Физические свойства металлов: Методические указания к выполнению лабораторных работ

ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования

СЕВЕРО-ЗАПАДНЫЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ЗАОЧНЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ Кафедра

материаловедения и технологии художественных изделий

ФИЗИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА МЕТАЛЛОВ Методические указания к выполнению лабораторных работ

Факультет

технологии веществ и материалов

С п е ц и а л ь н о с т и : 150501.65 - материаловедение в машиностроении 261001.65 - технология художественной обработки материалов

Санкт-Петербург 2006

Утверждено редакционно-издательским советом университета УДК 669: 539(076.5) ФИЗИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА МЕТАЛЛОВ: методические указания к выполнению лабораторных работ. - С-Пб.: СЗТУ, 2006. - с. 38. Настоящие методические указания составлены в соответствии с требованиями государственных образовательных стандартов высшего профессионального образования. Содержат описание шести лабораторных работ, посвященных изучению физический свойств металлов и сплавов. Методические указания позволяют усвоить сущность предстоящей работы и самостоятельно решать поставленные в ней задачи. Указаниями можно также руководствоваться при выполнении дипломных работ исследовательского характера, связанных с определением физических свойств. Рассмотрено и утверждено кафедрой материаловедения и технологии художественных изделий 10 мая 2006 г.; одобрено методической комиссией факультета технологии веществ и материалов 22 мая 2006 г. Р е ц е н з е н т ы: кафедра материаловедения и технологии художественных изделий СЗТУ (зав. кафедрой Е.И.Пряхин, д-р техн. наук, проф.); Лексовский А.М., д-р физ-мат. наук, проф., зав. лабораторией «Физики прочности композиционных материалов» Физико-Технического инта им. А.Ф. Иоффе РАН. С о с т а в и т е л и: В.Н. Барсуков, канд. техн. наук, проф.; А.В. Сивенков, доцент.

© Северо-западный технический университет, 2006 © Барсуков В.Н., Сивенков А.В., 2006

ПРЕДИСЛОВИЕ Методические указания предназначены для выполнения лабораторных работ по дисциплине «Механические и физические свойства материалов, часть II»: «Физические свойства металлов», студентами 4 курса специальности 150501.65 и по дисциплине «Технология конструкционных материалов, часть III»: «Механические, физические свойства и испытания материалов», студентами 3 курса специальности 261001.65. Количество и перечень выполняемых работ варьируются в зависимости от специальности студентов.

Описание лабораторных работ содержит основные теоретические положения и порядок выполнения работ, позволяющий самостоятельно выполнять работы на описанном оборудовании. Для полного и более глубокого освоения материала в конце каждой лабораторной работы имеется ссылка на страницы соответствующих разделов учебников. Работа 1 ПОСТРОЕНИЕ ОСНОВНОЙ КРИВОЙ НАМАГНИЧИВАНИЯ И ОПРЕДЕЛЕНИЕ МАГНИТНОЙ ПРОНИЦАЕМОСТИ МАГНИТНО-МЯГКИХ МАТЕРИАЛОВ НА БАЛЛИСТИЧЕСКОЙ УСТАНОВКЕ I. Цель работы 1. Ознакомление с основными магнитными характеристиками. 2. Ознакомление и практическое овладение баллистическим методом определения магнитных характеристик. 3. Изучение магнитных характеристик одного из магнитно-мягких материалов. II. Содержание работы Основные представления и единицы измерения. Электрический ток определенной силы в любой среде создает магнитное поле одной и той же напряженности H, которая не зависит от магнитных свойств среды. Определяющее уравнение для напряженности магнитного поля в центре соленоида длиной l c n витками, H = I ⋅n , [А/м] (1.1) l где I – сила тока, А. Магнитное поле создает в среде магнитный поток Ф, прямо пропорциональный магнитным свойствам среды, напряженности магнитного поля и площади поперечного сечения S , которую он пронизывает:

4

Ф = µа ⋅ H ⋅ S ,

[Вб]

(1.2)

где µа – абсолютная магнитная проницаемость среды, Г/м. Определяющее уравнение для магнитного потока Ф=Q⋅r, (1.3) где Q – количество электричества; r - сопротивление. Плотность магнитного потока В = Ф, [T] (1.4) S называется магнитной индукцией. Абсолютная магнитная проницаемость определяется из (1.2) и (1.4) µa = B , [Г/м] (1.5) H Магнитный поток, сцепленный с контуром Ф=L⋅I, (1.6) где L – индуктивность контура; I - сила тока. Абсолютная магнитная проницаемость может быть выражена через магнитную постоянную – абсолютную магнитную проницаемость вакуума µ0 и относительную магнитную проницаемость µ (безразмерную величину): µа=µ0⋅µ. (1.7) Величина µ0 устанавливается на основании определения Ампера как силы не изменяющегося тока, который, проходя по двум параллельным прямолинейным проводникам бесконечной длины и ничтожно малого кругового сечения, расположенным на расстоянии d = 1 м один от другого в вакууме, вызывает силу взаимодействия между этими проводниками F = 2⋅10-7 Н на каждый метр длины: [Г/м]. µ0 = 2π ⋅ F ⋅ d = 4π ⋅10− 7 = 1,256 ⋅10− 6 I1 ⋅ I 2 ⋅ l Основные магнитные характеристики. Определение магнитных свойств ферромагнетика сводится к определению зависимости В=f(Н), называемой кривой намагничивания, и (или) определению характерных точек на этой кривой. Предположим для простоты, что измерения проводятся в вакууме. В этом случае магнитная индукция в отсутствие исследуемого образца, согласно (1.5) и (1.7), равна µ0Н, так как относительная проницаемость вакуума равна 1. В присутствии образца индукция изменяется на величину собственной индукции намагнитившегося вещества, равную µ0J, где J – намагниченность, являющаяся векторной суммой магнитных моментов атомов, находящихся в единице объема вещества.

5

Необходимо заметить, что измерению поддается лишь суммарная индукция B=µ0⋅H+µ0⋅J. (1.8) Тогда относительная магнитная проницаемость, согласно (1.5) и (1.8), (1.9) µ =1 + J =1 + χ , H где χ - магнитная восприимчивость вещества (безразмерная величина). Восприимчивость диа- и парамагнетиков составляет величину порядка 10-5, а у ферромагнетиков она много больше единицы. Поэтому для ферромагнетиков с достаточной точностью µ = χ. Типичная кривая намагничивания ферромагнетика B=f (H) и J=f(H) представлена на рис. 1.1. На практике для получения размагниченного состояния J=B=0 необходимо либо перемагничивать образец переменным полем с убывающей от HS до 0 амплитудой, либо нагреть образец выше температуры Кюри и затем медленно охлаждать в отсутствии магнитного поля. Кривая намагничивания образца из размагниченного состояния называется основной кривой намагничивания. Кривая B=f(H) может быть легко перестроена в зависимость µ = f(H). На этих кривых отмечают следующие характерные точки: начальная проницаемость — µн, опреРис. 1.1 деляемая тангенсом угла наклона касательной в начальной части кривой B=f(H); максимальное значение тангенса угла наклона прямых, соединяющих точки кривой намагничивания с началом координат; очевидно, что такой прямой также является касательная к кривой В=(Н), проведенная но другую сторону от нее; максимальная проницаемость µmах. HS намагниченность образца достигает насыщения (saturation) JS и при дальнейшем увеличении H>HS возрастание индукции В происходит только за счет линейной зависимости от Н в соответствии с уравнением (1.8): B=µ0 H+µ0 JS. При измерении в очень больших полях наблюдается незначительное возрастание JS при увеличении Н. При уменьшении напряженности намагничивающего поля от HS, соответствующей насыщению, кривая размагничивания не совпадает с основной кривой намагничивания, а проходит выше ее (рис. 1.2).

6

При H=0 индукция и намагниченность образца уменьшаются не до нуля, а до некоторого значения Br (Jr), называемого остаточной индукцией (намагниченностью) или реманенцем (remanence). Это явление носит название магнитного гистерезиса. Для полного размагничивания образец необходимо поместить в поле, вектор напряженности которого противоположен первоначальному. Напряженность магнитного поля, которую надо приложить для уменьшения индукции или намагниченности до нуля, называют коэрцитивной силой (coercive force) и обозначают НС. При увеличении отрицательного поля (-Н) от HC до HS образец после полного размагничивания снова намагничивается, но уже в противоположном направлении, индукция снова стремится к насыщению. При уменьшении напряженности поля от (-Н) до нуля н последующем увеличении до (+Н) получается кривая аналогичная рассмотренной. Вместе они образуют петлю гистерезиса, которая называется предельной петлей гистерезиса, если она получена при условии насыщения образца. Петли гистерезиса, получаемые при Н< HS, называются петлями гистерезиса на частном цикле и располагаются внутри предельной петли (рис. 1.2). Площадь, ограниченная петлей гистерезиса, пропорциональна работе Pг, затрачиваемой нa перемагничивание 1 м3 вещества за один цикл перемагничивания. Эта работа называется величиной потерь на гистерезис Pг = ∫ HdB, [Дж/м3]. При перемагничивании материала с частотой f потери на гистерезис под считываются по формуле f P = ∫ HdB, [Вт/кг], d Рис. 1.2. где d - плотность материала, г /см3. При перемагничивании потери на гистерезис полностью переходят в теплоту, поэтому в электромашиностроении стремятся к уменьшению потерь на гистерезис. Практически значение Рг определяется величиной коэрцитивной силы материала. Ферромагнетики с низкой коэрцитивной силой (HC < 160 А/м) называются магнитно-мягкими. Материалы с большой коэрцитивной силой (HC < 800 кA/м) называются магнитно-твердыми (магнитожесткими). Баллистический метод определения магнитных свойств. Значения магнитных характеристик материалов существенно зависят от используемых для их определения методов и приборов. Поэтому основные методы испытаний в настоящее время стандартизированы. Для магнитно-

7

мягких материалов ГОСТ 15058-85 устанавливает баллистический метод определения основной кривой намагничивания и петли гистерезиса. Сущность метода. Принципиальная схема баллистического метода, показанная на рис. 1.3, состоит из намагничивающей и измерительной цепей. Намагничивающая цепь включает источник постоянного тока, реостаты R1 и R2 для регулирования величины этого тока, амперметры А1и А2, переключатель П1 для коммутирования тока, ключ К для шунтирования реостата R2 и переключатель П2, позволяющий подключать либо обмотку Wнам намагничивающего устройства при измерениях, либо первичную обмотку катушки взаимной индуктивности М при градуировке. Измерительная цепь содержит измерительный прибор - баллистический гальванометр (БГ), вторичную обмотку катушки взаимной индуктивности, реостат R3 для регулирования чувствительности измерительной цепи и переключатель ПЗ, соединяющий либо обмотку для измерения магнитной индукции, либо катушку Wнам для измерения напряженности магнитного поля.

Рис. 1.3. Баллистический (импульсно-индукционный) метод основан на измерении баллистическим гальванометром количества электричества, индуктируемого в измерительной обмотке при быстром изменении сцепляющегося с ней магнитного потока. Баллистический гальванометр - магнитоэлектрический прибор с зеркальной системой отсчета, в которой момент инерции его подвижной части (рамки) искусственно увеличен для повышения периода свободных колебаний То. Если продолжительность τ всего импульса тока, проходящего через гальванометр, значительно меньше периода свободных колебаний гальванометра То, то рамка начинает двигаться только после окончания импульса тока. В этом случае гальванометр работает в так называемом идеальном баллистическом режиме, и первое наибольшее отклонение α его подвижной части, называемое баллистическим, будет точно пропорционально количеству электричества, прошедшему через рамку: α=SB⋅Q, где SB - баллистическая чувствительность гальванометра. Величина, обратная баллистической чувствительности, называется баллистической постоянной CB′ = 1 . S B

8

Баллистическая постоянная - это то количество электричества, которое вызывает первое отклонение «зайчика» на одно деление измерительной шкалы (1.10) С'В⋅α=0. Импульс тока в измерительной цепи возникает вследствие изменения магнитного потока, сцепляющегося с измерительной обмоткой. Изменение магнитного потока достигается включением, выключением или чаще коммутированием тока в намагничивающем устройстве. Простейшим видом намагничивающего устройства является намагничивающая обмотка, равномерно нанесенная поверх измерительной обмотки на кольцевой образец (тороид) из исследуемого материала. При коммутировании тока магнитный поток изменяет направление (знак) и изменение магнитного потока согласно (1.4) ∆Ф = 2Ф = 2B⋅S. Количество электричества, которое пройдет в баллистической цепи согласно (1.3), 2B ⋅ S ⋅W ∆Ф ⋅W B = B, (1.11) Q= r r где Wв - число витков измерительной обмотки. Это количество электричества вызовет отклонение рамки баллистического гальванометра согласно (1.10). Приравнивая (1.10) и (1.11), получим C′ ⋅α ⋅ r B= B . (1.12) 2S ⋅ WB

В этом выражении неизвестными являются баллистическая постоянная и сопротивление измерительной цепи. Определение баллистической постоянной производится при градуировке гальванометра с помощью образцовой катушки взаимной индуктивности с коэффициентом взаимной индуктивности L, обычно равным 0,01Г. При включении или выключении тока в первичной обмотке катушки взаимной индуктивности изменение магнитного потока в ее вторичной обмотке, согласно (1.6), составит ∆Ф=L⋅∆I=L⋅I. Это изменение вызовет в соответствии с (1.3) прохождение через рамку гальванометра количества электричества Q = L⋅I , r Под действием этого электричества гальванометр даст отклонение Q = L⋅I . α= C B′ CB′ ⋅ r

9

Произведение С'В⋅r называется условной баллистической постоянной гальванометра (в веберах на деление) CB = C B′ ⋅ r = L I ⋅108 , [Вб/дел] (1.13)

α

Баллистическая установка БУ-3. Для испытания магнитных материалов в постоянных полях используются типовые баллистические установки (БУ-3, У-541, У-5035). Установка БУ-3 состоит из стола управления, регулировочного устройства, блока контакторов, нескольких типов намагничивающих устройств, катушки взаимной индуктивности и баллистического гальванометра. В состав установки входит размагничивающее устройство РУ-3. Баллистический гальванометр тина М 17/11 с осветительной арматурой и системой отсчета и катушка взаимной индуктивности типа Р536 размещены на капитальной стене вдали от электропроводки для уменьшения влияния наводок от внешних магнитных полей и сотрясения здания. В качестве источника питания используется выпрямитель типа ВУ 110/24. Регулировочное устройство состоит из двух блоков реостатов, позволяющих регулировать (при напряжении питания 110 В) величину тока от 0,01 до 12 А (левый блок реостатов соответствует реостату R1 на рис. 1.3) и от 0,005 до 6А (правый блок соответствует реостату R2). Регулировочное устройство снабжено как ручным, так и механическим приводом от электродвигателя. На столе управления размещены амперметры А1 и А2 типа М104 для измерения тока от 12 и до 6 А соответственно: переключатель П1, имеющий положения «1» , «2» и «выкл.»; переключатель П2, имеющий положения «намагн. устройство», «КВ» и «выкл.»; ключ К с положениями «Н» и «Нс»; реостат R3 - магазин сопротивлений типа Р33; переключатель П3 с положениями «Кв», «Кн» и «выкл.»; тумблер «измерение Н - выкл.» для включения тягового электромагнита отбрасывающего устройства пермеаметра сильных полей и кнопка К3 для торможения подвижной части баллистического гальванометра.

10

III. Методика проведения работы А. Подготовка образцов к испытанию. Испытания магнитномягких материалов могут производиться в замкнутой или разомкнутой магнитной цепи. Образцы для измерений в замкнутой цепи должны иметь кольцевую форму и изготовляются сборкой из штампованных или точеных колец или спиральной навивкой. Для испытания материалов, обладающих кристаллографической текстурой, не допускается применять образцы, набранные из штампованных или точеных колец. Размеры и масса образцов оговариваются соответствующими стандартами. Наружный диаметр кольцевого образца не должен превышать внутренний более, чем в 1,3 раза, в противном случае погрешности определения магнитных характеристик превысят допустимые значения. Образцы, изготовленные механической обработкой, перед испытанием должны быть отожжены в соответствии с требованиями стандарта. После термической обработки образцы не должны подвергаться механическим воздействиям (ударам, сжатию, изгибам, тряске и т.д.) и должны быть помещены в каркасы, изготовленные по размерам образцов. Определение размеров образцов производится перед испытанием или термической обработкой. Средний диаметр кольцевого образца вычисляют как среднее арифметическое значение наружного и внутреннего диаметров, измеренных с погрешностью не более ±0,5%. Площадь поперечного сечения кольцевых образцов S определяют по формуле 2m S= , [м2] (1.14) γπ(d + d ) н вн где m - масса образца, определяемая с погрешностью не более ± 0,2 %, кг; γ - плотность материала, кг/м3; dн, dвн - соответственно наружный и внутренний диаметр образца, м. Нанесение обмоток на кольцевые образцы производится по возможности равномерно по длине окружности образца, а концы их перевиваются. Число витков измерительной обмотки Wв рассчитывают из следующих соотношений: а) при определении основной кривой намагничивания Св ⋅ α Wв ≥ ; (1.15) 2 Bmin ⋅ S

б) при определении петли гистерезиса Св ⋅ α Wв ≥ , ∆Bmin ⋅ S где СВ – постоянная гальванометра (1.13), Вб/дел;

(1.16)

11

α - минимальное отклонение гальванометра, при котором относительная погрешность отсчета не превышает ±0,5% (при определении начальной магнитной проницаемости допускается погрешность ±5%); Вmin - минимальное значение измеряемой индукции на основной кривой намагничивания, Т; ∆Bmin=Bmax–B1 - минимальная разница значений индукции на петле гистерезиса, которую требуется измерить. При определении начальной магнитной проницаемости и начальной части основной кривой намагничивания первое значение индукции Вmin ≈ 20⋅10-4Т. При погрешности 5% и точности отсчета 0,5 деления минимальный отсчет равен 10 делениям. Диапазон шкалы отсчета баллистического гальванометра ±250 делений. Тогда наибольшее значение индукции, которое возможно измерить на обмотке Wв1, составит (250⋅20⋅10-4)/10 = 0,5 Т. Индукция насыщения магнитно-мягких материалов составляет 0,6...2,3 Т, и для продолжения испытаний необходима другая обмотка Wв2, с числом витков в 10...20 раз меньше, чем Wв1. При переходе к области высоких индукций путем увеличения сопротивления измерительной цепи снижают чувствительность баллистического гальванометра и тем самым повышают его постоянную СВ. Намагничивающая обмотка располагается поверх измерительной. Не допускается замыкание между обмотками и обмоток с образцом. Число витков намагничивающей обмотки (Wнам) в области малых значении напряженности магнитного поля вычисляют по формуле πH min (d н + d вн ) Wнам1 ≤ , (1.17) 2 I min где Hmin - минимальное значение напряженности поля, которое требуется создать в образце, А/м; Imin - минимальная сила тока, достигаемая регулирующим устройством и соответствующая рабочей части шкалы применяемого амперметра, А. Для получения малых значений напряженности поля часто используют прямой провод, проходящий через центр образца перпендикулярно его плоскости. В областях больших значений напряженности поля Wнам2 ≥

πH max (d н + d вн ) 2 I max

,

(1.18)

где Hmax максимальное значение напряженности поля, А/м; Imах - максимальная сила тока, не вызывающая нагрева образца вследствие нагрева обмотки, А.

12

Б. Размагничивание образцов производят перед определением основной кривой намагничивания и петли гистерезиса (кроме предельной петли гистерезиса и ее параметров) и осуществляют путем циклического перемагничивания образцов в магнитном поле частотой 50 Гц с убывающей практически до нуля амплитудой, создаваемой током в намагничивающей обмотке образца или намагничивающего устройства, в которое помещен образец. Максимальная амплитуда размагничивающего поля должна превышать коэрцитивную силу материала не менее, чем в 50 раз. После размагничивания образцы выдерживаются до начала испытаний от 10 минут до 24 часов. Размагничивающее устройство типа РУ-3 состоит из секционированного трансформатора, автотрансформатора с плавной регулировкой переключателей. Для размагничивания образца необходимо: - подключить через амперметр намагничивающую обмотку образца к зажимам «ток размагничивания», подать питание на размагничивающее устройство, предварительно установив переключатель напряжения цепи размагничивания в положение «0»; - установив переключатель напряжений в положение «0,05» автотрансформатором «ток размагничивания» увеличить ток, наблюдая за показаниями амперметра, включенного в цепь размагничивания; - повернуть рукоятку автотрансформатора до упора в сторону «меньшe» и перевести рукоятку переключателя ближайшее большее напряжение; - операцию продолжать до получения заданной величины тока размагничивания; - после достижения заданной величины тока плавно повернуть рукоятку автотрансформатора в сторону «меньше» до упора, перевести рукоятку переключателя на ближайшее меньшее напряжение; повернуть рукоятку автотрансформатора в сторону «больше» до упора, а затем плавно до упора в сторону «меньше»; повторить эти операции до достижения исходного положения рукояток. В. Градуировка баллистического гальванометра. Перед определением основной кривой намагничивания и петли гистерезиса производят градуировку баллистического гальванометра в единицах магнитного потока. При градуировке наблюдают отклонение указателя гальванометра при включении или выключении переключателя П1, при этом переключатель П2 должен быть в положении «КВ». При одном значении тока показатели отклонения гальванометра наблюдают не менее четырех раз (по два в противоположные от нуля стороны) и вычисляют среднее арифметическое полученных значений с учетом поправки ∆α на прямолинейность шкалы гальванометра α = αср - ∆α, (1.19)

13

где

∆α =

α3

ср ; 2

(1.20)

3l l - расстояние между зеркалом гальванометра и шкалой, выраженное в делениях шкалы. Значение постоянной гальванометра определяют по формуле (1.13). При градуировке гальванометра на магазине сопротивлений набирается нужная величина сопротивления. Величина тока подбирается по амперметру «12A» в пределах 0,01…1 А при переключателе П1, установленном в положение «1» или «2», и ключе К в положении «H» таким образом, чтобы при выключении тока при положении переключателя П3 «KВ» отклонение указателя гальванометра находилось в пределах 0,4…0,8 длины шкалы. Гальванометр градуируют при трех значениях тока, которым соответствуют отклонения указателя на 0,4, 0,6 и 0,8 (с точностью ±10%) длины шкалы. За результат измерения принимается среднее арифметическое трех полученных значений. После градуировки гальванометра регулировочное устройство должно быть возвращено в исходное положение, соответствующее минимальному току, а все переключатели выключены. Измерительную обмотку при градуировке заменяют равным ей сопротивлением. Г. Определение основной кривой намагничивания выполняют, начиная с наименьшего требуемого значения напряженности поля, постепенно переходя к большим значениям. Возврат от больших значений к меньшим недопустим. Значения намагничивающего тока вычисляют по формуле Hπd ср I= , (1.21) W нам

где Н - напряженность магнитного поля, при которой должна быть измерена индукция, A/м; dср= (dн+dвн)/2, м; Wнам - число витков намагничивающей обмотки. Намагничивающую обмотку подключают к источнику питания, устанавливая переключатель П2 в положение «намагн. устройство». Измерительную обмотку переключателя П3 отключают от гальванометра. Ключ К устанавливают в положение «Н». Переключателем П1 включают ток и с помощью левого блока реостатов R1 (12А) устанавливают по амперметру А1 необходимое значение тока. Изменяют несколько раз переключателем П1 направление тока (проводят магнитную тренировку образца). В соответствии с рис. 1.2 при коммутировании тока напряженность поля меняется от +Н1 до -Н1, а индукция от +В1 до -В1. Легко видеть, что основная кривая намагничивания есть

14

геометрическое место точек вершин семейства петель гистерезиса на частных циклах. Переключателем П3 включают измерительную обмотку и, изменяя направление тока, определяют в этот момент отклонение указателя гальванометра. Измерение повторяют не менее четырех раз при отклонении указателя в противоположные от нуля стороны. За результат измерения принимают среднее арифметическое с учетом поправки по формулам (1.19) и (1.20). Магнитную индукцию вычисляют по формуле C ⋅α [Т]. (1.22) B= в , 2S ⋅W в

Указанные операции повторяют при всех заданных значениях напряженности магнитного поля. Погрешность измерения составляет ±3%. Д. Определение начальной магнитной проницаемости. По описанной выше методике определяют не менее пяти значений индукции на основной кривой намагничивания для значений напряженности поля, соответствующих начальному участку кривой µ=f(H). Для железоникелевых сплавов с 70…80% Ni минимальная напряженность поля Н должна быть не более 0,04 А/м, для остальных сплавов – не более 0,4 А/м. Верхний предел по напряженности поля составляет приблизительно 0,2 А/м для высоконикелевых сплавов и 2 А/м для остальных. Для полученных значений индукции вычисляют относительную магнитную проницаемость (1.23) µ= B . µ0 ⋅ H Строят график зависимости µ от Н и определяют начальную проницаемость как ординату пересечения начального линейного участка зависимости µ=f(H) с осью координат. Погрешность измерения не более ±6%. Е. Определение максимальной магнитной проницаемости. Определяют не менее 10 значений индукции на основной кривой намагничивания через приблизительно равные промежуточные интервалы напряженности поля Н в диапазоне значений 0,5HC