Молекулярная физика и термодинамика: Лабораторный практикум. Ч.II

Министерство образования Российской Федерации

УДК 539.12 М75

Омский государственный университет

Рекомендован к изданию учебно-методической комиссией физического факультета ОмГУ

М75

Молекулярная физика и термодинамика Лабораторный практикум Часть II (для студентов физического и химического факультетов)

Молекулярная физика и термодинамика: Лабораторный практикум. Ч. II / Сост.: Г.И. Косенко, В.В. Михеев. – Омск: Омск. гос. ун-т, 2004. – 20 с. Практикум включает 4 лабораторные работы по курсу «Молекулярная физика и термодинамика». Материал подготовлен в соответствии с Государственным образовательным стандартом по специальности «Физика». Предназначен для студентов физического и химического факультетов. УДК 539.12

Издание ОмГУ

Омск 2004 1

© Омский госуниверситет, 2004 2

Лабораторная работа № 5 Определение теплоемкости металлов методом охлаждения Цель работы – определение удельной теплоемкости металлов. Приборы и принадлежности: прибор для нагревания образцов, набор образцов (медный эталон и исследуемые: латунный, железный и алюминиевый), секундомер, график показаний термопары, милливольтметр (гальванометр), вольтметр, автотрансформатор. Металлический образец, имеющий температуру выше окружающей среды, будет охлаждаться, причем скорость охлаждения будет зависеть и от величины теплоемкости металла. Сравнивая кривые охлаждения (температуры в функции времени) двух образцов, один из которых служит эталоном (его теплоемкость и скорость охлаждения должны быть известны), можно определить теплоемкость другого, если определить скорость его охлаждения. Количество тепла, теряемое образцом металла в единицу времени, может быть записано в виде: ∂T q = ∫ cρ dV , (1) ∂t V где с – удельная теплоемкость металла; ρ – его плотность; T – температура, которая принимается одинаковой во всех точках образца в силу малости линейных размеров тела и большой теплопроводности металла. Интегрирование здесь ведется по всему объему образца. Эта же величина q может быть выражена и по закону Ньютона q = ∫ α (T − T0 ) dS ,

T и T0 не зависят от координат точек поверхности образца, можем написать ∂T ⋅ V = a ⋅ (T − T0 ) ⋅ S , ∂t 3

Описание установки и измерения Схема установки изображена на рисунке. Электропечь 1 смонтирована на двух направляющих стержнях, по которым она может перемещаться вверх и вниз (на рисунке стержни не показаны) и закрепляться винтом 2. Образец представляет собой цилиндр длиной 30 мм и диаметром 5 мм с высверленным каналом с одного конца. Этим каналом образец помещают на фарфоровую трубку, через которую пропущены проволоки термопары 3. Концы термопары подведены к гальванометру 4. Температура образца отсчитывается прямо по шкале гальванометра, для чего последний снабжен специальным графиком 5 перевода его показаний в значения температуры спая термопары. Печь нагревается через автотрансформатор 7, напряжение на котором показывает вольтметр 6. 1

(2)

где T0 – температура окружающей среды; α – коэффициент теплоотдачи, интегрирование ведется по всей поверхности образца. Сравнивая (1) и (2), получаем ∂T q = ∫ cρ dV = ∫ a(T − T0 ) ⋅ S , (3) ∂t V S Полагая, что – с и ρ не зависят от координат точек объема, а α ,

c⋅ρ ⋅

где V – объем всего образца; S – поверхность всего образца. Написав полученное соотношение для двух образцов, полагая при этом, что S1 = S 2 , T1 = T2 и α1 = α 2 , делением одного выражения на другое получим ⎛ ∂T ⎞ ⎜ ⎟ m2 ⎝ ∂t ⎠ 2 c1 = c2 ⋅ ⋅ (5) ⋅ m1 ⎛ ∂T ⎞ ⎜ ⎟ ⎝ ∂t ⎠1 где m1 = ρ1V1 – масса первого образца; m2 = ρ 2V2 – масса второго образца.

7

220

2

3 5

V

G

4

(4)

6

4

Порядок выполнения работы

Контрольные вопросы

1. Установите на термопару эталонный образец. 2. Опустите печь по направляющим стержням вниз настолько, чтобы образец полностью оказался внутри нее, затем включите источник напряжения, установив на автотрансформаторе напряжение 140 В. 3. После нагрева образца до температуры 500–550°С быстро поднимите печь вверх и закрепите винтами. Нагретый образец охлаждается в неподвижном воздухе. С помощью секундомера через каждые 10 сек. производят запись температуры образца по показаниям гальванометра. 4. После охлаждения образца до температуры ниже 100°С опыт повторите снова. Для каждого образца необходимо снять две кривые охлаждения. Кривые получают для трех образцов: медного, алюминиевого и железного. За эталон принимается образец из меди, для которой зависимость теплоемкости от температуры дана в таблице. 5. Получающиеся в опыте кривые T = f (t ) необходимо перевес∂T ти в кривые , воспользовавшись для этого графическим методом. ∂t Кривые T = f (t ) разбиваются на участки достаточно близкими друг к другу вертикальными линиями, проведенными на одинаковом расстоянии (через 100оС). Разности значений ординат кривой в точках пересечения ее с вертикальными линиями будут представлять разности температур на некоторых интервалах времени. Частное от деления данной разности на расстояние между вертикальными линиями (тангенс угла наклона касательной) будет характеризовать скорость охлаждения в данной точке кривой и, следовательно, скорость охлаждения, соответствующую некоторой температуре. Полученные числовые значения вно∂T сят в таблицу, а затем строят графики зависимости = ϕ (t ) . ∂t 6. Построив эти графики для всех образцов, определяют теплоемкости по формуле (5) и строят графики C = φ (t ) для каждого образца, массы которых определяют взвешиванием. Температурная зависимость удельной теплоемкости меди (эталонный образец) T0C C, 103Дж/кг·К

100 0,39

200 0,40

300 0,41

5

400 0,42

500 0,43

1. 2. 3. 4. 5.

Что называется удельной теплоёмкостью? Сущность классической теории теплоёмкости твёрдых тел. Зависит ли теплоёмкость твердого тела от процесса? Какая теплоёмкость определяется в данной работе Сp, Сv, CQ, CT? В чём заключается метод охлаждения?

Лабораторная работа № 6 Определение отношения удельных теплоемкостей газов Цель работы – определение отношения удельных теплоемкостей газов. Приборы и принадлежности: закрытый стеклянный баллон с трёхходовым краном, жидкостный манометр, ручной насос. Величина отношения теплоемкости при постоянном давлении c p к теплоемкости при постоянном объеме cv для газов играет очень большую роль при адиабатических процессах и при процессах, близких к ним. Для примера укажем, что ею, в частности, определяется скорость распространения звука в газах, от нее зависит течение газов по трубам со звуковыми скоростями и достижение сверхзвуковых скоростей в расширяющихся трубах. Описываемый ниже способ определения отношения удельных теплоемкостей газов γ = c p cv чрезвычайно прост. Пусть мы имеем стеклянный сосуд, соединенный с манометром. Посредством крана сосуд может соединяться с атмосферой, и пусть первоначально в нем было атмосферное давление. Если с помощью насоса накачать в сосуд небольшое количество воздуха и закрыть кран, то давление в сосуде, конечно, повысится; но если это повышение было произведено достаточно быстро, манометрический столбик не сразу займет окончательное положение, так как сжатие воздуха было адиабатическим и, следовательно, температура его повысилась. Окончательная разность уровней в манометре ( h1 ) установится только тогда, когда температура воздуха внутри сосуда сравняется благодаря теплопроводности стенок с температурой окружающего воздуха.

6

Обозначим через T абсолютную температуру окружающего воздуха и через p – давление газа внутри сосуда, соответствующее показанию манометра h1 . Совершенно ясно, что p1 = p0 + h1 , (1) где p0 – атмосферное давление (конечно, при этом p0 и h1 должны быть выражены в одинаковых единицах). Эти два параметра T1 и p1 характеризуют состояние газа, которое мы назовем первым состоянием газа (состояние I: T1 , p1 ). Если теперь быстро открыть кран, то воздух в сосуде будет расширяться адиабатически, пока давление его не сделается равным p0 . При этом он охладится до температуры T2 ; это будет вторым состоянием газа (состояние II: T2 , p0 ). Если сразу после открывания снова закрыть кран, то давление внутри сосуда начнет возрастать вследствие того, что охладившийся при расширении воздух в сосуде станет снова нагреваться. Возрастание давления прекратится, когда температура воздуха в сосуде сравняется с внешней температурой T1 ; это будет третьим состоянием газа (состояние III: T0 , p2 ). Обозначим давление воздуха в сосуде в этот момент через p2 и соответствующее показание манометра – через h2 . Ясно, что p2 = p0 + h2 . (2) Так как переход от состояния II к состоянию III произошел без изменения объема, то мы вправе применить здесь закон Гей-Люссака p2 p0 . (3) = T1 T2 К процессу адиабатического расширения, т. е. к переходу из состояния I в II, может быть применен закон Пуассона, который удобно написать в следующей форме: γ −1 γ −1 p1 p0 , = γ γ T1 T2 где γ = c p cv есть отношение удельных теплоемкостей газа при постоянном давлении и при постоянном объеме. Подставляя сюда значение p1 из уравнения (1) и переставляя члены, получим

7

γ −1

⎛ p0 + h1 ⎞ ⎟ ⎜ ⎜ p ⎟ 0 ⎠ ⎝

γ

⎛T ⎞ = ⎜⎜ 1 ⎟⎟ ⎝ T2 ⎠

или γ −1

Так как

h1 p0

γ

⎛ ⎛ T −T ⎞ h ⎞ ⎜1 + 1 ⎟ = ⎜1 + 1 2 ⎟ . ⎜ ⎟ ⎜ p0 ⎠ T2 ⎟⎠ ⎝ ⎝ T −T и 1 2 величины малые сравнительно с единицей, T2

то, разлагая оба двучлена по биному Ньютона и ограничиваясь членами первого порядка малости, получим h T −T 1 + (γ − 1) 1 = 1 + γ 1 2 , p0 T2 откуда (γ − 1) T −T h1 . p0 1 2 = γ T2 Но выражение, стоящее в левой части уравнения, есть не что иное, как h2 ; действительно, подставив в уравнение (3) значение p2 из уравнения (2) и разрешив его относительно h2 , получим T −T h2 = p0 1 2 . T2 (γ − 1) Следовательно, можно написать h2 = h1 . γ откуда окончательно находим h1 γ = . (4) h1 − h2 Описание установки Прибор состоит (рисунок 1) из стеклянного баллона А и соединенных с ним трехходового крана В и водяного манометра С. Сосуд А через кран В может присоединяться к ручному воздушному насосу. Порядок выполнения работы Кран ставят так, чтобы полость насоса соединялась только с баллоном (см. рисунок). Действуя насосом осторожно, нагнетают воздух в сосуд. Когда разность уровней воды в манометре достигнет 20–25 см, 8

кран поворачивают (против стрелки часов) – так, чтобы полость баллона полностью изолировалась от воздуха комнаты. После этого, когда давление установится, производят первый отсчет разности уровней в манометре h1 . Поворотом крана (против часовой стрелки) устанавливают на один момент сообщение полости сосуда с атмосферой. Кран вновь поворачивают (по стрелке часов), снова изолируя полость сосуда; рекомендуется закрывать кран тотчас же после прекращения звука, создаваемого выходящим воздухом. После установления давления в сосуде производят второй отсчет разности уровней в манометре h2 . Опыт следует повторить не менее десяти раз, изменяя в каждом случае величину h1 . Для каждой пары значений h1 и h2 по формуле (4) определяют величину отношения удельных теплоемкостей. За истинное значение принимают среднее арифметическое.

Контрольные вопросы 1. Какой процесс называется адиабатическим? Изотермическим? 2. Какими уравнениями характеризуются эти процессы? 3. Как изменяется внутренняя энергия газа при адиабатическом процессе? 4. Что такое удельная и молярная теплоёмкость газов? 5. Почему Сρ больше Сv? 6. В чём физический смысл газовой постоянной? 7. Как на основе молекулярно-кинетической газа определяется теплоёмкость газов?

Лабораторная работа № 7 Определение коэффициента теплопроводности металлов методом изучения распределения температуры нагреваемого с одного конца металлического стержня Цель работы – определение коэффициента теплопроводности металлов. Приборы и принадлежности: установка, график показаний термопар, линейка, штангенциркуль.

B

C

Распределение температуры T вдоль нагреваемого с одного конца стержня, ось которого совпадает с осью X , дается решением дифференциального уравнения вида d 2T (1) = a 2 (T − T0 ) . dx 2 Здесь T0 – температура окружающего стержень пространства; a – коэффициент теплоотдачи, имеющий вид a 2 =

A

9

α p ; – периметр поp λS

перечного сечения стержня; S – площадь поперечного сечения стержня; λ – искомый коэффициент теплопроводности. Решение уравнения (1), являющегося дифференциальным уравнением второго порядка с постоянными коэффициентами, имеет вид: T − T0 = A exp( −ax ) + B exp( ax) . Полагая, что при x = 0 , а T = T1 , сам стержень бесконечно длинный, т. е. при x = ∞ , T = T0 , и тонкий настолько, что разницей темпера10

тур между поверхностью стержня и его внутренними областями можно пренебречь. Получим T − T0 = (T − T1 ) exp(− ax) , откуда

1 ⎛ T1 − T0 ⎞ . (2) ln ⎜ ⎟ x ⎝ T − T1 ⎠ Уравнение (1) может быть выведено следующим образом. Рассмотрим отрезок стержня длиной dx . Количество тепла, проходящее через сечение, соответствующее точке x , будет ⎛ dT ⎞ . q ' = −λ ⎜ ⎟ S ⎝ dx ⎠ x Количество тепла, проходящее через сечение, соответствующее точке x + dx , будет ⎛ dT ⎞ q '' = −λ ⎜ S. ⎟ ⎝ dx ⎠ x + dx С боковой поверхности отрезка стержня теряется количество тепла dq '' = α (T − T0 ) pdx . При стационарном процессе dq '' = q '− q '' , т. е. α (T − T0 ) pdx = −λ ⎛⎜ dT ⎞⎟ S + λ ⎛⎜ dT ⎞⎟ S. ⎝ dx ⎠ x ⎝ dx ⎠ x + dx Разлагая это выражение в ряд и пренебрегая бесконечно малыми высших порядков, можем написать d 2T ⎛ dT ⎞ ⎛ dT ⎞ −⎜ ⎜ ⎟ ⎟ = 2 dx , ⎝ dx ⎠ x + dx ⎝ dx ⎠ x dx откуда d 2T α p = (T − T0 ) . dx 2 λ S α p , получим d 2T Обозначая a 2 = = a 2 (T − T0 ) . dx 2 λS Количество теплоты, теряемое стержнем с боковой его поверхности, dq = α (T − T0 ) pdx , что может быть записано в виде: a=

dq (3) = α p (T − T1 ) exp(− ax ) . dx Интегрируя это выражение в пределах от x = 0 до x = ∞ , получим

11

q=

αp

(4) (T1 − T0 ) . a Вспоминая выражение для a , находим, что 1 . (5) λ=q aS (T1 − T0 ) Подставляя значение a из уравнения (2), получаем окончательно qx . (6) λ= ⎛ T1 − T0 ⎞ aS (T1 − T0 ) ln ⎜ ⎟ ⎝ T − T1 ⎠ Для определения теплопроводности согласно этой формуле необходимо знать количество тепла q , отдаваемое стержнем при стационарном режиме через поверхность стержня, температуру нагреваемого конца стержня T1 , температуру T в какой-либо точке стержня на расстоянии х от нагреваемого конца, площадь поперечного сечения стержня S и температуру окружающей среды T0 . Практически, конечно, невозможно иметь бесконечно длинный стержень, однако чем он длиннее, тем точнее может быть измерена величина коэффициента теплопроводности. Найдем величину ошибки, полагая, что стержень имеет длину l . Из уравнения (3), интегрируя его от x = l до x = ∞ , получим αp ∆q = (T1 − T0 ) exp(− al ) . a Разделив это соотношение на выражение (4), полученное путем интегрирования того же уравнения (3) в пределах x = 0 до x = ∞ , получим (7) ∆q = q exp(−al ) . Это выражение и дает величину ошибки, допускаемой при определении теплоты q , когда принимают стержень длины l за бесконечно длинный. Описание прибора В задаче определяется теплопроводность стержня 1, нагревание конца которого производится в электропечи 2. Количество тепла, даваемое печью в единицу времени, определяется по формуле: Q = 0, 24U 0 I 0 ,

12

где U 0 и I 0 – определяемые приборами напряжение на концах обмотки печи и сила тока в цепи обмотки. Температура печи (конца стержня) T1 определяется термопарой. Теплота Q частично идет на создание теплового потока q через теплопроводность, частично – в окружающее печь пространство q1 , так что Q = q + q1 . Если удалить стержень из печи и, регулируя нагрев, получить в ней такую же температуру T1 , какая была в ней со стержнем, то ясно, что этим самым можно определить количество теплоты, идущее в окружающую печь среду, именно q = 0, 24U1I1 , где I1 и U1 – сила тока и напряжение в печи без стержня; таким образом, q = 0, 24(U 0 I 0 − U1 I1 ) . Для уменьшения ошибки в определении q необходимо, чтобы величина q1 была мала по сравнению с величиной q , для этого печь помещена в отражающую оболочку. Температура стержня T измеряется пятью термопарами 3, 4, 5, 6, 7, расположенными на стержне на определенных расстояниях, причем температура на холодном конце стержня измеряется термопарой 8 (см. рисунок). Переключение с одной термопары на другую осуществляется переключателем 9, а их показания фиксируются милливольтметром 10. 2 1 8 8

3

4

5

6

7

A

9

V 4 3 2 1

~220

13

5

10

6 mV

Порядок выполнения работы 1. Вначале определяют площадь поперечного сечения S исследуемого стержня, для чего измеряют масштабной линейкой его длину l , а штангенциркулем – диаметр. Далее линейкой измеряют расстояния x от нагреваемого конца стержня до каждой из пяти термопар, укрепленных на стержне. 2. Дальнейшие измерения производите после того, как установится тепловое равновесие, т. е. когда показания всех шести термопар, попеременно включаемых на вольтметр, будут оставаться неизменными. Записывайте показания всех шести термопар (пять на стержне и одна в печи) и показания вольтметра и амперметра. 3. Затем отодвиньте печь от конца стержня и, уменьшая силу тока, идущего на нагревание печи, добейтесь, чтобы термопара печи давала прежние показания на шкале вольтметра; одновременно записывают показания вольтметра и амперметра. 4. Повторите измерения, приближая и удаляя печь, не менее двух раз и вычислите средние значения. Количество теплоты q , отдаваемое печью стержню, определяют как разность теплот, подводимых к печи, по формуле q = 0, 24(U 0 I 0 − U1 I1 ) . 5. Произведите обработку полученных данных. Пользуясь имеющимся графиком зависимости показаний гальванометра от разности температур T1 − T0 и T − T1 , определите величины этих разностей для всех термопар. После этого в декартовой системе координат по оси X откладывают расстояния термопар от нагреваемого конца стержня, а по ⎛ ⎞ оси Y – величины ln ⎜ T1 − T0 ⎟ , что дает прямую линию, отвечающую ⎝ T − T1 ⎠ уравнению: ⎛ T −T ⎞ y = ax = ln ⎜ 1 0 ⎟ . ⎝ T − T1 ⎠ 6. По нанесенным точкам постройте прямую методом наименьших квадратов, найдите величину углового коэффициента a этой прямой и, подставляя его значение в формулу (5), найдите искомую величину коэффициента теплопроводности стержня. 7. Зная величины q , a и l , определите ошибку, допускаемую при измерении величины λ и обусловленную тем, что стержень не бесконечно длинный; это делается по формуле (7). 14

Контрольные вопросы 1. Явление теплопроводности. Вывод выражения для коэффициента теплопроводности бесконечно длинного стержня. 2. Какова погрешность, возникающая в данной работе, из-за конечной длины стержня? 3. Чем определяется теплопроводность металлов?

Лабораторная работа № 8 Определение универсальной газовой постоянной Цель работы – определение универсальной газовой постоянной R – константы состояния идеального газа, одинаковой для всех газов. Приборы и принадлежности: форвакуумный баллон, сосуд с исследуемым газом; насос Комовского, манометр, аналитические весы. Универсальную газовую постоянную можно определить из уравнения Менделеева-Клайперона: m (1) pV = RT ,

µ

Объем сосуда с газом вычисляется в данной работе с помощью законов Бойля-Мариотта и Дальтона. Рассмотрим два сосуда, соединенные между собой краном. Обозначим давления и объемы этих сосудов через p1 , p2 , V1 и V2 соответственно. Если открыть кран, то газ из первого сосуда распространится по всему объему и создаст парциальное давление p12 . Для этого случая закон Бойля – Мариотта запишется так: p1V1 = p12 (V1 + V2 ) . Проводя аналогичные рассуждения для газа, во втором сосуде получим: p2V2 = p21 (V1 + V2 ) , где p21 – парциальное давление, создаваемое газом второго сосуда. Складывая оба уравнения, получим: (3) p1V1 + p2V2 = ( p12 + p21 )(V1 + V2 ) . По закону Дальтона общее давление газа при открытом кране равно сумме парциальных давлении: (4) p = p12 + p21 . Используя уравнения (3) и (4), получим: ( p − p )V2 . (5) V1 = 2 p − p1 Соотношение (5) применяется в данной работе для определения неизвестного объема сосуда с газом.

где p – давление газа в сосуде объемом V ; m – масса газа; µ – масса одного моля этого газа; T – абсолютная температура газа. Все параметры газа, входящие в уравнение (1), можно измерить непосредственно, за исключением массы газа, так как взвешивание газа возможно только с сосудом, в который он заключен. Поэтому для определения R из (1) нужно исключить массу сосуда. Это модно сделать, если записать уравнения состояния двух масс m1 и m2 одного и того же газа при неизменных температуре T и объеме V . Рассмотрение уравнения состояния (1) для двух значений массы газа дает для R следующее выражение: µ ( p1 − p2 )V . (2) R= (m1 − m2 )T Таким образом, если определить давление p1 и температуру T для некоторой массы m1 , заключенной в сосуде V , а затем изменить массу газа в том же сосуде до величины m2 (путем откачки) и вновь определить давление p2 при той же температуре T , то по формуле (2) можно рассчитать универсальную газовую постоянную.

1. Открыть краны 2 и 7. 2. Присоединить сосуд 5 через резиновое уплотнение к вакуумной системе. Поддерживая сосуд в прижатом состоянии, откачать установку до давления p1 . 3. Закрыть кран 7 и откачать установку до давления p2 .

15

16

Описание установки Общий вид установки представлен на рисунке. Установка состоит из сосуда 5, форвакуумного баллона 3, двухходовых кранов 2, 7, манометра 4, насоса 1. Сосуд 5 может быть изолирован от остальной части вакуумной установки с помощью крана 7. К вакуумной установке сосуд 5 присоединяется через резиновое уплотнение. Задание 1. Определение объема сосуда.

4. Открыть кран 7 и записать установившееся давление в системе p12 . Измерения повторить не менее пяти раз. Впуск газа осуществляется посредством отсоединения шланга в месте присоединения его к насосу. 5. По формуле (5) подсчитать объем сосуда V . Объем форвакуумного баллона 3 указан на установке.

Контрольные вопросы 1. Физический смысл универсальной газовой постоянной. 2. Как рассчитать молекулярную массу газов? 3. Вывод рабочей формулы. Рекомендуемая литература для лабораторных работ

4

5

2

7

1

1. 2. 3. 4.

Кикоин А.К., Кикоин И.К. Молекулярная физика. М.: Наука, 1976. Матвеев А.Н. Молекулярная физика. М.: Наука, 1982. Савельев И.В. Курс общей физики. М.: Наука, 1978. Т. 1. Сивухин Д.В. Общий курс физики. М.: Наука, 1979. Т. 2.

3

Задание 2. Определение массы откачанного воздуха и вычисление универсальной газовой постоянной. 1. Отсоединить сосуд 5 от установки. 2. Открыть кран 7 и взвешиванием на весах определить суммарную массу m0 + m1 сосуда m0 и содержащегося в нем воздуха m1 . 3. Сосуд 5 присоединить к установке и откачать воздух до некоторого давления p2 . При этом манометр показывает разность между атмосферным давлением p1 и давлением в сосуде p2 . 4. Закрыть кран и на весах вновь определить суммарную массу m0 + m2 сосуда m0 и содержащегося в нем воздуха m2 . 5. Определить массу откачанного воздуха как разность (m0 + m1 ) − (m0 + m2 ) = m1 − m2 . 6. Измерить температуру воздуха в лаборатории. 7. Подсчитать по формуле (2) универсальную газовую постоянную. 8. Опыт повторить не менее пяти раз. 9. Определить погрешность в определении R .

17

18

Содержание Лабораторная работа № 5. Определение теплоемкости металлов методом охлаждения ................................................................... 3 Лабораторная работа № 6. Определение отношения удельных теплоемкостей газов ........................................................................ 6 Лабораторная работа № 7. Определение коэффициента теплопроводности металлов методом изучения распределения температуры нагреваемого с одного конца металлического стержня.... 10 Лабораторная работа № 8. Определение универсальной газовой постоянной ...................................................................................... 15

Составители Г.И. Косенко, В.В. Михеев

Молекулярная физика и термодинамика Лабораторный практикум Часть II (для студентов физического и химического факультетов)

Технический редактор Н.В. Москвичёва Редактор Л.Ф. Платоненко Подписано в печать 3.03.04. Формат бумаги 60х84 1/16. Печ. л. 1,9. Уч.-изд. л. 1,4. Тираж 200 экз. Заказ 99. Издательско-полиграфический отдел ОмГУ 644077, г. Омск-77, пр. Мира, 55а, госуниверситет

19

20