(k + `) die Vertauschung der ersten k mit den letzten ` Indexe, dann ist α · β = sig(τ ) · τ (β · α) = (−)k·` τ (β · α), also (k, `) P (k, `) P σ(α · β) = (−)k·` στ (β · α) (k + `)! σ (k + `)! σ (k, `) P = (−)k·` σ(β · α) = (−)k·` β ∧ α. (k + `)! σ

α ∧ β = (k, `)a(α · β) =

(iv) ist klar wie gesagt, und f¨ ur (iii) berechnen wir (α ∧ β) ∧ γ . Es ist (k + `)! (k + ` + r)! a(α · β) ∧ γ = a(a(α · β) · γ), k!`! k!`!r! P P 1 1 a(a(α · β) · γ) = σ(τ (α · β) · γ). (k + ` + r)! (k + `)! σ ∈ S(k+`+r) τ ∈ S(k+`) (α ∧ β) ∧ γ =

Wir fassen S(k + `) als die Untergruppe von S(k + ` + r) auf, die nur die ersten k + ` Indexe bewegt, dann steht da: P P 1 1 a(a(α · β) · γ) = στ (α · β · γ) (k + `)! τ ∈S(k+`) (k + ` + r)! σ∈S(k+`+r) P 1 = a(α · β · γ) = a(α · β · γ). (k + `)! S(k+`) Das ist das Behauptete und die Rechnung f¨ ur α∧(β ∧γ) f¨ uhrt aus Symmetriegr¨ unden zum selben Ziel.

Das Ergebnis der letzten Rechnung kann man auch so sehen: Es ist P σ(α · β · γ), α∧β∧γ = σ

wo σ ein Repräsentantensystem von Rechtsnebenklassen von S(k) × S(`) × S(r) in der Gruppe S(k + ` + r) durchl¨ auft.

126


Das Assoziativgesetz berechtigt uns, einfach α1 ∧ α2 ∧ · · · ∧ α` zu schreiben, und man erh¨ alt sofort durch Induktion:

(1.6)

α1 ∧ · · · ∧ α` =

(k1 + · · · + k` )! a(α1 · . . . · α` ), k1 ! · . . . · k` !

wenn αj den Grad kj hat. (1.7) Folgerung. Ist αi

∈

Alt1 V f¨ ur i = 1, . . . , ` , so ist

α1 ∧ · · · ∧ α` (v1 , . . . , v` ) = det(αi (vj )). Beweis: α1 ∧ · · · ∧ α` (v1 , . . . , v` ) = `! · a(α1 · . . . · α` )(v1 , . . . , v` ) P = sig(σ) · α1 (vσ(1) ) · · · α` (vσ(`) ) = det(αi (vj )). σ ∈S(`)

Man nennt die direkte Summe Alt V =

n L

Altk V,

n = dim V,

k=0

die ¨ außere Algebra von V . Die Multiplikation in dieser Algebra ist durch das Dachprodukt induziert. Wir haben also einen Funktor Alt von der Kategorie der reellen Vektorr¨ aume in die Kategorie der reellen Algebren definiert, der einem Homomorphismus f : V → W von Vektorr¨ aumen den induzierten Homomorphismus f ∗ = Alt(f ) : Alt(W ) → Alt(V ) von Algebren zuordnet. Wir wollen Alt V und Altk V in Basen explizit beschreiben. Sei also jetzt (e1 , . . . , en ) eine Basis von V und (ε1 , . . . , εn ) die duale Basis von V ∗ , also εi (ej ) = δij . Eine Form α ∈ Altk V ist dann offenbar bestimmt durch die Werte auf allen k-Tupeln (ei1 , . . . , eik ), 0 < i1 < i2 < · · · < ik ≤ n, von Basisvektoren. (1.8) Satz. Die Elemente εi1 ∧ · · · ∧ εik , 0 < i1 < · · · < ik ≤ n, bilden eine Basis von Altk V , also dim Altk V = nk , dim Alt V = 2n . Beweis: Sei 0 < i1 · · · < ik ≤ n und 0 < j1 < · · · < jk ≤ n , dann ist (εi1 ∧ · · · ∧ εik )(ej1 , . . . , ejk ) = det(εiν (ejµ ))


127

gleich 0 falls (i1 , . . . , ik ) 6= (j1 , . . . , jk ) und 1 sonst, woraus folgt, daß die angegebenen Elemente linear unabhängig sind, und daß der von ihnen erzeugte Raum auf den (ej1 , . . . , ejk ) alle Werte annimmt. Insbesondere ist dim Altn V = 1 und Altn V wird von der Form ε1 ∧ · · · ∧ εn = det : V n → R erzeugt; die Determinante ist hier als die alternierende n-Form definiert, die auf der gew¨ ahlten Basis den Wert 1 annimmt. Die Basiselemente εi1 ∧ · · · ∧ εik von Altk V entsprechen gerade den stets nach der Größe geordneten Teilmengen S = {i1 , . . . , ik } von genau k Elementen, |S| = k , und wir bezeichnen diese Elemente kurz mit εS und setzen entsprechend (ei1 , . . . , eik ) = eS , so daß 1 falls S = T , εS (eT ) = δS,T = 0 sonst. Bezeichnen wir mit VS das Erzeugnis der Basisvektoren eS in V , so haben wir die Inklusion und Projektion VS −→ V −→ VS , pS ◦ iS = id, pS

iS

und wenden wir hierauf Altk mit |S| = k an, so erhalten wir Altk VS ←∗− Altk V ←− Altk VS , ∗ iS

pS

i∗S ◦ p∗S = id.

Also p∗S ist eine Inklusion mit zugehöriger Projektion i∗S . Das Erzeugende εS von Altk VS wird dabei auf εS ∈ Altk V abgebildet, und der Satz sagt demnach: L (1.9) Altk V = Altk VS , α 7→ (α(eS ) · εS ), |S|=k

und Altk VS ist von εS erzeugt. Also der Koeffizient von α f¨ ur die Basis der εS ist α(eS ), weil εS (eT ) = δS,T . Auch die induzierten Abbildungen f ∗ = Alt f können wir in Koordinaten angeben. Ist zun¨ achst f eine lineare Abbildung, gegeben durch eine Matrix f = (aij ) : Rn → Rn , so ist f ∗ (ε1 ∧ · · · ∧ εn )(e1 , . . . , en ) = ε1 ∧ · · · ∧ εn (f e1 , . . . , f en ) = det(f ) = det(aij ), also f ∗ = det f : Altn Rn → Altn Rn . Im allgemeinen ist eine lineare Abbildung nach Einf¨ uhren von Basen durch eine (m × n)Matrix gegeben: f = (aij ) : V = Rn → Rm = W,

128


und die induzierte Abbildung L

f ∗ : Altk W = ist dann durch eine (

n k

×

m k

L

Altk WS →

|S|=k

Altk VT = Altk V

|T |=k

)-Matrix (fT∗ S ) beschrieben, mit den Koeffizienten

fT∗ S = det(fST ),

fST : VT −→ V − → W −→ WS . iT

f

pS

Das heißt f¨ ur die gegebene Matrix von f : fT∗ S = det(aij )i ∈ S, j ∈ T .

(1.10)

Um dasselbe noch einmal in Komponenten direkt auszurechnen, f ∗ εS hat bei εT den Koeffizienten fT∗ S = f ∗ εS (eT ) = εS (f k eT ) = det(εi (f ej ))i ∈ S,j ∈ T = det(aij )i ∈ S, j ∈ T . Eine kleine Anwendung: Wir betrachten eine Zusammensetzung linearer Abbildungen B

A

Rn −→ Rn+m −→ Rn ,

A = (aij ),

B∗

L

B = (bij ).

Sie induziert det(BA) : Altn Rn −−→ Altn Rn+m =

|S|=n

A∗

Altn Rn+m −−→ Altn Rn , S

und B ∗ = ((BiS )∗ )|S|=n ,

A∗ = ((pS A)∗ )|S|=k .

Dabei soll man A∗ als Zeile und B ∗ als Spalte lesen. Es ergibt sich also P (1.11) det(BA) = det(pS A) · det(BiS ) |S|=n

=

P

det(aij )i∈S · det(bij )j ∈S .

|S|=n

Die Determinanten in der Summe gehören zu (n × n)-Untermatrizen, mit erstem beziehungsweise zweitem Index in der gleichen Menge S . Die Formen α1 ∧ · · · ∧ αk , αj ∈ Alt1 V heißen u ¨brigens zerlegbar. Nicht jede Form in Altk V ist zerlegbar, aber die zerlegbaren Formen erzeugen Altk V . Eine n-Form auf einem n-dimensionalen Raum ordnet jedem n-Tupel von Vektoren ein orientiertes Volumen zu. Transformiert man den Raum, so wird die n-Form mit der Determinante der Transformation transformiert, das ist eben die geometrische Bedeutung der Determinante einer linearen Abbildung. Kommen wir zur Analysis zur¨ uck, so werden wir nicht einfach Funktionen auf einer Mannigfaltigkeit integrieren können, wohl aber Abbildungen, die jedem Punkt p ∈ M ein infinitesimales Volumen, ein Element aus Altn Tp M zuordnen. Nat¨ urlich hat Altn Tp M die Dimension 1, aber es ist nicht auf irgendeine kanonische Weise isomorph zu R . Zwar

§ 2. Integration alternierender Differentialformen

129

induziert eine Karte einen Isomorphismus mit R , aber ein Kartenwechsel ϕ induziert die Transformation mit det Dϕ . Das ist nun gerade was wir brauchen, um koordinatenunabh¨ angig zu integrieren — nur nicht ganz. Wir m¨ ußten haben, daß die Determinante positiv ist, und hier ist eine weitere kleine Erinnerung notwendig, bevor wir uns wieder der Analysis zuwenden. Bisher war alles reine Algebra, und statt R hätten wir auch z.B. den Körper C wählen k¨ onnen. Jetzt aber kommt es auf die Anordnung von R an. Sei also V ein n-dimensionaler reeller Vektorraum. Eine Form 0 6= α ∈ Altn V definiert eine Orientierung von V . Eine Basis (v1 , . . . , vn ) heißt (bez¨ uglich α ) positiv orientiert, wenn α(v1 , . . . , vn ) > 0, und sonst negativ orientiert. Die Menge aller Basen zerfällt in zwei Orientierungsklassen; zwei Basen sind genau dann in der gleichen Klasse (gleich orientiert), wenn die Basistransformation zwischen ihnen positive Determinante hat. Dies ist offenbar unabhängig von α , und α bestimmt nur, welche Klasse positiv heißen soll. Es gibt demnach zwei Orientierungen von V , definiert durch α und −α , und λα ¨ definiert dieselbe Orientierung wie α , genau wenn λ > 0. Aquivalent kann man sagen: Eine Orientierung ist eine Auswahl einer der genannten Klassen von Basen. Ist dann (e1 , . . . , en ) in der positiv orientierten Klasse, so ist λ · ε1 ∧ · · · ∧ εn , λ > 0 eine die Orientierung definierende n-Form. Dies liefert auch die richtige Definition f¨ ur den 0-dimensionalen Raum R0 = {0}. Hier ist Alt0 R0 := R , und man hat zwei Orientierungen, bezeichnet durch die repräsentierenden Formen 1 und −1. Das äußere Produkt Alt0 V ×Altk V → Altk V ist das gewöhnliche Produkt (a, α) 7→ a·α . Physiker erklären die Orientierung gern mit Hilfe von Handschuhen und Schrauben. Das betrifft jedoch nicht die mathematische Orientierung des R3 , sondern dient dazu, eine Orientierung im Raum der Erfahrung und des Experiments auszuzeichnen, was etwas ganz anderes ist. Sind V und W von gleicher Dimension, orientiert durch α beziehungsweise β , so heißt ein linearer Isomorphismus f : V → W orientierungserhaltend, wenn f ∗ β = λ · α mit λ > 0, und orientierungsumkehrend, falls λ < 0 . Um wieder auf die Analysis zu deuten: Könnten wir uns auf Kartenwechsel ϕ beschränken, so daß Dϕ orientierungserhaltend ist, so hieße das det Dϕ = | det Dϕ|, und dann sind wir auf dem rechten Weg.

130


§ 2. Integration alternierender Differentialformen Der letzte Abschnitt hat uns darauf aufmerksam gemacht, daß wir uns mit der Orientierung befassen m¨ ussen. Sei M eine Mannigfaltigkeit. Ein differenzierbarer Atlas auf M heißt orientiert, wenn alle seine Kartenwechsel orientierungserhaltend sind, also f¨ ur alle Kartenwechsel ϕ ist an jeder Stelle det Dϕ > 0. Eine orientierte differenzierbare Mannigfaltigkeit ist eine Mannigfaltigkeit mit einem (unter den orientierten) maximalen orientierten differenzierbaren Atlas. Das geht nun alles gerade wie mit den differenzierbaren Strukturen, nur fragt man sich, ob die Orientierung ernstlich zusätzliche Voraussetzungen verlangt, oder ob man f¨ ur eine differenzierbare Mannigfaltigkeit immer einen orientierten differenzierbaren Atlas — eine Orientierung — finden kann. Ist jede differenzierbare Mannigfaltigkeit orientierbar? Die Antwort ist: Nein. Ein Beispiel ist das M¨ obiusband

Es fehlt in keinem Buch u ¨ber unseren Gegenstand, und man könnte es f¨ ur ein sehr k¨ unstliches Gebilde halten, das nur dazu gut ist, als Gegenbeispiel zu figurieren, aber auch die projektive Ebene RP 2 ist nicht orientierbar, weil sie nämlich ein Möbiusband als offene Teilmenge enth¨ alt.

Wir werden vorerst nur orientierte Mannigfaltigkeiten betrachten, und werden bald sehen, daß die Untermannigfaltigkeiten des Rn , die als Nullstellenmengen eines regulären Gleichungssystems entstehen, stets eine Orientierung besitzen. Nun zur linearen Algebra des vorigen Abschnitts. Der Dualraum des Tangentialraums heißt der Kotangentialraum Tp∗ M := (Tp M )∗ = Hom(Tp M, R).

§ 2. Integration alternierender Differentialformen

131

Hier muß man wirklich zwischen dem Vektorraum Tp M und seinem Dualraum Tp∗ M unterscheiden. Sie sind zwar isomorph, aber es gibt keinen ausgezeichneten Isomorphismus, u ¨berhaupt keinen, den man frei von Auswahlen ein f¨ ur allemal f¨ ur alle Mannigfaltigkeiten und Punkte angeben könnte. Eine lokal um p ∈ M definierte differenzierbare Funktion ϕ : (M, p) → R definiert eine Linearform, das Differential von ϕ in p (2.1)

dp ϕ

∈

Tp∗ M,

dp ϕ · v := Tp ϕ(v)

∈

Tϕ(p) R = R.

Eine lokal um q ∈ N definierte differenzierbare Abbildung, oder wie wir auch zu sagen gelernt haben, ein differenzierbarer Keim f : (N, q) → (M, p) induziert Tq f : Tq N → Tp M,

also Tq∗ f : Tp∗ M → Tq∗ N ,

und dabei wird unser Differential so transformiert: Tq∗ f (dϕ) = d(ϕ ◦ f ),

(2.2)

denn T ∗ f (dϕ) · v = dϕ · T f (v) = T ϕ ◦ T f (v) = T (ϕf )(v) = d(ϕf ) · v . Ist U 0 ⊂ Rn , so hat Tr U 0 = Tr Rn die Basis (∂/∂x1 , . . . , ∂/∂xn ), die Koordinatenfunktionen xi haben Differentiale dxi , und die Gleichung dxi ·

∂ ∂xi := = δij ∂xj ∂xj

zeigt: Die Differentiale dxi , i = 1, . . . , n bilden die zu (∂/∂x1 , . . . , ∂/∂xn ) duale Basis von Tr∗ Rn = Tr∗ U 0 . Wo in unserer Darstellung der Linearen Algebra im vorigen Abschnitt die Basen (e1 , . . . , en ) und dual (ε1 , . . . , εn ) auftraten, da stehen also hier (∂/∂x1 , . . . , ∂/∂xn ) und (dx1 , . . . , dxn ). Ist ϕ : ( Rn , r) → R ein differenzierbarer Funktionskeim, so ist (2.3)

dϕ =

∂ϕ ∂ϕ dx1 + · · · + dxn , ∂x1 ∂xn

weil nach Definition dϕ(∂/∂xi ) = ∂ϕ/∂xi . Nun zu den alternierenden Formen. Wir setzen (2.4)

Altkp M := Altk Tp M

und nennen die Familie von Vektorräumen Altk M = (Altkp M | p

∈

M)

das B¨ undel der alternierenden Formen auf M . Eine differenzierbare Abbildung f : (M, p) → (N, q) induziert die Abbildung fp∗ := (Tp f )∗ : Altkq N → Altkp M, und f¨ ur eine differenzierbare Abbildung f : M → N erhalten wir so eine Familie fp∗ : Altkf (p) N → Altkp M,

p

∈

M,

132


von linearen Abbildungen. F¨ uhren wir eine Karte, also lokale Koordinaten x : U → U 0 ⊂ Rm in einem Gebiet U ⊂ M m ein, so bilden die Differentiale dxi ,

i = 1, . . . , m

an jeder Stelle p ∈ U eine Basis des Kotangentialraumes. Daher schreibt sich eine alternierende k-Form ωp ∈ Altkp M f¨ ur p ∈ U eindeutig in der Form P P ωp = aS dxS = ai1 ...ik dxi1 ∧ · · · ∧ dxik . i1 0

und daher

det Dg > 0.

Hat man umgekehrt einen orientierten Atlas A = {(Uλ , hλ ), λ ∈ Λ} auf M , so hat man lokal, nämlich im Gebiet jeder Karte Uλ , die Volumenform ωλ := dhλ1 ∧ · · · ∧ dhλn , und zwei solche Formen unterscheiden sich auf ihrem gemeinsamen Definitionsgebiet Uλ ∩ Uµ durch eine positive Funktion det(Dhλµ ) ◦ hλ . Wir wählen eine C ∞ -Partition der Eins ¨ (ϕi | i ∈ N ), die der Uberdeckung (Uλ | λ ∈ Λ) untergeordnet ist, so daß Tr ϕi ⊂ Uλ(i) , und setzen P ω= ϕi · ωλ(i) , mit ϕi · ωλ(i) := 0 wo ϕi = 0 ist. i

Dann ist ω 6= 0 u ¨berall, denn in jedem x ∈ M ist ϕi (x) > 0 f¨ ur mindestens ein i , und alle lokalen Volumenformen ωλ(i) unterscheiden sich an der Stelle x um positive Faktoren.

Eine Volumenform auf M bestimmt eine Orientierung von M , und zwei Volumenformen ω1 und ω2 bestimmen genau dann die gleiche Orientierung, wenn ω1 = λω2 ,

f¨ ur eine Funktion λ : M → R,

λ > 0.

Hat man eine Volumenform ω auf M gewählt, so schreibt sich jede andere Differentialform vom Grad n in der Form α = f · ω, f : M → R. Ist auch α eine Volumenform, so ist stets f 6= 0, und wenn M zusammenhängt, ist entweder f > 0 oder f < 0. Im ersten Fall definiert α die gleiche Orientierung wie ω , im zweiten die gleiche wie −ω , also haben wir die

(3.2) Bemerkung. Eine zusammenhängende differenzierbare Mannigfaltigkeit besitzt entweder keine oder zwei Orientierungen, definiert durch eine Volumenform ω und −ω .

Die Volumenform ω versieht die Mannigfaltigkeit M mit einer zusätzlichen Struktur: Einem infinitesimalen Volumenmaß . Ist eine solche Struktur ω ∈ Ωn M einmal gewählt,

138


so kann man auch Funktionen integrieren, durch Z Z f := f · ω. M

M

Weil jede Differentialform vom Grad n sich als α = f · ω schreibt, läuft das Integrieren von Funktionen und von Differentialformen auf dasselbe hinaus, wenn man ω gewählt hat. Mit anderen Worten, eine Volumenform ω auf M definiert ein Maß auf M durch Z µ(A) = ω, A

wenn man das Integral f¨ ur im Lebesgue-Sinne integrable alternierende n-Formen erklärt. Hier w¨ urde gen¨ ugen, daß ω auf den Teilmengen Ai der obigen Zerlegung von M stetig ist, und das kann man immer durch ω|Ai = dhi erreichen, aber im folgenden wird es gerade auf die Differenzierbarkeit der Differentialformen ankommen, und auf die Orientierung. Wir betrachten zwei durch Volumenformen α und β orientierte differenzierbare Mannigfaltigkeiten M und N und eine differenzierbare Abbildung f : M → N , u ¨berall vom Rang rgp f = dim M = dim N. Dann ist f ∗β = λ · α

f¨ ur eine Funktion λ : M → R,

und f heißt orientierungserhaltend, wenn λ > 0 ist und orientierungsumkehrend f¨ ur λ < 0 .

(3.3) Bemerkung. Ist f : M → N ein orientierungserhaltender Diffeomorphismus, so ist Z Z β= f ∗ β. N

M

Ist f ein orientierungsumkehrender Diffeomorphismus, so ist Z Z β=− f ∗ β. N

M

Beweis: Ist {(Uλ , hλ ) | λ ∈ Λ} ein orientierter Atlas auf N , so ist {(Uλ , hλ ◦ f ) | λ ein orientierter Atlas auf M , und

∈

Λ}

∗ −1 ∗ ∗ (h−1 ] f β λ ) β = [ (hλ f )

so daß die erste Behauptung direkt aus der Definition des Integrals folgt. Ist nun f orientierungsumkehrend, so ist f orientierungserhaltend, wenn man die Orientierung von N durch ihre negative ersetzt (die Volumenform durch ihre negative ersetzt). Ist aber

¨ uterungen zur Integration und Orientierung § 3. Erla

139

(U, h) orientierungserhaltend f¨ ur die Orientierung ω , so ist (U, (−h1 , h2 , . . . , hn )) orienR R tierungserhaltend f¨ ur −ω , und (h−1 )∗ β = − [ (−h1 , h2 , . . . , hn )−1 ]∗ β , daher die zweite Behauptung. Daß es viele orientierte Mannigfaltigkeiten gibt, zeigt der (3.4) Satz. Sei f : Rn+k → Rk eine C ∞ -Abbildung, und 0 ein regulärer Wert von f , dann besitzt M n := f −1 {0} eine durch f bestimmte Volumenform und damit Orientierung. Beweis: Der Rn+k besitzt die Volumenform dx = dx1 ∧ · · · ∧ dxn+k , die Determinante. Nun hat man die von der Inklusion M → Rn+k induzierte Inklusion Tp M → Tp Rn+k = Rn+k , und wir wissen Tp M = {v | hgrad fi (p), vi = 0

f¨ ur i = 1, . . . , k}.

Daher kann man auf M eine Volumenform ω definieren durch ω(v1 , . . . , vn ) := det(grad f1 , . . . , grad fk , v1 , . . . , vn ).

Beispiele: Der euklidische Raum Rn ist orientiert durch dx, also die Basis (e1 , . . . , en ) von Rn = Tr Rn ist positiv orientiert. Die Involution τ : Rn → Rn ,

x 7→ −x

ist orientierungserhaltend wenn n gerade ist, und sonst umkehrend. Man hat die induzierte Antipodenabbildung τ : S n−1 → S n−1 , x 7→ −x, der (n − 1)-dimensionalen Sphäre, und S n−1 ist orientiert durch die Form ω n−1 , mit ωxn−1 (v1 , . . . , vn−1 ) = det(x, v1 , . . . , vn−1 ). Offenbar ist n−1 (τ ∗ ω n−1 )x (v1 , . . . , vn−1 ) = ω−x (−v1 , . . . , −vn−1 ) = (−)n ωxn−1 (v1 , . . . , vn−1 ).

Also τ : S n → S n ist orientierungserhaltend genau wenn n ungerade ist. Nach Definition ist der projektive Raum RP n = S n /τ , und man hat das kommutative Diagramm

140


(3.5) Satz. Ist n ungerade, so gibt es genau eine Orientierung von RP n , so daß die Projektion π : S n → RP n orientierungserhaltend ist. Ist n gerade, so ist RP n nicht orientierbar. Beweis: Sei n ungerade, also τ ∗ ω = ω f¨ ur die Volumenform ω auf S n . Dann bestimme eine Volumenform α auf RP n so: Ist π(x) = y , so ist αy (v1 , . . . , vn ) := ωx (Tx π −1 v1 , . . . , Tx π −1 vn ) = ωτ x (Tτ x π −1 v1 , . . . , Tτ x π −1 vn ). Dies ist eine (wohldefinierte) Volumenform, also RP n ist orientierbar. Ist n gerade, so ist auf S n jetzt τ ∗ ω = −ω . Angenommen α wäre eine Volumenform auf RP n , so wäre π ∗ α = λω und oBdA λ > 0. Also λω = π ∗ α = (πτ )∗ α = τ ∗ π ∗ α = τ ∗ λω = −(λ ◦ τ ) · ω , also 0 < λ ◦ τ = −λ < 0, ein Widerspruch. Mit anderen Worten: Der projektive Raum RP n ist genau dann orientierbar, wenn die Antipodenabbildung τ : S n → S n der zugehörigen Sphäre orientierungserhaltend ist. Man kann sich das auch direkt mit Argumenten u ¨ber orientierte Atlanten u ¨berlegen.

§ 4. Berandete Mannigfaltigkeiten Der euklidische Halbraum Rn− = {x {x ∈ Rn | x1 = 0} .

∈

Rn | x1 ≤ 0} hat den Rand ∂ Rn− = Rn−1 =

Eine Funktion f : Rn− → R heißt ( k-mal stetig, . . . ) differenzierbar im Punkte x ∈ Rn− , wenn es eine Umgebung U von x in Rn und eine k-mal stetig differenzierbare Funktion f˜ : U → R gibt, so daß f˜ | ( Rn− ∩U ) = f | ( Rn− ∩U ). Die partiellen Ableitungen beliebiger Ordnung von f˜ sind dann offenbar durch f bestimmt, so daß Dα f f¨ ur |α| ≤ k auch auf n n ∂ R wohldefiniert ist. Eine Funktion f : R− → R heißt ( k-mal stetig) differenzierbar, wenn sie dies in jedem Punkt ist, und mit einer Partition der Eins sieht man leicht, daß dies bedeutet: Es gibt eine ( k-mal stetig) differenzierbare Funktion f˜ : Rn → R , so daß f = f˜| Rn− . Wie der euklidische Raum das lokale Modell f¨ ur Mannigfaltigkeiten ist — sie sind lokal euklidisch — so ist der Halbraum das lokale Modell f¨ ur berandete Mannigfaltigkeiten.

§ 4. Berandete Mannigfaltigkeiten

141

Eine topologische n-dimensionale berandete Mannigfaltigkeit ist ein Hausdorffraum ¨ M mit abzählbarer Basis der Topologie, der eine offene Uberdeckung (Uλ | λ ∈ Λ) zuläßt, ' n 0 0 mit Karten hλ : Uλ −→ Uλ ⊂ R− , wobei Uλ offen im Halbraum ist (in der induzierten Topologie des Halbraums). Eine solche Familie von Karten {(hλ , Uλ ) | λ ∈ Λ} heißt ein Atlas von M . Ein Atlas heißt C ∞ -differenzierbar, wenn dies von allen seinen Kartenwechseln gilt, und eine differenzierbare Struktur auf M ist ein maximaler differenzierbarer Atlas. Eine differenzierbare berandete Mannigfaltigkeit ist eine berandete Mannigfaltigkeit mit einer differenzierbaren Struktur. Hier ist mit “differenzierbar”wie fr¨ uher “C ∞ ” gemeint. Das geht alles ebenso wie f¨ ur Mannigfaltigkeiten. Beispiele entstehen so: Sei N eine n-dimensionale differenzierbare Mannigfaltigkeit ohne Rand. Sei ϕ : N → R eine C ∞ -differenzierbare Funktion und a ∈ R ein regulärer Wert von ϕ, dann ist M := ϕ−1 (−∞, a ] ⊂ N eine berandete Mannigfaltigkeit.

In der offenen Menge ϕ−1 (−∞, a) sind die Karten von N , deren Gebiet in dieser Menge liegt, auch Karten von M , und in einem Punkt auf ϕ−1 {a} kann man ϕ − a als erste Koordinate einer Karte wählen. So ist die Kugel Dn = {x

∈

Rn | |x| ≤ 1}

eine berandete Mannigfaltigkeit. Ein Diffeomorphismus g : U → V offener Mengen in Rn bildet Umgebungen von p ∈ U auf Umgebungen von g(p) ab, also ein Diffeomorphismus offener Mengen des Halbraumes Rn− bildet Randpunkte p ∈ ∂ Rn− wieder auf Randpunkte ab. Sonst m¨ ußte ja der inverse −1 Diffeomorphismus g einen inneren Punkt q auf einen Randpunkt g −1 (q) =: p ∈ ∂ Rn abbilden, und dann w¨ urde noch eine Umgebung des Punktes p in Rn im Bild von g −1 ¨ liegen. Diese Uberlegung rechtfertigt die Definition: Sei M eine berandete differenzierbare Mannigfaltigkeit, dann heißt p ∈ M ein Randpunkt, wenn f¨ ur eine (und damit jede) Karte h um p gilt h(p) ∈ ∂ Rn− . Die Menge der

142


Randpunkte von M ist ∂M und M r ∂M heißt das Innere von M .

Mit allgemeinen rein topologischen Erklärungen der Wörter “Rand” und “Inneres” kann dies kollidieren, aber es wird nie zweifelhaft sein, wovon die Rede ist. In unserem Beispiel ist ∂M = ϕ−1 {a}, und allgemein versehen die Karten von M den Rand ∂M mit der Struktur einer (n − 1)-dimensionalen unberandeten Mannigfaltigkeit, ∂∂M = ∅, deren Karten durch Einschr¨ ankung der Karten von M gegeben sind, h|∂M : U ∩ ∂M → Rn−1 . ◦

Die offene Teilmenge M r ∂M =: M , das Innere von M , ist eine n-dimensionale unberandete Mannigfaltigkeit. Mannigfaltigkeiten ohne weiteres sollen auch fortan unberandet sein, sonst reden wir von berandeten Mannigfaltigkeiten. Eine geschlossene Mannigfaltigkeit ist eine kompakte unberandete Mannigfaltigkeit. Eine berandete Mannigfaltigkeit hat in jedem Punkt p ∈ M einen Tangentialraum, den man wie f¨ ur unberandete Mannigfaltigkeiten definiert, und zwar so, daß Tp M auch in Randpunkten ein voller n-dimensionaler Vektorraum und nicht etwa ein Halbraum ist.

Die Definition des Geometers ist hier nicht so praktisch, aber die Definition des Physikers ist wörtlich anzuwenden: Bez¨ uglich einer Karte ist Tp M ∼ = Rn . Bei Kartenwechsel wird mit der Jacobischen des Kartenwechsels transformiert.

§ 4. Berandete Mannigfaltigkeiten

143

Wissen wir nun, was Vektoren sind, so kann auch von Tp∗ M , von Altk M und Ωk M die Rede sein, und wir können Differentialformen vom Grad n integrieren. Auch Partitionen der Eins verschafft man sich wie fr¨ uher. Es schadet nichts, wenn man u ¨berhaupt stets annimmt, daß die berandete Mannigfaltigkeit wie oben durch M = ϕ−1 (−∞, a ] ⊂ N definiert ist. Dann entstehen alle Formen, Partitionen und Integrale einfach durch Einschr¨ ankung von N auf die Teilmenge M . Die berandete Mannigfaltigkeit M n , n > 1, sei orientiert, also wir haben einen Atlas, dessen Kartenwechsel positive Jacobi-Determinante haben, und wir haben eine Volumenform ω ∈ Ωn M . Dann besitzt auch der Rand ∂M eine kanonische Orientierung durch die ¨ außere Normale. Sie ist so erklärt: Zunächst ist Rn und damit Rn− orientiert durch die Volumenform dx = dx1 ∧ · · · ∧ dxn , und Rn−1 = ∂ Rn ist durch dx2 ∧ · · · ∧ dxn orientiert. Ist nun {(hλ , Uλ ) | λ ∈ Λ} der gegebene orientierte Atlas von M , so schränkt man ihn auf ∂M ein, und {(hλ |Uλ ∩ ∂M, Uλ ∩ ∂M ) | λ ∈ Λ} ist der Atlas, der die Orientierung von ∂M definiert. Ist er auch wirklich orientiert? Die Kartenwechsel entstehen durch Einschränkung der Kartenwechsel hλµ , also durch Einschr¨ ankung eines lokalen Diffeomorphismus mit positiver Funktionaldeterminante g : ( Rn− , p) → ( Rn− , q) auf den Rand ∂ Rn− . Aber g bildet ∂ Rn− nach ∂ Rn− ab, also g1 (0, x2 , . . . , xn ) = 0 , und daher hat die Jacobische in einem Randpunkt die Form   ··· 0 ∂g1 /∂x1 0    . Dg =    ? D(g| Rn−1 ) Dabei ist g| Rn−1 = (g2 (0, . . . ), . . . , gn (0, . . . )) ein Kartenwechsel des betrachteten Atlanten von ∂M . Aber g1 (h, x2 , . . . , xn ) , ∂g1 /∂x1 = lim h→0 h und wählen wir stets h < 0, also den Punkt aus Rn− , so liegt auch der Bildpunkt in Rn− , also g1 < 0. Folglich ist ∂g1 /∂x1 > 0, also det D(g| Rn−1 ) > 0 , weil det Dg > 0. Das war zu zeigen.

144


Auf der Ebene entspricht dies der gewohnten Orientierung der Kurve ∂M “gegen den Uhrzeiger-Sinn”.

Allgemein ist e1 = (1, 0, . . . , 0) der “äußere Normalvektor” in p ∈ Rn−1 = ∂ Rn− , und das (n − 1)-Tupel (v2 , . . . , vn ) von Vektoren in Rn−1 = Tp ∂ Rn− ist positiv orientiert, genau wenn det(e1 , v2 , . . . , vn ) > 0. In einer eindimensionalen berandeten orientierten Mannigfaltigkeit hat man eine entsprechende Orientierung des Randes, die wir extra angeben, weil die Orientierung einer nulldimensionalen Mannigfaltigkeit immer etwas Verwirrendes hat: Hier lassen wir um einen Randpunkt Karten h : (M, p) → ( R− , 0)

und k : (M, p) → ( R+ , 0)

zu, und erteilen dem Punkt p ∈ ∂M die Orientierung (+1), wenn die erste Karte h orientierungserhaltend ist (zum gewählten orientierten Atlas von M gehört), und (−1) , wenn die zweite Karte orientierungserhaltend ist.

Eine eindimensionale Mannigfaltigkeit ist u ¨brigens immer orientierbar, und bis auf Diffeomorphismus sind R, R+ , [ 0, 1 ], S 1 s¨ amtliche nicht leeren zusammenhängenden (berandeten) eindimensionalen Mannigfaltigkeiten — es ist nur etwas fummelig, sich das zu u ¨berlegen. Allerdings geht in berandeten Mannigfaltigkeiten nicht alles wie in unberandeten: Das kartesische Produkt berandeter differenzierbarer Mannigfaltigkeiten ist nicht auf kanonische Weise eine berandete differenzierbare Mannigfaltigkeit, es hat “Ecken”, die man

¨ ußere Ableitung § 5. Die a

145

erst aufbiegen m¨ ußte. Insbesondere ein Produkt von Intervallen ist ein Rechteck n Q B= [ ai , bi ], ai < bi . i=1

Sein Rand ist definiert als die Vereinigung der Seiten ∂ia B = {x

∈

∂ib B = {x

B | xi = ai },

∈

B | xi = bi }.

Ganz analog, wie f¨ ur berandete Mannigfaltigkeiten, orientieren wir die Seiten ∂ia B , ∂ib B durch die Volumenformen c i ∧ · · · ∧ dxn (−)i dx1 ∧ · · · ∧ dx

bzw.

c i ∧ · · · ∧ dxn , (−)i+1 dx1 ∧ · · · ∧ dx

wobei hier und fortan die Tarnkappe b u ¨ber einem Zeichen bedeutet, daß dieses Zeichen wegzulassen ist.

Eine (n − 1)-Form auf B schreibt sich n P c i ∧ · · · ∧ dxn , α= ai (x) dx1 ∧ · · · ∧ dx i=1

und wir definieren, wie es dann naheliegt, das Integral u ¨ber den orientierten Rand von B durch dieZFormel Z Z n P i c c i . . . dxn ]. α= (−) [ ai (x) dx1 . . . dxi . . . dxn − ai (x) dx1 . . . dx ∂B

i=1

∂ia

∂ib

Beachten wir, daß f¨ ur eine Form α ∈ Ωn−1 M einer berandeten orientierten MannigfaltigR keit M das Integral α wohldefiniert ist, und daß unsere Erklärungen f¨ ur das Rechteck ∂M

ganz analog verallgemeinernd sind. Das Rechteck, wenn auch nicht so glatt, ist nat¨ urlich doch so einfach, daß man es mal zur Anleitung und um etwas auszurechnen betrachten m¨ ochte. In der Tat, läßt man aus B die niederdimensionalen Seiten weg, also alles, was im Durchschnitt von mindestens zwei der oben definierten Seiten liegt, so erhält man die orientierte differenzierbare berandete Mannigfaltigkeit B 0 , und was wir erklärt haben bedeutet Z Z α := α. ∂B

∂B 0

Ist u ¨brigens dim M = 0, so ist eine Nullform eine Funktion α : M → R ; jeder Punkt p ∈ M ist mit einer Orientierung εp ∈ {1, −1} versehen, und Z P α := εp · α(p). p∈M

146


§ 5. Die ¨ außere Ableitung Den Hauptsatz der Differentialrechnung einer Variablen kann man folgendermaßen formulieren: Sei α : [ a, b ] → R eine stetig differenzierbare Nullform, also eine C 1 -Funktion. Wir ordnen ihr die Differentialform dα := α0 · dx vom Grad 1 zu. Dann ist Z Z dα = α. [ a,b ]

∂[ a,b ]

Das Integral u ¨ber die zwei Punkte ∂[ a, b ] = {a, b} und ihre Orientierung sind gerade so erkl¨ art, daß auf der rechten Seite richtig α(b) − α(a) herauskommt. Wir möchten eine Ableitung d : Ωk−1 M → Ωk M von Differentialformen auf nat¨ urliche Weise so erklären, daß f¨ ur jede orientierte k-dimensionale Untermannigfaltigkeit B ⊂ M mit Rand gilt Z Z (∗) α = dα ∂B

f¨ ur α

∈

Ω

k−1

B

M oder gleich allgemeiner (oder speziell M = B ) f¨ ur α

∈

Ωk−1 B .

Hier beachte: Ist α ∈ Ωk M und hat man eine Untermannigfaltigkeit mit Inklusion i : B ,→ M , so ist i∗ α =: α|B ∈ Ωk B , und wir schreiben fast immer wieder kurz α f¨ ur α|B . Ist M eine Mannigfaltigkeit mit Rand und i : ∂M ,→ M die Inklusion des Randes, so hat man die ganz entsprechende Einschränkung von α ∈ Ωk M auf den Rand. Sie ist in lokalen Karten h : (M, p) → Rn− festgelegt durch i∗ : dh1 7→ 0,

dhj 7→ dhj

f¨ ur j > 1.

Es zeigt sich nun, daß man eine Ableitung d im wesentlichen nur auf eine Weise so definieren kann, daß die Formel (∗) richtig wird. Die Definition sprechen wir aus in dem

(5.1) Satz (¨ uber die ¨ außere Ableitung). Sei M eine berandete differenzierbare Mank nigfaltigkeit und Ωr M jeweils der Modul der C r -Differentialformen vom Grad k auf M . Dann gibt es genau eine Abbildung, die äußere Ableitung d : Ωkr M → Ωk+1 r−1 M,

r ≥ 1,

mit folgenden Eigenschaften: (i) d(α ∧ β) = (dα) ∧ β + (−)s α ∧ dβ f¨ ur α ∈ Ωs M . (ii) d ist R-linear. (iii) Ist ϕ ∈ C r M = Ω0r M , so ist dϕ das Differential von ϕ.


147

(iv) dd = 0 f¨ ur r ≥ 2 . F¨ ur die äußere Ableitung gilt dar¨ uber hinaus: (v) Nat¨ urlichkeit. Ist h : M → N eine C r -differenzierbare Abbildung, so ist h∗ ◦ d = d ◦ h∗ . (vi) Auf einer offenen Menge des Rn ist d gegeben durch d(ϕ · dxi1 ∧ · · · ∧ dxik ) = dϕ ∧ dxi1 ∧ · · · ∧ dxik ,

i 1 < · · · < ik .

Beweis: Eindeutigkeit. Verschwindet α in einer Umgebung U von p , so folgt aus (i) — (iii) jedenfalls (dα)p = 0. Man kann nämlich eine C ∞ -Funktion ϕ auf M finden, so daß ϕ(p) = 0 und ϕ = 1 außerhalb U , dann ist α = ϕ · α , also dα = d(ϕ · α) = d(ϕ ∧ α) = dϕ ∧ α + ϕ · dα = 0 im Punkt p .

Lokal um einen Punkt p zerlegbarer Formen

∈

M stimmt aber eine Form α

∈

Ωk M u ¨berein mit einer Summe

ψ · dα1 ∧ · · · ∧ dαk f¨ ur gewisse auf ganz M definierte C ∞ -Funktionen αj , die man zum Beispiel so wählen kann, daß αj lokal um p die j-te Koordinatenfunktion einer Karte ist. Dann ist dα offenbar durch (i) — (iv) bestimmt, und zwar folgt durch Induktion nach k mit (iv) sofort d(dα1 ∧ · · · ∧ dαk ) = 0, also d(ψ · dα1 ∧ · · · ∧ dαk ) = dψ ∧ dα1 ∧ · · · ∧ dαk nach (iii). Das zeigt die Eindeutigkeit und zugleich, daß (vi) aus (i) — (iv) folgt. Existenz. Auf offenen Mengen in Rn− definieren wir d durch (vi), und weisen (i) — (v) f¨ ur offene Mengen in Rn− nach. Durch Wahl einer Karte wird dann mit (v) die Abbildung d lokal um einen Punkt in M definiert, und dies ist unabhängig von h. Ist nämlich f¨ ur einen Kartenwechsel g lokal ω = h∗ α = (gh)∗ β = h∗ g ∗ β mit g ∗ β = α , so ist dω = dh∗ α := h∗ dα = h∗ dg ∗ β =(v) h∗ g ∗ dβ = (gh)∗ dβ =: dω.

148


Nun zu dem Beweis von (i) — (v) aus (vi) f¨ ur offene Mengen in Rn− . Die Eigenschaften (ii), (iii) sind trivial. Zu (i) sei S = {i1 , . . . , is } , T = {j1 , . . . , jt } und α = ϕ dxS ,

β = ψ dxT ,

also

α ∧ β = ϕ · ψ · dxS ∧ dxT

mit den Bezeichnungen von (2.7). Dann d¨ urfen wir S ∩ T = ∅ annehmen, weil sonst in (i) beide Seiten verschwinden. Wir erhalten d(α ∧ β) = d(ϕψ dxS ∧ dxT ) := d(ϕψ) ∧ (dxS ∧ dxT ) = (ψ dϕ + ϕ dψ) ∧ dxS ∧ dxT = dϕ ∧ dxS ∧ (ψ dxT ) + (−)s (ϕ dxS ) ∧ (dψ ∧ dxT ) := dα ∧ β + (−)s α ∧ dβ. F¨ ur (iv) betrachten wir eine Form α = ϕ dxS , was wegen der Linearität von d gen¨ ugt. Dann ist ddα = d(dϕ ∧ dxS ), und nach der Produktregel (i), die wir eben gezeigt haben, Pn gen¨ ugt es ddψ = 0 f¨ ur eine C 2 -Funktion ψ zu zeigen. Aber dψ = i=1 (∂ψ/∂xi ) dxi , P also ddψ = i,j (∂ 2 ψ/∂xi ∂xj ) dxi ∧ dxj = 0, weil ∂ 2 /∂xi ∂xj symmetrisch und dxi ∧ dxj antisymmetrisch in i und j ist. Schließlich zur Nat¨ urlichkeit (v) der äußeren Ableitung: F¨ ur eine Funktion ϕ gilt offenbar h∗ dϕ = d(ϕ ◦ h) =: d(h∗ ϕ).

∈

Ω0

Ist nun α = dϕ und ϕ eine C 2 -Funktion, so ist h∗ dα = h∗ ddϕ = 0

und

dh∗ α = ddh∗ ϕ = 0.

Allgemein schreibt sich α lokal als Summe von Produkten von Formen dieser beiden Typen, und es gen¨ ugt zu zeigen: h∗ dα = dh∗ α

und h∗ dβ = dh∗ β =⇒ h∗ d(α ∧ β) = dh∗ (α ∧ β),

und das ist leicht: h∗ d(α ∧ β) = h∗ (dα ∧ β + (−)s α ∧ dβ) = h∗ dα ∧ h∗ β + (−)s h∗ α ∧ h∗ dβ = dh∗ α ∧ h∗ β + (−)s h∗ α ∧ dh∗ β = d(h∗ α ∧ h∗ β) = dh∗ (α ∧ β). Nun haben wir bisher die äußere Ableitung nur mit Amtsautorität vorgestellt, aber noch nicht gezeigt, daß sie erf¨ ullt, worauf wir eigentlich hinauswollen. Das aber sagt der sogenannte (5.2) Satz von Stokes (f¨ ur ein Rechteck). Sei B ein n-dimensionales Rechteck und α eine stetig differenzierbare Differentialform vom Grad n − 1 auf B , dann ist Z Z α = dα. ∂B

B


149

Beweis: Wir d¨ urfen annehmen αx = ϕ(x) · dx2 ∧ · · · ∧ dxn , denn jedes α ist eine Summe von Formen dieser Art, und beide Seiten der Formel sind linear in α . Dann schreiben wir e , mit entsprechender Zerlegung der Koordinaten x = (x1 , x B = [ a, b ] × B ˜), und Z Z Z Z Z ∂ϕ α = (ϕ(b, x ˜) − ϕ(a, x ˜)) = (x1 , x ˜) = dα, ∂x1 B ∂B [ a,b ] B e e B denn dα = dϕ/∂x1 · dx1 ∧ · · · ∧ dxn . Diese einfachste Version des Satzes von Stokes liefert zugleich eine geometrische Deutung der äußeren Ableitung. Sei nämlich β eine Differentialform vom Grad k auf einer offenen Menge — sagen wir um den Ursprung — in Rn . Wir kennen β0 , wenn wir f¨ ur k n k jeden k-dimensionalen Teilraum R ⊂ R die Einschränkung (β| R )0 kennen. Es gen¨ ugt k also, dα f¨ ur eine lokal um 0 definierte (k − 1)-Form α auf R zu deuten. F¨ ur 0 < t ≤ 1 k k sei t : R → R die Abbildung x 7→ tx . Dann sagt der Satz von Stokes, wenn B ein Rechteck mit Mittelpunkt 0 ist und “vol” das k-dimensionale Volumen bezeichnet: Z Z Z Z α/vol(tB) = dα/vol(tB). α = dα, also ∂(tB)

tB

∂(tB)

tB

Aber wenn dα stetig ist, was wir ja voraussetzen, und wir dα = a(x)dx1 ∧ · · · ∧ dxk schreiben, konvergiert die rechte Seite offenbar gegen a(0). Also gilt auf dem k-dimensionalen W¨ urfel B mit Mittelpunkt 0 Z a(0) = lim α/vol(tB). t→0 ∂(tB)

Und das macht dann auch klar, daß wir letztlich den Satz von Stokes herausbekommen, weil die äußere Ableitung so definiert ist, daß der Satz infinitesimal gilt. Das schm¨ alert nicht die Bedeutung des Satzes. Die mathematische Einsicht und Errungenschaft liegt eben darin, daß man den richtigen infinitesimalen Kalk¨ ul der alternierenden Differentialformen gefunden hat, in dem der Hauptsatz der Differential- und Integralrechnung im H¨ oherdimensionalen seine vollkommene nat¨ urliche Formulierung findet. k Ist α ∈ Ω M , so heißt die Form dα ∈ Ωk+1 M auch der Korand von α , und die Form α heißt geschlossen, wenn dα = 0. Jeder stetig differenzierbare Korand ist geschlossen, denn dd = 0. Auch jede stetig differenzierbare Differentialform vom Grad n auf einer n-dimensionalen Mannigfaltigkeit ist geschlossen, denn ist α ∈ Ωn M n , so ist dα ∈ Ωn+1 M n = 0. In der Funktionentheorie integriert man Differentialformen α = f (z) dz mit holomorphem f u ¨ber Kurven in C . Es ist dα = d(f dz) = ∂f /∂z · dz ∧ dz + ∂f /∂ z¯ · d¯ z ∧ dz = ∂f /∂ z¯ · d¯ z ∧ dz.

150


Also eine Form f dz ist geschlossen genau wenn ∂f /∂ z¯ = 0 , also wenn f holomorph ist. Um das in unsere Begriffe einzuordnen, muß man die komplexen Differentialformen nach Real- und Imaginärteil zerlegen und als Paare reeller Differentialformen lesen.

Kapitel VI

Die klassischen Integrals¨ atze

felicitas enim est perfecta humani intellectus operatio. Thomas

Wir beginnen mit dem Hauptsatz der Infinitesimalrechnung im Mehrdimensionalen. Er stiftet eine enge Beziehung zwischen Geometrie und Analysis, die erst bei gen¨ ugend allgemeiner und abstrakter Formulierung so einfach und nat¨ urlich hervortritt, daß man sie zum Beweis geometrischer Sätze unmittelbar benutzen kann. Dann erklären wir die Wirkung von Homotopien auf den Komplex der Differentialformen und das Integral, wir f¨ uhren Riemannsche Metriken ein und formulieren den Hauptsatz f¨ ur Riemannsche Mannigfaltigkeiten als Divergenzsatz. Schließlich bringen wir die Spezialisierung der allgemeinen Theorie als Vektoranalysis im Dreidimensionalen.

§ 1. Der Hauptsatz Obwohl er vielleicht verdiente, nach Gauß , und nach manchem sonst zu heißen, nennt man ihn nach einem klassischen Spezialfall auch den

(1.1) Satz von Stokes. Sei M eine orientierte berandete n-dimensionale differenzierbare Mannigfaltigkeit und α eine stetig differenzierbare Differentialform vom Grad n − 1 auf M mit kompaktem Tr¨ ager. Dann ist Z Z α = dα. ∂M

M

Beweis: W¨ ahle einen orientierten Atlas, dessen Karten orientierungserhaltende Diffeo∼ Rn bzw. Rn bzw. Rn sind, wobei in den beiden letzten Fällen morphismen hλ : Uλ = − + n n jeweils hλ (Uλ ∩ ∂M ) = ∂ R− bzw. ∂ R+ sind. Weil es um jeden Punkt von M eine solche Karte gibt, ist das möglich. Sei (ϕλ |λ ∈ M ) eine dem Atlas untergeordnete glatte Partition der Eins und sei αλ = ϕλ · α , dann ist αλ = 0 außer f¨ ur endlich viele λ , weil

¨ tze VI. Die klassischen Integralsa

152

α kompakten Tr¨ ager hat. Es gen¨ ugt offenbar, den Satz f¨ ur jedes αλ zu zeigen, also man darf annehmen, daß Tr α in einem der obigen Kartengebiete Uλ liegt. Weil aber das Integral transformationsinvariant und die äußere Ableitung nat¨ urlich ist (V, 5.1, v), darf man n n n annehmen, daß M = R bzw. R− bzw. R+ , jeweils mit der Standardorientierung ist. In diesem Fall nun folgt der Satz geradeso wie f¨ ur das Rechteck, Beweis von (V, 5.2). In der Tat f¨ uhrt man diesen Fall leicht auf den des Rechtecks zur¨ uck. Kurz zusammengefaßt: Mit einer Partition der Eins f¨ uhrt man den Satz auf den Fall zur¨ uck, daß M = Rn bzw. M = Rn− oder M = Rn+ ist, und da f¨ uhrt der Satz von Fubini den Beweis auf den Fall der Dimension 1 zur¨ uck.

Es ist nicht u ¨berfl¨ ussig vorauszusetzen, daß α kompakten Träger hat, denn das Integral ist nicht mit beliebigen lokal endlichen Summen vertauschbar. In der Tat, sei n > 0 und M eine beschr¨ ankte offene Teilmenge von Rn , also ∂M = ∅, und sei α ∈ Ωn Rn . Dann ist α = dβ f¨ ur ein β ∈ Ωn−1 Rn , wie man leicht u ¨berlegt. Wählt man eine lokal endliche n−1 Zerlegung β|M = Σλ βλ in Formen βλ ∈ Ω M mit kompakten Trägern, so ist Z

Z dβλ =

M

weil ∂M = ∅, aber

βλ = 0 ∂M

Z

Z Σλ dβλ =

M

Z d Σλ βλ =

M

α, M

und dieses Integral existiert bei unseren Annahmen und kann beliebige Werte annehmen. Die Formen dβλ sind eben im allgemeinen nicht positiv, auch wenn α positiv ist.

Folgerung. Unter den Voraussetzungen des Satzes von Stokes gilt: Ist M unberandet, so ist Z dα = 0. M

Der Hauptsatz, wie sein Name sagt, ist von grundlegender Bedeutung f¨ ur die Analysis. Man kann zwar mit der Formulierung, die wir jetzt gefunden haben, noch nicht zufrieden sein, denn zum Beispiel der Satz f¨ ur das Rechteck und f¨ ur eine Mannigfaltigkeit stehen

§ 1. Der Hauptsatz

153

noch unverbunden nebeneinander und sollten eine gemeinsame Verallgemeinerung f¨ ur R¨ aume haben, die bis auf nicht zu große Singularitäten Mannigfaltigkeiten sind. Aber darauf soll es uns jetzt nicht so sehr ankommen, wie darauf, den Satz durch seine Anwendungen und Deutungen in Spezialfällen zu interpretieren. Die einfache Formel des Hauptsatzes, suggestiv durch eine sinnreiche Bezeichnung, stellt eine Beziehung her zwischen etwas Geometrischem, dem Rand ∂M , und etwas Analytischem, der äußeren (oder “orientierten”) Ableitung. Und so f¨ uhrt der Satz dazu, daß man aus geometrischen Aussagen analytische erhält, wie schon in der letzten Folgerung, aber auch aus analytischen Aussagen geometrische. Daf¨ ur ein Beispiel: (1.2) Satz. Sei M eine kompakte berandete orientierte differenzierbare Mannigfaltigkeit. Dann gibt es keine stetig differenzierbare Abbildung r : M → ∂M,

r|∂M = id,

also, wie man sagt, keine Retraktion von M auf den Rand. In Wahrheit braucht man nicht vorauszusetzen, daß M orientiert und daß r differenzierbar ist, aber wir benutzen es hier.

Beweis: Wir finden sicher eine C ∞ -Differentialform α vom Grad (n − 1) auf ∂M , deren Integral u ¨ber ∂M nicht verschwindet. Zum Beispiel sei α eine Volumenform, welche die Orientierung von ∂M definiert. Aber wenn es die Retraktion r : M → ∂M , r|∂M = id g¨ abe, wäre damit Z Z Z Z Z ∗ ∗ ∗ 0 6= α= r α = dr α = r dα = 0 = 0. z ∂M

∂M

M

M

M

Weil nämlich dim ∂M = n − 1, verschwindet Ωn ∂M , also insbesondere ist dα = 0 .

Aus dieser Anwendung folgt der ber¨ uhmte (1.3) Fixpunktsatz von Brouwer. Sei Dn = {|x| ≤ 1} der kompakte n-Ball in Rn , und sei f : Dn → Rn eine stetig differenzierbare Abbildung, die den Rand S n−1 = ∂Dn


154

nach Dn abbildet. Dann besitzt f einen Fixpunkt, es gibt also ein p f (p) = p.

∈

Dn , so daß

Beweis: Andernfalls erhielte man eine Retraktion r : Dn → S n−1 ,

x 7→ x + τ (x) · u(x),

u(x) := (x − f (x))/|x − f (x)|,

wobei man τ so bestimmt, daß |r(x)| = 1 ist, also p τ = −hx, ui + 1 − |x|2 + hx, ui2 . Der Radikant ist stets größer als Null; es ist ja |x|2 ≤ 1, und falls |x| = 1, ist hx, ui = 6 0, n denn am Rand von D kann u nicht senkrecht zu x sein. Also ist τ stetig differenzierbar von x abh¨ angig, also r ist stetig differenzierbar, ein Widerspruch zu (1.2).

Hier sieht man leicht, daß es auch keine stetige fixpunktfreie Abbildung derselben Art gibt. Hätte man eine stetige, so daß |f (x) − x| ≥ δ > 0 auf Dn , so m¨ uß te man sie nur gen¨ ugend gut glatt approximieren, und man hätte auch eine glatte. In der Funktionentheorie liefert der Satz von Stokes eine Version von Cauchys Integralsatz. Ist M eine kompakte berandete differenzierbare Untermannigfaltigkeit von C , ein glatt berandetes Gebiet, und ist f dz eine geschlossene Differentialform auf M , das heißt mit anderen Worten, ist f holomorph, so gilt Z Z Z f dz = d(f dz) = 0 = 0. M

∂M

M

Die Mannigfaltigkeiten, die wir hier betrachten, sind stets orientiert. Ist M eine orientierte Mannigfaltigkeit, etwa orientiert durch die Volumenform ω , so wollen wir dieselbe Mannigfaltigkeit mit der durch −ω gegebenen inversen Orientierung mit −M bezeichnen. Dann ist insbesondere Z Z α=− α. M

−M


155

§ 2. Der Monodromiesatz Sei M eine geschlossene orientierte differenzierbare Mannigfaltigkeit, also M sei kompakt ohne Rand, und sei I = [ 0, 1 ] das abgeschlossene Einheitsintervall. Der Zylinder u ¨ber M ist die berandete Mannigfaltigkeit I × M . Die differenzierbare Struktur des Zylinders kann man durch einen Atlas beschreiben, der zu jeder orientierten Karte h : U → U 0 ⊂ Rn von M die folgenden beiden Karten hat: [ 0, 1) × U → (−1, 0 ] × U 0 ⊂ Rn+1 − ,

(t, p) 7→ (−t, h(p)),

(0, 1 ] × U → (−1, 0 ] × U 0 ⊂ Rn+1 − ,

(t, p) 7→ (t − 1, h(p)).

Ist I durch die Volumenform dt orientiert, wie es naheliegt, und M durch eine Volumenform ω , so ist I × M auf nat¨ urliche Weise durch die Volumenform γ = pr∗1 dt ∧ pr∗2 ω orientiert, also wenn v1 , . . . , vn Tangentialvektoren in p ∈ M sind, so ist γ(∂/∂t, v1 , . . . , vn ) = ω(v1 , . . . , vn ). Demnach ist von den beiden genannten Karten des Zylinders die erste orientierungsumkehrend, die zweite orientierungserhaltend, und f¨ ur die induzierten Orientierungen auf dem Rande ist ∂(I × M ) = M1 − M0

mit

Mν := {ν} × M ∼ = M,

M1 − M0 := M1 t (−M0 ).

Diese Erklärungen dienen folgender Definition: Seien f0 , f1 : M → N zwei C k -Abbildungen. Eine C k -Homotopie zwischen f0 und f1 ist eine C k -Abbbildung F : I × M → N,

(t, p) 7→ F (t, p) =: ft (p),

so daß F (0, p) = f0 (p), F (1, p) = f1 (p) f¨ ur alle p ∈ M . Zwei C k -Abbildungen heißen C k -homotop, wenn es zwischen ihnen eine C k -Homotopie gibt. ¨ Es ist nicht schwer zu sehen, daß “ C k -homotop” eine Aquivalenzrelation ist. Man muß eine kleine technische Schwierigkeit u ¨berwinden, weil beim Zusammensetzen von Homotopien die Differenzierbarkeit an der Naht verlorengehen kann. Aber das soll uns jetzt nicht


156

¨ k¨ ummern, wir gehen einfach zur erzeugten Aquivalenzrelation u ¨ber. Tatsächlich sind zwei k k 0 C -Abbildungen genau dann C -homotop, wenn sie C -homotop sind.

(2.1) Monodromiesatz. Sei M eine geschlossene orientierte differenzierbare Mannigfaltigkeit der Dimension m und N eine differenzierbare Mannigfaltigkeit. Sei α eine geschlossene C 1 -Differentialform vom Grad m auf N , dann hängt Z f ∗α M

nur von der C 1 -Homotopieklasse von f : M → N ab.

Beweis: Sei F : I × M → N eine C 1 -Homotopie zwischen f0 und f1 , dann ist Z Z Z Z Z Z ∗ ∗ ∗ ∗ 0= 0= F dα = dF α = F α = f1 α − f0∗ α. I×M

I×M

I×M

M1 −M0

M

M

Die Voraussetzung, daß α geschlossen (also dα = 0) ist, ist jedenfalls erf¨ ullt, wenn dim N = m. Auf dem Monodromiesatz beruhen viele geometrische Anwendungen der Analysis, er liefert eine notwendige Bedingung daf¨ ur, daß zwei Abbildungen homotop sind.

(2.2) Beispiel. Die Identit¨ at M n → M n einer geschlossenen orientierten differenzierbaren Mannigfaltigkeit der Dimension n > 0 ist nicht homotop zur Projektion pr : M n → {p} auf einen Punkt, also M l¨ aßt sich nicht (stetig differenzierbar) in sich zusammenziehen.


157

Beweis: Wähle eine Differentialform α vom Grad n auf M , deren Integral nicht verschwindet, zum Beispiel die Volumenform, die die Orientierung von M definiert. Wäre die Identität von M homotop zur Projektion auf p , so wäre Z Z Z Z ∗ ∗ 0 6= α = id α = pr α = 0 = 0, z M

M

M

M

weil die Tangentialabbildung der Projektion pr verschwindet.

Um die Kraft des Monodromiesatzes, und damit nat¨ urlich eigentlich des Satzes von Stokes zu zeigen, geben wir als Anwendung einen Beweis f¨ ur den

(2.3) Fundamentalsatz der Algebra. Jedes nicht konstante komplexe Polynom besitzt eine komplexe Nullstelle.

Beweis: Das Polynom sei g(z) = z n + a1 z n−1 + · · · + an , und es sei angenommen, daß g auf C keine Nullstelle besitzt. Dann hätte man eine wohldefinierte Abbildung ϕ : C → S1,

z 7→ g(z)/|g(z)|,

und die Homotopie (t, z) 7→ ϕ(t·z), 0 ≤ t ≤ 1 zeigt, daß ϕ|S 1 homotop zur Projektion auf den Punkt an /|an | ∈ S 1 ist. Andererseits hat man auch die Homotopie (t, z) 7→ ϕ(t−1 z), 0 ≤ t ≤ 1. Es ist nämlich ϕ(t−1 z) =

z n + ta1 z n−1 + · · · + tn an |z n + ta1 z n−1 + · · · + tn an |

auch in t = 0 wohldefiniert, mit dem Wert z n f¨ ur z ∈ S 1 . Demnach w¨ urde also folgen, daß 1 1 n 1 die Abbildung f : S → S , z 7→ z homotop zu ϕ|S und diese homotop zur Projektion R ∗ auf einen Punkt ist. Wegen letzterem wäre f α = 0 f¨ ur jede Differentialform α vom S1

1

Grad 1 auf S . Aber das ist offenbar falsch, vielmehr ist Z Z ∗ f α = n α, S1

S1

weil die Einschr¨ ankung von f auf jeden Winkelbereich {z = e2πiϑ | k/n < ϑ < (k + 1)/n} → S 1 r {1} orientierungserhaltend diffeomorph ist. Und man kann α leicht so wählen, daß die rechte Seite nicht verschwindet.

Der Student wird im Laufe seines Studiums viele Beweise des Fundamentalsatzes der Algebra kennenlernen. Die funktionstheoretischen sind dem hier vorgef¨ uhrten in Wahrheit


158

eng verwandt, denn Cauchys Integralsatz ist ein Korollar des Satzes von Stokes. Wäre es nur um das Ergebnis zu tun, so w¨ urde man ein elementares Argument vorziehen, aber hier liegt eine allgemeine Methode zugrunde: Das Integral liefert eine Homotopieinvariante. Auch die Antipodenabbildung τ : S n → S n , x 7→ −x bietet sich zur Untersuchung an.

(2.4) Satz (vom Igel). Die Antipodenabbildung τ : S n → S n ist genau dann homotop zur Identit¨ at, wenn n ungerade ist und genau dann gibt es auch auf S n ein C 1 -Vektorfeld ohne Nullstellen.

Beweis: Wir orientieren S n durch die schon fr¨ uher betrachtete kanonische Volumenn n form ωx = det(x, v1 , . . . , vn ), indem wir Tx S als den Teilraum {v | hx, vi = 0} ⊂ Rn+1 auffassen. Ist τ homotop zur Identität, so ist Z Z Z ∗ n+1 0 6= ω = τ ω = (−) ω, Sn

Sn

Sn

also n ungerade. Ist n ungerade, so ist n = 2m − 1 und S 2m−1 ⊂ C m ; wir zerlegen dementsprechend Vektoren in Real- und Imaginärteil x = u + iv , und haben folglich ein C ∞ -Vektorfeld ohne Nullstellen x 7→ i · x = −v + iu

∈

Tx S n .

Hat man schließlich auf S n ein C 1 -Vektorfeld ohne Nullstellen x 7→ w(x) ∈ Tx S n , so darf man annehmen |w| = 1, man dividiere nur durch |w|. Also hätte man eine C 1 -Abbildung w : S n → S n , mit hx, w(x)i = 0. Dann erhält man eine Homotopie ϕt : S n → S n ,

ϕ0 = id,

ϕ1 = τ,

ϕt (x) := (cos πt) · x + (sin πt) · w(x).

Geometrisch bedeutet das: Die Homotopie bewegt x auf dem Großkreis durch x und w(x) nach −x .

Der Satz sagt insbesondere, daß man dem Igel seinen Stachelpelz nur kämmen kann, wenn er mindestens einen Glatzpunkt hat.

´ § 3. Das Lemma von Poincare

159

§ 3. Das Lemma von Poincar´ e. Sei M eine n-dimensionale differenzierbare Mannigfaltigkeit. Wir ordnen ihr die Sequenz von Vektorr¨ aumen 0 → R → Ω0 M − → Ω1 M − → · · · → Ωn M → 0 d d ··· zu. Dabei fassen wir R als den Raum der konstanten Funktionen auf M auf. Die Inklusion R ⊂ Ω0 M sei auch mit d bezeichnet. Die betrachteten Differentialformen seien beliebig oft stetig differenzierbar. Wir wissen d ◦ d = 0 , und man nennt eine solche Sequenz von Moduln und Homomorphismen, so daß d ◦ d = 0, einen Kettenkomplex. Dieser spezielle Kettenkomplex heißt der (reduzierte) de Rham-Komplex von M . Wir haben im vorigen Abschnitt etwas u ¨ber die Wirkung von Homotopien auf Integrale erfahren, und wollen dies jetzt etwas genauer studieren: Wie wirkt eine Homotopie auf Differentialformen oder — nehmt alles nur in allem — was bewirkt eine Homotopie auf dem de Rham-Komplex?

(3.1) Kettenhomotopie-Lemma. Es seien i0 , i1 : M → I × M,

x 7→ (ν, x),

ν = 0, 1,

die Inklusionen einer differenzierbaren Mannigfaltigkeit in Boden und Deckel des Zylinders. Dann existiert eine Sequenz von linearen Abbildungen K : Ωk (I × M ) → Ωk−1 M, so daß dK + Kd = i∗1 − i∗0 .

Die Abbildungen stellen wir noch einmal in einem Diagramm vor.

Beweis: Der Tangentialraum des Zylinders I × M in (τ, p) zerlegt sich als Tτ I ⊕ Tp M . Im ersten Summanden haben wir den Vektor ∂/∂t , repräsentiert durch die Kurve t 7→ τ +t. Jeder Vektor v ∈ Tp M definiert den ebenso bezeichneten Vektor v = (0, v) ∈ Tτ I ⊕ Tp M


160

im zweiten Summanden. Ist nun α sonst

Ωk (I × M ) , so setzen wir Kα = 0 f¨ ur k = 0, und

∈

Z1

Kα(v1 , . . . , vk−1 ) :=

α(∂/∂t, v1 , . . . , vk−1 ) dt. 0

Das ist jedenfalls eine wohldefinierte alternierende Differentialform. Die Behauptung u ¨ber diese Abbildung K ist nun in M lokal nachzupr¨ ufen. Wir betrachten α also auf einem Gebiet I × U , wo U ein Kartengebiet von M mit Koordinaten (x1 , . . . , xn ) ist. Auf I × U haben wir dann die Koordinaten (t, x) und der Integrand in der Definition von K ist durch Funktionen dieser Variablen gegeben. Wir erhalten explizit: Kα = 0

f¨ ur α

∈

Z1 Ω , K(ϕ dxS ) = 0 und K(ϕ dt ∧ dxS ) = ( ϕ dt)dxS . 0

0

i∗0

= i∗1 = id R . (i∗1 − i∗0 )ϕ .

An der Stelle k = −1 erhalten wir also Kd = dK = 0 und F¨ ur k = 0 R1 ergibt sich dK = 0 weil K = 0, und Kdϕ = 0 ∂ϕ/∂t dt = F¨ ur k > 0 haben wir die folgenden beiden Fälle zu betrachten: α = ϕ · dxS , dann ist dKα = 0 und R1 Kdα = K(dϕ ∧ dxS ) = ( 0 ∂ϕ/∂t dt) dxS = (i∗1 − i∗0 )α . Im anderen Fall: α = ϕ dt ∧ dxS , also i∗0 α = i∗1 α = 0 weil i∗ν dt = 0, und P dKα = ( ν

Kdα = −

Z1 ∂ϕ/∂xν dt) dxν ∧ dxS , 0

P ν

Z1 ( ∂ϕ/∂xν dt) dxν ∧ dxS , 0

denn in Kdα wird dxν mit dt vertauscht, bevor das Integral berechnet wird. Damit ist der Satz vollst¨ andig bewiesen.

Wir haben ja schon im Monodromiesatz eine Beziehung zwischen Homotopien und Integralen gefunden. Das Lemma nun ist die technische Vorstufe zu dem folgenden Satz, der genauer ausspricht, wie sich Homotopien auf Differentialformen, oder genauer gesagt auf den de Rham-Komplex auswirken.

(3.2) Kettenhomotopie-Satz. Die Abbildungen f0 , f1 : M → N seien (stetig differenzierbar) homotop. Dann gibt es eine Sequenz von linearen Abbildungen, K : Ωk N → Ωk−1 M, eine sogenannte Kettenhomotopie zwischen f0∗ und f1∗ , so daß f1∗ − f0∗ = dK + Kd.

´ § 3. Das Lemma von Poincare

161

e die Abbildung in (3.1) und Beweis: Die Homotopie sei F : I × M → N , sei K e ◦ F ∗ , dann ist K := K e + Kd) e ◦ F ∗ = dK + Kd. f1∗ − f0∗ = (F i1 )∗ − (F i0 )∗ = (i∗1 − i∗0 )F ∗ = (dK Eine Form α ∈ Ωk N heißt geschlossen oder ein Kozykel, wenn dα = 0, und sie heißt exakt oder ein Korand, wenn α = dβ f¨ ur ein β ∈ Ωk−1 N . Jeder Korand ist ein Kozykel, denn ddβ = 0. Nicht jeder Kozykel ist ein Korand, nicht jede geschlossene Form ist exakt, denn ist α = dβ und M eine geschlossene k-dimensionale Mannigfaltigkeit, und f : M → N , so ist Z Z Z Z f ∗α = M

f ∗ dβ = M

df ∗ β = M

f ∗β = 0 ∂M

weil ∂M = ∅. Aber es gibt geschlossene Formen mit nicht trivialem Integral, zum Beispiel in Ωn N n , wenn N kompakt ist. Ist α ∈ Ωk N geschlossen, und wie oben f0 homotop zu f1 , so ist f1∗ α − f0∗ α = dKα + Kdα = dKα, weil dα = 0. Also f0∗ α und f1∗ α unterscheiden sich um einen Korand — und darum eben unterscheidet sich ihr Integral u ¨ber eine geschlossene Mannigfaltigkeit nicht. Eine differenzierbare Mannigfaltigkeit M heißt zusammenziehbar, wenn die Identit¨ at idM homotop zur Projektion auf einen Punkt ist. Angenommen zum Beispiel M ist eine offene Menge in Rn und M ist sternf¨ ormig bez¨ uglich p ∈ M , also f¨ ur alle x ∈ M ist auch tp + (1 − t)x ∈ M f¨ ur 0 ≤ t ≤ 1. Dann ist M zusammenziehbar, die Homotopie ist eben (t, x) 7→ tp + (1 − t)x .

(3.3) Lemma von Poincar´ e. In einer zusammenziehbaren differenzierbaren Mannigfaltigkeit ist jede geschlossene Differentialform exakt. Beweis: Sei π : M → {p} die Projektion, dann gilt: Ist dα = 0 , so ist α = id∗ α = (id∗ − π ∗ )α = dKα . Hier ist π ∗ α = 0 also α ∈ Ωk M , k > 0, vorausgesetzt. F¨ ur k = 0 folgt aus dα = 0 offenbar, daß α konstant ist, weil M zusammenhängt.


162

F¨ ur eine zusammenziehbare Mannigfaltigkeit ist also der de Rham-Komplex 0→ R− → Ω0 M − → Ω1 M − → ··· − → Ωn M → 0 d

d

d

d

eine exakte Sequenz von Vektorr¨ aumen. Ein bißchen von dieser Exaktheit ist uns schon verschleiert begegnet: Eine Pfaffsche Form α = a1 (x)dx1 + · · · + an (x)dxn ist nur dann ein Differential, wenn ∂ai /∂xj = ∂aj /∂xi , und das heißt gerade dα = 0 . Diese Bedingung ist hinreichend in einer zusammenziehbaren offenen Menge. Dort besitzt jede geschlossene Pfaffsche Form ein Potential, eine Funktion ϕ, so daß α = dϕ. Auf R2 r {0} gibt es jedoch die geschlossene nicht exakte Pfaffsche Form α=

xdy − ydx x2 + y 2

oder in Polarkoordinaten (r, ϕ) einleuchtender α = dϕ. Man könnte glauben, die Darstellung α = dϕ zeige, daß α exakt ist. Aber das täuscht, ϕ ist ja als Funktion nicht wohldefiniert. Jedoch sehen wir jetzt, daß ϕ auf einer zusammenziehbaren offenen Teilmenge der gelochten Ebene stets wohl zu definieren ist. Daß dϕ R nicht Differential einer Funktion ist, folgt sofort aus S 1 dϕ = 2π 6= 0 . Auf Rn r {0} erhalten wir nach demselben Muster eine geschlossene nicht exakte (n − 1)-Form, nämlich wir haben die Abbildung f : Rn r {0} → S n−1 ,

x 7→ x/|x|,

und auf S n−1 die kanonische Volumenform ω n−1 , deren Integral u ¨ber S n−1 jedenfalls echt positiv ist, wir werden es bald berechnen (5.7). Dann ist f ∗ ω n−1 auf Rn r{0} geschlossen, weil dω n−1 = 0, aber nicht exakt. Ich beschließe diesen Abschnitt mit einer esoterischen Betrachtung, die u ¨ber den Gegenstand einer Anfängervorlesung hinausweist: In einer differenzierbaren Mannigfaltigkeit M sei Z k M = ker(d : Ωk M → Ωk+1 M ) = Vektorraum der k-Kozykel. B k M = dΩk−1 M = Vektorraum der k-Kor¨ ander. Dann ist H k M := Z k M/B k M die reduzierte k-te de Rham-Kohomologie. Eine C ∞ -Abbildung f : M → N induziert eine Abbildung der de Rham-Komplexe

§ 4. Riemannsche Mannigfaltigkeiten

163

mit f ∗ ◦ d = d ◦ f ∗ . Daher ist f ∗ Z k N ⊂ Z k M und f ∗ B k N ⊂ B k M , und man erhält eine auch mit f ∗ bezeichnete induzierte Abbildung f ∗ : H k N → H k M, welche nat¨ urlich funktoriell ist, also id∗ = id

und (f ◦ g)∗ = g ∗ ◦ f ∗ .

Die Nutzanwendung unserer Betrachtungen u ¨ber Homotopie ist der

(3.4) Satz. Sind f0 , f1 : M → N zwei C ∞ -homotope Abbildungen, so ist f0∗ = f1∗ : H k N → H k M.

Beweis: F¨ ur die Abbildungen der de Rham-Komplexe gilt dK + Kd = f1∗ − f0∗ . Ist also α ein Kozykel, so ist Kdα = 0 und daher f1∗ = f0∗ α + dKα , also f0∗ α und f1∗ α sind gleich modulo Kor¨ andern.

Die de Rham-Kohomologie liefert also Homotopie-Invarianten. Das Studium dieser Kohomologiegruppen ist Gegenstand der algebraischen Topologie, und hier ist eine Stelle, wo man unmittelbar anschaut, wie sich in der Mathematik der Gegenwart die verschiedenen Gebiete verbinden: Geometrie, Analysis und Algebra.

§ 4. Riemannsche Mannigfaltigkeiten Ist M n ⊂ Rn+k eine differenzierbare Untermannigfaltigkeit, so ist f¨ ur jeden Punkt n+k n+k p ∈ M auch Tp M ⊂ Tp R = R , und man hat daher ein euklidisches Skalarprodukt von Vektoren aus Tp M und die daher kommende euklidische Norm und Längenmessung. Sie bringt eine zusätzliche Struktur auf die Mannigfaltigkeit, die wir allgemein folgendermaßen erklären:


164

Eine Riemannsche Mannigfaltigkeit ist eine differenzierbare Mannigfaltigkeit M mit einer Riemannschen Metrik. Eine Riemannsche Metrik auf M ordnet jedem Punkt p ∈ M eine symmetrische, positiv definite bilineare Abbildung (ein euklidisches Skalarprodukt) Tp M × Tp M → R, (v, w) 7→ hv, wip zu, und zwar beliebig oft differenzierbar von p abh¨ angend. Das heißt folgendes: F¨ uhren wir lokale Koordinaten M ⊃U − → U 0 ⊂ Rn h

ein, so erhält f¨ ur p

∈

U der Tangentialraum Tp M die Basis der Vektoren ∂/∂hi := (Tp h)−1 ∂/∂xi ,

welche durch die Wege t 7→ h−1 (h(p) + t · ei ) repräsentiert sind. Das Skalarprodukt ist bestimmt durch die symmetrische Matrix mit Koeffizienten gij (p) := h∂/∂hi , ∂/∂hj ip . Die Matrix (gij ) heißt auch metrischer Fundamentaltensor. Die Differenzierbarkeitsforderung lautet: Die Abbildung U → Rn·n , p 7→ (gij (p)) ist C ∞ -differenzierbar. Die Physiker sind gezwungen, statt euklidischer Skalarprodukte auch symmetrische nicht ausgeartete Bilinearformen zu betrachten, die nicht positiv definit sind, deren zugeh¨ orige Matrix (gij (p)) vielmehr die reelle Normalform   1 1     1 −1 hat, mit der Bilinearform h(x1 , y1 , z1 , t1 ), (x, y, z, t)i = xx1 + yy1 + zz1 − tt1 . Diese sogenannte Minkowski-Metrik auf R4 kommt aus der Relativitätstheorie, und das meiste, was wir im folgenden sagen, gilt f¨ ur solche Metriken ganz analog, aber wir wollen uns doch immer an den Fall einer positiv definiten Metrik halten. Beachte, daß man zwar durch einen linearen Koordinatenwechsel erreichen kann, daß die Matrix (gij ) in einem vorgegebenen Punkt p ∈ M die Normalform hat, welche die lineare Algebra herstellt, jedoch kann man dieses nicht zugleich in einer ganzen Koordinatenumgebung erreichen. Beispiele Riemannscher Mannigfaltigkeiten sind wie gesagt alle Untermannigfaltigkeiten eines euklidischen Raumes, und es ist nicht schwer, mit einer Partition der Eins auf einer beliebigen differenzierbaren Mannigfaltigkeit eine Riemannsche Metrik einzuf¨ uhren.


165

Auf einer orientierten Riemannschen Mannigfaltigkeit M hat man eine kanonische Volumenform ω = ωM ∈ Ωn M. Sie ist dadurch bestimmt, daß sie einer positiv orientierten Orthonormalbasis (v1 , . . . , vn ) von Tp M den Wert 1 zuordnet. Diese Bestimmung ist jedenfalls unabhängig von der Wahl der Basis, denn von einer zur anderen transformiert man mit einer orthonormalen Matrix mit Determinante 1. Wie berechnet man ωM in lokalen Koordinaten? Eine reine Frage der linearen Algebra, n¨ amlich was ist ωM (b1 , . . . , bn ) f¨ ur eine beliebige positiv orientierte Basis (b1 , . . . , bn ) von Tp M ? Sei (v1 , . . . , vn ) eine positiv orientierte Orthonormalbasis, dann ist P P P bi = βki vk , also hbi , bj i = βki β`j hvk , v` i = βki βkj . k

k,`

k

Setzen wir also (gij ) = (hbi , bj i) und B = (βij ) , so ist ωM (b1 , . . . , bn ) = det B,

und (det B)2 = det tB · B = det(gij ).

Wir erhalten daher: (4.1) Satz. Ist h : (M, p) → Rn eine orientierte Karte einer Riemannschen Mannigfaltigkeit, und (gij ) = (h∂/∂hi , ∂/∂hj i), det(gij ) = g, ihr metrischer Fundamentaltensor, so ist die kanonische Volumenform gegeben durch √ √ ωM (∂/∂h1 , . . . , ∂/∂hn ) = g, oder ωM = g · dh1 ∧ · · · ∧ dhn . Auf einer orientierten Riemannschen Mannigfaltigkeit M kann man jetzt auch das Integral einer Funktion erklären durch Z Z f := f · ωM , M

M

R und dieses ist gemeint, wenn man zum Beispiel von S n f oder sonst von Integralen einer Funktion u ¨ber Untermannigfaltigkeiten des Rn redet. In der Tat ist die Orientierung hier auch nicht nötig. Mit einer Partition der Eins zieht man sich immer auf den Fall zur¨ uck, wo der Träger von f im Gebiet einer Karte n h : U → R liegt. Jetzt kann man jedenfalls die offene Menge U so orientieren, daß h orientierungserhaltend wird. Dann ist die Volumenform ωU auf U definiert, und Z Z Z √ f = f · ωU = (f · g) ◦ h−1 dx1 . . . dxn . M

U

Rn


166

Dieses Integral ist unabhängig von der Wahl der Karte h , und zwar bleibt es auch invariant, wenn man h mit ϕ orientierungsumkehrend transformiert, denn dann wird auch −ωU die Volumenform, f¨ ur die die transformierte Karte k = ϕh orientierungserhaltend ist. So hat man auf Riemannschen Mannigfaltigkeiten ein kanonisches Integral von Funktionen oder anders gesagt, ein kanonisches Maß vol = volM , das f¨ ur orientierte Mannigfaltigkeiten (also lokal) definiert ist durch Z Z volM (A) = ωM = χA · ωM . A

M

Insbesondere können wir die Funktion 1 u ¨ber eine kompakte (berandete) Riemannsche Mannigfaltigkeit integrieren, und es ist Z vol(M ) = ωM M

das Volumen der (berandeten) Riemannschen Mannigfaltigkeit M . Zum Beispiel ist das Volumen der Sphäre Z n vol(S ) = ω, ωx (v1 , . . . , vn ) = det(x, v1 , . . . , vn ), Sn

wenn man wieder Tp S n als Teilraum von Rn+1 auffaßt. Nat¨ urlich kann uns jetzt nur noch die Bequemlichkeit hindern, dieses Integral sogleich explizit auszurechnen, aber sie hindert uns auch wirklich, das Integral wird uns bald zufallen (5.7). Eine Isometrie Riemannscher Mannigfaltigkeiten ist ein Diffeomorphismus ϕ : M → N, f¨ ur alle p

∈

so daß

Tp ϕ : Tp M → Tϕ(p) N

M eine Isometrie von Vektorräumen ist. Wie es naheliegt, gilt:

(4.2) Satz. Ist ϕ : M → N eine Isometrie Riemannscher Mannigfaltigkeiten, so ist Z Z f = f ◦ ϕ. N

M

Beweis: Mit einer Partition der Eins sieht man sich auf den Fall gef¨ uhrt, wo der Tr¨ ager von f im Gebiet einer Karte liegt und darf also annehmen, daß M und N orientiert sind und die kanonischen Volumenformen ωM und ωN besitzen. Weil die Integrale von der Wahl der Orientierung nicht abhängen, darf man annehmen, daß ϕ orientierungserhaltend ist. Dann ist aber ϕ∗ ωN = ωM , und Z Z Z Z Z ∗ f := f · ωN = f ◦ ϕ · ϕ ωN = f ◦ ϕ · ωM = f ◦ ϕ. N

N

M

M

M


167

Zum Beispiel ist die Antipodenabbildung τ : S n → S n eine Isometrie und daher Z Z f ◦ τ = f. Sn

Sn

Beim Integral von Differentialformen — wie fr¨ uher gesagt — kommt hier ein Vorzeichen −1, wenn n gerade ist, aber hier wird auch die kanonische Volumenform durch ihr Negatives ersetzt, das Integral von Funktionen bleibt invariant. Meistens, wenn von Integralen die Rede ist, wird man wohl Funktionen auf Riemannschen Mannigfaltigkeiten integrieren. Hier kommt (im orientierten Fall, der lokal immer vorliegt) alles darauf an, die kanonische Volumenform, also √ g, g = (gij ), gij = h∂/∂hi , ∂hj i f¨ ur eine Karte h zu berechnen. Dazu wollen wir noch zwei Hinweise geben, die in expliziten Rechnungen sehr n¨ utzlich sind. n+k n Sei M ⊂ R eine n-dimensionale Untermannigfaltigkeit, dann erbt M von Rn+k eine Riemannsche Metrik, denn Tp M ⊂ Tp Rn+k = Rn+k , und Rn+k trage die Standard-Metrik. Sind also (v1 , . . . , vn ) Vektoren von Tp M , so schreiben sich diese Vektoren als (n + k)-Tupel reeller Zahlen vν = (vν1 , . . . , vνn+k )

∈

Rn+k ,

hvν , vµ i =

n+k P j=1

vνj vµj .

Bilden wir also die n × (n + k)-Matrix V mit den Zeilen v1 , . . . , vn , so ist (hvν , vµ i) = V · tV, und daher, wie wir (V, 1.11) ausgerechnet haben (mit S = {i1 , . . . , in } , 1 ≤ i1 < · · · < in ≤ n + k) P P det(hvν , vµ i) = det(vνi )i ∈ S · det(vµj )j ∈ S = det(vνj )2j ∈ S . |S|=n

|S|=n

Ist also ϕ : ( Rn , r) → (M, p) die lokal definierte Umkehrung einer Karte von M , so hat Tp M die Basis der Vektoren vν = ∂ϕ/∂xν ,

ν = 1, . . . , n,

mit

T ϕ(∂/∂xν ) = vν ,

und daher berechnet sich die kanonische Volumenform ωM von M in lokalen Koordinaten ϕ durch P (4.3) ϕ∗ ω = ( det(∂ϕj /∂xν )2j ∈ S )1/2 · dx1 ∧ · · · ∧ dxn . |S|=n


168

Ein Spezialfall entsteht aus einer C ∞ -Funktion f : U → R f¨ ur eine offene Menge U ⊂ Rn . Ihr Graph ist n¨ amlich eine Mannigfaltigkeit M = Graph(f ) = {(x, f (x)) | x

∈

U } ⊂ Rn × R,

welche diffeomorph zu U , also durch eine Karte zu beschreiben ist, nämlich die Projektion pr1 |M : M → U , mit der Umkehrung ϕ : U → M,

x 7→ (x, f (x)).

Wir erhalten in diesem Fall ν

vν := ∂ϕ/∂xν = (0, . . . , 0, 1, 0, . . . , 0, ∂f /∂xν ), also hvν , vµ i = δνµ + ∂f /∂xν · ∂f /∂xµ . Wir m¨ ussen die Determinante dieser Matrix (hvν , vµ i) berechnen, oder allgemein, wenn wir ∂f /∂xν = fν setzen und E die Einheitsmatrix ist (∗)

g = det(E + (fν · fµ )).

(4.4) Die kanonische Volumenform eines Graphen. Sei U eine offene Teilmenge von Rn und f : U → R eine C ∞ -Funktion, und sei ϕ(x) = (x, f (x)). Dann ist die kanonische Volumenform ω des Graphen von f in Koordinaten ϕ gegeben durch n P ϕ∗ ω = [ 1 + (∂f /∂xi )2 ]1/2 dx1 ∧ · · · ∧ dxn . i=1

Beweis: Wir berechnen die Determinante der Matrix E + (fν · fµ ), indem wir die Matrix (fν · fµ ) auf Diagonalform transformieren. Bei der Transformation bleibt die Einheitsmatrix und die gesuchte Determinante unverändert. Nun ist (fν · fµ ) die Matrix der Zusammensetzung Rn −−−−−−→ R −−−− → Rn . (f1 ,...,fn )

f1

 ...  fn


169

Falls nicht sowieso alle fν verschwinden, hat diese Matrix den Rang 1, also einen Nullraum der Dimension n − 1, und zur Diagonalisierung m¨ ussen wir nur einen nicht trivialen Eigenwert finden. Hier ist der Eigenvektor: t

(f1 , . . . , fn ) 7→ f12 + · · · + fn2 7→ (f12 + · · · + fn2 ) · t(f1 , . . . , fn ).

Also λ = f12 + · · · + fn2 ist der gesuchte Eigenwert, und wir können die Matrix E + (fν · fµ ) in die Diagonalmatrix   1+λ   1   .   .. mit der Determinante g = 1 + √ f¨ ur g .

Pn ν=1

1 fν2 transformieren. Daher der angegebene Ausdruck

Eine andere Situation, die wir oft betrachtet haben ist, daß eine Mannigfaltigkeit als Nullstellengebilde eines regulären Gleichungssystems vorliegt. Sei U offen in Rn+k und f = (f1 , . . . , fk ) : U → Rk eine C ∞ -Abbildung. Sei 0 ein regulärer Wert von f und M = f −1 {0} . Dann hat man auf M die nirgends verschwindende Volumenform α , die durch αp (v1 , . . . , vn ) = det(gradp f1 , . . . , gradp fk , v1 , . . . , vn ) f¨ ur p ∈ M und vj ∈ Tp M definiert ist. Wir haben sie schon zur Orientierung von M benutzt, jedoch ist α noch nicht die kanonische Volumenform von M . Bildet (v1 , . . . , vn ) ein positiv orientiertes Orthonormalsystem in Tp M , so benutzen wir hgradp fi , vj i = 0 und berechnen das Quadrat der Determinante in der Definition von αp , indem wir die Matrix mit ihrer Transponierten multiplizieren. Es ergibt sich δ := det(hgradp fi , gradp fj i)i,j=1,...,k . Folglich ist ωM =

√1 δ

· α die kanonische Volumenform von M .

1 ωM (v1 , . . . , vn ) = √ · det(gradp f1 , . . . , gradp fk , v1 , . . . , vn ). δ Zum Beispiel haben wir (Bd. 2, IV, 4.7) die kanonische Volumenform des Rn in Polarkoordinaten berechnet. Das Ergebnis ist in unserer jetzigen Schreibweise (4.5)

ω = (−)n rn−1 · sin ϑ1 · (sin ϑ2 )2 . . . (sin ϑn−2 )n−2 dr ∧ dϕ ∧ dϑ1 ∧ · · · ∧ dϑn−2 . W¨ ahlen wir f = r − R f¨ ur konstantes R > 0, so ist |grad(r − R)| = |∂/∂r| = 1. Die Mannigfaltigkeit {f = 0} ist die Sphäre vom Radius R . Die kanonische Volumenform der Sph¨ are R · S n ⊂ Rn+1 ist also in Polarkoordinaten gegeben durch (4.6)

ωR·S n = (−)n+1 Rn · sin ϑ1 · (sin ϑ2 )2 · · · (sin ϑn−1 )n−1 dϕ ∧ dϑ1 ∧ · · · ∧ dϑn−1 .


170

Schließlich können wir an dieser Stelle verstehen, was das Integral längs einer Kurve Z

Zb f=

f ◦ γ(t) |γ(t)| ˙ dt,

γ

a

das wir in Band 2 zu Anfang betrachtet haben, mit dem Integral Pfaffscher Formen zu tun hat. Ist γ : [ a, b ] → Rn eine Kurve und auch eine differenzierbare Einbettung, so ist γ[ a, b ] = Γ ⊂ Rn eine eindimensionale (berandete) Mannigfaltigkeit, und sie wird (wenn man pedantisch ist: bis auf die Randpunkte) durch die eine Karte γ −1 beschrieben. Hier ist die kanonische Volumenform in Koordinaten γ durch γ ∗ ωΓ = |γ| ˙ dt gegeben, also wir finden das altbekannte Kurvenintegral wieder: Z

Zb f=

Z f · |γ| ˙ dt =

a

Γ

f. γ

Auch dies läßt sich verallgemeinern auf den Fall, wo man statt Rn eine Riemannsche Mannigfaltigkeit M hat. Eine C 1 -Kurve γ : [ a, b ] → M definiert f¨ ur jedes τ den Vektor γ(τ ˙ ) = Tτ γ(∂/∂t)

∈

Tγ(τ ) M,

repr¨ asentiert durch die Kurve t 7→ γ(τ +t), und man definiert insbesondere die Bogenlänge von γ durch Zb p s(γ) = |γ| ˙ dt; |γ| ˙ := hγ, ˙ γi. ˙ a

§ 5. Der Divergenzsatz Ein Vektorfeld v auf einer differenzierbaren Mannigfaltigkeit M (mit Rand) ist ein Schnitt des Tangentialb¨ undels, also eine Abbildung, die jedem Punkt p ∈ M einen Tangentialvektor v(p) ∈ Tp M zuordnet. Im Gebiet einer Karte h : U → Rn von M hat der Tangentialraum die Basis der Vektoren ∂/∂hi := (Tp h)−1 ∂/∂xi , und daher ist v(p) =

n P i=1

vi (p)∂/∂hi ,

f¨ ur gewisse wohlbestimmte Funktionen vi : U → R . Das Vektorfeld heißt stetig, glatt, C k -differenzierbar, . . . , wenn diese Funktionen vi die entsprechende Eigenschaft haben.

§ 5. Der Divergenzsatz.

171

Schon im ersten Kapitel haben wir Vektorfelder betrachtet, und sie als autonome Differentialgleichungen gedeutet. Eine stetig differenzierbare Kurve α : (a, b) → M ist eine Integralkurve von v , wenn f¨ ur alle τ ∈ (a, b) gilt α(τ ˙ ) = v(α(τ )). Dabei ist α(τ ˙ ) = Tτ α(∂/∂t) der durch t 7→ α(τ + t) repräsentierte Tangentialvektor von M . In lokalen Koordinaten — also in einer offenen Menge U ⊂ Rn — bedeutet das nat¨ urlich: Tx U = Rn , v(x) = (v1 (x), . . . , vn (x)), α = (α1 , . . . , αn ), α˙ i = vi (α1 , . . . , αn ),

i = 1, . . . , n.

Zu einem C k -Vektorfeld, k ≥ 1, gehört wie erinnerlich ein lokaler Fluß Φ, mit ˙ Φ(p, t) = v(Φ(p, t)),

Φ(p, 0) = p.

Wir wollen hier unsere Wissenschaft von Existenz und Eindeutigkeit der Lösung einer Differentialgleichung nicht wiederholen. Im Moment werden wir ohnehin nur den lokalen Existenz- und Eindeutigkeitssatz f¨ ur die Lösung einer Differentialgleichung heranziehen, bei dem ja nur euklidische Umgebungen zu betrachten sind. Nun sei M eine berandete orientierte Riemannsche Mannigfaltigkeit, und ω die kanonische Volumenform auf M . Ist dann v ein Vektorfeld auf M , so erhält man eine Differentialform ω y v vom Grad (n − 1) auf M , durch die Formel (ω y v)p (w1 , . . . , wn−1 ) = ωp (v(p), w1 , . . . , wn−1 ),

wi

∈

Tp M.

Die Divergenz des Vektorfeldes v ist dann durch die Formel (5.1)

d(ω y v) = div v · ω

als Funktion auf M definiert. Der Satz von Stokes liefert unmittelbar: (5.2) Divergenzsatz. Ist v ein stetig differenzierbares Vektorfeld mit kompaktem Tr¨ ager auf der berandeten orientierten Riemannschen Mannigfaltigkeit M , so ist Z Z div v = ω y v. M

∂M

Wir wollen beide Seiten dieser Formel näher betrachten. Zunächst die linke — es wäre ja nicht fair, einfach irgendetwas “Divergenz” zu nennen. Hier kommt es auf eine lokale


172

Betrachtung an, wir denken uns Koordinaten eingef¨ uhrt, also betrachten eine offene Menge n in R . Die Riemannsche Metrik ist durch √ h∂/∂xi , ∂/∂xj i = gij , ω = γ · dx1 ∧ · · · ∧ dxn , γ = g, mit ihrer Volumenform ganz allgemein (und nicht etwa als die Standardmetrik) festgesetzt. Das Vektorfeld hat die Gestalt v(x) =

n P i=1

vi (x)∂/∂xi ,

und es gehört dazu ein lokaler Fluß , also in einer Umgebung U eines Punktes f¨ ur ein Zeitintervall (−ε, ε) eine Abbildung Φ : U × (−ε, ε) → Rn ,

Φt (x) := Φ(x, t),

Φ0 = id,

Φ˙ t = v ◦ Φt .

Wir berechnen die Ableitung der infinitesimalen Volumenausdehnung von Φt nach der Zeit f¨ ur t = 0 und behaupten:

(5.3) Deutung der Divergenz. Φ∗t ω − ω = div v · ω. lim t→0 t Beweis: In unseren lokalen Koordinaten ist der Koeffizient von dx1 ∧ · · · ∧ dxn auf der linken Seite n ∂γ n ∂v P P d i (∗) | [ γ ◦ Φt (x) · det DΦt (x)) ] = vi + γ · . dt t=0 i=1 ∂xi i=1 ∂xi Hier bedachten wir Φ0 = id, also DΦ0 = 1, und die Ableitung der Determinante haben Pn wir in (II, 2.6) schon berechnet, und die euklidische Divergenz i=1 ∂vi /∂xi gefunden. Berechnen wir nun andererseits die oben definierte Divergenz in denselben lokalen Koordinaten: n P c i ∧ · · · ∧ dxn , ωyv = (−)i+1 γ · vi · dx1 ∧ · · · ∧ dx d(ω y v) =

i=1 n P

i=1

(

∂vi ∂γ vi + γ · ) dx1 ∧ · · · ∧ dxn =: div v · ω. ∂xi ∂xi

Also erhalten wir durch Vergleich mit der rechten Seite von (∗) die Behauptung.

Unsere Deutung der Divergenz besagt f¨ ur Tangentialvektoren w1 , . . . , wn d | Φ∗t ωp (w1 , . . . , wn ) = divp v · ωp (w1 , . . . , wn ). dt t=0

∈

Tp M :

§ 5. Der Divergenzsatz.

173

Ersetzt man p durch q = Φτ (p) und wν durch Tp Φτ (wν ), so besagt diese Deutung der Divergenz dasselbe wie der

(5.4) Satz von Liouville. Sei v ein Vektorfeld auf M mit lokalem Fluß Φ und ω eine Volumenform. Sei div(v) · ω := d(ω y v) . Dann gen¨ ugt Φ∗t ω der linearen Differentialgleichung (Φ∗t ω). = div(v) ◦ Φt · Φ∗t ω, also explizit d | Φ∗t ωq (w1 , . . . , wn ) = divq (v) · Φ∗τ ωq (w1 , . . . , wn ), dt t=τ

q = Φτ (p).

Nunmehr wenden wir uns der rechten Seite des Divergenzsatzes zu. Was bedeutet die Form (ω y v)|∂M geometrisch? Um das zu sehen, ordnen wir jedem Randpunkt p ∈ ∂M den kanonischen Normalvektor n = n(p) ∈ Tp M zu, mit folgenden Eigenschaften: (i) hn, wi = 0 f¨ ur alle w (ii) |n| = 1 . (iii) n zeigt nach außen.

∈

Tp ∂M , also n ist orthogonal zu ∂M .

Letzteres heißt: Ist (w1 , . . . , wn−1 ) eine positiv orientierte Basis von Tp ∂M , so ist ω(n, w1 , . . . , wn−1 ) > 0 f¨ ur die kanonische Volumenform ω von M , also (n, w1 , . . . , wn−1 ) ist eine positiv orientierte Basis von Tp M . Mit diesen Festsetzungen gilt dann:

(5.5) Lemma. Seien ωM und ω∂M die kanonischen Volumenformen der Riemannschen Mannigfaltigkeiten M und ∂M . Dann gilt: (ωM y v) | ∂M = hv, ni · ω∂M .

Beweis: Sei (w1 , . . . , wn−1 ) eine positiv orientierte Orthonormalbasis von Tp ∂M . Dann ist (n, w1 , . . . , wn−1 ) eine positiv orientierte Orthonormalbasis von Tp M . Wir stellen v als Linearkombination dieser Basis dar und erhalten: n−1 P v = hv, ni · n + λi wi , i=1

(ωM y v)(w1 , . . . , wn−1 ) = ωM (v, w1 , . . . , wn−1 ) = hv, ni, hv, ni · ω∂M (w1 , . . . , wn−1 ) = hv, ni.


174

Als Folgerung und Zusammenfassung ergibt sich jetzt unmittelbar:

(5.6) Divergenzsatz von Gauß . Sei v ein stetig differenzierbares Vektorfeld mit kompaktem Tr¨ ager auf der berandeten orientierten Riemannschen Mannigfaltigkeit M . Dann ist Z Z div v = hv, ni. M

∂M

Dabei ist n der kanonische Normalvektor auf ∂M .

Diese Integralformel hat tausend Anwendungen in der Analysis, aber es gibt auch kaum ein Gebiet der Physik, wo sie nicht auftritt. Auf dem Rn mit der euklidischen Metrik h∂/∂xi , ∂/∂xj i = δij erh¨ alt man nach unseren Formeln den altvertrauten Ausdruck f¨ ur die Divergenz div v =

n P i=1

∂vi /∂xi .

Wir empfehlen den Divergenzsatz gleich durch eine Anwendung:

(5.7) Berechnung des Volumens der Sph¨ are. Das Volumen der n-Sphäre ist vol(S n ) = (n + 1) · vol(Dn+1 ),

mit

Dn+1 = {x

∈

Rn+1 | |x| ≤ 1}.

Beweis: Auf Dn+1 sei der Ortsvektor x als Vektorfeld genommen, dann ist div x = n+1, und auf S n = ∂Dn+1 ist x = n. Also Z Z Z n+1 (n + 1) · vol(D )= div x = hx, ni = 1 = vol(S n ). Sn

D n+1

Sn

Das Volumen des Balls Dn+1 kennen wir ja (Bd. 2, IV, 4.11), und wir haben da schon dieses Ergebnis angedeutet. Wie der Satz von Stokes eine Deutung der äußeren Ableitung gibt, geht aus dem Divergenzsatz auch eine geometrische Deutung der Divergenz hervor: Wir wählen eine n-dimensionale berandete Untermannigfaltigkeit, zum Beispiel eine kleine Kugel D um p ∈ M und wissen Z Z div v = D

hv, ni. ∂D

§ 6. Vektoranalysis

175

R Wir dividieren beide Seiten durch das Volumen vol(D) = D 1 und erhalten Z Z ( div v)/vol D = ( hv, ni)/vol D. D

∂D

F¨ allt jetzt D in ein Kartengebiet, so daß man ohne weiteres vom Durchmesser |D| = sup{|p − q| p, q ∈ D} reden kann, so ergibt sich leicht f¨ ur p ∈ D : Z (5.8) divp v = lim ( hv, ni)/vol D. |D|→0

∂D

Auf der linken Seite dieser Gleichung steht nämlich in Koordinaten Z Z ( div v · γ(x)dx1 . . . dxn )/ γ(x)dx1 . . . dxn , D

D

was f¨ ur |D| → 0 offenbar gegen divp v geht. R Wir stellen uns das Vektorfeld v durch seinen Fluß vor. Das Integral ∂D hv, ni mißt, wieviel pro Zeit u ¨ber den Rand von D in Normalrichtung nach außen strömt. Dies wird infinitesimal pro Volumen genommen, so daß die Divergenz eine Quellstärke ist (oder eine Sickerst¨ arke, wenn sie negativ ausfällt). Der Divergenzsatz sagt also: Das Integral u ¨ber die Quellstärke ist gleich dem, was (senkrecht gemessen) u ¨ber den Rand fließt.

§ 6. Vektoranalysis Tr¨ agt ein reeller Vektorraum V eine symmetrische nicht entartete Bilinearform V × V → R,

(v, w) 7→ hv, wi,

so hat man einen induzierten Isomorphismus mit dem Dualraum κ : V → V ∗,

v 7→ hv, i.

Sei jetzt (e1 , . . . , en ) eine Basis von V und hei , ej i = gij .


176

Sei (ε1 , . . . , εn ) die duale Basis von V ∗ . (Hier befolgen wir ausnahmsweise die vielbeliebte Konvention, durch die Position der Indexe die Varianz mitzuteilen. Im allgemeinen hätte das Befolgen dieser Indexkonventionen aber in diesem B¨ uchlein wie zumeist mehr M¨ uhe als Nutzen gebracht.) Dann ist P (6.1) κ(ei ) = gij εj j

P

denn κei (ek ) = hei , ek i = gik = ( j gij εj )(ek ). Bezeichnen wir mit (g ij ) die zu (gij ) inverse Matrix, so ist entsprechend (6.1) P ij κ−1 εi = g ej . j

Versieht man V denn

∗

so mit einem Skalarprodukt, daß κ isometrisch wird, so ist hεi , εj i = g ij ,

hεi , εj i = hκ−1 εi , κ−1 εj i =

P

g ik g j` hek , e` i =

k,`

P

g ik g j` gk` =

k,`

P k

g ik δkj = g ij .

Wir denken nat¨ urlich an Riemannsche Mannigfaltigkeiten. Die gegebene Metrik induziert hier den Isomorphismus κ : Tp M → Tp M ∗ , und dadurch haben wir eine Entsprechung von Differentialformen und Vektorfeldern auf M . Es bezeichne ΓM den C ∞ (M )-Modul der Vektorfelder auf M . Dann induziert κ den ebenso bezeichneten Isomorphismus ∼ =

κ : ΓM −→ Ω1 M,

v 7→ hv, i,

der einem Vektorfeld v die Pfaffsche Form κv zuordnet, mit (κv)p (w) = hv(p), wi f¨ ur w ∈ Tp M . Insbesondere ist κ−1 df = grad f der Gradient von f . In lokalen Koordinaten (x1 , . . . , xn ) ist gij (x) = h∂/∂xi , ∂/∂xj i , und P ij κ−1 dxi = g (x)∂/∂xj , j

also (6.2)

grad f =

P

g ij (x)∂f /∂xi (x) · ∂/∂xj .

i,j n

Hat man nat¨ urlich auf R die Standardmetrik gij = δij , so ist P grad f = ∂f /∂xj · ∂/∂xj j

der Vektor mit den Komponenten ∂f /∂xj . So tritt es zumeist in R3 auf. In R4 jedoch betrachtet man gern die Minkowski-Metrik   1 1   (gij ) =   , Diagonalmatrix, 1 −1


177

welche durch die Relativitätstheorie begr¨ undet ist. Hier ist dann grad4 f = (∂f /∂x, ∂f /∂y, ∂f /∂z, −∂f /∂t), ¨ f¨ ur die Basis (∂/∂x, ∂/∂y, ∂/∂z, ∂/∂t) des Tangentialraumes. Uberhaupt hängt der Gradient von der Metrik ab, und ist “in allgemeinen Koordinaten” durch (6.2) zu berechnen. Ist M eine orientierte n-dimensionale Riemannsche Mannigfaltigkeit mit der kanonischen Volumenform ω , so haben wir auch die Isomorphismen ∼ =

ω y : ΓM −→ Ωn−1 M,

(6.3)

∞

n

ω· : C (M ) − → Ω M,

v 7→ ω y v, f 7→ f · ω.

In lokalen Koordinaten (x1 , . . . , xn ) ist der erste durch P j √ P dj ∧ · · · ∧ dxn (6.4) v= v ∂/∂xj 7→ g · (−)j+1 v j dx1 ∧ · · · ∧ dx j

j

gegeben. Im Dreidimensionalen mit Koordinaten (x, y, z) schreibt man das so: √ ω y v = g · (v 1 dy ∧ dz + v 2 dz ∧ dx + v 3 dx ∧ dy). √ In euklidischen Koordinaten ist g = 1, und die drei Komponenten von v stehen wieder so da wie zuvor. Im Folgenden sei nun M eine dreidimensionale orientierte Riemannsche Mannigfaltigkeit. Wir benutzen die Isomorphismen κ und ωy, um den Kalk¨ ul der äußeren Differentialformen als Kalk¨ ul der klassischen Vektoranalysis neu zu interpretieren. Wir gehen aus von dem kommutativen Diagramm:

Die untere Zeile ist durch die Kommutativität des Diagramms und die obere definiert. Was oben immer dieselbe Formel ist, erscheint unten in bunter Vielfalt. So wird aus ¨ d ◦ d = 0 durch Ubersetzung in die untere Zeile: (6.6)

rot grad f = 0,

div rot f = 0.

Das Lemma von Poincaré sagt f¨ ur eine zusammenziehbare Mannigfaltigkeit umgekehrt: Ist rot v = 0, so ist v = grad f f¨ ur eine Funktion f , also das Vektorfeld hat ein Potential, und ist div v = 0, so ist v = rot w f¨ ur ein Vektorfeld w . Die Verwandlung des Satzes von Stokes zum Divergenzsatz von Gauß Z Z div v = hv, ni M

haben wir schon besprochen.

∂M


178

Sei N eine zweidimensionale berandete orientierte Untermannigfaltigkeit von M . Dann sagt der Satz von Stokes f¨ ur ein Vektorfeld v mit kompaktem Träger: Z Z (6.7) ωM y rot v = κv. N

∂N

Ist t das Feld von Tangentialvektoren von ∂N der Länge 1 und positiver Orientierung, so ist κv | ∂N = hv, ti · ω∂N , denn κv(t) = hv, ti , also beide Seiten stimmen auf dem Basisvektor t u ¨berein. Die linke Seite von (6.6) haben wir schon f¨ ur den Divergenzsatz gedeutet: Wir ordnen jedem p ∈ N einen kanonischen Normalvektor n(p) so zu, daß gilt: (i) hn(p), wi = 0 f¨ ur alle w ∈ Tp N . (ii) |n| = 1. (iii) F¨ ur eine positiv orientierte Basis (w1 , w2 ) von Tp N ist ω(n(p), w1 , w2 ) > 0. Dann ist (ω y w)|N = hn, wi · ωN . Setzen wir dies in (6.6) ein, so entsteht der klassische (6.8) Rotationssatz. Sei N eine zweidimensionale orientierte kompakte berandete Untermannigfaltigkeit von M und v ein stetig differenzierbares Vektorfeld auf M . Dann ist Z Z hrot v, ni = hv, ti. N

n = kanonische Normalfeld von N ,

∂N

t = positives Einheitstangentialfeld von ∂N .

Diese Versionen des Divergenz- und Rotationssatzes dienen vor allem der geometrischen Deutung der Integralformeln. F¨ ur die Berechnung ist die urspr¨ ungliche Fassung (6.7) und (5.2) besser geeignet. Die Integranden sind da unmittelbar in Koordinaten anzugeben, und die Berechnung der Normal- und Tangentialfelder und der Volumenform ωN ist u ¨berfl¨ ussig. Nur wenn eine speziell gewählte besonders einfache geometrische Situation all diese Größen unmittelbar abzulesen gestattet, empfiehlt sich auch zur Rechnung die letzte Version des Rotationssatzes. Das Diagramm (6.5) liefert Isomorphismen, die man mit einem ∗ bezeichnet, ∗

Ω1 M ↔ Ω2 M

und Ω0 M ↔ Ω3 M.

In euklidischen Koordinaten auf M = R3 ist ∗ ε1 = ε2 ∧ ε3 ,

∗ ε2 = ε3 ∧ ε1 ,

∗ ε3 = ε1 ∧ ε2 .


179

Sie heißen Sternoperatoren. Wir nehmen sie als zusätzliche Struktur zum de RhamKomplex hinzu. Dann können wir die Formeln der klassischen Vektoranalysis durch ¨ Ubersetzung aus dem Kalk¨ ul der alternierenden Differentialformen gewinnen. Man kann das Skalarprodukt von Vektorfeldern beschreiben durch (6.9)

hv, wi = ∗(κ(v) ∧ ∗κ(w)).

Beweis: W¨ ahle Orthonormalbasen (e1 , e2 , e3 ) von Tp M und (ε1 , ε2 , ε3 ) dual so, daß w = w1 e1 . Dann ergibt sich ∗(κ(v) ∧ ∗κ(w)) = ∗(κ(v) ∧ ω y w) = ∗(w1 · κ(v) ∧ ε2 ∧ ε3 ) = ∗(v 1 w1 · ω) = v 1 w1 = hv, wi.

Der Laplaceoperator ist in unserer Situation definiert durch ∆f = div grad f = ∗d ∗ df. Man hat auch einen Laplaceoperator ∆ = (d ∗ d ∗ − ∗ d ∗ d) : Ω1 M → Ω1 M und definiert damit den vektoriellen Laplaceoperator →

∆ = κ−1 ◦ ∆ ◦ κ : ΓM → ΓM. Man rechnet unschwer nach, daß dieser in euklidischen Koordinaten auf R3 dadurch gegeben ist, daß man komponentenweise den Laplaceoperator anwendet. Das Kreuzprodukt von Vektorfeldern ist durch die Kommutativität des folgenden Diagramms definiert: ∧ Ω1 M × Ω1 M −−−−→ Ω2 M x x  ω y κ×κ  ΓM × ΓM ¨ Einige Beispiele f¨ ur die Ubersetzung: F¨ ur f (6.10)

×

−−−−→ ΓM. ∈

Ω0 M , α

∈

Ω1 M :

d(f · α) = df ∧ α + f · dα, rot(f · v) = grad f × v + f · rot v.

Und f¨ ur f (6.11)

∈

Ω0 M , α

∈

Ω2 M liefert dieselbe Formel div(f · v) = hgrad f, vi + f · div v.

Setzt man hier v = grad g ein, so erhält man (6.12)

div(f · grad g) = hgrad f, grad gi + f · ∆g.


180

Vertauscht man hier f und g und subtrahiert beide Gleichungen, so entsteht div(f · grad g − g · grad f ) = f · ∆g − g · ∆f. Aus dem Divergenzsatz folgt daher:

(6.13) Greensche Formel. Hat die Funktion f oder g kompakten Träger, so gilt: Z Z hf · grad g − g · grad f, ni. (f · ∆g − g · ∆f ) = M

∂M

Ist zum Beispiel g eine Testfunktion, die auf dem Rand ∂M von zweiter Ordnung verschwindet, also g|∂M = dg|∂M = 0, so ergibt sich Z Z f · ∆g = g · ∆f. M

M

Erkl¨ aren wir allgemein ein Skalarprodukt auf dem Raum der C 2 -Funktionen auf M mit kompaktem Tr¨ ager im Inneren von M durch Z hf, gi := f · g, M

so liefert die Greensche Formel also hf, ∆gi = hg, ∆f i. Das besagt, daß ∆ auf einem geeigneten Raum von Funktionen ein selbstadjungierter Operator ist. ¨ Weitere Ubersetzungen: F¨ ur Funktionen f und g auf M hat man (6.14)

d(f · g) = g · df + f · dg, grad(f · g) = g · grad f + f · grad g.

Man wendet ∗ an und leitet noch einmal ab, dann folgt (6.15)

d ∗ d(f · g) = dg ∧ ∗df + df ∧ ∗dg + g · d ∗ df + f · d ∗ dg, ∆(f · g) = 2hgrad f, grad gi + g · ∆f + f · ∆g.

Ist α = κ(v)

∈

Ω1 M , also dα = ∗κ(rot v), so ergibt sich

(6.16)

d(α ∧ β) = dα ∧ β − α ∧ dβ, div(v × w) = hrot v, wi − hv, rot wi.

Die triviale Identit¨ at d(∗d∗) = (∗d)(∗d) + (d ∗ d ∗ − ∗ d ∗ d)


181

verwandelt sich durch Transformation mit κ in die edle Formel (6.17)

→

grad div v = rot rot v + ∆v.

Den Sternoperator und damit den Laplaceoperator ∆ = div grad hat man f¨ ur orientierte Riemannsche Mannigfaltigkeiten beliebiger Dimension. Die Metrik braucht auch nicht definit zu sein, solange sie nur nicht entartet ist. F¨ ur die Minkowski-Metrik auf R4 bleibt die kanonische Volumenform ungeändert die Standard-Determinante, aber der Gradient andert sich, und ¨ ∂2f ∂2f ∂2f ∂2f div4 grad4 f = + + − ∂x2 ∂y 2 ∂z 2 ∂t2 ist der Wellenoperator. Man sieht, was alles im Komplex der alternierenden Differentialformen steckt. Die Eleganz und Durchsichtigkeit des Kalk¨ uls ist auch im Dreidimensionalen nicht durch Verlust des klassischen Inhalts erkauft. Gelegentlich hat man auch Anlaß , die Vektoranalysis im Zweidimensionalen anzuwenden. Man gewinnt die nötigen Aussagen aus dem f¨ ur dreidimensionale Mannigfaltigkeiten Vorgef¨ uhrten folgendermaßen: Sei N eine zweidimensionale orientierte Riemannsche Mannigfaltigkeit, eine Fläche. Dann trägt M := N × R als dreidimensionale Mannigfaltigkeit auch eine Riemannsche Metrik, die Produktmetrik von N und R , denn es ist T(p,t) M = T(p,t) (N × R) = Tp N × Tt R. Auch erweitern wir Funktionen f : N → R oder Vektorfelder auf N zu Funktionen und Vektorfeldern auf N × R , die wir mit gleichem Buchstaben bezeichnen, durch f (p, t) := f (p)

und v(p, t) = (v(p), 0).

Die Tangentialvektoren auf N × R sind dabei entsprechend obiger Produktzerlegung in Komponenten aus Tp N und Tt R dargestellt. So haben wir also kanonische Einbettungen C ∞ (N ) → C ∞ (N × R),

Γ(N ) → Γ(N × R),

wenn wir mit Γ wieder den jeweiligen Raum der Vektorfelder bezeichnen. Nun beachte man, daß der Gradient von N × R bei diesen Konventionen sich zu einer Abbildung

182


einschr¨ ankt, und ganz analog durch Einschränkung entsprechender Operatoren auf N × R erh¨ alt man die Divergenz div : Γ(N ) → C ∞ (N ). Die Rotation rot : Γ(N × R) → Γ(N × R) bildet den Unterraum Γ(N ) in den Raum der Vektorfelder ab, deren N -Komponente verschwindet, die also nur eine allenfalls nicht triviale R-Komponente haben. Einem Vektorfeld v ∈ Γ(N ) entspricht nämlich unter κ eine Pfaffsche Form pr∗ α , wenn pr : N × R → N die Projektion ist. Diese Form hat den Korand pr∗ dα = ϕ · pr∗ ωN = ωM y (0, ϕ), mit M = N × R und ϕ ∈ C ∞ (N ). Also rot(v) = (0, ϕ), wof¨ ur man denn, wenn man von vornherein auf Flächen bleibt, gleich rot(v) = ϕ schreibt. Somit liefert die Rotation durch Einschränkung auf Γ(N ) hier einen Operator rot : Γ(N ) → C ∞ (N ). So wird der Leser m¨ uhelos aus dem Dreidimensionalen ins Zweidimensionale absteigen, wie ja auch in physikalischen Anwendungen die betrachteten Flächen meist in den Raum eingebettet sind.

Aufgaben Schmeidige doch ein weniges deine borstige Seele! Suche zusammen dein Wissen und lichte die rußigen Kammern Deines Gehirns und besinne dich wohl auf alles und jedes, Was dir geoffenbart; dann nimm den Griffel und zeichn es Fein mit Fleiß in ein Buch, damit es daure und bleibe. M¨ oricke

Viele der folgenden Aufgaben enthalten eine Behauptung, die dann herausgefunden und bewiesen werden soll. Das wollte ich nicht immer in Befehlsform und in Nebensatzkonstruktionen aussprechen. Insbesondere widerstrebt es mir, meine geneigten Studierenden mit “man zeige” anzuherrschen.

Zu Kapitel I 1. Gib sämtliche Funktionen α : R → R an, die die Differentialgleichung y 0 =

p |y| lösen.

2. Sei f : R → R stetig. Dann ist jede Lösung der Differentialgleichung y 0 = f (y) eine monotone Funktion. 3. Wende das Iterationsverfahren von Picard-Lindelöf an, um eine Lösung der Differentialgleichung y 0 = y − x mit Anfangsbedingung (i) y(0) = 1,

(ii) y(0) = 0 zu konstruieren.

4. Am Ende eines Hörsaals steht der Dozent mit Augenhöhe ` u ¨ber dem Boden. Der Boden des Hörsaals soll so ansteigen, daß u ¨berall der Winkel zwischen dem Boden und der Geraden zum Auge des Dozenten konstant α ist, damit alle Hörer zum Dozenten im gleichen Winkel aufschauen. Beschreibe den Verlauf des Bodens durch eine Differentialgleichung in kartesischen und Polarkoordinaten und löse sie. 5. Gegeben sei eine differenzierbare Funktion einer Veränderlichen t 7→ y(t), und es sei y(0) ≥ 1, y(t) ˙ ≥ y(t). Dann ist y(t) ≥ exp(t) f¨ ur t ≥ 0. 6. (i) Gib eine offene Menge U ⊂ R2 und ein Vektorfeld auf U ohne Singularitäten an, das zu jedem τ > 0 eine Integralkurve der Periode τ hat. (ii) Auf jeder offenen Menge U ⊂ Rn gibt es einen Fluß Φ : U × R → U , dessen Transformationen Φt : U → U f¨ ur t 6= 0 keinen Punkt festlassen.

184

Aufgaben

7. Sei f (y, t) eine formale Potenzreihe in zwei Variablen. Gesucht ist eine formale Potenzreihe α(t) einer Variablen mit α(0) = 0, sodaß α(t) ˙ = f (α(t), t). Man erhält α durch Picard-Lindelöf Iteration. Die Iterationsfolge αn konvergiert in dem Sinne, daß αn+1 − αn von n-ter Ordnung verschwindet. 8. Eine Schnecke kriecht ein beliebig dehnbares Gummiband entlang mit einer Geschwindigkeit v , während ein Dämon das Gummiband mit Geschwindigkeit w des Endpunktes, bei festem Anfangspunkt, ausdehnt. Beschreibe die Bewegung der Schnecke durch eine Differentialgleichung und entscheide (abhängig von v und w ), ob sie in endlicher Zeit das Ende des Bandes erreicht. 9. Sei D = R+ und seien auf R × D die Differentialgleichungen y·t (i) y˙ = 2 , y + t2

t2 − y , (ii) y˙ = t

t

∈

D,

y

∈

R,

gegeben. Finde jeweils die lokalen Lösungen α(x, t) mit α(x, 1) = x . 10. Zum Zeitpunkt t = 0 stehen drei Läufer auf den Ecken eines gleichseitigen Dreiecks. Auf ein Kommando läuft jeder mit konstantem Betrag der Geschwindigkeit auf seinen im Uhrzeigersinn nächsten Nachbarn zu. Dann gilt: Zu jeder Zeit t ≥ 0 befinden sich die L¨ aufer auf den Ecken eines gleichseitigen Dreiecks. Beschreibe ihre Bahnen durch eine Differentialgleichung. Wie schnell nähern sie sich dem Mittelpunkt? Treffen sie sich? 11. (i) Löse die Bernoullische Differentialgleichung y˙ = p(t) · y + q(t) · y n , n durch eine Transformation vom Typ u = y α .

∈

Z,

(ii) Löse y˙ = y/t + 2y 2 mit Anfang y(1) = 1 und y(1) = 0 . 12. Die drei Vektorfelder mit den Phasenportraits am Ende von § 3 sind nicht durch lokale Transformation um den Mittelpunkt ineinander u ¨berf¨ uhrbar. 13. Sei U offen in R2 und p ∈ U eine isolierte Singularität (= Nullstelle) des Vektorfeldes v : U → R2 . Der Index von v in p ist die Umlaufszahl n(v ◦ α, 0) f¨ ur die Kurve 2πit α(t) = p + εe , ε gen¨ ugend klein. Konsultiere Lehrb¨ ucher der Funktionentheorie u ¨ber die Definition und Eigenschaften der Umlaufszahl. Zeige: Ist det(Dv(p)) 6= 0, so hat v in p denselben Index, wie das Vektorfeld x 7→ Dv(p) · x am Ursprung, nämlich det(Dv(p))/| det(Dv(p))|. Hinweis: Lokale Deformation von v(x + p) in Dv(p) · x.

Zu Kapitel II

185

14. Voraussetzungen und Erklärungen wie in 13. Sei p die einzige Singularität von v . Genau dann gibt es zu jeder Umgebung W von p ein Vektorfeld ohne Singularitäten auf U , das außerhalb W mit v u ¨bereinstimmt, wenn v den Index 0 in p hat. Der Index ¨ ist also das Hindernis f¨ ur die Beseitigung einer Singularität durch lokale Anderung des Vektorfeldes. Es gen¨ ugt, stetige Vektorfelder zu diskutieren. 15. Das Vektorfeld v auf R2 sei f¨ ur |x| ≥ 1 durch v(x) = (0, 1) gegeben, und es habe (f¨ ur |x| < 1) nur isolierte Singularitäten. Dann verschwindet die Summe der Indexe der Singularit¨ aten von v . 16. Das Vektorfeld v auf R2 habe S 1 als Orbit. Sei |p| < 1. Wie lange lebt die Integralkurve αp durch p ? Hat v eine Singularität p mit |p| < 1 ? 17. Sei v ein stetig differenzierbares Vektorfeld auf Rn mit hv(x), xi ≥ |x|3 f¨ ur alle n x ∈ R . Dann existiert keine Integralkurve t 7→ α(t) durch einen Punkt p 6= 0 f¨ ur alle t > 0. 18. Beschreibe die Lösungsschar der Ricattischen Differentialgleichung y 0 = x − y 2 . (i) Bestimme die Isoklinen I(c) = {(x, y) | y 0 = c} . (ii) Jede Lösung trifft die Diagonale {(t, t) | t ∈ R} in genau einem Punkt. (iii) Es gibt ein a ∈ R mit folgenden Eigenschaften: a) Lösungen y(x) durch (t, t) mit t > a schneiden die Isokline I(0) und erf¨ ullen √ x − y(x) & 0 f¨ ur x → ∞ , b) Lösungen durch (t, t) mit t < a gehen nach endlicher Zeit gegen −∞ . √ (iv) Es gibt genau eine Lösung y(x) mit x + y(x) % 0 f¨ ur x → ∞, nämlich die durch (a, a) .

Zu Kapitel II 1. Sei α : R → Rn eine stetig differenzierbare Kurve und α(t) 6= 0 f¨ ur alle t ∈ R . n Dann gibt es eine stetige Abbildung A : R → End( R ), sodaß α die Differentialgleichung x˙ = A(t) · x l¨ ost. 2. Die homogene lineare Differentialgleichung y˙ = A(t)·y hat genau dann eine Fundamentalmatrix Φ(t) von unitären Matrizen, wenn iA(t) f¨ ur alle t hermitesch ist. Wie lautet die entsprechende Aussage f¨ ur orthogonale Φ(t)?

186

Aufgaben

3. Berechne eine Fundamentalmatrix f¨ ur die homogenen linearen Differentialgleichungen y˙ = Ay , mit 1 1 −1 t−1 A= ; (ii) A = A(t) = , t > 0. −1 3 1−t 1 Eine Lösung von (ii) ist eine Gerade. 4. Sei ϕ : D → R2 eine stetige Kurve und ϕ(t) 6= 0 f¨ ur alle t ∈ D . Gib eine Kurve 2 ψ : D → R an, sodaßϕ(t), ψ(t), f¨ ur jedes t ∈ D eine Basis von R2 bilden. Kann man auch in Rn stets k Kurven ϕ1 , ϕ2 , . . . , ϕk , die f¨ ur jedes t linear unabhängig sind, durch n − k weitere stetige Kurven zu einem System ϕ1 , . . . , ϕn ergänzen, sodaß ϕ1 (t), . . . , ϕn (t) f¨ ur jedes t eine Basis von Rn ist? 5. Sei f : R2 → R stetig differenzierbar und die Differentialgleichung y¨ = f (y, y) ˙ besitze eine auf ganz R definierte Lösung t 7→ y(t) , f¨ ur die limt→∞ y(t) = a existiert. Dann ist auch die konstante Funktion y = a eine Lösung. 6. L¨ ose (i) 2t2 y¨ − ty˙ − 2y = 0. (ii) y [ 3 ] − 4¨ y + 5y − 2 = sin t . (iii) . y1 3 = y2 −1

1 1

y1 y2

+

sin t cos 2t

.

7. Sei V der C -Vektorraum aller komplexen Folgen z = (zk | k ∈ N 0 ), und sei Γ : V → V der Shiftoperator (Γz)k := zk+1 . Sei f ∈ C [ X ] ein Polynom vom Grad n. Die Gleichung f¨ ur Folgen z ∈ V (∗)

f (Γ)z = 0

heißt eine lineare homogene Differenzengleichung vom Grad n. (i) Die sämtlichen Folgen, die (∗) erf¨ ullen, bilden einen n-dimensionalen Unterraum L von V . (ii) Ist f (0) 6= 0, so hat L eine Basis von Folgen (k j · λk | k ∈ N 0 ). Wie sind λ und j durch f bestimmt? Beschreibe auch im Falle, daß f (0) = 0 ist, eine Basis. (iii) Die Funktion y löst genau dann die Differentialgleichung f (d/dt)y = 0 , wenn y analytisch ist und die Folge (y [ k ] (0) | k ∈ N ) die Gleichung f (Γ)(y [ k ] (0) | k ∈ N 0 ) = 0 löst. (iv) Sei insbesondere die Folge x = (xk ) erklärt durch xk =

k P

jα,

α

∈

N.

j=1

Dann ist (Γ − 1)α+2 x = 0, und xk = ϕ(k) f¨ ur ein Polynom ϕ vom Grad α + 1.

Zu Kapitel III

187

8. Auf dem Phasenraum U = End( Rn ) der (n × n)-Matrizen betrachte die autonome Differentialgleichung Y˙ = Y 2 (Matrizenprodukt). Berechne die maximale Integralkurve Y (t) mit Y (0) = A . Wie ist das Existenzintervall durch A bestimmt? 9. Sei D die Kugel vom Radius 1 um (0, 0) in R2 und v ein C 1 -Vektorfeld auf R2 , das außerhalb D die Hamiltonform v = (∂H/∂y, −∂H/∂x) f¨ ur eine C 2 -Funktion H(x, y) auf R2 r D hat. Dann gilt Z divx v dx = 0. R2

Gibt es ein Vektorfeld v auf R2 mit divx v = 0 f¨ ur |x| > 1 und

R

divx v dx 6= 0 ?

10. Reduktion nach d’Alembert. Gegeben sei eine lineare Differentialgleichung n-ter Ordnung n P aj (t)y [ j ] = 0 j=0

und eine nicht triviale Lösung α . Der Ansatz y(t) = z(t) · α(t) f¨ uhrt auf eine lineare Differentialgleichung (n − 1)-ter Ordnung f¨ ur z˙ .

Zu Kapitel III 1. Nach demselben Schema wie beim Morselemma folgt auch der Satz u ¨ber die Umkehrabbildung mit Hilfe der Theorie der Integration von Vektorfeldern. 2. Sei A ∈ End(C n ). Untersuche das Konvergenzverhalten der Matrizenfolge (Ak | k in Abhängigkeit von den Eigenwerten von A .

∈

N)

3. Sei M offen in Rn und f : M → M stetig differenzierbar. Sei p ein Fixpunkt von f , also f (p) = p , und die Jacobimatrix Df (p) habe nur Eigenwerte vom Betrag < 1. Dann enth¨ alt jede Umgebung von p eine Umgebung U mit folgender Eigenschaft: Ist x ∈ U , so ist f k (x) = f ◦ · · · ◦ f (x) ∈ U und limk→∞ f k (x) = p . 4. Unter welchen Bedingungen an die Eigenwerte von A ∈ End(C n ) besitzt die autonome Differentialgleichung y˙ = Ay nicht konstante erste Integrale f : C n → R ? 5. Warum besitzt jedes stetig differenzierbare Vektorfeld auf Rn , n > 1 , in einer Umgebung eines nicht singulären Punktes stets nicht konstante erste Integrale?

188

Aufgaben

6. Das stetig differenzierbare Vektorfeld v auf der offenen Menge U ⊂ R2 besitze ein erstes Integral mit nirgends verschwindender Ableitung und eine periodische Lösung. Dann hat v viele periodische Lösungen. Gilt dieselbe Aussage auch f¨ ur U ⊂ R3 ? 7. Die Summe und das Produkt erster Integrale von v sind auch erste Integrale von v . 8. Auf U = R3n × R3n mit Koordinaten (qi , pi | i = 1, . . . , 3n) seien zwei C 2 -Funktionen G, H gegeben. Bilde die zugehörigen Hamiltonschen Vektorfelder vG = (∂G/∂p1 , . . . , ∂G/∂p3n , −∂G/∂q1 , . . . , −∂G/∂q3n ), und vH entsprechend. Genau dann ist G ein erstes Integral von vH , wenn H ein erstes Integral von vG ist (Noethers Theorem). 9. In Aufgabe 8 gehöre zu dem Feld vG der Fluß Φs : (qj , pj ) 7→ (qj + saj , pj ),

aj = aj+3 ,

f¨ ur einen Einheitsvektor a = (a1 , a2 , a3 ) ∈ R3 . Daß H ein erstes Integral von vG ist, heißt, daß H unter Translationen in Richtung a invariant ist. Was ist in diesem Fall G? Was bedeutet die Erhaltung von G unter dem Fluß von vH physikalisch? 10. Löse (i) y − xy 0 − (y 0 )2 = 0, (ii) y − xy 0 − ay 0 − b = 0. Ist die Enveloppe der Lösungsschar eine Lösung? 11. Löse y − (y 0 )2 x − log((y 0 )2 ) = 0.

Zu Kapitel IV 1. Der Raum der stetigen Funktionen auf dem Einheitsintervall mit der SupremumsnormTopologie und der Raum der L1 -Funktionen auf dem Einheitsintervall mit der L1 -NormTopologie haben eine abzählbare Basis der Topologie. Wie steht es mit dem Raum der stetigen Funktionen auf R mit der Supremumsnorm-Topologie? 2. F¨ uhre im einzelnen aus, daß die Alexandroff-Kompaktifizierung X ∞ eines lokal kompakten Raumes X wohldefiniert und ein kompakter topologischer Raum ist. 3. Ist f : X → Y eine eigentliche stetige Abbildung lokal kompakter Räume und ist A in X abgeschlossen, so ist f (A) in Y abgeschlossen.(dim M > 2). 4. Ist X lokal kompakt und p Umgebung.

∈

X , so enthält jede Umgebung von p eine kompakte

Zu Kapitel IV

189

5. Ein lokal kompakter Raum mit abzählbarer Basis der Topologie besitzt eine kompakte Aussch¨ opfung. 6. Ein Unterraum eines lokal kompakten Raumes ist genau dann lokal kompakt, wenn er der Durchschnitt einer offenen und einer abgeschlossenen Teilmenge ist. 7. Die Menge der Nullstellen eines Polynoms f 6= 0 in n Unbestimmten im Rn hat das Maß Null. 8. Verklebt man zwei Mannigfaltigkeiten durch einen Homöomorphismus offener Teilmengen, so entsteht ein lokal euklidischer, also lokal zu einem Rn homöomorpher Raum. 9. Konstruiere einen lokal euklidischen Raum, der nicht hausdorffsch ist. Allgemeiner: Die drei Eigenschaften eines Raumes, eine abzählbare Basis zu haben, hausdorffsch oder lokal euklidisch zu sein, sind unabhängig. 10. Sei D = {z ∈ C |z| < 1} die offene Kreisscheibe und L = D r {0} die gelochte offene Kreisscheibe. Dann ist die Einpunktkompaktifizierung D∞ eine Mannigfaltigkeit (welche?), L∞ aber nicht. 11. Sei L = ( R+ × {0}) ∪ ({0} × R+ ) ∪ {(0, 0)} ⊂ R2 . F¨ uhre eine differenzierbare Struktur einer eindimensionalen Mannigfaltigkeit auf L so ein, daß die Inklusion L ,→ R2 eine C ∞ -Abbildung wird. 12. Der Ring En der Keime von C ∞ -Funktionen ( Rn , 0) → R besitzt genau ein maximales, aber f¨ ur n > 0 viele Primideale. Zur Angabe von nicht maximalen Primidealen wollen wir aber n > 1 annehmen, sonst bräuchte man mehr Mengenlehre, als ich erklärt habe (Ultrafilter). 13. Sei S der reelle Vektorraum der symmetrischen (n × n)-Matrizen. Man hat eine Einbettung RP n−1 → S , die [ x ] auf die Orthogonalprojektion von Rn auf die durch [ x ] bestimmte Gerade abbildet. 14. Die reellen (n × n)-Matrizen vom Rang r bilden eine differenzierbare Untermannigfaltigkeit von End R ( Rn ) . Was ist ihre Dimension? 15. Sei M eine differenzierbare Mannigfaltigkeit und ε : M → R+ eine u ¨berall echt n positive stetige Funktion. Sei f : M → R stetig. Dann gibt es eine C ∞ -Funktion g : M → Rn mit |g − f | < ε . Ist f schon C ∞ in einer Umgebung einer abgeschlossenen Teilmenge A von M , so kann man g|A = f |A wählen. Hinweis: Lokal kann man f konstant approximieren.

190

Aufgaben

16. Seien M und N differenzierbare Mannigfaltigkeiten und ε : M × N → R+ stetig und u ¨berall echt positiv. Sei f : M ×N → R stetig. Dann gibt es Familien von C ∞ -Funktionen ϕλ : M → R und ψλ : N → R , λ ∈ Λ, sodaß die Familie der Produkte ϕλ · ψλ : M × N → R, lokal endlich ist und |f −

P

(x, y) 7→ ϕλ (x) · ψλ (y)

ϕλ · ψλ | < ε.

λ

17. Mit Aufgabe 16 u ¨bertrage den Approximationssatz von Weierstraß von Intervallen auf n Quader in R . 18. Ist A eine abgeschlossene Teilmenge einer differenzierbaren Mannigfaltigkeit M , so gibt es eine C ∞ -Funktion f : M → R , die genau auf A verschwindet. Ist M = Rn , so kann man f als Grenzfunktion einer u ¨berall samt allen Ableitungen normal konvergenten P∞ Reihe f = j=1 fj von Funktionen fj mit Trägern in Kugeln in Rn r A konstruieren. 19. Sind A und B zwei disjunkte abgeschlossene Teilmengen einer differenzierbaren Mannigfaltigkeit M , so gibt es eine C ∞ -Funktion f : M → [ 0, 1 ] mit f |A = 0 und f |B = 1. 20. Auf jeder differenzierbaren Mannigfaltigkeit M gibt es eine eigentliche C ∞ -Funktion f : M → R. 21. Eine nicht leere kompakte differenzierbare Mannigfaltigkeit läßt sich nicht in einen euklidischen Raum gleicher Dimension einbetten. Pm 22. H(m, n) = {([ x ], [ y ]) ∈ RP m × RP n | j=0 xj yj = 0} , m ≤ n, ist eine Untermanm n nigfaltigkeit von RP × RP . Dies sind die Milnormannigfaltigkeiten. 23. Die Abbildung f : RP 1 × RP 1 → RP 3 , f ([ x, y ], [ z, t ]) = [ xz, xt, yz, yt ] definiert einen Diffeomorphismus von RP 1 × RP 1 mit der projektiven Quadrik {[ u0 , u1 , u2 , u3 ] | u0 u3 − u1 u2 = 0} .

Zu Kapitel V 1. Die Form ε1 ∧ ε2 + ε3 ∧ ε4

∈

Alt2 ( R4 ) ist nicht zerlegbar.

2. Jede alternierende 2-Form läßt sich durch Basiswechsel auf die Gestalt ε1 ∧ ε2 + · · · + ε2k−1 ∧ ε2k transformieren. Dies kann man auch als Satz u ¨ber schiefsymmetrische Matrizen ansehen.

Zu Kapitel V

191

3. Die zerlegbaren alternierenden Zweiformen auf R4 bilden eine reguläre Quadrik, n¨ amlich die Nullstellenmenge der nicht entarteten quadratischen Form Alt2 ( R4 ) → Alt4 ( R4 ) = R,

α 7→ α ∧ α.

4. Jede Form in Altk R3 ist zerlegbar. 5. Die Formen α1 , . . . , αk α1 ∧ · · · ∧ αk = 0 .

∈

Alt1 V = V ∗ sind genau dann linear abhängig, wenn

6. Auf der Menge Γk (V ) der zerlegbaren alternierenden k-Formen 6= 0 auf V operiert die multiplikative Gruppe R× = R r {0} durch Multiplikation. Sei Gk (V ) = Γk (V )/ R× . Man hat eine Bijektion zwischen Gk (V ) und der Graßmannmannigfaltigkeit der kdimensionalen Unterr¨ aume von V ∗ , die einer zerlegbaren Form α1 ∧ · · · ∧ αk das Erzeugnis von {α1 , . . . , αk } in V ∗ zuordnet. 7. Seien M und N orientierte differenzierbare Mannigfaltigkeiten. Beschreibe eine induzierte Orientierung von M × N . Ist umgekehrt M × N orientierbar und nicht leer, so sind M und N beide orientierbar. 8. Eine nicht orientierbare Fl¨ ache (= 2-dimensionale differenzierbare Mannigfaltigkeit) enth¨ alt ein Möbiusband. 9. Auf dem Torus T = S 1 × S 1 hat man die Involution τ : T → T,

(z, w) 7→ (−z, w−1 ).

Der Quotientenraum T /τ , der durch Identifikation von p mit τ (p) f¨ ur alle p ∈ T entsteht, hat genau eine Struktur einer differenzierbaren Mannigfaltigkeit, f¨ ur die die Projektion T → T /τ differenzierbar vom Rang 2 ist. Die Fläche T /τ heißt Kleinsche Flasche. Ist sie orientierbar? Zeichne eine Immersion der Kleinschen Flasche in den R3 . ¨ 10. Bilde den Quotientenraum von S 1 nach der Aquivalenzrelation (x, y) ∼ (−x, y). Entsteht eine Mannigfaltigkeit? ¨ 11. Bilde den Quotientenraum von S 2 nach der Aquivalenzrelation (x, y, z) ∼ (−x, −y, z). Entsteht eine Mannigfaltigkeit? 12. Sei M offen in Rn und B = M r M eine (n − 1)-dimensionale Untermannigfaltigkeit von Rn . Dann ist M ∪ B eine berandete n-dimensionale Untermannigfaltigkeit von Rn . Ist notwendig B = ∂(M ∪ B)? 13. Ist α eine geschlossene und β eine exakte alternierende Differentialform, so ist α ∧ β exakt.

192

Aufgaben

14. Jede Differentialform in Ωn Rn ist exakt. 15. Ein integrierender Faktor einer Pfaffschen Form α ist eine Funktion f ohne Nullstellen, sodaß f · α geschlossen ist. Hat α einen integrierenden C 1 -Faktor, so ist α ∧ dα = 0. Finde eine Pfaffsche Form ohne integrierenden Faktor. 16. Seien u, v, w : R3 → R stetig differenzierbar. Berechne d(u dy ∧ dz + v dz ∧ dx + w dx ∧ dy) = (?) · dx ∧ dy ∧ dz. 17. Seien α und β stetig differenzierbare Differentialformen von geradem Grad. Berechne die äußere Ableitung von (i) dα ∧ β + α ∧ dβ , (ii) dα ∧ β ∧ γ + α ∧ dβ ∧ γ + α ∧ β ∧ dγ . 18. Seien α1 , . . . , αm Pfaffsche Formen, die Ω1 M als C ∞ (M )-Modul erzeugen, und sei ϕ ∈ Ωk M mit k < dim M . (Alle Formen seien hier C ∞ .) Ist dann ϕ ∧ αj = 0 f¨ ur j = 1, . . . , m , so ist ϕ = 0. Sei nun β eine alternierende Differentialform auf M mit dαj = β ∧ αj f¨ ur j = 1, . . . , m . Dann ist β geschlossen. 19. Auf der Sphäre S n ⊂ Rn+1 hat man die Volumenform ω mit ωx (v1 , . . . , vn ) = det(x, v1 , . . . , vn ). Berechne ωx = (?) · dx1 ∧ · · · ∧ dxn in der durch die Projektion S n → Rn auf die ersten n Komponenten definierten Karte auf der oberen Halbsphäre. 20. Gegebenheiten wie in Aufgabe 19. Berechne ωx in der Karte, die durch stereographische Projektion vom Nordpol N = (0, . . . , 0, 1) ∈ S n aus auf Rn gegeben ist. 21. Sei p : S n → Rn die Projektion p(x1 , . . . , xn+1 ) = (x1 , . . . , xn ). Berechne Z p∗ (dx1 ∧ · · · ∧ dxn ). Sn

Zu Kapitel VI Eine kompakte berandete zusammenhängende n-dimensionale differenzierbare Untermannigfaltigkeit M von Rn nennt man auch ein glatt berandetes Gebiet in Rn . Bei Randpunkten p ∈ ∂M hat man dann Karten h : ( Rn , p) → ( Rn , 0) von Rn , mit ∼ = h : (M, p) −→ ( Rn− , 0).

Zu Kapitel VI

193

1. Ist M ein glatt berandetes Gebiet der Ebene, so ist Z Z vol(M ) = x dy = − y dx. ∂M

∂M

Wie ist dies als Integral einer Variablen zu schreiben, wenn γ : [ 0, 1 ] → ∂M eine Parametrisierung des Randes ∂M als geschlossene Kurve ist? 2. Sei M ein glatt berandetes Gebiet in C . Berechne

R ∂M

z¯ dz .

3. Sei M ein glatt berandetes Gebiet in C , und sei f : M → C , als reelle Abbildung M → R2 betrachtet, stetig differenzierbar. Dann gilt f¨ ur z ∈ M r ∂M : Z Z f (ζ) 1 ∂f /∂ ζ¯ 1 ¯ dζ + dζ ∧ dζ. f (z) = 2πi ζ −z 2πi ζ −z ∂M

M

¨ 4. Die Relation “ C k -homotop” ist eine Aquivalenzrelation f¨ ur C k -Abbildungen M → N differenzierbarer Mannigfaltigkeiten. 5. Seien M und N orientierte differenzierbare Mannigfaltigkeiten gleicher positiver Dimension, und M sei kompakt. Sei f : M → N stetig differenzierbar mit einem regulären Wert, der ungerade viele Urbildpunkte hat. Dann ist f nicht homotop zu einer konstanten Abbildung. 6. Kann der Kreis S 1 × {0} im Torus S 1 × S 1 Urbild eines regulären Wertes einer stetig differenzierbaren Funktion S 1 × S 1 → R sein? Berandet dieser Kreis eine kompakte zweidimensionale Untermannigfaltigkeit im Torus?

7. Der Satz vom Igel gilt auch f¨ ur stetige statt C 1 -Vektorfelder. 8. Brouwers Fixpunktsatz gilt auch f¨ ur stetige statt C 1 -Abbildungen.

194

Aufgaben

9. Ein Raum X hat die Fixpunkteigenschaft F, wenn gilt: Jede stetige Abbildung f : X → X hat einen Fixpunkt. Wie wir wissen hat Dn die F. Hat X die F und ist A ⊂ X ein Retrakt, d.h. hat man eine stetige Abbildung r : X → A mit r|A = idA , so hat A die F. Welche der folgenden Räume haben die F? (i) Der Graph (ii) Der Graph

(iii) Die Fläche vom Geschlecht 3

(iv) Die Kugel mit 3 Haaren

10. Sei · · · → Aj−1 − → Aj − → Aj+1 → · · · ein exakter Kettenkomplex von (endlichdimend

d

sionalen) Vektorr¨ aumen. Dann gibt es eine Kettenhomotopie K , also lineare Abbildungen j j j−1 K :A →A , mit id = Kd + dK . j Hinweis: A = B j ⊕ B j+1 , mit B j = d(Aj−1 ). 11. Jede differenzierbare Mannigfaltigkeit besitzt eine Riemannsche Metrik. Hinweis: Partitionen der Eins. 12. Die Sphäre S 4 besitzt keine Lorentz-Metrik, also keine symmetrische Bilinearform auf dem Tangentialb¨ undel mit stetig vom Punkt abhängender Fundamentalmatrix (gij ), die an jeder Stelle die Normalform der Minkowski-Metrik hat. Hinweis: Sonst fände man ein Vektorfeld ohne Nullstellen auf S 4 . 13. Sei M eine orientierte differenzierbare Mannigfaltigkeit und α ∈ Ωn−1 M eine stetig R differenzierbare Differentialform. Sei K eine kompakte Teilmenge von M . Dann ist K dα ◦

durch α|(K r K) bestimmt. 14. Guldinsche Regel. Sei f : [ a, b ] → R eine u ¨berall echt positive stetig differenzierbare Funktion. Der Graph von f in der (x, y)-Ebene rotiere um die x-Achse in R3 . Dann hat die entstehende Rotationsfläche den Flächeninhalt Zb p 2π f (t) · 1 + (f 0 (t))2 dt. a

Das Integral ist die Länge der Kurve mal Abstand des Schwerpunkts der Kurve von der Roationsachse — warum? Wie lautet die Verallgemeinerung auf höhere Dimension? 15. Gilt die Formel det(id + (fi · fj )) = 1 + f12 + · · · + fn2 f¨ ur Matrizen u ¨ber beliebigen K¨ orpern?

Zu Kapitel VI

195

16. Berechne die Oberfläche des Teils des hyperbolischen Paraboloids x2 − y 2 − 2az = 0,

a > 0,

dessen orthogonale Projektion auf die (x, y)-Ebene das Innere der Kurve r2 = a2 cos ϕ, −π/2 ≤ ϕ ≤ π/2 , bildet. 17. Sei f : S 2 → R definiert durch

Berechne

f (x1 , x2 , x3 ) = x21 x43 + x2 sin(x1 x2 ) + x3 tan(x1 cos x2 ).

R S2

f.

p 18. Berechne die Divergenz des Vektorfeldes v = r · t (x, y, z), mit r = x2 + y 2 + z 2 , auf R3 . Sei K(a) die Kugel vom Radius a um den Ursprung in R3 . Dann ist Z r = πa4 . K(a)

19. Betrachte die Funktion ϕ : T = S 1 × S 1 → R4 auf dem Torus, mit ϕ(ϑ1 , ϑ2 ) = (cos ϑ1 , sin ϑ1 , 2 cos ϑ2 , 2 sin ϑ2 ),

0 ≤ ϑ1 , ϑ2 ≤ 2π.

(i) Die Abbildung ϕ ist eine Einbettung. (ii) Berechne den metrischen Fundamentaltensor der Metrik auf T , die durch ϕ von der Metrik auf R4 induziert ist, in Koordinaten (ϑ1 , ϑ2 ) . (iii) Berechne das Volumen von T f¨ ur diese Metrik. 20. Sei Z = {(x, y, z) | x2 + y 2 ≤ 1} und P = {(x, y, z) | x2 + y 2 = z} . Berechne die Oberfläche von P ∩ Z . In der Sphäre S 3 = {(z1 , z2 ) ∈ C 2 |z1 |2 + |z2 |2 = 1} liegt die Teilmenge V = {(z1 , z2 ) ∈ S 3 |z1 |2 ≤ 1/2} . Dies ist ein Volltorus mit einem Torus T ⊂ S 3 als Rand. Berechne die Volumina von T und V . 21. Eine C 2 -Funktion f auf einer Riemannschen Mannigfaltigkeit heißt harmonisch, wenn ∆f = 0 . Sei nun M offen in Rn und f : M → R harmonisch, und sei p ∈ M . Dann hängt das Integral von f u ¨ber Sphären in M um p f¨ ur kleine Radien nicht vom Radius der Sphären ab. Hinweis: Integralsatz. Also hat f die Mittelwerteigenschaft: Es ist f (p) der Mittelwert von f u ¨ber jedes Sphäre in M um p von gen¨ ugend kleinem Radius. Wie klein? Was sagt die Aussage in Formeln? 22. Sei M offen in Rn . Eine Funktion f : M → R mit der Mittelwerteigenschaft (Aufgabe 21) ist C ∞ . Hinweis: Sei σ eine um 0 rotationssymmetrische C ∞ -Glockenfunktion mit kompaktem Tr¨ ager in M und Integral 1, dann ist Z f (x) = f (y)σ(y − x) dy. Rn

196

Aufgaben

23. Sei M offen in Rn . Eine Funktion f : M → R mit der Mittelwerteigenschaft ist harmonisch. Hinweis: Aufgabe 22, angenommen ∆f (x) > 0 . . . . 24. Maximumsprinzip. Eine nicht konstante harmonische Funktion auf einer zusammenh¨ angenden offenen Menge M ⊂ Rn nimmt in M kein Extremum an. Ist die Funktion also auf M noch stetig und M beschränkt, so ist die Funktion durch ihre Werte auf dem Rand M r M bestimmt. 25. Die Funktion f (x) = a/|x| auf R3 r {0} ist harmonisch, und f¨ ur jede kompakte 3 berandete 3-dimensionale Untermannigfaltigkeit M von R mit 0 ∈ M ist Z hgrad f, ni = −4πa. ∂M

§ 8. Lineare Differentialgleichungen mit periodischen Koeffizienten

197

A n h a n g zu Kapitel II.

§ 8. Lineare Differentialgleichungen mit periodischen Koeffizienten Wir betrachten auf U = C n eine lineare Differentialgleichung (8.1)

x˙ = A(t) · x,

A : R → EndC (U ),

A(t + ω) = A(t)

f¨ ur ein ω > 0.

(8.2) Satz. Ist Φ eine Fundamentalmatrix von (8.1), so auch Ψ mit Ψ(t) = Φ(t + ω) . F¨ ur jede Fundamentalmatrix Φ existiert eine ω -periodische nicht singuläre Matrix P (t) und eine konstante Matrix R , sodaß Φ(t) = P (t) · etR . ˙ Beweis: Aus Φ(t) = A(t) · Φ(t) folgt durch Einsetzen von t + ω f¨ ur t : ˙ + ω) = A(t + ω) · Φ(t + ω), Φ(t

d.h. Ψ(t) = A(t) · Ψ(t),

weil A(t + ω) = A(t). Das zeigt das erste. Folglich ist Φ(t + ω) = Φ(t) · C f¨ ur eine reguläre konstante Matrix C . Zu C gibt es eine konstante Matrix R , sodaß C = eωR

(8.3)

wie wir gleich zeigen. Also Φ(t + ω) = Φ(t)eωR . Definiere P (t) durch P (t) = Φ(t) · e−tR . Dann ist P (t + ω) = Φ(t + ω)e−ωR e−tR = Φ(t)e−tR = P (t), und P (t)etR = Φ(t).

Beweis (8.3): Wir wollen setzen: ωR = log C, also R = ω −1 log C . Wie definiert man log C , sodaß elog C = C ? Nun, man hat die Jordan-Chevalley-Zerlegung C = D · N,

DN = N D,

198

D halbeinfach, N unipotent. Man setzt log C = log(D · N ) = log D + log N, wobei zu beachten bleibt, daß log D und log N so bestimmt werden, daß sie auch vertauschbar sind: (log D)(log N ) = (log N ) · (log D). Ist dann elog D = D , elog N = N , so ist elog D+log N = elog D ·elog N = DN . Bleiben also log D und log N zu definieren. Nun zu D : F¨ ur geeignete Basis ist D = Diag(λ1 , . . . , λn ), und damit log D = Diag(log λ1 , . . . , log λn ), was man hier geeignet wählen kann, weil alle λj 6= 0 . Zu log N : Hier hilft die Potenzreihe ∞ P log(1 + z) = (−)j+1 z j /j. j=1

e, N e nilpotent, und setzen Wir schreiben die unipotente Matrix N = 11 + N n e ) := P (−)j+1 j −1 N ej. log N = log(11 + N j=1

Die formale Identit¨ at von Potenzreihen exp(log(1 + z)) = 1 + z bleibt erhalten beim e Einsetzen von N f¨ ur z und liefert e) = 1 + N e = N. exp log(N ) = exp log(11 + N e vertauschbar ist, ist auch log D mit log(11 + N e ) vertauschbar, Weil D mit N , also mit N wie die (endliche) Reihe zeigt. Explizit ist also C = Φ(t)−1 Φ(t + ω) = Φ−1 (0)Φ(ω), und R = ω −1 log C . So ist R aus Φ(0) und Φ(ω) berechenbar. Die Matrix P (t) = Φ(t)e−tR ist aus Φ | [ 0, ω ] berechenbar, weil sie ω -periodisch ist. Zusammen also liefert der Satz eine Berechnung von Φ aus Φ | [ 0, ω ]. Ist Φ1 eine andere Fundamentalmatrix, so hat man eine konstante Transformation T mit Φ1 = Φ · T, Also Φ1 (t) = (P (t) · T ) · (T −1 etR T ) = (P (t) · T ) · etR1 ,

R1 = T −1 RT.

Der periodische Faktor ist also P · T , der Exponentialfaktor etR1 , und in der Tat: Der Exponentialfaktor eω R = Φ(0)−1 Φ(ω) ist durch Φ bestimmt. Man sieht, daß er bis auf Konjugation bestimmt ist. Das sagt allerdings nicht, daß R durch die Differentialgleichung bestimmt ist. Weil ω(2πik/ω) e = 1, hat man halbeinfache Matrizen D mit Eigenwerten 2πik/ω , sodaß eωD = id. Damit ist etD dann ω -periodisch, und zu der Zerlegung Φ(t) = P (t)etR erhält man

¨ ten 9. Lineare Differentialgleichungen mit isolierten Singularita

199

die neue Zerlegung Φ(t) = (P (t)e−td ) · et(D+R) , falls DR = RD . Die Eigenwerte von C = eωR heißen die Multiplikatoren von A und ihre Logarithmen, die Eigenwerte von R , heißen die charakteristischen Exponenten von A . Sie sind nat¨ urlich nur bis auf 2πi Z bestimmt. Ist A reell und wählt man auch Φ reell, so braucht C = Φ−1 (0)Φ(ω) keinen reellen Logarithmus zu haben. Schwierigkeiten machen die Summanden der reellen Jordanzerlegung von der Gestalt Dλ Nλ mit λ < 0. Aber dann hat Dλ2 Nλ2 = Dλ2 · Nλ2 positive Eigenwerte. Also C 2 hat stets einen reellen Logarithmus. Daher erhält man eine reelle Zerlegung Φ = P · etR mit reellen Faktoren und 2ω -periodischer Matrix P .

§ 9. Lineare Differentialgleichungen mit isolierten Singularit¨ aten Wir betrachten lineare Differentialgleichungen im Komplexen (9.1)

w0 = A(z) · w,

A : U → EndC (C n )

holomorph.

Dabei ist U offen in C und es ist gemeint, daß alle Komponenten aij von A auf U holomorphe Funktionen sind. Ist K eine Kreisscheibe in U oder allgemeiner eine einfach zusammenh¨ angende offene Menge, so kann man wie fr¨ uher erwähnt eine Fundamentalmatrix Φ(z) auf K durch das Picard-Lindelöf-Verfahren gewinnen. Wir haben es in den ¨ Ubungen explizit aufgeschrieben, alle Terme der Reihenentwicklung werden durch Integration gewonnen, die man in K eindeutig und wegunabhängig ausf¨ uhren kann. Ist aber das Gebiet U nun nicht einfach zusammenhängend, und geht man von einem Kreis K ⊂ U und einem Fundamentalsystem Φ auf K aus, so kann man entlang eines Weges, der in K beginnt und endet, auf einer Folge von Kreisscheiben Kj jeweils Fundamentalsysteme Φj definieren, und zwar so, daß Φj−1 = Φj auf Kj−1 ∩ Kj , denn zwei Fundamentalsysteme auf Kj−1 ∩ Kj unterscheiden sich um eine konstante Matrix: Φj = Φj−1 T , und man kann ja Φj durch Φj T −1 ersetzen. Bild So setzt man Φ|K von Kreis zu Kreis fort und landet schließlich wieder bei einer Fundamentalmatrix auf K . Dies ist aber im allgemeinen (wenn man ein Loch in U umläuft) nicht mehr Φ , sondern eine andere Fundamentalmatrix, also Φ · C f¨ ur eine konstante regul¨ are Matrix C . Diese Matrix C ist die dem Weg zugeordnete Monodromie. Die Rechnung ΦCT = (ΦT )(T −1 CT ) zeigt, daß ein anderes Fundamentalsystem ΦT mit Fortsetzungen Φj T und Ende ΦCT die Monodromie T −1 CT hat. Die Monodromie ist also bis auf Konjugation bestimmt.

200

Wir wollen diese Situation jetzt näher in der Umgebung einer isolierten Singularität von A(z) studieren. Wir verschieben die Koordinate so, daß die Singularität am Ursprung ist, und nehmen also an, daß A holomorph ist auf {z | 0 < |z| < a} f¨ ur ein a > 0. Man kann dann das Fortsetzen eines Fundamentalsystems beim Umlaufen des Ursprungs so beschreiben: Wir setzen z = eu ,

Re(u) < log(a) =: a ˜

und setzen v(u) = w(eu ) . Dann haben wir v 0 (u) =

d w(eu ) = w0 (eu ) · eu = eu · A(eu ) · w(eu ), du

also (9.2)

e v 0 (u) = A(u) · v(u),

e + 2πi) = A(u) e A(u

e A(u) := eu · A(eu ). Damit ist uns in (9.2) auf dem einfach zusammenhängenden Streifen {Re(u) < a ˜} eine (2πi)-periodische holomorphe lineare Differentialgleichung gegeben.

(9.3) Satz. Jede (mehrdeutige) Fundamentalmatrix von (9.1) hat die Form Φ(z) = S(z) · z R , wobei S(z) analytisch ist f¨ ur 0 < |z| < a , und R eine konstante Matrix ist. Es ist R log(z)·R z := e . Die Mehrdeutigkeit von Φ beim Umlaufen des Ursprungs steckt in der Mehrdeutigkeit der Funktion log(z) .

Beweis: Dies ist unsere Wissenschaft von den periodischen linearen Differentialgleichungen, angewandt auf die Gleichung (9.2) und den (2πi) -invarianten Streifen {Re(u) < a ˜} . Wir können das dort erzielte Resultat hier ohne weiteres anwenden, wer es nicht glaubt, kann es Schritt f¨ ur Schritt nocheinmal bestätigen. Es sagt, daß eine Fundamentalmatrix Ψ(u) der Gleichung (9.2) die Gestalt hat: Ψ(u) = P (u) · euR ,

P (u + 2πi) = P (u),

mit Ψ(uo )−1 Ψ(u0 + 2πi) = e2πiR f¨ ur jedes u0 mit Re(u0 ) < a ˜ . Zu einer Fundamentalmau trix Φ(z) von (9.1) kommt man, indem man e = z substituiert, also u = log(z). Weil P (u) hier (2πi)-periodisch ist, wird durch S(z) := P (log(z)) eine eindeutige Funktion definiert, denn log(z) ist bis auf Addition von 2πik bestimmt. Es ergibt sich also Φ(z) := Ψ(log(z)) = P (log(z)) · elog(z)·R = S(z) · z R .

Hat man eine Fundamentalmatrix Φ so beschrieben, so wird eine beliebige andere f¨ ur eine −1 R konstante reguläre Matrix T durch Φ · T gegeben, also durch ΦT = (ST ) · (T z T ) =

¨ ten 9. Lineare Differentialgleichungen mit isolierten Singularita −1

−1

201

−1

ST · z T RT , denn T −1 z R T = T −1 elog(z)·R T = elog(z)·T RT = z T RT . Man kann nun T so wählen, daß T −1 RT Jordansche Normalform hat, also bei geeigneter Wahl von Φ ist. R = D + N, D halbeinfach, N nilpotent, DN = N D, und es ist

zD

z R = z D · z N , D = Diag(λ1 , . . . , λn ), n−1 P log(z)j j = Diag(z λ1 , . . . , z λn ), z N = elog(z)·N = N . j! j=0

Das kann man f¨ ur die Standardform von N , wie fr¨ uher ge¨ ubt, leicht explizit in Matrizen hinschreiben. Soweit wissen wir nichts u ¨ber das Verhalten von S(z) f¨ ur z → 0, und hier beginnt ein subtiles Studium. Angenommen w0 = A(z) · w,

A(z) = z −µ B(z)

f¨ ur eine lokal um 0 analytische Matrix B , so sagen wir, A hat einen Pol der Ordnung µ . Ist µ = 0, so ist A analytisch auch bei 0 und man hat eine eindeutig definierte analytische L¨ osungsmatrix, also R = 0. Es ist nun ein großer Unterschied f¨ ur µ = 1 (Singularität erster Art) und µ > 1 (Singularität zweiter Art). Man nennt 0 einen regul¨ ar singul¨ aren k Punkt, wenn S(z) bei 0 höchstens einen Pol hat, also z S(z) analytische Koeffizienten hat f¨ ur gen¨ ugend großes k . (9.4) Satz. Ist 0 eine Singularität erster Art, also w0 = z −1 A(z)w f¨ ur eine auf {|z| < a} analytische Matrix A, so ist 0 ein regulär singularer Punkt, also die Matrix S(z) hat einen Pol bei 0. Beweis: Form (9.5)

Die bewährte Transformation z = eu bringt die gegebene Gleichung auf die v 0 (u) = A(eu ) · v(u),

v(u) = w(eu ).

Wir interessieren uns f¨ ur diese Differentialgleichung auf einem Halbraum {Re(u) < b} . Weil A bei 0 analytisch ist, bleibt A(eu ) auf dem Halbraum, wenn wir etwa b noch etwas verkleinern, beschr¨ ankt, also |A| ≤ d. Wir wollen zeigen, daß f¨ ur eine Fundamentalmatrix 0 −1 k Φ von w = z Aw die Matrix z S(z) f¨ ur gen¨ ugend große k beschränkt bleibt, und sch¨ atzen daher eine Lösung v von (9.5) f¨ ur z → 0 , also f¨ ur kleinen Realteil von u ab. Schreibe dazu u = iy − x, r(x, y) = |v(iy − x)|, Dann gilt: ∂r/∂x = ∂|v|/∂x ≤ |v 0 (iy − x)| = |A · v(iy − x)| ≤ d · r(x, y),

202

woraus nach dem Vergleichssatz folgt: r(iy − x) ≤ c(y) · edx

f¨ ur x > x0 .

Dabei muß man c(y) so wählen, daß die Ungleichung f¨ ur x = x0 stimmt, also c(y) = −dx0 r(iy − x0 ) · e . Es kommt hier nur darauf an, daß c(y) bez¨ uglich y abzuschätzen ist. Sei C = max{c(y) | 0 ≤ y ≤ 2π}, dann ist also |w(z)| = |v(u)| = r(iy − x) ≤ c · edx = c · e−d

log |z|

= c · |z|−d .

Das zeigt: Ist Φ eine Fundamentalmatrix von w0 = z −1 A(z)w , so ist auf {z = iy − x | 0 ≤ y < 2π, x ≥ x0 } |Φ(z)| ≤ C · |z|−d . Damit ist es schon fast geschafft. Man muß noch das z −R in der Darstellung S(z) = Φ(z) · z −R absch¨ atzen. Nun: z −R = e− log(z)R = e− log ρ·R · e−iϑR f¨ ur z = ρ · eiϑ . Daher |z −R | ≤ |e− log ρ·R | · |eiϑR |. Nun: |e− log ρ·R | ≤ e− log ρ·|R| = ρ−|R| f¨ ur 0 < ρ < 1, und iϑR 2π|R| −R −|R| 2π|R| ebenso: |e | ≤ e . Zusammen ergibt sich: |z | ≤ ρ ·e f¨ ur 0 < ρ < 1, 0 ≤ ϑ ≤ 2π . Damit haben wir |S(z) ≤ |Φ(z)| · |z −R | ≤ c˜ · |z|−(d+|R|) f¨ ur eine Konstante c˜, was zeigt, daß z k S(z) beschränkt bleibt f¨ ur k ≥ d + |R| , also daß S bei 0 einen Pol hat. Es ist aufklärend, die Fundamentalmatrix und ihre Zerlegung f¨ ur eine Differentialgleichung w0 = z −k Aw mit einer konstanten Matrix A auszurechnen: (9.6) Aufgabe. F¨ ur welche k und A hat in diesem Fall S(z) einen Pol bei 0? Antwort: F¨ ur k = 1 ist S(z) = 11, also regulär; f¨ ur k > 1 hat S(z) einen Pol genau wenn A nilpotent ist. Wir wollen noch einen Blick darauf werfen, wie sich das Gesagte f¨ ur die linear homogene Differentialgleichung n -ter Ordnung ausnimmt, also n−1 P (9.7) w[ n ] + qj (z)w[ n−j ] = 0. j=0

mit Koeffizienten qj , die bei 0 einen Pol haben können. Wir können sie nat¨ urlich stets mit einer Potenz z m multiplizieren, also auf die Gestalt bringen: n P d . (9.8) ak (z)z k Dk w = 0, an = 1, D = dz k=0

¨ ten 9. Lineare Differentialgleichungen mit isolierten Singularita

203

Wir wollen jetzt annehmen, daß die Koeffizienten ak bei 0 regulär sind. F¨ ur die Gleichung (9.7) bedeutet das: qj hat bei 0 höchstens einen Pol der Ordnung j , nämlich nach Multiplikation mit z n noch eine Nullstelle der Ordnung mindestens n − j . Wie bei der Eulerschen Differentialgleichung in § 7 ge¨ ubt, bringen wir die Differentialgleichung (9.8) in die Gestalt n P d (9.9) bk (z)δ k w = 0, bn = an = 1, δw = z w. dz k=0 Durch die Transformation w(eu ) = v(u) , auf die wir ja hinauswollen, also (9.10)

(δw)(eu ) = (Dv)(u),

entsteht aus (9.9) die Differentialgleichung n P (9.11) bk (eu )Dk v(u) = 0,

D=

d , du

bn = 1,

k=0

¨ von der wir nach dem Gesagten, durch Ubersetzen in ein System, erkennen, daß sie eine Wronski-Matrix der Gestalt S(z) · z R

(9.12)

hat, wo S(z) bei 0 höchstens einen Pol hat. ¨ Ubrigens kann man den Pol von S stets beseitigen, indem man S(z) · z R

durch (z k S(z)) · z R−k·11

ersetzt. Es kann durchaus sein, daß A(z) bei 0 singulär ist aber eine bei 0 analytische Fundamentalmatrix hat. Beispiel: w0 = z −1 w,

Fundamentalmatrix Φ = z · 11.

In diesem Fall ist jedoch stets det Φ(0) = 0 , denn es wäre ja sonst A = Φ−1 Φ0 nicht singul¨ ar bei 0 .

Literatur

Wie schon im zweiten Band empfehle ich wieder das Buch von

S. Lang: Real Analysis. Addison-Wesley, Reading, Mass. 1973. Hier findet man das Grundlegende in vorz¨ uglicher Darstellung, wenn auch zu den Themen dieses Bandes nicht mehr als das Grundlegende. Zur Einf¨ uhrung in die Theorie der Differentialgleichungen empfehle ich die anregenden, reichhaltigen und in geometrischem Geist verfaßten ausgezeichneten B¨ ucher von

V.I. Arnol’d: Gewöhnliche Differentialgleichungen, 2. Aufl. Deutscher Verlag der Wissenschaften, Berlin 1991, und M.W. Hirsch, S. Smale: Differential Equations, Dynamical Systems, and Linear Algebra. Academic Press, New York 1974. Das mag als Hinweis dienen, wo man sich im Sinne des hier Begonnenen zunächst weiter unterrichten kann. Bei dem Thema der Differentialgleichungen nämlich kann man an sehr Unterschiedliches denken. Ein solides vielseitiges Lehrbuch bietet

W. Walter: Gewöhnliche Differentialgleichungen, 4. Aufl. Springer-Verlag, Heidelberg 1990. Und dann ist der Hinweis auf das unentbehrliche Nachschlagewerk am Platze:

E. Kamke: Differentialgleichungen, Lösungsmethoden und Lösungen, Bd. 1. Teubner, Stuttgart 1983 (viele Auflagen). Die Ausf¨ uhrungen u ¨ber implizite Differentialgleichungen sind angeregt durch einen unver¨ offentlichten Artikel von

R. Thom: Sur les équations différentielles multiformes et leurs intégrales singulières, und die näheren Untersuchungen hierzu in der Diplomarbeit von

D. Michaelis: Die Singularitäten einer generisch gewählten impliziten Differentialgleichung erster Ordnung. Regensburg 1976. Allgemeines u ¨ber differenzierbare Mannigfaltigkeiten mit vielen Bildern findet man bei

¨ cker, K. Ja ¨ nich: Einführung in die Differentialtopologie. Korr. Th. Bro Nachdruck, Springer-Verlag, Heidelberg 1990.

Literatur

205

Eine sch¨ one sehr lesbare Einf¨ uhrung in die Analysis auf Mannigfaltigkeiten, in der man auch das Nötige u ¨ber Differential- und Integralrechnung findet, bietet das B¨ uchlein von

M. Spivak: Calculus on Manifolds. W.A. Benjamin 1965, und dem genannten Buch von Lang ist das Buch

S. Lang: Differential Manifolds. Addison-Wesley, Reading, Mass. 1972 als beste Referenz f¨ ur das Grundlegende anzuf¨ ugen. F¨ ur den Kalk¨ ul der alternierenden Differentialformen, und das ist eigentlich die Vektor- und Tensoranalysis, verweise ich auf das sehr ausf¨ uhrliche, verläßliche und durch die explizite Darstellung auch als Nachschlagewerk hilfreiche Buch von

H. Holmann, H. Rummler: Alternierende Differentialformen. BI Wissenschaftsverlag, Mannheim 1972. Auch gibt es ein sch¨ ones B¨ uchlein, kurz und treffend, das wohl verdiente, auf Englisch f¨ ur viele Leser wieder ans Licht gebracht zu werden:

C. Godbillon: Géométrie différentielle et méchanique analytique. Hermann, Paris 1969. Die ersten dunklen Anfänge des Begriffs- und Formelwesens der alternierenden Differentialformen muß man in einem kryptischen mathematisch-philosophischen Werk suchen:

H. Grassmann: Ausdehnungslehre. Verlag Otto Wigand, Leipzig 1844 und 1878. Die heutige Gestalt ist vor allem das Werk von E. Cartan (Vater) und H. Cartan (Sohn).

Symbolverzeichnis

z Widerspruch

dxS = dxi1 ∧ · · · ∧ dxik

α˙ = d/dt α Ableitung 1

Ωk M Differentialformen 133

k α k Supremumsnorm 10

S n Sphäre 139

eA Exponentialfunktion 12, 46f

RP n projektiver Raum

χA charakteristisches Polynom 48

Rn− Halbraum 140

charakteristische Funktion

97

c Tarnkappe 145

X ∞ , f ∞ AlexandroffKompaktifizierung 94

dα äußere Ableitung R α 154

∂(y1 ,...,yn ) ∂(x1 ,...,xn )

−M

Tp M Tangentialraum 108, 142

H k M Kohomologie 162

ωM kanonische Volumenform 165

Ep Ring der C ∞ -Keime 112

g = det(gij )

⊗ Tensorprodukt 115

ωyv

Tr(f ) Tr¨ ager 116, 135 122

S(k) symmetrische Gruppe

122

Altk V alternierende Formen 122 aα Alternator 123 ∧ Dachprodukt 123, 133 f ∗ induzierte Abbildung 124, 133 dϕ Differential

146ff

(gij ) metrischer Fundamentaltensor 164

Tp f Tangentialabbildung, Differential 108

Qk V Multilinearformen

139

∂M Rand 142

y [ k ] k-te Ableitung 57

Funktionaldeterminante 99

132

131

Tp∗ M Kotangentialraum 131

165

171

n kanonischer Normalvektor 173, 178 κ:V ∼ = V ∗ , v 7→ hv, i ΓM t

Vektorfelder

175

176

Einheitstangentialvektor 178

∗ Sternoperator

178

∆ Laplaceoperator

179

→

∆ vektorieller Laplaceoperator ×

Kreuzprodukt

179

179


A a, Alternator 123 Abh¨ angigkeit der Lösung, analytisch 16 −, Anfang u. Parameter 6, 13ff −, differenzierbar 13ff −, glatt, C ∞ 16 −, von d. DGl. 13 Ableitung, ¨ außere 146ff abz¨ ahlbar, Basis 95 −, Partition der Eins 117 adjungierte Matrix 89 d’Alembert, DGl. 92 −, Reduktion 187 Alexandroff-Kompaktifizierung 94, 188 Algebraiker 107ff Alt 122ff −, Basis 126 Alternator 123 alternierend 122ff −, Differentialform 132 −, Form 122ff −, Zweiform 190f Anfangswert 2, 5 −, DGl. höherer Ordg. 57 −, lineare DGl. 38 Anordnung von R 129 antikommutativ 124 Antipodenabbildung 139, 158, 167 antipodisch 106 aperiodischer Grenzfall 62 Approximation, C ∞ 189f −, durch Polynome 190 ¨ Aquator 106

Atlas 100 −, berandete Mfkt. 141 −, differenzierbar 101 −, guter 118 −, maximal diffb. 101 −, orientierbar 130 Attraktor 72 Auslenkung 56 Ausschöpfung, kompakte 117, 189 äußere Ableitung 146ff äußere Algebra 126 äußere k-Form 122 äußere Normale 143 äußeres Produkt 123ff −, Vorfaktor 124 autonome DGl. 2ff −, einer Variablen 19, 183 −, Fluß 24ff −, Glättung 22 −, lineare 46ff −, Transformation 21 −, zugehörige 6, 32 B Banach, Kontraktionslemma 8 Basis, Alt 126 −, Kotangentialraum 131 −, Lösungen DGl. 39, 58, 60 −, Tangentialraum 113 −, Topologie 95, 188 berandete Mannigfaltigkeit 141 Bernoulli, DGl. 184 Bewegungsinvarianz 99 Bilinearform 175

208

Brouwer, Fixpunktsatz 153 B¨ undel, alt. Formen 131 −, Tangential 113 C C ∞ , C k 99, 102 Cauchy, Integralsatz 154 −, Integralformel 193 Cayley-Hamilton 48 charakteristische Funktion 97 charakteristisches Polynom 48 −, Eulersche DGl. 67 −, lineare DGl. 59, 61 charakteristisches Vektorfeld 89ff Clairaut, DGl. 85, 92 Cramersche Regel 89 D d, äußere Ableitung 146ff −, Differential 131f ∆, Laplaceoperator 179 ∂ , Rand 142 Dachprodukt 123, 133 degenerierter Knoten 56 de Rham, Kohomologie 162 −, Komplex 159 Derivation 111f det eA = eSp A 43 Determinante, Ableitung 43 −, alternierende Form 126 −, lineare DGl. 42ff −, lineare DGl. n. Ordg. 58 −, Produktsatz 128 DGl = Differentialgleichung Diff(M ) 28 diffeomorph 103 Differential 108, 131 Differentialform 132 −, positive 134


Differentialgleichung = DGl. 1ff −, d’Alembert 92 −, analytische 16 −, autonome 2ff −, Clairaut 85, 92 −, differenzierbare 14ff −, Eulersche 66f −, getrennte Variable 18 −, glatte 16 −, höhere Ordnung 57 −, homogene 18 −, implizite 84 −, kompakter Träger 34 −, lineare 37ff, 185 −, Parameter 5 −, partielle 80 −, Raum der 12 Differential-Ungleichung 32 Differenzengleichung 186 differenzierbar 99 −, Abbildung von Mfktn. 102 −, Atlas 101 −, berandete Mfkt. 140ff −, Karte 101 −, Mannigfaltigkeit 100ff −, Metrik 164 −, Partition der Eins 117 −, Struktur 102 −, Struktur, berandet 141 Dimension 100, 102f, 110 −, Null 145 div = Divergenz div4 181 Divergenz, euklidisch 44 −, Riemannsche Mfkt. 171ff, 175, 181f −, Satz 45, 170ff, 174 Drehimpuls 80 Drehung 3 d¨ unn 96, 119 dynamisches System 28


E eA , Exponentialfunktion 12, 46f Ep , Keime bei p 112 ebene lineare DGl. 52ff, 62ff Ecke 144 Eigenfrequenz 56 Eigenfunktion 67 Eigenraum, verallg. 49 eigentlich 31, 95, 188, 190 Eigenwert 49, 60, 73 Eindeutigkeit, Lösung DGl. 4, 6, 25 eindimensionale Mfkt. 144 Einh¨ ullende 86, 188 Einpunktkompaktifizierung 94 Elastizit¨ atstensor 56 EndC , End R , Endomorphismenring 38 Energie, Erhaltung 36, 80 −, kinetische 45 −, potentielle 45 Enveloppe 86, 188 Erhaltungssatz 80f, 188 erstes Integral 79, 188 erzeugte Topologie 95 euklidische Metrik, auf C n 73 −, auf Tp M 163ff Euklidischer Algorithmus 48 Eulersche DGl. 66ff ewiges Leben 33 exakt 161f, 191f −, Kettenkomplex 194 Existenzintervall 4, 26 −, absch¨ atzen 32f −, beschr¨ ankt 32 −, Lineare DGl. 11f, 38 Existenzsatz, DGl. 6 explodieren, Integralkurve 32 Exponentialfunktion 2, 12, 28, 41, 46ff −, Determinante 43

209

−, Rechenregeln f¨ ur Matrizen 47 −, Wachstum 74f F fast alle 96, 119 fast u ¨berall 96, 119 Fixpunkt, Banach 8 −, Brouwer 153f −, Eigenschaft 193 −, Integraloperator 7 Fläche 191, 194 Fluß 24ff, 172, 175 −, Integral 77ff −, Mannigfaltigkeit 171 −, Umparametrisierung 31 Flußlinie 27 −, R¨ uckkehrverhalten 35, 70 −, Typ 34 k-Form 122ff −, zerlegbar 128 Frequenz 61 Fubini, Satz 97 Fundamentalmatrix 39 Fundamentalsatz d. Algebra 157 Fundamentalsystem 39, 58, 60 Fundamentaltensor 164f Funktionaldeterminante 98f Funktor, Alt 126 −, Ω∗ 133 −, de Rham 163 funktoriell, Alt 125 −, Tangentialabb. 108 G (gij ), Metrik 164 Garbe 133 Gauß , Divergenzsatz 45, 174 Gebiet, berandet 192f −, Karte 100

210

ged¨ ampfte Schwingung 61ff Geometer 107ff geschlossen, Differentialform 149, 161 −, Mannigfaltigkeit 142 Geschwindigkeitsfeld 27 getrennte Variable 18 glatt, berandetes Gebiet 154, 192f −, lokaler Fluß 26ff −, Lösung einer DGl. 16 −, Partition der Eins 117 Gl¨ attung einer DGl. 19 Gleichgewicht 70, 81 gleichm¨ aßig konvergent 97 gleich orientiert 129 Glockenfunktion 119 grad = Gradient grad4 181 Grad, Differentialform 132 −, Multilinearform 122 Gradient 176ff −, 2-dim. 181 Gradientensystem 72 graduiert antikommutativ 124 graduierte Algebra 133 Graßmann, Mfkt. 191 Green, Formel 180 Grenzfall, aperiodischer 62 Guldin, Regel 194 guter Atlas 118 H H k M Kohomologie 162 halbeinfacher Teil 49, 73 Halbraum Rn− 140 Hamilton-Cayley 48 Hamilton, Gleichungen 45, 80, 187 −, Vektorfeld 45, 89, 188 Handschuh 129, 130 harmonische Funktion 195f


Hauptachse 56 Hauptsatz, Diff. u. Int. 148, 151 hausdorffsch 93, 189 Hesseform 81ff Himmelsmechanik 80 holomorphe Differentialform 149f homogene DGl. 18 −, lineare 37ff homotop 155, 193 Homotopie 155, 159ff −, Invariante 163 hyperbolisches Paraboloid 195 Hyperebene 106 I Igel 158, 193 immersiv 114f implizite DGl. 84 Impuls 80 Index, Vektorfeld 184 Indikatorfunktion = charakteristische Funktion 79 induzierte Abbildung, Alt(f ) 124, 127f −, Ω∗ (f ) 133 −, Tp f 108 infinitesimales Volumen 128 inhomogen, lineare DGl. 38, 63ff −, Lösung 20f, 39f −, autonome 64 Inklusion 104 Inneres, Mfkt. 142 instabile Mfkt. 75f integrabel 96 −, Differentialform 134 −, Lebesgue 135 −, Partition der Eins 119, 135 Integral, alternierende n-Form 133ff −, erstes (DGl.) 79


Integral, Funktion auf Rn 96ff −, Funktion auf Mfkt. 138 −, längs Kurve 170 −, lokales 134 −, Riemannsche Mfkt. 165f Integralgleichung 7 Integralkurve 2, 25ff −, endliche Lebensdauer 32 −, maximale 26 −, Vektorfeld auf Mfkt. 171 Integralmannigfaltigkeit 77ff, 89 integrierender Faktor 192 inverse Matrix, Ableitung 40 Involution 139, 191 Isometrie 166 Iterationsverfahren 10 −, Lineare DGl. 12 iteriertes Integral 98 J Jacobideterminante 98 Jacobimatrix 110 Jordan, Normalform 47, 73 −− , reell 50ff Jordan-Chevalley Zerlegg. 49 Jordan-Matrix 49 K κ:V ∼ = V ∗ 175 Kamke 18 kanonisch, Normalvektor 173, 178 −, Tangentialvektor 178 −, Volumenform 165, 167ff Karte 100 −, Abbildung in 114 −, berandete Mfkt. 141 −, Untermannigfaltigkeit 103f −, Wechsel 101, 110 Keim 107, 111f, 189

211

Kettenhomotopie 159ff, 194 Kettenkomplex 159, 194 kinetische Energie 45 Klein, Flasche 191 Knoten 53 −, degenerierter 54 −, implizite DGl. 88 Kodimension 103, 115 kompakt 94 −, Ausschöpfung 117 komplexe Lösung 42 komplexe Schreibweise 51 Konjugation 51 Kontraktionslemma 8 kontravariant 110 Konvergenzabschätzung, Lineare DGl. 11 −, Picard-Lindelöf 10 Koordinaten, Abbildungen in 114 −, homogene 105 −, lokale 100ff −, Tangentialraum 109ff −, Transformation 101, 110 Korand 149, 161f Kotangentialraum 131 Kozykel 161f Kreis 3, 21 Kreuzprodukt 80, 179 kritisch 114 Kugel 95, 106, 117, 136 −, berandete Mfkt. 141 −, Fixpunktsatz 153f Kurvenintegral 170 L Längenmessung 163 Laplaceoperator 179 Lebensdauer (-zeit) 26 −, endliche 32

212

Lebesgue-integrabel 135 Lindel¨ of-Picard 6 Lineare DGl. 11f, 37ff, 185 −, autonome 46ff −, ebene autonome 52ff −, Fluß 28 −, Hauptsatz 38, 58 −, höherer Ordnung 58, 63ff, 187 −, mit Parameter 11 −, Stabilität 72ff −, Transformation 47 Lineare Differentialgleichung 186 Liouville, Formel 44 −, Satz 43, 173 Lipschitzbedingung 6, 12 Ljapunof-Funktion 70, 82 lokal eindeutig lösbar 10, 24 lokale Koordinaten 100ff lokale Lösung, DGl. 6 −, Definitionsgebiet 10 −, Differenzierbarkeit 14ff −, Glättungssatz 19 lokal endlich 96, 116 lokaler Fluß 24ff −, Definitionsgebiet 26 lokal euklidisch 100, 189 lokal gleich 111 lokal kompakt 94, 189 L¨ osung, DGl. 5 −, implizite DGl. 84 −, komplexe 42 −, lokale 6 −, maximale 26 −, Methoden 18 −, reelle 42 L¨ osungsraum, Lineare DGl. 38, 58, 60 M Mannigfaltigkeit 100ff −, berandet 140ff


Mannigfaltigkeit, eindimensional 144 −, nulldimensional 145 −, orientiert 130 Maß , durch Volumenform 138 −, Null 119 Massenpunkt 45, 56 Matrizenfolge (Ak |k ∈ N ) 187 maximal, Lösung 5 −, Integralkurve 26 Maximumprinzip 196 Mechanik 45, 80, 89 Metrik, Fundamentaltensor 164f −, Minkowski 164, 176 −, Riemann 164, 166 metrischer Raum 95 Mfkt = Mannigfaltigkeit Milnormannigfaltigkeit 190 minimale Lösung 5 Minkowski 164, 176, 181 Mittelwerteigenschaft 195 Mittelwertsatz 12, 112 Möbiusband 130 Monodromiesatz 155f Morselemma 82 multilinear 122 Multilinearform 122 N n = kanonischer Normalvektor 173, 178 nat¨ urlich, äußere Ableitung −, äußeres Produkt 124 negativ orientiert 129 Neilsche Parabel 87 nilpotenter Teil 49, 73 Noethers Theorem 188 normal 94, 190 Normalform, Jordan 47 Normalvektor 173

147f


O Ωk M 132ff ωM , kanonische Volumenform 165 offen 93 Offenheit, lokaler Fluß 26 Operation von R 28 Orbit 27 Ordnung, DGl. 37f, 56f orientiert, Atlas 130, 136f −, Karte 136 −, Mfkt. 130ff −, Vektorraum 129 Orientierung, Mfkt. 130ff, 136f, 154 −, Produkt 191 −, Rand 143 −, Untermfkt. 139 −, Vektorraum 129 orientierungserhaltend 138f orientierungsumkehrend 138f orthogonale Fundamentalmatrix 185 oszillieren 81 P Paraboloid 195 Parameter 5 −, Lineare DGl. 11 Parameterraum 5f partiell differenzierbar, DGl. 12 Partition der Eins 31, 116ff −, integrabel 119, 135 Peano 6 periodisch 34, 188 −, Inhomogenität 63ff −, Schwingung 62 Permutation 122 Pfaffsche Form 133, 162, 170, 176, 192 Phasenportrait 3, 21, 27 Phasenraum 2, 5, 21, 56 Physiker 107ff

213

Picard-Lindelöf 6 −, Konvergenzabschätzung 10 Poincaré, Lemma 159ff, 177 Polarkoordinaten 169 Polynom 189 positiv definit 164 positive Diff.-form 134 positiv orientiert 129 Potential 162, 177 potentielle Energie 45, 81 Potenzreihenansatz 16, 184 Produkt, Mfktn 104f, 144f Produktregel 112 Produktsatz, Determinanten 128 projektiver Raum 105f −, Ebene 130 −, Einbettung in Rn 189 −, Orientierung 140 Q Qk V , Multilinearformen 122 Quadrik 190f Quellstärke 175 Quotientenregel f¨ ur Matrizen 40 Quotient von Mfktn. 105f R Rn− , Halbraum 140 Rand, Halbraum 140 −, Mannigfaltigkeit 141ff −, Retraktion auf 153 Randpunkt 141 Rang 113, 189 −, Satz 114 Rechteck 145 Reduktion der Ordnung 41, 187 reelle Lösung 42, 61 regulär, Fluß linie 34 −, Punkt 114

214


regul¨ ar, Topologie 94 −, Vektorfeld 22 −, Wert 104, 114f, 141 Reibung 61 Relativit¨ atstheorie 164, 177 Resonanz 65 Retraktion 153 rgp f , Rang 113 de Rham, Kohomologie 162 −, Komplex 159 Ricatti, DGl. 185 Richtungsableitung 111 Riemann, integrabel 96 −, Mannigfaltigkeit 163ff −, Metrik 164, 194 rot = Rotation 177f −, 2-dim. 182 Rotationsfl¨ ache 194 Rotationssatz 178 RP n projektiver Raum 139 R¨ uckkehrverhalten, Fluß 35, 70 Ruhelage 69, 81 S S n , Sphäre 139 S(k), symmetrische Gruppe 122 Sattel 53 −, implizite DGl. 88 Scheibe, transverse 22 schiefsymmetrische Matrix 190 Schnitt 132 Schraube 129 Schwingung, gedämpfte 61ff −, ungedämpfte 81 Schwingungsgleichung, inhomogene selbstadjungierter Operator 180 Signum, Permutation 122 singul¨ ar, implizite DGl. 85

65f

singulär, Punkt 114 −, Wert 114 Singularität (Vektorfeld) 23, 34, 69ff, 76 −, charakterist. Vektorfeld 90f −, ebenes 52ff, 184f −, stabile 74 Skalarprodukt 164 Sp, Spur 43 Spat 99 spezielle Lösung 39 Sphäre 105 −, kan. Volumenform 169 −, Volumen 166, 174 Spirale 55, 62 −, implizite DGl. 88, 91 Spitze 92 Spur 43 stabil 69ff, 187 −, asymptotisch 70 −, Mannigfaltigkeit 75 −, Singularität 74 stereographische Projektion 192 sternförmig 30, 161 Sternoperator 178f stetig, Integral 97 −, Lösung einer DGl. 6 −, Partition der Eins 117 Stokes-Satz 151f −, Rechteck 148f −, Rotationssatz 178 Störung einer DGl. 20 submersiv 114f Substitution (Integral) 98 Summe von Mfktn. 105 Supremumsnorm 8 symmetrische Gruppe 122 −, Operation auf k-Formen 123 symmetrische Matrix 56, 189


215

T

V

Tp M , Tp f , Tangentialraum 108, 142 t, Einheitstangentialvektor 178 Tangens (tan) 3 Tangentenschar 86 Tangentialabbildung 108ff, 113 −, Jacobische 109 tangential äquivalent 108 Tangentialb¨ undel 113 Tangentialraum 21, 107ff −, berandete Mfkt. 142 Tangentialvektor 1, 107ff Tarnkappe 145 Tensor 110, 115 Testfunktion 180 Topologie 93 −, Basis 95 topologischer Raum 93 Torus 36, 79, 105, 191, 193, 195 Tr, Tr¨ ager 116 −, Differentialform 135 Transformation, DGl. 17ff −, Integral 44, 98, 121, 135 transformierte DGl. 18 transverse Scheibe 22 Typ einer Flußlinie 34

Variation der Konstanten 20f, 39f, 61 Variationsgleichung 14, 37 Vektoranalysis 175ff Vektorfeld 2ff −, charakteristisches 89 −, Glättung 22 −, Mfkt. 170, 175ff Vergleichssatz 32 vol, Volumen 79, 166 vollständig gedämpft 63 Volumen, A ⊂ Rn 97 −, Determinante 99 −, infinitesimal 133 −, n-Form 128, 164f −, Riemannsche Mfkt. 166 −, Zuwachsrate (DGl.) 43 Volumenform 136f −, Graph 168 −, kanonische 165, 167ff −, Polarkoordinaten 169 −, Untermfkt. des Rn 139, 167 Volumenmaß 137

U Uhrzeigersinn 144 Ultrafilter 189 Umgebung 93f Umkehrabbildung 103, 187 Umlaufszahl 184 umparametrisieren, Fluß 31 unendlich ferne Hyperebene 106 Ungleichung, Differential- 32 unit¨ are Fundamentalmatrix 185 untergeordnet 116 Untermannigfaltigkeit 103, 115

W Weg 107 Weierstraß 69, 190 Wellenoperator 181 Wert, regulärer 104, 141 Wirbel 55f Wronski, Determinante 58 −, Matrix 58 Z Zeit 2, 5 −, abhängig 6 −, Intervall 5, 56 zentral beschleunigt 80 zerlegbar, k-Form 128, 190f

216

Zerlegungssatz, Endomorphismen 48, 60 Zusammensetzung, diffb. 103 −, Tangentialabb. 108


zusammenziehbar 156, 161 Zuwachsrate 3, 43 Zylinder 155, 159 zyklischer Summand 49

Analysis 3

Analysis 3

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Analysis III (v. 3)

Analysis III (v. 3)

Analysis III (v. 3)

Modal Analysis Topics, Volume 3

Wavelet analysis and active media technology 3

Mathematical Physics, Analysis and Geometry - Volume 3

Formal Concept Analysis, 3 conf., ICFCA 2005

Method for 3-D eddy current analysis

Problems in mathematical analysis 3. Integration

Sequence Data Analysis Guidebook pt 3

Advanced course of mathematical analysis 3

Linear and Complex Analysis Problem Book 3

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Analysis

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