Основные законы и формулы по математике и физике: Справочное пособие

ÎÑÍÎÂÍÛÅ ÇÀÊÎÍÛ È ÔÎÐÌÓËÛ ÏÎ ÌÀÒÅÌÀÒÈÊÅ È ÔÈÇÈÊÅ

Í.À. ÁÓËÃÀÊÎÂ, Î.È. ÎÐÅÕÎÂÀ

ÎÑÍÎÂÍÛÅ ÇÀÊÎÍÛ È ÔÎÐÌÓËÛ ÏÎ ÌÀÒÅÌÀÒÈÊÅ È ÔÈÇÈÊÅ

ШКОЛЬНАЯ МАТЕМАТИКА

ВЫСШАЯ МАТЕМАТИКА

ÔÈÇÈÊÀ • ÈÇÄÀÒÅËÜÑÒÂÎ ÒÃÒÓ •

Министерство образования и науки Российской Федерации ГОУ ВПО «Тамбовский государственный технический университет»

Н.А. БУЛГАКОВ, О.И. ОРЕХОВА

ОСНОВНЫЕ ЗАКОНЫ И ФОРМУЛЫ ПО МАТЕМАТИКЕ И ФИЗИКЕ ШКОЛЬНАЯ МАТЕМАТИКА

ВЫСШАЯ МАТЕМАТИКА

ФИЗИКА СПРАВОЧНОЕ ПОСОБИЕ

Тамбов Издательство ТГТУ 2009

УДК 531(075) ББК В3я73 Б907 Р е ц е н з е н т ы: Доктор технических наук, профессор Д.М. Мордасов Кандидат химических наук, доцент В.И. Барсуков

Б90 7

Булгаков, Н.А. Основные законы и формулы по математике и физике : справ. пособие / Н.А. Булгаков, О.И. Орехова. – Тамбов : Изд-во Тамб. гос. техн. ун-та, 2009. – 176 с. – 300 экз. – ISBN 978-5-8265-0836-7. Представлены в сжатой форме основные законы и формулы по всему курсу физики, а также по школьной и высшей математике, знание которых необходимо для решения задач и осмысления физической сущности явлений. Основное назначение – помочь быстро найти или восстановить в памяти необходимые законы и формулы. Предназначено в качестве справочного материала при подготовке к семинарским занятиям и экзаменам. Помимо студентов вузов может быть полезен инженернотехническим работникам и учащимся колледжей и школ. УДК 531(075) ББК В3я73

ISBN 978-5-8265-0836-7

 ГОУ ВПО «Тамбовский государственный технический университет» (ТГТУ), 2009

Справочное издание БУЛГАКОВ Николай Александрович, ОРЕХОВА Оксана Ивановна ОСНОВНЫЕ ЗАКОНЫ И ФОРМУЛЫ ПО МАТЕМАТИКЕ И ФИЗИКЕ ШКОЛЬНАЯ МАТЕМАТИКА ВЫСШАЯ МАТЕМАТИКА ФИЗИКА Справочное пособие Редактор З.Г. Чернова Инженер по компьютерному макетированию М.Н. Рыжкова Подписано в печать 31.08.2009. Формат 60 × 84 / 32. 5,11 усл. печ. л. Тираж 300 экз. Заказ № 321 Издательско-полиграфический центр Тамбовского государственного технического университета, 392000, Тамбов, Советская 106, к. 14

ШКОЛЬНАЯ МАТЕМАТИКА

1. АЛГЕБРА ● Числовые неравенства: Если a > b , то b < a . Если a > b и b > c , то a > c . Если a > b , то a + c > b + c . Если a > b и c > 0 , то ac > bc . Если a > b и c < 0 , то ac < bc . Если a > b и c > d , то a + c > b + d . Если a > 0 , b > 0 , c > 0 , d > 0 , причем a > b и c > d , то Если a > b > 0 и n – натуральное число, то a n > b n . ● Разложение на множители:

ac > bd

.

a 2 − b 2 = (a − b )( a + b ) ; a 2 ± 2ab + b 2 = (a ± b )2 ; a 3 ± b3 = (a ± b ) (a 2 m ab + b 2 );

a 3 ± 3a 2b + 3ab 2 ± b3 = ( a ± b ) ; 3

ax 2 + bx + c = a ( x − x1 )( x − x2 ) ,

где

x1

и

x2

– корни уравнения

ax 2 + bx + c = 0 .

a 4 − b 4 = (a − b)(a + b)(a 2 + b 2 ) ;

(a ± b) 4 = a 4 ± 4a 3b + 6a 2b 2 ± 4ab3 + b 4 ; a 4 + b 4 = (a 2 − 2 ab + b 2 )(a 2 + 2 ab + b 2 ) ;

(a + b) 2 + ( a − b) 2 = 2(a 2 + b 2 ) ; (a + b) 2 − (a − b) 2 = 4ab ; (a + b)3 + (a − b)3 = 2a (a 2 + 3b 2 ) ; (a + b)3 − ( a − b)3 = 2b(3a 2 + b 2 ) ; (a + b) 4 + (a − b) 4 = 2(a 4 + 6a 2b 2 + b 4 ) ; (a + b) 4 − (a − b) 4 = 8ab(a 2 + b 2 ) ; x − y = ( x − y )( x + y ) ; ( x ± y ) 2 = x ± 2 xy + y ;

x x ± y y = ( x ± y )( x m xy + y ) ; ( x ± y )3 = x x ± 3 x y + 3 y x ± y ; x 2 − y 2 = ( x − y )( x + y )( x + y ) ; ( x ± y ) 4 = x 2 ± 4 x xy + 6 xy ± 4 y xy + y 2 ; x 2 + y 2 = ( x − 2 xy + y )( x + 2 xy + y ) ; ( x + y ) 2 + ( x − y ) 2 = 4 xy

;

( x + y ) 3 − ( x − y ) 3 = 2 x (3 x + y ) ; 3

( x + y ) − ( x − y )3 = 2 y ( x + 3 y) ; ( x + y ) 4 + ( x − y ) 4 = 2( x 2 + 6 xy + y 2 ) ; ( x + y ) 4 − ( x − y ) 4 = 8 xy ( x + y ) ;

x 2 − (a + b) x + ab = ( x − a )( x − b) ; a 2 x + 2abx + b 2 = (ax + b) 2 ; x 2 ± 2 x + 1 = ( x ± 1) 2 ; ax 3 + bx 2 + bx + a = ( x + 1)((ax 2 + (b − a) x + a ) ; x 3 − (a + b + c) x 2 + (ab + bc + ca) x − abc = = ( x − a )( x − b)( x − c) ;

a 3 x 3 + 3a 2bx 2 + 3ab 2 x + b 3 = (ax + b)3 ; x 3 ± 1 = ( x ± 1)( x 2 m x + 1) ; x 3 ± 3 x 2 + 3 x ± 1 = ( x ± 1)3 ; x 4 − (a 2 + b 2 ) x 2 + a 2b 2 = ( x − a )( x + a )( x − b)( x + b) ; x 4 − 1 = ( x − 1)( x + 1)( x 2 + 1) ; x 4 ± 4 x3 + 6 x 2 ± 4 x + 1 = ( x ± 1) 4 ; x 4 ± 4 x3 + 6 x 2 ± 4 x + 1 = ( x ± 1) 4 ; x 4 + 1 = ( x 2 − 2 x + 1)( x 2 + 2 x + 1) ; x 4 + 2 x3 + 3x 2 + 2 x + 1 = ( x 2 + x + 1) 2 .

● Преобразование формул при

x = y ( y ≥ 0) :

y − ( a + b) y + ab = ( y − a )( y − b) ;

a 2 y + 2ab y + b 2 = (a y + b) 2 ;

y ± 2 y + 1 = ( y ± 1) 2 ;

ay y + by + b y + a = ( y + 1)((ay + (b − a ) y + a ) .

● Решение уравнений. Приведены типы простейших уравнений и их решения (корни), а также некоторые виды равносильных преобразований: ax + b = 0, a ≠ 0 ⇔ x = −b / a ;

ax + b = 0, a = 0, b = 0 ⇔ x ∈ R ;

ax + b = 0, a = 0, b ≠ 0 ⇔ ∅ ;

x = a, a > 0 ⇔ x1 = a, x2 = −a ;

x = a, a = 0 ⇔ x = 0 ;

x = a, a < 0 ⇔ ∅ ;

 g ( x) ≥ 0,  f ( x) = g ( x) ⇔  f ( x) = g ( x),  f ( x) = − g ( x). 

● Квадратное уравнение ax 2 + bx + c = 0, a ≠ 0, D > 0; D = b 2 − 4ac; x1, 2 =

−b± D ; 2a

ax 2 + bx + c = 0, a ≠ 0, D = 0, D = b 2 − 4ac ⇔ x = −

b ; 2a

ax 2 + bx + c = 0, D < 0, a ≠ 0, ⇔ ∅ .

● Теорема Виета. Если x1, x2 корни уравнения

ax 2 + px + q = 0 ,

то

x1 + x2 = −

p a

,

x1x2 =

q a

.

Следствия: x12 + x22 = p 2 − 2q ;

(

x13 + x23 = − p p 2 − 3q

(

);

)

2

x14 + x24 = p 2 − 2q − 2q 2 .

● Алгоритм решения уравнения 3-й степени

ax 3 + bx 2 + cx + d = 0

где a, b, c, d – целые числа; a ≠ 0. 1. Выпишите все делители свободного члена d. 2. Выберите среди этих делителей то число x1, которое является корнем уравнения (если такого числа нет, то алгоритм неприменим). 3. Разделите ax 3 + bx 2 + cx + d на (x – x1), получите в частном квадратный трехчлен ax 2 + bx1 + c1 . 4. Найдите корни x2, x3 уравнения ax2 + b1x + c1 = 0. 5. Запишите ответ. ● Иррациональные уравнения: x = a, a ≥ 0 ⇔ x = a 2 ; x = a, a < 0, ⇔ ∅ ; 3

x = a ⇔ x = a3 ;

 g ( x) ≥ 0; f ( x ) = g ( x) ⇔   f ( x) = g 2 ( x).

● Показательные уравнения: a x = b, a > 0, a ≠ 1, b > 0 ⇔ x = log a b ;

a x = b, a > 0, a ≠ 1, b ≤ 0 ⇔ ∅ ; a f ( x ) = b g ( x ) a, b > 0; a, b ≠ 1 ⇔ f ( x) log c a = g ( x) log c b, c > 0, c ≠ 1.

● Логарифмические уравнения: log a x = b, a > 0, a ≠ 1 ⇔ x = a b

;

 f ( x) > 0; log a f ( x ) = log a g ( x), a > 0, a ≠ 1 ⇔   f ( x) = g ( x).

● Простейшие тригонометрические уравнения: ;

sin x = a, a ≤ 1 ⇔ x = (−1) n arcsin a + πn, n ∈ Z

sin x = a, a > 1 ⇔ ∅ ; cos x = a, a ≤ 1 ⇔ x = ± arccos a + 2πn, n ∈ Z

;

cos x = a, a > 1 ⇔ ∅ ; tg x = a ⇔ x = arctg a + πn, n ∈ Z

;

ctg x = a ⇔ x = arcctg a + πn, n ∈ Z

.

● Решение неравенств. Приведены типы простейших неравенств и их решения, а также некоторые виды равносильных преобразований:  f ( x) > 0, f ( x) ≥ 0 ⇔   f ( x) = 0;

 f ( x) < 0, f ( x) ≤ 0 ⇔   f ( x) = 0;

ax + b > 0, a > 0 ⇔ x > −

b a

;

ax + b > 0, a < 0 ⇔ x < −

b a

;

b a b ax + b < 0, a < 0 ⇔ x > − a

;

ax + b < 0, a > 0 ⇔ x < −

;

x < a, a > 0 ⇔ − a < x < a ; x < a, a ≤ 0 ⇔ ∅ ;  x < −a, x > a, a ≥ 0 ⇔   x > a;

x > a, a < 0 ⇔ x ∈ R ;  f ( x) < g ( x), f ( x) < g ( x) ⇔   f ( x) > − g ( x);

ax 2 + bx + c > 0, a > 0, D > 0 или  x < x1 , a ( x − x1 )( x − x2 )〉 0, a > 0, x1 < x2 ⇔   x > x2 ;

ax 2 + bx + c < 0, a 0, D > 0 или a ( x − x)( x − x) < 0, a > 0, x1 < x2 ⇔ x1 < x < x2 ;

 f ( x ) > g ( x ), f ( x) > g ( x) ⇔   f ( x ) < − g ( x);

ax 2 + bx + c > 0, a > 0, D = 0 или  x < x1 , a ( x − x1 ) 2 > 0, a > 0 ⇔   x > x2 ; ax2 + bx + c < 0, a > 0, D = 0 или a ( x − x)2 〈0, a〉 0 ⇔ ∅; ax 2 + bx + c > 0, a > 0, D < 0 ⇔ x ∈ R ; ax 2 + bx + c < 0, a > 0, D < 0 ⇔ ∅ ; x > a, a ≥ 0 ⇔ x > a 2 ; x > a, a < 0 ⇔ x ≥ 0 ; x < a, a > 0 ⇔ 0 ≤ x ≤ a 2 ; x < a, a ≤ 0 ⇔ ∅ ; 3

x > a ⇔ x > a3 ;

3

x < a ⇔ x < a3 ;

 g ( x) ≥ 0,  2  f ( x)〉 g ( x); f ( x) > g ( x) ⇔   g ( x) < 0,  f ( x) ≥ 0; 

 f ( x) ≥ 0,  f ( x) < g ( x) ⇔  g ( x) > 0,  2  f ( x) < g ( x); a x > b, 0 < a < 1, b > 0 ⇔ x < log a b ; a x > b, 0 < a 〈1, b ≤ 0 ⇔ x ∈ R ; a x > b, a > 1, b > 0 ⇔ x > log a b ; a x > b, a > 1, b ≤ 0 ⇔ x ∈ R ; a x < b, 0 < a < 1, b > 0 ⇔ x > log a b ; a x < b, 0 < a < 1, b ≤ 0 ⇔ ∅ ; a x < b, a > 1, b > 0 ⇔ x < log a b ; a x < b, a > 1, b ≤ 0 ⇔ ∅ ; log a x > b, 0 < a < 1 ⇔ 0 < x < a b ; log a x > b, a > 1 ⇔ x > a b ;  f ( x) > 0,  log f ( x) > log a g ( x), a > 1 ⇔  g ( x) > 0,  f ( x) > g ( x); 

log a x < b, 0 < a < 1 ⇔ x > a b ; log a x < b, a > 1 ⇔ 0 < x < a b .

● Арифметическая прогрессия: a1 , a2 , ..., an , ... – члены арифметической прогрессии; d – разность арифметической прогрессии; an +1 = an + d – определение арифметической прогрессии; an = a1 + d ( n − 1) – формула n-го члена; an = Sn =

an −1 + an +1 2

– характеристическое свойство;

a1 + an 2a + d ( n − 1) n= 1 n 2 2

– формула суммы n первых членов.

● Геометрическая прогрессия: a1 , a2 , ..., an , ... – члены геометрической прогрессии; q – знаменатель геометрической прогрессии; bn +1 = b q , b ≠ 0 , q ≠ 0 – определение геометрической прогрессии; bn = b1q n −1 – формула n-го члена; bn2 = bn −1bn +1 – характеристическое свойство; bn q − b1 b1 (q n − 1) = q −1 q −1 b1 S= – формула 1− q Sn =

– формула суммы n первых членов; суммы бесконечной геометрической прогрессии при

q 0 ⇔ −c < x < c ;

x > c, c > 0 ⇔ x < − c, x > c .

● Степени и корни. Логарифмы: ( n, k ∈ N , a , b, c ∈ R ) ;

a n = a ⋅ a ⋅ a ⋅ a ⋅K ⋅ a

(n − множителей, n > 1) ;

a1 = a

;

a 0 = 1 ( a ≠ 0) ;

a −n =

n

1 ( a ≠ 0) ; an

a = b ⇔ b n = a(b ≥ 0) ; n

0 =0;

1

an = n a

;

k

a n = n a k (k ∈ N ) ; 2n

a 2n = a

a2 = a 2 n +1

; ;

− a = − 2 n +1 a (a ≥ 0) ;

2 n +1

3

;

a 2 n +1 = a a3 = a .

● Свойства арифметических корней (a, b ≥ 0, с > 0): n

a ⋅b = n a ⋅ n b

;

n

a:c = n a :n c

;

;

(n a)k = n a k

a = kn a

;

a = kn a k

.

k n

n

● Свойства степеней (а, b > 0): a x ⋅ b y = a x+ y y

;

= a x− y

;

(ab) x = a x ⋅ b x

;

ax : a

( a : b) x = a x : b x

;

(a x ) y = a xy .

● Свойства логарифмов

(a, b > 0; a, b ≠ 1; x, y > 0) : a loga x = x ;

log a a = 1 ; log a 1 = 0 ; log a ( xy ) = log a x + log a y ; log a ( x : y ) = log a x − log a y ; log aβ ( x α ) =

α ⋅ log a x(β ≠ 0) ; β

log a b =

1 logb a

;

log a x =

logb x logb a

;

a logb c = c logb a (a, b, c > 0; b ≠ 1) .

3. ГЕОМЕТРИЯ ● Треугольник (a, b, c – стороны; h – высота, проведенная к основанию а; С – угол между сторонами a и b; R – радиус описанной окружности; r – радиус вписанной окружности; p – полупериметр). ● Теорема синусов. В любом треугольнике a b c = = sin α sin β sin γ

.

● Теорема косинусов. В любом треугольнике a 2 = b 2 + c 2 − 2bc cos α .

● Формулы площади любого треугольника: S=

aha bhb chc = = 2 2 2 S=

1 ab sin γ ; 2

S = pr

;

abc 4R

;

S=

S=

p ( p − a )( p − b )( p − c )

;

– формула Герона.

Медиана, биссектриса, высота треугольника:

2b 2 + 2c 2 − a 2 4

;

bc((b + c) 2 − a 2 ) (b + c) 2

;

ma2 =

la2 =

ha2 =

4 p( p − a)( p − b)( p − c ) a2

.

Высоты и стороны треугольника:

ha : hb : hc =

1 1 1 : : . a b c

● Прямоугольный треугольник:

S=

1 1 ab = hc (∠C = 90°) . 2 2

Теорема Пифагора: c 2 = a 2 + b 2 (∠C = 90°) ; R=

c = mc 2

;

ac : a = a : c bc : b = b : c bc : h = h : ac .

● Равносторонний треугольник (a – сторона): h=

a 3 2

;

R=

a 3 3

;

S=

R = 2r

;

r=

a2 3 4

a 3 6

;

.

● Квадрат (а – сторона квадрата; d – диагональ; R – радиус описанной окружности; r – радиус вписанной окружности): S = a2 =

R=

a 2 1 d= 2 2

;

1 2 d ; P = 4a ; 2

d =a 2

;

r=

1 a. 2

● Параллелограмм (a, b, c – смежные стороны; h – высота, проведенная к основанию; α – угол между сторонами а и в; d1 , d 2 – диагонали; ϕ – угол между диагоналями): S = aha ; S = bhb ; S = ab sin α;

S=

1 d1d 2 sin ϕ ; 2

P = 2 (a + b) ;

d12 + d 22 = 2 (a 2 + b 2 ) .

● Ромб: S = ah; S = a 2 sin α;

S=

d1 = 2a cos

α 2

1 d1 d 2 ; 2

;

d 2 = 2a sin

α 2

;

d12 + d12 = 4a 2 ;

r=

1 1 h, r = a sin α ; 2 2

P = 4a .

● Трапеция: S=

S=

a+b h; 2

1 d1d 2 sin ϕ ; 2

– средняя линия MN =

1 (a + b ) . 2

● Правильный многоугольник (n сторон): – центральный угол α = 360 : n ;

– внешний угол

β = 360 : n ;

– внутренний угол γ = 180 − β ;

an = 2 R 2 − r 2 = 2 R sin

R=

S=

an

α 2 sin 2

;

r=

α α = 2r tg 2 2

an 2 tg

α 2

;

;

α 1 α 1 1 nan r = nr 2 tg = nR 2 sin α = na n2 ctg 2 2 2 4 2

.

● Длина окружности радиуса R L = 2πR

.

● Длина дуги окружности радиуса R с центральным углом дианах):

L = 2πR

α° ; L = Rβ . 360

● Свойства хорд, секущих и касательной: BS ⋅ ES = CS ⋅ DS

MB ⋅ MC = MD ⋅ ME ;

MA2 = MB ⋅ MC = MD ⋅ ME .

● Площадь круга радиуса R:

;

α°

(в градусах) или

β

(в ра-

S = πR 2 ;

d2 4

;

Cd 4

.

S =π

S=

● Площадь сектора круга радиуса R с центральным углом α° (в градусах) или β (в радианах): S = πR 2 ⋅

1 α° ; S = R 2β . 360° 2

● Призма (Sосн – площадь основания; h – высота; кулярного сечения):

P⊥

– периметр перпенди-

V = S осн h ; S полн = 2 S o + S бок ; S бок = P⊥ l .

Прямая призма: S бок = Po l

(l = h ) .

● Параллелепипед: S полн = 2 (ab + bc + ac ) ;

V = abc ;

d 2 = a 2 + b2 + c2 .

● Куб (a – ребро; V – объем; S – площадь боковой поверхности; h – высота; R – радиус описанной сферы; r – радиус вписанной сферы): S = 6a 2 ;

R=

a 3 2

r=

a 2

;

;

h=a. ● Пирамида (Sосн – площадь основания; h – высота): V=

1 1 S осн h; V = πR 2 h. 3 3

Правильная (Po – периметр основания; k – апофема): S бок

пирамида

1 Po k 2

.

● Усеченная пирамида (S1, S2 – площади оснований; α – двугранный угол при ребре нижнего основания):

(

1 V = h S1 + S1S 2 + S 2 3

);

S бок ( S1 − S 2 ) : cos α .

● Тетраэдр (a – ребро; V – объем; S – площадь боковой поверхности; H – высота; R – радиус описанной сферы; r – радиус вписанной сферы): V=

a3 2 12

;

S = a2 3 ;

a 6 4

;

r=

R=

H=

a 6 3

a 6 12

;

.

Правильный тетраэдр: V=

R=

a3 2 12

3 H 4

;

;

r=

S полн = a 2 3

1 H 4

;

H=

;

a 2 3

.

● Цилиндр (Sосн – площадь основания; h – высота; R – радиус основания): V = S осн h = πR 2 h ; S бок = 2πRh ;

S полн = 2πR 2 + 2πRh .

● Конус (l R – радиус основания; h – высота):

– S бок = πRl ;

S полн = πR ( R + l ) ; 1 V = πR 2 h . 3

● Усеченный конус (h – высота; R и r – радиусы оснований): S бок = πl ( R + r ) ;

S полн = S бок + π( R 2 + r 2 ) ; 1 V = πh( R 2 Rr + r 2 ) . 3

● Шар:

V=

4 3 πR ; 3

S сферы = 4πR 2 = πd 2 .

● Шаровой сектор:

S = πR( 2h + a) ;

V=

2πR 2 h 3

.

образующая;

● Шаровой сегмент:

a 2 = h ( 2 R − h) ;

S бок 2πRh = π(h 2 + 2a 2 ) ;

h  V = πh 2  R −  ; 3 

(

)

(

S полн = π 2 Rh + a 2 ; S полн = π h 2 + 2a 2

).

4. ГРАФИКИ НЕКОТОРЫХ ЭЛЕМЕНТАРНЫХ ФУНКЦИЙ ● Линейная функция у = ах + b:

Графиком этой функции является прямая линия. Функция возрастает при а > 0 и убывает при а < 0. Оси координат пересекаются прямой в точках A(–b/a; 0) и B(0; b). В случае b = 0 получаем прямую пропорциональность у = ах. График функции проходит через начало координат. ● Квадратичная функция у = ах2 + bх + с:

Графиком функции является парабола с осью симметрии, параллельной оси ординат. При а > 0 ветви параболы направлены вверх, при а < 0 – вниз. Ось ординат пересекается кривой в точке В(0; с). Вершина параболы С имеет координаты

 − b 4ac − b 2   . , 4a   2a

ресечения параболы с осью Ох определяют по формуле х1,2 =

Абсциссы x1, x2 точек пе-

− b ± b 2 − 4ac 2a

. Величины х1 и х2

являются корнями квадратного уравнения ax2 + bx + c = 0 в том случае, когда оно имеет решения на множестве действительных чисел. ● Многочлен третьей степени y = ax3 + bx2 + cx + d:

Графиком функции является кубическая парабола. Поведение функции зависит от знаков а и ∆ = 3ас – b2. В случае ∆ ≥ 0 функция возрастает при а > 0 и убывает при а < 0. Если же ∆ < 0, то функция имеет одну точку максимума и одну точку минимума. Кубическая парабола имеет одну точку перегиба K. Ось ординат пересекается кривой в точке В(0; d). Абсциссы точек максимума и минимума x4 и х5 определяют по формуле гиба х6 равна таким, что tg

 − b  . Касательная    3a  α= ∆ . 3a

−b± −∆ 3a

. Абсцисса точки пере-

к графику в точке перегиба наклонена к оси Ох под углом α

● Степенная функция у = ахn (n > 1 – целое):

Графиком функции является парабола n-го порядка, которая проходит через точки О(0; 0) и А(1; а) и касается оси Ох в начале координат. При n четном график функции симметричен относительно оси Оу и в начале координат имеет минимум при а > 0 и максимум при а < 0. При n нечетном график функции симметричен относительно начала координат, которое является точкой перегиба графика.

ВЫСШАЯ МАТЕМАТИКА

1. АНАЛИТИЧЕСКАЯ ГЕОМЕТРИЯ НА ПЛОСКОСТИ ●

d = ( x2 − x1 )2 + ( y2 − y1 )2

●

x=

x1 + λx2 y + λ y2 , y= 1 1+ λ 1+ λ

M 2 ( x2 ; y2 )

●

в отношении

Ax + By + C = 0

– расстояние между точками

и

M 1 ( x1 ; y1 )

M 2 (x2 ; y 2 ).

– координаты точки, делящей отрезок с концами

– общее уравнение прямой ( A, B, C – любые вещественные числа, k

● осях ● ● ● ●

– уравнение прямой, проходящей через точки

A2 + B 2 ≠ 0) .

( b – величина отрезка, отсе-

● y − y1 = k ( x − x1 ) – уравнение прямой с угловым коэффициентом точку M 1( x1 ; y1 ) . y − y1 x − x1 = y2 − y1 x2 − x1

и

λ = M 1M : MM 2 .

● y = kx + b – уравнение прямой с угловым коэффициентом каемого прямой по оси Oy ).

●

M 1 ( x1 ; y1 )

k

M 1 ( x1 ; y1 )

, проходящей через

и

M 2 ( x2 ; y2 ) .

x y + = 1 – уравнение прямой в отрезках ( a , b – величины отрезков, отсекаемых прямой на a b Ox и Oy ). Ax0 + Bx0 + C – расстояние от точки M 0 ( x0 ; y0 ) до прямой Ax + By + C = 0 . d= A2 + B 2 k −k tg ϕ = 2 1 – формула вычисления одного из углов между прямыми y = k1 x + b1 и y = k 2 x + b2 . 1 + k1k 2

x2 y 2 + = 1 – каноническое уравнение эллипса ( a , b – полуоси). a2 b2 x2 y 2 − = 1 – каноническое уравнение гиперболы. a2 b2 y 2 = 2 px , y 2 = −2 px – каноническое уравнение параболы с осью

● симметрии раметр). ● Уравнение окружности радиуса R с центром в точке ( x0 , y0 ) : ( x − x0 ) 2 + ( y − y0 ) 2 = R 2 .

Ox

( p > 0 – па-

2. АНАЛИТИЧЕСКАЯ ГЕОМЕТРИЯ В ПРОСТРАНСТВЕ ●

X = x2 − x1 , Y = y2 − y1 , Z = z2 − z1

A ( x1 ; y1 ; z1 )

●

●

– выражение координат вектора

AB

через координаты точек

и B ( x2 ; y2 ; z2 ) .

a = X 2 +Y 2 + Z2

– выражение длины вектора

d = ( x2 − x1 )2 + ( y2 − y1 )2 + ( z2 − z1 )2

a = {X ; Y ; Z }

через его координаты.

– расстояние между точками

M1( x1; y1; z1 )

и

M 2 ( x2 ; y2 ; z2 ) .

●

a ⋅ b = a ⋅ b cos ϕ

– определение скалярного произведения векторов

a

и

b

(ϕ – угол между

векторами).

●

a ⋅ b = X 1 X 2 + Y1Y2 + Z1Z 2

– выражение скалярного произведения векторов b = {X 2 ; Y2 ; Z 2 } через их координаты.

●

cos ϕ =

●

X 1 X 2 + Y1Y2 + Z1Z 2 X 12 + Y12 + Z12 ⋅ X 22 + Y22 + Z 22

Ax + By + Cz + D = 0

a = {X 1 ; Y1 ; Z1}

и

– выражение угла между векторами.

– общее уравнение плоскости ( A , B , C – любые вещественные числа,

A + B + C ≠ 0 ). 2

2

●

2

d=

Ax0 + By0 + Cz0 + D A2 + B 2 + C 2

x − x0 y − y0 z − z0 = = l m n a = {l ; m ; n} , проходящей

●

– расстояние от точки

M 0 ( x0 ; y0 ; z0 )

до плоскости

Ax + By + Cz + D = 0 .

– каноническое уравнение прямой с направляющим вектором через точку

M 0 ( x0 ; y0 ; z0 ) .

– параметрические уравнения прямой.

●

x = x0 + lt , y = y0 + mt , z = z0 + nt

●

x2 y2 z 2 + + =1 a2 b2 c2

– каноническое уравнение эллипсоида ( a , b , c – полуоси).

●

x2 y2 z 2 + − =1 a2 b2 c2

– каноническое уравнение однополосного гиперболоида.

●

x2 y2 z 2 + − = −1 a 2 b2 c2

●

x2 y 2 + =z 2 p 2q

– каноническое уравнение двуполосного гиперболоида.

– каноническое уравнение эллиптического параболоида (p > 0, q > 0 – пара-

метры). ●

x2 y2 − =z 2 p 2q

●

x2 y 2 z 2 + − =0 a 2 b2 c2

– каноническое уравнение гиперболического параболоида. – каноническое уравнение конуса второго порядка. 3. ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЕ ИСЧИСЛЕНИЕ ФУНКЦИЙ ОДНОЙ ПЕРЕМЕННОЙ

sin x =1 x

– первый замечательный предел.

●

lim

●

1 x lim 1 +  = e x →∞ x

x →0

– второй замечательный предел.

●

f ′( x0 ) = lim

●

dy = f ′( x0 ) dx

∆x→0

f ( x0 + ∆x ) − f ( x0 ) ∆x

– определение производной функции

– дифференциал функции f ( x ) в точке

y = f ( x)

в точке

x0 .

x0 .

● Производные простейших элементарных функций: – правила дифференцирования суммы, разности, произведения и частного 1) (u ± v )′ = u′ ± v′ ; 2) (uv )′ = u′v + uv′ ; 3)

′  u  u ′v − uv′ , v ≠ 0;   = v2 v

– производная постоянной функции y = f ( x ) = C ⇒ y′ = 0 ;

(Cu )′ = Cu′ ;

– производная степенной функции

( x )′ =  x

(x n )′ = nx n−1 ;

1 2

′  = 1  2 x

;

′ ′ 1 1   = x −1 = − 2 ; x x  

( )

– производная показательной функции

(e )′ = e ;

(a x )′ = a x ln a ;

x

x

– производная логарифмической функции (log a x )′ =

1 x ln a

(ln x )′ =

;

1 x

.

● Производные тригонометрических функций: (sin x )′ = cos x ;

(arcsin x )′ =

(cos x )′ = − sin x ;

(arccos x )′ = −

1 1 − x2 1

;

1 − x2

;

1 1 ; = sec 2 x ; (arctg x )′ = cos 2 x 1 + x2 1 1 (ctg x)′ = − 2 = −cosec2 x ; (arcctg x )′ = − 1 + x2 sin x

( tg x )′ =

● y′(t0 ) = f ′( x0 ) ϕ′(t0 ) – правило дифференцирования сложной функции здесь x0 = ϕ (t 0 ) .

y = f [ϕ (t )]

в точке

t0 ;

● Уравнение касательной к графику функции у = f (x) в точке ( x0 , y0 ) : ●

ϕ′ ( y0 ) =

1 f ′( x0 )

– правило дифференцирования обратной функции

● (uv)( n ) = u (n )v + nu ( n−1)v′ + n(n − 1) u ( n−2)v′′ + ... + 1⋅ 2

+ uv ( n )

y − y0 = f ′( x0 )( x − x0 ) .

x = ϕ( y)

в точке

y0 = f ( x0 ) .

– формула Лейбница.

● Первообразная F(x) функции f (x) F ′( x) = f ( x) .

Неопределенный интеграл – это общее выражение для всех первообразных функций от данной функции f (x): F ( x) + C = ∫ f ( x)dx . ● Основное свойство неопределенного интеграла

(∫ f ( x)dx)′ = f ( x) . ● Основные правила интегрирования:

∫ k ⋅ f ( x)dx = k ⋅ ∫ f ( x)dx ;

●

f (b ) − f ( a ) = f ′(c ) b−a

●

f (b ) − f (a ) f ′(c ) = g (b ) − g (a ) g ′ (c )

●

f ( x ) = f (a ) +

+ ... +

∫ f ( x) + g ( x) = ∫ f ( x)dx + ∫ g ( x)dx . – формула Лагранжа;

– формула Коши;

f ( x ) = f (0 ) +

+

a=0

c ∈ (a , b ) .

f ′ (a ) f ′′ ( a ) (x − a) + ( x − a )2 + 1! 2!

f (n ) (a ) f ( n +1) (ξ ) ( x − a )n + ( x − a )n +1 (n + 1)! n!

● При

c ∈ (a , b ) .

– формула Тейлора;

получаем формулу Маклорена

f ′ (0 ) f ′′ (0 ) 2 f ( n ) (0 ) ( n ) x+ x + ... + x + 1! 2! n!

f ( n +1) (0 ) ( n +1) x . ( n + 1)!

● Свойства определенного интеграла a

∫ f ( x)dx = 0 ; a

ξ ∈ (a , x ) .

b

∫ a

c

b

a

c

f ( x)dx = ∫ f ( x) dx + ∫ f ( x)dx

b

b

a

a

;

∫ k ⋅ f ( x)dx = k ⋅ ∫ f ( x)dx ;

b

b

b

a

a

a

∫ ( f ( x) + g ( x))dx = ∫ f ( x)dx + ∫ g ( x)dx ;

b

1

pb + q

∫ f ( px + q)dx = p ∫ f (t )dt . pa + q

a

Если f (x) четная, то a

a

−a

0

∫ f ( x)dx = 2∫ f ( x)dx .

Если f (x) нечетная, то a

∫ f ( x)dx = 0 .

−a

● Неопределенный и определенный интегралы: табличные интегралы:

∫x

α

dx =

x α +1 + C (α ≠ −1); α +1

∫

dx = ln x + C ; x

ax

∫ a dx = ln a + C (0 < a ≠ 1); ∫ e dx = e x

x

x

+ C;

∫ sin x dx = − cos x + C ; ∫ cos x dx = sin x + C; dx

∫ sin 2 x = −ctg x + C ; dx

∫ cos2 x = tg x + C; ∫ ∫

dx 2

a −x dx

2

= arcsin

x + C; a

= arcsin x + C ; 1 − x2 dx ∫ 1 + x 2 = arctg x + C ; dx 1 x ∫ a 2 + x 2 = a arctg a + C ; dx 1 x−a ∫ x 2 − a 2 = 2a ln x + a + C (a ≠ 0); dx 1 x −1 ∫ x 2 − 1 = 2 ln x + 1 + C; dx 1 x ∫ x2 + a2 = a arctg a + C (a ≠ 0); dx ∫ x2 + 1 = arctg x + C; dx 2 ∫ x 2 ± k = ln x + x ± k + C ; dx 2 ∫ x2 ± 1 = ln x + x ± 1 + C

● ∫ f ( x ) d x x=ϕ(t ) = ∫ f [ϕ(t )]ϕ′(t ) dt – формула замены переменной в неопределенном интеграле; b

● ∫ f ( x ) dx = ∫ f [ϕ(t )]ϕ′(t ) dt – формула замены переменной в определенном интеграле;

ϕ(α) = a ,

a

ϕ(β) = b ;

● ∫ u( x)v′( x) dx = u( x)v( x) − ∫ v( x) u′( x ) dx – формула интегрирования по частям в неопределенном интеграле; b

b

a

a

● ∫ u dv = u v ba − ∫ v du – формула интегрирования по частям в определенном интеграле. b

● ∫ f ( x ) dx = f (c )(b − a ) – формула среднего значения;

c ∈ [a , b] .

a

b

● ∫ f ( x ) dx = F (b ) − F (a ) = F ( x ) ba – формула Ньютона-Лейбница. a

●

b

s = ∫ f ( x ) dx

– площадь криволинейной трапеции

a

0 ≤ y ≤ f ( x ), a ≤ x ≤ b .

●

β

s = ∫ ψ (t ) ϕ′(t ) dt

– площадь криволинейной трапеции, верхняя граница которой задана па-

α

раметрически: ●

x = ϕ (t ) , y = ψ (t ) , α ≤ t ≤ β .

β

s=

1 2 ρ (ϕ) dϕ 2 ∫α

– площадь криволинейного сектора, ограниченного кривой, заданной в по-

лярных координатах: ●

b

L = ∫ 1 + ( f ′( x ))2 dx

ρ = ρ (ϕ ) , α ≤ ϕ ≤ β .

– длина дуги кривой, заданной уравнением

y = f ( x) , a ≤ x ≤ b .

a

●

β

–

L = ∫ (ϕ′(t ))2 + (ψ′(t ))2 dt

длина

дуги

кривой,

заданной

параметрически:

α

x = ϕ (t ) , y = ψ (t ) , α ≤ t ≤ β .

●

β

L = ∫ (ρ(ϕ))2 + (ρ′(ϕ))2 dϕ

– длина дуги кривой, заданной в полярных координатах:

ρ = ρ ( ϕ) ,

α

α≤ϕ≤β .

●

b

V = π ∫ f 2 ( x ) dx

– объем тела вращения вокруг оси Ox криволинейной трапеции

0 ≤ y ≤ f ( x),

a

a≤ x≤b.

●

b

– площадь поверхности вращения вокруг оси Ox криволинейной

P = 2π ∫ f ( x ) 1 + ( f ′ ( x ))2 dx a

трапеции

0 ≤ y ≤ f ( x), a ≤ x ≤ b .

● Площадь криволинейной трапеции:

b

S = ∫ f ( x) dx a

b

S = ∫ − f ( x) dx a

b

S = ∫ f ( x) dx a

b

S = ∫ ( f (x ) − g (x )) dx a

● Длина кривой: b

l = ∫ 1 + ( f ′(x ))2 dx a

● Площадь поверхности вращения: S= b

= 2π ∫ f (x ) 1 + ( f ′(x )) dx a

● Объем тела вращения: b

V = π ∫ ( f (x ))2 dx a

2

4. ПОНЯТИЕ О ВЕКТОРАХ И СКАЛЯРАХ. ВЕКТОРНАЯ АЛГЕБРА ● Векторной величиной, или вектором (в широком смысле), называется всякая величина, обладающая направлением. Скалярной величиной, или скаляром, называется величина, не обладающая направлением.

A

r B a

● Векторы могут обозначаться как двумя прописными буквами, так и одной строчной с чертой или стрелкой, либо выделяться жирным шрифтом, например: a = AB, a = AB или a = AB .

● Векторы, лежащие на параллельных прямых (или на одной и той же прямой), называются коллинеарными. Коллинеарные векторы могут иметь одно и то же направление (равнонаправленные векторы) или противоположные. ● Сложение векторов по правилу треугольников. Суммой векторов а и b называется третий вектор с, получаемый следующим построением: из произвольного начала О строим вектор равный а; из точки L, OL , LM , равный b. Вектор как из начала, строим вектор с = OM есть сумма векторов а и b.

● Сложение векторов по правилу параллелограмма. Если слагаемые а и b не коллинеарны, то сумму а + b можно найти следующим построением: из любого начала О строим векторы OA = а и OB = b; на отрезках ОА, ОВ строим параллелограмм ОАСВ. Вектор диагонали OC = с есть сумма векторов а и b (так как AC = OB = b и OC = OA + AC ). Обозначение: a2 – a1. ● Вычитание векторов. Вычесть вектор a1 (вычитаемое) из вектора а2 (уменьшаемое) значит найти новый вектор х (разность), который в сумме с вектором а1 дает вектор а2. Отсюда следует, что вычитание векторов есть действие, обратное сложению. Из определения вытекает такое построение: из произвольного начала О строим векторы OA1 = a1, OA2 = a2. Вектор А1 A2 (проведенный из конца вычитаемого вектора к концу уменьшаемого) есть разность a2 – a1: А1 A2

=

OA2

–

OA1 .

Другое построение. Чтобы построить разность a2 – a1 векторов a2 и a1, можно взять сумму векторов a2 и –a1, т.е. a2 – a1 = a2 + (–a1). ● Умножение вектора на число. Умножить вектор a (множимое) на число х (множитель), значит построить новый вектор (произведение), модуль которого получается умножением модуля вектора а на абсолютное значение числа х, а направление совпадает с направлением вектора а или противоположно ему, смотря по тому, положительно число х или отрицательно. Если же х = 0, то произведение есть нуль-вектор. Обозначение: ах или ха. ● Деление вектора на число. Разделить вектор а на число х значит найти такой вектор, который, будучи умножен на число х, даст в произведении вектор а.

Обозначение: a : х или Вместо деления

a x

a x

.

можно выполнить умножение а ×

1 x

.

● Скалярным произведением вектора а на вектор b называется произведение их модулей на косинус угла между ними. ∧

ab = |a| ⋅ |b| ⋅ cos ( a, b ). ● Векторным произведением вектора a (множимое) на не коллинеарный с ним вектор b (множитель) называется третий вектор с (произведение), который строится следующим образом:

1) его модуль численно равен площади параллелограмма (AOBL на чертеже), построенно∧

го на векторах a и b, т.е. он равен |a| ⋅ |b| ⋅ sin ( a, b ); 2) его направление перпендикулярно к плоскости упомянутого параллелограмма; 3) при этом направление вектора с выбирается (из двух возможных) так, чтобы векторы а, b, с составляли правую систему. • Прямоугольная система координат в пространстве. Три взаимно перпендикулярные оси OX, OY, OZ, проходящие через некоторую точку О, образуют прямоугольную систему координат. Точка О называется началом координат, прямые OX, OY, OZ – осями координат (OX – ось абсцисс; OY – ось ординат; OZ – ось апликат), а плоскости XOY, YOZ, ZOX – координатными плоскостями. Какой-либо отрезок UV принимается за единицу масштаба для всех трех осей (см. рис. ниже). Отложив на осях OX, OY, OZ в положительном направлении отрезки ОА, ОВ, ОС, равные единице масштаба, получим три вектора OA , OB , OC . Они называются основными векторами и обозначаются соответственно i, j, k. • Правая и левая системы координат.

Положительные направления на осях принято выбирать так, чтобы поворот на 90°, совмещающий положительный луч ОХ с лучом ОY, казался происходящим против часовой стрелки, если наблюдать его со стороны луча OZ. Такая система координат называется правой. Иногда пользуются и левой системой координат. В ней упомянутый поворот совершается по часовой стрелке.

• Правая и левая системы трех векторов. Пусть a, b, с – три (ненулевые) вектора, не параллельные одной плоскости и взятые в указанном порядке (т.е. а – первый вектор, b – второй и с – третий.) Приведя их к общему началу О, получим три вектора OA , OB , OC , не лежащие в одной плоскости. Система трех векторов a, b, с называется правой, если поворот вектора OA , совмещающий его по кратчайшему пути с вектором OB , совершается против часовой стрелки для наблюдателя, глаз которого помещается в точке С. Если же упомянутый поворот совершается по часовой стрелке, то система трех векторов a, b, с называется левой.

ПОГРЕШНОСТИ ИЗМЕРЕНИЙ

1. СВЕДЕНИЯ ОБ ИЗМЕРЕНИЯХ Измерить какую-либо величину – значит узнать, сколько раз заключается в ней однородная величина, принятая за единицу меры. Измерения проводятся с помощью соответствующих приборов, которые выбираются в соответствии с желаемой точностью измерений и устанавливаются в соответствии с рекомендациями по их нормальной технической эксплуатации. Следует исключать влияние внешних факторов на показания приборов. После установки приборов необходимо выполнить ряд контрольных измерений. Процесс измерения состоит из наблюдения и отсчета. Отсчет – считывание результата измерения со шкалы прибора или цифрового табло. Каждый результат измерений имеет свою ошибку (погрешность). Причины появления ошибок могут быть различными: неправильные или неточные показания приборов; влияние внешних условий; несовершенство наших органов чувств и др. Таким образом, вместо истинного значения какой-либо величины µ мы всегда получаем лишь ее приближенное значение x. Следует научиться оценивать степень, характер этого приближения, т.е. точность, которая характеризует одновременно два вида ошибок: рассеяние результатов измерения вследствие случайных ошибок (воспроизводимость) и систематические ошибки (правильность). Воспроизводимость измерения определяется отклонением повторных результатов измерения относительно их среднего значения и обуславливается наличием случайных ошибок. Правильность измерения характеризуется величиной систематической ошибки. Результаты измерения правильны, если они не искажены систематической ошибкой и тем правильней, чем меньше эта ошибка. Правильность измерений оценивается при помощи эталонов. Следует отметить, что хорошая воспроизводимость не доказывает еще правильности результатов измерения. Например, при пятикратном измерении силы тока в цепи, стрелка прибора всегда устанавливается против одного и того же деления – 3A, но так как шкала прибора была плохо пропечатана, в журнале наблюдений ошибочно записали показания 8A, приняв цифру 8 за 3. Ясно, что полученный результат неправильный, воспроизводимость же хорошая. 2. КЛАССИФИКАЦИЯ ОШИБОК По своему характеру ошибки делятся на систематические, случайные и промахи.

Систематические ошибки вызваны одной или несколькими причинами, действующими по определенным законам. К числу этих обычно относят инструментальные, ошибки метода, индивидуальные и другие. Систематические ошибки бывают постоянные и переменные. Появление первых обуславливается постоянно действующими причинами, например, дефектностью измерительной аппаратуры. Переменные систематические ошибки вызываются причинами, изменяющимися определенным и закономерным образом, например, равномерным изменением температуры. Можно либо исключить систематические ошибки, либо ввести в расчет соответствующие поправки, которые находят опытным путем. Случайные ошибки – это ошибки измерения, применяющие при повторных измерениях одной и той же величины в тех же условиях различные положительные и отрицательные значения, не зависящие друг от друга. Исключить случайные ошибки при измерении нельзя, однако применение метода теории ошибок позволяет более точно установить возможную ошибку окончательного результата измерений. Различают абсолютную и относительную ошибки. Абсолютная ошибка – разница в абсолютных цифрах между истинным или, точнее, наиболее достоверным значением определяемой величины и полученным результатом, выраженная в единицах измерения величины. Относительная ошибка – отношение абсолютной ошибки к истинному или среднему значению измеряемой величины, выраженное в процентах. Относительная ошибка дает более наглядное представление о точности измерений. Промахи (грубые ошибки) связаны с неверными отсчетами или с недостаточной тщательностью в работе. При обработке результатов измерений эти данные отбрасывают. В дальнейшем будем считать систематические ошибки и промахи устраненными, и рассматривать только случайные ошибки. 3. ОШИБКИ ПРЯМЫХ РАВНОТОЧНЫХ ИЗМЕРЕНИЙ В метрологии измерения делятся на прямые и косвенные. При прямых (непосредственных) измерениях числовое значение измеряемой величины x сразу получается из показаний прибора, при помощи которого выполняется данное измерение. Например, длина стержня при отсчете по шкале линейки, его масса – по шкале весов. Результат каждого прямого измерения включает случайную ошибку, которая зависит от большего числа случайных факторов. Если отклонения, вызываемые этими факторами, по абсолютной величине меньше чувствительности прибора, то они не обнаруживаются; при многократных измерениях одной и той же величины результаты получаются одинаковые, хотя ошибка и не равна нулю. В этом случае (как и при однократных измерениях) критерием точности измерения является цена наименьшего деления шкалы прибора или ее половина. Если же отклонения, вызванные случайными факторами, сравнимы по абсолютной величине с чувствительностью прибора, то они обнаруживаются приборами и при n измерениях одной и той же величины получаются результаты x1, x2, …, xп, которые могут отличаться друг от друга в приделах чувствительности данных измерений. Среднее арифметическое из этих результатов, т.е. x=

x1 + x2 + K + xn 1 n = ∑ xi n i =1 n

(1)

есть величина, наиболее близкая к истинному значению, называемая средним значением. Отсюда следует, что каждое физическое измерение должно быть повторено несколько раз. Разности ∆x1; ∆x2; ∆x3; …, ∆xп между средним значением x измеряемой величины и значениями x1, x2, x3, …, xп полученными при отдельных измерениях, т.е.

∆x1 = x − x1 ;

∆x2 = x − x2 ;

∆x3 = x − x3 ;

∆xn = x − xn

называются абсолютными ошибками и могут быть и положительными и отрицательными. Для определения средней абсолютной ошибки результата берут среднее арифметическое абсолютных значений (модулей) отдельных ошибок, т.е.

∆x =

x − x1 + x − x2 + x − x3 + ... + x − xn n

=

1 n ∑ ∆xi . n 1

(2) Отношения

∆x3 ∆x1 ∆x2 , , , x1 x2 x3

…,

∆xn , xn

называются относительными ошибками отдельных из-

мерений. Отношение средней абсолютной ошибки результата к его среднему значению дает среднею относительную ошибку результата измерений: E=

∆x x

.

(3)

Относительные ошибки принято выражать в процентах: E=

∆x ⋅ 100 % . x

Истинное значение измеряемой величины µ = x ± ∆x

(4)

надо понимать так, что истинное значение измеряемой величины находится в интервале x − ∆x < µ < x + ∆x .

Если точность прибора такова, что при любом числе измерений получается одно и то же число, лежащее где-то между делениями шкалы, то приведенный метод оценки погрешности неприменим. В этом случае измерение производится один раз и результат измерения записывается так: xист = xср ± ∆xпр ,

где xист – искомый результат измерения; xср – средний результат, равный среднему арифметическому из двух значений, соответствующих соседним делениям шкалы, между которыми заключено остающееся неизвестным истинное значение измеряемой величины; ∆xпр – приборная погрешность (предельная), равная половине цены деления шкалы прибора. Если в работах даются значения некоторых величин, измеренных заранее, то в этих случаях абсолютную погрешность принимают равной ее предельной величине, т.е. равной половине единицы наименьшего разряда, представленного в числе. Например, если дана масса тела m = 524,3 г, то ∆m = 0,05 г, следовательно, M = (524,3 ± 0,05) г.

4. ПОГРЕШНОСТЬ КОСВЕННЫХ ИЗМЕРЕНИЙ В случаях, когда физическая величина не может быть измерена непосредственно, прибегают к косвенным измерениям. Измерения называются косвенными, если уравнение измерения имеет вид z = f (x1, x2, x3 … a, b),

(5)

где x1, x2, x3 – результаты прямых измерений; a, b – физические константы и постоянные приборов; z – значения измеряемой величины в соответствующих единицах. В этом случае средняя абсолютная ошибка ∆z может быть найдена по правилам дифференцирования. Если знак дифференциала заменить значком ошибки ∆ и выбрать знаки (+, –) таким образом, чтобы величина ошибки была максимальной, т.е. dz =

∂z ∂z ∂z dx1 + dx2 + + K + ∆a + ∆b ∂x1 ∂x2 ∂x3

(6)

∆z =

∂z ∂z ∂z ∆x1 + ∆x2 + ∆x 3 + K + ∆a + ∆b . ∂x1 ∂x2 ∂x3

(7)

и

Относительная ошибка находится по формуле (3), т.е.

Ε=

∆z z

, а так как дифференциал на-

турального логарифма d (ln z ) =

dz z

, то

∆ (ln z ) =

∆z z

(8)

или Ε=

∆z = ∆ (ln z ) . z

(9)

Таким образом, относительная ошибка результата равна полному дифференциалу натурального логарифма функции, определяющей зависимость данной величины от измеряемых величин. При вычислении надо брать сумму абсолютных значений дифференциалов всех членов логарифма (все частные ошибки складываются) с заменой значков d значком ∆. Относительную ошибку измерения надо вычислять в такой последовательности: а) прологарифмировать расчетную формулу; б) найти от логарифма полный дифференциал; в) если ошибка отдельных измерений входит в результат дифференцирования несколько раз, то надо сгруппировать все члены, содержащие одинаковый дифференциал и выражения в скобках, стоящие перед дифференциалом, взять по модулю; знак d заменить на знак ∆; знаки (+, –) выбрать так, чтобы абсолютная величина относительной ошибки была максимальной. Выполнив все измерения и вычисления записывают окончательный результат в виде ∆x . µ = x ± ∆x; Ε = x

Однако следует отметить, что и в этом случае информация о точности измерения не является полной, так как доверительный интервал в формуле (4) не является исчерпывающей характеристикой точности результата. Для того чтобы доверительный интервал имел конкретный смысл, нужна количественная характеристика его достоверности, показывающая, насколько можно быть уверенным в том, что истинное значение измеряемой величины окажется в пределах доверительного интервала. Такой характеристикой является доверительная вероятность, показывающая вероятность того, что среднее значение x отличается от истинного

значения не более чем на ∆x . Она равна доле результатов однотипных серий измерений, попадающих в пределы доверительного интервала, т.е. отличающихся от истинного значения не более, чем на ∆x. Доверительную вероятность обозначают α или w. При оценке прямых измерений α можно определить по формуле α = 1 − (1 / 2) n −1 ,

(10)

где n – число измерений. Окончательную запись результата делают после округления погрешности, затем результата x , так, чтобы его последняя значащая цифра соответствовала значащей цифре погрешности, например, вместо x = 38,72 ± 4,3; E = 0,1, необходимо записать: x = 39 ± 4; E = 0,1; α = 0,94 при n = 5. Более строго обработка результатов эксперимента, определение случайных погрешностей, доверительного интервала, вероятности тому подобные проводится на основе математической статистики, считая возможным применение закона нормального распределения случайных ошибок. 5. ОЦЕНКА ТОЧНОСТИ И ПРАВИЛЬНОСТИ ПРИ МАЛОМ ЧИСЛЕ ИЗМЕРЕНИЙ В лабораторном практикуме имеют дело не с генеральной совокупностью, а с небольшим числом измерений (2 ≤ n ≤ 10). Для расчета точности измерений в этом случае пользуются методами математической статистики, разработанной для малого числа измерений. При этом полученные результаты рассматривают как случайную выборку из некоторой гипотетической генеральной совокупности. Оценку точности измерений и правильности производят с помощью следующих критериев. Выборочное среднее – среднее арифметическое (1). Единичные отклонения – отклонения отдельных измерений от среднего арифметического (абсолютная ошибка единичного измерения) εi = x − xi .

(14)

Алгебраическая сумма одиночных отклонений равна нулю: ∑ εi = 0 . Выборочная дисперсия – для n найденных значений

x1 , x2 , x3 , …, xn

случайной величины:

n

S2 =

∑ ( x − xi ) 2 i =1

n −1

.

(15)

Положительное значение корня квадратичного из дисперсии называется средней квадратичной ошибкой отдельного измерения или выборочным отклонением: n

S=

∑ ( x − xi ) 2 i =1

n −1

.

(16)

Коэффициент вариации:

ω=

ε ⋅ 100 % . x

При оценке точности полученных результатов вычисляют также выборочную дисперсию среднего значения (среднего результата): n

S x2 =

∑ ( x − xi ) 2 i =1

n ( n − 1)

.

(17)

Значение корня квадратного из этой величины называется средней квадратичной ошибкой среднего арифметического или стандартным отклонением среднего результата: Sx =

S n

=

∑ (x − xi )2 . n(n − 1)

(18)

Доверительный интервал – при заданной доверительной вероятности зависит от размера выборки, т.е. от количества проведенных опытов. В общем случае граница доверительного интервала при выбранном коэффициенте надежности α выражается уравнением

x − tα ⋅

S n

< µ < x + tα ⋅

S n

или

x − εα < µ < x + εα ,

(19) где

tα

– коэффициент Стьюдента, а

εα

– абсолютная ошибка: ε α = tα

S n

.

(20)

Выражение (20) характеризует точность измерения, т.е. точность приближенного равенстx ≈µ. Из уравнений (19) и (20) следует, что с уменьшением числа измерений n увеличивается доверительный интервал (при той же надежности) или при заданном доверительном интервале уменьшается надежность измерений. По мере увеличения числа измерений величина εα стремится к значению 2σ при α = 0,95 и к значению 3σ при α = 0,97. Следовательно, величина коэффициента Стьюдента tα при большом числе измерений t0,95 будет стремиться к 2, а t0,97 – к 3. ва

Иными словами, коэффициента Стьюдента tα с надежностью α показывает во сколько раз разность между истинным и средним результатами больше стандартного отклонения среднего результата: tα =

µ−x Sx

=

µ−x S

n

.

(21)

Значение

tα

для избранной надежности находят по таблице Стьюдента. Таблица коэффициентов Стьюдента

Число измерений, n

Надежность, α 0,7 0,95

0,4

0,999

2 0,73 2,0 12,7 636,6 3 0,62 1,3 4,3 31,6 4 0,58 1,3 3,2 12,9 5 0,57 1,2 2,8 8,6 6 0,56 1,2 2,6 6,9 7 0,55 1,1 2,4 6,0 8 0,55 1,1 2,4 5,4 9 0,54 1,1 2,3 5,0 10 0,54 1,1 2,3 4,8 Пользуясь соотношениями (19) и (20) и таблицей Стьюдента, можно легко определять доверительные интервалы по выбранной надежности или, наоборот, задавшись определенной точностью, можно рассчитывать tα и по таблице оценить надежность выбранных доверительных интервалов. Кроме того, на основании (21) и таблицы (с. 66) можно установить число параллельных измерений, необходимых для того, чтобы средний результат имел точность не ниже заданной. Относительную ошибку среднего результата (%) вычисляют с надежностью α по формуле εα εα ⋅ 100 % или (22) ⋅ 100 % . µ

x

Таким образом, значения x , x ± εα , S, α полностью определяет точность (воспроизводимость и правильность) измерений. 6. РЕКОМЕНДАЦИИ ПО ПОРЯДКУ ОПЕРАЦИЙ ПРИ ПРЯМЫХ ИЗМЕРЕНИЯХ 1. Результаты каждого измерения записываются в таблицу. 2. Вычисляется среднее значение из n измерений по формуле (1): x=

1 n ∑ xi n i =1

3. Находятся погрешности отдельных измерений по формуле ∆xi = x − xi . 4. Вычисляются квадраты погрешностей отдельных измерений ∆xi2 . 5. Если одно (иди два) измерения резко отличается по своему значению от остальных измерений, то следует проверить, не является ли оно промахом. 6. Определяется средняя квадратичная погрешность результата серии измерений: n

Sx =

∑ ( x − xi ) 2 i =1

n(n − 1)

.

7. Задается значение доверительной вероятности. 8. Определяется коэффициент Стьюдента tα для заданной вероятности α и числа проведенных измерений по таблице (см. с. 66).

9. Находятся границы доверительного интервала (абсолютная погрешность результата измерений) ∆x = tα ⋅ S x . 10. Если величина погрешности результата измерений (п. 9) окажется сравнимой с величиной погрешности прибора, то в качестве границы доверительного интервала следует взять величину ∆x =

tα2 S x2 + (kα 3) δ 2 ; 2

k α = tα

(n → ∞),

где δ – величина погрешности прибора. 11. Окончательный результат записывается в виде x = x ± ∆x . 12. Оценивается относительная погрешность результата серии измерений: E=

∆x ⋅100 % . x

ФИЗИКА

1. ФИЗИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ МЕХАНИКИ 1.1. ЭЛЕМЕНТЫ КИНЕМАТИКИ ● Средняя и мгновенная скорости материальной точки: v =

∆r , ∆t

v=

v =

∆s ; ∆t

dr , dt

где ∆r – элементарное перемещение точки за промежуток времени ∆t; r – радиус-вектор точки; ∆s – путь, пройденный точкой за промежуток времени ∆t. ● Среднее и мгновенное ускорения материальной точки: a =

dv ∆v , a= dt ∆t

.

● Полное ускорение при криволинейном движении: a = aτ + an , a = aτ2 + an2

где

aτ =

dυ dt

– тангенциальная составляющая ускорения;

, an =

υ2 r

ускорения ( r – радиус кривизны траектории в данной точке). ● Путь и скорость для равнопеременного движения: s = υ0t ±

at 2 ; 2

υ = υ0 ± at ,

где

υ0

– начальная скорость.

● Угловая скорость: ω=

dϕ dt

ε=

dω . dt

.

● Угловое ускорение:

– нормальная составляющая

● Угловая скорость для равномерного вращательного движения: ω=

где T – период вращения; мых телом за время t ).

n

ϕ 2π = = 2πn, t T

– частота вращения ( n = N / t , где

N

– число оборотов, совершае-

● Угол поворота и угловая скорость для равнопеременного вращательного движения: ϕ = ω0 t ±

εt2 2

;

ω = ω0 t ± ε t ,

где ω0 – начальная угловая скорость. ● Связь между линейными и угловыми величинами: s = Rϕ ; v = Rω; aτ = Rε ; an = ω2 R ,

где

R

– расстояние от оси вращения. 1.2. ДИНАМИКА МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ И ПОСТУПАТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ ТВЕРДОГО ТЕЛА

● Импульс (количество движения) материальной точки p = mv . ● Второй закон Ньютона (основное уравнение динамики материальной точки): F = ma = m

dv dp = dt dt

.

● Это же уравнение в проекциях на касательную и нормаль к траектории точки: Fτ = maτ = m

dv mv 2 ; Fn = man = = mω2 R dt R

.

● Сила трения скольжения Fтр = fN

где

f

– коэффициент трения скольжения;

N

,

– сила нормального давления.

● Сила трения качения Fтр = f к N / r ,

где f – коэффициент трения качения; r – радиус качающегося тела. ● Закон сохранения импульса для замкнутой системы: n

p = ∑ mi v i = const , i =1

где

n

– число материальных точек (или тел), входящих в систему.

● Координаты центра масс системы материальных точек: xC =

где

mi

Σmi xi ; Σmi

– масса i-й материальной точки;

yC =

Σmi zi Σmi yi ; zC = Σmi Σmi

,

– ее координаты.

xC , yC , zC

● Уравнение движения тела переменной массы (уравнение Мещерского) ma = F + Fp ,

где реактивная сила

dm Fp = −u dt

( u – скорость истечения газов из ракеты).

● Формула Циолковского для определения скорости ракеты m v = u ln 0 , m

где

m0

– начальная масса ракеты. 1.3. РАБОТА И ЭНЕРГИЯ

● Работа, совершаемая постоянной силой, dA = Fdr = Fs ds = Fds cos α ,

где Fs – проекция силы на α – угол между направлениями силы и перемещения.

направление

● Работа, совершаемая переменной силой, на пути s A = ∫ Fs ds = ∫ F cos αds . s

s

● Средняя мощность за промежуток времени ∆t N = ∆A / ∆t

.

● Мгновенная мощность N=

dA dt

, или

N = Fv = Fs υ = Fυ cos α .

● ● ● П = mgh, где g – ускорение свободного падения. ● Сила упругости F = − kx ,

где х – деформация;

k

– коэффициент упругости.

перемещения;

● Потенциальная энергия упругодеформированного тела П = kx 2 / 2 .

● Закон сохранения механической энергии (для консервативной системы): T + П = Е = const .

● Коэффициент восстановления ε = υ′n / υn

где

υ′n

и

υn

,

– соответственно нормальные составляющие относительной скорости тел после и

до удара. ● Скорости двух тел массами

m1

и

m2

υ1′ =

υ′2 =

где

υ1

и

υ2

после абсолютно упругого центрального удара: (m1 − m2 ) υ1 + 2m2υ2 m1 + m2

(m2 − m1 ) υ2 + 2m1υ1 m1 + m2

;

,

– скорости тел до удара.

● Скорость движения тел после абсолютно неупругого центрального удара υ=

m1υ1 + m2 υ2 m1 + m2

.

1.4. МЕХАНИКА ТВЕРДОГО ТЕЛА ● Момент инерции материальной точки J = mr 2 ,

где m – масса точки; r – расстояние до оси вращения. ● Момент инерции системы материальной точки n

J = ∑ mi ri2

,

i =1

где ri – расстояние материальной точки массой mi до оси вращения. В случае непрерывного распределения масс J = ∫ r 2dm . ● Моменты инерции тел правильной геометрической формы (тела считаются однородными; m – масса тела):

Тело

Положение оси вращения

Полый тонкостенный Ось симметрии цилиндр радиусом R Сплошной цилиндр или Ось симметрии диск радиусом R Ось перпендикулярна Прямой тонкий стерстержню и проходит через жень длиной l его середину Ось перпендикулярна Прямой тонкий стерстержню и проходит через жень длиной l его конец Ось проходит через центр Шар радиусом R шара

Момент инерции mR 2

1 mR 2 2 1 ml 2 12 1 2 ml 3 2 mR 2 5

● Теорема Штейнера: J = J C + ma 2 ,

где J C – момент инерции относительно оси, проходящей через центр масс; J – момент инерции относительно параллельной оси, отстоящей от первой на расстоянии а; m – масса тела. ● Кинетическая энергия тела, вращающегося вокруг неподвижной оси z , Tвр = J z ω2 / 2 ,

где J z – момент инерции тела относительно оси z ; ω – его угловая скорость. ● Кинетическая энергия тела, катящегося по плоскости без скольжения, T=

где

m

–

масса

тела;

1 1 mυC2 + J C ω2 , 2 2

υC

–

скорость

центра

масс

тела;

– момент инерции тела относительно оси, проходящей через его центр масс; ω – угловая скорость тела. JC

● Момент силы относительно неподвижной точки M = [rF ] ,

где r – радиус-вектор, проведенный из этой точки в точку приложения силы F. ● Модуль момента силы M = Fl

,

где l – плечо силы (кратчайшее расстояние между линией действия силы и осью вращения). ● Работа при вращении тела

dA = M z dϕ ,

где dϕ – угол поворота тела;

Mz

– момент силы относительно оси z .

● Момент импульса (момент количества движения) твердого тела относительно оси вращения Lz = ∑ mi υi ri = J z ,

где ri – расстояние от оси z до отдельной частицы тела; mi υi – импульс этой частицы; момент инерции тела относительно оси z ; ω – его угловая скорость.

Jz

–

● Уравнение (закон) динамики вращательного движения твердого тела относительно неподвижной оси M=

где ε – угловое ускорение;

Jz

dL dω ; M z = Jz = J zε , dt dt

– момент инерции тела относительно оси z .

● Закон сохранения момента импульса (момента количества движения) для замкнутой системы: L = const. ● Напряжение при упругой деформации σ = F / S, где F – растягивающая (сжимающая) сила; S – площадь поперечного сечения. ● Относительное продольное растяжение (сжатие) ε = ∆l / l, где ∆l – изменение длины тела при растяжении (сжатии); l – длина тела до деформации. ● Относительное поперечное растяжение (сжатие) ε' = ∆d / d, где ∆d – изменение диаметра стержня при растяжении (сжатии); d – диаметр стержня. ● Связь между относительным поперечным сжатием (растяжением) ε' и относительным продольным растяжением (сжатием) ε ε' = µε, µ ● Закон Гука для продольного растяжения (сжатия):

σ = Eε, где Е – модуль Юнга. ● Потенциальная энергия упругорастянутого (сжатого) стержня ∆l

П = ∫ Fdx = 0

1 ES Eε 2 (∆l )2 = V 2 l 2

,

где V – объем тела. 1.5. ТЯГОТЕНИЕ. ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ ПОЛЯ ● Третий закон Кеплера: T12 R13 = T22 R23

где

T1

и

T2

,

– периоды обращения планет вокруг Солнца;

R1

и

R2

– большие полуоси их орбит.

● Закон всемирного тяготения: F=G

m1m2 r r2 r

,

где F – сила всемирного тяготения (гравитационная сила) двух материальных точек массами m1 и m2 , r – расстояние между точками; G – гравитационная постоянная. ● Сила тяжести P = mg

,

где m – масса тела; g – ускорение свободного падения. ● Напряженность поля тяготения g = F/m ,

где F – сила тяготения, действующая на материальную точку массой m, помещенную в данную точку поля. ● Потенциальная энергия гравитационного взаимодействия двух материальных точек массами m1 и m2 , находящихся на расстоянии r друг от друга, П = −Gm1m2 / r

.

● Потенциал поля тяготения ϕ = П/m ,

где П – потенциальная энергия материальной точки массой m, помещенной в данную точку поля. ● Связь между потенциалом поля тяготения и его напряженностью: где i, j, k – единичные векторы координатных осей.

● Первая и вторая космические скорости: υ1 = gR0 , υ2 = 2 gR0

где

R0

,

– радиус Земли.

● Основной закон динамики для неинерциальных систем отсчета: ma′ = ma + Fин ,

где a и a′ – соответственно ускорение тела в инерциальной и неинерциальной системах отсчета, Fин – силы инерции. ● Силы инерции Fин = Fи + Fц + Fк ,

где Fи – силы инерции, проявляющиеся при поступательном движении системы отсчета с ускорением а0: Fи = –ma0; Fц – центробежные силы инерции (силы инерции, действующие во вращающейся системе отсчета на тела, удаленные от оси вращения на конечное расстояние R): Fц = –mω2R; Fк – кориолисова сила инерции (силы инерции, действующие на тело, движущееся со скоростью v′ во вращающейся системе отсчета: Fк = 2m[v′ω].

1.6. ЭЛЕМЕНТЫ МЕХАНИКИ ЖИДКОСТЕЙ ● Гидростатическое давление столба жидкости на глубине h p = ρgh , где р – плотность жидкости. ● Закон Архимеда: FА = ρgV

где

FА

,

– выталкивающая сила; V – объем вытесненной жидкости.

● Уравнение неразрывности Sυ = const ,

где S – площадь поперечного сечения трубки тока;

υ

– скорость жидкости.

● Уравнение Бернулли для стационарного течения идеальной несжимаемой жидкости ρυ2 + ρgh + p = const 2

,

где р – статическое давление жидкости для определенного сечения трубки тока; υ – скорость жидкости для этого же сечения; ρυ2 / 2 – динамическое давление жидкости для этого же сечения; h – высота, на которой расположено сечение; ρgh – гидростатическое давление. Для трубки тока, расположенной горизонтально, ρυ2 + p = const 2

.

● Формула Торричелли, позволяющая определить скорость истечения жидкости из малого отверстия в открытом широком сосуде, υ = 2 gh

,

где h – глубина, на которой находится отверстие относительно уровня жидкости в сосуде. ● Сила внутреннего трения между слоями текущей жидкости F =η

∆υ S ∆x

,

где η – динамическая вязкость жидкости; ∆υ / ∆x – градиент скорости; S – площадь соприкасающихся слоев. ● Число Рейнольдса, определяющее характер движения жидкости, Re = ρ < υ > d / η ,

где ρ – плотность жидкости; < υ > – средняя по сечению трубы скорость жидкости; d – характерный линейный размер, например, диаметр трубы. ● Формула Стокса, позволяющая определить силу сопротивления, действующую на медленно движущийся в вязкой среде шарик, F = 6πηrυ ,

где

r

– радиус шарика;

υ

– его скорость.

● Формула Пуазейля, позволяющая определить объем жидкости, протекающий за время t через капиллярную трубку длиной l, V = πR 4 ∆pt / (8ηl ) ,

где R – радиус трубки;

∆p

– разность давлений на концах трубки.

● Лобовое сопротивление Rx = C x

ρυ2 S, 2

где

Cx

ρ – плотность среды; сечения тела.

– υ

безразмерный

коэффициент

сопротивления;

– скорость движения тела; S – площадь наибольшего поперечного

● Подъемная сила Ry = C y

где

Cy

ρυ2 S 2

,

– безразмерный коэффициент подъемной силы. 1.7. ЭЛЕМЕНТЫ СПЕЦИАЛЬНОЙ (ЧАСТНОЙ) ТЕОРИИ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ

● Преобразования Лоренца: x′ =

x − υt 1 − υ2 / c 2

,

y′ = y , z′ = z , t ′ =

t − υx / c 2 1 − υ2 / c 2

,

где предполагается, что система отсчета K ′ движется со скоростью υ в положительном направлении оси x системы отсчета K , причем оси x′ и x совпадают, а оси y′ и y , z′ и z – параллельны; c – скорость распространения света в вакууме. ● Релятивистское замедление хода часов τ′ =

τ

,

1 − υ2 / c 2

где τ – промежуток времени между двумя событиями, отсчитанный движущимися вместе с телом часами; τ′ – промежуток времени между теми же событиями, отсчитанный покоящимися часами. ● Релятивистское (лоренцево) сокращение длины l = l0 1 − υ2 / c 2

,

где l0 – длина стержня, измеренная в системе отсчета, относительно которой стержень покоится (собственная длина); l – длина стержня, измеренная в системе отсчета, относительно которой он движется со скоростью υ . ● Релятивистский закон сложения скоростей:

u′x =

ux − υ ; 1 − υu x / c 2 u′z =

u′y =

u y 1 − υ2 / c 2 1 − υu x / c 2

u z 1 − υ2 / c 2 , 1 − υu x / c 2

;

где предполагается, что система отсчета K ′ движется со скоростью υ в положительном направления оси x системы отсчета K , причем оси x′ и x совпадают, оси y′ и y , z′ и z – параллельны. ● Интервал

s12

между событиями (инвариантная величина) 2 2 2 s12 = c 2t12 − l12 = inv ,

где

t12

– промежуток времени между событиями 1 и 2;

– расстояние между точками, где

l12

произошли события. ● Масса релятивистской частицы и релятивистский импульс m=

где

m0

m0 2

1− υ / c

2

, p=

m0 v 1 − υ2 / c 2

,

– масса покоя.

● Основной закон релятивистской динамики:

F=

где

p

dp dt

,

– релятивистский импульс частицы.

● Полная и кинетическая энергии релятивистской частицы:

E = mc 2 = m0c 2 + T , T = (m − m0 ) c 2 .

● Связь между энергией и импульсом релятивистской частицы:

E 2 = m02c 4 + p 2c 2 ,

● Энергия связи системы

pc = T (T + 2m0c 2 ) .

n

Eсв = ∑ m0i c 2 − M 0c 2

,

i =1

где m0i – масса покоя i-й частицы в свободном состоянии; стоящей из n частиц.

M0

– масса покоя системы, со-

2. ОСНОВЫ МОЛЕКУЛЯРНОЙ ФИЗИКИ И ТЕРМОДИНАМИКИ 2.1. МОЛЕКУЛЯРНО-КИНЕТИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ ИДЕАЛЬНЫХ ГАЗОВ ● Закон Бойля-Мариотта: рV = const при Т = const, m = const, где р – давление; V – объем; Т – термодинамическая температура; m – масса газа. ● Закон Гей-Люссака: V = V0 (1 + αt ) ,

или V1 / V2 = T1 / T2 при p = const, m = const;

p = p0 (1 + αt ) ,

или p1 / p2 = T1 / T2 при V = const, m = const,

где t – температура по шкале Цельсия; V0 и p0 – соответственно объем и давление при 0 °С; коэффициент α = 1 / 273 К −1 ; индексы 1 и 2 относятся к произвольным состояниям. ● Закон Дальтона для давления смеси п идеальных газов: n

p = ∑ pi

,

i =1

где

pi

– парциальное давление i-го компонента смеси.

● Уравнение состояния идеального газа (уравнение Клапейрона-Менделеева): (для одного моля газа); pV = (m / M ) RT (для произвольной массы газа), где Vm – молярный объем; R – молярная газовая постоянная; M – молярная масса газа; m – масса газа; m/M = ν – количество вещества. pVm = RT

● Зависимость давления газа от концентрации п молекул и температуры p = nkT

где

k

,

– постоянная Больцмана ( k = R / N A , N A – постоянная Авогадро).

● Основное уравнение молекулярно-кинетической теории идеальных газов: 1 2 p = nm0 υкв , 3

или pV =

или

2  m0 υкв N 3  2

2

 2  = E ,  3

pV =

1 Nm0 υкв 3

2

=

1 m υкв 3

2

,

где υкв – средняя квадратичная скорость молекул; Е – суммарная кинетическая энергия поступательного движения всех молекул газа; n – концентрация молекул, m0 – масса одной молекулы; m = Nm0 – масса газа; N – число молекул в объеме газа V. ● Скорость молекул: – наиболее вероятная υв = 2 RT / M = 2kT / m0

;

– средняя квадратичная υкв = 3RT / M = 3kT / m0

;

– средняя арифметическая

υ = 8 RT / ( πM ) = 8kT / ( πm0 ) ,

где

m0

– масса одной молекулы.

● Средняя кинетическая энергия поступательного движения молекулы идеального газа

ε0 =

3 kT 2

.

● Закон Максвелла для распределения молекул идеального газа по скоростям:

f ( υ) =

m dN ( υ ) = 4π  0  N dυ  2πkT 

3/ 2

υ2e −m0υ

2

/ ( 2 kT )

,

где функция f (υ) распределения молекул по скоростям определяет относительное число молекул dN (υ) / N из общего числа N молекул, скорости которых лежат в интервале от υ до υ + dυ . ● Закон Максвелла для распределения молекул идеального газа по энергиям теплового движения: f (ε ) =

dN ( ε ) 2 = (kT )−3 / 2 ε1/ 2e −ε / ( kT ) , Nd ε π

где функция f (ε ) распределения молекул по энергиям теплового движения определяет относительное число молекул dN (ε ) / N из общего числа N молекул, которые имеют кинетические энергии ε = m0υ2 / 2 , заключенные в интервале от ε до ε + dε. ● Барометрическая формула ph = p0e − Mg ( h−h0 ) / ( RT ) ,

где ph и p0 – давление газа на высоте h и h0 . ● Распределение Больцмана во внешнем потенциальном поле: n = n0e − Mgh / ( RT ) = n0e − m0 gh / ( kT ) ,

или

n = n0e − П / ( kT ) ,

где n и n0 – концентрация молекул на высоте h и h = 0 ; П = m0 gh – потенциальная энергия молекулы в поле тяготения. ● Среднее число соударений, испытываемых молекулой газа за 1 с, z = 2 πd 2 n υ , где d – эффективный диаметр молекулы; п – концентрация молекул; ческая скорость молекул. ● Средняя длина свободного пробега молекул газа l =

υ = z

1 2 πd 2 n

υ

– средняя арифмети-

.

● Закон теплопроводности Фурье: Q = −λ

где

Q

dT / dx

dT St , dx

– теплота, прошедшая посредством теплопроводности через площадь S за время t; – градиент температуры; λ – теплопроводность: 1 λ = cV ρ υ l 3

,

где cV – удельная теплоемкость газа при постоянном объеме; ρ – плотность газа; υ – средняя арифметическая скорость теплового движения его молекул; l – средняя длина свободного пробега молекул. ● Закон диффузии Фика: M = −D

dρ St dx

,

где М – масса вещества, переносимая посредством диффузии через площадь S за время t; dρ / dx – градиент плотности; D – диффузия: D=

1 υ l 3

.

● Закон Ньютона для внутреннего трения (вязкости): dυ F = −η S , dx

где F – сила внутреннего трения между движущимися слоями площадью S; скорости; η – динамическая вязкость: 1 η= ρ υ l 3

dυ / dx –

градиент

.

2.2. ОСНОВЫ ТЕРМОДИНАМИКИ ● Средняя кинетическая энергия поступательного движения, приходящаяся на одну степень свободы молекулы, 1 ε1 = kT . 2

● Средняя энергия молекулы ε =

i kT 2

,

где i – сумма поступательных, вращательных удвоенного числа колебательных степеней свободы (i = nпост + nвращ + 2nколеб ) .

и

● Внутренняя энергия идеального газа i m i U = ν RT = RT M 2 2

,

где ν – количество вещества; m – масса газа; М – молярная масса газа; R – молярная газовая постоянная. ● Первое начало термодинамики Q = ∆U + A ,

где Q – количество теплоты, сообщенное системе или отданное ею; ренней энергии; А – работа системы против внешних сил.

∆U

– изменение ее внут-

● Первое начало термодинамики для малого изменения системы dQ = dU + δA.

● Связь между молярной

Cm

и удельной с теплоемкостями газа Cm = cM

,

где М – молярная масса газа. ● Молярные теплоемкости газа при постоянном объеме и постоянном давлении CV =

● Уравнение Майера

i i+2 R, Cp = R. 2 2

C p = CV + R .

● Изменение внутренней энергии идеального газа dU =

m CV dT M

.

● Работа, совершаемая газом при изменении его объема, δA = pdV

.

● Полная работа при изменении объема газа A=

V2

∫ pdV ,

V1

где

V1

и

V2

– соответственно начальный и конечный объемы газа.

● Работа газа: – при изобарном процессе A = p(V2 − V1 ) ,

или

A=

m R(T2 − T1 ) ; M

– при изотермическом процессе A=

m V RT ln 2 M V1

, или

A=

m p RT ln 1 M p2

.

● Уравнение адиабатического процесса (уравнение Пуассона): pV γ = const ; TV γ −1 = const ; T γ p1− γ = const , где γ = C p / CV = (i + 2) / i – показатель адиабаты. ● Работа в случае адиабатического процесса: A=

m CV (T1 − T2 ) , M

или A=

γ −1 γ −1 RT1 m   V1   p1V1   V1   1 −    = 1 −    , γ − 1 M   V2   γ − 1   V2  

где T1 , T2 и V1 , V2 – соответственно начальные и конечные температура и объем газа. ● Термический коэффициент полезного действия для кругового процесса (цикла) η=

A Q1 − Q2 Q = = 1− 2 Q1 Q1 Q1

где Q1 – количество теплоты, полученное системой; темой; А – работа, совершаемая за цикл.

Q2

, – количество теплоты, отданное сис-

● Термический коэффициент полезного действия цикла Карно η=

где

T1

– температура нагревателя;

T2

T1 − T2 T1

,

– температура холодильника.

● Изменение энтропии при равновесном переходе из состояния 1 в состояние 2 2

2

dQ dU + δA =∫ . T T 1 1

∆Si→2 = S 2 − S1 = ∫

2.3. РЕАЛЬНЫЕ ГАЗЫ, ЖИДКОСТИ И ТВЕРДЫЕ ТЕЛА ● Уравнение состояния реальных газов (уравнение Ван-дер-Ваальса) для моля газа    p + a  (Vm − b ) = RT 2   Vm  

где

Vm

,

– молярный объем; а и b – постоянные Ван-дер-Ваальса, различные для разных газов.

● Уравнение Ван-дер-Ваальса для произвольной массы газа  ν 2a  V  p + 2   − b  = RT V  ν  

,

 ν 2a   p + 2  (V − νb ) = RT V  

,

или где ν = т / М – количество вещества. ● Внутреннее давление, обусловленное силами взаимодействия молекул, p′ = a / Vm2 .

● Связь критических параметров (объема, давления и температуры) с постоянными а и b Ван-дер-Ваальса: Vк = 3b ,

pк = a / (27b 2 ), Tк = 8a / ( 27 Rb ) .

● Внутренняя энергия реального газа U = ν (CV T − a / Vm ) ,

где

CV

– молярная теплоемкость газа при постоянном объеме.

● Энтальпия системы U1 + p1V1 = U 2 + p2V2 ,

где индексы 1 и 2 соответствуют начальному и конечному состояниям системы. ● Поверхностное натяжение σ = F /l

, или

σ = ∆E / ∆S

,

где F – сила поверхностного натяжения, действующая на контур l, ограничивающий поверхность жидкости; ∆Е – поверхностная энергия, связанная с площадью ∆S поверхности пленки.

● ∆p = σ(1 / R1 + 1 / R2 ) ,

где R1 и R2 – радиусы кривизны двух взаимно перпендикулярных нормальных сечений поверхности жидкости; радиус кривизны положителен, если центр кривизны находится внутри жидкости (выпуклый мениск), и отрицателен, если центр кривизны находится вне жидкости (вогнутый мениск). В случае сферической поверхности ∆p = 2σ / R .

● Высота подъема жидкости в капиллярной трубке h=

2σ cos θ ρgr

,

где θ – краевой угол; r – радиус капилляра; р – плотность жидкости; g – ускорение свободного падения. ● Закон Дюлонга и Пти: CV = 3R ,

где CV – молярная (атомная) теплоемкость химически простых твердых тел. ● Уравнение Клапейрона-Клаузиуса, позволяющее определить изменение температуры фазового перехода в зависимости от изменения давления при равновесно протекающем процессе, dp L , = dT T (V2 − V1 )

где L – теплота фазового перехода; (V2 − V1 ) – изменение объема вещества при переходе его из первой фазы во вторую; Т – температура перехода (процесс изотермический).

3. ЭЛЕКТРИЧЕСТВО И МАГНЕТИЗМ 3.1. ЭЛЕКТРОСТАТИКА ● Закон Кулона: F= F где – Q1 и Q2 в вакууме; 8,85 ⋅ 10–12 Ф/м.

r

1 Q1 Q2 4πε0 r2

r r

сила взаимодействия – расстояние между зарядами;

, ε0

двух точечных зарядов – электрическая постоянная, равная

● Напряженность и потенциал электростатического поля E = F / Q0 ; ϕ = П / Q0 , или ϕ = A∞ / Q0 ,

где F – сила, действующая на точечный положительный заряд Q0 , помещенный в данную точку поля; П – потенциальная энергия заряда Q0 ; A∞ – работа перемещения заряда из данной точки поля за его пределы. ● Напряженность и потенциал электростатического поля точечного заряда на расстоянии от заряда 1 Q r 1 Q ; ϕ= E= . 2 4πε0 r r

4πε0 r

● Поток вектора напряженности через площадку , где dS = dSn – вектор, модуль которого равен dS, а направление совпадает с нормалью n к площадке; En – составляющая вектора E по направлению нормали к площадке. ● Поток вектора напряженности через произвольную поверхность S dΦ E = E dS = E n dS

Φ E = ∫ E dS = ∫ E n dS . S

S

● Принцип суперпозиции (наложения) электростатических полей: n

n

i =1

i =1

E = ∑ E i ; ϕ = ∑ ϕi ,

где

E i , ϕi

– соответственно напряженность и потенциал поля, создаваемого зарядом.

● Связь между напряженностью и потенциалом электростатического поля:  ∂ϕ ∂ϕ  ∂ϕ E = −gradϕ, или E = − i + j+ k , ∂z  ∂ x y ∂ 

где

i, j, k

– единичные векторы координатных осей.

● В случае поля, обладающего центральной или осевой симметрией, E=−

dϕ . dr

● Электрический момент диполя (дипольный момент) p = Q l,

где

I

– плечо диполя.

● Линейная, поверхностная и объемная плотности зарядов: τ=

dQ dQ dQ ; σ= ; ρ= , dl dS dV

т.е. соответственно заряд, приходящийся на единицу длины, поверхности и объема. ● Теорема Гаусса для электростатического поля в вакууме: Φ E = ∫ EdS = ∫ E n dS = S

где

ε0

S

1 ε0

n

1

∑ Qi = ε ∫ ρdV , 0 i =1 V

n

– электрическая постоянная; ∑ Qi – алгебраическая сумма зарядов, заключенных i =1

внутри замкнутой поверхности

S; n

– число зарядов;

ρ

– объемная плотность зарядов.

● Напряженность поля, создаваемого равномерно заряженной бесконечной плоскостью, E = σ ( 2ε 0 ) . ● Напряженность поля, создаваемого двумя бесконечными параллельными разноименно заряженными плоскостями, E = σ ε0 . ● Напряженность поля, создаваемого равномерно заряженной сферической поверхностью радиусом R c общим зарядом Q на расстоянии r от центра сферы: E = 0 при r < R (внутри сферы); E=

1 Q при r ≥ R 4πε 0 r 2

(вне сферы).

● Напряженность поля, создаваемого объемно заряженным шаром радиусом R с общим зарядом Q на расстоянии r от центра шара: E=

1 Q при r ≤ R 4πε0 r 3

E=

(внутри шара);

1 Q при r ≥ R 4πε0 r 2

(вне шара).

● Напряженность поля, создаваемого равномерно заряженным бесконечным цилиндром радиусом R на расстоянии r от оси цилиндра: E = 0 при r < R E=

(внутри цилиндра);

1 τ при r ≥ R 4πε0 r

(вне цилиндра).

● Циркуляция вектора напряженности электростатического поля вдоль замкнутого контура

∫ Edl = ∫ El dl = 0 , L

L

где El – проекция вектора Е на направление элементарного перемещения dl. Интегрирование производится по любому замкнутому пути L. ● Работа, совершаемая силами электростатического поля при перемещении заряда точки 1 в точку 2:

Q0

из

A12 = Q0 (ϕ1 − ϕ2 ) ,

где

El

или

2

2

1

1

A12 = Q0 ∫ Edl = Q0 ∫ El dl

,

– проекция вектора Е на направление элементарного перемещения dl.

● Поляризованность P = ∑ pi V

,

i

где V – объем диэлектрика;

pi

– дипольный момент i-й молекулы.

● Связь между поляризованностью диэлектрика и напряженностью электростатического поля: P = χε 0E ,

где

χ

– диэлектрическая восприимчивость вещества.

● Связь диэлектрической проницаемости

с диэлектрической восприимчивостью

ε

χ:

ε = 1+ χ .

● Связь между напряженностью Е поля в диэлектрике и напряженностью поля:

E0

внешнего

E = E0 − P ε 0 , или E = E0 ε .

● Связь между векторами электрического смещения и напряженностью электростатического поля: D = ε 0 εE .

● Связь между

D, E и

Р:

. ● Теорема Гаусса для электростатического поля в диэлектрике: D = ε 0E + P

n

Φ D = ∫ DdS = ∫ DndS = ∑ Qi S

S

,

l =1

n

где ∑ Qi – алгебраическая сумма заключенных внутри замкнутой поверхности S свободных l =1

электрических зарядов; Dn – составляющая вектора D по направлению нормали к площадке – вектор, модуль которого равен dS, а направление совпадает с нормалью n к площадке. Интегрирование ведется по всей поверхности. ● Напряженность электростатического поля у поверхности проводника E = σ / (ε 0 ε ) ,

где

σ

– поверхностная плотность зарядов.

● Электроемкость уединенного проводника C = Q/ϕ ,

где

Q

– заряд, сообщенный проводнику;

– потенциал проводника.

ϕ

● Емкость плоского конденсатора ,

C = ε 0 εS / d

где S – площадь каждой пластины конденсатора; d – расстояние между пластинами. ● Емкость цилиндрического конденсатора C=

где

l

– длина обкладок конденсатора;

r1 , r2 –

2πε0εl ln( r2 / r1 )

,

радиусы полых коаксиальных цилиндров.

● Емкость сферического конденсатора C = 4πε0ε

где

r1

и

r2

r1r2 r2 − r1

,

– радиусы концентрических сфер.

● Емкость системы конденсаторов при последовательном и параллельном соединении n 1 1 =∑ C i =1 Ci

где

Ci

и

n

C = ∑ Ci

,

i =1

– емкость i-го конденсатора; n – число конденсаторов.

● Энергия уединенного заряженного проводника W=

Cϕ2 Qϕ Q 2 = = 2 2 2C

.

● Энергия взаимодействия системы точечных зарядов W=

1 n ∑ Qi ϕi 2 i =1

,

где ϕi – потенциал, создаваемый в той точке, где находится заряд i-го. ● Энергия заряженного конденсатора W=

где

Q

– заряд конденсатора;

C

C ( ∆ϕ)2 Q∆ϕ Q 2 = = 2 2 2C

– его емкость;

∆ϕ

Qi

всеми зарядами, кроме

,

– разность потенциалов между обкладками.

● Сила притяжения между двумя разноименно заряженными обкладками конденсатора

F =

Q2 σ 2 S ε 0 εE 2 S = = 2ε 0 ε S 2 ε 0 ε 2

.

● Энергия электростатического поля плоского конденсатора W=

ε 0εE 2 ε εSU 2 ε 0εE 2 Sd = 0 V = 2 2 2

,

где S – площадь одной пластины; U – разность потенциалов между пластинами; V = Sd – объем конденсатора. ● Объемная плотность энергии w=

где

D

ε 0εE 2 ED = 2 2

,

– электрическое смещение. 3.2. ПОСТОЯННЫЙ ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ТОК

● Сила и плотность электрического тока: I=

dQ ; dt

j=

I , S

где S – площадь поперечного сечения проводника. ● Плотность тока в проводнике j = ne v

где

v

,

– скорость упорядоченного движения зарядов в проводнике;

n

– концентрация заря-

дов. ● Электродвижущая сила, действующая в цепи, Е = A / Q0 , или где

Q0

– единичный положительный заряд;

A

e = ∫ Eст dl

,

– работа сторонних сил; Ест – напряженность

поля сторонних сил. ● Сопротивление R однородного линейного проводника, проводимость удельная электрическая проводимость γ вещества проводника

G

проводника и

R = ρl / S ; G = 1 / R ; γ = 1 / ρ ,

где ρ – удельное электрическое сопротивление; ка; l – его длина.

S

– площадь поперечного сечения проводни-

● Сопротивление проводников при последовательном и параллельном соединении n

R = ∑ Ri i =1

и

n 1 1 =∑ R i =1 Ri

,

где

Ri

– сопротивление i-го проводника;

n

– число проводников.

● Зависимость удельного сопротивления где

α

от температуры ρ = ρ0 (1 + αt ) , – температурный коэффициент сопротивления. ρ

● Закон Ома для: – однородного участка цепи I =U / R ;

– неоднородного участка цепи I = (ϕ1 − ϕ2 + E12 ) / R ;

– замкнутой цепи I =E/R

,

где U – напряжение на участке цепи; R – сопротивление цепи (участка цепи); (ϕ1 − ϕ2 ) – разность потенциалов на концах участка цепи; E12 – э.д.с. источников тока, входящих в участок; E – э.д.с. всех источников тока цепи. ● Закон Ома в дифференциальной форме: где

E

j = γE , – напряженность электростатического поля.

● Работа тока за время

t

A = IUt = I 2 Rt =

U2 t R

.

● Мощность тока P = IU = I 2 R =

U2 R

.

● Закон Джоуля-Ленца: , – количество теплоты, выделяющееся в участке цепи за время t . Q = I 2 Rt = IUt

где

Q

● Закон Джоуля-Ленца в дифференциальной форме: w = jE = γE 2 ,

где

w

– удельная тепловая мощность тока.

● Правило Кирхгофа: n

n

n

i =1

i =1

i =1

∑ Ii = 0 ; ∑ I i Ri = ∑ Ei . 3.3. ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ТОКИ В МЕТАЛЛАХ, В ВАКУУМЕ И ГАЗАХ ● Контактная разность потенциалов на границе двух металлов 1 и 2 A − A2 kT n1 ϕ1 − ϕ2 = − 1 + ln , e

e

n2

где

– работы выходов свободных электронов из металлов; – концентрации свободных электронов в металлах.

A1 , A2

n1 , n2

k

– постоянная Больцмана;

● Термоэлектродвижущая сила E=

k n (T1 − T2 ) ln 1 e n2

,

где (T1 − T2 ) – разность температур спаев. ● Формула Ричардсона-Дешмана jнас = CT 2e − A / ( kT ) ,

где jнас – плотность тока насыщения термоэлектронной эмиссии; C – постоянная, теоретически одинаковая для всех металлов; A – работа выхода электрона из металла. 3.4. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ ● Механический момент, действующий на контур с током, помещенный в однородное магнитное поле, M = [p m B] ,

где

B

– магнитная индукция;

pm –

где

S

– площадь контура с током;

● Связь магнитной индукции

магнитный момент контура с током: p m = ISn , n

B

– единичный вектор нормали к поверхности контура. и напряженности B = µ 0µH

где

µ0

– магнитная постоянная;

µ

H

магнитного поля:

,

– магнитная проницаемость среды.

● Закон Био-Савара-Лапласа: dB =

µ 0µ I [dl , r ] , 4π r2

где dB – магнитная индукция поля, создаваемая элементом длины dl проводника с током I ; r – радиус-вектор, проведенный от dl к точке, в которой определяется магнитная индукция. ● Модуль вектора

dB dB =

где

α

– угол между векторами

dl

µ 0µ Idl sin α 4π r2

,

и r.

● Принцип суперпозиции (наложения) магнитных полей:

B = ∑ Bi

,

i

где B – магнитная индукция результирующего поля; мых полей.

Bi

– магнитные индукции складывае-

● Магнитная индукция поля, создаваемого бесконечно длинным прямым проводником с током, B=

µ 0µ 2 I 4π R

,

где R – расстояние от оси проводника. ● Магнитная индукция в центре кругового проводника с током B = µ 0µ

I 2R

,

где R – радиус кривизны проводника. ● Закон Ампера: dF = I [dI , B] ,

где dF – сила, действующая на элемент длины dl проводника с током I , помещенный в магнитное поле с индукцией В. ● Модуль силы Ампера: dF = IBl sin α ,

где

α

– угол между векторами dl и В.

● Сила взаимодействия двух прямых бесконечных прямолинейных параллельных проводников с токами I1 и I 2 dF =

µ 0µ 2 I1I 2 dl , 4π R

где R – расстояние между проводниками; dl – отрезок проводника. ● ●● B=

где

r

µ 0µ Q [ v r ] 4π r 3

,

– радиус-вектор, проведенный от заряда к точке наблюдения.

● Модуль магнитной индукции B=

где α – угол между векторами v и r. ● Сила Лоренца

µ 0µ Qv sin α , 4π r 2

F = Q [v B ] ,

где F – сила, действующая на заряд Q, движущийся в магнитном поле со скоростью v. ● Формула Лоренца F = QE + Q [ v , B ] ,

где F – результирующая сила, действующая на движущийся заряд Q, если на него действует электрическое поле напряженностью Е и магнитное поле индукцией В. ● Холловская поперечная разность потенциалов ∆ϕ = R

где В – магнитная индукция; I – сила тока; Холла (п – концентрация электронов).

d

IB d

,

– толщина пластинки;

R = 1 / (en )

– постоянная

● Закон полного тока для магнитного поля в вакууме (теорема о циркуляции вектора В): n

Ik , ∫ Bdl = ∫ Bidl = µ0 ∑ k =1 L

L

где µ 0 – магнитная постоянная; dl – вектор элементарной длины контура, направленной вдоль обхода контура; Bi = B cos α – составляющая вектора В в направлении касательной контура L произвольной формы (с учетом выбранного направления обхода); угол между векторами В и

dl ;

n

∑ I k – алгебраическая сумма токов, охватываемых контуром. k =1

● Магнитная индукция поля внутри соленоида (в вакууме), имеющего N витков, B = µ 0 NI / l

где

l

,

– длина соленоида.

● Магнитная индукция поля внутри тороида (в вакууме) B = µ 0 NI / 2πr .

● Поток вектора магнитной индукции (магнитный поток) через площадку dS , где dS = dS n – вектор, модуль которого равен dS, а направление совпадает с нормалью n к площадке; Bn – проекция вектора В на направление нормали к площадке. dΦ B = BdS = Bn dS

● Поток вектора магнитной индукции через произвольную поверхность S Φ B = ∫ BdS = ∫ BndS S

S

.

● Потокосцепление (полный магнитный поток, сцепленный со всеми витками соленоида) Φ = µ 0µ

N 2I S, l

где µ – магнитная проницаемость среды. ● Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле dA = IdΦ ,

где

– магнитный поток, пересеченный движущимся проводником.

dΦ

● Работа по перемещению замкнутого контура с током в магнитном поле dA = IdΦ ' ,

где

d Φ'

– изменение магнитного потока, сцепленного с контуром. 3.5. ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ

● Закон Фарадея: Ei = −

где

Ei

dΦ dt

,

– э.д.с. индукции.

● Э.д.с. индукции, возникающая в рамке площадью скоростью в однородном магнитном поле с индукцией B ,

S

при вращении рамки с угловой

E i = BSω sin ω t ,

где ω t – мгновенное значение угла между вектором В и вектором нормали n к плоскости рамки. ● Магнитный поток, создаваемый током

I

в контуре с индуктивностью L,

Φ = LI

.

● Э.д.с. самоиндукции Еs = −L

dI dt

,

где L – индуктивность контура. ● Индуктивность соленоида (тороида) L = µ 0µ

где N – число витков соленоида;

l

N 2S l

,

– его длина.

● Токи при размыкании и при замыкании цепи I = I 0e −t / τ ; I = I 0 (1 − e −t / τ ) ,

где

τ = L/ R

– время релаксации (L – индуктивность; R – сопротивление).

● Э.д.с. взаимной индукции (э.д.с., индуцируемая изменением силы тока в соседнем контуре) E = − L12

где

L12

dI dt

,

– взаимная индуктивность контуров.

● Взаимная индуктивность двух катушек (с числом витков щий тороидальный сердечник) NN L12 = L21 = µ 0µ 1 2 S ,

N1

и

N2 ,

намотанных на об-

l

где µ0 – магнитная проницаемость сердечника; I – длина сердечника по средней линии; S – площадь сердечника. ● Коэффициент трансформации N 2 Е 2 I1 = = N1 Е1 I 2

где

N , Е, I

,

– соответственно число витков, э.д.с. и сила тока в обмотках трансформатора.

● Энергия магнитного поля, создаваемого током в замкнутом контуре, по которому течет ток I, W = LI 2 / 2 .

● Объемная плотность энергии однородного магнитного поля длинного соленоида w=

B2 µ µH 2 BH = 0 = 2µ 0µ 2 2

.

3.6. МАГНИТНЫЕ СВОЙСТВА ВЕЩЕСТВА ● Связь орбитального магнитного трона:

pm

и орбитального механического

p m = − gL e = −

где

g = e / ( 2m )

Le

моментов элек-

e Le , 2m

– гиромагнитное отношение орбитальных моментов.

● Намагниченность J = Pm / V = ∑ p a / V

,

где Pm = ∑ p a – магнитный момент магнетика, равный векторной сумме магнитных моментов отдельных молекул. ● Связь между намагниченностью и напряженностью магнитного поля: J = χH ,

где χ – магнитная восприимчивость вещества. ● Связь между векторами

B, H , J: B = µ0 (H + J ) ,

где µ0 – магнитная постоянная. ● Связь между магнитной проницаемостью и магнитной восприимчивостью вещества: µ = 1+ χ .

● Закон полного тока для магнитного поля в веществе (теорема о циркуляции вектора В):

∫ Bdl = ∫ Bl dl = µ0 ( I + I ′) , L

L

где dl – вектор элементарной длины контура, направленный вдоль обхода контура; Bl – составляющая вектора В в направлении касательной контура L произвольной формы; I и I' – соответственно алгебраические суммы макротоков (токов проводимости) и микротоков (молекулярных токов), охватываемых заданным контуром. ● Теорема о циркуляции вектора напряженности магнитного поля: ∫ Hdl = I , L

где I – алгебраическая сумма токов проводимости, охватываемых контуром L. 3.7. ОСНОВЫ ТЕОРИИ МАКСВЕЛЛА ДЛЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ ● Плотность тока смещения jсм =

где D – электрическое смещение;

ε0

∂E ∂t

∂D ∂E ∂P + = ε0 ∂t ∂t ∂t

,

– плотность тока смещения в вакууме;

ность тока поляризации. ● Полная система уравнений Максвелла: – в интегральной форме: ∂B

∫ Edl = −∫ ∂t dS ; L

∫ D dS = ∫ ρ dV ;

S

 ∂D  ∫ Hdl = ∫  j + ∂t dS L S

S

;

V

∫ BdS = 0 . S

– в дифференциальной форме: ∂B ; ∂t ∂D ; rot H = j + ∂t

rot E = −

div D = ρ ; div B = 0 ,

∂P ∂t

– плот-

где D = ε0εE; B = µ0µH; j = γE (ε0 и µ0 – соответственно электрическая и магнитная постоянные; ε и µ – диэлектрическая и магнитная проницаемости; γ – удельная проводимость вещества).

4. КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ 4.1. МЕХАНИЧЕСКИЕ И ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ КОЛЕБАНИЯ ● Уравнение гармонических колебаний s = A cos (ω0t + ϕ) ,

где s – смещение колеблющейся величины от положения равновесия; А – амплитуда колебаний; ω0 = 2π / T = 2πν – круговая (циклическая) частота; ν = 1/T – частота; Т – период колебаний; ϕ0 – начальная фаза. ● Скорость и ускорение точки, совершающей гармонические колебания, π ds = − Aω0 sin (ω0t + ϕ) = Aω0 cos  ω0t + ϕ +  ; dt 2 

d2s = − Aω0 cos (ω0t + ϕ) = −ω02 s . dt 2

● Кинетическая энергия колеблющейся точки массой m T=

mv 2 mA2ω02 = sin 2 (ω0t + ϕ) . 2 2

● Потенциальная энергия ∏=

mA2ω02 cos 2 (ω0t + ϕ) . 2

● Полная энергия E=

mA2ω02 2

.

● Дифференциальное уравнение гармонических колебаний материальной точки массой т m&x& = − kx

где

k

или

&x& + ω02 x = 0 ,

– коэффициент упругости (k = ω02m ) .

● Период колебаний пружинного маятника T = 2π m / k

где m – масса пружинного маятника;

k

,

– жесткость пружины.

● Период колебаний физического маятника T = 2π J / ( mgl ) = 2π L / g

,

где J – момент инерции маятника относительно оси колебаний; l – расстояние между точкой подвеса и центром масс маятника; L = J / (ml) – приведенная длина физического маятника; g – ускорение свободного падения. ● Период колебаний математического маятника T = 2π l / g

,

где l – длина маятника. ● Формула Томсона, устанавливающая связь между периодом Т собственных колебаний в контуре без активного сопротивления и индуктивностью L и емкостью контура С, . ● Дифференциальное уравнение свободных гармонических колебаний заряда в контуре и его решение: T = 2π LC

&& + 1 Q = 0; Q = Q cos (ω t + ϕ) , Q m 0 LC

где

Qm

– амплитуда колебаний заряда;

ω0 = 1 / LC

– собственная частота контура.

● Амплитуда А результирующего колебания, получающегося при сложении двух гармонических колебаний одинакового направления и одинаковой частоты, A2 = A12 + A22 + 2 A1 A2 cos(ϕ2 − ϕ1 ) ,

и A2 где A1 ϕ1 и ϕ2 – их начальные фазы.

–

амплитуды

складываемых

колебаний;

● Начальная фаза результирующего колебания tg ϕ =

A1 sin ϕ1 + A2 sin ϕ2 A1 cos ϕ1 + A2 cos ϕ2

.

● Период биений T = 2π / ∆ω .

● Уравнение траектории движения точки, участвующей в двух взаимно перпендикулярных колебаниях одинаковой частоты, x 2 2 xy y2 + cos ϕ + 2 = sin 2 ϕ . 2 AB A B

где А и В – амплитуды складываемых колебаний; ϕ – разность фаз обоих колебаний. ● Дифференциальное уравнение свободных затухающих колебаний линейной системы и его решение: d2s ds + 2δ + ω02 s = 0 ; dt dt 2

s = A0e − δt cos (ωt + ϕ) ,

где s – колеблющаяся величина, описывающая физический процесс; δ – коэффициент затухания (δ = r / (2m) в случае механических колебаний и δ = R/(2L) в случае электромагнитных колебаний); ω0 – циклическая частота свободных незатухающих колебаний той же колебательной системы; ω = ω02 − δ2 – частота затухающих колебаний; A0e−δt – амплитуда затухающих колебаний. ● Декремент затухания

A (t ) = eδT , A (t + T )

где A (t ) и A (t + T ) – амплитуды двух последовательных колебаний, соответствующих моментам времени, отличающимся на период. ● Логарифмический декремент затухания Θ = ln

A (t ) T 1 = δT = = τ N A (t + T )

,

где τ = 1 / δ – время релаксации; N – число колебаний, совершаемых за время уменьшения амплитуды в е раз. ● Добротность колебательной системы Q=

π ω0 = Θ 2δ

.

● d 2s ds + 2δ + ω02 s = x0 cos ωt ; s = A cos (ω t − ϕ) , 2 dt dt

где s – колеблющаяся величина, описывающая физический процесс ( x0 = F0 / m – в случае механических колебаний; x0 = U m / L – в случае электромагнитных колебаний); A=

(

ω02

x0

− ω ) + 4δ ω 2

2

2

;

ϕ = arctg

2δω ω02 − ω2

.

● Резонансная частота и резонансная амплитуда ωрез = ω02 − 2δ 2 ;

Aрез =

x0 2δ ω02 − δ 2

.

● Полное сопротивление Z цепи переменного тока, содержащей последовательно включенные резистор сопротивлением R, катушку индуктивностью L и конденсатор емкостью С, на концы которой подается переменное напряжение U = U m cos ωt , 2

1   2 Z = R2 +  ω L −  = R 2 + ( RL − RC ) ω C  

,

где RL = ωL – реактивное индуктивное сопротивление; RC = 1 / (ωC) – реактивное емкостное сопротивление. ● Сдвиг фаз между напряжением и силой тока:

tg ϕ =

ω L − 1 / (ω C ) . R

● Действующие (эффективные) значения тока и напряжения: ,

I = Im / 2 ; U = U m / 2

● Средняя мощность, выделяемая в цепи переменного тока, P =

1 I mU m cos ϕ , 2

где R

cos ϕ =

1  R 2 +  ωL −  ωC  

2

.

4.2. УПРУГИЕ ВОЛНЫ ● Связь длины волны λ, периода Т колебаний и частоты ν: λ = υT ; υ = λν ,

где υ – скорость распространения колебаний в среде (фазовая скорость). ● Уравнение плоской волны, распространяющейся вдоль положительного направления оси х, ξ ( x, t ) = A cos (ωt − kx + ϕ0 ) , где ξ ( x, t ) – смещение точек среды с координатой x в момент времени t; А – амплитуда волны; ω – циклическая (круговая) частота; k = 2π / λ = 2π /(υT ) = ω / υ – волновое число ( λ – длина волны; υ – фазовая скорость; Т – период колебаний); ϕ0 – начальная фаза колебаний. ● Связь между разностью фаз ∆ϕ и разностью хода ∆: ∆ ∆ϕ = 2π . λ

● Условия максимума и минимума амплитуды при интерференции волн: λ λ ∆ max = ±2m ; ∆ min = ±( 2m + 1) , 2

где m = 0, 1, 2, ... . ● Фазовая

υ

и групповая

2

скорости, а также связь между ними: ω dω dυ . υ= ; u = ; u = υ−λ

u

k

dλ

dk

● Уравнение стоячей волны ξ ( x, t ) = 2 A cos

2π x cos ωt = 2 A cos kx cos ωt . λ

● Координаты пучностей и узлов: 1 λ λ xп = ± m ; xп = ± m +  2 2 2 

,

● Уровень интенсивности звука L = lg ( I / I 0 ) ,

m = 0, 1, 2, ... .

где I – интенсивность звука; I0 – интенсивность звука на пороге слышимости (I0 = 1 кВт/м2). ● Скорость распространения звуковых волн в газах υ = γRT / M

,

где R – малярная газовая постоянная; М – молярная масса; γ = Сp /СV – отношение молярных теплоемкостей газа при постоянных давлении и объеме; Т – термодинамическая температура. ● Эффект Доплера в акустике: ν=

(υ ± υпр ) ν 0 υ m υист

,

где ν – частота звука, воспринимаемая движущимся приемником; ν0 – частота звука, посылаемая источником; υпр – скорость движения приемника; υист – скорость движения источника; υ – скорость распространения звука. Верхний знак берется, если при движении источника или приемника происходит их сближение, нижний знак – в случае их взаимного удаления. 4.3. ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ ● Фазовая скорость распространения электромагнитных волн в среде: 1 1 c υ= = , ε 0µ 0

εµ

εµ

где c = 1 / ε0µ0 – скорость распространения света в вакууме; ε0 и µ0 – соответственно электрическая и магнитная постоянные; ε и µ – соответственно электрическая и магнитная проницаемости среды. ● Связь между мгновенными значениями напряженностей электрического Е и магнитного H полей электромагнитной волны: ε 0 ε E = µ 0µ H

,

где Е и Н – соответственно мгновенные значения напряженностей электрического и магнитного полей волны. ● Уравнения плоской электромагнитной волны: E = E0 cos (ωt − kx + ϕ) ; H = H 0 cos (ωt − kx + ϕ) ,

где Е0 и Н0 – соответственно амплитуды напряженностей электрического и магнитного полей волны; ω – круговая частота; k = ω / υ – волновое число; ϕ – начальные фазы колебаний в точках с координатой х = 0. ● Объемная плотность энергии электромагнитного поля w=

ε0εE 2 µ 0µH 2 + 2 2

.

● S = [EH]. 5. ОПТИКА. КВАНТОВАЯ ПРИРОДА ИЗЛУЧЕНИЯ 5.1. ЭЛЕМЕНТЫ ГЕОМЕТРИЧЕСКОЙ И ЭЛЕКТРОННОЙ ОПТИКИ ● Законы отражения и преломления света: i1′ = i1 ; sin i1 / sin i2 = n21 ,

где i1 – угол падения; i1′ – угол отражения; i2 – угол преломления; n21 = n2 / n1 – относительный показатель преломления второй среды относительно первой; n1 и n2 – абсолютные показатели преломления первой и второй среды. ● Предельный угол полного отражения при распространении света из среды оптически более плотной в среду оптически менее плотную sin iпр. = n2 / n1 = n21 .

● Преломление на сферической поверхности (для параксиальных лучей) n2 n1 n2 − n1 − = b a R

,

где R – радиус сферической поверхности; n1 и n2 – показатели преломления сред по разные стороны сферической поверхности; а – расстояние от точки, лежащей на оптической оси сферической поверхности, до преломляющей поверхности; b – расстояние от поверхности до изображения. В формуле R > 0 – для выпуклой поверхности, R < 0 – для вогнутой. ● Формула сферического зеркала 1 2 1 1 = = + f R a b

,

где a и b – соответственно расстояния от полюса зеркала до предмета и изображения; фокусное расстояние зеркала; R – радиус кривизны зеркала.

f

–

● Оптическая сила тонкой линзы Φ=

1 1  1 1 1 = ( N − 1)  + = + f R R a b  1 2 

,

где f – фокусное расстояние линзы: N = n / n1 – относительный показатель преломления ( n и n1 – соответственно абсолютные показатели преломления линзы и окружающей среды); R1 и R2 – радиусы кривизны поверхностей (R > 0 для выпуклой поверхности; R < 0 для вогнутой); a и b – соответственно расстояния от оптического центра линзы до предмета и изображения. ● Сила излучения

Ie = Φe / ω ,

где Φ e – поток излучения источника; распространяется.

ω

– телесный угол, в пределах которого это излучение

● Полный световой поток, испускаемый изотропным точечным источником, Φ 0 = 4πI

,

где I – сила света источника. ● Светимость поверхности R = Φ/S ,

где Φ – световой поток, испускаемый поверхностью; S – площадь этой поверхности. ● Яркость В светящейся поверхности в некотором направлении ϕ Bϕ = I / ( S cos ϕ) , где I – сила света; S – площадь поверхности; ϕ – угол между нормалью к элементу поверхности и направлением наблюдения. ● Освещенность Е поверхности E = Φ/S

,

где Φ – световой поток, падающий на поверхность; S – площадь этой поверхности. ● Связь светимости R и яркости B при условии, что яркость не зависит от направления, R = πB .

5.2. ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ СВЕТА ● Скорость света в среде υ = c/n ,

где с – скорость света в вакууме; n – абсолютный показатель преломления среды. ● Разность фаз двух когерентных волн δ=

2π 2π ( L2 − L1 ) = ∆ , λ0 λ0

где L = sn – оптическая длина пути (s – геометрическая длина пути световой волны в среде; п – показатель преломления этой среды); ∆ = L2 − L1 – оптическая разность хода двух световых волн; λ 0 – длина волны в вакууме. ● Условие интерференционных максимумов: ∆ = ± mλ 0 , m = 0 , 1, 2 , ... .

● Условие интерференционных минимумов: ∆ = ± ( 2m + 1)

λ0 , m = 0 , 1, 2 , ... . 2

● Ширина интерференционной полосы ∆x =

l λ0 , d

где d – расстояние между двумя когерентными источниками, находящимися на расстоянии l от экрана, параллельного обоим источникам, при условии l >> d. ● Условия максимумов и минимумов при интерференции света, отраженного от верхней и нижней поверхностей тонкой плоскопараллельной пленки, находящейся в воздухе (n0 = 1), 2dn cos r ±

2dn cos r ±

λ0 λ = 2d n 2 − sin 2 i ± 0 = mλ 0 , 2 2 m = 0 , 1, 2 , ... ;

λ0 λ λ = 2d n 2 − sin 2 i ± 0 = ( 2m + 1) 0 , 2 2 2 m = 0 , 1, 2 , ... ,

где d – толщина пленки; n – показатель ее преломления; i – угол падения; r – угол преломления. В общем случае член ±λ 0 / 2 обусловлен потерей полуволны при отражении света от границы раздела: если n > n0, то необходимо употреблять знак «плюс», если n < n0 – знак «минус». ● Радиусы светлых колец Ньютона в отраженном свете (или темных в проходящем свете) rm = (m − 1 / 2 )λ 0 R , m = 1, 2 , 3 , ... ,

где m – номер кольца; R – радиус кривизны линзы. ● rm* = mλ 0 R , m = 1, 2 , ... .

● В случае «просветления оптики» интерферирующие лучи в отраженном свете гасят друг друга при условии n = nc

где

nc

– показатель преломления стекла;

n

,

– показатель преломления пленки.

5.3. ДИФРАКЦИЯ СВЕТА ● Радиус внешней границы m-й зоны Френеля для сферической волны rm =

ab mλ a+b

,

где m – номер зоны Френеля; λ – длина волны; a и b – соответственно расстояния диафрагмы с круглым отверстием от точечного источника и от экрана, на котором дифракционная картина наблюдается. ● Условия дифракционных максимумов и минимумов от одной щели, на которую свет падает нормально:

λ λ a sin ϕ = ±( 2m + 1) , a sin ϕ = ±2m , m = 1, 2, 3, ..., 2 2

где a – ширина щели; ϕ – угол дифракции; m – порядок спектра; λ – длина волны. ● Условия главных максимумов и дополнительных минимумов дифракционной решетки, на которую свет падает нормально: λ d sin ϕ = ±2m , 2

d sin ϕ = ±2m′

m = 0 , 1, 2 , ... ;

λ , m′ = 0 , 1, 2 , 3, ..., кроме 0, N , 2 N , ... , N

где d – период дифракционной решетки; N – число штрихов решетки. ● Период дифракционной решетки d = 1/ N0 ,

где N0 – число щелей, приходящихся на единицу длины решетки. ● Условие дифракционных максимумов от пространственной решетки (формула ВульфаБрэггов): 2d sin ϑ = mλ, m = 1, 2 , 3 , ... ,

где d – расстояние между атомными плоскостями кристалла; ● Угловая дисперсия дифракционной решетки δϕ m Dϕ = = . δλ

ϑ

– угол скольжения.

d cos ϕ

● Наименьшее угловое расстояние между двумя светлыми точками, при котором изображения этих точек могут быть разрешены в фокальной плоскости объектива, ϕ ≥ 1,22λ / D .

где D – диаметр объектива; λ – длина волны света. ● Разрешающая способность дифракционной решетки λ R= = mN , δλ

где λ, (λ + δλ) – длины волн двух соседних спектральных линий, разрешаемых решеткой; m – порядок спектра; N – общее число штрихов решетки.

5.4. ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН С ВЕЩЕСТВОМ ● Связь угла ϕ отклонения лучей призмой и преломляющего угла А призмы: ϕ = A ( n − 1) ,

где n – показатель преломления призмы. ● Связь между показателем преломления и диэлектрической проницаемостью вещества: n= ε . ● Уравнение вынужденных колебаний оптического электрона под действием электрической составляющей поля волны (простейшая задача дисперсии) eE &x& + ω02 x = 0 cos ωt , m

где еЕ0 – амплитудное значение силы, действующей на электрон со стороны поля волны; ω0 – собственная частота колебаний электрона; ω – частота внешнего поля; т – масса электрона. ● Зависимость показателя преломления вещества п от частоты ω внешнего поля, согласно элементарной электронной теории дисперсии, n2 = 1 +

n0 i ε0

∑

e2 / m ω02 i − ω2

,

где ε0 – электрическая постоянная; n0 i – концентрация электронов с собственной частотой ω0 i; m – масса электрона; е – заряд электрона. ● Закон ослабления света в веществе (закон Бугера): I = I 0 e − αx , где I0 и I – интенсивности плоской монохроматической световой волны соответственно на входе и выходе слоя поглощающего вещества толщиной х; α – коэффициент поглощения. ● Эффект Доплера для электромагнитных волн в вакууме: ν = ν0

1 − υ2 / c 2 , 1 + (υ / c ) cos ϑ

где ν0 и ν – соответственно частоты электромагнитного излучения, испускаемого источником и воспринимаемого приемником; υ – скорость источника электромагнитного излучения относительно приемника; с – скорость света в вакууме; ϑ – угол между вектором скорости v и направлением наблюдения, измеряемый в системе отсчета, связанной с наблюдателем. ● Поперечный эффект Доплера для электромагнитных волн в вакууме (ϑ = π / 2) : ν = ν 0 1 − υ2 / c 2

.

● Эффект Вавилова-Черенкова: cos ϑ = c / ( nυ) ,

где ϑ – угол между направлением распространения излучения и вектором скорости частицы; n – показатель преломления среды.

5.5. ПОЛЯРИЗАЦИЯ СВЕТА ● Степень поляризации света:

P=

I max − I min I max + I min

,

где Imax и Imin – соответственно максимальная и минимальная интенсивности частично поляризованного света, пропускаемого анализатором. ● Закон Малюса: , где I – интенсивность плоскополяризованного света, прошедшего через анализатор; I0 – интенсивность плоскополяризованного света, падающего на анализатор; α – угол между главными плоскостями поляризатора и анализатора. I = I 0 cos 2 α

● Закон Брюстера: tg iB = n21 ,

где iB – угол падения, при котором отраженный от диэлектрика луч является плоскополяризованным; n21 – относительный показатель преломления. ● Оптическая разность хода между обыкновенным и необыкновенным лучами на пути l в ячейке Керра ∆ = l (no − ne ) = klE 2 ,

где no, ne – показатели преломления соответственно обыкновенного и необыкновенного лучей в направлении, перпендикулярном оптической оси; Е – напряженность электрического поля; k – постоянная. ● Оптическая разность хода для пластинки в четверть волны ∆ = (no − ne ) d = ±(m + 1 / 4) λ 0 , m = 0 , 1, 2 , ... ,

где знак «плюс» соответствует отрицательным кристаллам, «минус» – положительным; λ0 – длина волны в вакууме. ● Угол поворота плоскости поляризации: – для оптически активных кристаллов и чистых жидкостей ϕ = αd

;

– для оптически активных растворов ϕ = [α]Cd , где d – длина пути, пройденного светом в оптически активном веществе; α0 [α] – удельное вращение; С – массовая концентрация оптически активного вещества в растворе.

5.6. КВАНТОВАЯ ПРИРОДА ИЗЛУЧЕНИЯ ● Закон Стефана-Больцмана: Re = σT 4 ,

где Re – энергетическая светимость (излучательность) черного тела; σ – постоянная СтефанаБольцмана; Т – термодинамическая температура. ● Связь энергетической светимости Re и спектральной плотности энергетической светимости rν,T (rλ,T ) черного тела ∞

∞

0

0

Re = ∫ rν ,T dν = ∫ rλ , T dλ .

● Энергетическая светимость серого тела RTc = AT σT 4 ,

где AT – поглощательная способность серого тела. ● Закон смещения Вина: , где λmax – длина волны, соответствующая максимальному значению спектральной плотности энергетической светимости черного тела; b – постоянная Вина. ● Зависимость максимальной спектральной плотности энергетической светимости черного тела от температуры (rλ ,T ) = CT 5 , λ max = b / T

где С = 1,30 ⋅ 10–5 Вт/(м3 ⋅ К5). ● Формула Рэлея-Джинса для спектральной плотности энергетической светимости черного тела rν ,T =

где

k

2πν 2 kT c2

,

– постоянная Планка.

● Энергия кванта ε 0 = hν = hc / λ .

● Формула Планка rν ,T = rλ ,T =

2πν 2 hν , c 2 e hν / ( kT ) − 1 2πc 2 h hν . λ5 e hc / ( kTλ ) − 1

● Связь радиационной Тp и истинной Т температур: Tp = 4 Aт T

,

где Ат – поглощательная способность серого тела. ● Уравнение Эйнштейна для внешнего фотоэффекта ε = hν = A + Tmax ,

где ε = hν – энергия фотона, падающего на поверхность металла; А – работа выхода электрона из металла; Tmax = mυ2max / 2 – максимальная кинетическая энергия фотоэлектрона. ● «Красная граница» фотоэффекта для данного металла: ν 0 = A / h ; λ 0 = hc / A ,

где λ0 – максимальная длина волны излучения (ν0 – соответственно минимальная частота), при которой фотоэффект еще возможен. ● Масса и импульс фотона: mγ =

ε hν = ; c2 c2

pγ =

hν c

,

где hν – энергия фотона. ●

p=

Ee (1 + ρ) = w (1 + ρ) , c

где Ee = Nhν – облученность поверхности (энергия всех фотонов, падающих на единицу поверхности в единицу времени); ρ – коэффициент отражения; w – объемная плотность энергии излучения. ● Изменение длины волны рентгеновского излучения при комптоновском рассеянии: ∆λ = λ′ − λ =

h ϑ ϑ 2h (1 − cos ϑ) = sin 2 = 2λC sin 2 , m0c m0c 2 2

где λ и λ′ – длины волн падающего и рассеянного излучения; m0 – масса электрона; рассеяния; λC = h / (m0c ) – комптоновская длина волны.

ϑ

– угол

6. ЭЛЕМЕНТЫ КВАНТОВОЙ ФИЗИКИ АТОМОВ, МОЛЕКУЛ И ТВЕРДЫХ ТЕЛ 6.1. ТЕОРИЯ АТОМОВ ВОДОРОДА ПО БОРУ ● Обобщенная формула Бальмера, описывающая серии в спектре водорода, 1 1 ν = R  2 − 2  , m

n 

где ν – частота спектральных линий в спектре атома водорода; R – постоянная Ридберга; m определяет серию (m = 1, 2, 3, ...); n определяет отдельные линии соответствующей серии (n = m +1, m + 2, ...): т = 1 (серия Лаймана), m = 2 (серия Бальмера), m = 3 (серия Пашена), m = 4 (серия Брэкета), m = 5 (серия Пфунда), т = 6 (серия Хэмфри). ● Первый постулат Бора (постулат стационарных состояний): me υrn = nh , n = 1, 2 , 3 , ... , – масса где me n-й орбите радиусом rn.

электрона;

–

υ

скорость

электрона

по

● Второй постулат Бора (правило частот): hν = E n − E m ,

где En и Em – соответственно энергии стационарных состояний атома до и после излучения (поглощения). ● Энергия электрона на n-й стационарной орбите En = −

1 Z 2 me e 4 , n = 1, 2 , 3 , ... , n 2 8h 2ε 02

где Z – порядковый номер элемента в системе Менделеева; ε0 – электрическая постоянная. 6.2. ЭЛЕМЕНТЫ КВАНТОВОЙ МЕХАНИКИ ● Связь дебройлевской волны частицы с импульсом p: λ = h / p = h / (mυ) ,

где m – масса частицы;

υ

– ее скорость.

● Фазовая скорость свободно движущейся со скоростью

υ

частицы массой т

υфаз = ω / k = E / p = c 2 / υ ,

где E = hω – энергия частицы (ω – круговая частота); ло).

p = hk

● Групповая скорость свободно движущейся частицы u=

d ω dE = dk dp

.

– импульс ( k = 2π / λ – волновое чис-

● Соотношения неопределенностей: – для координаты и импульса частицы: ∆x∆px ≥ h ; ∆y∆p y ≥ h ; ∆z∆pz ≥ h ,

где ∆x, ∆y, ∆z – неопределенности координат; ∆px , ∆p y , щих проекций импульса частицы на оси координат;

∆p z

– неопределенности соответствую-

– для энергии и времени ∆E∆t ≥ h ,

где ∆E – неопределенность энергии данного квантового состояния; ∆t – время пребывания системы в данном состоянии.

● Вероятность нахождения частицы в объеме dV 2

dW = ΨΨ dV = Ψ

где

Ψ = Ψ( x , y , z , t )

dV

,

– волновая функция, описывающая состояние частицы; Ψ* – функция, ком-

плексно сопряженная с Ψ; |Ψ|2 = ΨΨ* – квадрат модуля волновой функции; – для стационарных состояний dW = ψψ dV = ψ

где

ψ = ψ (x , y , z)

2

dV ,

– координатная (амплитудная) часть волновой функции.

● Условие нормировки вероятностей ∞

∫

Ψ

2

dV = 1,

−∞

где интегрирование производится по всему бесконечному пространству, т.е. по координатам x , y , z от –∞ до +∞. ● Вероятность обнаружения частицы в интервале от x1 до х2 W=

x2

∫

ψ( x )

2

dx .

x1

● Среднее значение физической величины L, характеризующей частицу, находящуюся в состоянии, описываемом волновой функцией Ψ,

+∞

L =

∫L

Ψ

2

dV .

−∞

● где

Ψ = Ψ (x , y , z , t )

– волновая функция, описывающая состояние частицы; 2

2

 ∂ Ψ ∂ Ψ ∂ Ψ  ∆Ψ = 2 + 2 + 2  ; ∂x ∂y ∂z  

масса частицы; ∆ – оператор Лапласа U = U (x , y , z , t )

2

i = −1

h = h /(2π) ;

т–

– мнимая единица;

– потенциальная энергия частицы в силовом поле, в котором она движется.

● Уравнение Шредингера для стационарных состояний: ∆ψ +

2m (E − U )ψ = 0 , h2

где U (r ) – координатная часть волновой функции (Ψ ( x , y , z , t ) = ψ ( x , y , z ) e−i ( E / h )t ) ; тенциальная энергия частицы; Е – полная энергия частицы.

U = U ( x , y , z)

– по-

● где А – амплитуда волн де Бройля;

px = kh

– импульс частицы;

E = hω

– энергия частицы.

● Собственные значения энергии Еn частицы, находящейся на n-м энергетическом уровне в одномерной прямоугольной «потенциальной яме» с бесконечно высокими «стенками», En = n 2

π2h 2 , n = 1, 2 , 3 , ... , 2ml 2

где l – ширина ямы. ● Собственная волновая функция, соответствующая вышеприведенному собственному значению энергии, ψn ( x) =

nπ 2 sin x, n = 1, 2 , 3 , ... . l l

● Коэффициент прозрачности D прямоугольного потенциального барьера конечной ширины l, 2 D = D0 exp − 2m(U − E )l  , h  

где D0 – множитель, который можно приравнять единице; U – высота потенциального барьера; Е – энергия частицы. ● Уравнение Шредингера для линейного гармонического осциллятора в квантовой механике: ∂ 2ψ 2m  mω02 x 2  ψ = 0 , + 2  E − 2 2  ∂x h 

где mω02 x 2 / 2 = U – потенциальная энергия осциллятора; ω0 – собственная частота колебаний осциллятора; m – масса частицы. ● Собственные значения энергии гармонического осциллятора

1 En =  n +  hω0 , n = 1, 2 , 3 , ... . 2 

● Энергия нулевых колебаний гармонического осциллятора 1 E0 = hω0 . 2

6.3. ЭЛЕМЕНТЫ СОВРЕМЕННОЙ ФИЗИКИ АТОМОВ И МОЛЕКУЛ ● Потенциальная энергия атоме

U (r )

взаимодействия электрона с ядром в водородоподобном

U (r ) = −

Ze 2 4πε0 r

,

где r – расстояние между электроном и ядром; Z – порядковый номер элемента; ε0 – электрическая постоянная. ● Собственное значение энергии Еn электрона в водородоподобном атоме En = −

1 Z 2 me 4 , n = 1, 2 , 3 , ... . n 2 8h 2 ε 02

● Энергия ионизации атома водорода Ei = − E1 =

me 4 8h 2ε02

.

● Момент импульса (механический орбитальный момент) электрона Ll = h l (l + 1)

,

где l – орбитальное квантовое число, принимающее при заданном n следующие значения: l = 0 , 1, ... , n − 1 (всего n значений). ● Проекция момента импульса на направление

z

внешнего магнитного поля

Llz = hml ,

где ml – магнитное квантовое число, принимающее при заданном l следующие значения: ml = 0 , ± 1, ... , ± l (всего (2l + 1) значений). ● Правила отбора для орбитального и магнитного квантовых чисел ∆l = ±1 и ∆ml = 0 , ± 1 .

● Нормированная волновая функция, отвечающая ls-состоянию (основному состоянию) электрона в атоме водорода, ψ100 ( r ) =

где

a = 4πε0h 2 / (me 2 )

1 πa

3

e −r / a ,

– величина, совпадающая с первым боровским радиусом.

● Вероятность обнаружить электрон в атоме водорода, находящемся в ls-состоянии, в интервале от r до r + dr 2 2 dW = ψ100 dV = ψ100 4πr 2dr . ● Спин (собственный механический момент импульса) электрона Ls = h s ( s + 1) , где s – спиновое квантовое число (s = 1/2). ● Проекция спина на направление

z

внешнего магнитного поля Lsz = hms ,

где ms – магнитное спиновое квантовое число (тs = ±1/2). ● Принцип Паули: Z ( n, l , ml , ms ) = 0 или 1 ,

где Z (n, l , ml , ms ) – число электронов, находящихся в квантовом состоянии, описываемом набором четырех квантовых чисел: n – главного, l – орбитального, ml – магнитного, тs – магнитного спинового. ● Максимальное число электронов Z(n), находящихся в состояниях, определяемых данным главным квантовым числом n, n −1

Z ( n ) = ∑ 2( 2l + 1) = 2n 2 . l =0

● Коротковолновая граница сплошного рентгеновского спектра λ min = ch / (eU ) , где е – заряд электрона; U – разность потенциалов, приложенная к рентгеновской трубке. ● Закон Мозли, определяющий частоты спектральных линий характеристического рентгеновского излучения, 1 1 2 ν = R ( Z − σ )  2 − 2  , m

n 

где R – постоянная Ридберга, Z – порядковый номер элемента в периодической системе; σ – постоянная экранирования; m определяет рентгеновскую серию (т = 1, 2, 3, ...); n определяет отдельные линии соответствующей серии (n = m + 1, т + 2, ...). ● Закон Мозли для линии Kα (σ = 1): 1 2 1 ν = R ( Z − 1)  2 − 2  . 1 2 

6.4. ЭЛЕМЕНТЫ КВАНТОВОЙ СТАТИСТИКИ ● Распределение Бозе-Эйнштейна и Ферми-Дирака: Ni =

1 e( Ei −µ ) / ( kT ) − 1

и

Ni =

1 , e( Ei −µ ) / ( kT ) + 1

где N i – соответственно средние числа бозонов и фермионов в квантовом состоянии с энергией Ei ; k – постоянная Больцмана; T – термодинамическая температура; µ – химический потенциал. При e( Ei −µ ) / ( kT ) >> 1 оба распределения переходят в классическое распределение Максвелла-Больцмана Ni = Ae− Ei / ( kT ) , где A = eµ /( kT ) . ● Распределение Ферми-Дирака по энергиям для свободных электронов в металле: N (E ) =

1 , e( E − EF ) / ( kT ) + 1

где EF – энергия Ферми; – при Т = 0 К 1 при E < FF , N (E ) =  0 при E > FF .

● Характеристическая температура Дебая (при T 0 – экзотермическая реакция, Q < 0 – эндотермическая реакция. ● Энергия ядерной реакции представляется также в виде Q = (T1 + T2 ) − (T3 + T4 ) , где T1, T2, T3, T4 – соответственно кинетические энергии ядра-мишени, бомбардирующей частицы, испускаемой частицы и ядра продукта реакции. ● Скорость нарастания цепной реакции dN N ( k − 1) , = dt T

откуда

N = N 0e( k -1)t / T

,

где N0 – число нейтронов в начальный момент времени; N – число нейтронов в момент времени t; T – среднее время жизни одного поколения; k – коэффициент размножения нейтронов.

ПРИЛОЖЕНИЯ

Основные физические постоянные (округленные значения) Физическая постоянная

Обозначение

Значение

Нормальное ускорение свободного падения

g

9,81 м/c2

Гравитационная постоянная

G

6,67 ⋅ 10–11 м3/(кг ⋅ с2)

Постоянная Авогадро

NA

6,02 ⋅ 1023 моль–1

Постоянная Фарадея

F

96,48 ⋅ 103 Кл/моль

Молярная газовая постоянная Молярный объем идеального газа при нормальных условиях

8,31 Дж/моль

Vm

22,4 ⋅ 10–3 м3/моль

Постоянная Больцмана

k

1,38 ⋅ 10–23 Дж/К

Скорость света в вакууме

с

3,00 ⋅ 108 м/с

Постоянная СтефанаБольцмана

σ

5,67 ⋅ 10–8 Вт/(м2 ⋅ К4)

Постоянная закона смещения Вина

b

2,90 ⋅ 10–3 м ⋅ К

h ħ= h/2π

6,63 ⋅ 10–34 Дж ⋅ с 1,05 ⋅ 10–34 Дж ⋅ с

Постоянная Планка

Продолжение табл. Физическая постоянная

Обозначение

Значение

R

1,10 ⋅ 107 м–1

а

0,529 ⋅ 10–10 м

Масса покоя электрона

me

9,11 ⋅ 10–31 кг

Масса покоя протона

mp

1,6726 ⋅ 10–27 кг

Масса покоя нейтрона

mn

1,6750 ⋅ 10–27 кг

mα

6,6425 ⋅ 10–27 кг

а.е.м.

1,660 ⋅ 10–27 кг

mp / m

1836,15

Постоянная Ридберга Радиус Бора

Масса покоя αчастицы Атомная единица массы Отношение массы протона к массе электрона Элементарный заряд

e

e

Отношение заряда e / me электрона к его массе

1,60 ⋅ 10–19 Кл 1,76 ⋅ 1011 Кл/кг

Комптоновская длина волны электрона

Λ

2,43 ⋅ 10–12 м

Энергия ионизации атома водорода

Ei

2,18 ⋅ 10–18 Дж (13,6 эВ)

Магнетон Бора

µВ

0,927 ⋅ 10–23 А ⋅ м2

Электрическая постоянная

ε0

8,85 ⋅ 10–12 Ф/м

Магнитная постоянная

µ0

12,566 ⋅ 10–7 Гн/м

Единицы и размерности физических величин в СИ Величина

Наименование

Единица

Наиме Обо Разнова- знамерние ченость ние

Выражение через основные и дополнительные единицы

Основные единицы Длина

L

метр

Масса

M

кило- кг грам м

Время

T

сес кунда

Сила электрического тока

I

Термодинамическая температура

Θ

кель- K вин

Количество вещества

N

моль мо ль

Сила света

J

кан- кд дела

ампер

м

A

Дополнительные единицы Плоский угол

–

ради- ра ан д

Телесный угол

–

сте- ср радиан

Продолжение табл. Величина

Единица

Наиме Обо Разнова- знаНаимемернование ние ченость ние

Выражение через основные и дополнительные единицы

Производные единицы Частота

T –1

герц Гц

Сила, вес LMT – нью- Н 2 тон

с–1 м ⋅ кг ⋅ с–2

ДавлеL– пас- Па м–1 ⋅ кг ⋅ 1 – ние, меMT каль с–2 2 ханическое напряжение Энергия, L2MT джо–2 работа, уль количество теплоты Мощность, поток энергии Количество электричества (электрический заряд)

Д ж

м2 ⋅ кг ⋅ с–2

L2MT ватт Вт м2 ⋅ кг ⋅ –3 с–3

TI

кулон

Кл

с⋅А

Электрическое напряжение, электрический потенциал, разность электрических потенциалов, электродвижущая сила Электрическая емкость Электрическое сопротивление Электрическая проводимость Магнитный поток Магнитная индукция Индуктивность, взаимная индуктивность Световой поток Освещенность

L2MT – вольт В м2 ⋅ кг ⋅ 3 –1 I с–3 ⋅ A–1

L–2M – фа1 4 2 T I рад

Ф м–2 ⋅ кг–1 ⋅ с4 ⋅ A2

L2MT – 3 –2 I

О м2 ⋅ кг ⋅ м с–3 ⋅ A–2

ом

L–2M – си- См м–2 ⋅ кг–1 1 3 2 T I менс ⋅ с3 ⋅ A2 L2MT – вебер Вб м2 ⋅ кг ⋅ 2 –1 I с–2 ⋅ А–1 MT –2I тесла Тл кг ⋅ с–2 ⋅ –1 А–1 L2MT – генри Гн м2 ⋅ кг ⋅ 2 –2 I с–2 ⋅ А–2

J L–2J

лю- лм кд ⋅ ср мен люкс лк м–2 ⋅ кд ⋅ ср

АктивT –1 бекке Бк с–1 ность рель изотопа (активность нуклида в радиоактивном источнике) ПоглоL–2T – грей Гр м–2 ⋅ с–2 2 щенная доза излучения Соотношения между единицами измерения СИ и некоторыми единицами других систем, а также внесистемными единицами Физическая величина Длина Масса Время

Объем Скорость Угол поворота Сила Давление

Работа, энергия

Соотношения 1 Å = 10–10 м 1 а.е.м. = 1,66⋅10–27 кг 1 год = 3,16⋅107 с 1 сутки = 86 400 с 1 л = 10–3 м3 1 км/ч = 0,278 м/с 1 об = 6,28 рад 1 дин = 10–5 Н 1 кГ = 9,81 Н 1 дин/см2 = 0,1 Па 1 кГ/м2 = 9,81 Па 1 ат = 9,81⋅104 Па 1 атм = 1,01⋅105 Па 1 мм рт. ст = 133,3 Па 1 эрг = 10–7 Дж 1 кГ⋅м = 9,81 Дж 1 эВ = 1,6⋅10–19 Дж

1 кал = 4,19 Дж 1 эрг/с = 10–7 Вт 1 кГ⋅м/с = 9,81 Вт 1 СГСЭq = 3,33⋅10–10 Кл 1 СГСЭU = 300 В 1 см = 1,11⋅10– 12 Ф

Мощность

Заряд Напряжение, э.д.с.

Электрическая емкость Напряженность 1 Э = 79,6 А/м магнитного поля Астрономические величины Период СредКос- Средняя вращемиче- ний Масса, плот- ния ское радикг ность, вокруг тело ус, м г/см3 оси, сутки Солн 6,95 ⋅ це 108

1,99 ⋅ 1030

1,41

25,4

Земля

6,37 ⋅ 106

5,98 ⋅ 1024

5,52

1,00

Луна

1,74 ⋅ 106

7,35 ⋅ 1022

3,30

27,3

Расстояние от центра Земли до центра Солнца: 1,49 ⋅ 1011 м. Расстояние от центра Земли до центра Луны: 3,84 ⋅ 108 м. Среднее расПланета стояние Солнечной от системы Солнца, 106 км

Период обращения вокруг Солнца, в годах

Масса в единицах массы Земли

Меркурий

57,87

0,241

0,056

Венера

108,14

0,615

0,817

Земля

149,50

1,000

1,000

Марс

227,79

1,881

0,108

Юпитер

777,8

11,862

318,35

Сатурн

1426,1

29,458

95,22

Уран Нептун

2867,7

84,013

14,58

4494

164,79

17,26

Плотности веществ Твердое г/см3 вещество Алмаз Алюминий Вольфрам Графит Железо (сталь) Золото Кадмий Кобальт Лед Медь Молибден Натрий Никель Олово Платина Пробка Свинец Серебро Титан Уран Фарфор Цинк

3,5 2,7 19,1 1,6 7,8 19,3 8,65 8,9 0,916 8,9 10,2 0,97 8,9 7,4 21,5 0,20 11,3 10,5 4,5 19,0 2,3 7,0

Жидкость Бензол Вода Глицерин Касторовое масло Керосин Ртуть Сероуглерод Спирт Тяжелая вода Эфир Газ (при нормальных условиях) Азот Аммиак Водород Воздух Кислород Метан Углекислый газ Хлор

г/см 3

0,88 1,00 1,26 0,90 0,80 13,6 1,26 0,79 1,1 0,72

кг/м 3

1,25 0,77 0,09 1,29 3 1,43 0,72 1,98 3,21

Упругие постоянные. Предел прочности

Модуль МатериЮнал га Е, ГПа

КоэфМо- фидуль цисдви ент га G, Пуас ГПа сона µ

Предел прочности на разрыв σm, ГПа

Алюминий

70

26 0,34 0,10

Медь

130

40 0,34 0,30

Свинец

16

5,6 0,44 0,015

Сталь 200 (железо)

81 0,29 0,60

Стекло

60

30 0,25 0,05

Вода

–

–

–

–

Сжи маемост ь β, ГПа– 1

0,01 4 0,00 7 0,02 2 0,00 6 0,02 5 0,49

Тепловые постоянные твердых тел Удельная теплоемВещекость ство с, Дж/(г ⋅ К)

Дебаевская температура θ, К

Удель ная Темпетепратура лота плавплавления, ления °С q, Дж/г

Алю0,90 374 660 321 миний Железо 0,46 467 1535 270 Лед 2,09 – 0 333 Медь 0,39 329 1083 175 Свинец 0,13 89 328 25 Сереб0,23 210 960 88 ро П р и м е ч а н и е . Значения удельных теплоемкостей соответствуют нормальным условиям.

Коэффициент теплопроводности Вещество χ, Дж/(м ⋅ с ⋅ К) Вода 0,59 Воздух 0,023 Дерево 0,20 Стекло 2,90 Некоторые постоянные жидкостей ПоверхВязносткость ное Жидη, натякость мПа ⋅ жение с α, мН/м

Удельная теплоемкость с, Дж/(г ⋅ К)

Удельная теплота парообразования q, Дж/(г ⋅ К)

Вода 10 73 4,18 2250 Глицерин 1500 66 2,42 – Ртуть 16 470 0,14 284 Спир 12 24 2,42 853 т Примечание. Приведенные значения величин соответствуют: η и α – комнатной температуре (20 °С), с – нормальным условиям, q – нормальному атмосферному давлению.

Газ (относи тельная молекулярная масса)

γ=

CP CV

Теплопроводност ь χ, мВт м ⋅К

Не (4) 1,67 Аr (40) 1,67 Н2 (2) 1,41 N2 (28) 1,40 О2 (32) 1,40

Вязкость η, мкПа ⋅ с Диаметр молекулы d, нм

Постоянные газов

141, 18, 0,2 5 9 0 22, 0,3 16,2 1 5 168, 0,2 8,4 4 7 16, 0,3 24,3 7 7 24,4 19, 0,3

Постоянные Ван-дерВаальса а, Па⋅м 6 моль 2

– 0,13 2 0,02 4 0,13 7 0,13

b, 10

−6

м3 моль

– 32 27 39 32

2 5 7 СО2 14, 0,4 0,36 1,30 23,2 43 (44) 0 0 7 Н2О 0,3 0,55 1,32 15,8 9,0 30 (18) 0 4 Воздух 17, 0,3 1,40 24,1 – – (29) 2 5 П р и м е ч а н и е . Значения γ, χ и η – при нормальных условиях. Давление водяного пара, насыщающего пространство при разных температурах t, p , Па t, °C pн, Па t, °C pн, Па °C н –5 0 1 2 3 4

400 609 656 704 757 811

8 9 10 12 14 16

5

870

20

6

932

25

7

1025

30

1070 1145 1225 1396 1596 1809

40 50 60 70 80 90

7 335 12 302 19 817 31 122 47 215 69 958 101 2328 100 080 3165 150 486240 1 549 4229 200 890

Диэлектрические проницаемости Диэлектрик Вода Воздух

ε

Диэлектрик

81

Полиэтилен

1,000 Слюда 58

ε 2,3 7,5

Воск

7,8

Спирт

26

Керосин

2,0

Стекло

6,0

Парафин

2,0

Фарфор

6,0

Плексиглас

3,5

Эбонит

2,7

Удельные сопротивления проводников и изоляторов Удел ьное Удельное Темперасопро сопро- турный тивле ПроИзолятивле- коэффиние, водник тор ние (при циент а, Ом ⋅ 20°С), кК–1 м нОм ⋅ м Алюминий

25

4,5

Бума1010 га

Вольф рам

50

4,8

Железо

90

6,5

Золото

20

4,0

Фарфор

Медь

16

4,3

Шел1014 лак

Свинец

190

4,2

Эбонит

1014

Серебро

15

4,1

Янтарь

1017

Па1015 рафи н Слю1013 да 1013

Магнитные восприимчивости пара- и диамагнетиков Парамагне- µ – 1, Диамаг- µ – 1, тик 10–6 нетик 10–6 Азот

0,013 Водород

– 0,063

Воздух

0,38 Бензил

–7,5

Кислород

1,9

Вода

–9,0

Эбонит

14

Медь

–10,3

Алюминий

23

Стекло

–12,6

Вольфрам

176

Каменная –12,6 соль

Платина

360 Кварц

–15,1

Жидкий кислород

3400 Висмут

–176

Показатели преломления n

Газ

Жидкость

n

Тверn дое те- n ло

Азот

1,00 Бензол 030

2,4 2

Воздух

1,00 029

1,4 6

Кисло 1,00 род 027

1,5 Алмаз 0 Кварц 1,3 Вода плав3 леный Стекло Глице- 1,4 (обычрин 7 ное) Сероуг- 1,6 лерод 3

1,5 0

П р и м е ч а н и е . Показатели преломления зависят и от длины волны света, поэтому приведенные здесь значения n следует рассматривать как условные.

Для кристаллов с двойным лучепреломлением Дли на волны λ, нм

Цвет

Красный Оранже687 вый 656 Желтый 589 Зеленый 527 Голубой 486 Сине431 фиолето400 вый Фиолетовый

Исландский шпат

Кварц

ne

ne

no

no

1,48 1,65 1,55 1,54 4 3 0 1 1,48 1,65 1,55 1,54 5 5 1 2 1,48 1,65 1,55 1,54 6 8 3 4 1,48 1,66 1,55 1,54 9 4 6 7 1,49 1,66 1,55 1,55 1 8 9 0 1,49 1,67 1,56 1,55 5 6 4 4 1,49 1,68 1,56 1,55 8 3 8 8

Вращение плоскости поляризации Естественное вращение в кварце Длина волны Постоянная вращения λ, нм α, град/мм 275

120,0

344

70,6

373

58,8

405

48,9

436

41,5

49

31,1

590

21,8

656

17,4

670

16,6

Магнитное вращение (λ = 589 нм) Жидкость

Постоянная Верде V, угл. мин/А

Бензол Вода Сероуглерод Спирт этиловый

2,59 0,016 0,053 1,072

П р и м е ч а н и е . Приведенные значения постоянной Верде соответствуют комнатной температуре. Работа выхода электрона из металлов А, А, Ме- А, Металл Металл эВ эВ талл эВ Алюми- 3,7 Калий ний 4 2,2 Барий Кобальт 9 4,6 Висмут Литий 2 Вольф- 4,5 Медь рам 0 4,3 МолибЖелезо 6 ден 4,5 Золото Натрий 8

2,1 5 4,2 5 2,3 9 4,4 7 4,2 7 2,2 7

Никель Платина Серебро Титан Цезий

4,8 4 5,2 9 4,2 8 3,9 2 1,8 9 3,7 Цинк 4

Энергия ионизации Вещество

Ei, Дж

Ei, эВ

Водород

2,18 ⋅ 10–18

13,6

Гелий

3,94 ⋅ 10–18

24,6

Литий

1,21 ⋅ 10–17

75,6

Ртуть

1,66 ⋅ 10–18

10,4

Подвижность ионов в газах, м2/(В ⋅ с) Положительные ионы

Отрицательные ионы

Азот

1,27 ⋅ 10–4

1,81 ⋅ 10–4

Водород

5,4 ⋅ 10–4

7,4 ⋅ 10–4

Воздух

1,4 ⋅ 10–4

1,9 ⋅ 10–4

Газ

Край K-полосы поглощения Z

Элеλ , пм Z мент к

Элеλ , пм мент к

ВанаСереб226,8 47 48,60 дий ро 26 Железо 174,1 50 Олово 42,39 КоВольф27 160,4 74 17,85 бальт рам Плати28 Никель 148,6 78 15,85 на 29 Медь 138,0 79 Золото 15,35 30 Цинк 128,4 82 Свинец 14,05 Мо42 61,9 92 Уран 10,75 либден 23

Массовые коэффициенты ослабления (рентгеновское излучение, узкий пучок) Массовый коэффициент ослабления µ / ρ, см2/г λ, пм возалюсвивода медь дух миний нец 10 20 30 40 50 60

0,48 0,75

0,16 0,18 0,29 0,44 0,66 1,0

0,16 0,28 0,47 1Д 2,0 3,4

0,36 1,5 4,3 9,8 19 32

3,8 4,9 14 31 54 90

70 1,3 1,5 5,1 48 139 80 1,6 2,1 7,4 70 90 2Д 2,8 11 98 100 2,6 3,8 15 131 150 8,7 12 46 49 200 21 28 102 108 250 39 51 194 198 Константы двухатомных молекул

Мо лекула

Межъядерное расстояние d, 10–8 см

Частота колебаний ω, 1014 с–1

Мо лекула

Межъядерное расстояние d, 10–8 см

Частота колебаний ω, 1014 с–1

Н2 0,741

8,279 HF 0,917

7,796

N2 1,094

4,445

HC 1,275 l

5,632

О2 1,207

2,977

НВ 1,413 r

4,991

F2

1,282

2,147 HI 1,604

4,350

S2

1,889

1,367 СО 1,128

4,088

Cl2 1,988

1,064 NO 1,150

3,590

Вr2 2,283

0,609 ОН 0,971

7,035

I2

2,666

0,404

Периоды полураспада радионуклидов Кобальт 60 Со

5,2 го- Радон 3,8 сут (α) да (β) 222Rn 1620 лет Стронций 28 лет Радий (α) 90 226 Sr (β) Ra 4,5 ⋅ 109 Полоний 138 сут Уран лет (α) 10 238 Ро (α) U

Массы легких нуклидов Избыток Избыток массы массы НукНукнуклида нуклида Z Z лид лид М–А, М–А, а.е.м. а.е.м. 0 1

2 3 4

5

n

0,00867 6

11

С

0,01143

1

Н

0,00783

12

С

0

2

Н

0,01410

13

С

0,00335

3

Н

0,01605 7

13

N

0,00574

N

0,00307

3

Не 0,01603

14

4

Не 0,00260

15

N

0,00011

6

Li

0,01513 8

15

О

0,00307

7

Li

0,01601

16

О

–0,00509

Ве

0,01693

17

О

–0,00087

19

7 8

Ве

0,00531 9

9

Ве

0,01219

1 0

10

Ве 0,01354

1 1

10

Ве 0,01294

11

Ве 0,00930

1 2

F

–0,00160

20

Ne –0,00756

23

Na –0,01023

24

Na –0,00903

24

Mg –0,01496

П р и м е ч а н и е . Здесь М – масса нуклида в а.е.м., А – массовое число. Множители и приставки для образования десятичных кратных и дольных единиц Обозначение приМн ставки При ож став меите ка жду ру ль на- сск род ое ное – 10 a а 18 атто 10– фем 15 то

f

Обозначение приМ ставки но При жи став метел ка жду ру ь на- сск род ое ное 101 дека da

да

гекто

г

ф 102

h

10– пи12 ко – 10 на9 но 10– мик 6 ро – 10 мил 3 ли – 10 сан2 ти – 10 де1 ци

кило

p

п 103

k

к

n

н 106 мега M

М

µ

мк 109 гига

G

Г

m

м

тера

T

Т

c

с

пета

P

П

d

д

экса

E

Э

101 2

101 5

101 8

Греческий алфавит Обозначения букв

Название букв

Обозначения букв

Α, α Β, β

альфа бета

Ν, ν Ξ, ξ

Γ, γ

гамма

Ο, ο

∆, δ Ε, ε Ζ, ζ Η, η

дельта эпсилон дзета эта

Π, π Ρ, ρ Σ, σ Τ, τ

Θ, θ, ϑ

тета

Υ, υ

Ι, ι Κ, κ Λ, λ Μ, µ

йота каппа ламбда мю

Φ, φ Χ, χ Ψ, ψ Ω, ω

Название букв ню кси омикрон пи ро сигма тау ипсилон фи хи пси омега

ОГЛАВЛЕНИЕ

ШКОЛЬНАЯ МАТЕМАТИКА ………………… ВЫСШАЯ МАТЕМАТИКА …………………….. ПОГРЕШНОСТИ ИЗМЕРЕНИЙ ……………… ФИЗИКА …………………………………………... 1. ФИЗИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ МЕХАНИКИ …… 1.1. Элементы кинематики …………………… 1.2. Динамика материальной точки и поступательного движения твердого тела 1.3. Работа и энергия …………………………. 1.4. Механика твердого тела …………………. 1.5. Тяготение. Элементы теории поля ……… 1.6. Элементы механики жидкостей ………… 1.7. Элементы специальной (частной) теории относительности …………………………. 2. ОСНОВЫ МОЛЕКУЛЯРНОЙ ФИЗИКИ И ТЕРМОДИНАМИКИ ………………………… 2.1. Молекулярно-кинетическая теория идеальных газов ………………………….. 2.2. Основы термодинамики …………………. 2.3. Реальные газы, жидкости и твердые тела 3. ЭЛЕКТРИЧЕСТВО И МАГНЕТИЗМ ………. 3.1. Электростатика …………………………... 3.2. Постоянный электрический ток ………… 3.3. Электрические токи в металлах, в вакууме и газах …………………………………….. 3.4. Магнитное поле ………………………….. 3.5. Электромагнитная индукция ……………. 3.6. Магнитные свойства вещества ………….. 3.7. Основы теории Максвелла для электромагнитного поля ………………… 4. КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ ……………………. 4.1. Механические и электромагнитные колебания …………………………………. 4.2. Упругие волны …………………………… 4.3. Электромагнитные волны ……………….. 5. ОПТИКА. КВАНТОВАЯ ПРИРОДА ИЗЛУЧЕНИЯ …………………………………. 5.1. Элементы геометрической и электронной оптики …………………………………….. 5.2. Интерференция света ……………………. 5.3. Дифракция света …………………………. 5.4. Взаимодействие электромагнитных волн с веществом ………………………………. 5.5. Поляризация света ……………………….. 5.6. Квантовая природа излучения …………... 6. ЭЛЕМЕНТЫ КВАНТОВОЙ ФИЗИКИ АТОМОВ, МОЛЕКУЛ И ТВЕРДЫХ ТЕЛ …. 6.1. Теория атомов водорода по Бору ………..

3 36 55 69 69 69 71 72 75 79 81 84 87 87 92 95 99 99 106 109 110 115 117 119 120 120 125 127 129 129 131 133 135 137 139 142 142

6.2. Элементы квантовой механики …………. 6.3. Элементы современной физики атомов и молекул …………………………………… 6.4. Элементы квантовой статистики ………... 6.5. Элементы физики твердого тела ………... 7. ЭЛЕМЕНТЫ ФИЗИКИ АТОМНОГО ЯДРА ПРИЛОЖЕНИЯ …………………………………..

143 147 150 152 153 156