Mathematik für Ingenieure und Naturwissenschaftler, Band 1: Ein Lehr- und Arbeitsbuch für das Grundstudium, 12. Auflage, überarbeitete und erweiterte

Lothar Papula Mathematik für Ingenieure und Naturwissenschaftler Band 1 Ein Lehr- und Arbeitsbuch für das Grundstudium ...

Author: Lothar Papula

25 downloads 1084 Views 3MB Size Report

This content was uploaded by our users and we assume good faith they have the permission to share this book. If you own the copyright to this book and it is wrongfully on our website, we offer a simple DMCA procedure to remove your content from our site. Start by pressing the button below!
Report copyright / DMCA form

DOWNLOAD PDF

Lothar Papula

Mathematik für Ingenieure und Naturwissenschaftler Band 1 Ein Lehr- und Arbeitsbuch für das Grundstudium 12., überarbeitete und erweiterte Auflage Mit 609 Abbildungen, zahlreichen Beispielen aus Naturwissenschaft und Technik sowie 352 Übungsaufgaben mit ausführlichen Lösungen STUDIUM

Bibliografische Information der Deutschen Nationalbibliothek Die Deutsche Nationalbibliothek verzeichnet diese Publikation in der Deutschen Nationalbibliografie; detaillierte bibliografische Daten sind im Internet über abrufbar.

1. Auflage 1983 2., durchgesehene Auflage 1984 3., durchgesehene Auflage 1986 4., durchgesehene und erweiterte Auflage 1988 5., verbesserte Auflage 1990 6., verbesserte Auflage 1991 7., überarbeitete und erweiterte Auflage 1996 8., verbesserte Auflage 1998 9., verbesserte Auflage 2000 10., erweiterte Auflage Oktober 2001 11., verbesserte und erweiterte Auflage 2007 unveränderter Nachdruck 2008 12., überarbeitete und erweiterte Auflage 2009 Alle Rechte vorbehalten © Vieweg +Teubner | GWV Fachverlage GmbH, Wiesbaden 2009 Lektorat: Thomas Zipsner | Imke Zander Vieweg +Teubner ist Teil der Fachverlagsgruppe Springer Science+Business Media. www.viewegteubner.de Das Werk einschließlich aller seiner Teile ist urheberrechtlich geschützt. Jede Verwertung außerhalb der engen Grenzen des Urheberrechtsgesetzes ist ohne Zustimmung des Verlags unzulässig und strafbar. Das gilt insbesondere für Vervielfältigungen, Übersetzungen, Mikroverfilmungen und die Einspeicherung und Verarbeitung in elektronischen Systemen. Die Wiedergabe von Gebrauchsnamen, Handelsnamen, Warenbezeichnungen usw. in diesem Werk berechtigt auch ohne besondere Kennzeichnung nicht zu der Annahme, dass solche Namen im Sinne der Warenzeichen- und Markenschutz-Gesetzgebung als frei zu betrachten wären und daher von jedermann benutzt werden dürften. Umschlaggestaltung: KünkelLopka Medienentwicklung, Heidelberg Technische Redaktion: Gabriele McLemore, Wiesbaden Satz: Druckhaus Thomas Müntzer, Bad Langensalza Bilder: Graphik & Text Studio, Dr. Wolfgang Zettlmeier, Barbing Druck und buchbinderische Verarbeitung: Tˇeˇsínská Tiskárna, a. s., Tschechien Gedruckt auf säurefreiem und chlorfrei gebleichtem Papier. Printed in Czech Republic ISBN 978-3-8348-0545-4

V

Vorwort

Das dreiba¨ndige Werk Mathematik fu¨r Ingenieure und Naturwissenschaftler ist ein Lehr- und Arbeitsbuch fu¨r das Grund- und Hauptstudium der naturwissenschaftlich-technischen Disziplinen im Hochschulbereich. Es wird durch eine mathematische Formelsammlung, einen Klausurentrainer und ein Buch mit Anwendungsbeispielen zu einem kompakten Lehr- und Lernsystem erga¨nzt. Die Ba¨nde 1 und 2 lassen sich dem Grundstudium zuordnen, wa¨hrend der dritte Band spezielle Themen u¨berwiegend aus dem Hauptstudium behandelt.

Zur Stoffauswahl des ersten Bandes Die Erfahrungen der letzten Jahre zeigen, dass die Studienanfa¨nger nach wie vor u¨ber sehr unterschiedliche und in der Regel nicht ausreichende mathematische Grundkenntnisse verfu¨gen. Insbesondere in der Algebra bestehen große Defizite. Die Gru¨nde hierfu¨r liegen u. a. in der Verlagerung der Schwerpunkte in der Schulmathematik und der Abwahl des Faches Mathematik als Leistungsfach in der gymnasialen Oberstufe. Ein nahtloser und erfolgreicher bergang von der Schule zur Hochschule ist daher ohne zusa¨tzliche Hilfen kaum mo¨glich. Dieser erste Band des Lehr- und Lernsystems leistet die dringend beno¨tigte „Hilfestellung“ durch Einbeziehung bestimmter Gebiete der Elementarmathematik in das Grundstudium und schafft somit die Voraussetzung fu¨r eine tragfa¨hige Verbindung („Bru¨cke“) zwischen Schule und Hochschule, ein Konzept, das sich bereits in der Vergangenheit bestens bewa¨hrt hat und deshalb konsequent beibehalten wurde. Im vorliegenden ersten Band werden die folgenden Stoffgebiete behandelt: Allgemeine Grundlagen (u. a. Gleichungen und Ungleichungen, lineare Gleichungssysteme, binomischer Lehrsatz) Vektoralgebra (zuna¨chst in der anschaulichen Ebene und dann im Raum)

Differentialrechnung

|ffl{zffl}

Funktionen und Kurven (als wichtigste Grundlage fu¨r die Differential- und Integralrechnung) (mit zahlreichen Anwendungen aus Naturwissenschaft und Technik)

Integralrechnung Potenzreihenentwicklungen (Mac Laurinsche und Taylorsche Reihen) Komplexe Zahlen und Funktionen

Eine bersicht u¨ber die Inhalte der Ba¨nde 2 und 3 erfolgt im Anschluss an das Inhaltsverzeichnis.

VI

Vorwort

Zur Darstellung des Stoffes Bei der Darstellung der mathematischen Stoffgebiete wurde von den folgenden berlegungen ausgegangen: Mathematische Methoden spielen zwar in den naturwissenschaftlich-technischen Disziplinen eine bedeutende Rolle, bleiben jedoch in erster Linie ein (unverzichtbares) Hilfsmittel. Aufgrund der vera¨nderten Eingangsvoraussetzungen und der damit verbundenen Defizite sollte der Studienanfa¨nger nicht u¨berfordert werden. Es wurde daher eine anschauliche, anwendungsorientierte und leicht versta¨ndliche Darstellungsform des mathematischen Stoffes gewa¨hlt. Begriffe, Zusammenha¨nge, Sa¨tze und Formeln werden durch zahlreiche Beispiele aus Naturwissenschaft und Technik und anhand vieler Abbildungen na¨her erlaütert. Einen wesentlichen Bestandteil dieses Werkes bilden die bungsaufgaben am Ende eines jeden Kapitels (nach Abschnitten geordnet). Sie dienen zum Einu¨ben und Vertiefen des Stoffes. Die im Anhang dargestellten (und zum Teil ausfu¨hrlich kommentierten) Lo¨sungen ermo¨glichen dem Leser eine sta¨ndige Selbstkontrolle. Mit der Verbesserung von Bildern wurden die Beispiele noch versta¨ndlicher und optimiert. Dazu za¨hlen auch zusa¨tzlich aufgenommene Beispiele im Kapitel Potenzreihenentwicklung.

Zur aüßeren Form Zentrale Inhalte wie Definitionen, Sa¨tze, Formeln, Tabellen, Zusammenfassungen und Beispiele sind besonders hervorgehoben: Definitionen, Sa¨tze, Formeln, Tabellen und Zusammenfassungen sind gerahmt und grau unterlegt. Anfang und Ende von Beispielen sind durch das Symbol

&

gekennzeichnet.

Bei der (bildlichen) Darstellung von Fla¨chen und raümlichen Ko¨rpern wurden Grauraster unterschiedlicher Helligkeit verwendet, um besonders anschauliche und aussagekra¨ftige Bilder zu erhalten.

Zum Einsatz von Computeralgebra-Programmen In zunehmendem Maße werden leistungsfa¨hige Computeralgebra-Programme wie z. B. MATLAB, MAPLE, MATHCAD oder MATHEMATICA bei der mathematischen Lo¨sung naturwissenschaftlich-technischer Probleme in Praxis und Wissenschaft erfolgreich eingesetzt. Solche Programme ko¨nnen bereits im Grundstudium ein nu¨tzliches und sinnvolles Hilfsmittel sein und so z. B. als eine Art „Kontrollinstanz“ beim Lo¨sen von bungsaufgaben verwendet werden (berpru¨fung der von Hand ermittelten Lo¨sungen mit Hilfe eines Computeralgebra-Programms auf einem PC). Die meisten der in diesem Werk gestellten Aufgaben lassen sich auf diese Weise problemlos lo¨sen.

Vorwort

VII

Vera¨nderungen gegenu¨ber der 11. Auflage Der vorliegende Band wurde vollsta¨ndig u¨berarbeitet und erweitert. Neu aufgenommen wurde ein Kapitel u¨ber Komplexe Zahlen und Funktionen (bisher in Band 2).

Eine Bitte des Autors Fu¨r Hinweise und Anregungen – insbesondere auch aus dem Kreis der Studentenschaft – bin ich stets sehr dankbar. Sie sind eine unverzichtbare Voraussetzung und Hilfe fu¨r die permanente Verbesserung dieses Lehrwerkes.

Ein Wort des Dankes . . . . . . an alle Fachkollegen und Studenten, die durch Anregungen und Hinweise zur Verbesserung dieses Werkes beigetragen haben, . . . an die Mitarbeiter des Verlages, ganz besonders aber an Frau Gabriele McLemore und Herrn Thomas Zipsner, fu¨r die hervorragende Zusammenarbeit wa¨hrend der Entstehung und Drucklegung dieses Werkes, . . . an Frau Schulz vom Druck- und Satzhaus „Thomas Mu¨ntzer“ fu¨r den ausgezeichneten mathematischen Satz. Wiesbaden, im Fru¨hjahr 2009

Lothar Papula

IX

Inhaltsverzeichnis

I Allgemeine Grundlagen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

1

1 Einige grundlegende Begriffe u¨ber Mengen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

1

1.1 Definition und Darstellung einer Menge . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1.2 Mengenoperationen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

1 3

2 Die Menge der reellen Zahlen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

6

2.1 Darstellung der reellen Zahlen und ihrer Eigenschaften . . . . . . . . . . . . . . . . . 2.2 Anordnung der Zahlen, Ungleichung, Betrag . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 2.3 Teilmengen und Intervalle . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

6 7 8

3 Gleichungen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

9

3.1 Lineare Gleichungen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.2 Quadratische Gleichungen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.3 Gleichungen 3. und ho¨heren Grades . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.3.1 Allgemeine Vorbetrachtung . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.3.2 Kubische Gleichungen vom speziellen Typ a x 3 þ b x 2 þ c x ¼ 0 . . 3.3.3 Bi-quadratische Gleichungen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.4 Wurzelgleichungen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.5 Betragsgleichungen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.5.1 Definition der Betragsfunktion . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.5.2 Analytische Lo¨sung einer Betragsgleichung durch Fallunterscheidung (Beispiel) . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.5.3 Lo¨sung einer Betragsgleichung auf halb-graphischem Wege (Beispiel) . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

10 10 11 11 12 12 13 15 15

4 Ungleichungen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

20

5 Lineare Gleichungssysteme . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

23

5.1 Ein einfu¨hrendes Beispiel . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 5.2 Der Gaußsche Algorithmus . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 5.3 Ein Anwendungsbeispiel: Berechnung eines elektrischen Netzwerkes . . . . .

23 26 35

6 Der Binomische Lehrsatz . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

37

bungsaufgaben . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

41

Zu Abschnitt 1 und 2 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Zu Abschnitt 3 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

41 41

18 19

X

Inhaltsverzeichnis

Zu Abschnitt 4 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Zu Abschnitt 5 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Zu Abschnitt 6 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

42 42 44

II Vektoralgebra . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

45

1 Grundbegriffe . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

45

1.1 1.2 1.3 1.4

Definition eines Vektors . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Gleichheit von Vektoren . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Parallele, anti-parallele und kollineare Vektoren . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Vektoroperationen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1.4.1 Addition von Vektoren . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1.4.2 Subtraktion von Vektoren . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1.4.3 Multiplikation eines Vektors mit einem Skalar . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

45 46 47 48 49 51 52

2 Vektorrechnung in der Ebene . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

54

2.1 Komponentendarstellung eines Vektors . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 2.2 Darstellung der Vektoroperationen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 2.2.1 Multiplikation eines Vektors mit einem Skalar . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 2.2.2 Addition und Subtraktion von Vektoren . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 2.3 Skalarprodukt zweier Vektoren . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 2.3.1 Definition und Berechnung eines Skalarproduktes . . . . . . . . . . . . . . . . 2.3.2 Winkel zwischen zwei Vektoren . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 2.4 Linear unabha¨ngige Vektoren . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 2.5 Ein Anwendungsbeispiel: Resultierende eines ebenen Kra¨ftesystems . . . . . .

54 58 58 59 61 61 64 67 69

3 Vektorrechnung im 3-dimensionalen Raum . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

71

3.1 Komponentendarstellung eines Vektors . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.2 Darstellung der Vektoroperationen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.2.1 Multiplikation eines Vektors mit einem Skalar . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.2.2 Addition und Subtraktion von Vektoren . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.3 Skalarprodukt zweier Vektoren . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.3.1 Definition und Berechnung eines Skalarproduktes . . . . . . . . . . . . . . . . 3.3.2 Winkel zwischen zwei Vektoren . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.3.3 Richtungswinkel eines Vektors . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.3.4 Projektion eines Vektors auf einen zweiten Vektor . . . . . . . . . . . . . . . . 3.3.5 Ein Anwendungsbeispiel: Arbeit einer Kraft . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.4 Vektorprodukt zweier Vektoren . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.4.1 Definition und Berechnung eines Vektorproduktes . . . . . . . . . . . . . . . . 3.4.2 Anwendungsbeispiele . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.4.2.1 Drehmoment (Moment einer Kraft) . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.4.2.2 Bewegung von Ladungstra¨gern in einem Magnetfeld (Lorentz-Kraft) . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.5 Spatprodukt (gemischtes Produkt) . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.6 Linear unabha¨ngige Vektoren . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

72 75 75 77 79 79 82 83 85 88 90 90 96 96 97 98 102

Inhaltsverzeichnis

XI

4 Anwendungen in der Geometrie . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

105

4.1 Vektorielle Darstellung einer Geraden . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.1.1 Punkt-Richtungs-Form einer Geraden . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.1.2 Zwei-Punkte-Form einer Geraden . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.1.3 Abstand eines Punktes von einer Geraden . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.1.4 Abstand zweier paralleler Geraden . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.1.5 Abstand zweier windschiefer Geraden . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.1.6 Schnittpunkt und Schnittwinkel zweier Geraden . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.2 Vektorielle Darstellung einer Ebene . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.2.1 Punkt-Richtungs-Form einer Ebene . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.2.2 Drei-Punkte-Form einer Ebene . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.2.3 Gleichung einer Ebene senkrecht zu einem Vektor . . . . . . . . . . . . . . . . 4.2.4 Abstand eines Punktes von einer Ebene . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.2.5 Abstand einer Geraden von einer Ebene . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.2.6 Schnittpunkt und Schnittwinkel einer Geraden mit einer Ebene . . . . . . 4.2.7 Abstand zweier paralleler Ebenen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.2.8 Schnittgerade und Schnittwinkel zweier Ebenen . . . . . . . . . . . . . . . . . .

105 105 107 108 110 112 114 117 117 119 122 123 125 126 130 132

bungsaufgaben . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

135

Zu Abschnitt 2 und 3 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Zu Abschnitt 4 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

135 141

III Funktionen und Kurven . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 146 1 Definition und Darstellung einer Funktion . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

146

1.1 Definition einer Funktion . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1.2 Darstellungsformen einer Funktion . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1.2.1 Analytische Darstellung . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1.2.2 Darstellung durch eine Wertetabelle (Funktionstafel) . . . . . . . . . . . . . . 1.2.3 Graphische Darstellung . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1.2.4 Parameterdarstellung einer Funktion . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

146 147 147 148 148 149

2 Allgemeine Funktionseigenschaften . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

151

2.1 2.2 2.3 2.4 2.5

Nullstellen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Symmetrieverhalten . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Monotonie . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Periodizita¨t . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Umkehrfunktion oder inverse Funktion . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

151 152 154 157 159

3 Koordinatentransformationen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

163

3.1 Ein einfu¨hrendes Beispiel . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.2 Parallelverschiebung eines kartesischen Koordinatensystems . . . . . . . . . . . . . 3.3 bergang von kartesischen Koordinaten zu Polarkoordinaten . . . . . . . . . . . . 3.3.1 Definition der Polarkoordinaten . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.3.2 Darstellung einer Kurve in Polarkoordinaten . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

163 164 168 168 171

XII

Inhaltsverzeichnis

4 Grenzwert und Stetigkeit einer Funktion . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

173

4.1 Reelle Zahlenfolgen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.1.1 Definition und Darstellung einer reellen Zahlenfolge . . . . . . . . . . . . . . 4.1.2 Grenzwert einer Folge . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.2 Grenzwert einer Funktion . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.2.1 Grenzwert einer Funktion fu¨r x ! x 0 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.2.2 Grenzwert einer Funktion fu¨r x ! 1 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.2.3 Rechenregeln fu¨r Grenzwerte . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.2.4 Ein Anwendungsbeispiel: Erzwungene Schwingung eines mechanischen Systems . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.3 Stetigkeit einer Funktion . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.4 Unstetigkeiten (Lu¨cken, Pole, Spru¨nge) . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

173 173 175 177 177 181 183 184 185 186

5 Ganzrationale Funktionen (Polynomfunktionen) . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

190

5.1 5.2 5.3 5.4 5.5 5.6

Definition einer ganzrationalen Funktion . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Konstante und lineare Funktionen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Quadratische Funktionen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Polynomfunktionen ho¨heren Grades . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Horner-Schema und Nullstellenberechnung einer Polynomfunktion . . . . . . . Interpolationspolynome . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 5.6.1 Allgemeine Vorbetrachtung . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 5.6.2 Interpolationspolynom von Newton . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 5.7 Ein Anwendungsbeispiel: Biegelinie eines Balkens . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

190 191 194 198 203 207 207 208 212

6 Gebrochenrationale Funktionen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

212

6.1 Definition einer gebrochenrationalen Funktion . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 6.2 Nullstellen, Definitionslu¨cken, Pole . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 6.3 Asymptotisches Verhalten einer gebrochenrationalen Funktion im Unendlichen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 6.4 Ein Anwendungsbeispiel: Kapazita¨t eines Kugelkondensators . . . . . . . . . . . .

212 213 219 222

7 Potenz- und Wurzelfunktionen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

223

7.1 7.2 7.3 7.4

Potenzfunktionen mit ganzzahligen Exponenten . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Wurzelfunktionen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Potenzfunktionen mit rationalen Exponenten . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Ein Anwendungsbeispiel: Beschleunigung eines Elektrons in einem elektrischen Feld . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

223 225 228

8 Kegelschnitte . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

230

8.1 Darstellung eines Kegelschnittes durch eine algebraische Gleichung 2. Grades mit konstanten Koeffizienten . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 8.2 Gleichungen eines Kreises . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 8.3 Gleichungen einer Ellipse . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 8.4 Gleichungen einer Hyperbel . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 8.5 Gleichungen einer Parabel . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 8.6 Beispiele zu den Kegelschnitten . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

230 231 232 234 237 239

229

Inhaltsverzeichnis 9 Trigonometrische Funktionen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 9.1 9.2 9.3 9.4 9.5

XIII 243

Grundbegriffe . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Sinus- und Kosinusfunktion . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Tangens- und Kotangensfunktion . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Wichtige Beziehungen zwischen den trigonometrischen Funktionen . . . . . . Anwendungen in der Schwingungslehre . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 9.5.1 Harmonische Schwingungen (Sinusschwingungen) . . . . . . . . . . . . . . 9.5.1.1 Die allgemeine Sinus- und Kosinusfunktion . . . . . . . . . . . . . 9.5.1.2 Harmonische Schwingung eines Federpendels (Feder-Masse-Schwinger) . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 9.5.2 Darstellung von Schwingungen im Zeigerdiagramm . . . . . . . . . . . . . 9.5.3 Superposition (berlagerung) gleichfrequenter Schwingungen . . . . . 9.5.4 Lissajous-Figuren . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

257 258 265 270

10 Arkusfunktionen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

271

10.1 10.2 10.3 10.4 10.5

243 248 249 250 252 252 252

Das Problem der Umkehrung trigonometrischer Funktionen . . . . . . . . . . . Arkussinusfunktion . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Arkuskosinusfunktion . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Arkustangens- und Arkuskotangensfunktion . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Trigonometrische Gleichungen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

271 272 274 275 278

11 Exponentialfunktionen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

280

11.1 Grundbegriffe . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 11.2 Definition und Eigenschaften einer Exponentialfunktion . . . . . . . . . . . . . . 11.3 Spezielle, in den Anwendungen haüfig auftretende Funktionstypen mit e-Funktionen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 11.3.1 Abklingfunktionen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 11.3.2 Sa¨ttigungsfunktionen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 11.3.3 Wachstumsfunktionen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 11.3.4 Geda¨mpfte Schwingungen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 11.3.5 Gauß-Funktionen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

280 280

12 Logarithmusfunktionen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

292

12.1 Grundbegriffe . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 12.2 Definition und Eigenschaften einer Logarithmusfunktion . . . . . . . . . . . . . . 12.3 Exponential- und Logarithmusgleichungen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

292 295 298

13 Hyperbel- und Areafunktionen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

300

13.1 Hyperbelfunktionen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 13.1.1 Definition der Hyperbelfunktionen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 13.1.2 Die Hyperbelfunktionen y ¼ sinh x und y ¼ cosh x . . . . . . . . . 13.1.3 Die Hyperbelfunktionen y ¼ tanh x und y ¼ coth x . . . . . . . . . 13.1.4 Wichtige Beziehungen zwischen den Hyperbelfunktionen . . . . . . . 13.2 Areafunktionen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 13.2.1 Definition der Areafunktionen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 13.2.2 Die Areafunktionen y ¼ arsinh x und y ¼ arcosh x . . . . . . . . . .

300 300 301 303 304 305 305 305

282 282 285 288 289 291

XIV

Inhaltsverzeichnis

13.2.3 Die Areafunktionen y ¼ artanh x und y ¼ arcoth x . . . . . . . . . . 13.2.4 Darstellung der Areafunktionen durch Logarithmusfunktionen . . . 13.2.5 Ein Anwendungsbeispiel: Freier Fall unter Beru¨cksichtigung des Luftwiderstandes . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

306 307

bungsaufgaben . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

309

Zu Zu Zu Zu Zu Zu Zu Zu Zu Zu

Abschnitt Abschnitt Abschnitt Abschnitt Abschnitt Abschnitt Abschnitt Abschnitt Abschnitt Abschnitt

1 ...................................................... 2 ...................................................... 3 ...................................................... 4 ...................................................... 5 ...................................................... 6 ...................................................... 7 ...................................................... 8 ...................................................... 9 und 10 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 11, 12 und 13 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

308

309 310 311 312 313 316 316 317 317 320

IV Differentialrechnung . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 323 1 Differenzierbarkeit einer Funktion . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

323

1.1 Das Tangentenproblem . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1.2 Ableitung einer Funktion . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1.3 Ableitung der elementaren Funktionen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

323 324 328

2 Ableitungsregeln . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

331

2.1 2.2 2.3 2.4 2.5 2.6 2.7 2.8 2.9 2.10 2.11 2.12 2.13 2.14

Faktorregel . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Summenregel . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Produktregel . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Quotientenregel . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Kettenregel . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Kombinationen mehrerer Ableitungsregeln . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Logarithmische Ableitung . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Ableitung der Umkehrfunktion . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Implizite Differentiation . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Differential einer Funktion . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Ho¨here Ableitungen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Ableitung einer in der Parameterform dargestellten Funktion (Kurve) . . . . Anstieg einer in Polarkoordinaten dargestellten Kurve . . . . . . . . . . . . . . . . . Einfache Anwendungsbeispiele aus Physik und Technik . . . . . . . . . . . . . . . 2.14.1 Bewegung eines Massenpunktes (Geschwindigkeit, Beschleunigung) . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 2.14.2 Induktionsgesetz . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 2.14.3 Elektrischer Schwingkreis . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

331 332 333 335 337 343 344 346 347 350 352 354 357 361 361 364 365

Inhaltsverzeichnis

XV

3 Anwendungen der Differentialrechnung . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

366

3.1 Tangente und Normale . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.2 Linearisierung einer Funktion . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.3 Monotonie und Kru¨mmung einer Kurve . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.3.1 Geometrische Vorbetrachtungen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.3.2 Monotonie . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.3.3 Kru¨mmung einer ebenen Kurve . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.4 Charakteristische Kurvenpunkte . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.4.1 Relative oder lokale Extremwerte . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.4.2 Wendepunkte, Sattelpunkte . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.4.3 Erga¨nzungen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.5 Extremwertaufgaben . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.6 Kurvendiskussion . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.7 Na¨herungsweise Lo¨sung einer Gleichung nach dem Tangentenverfahren von Newton . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.7.1 Iterationsverfahren . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.7.2 Tangentenverfahren von Newton . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

366 368 371 371 372 374 382 382 388 392 394 400

bungsaufgaben . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

414


414 414 418

406 406 407

V Integralrechnung . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 422 1 Integration als Umkehrung der Differentiation . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

422

2 Das bestimmte Integral als Fla¨cheninhalt . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

426

2.1 Ein einfu¨hrendes Beispiel . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 2.2 Das bestimmte Integral . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

426 429

3 Unbestimmtes Integral und Fla¨chenfunktion . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

436

4 Der Fundamentalsatz der Differential- und Integralrechnung . . . . . . . . . . . .

440

5 Grund- oder Stammintegrale . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

444

6 Berechnung bestimmter Integrale unter Verwendung einer Stammfunktion

446

7 Elementare Integrationsregeln . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

450

8 Integrationsmethoden . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

453

8.1 Integration durch Substitution . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 8.1.1 Ein einfu¨hrendes Beispiel . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 8.1.2 Spezielle Integralsubstitutionen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

453 453 454

XVI

Inhaltsverzeichnis

8.2 Partielle Integration oder Produktintegration . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 8.3 Integration einer echt gebrochenrationalen Funktion durch Partialbruchzerlegung des Integranden . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 8.3.1 Partialbruchzerlegung . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 8.3.2 Integration der Partialbru¨che . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 8.4 Numerische Integrationsmethoden . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 8.4.1 Trapezformel . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 8.4.2 Simpsonsche Formel . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

468 469 471 475 476 481

9 Uneigentliche Integrale . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

487

9.1 Unendliches Integrationsintervall . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 9.2 Integrand mit einer Unendlichkeitsstelle (Pol) . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

488 492

10 Anwendungen der Integralrechnung . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

495

10.1 Einfache Beispiele aus Physik und Technik . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 10.1.1 Integration der Bewegungsgleichung . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 10.1.2 Biegelinie (elastische Linie) eines einseitig eingespannten Balkens 10.1.3 Spannung zwischen zwei Punkten eines elektrischen Feldes . . . . . 10.2 Fla¨cheninhalt . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 10.2.1 Bestimmtes Integral und Fla¨cheninhalt (Erga¨nzungen) . . . . . . . . . . 10.2.2 Fla¨cheninhalt zwischen zwei Kurven . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 10.3 Volumen eines Rotationsko¨rpers (Rotationsvolumen) . . . . . . . . . . . . . . . . . 10.4 Bogenla¨nge einer ebenen Kurve . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 10.5 Mantelfla¨che eines Rotationsko¨rpers (Rotationsfla¨che) . . . . . . . . . . . . . . . . 10.6 Arbeits- und Energiegro¨ßen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 10.7 Lineare und quadratische Mittelwerte . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 10.8 Schwerpunkt homogener Fla¨chen und Ko¨rper . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 10.8.1 Grundbegriffe . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 10.8.2 Schwerpunkt einer homogenen ebenen Fla¨che . . . . . . . . . . . . . . . . . 10.8.3 Schwerpunkt eines homogenen Rotationsko¨rpers . . . . . . . . . . . . . . 10.9 Massentra¨gheitsmomente . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 10.9.1 Grundbegriffe und einfache Beispiele . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 10.9.2 Satz von Steiner . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 10.9.3 Massentra¨gheitsmoment eines homogenen Rotationsko¨rpers . . . . .

495 495 498 500 501 501 506 512 518 521 525 531 536 536 538 544 549 549 552 554

bungsaufgaben . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

559

Zu Zu Zu Zu

Abschnitt Abschnitt Abschnitt Abschnitt

1 bis 7 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 8 ...................................................... 9 ...................................................... 10 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

462

559 562 564 565

Inhaltsverzeichnis

XVII

VI Potenzreihenentwicklungen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 570 1 Unendliche Reihen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

570

1.1 Ein einfu¨hrendes Beispiel . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1.2 Grundbegriffe . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1.2.1 Definition einer unendlichen Reihe . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1.2.2 Konvergenz und Divergenz einer unendlichen Reihe . . . . . . . . . . . . . . 1.2.3 ber den Umgang mit unendlichen Reihen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1.3 Konvergenzkriterien . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1.3.1 Quotientenkriterium . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1.3.2 Wurzelkriterium . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1.3.3 Vergleichskriterien . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1.3.4 Leibnizsches Konvergenzkriterium fu¨r alternierende Reihen . . . . . . . . 1.4 Eigenschaften konvergenter bzw. absolut konvergenter Reihen . . . . . . . . . . .

570 572 572 573 577 578 579 583 583 586 588

2 Potenzreihen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

590

2.1 Definition einer Potenzreihe . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 2.2 Konvergenzverhalten einer Potenzreihe . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 2.3 Eigenschaften der Potenzreihen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

590 591 596

3 Taylor-Reihen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

597

3.1 Ein einfu¨hrendes Beispiel . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.2 Potenzreihenentwicklung einer Funktion . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.2.1 Mac Laurinsche Reihe . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.2.2 Taylorsche Reihe . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.2.3 Tabellarische Zusammenstellung wichtiger Potenzreihenentwicklungen 3.3 Anwendungen der Potenzreihenentwicklungen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.3.1 Na¨herungspolynome einer Funktion . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.3.2 Integration durch Potenzreihenentwicklung des Integranden . . . . . . . . 3.3.3 Grenzwertregel von Bernoulli und de L’Hospital . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.4 Ein Anwendungsbeispiel: Freier Fall unter Beru¨cksichtigung des Luftwiderstandes . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

598 599 599 607 608 610 610 621 624

bungsaufgaben . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

633


633 635 635

630

VII Komplexe Zahlen und Funktionen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 640 1 Definition und Darstellung einer komplexen Zahl . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

640

1.1 Definition einer komplexen Zahl . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1.2 Komplexe oder Gaußsche Zahlenebene . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1.3 Weitere Grundbegriffe . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

640 643 646

XVIII

Inhaltsverzeichnis

1.4 Darstellungsformen einer komplexen Zahl . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1.4.1 Algebraische oder kartesische Form . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1.4.2 Trigonometrische Form . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1.4.3 Exponentialform . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1.4.4 Zusammenstellung der verschiedenen Darstellungsformen . . . . . . . . . . 1.4.5 Umrechnungen zwischen den Darstellungsformen . . . . . . . . . . . . . . . .

649 649 649 652 654 655

2 Komplexe Rechnung . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

661

2.1 Grundrechenarten fu¨r komplexe Zahlen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 2.1.1 Addition und Subtraktion komplexer Zahlen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 2.1.2 Multiplikation und Division komplexer Zahlen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 2.1.3 Grundgesetze fu¨r komplexe Zahlen (Zusammenfassung) . . . . . . . . . . . 2.2 Potenzieren . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 2.3 Radizieren (Wurzelziehen) . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 2.4 Natu¨rlicher Logarithmus . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

661 661 663 672 673 675 681

3 Anwendungen der komplexen Rechnung . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

683

3.1 Symbolische Darstellung harmonischer Schwingungen im Zeigerdiagramm 3.1.1 Darstellung einer Schwingung durch einen rotierenden Zeiger . . . . . . 3.1.2 Ungesto¨rte berlagerung gleichfrequenter Schwingungen . . . . . . . . . . 3.1.3 Ein Anwendungsbeispiel: berlagerung gleichfrequenter Wechselspannungen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.2 Symbolische Berechnung eines Wechselstromkreises . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.2.1 Das Ohmsche Gesetz der Wechselstromtechnik . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.2.2 Komplexe Wechselstromwidersta¨nde und Leitwerte . . . . . . . . . . . . . . . 3.2.3 Ein Anwendungsbeispiel: Der Wechselstromkreis in Reihenschaltung

683 683 687 690 691 691 693 698

4 Ortskurven . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

701

4.1 Ein einfu¨hrendes Beispiel . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.2 Ortskurve einer parameterabha¨ngigen komplexen Gro¨ße . . . . . . . . . . . . . . . . 4.3 Anwendungsbeispiele: Einfache Netzwerkfunktionen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.3.1 Reihenschaltung aus einem ohmschen Widerstand und einer Induktivita¨t (Widerstandsortskurve) . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.3.2 Parallelschaltung aus einem ohmschen Widerstand und einer Kapazita¨t (Leitwertortskurve) . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.4 Inversion einer Ortskurve . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.4.1 Inversion einer komplexen Gro¨ße (Zahl) . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.4.2 Inversionsregeln . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.4.3 Ein Anwendungsbeispiel: Inversion einer Widerstandsortskurve . . . . .

701 702 705

bungsaufgaben . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

714

Zu Zu Zu Zu


1 2 3 4

...................................................... ...................................................... ...................................................... ......................................................

705 706 707 707 709 711

714 715 717 719

Inhaltsverzeichnis

XIX

Anhang: Lo¨sungen der bungsaufgaben . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 721 Allgemeine Grundlagen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

721

Abschnitt Abschnitt Abschnitt Abschnitt Abschnitt

1 und 2 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3................................................ 4 ............................................... 5 ............................................... 6 ...............................................

721 721 723 726 727

II Vektoralgebra . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

728

Abschnitt 2 und 3 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Abschnitt 4 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

728 732

III Funktionen und Kurven . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

740

I

Abschnitt Abschnitt Abschnitt Abschnitt Abschnitt Abschnitt Abschnitt Abschnitt Abschnitt Abschnitt

1 ............................................... 2 ............................................... 3 ............................................... 4 ............................................... 5 ............................................... 6 ............................................... 7 ............................................... 8 ............................................... 9 und 10 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 11, 12 und 13 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

740 742 742 743 745 747 749 749 750 753

IV Differentialrechnung . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

755

Abschnitt 1 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Abschnitt 2 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Abschnitt 3 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

755 755 763

V Integralrechnung . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

774


1 bis 7 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 8 ............................................... 9 ............................................... 10 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

774 776 779 780

VI Potenzreihenentwicklungen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

784

Abschnitt 1 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Abschnitt 2 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Abschnitt 3 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

784 788 789

XX

Inhaltsverzeichnis

VII Komplexe Zahlen und Funktionen . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Abschnitt Abschnitt Abschnitt Abschnitt

1 2 3 4

797

.............................................. .............................................. .............................................. ..............................................

797 800 804 806

Literaturhinweise . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

808

Sachwortverzeichnis . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

809

XXI

Inhaltsu¨bersicht Band 2

Kapitel I:

Lineare Algebra 1 2 3 4 5 6 7

Vektoren Reelle Matrizen Determinanten Erga¨nzungen Lineare Gleichungssysteme Komplexe Matrizen Eigenwerte und Eigenvektoren einer quadratischen Matrix

Kapitel II: Fourier-Reihen 1 Fourier-Reihe einer periodischen Funktion 2 Anwendungen

Kapitel III: Differential- und Integralrechnung fu¨r Funktionen von mehreren Variablen 1 Funktionen von mehreren Variablen 2 Partielle Differentiation 3 Mehrfachintegrale

Kapitel IV: Gewo¨hnliche Differentialgleichungen 1 Grundbegriffe 2 Differentialgleichungen 1. Ordnung 3 Lineare Differentialgleichungen 2. Ordnung mit konstanten Koeffizienten 4 Anwendungen in der Schwingungslehre 5 Lineare Differentialgleichungen n-ter Ordnung mit konstanten Koeffizienten 6 Numerische Integration einer Differentialgleichung 7 Systeme linearer Differentialgleichungen

XXII


Kapitel V: Fourier-Transformationen 1 2 3 4 5 6

Grundbegriffe Spezielle Fourier-Transformationen Wichtige „Hilfsfunktionen“ in den Anwendungen Eigenschaften der Fourier-Transformation (Transformationssa¨tze) Ru¨cktransformation aus dem Bildbereich in den Originalbereich Anwendungen der Fourier-Transformation

Kapitel VI: Laplace-Transformationen 1 2 3 4 5

Anhang:

Grundbegriffe Eigenschaften der Laplace-Transformation (Transformationssa¨tze) Laplace-Transformierte einer periodischen Funktion Ru¨cktransformation aus dem Bildbereich in den Originalbereich Anwendungen der Laplace-Transformation

Lo¨sungen der bungsaufgaben

XXIII


Kapitel I:

Vektoranalysis 1 2 3 4 5 6 7 8 9

Ebene und raümliche Kurven Fla¨chen im Raum Skalar- und Vektorfelder Gradient eines Skalarfeldes Divergenz und Rotation eines Vektorfeldes Spezielle ebene und raümliche Koordinatensysteme Linien- oder Kurvenintegrale Oberfla¨chenintegrale Integralsa¨tze von Gauß und Stokes

Kapitel II: Wahrscheinlichkeitsrechnung 1 2 3 4 5 6 7 8

Hilfsmittel aus der Kombinatorik Grundbegriffe Wahrscheinlichkeit Wahrscheinlichkeitsverteilung einer Zufallsvariablen Kennwerte oder Maßzahlen einer Wahrscheinlichkeitsverteilung Spezielle Wahrscheinlichkeitsverteilungen Wahrscheinlichkeitsverteilungen von mehreren Zufallsvariablen Pru¨f- oder Testverteilungen

Kapitel III: Grundlagen der mathematischen Statistik 1 Grundbegriffe 2 Kennwerte oder Maßzahlen einer Stichprobe 3 Statistische Scha¨tzmethoden fu¨r die unbekannten Parameter einer Wahrscheinlichkeitsverteilung („Parameterscha¨tzungen“) 4 Statistische Pru¨fverfahren fu¨r die unbekannten Parameter einer Wahrscheinlichkeitsverteilung („Parametertests“) 5 Statistische Pru¨fverfahren fu¨r die unbekannte Verteilungsfunktion einer Wahrscheinlichkeitsverteilung („Anpassungs- oder Verteilungstests“) 6 Korrelation und Regression

XXIV


Kapitel IV: Fehler- und Ausgleichsrechnung 1 „Fehlerarten“ (systematische und zufa¨llige Messabweichungen). Aufgaben der Fehler- und Ausgleichsrechnung 2 Statistische Verteilung der Messwerte und Messabweichungen („Messfehler“) 3 Auswertung einer Messreihe 4 „Fehlerfortpflanzung“ nach Gauß 5 Ausgleichs- oder Regressionskurven

Anhang:

Teil A: Tabellen zur Wahrscheinlichkeitsrechnung und Statistik Teil B: Lo¨sungen der bungsaufgaben

1

I Allgemeine Grundlagen

1 Einige grundlegende Begriffe u¨ber Mengen 1.1 Definition und Darstellung einer Menge Definition: Unter einer Menge verstehen wir die Zusammenfassung gewisser, wohlunterschiedener Objekte, Elemente genannt, zu einer Einheit. Mengen lassen sich durch ihre Eigenschaften beschreiben (sog. beschreibende Darstellungsform): M ¼ fx j x besitzt die Eigenschaften E 1 , E 2 , . . . , E n g

ðI-1Þ

Eine weitere Darstellungsmo¨glichkeit bietet die aufza¨hlende Form: M ¼ fa 1 , a 2 , . . . , a n g

Endliche Menge

ðI-2Þ

M ¼ fa, b, c, . . .g

Unendliche Menge

ðI-3Þ

a 1 , a 2 , . . ., a n bzw. a, b, c, . . . sind die Elemente der Menge. Die Reihenfolge, in der die einzelnen Elemente aufgefu¨hrt werden, spielt dabei keine Rolle. Die Elemente sind immer paarweise voneinander verschieden, ein Element kann daher nur einmal auftreten.

&

Beispiele (1)

M 1 ¼ fx j x ist eine reelle Zahl und Lo¨sung der Gleichung x 2 ¼ 1g ¼ f 1, 1g

(2)

M2 ¼ fx j x ist eine natu¨rliche Zahl mit 2 < x 4g ¼ f0, 1, 2, 3, 4g

(3)

M 3 ¼ fx j x ist eine ganze Zahl mit der Eigenschaft x 2 < 16g Zu dieser Menge geho¨ren die Zahlen 3, 2, 1, 0, 1, 2 und 3. In der aufza¨hlenden Form lautet die Menge demnach: M 3 ¼ f 3, 2, 1, 0, 1, 2, 3g

(4)

oder

M 3 ¼ f0, 1, 2, 3g

Menge der natu¨rlichen Zahlen (entha¨lt auch die Zahl 0): N ¼ f0, 1, 2, 3, . . .g

&

2


Geho¨rt ein gewisses Objekt a zu einer Menge A, so schreibt man dafu¨r symbolisch a 2 A

ðgelesen: a ist ein Element von AÞ

ðI-4Þ

Die Schreibweise b 62 A bringt dagegen zum Ausdruck, dass der Gegenstand b nicht zur Menge A geho¨rt: b 62 A

ðgelesen: b ist kein Element von AÞ

ðI-5Þ

Die Lo¨sungen einer Gleichung lassen sich zu einer sog. Lo¨sungsmenge L zusammenfassen. Dabei kann der Fall eintreten, dass die Gleichung unlo¨sbar ist: Die Lo¨sungsmenge entha¨lt dann u¨berhaupt kein Element, sie ist „leer“. Eine Menge dieser Art wird als leere Menge bezeichnet und durch das folgende Symbol gekennzeichnet: f g &

oder

˘

ðI-6Þ

Beispiele Die quadratische Gleichung x 2 þ 1 ¼ 0 besitzt keine reelle Lo¨sung. Ihre Lo¨sungsmenge L ist daher die leere Menge:

(1)

L ¼ fx j x ist reell und eine Lo¨sung der Gleichung von x 2 þ 1 ¼ 0g ¼ f g (2)

Die Nullstellen der Sinusfunktion sind die Lo¨sungen der trigonometrischen Gleichung sin x ¼ 0. Sie fu¨hren auf die folgende unendliche Lo¨sungsmenge: L ¼ fx j x ist reell und Lo¨sung der Gleichung sin x ¼ 0g ¼ ¼ f0; p, 2 p, 3 p, . . .g

&

Bei der Beschreibung von Funktionen beno¨tigen wir Zahlenmengen, die sich als gewisse Teilbereiche der reellen Zahlen erweisen (sog. Intervalle). Dies fu¨hrt uns zum Begriff der wie folgt definierten Teilmenge: Definition: Eine Menge A heißt Teilmenge einer Menge B, wenn jedes Element von A auch zur Menge B geho¨rt. Symbolische Schreibweise: AB ðI-7Þ (gelesen: A ist in B enthalten; Bild I-1) In Bild I-1 ist dieser Sachverhalt in anschaulicher Form durch ein sog. Euler-VennDiagramm dargestellt:

A B

Bild I-1 Zum Begriff einer Teilmenge (A BÞ

1 Einige grundlegende Begriffe u¨ber Mengen &

3

Beispiele (1)

A ¼ f1, 3, 5g ,

B ¼ f 2, 0, 1, 2, 3, 4, 5g

A ist eine Teilmenge von B, da alle drei Elemente von A, also die Zahlen 1, 3 und 5 auch in der Menge B enthalten sind: A B. (2)

M 1 ¼ f0, 2, 4g ,

M 2 ¼ f2, 4, 6, 8g

Das Element 0 2 M 1 geho¨rt nicht zur Menge M 2 . Daher ist M 1 keine Teilmen& ge von M 2 . Symbolische Schreibweise: M 1 6 M 2 .

Definition: Zwei Mengen A und B heißen gleich, wenn jedes Element von A auch Element von B ist und umgekehrt: A ¼ B

(I-8)

(gelesen: A gleich B)

&

Beispiel A ¼ f0, 1, 2, 5, 10g ,

B ¼ f10, 5, 2, 0, 1g

Jedes Element von A ist auch Element von B und umgekehrt. Die beiden Mengen unterscheiden sich also lediglich in der Anordnung ihrer Elemente und sind daher & gleich: A ¼ B.

1.2 Mengenoperationen Wir erkla¨ren die mengenalgebraischen Operationen Durchschnitt (\) und Vereinigung ([) sowie den Begriff der Differenzmenge (auch Restmenge genannt). Definition: Die Schnittmenge A \ B zweier Mengen A und B ist die Menge aller Elemente, die sowohl zu A als auch zu B geho¨ren: A \ B ¼ fx j x 2 A und x 2 Bg ðI-9Þ (gelesen: A geschnitten mit B; Bild I-2)

A

B

Bild I-2

Anmerkung Die Schnittmenge A \ B wird auch als Durchschnitt der Mengen A und B bezeichnet.

4 &


Beispiel Wir bestimmen diejenigen reellen x-Werte, die zugleich den beiden Ungleichungen 2 x 4 > 0 und x < 3 genu¨gen: 2x 4 > 0 x < 3

)

)

2x > 4

)

x > 2

)

L 1 ¼ fx j x > 2g

L 2 ¼ fx j x < 3g

Die Schnittmenge von L 1 und L 2 ist die gesuchte Lo¨sungsmenge L: L ¼ L 1 \ L 2 ¼ fx j x > 2 und x < 3g ¼ fx j 2 < x < 3g Besonders anschaulich la¨sst sich dieser Vorgang auf der Zahlengerade darstellen: Die gesuchten Lo¨sungen ergeben sich durch berlappung der Teilmengen L 1 und L 2 (Bild I-3): 2<x b

ða gro¨ ßer bÞ

Bild I-8 a

b

x

Bild I-9 a=b

x

Bild I-10 b

a

x

Aussagen (Beziehungen) der Form a < b oder a > b werden als Ungleichungen bezeichnet. Zu ihnen za¨hlt man auch die Relationen a b ða kleiner oder gleich b, d. h. entweder a < b oder a ¼ bÞ a b ða gro¨ ßer oder gleich b, d. h. entweder a > b oder a ¼ bÞ Anmerkungen (1)

a < b bzw. a > b bedeuten: Der Bildpunkt von a liegt links bzw. rechts vom Bildpunkt von b (vgl. hierzu die Bilder I-8 und I-10).

(2)

a ¼ b bedeutet: Die Bildpunkte von a und b fallen zusammen (Bild I-9).

Unter dem Betrag einer reellen Zahl a wird der Abstand des zugeordneten Bildpunktes vom Nullpunkt verstanden (Bild I-11). | b| = – b b

| a| = a 0

a

x

Bild I-11 Zum Begriff des Betrages einer Zahl ða > 0, b < 0Þ

8


Er wird durch das Symbol 8 > < a jaj ¼ 0 f u¨ r > : a

&

j a j gekennzeichnet und ist stets gro¨ßer oder gleich Null: 9 a > 0> = a ¼ 0 , jaj 0 ðI-15Þ > ; a < 0

Beispiele j3j ¼ 3,

j 5j ¼ 5,

jpj ¼ p,

j cos p j ¼ j 1 j ¼ 1

&

2.3 Teilmengen und Intervalle Wir geben einige besonders wichtige und haüfig auftretende Teilmengen von R an: Spezielle Zahlmengen (Standardmengen) N ¼ f0, 1, 2, . . .g

Menge der natu¨rlichen Zahlen 2Þ

N* ¼ f1, 2, 3, . . .g

Menge der positiven ganzen Zahlen

Z ¼ f0, 1, 2, . . .g n o a mit a 2 Z und b 2 N* Q ¼ xjx ¼ b R

Menge der ganzen Zahlen Menge der rationalen Zahlen Menge der reellen Zahlen

Bei der Beschreibung der Definitions- und Wertebereiche von Funktionen beno¨tigen wir spezielle, als Intervalle bezeichnete Teilmengen von R, die durch zwei Randpunkte begrenzt werden. Sie sind in der folgenden Tabelle zusammengestellt:

Zusammenstellung der wichtigsten Intervalle 1. Endliche Intervalle

ða < bÞ

½ a, b ¼ fx j a x bg ½ a, b Þ ¼ fx j a x < bg ða, b ¼ fx j a < x bg ða, bÞ ¼ fx j a < x < bg

2Þ

abgeschlossenes Intervall

g

halboffene Intervalle offenes Intervall

Die Zahl 0 wird den natu¨rlichen Zahlen zugerechnet.

3 Gleichungen

9

2. Unendliche Intervalle ½ a, 1Þ

¼ fx j a x < 1g

ða, 1Þ

¼ fx j a < x < 1g

ð 1, b ¼ fx j 1 < x bg ð 1, bÞ ¼ fx j 1 < x < bg ð 1, 0Þ ¼ R ð0, 1Þ

¼ Rþ

ð 1, 1Þ ¼ R Anmerkungen

&

(1)

Bei einem abgeschlossenen Intervall geho¨ren beide Randpunkte zum Intervall, bei einem offenen Intervall dagegen keiner, bei einem halboffenen Intervall nur einer der beiden Randpunkte.

(2)

Die in Naturwissenschaft und Technik verwendeten Symbole fu¨r Intervalle weichen haüfig von den in der Mathematik u¨blichen Symbolen ab. So schreibt man beispielsweise fu¨r das Intervall fx j a < x < bg meist in verku¨rzter Form a < x < b.

Beispiele (1)

Bild I-12

[1, 5] 1

(2)

(4)

x

5

Bild I-13

( 3, 2) –3

(3)

1≤ x≤ 5

( 1, 1] ( 5, 1]

–3 < x < 2

x

2

Bild I-14 –∞

–5

–∞<x≤1

– 5 < x ≤ –1

1

–1

x

x

Bild I-15 &

3 Gleichungen In diesem Abschnitt behandeln wir einige, in den Anwendungen besonders haüfig auftretende Gleichungen mit einer unbekannten Gro¨ße. Dazu geho¨ren: – – – –

Lineare, quadratische und kubische Gleichungen Algebraische Gleichungen ho¨heren Grades (allgemein: n-ten Grades) Bi-quadratische Gleichungen Wurzel- und Betragsgleichungen

10


Trigonometrische (oder goniometrische) Gleichungen, Exponential- und Logarithmusgleichungen werden in Kapitel III im Anschluss an die Darstellung der entsprechenden Funktionen besprochen. In vielen Fa¨llen ist man bei der Lo¨sung einer Gleichung auf Na¨herungsverfahren angewiesen, da die Gleichung entweder nicht exakt lo¨sbar ist oder aber der Lo¨sungsmechanismus vom Aufwand her als nicht vertretbar erscheint. Ein solches Standardverfahren der numerischen Mathematik ist beispielsweise das von Newton stammende Tangentenverfahren, das wir in den Anwendungen der Differentialrechnung in Kapitel IV (Abschnitt 3.6) noch ausfu¨hrlich besprechen werden.

3.1 Lineare Gleichungen Eine lineare Gleichung vom allgemeinen Typ ax þ b ¼ 0

ða 6¼ 0Þ

ðI-16Þ

besitzt genau eine Lo¨sung, na¨mlich x 1 ¼ b=a.

&

Beispiel 3 x 18 ¼ x þ 6

)

4 x ¼ 24

)

x1 ¼ 6

)

Lösungsmenge : L ¼ f6g

&

3.2 Quadratische Gleichungen Die allgemeine Form einer quadratischen Gleichung lautet: ax2 þ bx þ c ¼ 0

ða 6¼ 0Þ

ðI-17Þ

Sie la¨sst sich stets in die Normalform x2 þ px þ q ¼ 0

ð p ¼ b=a, q ¼ c=aÞ

ðI-18Þ

u¨berfu¨hren. Die Lo¨sungen dieser Gleichung lauten (sog. p, q-Formel): Lo¨sungen der quadratischen Gleichung x 2 þ p x þ q ¼ 0 (sog. p, q-Formel) rffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi rffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ffi p 2 p p p2 x 1=2 ¼ q ¼ q ðI-19Þ 4 2 2 2

3 Gleichungen

11

Eine Fallunterscheidung wird dabei anhand der Diskriminante D ¼ folgt vorgenommen:

2 p=2 q wie

D > 0: Zwei verschiedene reelle Lo¨sungen D ¼ 0: Eine (doppelte) reelle Lo¨sung D < 0: Keine reellen Lo¨sungen 3Þ

&

Beispiele (1)

2 x 2 4 x þ 6 ¼ 0 j : ð 2Þ

)

x2 þ 2x 3 ¼ 0

D ¼ 1 2 þ 3 ¼ 4 > 0 ) Zwei verschiedene reelle Lo¨sungen pffiffiffi x 1=2 ¼ 1 4 ¼ 1 2 x1 ¼ 1 , (2)

x2 ¼ 3

)

3 x 2 þ 9 x þ 6,75 ¼ 0 j : 3

L ¼ f 3, 1g )

x 2 þ 3 x þ 2,25 ¼ 0

D ¼ 1,5 2 2,25 ¼ 2,25 2,25 ¼ 0 ) Eine (doppelte) reelle Lo¨sung pffiffiffi x 1=2 ¼ 1,5 0 ¼ 1,5 0 ¼ 1,5 ) L ¼ f 1,5g (3)

x 2 4 x þ 13 ¼ 0 D ¼ ð 2Þ 2 13 ¼ 9 < 0

) Keine reellen Lo¨sungen )

L ¼ f g &

3.3 Gleichungen 3. und ho¨heren Grades 3.3.1 Allgemeine Vorbetrachtung Eine algebraische Gleichung n-ten Grades ist in der Form a n x n þ a n1 x n1 þ . . . þ a 1 x þ a 0 ¼ 0

ða n 6¼ 0Þ

ðI-20Þ

darstellbar (sinnvoller Weise nach fallenden Potenzen geordnet). Sie besitzt ho¨chstens n reelle Lo¨sungen, die auch als Wurzeln der Gleichung bezeichnet werden. Ist n ungerade, so existiert mindestens eine reelle Lo¨sung. Fu¨r Gleichungen bis einschließlich 4. Grades lassen sich allgemeine Lo¨sungsformeln herleiten, mit deren Hilfe die Lo¨sungen berechnet werden ko¨nnen. Als Beispiel fu¨hren wir die Cardanische Lo¨sungsformel fu¨r eine Gleichung 3. Grades an.

3Þ

Die Lo¨sungen sind dann sog. (konjugiert) komplexe Zahlen. Sie werden spa¨ter in Kap. VII ausfu¨hrlich behandelt.

12


Leider jedoch sind diese Formeln in der Praxis meist zu schwerfa¨llig, sodass man in der Regel auf andere Verfahren ausweicht (z. B. auf graphische oder numerische Na¨herungsverfahren, siehe hierzu das in Kapitel IV dargestellte Tangentenverfahren von Newton). Ist eine Lo¨sung x 1 bekannt, so kann die Gleichung n-ten Grades durch Abspalten des entsprechenden Linearfaktors x x 1 auf eine Gleichung vom Grade n 1 reduziert werden. Auf dieses Thema gehen wir im Zusammenhang mit den Polynomfunktionen (ganzrationalen Funktionen) noch ausfu¨hrlich ein (siehe hierzu Kap. III, Abschnitt 5). Abschließend zeigen wir anhand von Beispielen, wie in Sonderfa¨llen die Lo¨sung einer Gleichung dritten bzw. vierten Grades gelingt.

3.3.2 Kubische Gleichungen vom speziellen Typ a x 3 þ b x 2 þ c x ¼ 0 Kubische Gleichungen der speziellen Form ax3 þ bx2 þ cx ¼ 0

ða 6¼ 0Þ

ðI-21Þ

in denen also das absolute Glied fehlt, lassen sich stets durch Ausklammern der Unbekannten x in eine lineare und eine quadratische Gleichung zerlegen: x ða x 2 þ b x þ cÞ ¼ 0

x ¼ 0

)

x1 ¼ 0

ax2 þ bx þ c ¼ 0

ðI-22Þ

Eine Lo¨sung liegt daher stets bei x 1 ¼ 0, zwei weitere Lo¨sungen ko¨nnen aus der quadratischen Gleichung resultieren (insgesamt bis zu drei Lo¨sungen).

&

Beispiel x3 þ 4x2 þ 3x ¼ 0 x ðx 2 þ 4 x þ 3Þ ¼ 0

x ¼ 0

)

x1 ¼ 0

x2 þ 4x þ 3 ¼ 0

)

x 2=3 ¼ 2 1

Es existieren in diesem Beispiel also genau drei verschiedene Lo¨sungen. Sie lauten: x1 ¼ 0 ,

x2 ¼ 1 ,

x3 ¼ 3

)

L ¼ f 3, 1, 0g

&

3.3.3 Bi-quadratische Gleichungen Eine algebraische Gleichung 4. Grades vom speziellen Typ ax4 þ bx2 þ c ¼ 0

ða 6¼ 0Þ

ðI-23Þ

(es treten nur gerade Potenzen auf) heißt bi-quadratisch und la¨sst sich durch die Substitution u ¼ x 2 in eine quadratische Gleichung u¨berfu¨hren: a u2 þ b u þ c ¼ 0

ðI-24Þ

3 Gleichungen

13

Aus den Lo¨sungen dieser Gleichung erha¨lt man mittels der Ru¨cksubstitution x 2 ¼ u die Lo¨sungen der bi-quadratischen Gleichung. Eine bi-quadratische Gleichung besitzt daher entweder keine reelle Lo¨sung oder aber zwei oder vier reelle Lo¨sungen. Welcher dieser drei Fa¨lle eintritt, ha¨ngt vom Vorzeichen der Lo¨sungen u 1 und u 2 der quadratischen „Hilfsgleichung“ ab (sofern solche Lo¨sungen u¨berhaupt existieren).

&

Beispiel x 4 10 x 2 þ 9 ¼ 0 Substitution: u ¼ x 2 u 2 10 u þ 9 ¼ 0

)

u 1=2 ¼ 5 4

)

u1 ¼ 9 ,

u2 ¼ 1

Ru¨cksubstitution mittels x 2 ¼ u: x2 ¼ u1 ¼ 9

)

x 1=2 ¼ 3

x2 ¼ u2 ¼ 1

)

x 3=4 ¼ 1

Lo¨sungsmenge: L ¼ f 3, 1, 1, 3g

oder

L ¼ f 1, 3g

&

3.4 Wurzelgleichungen Die bisher behandelten Gleichungen konnten durch sog. a¨quivalente Umformungen 4Þ schrittweise vereinfacht und schließlich gelo¨st werden, ohne dass dabei Lo¨sungen hinzukamen oder verschwanden. Bei Wurzelgleichungen, in denen die Unbekannte in rationaler Form innerhalb von Wurzelausdru¨cken auftritt, ist dies im Allgemeinen nicht der Fall, wie das folgende Beispiel zeigt:

&

Beispiel pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 6x 2 þ 5 3x ¼ 0 Der Wurzelausdruck wird zuna¨chst isoliert: pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 6x 2 ¼ 3x 5 An dieser Stelle wollen wir eine Vorbetrachtung u¨ber mo¨gliche Lo¨sungen vornehmen. Die Lo¨sungen mu¨ssen na¨mlich zwei Bedingungen erfu¨llen.

4Þ

Bei einer a¨quivalenten Umformung bleibt die Lo¨sungsmenge der Gleichung oder Ungleichung (bezu¨glich derselben Unbekannten) unvera¨ndert. Umformungen, die zu einer Vera¨nderung der Lo¨sungsmenge fu¨hren ko¨nnen (nicht aber mu¨ssen), heißen nichta¨quivalente Umformungen.

14


1. Bedingung: Der Radikand der Wurzel darf nicht negativ werden, d. h. also: 6x 2 0

)

6x 2

)

x 1=3

2. Bedingung: Eine Quadratwurzel ist stets gro¨ßer oder gleich Null. Dies muss daher auch fu¨r die rechte Seite der Wurzelgleichung gelten: 3x 5 0

)

3x 5

)

x 5=3

Beide Bedingungen zugleich sind nur fu¨r Lo¨sungen x 5=3 erfu¨llbar. Sollten also im weiteren Verlauf des Lo¨sungsverfahrens Werte auftreten, die diese Bedingung nicht erfu¨llen, so handelt es sich um sog. „Scheinlo¨sungen“ (eine Probe wird das besta¨tigen). Nach dieser Vorbetrachtung wenden wir uns wieder der Lo¨sung der Wurzelgleichung zu und beseitigen zuna¨chst den Wurzelausdruck durch Quadrieren: pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 6 x 2 ¼ 3 x 5 j quadrieren

)

2 6x 2 ¼ 3x 5

Dieser Vorgang stellt jedoch eine nichta¨quivalente Umformung dar und kann zu (weiteren) „Scheinlo¨sungen“ fu¨hren, d. h. die neue (quadratische) Gleichung kann (muss aber nicht) mehr Lo¨sungen besitzen als die urspru¨ngliche Wurzelgleichung! Wir lo¨sen jetzt die quadratische Gleichung (nach Vertauschen beider Seiten):

3x 5

2

¼ 9 x 2 30 x þ 25 ¼ 6 x 2

9 x 2 36 x þ 27 ¼ 0 j : 9 x 1=2 ¼ 2

)

)

x2 4x þ 3 ¼ 0

pffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 43 ¼ 2 1 ¼ 21

)

)

x1 ¼ 3 ,

x2 ¼ 1

Der erste Wert erfu¨llt die Bedingung x 5=3, der zweite Wert dagegen nicht („Scheinlo¨sung“). Die Probe durch Einsetzen in die Ausgangsgleichung besta¨tigt unser Ergebnis: x1 ¼ 3

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffi 6 3 2 þ 5 3 3 ¼ 16 4 ¼ 4 4 ¼ 0

Einzige Lo¨sung der Wurzelgleichung ist somit x 1 ¼ 3: Hinweis Bei Verzicht auf die Vorbetrachtung muss durch Probe (Einsetzen aller gefundenen Werte in die Ausgangsgleichung) festgestellt werden, ob es sich bei den Lo¨sungen der „Hilfsgleichung“ auch um Lo¨sungen der Wurzelgleichung handelt oder um „Scheinlo¨sungen“. In unserem Beispiel ist x 1 ¼ 3 eine Lo¨sung der Wurzelgleichung, der Wert x 2 ¼ 1 dagegen eine „Scheinlo¨sung“. &

3 Gleichungen

15

3.5 Betragsgleichungen Wir zeigen in diesem Abschnitt anhand von Beispielen, wie man sog. Betragsgleichungen in einfachen Fa¨llen durch Fallunterscheidung oder mit Hilfe eines halb-graphischen Verfahrens lo¨sen kann. Eine Betragsgleichung entha¨lt dabei mindestens einen in Betragsstrichen stehenden Term mit der Unbekannten x. Zuna¨chst aber mu¨ssen wir uns mit den Eigenschaften der sog. Betragsfunktion vertraut machen.

3.5.1 Definition der Betragsfunktion Definitionsgema¨ß verstehen wir unter dem Betrag j x j einer reellen Zahl x den Abstand dieser Zahl von der Zahl 0.

&

Beispiel j 4 j ¼ 4,

j 3 j ¼ 3

(Bild I-16)

| – 3|

| 4|

Bild I-16 –3

0

4

x &

Der Abstand zweier Zahlen x und a auf der Zahlengerade ist dann j x a j (siehe Bild I-17): |x – a|

Bild I-17 a

x

x

Der Betrag j x j einer reellen Zahl x kann auch als eine Funktion von x aufgefasst werden. Dies fu¨hrt zu dem Begriff der wie folgt definierten Betragsfunktion: Definition: Unter der Betragsfunktion y ¼ j x j wird die fu¨r alle x 2 R erkla¨rte Funktion 8 9 x 0= < x ðI-25Þ y ¼ j x j¼ f u¨ r : ; x x < 0 verstanden (Bild I-18).

16

I Allgemeine Grundlagen y

y = |x | = x

1

y = |x | = – x

Bild I-18 Schaubild der Betragsfunktion y ¼ j x j 1

x

y=x

Das Schaubild der Betragsfunktion y ¼ j x j erha¨lt man aus der Geraden y ¼ x, indem man den unterhalb der x-Achse liegenden Teil der Geraden an der x-Achse spiegelt, wie man unmittelbar aus Bild I-18 entnehmen kann. Diese Aussage la¨sst sich fu¨r eine beliebige in Betragsstrichen stehende Funktion verallgemeinern: Zeichnerische Konstruktion der Funktion y ¼ j f ðxÞj Das Schaubild der Funktion y ¼ j f ðxÞj erha¨lt man aus dem Schaubild von y ¼ f ðxÞ, indem man alle unterhalb der x-Achse liegenden Kurvenstu¨cke an der x-Achse spiegelt und die bereits oberhalb der x-Achse liegenden Teile unvera¨ndert beibeha¨lt.

Anmerkung Spiegelung an der x-Achse bedeutet fu¨r einen Kurvenpunkt, dass sich das Vorzeichen der Ordinate a¨ndert. Aus der Kurvengleichung y ¼ f ðxÞ wird dabei die Kurvengleichung y ¼ g ðxÞ ¼ f ðxÞ. Regel: Spiegelung an der x-Achse

&

) Multiplikation der Funktionsgleichung mit 1.

Beispiele (1)

Wie verlaüft die Funktion y ¼ j x 2 j? Lo¨sung: Wir zeichnen zuna¨chst die „Hilfsgerade“ y ¼ x 2 und spiegeln dann den unterhalb der x-Achse gelegenen Teil der Geraden an dieser Achse. Bild I-19 verdeutlicht diesen Vorgang und zeigt den Verlauf der Betragsfunktion y ¼ j x 2 j.

3 Gleichungen

17 y

y = | x – 2 | = – (x– 2) 2

y = | x – 2 | = x– 2

1

–1

1

2

5

x

Bild I-19 Schaubild der Funktion y ¼j x 2 j

y=x–2 –2

Die Funktionsgleichung y ¼ j x 2 j la¨sst sich abschnittsweise wie folgt durch einfache Gleichungen beschreiben: 8 9 x 2= < x 2 y ¼j x 2 j¼ f u¨ r : ; ðx 2Þ x < 2 (2)

Wir untersuchen das Kurvenbild von y ¼ j x 2 1 j. Zuna¨chst zeichnen wir die „Hilfsfunktion“ y ¼ x 2 1 (Parabel), spiegeln dann das unterhalb der x-Achse gelegene Kurvenstu¨ck (Parabel zwischen x ¼ 1 und x ¼ 1) an dieser Achse und erhalten auf diese Weise das Schaubild der Betragsfunktion y ¼ j x 2 1 j (Bild I-20).

y

y = | x 2 – 1| 1

–1

1 –1

x y= x2–1

Bild I-20 Schaubild der Funktion y ¼ j x2 1 j

18


Abschnittsweise la¨sst sich diese Funktion auch wie folgt durch einfache Gleichungen beschreiben: 8 9 j x j 1= < x2 1 y ¼j x 2 1 j ¼ f u¨ r : ; jxj 1 ðx 2 1Þ &

3.5.2 Analytische Lo¨sung einer Betragsgleichung durch Fallunterscheidung (Beispiel) Die Betragsgleichung j x þ 2 j 2 j x 3 j ¼ 4 la¨sst sich durch Fallunterscheidungen auf einfachere und leicht lo¨sbare lineare Gleichungen zuru¨ckfu¨hren. Dabei ha¨ngt alles vom Vorzeichen der beiden Terme T 1 ðxÞ ¼ x þ 2 und T 2 ðxÞ ¼ x 3 ab, die in der Gleichung zwischen den Betragsstrichen stehen. Diese Betra¨ge lassen sich wie folgt abschnittsweise durch einfache Ausdru¨cke ersetzen: 8 9 x þ 2 0 ) x 2= < ðx þ 2Þ jx þ 2j¼ f u¨ r : ; ðx þ 2Þ x þ 2 0 ) x 2

jx 3j¼

8 < :

ðx 3Þ

x 3 0

9 ) x 3=

x 3 0

) x 3

f u¨ r ðx 3Þ

;

Daher sind insgesamt drei Fa¨lle zu unterscheiden: x < 2;

2 x 3;

x > 3

Alles weitere ha¨ngt davon ab, welches Vorzeichen die Terme T 1 ðxÞ ¼ x þ 2 und T 2 ðxÞ ¼ x 3 in diesen Intervallen haben. Ist ein Term positiv, du¨rfen wir die Betragsstriche weglassen (wir setzen dann eine Klammer), anderenfalls mu¨ssen wir den Term mit 1 multiplizieren (wir setzen wieder eine Klammer und vor die Klammer ein Minuszeichen). 1. Fall: Lo¨sungen im Intervall x < 2 In diesem Intervall sind beide Terme negativ: x þ2 < 0

und

x 3 < 0

Somit gilt: j x þ 2 j 2 j x 3 j¼ 4 |fflffl{zfflffl} |fflffl{zfflffl} 3 Beide Terme sind in diesem Intervall positiv. Daher gilt: j x þ 2 j 2 j x 3 j ¼ 4 |fflffl{zfflffl} |fflffl{zfflffl} >0 >0

)

x þ 2 2x þ 6 ¼ 4

x þ 8 ¼ 4

)

ðx þ 2Þ 2 ðx 3Þ ¼ 4 )

)

x ¼ 4

)

x3 ¼ 4

Wegen x 3 ¼ 4 > 3 haben wir eine weitere Lo¨sung der Betragsgleichung. Die Probe besta¨tigt unser Ergebnis: j 4 þ 2 j 2 j 4 3 j ¼j 6 j 2 j 1 j ¼ 6 2 1 ¼ 6 2 ¼ 4 Lo¨sungen:

L ¼ f8=3, 4g

3.5.3 Lo¨sung einer Betragsgleichung auf halb-graphischem Wege (Beispiel) Die Betragsgleichung j x 2 j ¼ x2 kann wie folgt auf halb-graphischem Wege gelo¨st werden: Wir fassen die beiden Seiten der Gleichung als Funktionen von x auf, setzen also y1 ¼ j x 2 j

und

y2 ¼ x2

20


und bringen die Kurven zum Schnitt. Die Lo¨sungen der Betragsgleichung sind dann die Abszissenwerte der Kurvenschnittpunkte (Bild I-21). Aus dem Bild entnehmen wir, dass es genau zwei Schnittpunkte und damit zwei Lo¨sungen gibt. y

y2 = x 2

y 1 = | x – 2| = – (x – 2) ( für x < 2)

y 1 = | x – 2| = x – 2 ( für x ≥ 2)

1

–2

–1

1

2

5

x

Bild I-21 Zur Lo¨sung der Betragsgleichung j x 2 j ¼ x 2 auf halb-graphischem Wege

Bei einer einigermaßen genauen Zeichnung ko¨nnen diese Werte direkt abgelesen werden, jedoch mit keiner allzu großen Genauigkeit. Rechnerisch erha¨lt man sie nach Bild I-21 u¨ber die Schnittpunkte der Geraden y ¼ ðx 2Þ ¼ x þ 2 mit der Parabel y ¼ x 2 , da die Betragsfunktion y ¼ j x 2 j im Intervall x 2, in dem die beiden Lo¨sungen liegen, mit der Geraden y ¼ ðx 2Þ ¼ x þ 2 zusammenfa¨llt: x2 ¼ x þ 2 x 1=2

) x2 þ x 2 ¼ 0 ) rffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi rffiffiffiffiffi 1 1 1 9 1 3 þ2 ¼ ¼ ¼ 2 4 2 4 2 2

x1 ¼ 1 ,

)

x2 ¼ 2

Lösungsmenge : L ¼ f 2, 1g

4 Ungleichungen Wir bescha¨ftigen uns in diesem Abschnitt mit Ungleichungen, die noch eine unbekannte Gro¨ße x enthalten. Die Lo¨sungsmengen sind in der Regel Intervalle. hnlich wie bei einer Gleichung kann man auch hier versuchen, die vorgegebene Ungleichung durch a¨quivalente Umformungen zu lo¨sen.

4 Ungleichungen

21

Dabei sind die folgenden Regeln zu beachten: quivalente Umformungen einer Ungleichung Die Lo¨sungsmenge einer Ungleichung bleibt bei Anwendung der folgenden Operationen unvera¨ndert erhalten (sog. a¨quivalente Umformungen einer Ungleichung): 1. Auf beiden Seiten einer Ungleichung darf ein beliebiger Term T ðxÞ addiert oder subtrahiert werden. 2. Eine Ungleichung darf mit einer beliebigen positiven Zahl multipliziert oder durch eine solche Zahl dividiert werden. 3. Eine Ungleichung darf mit einer beliebigen negativen Zahl multipliziert oder durch eine solche Zahl dividiert werden, wenn gleichzeitig das Relationszeichen der Ungleichung wie folgt gea¨ndert wird: Aus aus aus aus

< >

wird wird wird wird

>, , 3 x þ2

ðx 6¼ 2Þ

Wir lo¨sen diese Ungleichung wie folgt. Zuna¨chst beseitigen wir den Bruch, indem wir beidseitig mit dem Term x þ 2 multiplizieren und dabei beachten, welches Vorzeichen dieser Term besitzt. Wir mu¨ssen daher die Fa¨lle x þ 2 > 0 und x þ 2 < 0 unterscheiden (der Fall x þ 2 ¼ 0 und somit x ¼ 2 scheidet aus, da die Division durch 0 verboten ist). 1. Fall: x þ 2 > 0

)

x > 2

Das Relationszeichen der Ungleichung bleibt erhalten: 2x 1 > 3 j ðx þ 2Þ x þ2

)

2x 1 > 3x þ 6

x > 7 j ð 1Þ

)

2 x 1 > 3 ðx þ 2Þ )

)

x < 7

(wir haben mit einer negativen Zahl multipliziert, daher ist das Zeichen > durch das Zeichen < zu ersetzen).

22


Die „Lo¨sung“ steht im Widerspruch zum angenommenen Fall x > 2. Somit handelt es sich um eine „Scheinlo¨sung“. 2. Fall: x þ 2 < 0

)

x < 2

Wir multiplizieren die Ungleichung jetzt also mit einem negativen Term, daher ist das Relationszeichen zu a¨ndern (aus > wird 3 j ðx þ 2Þ x þ2

)

2x 1 < 3x þ 6

x < 7 j ð 1Þ

)

2 x 1 < 3 ðx þ 2Þ )

)

x > 7

(Multiplikation mit der negativen Zahl 1, aus < wird daher >). Die Bedingung x < 2 wird aber nur fu¨r x-Werte erfu¨llt, die zwischen 7 und 2 liegen. Lo¨sung: 7 < x < 2 (2)

x 1

2

jxj

Wir lo¨sen diese Ungleichung auf sehr anschauliche Weise wie folgt: Linke und rechte Seite der Ungleichung werden als Funktionen von x aufgefasst: 2 y1 ¼ x 1

Parabel

y2 ¼ j x j

und

Betragsfunktion

Die Ungleichung la¨sst sich dann auch in der Form y 1 y 2 darstellen. Lo¨sungen sind damit alle x-Werte, fu¨r die die Parabel unterhalb der Betragsfunktion bleibt, wobei die Schnittpunkte zur Lo¨sungsmenge geho¨ren. Wir zeichnen beide Kurven und erkennen anhand des Bildes I-22, dass diese Bedingung genau zwischen den beiden Kurvenschnittpunkten erfu¨llt ist. y y1 = (x –1) 2

y 2 = | x|

1

–1

1 0,38

5 2,62

Bild I-22 Zur Lo¨sung der Ungleichung

x 1

2

jxj

x

5 Lineare Gleichungssysteme 2 Diese erha¨lt man durch Gleichsetzen der Funktionen y 1 ¼ x 1 y 2 ¼ j x j ¼ x (fu¨r x 0) 5Þ : 2 x 1 ¼ x ) x2 2x þ 1 ¼ x ) x2 3x þ 1 ¼ 0 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffi x 1=2 ¼ 1,5 1,5 2 1 ¼ 1,5 1,25 ¼ 1,5 1,12 ) x 1 ¼ 2,62 ,

23 und )

x 2 ¼ 0,38

Lo¨sungsmenge: 0,38 x 2,62

&

5 Lineare Gleichungssysteme In diesem Abschnitt behandeln wir das unter der Bezeichnung Gaußscher Algorithmus bekannte Verfahren zur Lo¨sung eines linearen Gleichungssystems. Auf lineare Gleichungssysteme sto¨ßt man in den technischen Anwendungen beispielsweise bei der Behandlung und Lo¨sung der folgenden Probleme: Berechnung der Stabkra¨fte in einem Fachwerk (z. B. Kranausleger, Bru¨cken) Bestimmung der Stro¨me bzw. Spannungen in einem elektrischen Netzwerk Berechnung der Eigenfrequenzen eines schwingungsfa¨higen Systems

5.1 Ein einfu¨hrendes Beispiel Es sei ein lineares Gleichungssystem mit drei Gleichungen und drei unbekannten Gro¨ßen x, y und z vorgegeben: ðIÞ ðIIÞ ðIIIÞ

x þ

yþ

z ¼ 0

x 3y 2z ¼ 5 5x þ

ðI-26Þ

y þ 4z ¼ 3

Das von Gauß stammende Verfahren zur Lo¨sung eines solchen Gleichungssystems ist ein Eliminationsverfahren, das schrittweise eine Unbekannte nach der anderen eliminiert, bis nur noch eine Gleichung mit einer einzigen Unbekannten u¨brigbleibt. In unserem Beispiel eliminieren wir zuna¨chst die unbekannte Gro¨ße x wie folgt: Wir addieren zur 2. Gleichung die 1. Gleichung und zur 3. Gleichung das 5-fache der 1. Gleichung. Bei der Addition fa¨llt dann jeweils die Unbekannte x heraus:

5Þ

Anhand der Skizze erkennt man, dass die gesuchten Kurvenschnittpunkte im Bereich positiver x-Werte liegen. Die Betragsfunktion y 2 ¼ j x j ist dort aber identisch mit der Geraden y ¼ x, die daher die Pa 2 an den gleichen Stellen schneidet wie die Betragsfunktion. rabel y 1 ¼ x 1

24


ðIIÞ ðIÞ ðI*Þ

x 3y 2z ¼ 5 x þ

yþ

z ¼ 0

2y

z ¼ 5

)

ðIIIÞ

þ

ð5 IÞ ðII*Þ

5x þ

y þ 4z ¼ 3

5x þ 5y þ 5z ¼ 0

) þ

6y þ 9z ¼ 3

Damit haben wir das lineare Gleichungssystem auf zwei Gleichungen mit den beiden Unbekannten y und z reduziert: ðI*Þ ðII*Þ

2y

z ¼ 5

6y þ 9z ¼ 3

Nun wird das Verfahren wiederholt. Um die zweite Unbekannte y zu eliminieren, addieren wir zur Gleichung (II*) das 3-fache der Gleichung (I*): ) ðII*Þ 6y þ 9z ¼ 3 þ ð3 I*Þ 6 y 3 z ¼ 15 ðI**Þ

6 z ¼ 18

(Alternative: Erst Gleichung (II*) durch 3 dividieren, dann zu Gleichung (I*) addieren.) Die beiden eliminierten Gleichungen (I) und (I*) bilden dann zusammen mit der u¨briggebliebenen Gleichung (I**) ein sog. gestaffeltes Gleichungssystem, aus dem der Reihe nach von unten nach oben die drei Unbekannten x, y und z berechnet werden ko¨nnen: ðIÞ ðI*Þ

x þ

yþ

z ¼ 0

2y

z ¼ 5

ðI**Þ

ðI-27Þ

6 z ¼ 18

x

y

z

ci

1

1

1

0

(II)

1

3

2

5

(III)

5

1

4

3

(I)

|fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl}

Aus der letzten Gleichung folgt z ¼ 3. Durch Einsetzen dieses Wertes in die daru¨ber stehende Gleichung erha¨lt man fu¨r y den Wert 4. Aus der 1. Gleichung schließlich ergibt sich x ¼ 1, wenn wir in diese Gleichung fu¨r y und z die bereits bekannten Werte einsetzen. Das vorgegebene lineare Gleichungssystem besitzt daher genau eine Lo¨sung x ¼ 1, y ¼ 4, z ¼ 3. Um den Lo¨sungsweg zu verku¨rzen, werden die einzelnen Gleichungen in verschlu¨sselter Form durch ihre Koeffizienten und Absolutglieder ðc i Þ wie folgt repra¨sentiert:

Stets Leerzeilen f u¨ r spätere Rechenschritte einplanen!

5 Lineare Gleichungssysteme

25

Um die Unbekannte x zu eliminieren, wird zur 2. Zeile die 1. Zeile und zur 3. Zeile das 5-fache der 1. Zeile addiert. Wir erhalten zwei neue (verschlu¨sselte) Gleichungen mit den unbekannten Gro¨ßen y und z, die wir durch (I*) und (II*) kennzeichnen: y

z

ci

(I)

1

1

1

0

(II) ð1 IÞ

1 1

3 1

2 1

5 0

(III) ð5 IÞ

5 5

1 5

4 5

3 0

2

1

5

6

9

3

(I*) (II*)

|fflfflfflfflffl{zfflfflfflfflffl}

x

Leerzeilen einplanen!

Nun addieren wir zur 2. Zeile (II*) das 3-fache der 1. Zeile (I*) und erhalten in verschlu¨sselter Form eine Gleichung (I**) mit der Unbekannten z. Das Rechenschema ist jetzt ausgefu¨llt und besitzt die folgende Gestalt: x

y

z

ci

(I)

1

1

1

0

1

(II) ð1 IÞ

1 1

3 1

2 1

5 0

1 1

(III) ð5 IÞ

5 5

1 5

4 5

3 0

13 5

(I*)

2

1

5

2

(II*) ð3 I*Þ

6 6

9 3

3 15

18 6

6

18

24

(I**)

si

Eingebaut wurde noch als Rechenkontrolle die sog. Zeilensummenprobe. Die durch s i gekennzeichnete letzte Spalte des Rechenschemas entha¨lt jeweils die Summe aller in einer Zeile stehenden Zahlen (Koeffizienten und Absolutglied). Mit Hilfe der Zeilensummen lassen sich die einzelnen Rechenschritte wie folgt kontrollieren:

26


Wir greifen als Beispiel die 3. Zeile (III) heraus. Ihre Zeilensumme betra¨gt 13 ðdenn 5 þ 1 þ 4 þ 3 ¼ 13Þ. Addiert man zur 3. Zeile das 5-fache der 1. Zeile, so erha¨lt man die neue Zeile ðII*Þ ¼ ðIIIÞ þ ð5 IÞ, deren Zeilensumme sich auf zwei Arten bestimmen la¨sst: Durch Addition der in der neuen Zeile stehenden Zahlen (Ergebnis: 6 þ 9 þ 3 ¼ 18) oder durch Addition des 5-fachen Zeilensummenwertes der 1. Zeile zum Zeilensummenwert der 3. Zeile (Ergebnis: 13 þ 5 1 ¼ 18Þ. Beide Rechenwege mu¨ssen bei richtiger Rechnung stets zum selben Ergebnis fu¨hren (hier: Zeilensummenwert 18). Damit haben wir ohne großen zusa¨tzlichen Rechenaufwand eine effektive Kontrollmo¨glichkeit. Aus dem Rechenschema erha¨lt man dann durch Zusammenfassung der eliminierten Zeilen (I) und (I*) und der letzten Zeile (I**) das gestaffelte Gleichungssystem (I-27), aus dem sich die Lo¨sung ohne Schwierigkeiten berechnen la¨sst, wie wir bereits gezeigt haben (die drei Gleichungen des gestaffelten Systems haben wir zusa¨tzlich durch Grauunterlegung gekennzeichnet).

5.2 Der Gaußsche Algorithmus Lineare Gleichungssysteme bestehen aus m linearen Gleichungen mit n unbekannten Gro¨ßen x 1 , x 2 , . . . , x n . Innerhalb einer jeden Gleichung treten dabei die Unbekannten in linearer Form, d. h. in der 1. Potenz auf, versehen noch mit einem konstanten Koeffizienten. Definition: Das aus m linearen Gleichungen mit n Unbekannten x 1 , x 2 , . . . , x n bestehende System vom Typ a11 x1 þ a12 x2 þ . . . þ a1n xn ¼ c1 a21 x1 þ a22 x2 þ . . . þ a2n xn ¼ c2 .. .. . .

ðI-28Þ

a m 1x 1 þ a m 2 x 2 þ . . . þ a m n x n ¼ c m heißt ein lineares Gleichungssystem. Die reellen Zahlen a i k sind die Koeffizienten des Systems, die reellen Zahlen c i werden als Absolutglieder bezeichnet ði ¼ 1, 2, . . . , m; k ¼ 1, 2, . . . , nÞ. Ein lineares Gleichungssystem heißt homogen, wenn alle Absolutglieder c 1 , c 2 , . . . , c m verschwinden. Andernfalls wird das Gleichungssystem als inhomogen bezeichnet. Wir beschra¨nken uns im folgenden auf den in den Anwendungen wichtigsten Fall eines sog. quadratischen linearen Gleichungssystems, bei dem die Anzahl der unbekannten Gro¨ßen mit der Anzahl der Gleichungen u¨bereinstimmt ðm ¼ nÞ: a11 x1 þ a12 x2 þ . . . þ a1n xn ¼ c1 a21 x1 þ a22 x2 þ . . . þ a2n xn ¼ c2 .. .. . . an1 x1 þ an2 x2 þ . . . þ ann xn ¼ cn

ðI-29Þ


27

Matrizendarstellung eines linearen Gleichungssystems Die Koeffizienten a i k des Systems lassen sich wie folgt zu einer sog. Koeffizientenmatrix A zusammenfassen: 1 0 a11 a12 . . . a1n C Ba B 21 a22 . . . a2n C ðI-30Þ A ¼ B .. C C B .. @ . . A an1

an2

...

ann

Sie entha¨lt n Zeilen und n Spalten und wird daher auch als n-reihige quadratische Matrix bezeichnet. Die n Unbekannten x 1 , x 2 , . . . , x n fassen wir zu einem Spaltenvektor ~ x zusammen, ebenso die n Absolutglieder c 1 , c 2 , . . . , c n zu einem Spaltenvektor ~ c: 0 1 0 1 c1 x1 Bx C Bc C B 2C B 2C C C ~ ~ c ¼ B ðI-31Þ x ¼ B B .. C; B .. C @ . A @ . A xn

cn

Der Spaltenvektor ~ x heißt in diesem Zusammenhang auch Lo¨sungsvektor des Systems. Ein Spaltenvektor wie ~ x oder ~ c kann auch als eine spezielle Matrix mit n Zeilen und einer Spalte aufgefasst werden und wird daher auch als Spaltenmatrix bezeichnet. Das quadratische lineare Gleichungssystem ist dann mit diesen Bezeichnungen in der wesentlich ku¨rzeren Matrizenform A~ x ¼~ c

ðI-32Þ

darstellbar. In ausfu¨hrlicher Schreibweise lautet diese Matrizengleichung wie folgt: 10 1 0 0 1 a11 a12 . . . a1n c1 x1 C C C Ba B B B 21 a22 . . . a2n C B x2 C B c2 C B . C B C B C ¼ ðI-33Þ .. C B .. C B . B .. C @ . @ . A . A@ . A xn cn an1 an2 . . . ann Die linke Seite dieser Gleichung ist ein sog. Matrizenprodukt, gebildet aus der Koeffizientenmatrix A und der Spaltenmatrix ~ x. Die erste Gleichung des linearen Gleichungssystems (I-29) erhalten wir dann, indem wir die Elemente der 1. Zeile von A der Reihe nach mit den entsprechenden Elementen der Spaltenmatrix ~ x multiplizieren, alle Produkte anschließend aufaddieren und diese Summe schließlich mit dem 1. Element der auf der rechten Gleichungsseite stehenden Spaltenmatrix ~ c gleichsetzen (wir haben diese Rechenvorschrift in Gleichung (I-33) durch Grauunterlegung verdeutlicht): a11 x1 þ a12 x2 þ . . . þ a1n xn ¼ c1 Analog erha¨lt man die restlichen Gleichungen des linearen Gleichungssystems.

ðI-34Þ

28


In Band 2 werden wir auf die Matrizenmultiplikation noch ausfu¨hrlich eingehen (Kap. I u¨ber Lineare Algebra). Die Schreibweise A ~ x ¼~ c fu¨r ein lineares Gleichungssystem soll an dieser Stelle lediglich als eine formale Kurzschreibweise angesehen werden. quivalente Umformungen eines linearen Gleichungssystems Um ein vorgegebenes lineares Gleichungssystem vom Typ (I-29) oder (I-32) lo¨sen zu ko¨nnen, muss es zuna¨chst mit Hilfe a¨quivalenter Umformungen in ein sog. gestaffeltes System vom Typ a *1 1 x 1 þ a *1 2 x 2 þ . . . þ a *1 n x n ¼ c *1 a *2 2 x 2 þ . . . þ a *2 n x n ¼ c *2 .. .

ðI-35Þ

a *n n x n ¼ c *n u¨bergefu¨hrt werden, aus dem dann die n Unbekannten nacheinander berechnet werden ko¨nnen: Zuerst x n aus der letzten Gleichung, dann x n 1 aus der vorletzten Gleichung usw. Als a¨quivalente Umformungen sind dabei folgende Operationen zugelassen:

quivalente Umformungen eines linearen Gleichungssystems Die Lo¨sungsmenge eines linearen Gleichungssystems A ~ x ¼~ c bleibt bei Anwendung der folgenden Operationen unvera¨ndert erhalten (sog. a¨quivalente Umformungen eines linearen Gleichungssystems): 1. Zwei Gleichungen du¨rfen miteinander vertauscht werden. 2. Jede Gleichung darf mit einer beliebigen von Null verschiedenen Zahl multipliziert oder durch eine solche Zahl dividiert werden. 3. Zu jeder Gleichung darf ein beliebiges Vielfaches einer anderen Gleichung addiert werden.

Beschreibung des Eliminationsverfahrens von Gauß (Gaußscher Algorithmus) Wir geben nun eine kurze Beschreibung des von Gauß stammenden Rechenverfahrens, das die berfu¨hrung eines vorgegebenen linearen Gleichungssystems in ein gestaffeltes System ermo¨glicht. Dabei bedienen wir uns der in Abschnitt 5.1 dargestellten verku¨rzten Schreibweise: Jede Gleichung des Systems wird durch ihre Koeffizienten und ihr Absolutglied repra¨sentiert, die in Form einer Zeile angeordnet werden. Hinzu kommt (zur Rechenkontrolle) die Zeilensumme). Die oben genannten a¨quivalenten Umformungen gelten dann auch fu¨r die Zeilen im Rechenschema. Das Gaußsche Eliminationsverfahren verlaüft schrittweise wie folgt, wobei wir zuna¨chst davon ausgehen, dass die Unbekannten in der Reihenfolge x 1 , x 2 , . . . , x n 1 eliminiert werden:


29

(1)

Im 1. Rechenschritt wird das lineare Gleichungssystem durch Eliminieren der Unbekannten x 1 auf n 1 Gleichungen mit den n 1 Unbekannten x 2 , x 3 , . . . , a21 x n reduziert. Dazu wird die 1. Gleichung (Zeile) mit dem Faktor multiplia11 ziert und zur 2. Gleichung (Zeile) addiert, wobei die Unbekannte x 1 verschwindet. Ebenso verfa¨hrt man mit den u¨brigen Gleichungen (Zeilen). Allgemein addiert man ai1 zur i-ten Gleichung (Zeile) das - fache der 1. Gleichung (Zeile) a11 ði ¼ 2, 3, . . . , nÞ. Bei der Addition verschwindet jeweils die Unbekannte x 1 und mit ihr die 1. Gleichung (Zeile).

(2)

Das unter (1) beschriebene Verfahren wird jetzt auf das reduzierte System, bestehend aus n 1 Gleichungen mit den n 1 unbekannten Gro¨ßen x 2 , x 3 , . . . , x n angewandt. Dadurch wird die na¨chste Unbekannte ðx 2 Þ eliminiert. Nach insgesamt n 1 Schritten bleibt eine einzige Gleichung (Zeile) mit einer Unbekannten ðx n Þ u¨brig.

(3)

Die eliminierten Gleichungen (Zeilen) bilden zusammen mit der letzten Gleichung (Zeile) das gestaffelte Gleichungssystem, aus dem sich die Unbekannten sukzessive in der Reihenfolge x n , x n 1 , . . . , x 1 berechnen lassen.

Das beschriebene Verfahren wird als Gaußsches Eliminationsverfahren oder Gaußscher Algorithmus bezeichnet und la¨sst sich schematisch wie folgt darstellen:

Schematischer Lo¨sungsweg beim Gaußschen Eliminationsverfahren (Gaußscher Algorithmus) n n

I

x 1, . . . , x n

n1 n1

I

x 2, . . . , x n

n2 n2

I

x 3, . . . , x n

1 1 xn

Obere Zahl: Anzahl der noch vorhandenen Gleichungen Untere Zahl: Anzahl der noch vorhandenen Unbekannten Unter den Ka¨sten sind die jeweils noch vorhandenen Unbekannten aufgefu¨hrt. Anmerkungen (1) Es spielt dabei keine Rolle, in welcher Reihenfolge die Unbekannten eliminiert werden. (2) Der Gaußsche Algorithmus ist auch auf den allgemeinen Fall eines (m, n)-Systems anwendbar (m: Anzahl der Gleichungen; n: Anzahl der unbekannten Gro¨ßen). Fu¨r m ¼ n erha¨lt man ein quadratisches System, das daher auch als (n, n)-System bezeichnet wird. (3) Gegebenenfalls mu¨ssen die Unbekannten noch umgestellt, d. h. umnumeriert werden.

30


Lo¨sungsverhalten eines linearen Gleichungssystems Ein inhomogenes Gleichungssystem besitzt entweder genau eine Lo¨sung oder unendlich viele Lo¨sungen oder aber u¨berhaupt keine Lo¨sung. Treten unendlich viele Lo¨sungen auf, d. h. ist das System nicht eindeutig lo¨sbar, so ist mindestens eine der n unbekannten Gro¨ßen x 1 , x 2 , . . . , x n frei wa¨hlbar und wird in diesem Zusammenhang als Parameter bezeichnet. Die Lo¨sungen des inhomogenen linearen Gleichungssystems ha¨ngen in diesem Fall noch von einem oder sogar mehreren Parametern ab. Beispiele hierzu folgen am Ende dieses Abschnitts. Im Gegensatz zu einem inhomogenen linearen Gleichungssystem ist ein homogenes System stets lo¨sbar. Es besitzt die Gestalt a11 x1 þ a12 x2 þ . . . þ a1n xn ¼ 0 a21 x1 þ a22 x2 þ . . . þ a2n xn ¼ 0 .. .. . . an1 x1 þ an2 x2 þ . . . þ ann xn ¼ 0

A~ x ¼~ 0

oder

ðI-36Þ

und damit in jedem Fall die sog. triviale Lo¨sung x1 ¼ 0 ,

x 2 ¼ 0,

... ,

xn ¼ 0

oder

~ x ¼~ 0

ðI-37Þ

wie man durch Einsetzen dieser Werte in das System (I-36) leicht nachrechnet 6). Falls weitere Lo¨sungen vorliegen, sind dies immer unendlich viele. Mit anderen Worten: Ein homogenes lineares Gleichungssystem besitzt entweder genau eine Lo¨sung, na¨mlich die triviale Lo¨sung x 1 ¼ x 2 ¼ . . . ¼ x n ¼ 0, oder aber unendlich viele Lo¨sungen, die dann noch von mindestens einem Parameter abha¨ngen. Wir fassen zusammen:

Lo¨sungsverhalten eines linearen Gleichungssystems 1. Inhomogenes lineares Gleichungssystem A ~ x ¼~ c (mit ~ c 6¼ ~ 0) Das System besitzt entweder genau eine Lo¨sung oder unendlich viele Lo¨sungen oder u¨berhaupt keine Lo¨sung. 2. Homogenes lineares Gleichungssystem A ~ x ¼~ 0 Das System besitzt entweder genau eine Lo¨sung, na¨mlich die triviale Lo¨sung ~ x ¼~ 0 oder unendlich viele Lo¨sungen, die noch von mindestens einem Parameter abha¨ngen.

6Þ

Ein Spaltenvektor, der nur Nullen entha¨lt, wird als Nullvektor bezeichnet und durch das Symbol ~ 0 gekennzeichnet.


31

Anmerkungen

&

(1)

Diese Aussagen gelten auch fu¨r nicht-quadratische lineare Gleichungssysteme.

(2)

Lineare Gleichungssysteme mit 2, 3, . . . , n Lo¨sungen gibt es nicht!

Beispiele (1)

Wir lo¨sen das aus vier Gleichungen mit ebenso vielen Unbekannten bestehende inhomogene lineare Gleichungssystem x 1 3 x 2 þ 1,5 x 3 2 x1 þ

x 4 ¼ 10,4

x 2 þ 3,5 x 3 þ 2 x 4 ¼ 16,5

x 1 2 x 2 þ 1,2 x 3 þ 2 x 4 ¼ 3 x1 þ

x2

0

x 3 3 x 4 ¼ 0,7

unter Verwendung des Gaußschen Algorithmus. Die Eliminationszeilen bezeichnen wir dabei der Reihe nach mit E 1 , E 2 und E 3 . Die im Rechenschema nicht beno¨tigten Leerzeilen werden im folgenden stets weggelassen.

E1 2 E1 1 E1 3 E1

x1

x2

x3

x4

ci

si

1

3

1,5

1

10,4

11,9

2

1

3,5

2

16,5

12

2

6

3

2

20,8

23,8

1

2

1,2

2

0

2,2

1

3

1,5

1

10,4

11,9

3

1

1

3

0,7

0,7

3

9

4,5

3

31,2

35,7 35,8

5

6,5

0

37,3

5 E2

5

1,5

15

52

70,5

E2

1

0,3

3

10,4

14,1

10

5,5

10 E 2

10

2 E3 E3

3

0 30

30,5 104

5

15

5

60

14,7

2,5

30

73,5

45

132,3

147

35 141 34,7 212 106 177,3

32


Das gestaffelte System lautet somit (es besteht aus den Zeilen E 1 , E 2 , E 3 und der letzten Zeile): x 1 3 x 2 þ 1,5 x 3

x 4 ¼ 10,4

)

x1 ¼

10,4

)

x 2 ¼ 0,184

2,5 x 3 30 x 4 ¼ 73,5

)

x 3 ¼ 5,88

45 x 4 ¼ 132,3

)

x4 ¼

x 2 0,3 x 3 þ 3 x 4 ¼

0,808

" " "

2,94

Wir lo¨sen es von unten nach oben (durch Pfeile gekennzeichnet): Die eindeutig bestimmte Lo¨sung ist x 1 ¼ 0,808, x 2 ¼ 0,184, x 3 ¼ 5,88, x 4 ¼ 2,94. Das in der Matrizenform dargestellte homogene lineare Gleichungssystem 0 10 1 0 1 1 1 2 x 0 B CB C B C @1 1 2A @yA ¼ @0A 2 3 4 z 0 besitzt, wie wir gleich zeigen werden, unendlich viele Lo¨sungen. Das Rechenverfahren nach Gauß liefert zuna¨chst: x

y

z

ci

si

E1

1

1

2

0

0

1

1

2

0

2

1 E1

1

1

2

0

0

2

3

4

0

1

2

2

4

0

0

2

0

0

2

2 E2

2

0

0

2

E2

1

0

0

1

0

0

0

2 E1

(2)

Proportionale Zeilen

Die letzte (grau unterlegte) Zeile fu¨hrt zu der Gleichung 0z ¼ 0 Sie ist fu¨r jedes z 2 R erfu¨llt, d. h. die Gro¨ße z ist ein frei wa¨hlbarer Parameter (wir setzen dafu¨r, wie allgemein u¨blich, z ¼ l mit l 2 R). Denn ein Produkt aus zwei Faktoren, bei dem einer der beiden Faktoren verschwindet (hier ist es der linke Faktor), hat stets den Wert Null und zwar unabha¨ngig vom Wert des zweiten Faktors.


33

Das gestaffelte System, bestehend aus den Zeilen E 1 , E 2 und der letzten Zeile, lautet damit: x þ y 2z ¼ 0 yþ0z ¼ 0 0z ¼ 0

) ) )

x ¼ 2l y ¼ 0 z ¼ l

ðl 2 RÞ

" "

Die sukzessiv von unten nach oben berechnete Lo¨sungsmenge ist x ¼ 2 l, y ¼ 0, z ¼ l mit l 2 R. Das vorliegende homogene lineare Gleichungssystem besitzt demnach unendlich viele, noch von einem reellen Parameter l abha¨ngende Lo¨sungen. So erha¨lt man beispielsweise fu¨r l ¼ 3 die spezielle Lo¨sung x ¼ 6, y ¼ 0, z ¼ 3 , fu¨r den Parameterwert l ¼ 2,5 dagegen die spezielle Lo¨sung x ¼ 5, y ¼ 0, z ¼ 2,5. Anmerkung Bereits nach der Durchfu¨hrung der ersten Schritte kann man erkennen, dass das System unendlich viele Lo¨sungen besitzt: Die beiden Zeilen (Gleichungen) ð 2; 0; 0Þ und ð1; 0; 0Þ (jeweils ohne Zeilensumme und im obigen Rechenschema durch Pfeile gekennzeichnet) sind einander proportional (Multiplikator: 2) und repra¨sentieren damit in Wirklichkeit nur eine Gleichung. Man bezeichnet solche Zeilen bzw. Gleichungen auch als linear abha¨ngig. (3)

Wir zeigen, dass das inhomogene lineare Gleichungssystem x1 þ 2 x2 þ x3 ¼ 6 x1 þ x2 þ x3 ¼ 2 2 x1 4 x2 2 x3 ¼ 6 nicht lo¨sbar ist. Der Gaußsche Algorithmus fu¨hrt zuna¨chst zu dem folgenden Schema: x2

x3

ci

si

1

2

1

6

8

1

1

1

2

1

1 E1

1

2

1

6

8

2

4

2

6

10

2 E1

2

4

2

12

16

3

2

4

9

0

0

6

6

x1 E1

Aus den beiden verbliebenen Zeilen (Gleichungen) mit den restlichen Unbekannten x 2 und x 3 mu¨ssten wir jetzt eine der beiden Unbekannten eliminieren. Die-

34


ses Vorhaben gelingt jedoch nicht, da die Koeffizienten von x 2 und x 3 in der unteren Gleichung jeweils verschwinden. Diese „merkwu¨rdige“ letzte Zeile (grau unterlegt) fu¨hrt zu der in sich widerspru¨chlichen Gleichung 0 x2 þ 0 x3 ¼ 6 Da Produkte mit einem Faktor 0 verschwinden, ist die linke Seite dieser Gleichung fu¨r beliebige reelle Werte von x 2 und x 3 stets gleich 0: 0 x2 þ 0 x3 ¼ 6 |fflffl{zfflffl} |fflffl{zfflffl} 0 0

)

0 ¼ 6

Die Gu¨ltigkeit dieser Gleichung wu¨rde aber die Gleichheit der Zahlen 0 und 6 bedeuten (innerer Widerspruch). Das vorgegebene Gleichungssystem ist daher nicht lo¨sbar. (4)

Wir behandeln zum Abschluss noch ein Beispiel fu¨r ein nicht-quadratisches lineares Gleichungssystem mit vier Gleichungen und drei Unbekannten: x 3x 2x x

þ y z 2y þ z 5y þ 3z þ 4y þ 2z

¼ 2 ¼ 2 ¼ 1 ¼ 15

Wir eliminieren zuerst x, dann y: x

y

z

ci

si

E1

1

1

1

2

3

3 E1

3 3

2 3

1 3

2 6

4 9

2 E1

2 2

5 2

3 2

1 4

1 6

1 E1

1 1

4 1

2 1

15 2

22 3

E2

1

2

4

5

3 E2

3 3

1 6

3 12

5 15

5 E2

5 5

1 10

13 20

19 25

5 11

15 33

20 44

Proportionale Zeilen


35

Die beiden u¨briggebliebenen Zeilen repra¨sentieren in verschlu¨sselter Form zwei Gleichungen mit der einen Unbekannten z. Sie fu¨hren zu ein und derselben Lo¨sung fu¨r z, sind demnach zueinander proportionale Gleichungen (Zeilen) und stellen somit letztendlich nur eine einzige Gleichung dar 7). Das gestaffelte System besteht daher aus den Eliminationsgleichungen E 1 und E 2 und einer der beiden zueinander proportionalen Gleichungen, wobei wir uns fu¨r die obere (grau unterlegte) Gleichung entscheiden: x þ y

z ¼ 2

)

x ¼ 1

y 2z ¼ 4

)

y ¼ 2

5 z ¼ 15

)

z ¼ 3

" "

Das lineare Gleichungssystem besitzt also genau eine Lo¨sung, na¨mlich x ¼ 1, & y ¼ 2 und z ¼ 3.

5.3 Ein Anwendungsbeispiel: Berechnung eines elektrischen Netzwerkes Das in Bild I-23 dargestellte elektrische Netzwerk entha¨lt drei Knotenpunkte (a, b, c) und drei Stromzweige mit je einem ohmschen Widerstand 8). I a und I b sind zufließende Stro¨me, I c ein aus Knotenpunkt c abfließender Strom. Wir berechnen die in den Zweigen fließenden Teilstro¨me I 1 , I 2 und I 3 sowie den abfließenden Strom i c fu¨r die in Bild I-23 vorgegebenen Werte der drei Widersta¨nde und der Stro¨me I a und I b . Ic c

R1 ¼ 1 W , R3

R2

I3

Ia ¼ 1 A ,

Ib ¼ 2 A

I2

Ia

Ib a

R2 ¼ 5 W , R3 ¼ 3 W

I1

R1

Bild I-23

b

Lo¨sung: Bei der Lo¨sung der Aufgabe benutzen wir das erste Kirchhoffsche Gesetz (Knotenpunktsregel): In einem Knotenpunkt ist die Summe der zu- und abfließenden Stro¨me gleich Null (zufließende Stro¨me werden dabei vereinbarungsgema¨ß positiv, abfließende Stro¨me negativ gerechnet). 7Þ

Wu¨rden wir unterschiedliche Wert fu¨r z erhalten, so wa¨re das Gleichungssystem nicht lo¨sbar (Systeme mit zwei verschiedenen Lo¨sungen gibt es nicht).

8Þ

Knotenpunkt: Stromverzweigungspunkt Stromzweig: Verbindung zweier Knoten

36


Fu¨r die Knotenpunkte a, b und c gelten dann die folgenden Beziehungen: ðaÞ

Ia þ I1 I3 ¼ 0

ðbÞ

Ib I1 I2 ¼ 0

ðcÞ

Ic þ I2 þ I3 ¼ 0

ðI-38Þ

Eine weitere Gleichung liefert das zweite Kirchhoffsche Gesetz (Maschenregel): In jeder Masche 9) ist die Summe der Spannungen gleich Null. Bei einem Umlauf in der in Bild I-23 eingezeichneten Richtung gilt daher: ð Þ

R1 I1 R2 I2 þ R3 I3 ¼ 0

ðI-39Þ

Die drei Teilstro¨me I 1 , I 2 , I 3 lassen sich aus dem folgenden linearen Gleichungssystem, bestehend aus den umgestellten Gleichungen (a), (b) und ( ), berechnen:

I1 I1

I3 ¼ Ia ¼ Ib

I2

R1 I1 R2 I2 þ R3 I3 ¼

ðI-40Þ

0

Mit den vorgegebenen Werten nimmt das System die folgende Form an:

I1 I1

I3 ¼ 1 A ¼ 2A

I2

I1 5 I2 þ 3 I3 ¼

ðI-41Þ

0A

Wir lo¨sen dieses System unter Verwendung des Gaußschen Algorithmus (auf die Zeilensummenprobe wird verzichtet):

E1 1 E1 1 E1 E2 5 E2

9Þ

I1

I2

I3

ci

1

0

1

1A

1

1

0

2A

1

0

1

1A

1

5

3

0A

1

0

1

1A

1

1

3A

5

4

1A

5

5

15 A

9

16 A

Eine Masche ist ein geschlossener, aus Zweigen bestehender Komplex.

6 Der Binomische Lehrsatz

37

Daraus ergibt sich das gestaffelte System (bestehend aus den Zeilen E 1 , E 2 und der letzten Zeile) I1

I3 ¼ 1 A

I2

I3 ¼ 3 A

ðI-42Þ

9 I 3 ¼ 16 A 7 11 16 A, I 2 ¼ A und I 3 ¼ A. Fu¨r den abfließenden Strom 9 9 9 folgt schließlich aus Gleichung (c) des linearen Gleichungssystems (I-38):

11 16 27 A ¼ Ic ¼ I2 þ I3 ¼ þ A ¼ 3A ðI-43Þ 9 9 9

mit der Lo¨sung I 1 ¼ Ic

6 Der Binomische Lehrsatz Unter einem Binom versteht man eine Summe aus zwei Gliedern (Summanden) der allgemeinen Form a þ b. Die n-te Potenz eines solchen Binoms la¨sst sich dabei nach dem Binomischen Lehrsatz wie folgt entwickeln:

n n ða þ bÞ n ¼ a n þ an1 b1 þ an2 b2 þ . . . 1 2

n a1 bn1 þ bn ... þ ðI-44Þ n1

n ðn 2 N*Þ. Die Entwicklungskoeffizienten (gelesen: „n u¨ber k“) heißen Binomialk koeffizienten, ihr Bildungsgesetz lautet:

n n ðn 1Þ ðn 2Þ . . . ½ n ðk 1Þ ¼ ðI-45Þ 1 2 3 ... k k ðk, n 2 N*; k nÞ. Erga¨nzend wird

n ¼ 1 0

ðI-46Þ

gesetzt. Mit Hilfe der Fakulta¨t lassen sich die Binomialkoeffizienten auch wie folgt ausdru¨cken 10) :

n n ðn 1Þ ðn 2Þ . . . ½ n ðk 1Þ ðI-47Þ ¼ k! k 10Þ

n! (gelesen: „n Fakulta¨t“) ist definitionsgema¨ß das Produkt der ersten n positiven ganzen Zahlen: n! ¼ 1 2 3 ... n ðn 2 N*Þ Erga¨nzend setzt man: 0 ! ¼ 1 Beispiele: 3 ! ¼ 1 2 3 ¼ 6 7 ! ¼ 1 2 3 4 5 6 7 ¼ 5040

38


Der Binomische Lehrsatz (I-44) kann daher unter Verwendung des Summenzeichens auch in der Form n

X n n ða þ bÞ ¼ ank bk ðI-48Þ k k¼0 dargestellt werden. Wir fassen die wichtigsten Ergebnisse zusammen: Binomischer Lehrsatz (fu¨r positiv-ganzzahlige Exponenten n)

n n ða þ bÞ n ¼ a n þ an1 b1 þ an2 b2 þ . . . 1 2

n ... þ a1 bn1 þ bn ¼ n1 n

X n ank bk (I-49) ¼ k k¼0

n Die Berechnung der Binomialkoeffizienten erfolgt dabei nach der Formel k

n n ðn 1Þ ðn 2Þ . . . ½ n ðk 1Þ ¼ ð0 < k nÞ ðI-50Þ k! k

n Fu¨r k ¼ 0 setzt man ¼ 1. 0 Anmerkungen (1)

(2)

Die Summanden in der Binomischen Entwicklungsformel (I-49) sind Potenzprodukte aus a und b, nach fallenden Potenzen von a geordnet. In jedem Potenzprodukt ist dabei die Summe der Eponenten gleich n.

n Merke: Za¨hler und Nenner der Binomialkoeffizienten sind Produkte aus k jeweils k Faktoren. Za¨hler: Beginnt mit dem Faktor n, jeder weitere Faktor ist um 1 kleiner als sein Vorga¨nger. Nenner: 1 2 3 . . . k (Produkt der ersten k positiven ganzen Zahlen)

(3)

Die Binomialkoeffizienten ko¨nnen auch wie folgt berechnet werden:

n n! ¼ k ! ðn kÞ ! k

ðI-51Þ

6 Der Binomische Lehrsatz (4)

39

Weitere wichtige Eigenschaften der Binomialkoeffizienten:

n k

n k

¼

n

ðSymmetrieÞ

nk

þ

n k þ1

¼

nþ1

ðI-52Þ

ðI-53Þ

k þ1

Weitere Formeln: siehe Mathematische Formelsammlung. (5)

Ersetzt man in der Formel (I-49) den Summanden b durch b, so erha¨lt man die Entwicklungsformel fu¨r die Potenz ða bÞ n . Dabei a¨ndern sich die Vorzeichen bei den ungeraden Potenzen von b.

(6)

La¨sst man fu¨r den Exponenten n der Potenz ða þ bÞ n auch beliebige reelle Werte zu, so gelangt man zur allgemeinen Binomischen Reihe, die dann allerdings aus unendlich vielen Gliedern besteht (siehe hierzu Kap. VI, Abschnitt 3.2).

Pascalsches Dreieck Die Binomialkoeffizienten

n

ko¨nnen auch direkt aus dem folgenden sog. Pascalk schen Dreieck abgelesen werden (Bildungsgesetz: Jede Zahl ist die Summe der beiden unmittelbar links und rechts u¨ber ihr stehenden Zahlen): Zeile 1

1

1 1 |fflffl{zfflffl} 1 2 1 |fflffl{zfflffl} |fflffl{zfflffl} 1 3 3 1 |fflffl{zfflffl} |fflffl{zfflffl} |fflffl{zfflffl} 1 4 6 4 1 |fflffl{zfflffl} |fflffl{zfflffl} |fflffl{zfflffl} |fflffl{zfflffl} 1 5 10 10 5 1 |fflffl{zfflffl} |fflffl{zfflffl} |fflffl{zfflffl} |fflffl{zfflffl} |fflffl{zfflffl} 1 6 15 20 15 6

2 3 4 5 6 1

7

" ! 6 4

Der Koeffizient

n k

steht dabei in der ðn þ 1Þ-ten Zeile an ðk þ 1Þ-ter Stelle.

40 &


Beispiele Der Binomialkoeffizient

6

(1)

steht in der 7. Zeile an 5. Stelle und besitzt dem4 nach den Wert 15 (im Pascalschen Dreieck grau unterlegt). Berechnung nach der Definitionsgleichung (I-50):

6 6543 65 ¼ ¼ 3 5 ¼ 15 ¼ 1234 2 4

(2)

Fu¨r n ¼ 2 erhalten wir die folgenden aus der Schulmathematik bereits bekannten Binomischen Formeln:

2 2 2 ða þ bÞ ¼ a þ a b þ b2 ¼ a2 þ 2 a b þ b2 ð1. BinomÞ 1 ða bÞ 2 ¼ a 2

(3)

(4)

2 1

a b þ b2 ¼ a2 2 a b þ b2

Entsprechend erha¨lt man fu¨r n ¼ 3: ! 3 3 3 ða þ bÞ ¼ a þ a2 b þ 1 ! 3 3 3 ða bÞ ¼ a a2 b þ 1

3

! a b2 þ b3 ¼ a3 þ 3 a2 b þ 3 a b2 þ b3

2 3 2

ð2. BinomÞ

! a b2 b3 ¼ a3 3 a2 b þ 3 a b2 b3

Wir entwickeln das Binom ð2 x 5 yÞ 3 nach fallenden Potenzen von x: ð2 x 5 yÞ 3 ¼ ð2 xÞ 3 3 ð2 xÞ 2 ð5 yÞ þ 3 ð2 xÞ ð5 yÞ 2 ð5 yÞ 3 ¼ ¼ 8 x 3 60 x 2 y þ 150 x y 2 125 y 3

(5)

Wir berechnen den Wert der Potenz 1043 mit Hilfe des Binomischen Lehrsatzes, wobei wir zuna¨chst die Basiszahl 104 als Summe der Zahlen 100 und 4 darstellen:

3 3 3 3 3 2 1 104 ¼ ð100 þ 4Þ ¼ 100 þ 100 4 þ 100 1 4 2 þ 4 3 ¼ 1 2 ¼ 1 000 000 þ 3 10 000 4 þ 3 100 16 þ 64 ¼ ¼ 1 000 000 þ 120 000 þ 4 800 þ 64 ¼ 1 124 864 &

bungsaufgaben

41

bungsaufgaben Zu Abschnitt 1 und 2 1)

Stellen Sie die folgenden Mengen in der aufza¨hlenden Form dar: M 1 ¼ f x j x 2 N* und j x j 4 g M2 : Menge aller Primzahlen p 35 L 1 ¼ f x j x 2 R und 2 x 2 þ 3 x ¼ 2 g L 2 ¼ f x j x 2 R und 2 x 2 8 x ¼ 0 g

2)

Bilden Sie mit M 1 ¼ f x j x 2 R und 0 x < 4 g und M 2 ¼ f x j x 2 R und 2 < x < 2 g die folgenden Mengen: M 1 [ M 2 , M 1 \ M 2 , M 1 n M 2 .

3)

Bestimmen Sie die durch 3 n 15 4 definierte Teilmenge von N* in der aufza¨hlenden und in der beschreibenden Form.

4)

In welchen Anordnungsbeziehungen stehen die Zahlen a ¼ 2, b ¼ 5 und c ¼ 8 zueinander?

5)

Skizzieren Sie die folgenden Zahlenmengen auf der Zahlengerade: aÞ

ð2, 10Þ

dÞ

A ¼ f x j x 2 R und 1 x < 2 g

bÞ

x > 2

8 < x < 2

cÞ

Zu Abschnitt 3 1)

Bestimmen Sie die reellen Lo¨sungen der folgenden quadratischen Gleichungen: aÞ

4x2 þ 6x 1 ¼ 0

bÞ

cÞ

x 2 10 x ¼ 74

dÞ x 2 4 x þ 13 ¼ 0

eÞ

1 ¼ 9 ðx 2Þ 2

fÞ

x 2 þ 9 x ¼ 19

gÞ

5 x 2 þ 20 x þ 20 ¼ 0

hÞ

ðx 1Þ ðx þ 3Þ ¼ 4

4 x 2 þ 8 x 60 ¼ 0

2)

Bestimmen Sie den Parameter c so, dass die Gleichung 2 x 2 þ 4 x ¼ c genau eine (doppelte) reelle Lo¨sung besitzt.

3)

Welche reellen Lo¨sungen besitzen die folgenden Gleichungen? aÞ

2x3 þ 8x2 ¼ 8x

bÞ

t 4 13 t 2 þ 36 ¼ 0

cÞ

x 3 6 x 2 þ 11 x ¼ 0

dÞ

x5 3x3 þ x ¼ 0

eÞ

2 x 4 8 x 2 24 ¼ 0

fÞ

ðx 1Þ 2 ðx þ 2Þ ¼ 4 ðx þ 2Þ

gÞ

0,5 ð3 x 2 6Þ ðx 2 25Þ ðx þ 3Þ ¼ 0

42

4)


Lo¨sen Sie die folgenden Wurzelgleichungen: qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi aÞ 3 þ 2x ¼ 2 bÞ x2 þ 4 ¼ x 2 cÞ

5)

qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi x 1 ¼ x þ1

dÞ

qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 2x2 1 þ x ¼ 0

Welche reellen Lo¨sungen besitzen die folgenden Betragsgleichungen? aÞ

j x 2 x j ¼ 24

bÞ

jx þ 1j ¼ jx 1 j

cÞ

j 2 x þ 4 j ¼ ðx 2 x 6Þ

dÞ

jx2 þ 2x 1j ¼ jx j

Zu Abschnitt 4 1)

2)

Bestimmen Sie die reellen Lo¨sungsmengen der folgenden Ungleichungen: aÞ

2x 8 > jx j

bÞ

x2 þ x þ 1 0

cÞ

jxj x 2

dÞ

jx 4j > x2

eÞ

jx2 9j < jx 1 j

fÞ

jx 1j jx þ 2 j

gÞ

x2 x þ 4

hÞ

x 1 < 1 x þ1

Fu¨r welche x 2 R erha¨lt man reelle Wurzelwerte? qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi aÞ 2x bÞ 1 þ x2

dÞ

qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ð1 xÞ ð x þ 2Þ

eÞ

qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi x2 1

cÞ

fÞ

qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 4 x2 sffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 4x x þ2

Zu Abschnitt 5 1)

Lo¨sen Sie die folgenden linearen Gleichungssysteme unter Verwendung des Gaußschen Algorithmus: 1 0 10 1 0 3 x 3 x1 3 x2 þ 3 x3 ¼ 0 8 7 6 aÞ bÞ C B CB C B 8 x 1 þ 10 x 2 þ 2 x 3 ¼ 6 5A@yA ¼ @3A @ 0 4 9 z 2 x1 þ x2 3 x3 ¼ 5 1 3 2 cÞ

u þ 5v þ

w ¼ 10

4 u 2 v 3 w ¼ 10 3u þ

v

w ¼ 4

dÞ

2 x 4,5 y þ

z ¼ 14,115

3,2 x 4,8 y 8,1 z ¼ 16,941 5,64 x þ

y 1,4 z ¼

11,2212

bungsaufgaben 2)

43

Zeigen Sie: Das lineare Gleichungssystem 1 0 0 10 1 2 x1 1 1 1 C B B CB C 2 1 A @ x2 A ¼ @ 6 A @1 6 x3 2 4 2 ist unlo¨sbar.

3)

Bestimmen Sie sa¨mtliche Lo¨sungen des homogenen linearen Gleichungssystems x þ

y z ¼ 0

x þ 2y þ 3z ¼ 0 3y þ 2z ¼ 0 4)

Lo¨sen Sie das folgende lineare Gleichungssystem: 2 x1 þ

x2 þ 4 x3 þ 3 x4 ¼ 0

x1 þ 2 x2 þ

x3

3 x1 þ 4 x2

x3 2 x4 ¼ 0

4 x1 þ 3 x2 þ 2 x3 þ 5)

x4 ¼ 4 x4 ¼ 0

Zeigen Sie: Das homogene lineare Gleichungssystem 2 x1 þ 5 x2 3 x3 ¼ 0 4 x1 4 x2 þ 4 x1 2 x2

x3 ¼ 0 ¼ 0

besitzt unendlich viele Lo¨sungen. 6)

Lo¨sen Sie die folgenden nicht-quadratischen linearen Gleichungssysteme: aÞ

x1 2 x2 þ 3 x3 2 x4 ¼ 2 x1 þ 3 x2

x3 4 x4 ¼

15 2

6 x 1 þ 16 x 2 10 x 3 12 x 4 ¼ 22

bÞ

x

y

z ¼ 6

4x þ 5y þ 3z ¼ 2 x 10 y þ

29

z ¼ 35

3 x 2 y þ 3 z ¼ 20

44


Zu Abschnitt 6 1)

Berechnen Sie die folgenden Binomialkoeffizienten:

13 10 13 aÞ bÞ cÞ 4 5 11

2)

Welchen Wert besitzt der Binomialkoeffizient

3)

Berechnen Sie die folgenden Potenzen unter Verwendung des Binomischen Lehrsatzes:

aÞ 4)

bÞ

99 5

k þ1

?

cÞ 996 3

Entwickeln Sie die folgenden Binome: aÞ

5)

102 4

nþk

ðx þ 4Þ 5

bÞ

ð1 5 yÞ 4

cÞ

ða 2 2 bÞ 3

Berechnen Sie den Wert der folgenden Potenzen mit Hilfe des Binomischen Lehrsatzes auf vier Dezimalstellen nach dem Komma genau: aÞ

1,03 12

bÞ

0,99 20

cÞ 2,01 8

6)

Wie lauten die ersten fu¨nf Glieder der binomischen Entwicklung von ð2 þ 3 xÞ 10 ?

7)

Bestimmen Sie den jeweiligen Koeffizienten der Potenz x 5 in der binomischen Entwicklung von: aÞ

ð1 4 xÞ 8

bÞ

ðx þ 0,5 aÞ 12

45

II Vektoralgebra

1 Grundbegriffe 1.1 Definition eines Vektors Unter den in Naturwissenschaft und Technik auftretenden Gro¨ßen kommt den Skalaren und Vektoren eine besondere Bedeutung zu. Wa¨hrend man unter einem Skalar eine Gro¨ße versteht, die sich eindeutig durch die Angabe einer Maßzahl und einer Maßeinheit beschreiben la¨sst, beno¨tigt man bei einer vektoriellen Gro¨ße zusa¨tzlich noch Angaben u¨ber die Richtung, in der sie wirkt. Definition: Unter Vektoren verstehen wir Gro¨ßen, die durch Angabe von Maßzahl und Richtung vollsta¨ndig beschrieben sind. Zu ihrer Kennzeichnung verwenden wir Buchstabensymbole, die mit einem Pfeil versehen werden wie zum Beispiel: a

Bild II-1

~, M ~, E ~ ~ a, b~, ~ c, ~ r, ~ e, F Ein Vektor ~ a ist in symbolischer Form durch einen Pfeil darstellbar (Bild II-1). Die Maßzahl der La¨nge des Pfeils, der die Vektorgro¨ße repra¨sentiert, heißt Betrag des Vektors und wird durch das Symbol j ~ aj oder a gekennzeichnet. Die Pfeilspitze legt die Richtung (Orientierung) des Vektors fest. Durch Betrag und Richtung ist der Vektor eindeutig bestimmt.

Anmerkungen (1)

Bei einer physikalisch-technischen Vektorgro¨ße geho¨rt zur vollsta¨ndigen Beschreibung noch die Angabe der Maßeinheit. Daher verstehen wir unter dem Betrag eines physikalischen Vektors die Angabe von Maßzahl und Einheit. ~1 : j F ~1 j ¼ F1 ¼ 100 N Beispiel: Betrag einer Kraft F

(2)

Der Betrag eines Vektors ~ a ist stets gro¨ßer oder gleich Null: j ~ aj ¼ a 0

(3)

Ein Vektor la¨sst sich auch eindeutig durch die Angabe von Anfangspunkt P und ! Endpunkt Q festlegen (Bild II-2). Als Vektorsymbol verwendet man dann PQ . Q PQ P

Bild II-2

46 &

II Vektoralgebra

Beispiele Skalare: Masse m, Temperatur T, Zeit t, Arbeit W, Widerstand R, Spannung U, Massentra¨gheitsmoment J ~, Impuls Vektoren: Strecke (Weg) ~ s, Geschwindigkeit ~ v, Beschleunigung ~ a, Kraft F ~ ~ ~ p, Drehmoment M , Elektrische Feldsta¨rke E , Magnetische Flussdichte ~ & (magnetische Induktion) B In den Anwendungen wird noch zwischen freien, linienflu¨chtigen und gebundenen Vektoren unterschieden: 1. Freie Vektoren du¨rfen beliebig parallel zu sich selbst verschoben werden. 2. Linienflu¨chtige Vektoren sind la¨ngs ihrer Wirkungslinie beliebig verschiebbar (z. B. Kra¨fte, die an einem starren Ko¨rper angreifen). 3. Gebundene Vektoren werden von einem festen Punkt aus abgetragen. Beispiele hierfu¨r sind der Ortsvektor ~ r eines ebenen oder raümlichen Punktes, der vom Koordinaten~, der jedem ursprung aus abgetragen wird, und der elektrische Feldsta¨rkevektor E Punkt eines elektrischen Feldes zugeordnet wird. Spezielle Vektoren Nullvektor ~ 0:

Jeder Vektor vom Betrag Null, j ~ 0 j ¼ 0, heißt Nullvektor (fu¨r ihn la¨sst sich keine Richtung angeben, da Anfangs- und Endpunkt zusammenfallen).

Einheitsvektor ~ e:

Jeder Vektor vom Betrag Eins, j~ e j ¼ 1, wird als Einheitsvektor oder Einsvektor bezeichnet.

! Ortsvektor ~ r ðPÞ ¼ OP : Er fu¨hrt vom Koordinatenursprung O zum Punkt P .

1.2 Gleichheit von Vektoren Definition: Zwei Vektoren ~ a und b~ werden als gleich betrachtet, ~ a ¼ b~, wenn sie in Betrag und Richtung u¨bereinstimmen (Bild II-3).

a b

Bild II-3 Zum Begriff der Gleichheit zweier Vektoren

Vektoren sind demnach gleich, wenn sie durch Parallelverschiebung ineinander u¨berfu¨hrbar sind. Diese Art von Vektoren bezeichnet man als freie Vektoren. Im weiteren Verlauf der Vektorrechnung wollen wir uns ausschließlich mit den Eigenschaften und den Rechenoperationen dieser Vektorklasse auseinandersetzen.

1 Grundbegriffe &

47

Beispiel Jeder der in Bild II-4 skizzierten Vektoren ~ a 1, ~ a 2, ~ a 3 und ~ a 4 la¨sst sich durch Parallelverschiebung in den Vektor ~ a u¨berfu¨hren. Sie werden daher verabredungsgema¨ß als gleich angesehen: ~ a1 ¼ ~ a2 ¼ ~ a3 ¼ ~ a4 ¼ ~ a. a a1

a2 a4 a3

Bild II-4 &

1.3 Parallele, anti-parallele und kollineare Vektoren Definitionen: (1) Zwei Vektoren ~ a und b~ mit gleicher Richtung (Orientierung) heißen zueinander parallel (Bild II-5). Sie werden durch das Symbol ~ a " " b~ gekennzeichnet. (2) Besitzen zwei Vektoren ~ a und b~ entgegengesetzte Richtung (Orientierung), so werden sie als zueinander anti-parallel bezeichnet (Bild II-6). Symbolische Schreibweise: ~ a " # b~ Anmerkung Parallele Vektoren werden auch als gleichsinnig parallel, anti-parallele Vektoren auch als gegensinnig parallel bezeichnet.

b

a

a

Bild II-5 Parallele Vektoren

b

Bild II-6 Anti-parallele Vektoren

48

II Vektoralgebra

Vektoren, die zueinander parallel oder anti-parallel orientiert sind, lassen sich stets durch Parallelverschiebung in eine gemeinsame Linie (Wirkungslinie) bringen und heißen daher auch kollinear. Inverser Vektor oder Gegenvektor Wir betrachten nun einen beliebigen Vektor ~ a . Den zu ~ a anti-parallelen Vektor gleicher La¨nge bezeichnen wir als inversen Vektor (auch Gegenvektor genannt) und kennzeichnen ihn durch das Symbol ~ a (Bild II-7). Der inverse Vektor ~ a entsteht also aus ~ a durch Richtungsumkehr. a

Bild II-7 Vektor und Gegenvektor (inverser Vektor) –a

Inverser Vektor oder Gegenvektor (Bild II-7) Der zu einem Vektor ~ a geho¨rende inverse Vektor oder Gegenvektor ~ a besitzt den gleichen Betrag wie der Vektor ~ a, jedoch die entgegengesetzte Richtung.

&

Beispiel ~ belasEine elastische Schraubenfeder wird durch ein Gewicht G tet und gedehnt (Bild II-8). Im Gleichgewichtszustand wird die ~ durch die Ru¨ckstellkraft F ~ der Feder kompenGewichtskraft G ~ ~ siert. Der Vektor F ist der zu G inverse Vektor, d. h. es gilt ~ ~ ¼ G F F

(sog. Kra¨ftegleichgewicht).

G

Bild II-8 Kra¨ftegleichgewicht bei einer belasteten elastischen Schraubenfeder

&

1.4 Vektoroperationen Wir bescha¨ftigen uns in diesem Abschnitt mit den elementaren Vektoroperationen. Dazu za¨hlen wir: Addition von Vektoren Subtraktion von Vektoren Multiplikation eines Vektors mit einer reellen Zahl (einem Skalar)

1 Grundbegriffe

49

1.4.1 Addition von Vektoren Aus der Mechanik ist bekannt, dass man zwei am gleichen Massenpunkt angreifende ~1 und F ~2 zu einer resultierenden Kraft F ~R zusammenfassen kann, die die gleiKra¨fte F che physikalische Wirkung erzielt wie die beiden Einzelkra¨fte zusammen. Die Resultierende erha¨lt man dabei durch eine geometrische Konstruktion, die unter der Bezeichnung Parallelogrammregel (Kra¨fteparallelogramm) bekannt ist und in Bild II-9 na¨her erlaütert wird. Diese Regel stellt eine Anwendung einer allgemeinen Vorschrift dar, die aus zwei Vektoren ~ a und b~ einen neuen Vektor erzeugt, der als Summenvektor ~ s ¼ ~ a þ b~ bezeichnet wird. F2 FR

Bild II-9 ~R ist die Resultierende Kra¨fteparallelogramm: F ~ ~ aus F 1 und F 2 F1

Wir definieren die Addition zweier Vektoren wie folgt: Definition: Zwei Vektoren ~ a und b~ werden nach der folgenden Vorschrift geometrisch addiert (Bild II-10): 1. Der Vektor b~ wird parallel zu sich selbst verschoben, bis sein Anfangspunkt in den Endpunkt des Vektors ~ a fa¨llt. 2. Der vom Anfangspunkt des Vektors ~ a zum Endpunkt des verschobenen Vektors b~ gerichtete Vektor ist der Summenvektor ~ s ¼~ a þ b~.

b

b

a

a

s=

a+

b

b

a

Bild II-10 Zur Addition zweier Vektoren

Der Summenvektor ~ s ¼ ~ a þ b~ la¨sst sich auch als gerichtete Diagonale in dem aus den ~ Vektoren ~ a und b konstruierten Parallelogramm nach Bild II-11 gewinnen.

50

II Vektoralgebra b s=

a+

b

Bild II-11 Summenvektor ~ s ¼~ a þ b~ als gerichtete Diagonale im Parallelogramm a

Die Addition von Vektoren unterliegt dabei den folgenden Rechenregeln: ~ a þ b~ ¼ b~ þ ~ a

ðII-1Þ

~ a þ ðb~ þ ~ c Þ ¼ ð~ a þ b~Þ þ ~ c

ðII-2Þ

Kommutativgesetz Assoziativgesetz

Die Summe aus mehr als zwei Vektoren wird gebildet, indem man in der bekannten Weise Vektor an Vektor setzt. Dies la¨sst sich durch Parallelverschiebung stets erreichen. Das Ergebnis dieser Konstruktion ist ein sog. Vektorpolygon (Bild II-12). Der Summenvektor (in den Anwendungen meist „Resultierende“ genannt) ist derjenige Vektor, der vom Anfangspunkt des ersten Vektors zum Endpunkt des letzten Vektors fu¨hrt. letzter Vektor 3. Vektor

Bild II-12 Zur Konstruktion eines Summenvektors (Vektorpolygon)

Summenvektor 2. Vektor 1. Vektor

~2 und F ~3 zu einem resultierenden ~1 , F In Bild II-13 wird die Addition dreier Kra¨fte F ~R Schritt fu¨r Schritt vollzogen. Kraftvektor F F3

F3 FR F3

F2 F1

F1

F2

F1

F2

Bild II-13 Vektorielle Addition dreier Kra¨fte

Ist das Vektorpolygon in sich geschlossen, so ist der Summenvektor der Nullvektor. In der physikalischen Realita¨t bedeutet dies stets, dass sich die Vektoren in ihrer Wirkung gegenseitig aufheben.

1 Grundbegriffe

51

1.4.2 Subtraktion von Vektoren Die Subtraktion zweier Vektoren la¨sst sich wie bei den reellen Zahlen als Umkehrung der Addition auffassen und damit auf die Addition zweier Vektoren zuru¨ckfu¨hren: Definition: Unter dem Differenzvektor d~ ¼ ~ a b~ zweier Vektoren ~ a und b~ verstehen wir den Summenvektor aus ~ a und b~, wobei b~ der zu b~ inverse Vektor ist: d~ ¼ ~ a b~ ¼ ~ a þ ð b~Þ

ðII-3Þ

Anmerkung Der Differenzvektor d~ ¼ ~ a b~ ist also die Summe aus dem Vektor ~ a und dem Gegenvektor von b~. Die Konstruktion des Differenzvektors erfolgt daher nach der folgenden Vorschrift: Konstruktion des Differenzvektors d~ ¼ ~ a b~ (Bild II-14) 1. Der Vektor b~ wird zuna¨chst in seiner Richtung umgekehrt: Dies fu¨hrt zu dem inversen Vektor b~. 2. Dann wird der Vektor b~ parallel zu sich selbst verschoben, bis sein Anfangspunkt in den Endpunkt des Vektors ~ a fa¨llt. 3. Der vom Anfangspunkt des Vektors ~ a zum Endpunkt des Vektors b~ gerichtete Vektor ist der gesuchte Differenzvektor d~ ¼ ~ a b~.

b

b a a

a –b

d=

a–

b

–b

Bild II-14 Zur Subtraktion zweier Vektoren

Der Differenzvektor d~ ¼ ~ a b~ la¨sst sich auch mit Hilfe der Parallelogrammregel konstruieren. In Bild II-15 wird diese geometrische Konstruktion na¨her erlaütert. b d=

a–

b

a

Bild II-15 Differenzvektor d~ ¼ ~ a b~ als gerichtete Diagonale im Parallelogramm

52

II Vektoralgebra

Parallelogrammregel fu¨r die Addition und Subtraktion zweier Vektoren Summenvektor ~ s ¼~ a þ b~ und Differenzvektor d~ ¼ ~ a b~ lassen sich geometrisch als gerichtete Diagonalen eines Parallelogramms konstruieren, das von den beiden Vektoren ~ a und b~ aufgespannt wird. Die Konstruktion des Summenbzw. Differenzvektors wird in Bild II-16 na¨her erlaütert.

b s

~ s ¼~ a þ b~ d~ ¼ ~ a b~

d a

Bild II-16 Zur Parallelogrammregel

1.4.3 Multiplikation eines Vektors mit einem Skalar Definition: Durch Multiplikation eines Vektors ~ a mit einer reellen Zahl (einem Skalar) l entsteht ein neuer Vektor b~ ¼ l ~ a mit den folgenden Eigenschaften (Bild II-17): 1. Der Betrag von b~ ist das j l j-fache des Betrages von ~ a: j b~j ¼ j l ~ a j ¼ j l j j~ aj

ðII-4Þ

2. Der Vektor b~ ist parallel oder anti-parallel zu ~ a orientiert: l > 0:

b~ " " ~ a

ðBild II-17aÞ

l < 0:

b~ " # ~ a

ðBild II-17bÞ

Fu¨r l ¼ 0 erha¨lt man den Nullvektor ~ 0.

la a

a

la a) l > 0

b) l < 0

Bild II-17 Zur Multiplikation eines Vektors ~ a mit einem Skalar l

1 Grundbegriffe

53

Anmerkungen (1) (2) (3)

Die Vektoren l ~ a und ~ a sind kollinear. Die Multiplikation eines Vektors mit einer negativen Zahl bewirkt stets eine Richtungsumkehr des Vektors (vgl. hierzu Bild II-17b). Die Division eines Vektors ~ a durch einen Skalar m 6¼ 0 entspricht einer Multiplikation von ~ a mit dem Kehrwert l ¼ 1=m .

Rechenregeln ðl 2 R; m 2 RÞ

&

l ð~ a þ b~Þ ¼ l ~ a þ l b~

ðII-5Þ

ðl þ mÞ ~ a ¼ l~ a þ m~ a

ðII-6Þ

ðl mÞ ~ a ¼ l ðm ~ aÞ ¼ m ðl ~ aÞ

ðII-7Þ

j l~ a j ¼ j l j j~ aj

ðII-8Þ

Beispiele (1)

Wir multiplizieren den Vektor ~ a der Reihe nach mit den Skalaren 2, 1,5 und 4 (Bild II-18): 2~ a:

2~ a "" ~ a,

1,5 ~ a:

1,5 ~ a "# ~ a,

4~ a:

4~ a "" ~ a,

j 2~ aj ¼

2 j~ aj ¼

2a

j 1,5 ~ a j ¼ 1,5 j ~ a j ¼ 1,5 a j 4~ aj ¼

4 j~ aj ¼

4a

a 2a

4a

–1,5 a

Bild II-18 Zur Multiplikation eines Vektors mit einem Skalar

(2)

Beispiele aus Physik und Technik: (a)

Kraft, Masse und Beschleunigung sind durch die Newtonsche Bewegungsglei~ ¼ m~ chung F a miteinander verknu¨pft: ~ "" ~ F a ðwegen m > 0Þ,

(b)

~j ¼ m j ~ jF a j , d: h:

F ¼ ma

Impuls: ~ p ¼ m~ v (Impuls = Masse mal Geschwindigkeit) ~ p "" ~ v ðwegen m > 0Þ,

j~ p j ¼ m j~ vj,

d: h:

p ¼ mv

54

II Vektoralgebra

(c)

Ein geladenes Teilchen (Ladung q ) erfa¨hrt in einem elektrischen Feld der Feld~ eine Kraft F ~ ¼ qE ~ in Richtung des Feldes (bei positiver Ladung) sta¨rke E oder in die dem Feld entgegengesetzte Richtung (bei negativer Ladung): q > 0:

~ "" E ~, F

~j ¼ q j E ~j , d: h: jF

q < 0:

~ "# E ~, F

~j ¼ j q j j E ~j , d: h: jF

F ¼ qE F ¼ qE &

2 Vektorrechnung in der Ebene Besonders anschaulich und u¨bersichtlich ist die Vektorrechnung in der Ebene. Wir beschra¨nken uns daher zuna¨chst aus rein didaktischen Gru¨nden auf die Darstellung der Vektoren und ihrer Rechenoperationen in der Ebene, wobei ein rechtwinkliges (kartesisches) Koordinatensystem zugrundegelegt wird.

2.1 Komponentendarstellung eines Vektors Das Koordinatensystem legen wir durch zwei aufeinander senkrecht stehende Einheitsvektoren ~ e x und ~ e y fest, die in diesem Zusammenhang auch als Basisvektoren bezeichnet werden (Bild II-19). Sie bestimmen Richtung und Maßstab der Koordinatenachsen. y

y

P

ay

ey

a

ey

ex

x

Bild II-19 Festlegung eines ebenen rechtwinkligen Koordinatensystems durch zwei Einheitsvektoren (Basisvektoren)

ex

ax

x

Bild II-20 Zerlegung eines Vektors in Komponenten

Wir betrachten nun einen im Nullpunkt „angebundenen“ Vektor ~ a . Die Projektionen dieses Vektors auf die beiden Koordinatenachsen fu¨hren zu den mit ~ a x und ~ a y bezeichneten Vektoren (Bild II-20). Der Vektor ~ a ist dann als Summenvektor aus ~ a x und ~ a y darstellbar: ~ ay a ¼ ~ ax þ ~

ðII-9Þ

2 Vektorrechnung in der Ebene

55

Die durch Projektion entstandenen Vektoren ~ a x und ~ a y werden als Vektorkomponenten von ~ a bezeichnet. Sie lassen sich durch die Einheitsvektoren ~ e x und ~ e y wie folgt ausdru¨cken: ~ ax ¼ ax ~ ex ,

~ ay ¼ ay~ ey

ðII-10Þ

e x sind kollineare Vektoren, ebenso ~ a y und ~ e y ). Fu¨r den Vektor ~ a erha¨lt (~ a x und ~ man somit die Darstellung ~ ay ¼ ax ~ a ¼~ ax þ ~ ex þ ay~ ey

ðII-11Þ

a. Sie werden Die skalaren Gro¨ßen a x und a y sind die sog. Vektorkoordinaten von ~ auch als skalare Vektorkomponenten bezeichnet und stimmen mit den Koordinaten des Vektorendpunktes P u¨berein, wenn der Vektor (wie hier) vom Nullpunkt aus abgetragen wird ( ~ a ist dann der Ortsvektor von P). Die in Gleichung (II-11) angegebene Zerlegung heißt Komponentendarstellung des Vektors ~ a. Bei fester Basis ~ e x, ~ e y ist der Vektor ~ a in umkehrbar eindeutiger Weise durch die Vektorkoordinaten a x und a y bestimmt. Daher schreibt man verku¨rzt in symbolischer Form ax ~ ðII-12Þ a ¼ ax~ ex þ ay~ ey ¼ ay ax als Spaltenvektor. Auch die Schreibweise in Form und bezeichnet das Symbol ay eines Zeilenvektors ða x a y Þ ist grundsa¨tzlich mo¨glich. Wir werden jedoch zur Darstellung von Vektoren ausschließlich Spaltenvektoren verwenden, um Verwechslungen mit Punkten zu vermeiden. Außerdem lassen sich die Rechenoperationen mit Spaltenvektoren wesentlich u¨bersichtlicher durchfu¨hren. Wir fassen zusammen: Komponentendarstellung eines Vektors (Bild II-20) ax ~ a ¼~ ax þ ~ ay ¼ ax ~ ex þ ay~ ey ¼ ay

ðII-13Þ

Dabei bedeuten: ) ~ ax ¼ ax ~ ex Vektorkomponenten von ~ a ~ ay ¼ ay~ ey a x, a y : ax : ay

Vektorkoordinaten (skalare Vektorkomponenten) von ~ a Spaltenvektor

Anmerkung Eine Vektorkoordinate wird dabei positiv geza¨hlt, wenn die Projektion des Vektors ~ a auf die entsprechende Koordinatenachse in die positive Richtung dieser Achse zeigt.

56

II Vektoralgebra

Fa¨llt der Projektionsvektor jedoch in die Gegenrichtung, d. h. in die negative Richtung der Koordinatenachse, so ist die entsprechende Vektorkoordinate negativ. Ist der Vektor ~ a durch den Anfangspunkt P 1 ¼ ðx 1 ; y 1 Þ und den Endpunkt P 2 ¼ ðx 2 ; y 2 Þ gegeben, so lautet seine Komponentendarstellung wie folgt (Bild II-21): P2

y

a=

P

P2 1 ay

ax ¼ x2 x1 ay ¼ y2 y1

y2

P1 ax y1

Bild II-21 x1

x2

x

Komponentendarstellung eines durch zwei Punkte festgelegten Vektors (Bild II-21) ! x2 x1 ~ ðII-14Þ e x þ ðy 2 y 1 Þ ~ ey ¼ a ¼ P 1 P 2 ¼ ðx 2 x 1 Þ ~ y2 y1 Dabei bedeuten:

! P 1 ¼ ðx 1 ; y 1 Þ: Anfangspunkt des Vektors ~ a ¼ P1 P2 ! P 2 ¼ ðx 2 ; y 2 Þ: Endpunkt des Vektors ~ a ¼ P1 P2

Komponentendarstellung spezieller Vektoren

! Der vom Koordinatenursprung zum Punkt P ¼ ðx; yÞ fu¨hrende Ortsvektor ~ r ðPÞ ¼ O P besitzt nach Bild II-22 die Komponentendarstellung ! x ~ r ðPÞ ¼ O P ¼ x ~ e x þ y~ ey ¼ ðII-15Þ y y

r(

P)

P = (x;y)

y

ey

Bild II-22 Ortsvektor eines Punktes ex

x

x


57

Die Komponentendarstellung der Basisvektoren (Einheitsvektoren) ~ e x und ~ e y lautet: 1 0 ~ ~ , e y ¼ 0~ ðII-16Þ e x þ 0~ ey ¼ e x þ 1~ ey ¼ e x ¼ 1~ 0 1 Der Nullvektor ~ 0 hat die Gestalt 0 ~ 0 ¼ 0~ e x þ 0~ ey ¼ 0

ðII-17Þ

Betrag eines Vektors Den Betrag eines Vektors ~ a erha¨lt man unmittelbar aus dem Satz des Pythagoras nach Bild II-23:

Betrag eines Vektors (Bild II-23) y a

j~ aj ¼ a ¼

|a|

qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi a 2x þ a 2y

ðII-18Þ

ay

Bild II-23 ax

x

Gleichheit von Vektoren Zwei Vektoren ~ a und b~ sind genau dann gleich, wenn sie in ihren entsprechenden Vektorkoordinaten u¨bereinstimmen: ~ a ¼ b~

ax ¼ bx ,

ay ¼ by

ðII-19Þ

Beispiele Der Ortsvektor des Punktes P ¼ ð6; 8Þ lautet (Bild II-24): ! 6 ~ ey ¼ r ðPÞ ¼ O P ¼ 6~ e x þ 8~ 8 Sein Betrag ist j~ r ðPÞ j ¼ r ðPÞ ¼

y

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 6 2 þ 8 2 ¼ 10

P = (6;8)

P)

(1)

r(

&

,

8

Bild II-24

0 6

x

58

II Vektoralgebra

(2)

! Der von P 1 ¼ ð2; 4Þ nach P 2 ¼ ð 4; 1Þ gerichtete Vektor ~ a ¼ P 1 P 2 besitzt die folgende Komponentendarstellung (Bild II-25): ax ¼ x2 x1 ¼ 4 2 ¼ 6 ay ¼ y2 y1 ¼ 1 4 ¼ 3 6 ! ~ e x 3~ ey ¼ a ¼ P 1 P 2 ¼ 6~ 3 y P1

P1

P2

P2

4

1

Bild II-25

–4

2

x

Sein Betrag ist ! j~ a j ¼ j P1 P2 j ¼

qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffi ð 6Þ 2 þ ð 3Þ 2 ¼ 45 ¼ 6,71

&

2.2 Darstellung der Vektoroperationen 2.2.1 Multiplikation eines Vektors mit einem Skalar Die Multiplikation eines Vektors ~ a mit einer reellen Zahl (einem Skalar) l erfolgt komponentenweise, d. h. jede Vektorkoordinate wird mit l multipliziert.

Multiplikation eines Vektors mit einem Skalar Die Multiplikation eines Vektors ~ a mit einem Skalar l erfolgt komponentenweise: l ax ax ¼ ðII-20Þ l~ a ¼ l ay l ay Anmerkung Umgekehrt gilt: Besitzen die skalaren Vektorkomponenten einen gemeinsamen Faktor, so darf dieser vor den Spaltenvektor gezogen werden.

2 Vektorrechnung in der Ebene &

Beispiele

ey ¼ (1) ~ a ¼ 4~ e x 3~

59

4 3

Wir multiplizieren diesen Vektor der Reihe nach mit den Skalaren l 1 ¼ 6 und l 2 ¼ 10 und erhalten die folgenden Vektoren: 4 24 6~ a ¼ 6 ¼ ¼ 24~ e x 18~ ey 3 18 4 40 10 ~ a ¼ 10 ¼ ¼ 40~ e x þ 30~ ey 3 30 Dabei gilt: 6~ a "" ~ a (2)

10 ~ a "# ~ a

und

~ mit den skalaren VekZula¨ssige Schreibweisen fu¨r einen (ebenen) Kraftvektor F torkomponenten (Kraftkomponenten) Fx ¼ 15 N und Fy ¼ 6 N sind (die Maßeinheit wird dabei wie ein Skalar behandelt): ~ ¼ ð15 NÞ ~ ey ¼ F e x þ ð6 NÞ ~

15 N 6N

¼

15 6

N

&

2.2.2 Addition und Subtraktion von Vektoren Aus Bild II-26 folgt unmittelbar, dass die Addition zweier Vektoren ~ a und b~ komponentenweise geschieht: ~ a þ b~ ¼

ax

þ

ay

bx

¼

by

ax þ bx

ðII-21Þ

ay þ by

y

a+

b

b

by ay + by

a

ax

bx ax + bx

Bild II-26 Zur komponentenweisen Addition zweier Vektoren

ay x

60

II Vektoralgebra

Dies gilt auch fu¨r die Subtraktion zweier Vektoren: bx ax bx ax bx ax ~ ¼ þ ¼ a b~ ¼ ay by ay by ay by

ðII-22Þ

Addition und Subtraktion zweier Vektoren (Bild II-26) Zwei Vektoren ~ a und b~ werden komponentenweise addiert bzw. subtrahiert: bx ax bx ax ~ ~ ¼ ðII-23Þ ab ¼ ay by ay by Anmerkung Diese Regel gilt sinngema¨ß auch fu¨r endlich viele Vektoren.

&

Beispiele

2 ~ 1 3 (1) Mit den Spaltenvektoren ~ a ¼ ,b ¼ und ~ c ¼ soll der 3 5 2 Vektor ~ s ¼~ a þ 2 b~ 5~ c berechnet werden. Welchen Betrag besitzt dieser Vektor? Lo¨sung: 3 2 1 5 ¼ þ2 2 3 5 15 15 2 2 15 2 2 ¼ ¼ þ þ ¼ 3 3 þ 10 10 10 10 3

~ s ¼ ~ a þ 2 b~ 5~ c ¼

j~ sj ¼ (2)

qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffi ð 15Þ 2 þ ð 3Þ 2 ¼ 234 ¼ 15,3

~1 ¼ 4 N , Die an einem Massenpunkt gleichzeitig angreifenden Kra¨fte F 5N 2 N 4N ~ ~ und F3 ¼ ko¨nnen durch die folgende resultierende F2 ¼ 3N 1N ~R ersetzt werden: Kraft F ~1 þ F ~2 þ F ~3 ¼ ~R ¼ F F 4N 2 N 4N 4N 2N þ 4N ¼ þ þ ¼ ¼ 5N 3N 1N 5N þ 3N þ 1N ¼

6N 9N

6 N ¼ 9

2 Vektorrechnung in der Ebene (3)

61

Schiefer Wurf : Ein Ko¨rper wird unter dem Winkel a (gemessen gegen die Horizontale) mit einer Geschwindigkeit vom Betrage v 0 abgeworfen (Bild II-27). Wie lautet die Komponentendarstellung des Geschwindigkeitsvektors ~ v 0? Lo¨sung:

y

~ v0 ¼ v0x ~ ex þ v0y~ ey ¼ v0

v0x

v0y

v0

v 0y

a

Bild II-27 v 0x

x

Aus dem rechtwinkligen Dreieck in Bild II-27 folgt unmittelbar: v0x v0 v0y sin a ¼ v0

cos a ¼

)

v 0 x ¼ v 0 cos a

)

v 0 y ¼ v 0 sin a

Damit besitzt der Geschwindigkeitsvektor ~ v 0 die folgende Komponentendarstellung: v0x v 0 cos a cos a ~ ¼ v0 ¼ v0 ¼ & v0y v 0 sin a sin a

2.3 Skalarprodukt zweier Vektoren 2.3.1 Definition und Berechnung eines Skalarproduktes Als weitere Vektoroperation fu¨hren wir die skalare Multiplikation zweier Vektoren ein. Sie erzeugt aus den Vektoren ~ a und b~ einen Skalar, also eine reelle Zahl, das sog. Skalarprodukt ~ a b~ (gelesen: a Punkt b). In den Anwendungen treten Skalarprodukte z. B. im Zusammenhang mit den folgenden Gro¨ßen auf: Arbeit einer Kraft beim Verschieben einer Masse Spannung (Potentialdifferenz) zwischen zwei Punkten eines elektrischen Feldes Winkelberechnung zwischen zwei Kra¨ften oder in ebenen geometrischen Figuren (z. B. in Dreiecken)

62

II Vektoralgebra

Das Skalarprodukt wird wie folgt definiert: Definition: Unter dem Skalarprodukt ~ a b~ zweier Vektoren ~ a und b~ wird das Produkt aus den Betra¨gen der beiden Vektoren und dem Kosinus des von den Vektoren eingeschlossenen Winkels j verstanden (Bild II-28): ~ a b~ ¼ j ~ a j j b~j cos j ¼ a b cos j

ðII-24Þ

ð0 j 180 Þ

b

Bild II-28 Zum Begriff des Skalarproduktes zweier Vektoren

f a

Anmerkungen (1)

Das Skalarprodukt ist eine skalare Gro¨ße und wird auch als inneres Produkt der Vektoren ~ a und b~ bezeichnet.

(2)

Man beachte, dass der in der Definitionsformel (II-24) des Skalarproduktes auftretende Winkel j stets der kleinere der beiden Winkel ist, den die Vektoren ~ a und b~ miteinander bilden.

Rechenregeln fu¨r Skalarprodukte Die Skalarproduktbildung ist sowohl kommutativ als auch distributiv: Kommutativgesetz

~ a b~ ¼ b~ ~ a

ðII-25Þ

Distributivgesetz

~ a ðb~ þ ~ cÞ ¼ ~ a b~ þ ~ a~ c

ðII-26Þ

Ferner gilt fu¨r einen beliebigen reellen Skalar l: l ð~ a b~Þ ¼ ðl ~ aÞ b~ ¼ ~ a ðl b~Þ

ðII-27Þ

Orthogonale Vektoren Das Skalarprodukt ~ a b~ zweier vom Nullvektor verschiedener Vektoren kann nur verschwinden, wenn cos j ¼ 0, d. h. j ¼ 90 ist. In diesem Fall stehen die Vektoren aufeinander senkrecht (sog. orthogonale Vektoren, vgl. hierzu Bild II-29). b a·b=0

Bild II-29 Orthogonale Vektoren a


63

Orthogonale Vektoren (Bild II-29) Zwei vom Nullvektor verschiedene Vektoren ~ a und b~ stehen genau dann aufeinander senkrecht, sind also orthogonal, wenn ihr Skalarprodukt verschwindet: ~ a b~ ¼ 0

~ a ? b~

,

ðII-28Þ

Die Bedingung der Orthogonalita¨t erfu¨llen beispielsweise die Einheitsvektoren (Basisey: vektoren) ~ e x und ~ ~ ey ¼ ~ ey ~ ex ¼ 0 ex ~

ðII-29Þ

Das skalare Produkt eines Vektors ~ a mit sich selbst fu¨hrt zu ~ a~ a ¼ j~ a j j~ a j cos 0 ¼ j ~ a j j~ a j 1 ¼ j~ a j2 ¼ a2 0

ðII-30Þ

Der Betrag eines Vektors ~ a kann daher aus dem Skalarprodukt ~ a~ a berechnet werden: j~ aj ¼ a ¼

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ~ a~ a

ðII-31Þ

ey: So erha¨lt man beispielsweise fu¨r die Einheitsvektoren (Basisvektoren) ~ e x und ~ ~ ex ~ e x ¼ j~ e x j 2 ¼ 1,

~ ey ~ e y ¼ j~ ey j2 ¼ 1

ðII-32Þ

Berechnung eines Skalarproduktes aus den skalaren Vektorkomponenten (Vektorkoordinaten) Das skalare Produkt zweier Vektoren ~ a ¼ ax~ ex þ ay~ e y und b~ ¼ b x ~ ex þ by~ e y la¨sst sich auch direkt aus den Vektorkoordinaten (skalaren Vektorkomponenten) der beiden Vektoren wie folgt berechnen (wir verwenden dabei die Rechenregeln (II-26) und (II-27)): ~ ex þ ay~ e y Þ ðb x ~ ex þ by~ e yÞ ¼ a b~ ¼ ða x ~ ex ~ e x Þ þ a x b y ð~ ex ~ e y Þ þ a y b x ð~ ey ~ e x Þ þ a y b y ð~ ey ~ e yÞ ¼ ¼ a x b x ð~ |fflfflffl{zfflfflffl} |fflfflffl{zfflfflffl} |fflfflffl{zfflfflffl} |fflfflffl{zfflfflffl} 1 0 0 1 ¼ ax bx þ ay by

ðII-33Þ

In der Praxis verwenden wir fu¨r die Skalarproduktbildung das folgende Rechenschema: ~ a b~ ¼

ax ay

bx by

¼ ax bx þ ay by

ðII-34Þ

64

II Vektoralgebra

Wir fassen diese Ergebnisse wie folgt zusammen:

Berechnung eines Skalarproduktes aus den skalaren Vektorkomponenten (Vektorkoordinaten) der beteiligten Vektoren Das Skalarprodukt ~ a b~ zweier Vektoren ~ a und b~ la¨sst sich aus den skalaren Vektorkomponenten (Vektorkoordinaten) der beiden Vektoren wie folgt berechnen: bx ax ~ ¼ ax bx þ ay by ðII-35Þ a b~ ¼ ay by Regel: Komponentenweise Multiplikation, anschließende Addition der Produkte.

Die Berechnung eines Skalarproduktes kann somit grundsa¨tzlich auf zwei verschiedene Arten erfolgen: Entweder nach der Definitionsformel (II-24), wenn die Betra¨ge der beiden Vektoren sowie der von ihnen eingeschlossene Winkel bekannt sind oder u¨ber die skalaren Vektorkomponenten nach Formel (II-35): ~ a b~ ¼ j ~ a j j b~j cos j ¼ a x b x þ a y b y

&

ðII-36Þ

Beispiele (1)

(2)

1 3 ~ : und b ¼ Wir berechnen das Skalarprodukt der Vektoren ~ a ¼ 5 2 3 1 ~ a b~ ¼ ¼ 3 ð 1Þ þ 2 5 ¼ 3 þ 10 ¼ 7 2 5

1 1 ~ sind orthogonal, d. h. sie stehen aufund b ¼ Die Vektoren ~ a ¼ 1 1 einander senkrecht, da ihr skalares Produkt verschwindet: ~ a b~ ¼

1 1 ¼ 1 ð 1Þ þ 1 1 ¼ 1 þ 1 ¼ 0 1 1

&

2.3.2 Winkel zwischen zwei Vektoren Bei der Berechnung des von zwei Vektoren ~ a und b~ eingeschlossenen Winkels j wird von der Gleichung (II-36) Gebrauch gemacht, die zuna¨chst nach cos j aufgelo¨st wird: cos j ¼

~ ax bx þ ay by a b~ ¼ qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ~ 2 j~ aj jb j a x þ a 2y b 2x þ b 2y

ðII-37Þ


65

Durch Umkehrung 1) folgt schließlich: Winkel zwischen zwei Vektoren (Bild II-28) Der von den Vektoren ~ a und b~ eingeschlossene Winkel j la¨sst sich wie folgt berechnen: ! ~ a b~ j ¼ arccos ð~ a 6¼ ~ 0, b~ 6¼ 0Þ ðII-38Þ j~ a j j b~ j Anmerkung Aus dem Vorzeichen des Skalarproduktes ~ a b~ lassen sich bereits Ru¨ckschlu¨sse auf den Winkel j zwischen den Vektoren ~ a und b~ ziehen (Bild II-30): ~ a b~ > 0 ~ a b~ ¼ 0 ~ a b~ < 0

)

j < 90

)

j ¼ 90

j > 90

)

b

(spitzer Winkel; Bild II-30a)) (rechter Winkel; Bild II-30b)) (stumpfer Winkel; Bild II-30c))

b

b

f = 90°

f < 90° f

f > 90° f

f a

a) ~ a b~ > 0

a

b) ~ a b~ ¼ 0

a

c) ~ a b~ < 0

Bild II-30 Winkel zwischen zwei vom Nullvektor verschiedenen Vektoren

&

Beispiele (1)

Welche Winkel bildet der Vektor ~ a ¼ (Bild II-31)?

2 mit den beiden Koordinatenachsen 1

y 2 ey

a

1

b

a

Bild II-31 ex

1)

x

Die Auflo¨sung der Gleichung (II-37) nach dem unbekannten Winkel j fu¨hrt auf die Umkehrfunktion der Kosinusfunktion, die als Arkuskosinusfunktion bezeichnet und im na¨chsten Kapitel (Kap. III, Abschnitt 10.3) noch ausfu¨hrlich behandelt wird.

66

II Vektoralgebra

Lo¨sung: Die gesuchten Winkel a und b sind nach Bild II-31 genau die Winkel, die der Vektor ~ a mit den beiden Einheitsvektoren ~ e x und ~ e y einschließt. Sie lassen sich daher u¨ber die Skalarprodukte des Vektors ~ a mit diesen Einheitsvektoren bestimmen. Es gilt na¨mlich: ~ a~ ex ¼ j~ a j j~ e x j cos a

)

cos a ¼

~ a~ ex ~ j a j j~ ex j

~ a j j~ e y j cos b a~ ey ¼ j~

)

cos b ¼

~ a~ ey j~ a j j~ ey j

Wir berechnen zuna¨chst die in diesen Bestimmungsgleichungen fu¨r a und b auftretenden Skalarprodukte und Betra¨ge: 1 2 ~ ¼ 2, a~ ex ¼ 0 1 j~ aj ¼

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffi 22 þ 12 ¼ 5 ,

0 2 ~ a~ ey ¼ ¼ 1 1 1 ey j ¼ 1 j~ e x j ¼ j~

Damit erhalten wir: ~ 2 a~ ex cos a ¼ ¼ pffiffiffiffiffi j~ a j j~ ex j 5

)

~ 1 a~ ey ¼ pffiffiffiffiffi j~ a j j~ ey j 5

)

cos b ¼

2 p ffiffiffiffi ffi ¼ 26,6 a ¼ arcccos 5 1 p ffiffiffiffi ffi ¼ 63,4 b ¼ arcccos 5

Kontrolle: Es ist (wie erwartet) a þ b ¼ 90 . (2)

Wir interessieren uns fu¨r den Winkel j zwischen den Vektoren ~ a ¼ 3 (siehe Bild II-32). b~ ¼ 2 y

a

3 b

2

≈ 110°

Bild II-32 –3

4

x

4 und 3


67

Mit qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffi 4 2 þ 3 2 ¼ 25 ¼ 5 , j b~j ¼ ð 3Þ 2 þ 2 2 ¼ 13 4 3 ~ a b~ ¼ ¼ 12 þ 6 ¼ 6 3 2 j~ aj ¼

erhalten wir nach Formel (II-38) den folgenden Wert: ! ~ 6 a b~ p ffiffiffiffiffiffi ffi ¼ ¼ arccos j ¼ arccos 5 13 j~ a j j b~ j ¼ arccos ð 0,3328Þ ¼ 109,4

&

2.4 Linear unabha¨ngige Vektoren Aus Abschnitt 2.1 ist bekannt: Jeder Vektor ~ a ist in eindeutiger Weise als Linearkombination der Einheitsvektoren ~ e x, ~ e y darstellbar: ~ ex þ ay~ ey a ¼ ax~

ðII-39Þ

e y bilden dabei eine sog. Basis (sog. Komponentendarstellung). Die Vektoren ~ e x und ~ der Ebene, erzeugen also einen 2-dimensionalen Raum und werden daher folgerichtig als Basisvektoren bezeichnet. Grundsa¨tzlich ko¨nnen als Basis zwei beliebige (vom Nullvektor verschiedene) Vektoren ~ e 1, ~ e 2 gewa¨hlt werden, sofern sie (wie ~ e x und ~ e y) nicht kollinear sind, also einen von 0 und 180 verschiedenen Winkel miteinander einschließen (Bild II-33).

f a) f = 0°

b) f = 180°

Bild II-33 a) und b) Kollineare Vektoren

c) 0° < f < 180°

c) Nicht-kollineare Vektoren

Jeder Vektor ~ a la¨sst sich dann in eindeutiger Weise als Linearkombination dieser Basisvektoren darstellen: ~ e2 a ¼ l~ e 1 þ m~

ðII-40Þ

Die reellen Zahlen l und m sind dabei die Vektorkoordinaten von ~ a, bezogen auf die e 2 (Bild II-34). Basis ~ e 1, ~

68

II Vektoralgebra a = le 1 + me 2

me 2 e2

Bild II-34 Darstellung eines Vektors ~ a in der Basis ~ e 1, ~ e2

le1

e1

Basisvektoren sind dabei stets linear unabha¨ngig, d. h. die mit ihnen gebildete lineare Vektorgleichung l1~ 0 e1 þ l2~ e2 ¼ ~

ðII-41Þ

kann nur fu¨r l 1 ¼ l 2 ¼ 0 erfu¨llt werden 2). &

Beispiel

1 1 und ~ e2 ¼ sind wie man aus Bild II-35 unex ¼ Die Vektoren ~ e1 ¼ ~ 0 1 mittelbar entnehmen kann nicht-kollinear und somit linear unabha¨ngig. y e2

1

Bild II-35 Linear unabha¨ngige Vektoren ~ e 1, ~ e2

e1 –1

1

x

Wir wollen diese Aussage auf rechnerischem Wege besta¨tigen. Aus der Vektorgleichung 0 1 1 l1~ þ l2 ¼ 0 oder l1 e1 þ l2~ e2 ¼ ~ 0 0 1 erhalten wir das homogene lineare Gleichungssystem 1 l1 1 l2 ¼ 0 0 l1 þ 1 l2 ¼ 0

oder

l1 l2 ¼ 0 l2 ¼ 0

e 1 und ~ e 2 sind somit linear mit der trivialen Lo¨sung l 1 ¼ l 2 ¼ 0. Die Vektoren ~ & unabha¨ngig. 2)

Die Komponentenschreibweise der Vektorgleichung (II-41) fu¨hrt zu einem homogenen linearen Gleichungssystem, das nur trivial lo¨sbar ist ðl 1 ¼ l 2 ¼ 0Þ.


69

Der Begriff der „Linearen Unabha¨ngigkeit von Vektoren“ la¨sst sich auch auf Systeme von k Vektoren ausdehnen. Definition: Die k Vektoren ~ a 1, ~ a 2, . . . , ~ a k der Ebene heißen linear unabha¨ngig, wenn die lineare Vektorgleichung l1 ~ 0 a1 þ l2 ~ a2 þ . . . þ lk ~ ak ¼ ~

ðII-42Þ

nur fu¨r l 1 ¼ l 2 ¼ . . . ¼ l k ¼ 0 erfu¨llt werden kann. Verschwinden jedoch nicht alle Koeffizienten in dieser Gleichung, so heißen die k Vektoren linear abha¨ngig.

Anmerkungen (1)

Es la¨sst sich zeigen, dass es in der Ebene maximal zwei linear unabha¨ngige Vektoren gibt (daher stammt auch die Bezeichnung „2-dimensionaler“ Raum fu¨r die Ebene), mehr als zwei Vektoren sind immer linear abha¨ngig.

(2)

Die Vektoren k sind linear abha¨ngig, wenn sie den Nullvektor oder kollineare Vektoren enthalten oder wenn mindestens einer der Vektoren als Linearkombination der u¨brigen darstellbar ist.

2.5 Ein Anwendungsbeispiel: Resultierende eines ebenen Kra¨ftesystems Wir behandeln ein Problem, das in der Technischen Mechanik von großer Bedeutung ist: Die vektorielle Addition von mehreren an einem gemeinsamen Massenpunkt angreifenden (ebenen) Kra¨ften zu einer resultierenden Kraft. Graphische Lo¨sung durch ein Krafteck ~1 , Es wird ein Kra¨fteplan erstellt: Er entha¨lt die n angreifenden Kraftvektoren F ~2 , . . . , F ~n in einem geeigneten Kra¨ftemaßstab 3). Von F ~1 ausgehend wird zuna¨chst F ~2 parallel zu sich verschoben, bis sein Anfangspunkt in den Endpunkt der Kraftvektor F ~3 parallel zu sich selbst und bringen sei~1 fa¨llt. Anschließend verschieben wir F von F ~2 zur Deckung. Auf diese Weise wird nen Anfangspunkt mit dem Endpunkt von F Kraftvektor an Kraftvektor gereiht und man erha¨lt ein sog. Krafteck (auch Kraftpolygon ~R ist der vom Anfangspunkt des Vektors F ~1 zum genannt). Die resultierende Kraft F ~ Endpunkt des Vektors Fn gerichtete Vektor (Bild II-36).

3)

Der Kra¨ftemaßstab regelt die Umrechnung von der La¨ngen- in die Krafteinheit, z. B. 1 cm ¼ b 100 N.

70

II Vektoralgebra F n–1

Fn FR

F5

F4

Bild II-36 Krafteck (Kra¨ftepolygon) F3 F1

F2

Rechnerische Lo¨sung ~R ist die Vektorsumme aus den n Einzelkra¨ften: Die resultierende Kraft F ~R ¼ F ~1 þ F ~2 þ . . . þ F ~n F &

ðII-43Þ

Beispiel Wir bestimmen graphisch und rechnerisch die Resultierende des in Bild II-37 skizzierten Kra¨ftesystems: y F 2 = 300 N

F 1 = 500 N

45° 30°

Bild II-37

15°

20°

x

F 4 = 200 N

F 3 = 250 N

a) Graphische Lo¨sung (Bild II-38) F2 F3 F4

Abgelesene Werte: FR

FR 370 N a 61

F1

a

Bild II-38 x

3 Vektorrechnung im 3-dimensionalen Raum

71

b) Rechnerische Lo¨sung Wir berechnen zuna¨chst anhand des Bildes II-37 die x- und y-Komponenten der vier ~R : Einzelkra¨fte und daraus dann die Resultierende F ~1 : F

F1 x ¼ F1 cos 30 ¼ 500 N cos 30 ¼ F1 y ¼ F1 sin 30 ¼ 500 N sin 30 ¼

~2 : F

F2 x ¼ F2 cos 135 ¼ 300 N cos 135 ¼ 212,1 N F2 y ¼ F2 sin 135 ¼ 300 N sin 135 ¼ 212,1 N

~3 : F


~4 : F


433 N 250 N

~R : Resultierende Kraft F ~1 þ F ~2 þ F ~3 þ F ~4 ¼ ~R ¼ F F 179,2 N 193,2 N 234,9 N 212,1 N 433 N ¼ þ þ þ ¼ 324,8 N 51,8 N 85,5 N 212,1 N 250 N Wir ko¨nnen die resultierende Kraft aber auch durch ihren Betrag und den in Bild II-38 eingezeichneten Winkel a eindeutig festlegen: qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ~R j ¼ jF ð179,2 NÞ 2 þ ð324,8 NÞ 2 ¼ 137 607,7 N ¼ 371,0 N 179,2 N 1 ~R ~ 324,8 N 0 ex 179,2 N F ¼ 0,4830 ) cos a ¼ ¼ ¼ ~ 371,0 N 371,0 N 1 j FR j j~ ex j a ¼ arccos 0,4830 ¼ 61,1

&

3 Vektorrechnung im 3-dimensionalen Raum Nachdem wir uns in Abschnitt 2 eingehend mit den Vektoren der Ebene und ihren Eigenschaften bescha¨ftigt haben, gehen wir jetzt zur Darstellung von Vektoren im 3-dimensionalen Anschauungsraum (im Folgenden kurz als Raum bezeichnet) u¨ber. Hier liegen die Verha¨ltnisse ganz a¨hnlich. Zur Festlegung eines Vektors beno¨tigt man jedoch eine weitere Komponente. Die Rechenoperationen unterliegen dabei den bereits aus der Ebene bekannten Regeln: Die Multiplikation eines Vektors mit einem Skalar sowie die Addition und Subtraktion von Vektoren erfolgen jeweils komponentenweise. Die Definition des Skalarproduktes zweier Vektoren und die sich daraus ergebenden Eigenschaften behalten auch im Raum ihre Gu¨ltigkeit. Als neue Begriffe werden wir schließlich das aus zwei Vektoren gebildete Vektorprodukt sowie das aus drei Vektoren gebildete gemischte oder Spatprodukt einfu¨hren.

72

II Vektoralgebra

3.1 Komponentendarstellung eines Vektors Wir legen der Betrachtung ein rechtsha¨ndiges kartesisches Koordinatensystem mit einer x, y - und z-Achse zugrunde. Es wird durch drei paarweise aufeinander senkrecht stehende Einheitsvektoren ~ e x, ~ e y und ~ e z festgelegt (Bild II-39) 4). Richtung und Maßstab der Koordinatenachsen sind dadurch eindeutig bestimmt. Daher bezeichnet man die Einheitsvektoren in diesem Zusammenhang auch als Basisvektoren. z az

z

az

P

ez a ex

ey

ax

y

ay

ay

y

ax

x x

Bild II-39 Basisvektoren eines raümlichen rechtwinkligen Koordinatensystems

Bild II-40 Zerlegung eines Vektors in drei Komponenten

Ein im Nullpunkt „angebundener Vektor ~ a ist dann in der Form ~ ay þ ~ az a ¼ ~ ax þ ~

ðII-44Þ

a y, ~ a z sind darstellbar. Die als Vektorkomponenten von ~ a bezeichneten Vektoren ~ a x, ~ die Projektionen des Vektors ~ a auf die einzelnen Koordinatenachsen (Bild II-40). Sie liegen in Richtung oder in Gegenrichtung des jeweiligen Einheitsvektors. Daher gilt: ~ ex , ax ¼ ax ~

~ ay ¼ ay~ ey ,

~ az ¼ az~ ez

ðII-45Þ

Fu¨r den Vektor ~ a erha¨lt man somit die Komponentendarstellung ~ ay þ ~ az ¼ ax ~ ex þ ay~ ey þ az~ ez a ¼ ~ ax þ ~

ðII-46Þ

Die skalaren Gro¨ßen a x , a y , a z werden als Vektorkoordinaten oder skalare Vektorkomponenten von ~ a bezeichnet. Wird der Vektor ~ a vom Koordinatenursprung aus abgetragen, so stimmen die Vektorkomponenten von ~ a mit den Koordinaten des Vektorendpunktes P u¨berein (~ a ist der Ortsvektor von P). Bei fester Basis ~ e x, ~ e y, ~ e z ist der Vektor ~ a in umkehrbar eindeutiger Weise durch die drei Vektorkoordinaten a x , a y , a z bestimmt. 4)

Rechtsha¨ndiges System (Rechtssystem): Spreizt man Daumen, Zeigefinger und Mittelfinger der rechten Hand so, dass sie jeweils einen rechten Winkel miteinander bilden, dann zeigen sie der Reihe nach in Richtung der drei Einheitsvektoren und damit in Richtung der x-, y- und z-Achse. Statt ~ e x, ~ e y, ~ e z sind auch folgende Symbole u¨blich: ~ e 1, ~ e 2, ~ e 3 und ~ i, ~ j, k~.


73

Es genu¨gt daher die Angabe der skalaren Komponenten in Form eines Spaltenvektors: 0 1 ax ~ ðII-47Þ ex þ ay~ ey þ az~ ez ¼ @ ay A a ¼ ax~ az Von der ebenfalls mo¨glichen Darstellung durch einen Zeilenvektor ða x a y a z Þ werden wir keinen Gebrauch machen 5Þ .

Komponentendarstellung eines Vektors (Bild II-40) 0

1 ax ~ ay þ ~ az ¼ ax ~ ex þ ay~ ey þ az~ ez ¼ @ ay A a ¼~ ax þ ~ az

ðII-48Þ

Dabei bedeuten: 9 ~ ex > ax ¼ ax ~ = ~ a ay ¼ ay~ e y Vektorkomponenten von ~ > ; ~ az ¼ az~ ez a x, a y, a z : 0 1 ax @ a y A: az

Vektorkoordinaten (skalare Vektorkomponenten) von ~ a Spaltenvektor

Sind Anfangspunkt P 1 ¼ ðx 1 ; y 1 ; z 1 Þ und Endpunkt P 2 ¼ ðx 2 ; y 2 ; z 2 Þ eines Vek! tors ~ a bekannt, so lautet die Komponentendarstellung von ~ a ¼ P 1 P 2 wie folgt: Komponentendarstellung eines durch zwei Punkte festgelegten Vektors 0 1 x2 x1 ! ~ e x þ ðy 2 y 1 Þ ~ e y þ ðz 2 z 1 Þ ~ ez ¼ @ y2 y1 A a ¼ P 1 P 2 ¼ ðx 2 x 1 Þ ~ z2 z1 (II-49) Dabei bedeuten: ! P 1 ¼ ðx 1 ; y 1 ; z 1 Þ: Anfangspunkt des Vektors ~ a ¼ P1 P2 ! P 2 ¼ ðx 2 ; y 2 ; z 2 Þ: Endpunkt des Vektors ~ a ¼ P1 P2

5)

Mit Spaltenvektoren la¨sst sich besonders einfach und u¨bersichtlich rechnen (siehe folgende Abschnitte).

74

II Vektoralgebra

Komponentendarstellung spezieller Vektoren Der Ortsvektor des Punktes P ¼ ðx; y; zÞ lautet: 0 1 x ! ~ e y þ z~ ez ¼ @ y A r ðPÞ ¼ O P ¼ x ~ e x þ y~ z

ðII-50Þ

Fu¨r die drei Basisvektoren (Einheitsvektoren) ~ e x, ~ e y, ~ e z erha¨lt man die folgende Komponentendarstellung: 0 1 0 1 1 0 ~ ~ e x ¼ 1~ e x þ 0~ e y þ 0~ ez ¼ @ 0 A , e y ¼ 0~ e x þ 1~ e y þ 0~ ez ¼ @ 1 A , 0 0 0 1 0 ~ e z ¼ 0~ e x þ 0~ e y þ 1~ ez ¼ @ 0 A ðII-51Þ 1 Der Nullvektor ~ 0 besitzt die Komponentendarstellung 0 1 0 @ ~ e y þ 0~ ez ¼ 0 A 0 ¼ 0~ e x þ 0~ 0

ðII-52Þ

Betrag eines Vektors Der Betrag eines Vektors ~ a la¨sst sich nach Bild II-41 aus dem rechtwinkligen Dreieck O P 0 P unter (zweimaliger) Verwendung des Satzes von Pythagoras leicht berechnen: ! j O P j ¼ j~ aj ¼ a

z

qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ! jOP0 j ¼ a 2x þ a 2y az

! j P 0 P j ¼ az

a P

|a|

az

0 ay

y

! ! j~ a j2 ¼ a2 ¼ j O P 0 j2 þ j P 0 P j2 ¼

ax P′

¼

qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 2 þ a 2z ¼ a 2x þ a 2y

x

Bild II-41

¼ a 2x þ a 2y þ a 2z j~ aj ¼ a ¼

qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi a 2x þ a 2y þ a 2z

ðII-53Þ


75

Betrag eines Vektors (Bild II-41) qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi j~ aj ¼ a ¼ a 2x þ a 2y þ a 2z

ðII-54Þ

Gleichheit von Vektoren Zwei Vektoren ~ a und b~ sind genau dann gleich, wenn sie in ihren entsprechenden Komponenten u¨bereinstimmen: ~ a ¼ b~ &

,

ax ¼ bx , ay ¼ by ,

az ¼ bz

ðII-55Þ

Beispiele (1)

Der Ortsvektor des Punktes P ¼ ð3; 2; 1Þ lautet: 0 1 3 ! ~ e y þ 1~ ez ¼ @ 2 A r ðPÞ ¼ O P ¼ 3~ e x 2~ 1 Sein Betrag ist j~ r ðPÞ j ¼ r ðPÞ ¼

(2)

qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffi 3 2 þ ð 2Þ 2 þ 1 2 ¼ 14 ¼ 3,74

Wir berechnen die La¨nge des Vektors ~ a ¼ 3~ ex þ ~ e y þ 8~ ez: 0 1 3 qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffi ~ a ¼ @ 1A ) j ~ a j¼ ð 3Þ 2 þ 1 2 þ 8 2 ¼ 74 ¼ 8,60 8

&

3.2 Darstellung der Vektoroperationen 3.2.1 Multiplikation eines Vektors mit einem Skalar Die Multiplikation eines Vektors ~ a mit einem Skalar (einer reellen Zahl) l wird wie in der Ebene komponentenweise durchgefu¨hrt: Multiplikation eines Vektors mit einem Skalar Die Multiplikation eines Vektors ~ a mit einem Skalar l erfolgt komponentenweise: 1 0 1 0 l ax ax C B C B ðII-56Þ l~ a ¼ l @ ay A ¼ @ l ay A az l az

76 &

II Vektoralgebra

Beispiel ~ die Beschleunigung Eine Masse von m ¼ 5 kg erfahre durch eine Kraft F 0 1 2 m ~ a ¼ @ 1 A 2 . Die Komponentendarstellung der einwirkenden Kraft lautet dann: s 4 0 1 0 1 0 1 2 10 10 m m ~ ¼ m~ F a ¼ 5 kg @ 1 A 2 ¼ @ 5 A kg 2 ¼ @ 5 A N s s & 4 20 20 Normierung eines Vektors ~ a sei ein beliebiger vom Nullvektor verschiedener Vektor. Wie lautet der in die gleiche Richtung weisende Einheitsvektor ~ e a ? Wir lo¨sen diese Aufgabe wie folgt: ~ a "" ~ e a . Der Vektor ~ a besitzt die La¨nge j ~ a j, a und ~ e a sind parallele Vektoren: ~ der Vektor ~ e a die La¨nge 1. Daher gilt (vgl. hierzu Bild II-42): a

~ a ¼ j~ aj~ ea ea

|a

~ ea ¼

|

~ 1 a ~ a ¼ j~ aj j~ aj

ðII-57Þ ðII-58Þ

Bild II-42 Normierung eines Vektors

Diesen Vorgang bezeichnet man als Normierung eines Vektors. Normierung eines Vektors (Bild II-42) Durch Normierung erha¨lt man aus einem vom Nullvektor verschiedenen Vektor ~ a einen Einheitsvektor gleicher Richtung. Er lautet wie folgt: 1 ~ ~ a ðII-59Þ ea ¼ j~ aj Regel: Die Vektorkoordinaten werden durch den Betrag des Vektors dividiert.

&

1 2 Wir normieren den Vektor ~ a ¼ @ 1 A: 2 qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffi j~ aj ¼ 2 2 þ ð 1Þ 2 þ 2 2 ¼ 9 ¼ 3 1 0 1 0 2=3 2 1 1 B C B C ~ ~ a ¼ a ¼ 3~ ea ) ~ ea ¼ @ 1 A ¼ @ 1=3 A 3 3 2=3 2

Beispiel

0

&


77

3.2.2 Addition und Subtraktion von Vektoren Die Addition und Subtraktion zweier Vektoren ~ a und b~ erfolgt (wie in der Ebene) komponentenweise:

Addition und Subtraktion zweier Vektoren Zwei Vektoren ~ a und b~ werden komponentenweise addiert bzw. subtrahiert: 0 1 0 1 0 1 ax bx ax bx B C B C B C ~ a b~ ¼ @ a y A @ b y A ¼ @ a y b y A ðII-60Þ az

&

bz

az bz

0 1 0 1 0 1 2 3 4 Wir berechnen mit ~ a ¼ @ 3 A, b~ ¼ @ 0 A und ~ c ¼ @ 1 A den folgenden Vektor: 4 1 5

Beispiele (1)

0 1 0 1 0 1 2 3 4 ~ s ¼ 4~ a þ 3 b~ 8~ c ¼ 4@3A þ 3@0A 8@ 1A ¼ 4 1 5 0 1 0 1 0 1 1 0 1 8 þ 9 þ 32 49 8 9 32 4A ¼ @ 12 A þ @ 0 A þ @ 8 A ¼ @ 12 þ 0 8 A ¼ @ 40 16 þ 3 40 21 16 3 0

(2) Wir zeigen, dass die an einem Massenpunkt gleichzeitig angreifenden Kra¨fte 1 20 C ~1 ¼ B F @ 11 A N , 3 1 0 1 C ~3 ¼ B F @ 10 A N , 4 0

0 1 4 B C ~ F2 ¼ @ 8 A N , 9 1 0 25 C ~4 ¼ B F @ 13 A N , 2

sich in ihrer physikalischen Wirkung aufheben. ~R Lo¨sung: Die vier Kra¨fte heben sich gegenseitig auf, wenn die Resultierende F den Nullvektor ergibt. Dies ist hier der Fall:

78

II Vektoralgebra

~1 þ F ~2 þ F ~3 þ F ~4 ¼ ~R ¼ F F 0

1 0 1 0 1 0 1 20 4 1 25 ¼ @ 11 A N þ @ 8 A N þ @ 10 A N þ @ 13 A N ¼ 3 9 4 2 0

1 0 1 20 þ 4 þ 1 25 0 ¼ @ 11 þ 8 10 þ 13 A N ¼ @ 0 A N 3 þ 9 4 2 0 (3)

Welche Koordinaten besitzt der Punkt Q, der die Strecke zwischen den Punkten P 1 ¼ ð 4; 3; 2Þ und P 2 ¼ ð1; 0; 4Þ halbiert (Bild II-43)? P1

P1 Q

Q

r (P 1 )

P1 P2

P2

r (Q) r (P 2 )

Bild II-43

0

! ! Lo¨sung: Der Vektor P 1 Q ist parallel zum Vektor P 1 P 2, jedoch nur von halber La¨nge: ! 1 ! P1 Q ¼ P1 P2 2 Aus der Skizze folgt ferner, dass der Ortsvektor ~ r ðQÞ des gesuchten Punktes Q ! als Vektorsumme aus ~ r ðP 1 Þ und P 1 Q darstellbar ist: ! 1 ! ~ r ðP 1 Þ þ r ðQÞ ¼ ~ r ðP 1 Þ þ P 1 Q ¼ ~ P1 P2 2 ! Wir berechnen zuna¨chst die beno¨tigten Vektoren ~ r ðP 1 Þ und P 1 P 2 : 0

1 0 1 x1 4 B C B C ~ r ðP 1 Þ ¼ @ y 1 A ¼ @ 3 A z1 2 0 1 0 1 0 1 x2 x1 1 ð 4Þ 5 ! B C B C B C P1 P2 ¼ @ y2 y1 A ¼ @ 0 3 A ¼ @3A z2 z1 42 2


79

Fu¨r den Ortsvektor ~ r ðQÞ erhalten wir dann: 0 1 0 1 5 4 1 ! 1 @3A ¼ ~ P1 P2 ¼ @ 3 A þ r ðQÞ ¼ ~ r ðP 1 Þ þ 2 2 2 2 0 1 0 1 0 1 0 1 4 2,5 4 þ 2,5 1,5 ¼ @ 3 A þ @ 1,5 A ¼ @ 3 1,5 A ¼ @ 1,5 A 2 1 2þ1 3 Ergebnis: Q ¼ ð 1,5; 1, 5; 3Þ.

&

3.3 Skalarprodukt zweier Vektoren 3.3.1 Definition und Berechnung eines Skalarproduktes Die in Abschnitt 2.3 gegebene Definition des skalaren Produktes zweier Vektoren la¨sst sich sinngema¨ß auch auf raümliche, d. h. 3-dimensionale Vektoren u¨bertragen: Definition: Unter dem Skalarprodukt ~ a b~ zweier Vektoren ~ a und b~ versteht man den Skalar ~ a b~ ¼ j ~ a j j b~j cos j ¼ a b cos j

ðII-61Þ

wobei j der von den beiden Vektoren eingeschlossene Winkel ist (0 j 180 ; Bild II-44).

b

Bild II-44 Zum Begriff des Skalarproduktes zweier Vektoren

f a

Rechenregeln fu¨r Skalarprodukte Die Skalarproduktbildung ist sowohl kommutativ als auch distributiv: Kommutativgesetz

~ a b~ ¼ b~ ~ a

(II-62)

Distributivgesetz

~ a ðb~ þ ~ cÞ ¼ ~ a b~ þ ~ a~ c

(II-63)

Ferner gilt fu¨r einen beliebigen reellen Skalar l: l ð~ a b~Þ ¼ ðl ~ aÞ b~ ¼ ~ a ðl b~Þ

ðII-64Þ

80

II Vektoralgebra

Orthogonale Vektoren Verschwindet das skalare Produkt zweier vom Nullvektor verschiedener Vektoren, so bilden sie einen rechten Winkel miteinander, stehen also aufeinander senkrecht (auch die Umkehrung gilt). Solche Vektoren heißen (wie in der Ebene) orthogonal.

Orthogonale Vektoren Zwei vom Nullvektor verschiedene Vektoren ~ a und b~ stehen genau dann aufeinander senkrecht, sind also orthogonal, wenn ihr Skalarprodukt verschwindet: ~ a b~ ¼ 0

,

~ a ? b~

ðII-65Þ

Die drei Einheitsvektoren ~ e x, ~ e y, ~ e z bilden eine sog. orthonormierte Basis, d. h. die Vektoren stehen paarweise aufeinander senkrecht (orthogonale Vektoren) und besitzen jeweils den Betrag Eins (normierte Vektoren): ~ ey ¼ ~ ey ~ ez ¼ ~ ez ~ ex ¼ 0 ex ~ ~ ex ¼ ~ ey ~ ey ¼ ~ ez ~ ez ¼ 1 ex ~

ðII-66Þ

Fu¨r den Sonderfall ~ a ¼ b~ erha¨lt man: ~ a~ a ¼ j~ a j j~ a j cos 0 ¼ j ~ a j j~ a j 1 ¼ j~ a j2 ¼ a2

ðII-67Þ

Der Betrag eines Vektors ~ a la¨sst sich daher auch u¨ber das Skalarprodukt ~ a~ a berechnen: pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi j~ aj ¼ a ¼ ~ a~ a ðII-68Þ Berechnung eines Skalarproduktes aus den skalaren Vektorkomponenten (Vektorkoordinaten) Das Skalarprodukt zweier Vektoren kann auch direkt aus den skalaren Komponenten der beiden Vektoren bestimmt werden: ~ a b~ ¼ ða x ~ ex þ ay~ ey þ az~ e z Þ ðb x ~ ex þ by~ ey þ bz~ e zÞ ¼ ¼ a x b x ð~ ex ~ e x Þ þ a x b y ð~ ex ~ e y Þ þ a x b z ð~ ex ~ e zÞ þ ey ~ e x Þ þ a y b y ð~ ey ~ e y Þ þ a y b z ð~ ey ~ e zÞ þ þ a y b x ð~ ez ~ e x Þ þ a z b y ð~ ez ~ e y Þ þ a z b z ð~ ez ~ e zÞ þ a z b x ð~ ðII-69Þ Die dabei auftretenden Skalarprodukte verschwinden, wenn an ihrer Bildung zwei verschiedene Einheitsvektoren beteiligt sind. In allen anderen Fa¨llen haben die Skalarprodukte den Wert 1. Damit reduziert sich die Gleichung (II-69) wie folgt:


81

~ a b~ ¼ a x b x 1 þ a x b y 0 þ a x b z 0 þ a y b x 0 þ a y b y 1 þ þ ay bz 0 þ az bx 0 þ az by 0 þ az bz 1 ¼ ¼ ax bx þ ay by þ az bz

ðII-70Þ

Wir fassen zusammen:

Berechnung eines Skalarproduktes aus den skalaren Vektorkomponenten (Vektorkoordinaten) der beteiligten Vektoren Das Skalarprodukt ~ a b~ zweier Vektoren ~ a und b~ la¨sst sich aus den skalaren Vektorkomponenten (Vektorkoordinaten) der beiden Vektoren wie folgt berechnen: 0 1 0 1 ax bx B C B C ~ ~ a b ¼ @ ay A @ by A ¼ ax bx þ ay by þ az bz ðII-71Þ az

bz

Regel: Komponentenweise Multiplikation, anschließende Addition der Produkte.

Das skalare Produkt zweier Vektoren kann somit (wie in der Ebene) auf zwei verschiedene Arten berechnet werden: ~ a b~ ¼ j ~ a j j b~j cos j ¼ a x b x þ a y b y þ a z b z

&

0

1 0 1 1 3 Das skalare Produkt der Vektoren ~ a ¼ @ 2 A und b~ ¼ @ 2 A betra¨gt: 2 4 0 1 0 1 1 3 ~ a b~ ¼ @ 2 A @ 2 A ¼ 3 4 8 ¼ 9 2 4

Beispiele (1)

(2)

ðII-72Þ

0 1 2 Die Vektoren ~ a ¼ @1A 5 Skalarprodukt verschwindet:

0

und

1 3 b~ ¼ @ 4 A 2

sind orthogonal, da ihr

0 1 0 1 2 3 ~ a b~ ¼ @ 1 A @ 4 A ¼ 6 þ 4 10 ¼ 0 5 2 (3) Wir beweisen den Satz des Pythagoras: „In einem rechtwinkligen Dreieck ist die Summe der beiden Kathetenquadrate gleich dem Quadrat der Hypotenuse“.

82

II Vektoralgebra

Beweis: Die beiden Katheten sowie die Hypotenuse des rechtwinkligen Dreiecks legen wir in der aus Bild II-45 ersichtlichen Weise durch Vektoren fest, wobei gilt: ~ a~ a ¼ a2 , ~ a b~ ¼ 0

b~ b~ ¼ b 2 ,

~ c~ c ¼ c2 ,

ðda nach Voraussetzung ~ a ? b~Þ c b

c

b

Bild II-45 Zur Herleitung des Satzes des Pythagoras a

a

Der Hypotenusenvektor ~ c ist ferner die Summe der beiden Kathetenvektoren ~ a und b~: ~ c ¼ ~ a þ b~ Wir bilden nun das skalare Produkt von ~ c mit sich selbst: ~ c~ c ¼ ð~ a þ b~Þ ð~ a þ b~Þ ¼ ~ a~ aþ~ a b~ þ b~ ~ a þ b~ b~ Wegen der Orthogonalita¨t von ~ a und b~ ist ~ a b~ ¼ b~ ~ a ¼ 0 und es folgt: ~ c~ c ¼~ a~ a þ b~ b~

oder

c2 ¼ a2 þ b2 &

Damit ist der Lehrsatz des Pythagoras bewiesen.

3.3.2 Winkel zwischen zwei Vektoren Aus Gleichung (II-72) erhalten wir die folgende wichtige Beziehung fu¨r den Winkel j zwischen zwei Vektoren ~ a und b~: cos j ¼

~ ax bx þ ay by þ az bz a b~ ¼ qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ~ 2 j~ aj jb j a x þ a 2y þ a 2z b 2x þ b 2y þ b 2z

ðII-73Þ

Diese Gleichung lo¨sen wir nach dem gesuchten Winkel j auf und erhalten das folgende Ergebnis: Winkel zwischen zwei Vektoren (Bild II-44) Der von den Vektoren ~ a und b~ eingeschlossene Winkel j la¨sst sich wie folgt berechnen: ! ~ a b~ j ¼ arccos ð~ a 6¼ ~ 0, b~ 6¼ ~ 0Þ ðII-74Þ j~ a j j b~ j

3 Vektorrechnung im 3-dimensionalen Raum &

83

Beispiel Wir berechnen nach Gleichung (II-73) bzw. (II-74) den Winkel j, den die Vektoren 0 1 0 1 3 1 ~ a ¼ @ 1 A und b~ ¼ @ 2 A miteinander einschließen: 2 4 0

1 0 1 3 1 B C B C ~ a b~ ¼ @ 1 A @ 2 A ¼ 3 1 þ ð 1Þ 2 þ 2 4 ¼ 3 2 þ 8 ¼ 9 2 4 qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffi j b~j ¼ 1 2 þ 2 2 þ 4 2 ¼ 21 j~ aj ¼ 3 2 þ ð 1Þ 2 þ 2 2 ¼ 14 , cos j ¼

~ 9 a b~ ¼ pffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffi ¼ 0,5249 14 21 j~ a j j b~ j

)

j ¼ arcccos 0,5249 ¼ 58,3 &

3.3.3 Richtungswinkel eines Vektors Ein Vektor ~ a ist bekanntlich eindeutig durch Betrag und Richtung festgelegt. Die Berechnung des Betrages j ~ a j erfolgt dabei nach Gleichung (II-54). Die Richtung des Vektors legen wir durch die Winkel fest, die der Vektor mit den drei Koordinatenachsen (d. h. mit den drei Basisvektoren ~ e x, ~ e y und ~ e z ) bildet. Diese Richtungswinkel kennzeichnen wir der Reihe nach mit a, b und g (Bild II-46). Sie lassen sich mit Hilfe des Skalarproduktes aus der Beziehung (II-73) bzw. (II-74) berechnen, indem man dort fu¨r b~ der Reihe nach ~ e x, ~ e y, ~ e z setzt. So erha¨lt man beispielsweise fu¨r den Winkel a zwischen dem Vektor ~ a und der x-Achse die folgende Beziehung: 0 1 0 1 1 ax @ ay A @ 0 A 0 az ~ ax þ 0 þ 0 ax ax a~ ex ¼ cos a ¼ ¼ ¼ ðII-75Þ ¼ j~ aj 1 j~ a j j~ ex j j~ aj a j~ aj z

az az |a|

g a ax ax

x

Bild II-46 Richtungswinkel eines Vektors

a ay

b ay

y

84

II Vektoralgebra

Analoge Gleichungen bestehen fu¨r die beiden u¨brigen Richtungswinkel: cos b ¼

ay ay ¼ , j~ aj a

cos g ¼

az az ¼ j~ aj a

ðII-76Þ

Die Gro¨ßen cos a, cos b und cos g werden als Richtungskosinus von ~ a bezeichnet. Sie genu¨gen der Bedingung cos 2 a þ cos 2 b þ cos 2 g ¼

a 2y a 2x þ a 2y þ a 2z a 2z a 2x a2 þ þ ¼ ¼ ¼ 1 a2 a2 a2 a2 a2 ðII-77Þ

Die drei Richtungswinkel a, b und g sind somit voneinander abha¨ngige Gro¨ßen. Wir fassen zusammen: Richtungswinkel zwischen einem Vektor und den Koordinatenachsen (Richtungskosinus; Bild II-46) Ein Vektor ~ a bildet mit den drei Koordinatenachsen der Reihe nach die Winkel a, b und g, die als Richtungswinkel bezeichnet werden. Sie lassen sich aus den skalaren Vektorkomponenten (Vektorkoordinaten) des Vektors ~ a wie folgt berechnen: ax ay az cos a ¼ , cos b ¼ , cos g ¼ ðII-78Þ j~ aj j~ aj j~ aj Die Richtungswinkel sind jedoch nicht unabha¨ngig voneinander, sondern u¨ber die Beziehung cos 2 a þ cos 2 b þ cos 2 g ¼ 1

ðII-79Þ

miteinander verknu¨pft. Sind von einem Vektor ~ a Betrag und Richtung (d. h. die drei Richtungswinkel) bekannt, so berechnen sich die Vektorkoordinaten nach (II-78) der Reihe wie folgt: a j cos a, ax ¼ j~

&

az ¼ j~ a j cos g 0

ðII-80Þ

1 2 Wir wollen die Richtungswinkel des Vektors ~ a ¼ @ 1 A berechnen. Mit dem Betrag 2 qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffi j~ aj ¼ 2 2 þ ð 1Þ 2 þ ð 2Þ 2 ¼ 9 ¼ 3

Beispiele (1)

ay ¼ j~ a j cos b,


85

folgt unmittelbar aus den Gleichungen (II-78): cos a ¼

ax 2 ¼ 3 j~ aj

)

cos b ¼

ay 1 ¼ 3 j~ aj

)

cos g ¼

az 2 ¼ j~ aj 3

)

2 ¼ 48,2 3 1 b ¼ arccos ¼ 109,5 3 2 g ¼ arccos ¼ 131,8 3

a ¼ arccos

Die drei Richtungswinkel des Vektors ~ a lauten damit der Reihe nach wie folgt: a ¼ 48,2 , (2)

b ¼ 109,5 ,

g ¼ 131,8

Ein Vektor ~ a vom Betrage j ~ a j ¼ 5 bilde mit der x- und y-Achse jeweils einen Winkel von 60 und mit der z-Achse einen spitzen Winkel ð0 < g < 90 Þ. Wie lauten seine skalaren Vektorkomponenten? Lo¨sung: Der noch unbekannte dritte Richtungswinkel g wird aus der Beziehung (II-79) berechnet, die wir zuna¨chst nach cos g auflo¨sen: pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi cos g ¼ 1 cos 2 a cos 2 b Es kommt jedoch nur die positive Lo¨sung in Frage, da g nach Voraussetzung spitz ist und somit cos g > 0 sein muss. Mit a ¼ b ¼ 60 erha¨lt man: pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffi cos g ¼ 1 cos 2 60 cos 2 60 ¼ 0,5 ¼ 0,7071 ) g ¼ arccos 0,7071 ¼ 45 Die skalaren Vektorkomponenten von ~ a bestimmen wir nach Gleichung (II.80) wie folgt: ax ¼ j~ a j cos a ¼ 5 cos 60 ¼ 2,5 ay ¼ j~ a j cos b ¼ 5 cos 60 ¼ 2,5 az ¼ j~ a j cos g ¼ 5 cos 45 ¼ 3,54

&

3.3.4 Projektion eines Vektors auf einen zweiten Vektor Ein in der Mechanik haüfig wiederkehrendes Problem besteht in der Zerlegung einer Kraft in ihre Komponenten. Zum Beispiel bei einer schiefen Ebene: Die Gewichtskraft ~ einer Masse m soll in eine Tangential- und eine Normalkomponente zerlegt werden. G ~ auf die Richtung der Diese Komponenten erha¨lt man durch Projektion des Vektors G schiefen Ebene bzw. auf die dazu senkrechte Richtung (siehe Bild II-47). Sie werden in der Mechanik auch als Hangabtrieb und Normalkraft bezeichnet.

86

II Vektoralgebra

H

Bild II-47 ~ in die Zerlegung der Gewichtskraft G ~ („Hangabtrieb“) Tangentialkomponente H ~ („Normalkraft“) und die Normalkomponente N

N G

Wir bescha¨ftigen uns jetzt mit der Projektion eines Vektors b~ auf einen zweiten Vektor ~ a und setzen dabei zuna¨chst voraus, dass die Vektoren ~ a und b~ einen spitzen Winkel miteinander einschließen (Bild II-48). b

Bild II-48 Komponente eines Vektors b~ in Richtung eines vorgegebenen Vektors ~ a

f ba

a

Der durch die Projektion erhaltene Vektor wird mit b~a bezeichnet, sein Betrag ist j b~a j ¼ j b~j cos j

ðII-81Þ

wobei j der Winkel zwischen den Vektoren b~ und ~ a ist. Aus dem Skalarprodukt ~ a j j b~a j a b~ ¼ j ~ a j j b~j cos j ¼ j ~ |fflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflffl} j b~a j

ðII-82Þ

erhalten wir dann nach Division durch j ~ a j den folgenden Ausdruck fu¨r j b~a j: j b~a j ¼

~ a b~ j~ aj

ðII-83Þ

a und ist somit in der Form Der Vektor b~a besitzt die gleiche Richtung wie der Vektor ~ ~ a b~a ¼ j b~a j ~ e a ¼ j b~a j j~ aj

ðII-84Þ

a ist (wir erhalten ihn durch darstellbar, wobei ~ e a der Einheitsvektor in Richtung von ~ Normierung des Vektors ~ a ). Unter Beru¨cksichtigung der Beziehung (II-83) wird hieraus schließlich ! ! ~ ~ ~ ~ a a b~ a a b~ ~ ~ ~ ba ¼ j ba j ¼ ¼ a ðII-85Þ j~ aj j~ aj j~ aj j~ a j2 Dieser Vektor wird auch als Komponente des Vektors b~ in Richtung des Vektor ~ a bezeichnet.


87

Projektion eines Vektors b~ auf einen zweiten Vektor ~ a (Bild II-48) Durch Projektion des Vektors b~ auf den Vektor ~ a entsteht der Vektor ! ~ a b~ ~ ea a ¼ ð~ e a b~Þ ~ b~a ¼ j~ a j2

ðII-86Þ

Er wird als Komponente des Vektors b~ in Richtung des Vektors ~ a bezeichnet. Anmerkungen (1) (2)

&

Die Vektoren b~a und ~ a sind kollinear (parallel, wenn ~ a b~ > 0, anti-parallel, ~ wenn ~ a b < 0 ist). j~ a b~ j . Der Projektionsvektor b~a hat die La¨nge j b~a j ¼ j~ aj 0

1 0 1 4 3 Wir projizieren den Vektor b~ ¼ @ 1 A auf den Vektor ~ a ¼ @ 0 A. Um den 7 4 gesuchten Vektor b~a bestimmen zu ko¨nnen, beno¨tigen wir noch das Skalarprodukt ~ a b~ und den Betrag von ~ a: 1 0 1 0 4 3 C B C B ~ ~ a b ¼ @ 0 A @ 1 A ¼ 12 þ 0 þ 28 ¼ 40

Beispiele (1)

4

7

j~ a j 2 ¼ 3 2 þ 0 2 þ 4 2 ¼ 9 þ 16 ¼ 25 ,

j~ a j¼ 5

Die Komponente des Vektors b~ in Richtung des Vektors ~ a lautet dann nach Formel (II-86) wie folgt: 0 1 0 1 0 1 ! 3 3 4,8 ~ ~ 40 a b @ 0 A ¼ 1,6 @ 0 A ¼ @ 0 A ~ a ¼ b~a ¼ 25 j~ a j2 4 4 6,4 (2)

~s , die der Kraftvektor Wir interessieren uns fu¨r die Komponente F 0 1 0 1 4 2 ~ ¼ @ 2 A N in Richtung des Verschiebungsvektors ~ F s ¼ @ 1 A m besitzt. 6 2 Welchen Betrag hat diese Komponente?

88

II Vektoralgebra

Lo¨sung: Mit

1 0 1 4 2 C B C B ~ ~ s F ¼ @ 1 A @ 2 A N m ¼ ð8 2 þ 12Þ N m ¼ 18 N m 6 2 0

j~ s j 2 ¼ ð2 2 þ ð 1Þ 2 þ 2 2 Þ m 2 ¼ 9 m 2 erhalten wir dann nach Formel (II-86): 0 1 0 1 0 1 ! 2 2 4 ~ ~ 18 N m s F @1A m ¼ 2@1AN ¼ @2AN ~s ¼ ~ s ¼ F j~ s j2 9 m2 2 2 4 ~s hat den folgenden Betrag: Die Komponente F qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffi ~ Fs ¼ j Fs j ¼ 4 2 þ ð 2Þ 2 þ 4 2 N ¼ 36 N ¼ 6 N

&

3.3.5 Ein Anwendungsbeispiel: Arbeit einer Kraft ~ um die Strecke ~ Wird ein Massenpunkt m durch eine konstante Kraft F s verschoben, so ist die an ihm verrichtete Arbeit W definitionsgema¨ß das skalare Produkt aus dem ~ und dem Verschiebungsvektor ~ Kraftvektor F s (Bild II-49): ~~ ~j j~ W ¼ F s ¼ jF s j cos j ¼ F s cos j

ðII-87Þ

~s besitzt nach Bild II-49 den Die in Richtung des Weges wirkende Kraftkomponente F Betrag ~s j ¼ Fs ¼ j F ~j cos j ¼ F cos j jF

ðII-88Þ

F

m

f

Fs

m

Bild II-49 Zur Definition des Arbeitsbegriffes

s |s| = s

Wir ko¨nnen daher die Definitionsgleichung (II-87) fu¨r die Arbeit W auch auf die folgende Form bringen: ~~ W ¼ F s ¼ F s cos j ¼ ðF cos j Þ s ¼ Fs s |fflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflffl} Fs

ðII-89Þ

Dies aber ist die bereits aus der Schulphysik bekannte Formel „Arbeit ¼ Kraftkomponente in Wegrichtung mal zuru¨ckgelegtem Weg“!


0

Beispiel

~¼ B Die konstante Kraft F @

10 N

89

1

C 2 N A verschiebe einen Massenpunkt geradlinig vom

5N Punkt P 1 ¼ ð1 m; 5 m; 3 mÞ aus in den Punkt P 2 ¼ ð0 m; 1 m; 4 mÞ (vgl. hierzu Bild II-50). Welche Arbeit wird dabei verrichtet? Wie groß ist der Winkel j zwischen dem Kraft- und dem Verschiebungsvektor? F P1 r (P 1 )

f s P2

Bild II-50 Verschiebung einer Masse la¨ngs einer Geraden vom Punkt P 1 aus nach P 2

r (P 2 ) 0

Lo¨sung: Der Verschiebungsvektor lautet nach Bild II-50 wie folgt: 1 0 1 0 1 0 01 1 x2 x1 ! C B C B C B ~ s ¼ P1 P2 ¼ @ y2 y1 A ¼ @ 1 þ 5 A m ¼ @ 6 A m z2 z1

43

1

Die dabei verrichtete Arbeit betra¨gt dann nach Gleichung (II-87): 0 1 0 1 10 1 ~~ W ¼ F s ¼ @ 2 A @ 6 A Nm ¼ ð10 þ 12 þ 5Þ Nm ¼ 27 Nm 5 1 ~ und ~ Fu¨r die Winkelberechnung beno¨tigen wir noch die Betra¨ge von F s: qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffi ~j ¼ jF ð 10Þ 2 þ 2 2 þ 5 2 N ¼ 129 N qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffi j~ sj ¼ ð 1Þ 2 þ 6 2 þ 1 2 m ¼ 38 m Dann aber gilt: ~~ ~j j~ F s ¼ W ¼ jF s j cos j ) |ffl{zffl} W ~~ W 27 Nm F s pffiffiffiffiffiffiffi ¼ 0,3856 ¼ pffiffiffiffiffiffiffiffiffi ¼ cos j ¼ ~j j~ ~j j~ 129 N 38 m jF sj jF sj j ¼ arccos 0,3856 ¼ 67,3

) &

90

II Vektoralgebra

3.4 Vektorprodukt zweier Vektoren 3.4.1 Definition und Berechnung eines Vektorproduktes Neben der Addition und Subtraktion von Vektoren und der Skalarproduktbildung wird in den Anwendungen eine weitere Vektoroperation beno¨tigt, die sog. vektorielle Multiplikation. Sie erzeugt aus zwei Vektoren ~ a und b~ nach einer bestimmten Vorschrift einen neuen Vektor, der die Bezeichnung Vektorprodukt erha¨lt und durch das Symbol ~ a b~ gekennzeichnet wird (gelesen: a Kreuz b). So sind beispielsweise die folgenden physikalischen Gro¨ßen als Vektorprodukte darstellbar: ~ einer an einem starren Ko¨rper angreifenden Kraft Drehmoment M ~ Drehimpuls L eines rotierenden Ko¨rpers ~L , die ein Ladungstra¨ger (z. B. ein Elektron) beim Durchgang durch Lorentz-Kraft F ein Magnetfeld erfa¨hrt Kraft auf einen stromdurchflossenen Leiter in einem Magnetfeld Das Vektorprodukt zweier Vektoren ist wie folgt definiert: Definition: Unter dem Vektorprodukt ~ c ¼~ a b~ zweier Vektoren ~ a und b~ versteht man den eindeutig bestimmten Vektor mit den folgenden Eigenschaften (Bild II-51): 1. ~ c ist sowohl zu ~ a als auch zu b~ orthogonal: ~ c~ a ¼ 0

und

~ c b~ ¼ 0

ðII-90Þ

2. Der Betrag von ~ c ist gleich dem Produkt aus den Betra¨gen der Vektoren ~ a und b~ und dem Sinus des von ihnen eingeschlossenen Winkels j: j~ c j ¼ j~ a j j b~j sin j

ð0 j 180 Þ

ðII-91Þ

3. Die Vektoren ~ a, b~, ~ c bilden in dieser Reihenfolge ein rechtsha¨ndiges System.

c=axb

b

Bild II-51 Zum Begriff des Vektorsproduktes zweier Vektoren

f a


91

Anmerkung Das Vektorprodukt ~ a b~ ist im Gegensatz zum Skalarprodukt eine vektorielle Gro¨ße und wird auch als aüßeres Produkt oder Kreuzprodukt der Vektoren ~ a und b~ bezeichnet. Geometrische Deutung eines Vektorproduktes Fu¨r den Fla¨cheninhalt A des von den Vektoren ~ a und b~ aufgespannten Parallelogramms erhalten wir nach Bild II-52 (grau unterlegte Fla¨che): A ¼ ðGrundlinieÞ ðHöheÞ ¼ a h ¼ a b sin j ¼ j ~ a j j b~j sin j

ðII-92Þ

Dies aber ist genau der Betrag des Vektorproduktes ~ a b~. b b

sin j ¼

h b

h ¼ b sin j

h

f

Bild II-52 a

a

Geometrische Deutung eines Vektorproduktes (Bild II-55) Der Betrag des Vektorproduktes ~ a b~ entspricht dem Fla¨cheninhalt des von den Vektoren ~ a und b~ aufgespannten Parallelogramms. Rechenregeln fu¨r Vektorprodukte Distributivgesetze

~ a ðb~ þ ~ cÞ ¼ ~ a b~ þ ~ a ~ c

(II-93)

ð~ a þ b~Þ ~ c ¼ ~ a ~ c þ b~ ~ c

(II-94)

~ aÞ a b~ ¼ ðb~ ~

(II-95)

Anti-Kommutativgesetz

Ferner gilt fu¨r einen beliebigen reellen Skalar l: l ð~ a b~Þ ¼ ðl ~ a Þ b~ ¼ ~ a ðl b~Þ

ðII-96Þ

Das vektorielle Produkt ~ a b~ zweier vom Nullvektor verschiedener Vektoren ~ a und a und b~ sind dann zueib~ verschwindet fu¨r j ¼ 0 und j ¼ 180 . Die Vektoren ~ nander parallel oder antiparallel, d. h. kollinear.

92

II Vektoralgebra

Wir ko¨nnen damit das folgende Kriterium fu¨r kollineare Vektoren formulieren:

Kriterium fu¨r kollineare Vektoren Zwei vom Nullvektor verschiedene Vektoren ~ a und b~ sind genau dann kollinear, wenn ihr Vektorprodukt verschwindet: ~ a b~ ¼ ~ 0

,

~ a und b~ sind kollinear

ðII-97Þ

Fu¨r den Sonderfall ~ a ¼ b~ folgt unmittelbar aus der Definitionsgleichung (II-91) j~ a ~ a j ¼ j~ a j j~ a j sin 0 ¼ j ~ a j2 0 ¼ 0

)

~ a ~ a ¼~ 0

ðII-98Þ

Zwischen den Basisvektoren (Einheitsvektoren) ~ e x, ~ e y, ~ e z bestehen die folgenden wichtigen Beziehungen (Bild II-53): ~ ex ~ ex ¼ ~ ey ~ ey ¼ ~ ez ~ ez ¼ ~ 0

ez

~ ey ¼ ~ ez , ex ~

ðII-99Þ

~ ey ~ ez ¼ ~ ex ,

~ ex ¼ ~ ey ez ~

ðII-100Þ

ey ex

Bild II-53

Berechnung eines Vektorproduktes aus den skalaren Vektorkomponenten (Vektorkoordinaten) Die Komponenten des Vektorproduktes ~ a b~ lassen sich auch direkt aus den skalaren Komponenten der Vektoren ~ a und b~ berechnen (wir verwenden bei der Herleitung der Formel das Distributiv- und das Anti-Kommutativgesetz sowie die Beziehungen (II-99) und (II-100)): ~ a b~ ¼ ða x ~ ex þ ay~ ey þ az~ e z Þ ðb x ~ ex þ by~ ey þ bz~ e zÞ ¼ ¼ a x b x ð~ ex ~ e x Þ þ a x b y ð~ ex ~ e y Þ þ a x b z ð~ ex ~ e zÞ þ |fflfflfflffl{zfflfflfflffl} |fflfflfflffl{zfflfflfflffl} |fflfflfflffl{zfflfflfflffl} ~ ~ ez ~ ey 0 ey ~ e x Þ þ a y b y ð~ ey ~ e y Þ þ a y b z ð~ ey ~ e zÞ þ þ a y b x ð~ |fflfflfflffl{zfflfflfflffl} |fflfflfflffl{zfflfflfflffl} |fflfflfflffl{zfflfflfflffl} ~ ~ ~ ez ex 0 ez ~ e x Þ þ a z b y ð~ ez ~ e y Þ þ a z b z ð~ ez ~ e zÞ ¼ þ a z b x ð~ |fflfflfflffl{zfflfflfflffl} |fflfflfflffl{zfflfflfflffl} |fflfflfflffl{zfflfflfflffl} ~ ~ ey ~ ex 0 ¼ ax by~ ez ax bz~ ey ay bx ~ ez þ ay bz~ ex þ az bx ~ ey az by~ ex ¼ e x þ ða z b x a x b z Þ ~ e y þ ða x b y a y b x Þ ~ ez ¼ ða y b z a z b y Þ ~ ðII-101Þ


93

Unter Verwendung von Spaltenvektoren la¨sst sich diese Formel auch wie folgt schreiben: 1 0 1 0 1 0 ay bz az by bx ax C B C B C B ~ ðII-102Þ a b~ ¼ @ a y A @ b y A ¼ @ a z b x a x b z A az

ax by ay bx

bz

Berechnung eines Vektorproduktes aus den skalaren Vektorkomponenten (Vektorkoordinaten) der beteiligten Vektoren Das Vektorprodukt ~ a b~ zweier Vektoren ~ a und b~ la¨sst sich aus den skalaren Vektorkomponenten (Vektorkoordinaten) der beiden Vektoren wie folgt berechnen: 1 0 1 0 1 0 ay bz az by ax bx C B C B C B ~ a b~ ¼ @ a y A @ b y A ¼ @ a z b x a x b z A ðII-103Þ az

ax by ay bx

bz

Anmerkung Bei der Berechnung der Komponenten eines Vektorproduktes beachte man den folgenx den Hinweis: Durch zyklisches Vertauschen der Indizes erha¨lt man aus der ersten Komponente die zweite und aus dieser schließlich die dritte Komponente: y

z

x ! y ! z ! x

Determinantendarstellung eines Vektorproduktes Formal la¨sst sich ein Vektorprodukt ~ a b~ auch durch eine dreireihige Determinante darstellen (sie entha¨lt drei Zeilen und drei Spalten und insgesamt 9 Elemente): ~ ey ~ e z ex ~ ~ a b~ ¼ a x a y a z bx by bz

Basisvektoren Koordinaten von ~ a Koordinaten von b~

Wir du¨rfen die Basisvektoren und Vektorkoordinaten auch spaltenweise anordnen: ~ ~ ey ~ e z ex ~ ex ~ ~ a b ¼ ax ay az ¼ ~ e y bx by bz ~ ez

ax ay az

b x by bz

ðII-104Þ

94

II Vektoralgebra

Definitionsgema¨ß a11 D ¼ a21 a31

besitzt eine dreireihige Determinante vom allgemeinen Typ a 1 2 a 1 3 a22 a23 a32 a33

ðII-105Þ

den folgenden Wert: D ¼ a11 a22 a33 þ a12 a23 a31 þ a13 a21 a32 a31 a22 a13 a32 a23 a11 a33 a21 a12

ðII-106Þ

Dieser Wert kann auch nach der Regel von Sarrus berechnet werden:

1. und 2. Spalte werden dabei rechts neben die Determinante gesetzt, die durch eine Linie miteinander verbundenen Elemente werden dann miteinander multipliziert und ergeben insgesamt sechs Produkte mit je drei Faktoren. Die in dem Schema angegebenen Vorzeichen bedeuten eine nachtra¨gliche Multiplikation des Produktes mit dem Faktor þ 1 oder 1. Durch Addition der sechs (vorzeichenbehaftenen) Produkte erha¨lt man schließlich den Wert der Determinante D. Die formale Ausrechnung der Determinante (II-104) fu¨hrt auf das Vektorprodukt ~ a b~ in der Komponentenschreibe ~ a b~ ¼ ða y b z a z b y Þ~ e x þ ða z b x a x b z Þ~ e y þ ða x b y a y b x Þ~ ez Eine ausfu¨hrliche Darstellung der Determinanten erfolgt in Band 2 (Kapitel I). Rechenbeispiel 3 D ¼ 1 4

fu¨r eine Determinante 2 0 3 1 ¼ ? 5 4

Berechnung nach der Regel von Sarrus: 3 1 4

2 3 5

0 3 1 1 4 4

2 3 5

D ¼ 334þ214þ015430513412 ¼ ¼ 36 þ 8 þ 0 0 15 8 ¼ 21


95

Beispiele (1)

Wir berechnen den Fla¨cheninhalt A des von den beiden Spaltenvektoren 0 1 0 1 1 2 ~ a ¼ @ 5 A und b~ ¼ @ 0 A aufgespannten Parallelogramms: 2 3 0

1 0 1 0 1 2 15 B C B C B ~ a b~ ¼ @ 5 A @ 0 A ¼ @ 4 2 3 0þ qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi A ¼ j~ a b~j ¼ ð 15Þ 2 þ 1 2 þ 10 2 (2)

1 0 1 0 15 C B C 3A ¼ @ 1A 10 10 ¼

pffiffiffiffiffiffiffiffiffi 326 ¼ 18,06

~ Elektronen, die mit der Geschwindigkeit ~ v in ein Magnetfeld der Flussdichte B eintreten, erfahren dort die sog. Lorentz-Kraft ~L ¼ e ð~ ~Þ : F v B Wie groß ist die Kraftwirkung auf ein Elektron mit der Elementarladung e, wenn ~ die folgenden Komponenten besitzen? ~ v und B 1 0 1 1 0 0 0 0 2000 C Vs B C C m B ~¼ B ~ , B v ¼ @ 2000 A @0 A T ¼ @0 A 2 , s m 0,1 0,1 0 e ¼ 1,6 10 19 C Lo¨sung:

0

1 0 1 2000 0 ~Þ ¼ 1,6 10 19 @ 2000 A @ 0 A C m Vs ¼ ~L ¼ e ð~ v B F s m2 0 0,1 0

1 0 1 200 0 200 ¼ 1,6 10 19 @ 0 200 A N ¼ 1,6 10 19 @ 200 A N ¼ 0 0 0 0 1 1 1 1 17 @ 1AN ð 200Þ @ 1 A N ¼ 3,2 10 ¼ 1,6 10 0 0 0 1 0 1 1 4 (3) Wir berechnen das Vektorprodukt der Vektoren ~ a ¼ @ 2 A und b~ ¼ @ 3 A mit Hilfe der Determinante (II-104): 8 5 ~ ey ~ e z ex ~ ~ a b~ ¼ 1 2 8 4 3 5 0

19

96

II Vektoralgebra

Nach der Regel von Sarrus gilt: ~ ex 1 4

~ ey 2 3

~ ex e z ~ 8 1 5 4

~ ey 2 3

~ a b~ ¼ 10~ e x þ 32~ e y þ 3~ e z 8~ e z 24~ e x 5~ ey ¼ 0

1 14 e y 5~ e z ¼ @ 27 A ¼ 14~ e x þ 27~ 5

&

3.4.2 Anwendungsbeispiele 3.4.2.1 Drehmoment (Moment einer Kraft) Drehmomente sind vektorielle Gro¨ßen, die bei der Behandlung statischer Systeme von großer Bedeutung sind. Wir betrachten einen starren Ko¨rper in Form einer Kreisscheibe, der um seine Symmetrieachse drehbar gelagert ist (Bild II-54). M=r xF

0

F

F

0

r

r

f

Q

Bild II-54 Zum Begriff des Drehmomentes

P

rQ

P

s

Bild II-55 Die an einem starren Ko¨rper angreifende Kraft als linienflu¨chtiger Vektor

~ erzeugt dann Eine im Punkt P angreifende (in der Scheibenebene liegende) Kraft F ~, das als Vektorprodukt aus dem Ortsvektor ~ ein Drehmoment M r und dem Kraftvek~ in der Form tor F ~ ¼~ ~ M r F

ðII-107Þ

~ ist darstellbar ist (~ r ist der Ortsvektor des Angriffspunktes P). Der Betrag von M ~ j ¼ M ¼ j~ ~j sin j jM rj jF

ðII-108Þ


97

Der Drehmomentvektor liegt in der Drehachse und ist daher so orientiert, dass die drei ~ und M ~ in dieser Reihenfolge ein Rechtssystem bilden. Die physikalische Vektoren ~ r, F ~ ist die einer Drehung um die in Bild II-54 eingezeichnete Drehachse. Wirkung von M ~ la¨ngs ihrer Wirkungslinie verschoben werden. Als linienflu¨chtiger Vektor darf die Kraft F ~ unvera¨ndert, wie wir jetzt zeiBei dieser Verschiebung bleibt jedoch das Drehmoment M gen wollen. Ist ~ s der Verschiebungsvektor von P nach Q, so gilt nach Bild II-55 ~ r þ~ s rQ ¼ ~ Unter Verwendung dieser Beziehung und des Distributivgesetzes fu¨r Vektorprodukte er~ im neuen Angriffspunkt Q den Formelaushalten wir fu¨r das Moment der Kraft F druck ~¼ M ~þ~ ~ ~ ¼ ð~ ~¼~ ~ þ~ ~Q ¼ ~ s F s F rQ F r þ~ sÞ F r F M |fflffl{zfflffl} ~ M ~ sind aber kollinear, ihr Vektorprodukt ~ ~ verschwindet Die Vektoren ~ s und F s F ~¼~ daher: ~ s F 0. Wir erhalten schließlich: ~Q ¼ M ~þ~ ~¼ M ~þ~ ~ M s F 0 ¼ M

ðII-109Þ

Damit haben wir bewiesen, dass die an einem starren Ko¨rper angreifende Kraft einen linienflu¨chtigen Vektor darstellt. Mit anderen Worten: Das Moment einer Kraft bleibt erhalten, wenn diese la¨ngs ihrer Wirkungslinie verschoben wird. 3.4.2.2 Bewegung von Ladungstra¨gern in einem Magnetfeld (Lorentz-Kraft) Bewegt sich ein geladenes Teilchen mit der Geschwindigkeit ~ v durch ein homogenes ~, so erfa¨hrt es eine Kraft Magnetfeld mit der magnetischen Flussdichte B ~Þ ~L ¼ q ð~ v B F

ðLorentz-KraftÞ

ðII-110Þ

(q: Ladung des Teilchens). Die Kraftwirkung erfolgt senkrecht sowohl zur Bewegungsrichtung als auch zur Richtung des Magnetfeldes. Handelt es sich bei den Ladungstra¨gern um Elektronen (q ¼ e; e: Elementarladung), so ist ~L ¼ e ð~ ~Þ F v B Wir untersuchen jetzt das Verhalten der Elektronen fu¨r spezielle Einschusswinkel. (1)

Die Elektronen werden in Feldrichtung (oder in der Gegenrichtung) in das Magnet~ sind dann kollinear): feld eingeschossen (die Vektoren ~ v und B ~L ¼ e ð~ ~Þ ¼ ~ F v B 0 |fflfflffl{zfflfflffl} ~ 0 Sie gehen ungehindert, d. h. kra¨ftefrei durch das Feld hindurch, da der Geschwin~ kollineare Vektoren darstellen und digkeitsvektor ~ v und der Flussdichtevektor B ~ verschwindet (Bild II-56). somit das Vektorprodukt ~ v B

98

II Vektoralgebra B

B v

Bild II-56 Parallel zu einem homogenen Magnetfeld eintretende Elektronen

e

(2)

Bewegen sich die Elektronen senkrecht zum Magnetfeld, so wird die Lorentz-Kraft ~ als Zentripetalkraft und zwingt die Elektronen auf eine Kreisbahn (die Vektoren ~ v, B ~L stehen in diesem Sonderfall paarweise aufeinander senkrecht; Bild II-57). und F B

B

B

FL

v e

Bild II-57 Senkrecht in ein homogenes Magnetfeld eintretende Elektronen

(3)

e

v

Bild II-58 Schraubenlinienfo¨rmige Bahn eines Elektrons in einem homogenen Magnetfeld

Die Elektronen werden unter einem Winkel a gegen die Feldrichtung eingeschossen ð0 < a < 180 , a 6¼ 90 Þ. Die Geschwindigkeitskomponente in Feldrichtung (oder in der Gegenrichtung) bewirkt eine Translation parallel zu den Feldlinien, wa¨hrend gleichzeitig aufgrund der zum Feld senkrechten Geschwindigkeitskomponente eine Kreisbewegung um die Feldlinien ausgefu¨hrt wird. Die Elektronenbahn ist demnach eine Schraubenlinie (Bild II-58).

3.5 Spatprodukt (gemischtes Produkt) In den Anwendungen wird haüfig ein weiteres, diesmal aber aus drei Vektoren gebildetes „Produkt“ beno¨tigt, das als Spatprodukt oder auch gemischtes Produkt bezeichnet wird. Es ist wie folgt definiert: Definition: Unter dem Spatprodukt ½ ~ a b~~ c dreier Vektoren ~ a, b~ und ~ c versteht man das skalare Produkt aus dem Vektor ~ a und dem aus den Vektoren b~ und ~ c gebildeten Vektorprodukt b~ ~ c: ½~ a b~~ c ¼ ~ a ðb~ ~ cÞ

ðII-111Þ


99

Anmerkungen (1)

Das Spatprodukt ist eine skalare Gro¨ße, also eine reelle Zahl.

(2)

Das Spatprodukt wird auch als gemischtes Produkt bezeichnet, da bei seiner Bildung beide Multiplikationsarten (skalare und vektorielle Multiplikation) auftreten. Bilden die Vektoren ~ a, b~, ~ c in dieser Reihenfolge ein Rechtssystem (Linkssystem), so ist das aus ihnen gebildete Spatprodukt stets positiv (negativ).

(3)

Rechenregeln fu¨r Spatprodukte (1)

Bei einer zyklischen Vertauschung der drei Vektoren ~ a, b~ und ~ c a¨ndert sich das Spatprodukt nicht: ½~ a b~~ c ¼ ½ b~~ c~ a ¼ ½~ c~ a b~

ðII-112Þ

(2) Vertauschen zweier Vektoren bewirkt stets einen Vorzeichenwechsel. Zum Beispiel: ½~ a b~~ c ¼ ½~ a~ c b~

ðb~ und ~ c wurden vertauschtÞ

ðII-113Þ

Geometrische Deutung eines Spatproduktes Die drei Vektoren ~ a, b~ und ~ c spannen ein sog. Parallelepiped (auch Spat genannt) auf 6Þ a b~~ c kommt dabei die geometrische (Bild II-59) . Dem Betrag des Spatproduktes ½ ~ Bedeutung des Spatvolumens zu, wie wir jetzt zeigen werden. b xc

cos j ¼

h j~ aj

h ¼ j~ a j cos j

a

f h h

f

c A = |b x c|

Bild II-59 Zum Begriff des Spatproduktes b

Die aus der Elementarmathematik bekannte Formel V ¼ A h (Volumen ¼ Grundfla¨che mal Ho¨he) fu¨hrt bei Anwendung auf den in Bild II-59 skizzierten Spat zu dem folgenden Ergebnis ðf u¨ r 0 j 90 Þ: V ¼ A h ¼ j b~ ~ c j j~ a j cos j ¼ j ~ a j j b~ ~ c j cos j 6Þ

Spat: Ko¨rper, dessen Oberfla¨che aus sechs Parallelogrammen besteht, von denen je zwei gegenu¨berliegende kongruent (deckungsgleich) sind (viele Kristalle haben diese Gestalt, z. B. Kalkspat).

100

II Vektoralgebra

Fu¨r Winkel zwischen 90 und 180 ist cos j durch j cos j j zu ersetzen. Somit gilt: V ¼ j~ a j j b~ ~ c j j cos j j Dies aber ist nichts anderes als der Betrag des Spatproduktes ½ ~ a b~~ c ¼ ~ a ðb~ ~ c Þ, ~ da j der Winkel zwischen den Vektoren ~ a und b ~ c ist: V ¼ j~ a ðb~ ~ c Þ j ¼ j ½~ a b~~ c j ¼ j~ a j j b~ ~ c j j cos j j

ðII-114Þ

Geometrische Deutung eines Spatproduktes (Bild II-59) Das Volumen eines von drei Vektoren ~ a, b~ und ~ c aufgespannten Spats ist gleich dem Betrag des Spatproduktes ½ ~ a b~~ c : V Spat ¼ j ½ ~ a b~~ c j ¼ j~ a ðb~ ~ c Þj

ðII-115Þ

Berechnung eines Spatproduktes aus den skalaren Vektorkomponenten (Vektorkoordinaten) hnlich wie beim Skalar- und Vektorprodukt la¨sst sich auch das Spatprodukt aus den skalaren Vektorkomponenten der beteiligten Vektoren berechnen:

Berechnung eines Spatproduktes aus den skalaren Vektorkomponenten (Vektorkoordinaten) der beteiligten Vektoren Das Spatprodukt oder gemischte Produkt ½ ~ a b~~ c dreier Vektoren ~ a, b~ und ~ c la¨sst sich aus den skalaren Vektorkomponenten (Vektorkoordinaten) der beteiligten Vektoren wie folgt berechnen: ½~ a b~~ c ¼ ~ a ðb~ ~ cÞ ¼ ¼ a x ðb y c z b z c y Þ þ a y ðb z c x b x c z Þ þ a z ðb x c y b y c x Þ ðII-116Þ Anmerkung Das Spatprodukt ½ ~ a b~~ c la¨sst sich auch als dreireihige Determinante darstellen: ax ½~ a b~~ c ¼ ~ a ðb~ ~ c Þ ¼ bx cx

ay by cy

a z bz cz

ðII-117Þ


101

Komplanare Vektoren Verschwindet das Spatprodukt ~ a ðb~ ~ c Þ der drei vom Nullvektor verschiedenen Vektoren ~ a, b~ und ~ c, so sind die Vektoren ~ a und b~ ~ c zueinander orthogonal und umgekehrt. Dies aber bedeutet, dass der Vektor ~ a in der von b~ und ~ c aufgespannten Ebene liegt. Die drei Vektoren liegen damit in einer gemeinsamen Ebene (sog. komplanare Vektoren, vgl. Bild II-60). b xc

c

Bild II-60 Komplanare Vektoren ~ a, b~ und ~ c (die drei Vektoren liegen in einer Ebene)

a

b

Wir ko¨nnen damit das folgende Kriterium fu¨r komplanare Vektoren formulieren: Kriterium fu¨r komplanare Vektoren (Bild II-60) Drei vom Nullvektor verschiedene Vektoren ~ a, b~ und ~ c sind genau dann komplanar (liegen also in einer gemeinsamen Ebene), wenn das aus ihnen gebildete Spatprodukt verschwindet: ½~ a b~~ c ¼ 0

&

,

~ a, b~ und ~ c sind komplanar

ðII-118Þ

0 1 1 0 0 1 2 0 1 B C C B C ~ B c ¼ @ 5 A gebildete Das aus den Vektoren ~ a ¼ @ 4 A, b ¼ @ 1 A und ~ 13 3 2 Spatprodukt verschwindet: 1 4 2 ½~ a b~~ c ¼ 0 1 3 ¼ 0 2 5 13

Beispiele (1)

Die Berechnung der Determinante erfolgt dabei nach der Regel von Sarrus: 1 4 4 2 1 0 1 3 0 1 2 5 5 13 2 ½~ a b~~ c ¼ 13 þ 24 þ 0 ð 4 þ 15 þ 0Þ ¼ 11 11 ¼ 0 Die drei Vektoren sind daher komplanar, d. h. sie liegen in einer gemeinsamen Ebene.

102

(2)

II Vektoralgebra

Welches Volumen V Spat besitzt der von den drei Vektoren 0 1 2 B C ~ a ¼ @0A, 5

0 1 2 B C B C b~ ¼ @ 5 A und ~ c ¼ @1A 2 2 0

1

1

aufgespannte Spat? Lo¨sung: Wir berechnen zuna¨chst das Spatprodukt 2 ½~ a b~~ c ¼ 1 2

0 5 1

5 2 2

mit Hilfe der Regel von Sarrus: 2 0 0 5 2 5 5 2 1 1 2 2 1 1 2 ½~ a b~~ c ¼ 20 0 5 ð50 4 0Þ ¼ 15 46 ¼ 31 Ergebnis: V Spat ¼ j ½ ~ a b~~ c j ¼ j 31 j ¼ 31

&

3.6 Linear unabha¨ngige Vektoren Raümliche Vektoren haben wir als Linearkombinationen der drei Einheitsvektoren ~ e y und ~ e z in der Form e x, ~ ~ ex þ ay~ ey þ az~ ez a ¼ ax ~

ðII-119Þ

dargestellt (sog. Komponentendarstellung, siehe Abschnitt 3.1). Die nicht komplanaren (d. h. nicht in einer Ebene liegenden) Vektoren ~ e x, ~ e y und ~ e z werden in diesem Zusammenhang auch als Basisvektoren bezeichnet. Sie erzeugen den 3-dimensionalen Raum R3 , auch Anschauungsraum genannt. Als Basis ko¨nnen dabei grundsa¨tzlich drei beliebige (von Nullvektor verschiedene) Vektoren ~ e 1, ~ e 2, ~ e 3 dienen, sofern sie wie die Vektoren ~ e x, ~ e y, ~ e z nicht komplanar sind. Dies ist der Fall, wenn das Spatprodukt ½~ e1~ a des Anschauungsraumes ist dann e2~ e 3 nicht verschwindet. Jeder Vektor ~ als Linearkombination dieser Basisvektoren darstellbar: e 2 þ n~ e3 ~ a ¼ l~ e 1 þ m~

ðII-120Þ


103

Die Basisvektoren sind dabei stets linear unabha¨ngig, d. h. die lineare Vektorgleichung e1 þ l2~ e2 þ l3~ e3 ¼ ~ 0 l1~

ðII-121Þ

ist nur fu¨r l 1 ¼ l 2 ¼ l 3 ¼ 0 erfu¨llbar 7). Wie in der Ebene la¨sst sich auch im 3-dimensionalen Raum der Begriff der „Linearen Unabha¨ngigkeit“ auf Systeme von k Vektoren ~ a 1, ~ a 2, . . . , ~ a k u¨bertragen. Diese k Vektoren werden als linear unabha¨ngig bezeichnet, wenn die aus ihnen gebildete lineare Vektorgleichung 0 l1 ~ a1 þ l2 ~ a2 þ . . . þ lk ~ ak ¼ ~

ðII-122Þ

nur fu¨r verschwindende Koeffizienten erfu¨llt werden kann ðl 1 ¼ 0, l 2 ¼ 0, . . . , l k ¼ 0Þ. Anderenfalls heißen die k Vektoren linear abha¨ngig (es ist dann mindestens ein Koeffizient von Null verschieden). Im 3-dimensionalen Raum R3 gibt es maximal drei linear unabha¨ngige Vektoren, mehr als drei Vektoren sind dagegen stets linear abha¨ngig.

&

Beispiele (1)

Die drei Einheitsvektoren ~ e x, ~ e y, ~ e z sind linear unabha¨ngig, denn das mit diesen Vektoren gebildete Spatprodukt ist von Null verschieden (wir verwenden die Determinantenschreibweise): 1 ½~ ex ~ ey ~ e z ¼ 0 0

0 1 0

0 0 1

¼ 1 6¼ 0

(Berechnung nach der Regel von Sarrus). (2)

Wir pru¨fen, ob die drei Kraftvektoren 0 1 1 ~1 ¼ @ 0 A , F 1

0

1 1 ~2 ¼ @ 1 A , F 0

0 1 1 ~3 ¼ @ 1 A F 2

in einer Ebene liegen, also komplanar sind (alle Kraftkomponenten in der Einheit Newton). Dies wa¨re genau dann der Fall, wenn die Kraftvektoren linear abha¨ngig sind.

7)

Die Vektorgleichung fu¨hrt zu einem homogenen linearen Gleichungssystem, das nur trivial lo¨sbar ist, d. h. nur die Lo¨sung l 1 ¼ l 2 ¼ l 3 ¼ 0 besitzt.

104

II Vektoralgebra

1. Lo¨sungsweg Wir berechnen das Spatprodukt 1 0 ~1 F ~2 F ~3 ¼ 1 1 ½F 1 1

der drei Vektoren: 1 0 ¼ 2 þ 0 1 ð1 þ 0 þ 0Þ ¼ 1 1 ¼ 0 2

Folgerung: Das Spatprodukt verschwindet, die drei Kra¨fte liegen somit in einer Ebene. 2. Lo¨sungsweg Wir pru¨fen, fu¨r welche Werte der Koeffizienten l 1 , l 2 , l 3 die Vektorgleichung ~1 þ l 2 F ~2 þ l 3 F ~3 ¼ ~ l1 F 0 erfu¨llt ist. Dies fu¨hrt zu dem folgenden linearen 1 0 1 0 0 1 1 1 1 C B C B B C l1 @ 0 A þ l2 @ 1 A þ l3 @ 1 A ¼ 1

0

2

Gleichungssystem: 0 1 0 B C @0A 0

Komponentenweise geschrieben: ðIÞ

l1 l2 þ

l3 ¼ 0

l2 þ

l3 ¼ 0

)

l2 ¼ l3

þ 2 l3 ¼ 0

)

l1 ¼ 2 l3

ðIIÞ ðIIIÞ

l1

Wir setzen die aus den Gleichungen (II) und (III) gefundenen Ausdru¨cke l 2 ¼ l 3 und l 1 ¼ 2 l 3 in die erste Gleichung ein: 2 l3 þ l3 þ l3 ¼ 0 ) 0 ¼ 0 |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} 0 Diese Gleichung ist also unabha¨ngig vom Wert des Koeffizienten l 3 immer erfu¨llt, d. h. l 3 ist ein frei wa¨hlbarer Parameter (wir setzen l 3 ¼ m mit m 2 R). Aus (II) und (III) erhalten wir die u¨brigen Unbekannten: ðIÞ

)

l2 ¼ l3 ¼ m ,

l1 ¼ 2 l3 ¼ 2 m

Die vom reellen Parameter m abha¨ngende Lo¨sung lautet damit: l1 ¼ 2 m ,

l2 ¼ m ,

l3 ¼ m

ðm 2 RÞ

Es gibt also neben der trivialen Lo¨sung l 1 ¼ l 2 ¼ l 3 ¼ 0 ðf u¨ r m ¼ 0Þ noch unendlich viele weitere Lo¨sungen ðf u¨ r m 6¼ 0Þ. Die drei Kraftvektoren sind somit & linear abha¨ngig und liegen daher in einer Ebene.

4 Anwendungen in der Geometrie

105

4 Anwendungen in der Geometrie 4.1 Vektorielle Darstellung einer Geraden 4.1.1 Punkt-Richtungs-Form einer Geraden Eine Gerade g soll durch den Punkt P 1 mit dem Ortsvektor ~ r 1 und parallel zu einem (vorgegebenen) Vektor ~ a (Richtungsvektor genannt) verlaufen (Bild II-61). Wie lautet die Gleichung dieser Geraden in vektorieller Form? P1 r1 a

la P r ( l)

g

Bild II-61 Zur Punkt-Richtungs-Form einer Geraden

0

Bezeichnet man den laufenden Punkt der Geraden mit P, so ist der zugeho¨rige Orts! vektor ~ r ðPÞ die geometrische (vektorielle) Summe aus ~ r 1 und P 1 P : ! ~ r ðPÞ ¼ ~ r1 þ P1 P

ðII-123Þ

! Da die Vektoren P 1 P und ~ a kollinear sind (sie liegen beide in der Geraden), gilt ferner ! P1 P ¼ l~ a

ðII-124Þ

l ist dabei ein geeigneter reeller Parameter, d. h. eine bestimmte reelle Zahl. Fu¨r den Ortsvektor ~ r ðPÞ erha¨lt man dann unter Verwendung dieser Beziehung ! ~ r ðPÞ ¼ ~ r1 þ P1 P ¼ ~ r1 þ l~ a

ðII-125Þ

Die Lage des Punktes P auf der Geraden g ist somit eindeutig durch den Parameter l festgelegt. Wir bringen dies durch die Schreibweise ~ r ðPÞ ¼ ~ r ðlÞ zum Ausdruck. Die gesuchte Geradengleichung lautet damit in der vektoriellen Parameterdarstellung wie folgt:

106

II Vektoralgebra

Vektorielle Punkt-Richtungs-Form einer Geraden (Bild II-61) ~ a r ðPÞ ¼ ~ r ðlÞ ¼ ~ r1 þ l~

ðII-126Þ

oder (in der Komponentenschreibweise) 0 1 0 1 0 1 0 1 x x1 ax x1 þ l ax @ y A ¼ @ y1 A þ l @ ay A ¼ @ y1 þ l ay A z1 az z1 þ l az z

ðII-127Þ

Dabei bedeuten: x, y, z:

Koordinaten des laufenden Punktes P der Geraden

x 1, y 1, z 1 :

Koordinaten des vorgegebenen Punktes P 1 der Geraden

a x , a y , a z : Skalare Vektorkomponenten des Richtungsvektors ~ a der Geraden l:

Reeller Parameter ðl 2 RÞ

Fu¨r l ¼ 0 erha¨lt man den Punkt P 1 , fu¨r l > 0 werden alle Punkte in Richtung des Richtungsvektors ~ a durchlaufen, fu¨r l < 0 alle Punkte in der Gegenrichtung (jeweils vom Punkte P 1 aus betrachtet).

&

Beispiel Wir bestimmen die Gleichung der Geraden g, die durch den Punkt P 1 ¼ ð 3; 2; 1Þ 0 1 5 B C in Richtung des Vektors ~ a ¼ @ 2 A verlaüft: 3 0

0 1 0 1 5 3 þ 5l B C B C B C ~ r ðlÞ ¼ ~ r1 þ l~ a ¼ @2A þ l@2A ¼ @2 þ 2lA 1 3 1 þ 3l 3

1

ðl 2 RÞ

So geho¨rt beispielsweise zum Parameterwert l ¼ 3 der folgende Punkt Q: 0 1 0 1 18 3þ53 B C B C ~ r ðQÞ ¼ ~ r ðl ¼ 3Þ ¼ @ 2 þ 2 3 A ¼ @ 4 A ) Q ¼ ð18; 4; 10Þ 10 1þ33 Zum Parameter l ¼ 1 geho¨rt der Punkt R mit den folgenden Koordinaten: 1 0 1 0 2 35 C B C B ~ r ðRÞ ¼ ~ r ðl ¼ 1Þ ¼ @ 2 2 A ¼ @ 4 A ) R ¼ ð 2; 4; 2Þ 2 13 &


107

4.1.2 Zwei-Punkte-Form einer Geraden Eine Gerade g soll durch die beiden (voneinander verschiedenen) Punkte P 1 und P 2 mit den Ortsvektoren ~ r 1 und ~ r 2 verlaufen (Bild II-62).

r1

P1 r2 – r1 P2 r2

l (r 2 – r 1 ) P r ( l)

g

Bild II-62 Zur Zwei-Punkte-Form einer Geraden

0

Die vektorielle Gleichung dieser Geraden erhalten wir durch analoge berlegungen wie im vorangegangenen Abschnitt 4.1.1. Der Ortsvektor des laufenden Punktes P der Geraden g ist wiederum als Summenvektor in der Form ! ~ r ðPÞ ¼ ~ r1 þ P1 P

ðII-128Þ

! ! r2 ~ r 1 kollinear sind, gilt darstellbar. Da die Vektoren P 1 P und P 1 P 2 ¼ ~ ! ! P 1 P ¼ l P 1 P 2 ¼ l ð~ r2 ~ r 1Þ

ðII-129Þ

und somit ! ! ~ r 1 þ l ð~ r ðPÞ ¼ ~ r1 þ P1 P ¼ ~ r1 þ l P1 P2 ¼ ~ r2 ~ r 1Þ

ðII-130Þ

Dies ist die Parameterdarstellung einer Geraden durch zwei vorgegebene Punkte P 1 ! r2 ~ und P 2 in vektorieller Form, wobei der Vektor P 1 P 2 ¼ ~ r 1 als Richtungsvektor angesehen werden kann. Fu¨r ~ r ðPÞ schreiben wir wieder ~ r ðlÞ, um die Abha¨ngigkeit vom Parameter l zum Ausdruck zu bringen. Zusammenfassend gilt somit:

Vektorielle Zwei-Punkte-Form einer Geraden (Bild II-62) ! ~ r ðPÞ ¼ ~ r 1 ðlÞ ¼ ~ r 1 þ l ð~ r1 þ l P1 P2 ¼ ~ r2 ~ r 1Þ oder (in der Komponentenschreibweise) 0 1 0 1 0 1 0 1 x x1 x2 x1 x 1 þ l ðx 2 x 1 Þ B C B C B C B C @ y A ¼ @ y 1 A þ l @ y 2 y 1 A ¼ @ y 1 þ l ðy 2 y 1 Þ A z1 z2 z1 z z 1 þ l ðz 2 z 1 Þ

ðII-131Þ

ðII-132Þ

108

II Vektoralgebra

Dabei bedeuten:

&

x, y, z:

x 1, y 1, z 1 x 2, y 2, z 2

Koordinaten des laufenden Punktes P der Geraden

l:

Reeller Parameter ðl 2 RÞ

Koordinaten der vorgegebenen Punkte P 1 und P 2 der Geraden

Beispiel Wie lautet die Gleichung der Geraden g durch die beiden Punkte P 1 ¼ ð1; 1; 1Þ und P 2 ¼ ð2; 0; 4Þ? Lo¨sung:

1 0 1 0 0 1 1þl 21 1 C B C B B C ~ r2 ~ r 1Þ ¼ @ 1 A þ l @ 0 1 A ¼ @ 1 l A r ðlÞ ¼ ~ r 1 þ l ð~ 1 þ 3l 41 1

ðl 2 RÞ

Zum Parameterwert l ¼ 2 beispielsweise geho¨rt demnach der folgende Punkt Q: 0 1 0 1 1þ2 3 A ¼ @ 1 A ) Q ¼ ð3; 1; 7Þ ~ r ðQÞ ¼ ~ r ðl ¼ 2Þ ¼ @ 1 2 1þ32 7

&

4.1.3 Abstand eines Punktes von einer Geraden Gegeben ist eine Gerade g in der vektoriellen Punkt-Richtungs-Form ~ a r ðlÞ ¼ ~ r1 þ l~

ðII-133Þ

und ein Punkt Q mit dem Ortsvektor ~ rQ (Bild II-63). Wir stellen uns die Aufgabe, den (senkrechten) Abstand d dieses Punktes von der Geraden g zu bestimmen.

r1

P1

P1 Q a

Q

rQ d

P2

P1 P2 r2 0

g

Bild II-63 Zur Berechnung des Abstandes eines Punktes von einer Geraden


109

! Dazu wa¨hlen wir auf der Geraden einen weiteren Punkt P 2 im Abstand j P 1 P 2 j ¼ 1 ! vom Punkte P 1 . Der Vektor P 1 P 2 ist somit der Einheitsvektor in Richtung des Vektors ~ a: ~ a ! ea ¼ P1 P2 ¼ ~ j~ aj

ðII-134Þ

! rQ ~ r 1 das in Bild II-63 Dieser Vektor bildet zusammen mit dem Vektor P 1 Q ¼ ~ grau unterlegte Parallelogramm, dessen Ho¨he der gesuchte Abstand d des Punktes Q von der Geraden g ist. Fu¨r den Fla¨cheninhalt A dieses Parallelogramms gilt dann einerseits ! A ¼ ðGrundlinieÞ ðHöheÞ ¼ j P 1 P 2 j d ¼ 1 d ¼ d

ðII-135Þ

andererseits ~ ! j~ a ð~ rQ ~ r 1 Þj a ! r 1 Þ ¼ A ¼ j P 1 P 2 P 1 Q j ¼ ð~ rQ ~ j~ aj j~ aj

ðII-136Þ

Durch Gleichsetzen erha¨lt man schließlich die gewu¨nschte Abstandsformel: d ¼

j~ a ð~ rQ ~ r 1 Þj j~ aj

ðII-137Þ

Wir halten fest:

Abstand eines Punktes von einer Geraden (II-63) Der Abstand eines Punktes Q mit dem Ortsvektor ~ r Q von einer Geraden g mit der Gleichung ~ r ðlÞ ¼ ~ r1 þ l~ a la¨sst sich wie folgt berechnen: d ¼

j~ a ð~ rQ ~ r 1 Þj j~ aj

ðII-138Þ

Anmerkung Ist d ¼ 0, so liegt der Punkt Q auf der Geraden.

&

Beispiel Die Gleichung einer Geraden g laute: 0 1 0 1 1 2 ~ a ¼ @0A þ l@5A r ðlÞ ¼ ~ r1 þ l~ 1 2

ðl 2 RÞ

110

II Vektoralgebra

Wir berechnen den Abstand d des Punktes Q ¼ ð5; 3; 2Þ von dieser Geraden: 1 0 0 1 0 1 0 1 4 2 51 2 C B B C B C B C ~ r 1Þ ¼ @ 5 A @ 3 0 A ¼ @ 5 A @ 3 A ¼ a ð~ rQ ~ 3 2 2 1 2 1 0 1 0 21 15 6 C B C B ¼ @ 8 þ 6 A ¼ @ 14 A 14 6 20 qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffi j~ a ð~ rQ ~ r 1 Þj ¼ ð 21Þ 2 þ 14 2 þ ð 14Þ 2 ¼ 833 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffi j~ aj ¼ 2 2 þ 5 2 þ 2 2 ¼ 33 pffiffiffiffiffiffiffiffiffi 833 j~ a ð~ rQ ~ r 1 Þj ¼ pffiffiffiffiffiffiffi ¼ 5,02 d ¼ j~ aj 33

&

4.1.4 Abstand zweier paralleler Geraden Zwei Geraden g 1 und g 2 ko¨nnen folgende Lagen zueinander haben:

g 1 und g 1 und g 1 und g 1 und Schnitt

g2 g2 g2 g2

fallen zusammen sind zueinander parallel schneiden sich in genau einem Punkt sind windschief, d. h. sie verlaufen weder parallel noch kommen sie zum

In diesem Abschnitt bescha¨ftigen wir uns mit dem (senkrechten) Abstand d zweier paralleler Geraden g 1 und g 2 mit den Gleichungen ~ r1 þ l1 ~ a1 r ðl 1 Þ ¼ ~

und

~ r ðl 2 Þ ¼ ~ r2 þ l2 ~ a2

ðII-139Þ

(l 1 , l 2 2 R; Bild II-64). Diese Geraden sind genau dann parallel, wenn ihre Richa 2 kollinear sind, d. h. ~ a1 ~ a2 ¼ ~ 0 ist. tungsvektoren ~ a 1 und ~

P2 r2 P1 r1

a1

a2

d g2

Bild II-64 Zur Berechnung des Abstandes zweier paralleler Geraden 0

g1


111

Wir betrachten den auf der Geraden g 2 gelegenen Punkt P 2 mit dem Ortsvektor ~ r 2. Sein senkrechter Abstand von der Geraden g 1 betra¨gt dann nach Formel (II-138): d ¼

j~ a 1 ð~ r2 ~ r 1 Þj j~ a1 j

ðII-140Þ

rQ ¼ ~ r 2 ). Dieser Abstand ist zugleich der gesuchte (Punkt Q ¼ Punkt P 2 und somit ~ Abstand der beiden parallelen Geraden. Wir fassen wie folgt zusammen:

Abstand zweier paralleler Geraden (Bild II-64) Der Abstand zweier paralleler Geraden g 1 und g 2 mit den Gleichungen ~ r ðl 1 Þ ¼ ~ r1 þ l1 ~ a1

und

~ r ðl 2 Þ ¼ ~ r2 þ l2 ~ a2

ðII-141Þ

la¨sst sich wie folgt berechnen: d ¼

j~ a 1 ð~ r2 ~ r 1 Þj j~ a1 j

ðII-142Þ

Anmerkungen

&

(1)

a1 ~ a2 ¼ ~ 0 ist. Die Geraden g 1 und g 2 sind genau dann parallel, wenn ~

(2)

Ist d ¼ 0, so fallen die beiden Geraden zusammen.

Beispiel Die Geraden 0 1 0 1 1 1 B C B C g1 : ~ r ðl 1 Þ ¼ ~ r1 þ l1 ~ a1 ¼ @ 1 A þ l1 @ 1 A 1 4

ðl 1 2 RÞ

0 1 0 1 3 4 B C B C g2 : ~ r ðl 2 Þ ¼ ~ r2 þ l2 ~ a2 ¼ @ 0 A þ l2 @ 3 A 3 3

ðl 2 2 RÞ

und

a 2 kollineare Vektoren darstellen: sind parallel, da ihre Richtungsvektoren ~ a 1 und ~ ~ a2 ¼ 3~ a 1 . Wir berechnen jetzt den Abstand dieser Geraden:

112

II Vektoralgebra

0 1 0 1 0 1 0 1 1 41 1 3 B C B C B C B C ~ r2 ~ r 1Þ ¼ @ 1 A @ 0 1 A ¼ @ 1 A @ 1 A ¼ a 1 ð~ 1 34 1 1 1 0 C B C B ¼ @ 3 þ 1A ¼ @ 4A 1 3 4 0

j~ a 1 ð~ r2 ~ r 1Þ j ¼ j~ a1 j ¼ d ¼

1 þ 1

1

0

qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffi 0 2 þ 4 2 þ ð 4Þ 2 ¼ 32 ¼ 4 2

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffi 12 þ 12 þ 12 ¼ 3

pffiffiffiffiffi j~ a 1 ð~ r2 ~ r 1 Þj 4 2 ¼ pffiffiffiffiffi ¼ 3,27 j~ aj 3

&

4.1.5 Abstand zweier windschiefer Geraden Wir gehen von zwei windschiefen Geraden g 1 und g 2 mit den Gleichungen ~ r1 þ l1 ~ r ðl 1 Þ ¼ ~ a1

~ r ðl 2 Þ ¼ ~ r2 þ l2 ~ a2

und

ðl 1 , l 2 2 RÞ

ðII-143Þ

aus (die Geraden verlaufen somit weder parallel noch kommen sie zum Schnitt, siehe Bild II-65). Ihren Abstand d bestimmen wir wie folgt: P2

a2

S2

g2

r2

E2

g 1* d

g1 S1

P1 r1

0

a1

g 2*

E1

Bild II-65 Zur Berechnung des Abstandes zweier windschiefer Geraden


113

Zuna¨chst wird die Gerade g 2 so parallelverschoben, dass sie mit der Geraden g 1 zum Schnitt kommt (Schnittpunkt S 1 ). Die durch Parallelverschiebung erhaltene Gerade bezeichnen wir mit g *2 , sie bildet zusammen mit der Geraden g 1 die (untere) Ebene E 1 in Bild II-65. Jetzt verschieben wir die Gerade g 1 parallel zu sich selbst nach „oben“, bis sie die Gerade g 2 in S 2 schneidet. Die durch Parallelverschiebung gewonnene Gerade bezeichnen wir mit g *1 . Die Geraden g 2 und g *1 bilden die (obere) Ebene E 2 in Bild II-65, die parallel zur Ebene E 1 verlaüft. Der Abstand dieser Parallelebenen ist zugleich der gesuchte Abstand d der beiden windschiefen Geraden g 1 und g 2 . Auf die Herleitung der Abstandsformel wollen wir verzichten und teilen nur das Ergenis mit:

Abstand zweier windschiefer Geraden (Bild II-65) Der Abstand zweier windschiefer Geraden g 1 und g 2 mit den Gleichungen ~ r ðl 1 Þ ¼ ~ r1 þ l1 ~ a1

und

~ r ðl 2 Þ ¼ ~ r2 þ l2 ~ a2

ðII-144Þ

la¨sst sich wie folgt berechnen: d ¼

j ½~ a1 ~ r2 ~ r 1Þ j a 2 ð~ j~ a1 ~ a2 j

ðII-145Þ

Anmerkung Die Geraden g 1 und g 2 sind genau dann windschief, wenn die folgenden Bedingungen erfu¨llt sind: ~ a 2 6¼ ~ 0 a1 ~ &

und

½~ a1 ~ r2 ~ r 1 Þ 6¼ 0 a 2 ð~

ðII-146Þ

Beispiel Gegeben sind zwei Geraden g 1 und g 2 : g1

g2

0 1 1 B C durch P 1 ¼ ð1; 2; 0Þ mit dem Richtungsvektor ~ a1 ¼ @ 1 A 1 0 1 2 B C durch P 2 ¼ ð3; 0; 2Þ mit dem Richtungsvektor ~ a2 ¼ @ 0 A 1

Wir zeigen zuna¨chst, dass es sich um windschiefe Geraden handelt und berechnen anschließend ihren Abstand.

114

II Vektoralgebra

1 ½~ a1 ~ r2 ~ r 1Þ ¼ 2 a 2 ð~ ð3 1Þ 0 1 0 1 2 1 B C B C ~ a1 ~ a2 ¼ @ 1 A @ 0 A ¼ 1 1

1 1 0 1 ¼ ð0 2Þ ð2 0Þ 1 0 1 0 1 10 C B C B @2 1A ¼ @ 1A 2 02

1 2 2

1 0 2

1 1 2

¼ 4

Somit gilt: ~ a1 ~ a 2 6¼ ~ 0

½~ a1 ~ a 2 ð~ r2 ~ r 1 Þ 6¼ 0

und

Die Geraden g 1 und g 2 sind also nach dem Kriterium (II-146) windschief. Mit qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffi j~ a1 ~ a2 j ¼ 1 2 þ 1 2 þ ð 2Þ 2 ¼ 6 folgt fu¨r ihren Abstand nach Formel (II-145): d ¼

j ½~ a1 ~ r2 ~ r 1Þ j j 4j 4 a 2 ð~ ¼ pffiffiffiffiffi ¼ pffiffiffiffiffi ¼ 1,63 j~ a1 ~ a2 j 6 6

&

4.1.6 Schnittpunkt und Schnittwinkel zweier Geraden Berechnung des Schnittpunktes (Bild II-66) Den Schnittpunkt S zweier Geraden g 1 und g 2 mit den Gleichungen ~ r1 þ l1 ~ r ðl 1 Þ ¼ ~ a1

und

~ r ðl 2 Þ ¼ ~ r2 þ l2 ~ a2

ðl 1 , l 2 2 RÞ

ðII-147Þ

bestimmt man aus der Vektorgleichung ~ r2 þ l2 ~ a1 ¼ ~ a2 r1 þ l1 ~

ðII-148Þ

r ðl 2 Þ erha¨lt 8). die man durch Gleichsetzen der Vektoren ~ r ðl 1 Þ und ~ Diese Vektorgleichung fu¨hrt komponentenweise geschrieben zu einem linearen Gleichungssystem mit drei Gleichungen in den beiden Unbekannten l 1 und l 2 . Die (eindeutige) Lo¨sung dieses Systems liefert die zum Schnittpunkt S geho¨rigen Parameterwerte l *1 , l *2 . Den Ortsvektor ~ r S des Schnittpunktes S erha¨lt man dann durch Einsetzen dieser Werte in die Gleichung der Geraden g 1 bzw. g 2 : ~ rS ¼ ~ r 1 þ l*1 ~ a1 8)

bzw:

~ rS ¼ ~ r 2 þ l*2 ~ a2

ðII-149Þ

Die beiden Geraden schneiden sich genau dann in einem Punkt S, wenn die Bedingungen ~ a1 ~ a 2 6¼ ~ 0 und ½ ~ a1 ~ r2 ~ r 1 Þ ¼ 0 erfu¨llt sind (siehe hierzu Bild II-66). Die Vektoren ~ a 1, ~ a 2 und ~ r2 ~ r1 a 2 ð~ mu¨ssen also komplanar sein, d. h. in einer gemeinsamen Ebene liegen.


115

g2 a2 P2 r2 a2 S

P1

f

r1

a1

a1

g1

0

Bild II-66 Zur Berechnung des Schnittpunktes und Schnittwinkels zweier Geraden

Berechnung des Schnittwinkels (Bild II-66) Definitionsgema¨ß verstehen wir unter dem Schnittwinkel j zweier Geraden g 1 und g 2 den Winkel zwischen den zugeho¨rigen Richtungsvektoren ~ a 1 und ~ a 2 (Bild II-66). Fu¨r den Schnittwinkel erhalten wir nach Gleichung (II-74):

Schnittwinkel zweier Geraden (Bild II-66) a1 Der Schnittwinkel j zweier Geraden g 1 und g 2 mit den Richtungsvektoren ~ und ~ a 2 la¨sst sich wie folgt berechnen: ~ a2 a1 ~ j ¼ arccos ðII-150Þ j~ a1 j j~ a2 j

&

Beispiel Gegeben sind die Geraden g1 :

0 1 0 1 1 2 B C B C ~ r ðl 1 Þ ¼ ~ r1 þ l1 ~ a1 ¼ @ 1 A þ l1 @ 1 A 0 1

g2 :

0 1 0 1 1 2 B C B C ~ r ðl 2 Þ ¼ ~ r2 þ l2 ~ a2 ¼ @ 0 A þ l2 @ 1 A 2 2

und

ðl 1 2 RÞ

ðl 2 2 RÞ

In welchem Punkt S schneiden sich die Geraden, welcher Winkel j wird von ihnen eingeschlossen?

116

II Vektoralgebra

Lo¨sung: Wir zeigen zuna¨chst, dass die beiden Richtungsvektoren ~ a 1 und ~ a 2 nicht-kollinear sind: 0 1 0 1 0 1 0 1 1 2þ1 3 2 B C B C B C B C ~ 0 a 2 ¼ @ 1 A @ 1 A ¼ @ 1 4 A ¼ @ 3 A 6¼ ~ a1 ~ 2 2 1 3 1 Sie liegen mit dem Verbindungsvektor ~ r2 ~ r 1 in einer Ebene (komplanare Vektoren), da das Spatprodukt dieser Vektoren verschwindet: 2 2 1 1 1 ð2 1Þ ½~ a1 ~ r2 ~ r 1 Þ ¼ 1 1 ð0 1Þ ¼ 1 1 1 ¼ a 2 ð~ 1 1 2 2 2 ð2 0Þ ¼ 4 1 þ 2 þ 1 þ 4 2 ¼ 0 Die Geraden g 1 und g 2 schneiden sich also in einem Punkt. Wir berechnen jetzt ihren Schnittpunkt S und ihren Schnittwinkel j. Berechnung des Schnittpunktes S Aus der Bedingung ~ r ðl 1 Þ ¼ ~ r ðl 2 Þ folgt die Vektorgleichung 0 1 1 0 1 0 0 1 2 2 1 1 B C C B C B B C @ 1 A þ l 1@ 1 A ¼ @ 0 A þ l 2@ 1 A 2 1 2 0 In der Komponentenschreibweise erhalten wir 1 þ 2 l1 ¼ 2 þ

l2

1þ

l1 ¼ 0

l2

0þ

l1 ¼ 2 þ 2 l2

2 l1 oder

l1 þ

l2 ¼

1

l2 ¼ 1

l1 2 l2 ¼

2

Dieses lineare Gleichungssystem besitzt genau eine Lo¨sung (bitte nachrechnen!): r S des gesuchten Schnittpunktes S lautet damit: l 1 ¼ 0, l 2 ¼ 1. Der Ortsvektor ~ 0 1 0 1 0 1 1 2 1 B C B C B C ~ r ðl 1 ¼ 0Þ ¼ @ 1 A þ 0 @ 1 A ¼ @ 1 A ) S ¼ ð1; 1; 0Þ rS ¼ ~ 0 1 0 Zum gleichen Ergebnis kommt man, wenn man in die Gleichung der Geraden g 2 fu¨r den Parameter l 2 den Wert 1 einsetzt: 0 1 0 1 0 1 0 1 2 1 21 1 B C B C B C B C ~ r ðl 2 ¼ 1Þ ¼ @ 0 A 1 @ 1 A ¼ @ 0 þ 1 A ¼ @ 1 A rS ¼ ~ 2

2

22

0


117

Berechnung des Schnittwinkels j (nach Formel (II-150)) 1 0 1 0 1 2 C B C B ~ a2 ¼ @ 1 A @ 1 A ¼ 2 1 þ 2 ¼ 3 a1 ~ 2 1 qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffi j~ a1 j ¼ 22 þ 12 þ 12 ¼ 6 , 1 2 þ ð 1Þ 2 þ 2 2 ¼ 6 j~ a2 j ¼ ~ a2 3 1 a1 ~ j ¼ arccos ¼ 60 ¼ arccos pffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffi ¼ arccos 2 j~ a1 j j~ a2 j 6 6 &

4.2 Vektorielle Darstellung einer Ebene 4.2.1 Punkt-Richtungs-Form einer Ebene Eine Ebene E soll durch den Punkt P 1 mit dem Ortsvektor ~ r 1 und parallel zu zwei nicht-kollinearen Vektoren ~ a und b~ (Richtungsvektoren genannt) verlaufen (Bild II-67) 9). Wie lautet die Gleichung dieser Ebene in vektorieller Form? P

mb P 1P

r (l;m)

b

E

P1 a

la

Bild II-67 Zur Punkt-Richtungs-Form einer Ebene

r1

0

Bezeichnet man den laufenden Punkt der Ebene mit P, so ist der in der Ebene liegende ! a und m b~: Vektor P 1 P die vektorielle Summe aus l ~ ! P1 P ¼ l~ a þ m b~

ðII-151Þ

l und m sind dabei zwei voneinander unabha¨ngige reelle Parameter. Der Ortsvektor von P ist dann als Summenvektor ! ~ r1 þ l~ a þ m b~ ðII-152Þ r ðPÞ ¼ ~ r1 þ P1 P ¼ ~ darstellbar. Die Lage des laufenden Punktes P auf der Ebene ist somit eindeutig durch die Parameter l und m festgelegt. Wir bringen dies durch die Schreibweise ~ r ðPÞ ¼ ~ r ðl; mÞ zum Ausdruck. 9)

Wir erinnern: Zwei Vektoren ~ a und b~ sind nicht-kollinear, wenn ~ a b 6¼ ~ 0 ist.

118

II Vektoralgebra

Die Gleichung der Ebene E lautet damit in der vektoriellen Parameterform wie folgt:

Vektorielle Punkt-Richtungs-Form einer Ebene (Bild II-67) ~ a þ m b~ r ðPÞ ¼ ~ r ðl; mÞ ¼ ~ r1 þ l~

ðII-153Þ

oder (in der Komponentenschreibweise) 1 0 1 0 1 0 1 0 0 1 ax bx x1 þ l ax þ m bx x1 x C B C B C B C B B C @ y A ¼ @ y1 A þ l @ ay A þ m @ by A ¼ @ y1 þ l ay þ m by A z1 az bz z1 þ l az þ m bz z ðII-154Þ Dabei bedeuten: x, y, z: x 1, y 1, z 1 : a x , a y, a z b x , b y, b z

Koordinaten des laufenden Punktes P der Ebene

Koordinaten des vorgegebenen Punktes P 1 der Ebene Skalare Vektorkomponenten (Vektorkoordinaten) der nicht-kollinearen Richtungsvektoren ~ a und b~ der Ebene ð~ a b~ 6¼ ~ 0Þ

l, m:

Voneinander unabha¨ngige reelle Parameter ðl, m 2 RÞ

Anmerkung Ein auf der Ebene E senkrecht stehender Vektor ~ n heißt Normalenvektor der Ebene. Einen solchen Vektor erha¨lt man beispielsweise aus den beiden Richtungsvektoren ~ a und b~ durch Bildung des Vektorproduktes: ~ n ¼ ~ a b~ &

ðII-155Þ

Beispiel Die Ebene E verlaüft 0 1 2 B C ~ a ¼ @ 5 A und b~ ¼ 1 terform wie folgt:

durch den Punkt P 1 ¼ ð3; 5; 1Þ, ihre Richtungsvektoren sind 0 1 5 B C @ 1 A. Die Gleichung dieser Ebene lautet dann in der Parame3

0 1 0 1 0 1 2 3 5 C B C B ~ a þ m b~ ¼ @ 5 A þ l @ 5 A þ m @ 1 A ¼ r ðl; mÞ ¼ ~ r1 þ l~ 3 1 1 0 1 0 1 0 1 0 1 3 2l 5m 3 þ 2l þ 5m B C B C B C B C ¼ @5A þ @5lA þ @ mA ¼ @5 þ 5l þ mA 1

l

3m

1þ

l þ 3m

ðl, m 2 RÞ


119

So geho¨rt z. B. zu dem Parameterpaar l ¼ 0 3þ2 B ~ r ðQÞ ¼ ~ r ðl ¼ 1; m ¼ 2Þ ¼ B @5 þ 5 1þ1

1, m ¼ 2 der folgende Punkt Q: 0 1 1 1þ52 15 B C C C ¼ B 12 C ) 1þ2 @ A A 8 þ32

Q ¼ ð15; 12; 8Þ Der Vektor 1 0 1 0 1 0 1 0 14 2 5 15 1 C B C B C B C B ~ n ¼~ a b~ ¼ @ 5 A @ 1 A ¼ @ 5 6 A ¼ @ 1 A 23 1 3 2 25 steht dabei senkrecht auf der Ebene E (Normalenvektor).

&

4.2.2 Drei-Punkte-Form einer Ebene Eine Ebene E soll durch drei (voneinander verschiedene und nicht in einer gemeinsamen Geraden liegende) Punkte P 1 , P 2 und P 3 mit den Ortsvektoren ~ r 1, ~ r 2 und ~ r3 verlaufen (Bild II-68).

P3 r3 – r1

r3

P r (l;m)

P1

E P2

r2 – r1 r1

Bild II-68 Zur Drei-Punkte-Form einer Ebene

r2

0

Die vektorielle Gleichung dieser Ebene erhalten wir durch analoge berlegungen wie im vorangegangenen Abschnitt 4.2.1. Der Ortsvektor des laufenden Punktes P der Ebene ist der Summenvektor ! ! ~ r ðPÞ ¼ ~ r1 þ l P1 P2 þ m P1 P3

ðII-156Þ

120

II Vektoralgebra

Ferner ist ! r2 ~ r1 P1 P2 ¼ ~

und

! r3 ~ P1 P3 ¼ ~ r1

ðII-157Þ

und somit ~ r2 ~ r 1 Þ þ m ð~ r3 ~ r 1Þ r ðPÞ ¼ ~ r 1 þ l ð~

ðl, m 2 RÞ

ðII-158Þ

Dies ist die Parameterdarstellung einer Ebene durch drei vorgegebene Punkte P 1 , P 2 und P 3 in vektorieller Form. Fu¨r ~ r ðPÞ schreiben wir wieder ~ r ðl; mÞ, um zum Ausdruck zu bringen, dass der laufende Punkt P der Ebene durch die beiden Parameterwerte eindeutig festgelegt ist. Wir fassen zusammen: Vektorielle Drei-Punkte-Form einer Ebene (Bild II-68) ! ! ~ r ðPÞ ¼ ~ r ðl; mÞ ¼ ~ r1 þ l P1 P2 þ m P1 P3 ¼ r2 ~ r 1 Þ þ m ð~ r3 ~ r 1Þ ¼~ r 1 þ l ð~ oder (in der Komponentenschreibweise) 0 1 0 1 0 1 0 1 x1 x2 x1 x3 x1 x B C B C B C B C @ y A ¼ @ y1 A þ l @ y2 y1 A þ m @ y3 y1 A ¼ z z1 z2 z1 z3 z1 0 1 x 1 þ l ðx 2 x 1 Þ þ m ðx 3 x 1 Þ B C ¼ @ y 1 þ l ðy 2 y 1 Þ þ m ðy 3 y 1 Þ A z 1 þ l ðz 2 z 1 Þ þ m ðz 3 z 1 Þ

ðII-159Þ

ðII-160Þ


Koordinaten des laufenden Punktes P der Ebene 9 x 1, y 1, z 1 > = Koordinaten der vorgegebenen Punkte P 1 , P 2 und P 3 der Ebene x 2, y 2, z 2 > ; x 3, y 3, z 3

l, m:

Voneinander unabha¨ngige reelle Parameter ðl, m 2 RÞ

Anmerkungen (1)

Die Punkte P 1 , P 2 , P 3 du¨rfen nicht in einer gemeinsamen Geraden liegen, d. h. es muss die folgende Bedingung erfu¨llt sein: ð~ r2 ~ r 1 Þ ð~ r3 ~ r 1 Þ 6¼ ~ 0

ðII-161Þ

4 Anwendungen in der Geometrie (2)

121

! ! r2 ~ r3 ~ Die nicht-kollinearen Vektoren P 1 P 2 ¼ ~ r 1 und P 1 P 3 ¼ ~ r 1 ko¨nnen als Richtungsvektoren der Ebene aufgefasst werden. Der Normalenvektor ~ n der Ebene ist dann wie folgt als Vektorprodukt darstellbar: ! ! ~ n ¼ P 1 P 2 P 1 P 3 ¼ ð~ r2 ~ r 1 Þ ð~ r3 ~ r 1Þ

&

ðII-162Þ

Beispiel Gegeben sind drei Punkte P 1 ¼ ð1; 5; 0Þ, P 2 ¼ ð 2; 1; 8Þ und P 3 ¼ ð2; 0; 1Þ. Wie lautet die Gleichung der Ebene durch diese Punkte? Lo¨sung: Die Ortsvektoren der drei Punkte lauten: 0 1 0 1 1 2 B C B C ~ ~ r2 ¼ @ 1 A und r1 ¼ @ 5 A , 0 8

0 1 2 B C ~ r3 ¼ @ 0 A 1

Damit erhalten wir die folgenden Richtungsvektoren: 0 1 0 1 0 1 3 1 2 ! B C B C B C P1 P2 ¼ ~ r1 ¼ @ 1 A @ 5 A ¼ @ 6 A r2 ~ 8 0 8 0 1 0 1 0 1 2 1 1 ! B C B C B C P1 P3 ¼ ~ r3 ~ r1 ¼ @ 0 A @ 5 A ¼ @ 5 A 1 0 1 Sie sind nicht-kollinear: 0

3

1

0

1

1

0

6 þ 40

1

0

34

1

B C C B C B B C 0 ð~ r2 ~ r 1 Þ ð~ r3 ~ r 1 Þ ¼ @ 6 A @ 5 A ¼ @ 8 þ 3 A ¼ @ 11 A 6¼ ~ 21 15 þ 6 1 8 Die Gleichung der Ebene lautet damit in der vektoriellen Parameterform wie folgt: ~ r ðl; mÞ ¼ ~ r 1 þ l ð~ r2 ~ r 1 Þ þ m ð~ r3 ~ r 1Þ ¼ 0 1 0 1 0 1 0 1 1 3 1 1 3l þ m B C B C B C B C ¼ @ 5 A þ l @ 6 A þ m @ 5 A ¼ @ 5 6 l 5 m A ðl, m 2 RÞ 0 8 1 8l þ m &

122

II Vektoralgebra

4.2.3 Gleichung einer Ebene senkrecht zu einem Vektor Eine Ebene E soll den Punkt P 1 mit dem Ortsvektor ~ r 1 enthalten und senkrecht zu einem Vektor ~ n (Normalenvektor genannt) verlaufen (Bild II-69). Ist ~ r der Ortsvektor ! r ~ r 1 in der Ebene des laufenden Punktes P der Ebene, so liegt der Vektor P 1 P ¼ ~ und steht somit senkrecht auf dem Normalenvektor ~ n . Dies aber bedeutet, dass das skalare Produkt der Vektoren ~ n und ~ r ~ r 1 verschwindet (orthogonale Vektoren). Die Gleichung der Ebene lautet daher: ~ n ð~ r ~ r 1Þ ¼ 0

~ n~ r ¼ ~ n~ r1

oder

ðII-163Þ

n r – r1

P1 r1

P

E

r

Bild II-69 Ebene senkrecht zu einem Normalenvektor

0


Gleichung einer Ebene senkrecht zu einem Vektor (Bild II-69) ~ n ð~ r ~ r 1Þ ¼ 0

ðII-164Þ

oder (ausgeschrieben) n x ðx x 1 Þ þ n y ðy y 1 Þ þ n z ðz z 1 Þ ¼ 0

ðII-165Þ


Koordinaten des laufenden Punktes P der Ebene

x 1, y 1, z 1 :

Koordinaten des vorgegebenen Punktes P 1 der Ebene

n x, n y, n z :

Skalare Vektorkomponenten (Vektorkoordinaten) des Normalenvektors ~ n (steht senkrecht auf der Ebene E)

Anmerkung Gleichung (II-164) bzw. (II-165) wird auch als Koordinatendarstellung der Ebene bezeichnet. Ihre allgemeine Form lautet: ax þ by þ cz þ d ¼ 0

ða, b, c, d : Reelle KonstantenÞ

ðII-166Þ

4 Anwendungen in der Geometrie &

123

Beispiel Die Gleichung der Ebene E durch den Punkt P 1 ¼ ð2; 5; 3Þ senkrecht zum Vektor 0 1 4 B C ~ n ¼ @ 2 A (Normalenvektor) lautet wie folgt: 5 1 0 1 0 x 2 4 C B C B ~ n ð~ r ~ r 1 Þ ¼ @ 2 A @ y þ 5 A ¼ 4 ðx 2Þ þ 2 ðy þ 5Þ þ 5 ðz 3Þ ¼ 0 z3 5 4 x 8 þ 2 y þ 10 þ 5 z 15 ¼ 0

)

4 x þ 2 y þ 5 z 13 ¼ 0 &

4.2.4 Abstand eines Punktes von einer Ebene Gegeben ist eine Ebene E mit der Gleichung ~ n ð~ r ~ r 1 Þ ¼ 0 und ein Punkt Q mit dem Ortsvektor ~ r Q (Bild II-70). Welchen (senkrechten) Abstand d besitzt dieser Punkt von der Ebene E? Q ′′ b

Q P1 Q rQ d

n E

P1

Q′

r1

Bild II-70 Zur Berechnung des Abstandes eines Punktes von einer Ebene

0

! Wir bestimmen zuna¨chst den Vektor P 1 Q. Er ist als Differenzvektor in der Form ! P1 Q ¼ ~ rQ ~ r1

ðII-167Þ

darstellbar. Seine Projektion in die Richtung des Normalenvektors ~ n ergibt den Vektor !00 ! 0 P 1 Q ¼ b~, der mit dem Vektor Q Q der La¨nge d u¨bereinstimmt 10). Somit gilt ! b~ ¼ Q 0 Q

10)

mit

j b~j ¼ d

Q 0 ist der Fußpunkt des Lotes von Q auf die Ebene E.

ðII-168Þ

124

II Vektoralgebra

! Andererseits gilt fu¨r die Projektion von P 1 Q auf ~ n nach Gleichung (II-86): ! ! ! ~ ~ r 1Þ n P1 Q n ð~ rQ ~ ~ ~ n ¼ n b~ ¼ j~ n j2 j~ n j2 Dieser Vektor besitzt den Betrag ~ ~ r Þ j~ n ð~ rQ ~ r 1Þ j j~ n ð~ rQ ~ r 1Þ j n ð~ r Q 1 ~ j~ nj ¼ j b~j ¼ n ¼ j~ nj j~ n j2 j~ n j2

ðII-169Þ

ðII-170Þ

Somit ist wegen j b~j ¼ d : j b~j ¼ d ¼

j~ n ð~ rQ ~ r 1Þ j j~ nj

ðII-171Þ

der gesuchte Abstand des Punktes Q von der Ebene E. Wir fassen zusammen:

Abstand eines Punktes von einer Ebene (Bild II-70) Der Abstand eines Punktes Q mit dem Ortsvektor ~ r Q von einer Ebene E mit der Gleichung ~ n ð~ r ~ r 1 Þ ¼ 0 betra¨gt d ¼

&

j~ n ð~ rQ ~ r 1Þ j j~ nj

ðII-172Þ

0 1 1 B C Eine Ebene E entha¨lt den Punkt P 1 ¼ ð1; 0; 9Þ, ihr Normalenvektor ist ~ n ¼ @ 3 A. 5 Wir berechnen den Abstand d des Punktes Q ¼ ð 2; 1; 3Þ von dieser Ebene mit Hilfe der Formel (II-172): 0 1 0 1 0 1 0 1 1 2 1 1 3 B C B C B C B C ~ n ð~ rQ ~ r 1Þ ¼ @ 3 A @ 1 0 A ¼ @ 3 A @ 1 A ¼ 5 39 5 6

Beispiel

¼ 3 þ 3 30 ¼ 30 j~ nj ¼ d ¼

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffi 1 2 þ 3 2 þ 5 2 ¼ 35

j~ n ð~ rQ ~ r 1Þ j j 30 j 30 ¼ pffiffiffiffiffiffiffi ¼ pffiffiffiffiffiffiffi ¼ 5,07 j~ nj 35 35

&


125

4.2.5 Abstand einer Geraden von einer Ebene Eine Gerade g und eine Ebene E ko¨nnen folgende Lagen zueinander haben: g liegt in der Ebene E g und E sind zueinander parallel g und E schneiden sich in genau einem Punkt Wir setzen in diesem Abschnitt voraus, dass die Gerade g mit der Gleichung ~ a parallel zur Ebene E mit der Gleichung ~ n ð~ r ~ r 0 Þ ¼ 0 verlaüft r ðlÞ ¼ ~ r1 þ l~ (Bild II-71). Dies ist genau dann der Fall, wenn der Richtungsvektor ~ a der Geraden senkrecht auf dem Normalenvektor ~ n der Ebene steht, d. h. ~ n~ a ¼ 0 ist.

g a

P1

d

r1 d

n P0

Parallele zu g in der Ebene E

r0

Bild II-71 Zur Berechnung des Abstandes einer Geraden von einer Ebene

E 0

Dann hat jeder Punkt der Geraden g den gleichen Abstand d von der Ebene E. Wir wa¨hlen auf g den bekannten Punkt P 1 mit dem Ortsvektor ~ r 1. Nach den Ergebnissen des vorangegangenen Abschnitts gilt dann (Gleichung II-172):

Abstand einer Geraden von einer Ebene (Bild II-71) Der Abstand einer Geraden g mit der Gleichung ~ r ðlÞ ¼ ~ r1 þ l~ a von einer zu ihr parallelen Ebene E mit der Gleichung ~ n ð~ r ~ r 0 Þ ¼ 0 betra¨gt d ¼

j~ n ð~ r1 ~ r 0Þ j j~ nj

ðII-173Þ

Anmerkungen (1)

Gerade und Ebene sind genau dann zueinander parallel, wenn ~ n~ a ¼ 0 ist.

(2)

Ist zusa¨tzlich d ¼ 0, so liegt die Gerade g in der Ebene E.

126 &

II Vektoralgebra

Beispiel Wir berechnen den Abstand d zwischen der Geraden 0 g:

1

1

C B Richtungsvektor ~ a ¼ @4A 2

P 1 ¼ ð0; 1; 1Þ,

und der (zu ihr parallelen) Ebene E:

0 1 2 B C Normalenvektor ~ n ¼ @1A 3

P 0 ¼ ð1; 5; 2Þ,

Zuna¨chst aber zeigen wir, dass Gerade und Ebene parallel verlaufen und die Abstandsformel (II-173) daher auf dieses Beispiel anwendbar ist: 0 1 0 1 2 1 B C B C ~ n~ a ¼ @ 1 A @ 4 A ¼ 2 4 þ 6 ¼ 0 ) g jj E 3

2

Ferner ist 1 0 1 0 1 0 1 0 1 2 01 2 C B C B C B C B ~ r 0Þ ¼ @ 1 A @ 1 5 A ¼ @ 1 A @ 4 A ¼ n ð~ r1 ~ 3 3 1 2 3 ¼ 2 4 9 ¼ 15 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffi j~ nj ¼ 2 2 þ 1 2 þ 3 2 ¼ 14 Aus Gleichung (II-173) folgt dann d ¼

j~ n ð~ r1 ~ r 0Þ j j 15 j 15 ¼ pffiffiffiffiffiffiffi ¼ pffiffiffiffiffiffiffi ¼ 4,01 j~ nj 14 14

&

4.2.6 Schnittpunkt und Schnittwinkel einer Geraden mit einer Ebene Wir setzen in diesem Abschnitt voraus, dass sich die Gerade g mit der Gleichung ~ r ðlÞ ¼ ~ r1 þ l~ a und die Ebene E mit der Gleichung ~ n ð~ r ~ r 0 Þ ¼ 0 in einem Punkt S schneiden (siehe hierzu auch Abschnitt 4.2.5). Dies ist genau dann der Fall, wenn ~ n~ a 6¼ 0 ist.


127 g

n rS

n r0

P0

f

a

S E

Bild II-72 Zur Berechnung des Schnittpunktes und Schnittwinkels einer Geraden mit einer Ebene

a

r1 P1

0

Berechnung des Schnittpunktes (Bild II-72) Der Ortsvektor ~ r S des Schnittpunktes S erfu¨llt dann sowohl die Geradengleichung als auch die Gleichung der Ebene (Bild II-72): ~ r1 þ lS ~ a rS ¼ ~

und

~ r 0Þ ¼ 0 n ð~ rS ~

ðII-174Þ

Durch Einsetzen der 1. Gleichung in die 2. Gleichung erhalten wir eine Bestimmungsgleichung fu¨r den zum Schnittpunkt S geho¨rigen Parameter l S : ~ r 0Þ ¼ ~ n ð~ r1 þ lS ~ n ð~ r1 ~ r0 þ lS ~ a~ r 0Þ ¼ ~ aÞ ¼ n ð~ rS ~ ¼ ~ n ð~ r1 ~ r 0 Þ þ l S ð~ n~ aÞ ¼ 0

ðII-175Þ

Wir lo¨sen diese Gleichung nach l S auf: lS ¼

~ ~ r 0Þ r 1Þ n ð~ r1 ~ n ð~ r0 ~ ¼ ~ ~ n~ a n~ a

ðII-176Þ

Diesen Wert setzen wir in die Geradengleichung ein und erhalten den Ortsvektor ~ rS des Schnittpunktes S: ~ r 1Þ n ð~ r0 ~ ~ ~ r1 þ lS ~ a ¼~ r1 þ rS ¼ ~ a ðII-177Þ ~ n~ a Schnittpunkt einer Geraden mit einer Ebene (Bild II-72) a mit der Der Ortsvektor des Schnittpunktes S der Geraden g: ~ r ðlÞ ¼ ~ r1 þ l~ Ebene E: ~ n ð~ r ~ r 0 Þ ¼ 0 lautet: ~ r 1Þ n ð~ r0 ~ ~ ~ ~ rS ¼ r1 þ a ð~ n~ a ¼ 6 ~ 0Þ ðII-178Þ ~ n~ a Anmerkung Gerade und Ebene schneiden sich genau dann in einem Punkt S, wenn die Bedingung ~ n~ a 6¼ ~ 0 erfu¨llt ist.

128

II Vektoralgebra

Berechnung des Schnittwinkels (Bild II-72) Der gesuchte Schnittwinkel j zwischen Gerade und Ebene ist der Neigungswinkel der Geraden gegenu¨ber der Ebene (Bild II-72). Fu¨r ihn gilt: 0 j 90 . Er ha¨ngt mit dem Winkel a zwischen dem Richtungsvektor ~ a der Geraden und dem Normalenvektor ~ n der Ebene wie folgt zusammen: a ¼ 90 þ j

oder

a ¼ 90 j

ðII-179Þ

(abha¨ngig von der Orientierung (Richtung) des Normalenvektors ~ n ). Der Winkel a la¨sst sich dabei aus dem skalaren Produkt der Vektoren ~ n und ~ a berechnen: cos a ¼

~ n~ a j~ n j j~ aj

ðII-180Þ

Wegen a ¼ 90 j gilt nach dem Additionstheorem der Kosinusfunktion cos a ¼ cos ð90 jÞ ¼ cos 90 cos j sin 90 sin j ¼ sin j |fflfflffl{zfflfflffl} |fflfflffl{zfflfflffl} 0 1

ðII-181Þ

Somit ist sin j ¼

~ n~ a j~ n j j~ aj

oder

sin j ¼

~ n~ a j~ n j j~ aj

ðII-182Þ

Beachtet man noch, dass der Schnittwinkel j im Intervall 0 j 90 liegt und daher sin j 0 ist, so erha¨lt man sin j ¼

j~ n~ aj j~ n j j~ aj

ðII-183Þ

und durch Umkehrung schließlich 11Þ : j ¼ arcsin


ðII-184Þ

Schnittwinkel einer Geraden mit einer Ebene (Bild II-72) Der Schnittwinkel j zwischen einer Geraden mit den Richtungsvektor ~ a und einer Ebene mit dem Normalenvektor ~ n la¨sst sich wie folgt berechnen: j~ n~ aj j ¼ arcsin ðII-185Þ j~ n j j~ aj 11Þ

Die Arkussinusfunktion ist die Umkehrfunktion der Sinusfunktion (siehe Kap. III, Abschnitt 10.2).

4 Anwendungen in der Geometrie &

129

Beispiel Gerade g und Ebene E sind wie folgt gegeben: 1 3 C B Richtungsvektor ~ a ¼ @4A 0 0

g:

P 1 ¼ ð2; 1; 5Þ,

0

E:

1 2 B C Normalenvektor ~ n ¼ @1A 1

P 0 ¼ ð3; 4; 1Þ,

Wir berechnen Schnittpunkt S und Schnittwinkel j. Berechnung des Schnittpunktes S nach Formel (II-178) 1 1 0 0 1 1 0 0 1 2 32 2 C C B B C C B B ~ r 1Þ ¼ @ 1 A @ 4 1 A ¼ @ 1 A @ 3 A ¼ 2 3 4 ¼ 5 n ð~ r0 ~ 4 1 15 1 1 1 0 0 3 2 C C B B ~ n~ a ¼ @ 1 A @ 4 A ¼ 6 þ 4 þ 0 ¼ 10 1

0

Wegen ~ n~ a ¼ 10 6¼ 0 schneiden sich Gerade g und Ebene E genau in einem Punkt S. Fu¨r den Ortsvektor dieses Schnittpunktes erhalten wir dann nach Formel (II-178): 0 1 0 1 3 2 ~ r 1Þ 5 B n ð~ r0 ~ C B C ~ ~ r1 þ rS ¼ ~ a ¼ @1A þ @4A ¼ ~ 10 n~ a 0 5 1 0 0 1 1 0 0 1 0,5 2 1,5 3 2 C B B C C B B C ¼ @ 1 A 0,5 @ 4 A ¼ @ 1 þ 2 A ¼ @ 3 A ) S ¼ ð0,5; 3; 5Þ 0

5

5þ0

5

Berechnung des Schnittwinkels j nach Formel (II-185) ~ n~ a ¼ 10 (wurde bereits weiter oben berechnet) j~ nj ¼

qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffi 2 2 þ ð 1Þ 2 þ 1 2 ¼ 6 ,

j~ aj ¼

qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 3 2 þ ð 4Þ 2 þ 0 2 ¼ 5

j ¼ arcsin

j~ n~ aj 10 ¼ arcsin pffiffiffiffiffi ¼ arcsin 0,8165 ¼ 54,7 j~ n j j~ aj 6 5

&

130

II Vektoralgebra

4.2.7 Abstand zweier paralleler Ebenen Zwei Ebenen E 1 und E 2 ko¨nnen folgende Lagen zueinander haben: E 1 und E 2 fallen zusammen E 1 und E 2 sind zueinander parallel E 1 und E 2 schneiden sich la¨ngs einer Geraden Wir setzen in diesem Abschnitt voraus, dass die Ebenen E 1 und E 2 mit den Gleichungen ~ n 1 ð~ r ~ r 1 Þ ¼ 0 und ~ n 2 ð~ r ~ r 2 Þ ¼ 0 zueinander parallel sind. Dies ist genau dann der Fall, wenn die zugeho¨rigen Normalenvektoren ~ n 1 und ~ n 2 kollinear sind, d. h. ~ n1 ~ n2 ¼ ~ 0 ist (Bild II-73).

n2 P2 r2

E2 d n1 P 2′

P1 r1

E1

Bild II-73 Zur Berechnung des Abstandes zweier paralleler Ebenen

0

Dann hat jeder Punkt der Ebene E 2 von der Ebene E 1 den gleichen (senkrechten) Abstand d und umgekehrt. Wir wa¨hlen auf der Ebene E 2 den bekannten Punkt P 2 mit dem Ortsvektor ~ r 2. Dieser Punkt hat nach der Abstandsformel (II-172) den folgenden Abstand von der Ebene E 1 : d ¼

j~ n 1 ð~ r2 ~ r 1Þ j j~ n1 j

ðII-186Þ

Zusammenfassend gilt somit:

Abstand zweier paralleler Ebenen (Bild II-73) Der Abstand zweier zueinander paralleler Ebenen E 1 : ~ n 1 ð~ r ~ r 1 Þ ¼ 0 und E2: ~ n 2 ð~ r ~ r 2 Þ ¼ 0 la¨sst sich wie folgt berechnen: d ¼

j~ n 1 ð~ r2 ~ r 1Þ j j~ n1 j

ðII-187Þ


131

Anmerkungen (1)

&

Die beiden Ebenen sind genau dann parallel, wenn ~ n1 ~ n2 ¼ ~ 0 ist.

(2)

In der Abstandsformel (II-187) darf der Normalenvektor ~ n 1 durch den Normalenvektor ~ n 2 ersetzt werden.

(3)

Ist zusa¨tzlich d ¼ 0, so fallen die beiden Ebenen zusammen.

Beispiel Gegeben sind die folgenden Ebenen: 0

E1 :

P 1 ¼ ð7; 3; 4Þ,

E2 :

P 2 ¼ ð 1; 0; 8Þ,

1 1 B C Normalenvektor ~ n1 ¼ @ 4 A 2 1 0 2 C B Normalenvektor ~ n2 ¼ @ 8 A 4

Die Ebenen sind parallel, da ~ n1 ~ n2 ¼ ~ 0 ist: 0 1 1 0 1 0 1 0 16 16 2 1 B C C B C B C B 0 ~ n2 ¼ @ 4 A @ 8 A ¼ @ 4 þ 4 A ¼ @ 0 A ¼ ~ n1 ~ 0 8 þ 8 4 2 0

Wir berechnen nun den Abstand d der Ebenen nach Formel (II-187). Mit 1 1 0 1 0 1 0 8 1 1 7 1 C B C B C B C B ~ n 1 ð~ r2 ~ r 1Þ ¼ @ 4 A @ 0 3 A ¼ @ 4 A @ 3 A ¼ 12 2 8þ4 2 0

¼ 8 12 þ 24 ¼ 20 qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffi j~ n1 j ¼ ð 1Þ 2 þ 4 2 þ 2 2 ¼ 21 erhalten wir schließlich: d ¼

j~ n 1 ð~ r2 ~ r 1Þ j 20 ¼ pffiffiffiffiffiffiffi ¼ 4,36 j~ n1 j 21

&

132

II Vektoralgebra

4.2.8 Schnittgerade und Schnittwinkel zweier Ebenen Wir setzen in diesem Abschnitt voraus, dass sich die Ebenen E 1 : ~ n 1 ð~ r ~ r 1Þ ¼ 0 und E 2 : ~ n 2 ð~ r ~ r 2 Þ ¼ 0 la¨ngs einer Geraden g schneiden (Bild II-74). Dies ist n 2 nicht-kolligenau dann der Fall, wenn die zugeho¨rigen Normalenvektoren ~ n 1 und ~ near sind, d. h. die Bedingung ~ n1 ~ n 2 6¼ ~ 0 erfu¨llen.

E2 Schnittgerade g

n1

f

n2

E1

Bild II-74 Zur Berechnung der Schnittgeraden und des Schnittwinkels zweier Ebenen

g

Bestimmung der Schnittgeraden (Bild II-74) Fu¨r die Gleichung der Schnittgeraden g wa¨hlen wir den Lo¨sungsansatz ~ a r ðlÞ ¼ ~ r0 þ l~

ðII-188Þ

Zu bestimmen sind der Richtungsvektor ~ a und der Ortsvektor ~ r 0 des auf der Geraden g gelegenen Punktes P 0 . Da die Normalenvektoren ~ n 1 und ~ n 2 der beiden Ebenen jeweils senkrecht auf der Schnittgeraden g stehen, la¨sst sich der Richtungsvektor ~ a von g als Vektorprodukt dieser beiden Vektoren darstellen: ~ n2 a ¼ ~ n1 ~

ðII-189Þ

Den Ortsvektor ~ r 0 des auf der Schnittgeraden gelegenen (aber noch unbekannten) Punktes P 0 bestimmen wir wie folgt: r 0 erfu¨llt daher die Gleichungen P 0 liegt in beiden Ebenen, der zugeho¨rige Ortsvektor ~ beider Ebenen: ~ r0 ~ r 1Þ ¼ 0 n 1 ð~ ~ r0 ~ r 2Þ ¼ 0 n 2 ð~

ðII-190Þ

oder (in ausgeschriebener Form) n 1 x ðx 0 x 1 Þ þ n 1 y ðy 0 y 1 Þ þ n 1 z ðz 0 z 1 Þ ¼ 0 n 2 x ðx 0 x 2 Þ þ n 2 y ðy 0 y 2 Þ þ n 2 z ðz 0 z 2 Þ ¼ 0

ðII-191Þ


133

Dies ist ein lineares Gleichungssystem mit zwei Gleichungen und den drei unbekannten Koordinaten x 0 , y 0 und z 0 des Punktes P 0 . Eine der drei Koordinaten ist daher frei wa¨hlbar. Wir setzen daher zweckma¨ßigerweise x 0 ¼ 0 und berechnen dann die beiden u¨brigen Koordinaten aus dem linearen Gleichungssystem n 1 x x 1 þ n 1 y ðy 0 y 1 Þ þ n 1 z ðz 0 z 1 Þ ¼ 0 n 2 x x 2 þ n 2 y ðy 0 y 2 Þ þ n 2 z ðz 0 z 2 Þ ¼ 0

ðII-192Þ

(Gleichungssystem (II-191) fu¨r x 0 ¼ 0 ). Damit sind die Koordinaten x 0 , y 0 und z 0 und somit auch der Ortsvektor ~ r 0 des auf der Geraden g gelegenen Punktes P 0 eindeutig bestimmt. Wir fassen die Ergebnisse zusammen: Schnittgerade zweier Ebenen (Bild II-74) n 1 ð~ r ~ r 1Þ ¼ 0 Die Gleichung der Schnittgeraden g zweier Ebenen E 1 : ~ und E 2 : ~ n 2 ð~ r ~ r 2 Þ ¼ 0 lautet in der Punkt-Richtungs-Form: ~ a r ðlÞ ¼ ~ r0 þ l~

ðII-193Þ

Der Richtungsvektor ~ a ist dabei das Vektorprodukt der Normalenvektoren ~ n1 und ~ n 2 der beiden Ebenen: ~ n2 a ¼~ n1 ~

ðII-194Þ

Der Ortsvektor ~ r 0 des (zuna¨chst noch unbekannten) Punktes P 0 der Schnittgeraden la¨sst sich aus dem linearen Gleichungssystem ~ r0 ~ r 1Þ ¼ 0 n 1 ð~ ~ r0 ~ r 2Þ ¼ 0 n 2 ð~

ðII-195Þ

oder (in der ausgeschriebenen Form) n 1 x ðx 0 x 1 Þ þ n 1 y ðy 0 y 1 Þ þ n 1 z ðz 0 z 1 Þ ¼ 0 n 2 x ðx 0 x 2 Þ þ n 2 y ðy 0 y 2 Þ þ n 2 z ðz 0 z 2 Þ ¼ 0

ðII-196Þ

bestimmen, wobei eine der drei Koordinaten frei wa¨hlbar ist (z. B. kann man x 0 ¼ 0 setzen). Anmerkung Die beiden Ebenen schneiden sich genau dann, wenn ~ n1 ~ n 2 6¼ ~ 0 ist. Berechnung des Schnittwinkels (Bild II-74) Der Schnittwinkel j zweier Ebenen E 1 und E 2 ist der Winkel zwischen den zugeho¨rigen Normalenvektoren ~ n 1 und ~ n 2 . Nach Gleichung (II-74) gilt somit:

134

II Vektoralgebra

Schnittwinkel zweier Ebenen (Bild II-74) Der Schnittwinkel j zweier Ebenen E 1 und E 2 mit den Normalenvektoren ~ n1 und ~ n 2 la¨sst sich wie folgt berechnen: ~ n2 n1 ~ j ¼ arccos ðII-197Þ j~ n1 j j~ n2 j

&

Beispiel Wir bestimmen Schnittgerade g und Schnittwinkel j der folgenden Ebenen: 0 1 1 B C E 1 : P 1 ¼ ð1; 0; 1Þ, Normalenvektor ~ n1 ¼ @ 5 A 3 0 1 2 B C Normalenvektor ~ n2 ¼ @ 1 A E 2 : P 2 ¼ ð0; 3; 0Þ, 2 Bestimmung der Schnittgeraden g Ansatz der Schnittgeraden in der Punkt-Richtung-Form: ~ a (Ansatz) r ðlÞ ¼ ~ r0 þ l~ Fu¨r den Richtungsvektor ~ a erhalten wir nach Formel (II-194): 0 1 0 1 0 1 0 1 1 2 10 þ 3 13 ~ n2 ¼ @ 5 A @ 1 A ¼ @ 6 2 A ¼ @ 8 A a ¼ ~ n1 ~ 3 2 1 10 9 Wegen ~ n1 ~ n 2 6¼ ~ 0 ist damit sichergestellt, dass sich die Ebenen auch tatsa¨chlich schneiden. Der Ortsvektor ~ r 0 des (noch unbekannten) Punktes P 0 der Schnittgeraden wird aus dem folgenden linearen Gleichungssystem berechnet: 1 1 0 0 x0 1 1 C C B B ~ r0 ~ r 1 Þ ¼ @ 5 A @ y 0 0 A ¼ x 0 1 þ 5 y 0 3 ðz 0 1Þ ¼ 0 n 1 ð~ 3 z0 1 1 0 1 0 x0 0 2 C B C B ~ n 2 ð~ r0 ~ r 2Þ ¼ @ 1 A @ y 0 3 A ¼ 2 x 0 þ y 0 3 þ 2 z 0 ¼ 0 2

z0 0

bungsaufgaben

135

Wir setzen x 0 ¼ 0 und ordnen beide Gleichungen: 5 y0 3 z0 ¼ 2 y0 þ 2 z0 ¼

3

Diese Gleichungen werden durch y 0 ¼ 5=13 und z 0 ¼ 17=13 gelo¨st. Der Punkt P 0 besitzt demnach die folgenden Koordinaten: x0 ¼ 0 ,

y 0 ¼ 5=13 ,

Somit ist

0

z 0 ¼ 17=13

0

1

0

13

1

0

13 l

1

C C B B C B ~ r ðlÞ ¼ ~ r0 þ l~ a ¼ @ 5=13 A þ l @ 8 A ¼ @ 5=13 8 l A 17=13 9 l 17=13 9

ðl 2 RÞ

die Gleichung der gesuchten Schnittgeraden g. Berechnung des Schnittwinkels j 0 1 0 1 1 2 B C B C ~ n1 ~ n2 ¼ @ 5 A @ 1 A ¼ 2 þ 5 6 ¼ 1 3 2 qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffi 1 2 þ 5 2 þ ð 3Þ 2 ¼ 35 , 22 þ 12 þ 22 ¼ 3 j~ n1 j ¼ j~ n2 j ¼ Fu¨r den Schnittwinkel j erhalten wir damit nach Gleichung (II-197): ~ n2 1 n1 ~ ¼ arccos pffiffiffiffiffiffiffi ¼ arccos 0,0563 ¼ 86,8 j ¼ arccos j~ n1 j j~ n2 j 35 3

&

bungsaufgaben Zu Abschnitt 2 und 3 1)

0

1 3 Gegeben sind die Vektoren ~ a ¼ @ 2 A, 4

0

1 0 1 2 5 b~ ¼ @ 0 A und ~ c ¼ @ 1 A. 4 4

Berechnen Sie die skalaren Komponenten und die Betra¨ge der aus ihnen gebildeten folgenden Vektoren: a 5 b~ þ 3~ c aÞ ~ s1 ¼ 3~

bÞ ~ s 2 ¼ 2 ðb~ þ 5~ c Þ þ 5 ð~ a 3 b~Þ

a 2 b~Þ þ 10~ c cÞ ~ s 3 ¼ 4 ð~

dÞ ~ s 4 ¼ 3 ð~ a b~Þ ~ c 5 ðb~ ~ cÞ~ a

136

II Vektoralgebra

~ hebt die vier Einzelkra¨fte 2) Welche Gegenkraft F 0 1 0 1 200 10 ~1 ¼ @ 110 A N , ~2 ¼ @ 30 A N , F F 50 1 40 ~3 ¼ @ 85 A N , F 120 0

40 0 1 30 ~4 ¼ @ 50 A N F 40

in ihrer physikalischen Wirkung auf? 3) Berechnen Sie die Resultierende der in Bild II-75 skizzierten (ebenen) Kra¨fte nach Betrag und Richtung (Richtungswinkel). y

z P5

F 2 = 100 N

P8

F 3 = 80 N F 1 = 120 N

18°

P6

40°

P7

a

P1

30° 50°

a

x x

F 4 = 40 N

Bild II-75

a

P2

P4

y

P3

Bild II-76

4) Bestimmen Sie die Ortsvektoren der acht Ecken eines Wu¨rfels mit der Kantenla¨nge a gema¨ß Bild II-76. 5) Normieren Sie die folgenden Vektoren: 0 1 2 B C ~ a ¼ @ 1 A, b~ ¼ 3~ e x 4~ e y þ 8~ e z,

0 B ~ c ¼ @

1

1

C 1A

1 0

4

1

1

B C 6) Wie lautet der Einheitsvektor ~ e, der die zum Vektor ~ a ¼ @ 4 A entgegengesetzte Richtung hat? 3 7) Bestimmen Sie die Koordinaten des Punktes Q, der vom Punkte P ¼ ð3; 1; 5Þ 0 1 3 B C in Richtung des Vektors ~ a ¼ @ 5 A um 20 La¨ngeneinheiten entfernt liegt. 4

bungsaufgaben

137

8)

Wie lautet die Gleichung der durch die Punkte P 1 ¼ ð10; 5; 1Þ und P 2 ¼ ð1; 2; 5Þ verlaufenden Geraden? Bestimmen Sie die Koordinaten der Mitte ! Q von P 1 P 2 .

9)

Liegen die drei Punkte P 1 ¼ ð3; 0; 4Þ, P 2 ¼ ð1; 1; 1Þ und P 3 ¼ ð 1; 2; 2Þ in einer Geraden?

10)

1 0 1 0 1 0 4 1 3 C B C B C B c ¼ @ 10 A die Bilden Sie mit den Vektoren ~ a ¼ @ 1 A, b~ ¼ @ 0 A und ~ folgenden Skalarprodukte: 2 1 4 aÞ ~ a b~

11)

bÞ

ð~ a 3 b~Þ ð4~ cÞ

13)

ð~ a þ b~Þ ð~ a~ cÞ

Welchen Winkel schließen die Vektoren ~ a und b~ miteinander ein? 0 1 1 0 0 1 0 1 3 10 1 3 B C C B B C B C bÞ ~ a ¼ @ 5 A , b~ ¼ @ 1 A aÞ ~ a ¼ @ 1 A , b~ ¼ @ 4 A 0,5 10 2 2 b~ ¼ ~ e x 10~ ez

cÞ ~ a ¼~ e x 2~ e y þ 5~ ez , 12)

cÞ

Zeigen Sie: Die Vektoren ~ a und b~ sind zueinander orthogonal: 0 1 0 1 0 1 0 1 1 4 3 4 B C B C B C B C aÞ ~ a ¼ @ 2 A , b~ ¼ @ 8 A bÞ ~ a ¼ @ 2 A , b~ ¼ @ 1 A 5 4 10 1 Beweisen Sie den Kosinussatz c 2 ¼ a 2 þ b 2 2 a b cos g (Bild II-77). C

g

a

b

14)

Bild II-77 Zur Herleitung des Kosinussatzes

A

c

Zeigen Sie: Die Vektoren 0 pffiffiffiffiffi 1 1= 2 C B ~ e1 ¼ @ 0 A , pffiffiffiffiffi 1= 2

pffiffiffiffiffi 1 1= 2 C B ~ e2 ¼ @ A 0 pffiffiffiffiffi 1= 2

B

0

0 und

0

1

C B ~ e3 ¼ @ 1 A 0

bilden ein orthonormiertes System, d. h. die Vektoren stehen paarweise senkrecht aufeinander und besitzen jeweils die La¨nge 1.

138

15)

II Vektoralgebra

Zeigen Sie: Die drei Vektoren 0 1 0 1 2 1 B C B C ~ b~ ¼ @ 2 A a ¼ @ 4 A, 3 2

0 B ~ c ¼ @

und

1

1

C 6A 1

bilden ein rechtwinkliges Dreieck. 16)

Bestimmen Sie Betrag und Richtung (Richtungswinkel) des Vektors ~ a: 1 0 0 1 0 1 4 1 1 C B B C B C cÞ ~ a ¼ @ 3A bÞ ~ a ¼ @4A aÞ ~ a ¼ @1A 2 0 1

17)

Durch die drei Punkte A ¼ ð1; 4; 2Þ, B ¼ ð3; 1; 0Þ und C ¼ ð 1; 1; 2Þ wird ein Dreieck festgelegt. Berechnen Sie die La¨nge der drei Seiten, die Innenwinkel im Dreieck sowie den Fla¨cheninhalt. 1 0 10 C ~¼ B Ein Massenpunkt wird durch die Kraft F @ 4 A N geradlinig von

18)

2 P 1 ¼ ð1 m; 20 m; 3 mÞ nach P 2 ¼ ð4 m; 2 m; 1 mÞ verschoben. Welche Arbeit leistet die Kraft? Welchen Winkel bildet sie mit dem Verschiebungsvektor ~ s? 19)

Eine Kraft vom Betrage F ¼ 85 N verschiebt einen Massenpunkt geradlinig um die Strecke s ¼ 32 m und verrichtet dabei die Arbeit W ¼ 1360 J. Unter welchem Winkel greift die Kraft an?

20)

Berechnen Sie die Komponente des Vektors 1 0 2 C B ~ a ¼ @ 2 A:

aÞ

1 0 1 5 B C b~ ¼ @ 1 A 3

0 bÞ

B b~ ¼ @

2

1

C 5A 0

b~ in Richtung des Vektors

0 cÞ

B b~ ¼ @

10

1

C 4A

2

21)

Ein Vektor ~ a sei durch Betrag und Richtungswinkel wie folgt festgelegt: j ~ a j ¼ 10, a? a ¼ 30 , b ¼ 60 , 90 g 180 . Wie lauten die Vektorkoordinaten von ~

22)

Bestimmen Sie die Richtungswinkel a, b und g der folgenden Vektoren: 1 1 0 0 0 1 11 3 5 C C B B B C cÞ ~ a ¼ @2A bÞ ~ a ¼ @ 5A aÞ ~ a ¼ @1A 10 8 4

bungsaufgaben

139 0

23)

1

0

0 1 0 B C ~ B C B C Gegeben sind die Vektoren ~ a ¼ @ 4 A, b ¼ @ 1 A und ~ c ¼ @ 2 A. 6 2 3 1

2

1

Berechnen Sie mit ihnen die folgenden Vektorprodukte:

24)

25)

aÞ ~ a b~

bÞ

ð~ a b~Þ ð3~ cÞ

cÞ ð ~ a þ 2~ c Þ ð b~Þ

dÞ

ð2 ~ a Þ ð b~ þ 5~ cÞ

Bestimmen Sie den Fla¨cheninhalt des von den Vektoren ~ a und b~ aufgespannten Parallelogramms: 0 1 1 0 1 0 1 0 3 1 3 4 B C C B C B C B ~ ~ b ¼ @ 1A bÞ ~ a ¼ @4A, b ¼ @1A aÞ ~ a ¼ @ 10 A , 12 0 3 5 An einem Hebel greifen die in Bild II-78 skizzierten senkrechten Kra¨fte an. Wie ~ sein, die im Abstand von 20 cm vom Hebelpunkt angroß muss eine 3. Kraft F greift, damit Gleichgewicht besteht? Anleitung: Die Summe aller Drehmomente muss verschwinden. 100 cm

50 cm 20 cm

F 1 = 400 N

F=? F 2 = 600 N

Bild II-78 Zweiseitiger Hebel im Gleichgewicht

26)

Wie muss der Parameter l 0 1 1 B C ~ a ¼ @lA, b~ ¼ 4 komplanar sind?

gewa¨hlt werden, damit die 1 0 2 C B und ~ c ¼ @ 4A 11

drei Vektoren 0 1 3 B C @ 5A 1

140

27)

II Vektoralgebra

Zeigen Sie: Die Vektoren ~ a, b~ und ~ c liegen jeweils in einer gemeinsamen Ebene. 1 0 1 0 1 0 2 1 3 C B C B C B ~ b~ ¼ @ 3 A, c ¼ @ 3A aÞ ~ a ¼ @ 4A, 5 25 0 0 1 1 B C bÞ ~ a ¼ @1A, 1

0

0 1 1 B C ~ b ¼ @0A, 2

B ~ c ¼ @

1

1

C 4A 2

28) Bestimmen Sie das Volumen des von den Vektoren 0 1 0 1 0 1 1 3 1 B C B C B C ~ a ¼ @ 1A, b~ ¼ @ 4 A und ~ c ¼ @ 2A 1 7 8 gebildeten Spats. 29)

Zeigen Sie: ð~ a b~Þ ~ c ¼ ð~ a~ c Þ b~ ðb~ ~ cÞ~ a Anleitung: Komponentenweise Ausrechnung auf beiden Seiten.

30)

Zeigen Sie die lineare Unabha¨ngigkeit der folgenden Vektoren: 0 1 0 1 3 1 B C B C ~ aÞ ~ a ¼ @0A, b ¼ @5A 1 0

1 1

1

C B bÞ ~ a ¼ @6A, 4

0

1

1

C B b~ ¼ @ 2 A , 2

0 1 1 B C ~ c ¼ @2A 3

31) Zeigen Sie: Die Vektoren sind jeweils linear abha¨ngig. 0 1 0 1 2 6 B C B C aÞ ~ a ¼ @1A, b~ ¼ @ 3 A 9

3 0 1 1 B C bÞ ~ a1 ¼ @ 2 A , 5

0

1

1

B C ~ a2 ¼ @ 2 A , 3

0

5

1

B C ~ a 3 ¼ @ 10 A 1

bungsaufgaben 32)

141

Gegeben sind die Vektoren 0 1 1 0 5 1 B C C B ~ ~ b ¼ @ 1 A, a ¼ @ 1 A, 2 2

0 1 1 B C ~ c ¼ @2A 3

0 und

13

1

B C d~ ¼ @ 5 A 2

Zeigen Sie: a) Die Vektoren ~ a, b~ und ~ c sind linear unabha¨ngig, b) die Vektoren ~ a, b~ und d~ dagegen linear abha¨ngig.

Zu Abschnitt 4 1)

Wie lautet die Vektorgleichung der Geraden g durch den Punkt P 1 parallel zum Vektor ~ a ? Welche Punkte geho¨ren zu den Parameterwerten l ¼ 1, l ¼ 2 und l ¼ 5? 1 0 0 1 1 5 C B B C ~ ~ bÞ P 1 ¼ ð3; 2; 1Þ , aÞ P 1 ¼ ð4; 0; 3Þ , a ¼ @ 1A a ¼ @2A 1 3

2)

Bestimmen Sie die Gleichung der Geraden g durch die Punkte P 1 und P 2 . Welche Punkte ergeben sich fu¨r die Parameterwerte l ¼ 2, l ¼ 3 und l ¼ 5? aÞ

P 1 ¼ ð1; 3; 2Þ ,

P 2 ¼ ð6; 5; 8Þ

bÞ

P 1 ¼ ð 2; 3; 1Þ ,

P 1 ¼ ð1; 0; 5Þ

3)

Wie lautet die Gleichung der durch die Punkte P 1 ¼ ð10; 5; 1Þ und P 2 ¼ ð1; 2; 5Þ verlaufenden Geraden? Bestimmen Sie die Koordinaten der Mitte ! Q von P 1 P 2 .

4)

Liegen die drei Punkte P 1 ¼ ð3; 0; 4Þ, P 2 ¼ ð1; 1; 1Þ und P 3 ¼ ð 7; 5; 11Þ in einer Geraden?

5)

Von einer Geraden g ist der Punkt P 1 ¼ ð4; 2; 3Þ und der Richtungsvektor 0 1 2 B C ~ a ¼ @ 1 A bekannt. Berechnen Sie den Abstand des Punktes Q ¼ ð4; 1; 1Þ von 3 dieser Geraden.

6)

P 1 ¼ ð1; 4; 3Þ sei ein Punkt der Geraden g 1 , P 2 ¼ ð5; 3; 0Þ ein solcher der Geraden g 2 . Beide Geraden verlaufen außerdem parallel zum Vektor ~ a mit den Vektorkoordinaten a x ¼ 3, a y ¼ 1 und a z ¼ 2. Welchen Abstand besitzen diese Geraden voneinander?

142

II Vektoralgebra

7) Von einer Geraden g ist der Punkt P 1 ¼ ð1; 2; 8Þ und der Richtungsvektor ~ a mit den folgenden Eigenschaften bekannt: j ~ a j ¼ 1, b ¼ 60 , g ¼ 45 , a mit cos a > 0. Bestimmen Sie die Gleichung der Geraden. In welchen Punkten schneidet die Gerade die drei Koordinatenebenen? 8) Eine Gerade g verlaufe durch den Punkt P 1 ¼ ð5; 3; 1Þ parallel zu einem Vektor ~ a mit den drei Richtungswinkeln a ¼ 30 , b ¼ 90 , g mit cos g < 0. Wie lautet die Gleichung dieser Geraden? 9) Welche Lage besitzen die folgenden Geradenpaare g 1 , g 2 zueinander? Bestimmen Sie gegebenenfalls Abstand, Schnittpunkt und Schnittwinkel. aÞ

bÞ

g 1 durch P 1 ¼ ð3; 4; 6Þ

und

g 2 durch P 3 ¼ ð3; 7; 2Þ

und P 4 ¼ ð5; 15; 6Þ

g1 :

g2 :

cÞ

g1

g2

10)

P 2 ¼ ð 1; 2; 4Þ

0 1 0 1 2 5 B C B C ~ r ðl 1 Þ ¼ ~ r1 þ l1 ~ a1 ¼ @ 1 A þ l1 @ 1 A 3 0 1 0 1 0 1 6 C B C B ~ r ðl 2 Þ ¼ ~ r2 þ l2 ~ a2 ¼ @ 1 A þ l2 @ 3 A 5 9

0 1 2 B C durch P 1 ¼ ð1; 2; 0Þ mit dem Richtungsvektor ~ a1 ¼ @ 0 A 5 1 0 1 C B durch P 2 ¼ ð6; 0; 13Þ mit dem Richtungsvektor ~ a2 ¼ @ 2 A 3

Zeigen Sie, dass die Geraden g 1 und g 2 mit den folgenden Vektorgleichungen windschief sind und berechnen Sie ihren Abstand: 1 0 0 1 1 1 C B B C g1 : ~ r ðl 1 Þ ¼ ~ r1 þ l1 ~ a 1 ¼ @ 2 A þ l 1@ 1 A 3

g2 :

11)

1

0 1 0 1 3 0 B C B C ~ r ðl 2 Þ ¼ ~ r2 þ l2 ~ a 2 ¼ @ 3 A þ l 2@ 2 A 3 1

Die in der x, y-Ebene verlaufende Gerade g 1 schneidet die beiden Koordinatenachsen jeweils bei 3. Welchen Abstand besitzt diese Gerade von der z-Achse?

bungsaufgaben 12)

143

Zeigen Sie, dass sich die Geraden g 1 und g 2 in genau einem Punkt schneiden und bestimmen Sie Schnittpunkt und Schnittwinkel: g 1 durch P 1 ¼ ð4; 2; 8Þ

und

P 2 ¼ ð3; 6; 11Þ

g 2 durch P 3 ¼ ð5; 8; 21Þ und P 4 ¼ ð7; 10; 31Þ 13)

Wie lautet die Vektorgleichung der Ebene E, die den Punkt P 1 entha¨lt und parallel zu den Richtungsvektoren ~ a und b~ verlaüft? Bestimmen Sie ferner einen Normalenvektor ~ n der Ebene. Welche Punkte geho¨ren zu den Parameterwertepaaren l ¼ 1, m ¼ 3 und l ¼ 2, m ¼ 1? 0 1 0 1 2 1 B C B C ~ ~ b ¼ @1A aÞ P 1 ¼ ð3; 5; 1Þ , a ¼ @1A, 3 1 1 0 1 0 2 2 C B C B ~ bÞ P 1 ¼ ð6; 0; 3Þ , b~ ¼ @ 3 A a ¼ @ 8A, 3 3

14)

Bestimmen Sie die Gleichung der Ebene E durch die drei Punkte P 1 , P 2 und P 3 . Welche Punkte dieser Ebene erha¨lt man fu¨r die Parameterwertepaare l ¼ 3, m ¼ 2 und l ¼ 2, m ¼ 1? aÞ

P 1 ¼ ð3; 1; 0Þ ,

P 2 ¼ ð 4; 1; 1Þ ,

P 3 ¼ ð5; 9; 3Þ

bÞ

P 1 ¼ ð5; 1; 2Þ ,

P 2 ¼ ð 2; 1; 3Þ ,

P 3 ¼ ð0; 5; 10Þ

15)

Liegen die vier Punkte P 1 ¼ ð1; 1; 1Þ, P 2 ¼ ð3; 2; 0Þ, P 3 ¼ ð4; 1; 5Þ und P 4 ¼ ð12; 4; 12Þ in einer Ebene?

16)

Wie lautet die Gleichung einer Ebene E, die auf den drei Koordinatenachsen jeweils die gleiche Strecke a abschneidet und ferner den Punkt Q ¼ ð3; 4; 7Þ entha¨lt?

Hinweis: Stellen Sie zuna¨chst die Gleichung der Ebene durch die drei Schnittpunkte mit den Koordinatenachsen in Abha¨ngigkeit von der Strecke a auf. 0 1 4 17) Eine Ebene E verlaüft senkrecht zum Vektor ~ n ¼ @ 3 A und entha¨lt den 1 Punkt A ¼ ð5; 8; 10Þ. Bestimmen Sie die Gleichung dieser Ebene. Berechnen Sie ferner die fehlende Koordinate des auf der Ebene gelegenen Punktes B ¼ ð2; y ¼ ?; 1Þ. 18)

Ein Normalenvektor ~ n einer Ebene E besitze die drei Richtungswinkel a ¼ 60 , b ¼ 120 und g mit cos g < 0. Wie lautet die Gleichung dieser Ebene, wenn diese noch den Punkt P 1 ¼ ð3; 5; 2Þ entha¨lt?

144

II Vektoralgebra

19)

Welche Lage haben Gerade g und Ebene E zueinander? Bestimmen Sie gegebenenfalls Abstand, Schnittpunkt und Schnittwinkel. 0 1 3 B C aÞ g durch P 1 ¼ ð5; 1; 2Þ mit dem Richtungsvektor ~ a ¼ @1A 2 0 B E durch P 0 ¼ ð2; 1; 8Þ mit dem Normalenvektor ~ n ¼ @

bÞ

g:

0 1 0 1 5 2 B C B C ~ r ðlÞ ¼ ~ r1 þ l~ a ¼ @3A þ l@5A 6 1 0

E:

cÞ

3

1

0

x 1

1

1

C 3A 1

1

C B C B ~ n ð~ r ~ r 0Þ ¼ @ 1 A @ y 1 A ¼ 0 z1 1

g durch P 1 ¼ ð2; 0; 3Þ und P 2 ¼ ð5; 6; 18Þ E durch P 3 ¼ ð1; 2; 2Þ, P 4 ¼ ð0; 1; 1Þ und P 5 ¼ ð 1; 0; 1Þ

20)

Eine Gerade g durch die Punkte A ¼ ð1; 1; 1Þ und B ¼ ð5; 4; 3Þ verlaufe senkrecht zu einer Ebene E. Wie lautet die Gleichung dieser Ebene, wenn P 1 ¼ ð2; 1; 5Þ ein Punkt dieser Ebene ist?

21)

Eine Ebene E 1 gehe durch den Punkt P 1 ¼ ð1; 2; 3Þ, ihr Normalenvektor sei 0 1 2 @ ~ n ¼ 1 A. Bestimmen Sie den Parameter a so, dass der Abstand des Punktes a Q ¼ ð0; 2; 5Þ von dieser Ebene d ¼ 2 betra¨gt. Wie lautet die Gleichung der Parallelebene E 2 durch den Punkt A ¼ ð5; 1; 2Þ?

22)

Eine Ebene E entha¨lt den Punkt P 0 ¼ ð2; 1; 8Þ und verlaüft senkrecht zum 0 1 2 Vektor ~ n ¼ @ 6 A. Zeigen Sie, dass die Gerade g mit der Vektorgleichung 1 1 0 0 1 4 5 C B B C ~ a ¼ @3A þ l@ 1A r ðlÞ ¼ ~ r1 þ l~ 2 1 zu dieser Ebene parallel ist. Wie groß ist der Abstand zwischen Gerade und Ebene?

bungsaufgaben 23)

145

Gegeben sind eine Gerade g und eine Ebene E: 0 1 0 1 3 1 B C B C g: ~ r ðlÞ ¼ ~ r1 þ l~ a ¼ @2A þ l@ 2A 0 3 E:

~ n ð~ r ~ r 0 Þ ¼ 2 ðx 1Þ þ 1 ðy 2Þ þ 1 ðz þ 3Þ ¼ 0

Zeigen Sie, dass Gerade und Ebene sich schneiden und berechnen Sie den Schnittpunkt sowie den Schnittwinkel. 24)

Zeigen Sie die Parallelita¨t der beiden Ebenen E 1 und E 2 und berechnen Sie ihren Abstand: 0 1 1 B C n1 ¼ @ 3 A E 1 durch P 1 ¼ ð3; 5; 6Þ mit dem Normalenvektor ~ 2 1 3 C B durch P 2 ¼ ð1; 5; 2Þ mit dem Normalenvektor ~ n2 ¼ @ 9 A 6 0

E2

25)

Bestimmen Sie die Schnittgerade und den Schnittwinkel der beiden Ebenen: 0 1 0 1 3 x 2 B C B C E1 : ~ n 1 ð~ r ~ r 1Þ ¼ @ 1 A @ y 5 A ¼ 0 2 z6 1 0 1 0 x 1 2 C B C B E2 : ~ n 2 ð~ r ~ r 2Þ ¼ @ 0 A @ y 5 A ¼ 0 3

z1

146

III Funktionen und Kurven

1 Definition und Darstellung einer Funktion 1.1 Definition einer Funktion Funktionen dienen zur Darstellung und Beschreibung von Zusammenha¨ngen und Abha¨ngigkeiten zwischen zwei physikalisch-technischen Messgro¨ßen. So ist z. B. die Auslenkung einer elastischen Stahlfeder von der Gro¨ße der Belastung abha¨ngig. Beim freien Fall sind Fallweg und Fallgeschwindigkeit zeitabha¨ngige Gro¨ßen, d. h. Funktionen der Zeit. In elektrischen Stromkreisen ist die Stromsta¨rke abha¨ngig von der angelegten Spannung, somit also eine Funktion der Spannung. Allgemein la¨sst sich der Funktionsbegriff wie folgt definieren:

Definition: Unter einer Funktion versteht man eine Vorschrift, die jedem Element x aus einer Menge D genau ein Element y aus einer Menge W zuordnet. Symbolische Schreibweise: y ¼ f ðxÞ mit x 2 D Dabei sind folgende Bezeichnungen u¨blich: x : Unabha¨ngige Vera¨nderliche (Variable) oder Argument y: Abha¨ngige Vera¨nderliche (Variable) oder Funktionswert D: Definitionsbereich der Funktion W : Wertebereich oder Wertevorrat der Funktion Anmerkungen (1)

Wir beschra¨nken uns auf reelle Funktionen einer reellen Variablen, d. h. D und W sind Teilmengen von R.

(2)

Die Zuordnung muss immer eindeutig sein (zu jedem x genau ein y).

(3)

Eine weitere u¨bliche Schreibweise ist: f : x 7! y ¼ f ðxÞ

(4)

(mit x 2 D)

Eine Funktion kann auch aufgefasst werden als Menge der geordneten reellen Zahlenpaare ðx; yÞ mit x 2 D und y ¼ f ðxÞ.

1 Definition und Darstellung einer Funktion &

147

Beispiele (1)

Fallgeschwindigkeit v als Funktion der Zeit t : v ¼ gt

(g: Erdbeschleunigung)

Definitionsbereich: t 0; Wertebereich: v 0 (2)

Parabel y ¼ x 2

(3)

Defintionsbereich: D ¼ ð1, 1Þ; Wertebereich: W ¼ ½ 0, 1Þ pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi y ¼ x 1 Definitionsbereich: x 1 0, Wertebereich: W ¼ ½ 0, 1Þ

(4)

x 1

d. h.

oder

y 0

Weg-Zeit-Gesetz einer harmonischen Schwingung (Modell: Feder-Masse-Schwinger oder Federpendel): x ¼ x ðtÞ ¼ A sin ðw t þ jÞ

ðf u¨ r t 0Þ

(x : Auslenkung zur Zeit t; A > 0: Amplitude; w > 0: Kreisfrequenz; j: Null& phasenwinkel)

1.2 Darstellungsformen einer Funktion 1.2.1 Analytische Darstellung Bei dieser Darstellungsart ist die Zuordnungsvorschrift in Form einer Gleichung gegeben (Funktionsgleichung genannt): y ¼ f ðxÞ:

Explizite Darstellung (die Funktion ist nach einer Variablen –– in der Regel wie hier nach y –– aufgelo¨st)

F ðx; yÞ ¼ 0: Implizite Darstellung (die Funktion ist nicht nach einer der beiden Variablen aufgelo¨st) Eine weitere analytische Darstellungsform ist die Parameterdarstellung, die wir in Abschnitt 1.2.4 behandeln werden.

&

Beispiele Die folgenden Funktionen sind explizit dargestellt: y ¼ x2 ,

y ¼ sin x ,

v ðtÞ ¼ g t ,

U ðIÞ ¼ RI (Ohmsches Gesetz)

Beispiele fu¨r implizit vorgegebene Funktionen sind: F ðx; yÞ ¼ ln y þ x 2 ¼ 0

und

F ðx; yÞ ¼ x y 2 ¼ 0

&

148


1.2.2 Darstellung durch eine Wertetabelle (Funktionstafel) Funktionen ko¨nnen auch tabellarisch in Form einer Wertetabelle (Funktionstafel) dargestellt werden. Man erha¨lt sie haüfig als Ergebnis von Messreihen.

&

Beispiel In einem Versuch wird der Spannungsabfall U an einem ohmschen Widerstand in Abha¨ngigkeit von der Stromsta¨rke I gemessen. Die Wertetabelle hat dabei das folgende Aussehen (zu jedem Wert von I geho¨rt genau ein Messwert U ): I=mA

50

100

150

200

250

...

U=V

2,0

3,9

6,0

7,9

10,1

...

&

1.2.3 Graphische Darstellung Die Funktionsgleichung y ¼ f ðxÞ ordnet jedem x-Wert aus D in eindeutiger Weise einen y-Wert zu: x 0 7! y 0 ¼ f ðx 0 Þ. Das Wertepaar ðx 0 ; y 0 Þ kann dann als ein Punkt P 0 der Ebene mit einem rechtwinkligen Koordinatensystem gedeutet werden (Bild III-1).

y

y = f (x) P0 y0

Bild III-1 Graph einer Funktion x0

x

Dabei sind folgende Bezeichnungen u¨blich: x 0, y 0 : x0: y0:

Rechtwinklige oder kartesische Koordinaten Abszisse des Punktes P 0 ¼ ðx 0 ; y 0 Þ Ordinate

g

Fu¨r jedes Wertepaar ðx 0 ; y 0 Þ erhalten wir genau einen Punkt. Die Menge aller Punkte ðx; y ¼ f ðxÞÞ mit x 2 D bildet die Funktionskurve (auch Schaubild oder Funktionsgraph genannt), die in anschaulicher Weise den Funktionsverlauf von y ¼ f ðxÞ beschreibt (Bild III-1). Wegen der eindeutigen Zuordnung gilt: Jede Parallele zur y-Achse schneidet die Kurve ho¨chstens einmal (siehe Bild III-2).

1 Definition und Darstellung einer Funktion y

149

y

Parallele zur y-Achse x Parallele zur y-Achse x a)

b)

Bild III-2 Eindeutige Zuordnung bei einer Funktion a) Funktion b) Keine Funktion (2 Schnittstellen)

&

Beispiele (1)

Fallgeschwindigkeit v ¼ g t, t 0 s; g ¼ 10 m=s 2 (gerundet) (Bild III-3)

(2)

Parabel mit der Funktionsgleichung y ¼ x 2 , x 2 R (siehe Bild III-4) v m/s

y

y=x2

30 v = gt 20 10

1

1

2

3

t /s

Bild III-3 Fallgeschwindigkeit als Funktion der Zeit

–1

1

x

Bild III-4 Normalparabel y ¼ x 2 &

1.2.4 Parameterdarstellung einer Funktion Bei der mathematischen Beschreibung eines Bewegungsablaufes ist es oft zweckma¨ßig, die augenblickliche Lage des Ko¨rpers durch kartesische Koordinaten ðx; yÞ zu beschreiben, die sich aber im Laufe der Zeit t vera¨ndern und somit Funktionen der Zeit sind: x ¼ x ðtÞ ,

y ¼ y ðtÞ

ða t bÞ

ðIII-1Þ

Eine Darstellung dieser Art mit der reellen Hilfsvariablen t als Parameter heißt Parameterdarstellung einer Funktion (im angefu¨hrten Beispiel handelt es sich um einen Zeit-

150


parameter). In den naturwissenschaftlich-technischen Anwendungen bedeutet der Parameter t meist die Zeit oder einen Winkel. Fu¨r jeden Wert des Parameters t aus dem Intervall a t b erhalten wir genau einen Kurvenpunkt. Die Parametergleichungen (III-1) beschreiben dann eine Kurve, wie in Bild III-5 dargestellt. y b t a y (t)

Bild III-5 Zur Parameterdarstellung einer Funktion

x (t)

x

Um die Kurve zu zeichnen geht man in der Praxis zweckma¨ßigerweise wie folgt vor: Man erstellt zuna¨chst eine Wertetabelle, indem man einige Parameterwerte vorgibt, dann die zugeho¨rigen x- und y-Werte aus den gegebenen Parametergleichungen berechnet und diese Wertepaare schließlich als Punkte in einem rechtwinkligen Koordinatensystem darstellt (die Wertetabelle besteht hier aus drei Spalten). Durch Verbinden dieser (dicht genug aufeinanderfolgenden) Punkte erha¨lt man dann den gesuchten Kurvenverlauf.

&

Beispiel Waagerechter Wurf: Ein Ko¨rper wird im luftleeren Raum aus einer gewissen Ho¨he waagerecht mit der konstanten Geschwindigkeit vom Betrage v 0 abgeworfen und bewegt sich dabei auf einer Parabelbahn (sog. Wurfparabel; Bild III-6). Die Parametergleichungen dieser Bewegung lauten wie folgt: 1 gt2 (mit t 0) 2 (g: Erdbeschleunigung; t : Zeitparameter) x ¼ v0 t ,

y ¼

v0 x y

Bild III-6 Wurfparabel beim waagerechten Wurf (die y-Achse zeigt zum Erdmittelpunkt)

x Wurfparabel y

2 Allgemeine Funktionseigenschaften

151

Durch Eliminieren des Parameters t erha¨lt man schließlich die Gleichung der Wurfparabel in expliziter Form: x ðEinsetzen in die 2. ParametergleichungÞ ) x ¼ v0 t ) t ¼ v0 2 1 1 x g x2 ¼ gt2 ¼ g 2 2 v0 2 v 20

y ¼

Rechenbeispiel: v 0 ¼ 15 m=s, y ¼

1 45 m

ðx 0Þ

g ¼ 10 m=s 2

x2

ðx 0 mÞ

&

2 Allgemeine Funktionseigenschaften 2.1 Nullstellen Definition: Eine Funktion y ¼ f ðxÞ besitzt an der Stelle x 0 eine Nullstelle, wenn f ðx 0 Þ ¼ 0 ist. In einer Nullstelle x 0 schneidet oder beru¨hrt die Funktionskurve die x-Achse.

&

Beispiele (1) (2)

Die lineare Funktion (Gerade) y ¼ x 2 schneidet die x-Achse an der Stelle x 1 ¼ 2 (Bild III-7). 2 Die Parabel y ¼ x 1 besitzt an der Stelle x 1 ¼ 1 eine doppelte Nullstelle, d. h. einen Beru¨hrungspunkt (Bild III-8). y

y

y = (x – 1) 2

y=x–2 1 1 2

x

–2 1

Bild III-7

Einfache Nullstelle

Bild III-8

Doppelte Nullstelle

x

152

(3)


Ein Beispiel fu¨r eine Funktion mit unendlich vielen Nullstellen liefert die Sinusfunktion y ¼ sin x. Sie liegen bei x k ¼ k p mit k ¼ 0, 1, 2, . . . (Bild III-9): y 1

–p

y = sin x

p

0

2p

x

–1

Bild III-9

Nullstellen der Sinusfunktion y ¼ sin x

&

2.2 Symmetrieverhalten Wir unterscheiden zwischen Spiegel- und Punktsymmetrie. Definition: Eine Funktion y ¼ f ðxÞ mit einem zum Nullpunkt symmetrischen Definitionsbereich D heißt gerade, wenn sie fu¨r jedes x 2 D die Bedingung f ðxÞ ¼ f ðxÞ ðIII-2Þ erfu¨llt.

Die Funktionskurve einer geraden Funktion verlaüft spiegelsymmetrisch zur y-Achse: Jeder Punkt der Kurve geht dabei durch Spiegelung an der y-Achse wieder in einen Kurvenpunkt u¨ber. Einfache Beispiele fu¨r spiegelsymmetrische Funktionen liefern die Parabel y ¼ x 2 (Bild III-10) und die Kosinusfunktion y ¼ cos x (Bild III-11). y

y y=x

2

y = cos x f (–x)

f (–x)

–x

Bild III-10

f (x)

x

f (x) –x

x

x

Normalparabel y ¼ x 2

Bild III-11

Kosinusfunktion y ¼ cos x

x


153

Definition: Eine Funktion y ¼ f ðxÞ mit einem zum Nullpunkt symmetrischen Definitionsbereich D heißt ungerade, wenn sie fu¨r jedes x 2 D die Bedingung f ðxÞ ¼ f ðxÞ ðIII-3Þ erfu¨llt. Das Bild einer ungeraden Funktion verlaüft punktsymmetrisch zum Koordinatenursprung: Spiegelt man einen beliebigen Kurvenpunkt am Nullpunkt, so liegt der Bildpunkt ebenfalls auf der Funktionskurve. Die kubische Parabel y ¼ x 3 (Bild III-12) und die Sinusfunktion y ¼ sin x (Bild III-13) sind einfache Beispiele fu¨r ungerade Funktionen. y

y

y=x3

y = sin x

f (x)

f (x)

–x

–x x

x

Bild III-12 &

x

f (–x)

f (–x)

Kubische Parabel y ¼ x 3

Bild III-13

x

Sinusfunktion y ¼ sin x

Beispiele (1)

(2)

(3)

Die Potenzfunktionen y ¼ x n (mit n ¼ 1, 2, 3, . . .) sind entweder spiegelsymmetrisch zur y-Achse, also gerade Funktionen (fu¨r n ¼ gerade) oder punktsymmetrisch und damit ungerade Funktionen (fu¨r n ¼ ungerade). Sie erkla¨ren die Bezeichnungen „gerade“ bzw. „ungerade“ fu¨r die beiden Symmetriearten. pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi f ðxÞ ¼ x 2 þ 1, x 2 R ist eine gerade Funktion, denn es gilt: qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 2 x þ 1 ¼ x 2 þ 1 ¼ f ðxÞ f ðxÞ ¼ f ðxÞ ¼

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 x 1 þ x,

1 x 1

Diese Funktion ist ungerade, denn es gilt fu¨r alle x-Werte aus dem Definitionsbereich: pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi f ðxÞ ¼ 1 ðxÞ 1 þ ðxÞ ¼ 1 þ x 1 x ¼ pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ¼ 1 x 1 þ x ¼ f ðxÞ |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} f ðxÞ &

154


2.3 Monotonie In Abschnitt 2.5 werden wir uns mit dem wichtigen Problem der Umkehrung einer Funktion bescha¨ftigen. Ob diese gelingt, wird dabei entscheidend von einer speziellen Eigenschaft der Funktion abha¨ngen, die man als Monotonie bezeichnet. Dieser Begriff wird wie folgt definiert:

Definition: x 1 und x 2 seien zwei beliebige Werte aus dem Definitionsbereich D einer Funktion y ¼ f ðxÞ, die der Bedingung x 1 < x 2 genu¨gen. Dann heißt die Funktion monoton wachsend, falls

f ðx 1 Þ f ðx 2 Þ

streng monoton wachsend, falls

f ðx 1 Þ < f ðx 2 Þ

monoton fallend, falls

f ðx 1 Þ f ðx 2 Þ

streng monoton fallend, falls

f ðx 1 Þ > f ðx 2 Þ

ist.

Eine streng monoton wachsende Funktion besitzt demnach die Eigenschaft, dass zum kleineren x-Wert stets auch der kleinere y-Wert geho¨rt (Bild III-14). Laüft man auf der Kurve von links nach rechts, d. h. in Richtung zunehmender x-Werte, so nehmen auch die y-Werte sta¨ndig zu. Bei einer streng monoton fallenden Funktion ist es genau umgekehrt: Zum kleineren Abszissenwert geho¨rt stets der gro¨ßere Ordinatenwert (Bild III-15). y

y

y = f (x) y = f (x) f (x 1 )

f (x 2 )

f (x 2 )

f (x 1 ) x1

Bild III-14

x2

x

Graph einer streng monoton wachsenden Funktion

x1

x2

x

Bild III-15 Graph einer streng monoton fallenden Funktion

Viele Funktionen zeigen in ihrem gesamten Definitionsbereich keine Monotonie-Eigenschaft, sind jedoch in gewissen Teilintervallen monoton wachsend oder fallend (siehe hierzu das nachfolgende Beispiel (3) u¨ber die Normalparabel).

2 Allgemeine Funktionseigenschaften &

155

Beispiele (1)

Streng monoton wachsende Funktionen sind: a) Jede Gerade mit positiver Steigung b) Kubische Parabel y ¼ x 3 (Bild III-12) c) Aufladung eines Kondensators u¨ber einen ohmschen Widerstand auf die Endspannung u 0 (u ¼ u ðtÞ: Spannung zur Zeit t, t 0; Bild III-16). d) Wachstumsprozesse in der Natur wie z. B. die Vermehrung von Bakterien verlaufen meist exponentiell ansteigend wie in Bild III-17 dargestellt (y 0 ist dabei der Anfangswert oder Anfangsbestand). y

u u0

y0

t

t

Bild III-16 Zeitlicher Spannungsverlauf am Kondensator (Aufladung)

(2)

Bild III-17 Zeitlicher Verlauf eines Wachstumsprozesses

Streng monoton fallende Funktionen sind: a) Jede Gerade mit negativer Steigung b) Radioaktiver Zerfall: Beim natu¨rlichen radioaktiven Zerfall nimmt die Anzahl n der Atomkerne nach einem Exponentialgesetz mit der Zeit t ab (n 0 : Anzahl der Atomkerne zu Beginn, d. h. zur Zeit t ¼ 0, siehe Bild III-18). n

u

n0

u0 n = n (t)

u = u (t)

t

t

Bild III-18 Zerfallsgesetz beim radioaktiven Zerfall

Bild III-19

Entladung eines Kondensators u¨ber einen ohmschen Widerstand

156


c)

Entladung eines Kondensators: Entla¨dt man einen Kondensator u¨ber einen ohmschen Widerstand, so klingt die Kondensatorspannung u exponentiell mit der Zeit t ab (u 0 : Anfangsspannung zur Zeit t ¼ 0, siehe Bild III-19).

d)

Bei einem idealen Gas sind bei konstanter absoluter Temperatur T Gasdruck p und Volumen V umgekehrt proportionale Gro¨ßen (Boyle-Mariottesches Gesetz): p ¼ p ðVÞ ¼

const: V

ðV > 0Þ

Die in Bild III-20 skizzierte Kurve wird in der Physikalischen Chemie als Isotherme bezeichnet (Kurve konstanter Temperatur). p

p=

const. V

Bild III-20 Boyle-Mariottesches Gesetz fu¨r ein ideales Gas V

(3)

Die Normalparabel y ¼ x 2 , x 2 R ist in R weder monoton fallend noch monoton wachsend. Beschra¨nkt man sich jedoch auf das Intervall x 0, d. h. auf den 1. Quadranten, so verlaüft die Parabel dort streng monoton wachsend. Im Intervall x 0 dagegen fa¨llt sie streng monoton (siehe Bild III-21). y

y=x2

x 0: streng monoton fallend

1

x 0: streng monoton wachsend 1

Bild III-21

(4)

x

Zur Untersuchung des Monotonieverhaltens der Normalparabel y ¼ x 2

Die Erdbeschleunigung g besitzt an der Erdoberfla¨che, d. h. im Abstand r 0 vom Erdmittelpunkt den Wert g 0 ¼ 9,81 m=s2 . Mit zunehmender Entfernung r von der Erdoberfla¨che nimmt g nach dem Gravitationsgesetz von Newton wie folgt ab:

2 Allgemeine Funktionseigenschaften g ¼ g ðrÞ ¼ f M

1 r2

157 ðr r 0 Þ

(r 0 : Erdradius; M : Masse der Erde; f : Gravitationskonstante) Die Erdbeschleunigung g ist somit eine streng monoton fallende Funktion der Abstandskoordinate r. (5)

Die in Bild III-22 skizzierte „Rampenfunktion“ mit der Gleichung 8 9 x < 0> > y > : ; 1 1 x > 1 verlaüft im gesamten Definitionsbereich monoton wachsend, nicht aber streng monoton wachsend (diese Eigenschaft hat sie nur im Intervall 0 x 1).

1

x

Bild III-22

&

2.4 Periodizita¨t Zahlreiche Vorga¨nge in Naturwissenschaft und Technik verlaufen periodisch, d. h. sie wiederholen sich in regelma¨ßigen (meist zeitlichen) Absta¨nden. Musterbeispiele hierfu¨r sind die mechanischen und elektromagnetischen Schwingungen. Zur Beschreibung solcher Ablaüfe werden periodische Funktionen beno¨tigt, die wie folgt definiert sind: Difinition: Eine Funktion y ¼ f ðxÞ heißt periodisch mit der Periode p, wenn mit jedem x 2 D auch x p zum Definitionsbereich der Funktion geho¨rt und f ðx pÞ ¼ f ðxÞ ðIII-4Þ ist. Anmerkungen (1) (2) &

Mit der Periode p ist auch k p eine Periode der Funktion ðk 2 N*Þ. Die kleinste positive Periode p heißt auch primitive Periode.

Beispiel Ein wichtiges Beispiel liefert die Sinusfunktion y ¼ sin x. Sie ist periodisch mit der (primitiven) Periode p ¼ 2 p (Bild III-23): sin ðx þ 2 pÞ ¼ sin x

ðx 2 RÞ

Aber auch 2 p, 4 p, 6 p, 8 p, . . . sind Perioden der Sinusfunktion.

158

III Funktionen und Kurven y y = sin x

1

sin (x + 2 p )

sin x

p

x

2p

x+2p

3p

x

–1 p=2p

Bild III-23

Die Sinusfunktion y ¼ sin x als Beispiel fu¨r eine periodische Funktion

&

Periodische Funktionen durchlaufen somit ihren gesamten Wertevorrat in jedem Periodenintervall, d. h. in jedem Intervall der La¨nge p. So nimmt beispielsweise die Sinusfunktion in dem Periodenintervall 0 x 2 p sa¨mtliche Funktionswerte an (1 y 1Þ:

&

Beispiele (1)

(2)

Die vier trigonometrischen Funktionen, deren Eigenschaften wir in Abschnitt 9 noch ausfu¨hrlich ero¨rtern werden, sind periodische Funktionen: y ¼ sin x, y ¼ cos x :

Periode p ¼ 2 p

y ¼ tan x, y ¼ cot x :

Periode p ¼ p

Periodische Funktionen spielen u. a. bei der Beschreibung und Darstellung mechanischer und elektromagnetischer Schwingungen eine bedeutende Rolle. Die Periode p wird in diesem Zusammenhang meist als Schwingungsdauer T bezeichnet. In Bild III-24 ist als Beispiel fu¨r eine nicht-sinusfo¨rmige Schwingung der zeitliche Verlauf einer sog. Kippspannung mit der Schwingungsdauer T ¼ 4 ms dargestellt. u/V 50

4

8

12

t / ms

T = 4 ms

Bild III-24

Die Kippspannung als Beispiel fu¨r einen nicht-sinusfo¨rmigen Schwingungsvorgang („Sa¨gezahn-Impuls“) &


159

2.5 Umkehrfunktion oder inverse Funktion Nach der in Abschnitt 1.1 gegebenen Definition ordnet eine Funktion y ¼ f ðxÞ jedem Argument x 2 D genau einen Funktionswert y 2 W zu. Diese eindeutige Zuordnung ist in Bild III-25 durch Pfeile kenntlich gemacht. So geho¨rt beispielsweise zum Argument x 1 der Funktionswert y 1 und zum Argument x 2 der Funktionswert y 2 . Haüfig stellt sich das umgekehrte Problem: Zu einem vorgegebenen Funktionswert (y-Wert) ist der zugeho¨rige x-Wert zu bestimmen. Die in Bild III-26 dargestellte Funktion ordnet beispielsweise dem Funktionswert y 1 das Argument x 1 und dem Funktionswert y 2 das Argument x 2 zu.

y

y y = f (x)

y2 y1

y = f (x)

y2 y1

x1

Bild III-25

x2

x

Zum Begriff einer Funktion

x1

x2

x

Bild III-26 Zur Umkehrung einer Funktion

Folgt aus x 1 6¼ x 2 stets f ðx 1 Þ 6¼ f ðx 2 Þ, d. h. geho¨ren zu verschiedenen Abszissenwerten stets auch verschiedene Ordinatenwerte, so geho¨rt zu jedem y-Wert auch genau ein x-Wert. Eine Funktion y ¼ f ðxÞ mit dieser Eigenschaft heißt umkehrbar. Definition: Eine Funktion y ¼ f ðxÞ heißt umkehrbar, wenn aus x 1 6¼ x 2 stets f ðx 1 Þ 6¼ f ðx 2 Þ folgt. Ist also eine Funktion y ¼ f ðxÞ umkehrbar, so geho¨rt zu jedem y 2 W genau ein x 2 D. Diese durch die eindeutige Zuordnung y 7! x gewonnene Funktion wird als die „nach der Variablen x aufgelo¨ste Form von y ¼ f ðxÞ“ bezeichnet. Wir verwenden dafu¨r die symbolische Schreibweise x ¼ f 1 ðyÞ oder besser x ¼ g ðyÞ. Jetzt aber ist y die unabha¨ngige und x die abha¨ngige Variable und wir mu¨ssten daher bei einer graphischen Darstellung der Funktion x ¼ g ðyÞ in einem rechtwinkligen Koordinatensystem konsequenterweise die Bezeichnungen der beiden Achsen miteinander vertauschen, d. h. die waagerechte Achse mu¨sste als y-Achse und die senkrechte Achse als x-Achse bezeichnet werden. Dies aber ist allgemein nicht u¨blich. Statt dessen vertauscht man in der Gleichung x ¼ g ðyÞ die beiden Variablen miteinander und erha¨lt auf diese Weise eine neue Funktion y ¼ g ðxÞ, die als Umkehrfunktion oder inverse Funktion von y ¼ f ðxÞ bezeichnet wird.

160


In vielen (aber nicht allen) Fa¨llen gelingt es, die Funktionsgleichung der Umkehrfunktion wie folgt zu bestimmen:

Bestimmung der Funktionsgleichung einer Umkehrfunktion 1. Man lo¨st zuna¨chst die Funktionsgleichung y ¼ f ðxÞ nach der Variablen x auf (diese Auflo¨sung muss natu¨rlich mo¨glich und eindeutig sein!) und erha¨lt so „die nach der Variablen x aufgelo¨ste Form x ¼ g ðyÞ“: y ¼ f ðxÞ

Funktionsgleichung

I nach der Variablen x auflo¨ sen

x ¼ g ðyÞ

2. Durch formales Vertauschen der beiden Variablen x und y gewinnt man hieraus schließlich die Umkehrfunktion y ¼ g ðxÞ: x ¼ g ðyÞ

Variablen x und y

I miteinander vertauschen

y ¼ g ðxÞ

Anmerkungen (1)

Die beiden Schritte ko¨nnen auch in der umgekehrten Reihenfolge ausgefu¨hrt werden.

(2)

Bei der Umkehrung einer Funktion werden Definitionsbereich und Wertebereich miteinander vertauscht.

Nicht jede Funktion ist jedoch umkehrbar, wie bereits das einfache Beispiel der Normalparabel y ¼ x 2 , x 2 R zeigt. Zu jedem Funktionswert y 0 > 0 geho¨ren genau zwei verschiedene Werte x 0 und x 0 der Variablen x. Denn jede oberhalb der x-Achse verlaufende Parallele zur x-Achse schneidet die Parabel in zwei spiegelsymmetrisch zur y-Achse angeordneten Punkten P und P 0 (Bild III-27). Die Funktion y ¼ x 2 ist daher im Intervall 1 < x < 1 nicht umkehrbar. Offensichtlich liegt dies an der fehlenden Monotonie der Normalparabel. y

P′

y=x2 y0

P

Bild III-27 Die Normalparabel y ¼ x 2 , x 2 R als Beispiel fu¨r eine nicht umkehrbare Funktion – x0

x0

x

Am Kurvenverlauf la¨sst sich bereits leicht erkennen, ob eine Funktion umkehrbar ist oder nicht. Wenn jede Parallele zur x-Achse die Kurve ho¨chstens einmal schneidet, ist die Funktion umkehrbar (siehe hierzu Bild III-28). Diese Bedingung erfu¨llen alle streng monoton verlaufenden Funktionen.


161

y

y Parallele zur x-Achse

Parallele zur x-Achse

x

x a)

b)

Bild III-28

Zur Umkehrung einer Funktion a) Umkehrbare Funktion b) Nicht umkehrbare Funktion (zwei Schnittstellen)

&

Beispiele (1)

y ¼ 2x þ 1

ðx 2 RÞ

Diese Gerade verlaüft streng monoton wachsend und ist daher umkehrbar. Durch Auflo¨sen der Geradengleichung nach x erha¨lt man zuna¨chst x ¼ g ðyÞ ¼ 0,5 y 0,5

ðmit y 2 RÞ

Formales Vertauschen der beiden Variablen fu¨hrt schließlich zur gesuchten Umkehrfunktion: y ¼ g ðxÞ ¼ 0,5 x 0,5

ðx 2 RÞ

Die Umkehrfunktion der Geraden y ¼ 2 x þ 1 ist also wiederum eine Gerade mit der Gleichung y ¼ 0,5 x 0,5 (Bild III-29). y y = 2x + 1

5

y=x

y = 0,5 x – 0,5 1 1

Bild III-29

5

x

Gerade y ¼ 2 x þ 1 und ihre Umkehrfunktion y ¼ 0,5 x 0,5

162

(2)


y ¼ x2

ðx 0Þ

Es handelt sich bei dieser Funktion um den im 1. Quadranten verlaufenden Teil der Normalparabel. Diese Funktion ist streng monoton wachsend und daher umkehrbar. Die Auflo¨sung der Funktionsgleichung nach der Variablen x liefert die pffiffiffi Wurzelfunktion x ¼ y , y 0 (es kommt nur der positive Wert infrage, da alle Kurvenpunkte im 1. Quadranten liegen). Durch Vertauschen pffiffiffi der beiden Variablen erha¨lt man hieraus schließlich die Umkehrfunktion y ¼ x, x 0 (Bild III-30). y 3 y=x2 y=x 2

y= x 1

1

Bild III-30

2

3

x

pffiffiffi Die Wurzelfunktion y ¼ x, x 0 als Umkehrfunktion der „Halbparabel“ y ¼ x 2, x 0 &

Wie die Beispiele zeigen, verlaufen die Graphen einer Funktion y ¼ f ðxÞ und ihrer Umkehrfunktion y ¼ g ðxÞ spiegelsymmetrisch zur Geraden y ¼ x (Winkelhalbierende des 1. und 3. Quadranten). Diese Aussage la¨sst sich verallgemeinern, sofern auf beiden Koordinatenachsen der gleiche Maßstab verwendet wird (Bild III-31). y y = f (x) y=x

y = g (x) x

Bild III-31 Zur Umkehrung einer Funktion y ¼ f ðxÞ auf graphischem Wege

3 Koordinatentransformation

163

Wir fassen die wichtigsten Ergebnisse dieses Abschnitts wie folgt zusammen:

ber die Umkehrung einer Funktion 1. Jede streng monoton wachsende oder fallende Funktion ist umkehrbar. 2. Bei der Umkehrung einer Funktion werden Definitions- und Wertebereich miteinander vertauscht. 3. Zeichnerisch erha¨lt man das Schaubild der Umkehrfunktion durch Spiegelung der Funktionskurve an der Geraden y ¼ x (Bild III-31; Voraussetzung: gleicher Maßstab auf beiden Koordinatenachsen).

3 Koordinatentransformationen 3.1 Ein einfu¨hrendes Beispiel Die Gleichung einer Funktion oder einer Kurve ha¨ngt entscheidend von der Wahl des zugrunde gelegten Koordinatensystems ab. Besonders einfache Gleichungen erha¨lt man immer dann, wenn ein symmetriegerechtes Koordinatensystem gewa¨hlt wird, das den speziellen Symmetrieeigenschaften der Funktion oder der Kurve Rechnung tra¨gt. Wir erlaütern dieses Problem an einem einfachen Beispiel. y

y

v

P

P

3 2

3

M

y

M 1

1 a)

Bild III-32

x

v u u

2 x

x

b)

Zur Koordinatentransformation eines Kreises a) Kreis im x, y-System b) Kreis im u, v-System

Der in Bild III-32a) skizzierte Kreis mit dem Mittelpunkt M ¼ ð1; 2Þ und dem Radius r ¼ 3 wird in dem zugrunde gelegten x, y-Koordinatensystem durch die Gleichung 2 2 x 1 þ y2 ¼ 9 ðIII-5Þ

164


beschrieben. Diese Gleichung la¨sst sich wesentlich vereinfachen, wenn wir zu einem neuen u, v-Koordinatensystem u¨bergehen, das die spezielle Symmetrie des Kreises beru¨cksichtigt. Dazu wa¨hlen wir den Mittelpunkt des Kreises als neuen Koordinatenursprung und legen durch ihn zur x-Achse bzw. y-Achse parallele Koordinatenachsen. In dem neuen u, v-System nimmt dann die Kreisgleichung die einfache Gestalt u2 þ v2 ¼ 9

ðIII-6Þ

an, wie man mit Hilfe des bekannten Lehrsatzes des Pythagoras dem Bild III-32b) unmittelbar entnehmen kann. Zwischen den neuen und den alten Koordinaten besteht dabei der folgende Zusammenhang: u ¼ x 1

bzw:

v ¼ y2

x ¼ uþ1

ðIII-7Þ

y ¼ vþ2

Der bergang vom x, y-System zum u, v-System wird als Koordinatentransformation bezeichnet. In diesem einfu¨hrenden Beispiel handelt es sich dabei um eine Parallelverschiebung des kartesischen x, y-Koordinatensystems.

3.2 Parallelverschiebung eines kartesischen Koordinatensystems Wir gehen bei unseren Betrachtungen von einem rechtwinkligen oder kartesischen x, y-Koordinatensystem aus. Durch Parallelverschiebung der Koordinatenachsen entsteht hieraus ein neues, wiederum kartesisches Koordinatensystem (Bild III-33). Es soll im Folgenden als u, v-Koordinatensystem bezeichnet werden. Der Koordinatenursprung des neuen u, v-Systems falle dabei in den Punkt O 0 ¼ ða; bÞ, bezogen auf das alte x, y-System. y

v P v

0′ a

u

y

u

b 0

x

x

Bild III-33

Parallelverschiebung eines kartesischen Koordinatensystems

Ein beliebig herausgegriffener Punkt P besitze im x, y-System die Koordinaten ðx; yÞ und im u, v-System die Koordinaten ðu; vÞ. Zwischen ihnen bestehen die folgenden Transformationsgleichungen, die sich unmittelbar aus Bild III-33 ablesen lassen: x ¼ uþa y ¼ vþb

bzw:

u ¼ x a v ¼ yb

ðIII-8Þ


165

Wie vera¨ndert sich bei einer solchen Koordinatentransformation die Gleichung einer Funktion y ¼ f ðxÞ? Mit Hilfe der Transformationsgleichungen (III-8) finden wir: x¼uþa

y ¼ f ðxÞ ! v þ b ¼ f ðu þ aÞ y¼vþb

oder

v ¼ f ðu þ aÞ b

ðIII-9Þ

Bei einer sinnvoll gewa¨hlten Koordinatentransformation erreicht man dabei stets eine erhebliche Vereinfachung der Funktions- oder Kurvengleichung, wie bereits im einfu¨hrenden Beispiel gezeigt wurde. Weitere Beispiele im Anschluss an die nachfolgende Zusammenfassung werden diese Aussage besta¨tigen.

Parallelverschiebung eines kartesischen Koordinatensystems (Bild III-33) Das kartesische x, y-Koordinatensystem gehe durch eine Parallelverschiebung der Koordinatenachsen in das ebenfalls rechtwinklige u, v-Koordinatensystem u¨ber (Bild III-33). Ein beliebiger Punkt P besitze im „alten“ x, y-System die Koordinaten ðx; y) und im „neuen“ u, v-System die Koordinaten ðu; vÞ. Zwischen diesen Koordinaten bestehen dann die folgenden linearen Transformationsgleichungen: x ¼ uþa y ¼ vþb

bzw:

u ¼ x a v ¼ yb

ðIII-10)

Dabei bedeuten: ða; bÞ:

Koordinatenursprung des neuen u, v-Koordinatensystems, bezogen auf das alte x, y-System

Die Konstanten a und b besitzen die folgende geometrische Bedeutung: j a j:

Abstand der beiden vertikalen Koordinatenachsen

j b j:

Abstand der beiden horizontalen Koordinatenachsen

a > 0: Verschiebung der y-Achse nach rechts (sonst nach links) b > 0: Verschiebung der x-Achse nach oben (sonst nach unten)

&

Beispiele (1)

Die Parabel y ¼ x 2 þ 2 x þ 3 la¨sst sich durch quadratische Erga¨nzung in die folgende Gestalt bringen: y ¼ x 2 þ 2 x þ 3 ¼ ðx 2 þ 2 x þ 1 Þ þ 2 ¼ ðx þ 1Þ 2 þ 2 |fflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} ðx þ 1Þ 2

y 2 ¼ ðx þ 1Þ 2 Mit Hilfe der linearen Transformationsgleichungen u ¼ x þ1

und

v ¼ y2

)

166


fu¨hren wir ein neues, parallelverschobenes u, v-Koordinatensystem ein, dessen Ursprung im Scheitelpunkt der Parabel liegt und im x, y-System die Koordinaten x 0 ¼ 1 und y 0 ¼ 2 besitzt 1Þ . Die Funktionsgleichung der Parabel lautet daher im neuen u, v-System wie folgt: y 2 ¼ ðx þ 1Þ 2

u¼xþ1

!" v¼y2

v ¼ u2

Durch diese Parallelverschiebung haben wir eine wesentliche Vereinfachung der Parabelgleichung erreicht und dabei erkannt, dass es sich letztendlich um die bekannte Normalparabel handelt (Bild III-34).

2

v

y

0′

1

2 u

Bild III-34 –1

0

x

1

(2)

Die Parabel y ¼ 0,5 x 2 soll um zwei Einheiten in Richtung der positiven x-Achse und gleichzeitig um drei Einheiten in Richtung der negativen y-Achse verschoben werden. Wie lautet die Gleichung der verschobenen Parabel im x, y-Koordinatensystem? Lo¨sung: Der Scheitelpunkt S der verschobenen Parabel besitzt die Koordinaten x 0 ¼ 2 und y 0 ¼ 3. Wir wa¨hlen ihn als Ursprung eines neuen u, v-Koordinatensystems. In diesem System besitzt die verschobene Parabel die gleiche Lage wie die unverschobene Parabel im alten x, y-System. Aus der Funktionsgleichung y ¼ 0,5 x 2 wird daher im u, v-System die Gleichung v ¼ 0,5 u 2 (x wird durch u und y durch v ersetzt). Zwischen den beiden Koordinatensystemen bestehen dabei die Transformationsgleichungen x ¼ uþ2 y ¼ v3

bzw:

u ¼ x 2 v ¼ yþ3

Man erha¨lt sie am bequemsten aus einer Skizze, die neben dem alten x, y-System auch das neue u, v-System sowie einen beliebigen Punkt P entha¨lt, den man (um

1Þ

Die Koordinaten des neuen Koordinatenursprungs im alten x, y-System erha¨lt man aus den Transformationsgleichungen fu¨r u ¼ 0 und v ¼ 0.


167

Vorzeichenfehler zu vermeiden) zweckma¨ßigerweise so auswa¨hlt, dass er im 1. Quadranten beider Koordinatensysteme liegt (Bild III-35): y

v P y v x

x

3

Bild III-35 u

u 2

P besitzt im x, y-System die Koordinaten x und y und im u, v-System die Koordinaten u und v. Aus der Skizze lassen sich dann die gesuchten Transformationsgleichungen sofort ablesen. Die Parabel v ¼ 0,5 u 2 besitzt demnach im x, y-System die folgende Funktionsgleichung (wobei u ¼ x 2 und v ¼ y þ 3 gesetzt wird): y þ 3 ¼ 0,5 ðx 2Þ 2

y ¼ 0,5 x 2 2 x 1

oder

Beide Parabeln sind in Bild III-36 dargestellt. y

v y = 0,5 x 2

v = 0,5 u 2

3

–1

1 2

x

–3 S

Bild III-36 Parallelverschiebung der Parabel y ¼ 0,5 x 2

u

2 &

168


3.3 bergang von kartesischen Koordinaten zu Polarkoordinaten 3.3.1 Definition der Polarkoordinaten Bisher wurde die Lage eine Punktes P der Ebene ausschließlich durch rechtwinklige oder kartesische Koordinaten beschrieben. In vielen Fa¨llen ist es jedoch gu¨nstiger, auf die wie folgt definierten Polarkoordinaten r und j zuru¨ckzugreifen (Bild III-37): y P r y

Bild III-37 Polarkoordinaten ðr; jÞ eines Punktes P ¼ ðx; yÞ

f 0

x

x

Definition: Die Polarkoordinaten ðr; jÞ eines Punktes P der Ebene bestehen aus einer Abstandskoordinate r und einer Winkelkoordinate j (Bild III-37): r : Abstand des Punktes P vom Koordinatenursprung O j: Winkel zwischen der positiven x-Achse und dem vom Koordinatenursprung O zum Punkt P gerichteten Radiusvektor Anmerkungen (1)

Fu¨r die Abstandskoordinate r gilt definitionsgema¨ß stets r 0, d. h. negative r-Werte sind nicht zugelassen!

(2)

Der Winkel j wird positiv geza¨hlt bei Drehung im Gegenuhrzeigersinn (mathematisch positiver Drehsinn), negativ dagegen bei Drehung im Uhrzeigersinn (mathematisch negativer Drehsinn). Er ist jedoch nur bis auf ganzzahlige Vielfache von 360 (bzw. 2 p im Bogenmaß) bestimmt. Man kann sich daher bei der Winkelangabe auf den im Intervall 0 j < 360 (bzw. 0 j < 2 p) gelegenen Hauptwert beschra¨nken (wir werden so verfahren). In der Technik, insbesondere in der Elektrotechnik, werden die Hauptwerte haüfig dem Intervall 180 < j 180 (bzw. p < j p) zugeordnet. Den 1. und 2. Quadranten erreicht man dabei durch Drehung im Gegenuhrzeigersinn (Drehwinkel von 0 bis 180 ), den 3. und 4. Quadranten durch Drehung im Uhrzeigersinn (Drehwinkel von 0 bis 180 ).

(3)

Das Polarkoordinatensystem ist ein krummliniges Koordinatensystem. Die Koordinatenlinien bestehen aus konzentrischen Kreisen um den Koordinatenursprung O (sog. j-Linien) und Strahlen, die radial von O nach außen verlaufen (sog. r-Linien; Bild III-38). Koordinatenursprung O und x-Achse werden in diesem Zusammenhang auch wie folgt bezeichnet: Koordinatenursprung O: Pol

x-Achse: Polarachse


169

y f = const. (r - Linie)

Bild III-38 Ebenes Polarkoordinatensystem x r = const. ( f - Linie)

Ein entsprechendes Koordinatenpapier ist im Handel erha¨ltlich („Polarkoordinatenpapier“). (4)

Der Koordinatenursprung (Pol) O hat die Abstandskoordinate r ¼ 0, die Winkelkoordinate j dagegen ist unbestimmt.

Zwischen den kartesischen und den Polarkoordinaten bestehen dabei die folgenden Transformationsgleichungen, die sich unmittelbar aus Bild III-37 ergeben: Koordinatentransformation: Kartesische Koordinaten ! Polarkoordinaten Polarkoordinaten " Kartesische Koordinaten (Bild III-31) x ¼ r cos j, y ¼ r sin j Kartesische Koordinaten " Polarkoordinaten (Bild III-31) pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi y tan j ¼ r ¼ x 2 þ y 2, x

ðIII-11)

ðIII-12Þ

Anmerkungen (1)

Die Berechnung der Winkelkoordinate j aus den vorgegebenen kartesischen Koordinaten nach der Gleichung tan j ¼ y=x ist haüfig mit Schwierigkeiten verbunden, da die Auflo¨sung dieser Gleichung nach j noch vom Quadranten des Winkels abha¨ngt. Wir empfehlen daher, die Winkelberechnung auf indirektem Wege wie folgt vorzunehmen: Zuna¨chst wird anhand einer Skizze die Lage des Punktes und damit der Quadrant des gesuchten Winkels j bestimmt, dann erfolgt die Berechnung des Winkels j u¨ber einen geeigneten Hilfswinkel a in einem rechtwinkligen Dreieck. Im nachfolgenden Beispiel (1) wird dieses Verfahren na¨her erlaütert.

170

(2)


Die Berechnung des Winkels j kann auch wie folgt vorgenommen werden (in Abha¨ngigkeit vom Quadranten): Quadrant

I

II, III

IV

j¼

arctan (y=x)

arctan (y=x) þ 180

arctan (y=x) þ 360

(arctan x ist dabei die Umkehrfunktion von tan x und wird in Abschnitt 10.4 noch ausfu¨hrlich besprochen).

&

Beispiele (1)

Der Punkt P1 ¼ ð3; 4Þ liegt im 2. Quadrant (Bild III-39). Fu¨r die Abstandskoordinate r erhalten wir nach der ersten der Gleichungen (III-12): qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffi r ¼ ð3Þ 2 þ 4 2 ¼ 25 ¼ 5 Fu¨r den Hauptwert der gesuchten Winkelkoordinate j entnehmen wir der Lageskizze: 90 < j < 180 . Wir berechnen zuna¨chst den Hilfswinkel a des eingezeichneten rechtwinkligen Dreiecks mit den Katheten der La¨ngen 3 und 4 und daraus schließlich den Winkel j: 4 4 tan a ¼ ) a ¼ arctan ¼ 53,1 3 3 j ¼ 180 a ¼ 180 53,1 ¼ 126,9 Ergebnis: r ¼ 5, j ¼ 126,9 y P1

y

4 210° x

4

r

x y

a –3

3

3,8

f

Bild III-39

(2)

P2

x

Bild III-40

Die Lage des Punktes P2 in Bild III-40 wird eindeutig durch die Polarkoordinaten r ¼ 3,8 und j ¼ 210 beschrieben. Seine kartesischen Koordinaten berechnen wir aus Gleichung (III-11) wie folgt: x ¼ 3,8 cos 210 ¼ 3,29

und

y ¼ 3,8 sin 210 ¼ 1,9

&


171

3.3.2 Darstellung einer Kurve in Polarkoordinaten Ein in Polarkoordinaten ðr; jÞ dargestellte Kurve wird durch eine Gleichung r ¼ f ðjÞ

r ¼ r ðjÞ

oder

ðIII-13Þ

beschrieben. Um die Kurve zeichnen zu ko¨nnen, erstellen wir eine Wertetabelle. Fu¨r den Polarwinkel j werden dabei verschiedene Werte j 1 , j 2 , j 3 , . . . vorgegeben und aus der Funktionsgleichung r ¼ r ðjÞ die zugeho¨rigen Abstandswerte r 1 ¼ r ðj 1 Þ, r 2 ¼ r ðj 2 Þ, r 3 ¼ r ðj 3 Þ, . . . berechnet: j

j1

j2

j3

...

r ¼ r ðjÞ

r 1 ¼ r ðj 1 Þ

r 2 ¼ r ðj 2 Þ

r 3 ¼ r ðj 3 Þ

...

Dabei ist zu beachten, dass definitionsgema¨ß nur positive Werte fu¨r r infrage kommen, da r der Abstand eines Kurvenpunktes vom Koordinatenursprung ist und somit als physikalische Gro¨ße nie negativ sein kann. Erha¨lt man fu¨r einen Winkel j* durch formales Einsetzen in die Kurvengleichung r ¼ r ðjÞ einen negativen Abstandswert r* ¼ r ðj*Þ, so befindet sich in dieser Winkelrichtung kein Kurvenpunkt. Der Winkel j* liegt in diesem Fall außerhalb des Definitionsbereiches der Funktion r ¼ r ðjÞ. Den Kurvenverlauf erha¨lt man schließlich, indem man auf den Strahlen j ¼ j 1 , j ¼ j 2 , j ¼ j 3 , . . . die zugeho¨rigen (positiven) Abstandswerte r 1 , r 2 , r 3 , . . . vom Nullpunkt (Pol) aus nach außen hin abtra¨gt und die auf diese Weise erhaltenen Kurvenpunkte miteinander verbindet (Bild III-41). y

f3

f2 r = r ( f)

r3

f1

r2

Bild III-41 Zur graphischen Darstellung einer in Polarkoordinaten definierten Kurve r ¼ r ðjÞ

r1 Pol

&

Polarachse

x

Beispiele (1)

Durch die Gleichung r ¼ r ðjÞ ¼ 2 j

ð0 j 2 pÞ

wird die in Bild III-42 skizzierte spiralfo¨rmige Kurve beschrieben (sog. Archimedische Spirale). Dieses Kurvenbild erhalten wir mit Hilfe der folgenden

172


Wertetabelle (gewa¨hlte Schrittweite: Dj ¼ 30 ¼ b p=6; die Winkelwerte mu¨ssen dabei im Bogenmaß eingesetzt werden, damit die Abstandkoordinate r ¼ 2 j dimensionslos bleibt!): p 6

j

0

r

0

1,05

j

9

p 6

r

1

2

p 6

10,47

p 6

3

2,09

10

9,42

p 6

3,14 p 6

11

11,52

4

p 6

4,19

12

5

p 6

5,24

6

p 6

6,28

7

p 6

7,33

8

p 6

8,38

p 6

12,57

y 5 r = 2f 1 –5

–1

1

5

10

x

–5

–10

Bild III-42

(2)

Archimedische Spirale r ¼ 2 j (mit 0 j 2 p)

Die Kurve mit der Gleichung ð0 j 360 Þ

r ¼ r ðjÞ ¼ 1 þ cos j

heißt Kardioide (Herzkurve) und besitzt den in Bild III-43 skizzierten Verlauf (Spiegelsymmetrie zur x-Achse), den wir mit Hilfe der folgenden Wertetabelle erhalten haben (gewa¨hlte Schrittweite: Dj ¼ 30 ): j

0

30

60

90

120

150

180

r

2

1,87

1,5

1

0,5

0,13

0

4 Grenzwert und Stetigkeit einer Funktion

173

Die Punkte des 3. und 4. Quadranten erha¨lt man durch Spiegelung der berechneten Kurvenpunkte an der x-Achse (die Winkel werden nach unten abgetragen). y r = 1 + cos f 1

1

2

Bild III-43 Kardioide r ¼ 1 þ cos j

x

ð0 j 360 Þ –1

&

4 Grenzwert und Stetigkeit einer Funktion 4.1 Reelle Zahlenfolgen 4.1.1 Definition und Darstellung einer reellen Zahlenfolge Definition: Jeder positiven ganzen Zahl n wird in eindeutiger Weise eine reelle Zahl a n zugeordnet. Die unendliche Menge reeller Zahlen a 1 , a 2 , a 3 , . . . heißt reelle Zahlenfolge. Symbolische Schreibweise: ha n i ¼ a 1 , a 2 , a 3 , . . . , a n , . . .

ðn 2 N*Þ

ðIII-14)

Die Zahlen a 1 , a 2 , a 3 , . . . heißen die Glieder der Folge, a n ist das n-te Glied der Folge. Anmerkungen (1)

Eine reelle Zahlenfolge wird auch kurz als Folge bezeichnet.

(2)

Anschauliche Deutung einer Folge: Wie im Kino werden die Pla¨tze fortlaufend durchnummeriert und jeder Platz mit einer reellen Zahl „belegt“. Platzziffer:

1

2

3

Element:

# a1

# a2

# a3

...

n

...

...

# an

...

Die Nummerierung kann auch bei 0 oder einer beliebigen anderen natu¨rlichen Zahl k beginnen.

174


Eine Zahlenfolge ha n i kann auch als diskrete Funktion aufgefasst werden, die jedem n 2 N* genau eine Zahl a n 2 R zugeordnet. Eine Zuordnungsvorschrift in Form einer Gleichung

(3)

a n ¼ f ðnÞ

ðn 2 N*Þ

ðIII-15Þ

heißt Bildungsgesetz der Folge.

&

Beispiele 1 1 1 , , , ... 2 4 6

(1)

ha n i ¼

(2)

ha n i ¼ 1 3 , 2 3 , 3 3 , . . .

(3)

ha n i ¼ 0,

Bildungsgesetz: a n ¼

1 2n

Bildungsgesetz: a n ¼ n 3

1 2 3 , , , ... 2 3 4

Bildungsgesetz: a n ¼ 1

ðn 2 N*Þ ðn 2 N*Þ

1 n

ðn 2 N*Þ &

Die Glieder einer Folge ha n i lassen sich durch Punkte auf einem Zahlenstrahl darstellen. Fu¨r die Zahlenmenge 1 1 2 3 4 ha n i ¼ 1 ¼ 0, , , , , . . . ðn 2 N*Þ ðIII-16Þ n 2 3 4 5 beispielsweise erhalten wir die in Bild III-44 skizzierte Abbildung (Anordnung): a1

a2

a3

a4 a5

0

1 2

2 3

3 4

Bild III-44

4 5

Darstellung der Zahlenfolge ha n i ¼ h1 1=ni auf einer Zahlengerade ðn 2 N*Þ

Eine Folge ha n i la¨sst sich auch durch einen Graph anschaulich darstellen. Wir interpretieren dabei die Folge ha n i als eine diskrete Funktion und ordnen jedem Wertepaar ðn; a n Þ einen Punkt Pn in einem rechtwinkligen Koordinatensystem zu. Die Menge aller Punkte P n ¼ ðn; a n Þ mit n 2 N* heißt Graph der Folge ha n i.

&

Beispiel Die Folge (III-16) la¨sst sich durch die Funktionsgleichung (Bildungsgesetz) a n ¼ f ðnÞ ¼

n1 1 ¼ 1 n n

ðn 2 N*Þ

beschreiben. Der zugeho¨rige Graph besitzt das in Bild III-45 skizzierte Aussehen.


175

an

1

0,5

Bild III-45 Darstellung der Zahlenfolge ha n i ¼ h1 1=ni mit n 2 N* durch einen Graph 1

2

3

4

n

5

&

4.1.2 Grenzwert einer Folge Wir wollen uns zuna¨chst eingehend mit den Eigenschaften der Zahlenfolge n1 1 ¼ 1 ðn 2 N*Þ ha n i ¼ n n

ðIII-17Þ

bescha¨ftigen und erstellen zu diesem Zweck eine Wertetabelle: n

1

2

3

...

10

...

100

...

1000

...

an

0

1 2

2 3

...

0,9

...

0,99

...

0,999

...

Aus ihr entnehmen wir die folgenden Eigenschaften 2Þ : 1. Alle Glieder (Funktionswerte) sind kleiner als 1, d. h. es gilt a n < 1. 2. Mit zunehmendem Index n werden die Glieder der Folge gro¨ßer und unterscheiden sich dabei immer weniger von der Zahl 1. Wir ziehen daraus die Folgerung, dass in jeder noch so kleinen Umgebung der Zahl 1 fast alle Glieder der Folge liegen. So ist beispielsweise ab dem 11. Glied der Abstand aller folgenden Glieder von der Zahl 1 kleiner als 0,1. Mit anderen Worten: Alle Glieder a n mit n 11 erfu¨llen die Ungleichung j a n 1j < 0,1 (Bild III-46). a1

a2

a3

0

1 2

2 3

a 10 0,9

1 in diesem Intervall liegen alle Glieder a n mit n ≥ 11

Bild III-46 2Þ

Die Zahlenfolge ha n i ¼ h1 1=ni konvergiert gegen den Grenzwert 1

Es handelt sich hier um eine streng monoton wachsende und beschra¨nkte Zahlenfolge.

176


Vom 101. Glied an ist der Abstand aller folgenden Glieder von der Zahl 1 sogar kleiner als 0,01, d. h. jedes Glied a n mit n 101 erfu¨llt die Ungleichung j a n 1j < 0,01. Die Glieder der Zahlenfolge (III-17) unterscheiden sich demnach mit zunehmender „Platzziffer“ n immer weniger von der Zahl 1, die daher als Grenzwert der Folge 1 fu¨r n ! 1 bezeichnet wird. ha n i ¼ 1 n Allgemein definieren wird den Grenzwert einer Zahlenfolge wie folgt: Definition: Die reelle Zahl g heißt Grenzwert oder Limes der Zahlenfolge ha n i, wenn es zu jedem e > 0 eine natu¨rliche Zahl n 0 > 0 gibt, so dass fu¨r alle n n 0 stets j an g j < e ðIII-18Þ ist.

Anmerkungen (1)

Die natu¨rliche Zahl n 0 ha¨ngt i. A. noch von der Wahl der Zahl e > 0 ab. Daher schreibt man haüfig auch n 0 ðeÞ statt n 0 .

(2)

Es la¨sst sich zeigen, dass eine Folge ha n i ho¨chstens einen Grenzwert besitzen kann.

Besitzt eine Folge ha n i den Grenzwert g, so liegen innerhalb einer jeden e-Umgebung von g fast alle Glieder der Folge. Mit anderen Worten: die Glieder a 1, a 2 , a 3 , . . . , a n 0 1 liegen außerhalb, alle darauf folgenden Glieder a n 0 , a n 0 þ 1 , a n 0 þ 2 , . . . innerhalb der Umgebung (vgl. hierzu Bild III-47). Eine Folge mit dieser Eigenschaft heißt konvergent mit dem Grenzwert g. g–e a1

a2

a n 0 –1

g+e g

in diesem Intervall liegen alle Glieder a n mit n ≥ n 0

Bild III-47

Zum Begriff des Grenzwertes g einer Zahlenfolge ha n i

Definitionen: (1) Eine Folge ha n i heißt konvergent, wenn sie einen Grenzwert g besitzt. Symbolische Schreibweise: lim a n ¼ g ðIII-19Þ n!1

(gelesen: Limes von a n fu¨r n gegen Unendlich gleich g) (2) Eine Folge ha n i, die keinen Grenzwert besitzt, heißt divergent.

4 Grenzwert und Stetigkeit einer Funktion &

177

Beispiele (1)

1 1 1 1 ¼ 1, , , , . . . ist konvergent mit dem Grenzwert Die Folge ha n i ¼ n 2 3 4 1 g ¼ lim ¼ 0 ðsog: NullfolgeÞ: n n!1

(2)

ha n i ¼

1 1 n

1 2 3 ¼ 0, , , , ... 2 3 4

)

1 g ¼ lim 1 ¼ 1 n n!1

Es handelt sich demnach um eine konvergente Folge mit dem Grenzwert g ¼ 1. (3)

Die Folge ha n i ¼

1þ

1 n

n ¼ 2,

9 64 625 , , , . . . ist konvergent mit dem 4 27 256

Grenzwert g ¼ lim

n!1

1þ

1 n

n ¼ 2,718 281 82 . . . ¼ e

(ohne Beweis). Die Zahl e heißt Eulersche Zahl. Sie ist die Basis der wichtigsten Exponentialfunktion, der sog. e-Funktion (siehe hierzu Abschnitt 11.2). (4)

ha n i ¼ hn 3 i ¼ 1 3 , 2 3 , 3 3 , 4 3 , . . . g ¼ lim n 3 ¼ 1 n!1

ðsog: uneigentlicher GrenzwertÞ

Die Zahlenfolge ist divergent (sie wird auch als bestimmt divergente Folge bezeich& net).

4.2 Grenzwert einer Funktion Mit Hilfe des Begriffes „Grenzwert“ la¨sst sich das Verhalten einer Funktion f ðxÞ in der Umgebung einer festen Stelle x 0 na¨her untersuchen und zwar auch dann, wenn die Funktion an dieser Stelle nicht definiert ist, der Funktionswert f ðx 0 Þ also nicht existiert.

4.2.1 Grenzwert einer Funktion fu¨r x ! x 0 Den Begriff des Grenzwertes einer Funktion wollen wir zuna¨chst anhand eines einfachen Beispiels erlaütern. Wir wa¨hlen dazu die Funktion f ðxÞ ¼ x 2 aus und untersuchen ihr Verhalten bei einer beliebig feinen Anna¨herung an die Stelle x 0 ¼ 2. Anna¨herung von links Ausgangspunkt unserer Betrachtung sei die im Definitionsbereich der Funktion liegende und von links gegen die Zahl 2 konvergierende Folge von x-Werten hx n i ¼ 1,9; 1,99;

1,999;

1,9999;

...

178


Jedem Glied dieser Folge wird durch die Funktionsgleichung f ðxÞ ¼ x 2 genau ein Funktionswert zugeordnet: f ðx n Þ ¼ x n2 . Die Funktionstafel (Wertetabelle) hat dabei das folgende Aussehen: xn

1,9

1,99

1,999

1,9999

...

f ðx n Þ ¼ x n2

3,61

3,9601

3,996 001

3,999 600 01

...

Ihr entnehmen wir, dass die Folge der Funktionswerte h f ðx n Þi ¼ hx n2 i offensichtlich gegen den Wert 4 konvergiert. Wir ha¨tten aber auch eine andere Auswahl der Zahlenfolge hx n i treffen ko¨nnen (sofern diese Folge gegen die Zahl 2 konvergiert). Das Ergebnis wa¨re jedoch dasselbe. Dies aber bedeutet, dass aus hx n i ! 2 mit x n < 2 stets h f ðx n Þi ! 4 folgt. Symbolisch schreibt man dafu¨r lim f ðx n Þ ¼ lim x n2 ¼ lim x 2 ¼ 4

n!1

n!1

ðIII-20Þ

x!2 ðx < 2Þ

und bezeichnet diesen Wert als den linksseitigen Grenzwert der Funktion f ðxÞ ¼ x 2 an der Stelle x 0 ¼ 2. Anna¨herung von rechts Nun betrachten wir die von der rechten Seite her gegen die Zahl 2 konvergierende Folge von x-Werten hx n i ¼ 2,1;

2,01; 2,001;

2,0001;

...

Die zugeho¨rigen Funktionswerte entnehmen wir der folgenden Funktionstafel (Wertetabelle): xn

2,1

2,01

2,001

2,0001

...

f ðx n Þ ¼ x n2

4,41

4,0401

4,004 001

4,000 4001

...

Die Folge h f ðx n Þi strebt wiederum gegen den Wert 4. Dies gilt auch fu¨r jede andere gegen die Zahl 2 konvergierende Folge hx n i mit x n > 2. Das Ergebnis dieser Grenzwertbildung ist der rechtsseitige Grenzwert von f ðxÞ ¼ x 2 an der Stelle x 0 ¼ 2: lim f ðx n Þ ¼ lim x n2 ¼ lim x 2 ¼ 4

n!1

n!1

x!2 ðx > 2Þ

ðIII-21Þ

In unserem Beispiel stimmen die beiden Grenzwerte von links und rechts u¨berein. Daher schreibt man kurz lim x 2 ¼ 4

x!2

und spricht von dem Grenzwert der Funktion f ðxÞ ¼ x 2 an der Stelle x 0 ¼ 2.

ðIII-22Þ


179

Allgemein la¨sst sich der Grenzwertbegriff wie folgt definieren: Definition: Eine Funktion y ¼ f ðxÞ sei in einer Umgebung von x 0 definiert. Gilt dann fu¨r jede im Definitionsbereich der Funktion liegende und gegen die Stelle x 0 konvergierende Zahlenfolge hx n i mit x n 6¼ x 0 stets lim f ðx n Þ ¼ g

ðIII-23Þ

n!1

so heißt g der Grenzwert von y ¼ f ðxÞ an der Stelle x 0 . Die symbolische Schreibweise lautet: lim f ðxÞ ¼ g

ðIII-24Þ

x ! x0

(gelesen: Limes von f ðxÞ fu¨r x gegen x 0 gleich g). Anmerkungen (1)

Es sei ausdru¨cklich darauf hingewiesen, dass die Funktion y ¼ f ðxÞ an der Stelle x 0 nicht definiert sein muss. Es kann daher der Fall eintreten, dass eine Funktion an einer Stelle x 0 einen Grenzwert besitzt, obwohl sie dort u¨berhaupt nicht definiert ist (vgl. hierzu das folgende Beispiel (2)).

(2)

Der Grenzu¨bergang x ! x 0 bedeutet: x kommt der Stelle x 0 beliebig nahe, ohne sie jedoch jemals zu erreichen. Es ist also stets x 6¼ x 0 , was bei der Berechnung von Grenzwerten zu beachten ist.

(3)

Anschaulich (aber etwas unpra¨zise) la¨sst sich der Grenzwert g einer Funktion f ðxÞ an der Stelle x 0 wie folgt deuten: Der Funktionswert f ðxÞ unterscheidet sich beliebig wenig vom Grenzwert g, wenn man sich an der Stelle x 0 nur genu¨gend na¨hert.

Gilt fu¨r jede von links her gegen x 0 strebende Folge hx n i lim f ðxÞ ¼ g l

ðIII-25Þ

x ! x0 ðx < x 0 Þ

so heißt g l der linksseitige Grenzwert von f ðxÞ fu¨r x ! x 0. Entsprechend ist der rechtsseitige Grenzwert von f ðxÞ fu¨r x ! x 0 erkla¨rt: Fu¨r jede von rechts her gegen x 0 konvergierende Folge gilt dann (sofern der Grenzwert existiert): lim f ðxÞ ¼ g r

ðIII-26Þ

x ! x0 ðx > x 0 Þ

Besitzt die Funktion f ðxÞ an der Stelle x 0 den Grenzwert g, so gilt: lim f ðxÞ ¼ lim f ðxÞ ¼ lim f ðxÞ ¼ g

x ! x0 ðx < x 0 Þ

x ! x0 ðx > x 0 Þ

x ! x0

ðg l ¼ g r ¼ gÞ

ðIII-27Þ

180 &


Beispiele (1)

Die in Bild III-48 skizzierte sog. Sprungfunktion mit der Funktionsgleichung

0 x < 0 y ¼ s ðxÞ ¼ f u¨ r 1 x 0 ist zwar an der Stelle x 0 ¼ 0 definiert, s ð0Þ ¼ 1, besitzt dort aber keinen Grenzwert, da der linksseitige Grenzwert nicht mit dem rechtsseitigen Grenzwert u¨bereinstimmt: g l ¼ lim s ðxÞ ¼ lim 0 ¼ 0 x!0 ðx < 0Þ

y

x!0 ðx < 0Þ

1

g r ¼ lim s ðxÞ ¼ lim 1 ¼ 1 x!0 ðx > 0Þ

x!0 ðx > 0Þ

x

Bild III-48

(2)

3x2 6x ist an der Stelle x 0 ¼ 2 nicht definiert. x 2 Sie besitzt an dieser Stelle jedoch einen Grenzwert: Die Funktion y ¼ f ðxÞ ¼

lim

x!2

(3)

Sprungfunktion y ¼ s ðxÞ

3x2 6x 3 x ðx 2Þ ¼ lim ¼ lim 3 x ¼ 6 x 2 x 2 x!2 x!2

(der Faktor x 2 ist wegen x 6¼ 2 stets von Null verschieden und kann daher geku¨rzt werden). pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1x 1 ¼ ? lim x x!0 Der Grenzwert fu¨hrt zuna¨chst auf den „unbestimmten Ausdruck“ 0=0, da Za¨hler und Nenner fu¨r x ! 0 jeweils verschwinden. Die Grenzwertberechnung gelingt jedoch mit einem legalen „mathematischen Trick“.pEr besteht im Erweitern des ffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ffi Bruches mit dem von 0 verschiedenen Ausdruck 1 x þ 1 (im Za¨hler steht dann das 3. Binom): pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ð 1 x 1Þ ð 1 x þ 1Þ 1x 1 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi lim ¼ ¼ lim x x ð 1 x þ 1Þ x!0 x!0 ¼ lim

x!0

ð1 xÞ 1 x pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ¼ lim ¼ x ð 1 x þ 1Þ x ! 0 x ð 1 x þ 1Þ

1 1 1 1 ¼ lim pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ¼ pffiffiffi ¼ ¼ 1 þ 1 2 1x þ1 1þ1 x!0

&


181

4.2.2 Grenzwert einer Funktion fu¨r x ! 1 In vielen Fa¨llen interessiert das Verhalten einer Funktion fu¨r den Fall, dass die x-Werte unbeschra¨nkt wachsen ðx ! 1Þ. Wir studieren das Problem zuna¨chst am Beispiel der 1 Funktion f ðxÞ ¼ , x > 0. Wie verha¨lt sich diese Funktion fu¨r immer gro¨ßer werx dende x-Werte? Eine solche Folge ist beispielsweise hx n i ¼ 10,

100, 1000,

10 000,

...

1 Die ihr zugeordneten Funktionswerte f ðx n Þ ¼ entnehmen wir der folgenden Funkxn tionstafel (Wertetabelle): xn

10

100

1000

10 000

1 f ðx n Þ ¼ xn

0,1

0,01

0,001

0,0001

... ...

Dabei stellen wir fest, dass die Funktionswerte zunehmend kleiner werden und sich immer weniger von der Zahl 0 unterscheiden. Diese Aussage bleibt auch fu¨r jede andere, u¨ber alle Grenzen hinaus wachsende Zahlenfolge hx n i gu¨ltig. Symbolisch wird das beschrie1 bene Verhalten der Funktion f ðxÞ ¼ , x > 0 fu¨r unbeschra¨nkt wachsende x-Werte x durch den Grenzwert 1 ¼ 0 ðIII-28Þ lim x x!1 zum Ausdruck gebracht. Der Funktionsgraph na¨hert sich dabei asymptotisch der x-Achse (Bild III-49). y

y=

1 , x>0 x

Bild III-49 Asymptotisches Verhalten der Funktion y ¼ 1=x, x > 0 im Unendlichen

1

1

x

Allgemein definieren wir den Grenzwert einer Funktion fu¨r x ! 1 wie folgt: Definition: Besitzt eine Funktion y ¼ f ðxÞ die Eigenschaft, dass die Folge ihrer Funktionswerte h f ðx n Þi fu¨r jede u¨ber alle Grenzen hinaus wachsende Zahlenfolge hx n i mit x n 2 D gegen eine Zahl g strebt, so heißt g der Grenzwert der Funktion fu¨r x ! 1. Wir verwenden dafu¨r die symbolische Schreibweise lim f ðxÞ ¼ g

x!1

ðIII-29Þ

182


Entsprechend wird der Grenzwert einer Funktion y ¼ f ðxÞ fu¨r den Fall erkla¨rt, dass die x-Werte kleiner werden als jede noch so kleine Zahl (Grenzu¨bergang x ! 1Þ. Falls dieser Grenzwert vorhanden ist, schreibt man symbolisch lim f ðxÞ ¼ g

x ! 1

&

ðIII-30Þ

Beispiele Vorbemerkung: Nach elementaren Umformungen gelingt die Berechnung der folgenden Grenzwerte: 2x 1 1 (1) lim ¼ lim 2 ¼ 2 x x x!1 x!1

(2)

(nach gliedweiser Division durch x) 1 0 3 x B x C ¼ 1 (uneigentlicher Grenzwert). ¼ lim @ lim 2 1A x!1 x þ 1 x!1 1þ 2 x (nach gliedweiser Division durch x 2 )

(3)

lim

x!1

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi x þ1 x 1 ¼ ? 2

Der Grenzwert fu¨hrt zuna¨chst auf den „unbestimmten Ausdruck“ 1 1, da beide Summanden des Za¨hlers fu¨r x ! 1 jeweils beliebig groß werden. Wir mu¨ssen daher den Ausdruck zuna¨chst in geeigneter Weise umformen. Dieses Ziel pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi wird erreicht, indem wir den Bruch mit x þ 1 þ x 1 erweitern. Im Za¨hler steht dann das 3. Binom ða bÞ ða þ bÞ ¼ a 2 b 2 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi mit a ¼ x þ 1 und b ¼ x 1. Nach dieser (trickreichen) Umformung la¨sst sich der Grenzwert bestimmen: pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ð x þ 1 x 1Þ ð x þ 1 þ x 1Þ x þ1 x 1 p ffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ffi ¼ lim ¼ lim pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 2 2 ð x þ 1 þ x 1Þ x!1 x!1 ¼ lim

x!1

ðx þ 1Þ ðx 1Þ 2 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ¼ lim pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ¼ pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 2 ð x þ 1 þ x 1Þ x 1Þ x!1 2 ð x þ 1 þ

1 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ¼ 0 ¼ lim pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi x þ1þ x 1 x!1 (der Nenner strebt gegen 1, der Bruch somit gegen 0).

&


183

4.2.3 Rechenregeln fu¨r Grenzwerte Fu¨r den Umgang mit Grenzwerten gelten folgende Regeln (ohne Beweis):

Rechenregeln fu¨r Grenzwerte von Funktionen Unter der Voraussetzung, dass die Grenzwerte der Funktionen f ðxÞ und g ðxÞ existieren, gelten die folgenden Regeln: (1)

(2)

lim ½ C f ðxÞ ¼ C

x ! x0

lim ½ f ðxÞ g ðxÞ ¼ lim f ðxÞ lim g ðxÞ

x ! x0

x ! x0

lim ½ f ðxÞ g ðxÞ ¼

x ! x0

(5)

x ! x0

lim

rffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi p ffiffiffiffiffiffiffiffiffi n f ðxÞ ¼ n lim f ðxÞ

lim

x ! x0

(7)

lim ½ f ðxÞ ¼

lim ða f ðxÞ Þ ¼ a

(III-35)

(III-36)

lim f ðxÞ

x ! x0

(III-37)

x ! x0

lim ½ log a f ðxÞ ¼ log a

x ! x0

(III-34)

(8)

lim g ðxÞ 6¼ 0

x ! x0

n lim f ðxÞ

x ! x0

(III-33)

x ! x0

n

x ! x0

x ! x0

x ! x0

(6)

lim f ðxÞ lim g ðxÞ

x ! x0

(III-31)

(III-32)

x ! x0

lim f ðxÞ f ðxÞ x ! x0 ¼ g ðxÞ lim g ðxÞ

(4)

ðC: Konstante)

x ! x0

(3)

lim f ðxÞ

lim f ðxÞ

x ! x0

(III-38)

Anmerkungen (1) (2)

Diese Regeln gelten entsprechend auch fu¨r Grenzwerte vom Typ x ! 1 bzw. x ! 1. 0 1 Grenzwerte, die zu einem sog. unbestimmten Ausdruck vom Typ oder 0 1 fu¨hren, ko¨nnen nach der Regel von Bernoulli-L’Hospital weiterbehandelt werden. Wir kommen an anderer Stelle darauf zuru¨ck (siehe Kap. VI, Abschnitt 3.3.3).

184 &


Beispiele (1)

lim

x ! 1

3 ðx 2 1Þ ðx þ 1Þ ðx 1Þ ¼ 3 lim ¼ 3 lim ðx 1Þ ¼ x þ1 x þ1 x ! 1 x ! 1 ¼ 3 ð2Þ ¼ 6

ðzunächst den von Null verschiedenen gemeinsamen Faktor x þ 1 kürzenÞ

(2)

x2 2x þ 5 lim ¼ cos x x!0

lim ðx 2 2 x þ 5Þ

x!0

lim cos x

¼

x!0

5 5 ¼ ¼ 5 cos 0 1

&

4.2.4 Ein Anwendungsbeispiel: Erzwungene Schwingung eines mechanischen Systems Wir betrachten ein schwingungsfa¨higes mechanisches System (z. B. ein Federpendel) mit der Masse m und der Eigenkreisfrequenz w 0 3Þ . Durch eine periodische aüßere Kraft F ðtÞ ¼ F 0 sin ðw tÞ wird das System zu erzwungenen Schwingungen erregt, d. h. nach Ablauf einer gewissen Einschwingphase tritt ein stationa¨rer Zustand ein, in dem das System mit der von außen aufgezwungenen Kreisfrequenz w schwingt. Bei fehlender Da¨mpfung ha¨ngt die Schwingungsamplitude A wie folgt von der Erregerkreisfrequenz w ab: A ¼ A ðwÞ ¼

F0 , m j w 2 w 20 j

w 6¼ w 0

A ðwÞ ist demnach eine gebrochenrationale Funktion. Sie zeigt den in Bild III-50 dargestellten typischen Verlauf und wird allgemein als Resonanzkurve bezeichnet. A

v0 Bild III-50

3Þ

v

Resonanzkurve bei einer erzwungenen mechanischen Schwingung

Unter der Eigenkreisfrequenz w 0 wird die Kreisfrequenz des frei und ungeda¨mpft schwingenden Systems verstanden.


185

Was passiert eigentlich, wenn sich die Erregerkreisfrequenz w der Eigenkreisfrequenz w 0 beliebig na¨hert, also w gegen w 0 strebt? Die Grenzwertbildung fu¨hrt zu dem folgenden Ergebnis: lim A ðwÞ ¼ lim

w ! w0

w ! w0

F0 m j w 2 w 20 j

¼ 1

Die Schwingungsamplitude wa¨chst also u¨ber alle Grenzen hinaus (Polstelle), d. h. das schwingungsfa¨hige System wird zersto¨rt (sog. „Resonanzkatastrophe“). Zum Schluss untersuchen wir noch das Verhalten des Systems fu¨r große Erregerkreisfrequenzen, wenn also w gegen 1 strebt: lim A ðwÞ ¼ lim

w!1

w!1

F0 mj

w2

w 20 j

¼ 0

Die Schwingungsamplitude A strebt also gegen Null, d. h. es findet keine Schwingung mehr statt. Physikalisch einleuchtender Grund: Das System ist nicht mehr in der Lage, den raschen nderungen der aüßeren Kraft zu folgen, es kommt daher zum Stillstand!

4.3 Stetigkeit einer Funktion Definition: Eine in x 0 und in einer gewissen Umgebung von x 0 definierte Funktion y ¼ f ðxÞ heißt an der Stelle x 0 stetig, wenn der Grenzwert der Funktion an dieser Stelle vorhanden ist und mit dem dortigen Funktionswert u¨bereinstimmt: lim f ðxÞ ¼ f ðx 0 Þ

x ! x0

ðIII-39Þ

Anmerkungen

&

(1)

Anschaulich (aber etwas unpra¨zise) la¨sst sich die Stetigkeit einer Funktion y ¼ f ðxÞ an der Stelle x 0 wie folgt interpretieren: Der Funktionswert f ðxÞ unterscheidet sich beliebig wenig von f ðx 0 Þ, wenn x nur genu¨gend nahe an der Stelle x 0 liegt.

(2)

Eine Funktion, die an jeder Stelle ihres Definitionsbereiches stetig ist, wird als stetige Funktion bezeichnet.

Beispiele (1)

Funktionswert und Grenzwert der Funktion f ðxÞ ¼ x 2 stimmen an der Stelle x 0 ¼ 1 u¨berein: lim x 2 ¼ f ð1Þ ¼ 1

x!1

Daher ist die Funktion an dieser Stelle stetig. Sie ist sogar u¨berall in ihrem Definitionsbereich D ¼ ð1, 1Þ stetig und somit eine stetige Funktion.

186

(2)

(3)


Die meisten der elementaren Funktionen (wir behandeln sie in den folgenden Abschnitten) sind stetige Funktionen. Zu ihnen geho¨ren beispielsweise die ganzrationalen Funktionen, die trigonometrischen Funktionen und die Exponentialfunktionen. qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi Die Funktion f ðxÞ ¼ j x 1 j ist u¨berall definiert, da j x 1 j 0 ist fu¨r jedes reelle x. Wir untersuchen, ob sie an der Stelle x 0 ¼ 1 stetig ist. Funktionswert an der Stelle x 0 ¼ 1: f ð1Þ ¼ 0 Linksseitiger Grenzwert g l : Wir setzen x ¼ 1 h mit h > 0 und erhalten: qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffi j 1 h 1 j ¼ lim j h j ¼ lim h ¼ 0 g l ¼ lim f ðxÞ ¼ lim x!1 ðx < 1Þ

h!0

h!0

h!0

Rechtsseitiger Grenzwert g r : Wir setzen x ¼ 1 þ h mit h > 0 und erhalten: qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi qffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffi j 1 þ h 1 j ¼ lim j h j ¼ lim h ¼ 0 g r ¼ lim f ðxÞ ¼ lim x!1 ðx > 1Þ

h!0

h!0

h!0

Somit ist g r ¼ g l ¼ 0 und die Funktion besitzt an der Stelle x 0 ¼ 1 den Grenzwert g ¼ 0. Funktionswert und Grenzwert stimmen also an der Stelle x 0 ¼ 1 u¨berein, die Funktion ist daher an dieser Stelle stetig.

(4)

1 kann bei x 0 ¼ 1 nicht stetig sein, da sie an dieser 1x Stelle nicht definiert ist. Sie besitzt dort eine Definitionslu¨cke. Auch der Grenzwert ist nicht vorhanden.

Die Funktion f ðxÞ ¼

&

4.4 Unstetigkeiten (Lu¨cken, Pole, Spru¨nge) Stellen, in denen eine Funktion die Stetigkeitsbedingung (III-39) nicht erfu¨llt, heißen Unstetigkeitsstellen. Eine Funktion f ðxÞ ist also an einer Stelle x 0 unstetig, wenn mindestens eine der folgenden Aussagen zutrifft: 1. f ðxÞ ist an der Stelle x 0 nicht definiert, hat dort also eine Definitionslu¨cke; 2. Der Grenzwert von f ðxÞ an der Stelle x 0 ist nicht vorhanden; 3. Funktionswert f ðx 0 Þ und Grenzwert g sind zwar vorhanden, jedoch voneinander verschieden, d. h. es gilt f ðx 0 Þ 6¼ g. Anhand von Beispielen zeigen wir die verschiedenen Arten von Unstetigkeiten (Lu¨cken, Pole, endliche Spru¨nge).

4 Grenzwert und Stetigkeit einer Funktion &

187

Beispiele (1)

Hebbare Lu¨cke

x2 1 besitzt in x 0 ¼ 1 eine Defix þ1 nitionslu¨cke und ist daher an dieser Stelle unstetig. Der Grenzwert ist jedoch vorhanden: Die gebrochenrationale Funktion f ðxÞ ¼

x2 1 ðx þ 1Þ ðx 1Þ ¼ lim ¼ lim ðx 1Þ ¼ 2 x þ1 x þ1 x ! 1 x ! 1

lim

x ! 1

Vor der Durchfu¨hrung des Grenzu¨bergangs haben wir den Za¨hler und Nenner gemeinsamen Faktor x þ 1 geku¨rzt (dieser kann wegen x 6¼ 1 nicht Null werden). Die Definitionslu¨cke in x 0 ¼ 1 kann durch die nachtra¨gliche Festsetzung f ð 1Þ ¼ lim

x ! 1

x2 1 ¼ 2 x þ1

behoben werden (man setzt Funktionswert ¼ Grenzwert). Durch diese Aba¨nderung erhalten wir aus f ðxÞ eine neue Funktion g ðxÞ, die fu¨r alle x 2 R definiert und stetig ist und sich als identisch erweist mit der linearen Funktion (Geraden) y ¼ x 1 (Bild III-51): 8 2 9 > <x 1 ¼ x 1 = x 6¼ 1 > x þ1 g ðxÞ ¼ ¼ x 1 f u¨ r > > : ; x ¼ 1 2 y y=x–1 1

1

x

Bild III-51 Graph der „erweiterten“ Funktion y ¼ x 1

Aus diesem Beispiel ziehen wir eine wichtige Folgerung: Eine Definitionslu¨cke (Unstetigkeit) x 0 la¨sst sich beheben, wenn der Grenzwert an dieser Stelle vorhanden ist. Man setzt dann f ðx 0 Þ ¼ lim f ðxÞ x ! x0

und erha¨lt eine in x 0 stetige Funktion.

188

(2)


Unendlichkeitsstelle (Pol) Die gebrochenrationale Funktion f ðxÞ ¼

1

besitzt an der Stelle x 0 ¼ 3 ðx 3Þ 2 eine Definitionslu¨cke. Sie verlaüft bei Anna¨herung an diese Stelle ins Unendliche: lim

x!3

1 ðx 3Þ 2

¼ þ1

(uneigentlicher Grenzwert). Die Funktion hat hier eine sog. Unendlichkeitsstelle oder Polstelle (Bild III-52). Diese Unstetigkeit la¨sst sich nicht beheben, da der Grenzwert an der Stelle x 0 ¼ 3 nicht vorhanden ist. y

8 6 4 2

Bild III-52 1

(3)

2

3

4

5

6

x

Endlicher Sprung (Sprungunstetigkeit) Die in Bild III-53 skizzierte Funktion 4Þ 8 9 x < 0> > < 1 = y ¼ f ðxÞ ¼ 0 f u¨ r x ¼ 0 > > : ; 1 x > 0 ist in x 0 ¼ 0 unstetig, da der Grenzwert an dieser Stelle nicht existiert. Zwar sind links- und rechtsseitiger Grenzwert vorhanden, sie unterscheiden sich jedoch voneinander: Linksseitiger Grenzwert: g l ¼ lim f ðxÞ ¼ lim ð 1Þ ¼ 1 x!0 ðx < 0Þ

x!0 ðx < 0Þ

Rechtsseitiger Grenzwert: g r ¼ lim f ðxÞ ¼ lim ð1Þ ¼ 1 x!0 ðx > 0Þ

x!0 ðx > 0Þ

Eine Unstetigkeit dieser Art bezeichnet man als Sprungunstetigkeit. In diesem Beispiel „springt“ der Funktionswert von 1 u¨ber 0 nach þ 1. 4Þ

Diese Funktion wird auch als „Vorzeichenfunktion“ oder Signumfunktion bezeichnet ð f ðxÞ ¼ sgn ðxÞÞ.


189

y 1

x –1

Bild III-53

(4)

Ein Beispiel fu¨r eine Funktion mit einer Sprungunstetigkeit in x 0 ¼ 0

Sprungfunktion der Regelungstechnik Die in der Regelungstechnik beno¨tigte zeitabha¨ngige Sprungfunktion

0 t < 0 u ¼ f ðtÞ ¼ f u¨ r (Bild III-54) u0 t 0 ist fu¨r t 0 ¼ 0 zwar definiert ðes ist f ð0Þ ¼ u 0 Þ, besitzt jedoch an dieser Stelle keinen Grenzwert, da der linksseitige Grenzwert vom rechtsseitigen Grenzwert abweicht (es findet ein Sprung der Gro¨ße u 0 statt). Die Funktion ist daher an der Stelle t 0 ¼ 0 unstetig. u u0

Bild III-54 Sprungfunktion der Regelungstechnik t

(5)

Periodische Funktion mit unendlich vielen Sprungstellen Funktionen mit Sprungunstetigkeiten treten z. B. in der Elektrotechnik im Zusammenhang mit periodischen Impulsen auf. Der in Bild III-55 skizzierte „Sa¨gezahnimpuls“ besitzt an den Stellen T, 2 T, 3 T, . . . jeweils eine Sprungunstetigkeit. An diesen Stellen fa¨llt der Impuls von seinem Maximalwert y 0 auf den Wert 0. y y0

T

Bild III-55

2T

3T

„Sa¨gezahnimpuls“ mit periodischen Sprungunstetigkeiten

t &

190


5 Ganzrationale Funktionen (Polynomfunktionen) 5.1 Definition einer ganzrationalen Funktion Definition: Funktionen vom Typ f ðxÞ ¼ a n x n þ a n 1 x n 1 þ . . . þ a 1 x 1 þ a 0

ðIII-40Þ

werden als ganzrationale Funktionen oder Polynomfunktionen bezeichnet ðmit x 2 R und n 2 NÞ. Die reellen Koeffizienten a 0 , a 1 , . . ., a n heißen Polynomkoeffizienten ða n 6¼ 0Þ, der ho¨chste Exponent n in der Funktionsgleichung bestimmt den Polynomgrad.

&

Beispiele (1)

y ¼ 4

Polynom vom Grade 0

(Konstante Funktion)

y ¼ 2x 3

Polynom vom Grade 1

(Lineare Funktion)

y ¼ 2x 3x þ 5

Polynom vom Grade 2

(Quadratische Funktion)

y ¼ x x

Polynom vom Grade 3

(Kubische Funktion)

2

3

y ¼ 4x x þ 3x 8

5

Polynom vom Grade 8

(2)

Zu den ganzrationalen Funktionen geho¨ren auch die Potenzfunktionen y ¼ x n mit n 2 N*. Ihre ersten Vertreter sind: y ¼ x, y ¼ x 2 , y ¼ x 3 usw. .

(3)

Einfache Beispiele aus den physikalisch-technischen Anwendungen, die sich durch Polynomfunktionen beschreiben lassen sind: Wurfparabel beim waagerechten bzw. senkrechten Wurf Weg-Zeit-Gesetz beim freien Fall Biegelinie eines durch Kra¨fte belasteten Balkens &

Polynomfunktionen (kurz auch als Polynome bezeichnet) sind Linearkombinationen von Potenzen und u¨berall in R definiert und stetig. Sie besitzen in vieler Hinsicht besonders einfache und u¨berschaubare Eigenschaften und spielen daher in den Anwendungen eine bedeutende Rolle. Gru¨nde hierfu¨r sind u. a.: –– Der Kurvenverlauf la¨sst sich leicht aus den Nullstellen und dem Verhalten der ho¨chsten Potenz im Unendlichen ermitteln. –– Polynomfunktionen lassen sich problemlos differenzieren und integrieren. –– Zahlreiche bei der Lo¨sung naturwissenschaftlich-technischer Probleme auftretende Funktionen ko¨nnen zumindest in bestimmten Teilbereichen durch ganzrationale Funktionen angena¨hert werden (siehe hierzu Kap. VI, Abschnitt 3.3.1).

5 Ganzrationale Funktionen (Polynomfunktionen)

191

5.2 Konstante und lineare Funktionen Polynomfunktionen vom Grade 0 bezeichnet man als konstante Funktionen: y ¼ const: ¼ a 0

oder

y ¼ const: ¼ a

ðIII-41Þ

In der graphischen Darstellung erha¨lt man eine zur x-Achse parallel verlaufende Gerade (Bild III-56). y y = const. = a a

Bild III-56 Konstante Funktion y ¼ const: ¼ a x

&

Beispiele (1)

Bei einer geradlinig gleichfo¨rmigen Bewegung ist die Geschwindigkeit v unabha¨ngig von der Zeit t : v ¼ v ðtÞ ¼ const:

(2)

Die Gesamtenergie (Schwingungsenergie) E eines reibungsfrei schwingenden Federpendels bleibt zeitlich unvera¨ndert, d. h. E ¼ E ðtÞ ¼ const: &

Besonders haüfig treten in den Anwendungen lineare Funktionen (Polynomfunktionen vom Grade 1) auf: y ¼ a1 x þ a0

oder

y ¼ mx þ b

ðIII-42Þ

(mit a 1 6¼ 0) bzw. m 6¼ 0). Die zeichnerische Darstellung ergibt eine Gerade mit der Steigung m und dem Achsenabschnitt b auf der y-Achse (Bild III-57). Steigung m und Steigungswinkel a sind dabei u¨ber die Beziehung m ¼ tan a miteinander verknu¨pft. y

y = mx + b

a

Bild III-57 Gerade y ¼ m x þ b

b x

192


Neben der Haupt- oder Normalform y ¼ m x þ b und der allgemeinensten Form A x þ B y þ C ¼ 0 sind noch weitere Formen der Geradengleichung von Bedeutung: Punkt-Steigungs-Form einer Geraden (Bild III-58) Die Gleichung einer Geraden durch den Punkt P 1 ¼ ðx 1 ; y 1 Þ mit der Steigung m lautet: y y1 ¼ m x x1

ðIII-43Þ

y P

P1

y – y1

a

Bild III-58 Zur Punkt-Steigungs-Form einer Geraden

y

x – x1

y1

a x1

x

x

Zwei-Punkte-Form einer Geraden (Bild III-59) Die Gleichung einer Geraden durch zwei (voneinander verschiedene) Punkte P 1 ¼ ðx 1 ; y 1 Þ und P 2 ¼ ðx 2 ; y 2 Þ lautet: y y1 y2 y1 ¼ x x1 x2 x1

ðIII-44Þ

y P P2 y – y1 P1

a

y2 – y1

a x2 – x1

y1

y2

Bild III-59 Zur Zwei-Punkte-Form einer Geraden

y

x – x1 x1

x2

x

x


193

Achsenabschnittsform einer Geraden (Bild III-60) Die Gleichung einer Geraden mit den Achsenabschnitten a und b lautet: x y þ ¼ 1 a b

ðIII-45Þ

a:

Achsenabschnitt auf der x-Achse (Schnittpunkt mit der x-Achse)

b:

Achsenabschnitt auf der y-Achse (Schnittpunkt mit der y-Achse)

Anmerkung Die Achsenabschnitte ko¨nnen positiv oder negativ ausfallen, je nachdem ob die zugeho¨rigen Achsenschnittpunkte der Geraden auf dem positiven oder negativen Teil der Achse liegen.

y

b

Bild III-60 Zur Achsenabschnittsform einer Geraden a

&

x

Beispiele (1)

Beim freien Fall ist die Fallgeschwindigkeit v eine lineare Funktion der Zeit t : v ¼ g t þ v0 ( g: Erdbeschleunigung; v 0 : Anfangsgeschwindigkeit)

(2)

Fu¨r eine elastische Feder gilt das folgende lineare Kraftgesetz: F ¼ c s

ðHookesches GesetzÞ

(c: Federkonstante; s: Auslenkung der Feder; F : Ru¨ckstellkraft der Feder) (3)

P 1 ¼ ð3; 10Þ und P 2 ¼ ð5; 14Þ sind zwei Punkte einer Geraden. Wie lautet die Funktionsgleichung dieser Geraden? Lo¨sung: Aus der Zwei-Punkte-Form (III-44) folgt unmittelbar: y 10 14 10 ¼ ¼ 2 x 3 53

)

y 10 ¼ 2 ðx 3Þ

)

y ¼ 2x þ 4 &

194


5.3 Quadratische Funktionen Quadratische Funktionen sind Polynomfunktionen 2. Grades und in der Haupt- oder Normalform y ¼ a2 x2 þ a1 x þ a0

oder

y ¼ ax2 þ bx þ c

ðIII-46Þ

darstellbar (mit a 2 6¼ 0 bzw. a 6¼ 0). In der graphischen Darstellung erha¨lt man eine Parabel. Der Koeffizient a bestimmt die ffnung der Parabel und wird daher auch als ffnungsparameter bezeichnet, wobei gilt (Bild III-61): a > 0:

Parabel ist nach oben geo¨ffnet, Scheitelpunkt S ist zugleich Tiefpunkt

a < 0:

Parabel ist nach unten geo¨ffnet, Scheitelpunkt S ist zugleich Hochpunkt

Die einzige Symmetrieachse der Parabel verlaüft parallel zur y-Achse durch den Scheitelpunkt S. y S a>0 x

a 0Þ

Beispiele 1 m v 2 eines Ko¨rpers der Masse m ist eine qua2 dratische Funktion der Geschwindigkeit v.

(1)

Die kinetische Energie E kin ¼

(2)

Bei einer geradlinig gleichfo¨rmig beschleunigten Bewegung ist der zuru¨ckgelegte Weg s eine quadratische Funktion der Zeit t : s ¼

1 a t 2 þ v0 t þ s0 2

(a: Beschleunigung; s 0 und v 0 sind Anfangslage bzw. Anfangsgeschwindigkeit zu Beginn der Bewegung, d. h. zum Zeitpunkt t ¼ 0) (3)

Wird ein Ko¨rper im luftleeren Raum aus der Ho¨he h 0 > 0 waagerecht mit der konstanten Geschwindigkeit v 0 abgeworfen, so bewegt er sich auf einer als Wurfparabel bezeichneten Parabel mit der Funktionsgleichung g ðx 0Þ y ¼ 2 x2 þ h0 v0 (Abwurfort auf der y-Achse: x ¼ 0, y ðx ¼ 0Þ ¼ h 0 ; g: Erdbeschleunigung).

&


195

Spezielle Formen einer Parabelgleichung Sehr von Nutzen sind in den Anwendungen zwei spezielle Formen der Parabelgleichung. Es handelt sich dabei um die Produkt- bzw. Scheitelpunktsform.

Produktform einer Parabel (Bild III-62) y ¼ a x 2 þ b x þ c ¼ a ðx x 1 Þ ðx x 2 Þ

ðIII-47Þ

x 1; x 2 :

Schnittpunkte der Parabel mit der x-Achse (reelle Nullstellen)

a:

ffnungsparameter ða 6¼ 0Þ

y

y

S x1

x2

x1 = x 2

x

x

S

Bild III-62

Zur Produktform einer Parabel

Bild III-63

Doppelte Nullstelle einer Parabel (Beru¨hungspunkt ¼ Scheitelpunkt)

Anmerkungen (1)

Die linearen Bestandteile x x 1 und x x 2 in der Produktform (III-47) werden als Linearfaktoren bezeichnet. Diese Zerlegung ist nur mo¨glich, wenn die Parabel mit der x-Achse zum Schnitt kommt, also zwei reelle Nullstellen hat.

(2)

Aus Symmetriegru¨nden liegt der Scheitelpunkt S immer genau in der Mitte zwischen den beiden Nullstellen (vgl. hierzu auch Bild III-62).

(3)

Sonderfall: Fallen die beiden Nullstellen zusammen (x 1 ¼ x 2 , sog. doppelte Nullstelle), so liegt der Scheitelpunkt auf der x-Achse und ist zugleich Beru¨hungspunkt (Bild III-63). Die Produktform besitzt dann die spezielle Form y ¼ a ðx x 1 Þ ðx x 1 Þ ¼ a ðx x 1 Þ 2

ðIII-48Þ

Diese Gleichung ist ein Sonderfall der Scheitelpunktsform, die wir im Anschluss an die nachfolgenden Beispiele kennenlernen werden.

196 &


Beispiele (1)

y ¼ 2x2 8x þ 6

(siehe Bild III-64)

Nullstellen: 2 x 2 8 x þ 6 ¼ 0 j : 2 x 1 ¼ 1,

)

x2 4x þ 3 ¼ 0

)

x2 ¼ 3

Scheitelpunkt (¼ Minimum): S ¼ ð2; 2Þ Produktform der Parabel: y ¼ 2 ðx 1Þ ðx 3Þ y y = 2x 2 – 8x + 6 1

1

3

Bild III-64 Schaubild der Parabel y ¼ 2x2 8x þ 6

x

–1

S = (2 , – 2)

(2)

y ¼ 0,5 x 2 2 x 2

ðsiehe Bild III-65Þ

Nullstellen: 0,5 x 2 x 2 ¼ 0 j ð 2Þ

)

2

x2 þ 4x þ 4 ¼ 0

)

x 1 ¼ x 2 ¼ 2 ðdoppelte NullstelleÞ Scheitelpunkt (¼ Maximum): S ¼ ð 2; 0Þ Produktform der Parabel: y ¼ 0,5 ðx þ 2Þ 2 y S –2

1

x

–1

Bild III-65 Schaubild der Parabel y ¼ 0,5 x 2 2 x 2

y = – 0,5 x 2 – 2 x – 2 &

Scheitelpunktsform einer Parabel (Bild III-66) y y 0 ¼ a ðx x 0 Þ 2 x 0 , y 0 : Koordinaten des Scheitelpunktes S a: ffnungsparameter

ðIII-49Þ


197

y

S y0

Bild III-66 Zur Scheitelpunktsform einer Parabel

x0

&

x

Beispiele (1)

Wo liegt der Scheitelpunkt der Parabel y ¼ 3 x 2 6 x þ 12? Wie lautet die Scheitelpunktsform dieser Parabel? Lo¨sung: Durch quadratische Erga¨nzung erha¨lt man y ¼ 3 x 2 6 x þ 12 ¼ 3 ðx 2 2 xÞ þ 12 ¼ ¼ 3 ðx 2 2 x þ 1 1Þ þ 12 ¼ ¼ 3 ðx 2 2 x þ 1 Þ þ 3 ð 1Þ þ 12 ¼ 3 ðx 1Þ 2 þ 9 |fflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} ðx 1Þ 2

Scheitelpunktsform: y 9 ¼ 3 ðx 1Þ 2 Scheitelpunkt: S ¼ ð1; 9Þ (2)

Schiefer Wurf: Ein Ko¨rper wird zur Zeit t ¼ 0 unter einem Winkel a gegen die Horizontale mit der Geschwindigkeit v 0 schra¨g nach oben geworfen (Bild III-67). Die Gleichung der durchlaufenden Bahnkurve lautet dann in der Parameterform wie folgt: x ¼ ðv 0 cos aÞ t ,

y ¼ ðv 0 sin aÞ t

1 gt2 2

ðt 0Þ

Wir suchen die Gleichung der Wurfparabel in expliziter Form sowie Wurfweite W und Wurfho¨he H fu¨r v 0 ¼ 20 m=s, a ¼ 30 und g ¼ 10 m=s 2 . y S

P

Wurfparabel

v0 y

y0

a x1

Bild III-67

x

x0

Wurfparabel beim schiefen Wurf

x2

x

198


Lo¨sung: Parameterdarstellung der Wurfparabel: x ¼ 17,3205

m t; s

m m t 5 2 t2 s s

y ¼ 10

ðt 0 sÞ

Gleichung der Wurfparabel in expliziter Form (wir lo¨sen die 1. Gleichung nach t auf und setzen den gefundenen Ausdruck in die 2. Gleichung ein): y ¼ 0,5774 x

0,0167 x2 m

ðx 0 mÞ

Nullstellen: x 1 ¼ 0 m (Abwurfort),

x 2 ¼ 34,58 m

Der Scheitelpunkt S liegt aus Symmetriegru¨nden genau in der Mitte zwischen den beiden Nullstellen. Seine Koordinaten lauten daher: x0 ¼

x1 þ x2 ¼ 17,29 m ; 2

y 0 ¼ y ðx 0 ¼ 17,29 mÞ ¼ 4,99 m

Wurfweite: W ¼ x 2 x 1 ¼ 34,58 m Wurfho¨he: H ¼ y 0 ¼ 4,99 m

&

5.4 Polynomfunktionen ho¨heren Grades Quadratische Funktionen lassen sich unter bestimmten Voraussetzungen in der Produktform y ¼ a ðx x 1 Þ ðx x 2 Þ schreiben, wobei x 1 und x 2 die reellen Nullstellen der Parabel bedeuten. Gibt es fu¨r Polynome ho¨heren Grades ðn 3Þ a¨hnliche Darstellungen? Diese Frage du¨rfen wir bejahen. Wir werden im Folgenden zeigen, dass auch ganzrationale Funktionen 3., 4. und ho¨heren Grades in Form eines Produktes aus lauter Linearfaktoren darstellbar sind, sofern gewisse Voraussetzungen erfu¨llt sind. Die Eigenschaften von Polynomfunktionen n-ten Grades formulieren wir in den folgenden drei Sa¨tzen und belegen sie durch zahlreiche Beispiele. Abspaltung eines Linearfaktors Abspaltung eines Linearfaktors Besitzt die Polynomfunktion f ðxÞ vom Grade n an der Stelle x 1 eine Nullstelle, ist also f ðx 1 Þ ¼ 0, so ist die Funktion auch in der Form f ðxÞ ¼ ðx x 1 Þ f 1 ðxÞ

ðIII-50Þ

darstellbar. Der Faktor ðx x 1 Þ heißt Linearfaktor, f 1 ðxÞ ist das sog. 1. reduzierte Polynom vom Grade n 1. Diese Art der Zerlegung einer Polynomfunktion wird auch als Abspaltung eines Linearfaktors bezeichnet.

5 Ganzrationale Funktionen (Polynomfunktionen) &

199

Beispiel y ¼ f ðxÞ ¼ x 3 2 x 2 5 x þ 6 Durch Probieren findet man eine Nullstelle bei x 1 ¼ 1. Die Polynomfunktion ist daher in der Form y ¼ f ðxÞ ¼ x 3 2 x 2 5 x þ 6 ¼ ðx 1Þ f 1 ðxÞ darstellbar, wobei das 1. reduzierte Polynom f 1 ðxÞ eine quadratische Funktion ist, die man wie folgt durch Polynomdivision erha¨lt: f 1 ðxÞ ¼ ðx 3 2 x 2 5 x þ 6Þ : ðx 1Þ ¼ x 2 x 6 ðx 3

x 2Þ x2 5x þ 6

ð x 2 þ

xÞ

6x þ 6 ð 6 x þ 6Þ 0 Daher gilt y ¼ f ðxÞ ¼ x 3 2 x 2 5 x þ 6 ¼ ðx 1Þ ðx 2 x 6Þ

&

Nullstellen einer Polynomfunktion ber die Anzahl der Nullstellen einer Polynomfunktion n-ten Grades gibt der folgende fundamentale Satz aus der Algebra Aufschluss (ohne Beweis): Nullstellen einer Polynomfunktion Eine Polynomfunktion n-ten Grades besitzt ho¨chstens n reelle Nullstellen. Anmerkung Mehrfach auftretende Nullstellen werden entsprechend oft mitgeza¨hlt (siehe hierzu das nachfolgende Beispiel (2)). &

Beispiele (1)

y ¼ f ðxÞ ¼ x 3 2 x 2 5 x þ 6, Drei reelle Nullstellen in x 1 ¼ 2,

(2)

n ¼ 3 x2 ¼ 1

y ¼ f ðxÞ ¼ x 3 þ 0,1 x 2 4,81 x 4,225,

und

x 3 ¼ 3.

n ¼ 3

Drei reelle Nullstellen bei x 1 ¼ x 2 ¼ 1,3 (doppelte Nullstelle) und x 3 ¼ 2,5.

200


(3)

Die Polynomfunktion y ¼ f ðxÞ ¼ x 3 x 2 þ 4 x 4 ist vom Grade 3, besitzt jedoch nur eine reelle Nullstelle an der Stelle x 1 ¼ 1.

(4)

Die Funktion y ¼ f ðxÞ ¼ x 2 þ 1 liefert ein einfaches Beispiel fu¨r eine Polynomfunktion 2. Grades ohne reelle Nullstellen. Es handelt sich um die um eine Einheit nach oben verschobene Normalparabel (keine Schnittpunkte mit der x-Achse). &

Produktherstellung einer Polynomfunktion Aus den als bekannt vorausgesetzten (reellen) Nullstellen einer Polynomfunktion la¨sst sich a¨hnlich wie bei einer Parabel eine spezielle Darstellungsform der Funktion gewinnen, die als Produktdarstellung oder Produktform bezeichnet wird: Produktdarstellung einer Polynomfunktion Besitzt eine Polynomfunktion n-ten Grades genau n reelle Nullstellen x 1 , x 2 , . . . , x n , so la¨sst sich die Funktion auch in Form eines Produktes wie folgt darstellen: f ðxÞ ¼ a n x n þ a n 1 x n 1 þ . . . þ a 1 x þ a 0 ¼ ¼ a n ðx x 1 Þ ðx x 2 Þ . . . ðx x n Þ

ðIII-51Þ

Die n Faktoren x x 1 , x x 2 , . . . , x x n werden als Linearfaktoren der Produktdarstellung bezeichnet. Anmerkungen (1)

Die Produktdarstellung (III-51) wird auch als Zerlegung eines Polynoms in Linearfaktoren bezeichnet.

(2)

Den Koeffizienten a n in der Produktform (III-51) nicht vergessen!

(3)

Bei einer doppelten Nullstelle tritt der zugeho¨rige Linearfaktor doppelt, bei einer dreifachen Nullstelle dreifach auf usw. (vgl. hierzu die nachfolgenden Beispiele (2) und (4)). Sie werden dann jeweils zu Potenzen zusammengefasst.

(4)

Ist die Anzahl k der reellen Nullstellen (inklusive der entsprechend oft geza¨hlten mehrfachen Nullstellen) kleiner als der Polynomgrad n, so besitzt die Produktdarstellung die folgende spezielle Form: f ðxÞ ¼ a n ðx x 1 Þ ðx x 2 Þ . . . ðx x k Þ f * ðxÞ

ðIII-52Þ

Dabei ist f * ðxÞ eine Polynomfunktion vom Grade n k ohne reelle Nullstellen, d. h. es gilt im Reellen f * ðxÞ 6¼ 0. Das Restpolynom f * ðxÞ la¨sst sich also nicht weiter zerlegen. Der Koeffizient a n kann auch in f * ðxÞ einbezogen werden. Hinweis: Im Bereich der komplexen Zahlen liefert das Restpolynom (bei reellen Polynomkoeffizienten) stets sog. konjugiert komplexe Nullstellen (siehe hierzu Kap. VII). Der Fundamentalsatz lautet dann wie folgt: „Ein Polynom vom Grade n mit ausschließlich reellen Koeffizienten besitzt genau n (reelle oder komplexe) Nullstellen“.

5 Ganzrationale Funktionen (Polynomfunktionen) &

201

Beispiele (1)

y ¼ f ðxÞ ¼ 2 x 2 þ 7 x 22 Nullstellen: x 1 ¼ 2,

x 2 ¼ 5,5

Produktdarstellung: y ¼ 2 ðx 2Þ ðx þ 5,5Þ (2)

y ¼ f ðxÞ ¼ 3 x 3 þ 3 x 2 3 x 3 Nullstellen: x 1 ¼ 1 (doppelte Nullstelle, Beru¨hrungspunkt),

x2 ¼ 1

Produktdarstellung: y ¼ 3 ðx þ 1Þ ðx þ 1Þ ðx 1Þ ¼ 3 ðx þ 1Þ 2 ðx 1Þ Bild III-68 zeigt den Verlauf der Polynomfunktion, ermittelt aus den Nullstellen, der Schnittstelle mit der y-Achse bei y ðx ¼ 0Þ ¼ 3 und dem Verhalten der Funktion fu¨r x ! 1 (die ho¨chste Potenz 3 x 3 und damit die Funktion selbst streben fu¨r x ! 1 gegen 1). y 4

y = 3 (x + 1) 2 (x –1)

2

Bild III-68 –2

–1

1

2

x

–2 –4

(3)

Die Nullstellenberechnung der Funktion y ¼ x 4 13 x 2 þ 36 fu¨hrt zu der biquadratischen Gleichung x 4 13 x 2 þ 36 ¼ 0 die durch die Substitution z ¼ x 2 wie folgt gelo¨st wird (bitte nachrechnen): z 2 13 z þ 36 ¼ 0

)

z 1 ¼ 4, z 2 ¼ 9

x2 ¼ z1 ¼ 4

)

x 1 ¼ 2,

x2 ¼ 2

x2 ¼ z2 ¼ 9

)

x 3 ¼ 3,

x4 ¼ 3

Das Polynom besitzt demnach vier verschiedene reelle Nullstellen bei x 1 ¼ 2, x 2 ¼ 2, x 3 ¼ 3 und x 4 ¼ 3. Die Produktdarstellung lautet daher: y ¼ ðx 2Þ ðx þ 2Þ ðx 3Þ ðx þ 3Þ

202

(4)


Eine Polynomfunktion 3. Grades besitze in x 1 ¼ 5 eine doppelte und in x 2 ¼ 8 eine einfache Nullstelle und schneide die y-Achse bei y ð0Þ ¼ 100. Wie lautet die Gleichung der Funktion? Lo¨sung: Ansatz der Funktion in der Produktform: y ¼ a ðx þ 5Þ ðx þ 5Þ ðx 8Þ ¼ a ðx þ 5Þ 2 ðx 8Þ Der Koeffizient a wird aus dem Schnittpunkt mit der y-Achse bestimmt: y ð0Þ ¼ 100

)

a 5 2 ð 8Þ ¼ 200 a ¼ 100

)

a ¼ 0,5

Die gesuchte Funktion besitzt damit die Funktionsgleichung y ¼ 0,5 ðx þ 5Þ 2 ðx 8Þ ¼ 0,5 x 3 x 2 þ 27,5 x þ 100 (5)

Die Polynomfunktion y ¼ 2 x 3 6 x 2 þ 2 x 6 besitzt nur eine einfache (reelle) Nullstelle bei x 1 ¼ 3. Ihre Produktdarstellung lautet daher wie folgt: y ¼ ðx 3Þ f * ðxÞ f * ðxÞ ist dabei eine Polynomfunktion 2. Grades ohne (reelle) Nullstellen. Durch Polynomdivision findet man: f * ðxÞ ¼ ð2 x 3 6 x 2 þ 2 x 6Þ : ðx 3Þ ¼ 2 x 2 þ 2 ð2 x 3 6 x 2 Þ 2x 6 ð2 x 6Þ 0 Somit gilt: y ¼ 2 x 3 6 x 2 þ 2 x 6 ¼ ðx 3Þ ð2 x 2 þ 2Þ ¼ 2 ðx 3Þ ðx 2 þ 1Þ

(6)

Das Polynom y ¼ x 4 1 la¨sst sich mit Hilfe des 3. Binoms wie folgt zerlegen: y ¼ x 4 1 ¼ ðx 2 þ 1Þ ðx 2 1Þ Es besitzt demnach genau zwei einfache Nullstellen bei x 1=2 ¼ 1, da nur der rechte Faktor verschwinden kann: ðx 2 þ 1 Þ ðx 2 1Þ ¼ 0 |fflfflffl{zfflfflffl} 6¼ 0

)

x2 1 ¼ 0

Produktform des Polynoms: y ¼ x 4 1 ¼ ðx 1Þ ðx þ 1Þ ðx 2 þ 1Þ

)

x 1=2 ¼ 1

5 Ganzrationale Funktionen (Polynomfunktionen) (7)

203

Die ganzrationale Funktion y ¼ 2 x 4 þ 3 x 2 þ 2 hat, wie man leicht ohne Rechnung zeigen kann, im Bereich der reellen Zahlen keine Nullstellen. Begru¨ndung: Die Summanden 2 x 4 und 3 x 2 ko¨nnen wegen der geraden Potenzen und der positiven Koeffizienten nicht negativ werden. Sie verschwinden beide fu¨r x ¼ 0 und sind fu¨r jedes x 6¼ 0 stets gro¨ßer Null. Die Funktion kann damit nur Werte annehmen, die gro¨ßer oder gleich 2 sind: y ¼ 2x4 þ 3x2 þ 2 2

ðf u¨ r jedes reelle xÞ

&

5.5 Horner-Schema und Nullstellenberechnung einer Polynomfunktion Das Horner-Schema ist ein Rechenverfahren, das bei der Nullstellenberechnung einer Polynomfunktion durch schrittweise Reduzierung des Polynomgrades wertvolle Dienste leistet. Wir wollen das Verfahren am Beispiel einer Polynomfunktion 3. Grades kurz erlaütern. Dividiert man die Funktion f ðxÞ ¼ a 3 x 3 þ a 2 x 2 þ a 1 x þ a 0 durch die lineare Funktion x x 0 , wobei x 0 ein zuna¨chst beliebiger, dann aber fester Wert ist, so erha¨lt man eine Polynomfunktion 2. Grades und eine Restfunktion r ðxÞ: f ðxÞ a3 x3 þ a2 x2 þ a1 x þ a0 ¼ ¼ b 2 x 2 þ b 1 x þ b 0 þ r ðxÞ x x0 x x0

ðIII-53Þ

Die Koeffizienten b 2 , b 1 , b 0 sind dabei eindeutig durch die Polynomkoeffizienten a 3 , a 2 , a 1 , a 0 und den Wert x 0 bestimmt, wie eine hier nicht durchgefu¨hrte Rechnung zeigt: b 2 ¼ a 3,

b1 ¼ a2 þ a3 x0 ,

b 0 ¼ a 1 þ a 2 x 0 þ a 3 x 02

ðIII-54Þ

Die Restfunktion r ðxÞ ist echt gebrochen und hat die Form r ðxÞ ¼

a 0 þ a 1 x 0 þ a 2 x 02 þ a 3 x 03 f ðx 0 Þ ¼ x x0 x x0

ðIII-55Þ

Man beachte, dass im Za¨hler genau der Funktionswert von f ðxÞ an der Stelle x 0 auftritt. Die Restfunktion r ðxÞ verschwindet daher, wenn x 0 eine Polynomnullstelle ist (dann na¨mlich ist f ðx 0 Þ ¼ 0 und damit der ganze Bruch gleich Null). Die Koeffizienten b 2 , b 1 , b 0 sind in diesem Fall genau die Koeffizienten des 1. reduzierten Polynoms, da wir die Polynomfunktion f ðxÞ durch den Linearfaktor x x 0 dividiert haben: f ðxÞ a3 x3 þ a2 x2 þ a1 x þ a0 ¼ ¼ b2 x2 þ b1 x þ b0 x x0 x x0 |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl}

1. reduzierts Polynom von f ðxÞ

ðIII-56Þ

204


Horner-Schema Von Horner stammt das folgende Schema zur Berechnung der Polynomkoeffizienten b 2 , b 1 , b 0 und des Funktionswertes f ðx 0 Þ in der Zerlegung (III-53): a3 x0

a2

! 2

a1 þ a2 x0 þ a3 x0 |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl}

ða 1 þ a 2 x 0 þ a 3 x 02 Þ x 0

a3 |{z}

a2 þ a3 x0 |fflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflffl}

I

ða 2 þ a 3 x 0 Þ x 0

I

!

I

a3 x0

a0

I

!

a1

a 0 þ a 1 x 0 þ a 2 x 02 þ a 3 x 03 |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl}

b2

b1

b0

f ðx 0 Þ

Anleitung zum Horner-Schema In der 1. Zeile stehen die Polynomkoeffizienten in der Reihenfolge fallender Potenzen: a 3, a 2, a 1, a 0 : Die 2. Zeile bleibt zuna¨chst frei. Die 3. Zeile beginnt mit dem Koeffizienten a 3 , der aus der 1. Zeile u¨bernommen wird. Dieser wird dann mit dem x-Wert x 0 multipliziert und das Ergebnis a 3 x 0 in die 2. Zeile unter den Koeffizienten a 2 gesetzt und zu diesem addiert. Das Ergebnis dieser Addition (also die Zahl a 2 þ a 3 x 0 ) wird in der 3. Zeile unter dem Koeffizienten a 2 „gespeichert“. Jetzt wird die in der 3. Zeile unterhalb von a 2 stehenden Zahl a 2 þ a 3 x 0 mit dem x-Wert x 0 multipliziert und das Ergebnis ða 2 þ a 3 x 0 Þ x 0 ¼ a 2 x 0 þ a 3 x 02 in die 2. Zeile unter den Koeffizienten a 1 gesetzt und schließlich zu diesem addiert. Das Ergebnis dieser Addition ist die Zahl a 1 þ a 2 x 0 þ a 3 x 02 und wird wieder in der 3. Zeile, diesmal unterhalb des Koeffizienten a 1 gespeichert. Sodann wird die in der 3. Zeile unterhalb von a 1 stehende Zahl a 1 þ a 2 x 0 þ a 3 x 02 mit dem x-Wert x 0 multipliziert und das Ergebnis in der 2. Zeile unter dem Koeffizienten a 0 gespeichert, schließlich zu diesem addiert und die neue Summe a 0 þ a 1 x 0 þ a 2 x 02 þ a 3 x 03 in die 3. Zeile unterhalb des Koeffizienten a 0 gesetzt. Das Schema ist nun ausgefu¨llt. Die in der 3. Zeile stehenden Zahlenwerte sind der Reihe nach die Koeffizienten b 2 , b 1 , b 0 aus der Zerlegung (III-53) sowie der Funktionswert f ðx 0 Þ. Anmerkungen (1)

Das Horner-Schema ist sinngema¨ß auch auf Polynomfunktionen ho¨heren Grades ðn > 3Þ anwendbar (siehe nachfolgende Beispiele).

(2)

Beachten Sie: Das Polynom muss nach absteigenden Potenzen geordnet sein. Fehlen gewisse Potenzen (man spricht dann auch von einem unvollsta¨ndigen Polynom), so sind die entsprechenden Koeffizienten gleich Null und mu¨ssen im Horner-Schema beru¨cksichtigt werden.


205

Berechnung der Nullstellen einer Polynomfunktion mit Hilfe des Horner-Schemas Die praktische Bedeutung des Horner-Schemas liegt in der Nullstellenberechnung von Polynomfunktionen. Zweckma¨ßigerweise geht man dabei wie folgt vor (bei einem Polynom 3. Grades):

Nullstellenberechnung einer Polynomfunktion mit Hilfe des Horner-Schemas Die Nullstellen einer Polynomfunktion f ðxÞ vom Grade 3 lassen sich schrittweise wie folgt berechnen: 1. Zuna¨chst versucht man durch Probieren, Erraten oder durch graphische oder auch numerische Rechenverfahren eine (reelle) Nullstelle x 1 zu bestimmen. 2. Ist dies gelungen, so wird mit Hilfe des Horner-Schemas der zugeho¨rige Linearfaktor x x 1 abgespalten. Man erha¨lt automatisch die Koeffizienten des 1. reduzierten Polynoms f 1 ðxÞ vom Grade 2. Sie stehen in der untersten (d. h. dritten) Zeile des Horner-Schemas, die das folgende Aussehen hat: b2 b1 b0 |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl}

0 |ffl{zffl}

3: Zeile

f ðx 1 Þ

Koeffizienten des 1. reduzierten Polynoms

3. Die restlichen Polynomnullstellen (falls u¨berhaupt vorhanden) sind dann die Lo¨sungen der quadratischen Gleichung f 1 ðxÞ ¼ 0. Bei Polynomfunktionen 4. und ho¨heren Grades erfolgt die Nullstellenberechnung analog durch mehrmaliges Reduzieren. Dabei wird grundsa¨tzlich so lange reduziert, bis man auf eine Polynomfunktion 2. Grades sto¨ßt. Die zugeho¨rige quadratische Gleichung liefert dann die restlichen Nullstellen (sofern solche u¨berhaupt vorhanden sind). So muss beispielsweise eine Polynomfunktion 4. Grades zweimal nacheinander reduziert werden: f ðxÞ

ðNullstelle x 1 Þ

f 1 ðxÞ n ¼ 3

2: Reduktion " ðNullstelle x 2 Þ

f 2 ðxÞ n ¼ 2 I

n ¼ 4

Reduktion " 1:

f 2 ðxÞ ¼ 0 f ðxÞ:

Polynomfunktion vom Grade 4

f 1 ðxÞ: 1. reduziertes Polynom vom Grade 3 f 2 ðxÞ: 2. reduziertes Polynom vom Grade 2

I

Bezeichnungen:

Nullstellen x 3, x 4

206 &


Beispiele (1)

Unter Verwendung des Horner-Schemas ist zu zeigen, dass die Polynomfunktion y ¼ 3 x 3 þ 18 x 2 þ 9 x 30 an der Stelle x 1 ¼ 5 eine Nullstelle besitzt. Wo liegen die u¨brigen Nullstellen? Wie lautet die Produktdarstellung der Funktion? Lo¨sung: Das Polynom ist bereits geordnet und vollsta¨ndig. Das Horner-Schema liefert dann: 3 x1 ¼ 5

18

9

30

15

15

30

3 3 6 |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl}

0 |ffl{zffl}

f ð 5Þ

Koeffizienten des 1. reduzierten Polynoms

Die restlichen Nullstellen sind die Nullstellen des 1. reduzierten Polynoms f 1 ðxÞ ¼ 3 x 2 þ 3 x 6: 3x2 þ 3x 6 ¼ 0

)

x2 þ x 2 ¼ 0

)

x 2 ¼ 1,

x3 ¼ 2

Produktdarstellung: y ¼ 3 ðx þ 5Þ ðx 1Þ ðx þ 2Þ (2)

Zerlege das Polynom y ¼ x 4 þ 6 x 3 8 x 2 6 x þ 9 in Linearfaktoren. Lo¨sung: Durch Probieren findet man eine erste Nullstelle bei x 1 ¼ 1. Die Abspaltung des zugeho¨rigen Linearfaktors x 1 erfolgt u¨ber das Horner-Schema (das Polynom ist geordnet und vollsta¨ndig): 1 x1 ¼ 1 1

6

8

6

9

1

5

3

9

5

3

9

0

1. reduziertes Polynom: f 1 ðxÞ ¼ x 3 þ 5 x 2 3 x 9 Eine weitere Nullstelle liegt bei x 2 ¼ 3 (ebenfalls durch Probieren gefunden). Wir spalten den zugeho¨rigen Linearfaktor x 3 ab (das 1. reduzierte Polynom ist geordnet und vollsta¨ndig): 1 x2 ¼ 3 1

5

3

9

3

6

9

2

3

0

2. reduziertes Polynom: f 2 ðxÞ ¼ x 2 þ 2 x þ 3


207

Die restlichen beiden Nullstellen erha¨lt man aus der quadratischen Gleichung x2 þ 2x þ 3 ¼ 0

oder

x2 2x 3 ¼ 0

Sie lauten: x 1=2 ¼ 1

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffi 12 þ 3 ¼ 1 4 ¼ 1 2

Die Nullstellen liegen an den Stellen x 3 ¼ 3 und x 4 ¼ 1. Die Produktdarstellung der Funktion lautet damit: y ¼ 1 ðx 1Þðx 3Þ ðx 3Þ ðx þ 1Þ ¼ ðx 1Þ ðx þ 1Þ ðx 3Þ2 &

5.6 Interpolationspolynome 5.6.1 Allgemeine Vorbetrachtung In den naturwissenschaftlich-technischen Anwendungen stellt sich haüfig das folgende Problem: Von einer unbekannten Funktion sind n þ 1 Kurvenpunkte (sog. Stu¨tzpunkte) bekannt: P 0 ¼ ðx 0 ; y 0 Þ, P 1 ¼ ðx 1 ; y 1 Þ, P 2 ¼ ðx 2 ; y 2 Þ,

. . . , P n ¼ ðx n ; y n Þ

ðIII-57Þ

(mit x 0 < x 1 < x 2 < . . . < x n Þ. Diese Punkte ko¨nnen beispielsweise in Form einer durch Messungen gewonnenen Wertetabelle vorliegen oder aber als Messpunkte in einer graphischen Darstellung. Die Abszissenwerte x 0 , x 1 , x 2 , . . . , x n werden in diesem Zusammenhang als Stu¨tzstellen, ihre zugeho¨rigen Ordinatenwerte y 0 , y 1 , y 2 , . . ., y n als Stu¨tzwerte bezeichnet. Wir suchen nun eine mo¨glichst einfache Ersatz- oder Na¨herungsfunktion y ¼ f ðxÞ, die mit der unbekannten Funktion in den n þ 1 Stu¨tzstellen u¨bereinstimmt (Bild III-69). y P n –1 P0

P1

y0

x0

Bild III-69

Pn

Näherungspolynom

y1

x1

P2

y2

x2

y n –1

x n –1

yn

xn

x

Na¨herungspolynom fu¨r eine unbekannte Funktion durch n þ 1 vorgegebene „Stu¨tzpunkte“

208


Eine solche Funktion la¨sst sich durch den Polynomansatz y ¼ a0 þ a1 x þ a2 x2 þ . . . þ an xn

ðIII-58Þ

leicht gewinnen. Diese Na¨herungsfunktion wird als Interpolationspolynom n-ten Grades 5Þ bezeichnet, da man mit ihr na¨herungsweise beliebige Zwischenwerte der unbekannten Funktion im Intervall x 0 x x n berechnen kann (sog. Interpolation). Prinzipiell lassen sich die Polynomkoeffizienten des Ansatzes (III-58) wie folgt bestimmen: Man setzt der Reihe nach die Koordinaten der n þ 1 Stu¨tzpunkte P 0 , P 1 , P 2 , . . . , P n in den Lo¨sungsansatz ein und erha¨lt ein lineares Gleichungssystem mit n þ 1 Gleichungen und den n þ 1 Unbekannten a 0 , a 1 , a 2 , . . . , a n : a 0 þ a 1 x 0 þ a 2 x 02 þ . . . þ a n x 0n ¼ y 0 a 0 þ a 1 x 1 þ a 2 x 12 þ . . . þ a n x 1n ¼ y 1 a 0 þ a 1 x 2 þ a 2 x 22 þ . . . þ a n x 2n ¼ y 2

(III-59)

.. . a 0 þ a 1 x n þ a 2 x n2 þ . . . þ a n x nn ¼ y n Dieses Gleichungssystem besitzt genau eine Lo¨sung, wenn sa¨mtliche Stu¨tzstellen x 0 , x 1 , x 2 , . . . , x n voneinander verschieden sind. Der Rechenaufwand beim Lo¨sen dieses linearen Gleichungssystems ist jedoch erheblich (Gaußscher Algorithmus!). Der Lo¨sungsansatz (III-58) ist daher in dieser Form fu¨r die Praxis wenig geeignet. Im nachfolgenden Abschnitt werden wir einen „praxisfreundlicheren“ Polynomansatz kennenlernen, das sog. Interpolationspolynom von Newton.

5.6.2 Interpolationspolynom von Newton Von Newton stammt der folgende Ansatz fu¨r ein Interpolationspolynom n-ten Grades: y ¼ a 0 þ a 1 ðx x 0 Þ þ a 2 ðx x 0 Þ ðx x 1 Þ þ þ a 3 ðx x 0 Þðx x 1 Þ ðx x 2 Þ þ . . . . . . þ a n ðx x 0 Þ ðx x 1 Þ ðx x 2 Þ . . . ðx x n 1 Þ

ðIII-60Þ

x 0 , x 1 , x 2 , . . . , x n sind dabei die Stu¨tzstellen der n þ 1 vorgegebenen Kurvenpunkte (Stu¨tzpunkte), wobei formal gesehen die Stu¨tzstelle x n in der Interpolationsformel (III-60) nicht enthalten ist. Die Koeffizienten a 0 , a 1 , a 2 , . . . , a n ko¨nnen dabei bequem nach dem folgenden sog. Steigungs- oder Differenzenschema berechnet werden:

5Þ

Das Interpolationspolynom kann auch von niedrigerem Grade sein!


½ x 2, x 3

......

y2

y3

.. .

.. .

.. .

n

xn

yn

a3 ½ x 0, x 1, x 2, x 3

...

a2 ½ x 0, x 1, x 2

½x 1 , x 2 , x 3

x3

½ x 1, x 2

3

x2

y1

a1 ½ x 0, x 1

2

x1

...

a0

1

III

II

............

x0

y0

I

yk

0

xk

k

209

...............

Anleitung zum Steigungs- oder Differenzenschema Die im Rechenschema gebildeten Gro¨ßen ½ x 0 , x 1 , ½ x 0 , x 1 , x 2 , ½ x 0 , x 1 , x 2 , x 3 , . . . heißen dividierte Differenzen 1., 2., 3., . . . Ordnung. Sie sind wie folgt definiert: (1)

Spalte I entha¨lt die dividierten Differenzen 1. Ordnung, die aus zwei aufeinanderfolgenden Stu¨tzpunkten gebildet werden 6Þ : ½ x 0, x 1 ¼

(2)

y0 y1 ; x0 x1

½ x 1, x 2 ¼

y1 y2 ; x1 x2

...

ðIII-61Þ

Spalte II entha¨lt die dividierten Differenzen 2. Ordnung. Sie werden aus drei aufeinanderfolgenden Stu¨tzpunkten gebildet: ½ x 0, x 1, x 2 ¼

½ x 0, x 1 ½ x 1, x 2 x0 x2

½ x 1, x 2, x 3 ¼

½ x 1, x 2 ½ x 2, x 3 x1 x3

ðIII-62Þ

.. . 6Þ

Es handelt sich um Differenzenquotienten, d. h. Steigungswerte. Dies erkla¨rt auch die Bezeichnung des Rechenschemas.

210

(3)


Spalte III entha¨lt die dividierten Differenzen 3. Ordnung, die aus vier aufeinanderfolgenden Stu¨tzpunkten gebildet werden: ½ x 0, x 1, x 2, x 3 ¼

½ x 0, x 1, x 2 ½ x 1, x 2, x 3 x0 x3

½ x 1, x 2, x 3, x 4 ¼

½ x 1, x 2, x 3 ½ x 2, x 3, x 4 x1 x4

.. .

ðIII-63Þ

Entsprechend werden die dividierten Differenzen ho¨herer Ordnung gebildet. Wir fassen zusammen:

Interpolationspolynom von Newton (Bild III-69) Das Newtonsche Interpolationspolynom n-ten Grades durch n þ 1 vorgegebene Stu¨tzpunkte P 0 ¼ ðx 0 ; y 0 Þ, P 1 ¼ ðx 1 ; y 1 Þ, P 2 ¼ ðx 2 ; y 2 Þ, . . . , P n ¼ ðx n ; y n Þ lautet wie folgt: y ¼ a 0 þ a 1 ðx x 0 Þ þ a 2 ðx x 0 Þ ðx x 1 Þ þ þ a 3 ðx x 0 Þ ðx x 1 Þ ðx x 2 Þ þ . . . . . . þ a n ðx x 0 Þ ðx x 1 Þ ðx x 2 Þ . . . ðx x n 1 Þ

ðIII-64Þ

Die Berechnung der Koeffizienten a 0 , a 1 , a 2 , . . . , a n erfolgt dabei zweckma¨ßigerweise nach dem Steigungs- oder Differenzenschema. Anmerkungen (1)

Die Interpolationsformel von Newton besitzt gegenu¨ber anderen Polynomansa¨tzen den großen Vorteil, dass die Anzahl der Stu¨tzpunkte vergro¨ßert (oder auch verkleinert) werden kann, ohne dass man die Koeffizienten neu berechnen muss. Das Steigungs- oder Differenzenschema ist nur entsprechend zu erga¨nzen.

(2)

Ein Nachteil aller Polynomansa¨tze ist die „Welligkeit“ der Na¨herungsfunktionen. Denn ein Polynom n-ten Grades besitzt bis zu n 1 relative Extremwerte.

(3)

Die Newtonsche Interpolationsformel (III-64) wird haüfig auch dann angewendet, wenn die Funktionsgleichung zwar bekannt, jedoch zu kompliziert ist. Man berechnet dann einige Kurvenpunkte und nimmt diese als Stu¨tzpunkte des Interpolationspolynoms.

5 Ganzrationale Funktionen (Polynomfunktionen) Beispiel Das Ergebnis einer Messreihe liege in Form der folgenden Wertetabelle vor: k

0

1

2

3

xk

0

2

5

7

yk

12

16

28

54

Der Lo¨sungsansatz lautet (das Interpolationspolynom durch die vier vorgegebenen Stu¨tzpunkte ist von ho¨chstens 3. Grade): y ¼ a 0 þ a 1 ðx x 0 Þ þ a 2 ðx x 0 Þðx x 1 Þ þ a 3 ðx x 0 Þðx x 1 Þðx x 2 Þ Die Berechnung der Koeffizienten a 0 , a 1 , a 2 und a 3 erfolgt nach dem folgenden Steigungs- oder Differenzenschema: I

0

0

a0 12

1

2

16

2

5

28

3

7

54

II

a1 14 4 41

xk

III

a2 2 9

yk

k

&

211

a3 1

Die Koeffizienten lauten somit: a 0 ¼ 12,

a 1 ¼ 14,

a 2 ¼ 2,

a3 ¼ 1

Damit erhalten wir das folgende Interpolationspolynom (siehe Bild III-70): y ¼ 12 þ 14 ðx 0Þ 2 ðx 0Þ ðx 2Þ 1 ðx 0Þ ðx 2Þ ðx 5Þ ¼ ¼ x 3 þ 5 x 2 þ 8 x 12 y 40 y = – x 3 + 5 x 2 + 8 x –12 20

Bild III-70 –2

–1

1

2

3

4

5

6

7

8

x

– 20 – 40 – 60

&

212


5.7 Ein Anwendungsbeispiel: Biegelinie eines Balkens Wir wenden uns einem einfachen Beispiel aus der Festigkeitslehre zu: Ein homogener Balken der La¨nge l mit konstanter Querschnittsfla¨che wird einseitig fest eingespannt und am freien Ende durch eine Kraft vom Betrag F auf Biegung beansprucht (Bild III-71): x

l

Bild III-71 Biegelinie x

y F

Biegelinie y

Die Durchbiegung y des Balkens ist dabei von Ort zu Ort verschieden, d. h. eine Funktion y ¼ y ðxÞ der Ortskoordinate x. Man bezeichnet diese Funktion als Biegelinie oder elastische Linie. Sie ist die Funktionsgleichung der neutralen Faser. In unserem Beispiel wird die Biegelinie durch die folgende Polynomfunktion 3. Grades beschrieben: F 1 3 2 y ¼ y ðxÞ ¼ ð0 x lÞ lx x 2EI 3 (E: Elastizita¨tsmodul; I: Fla¨chenmoment des Balkenquerschnitts; l: Balkenla¨nge).

6 Gebrochenrationale Funktionen 6.1 Definition einer gebrochenrationalen Funktion Definition: Funktionen, die als Quotient zweier Polynomfunktionen (ganzrationaler Funktionen) g ðxÞ und h ðxÞ darstellbar sind, heißen gebrochenrationale Funktionen: y ¼

g ðxÞ am xm þ am1 xm1 þ . . . þ a1 x þ a0 ¼ h ðxÞ bn xn þ bn1 xn1 þ . . . þ b1 x þ b0

ðIII-65Þ

Eine gebrochenrationale Funktion ist fu¨r jedes x 2 R definiert und stetig mit Ausnahme der Nullstellen des Nennerpolynoms. Man unterscheidet noch zwischen echt und unecht gebrochenrationalen Funktionen: n > m:

Echt gebrochenrationale Funktion

n m:

Unecht gebrochenrationale Funktion

Merke: Ist der Polynomgrad im Nenner gro¨ßer als im Za¨hler, so ist die Funktion echt gebrochenrational, in allen anderen Fa¨llen jedoch unecht gebrochenrational.

6 Gebrochenrationale Funktionen &

213

Beispiele (1)

Zu den echt gebrochenrationalen Funktionen za¨hlen alle Potenzfunktionen mit einem negativen ganzzahligen Exponenten: y ¼ xn ¼

1 xn

ðn 2 N*Þ

1 1 Die ersten Vertreter sind die Funktionen y ¼ und y ¼ 2 (siehe hierzu x x auch die Bilder III-72 und III-73). (2)

Echt gebrochenrational sind auch folgende Funktionen (die ho¨chste Potenz tritt jeweils im Nennerpolynom auf): y ¼

(3)

x2 3x þ 2 , x3 4x þ 1

y ¼

x 1 , ðx þ 2Þ ðx þ 5Þ

y ¼

4x x4 1

Unecht gebrochenrationale Funktionen sind dagegen: y ¼

x2 1 , x2 þ 1

y ¼

2 x 3 þ 2 x 2 32 x þ 40 x 3 þ 2 x 2 13 x þ 10

ðZähler- und Nennerpolynom besitzen jeweils den gleichen GradÞ y ¼

4x4 2x þ 5 , x 2 3 x 10

y ¼

x3 6x2 þ 8x x þ1

¨ ðDas Zählerpolynom ist jeweils von hoherem GradeÞ

&

6.2 Nullstellen, Definitionslu¨cken, Pole Nullstellen Eine gebrochenrationale Funktion besitzt u¨berall dort eine Nullstelle x 0 , wo das Za¨hlerpolynom g ðxÞ den Wert Null, das Nennerpolynom h ðxÞ jedoch einen von Null verschiedenen Wert annimmt: Nullstelle x 0 : &

g ðx 0 Þ ¼ 0

und

h ðx 0 Þ 6¼ 0

ðIII-66Þ

Beispiele (1)

Wir berechnen die Nullstellen der Funktion y ¼ x2 1 ¼ 0 x2 þ 1

)

x2 1 ¼ 0

)

x2 1 : x2 þ 1

x 1=2 ¼ 1

(der Nenner x 2 þ 1 ist fu¨r jedes x ungleich Null). Sie liegen an den Stellen x 1 ¼ 1 und x 2 ¼ 1.

214

(2)


y ¼

x3 6x2 þ 8x , x þ1

x 6¼ 1

Wir bestimmen zuna¨chst die Nullstellen des Za¨hlerpolynoms (bitte nachrechnen): x 3 6 x 2 þ 8 x ¼ x ðx 2 6 x þ 8Þ ¼ 0 x1 ¼ 0 ,

x2 ¼ 2 ,

)

x3 ¼ 4

Sie sind zugleich die Nullstellen der gebrochenrationalen Funktion, da der Nenner & an diesen Stellen von Null verschieden ist. Definitionslu¨cken, Pole In den Nullstellen des Nennerpolynoms ist eine gebrochenrationale Funktion nicht definiert, da die Division durch die Zahl Null nicht erlaubt ist. Stellen dieser Art werden daher folgerichtig als Definitionslu¨cken der Funktion bezeichnet. Eine gebrochenrationale Funktion vom Typ (III-65) besitzt daher ho¨chstens n Definitionslu¨cken. So ist beispielsweise die echt gebrochenrationale Funktion y ¼ 1=x an der Stelle x 0 ¼ 0 nicht definiert. In der unmittelbaren Umgebung dieser Stelle zeigt die Funktion jedoch ein charakteristisches Verhalten: Bei Anna¨herung von der linken Seite her werden die Funktionswerte kleiner als jede noch so kleine Zahl, bei Anna¨herung von rechts her wachsen die Funktionswerte u¨ber jede Grenze hinaus (Bild III-72). Definitionslu¨cken dieser Art werden als Pole oder Unendlichkeitsstellen bezeichnet. hnlich liegen die Verha¨ltnisse bei der Funktion y ¼ 1=x 2 . Auch diese Funktion ist an der Stelle x 0 ¼ 0 nicht definiert. Bei beliebiger Anna¨herung an diese Stelle (von links bzw. rechts) streben die Funktionswerte jeweils gegen 1 (siehe Bild III-73). Wir haben es hier mit einem Pol 2. Ordnung zu tun (zweifache Nennernullstelle). y

y

y= 1 x 1 1

x

y = 12 x

y = 12 x

y= 1 x 1

1

Bild III-72

Funktionsgraph von y ¼ 1=x

x

Bild III-73 Funktionsgraph von y ¼ 1=x 2

Definition: Stellen, in deren unmittelbarer Umgebung die Funktionswerte u¨ber alle Grenzen hinaus fallen oder wachsen, heißen Pole oder Unendlichkeitsstellen der Funktion.

6 Gebrochenrationale Funktionen

215

Polstellen einer gebrochenrationalen Funktion sind demnach Stellen, in denen das Nennerpolynom h ðxÞ verschwindet, das Za¨hlerpolynom g ðxÞ jedoch einen von Null verschiedenen Wert annimmt: Polstelle x 0 :

h ðx 0 Þ ¼ 0

und

g ðx 0 Þ 6¼ 0

ðIII-67Þ

Die Funktionskurve schmiegt sich dabei asymptotisch an die in der Polstelle errichtete Parallele zur y-Achse an (sog. senkrechte Asymptote, auch Polgerade genannt). Verha¨lt sich die Funktion bei der Anna¨herung von beiden Seiten her gleichartig, so liegt ein Pol ohne Vorzeichenwechsel vor. Es ist dann lim f ðxÞ ¼ þ 1

x ! x0

lim f ðxÞ ¼ 1

oder

ðIII-68Þ

x ! x0

Bei einem Pol mit Vorzeichenwechsel fu¨hrt die Anna¨herung von rechts und links in entgegengesetzte Richtungen. Allgemein gilt fu¨r einen Pol k-ter Ordnung (k-fache Nennernullstelle):

gerade ) Pol ohne Vorzeichenwechsel k ¼ ungerade ) Pol mit Vorzeichenwechsel &

Beispiel x besitzt in x 1 ¼ 0 eine Nullstelle x2 4 und in x 2=3 ¼ 2 jeweils einen Pol mit Vorzeichenwechsel (die Anna¨herung von links und rechts fu¨hrt jeweils in verschiedene Richtungen. Die Kurve verlaüft punktsymmetrisch (ungerade Funktion) und na¨hert sich fu¨r j x j ! 1 beliebig der x-Achse (Bild III-74). Die echt gebrochenrationale Funktion y ¼

y

1 –5 –2

2

5

x

–1

Bild III-74

Funktionsgraph von y ¼

x x2 4

&

216


Sonderfall: Za¨hler und Nenner haben gemeinsame Nullstellen Ist x 0 eine a-fache Nullstelle des Za¨hlers und zugleich eine b-fache Nullstelle des Nenners, so besitzt die gebrochenrationale Funktion f ðxÞ ¼ g ðxÞ=h ðxÞ an dieser Stelle eine Lu¨cke (wir erhalten den unbestimmten Ausdruck 0=0). Za¨hler und Nenner lassen sich dann aber wie folgt zerlegen: g ðxÞ ¼ ðx x 0 Þ a g* ðxÞ

mit

g* ðx 0 Þ 6¼ 0

h ðxÞ ¼ ðx x 0 Þ b h* ðxÞ

mit

h* ðx 0 Þ 6¼ 0

Wir interessieren uns jetzt fu¨r den Grenzwert an der Stelle x ¼ x 0 : lim f ðxÞ ¼ lim

x ! x0

x ! x0

g ðxÞ ðx x 0 Þ a g* ðxÞ ¼ lim b h ðxÞ x ! x 0 ðx x 0 Þ h* ðxÞ

ðIII-69Þ

Wegen x 6¼ x 0 du¨rfen wir vor der Grenzwertbildung durch den Linearfaktor x x 0 ku¨rzen. Alles Weitere ha¨ngt dann im Wesentlichen davon ab, wo die nach dem Ku¨rzen verbliebenen restlichen Linearfaktoren stehen. Dabei sind drei Fa¨lle zu unterscheiden: 1: Fall : a > b Der Linearfaktor x x 0 verschwindet komplett aus dem Nenner, im Za¨hler aber verbleiben ða bÞ Faktoren. Dann gilt: lim f ðxÞ ¼ lim

x ! x0

x ! x0

ðx x 0 Þ a b g* ðxÞ 0 g* ðx 0 Þ ¼ 0 ¼ h* ðxÞ h* ðx 0 Þ

ðIII-70Þ

Der Grenzwert ist also vorhanden und die Lu¨cke bei x ¼ x 0 kann durch die nachtra¨gliche Festsetzung f ðx 0 Þ ¼ 0 behoben werden. Die (erweiterte) Funktion f ðxÞ hat dann an dieser Stelle eine Nullstelle und ist dort sogar stetig. 2: Fall : a ¼ b Der Linearfaktor x x 0 ku¨rzt sich komplett heraus und wir erhalten einen von Null verschiedenen Grenzwert: lim f ðxÞ ¼ lim

x ! x0

x ! x0

g* ðxÞ g* ðx 0 Þ ¼ ¼ c 6¼ 0 h* ðxÞ h* ðx 0 Þ

ðIII-71Þ

Die Lu¨cke kann dann durch die nachtra¨gliche Festsetzung f ðx 0 Þ ¼ c behoben werden. 3: Fall : b > a Es verbleiben ðb aÞ Faktoren im Nenner, wobei gilt: lim f ðxÞ ¼ lim

x ! x0

x ! x0

g* ðxÞ ðx x 0 Þ b a h* ðxÞ

¼ þ1

oder

1

ðIII-72Þ


217

(uneigentlicher Grenzwert). Die Lu¨cke an der Stelle x ¼ x 0 la¨sst sich nicht beheben, f ðxÞ besitzt hier eine Polstelle der Ordnung ðb aÞ. &

Beispiele (1)

f ðxÞ ¼

x2 þ x 2 ðx 1Þ ðx þ 2Þ ¼ x 1 x 1

ðx 6¼ 1Þ

Bei x 1 ¼ 1 liegt eine hebbare Lu¨cke, da der Grenzwert an dieser Stelle vorhanden ist: lim

x!1

ðx 1Þ ðx þ 2Þ ¼ lim ðx þ 2Þ ¼ 3 x 1 x!1

Durch die nachtra¨gliche Festsetzung f ð1Þ ¼ 3 wird f ðxÞ zu einer u¨berall definierten und stetigen Funktion erweitert: 8 2 9 x þx 2 > > > x 6¼ 1 > < = x 1 ¼ x þ2 ðf u¨ r x 2 RÞ f ðxÞ ¼ f u¨ r > > > > : ; 3 x ¼ 1

(2)

f ðxÞ ¼

x2 þ x 2 ðx 1Þ

3

¼

ðx 1Þ ðx þ 2Þ

ðx 6¼ 1Þ

ðx 1Þ 3

Auch diese Funktion hat an der Stelle x 1 ¼ 1 eine Lu¨cke, die sich jedoch nicht beheben la¨sst, da der Grenzwert nicht vorhanden ist (der Linearfaktor x 1 kann nur einmal geku¨rzt werden): lim

ðx 1Þ ðx þ 2Þ

x!1

ðx 1Þ

3

¼ lim

x!1

x þ2 ðx 1Þ 2

¼ 1

f ðxÞ hat also bei x 1 ¼ 1 eine Unendlichkeitsstelle (und zwar einen Pol ohne Vorzeichenwechsel). (3)

f ðxÞ ¼

ðx 2 þ x 2Þ 2 x2 2x þ 1

ðx 6¼ 1Þ

Die Zerlegung von Za¨hler und Nenner in Linearfaktoren fu¨hrt zu der Darstellung f ðxÞ ¼

ðx 2 þ x 2Þ 2 ðx 1Þ 2 ðx þ 2Þ 2 ¼ x2 2x þ 1 ðx 1Þ 2

ðx 6¼ 1Þ

Die Funktion besitzt an der Stelle x 1 ¼ 1 eine Lu¨cke (Za¨hler und Nenner verschwinden), die jedoch behoben werden kann, da der Grenzwert an dieser Stelle vorhanden ist: lim f ðxÞ ¼ lim

x!1

x!1

ðx 1Þ 2 ðx þ 2Þ 2 ðx 1Þ

2

¼ lim ðx þ 2Þ 2 ¼ 3 2 ¼ 9 x!1

&

218


Wir ko¨nnen daher bei einer gebrochenrationalen Funktion auch wie folgt vorgehen: Zuna¨chst zerlegen wir Za¨hler- und Nennerpolynom in Linearfaktoren und ku¨rzen gemeinsame Faktoren, soweit vorhanden, heraus. Auf diese Weise lassen sich unter Umsta¨nden Definitionslu¨cken beheben und der Definitionsbereich der Funktion damit erweitern (siehe hierzu auch das nachfolgende Beispiel). Wir vereinbaren daher, bei der Bestimmung der Null- und Polstellen einer gebrochenrationalen Funktion wie folgt vorzugehen:

Bestimmung der Null- und Polstellen einer gebrochenrationalen Funktion 1. Man zerlege zuna¨chst Za¨hler- und Nennerpolynom in Linearfaktoren und ku¨rze (falls u¨berhaupt vorhanden) gemeinsame Faktoren heraus. 2. Die im Za¨hler verbliebenen Linearfaktoren liefern dann die Nullstellen, die im Nenner verbliebenen Linearfaktoren die Polstellen der gebrochenrationalen Funktion.

&

Beispiel y ¼

2 x 3 þ 2 x 2 32 x þ 40 x 3 þ 2 x 2 13 x þ 10

Za¨hler- und Nennerpolynom dieser unecht gebrochenrationalen Funktion werden zuna¨chst in Linearfaktoren zerlegt (Horner-Schema verwenden), gemeinsame Linearfaktoren anschließend herausgeku¨rzt: y ¼

2 x 3 þ 2 x 2 32 x þ 40 2 ðx 2Þ 2 ðx þ 5Þ ¼ x 3 þ 2 x 2 13 x þ 10 ðx 1Þ ðx 2Þ ðx þ 5Þ

y ¼

2 ðx 2Þ x 1

ðx 6¼ 1, 2, 5Þ

ðx 6¼ 1Þ

Die urspru¨nglich vorhandenen Definitionslu¨cken an den Stellen x ¼ 2 und x ¼ 5 wurden somit behoben! Die „neue“ erweiterte Funktion besitzt jetzt nur noch eine Definitionslu¨cke bei x ¼ 1. Die verbliebenen Linearfaktoren des Za¨hlers liefern dann die Nullstellen, die des Nenners die Polstellen der Funktion: Nullstelle:

x1 ¼ 2

Polstelle:

x2 ¼ 1

(Pol mit Vorzeichenwechsel)

2 ðx 2Þ skizziert. Sie besitzt x 1 nur noch eine Definitionslu¨cke (Polstelle) bei x 2 ¼ 1. Die urspru¨ngliche Funktion hat den gleichen Verlauf, jedoch bei 5 und 2 zwei Lu¨cken (Unstetigkeiten). In Bild III-75 ist der Verlauf der „neuen“ Funktion y ¼


219

y

4

2

–5

–1 –1

2

5

x

Bild III-75 Funktionsgraph von y ¼

2 ðx 2Þ x 1

–5

&

6.3 Asymptotisches Verhalten einer gebrochenrationalen Funktion im Unendlichen Eine echt gebrochenrationale Funktion f ðxÞ na¨hert sich fu¨r große x-Werte stets asymptotisch der x-Achse, da das Nennerpolynom infolge des ho¨heren Grades schneller wa¨chst als das Za¨hlerpolynom. Die Gleichung der Asymptote im Unendlichen, d. h. fu¨r x ! 1 lautet daher y ¼ 0 (x-Achse).

&

Beispiele 1 1 (Bild III-72), y ¼ 2 (Bild III-73) Die echt gebrochenrationalen Funktionen y ¼ x x x und y ¼ 2 (Bild III-74) na¨hern sich fu¨r x ! 1 jeweils asymptotisch x 4 & der x-Achse. Bei einer unecht gebrochenrationalen Funktion f ðxÞ muss man wie folgt verfahren, um ihr Verhalten im Unendlichen beurteilen zu ko¨nnen: Zuna¨chst wird die unecht gebrochene Funktion f ðxÞ durch Polynomdivision in eine ganzrationale Funktion (Polynomfunktion) p ðxÞ und eine echt gebrochene Funktion r ðxÞ zerlegt: f ðxÞ ¼ p ðxÞ þ r ðxÞ

ðIII-73Þ

Diese Zerlegung ist stets mo¨glich und eindeutig! Fu¨r x ! 1 verschwindet der echt gebrochenrationale Anteil r ðxÞ der Zerlegung und die gegebene Funktion zeigt daher in diesem Bereich ein a¨hnliches Verhalten wie die Polynomfunktion p ðxÞ. Diese ist somit Asymptote im Unendlichen.

220


Wir fassen die Ergebnisse dieses Abschnitts wie folgt zusammen:

Bestimmung der Asymptote einer gebrochenrationalen Funktion im Unendlichen 1. Jede echt gebrochenrationale Funktion y ¼ f ðxÞ na¨hert sich fu¨r x ! 1 beliebig der x-Achse. Daher ist y ¼ 0 die Gleichung ihrer Asymptote im Unendlichen. 2. Eine unecht gebrochenrationale Funktion y ¼ f ðxÞ wird zuna¨chst durch Polynomdivision in eine ganzrationale Funktion (Polynomfunktion) p ðxÞ und eine echt gebrochenrationale Funktion r ðxÞ zerlegt: f ðxÞ ¼ p ðxÞ þ r ðxÞ

ðIII-74Þ

Fu¨r x ! 1 strebt r ðxÞ ! 0 und die unecht gebrochene Funktion f ðxÞ na¨hert sich asymptotisch der Polynomfunktion p ðxÞ, d. h. y ¼ p ðxÞ ist die Gleichung ihrer Asymptote im Unendlichen.

Anmerkung Die Kurve y ¼ f ðxÞ ¼ p ðxÞ þ r ðxÞ schneidet ihre Asymptote y ¼ p ðxÞ u¨berall dort, wo die Restfunktion r ðxÞ verschwindet. Diese Schnittpunkte lassen somit aus der Gleichung r ðxÞ ¼ 0 berechnen.

&

Beispiel y ¼

0,5 x 3 1,5 x þ 1 x2 þ 3x þ 2

(unecht gebrochenrationale Funktion)

Za¨hler- und Nennerpolynom werden in Linearfunktion zerlegt, gemeinsame Faktoren (vereinbarungsgema¨ß) herausgeku¨rzt: y ¼

0,5 x 3 1,5 x þ 1 0,5 ðx 1Þ 2 ðx þ 2Þ ¼ x2 þ 3x þ 2 ðx þ 1Þ ðx þ 2Þ

ðx 6¼ 1, 2Þ

(gemeinsamen Faktor x þ 2 ku¨rzen) y ¼

0,5 ðx 1Þ 2 0,5 x 2 x þ 0,5 ¼ x þ1 x þ1

ðx 6¼ 1Þ

Nullstellen:

x 1=2 ¼ 1 (doppelte Nullstelle, d. h. Beru¨hrungspunkt und zugleich Extremwert)

Polstelle:

x 3 ¼ 1 (Pol mit Vorzeichenwechsel)

Die urspru¨ngliche Definitionslu¨cke bei x ¼ 2 wurde behoben, die in ihrem Definitionsbereich nachtra¨glich erweiterte Funktion besitzt damit nur noch eine einzige Definitionslu¨cke an der Stelle x ¼ 1 (Pol mit Vorzeichenwechsel).


221

Wir zerlegen nun die unecht gebrochene erweiterte Funktion durch Polynomdivision in einen ganzrationalen und einen echt gebrochenrationalen Anteil: y ¼ ð0,5 x 2

x þ 0,5Þ : ðx þ 1Þ ¼ 0,5 x 1,5 þ

2 x þ1

ð0,5 x 2 þ 0,5 xÞ 1,5 x þ 0,5 ð 1,5 x 1,5Þ 2 Somit gilt: y ¼

0,5 ðx 1Þ 2 0,5 x 2 x þ 0,5 2 ¼ 0,5 x 1,5 þ ¼ x þ1 x þ1 x þ1

Die Gleichung der Asymptote im Unendlichen lautet daher: y ¼ 0,5 x 1,5 2 x þ1 nirgends verschwindet. In Bild III-76 ist der Funktionsverlauf graphisch dargestellt. Die urspru¨ngliche Funktion hat den gleichen Verlauf mit Ausnahme der Stelle x ¼ 2 (dort besitzt sie eine Lu¨cke). Kurve und Asymptote besitzen keine Schnittpunkte, da die Restfunktion r ðxÞ ¼

y

5

1 –5

–1

Asymptote 1

5

x

Bild III-76 Funktionsgraph von 0,5 ðx 1Þ 2 y ¼ x þ1

Maximum –5

&

222


6.4 Ein Anwendungsbeispiel: Kapazita¨t eines Kugelkondensators Wir betrachten einen aus zwei konzentrischen, leitenden Kugelschalen mit den Radien r 1 und r 2 bestehenden Kugelkondensator (r 1 < r 2 ; Bild III-77). Seine Kapazita¨t betra¨gt: C ¼

4 p e0 er r1 r2 r2 r1

ðIII-75Þ

(e 0 : Elektrische Feldkonstante; e r : Dielektrizita¨tskonstante der Kondensatorfu¨llung). Die Differenz zwischen Außen- und Innenradius bezeichnen wir mit x: x ¼ r2 r1 > 0

ðIII-76Þ

Die Kapazita¨tsformel (III-75) geht dann u¨ber in: C ¼

4 p e 0 e r r 1 ðr 1 þ xÞ x

ðx > 0Þ

ðIII-77Þ

Bei fest vorgegebenem Innenradius r 1 ¼ const: ¼ R ist die Kapazita¨t C nur noch von der Gro¨ße x abha¨ngig: 4 p e 0 e r R ðR þ xÞ R ¼ 4 p e0 er R 1 þ ðx > 0Þ ðIII-78Þ C ¼ C ðxÞ ¼ x x Die Gro¨ßen C und x sind u¨ber eine unecht gebrochenrationale Funktion miteinander verknu¨pft, die fu¨r x ! 1 gegen den Grenzwert R ¼ 4 p e0 er R lim C ðxÞ ¼ lim 4 p e 0 e r R 1 þ ðIII-79Þ x x!1 x!1 strebt (Bild III-78).

C

r2

r1

C = C(x)

x

4 pe 0 e r R x

Bild III-77

Kugelkondensator

Bild III-78 Kapazita¨t eines Kugelkondensators in Abha¨ngigkeit vom Abstand der beiden Kugelschalen

7 Potenz- und Wurzelfunktionen

223

7 Potenz- und Wurzelfunktionen 7.1 Potenzfunktionen mit ganzzahligen Exponenten Die einfachsten Potenzfunktionen sind vom Typ y ¼ f ðxÞ ¼ x n

ðn 2 N*Þ

ðIII-80Þ

und geho¨ren zu den ganzrationalen Funktionen. Sie sind u¨berall in R definiert und stetig und abwechselnd gerade und ungerade: 8 9 n ¼ gerade = < f ðxÞ f u¨ r f ð xÞ ¼ ðIII-81Þ : f ðxÞ n ¼ ungerade ;

&

Beispiele Bild III-79 zeigt die Graphen der ungeraden Potenzfunktionen y ¼ x, y ¼ x 3 und y ¼ x 5 , Bild III-80 die der geraden Potenzfunktionen y ¼ x 2 , y ¼ x 4 und y ¼ x 6 . y

y y=x2

2

y=x

y=x4

1 y=x3

1

y=x5 –1

1

x

y=x6 –1

1

x

–1

Bild III-79 Ungerade Potenzfunktionen

Bild III-80 Gerade Potenzfunktionen

&

Fu¨r negativ-ganzzahlige Exponenten erha¨lt man gebrochenrationale Funktionen vom Typ y ¼ xn ¼

1 xn

ðn 2 N*Þ

ðIII-82Þ

Sie sind fu¨r jedes reelle x 6¼ 0 definiert und stetig und besitzen an der Stelle x 0 ¼ 0 einen Pol mit oder ohne Vorzeichenwechsel, je nachdem ob n eine ungerade oder gerade Zahl ist. Fu¨r gerades n sind diese Potenzfunktionen gerade, fu¨r ungerades n ungerade.

224 &


Beispiele (1)

Die ersten Vertreter dieser Funktionen lauten wie folgt: y ¼ x1 ¼

1 x

ðungerade Funktion; Bild III-81Þ

y ¼ x2 ¼

1 x2

ðgerade Funktion; Bild III-82Þ

Beide Funktionen sind fu¨r jedes x 6¼ 0 definiert und besitzen an der Stelle x 0 ¼ 0 einen Pol mit bzw. ohne Vorzeichenwechsel. y

y

y= 1 x 1 x

1

y = 12 x

y = 12 x

y= 1 x 1

–1

Bild III-81 Potenzfunktion y ¼ x 1 ¼ 1=x

(2)

1

x

Bild III-82 Potenzfunktion y ¼ x 2 ¼ 1=x 2

Ein Beispiel aus der physikalischen Chemie liefert die Zustandsgleichung fu¨r 1 Mol eines idealen Gases bei konstanter Temperatur T. Druck p und Volumen V sind dabei zueinander umgekehrt proportionale Gro¨ßen (Bild III-83): p V ¼ R T ¼ const: p ¼

const: , V

p

V > 0

(R: allgemeine Gaskonstante)

p=

const. V

V

Bild III-83 Isotherme eines idealen Gases

7 Potenz- und Wurzelfunktionen (3)

225

Gravitationsfeld der Erde Eine Masse m erfa¨hrt im Gravitationsfeld der Erde die Anziehungskraft F ¼ F ðrÞ ¼ f

Mm 1 2 2 r r

ðr r 0 Þ

wobei r der Abstand der Masse vom Erdmittelpunkt ist (M: Erdmasse; r 0 : Erd& radius; f : Gravitationskonstante).

7.2 Wurzelfunktionen Bereits in Abschnitt 2.5 haben wir erkannt, dass die Potenzfunktion y ¼ x 2 (Normalparabel) in ihrem Definitionsbereich 1 < x < 1 wegen fehlender Monotonie-Eigenschaft nicht umkehrbar ist. Beschra¨nken wir uns jedoch auf den 1. Quadranten, d. h. auf das Intervall x 0, so verlaüft diese Funktion dort streng monoton wachsend und ist daher in diesem Intervall auch umkehrbar. Ihre Umkehrfunktion ist die als Wurzelfunktion bezeichnete Funktion pffiffiffiffi y ¼ x ðx 0Þ ðIII-83Þ Bild III-84 zeigt den Verlauf der „Halbparabel“ und ihrer Umkehrfunktion. Aus dem gleichen Grund ist jede Potenzfunktion mit einem geraden Exponent, d. h. jede Potenzfunktion vom Typ y ¼ x 2 k mit k 2 N* im Intervall x 0 umkehrbar. y y=x2 y=x

y= x

Bild III-84 pffiffiffiffi Die Wurzelfunktion y ¼ x als Umkehrfunktion der auf das Intervall x 0 beschra¨nkten Potenzfunktion y ¼ x 2 („Halbparabel“)

1

1

x

Wir betrachten nun die Potenzfunktion y ¼ x 3 (siehe hierzu Bild III-79). Sie verlaüft in ihrem gesamten Definitionsbereich 1 < x < 1 streng monoton wachsend und ist somit pffiffiffiffi dort umkehrbar. Ihre Umkehrfunktion mu¨sste daher konsequenterweise mit y ¼ 3 x bezeichnet werden und wa¨re damit eine fu¨r alle x 2 R definierte Funktion. hnlich liegen die Verha¨ltnisse bei den u¨brigen Potenzfunktionen vom Typ y ¼ x 2 k 1 mit k 2 N* (Potenzen mit ungeraden Exponenten).

226


Aus systematischen Gru¨nden erscheint es aber sinnvoll, die Umkehrung der Potenzfunktionen y ¼ x n mit n 2 N* auf ein allen Potenzen gemeinsames Intervall zu beschra¨nken, in dem diese Funktionen streng monoton verlaufen. Ein solches Intervall ist x 0. Diese berlegungen fu¨hren zu der folgenden Definition: Definition: Die Umkehrfunktionen der auf das Intervall x 0 beschra¨nkten Potenzfunktionen vom Typ y ¼ x n heißen Wurzelfunktionen (mit n 2 N*). Symbolische Schreibweise: pffiffiffiffi y ¼ n x ðx 0Þ ðIII-84Þ (gelesen: n-te Wurzel aus x)

Anmerkungen

&

(1)

Die Wurzelfunktionen sind streng monoton wachsende Funktionen.

(2)

Die Definition des Begriffs „Wurzelfunktion“ erfolgt in der mathematischen Literatur keineswegs einheitlich. Nach unserer Definition (III-84) sind die Wurzelfunktionen nur fu¨r nicht-negative Argumente, d. h. fu¨r x 0 erkla¨rt und dort stetig. Der Wertebereich ist y 0, die Kurven verlaufen daher alle im ersten Quadranten.

Beispiele (1)

Die Umkehrfunktion der auf das Intervall x 0 beschra p¨ffiffiffiffinktenpNormalparabel ffiffiffiffi y ¼ x 2 ist die fu¨r x 0 definierte Wurzelfunktion y ¼ 2 x x (siehe Bild III-84).

(2) Ein Beispiel aus den Anwendungen: In einem LC-Kreis mit der Induktivita¨t L und der Kapazita¨t C ha¨ngt die Schwingungsdauer T bei konstanter Induktivita¨t L 0 wie folgt von der Kapazita¨t C ab (Bild III-85): T ¼ 2p

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffi L 0 C ¼ 2 p L 0 C ¼ const: C |fflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflffl} const:

ðf u¨ r C 0Þ

T

C

Bild III-85 Schwingungsdauer T in Abha¨ngigkeit von der Kapazita¨t C in einem LC-Kreis

7 Potenz- und Wurzelfunktionen (3)

227

Die sog. kubische Parabel y ¼ x 3 verlaüft in ihrem gesamten Definitionsbereich 1 < x < 1 streng monoton wachsend, ist dort also umkehrbar. Wie lautet ihre Umkehrfunktion? pffiffiffiffi Lo¨sung: Die Wurzelfunktion y ¼ 3 x ðx 0Þ ist definitionsgema¨ß die Umkehrfunktion der auf den 1. Quadranten beschra¨nkten kubischen Parabel. Die Funktionsgleichung der Umkehrfunktion von y ¼ x 3 fu¨r x < 0 lautet (wegen der Punktsymmetrie der Gesamtkurve): y ¼

pffiffiffiffiffiffiffiffi ffiffiffiffiffiffiffiffiffi p 3 x ¼ 3 jxj

ðx < 0Þ

Insgesamt erha¨lt man damit im Intervall 1 < x < 1 die folgende Darstellung fu¨r die gesuchte Umkehrfunktion der kubischen Parabel (Bild III-86):

y ¼ f ðxÞ ¼

8
0Þ

ðIII-85Þ

und n 2 N*.

Die Potenzfunktion y ¼ x m=n ist also definitionsgema¨ß die n-te Wurzel aus der Potenz x m . Man beachte, dass diese Funktion zuna¨chst nur fu¨r x > 0 erkla¨rt ist. Fu¨r positive Exponenten la¨sst sich jedoch der Definitionsbereich auf das Intervall x 0 erweitern. p n ffiffiffiffi Die Wurzelfunktionen y ¼ x ðx 0Þ sind auch als Potenzfunktionen mit rationalem Exponenten wie folgt darstellbar: p p n ffiffiffiffiffiffiffi n ffiffiffiffi ðx 0Þ ðIII-86Þ y ¼ x ¼ x 1 ¼ x 1=n Anmerkungen (1)

Der Begriff der Potenzfunktion la¨sst sich auch auf beliebige reelle Exponenten a ausdehnen. Man setzt in diesem Falle y ¼ x a ¼ e ln x ¼ e a ln x a

ðx > 0Þ

ðIII-87Þ

Dies erkla¨rt auch, warum der Definitionsbereich einer allgemeinen Potenzfunktion auf das Intervall x > 0 beschra¨nkt werden muss 7Þ . (2)

&

Die Potenzfunktionen sind fu¨r positive Exponenten streng monoton wachsend, fu¨r negative Exponenten dagegen streng monoton fallend (vgl. hierzu auch die beiden nachfolgenden Beispiele).

Beispiele (1)

Die fu¨r x 0 definierte streng monoton wachsende Potenzfunktion p ffiffiffiffiffiffiffi 2 3 y ¼ x 3 ¼ x2 besitzt den in Bild III-87 dargestellten Verlauf.

7Þ

ln x ist der „natu¨rliche Logarithmus“ von x und nur fu¨r x > 0 definiert. In Abschnitt 12 wird diese wichtige Funktion ausfu¨hrlich behandelt. Die Basis e ist die Eulersche Zahl.

7 Potenz- und Wurzelfunktionen

229

y

y

y = x 2/3

1

y = x –1/2 1

1

2

Bild III-87 Graph der Potenzfunktion y ¼ x 2=3 ðx 0Þ

(2)

1

x

x

Bild III-88 Graph der Potenzfunktion y ¼ x 1=2 ðx > 0Þ

Die fu¨r x > 0 erkla¨rte und streng monoton fallende Potenzfunktion y ¼ x 1=2 ¼

1 x 1=2

1 ¼ pffiffiffiffi x &

ist in Bild III-88 graphisch dargestellt.

7.4 Ein Anwendungsbeispiel: Beschleunigung eines Elektrons in einem elektrischen Feld Ein Elektron erfa¨hrt in einem elektrischen Feld der konstanten Feldsta¨rke E die Kraft F ¼ e E entgegen der Feldrichtung (e: Elementarladung) 8Þ . Es wird daher beschleunigt und nimmt dabei kinetische Energie auf. Die vom Feld verrichtete Arbeit betra¨gt W ¼ e U, wobei U die vom Elektron durchlaufene Spannung ist. Nach dem Energiesatz gilt dann: 1 m0 v2 ¼ e U 2

ðIII-88Þ

(m 0 : Ruhemasse des Elektrons; v: Geschwindigkeit des Elektrons). Das Elektron erreicht damit nach Durchlaufen der Spannung U die Endgeschwindigkeit v ¼

rffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi rffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffi e e 2 U ¼ const: U U ¼ 2 m0 m0

ðIII-89Þ

Die Gro¨ßen v und U sind demnach u¨ber eine Wurzelfunktion miteinander verknu¨pft.

8Þ

~ bzw. der Kraft F ~. E und F sind die Betra¨ge der Feldsta¨rke E

230


8 Kegelschnitte 8.1 Darstellung eines Kegelschnittes durch eine algebraische Gleichung 2. Grades mit konstanten Koeffizienten Die durch Schnitt eines geraden Doppelkegels mit einer Ebene entstehenden (ebenen) Kurven werden unter der Bezeichnung Kegelschnitte zusammengefasst. Zu ihnen geho¨ren Kreis, Ellipse, Hyperbel und Parabel. Sie lassen sich durch algebraische Gleichungen 2. Grades vom allgemeinen Typ A x2 þ B y2 þ C x þ D y þ E ¼ 0

ðA 2 þ B 2 6¼ 0Þ

ðIII-90Þ

beschreiben, wobei die Symmetrieachsen der Kegelschnitte parallel zu den Koordinatenachsen verlaufen. ber die Art und Lage des Kegelschnittes entscheiden ausschließlich die konstanten Koeffizienten A, B, C, D und E in der Gleichung (III-90). Im Einzelnen gilt dabei (sog. Entartungsfa¨lle eingeschlossen):

Kriterium zur Feststellung der Art eines Kegelschnittes Kegelschnitte (Kreis, Ellipse, Hyperbel und Parabel) mit achsenparallelen Symmetrieachsen lassen sich in einem kartesischen x, y-Koordinatensystem durch algebraische Gleichungen 2. Grades vom Typ A x2 þ B y2 þ C x þ D y þ E ¼ 0

ðA 2 þ B 2 6¼ 0Þ

ðIII-91Þ

beschreiben, wobei die konstanten Koeffizienten dieser Gleichung wie folgt u¨ber die Art eines Kegelschnittes entscheiden: Kreis:

A ¼ B

Ellipse:

A B > 0,

Hyperbel:

AB < 0

Parabel:

A ¼ 0,

A 6¼ B B 6¼ 0

oder

B ¼ 0,

A 6¼ 0

Anmerkungen (1)

Bei gleichem Vorzeichen der Koeffizienten A und B handelt es sich also um eine Ellipse (im Sonderfall A ¼ B um einen Kreis), bei unterschiedlichem Vorzeichen dagegen um eine Hyperbel. Eine Parabel liegt immer dann vor, wenn einer der beiden Koeffizienten verschwindet (nur ein quadratisches Glied).

(2)

Es ko¨nnen sog. Entartungsfa¨lle auftreten, wie das folgende einfache Beispiel zeigt. Fu¨r die algebraische Gleichung x 2 þ y 2 þ 1 ¼ 0 gilt A ¼ B ¼ 1. Wir vermuten daher, dass es sich hier um einen Kreis handelt (andere Kegelschnitte scheiden jedenfalls aus). Eine geringfu¨gige Umstellung der Gleichung auf die Form x 2 þ y 2 ¼ 1 zeigt jedoch, dass diese einen Widerspruch entha¨lt. Denn die

8 Kegelschnitte

231

Summe zweier Quadrate (linke Seite) kann niemals negativ sein (rechte Seite). Daher gibt es keine Punkte ðx; yÞ, die diese Gleichung erfu¨llen. Die oben angegebenen Bedingungen sind zwar notwendig, nicht aber hinreichend. In den folgenden Abschnitten geben wir zuna¨chst einen kurzen berblick u¨ber die Gleichungen der einzelnen Kegelschnitte (Mittelpunktsgleichung bzw. Scheitelgleichung, Hauptform, Funktionsgleichungen). Dann zeigen wir anhand von konkreten Beispielen, wie man Art und Lage eines Kegelschnittes bestimmt. Zusa¨tzliche Informationen u¨ber die Kegelschnitte findet der Leser in der Mathematischen Formelsammlung fu¨r Ingenieure und Naturwissenschaftler.

8.2 Gleichungen eines Kreises Der Kreis ist definitionsgema¨ß der geometrische Ort aller Punkte P einer Ebene, die von einem festen Punkt, dem Kreismittelpunkt M, den gleichen Abstand r (Radius genannt) besitzen (Bild III-89): MP ¼ const: ¼ r

y

Bezeichnungen (siehe Bild III-89): M:

Mittelpunkt

r:

Radius

Bild III-89 Zur geometrischen Definition eines Kreises

P r M

x

Gleichungen eines Kreises Mittelpunktsgleichung (Bild III-90): x2 þ y2 ¼ r2 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi y ¼ r2 x2

M ¼ ð0; 0Þ

ðIII-92Þ

ð r x rÞ

ðIII-93Þ

(Oberer und unterer Halbkreis) Hauptform der Kreisgleichung (verschobener Kreis; Bild III-91): ðx x 0 Þ 2 þ ðy y 0 Þ 2 ¼ r 2 y ¼ y0

qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi r 2 ðx x 0 Þ 2

(Oberer und unterer Halbkreis)

M ¼ ðx 0 ; y 0 Þ

ðIII-94Þ

ðx 0 r x x 0 þ rÞ

ðIII-95Þ

232


Anmerkungen (1)

Der Mittelpunktskreis wird auch als Ursprungskreis bezeichnet.

(2)

Jede durch den Mittelpunkt M gehende Gerade (Durchmesser) ist zugleich auch Symmetrieachse.

(3)

Der verschobene Kreis la¨sst sich stets durch eine Koordinatentransformation (Parallelverschiebung des Koordinatensystems) auf den Mittelpunktskreis zuru¨ckfu¨hren. Als neuen Koordinatenursprung wa¨hlt man dabei den Kreismittelpunkt M. In Bild III-91 sind die neuen Koordinatenachsen durch Strichelung angedeutet.

y

y

P P

M

r

y0

r

M

x

x0

Bild III-90 Mittelpunktskreis

x

Bild III-91 Zur Hauptform der Kreisgleichung (verschobener Kreis)

8.3 Gleichungen einer Ellipse Die Ellipse ist definitionsgema¨ß die Menge aller Punkte P einer Ebene, fu¨r die die Summe der Entfernungen von zwei festen Punkten, den sog. Brennpunkten F 1 und F 2 , konstant ist (Bild III-92): F 1 P þ F 2 P ¼ const: ¼ 2 a

y


P

Mittelpunkt b

F 1 , F 2 : Brennpunkte a > 0:

Große Halbachse

b > 0:

Kleine Halbachse

e > 0:

Brennweite

M F2

a

e

F1

Bild III-92 Zur geometrischen Definition einer Ellipse

x

8 Kegelschnitte

233

Zwischen den Halbachsen a und b und der Brennweite e besteht die Beziehung a2 ¼ b2 þ e2

ðIII-96Þ

Gleichungen einer Ellipse Mittelpunktsgleichung (Bild III-93): x2 y2 þ ¼ 1 oder a2 b2 b pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi a2 x2 y ¼ a

b2 x2 þ a2 y2 ¼ a2 b2

M ¼ ð0; 0Þ

ð a x aÞ

ðIII-97Þ ðIII-98Þ

(Obere und untere Halbellipse) Hauptform der Ellipsengleichung (verschobene Ellipse; Bild III-94): ðx x 0 Þ 2 ðy y 0 Þ 2 þ ¼ 1 M ¼ ðx 0 ; y 0 Þ a2 b2 qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi b y ¼ y0 a 2 ðx x 0 Þ 2 ðx 0 a x x 0 þ aÞ a


(Obere und untere Halbellipse)

y y

b

M

b

a

x

y0

M

a

x0

Bild III-93 Mittelpunktsellipse

x

Bild III-94 Zur Hauptform der Ellipsengleichung (verschobene Ellipse)

234


Anmerkungen (1)

Die Mittelpunktsellipse wird auch als Ursprungsellipse bezeichnet.

(2)

Die durch den Mittelpunkt M gehenden Parallelen zu den Koordinatenachsen sind zugleich auch die (einzigen) Symmetrieachsen.

(3)

Die verschobene Ellipse la¨sst sich stets durch eine Koordinatentransformation (Parallelverschiebung des Koordinatensystems) auf die Mittelpunktsellipse zuru¨ckfu¨hren. Man wa¨hlt dabei den Ellipsenmittelpunkt M als neuen Koordinatenursprung. In Bild III-94 sind die neuen Koordinatenachsen durch Strichelung angedeutet.

(4)

Fu¨r den Sonderfall a ¼ b erha¨lt man einen Kreis mit dem Radius r ¼ a.

(5)

Eine Ellipse la¨sst sich aus den vier Scheitelpunkten (Schnittpunkte mit den beiden Symmetrieachsen) leicht skizzieren.

8.4. Gleichungen einer Hyperbel Die Hyperbel ist die Menge aller Punkte P einer Ebene, fu¨r die die Differenz der Entfernungen von zwei festen Punkten, den Brennpunkten F 1 und F 2 , konstant ist (Bild III-95): j F 1 P F 2 P j ¼ const: ¼ 2 a

y

P

b

Bild III-95 Zur geometrischen Definition einer Hyperbel

M

F2 S2 e

S1 F1

x

a


Mittelpunkt

S 1, S 2 :

Scheitelpunkte

a > 0:

Große oder reelle Halbachse

b > 0:

Kleine oder imagina¨re Halbachse

e > 0:

Brennweite

|fflfflfflfflffl{zfflfflfflfflffl}

F 1 , F 2 : Brennpunkte

e2 ¼ a2 þ b2

8 Kegelschnitte

235

Gleichungen einer Hyperbel Mittelpunktsgleichung (Bild III-96): x2 y2 2 ¼ 1 2 a b y ¼

oder

b pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi x2 a2 a

b2 x2 a2 y2 ¼ a2 b2

M ¼ ð0; 0Þ

ðj x j aÞ


(Oberer und unterer Teil der Hyperbel) Asymptoten im Unendlichen: y ¼

b x a

Hauptform der Hyperbelgleichung (verschobene Hyperbel; Bild III-97): ðx x 0 Þ 2 ðy y 0 Þ 2 ¼ 1 M ¼ ðx 0 ; y 0 Þ a2 b2 qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi b y ¼ y0 ðj x x 0 j aÞ ðx x 0 Þ 2 a 2 a


(Oberer und unterer Teil der Hyperbel) Asymptoten im Unendlichen: y ¼ y 0

b ðx x 0 Þ a

y

Asymptote

Asymptote b

Bild III-96 Mittelpunktshyperbel

a F2

S2

M

S1

F1

x

236

III Funktionen und Kurven y Asymptote

Asymptote

b y0 F2

S2

M

a

S1 F1

x0

x

Bild III-97 Zur Hauptform der Hyperbelgleichung (verschobene Hyperbel)

Anmerkungen (1)

Die Mittelpunktshyperbel wird auch als Ursprungshyperbel bezeichnet.

(2)

Die durch den Mittelpunkt M gehenden Parallelen zu den Koordinatenachsen sind zugleich auch die (einzigen) Symmetrieachsen.

(3)

Die verschobene Hyperbel la¨sst sich stets durch eine Koordinatentransformation (Parallelverschiebung des Koordinatensystems) auf die Mittelpunktshyperbel zuru¨ckfu¨hren. Neuer Koordinatenursprung wird dabei der Hyperbelmittelpunkt M. Die neuen Koordinatenachsen sind in Bild III-97 durch Strichelung angedeutet.

(4)

Im Sonderfall a ¼ b stehen die beiden Asymptoten aufeinander senkrecht. Die Mittelpunktshyperbel besitzt dann die spezielle Gleichung x2 y2 2 ¼ 1 2 a a

oder

x2 y2 ¼ a2

ðIII-105Þ

und wird als rechtwinklige oder gleichseitige Hyperbel bezeichnet. Die Gleichungen der beiden Asymptoten lauten in diesem Sonderfall: y ¼ x. (5)

Weil a eine geometrische Bedeutung hat (2 a ist der Abstand der beiden Scheitelpunkte), b dagegen keine, wird a auch als „reelle“ und b als „imagina¨re“ Halbachse bezeichnet.

(6)

Der ungefa¨hre Verlauf einer Hyperbel la¨sst sich aus den beiden Scheitelpunkten und den beiden Asymptoten leicht ermitteln. Die Asymptoten sind die Fla¨chendiagonalen des in Bild III-96 gestrichelt gezeichneten Rechtecks mit den Seitenla¨ngen 2 a und 2 b.

8 Kegelschnitte

237

8.5. Gleichungen einer Parabel Die Parabel ist als geometrischer Ort aller Punkte P einer Ebene definiert, die von einem festen Punkt, dem Brennpunkt F, und einer festen Geraden, Leitlinie genannt, gleich weit entfernt sind (Bild III-98): F P ¼ AP

y Leitlinie

Bezeichnungen (siehe Bild III-98): p:

Parameter (der Betrag von p ist der Abstand zwischen Brennpunkt und Leitlinie)

S:

Scheitelpunkt der Parabel

F:

Brennpunkt (Brennweite: e ¼ F S ¼ j p j = 2)

P

A

S F

x

p

Bild III-98 Zur geometrischen Definition einer Parabel

Gleichungen einer Parabel Scheitelgleichung (Bild III-99): y2 ¼ 2 p x

S ¼ ð0; 0Þ

ðIII-106Þ

p > 0: Parabel ist nach rechts geo¨ffnet (Bild III-99) pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi y ¼ 2px ðx 0Þ

ðIII-107Þ

p < 0: Parabel ist nach links geo¨ffnet pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi y ¼ 2px ðx 0Þ

ðIII-108Þ

Hauptform der Parabelgleichung (verschobene Parabel; Bild III-100): ð y y 0 Þ 2 ¼ 2 p ðx x 0 Þ

S ¼ ðx 0 ; y 0 Þ

ðIII-109Þ

p > 0: Parabel ist nach rechts geo¨ffnet (Bild III-100) pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi y ¼ y0 2 p ðx x 0 Þ ðx x 0 Þ

ðIII-110Þ

p < 0: Parabel ist nach links geo¨ffnet pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 2 p ðx x 0 Þ ðx x 0 Þ y ¼ y0

ðIII-111Þ

238


y

y

S

x

y0

S x

x0

Bild III-99 Zur Scheitelgleichung der Parabel

Bild III-101 Zur Konstruktion einer Parabel aus 5 Punkten

Anmerkungen (1)

Die nach oben bzw. unten geo¨ffneten Parabeln wurden bereits im Zusammenhang mit den Polynomfunktionen in Abschnitt 5.3 ausfu¨hrlich behandelt.

(2)

Die durch den Scheitelpunkt S gehende Parallele zur x-Achse ist zugleich auch die (einzige) Symmetrieachse.

(3)

Die Hauptform (bei einer verschobenen Parabel) la¨sst sich stets durch eine Koordinatentransformation (Parallelverschiebung des Koordinatensystems) auf die Scheitelgleichung zuru¨ckfu¨hren. Man wa¨hlt dabei den Scheitelpunkt S als neuen Koordinatenursprung. Die neuen Koordinatenachsen sind in Bild III-100 durch Strichelung angedeutet.

(4)

Der ungefa¨hre Verlauf einer Parabel mit der Scheitelgleichung y 2 ¼ 2 p x la¨sst sich aus den folgenden fu¨nf Parabelpunkten leicht ermitteln (Bild III-101):

y P4

2p

P 1 ¼ S ¼ ð0; 0Þ

p

P 2=3 ¼ ð p=2 ; pÞ

S

P 4=5 ¼ ð2 p ; 2 pÞ

–p

P2

p/2

2p

x

P3 –2p P5

Bild III-100 Zur Hauptform der Parabelgleichung (verschobene Parabel)

8 Kegelschnitte

239

8.6 Beispiele zu den Kegelschnitten Bei der Feststellung der Art und Lage eines Kegelschnittes, dessen Gleichung in der allgemeinen Form (III-90) vorliegt, gehen wir schrittweise wie folgt vor: 1. Zuna¨chst bestimmen wir anhand des in Abschnitt 8.1 beschriebenen Kriteriums aus den bekannten Koeffizienten der Kegelschnittgleichung die Art des vorliegenden Kegelschnittes (z. B. Kreis oder Ellipse). 2. Dann wird die Lage des Kegelschnittes ermittelt, indem man die von x bzw. y abha¨ngigen Terme in der Kegelschnittgleichung jeweils fu¨r sich getrennt quadratisch erga¨nzt und die Kegelschnittgleichung schließlich auf die entsprechende Hauptform bringt, aus der sich die Lageparameter und alle weiteren beno¨tigten Gro¨ßen sofort ablesen lassen. &

Beispiele Hinweis: Ohne Rechnung lassen sich bereits aus der Kegelschnittgleichung wichtige Informationen gewinnen. Ein unverschobener Kegelschnitt liegt genau dann vor, wenn die Gleichung keine linearen Glieder entha¨lt. Bei nur einem linearen Glied ist der Kegelschnitt in der entsprechenden Koordinatenrichtung verschoben (z. B. bei einem linearen x-Glied in Richtung der x-Achse, am Vorzeichen des Koeffizienten kann man die Richtung der Verschiebung erkennen). Sind beide Glieder vorhanden, so ist der Kegelschnitt in beiden Koordinatenrichtungen verschoben. (1)

Die algebraische Gleichung 2 x 2 6 x þ 2 y 2 þ 4 y ¼ 11,5 beschreibt wegen A ¼ B ¼ 2 einen Kreis. Wegen der vorhandenen linearen Glieder liegt der Kreismittelpunkt außerhalb des Koordinatenursprungs (verschobener Kreis, in der x-Richtung nach rechts, in der y-Richtung nach unten verschoben). Durch quadratische Erga¨nzung la¨sst sich dann die Kreisgleichung wie folgt auf die Hauptform bringen: 2 x 2 6 x þ 2 y 2 þ 4 y ¼ 11,5 |fflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflffl} |fflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflffl} x-Term

ðFaktor 2 ausklammernÞ

y-Term

2 ðx 2 3 xÞ þ 2 ðy 2 þ 2 yÞ ¼ 11,5

ðTerme quadratisch ergänzenÞ

2 ðx 2 3 x þ 1,5 2 Þ þ 2 ðy 2 þ 2 y þ 1 2 Þ ¼ 11,5 þ 2 1,5 2 þ 2 1 2 |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} 2 ðx 1,5Þ ðy þ 1Þ 2 2 ðx 1,5Þ 2 þ 2 ðy þ 1Þ 2 ¼ 11,5 þ 4,5 þ 2 ¼ 18 j : 2 ðx 1,5Þ 2 þ ðy þ 1Þ 2 ¼ 9 Dies ist die Gleichung eines (verschobenen) Kreises mit dem Mittelpunkt M ¼ ð1,5; 1Þ und dem Radius r ¼ 3 (Bild III-102).

240

III Funktionen und Kurven y

x

1,5 –1

M

3

(2)

Bild III-102

Ein Massenpunkt bewege sich auf einer Kurve mit der Gleichung 16 x 2 þ 4 y 2 þ 76,8 x 24 y þ 64,16 ¼ 0 Es handelt sich dabei offensichtlich um eine Ellipse. Denn aus A ¼ 16 und B ¼ 4 folgt: A B ¼ 16 4 ¼ 64 > 0 Um die Lage dieser wegen der vorhandenen linearen Glieder verschobenen Ellipse zu bestimmen, ordnen wir zuna¨chst die Glieder wie folgt: 16 x 2 þ 76,8 x þ 4 y 2 24 y ¼ 64,16 |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} |fflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflffl} x-Term

y-Term

Durch quadratische Erga¨nzung folgt dann weiter (vorher den Faktor 16 bzw. 4 ausklammern): 16 ðx 2 þ 4,8 xÞ þ 4 ðy 2 6 yÞ ¼ 64,16 16 ðx 2 þ 4,8 x þ 2,4 2 Þ þ 4 ðy 2 6 y þ 3 2 Þ ¼ 64,16 þ 16 2,4 2 þ 4 3 2 |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} 2 ðx þ 2,4Þ ðy 3Þ 2 16 ðx þ 2,4Þ 2 þ 4 ðy 3Þ 2 ¼ 64,16 þ 92,16 þ 36 ¼ 64 j : 64 16 ðx þ 2,4Þ 2 4 ðy 3Þ 2 þ ¼ 1 64 64

)

ðx þ 2,4Þ 2 ðy 3Þ 2 þ ¼ 1 4 16

Es handelt sich demnach um eine achsenparallel verschobene Ellipse mit den folgenden Eigenschaften (Bild III-103): pffiffiffi pffiffiffiffiffi M ¼ ð 2,4; 3Þ , Halbachsen : a ¼ 4 ¼ 2 , b ¼ 16 ¼ 4

8 Kegelschnitte

241 y

M

3

1

Bild III-103 1

– 2,4

(3)

x

Die Kegelschnittgleichung 4 x 2 9 y 2 þ 16 x þ 72 y ¼ 164 beschreibt eine Hyperbel, falls keine Entartung vorliegt. Denn es ist A ¼ 4 und B ¼ 9 und somit A B ¼ 4 ð 9Þ ¼ 36 < 0 Wegen der vorhandenen linearen Glieder handelt es sich dabei um eine verschobene Hyperbel. Wir ordnen zuna¨chst die einzelnen Glieder und bringen anschließend die Kegelschnittgleichung durch quadratische Erga¨nzung auf die gewu¨nschte Hauptform (Gleichung (III-103)): 4 x 2 þ 16 x 9 y 2 þ 72 y ¼ 164 |fflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflffl} |fflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflffl} x-Term

ðFaktor 4 bzw. 9 ausklammernÞ

y-Term

4 ðx 2 þ 4 xÞ 9 ðy 2 8 yÞ ¼ 164

ðTerme quadratisch ergänzenÞ

4 ðx 2 þ 4 x þ 2 2 Þ 9 ðy 2 8 y þ 4 2 Þ ¼ 164 þ 4 2 2 9 4 2 |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} ðx þ 2Þ 2 ðy 4Þ 2 4 ðx þ 2Þ 2 9 ðy 4Þ 2 ¼ 164 þ 16 144 ¼ 36 j : 36 4 ðx þ 2Þ 2 9 ðy 4Þ 2 ¼ 1 36 36

)

ðx þ 2Þ 2 ðy 4Þ 2 ¼ 1 9 4

Der Mittelpunkt der Hyperbel fa¨llt in den Punkt M ¼ ð 2; 4Þ, die Werte der pffiffiffi pffiffiffi 9 ¼ 3 und b ¼ 4 ¼ 2 (Bild III-104).

beiden Halbachsen betragen a ¼

242

III Funktionen und Kurven y Asymptote

Asymptote

4

S2

M

S1

2

Bild III-104 –2

(4)

2

x

Durch die Gleichung y 2 þ 2 x þ 4 y þ 10 ¼ 0 wird eine Parabel beschrieben, denn es ist A ¼ 0 und B ¼ 1 6¼ 0. Der Scheitelpunkt dieser Parabel liegt wegen der vorhandenen linearen Glieder außerhalb des Koordinatenursprungs (verschobene Parabel). Wir bringen jetzt die Parabelgleichung durch quadratische Erga¨nzung des y-Terms auf die gewu¨nschte Hauptform (Gleichung (III-109)): y 2 þ 4 y ¼ 2 x 10 |fflfflfflfflffl{zfflfflfflfflffl} y-Term

y 2 þ 4 y þ 2 2 ¼ 2 x 10 þ 2 2 ¼ 2 x 6 ¼ 2 ðx þ 3Þ |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} ðy þ 2Þ 2 ðy þ 2Þ 2 ¼ 2 ðx þ 3Þ Der Parameter p besitzt den Wert p ¼ 1, die verschobene Parabel ist demnach nach links geo¨ffnet. Ihr Scheitelpunkt liegt im Punkt S ¼ ð 3; 2Þ. Bild III-105 zeigt den Verlauf dieser Parabel. y 1 –8

–6

–3

–1

S

x

–2

Bild III-105 –4 &

9 Trigonometrische Funktionen

243

9 Trigonometrische Funktionen 9.1 Grundbegriffe Trigonometrische Funktionen (auch Winkel- oder Kreisfunktionen genannt) sind periodische Funktionen und daher zur Beschreibung und Darstellung periodischer Bewegungsablaüfe besonders geeignet. Als Beispiele hierfu¨r fu¨hren wir an: Mechanische und elektromagnetische Schwingungen (z. B. Federpendel, elektromagnetischer Schwingkreis) Biegeschwingungen, Torsionsschwingungen Gekoppelte mechanische oder elektromagnetische Schwingungen Ausbreitung von Wellen (Schallwellen, elektromagnetische Wellen) Definition der trigonometrischen Funktionen im rechtwinkligen Dreieck

c a

a b

a: Gegenkathete b: Ankathete c: Hypotenuse

|ffl{zffl}

Die vier trigonometrischen Funktionen Sinus, Kosinus, Tangens und Kotangens sind zuna¨chst nur fu¨r Winkel zwischen 0 und 90 als gewisse Seitenverha¨ltnisse in einem rechtwinkligen Dreieck definiert (Bild III-106):

bezüglich des Winkels a

Bild III-106

sin a ¼

Gegenkathete a ¼ Hypotenuse c

ðIII-112Þ

cos a ¼

Ankathete b ¼ Hypotenuse c

ðIII-113Þ

tan a ¼

Gegenkathete a a=c sin a ¼ ¼ ¼ Ankathete b b=c cos a

ðIII-114Þ

cot a ¼

Ankathete b b=c cos a 1 ¼ ¼ ¼ ¼ Gegenkathete a a=c sin a tan a

ðIII-115Þ

244


Winkelmaße (Grad- und Bogenmaß) Winkel werden im Grad- oder Bogenmaß gemessen. Als Gradmaß verwenden wir das sog. Altgrad, d. h. eine Unterteilung des Kreises in 360 Grade. Das Bogenmaß definieren wir wie folgt: Definition: Unter dem Bogenmaß x eines Winkel a (im Gradmaß) verstehen wir die Maßzahl der La¨nge des Bogens, der dem Winkel a im Einheitskreis (Radius r ¼ 1) gegenu¨berliegt (Bild III-107).

v

v Bogenmaß x

Bogenlänge b

1

r

a

a u

u

Bild III-107

Bild III-108

Anmerkungen (1)

Das Bogenmaß x la¨sst sich auch etwas allgemeiner definieren. Ist b die La¨nge des Bogens, der in einem Kreis vom Radius r dem Winkel a gegenu¨ber liegt, so gilt (Bild III-108): x ¼

Bogenlänge b ¼ Radius r

ðIII-116Þ

Das Bogenmaß ist demnach eine dimensionslose Gro¨ße, die „Einheit“ Radiant (rad) wird meist weggelassen. Bei einem vollen Umlauf wird der Winkel 2 p u¨berstrichen (entspricht dem Umfang des Einheitskreises). (2)

In der Vermessungstechnik erfolgt die Winkelangabe in Gon oder Neugrad (Unterteilung des Kreises bzw. Vollwinkels in 400 gon).

Zwischen dem Bogenmaß x und dem Gradmaß a besteht die lineare Beziehung x 2p p ¼ ¼ a 360 180

ðIII-117Þ

Sie ermo¨glicht eine Umrechnung zwischen den beiden Winkelmaßen. Fu¨r die Einheiten 1 rad bzw. 1 gilt: 1 rad 57,2958 ;

1 0,017 453

9 Trigonometrische Funktionen &

245

Beispiele (1)

(2)

p a 180

Umrechnung vom Gradmaß (a) ins Bogenmaß (x): x ¼ a

30

45

90

127,5

180

225

310,5

x

p=6

p=4

p=2

2,2253

p

5 p 4

5,4192

Umrechnung vom Bogenmaß (x) ins Gradmaß (a): a ¼

180 x p

x

0,43

0,98

1,61

2,08

p

4,12

a

26,64

56,15

92,25

119,18

180

236,06 &

Drehsinn eines Winkels Beim Abtragen der Winkel im Einheitskreis wird der folgende Drehsinn zugrunde gelegt: Im Gegenuhrzeigersinn u¨berstrichene Winkel werden positiv (positiver Drehsinn), im Uhrzeigersinn u¨berstrichene Winkel negativ geza¨hlt (negativer Drehsinn) (Bild III-109). v P 1

x

Bild III-109 Zur Festlegung des Drehsinns eines Winkels

a

–a

u –x P′

Darstellung der Sinusfunktion im Einheitskreis Wir sind nun in der Lage, die Sinusfunktion fu¨r beliebige positive und negative Winkel zu definieren. Ist P der zum Winkel a geho¨rende Punkt auf dem Einheitskreis (Bild III-110), so gilt per Definition (III-112) fu¨r den Sinus von a die Beziehung sin a ¼

Gegenkathete Ordinate von P ¼ ¼ Ordinate von P Hypotenuse 1

ðIII-118Þ

246


Der Sinus eines zwischen 0 und 90 gelegenen Winkels stellt sich somit im Einheitskreis als der Ordinatenwert des Punktes P dar. Wir verallgemeinern diesen Sachverhalt fu¨r beliebige (positive oder negative) Winkel und gelangen damit zu der folgenden allgemeingu¨ltigen Definition der Sinusfunktion: Definition: Unter dem Sinus eines beliebigen Winkels a versteht man den Ordinatenwert des zu a geho¨renden Punktes P auf dem Einheitskreis (Bild III-110).

v

1

a

sin a

P

cos a

Bild III-110 Darstellung von Sinus und Kosinus im Einheitskreis u

Bei einem vollen Umlauf auf dem Einheitskreis (im positiven Drehsinn) durchlaüft der Winkel a alle Werte zwischen 0 und 360 und die Sinusfunktion sin a dabei alle zwischen 1 und þ 1 gelegenen Werte. Bei nochmaligem Umlauf wiederholen sich diese Funktionswerte: Die Sinusfunktion ist daher eine periodische Funktion mit der ( primitiven) Periode p ¼ 360 ( bzw. p ¼ 2 p im Bogenmaß): sin ða þ 360 Þ ¼ sin a

ðIII-119Þ

Diese Aussage gilt unvera¨ndert auch bei einem mehrmaligen Umlauf im positiven oder negativen Drehsinn. Bei n Umlaüfen gilt also: sin ða n 360 Þ ¼ sin a

ðn 2 N*Þ

ðIII-120Þ

Wird der Einheitskreis im negativen Drehsinn (Uhrzeigersinn) durchlaufen, so tritt bei den Funktionswerten ein Vorzeichenwechsel ein, d. h. sin a ist eine ungerade Funktion: sin ð aÞ ¼ sin a

ðIII-121Þ

Diese wichtige Symmetrieeigenschaft la¨sst sich unmittelbar aus Bild III-111 entnehmen.


247

v P sin a

1

a

Bild III-111

–a

sin (– a )

u

P′

Darstellung der Kosinusfunktion im Einheitskreis Den Kosinus eines Winkels a findet man als Abszissenwert des Punktes P auf dem Einheitskreis wieder (Bild III-110). Dies folgt unmittelbar aus der Definitionsgleichung (III-113) des Kosinus: cos a ¼

Ankathete Abszisse von P ¼ ¼ Abszisse von P Hypotenuse 1

ðIII-122Þ

Analoge berlegungen wie beim Sinus fu¨hren schließlich zu der fu¨r beliebige Winkel a definierten Kosinusfunktion cos a. Sie ist ebenfalls periodisch mit der ( primitiven) Periode p ¼ 360 ( bzw. p ¼ 2 p im Bogenmaß): cos ða þ 360 Þ ¼ cos a

ðIII-123Þ

Entsprechend gilt bei n Umlaüfen (im positiven oder negativen Drehsinn): cos ða n 360 Þ ¼ cos a

ðn 2 N*Þ

ðIII-124)

Im Gegensatz zur Sinusfunktion ist die Kosinusfunktion jedoch eine gerade Funktion: cos ð aÞ ¼ cos a

ðIII-125Þ

Denn die zu den betragsma¨ßig gleichen Winkeln a und a geho¨renden Punkte P und P 0 auf dem Einheitskreis in Bild III-111 liegen spiegelsymmetrisch zur u-Achse und besitzen daher die gleiche Abszisse. Anmerkung Auch die beiden u¨brigen trigonometrischen Funktionen Tangens und Kotangens lassen sich im Einheitskreis durch Strecken bildlich darstellen. Wir verzichten jedoch auf diese Darstellung und definieren diese Funktionen in Abschnitt 9.3 mit Hilfe der dann bereits bekannten Sinus- und Kosinusfunktion.

248


9.2 Sinus- und Kosinusfunktion In den Anwendungen treten Sinus- und Kosinusfunktion fast ausschließlich als Funktionen eines im Bogenmaß x dargestellten Winkels auf (z. B. im Zusammenhang mit mechanischen oder elektromagnetischen Schwingungen). Wir verwenden daher fu¨r diese Funktionen die Schreibweisen y ¼ sin x und y ¼ cos x. Die Eigenschaften beider Funktionen, die u¨berall definiert und stetig sind, lassen sich unmittelbar aus dem Schaubild Bild III-112 ablesen und sind in der folgenden Tabelle 1 im Einzelnen aufgefu¨hrt. Tabelle 1: Eigenschaften der Sinus- und Kosinusfunktion (k 2 Z; Bild III-112) y ¼ sin x

y ¼ cos x

Definitionsbereich

1 < x < 1

1 < x < 1

Wertebereich

1 y 1

1 y 1

Periode (primitive)

2p

2p

Symmetrie

ungerade

gerade

Nullstellen

xk ¼ k p

xk ¼

Relative Maxima

xk ¼

p þ k 2p 2

xk ¼ k 2 p

Relative Minima

xk ¼

3 p þ k 2p 2

xk ¼ p þ k 2 p

p þk p 2

Hinweis: Wegen der Periodizita¨t der Funktionen genu¨gt es, sich die Eigenschaften und den Kurvenverlauf im Periodenintervall 0 x 2 p gut einzupra¨gen. y y = cos x

1

–p

–

p

y = sin x

0

2

p 2

p

3 p 2

–1

Bild III-112 Funktionsgraphen der Sinus- und Kosinusfunktion

2p

5 p 2

3p

x


249

9.3 Tangens- und Kotangensfunktion Die Tangens- und Kotangensfunktion definieren wir in Verallgemeinerung der Beziehungen (III-114) bzw. (III-115) durch die folgenden Gleichungen: tan x ¼

sin x cos x

cot x ¼

und

cos x 1 ¼ sin x tan x

ðIII-126Þ

Diese Funktionen sind u¨berall definiert und stetig mit Ausnahme der Nennernullstellen. Ihre in Tabelle 2 zusammengestellten Eigenschaften lassen sich daher aus den Eigenschaften der Sinus- und Kosinusfunktion herleiten. In den Bildern III-113 und III-114 sind die Funktionsgraphen von y ¼ tan x und y ¼ cot x skizziert.

y

1

–

–p

3 p 2

–

p

p

0

2

p

2

3 p 2

2p

5 p 2

x

Bild III-113 Funktionsgraph der Tangensfunktion

y

1 –2p

–

3 p 2

–p

–

p 2

0

p

p

2

Bild III-114 Funktionsgraph der Kotangensfunktion

3 p 2

2p

x

250


Tabelle 2: Eigenschaften der Tangens- und Kotangensfunktion ðk 2 Z; Bild III-113 bzw. Bild III-114Þ

Definitionsbereich

y ¼ tan x

y ¼ cot x

x 2 R mit Ausnahme der Stellen

x 2 R mit Ausnahme der Stellen x k ¼ k p

xk ¼

p þk p 2

Wertebereich

1 < y < 1

1 < y < 1

Periode ( primitive)

p

p

Symmetrie

ungerade

ungerade

Nullstellen

xk ¼ k p

xk ¼

Pole

xk ¼

Senkrechte Asymptoten

p þk p 2 p x ¼ þk p 2

p þk p 2

xk ¼ k p x ¼ k p

Hinweis: Pra¨gen Sie sich die Eigenschaften und den Kurvenverlauf in einem Periodenintervall gut ein (Periodenintervall des Tangens: p=2 < x < p=2; Periodenintervall des Kotangens: 0 < x < p).

9.4 Wichtige Beziehungen zwischen den trigonometrischen Funktionen Zwischen den vier trigonometrischen Funktionen bestehen zahlreiche Beziehungen, von denen wir an dieser Stelle nur einige besonders haüfig auftretende anfu¨hren ko¨nnen 9). Aus Bild III-112 folgt unmittelbar, dass die Kosinuskurve als eine um p=2 nach links verschobene Sinuskurve aufgefasst werden kann. Daher ist p cos x ¼ sin x þ 2

ðIII-127Þ

Umgekehrt geht die Sinuskurve aus der Kosinuskurve durch Verschiebung um p=2 nach rechts hervor. Dies entspricht der Beziehung p sin x ¼ cos x 2 9Þ

ðIII-128Þ

Alle wesentlichen trigonometrischen Formeln findet der Leser in der Mathematischen Formelsammlung des Autors (Kap. III, Abschnitt 7).


251

Zwischen der Sinus- und Kosinusfunktion besteht ferner die folgende wichtige Relation, die man durch Anwendung des Satzes von Pythagoras auf das in Bild III-115 eingezeichnete rechtwinklige Dreieck erha¨lt:

„Trigonometrischer Pythagoras“ im Bogenmaß (Bild III-115) ðsin xÞ 2 þ ðcos xÞ 2 ¼ sin 2 x þ cos 2 x ¼ 1

ðIII-129Þ

v

sin a

1

a

cos a

u

Bild III-115 Zur Herleitung des „trigonometrischen Pythagoras“ sin 2 a þ cos 2 a ¼ 1 bzw. sin 2 x þ cos 2 x ¼ 1 (im Bogenmaß)

Weitere haüfig benutzte Zusammenha¨nge liefern die sog. Additionstheoreme fu¨r Sinus, Kosinus und Tangens (x 1 , x 2 sind Winkel): Additionstheoreme fu¨r die Sinus-, Kosinus- und Tangensfunktion sin ðx 1 x 2 Þ ¼ sin x 1 cos x 2 cos x 1 sin x 2

ðIII-130Þ

cos ðx 1 x 2 Þ ¼ cos x 1 cos x 2 sin x 1 sin x 2

ðIII-131Þ

tan ðx 1 x 2 Þ ¼

tan x 1 tan x 2 1 tan x 1 tan x 2

ðIII-132Þ

Aus ihnen lassen sich weitere wichtige Beziehungen herleiten. Setzt man in den Additionstheoremen von Sinus und Kosinus x 1 ¼ x 2 ¼ x und nimmt jeweils das obere Vorzeichen, so erha¨lt man folgende Formeln: sin ð2 xÞ ¼ 2 sin x cos x

ðIII-133Þ

cos ð2 xÞ ¼ cos 2 x sin 2 x

ðIII-134Þ

Aus diesen wiederum ergeben sich zusammen mit dem „trigonometrischen Pythagoras“ (III-129) die Beziehungen sin 2 x ¼

1 ½ 1 cos ð2 xÞ 2

und

cos 2 x ¼

1 ½ 1 þ cos ð2 xÞ 2

ðIII-135Þ

252


9.5 Anwendungen in der Schwingungslehre 9.5.1 Harmonische Schwingungen (Sinusschwingungen) 9.5.1.1 Die allgemeine Sinus- und Kosinusfunktion Bei der Beschreibung von (mechanischen oder elektromagnetischen) Schwingungsvorga¨ngen beno¨tigt man Sinus- und Kosinusfunktionen in der allgemeinsten Form y ¼ a sin ðb x þ cÞ

bzw:

y ¼ a cos ðb x þ cÞ

ðIII-136Þ

ða > 0, b > 0Þ. Die Bedeutung der drei Konstanten (Kurvenparameter) a, b und c und die von ihnen verursachten Vera¨nderungen gegenu¨ber der Ausgangsfunktion y ¼ sin x bzw. y ¼ cos x werden im Folgenden ausfu¨hrlich beschrieben, wobei wir uns zuna¨chst auf die Sinusfunktion beschra¨nken werden. Wir gehen also von der elementaren Sinusfunktion y ¼ sin x aus und untersuchen, welchen Einfluss die drei Kurvenparameter haben, wenn diese nacheinander einzeln eingefu¨hrt werden. Bedeutung der Konstanten a ð y ¼ sin x I y ¼ a sin xÞ Der Faktor a in der Funktion y ¼ a sin x bewirkt eine Vera¨nderung der Funktionswerte gegenu¨ber der Ausgangsfunktion y ¼ sin x. Der neue Wertebereich lautet: a y a. Die Sinuskurve wird also in der y-Richtung gedehnt (falls a > 1) oder gestaucht (falls a < 1).

&

Beispiel y ¼ 2 sin x : Die Ordinatenwerte haben sich verdoppelt. Wertebereich: 2 y 2

y

(siehe Bild III-116)

y = 2· sin x

2 y = sin x 1 –p

0 –1

p

2p

3p

x

–2

Bild III-116 Funktionsgraphen von y ¼ sin x und y ¼ 2 sin x &


253

Bedeutung der Konstanten b ð y ¼ sin x I y ¼ sin ðb xÞÞ Der Faktor b im Argument der Sinusfunktion y ¼ sin ðb xÞ vera¨ndert gegenu¨ber der Ausgangsfunktion y ¼ sin x die Periode: y ¼ sin ðb xÞ :

Periode p ¼

2p b

ðvorher : p ¼ 2 pÞ

Denn es gilt:

2p ¼ sin ðb x þ 2 pÞ ¼ sin ðb xÞ sin ½ b ðx þ pÞ ¼ sin b x þ b

ðIII-137Þ

Dabei bewirkt b > 1 eine Verkleinerung, b < 1 dagegen eine Vergro¨ßerung der Periode. Die Sinuskurve wird also in der x-Richtung gestaucht oder gedehnt. &

Beispiele (1)

y ¼ sin ð2 xÞ: Periode p ¼ 2 p=2 ¼ p (siehe Bild III-117) Die Periode der Sinuskurve wurde halbiert, die Kurve somit in der x-Richtung gestaucht. y y = sin x

y = sin (2 x )

1

–p

–

p

p

0

2

p

2

3 p 2

2p

3p

5 p 2

x

–1

Bild III-117 Funktionsgraphen von y ¼ sin x und y ¼ sin ð2 xÞ

(2)

y ¼ sin ðp xÞ :

p ¼ 2 p=p ¼ 2

y ¼ sin ð4 xÞ :

p ¼ 2 p=4 ¼ p=2

y ¼ sin ð0,2 xÞ :

p ¼ 2 p=0,2 ¼ 10 p

&

Bedeutung der Konstanten c ð y ¼ sin x I y ¼ sin ðx þ cÞÞ Die Konstante c in der Sinusfunktion y ¼ sin ðx þ cÞ bewirkt eine Verschiebung der Sinuskurve y ¼ sin x la¨ngs der x-Achse. Wa¨hrend die erste nicht-negative Nullstelle von y ¼ sin x bekanntlich an der Stelle x 0 ¼ 0 liegt, befindet sich die entsprechende Nullstelle von y ¼ sin ðx þ cÞ an der Stelle x 0 ¼ c (man setzt das Argument der Funktion gleich Null): y ¼ sin ðx þ c Þ ¼ sin 0 ¼ 0 |fflffl{zfflffl} 0

)

x þc ¼ 0

)

x0 ¼ c

ðIII-138Þ

254


Die Kurve y ¼ sin ðx þ cÞ „beginnt“ also nicht an der Stelle x 0 ¼ 0 wie die elementare Sinusfunktion y ¼ sin x, sondern an der Stelle x 0 ¼ c. Der Kurvenparameter c bewirkt also eine Verschiebung der Kurve la¨ngs der x-Achse um die Strecke j c j. Fu¨r c > 0 ist die Kurve nach links, fu¨r c < 0 dagegen nach rechts verschoben.

&

Beispiele (1)

y ¼ sin ðx þ pÞ: Diese Funktion ist gegenu¨ber der Sinusfunktion y ¼ sin x um p Einheiten nach links verschoben (die Kurve „beginnt“ an der Stelle x 0 ¼ p, vgl. hierzu Bild III-118). Sie la¨sst sich auch durch die Funktionsgleichung y ¼ sin x beschreiben (an der x-Achse gespiegelte Sinusfunktion). Dies folgt auch unmittelbar aus dem Additionstheorem der Sinusfunktion (Gleichung III-130 mit x 1 ¼ x und x 2 ¼ p): y ¼ sin ðx þ pÞ ¼ sin x cos p þ cos x sin p ¼ sin x |fflffl{zfflffl} |ffl{zffl} 1 0 y y = sin x

y = sin (x + p )

1

–p

p

0

2p

3p

x

–1

Bild III-118 Funktionsgraphen von y ¼ sin x und y ¼ sin ðx þ pÞ

(2)

y ¼ sin ðx 1Þ: Diese Funktion ist gegenu¨ber der elementaren Sinusfunktion y ¼ sin x um eine Einheit nach rechts verschoben, die „1. Nullstelle“ liegt also bei x 0 ¼ 1 (Bild III-119). y

y = sin x y = sin (x – 1)

1

–p

0

1

p

2p

3p

x

–1

Bild III-119 Funktionsgraphen von y ¼ sin x und y ¼ sin ðx 1Þ &


255

Eigenschaften der allgemeinen Sinusfunktion y ¼ a sin ðb x þ cÞ Die drei Kurvenparameter a > 0, b > 0 und c in der allgemeinen Sinusfunktion y ¼ a sin ðb x þ cÞ bewirken insgesamt gegenu¨ber der elementaren Sinusfunktion y ¼ sin x die folgenden Vera¨nderungen in Periode, „1. Nullstelle“ und Wertebereich: Eigenschaften der allgemeinen Sinusfunktion y ¼ a sin ðb x þ cÞ (Bild III-120) Periode:

p ¼ 2 p=b

(vorher: p ¼ 2 p)

„1. Nullstelle“:

x 0 ¼ c=b

(vorher: x 0 ¼ 0)

Wertebereich:

a y a

(vorher: 1 y 1)

y p = 2 p/ b a

x0

x

x0 + p y = a · sin (bx + c) –a

Bild III-120 Allgemeine Sinusfunktion y ¼ a sin ðb x þ cÞ (gezeichnet fu¨r c > 0)

Hinweis fu¨r eine Skizze (siehe Bild III-121) Sie wa¨hlen x 0 als Anfangspunkt eines Periodenintervalls der La¨nge p ¼ 2 p=b (x 0 eintragen, dann die Strecke p nach rechts abtragen, der Endpunkt des Periodenintervalls liegt dann bei x 0 þ p). ber diesem Intervall liegt eine volle Sinuskurve (Nullstellen in den beiden Randpunkten und in der Mitte, dazwischen jeweils genau in der Mitte liegen Maximum bzw. Minimum). Am Schluss mu¨ssen Sie noch den Maßstab auf der y-Achse a¨ndern ð a y aÞ. y

a

Bild III-121 x0

–a

x0 + p

x

256 &


Beispiel y ¼ 2 sin ð0,5 x þ 0,5 pÞ (Bild III-122) Periode:

p ¼ 2 p=0,5 ¼ 4 p

„1. Nullstelle“:

0,5 x þ 0,5 p ¼ 0

Wertebereich:

2 y 2

)

0,5 x ¼ 0,5 p

)

x0 ¼ p

y y = 2 · sin (0,5 x + 0,5 p )

2

y = sin x 1

–p

0

p

2p

3p

4p

5p

6p

x

–1 –2

Bild III-122 Verlauf der Funktionen y ¼ sin x und y ¼ 2 sin ð0,5 x þ 0,5 pÞ &

Eigenschaften der allgemeinen Kosinusfunktion y ¼ a cos ðb x þ cÞ Analoge berlegungen fu¨hren bei einer Kosinusfunktion vom allgemeinen Typ y ¼ a cos ðb x þ cÞ zu dem folgenden Ergebnis: Eigenschaften der allgemeinen Kosinusfunktion y ¼ a cos ðb x þ cÞ (Bild III-123) Periode:

p ¼ 2 p=b

(vorher: p ¼ 2 p)

„1. Maximum“:

x 0 ¼ c=b

(vorher: x 0 ¼ 0)

Wertebereich:

a y a

(vorher: 1 y 1)

Anmerkung Eine Skizze der Kosinuskurve erhalten Sie, wenn Sie a¨hnlich wie bei der Sinuskurve vorgehen (Bezugspunkt ist diesmal das 1. Maximum an der Stelle x 0 ). Alternative: Die Kosinusfunktion zuna¨chst in eine Sinusfunktion verwandeln (der Nullphasenwinkel vergro¨ßert sich dabei um p=2), dann die bekannte Konstruktion anwenden.


257

y a y = a · cos (bx + c)

x0 + p

x0

–a

x

p = 2 p/ b

Bild III-123 Allgemeine Kosinusfunktion y ¼ a cos ðb x þ cÞ (gezeichnet fu¨r c > 0)

9.5.1.2 Harmonische Schwingung eines Federpendels (Feder-Masse-Schwingers) Die Schwingung eines Federpendels (Feder-Masse-Schwingers) kann als Modellfall einer Sinusschwingung (auch harmonische Schwingung genannt) betrachtet werden (Bild III-124). Schwingungen dieser Art treten auf, wenn ein lineares Kraftgesetz vorliegt (wie beispielsweise des Hookesche Gesetz bei einer elastischen Feder). Die Auslenkung y ist dann eine periodische Funktion der Zeit t und kann in der Sinusform y ¼ A sin ðw t þ jÞ

ðA > 0, w > 0Þ

ðIII-139Þ

dargestellt werden. Dabei bedeuten: A: Maximale Auslenkung, Amplitude genannt w: Kreisfrequenz der Schwingung j: Phase (auch Phasen- oder Nullphasenwinkel genannt)

elastische Feder

Gleichgewichtslage y

Pendelmasse

augenblickliche Lage zur Zeit t

Bild III-124 Federpendel (Feder-Masse-Schwinger)

258


Die Periodendauer der Funktion ist p ¼ 2 p=w und wird in diesem Zusammenhang als Schwingungsdauer T bezeichnet. Dabei besteht zwischen Kreisfrequenz w, Frequenz f und Schwingungsdauer T die folgende Beziehung: 1 f ¼ T

2p w ¼ 2pf ¼ T

ðIII-140Þ

Die Sinusschwingung „beginnt“ zur Zeit t 0 ¼ j= w (sog. Phasenverschiebung). Fu¨r j > 0 ist die Kurve auf der Zeitachse nach links, fu¨r j < 0 nach rechts verschoben.

&

Beispiel

p , t 0 s: Schwingung mit der Funktionsgleichung y ¼ 5 cm sin 2 s 1 t þ 2 A ¼ 5 cm ,

w ¼ 2 s1 ,

T ¼

Phasenverschiebung: 2 s 1 t þ

2p 2p ¼ ¼ ps w 2 s1

p ¼ 0 2

)

t0 ¼

p s 4

Bild III-125 zeigt den Schwingungsverlauf fu¨r t 0 s (der gestrichelte Teil der Kurve hat keine physikalische Bedeutung, da die Schwingung erst zum Zeitpunkt t ¼ 0 s beginnt).

y /cm y = 5 cm · sin 2 s –1 · t + 5

–

p

0

4

p

p

4

2

p 2

3 p 4

p

5 p 4

3 p 2

7 p 4

t /s

–5

Bild III-125 Darstellung der Schwingung y ¼ 5 cm sin ð2 s 1 t þ p=2Þ, t 0 s

&

9.5.2 Darstellung von Schwingungen im Zeigerdiagramm Darstellung einer Sinusschwingung durch einen rotierenden Zeiger Im Bereich der Schwingungslehre hat sich eine unter dem Namen Zeigerdiagramm bekannte Darstellungsform durchgesetzt, die in besonders einfacher und anschaulicher Weise Schwingungsvorga¨nge durch rotierende, d. h. zeitabha¨ngige Zeiger beschreibt. Anwendung findet diese Darstellungsart beispielsweise bei der Behandlung von Wechselstromkreisen: Sinusfo¨rmige Wechselspannungen bzw. Wechselstro¨me werden dabei durch


259

rotierende Zeiger dargestellt. Auch bei der Superposition (berlagerung) von Schwingungen gleicher Frequenz bedient man sich mit großem Vorteil des Zeigerdiagramms. Eine Sinusschwingung vom allgemeinen Typ y ¼ A sin ðw t þ jÞ

ðIII-141Þ

mit A > 0 und w > 0 wird im Zeigerdiagramm durch einen mit der Winkelgeschwindigkeit (Kreisfrequenz) w im Gegenuhrzeigersinn um den Nullpunkt rotierenden Zeiger der La¨nge A beschrieben (Bild III-126). Zu Beginn der Rotation, d. h. zur Zeit t ¼ 0 befindet sich der Zeiger in der Position (1), sein Winkel gegenu¨ber der Horizontalen betra¨gt j. Der Phasenwinkel j der Sinusschwingung (III-141) bestimmt somit die Anfangslage des rotierenden Zeigers. Bis zum Zeitpunkt t hat sich der Zeiger um den Winkel w t in positiver Richtung weitergedreht und nimmt dann die Lage (2) ein (Drehwinkel insgesamt: j þ w t). Dabei entspricht die Ordinate der Zeigerspitze dem augenblicklichen Funktionswert von y ¼ A sin ðw t þ jÞ. Bei einer vollen Drehung des Zeigers durchlaüft dann die Ordinate sa¨mtliche Funktionswerte der Sinusfunktion, also alle Werte aus dem Intervall A y A. Zwischen der Position des Zeigers und der Ordinate y seiner Pfeilspitze (die ja dem augenblicklichen Funktionswert der Sinusschwingung entspricht) besteht somit der folgende Zusammenhang: Lage zur Zeit t ¼ 0 (Position (1)): y ð0Þ ¼ A sin j Lage zur Zeit t > 0 (Position (2)): y ðtÞ ¼ A sin ðw t þ jÞ

( 2)

v

A · sin ( v t + f )

y

A A

vt

(1)

A A · sin f

f

f

Bild III-126 Darstellung einer Sinusschwingung im Zeigerdiagramm

Bild III-127 Anfangslage eines rotierenden Sinuszeigers im Zeigerdiagramm

260


Wir fassen die wichtigsten Ergebnisse wie folgt zusammen:

Darstellung einer Sinusschwingung durch einen rotierenden Zeiger (Bild III-126) Eine sinusfo¨rmige Schwingung vom Typ y ¼ A sin ðw t þ jÞ

ðA > 0, w > 0Þ

ðIII-142Þ

la¨sst sich im Zeigerdiagramm durch einen im mathematisch positiven Drehsinn mit der Winkelgeschwindigkeit w um den Ursprung rotierenden Zeiger der La¨nge A darstellen (Bild III-126). Der Zeiger „startet“ dabei zur Zeit t ¼ 0 aus der durch den Phasenwinkel j eindeutig festgelegten Position heraus (Anfangslage (1) in Bild III-126). Zur Zeit t > 0 befindet er sich dann in der Position (2). Wir treffen jetzt die folgende verbindliche Vereinbarung: Eine sinusfo¨rmige Schwingung wird im Zeigerdiagramm stets durch die Anfangslage des zugeho¨rigen (rotierenden) Zeigers symbolisch dargestellt (Bild III-127).

&

Beispiele Die durch die folgenden Funktionsgleichungen beschriebenen harmonischen Schwingungen (Sinusschwingungen) mit gleicher Amplitude A ¼ 4 und gleicher Kreisfrequenz w ¼ 2 sind im Zeigerdiagramm symbolisch darzustellen ðt 0Þ: p 2p y 2 ¼ 4 sin 2 t þ y 1 ¼ 4 sin ð2 tÞ y 3 ¼ 4 sin 2 t þ 4 3 p 2p y 6 ¼ 4 sin 2 t y 5 ¼ 4 sin 2 t y 4 ¼ 4 sin ð2 t þ pÞ 6 3 Die Zeiger y 2 , y 3 , y 4 , y 5 und y 6 lassen sich aus dem Zeiger y 1 ¼ 4 sin ð2 tÞ durch Drehung um die folgenden Winkel gewinnen (Bild III-128): Zeiger

y2

y3

y4

Drehwinkel (Bogenmaß)

p 4

2p 3

p

45

120

180

Drehwinkel (Gradmaß)

y5

p 6

30

y6

2p 3

120

Die sechs Zeiger rotieren mit der Winkelgeschwindigkeit w ¼ 2 um den gemeinsamen Nullpunkt im Gegenuhrzeigersinn (Start zum Zeitpunkt t ¼ 0).


261

y3 y2

Bild III-128 y4

y1 y5 y6 &

Darstellung einer Kosinusschwingung durch einen rotierenden Zeiger Eine Kosinusschwingung vom allgemeinen Typ y ¼ A cos ðw t þ jÞ

ðA > 0, w > 0Þ

ist auch als Sinusschwingung in der Form p ¼ A sin ðw t þ j*Þ y ¼ A sin w t þ j þ 2 |fflfflffl{zfflfflffl} j*

ðIII-143Þ

ðIII-144Þ

darstellbar und la¨sst sich somit durch einen mit der Winkelgeschwindigkeit w rotierenden Sinuszeiger der La¨nge A beschreiben, der zu Beginn der Drehung die durch die Phase j* ¼ j þ p=2 eindeutig festgelegte Position einnimmt (Bild III-129). Mit anderen Worten: Einer Kosinusschwingung mit dem Phasenwinkel j entspricht eine Sinusschwingung mit einem um p=2 vergro¨ßerten Phasenwinkel j* ¼ j þ p=2. Eine unverschobene Kosinusschwingung y ¼ A cos ðw tÞ kann daher als eine Sinusschwingung mit dem Nullphasenwinkel p=2 aufgefasst werden. Der zugeho¨rige Zeiger ist daher im Zeigerdiagramm nach oben abzutragen.

y A

f 90°

Bild III-129 Darstellung einer Kosinusschwingung im Zeigerdiagramm (Anfangslage)

262 &


Beispiele y 1 ¼ 3 cos ð5 tÞ

y 2 ¼ 3 cos ð5 t þ pÞ

p y 3 ¼ 3 cos 5 t þ 3

y 4 ¼ 3 cos ð5 t 0,5Þ

7 y 5 ¼ 3 cos 5 t þ p 6

4p y 6 ¼ 3 cos 5 t 3

Alle Schwingungen sind gleichfrequent ðw ¼ 5Þ und haben die gleiche Amplitude A ¼ 3, die Spitzen der zugeho¨rigen Zeiger liegen daher auf einem Kreis mit dem Radius r ¼ 3. Der Zeiger der unverschobenen Kosinusschwingung y 1 ist nach oben abzutragen. Die Anfangslage der u¨brigen 5 Zeiger erha¨lt man, indem man den Zeiger y 1 der Reihe nach um die Winkel p, p=3, 0,5, 7 p=6 und 4 p=3 oder (im Gradmaß) um 180 , 60 , 28,6 , 210 und 240 dreht, wie in Bild III-130 dargestellt. Vom Zeitpunkt t ¼ 0 an rotieren die Zeiger um den gemeinsamen Nullpunkt mit der Winkelgeschwindigkeit w ¼ 5 (im Gegenuhrzeigersinn). y1 y4 y3

y6 y5 y2

Bild III-130 &

Zeigerdiagramm fu¨r Sinus- und Kosinusschwingungen Fu¨r die symbolische Darstellung von Sinus- und Kosinusschwingungen in einem Zeigerdiagramm gelten somit die folgenden Regeln: Eine unverschobene Sinusschwingung y ¼ A sin ðw tÞ wird im Zeigerdiagramm durch einen nach rechts gerichteten Zeiger, eine unverschobene Kosinusschwingung y ¼ A cos ðw tÞ durch einen nach oben gerichteten Zeiger dargestellt (Bild III-131). La¨sst man auch einen negativen „Amplitudenfaktor“ A zu, so bedeutet A < 0 eine Vergro¨ßerung des Phasenwinkels um 180 , d. h. eine zusa¨tzliche Drehung des Zeigers um 180 im Gegenuhrzeigersinn. Unverschobene Sinus- und Kosinusschwingungen mit einem negativen „Amplitudenfaktor“ werden demnach in der jeweiligen Gegenrichtung d. h. nach links bzw. nach unten abgetragen (Bild III-132).


263

y = A · cos ( v t)

A A y = A · sin ( v t)

Bild III-131 Anfangslage einer unverschobenen Sinusbzw. Kosinusschwingung

Bild III-132 Zeiger der unverschobenen Sinus- und Kosinusschwingungen

Somit gelten allgemein die folgenden Regeln fu¨r die Zeigerdarstellung von unverschobenen Sinus- und Kosinusschwingungen: Schwingungstyp

A > 0

A < 0

y ¼ A sin ðw tÞ

nach rechts abtragen

nach links abtragen

y ¼ A cos ðw tÞ

nach oben abtragen

nach unten abtragen

Bei phasenverschobenen Schwingungen der allgemeinen Form y ¼ A sin ðw t þ jÞ bzw. y ¼ A cos ðw t þ jÞ erfolgt noch eine zusa¨tzliche Drehung um den Winkel j und zwar fu¨r j > 0 im Gegenuhrzeigersinn, fu¨r j < 0 dagegen im Uhrzeigersinn.

&

Beispiele (1)

Die durch die Funktionen p y 1 ¼ 3 sin 2 t þ 6 3p y 3 ¼ 4 cos 2 t þ 4 y 5 ¼ 4 sin ð2 t þ 1Þ

y 2 ¼ 2 cos ð2 t pÞ p y 4 ¼ 4 sin 2 t 12 p y 6 ¼ 3 cos 2 t þ 4

beschriebenen (gleichfrequenten) Schwingungen sind im Zeigerdiagramm darzustellen. Die Lo¨sung der Aufgabe ist in Bild III-133 dargestellt.

264


+ cos

y5

4 y4

y1 3

4

+ sin

– sin 3

2

4

Bild III-133

y2 y6 y3 – cos

(2)

Die harmonischen Schwingungen mit den Gleichungen p y 1 ¼ 3 cos w t 4

p y 2 ¼ 3 sin w t 6

und

sind durch Sinusfunktionen vom Typ y ¼ A sin ðw t þ jÞ

ðA > 0Þ

darzustellen (die Kreisfrequenz w ist zahlenma¨ßig nicht bekannt). Lo¨sung: Bild III-134 zeigt die Anfangslage der zugeho¨rigen Zeiger der La¨nge 3. + cos

y1 y2

– sin

150° 45° y0

– cos

+ sin

Bild III-134


265

Der Zeiger y 1 entsteht dabei durch Drehung des unverschobenen Sinuszeigers y 0 ¼ 3 sin ðw tÞ um den Winkel j 1 ¼ 45 ¼ b p=4 im positiven Drehsinn (Bild III-134). Daher ist p p ¼ 3 sin w t þ y 1 ¼ 3 cos w t 4 4 Analog erha¨lt man den Zeiger y 2 durch Drehung des Zeigers y 0 um den Winkel j 2 ¼ 150 ¼ b 5 p=6 im positiven Drehsinn. Es gilt daher p 5p y 2 ¼ 3 sin w t ¼ 3 sin w t þ 6 6 Die vorgegebenen Schwingungen y 1 und y 2 ko¨nnen somit auch als Sinusschwingungen mit der Amplitude A ¼ 3 und dem Phasenwinkel j ¼ p=4 bzw. & j ¼ 5 p=6 aufgefasst werden.

9.5.3 Superposition (berlagerung) gleichfrequenter Schwingungen Nach dem Superpositionsprinzip der Physik entsteht durch ungesto¨rte berlagerung zweier gleichfrequenter sinusfo¨rmiger Schwingungen vom Typ y 1 ¼ A 1 sin ðw t þ j1 Þ

und

y 2 ¼ A 2 sin ðw t þ j2 Þ

ðIII-145Þ

eine resultierende Schwingung gleicher Frequenz: y ¼ y 1 þ y 2 ¼ A sin ðw t þ jÞ

ðIII-146Þ

Amplitude A und Phase j der Resultierenden sind dabei eindeutig durch die Amplituden A 1 , A 2 und die Phasen j1 , j2 der Einzelschwingungen y 1 und y 2 bestimmt (alle Amplituden > 0; w > 0). Zeichnerische Lo¨sung (Bild III-135) Im Zeigerdiagramm werden die Zeiger von y 1 und y 2 zu einem Parallelogramm zusammengesetzt, dessen Diagonale die resultierende Schwingung nach Bild III-135 darstellt. Amplitude A und Phase j lassen sich unmittelbar aus dem Diagramm ablesen. y = y1 + y2

y2

A

A2

f2 f1

f

A1

y1

Bild III-135 Geometrische Addition zweier gleichfrequenter Schwingungen im Zeigerdiagramm

266


Berechnung von Amplitude A und Phase j (Bild III-136) Aus Bild III-136 gewinnt man durch Anwendung des Satzes von Pythagoras auf das rechtwinklige Dreieck mit den Katheten u ¼ u 1 þ u 2 und v ¼ v 1 þ v 2 und der Hypotenuse A die folgende Beziehung fu¨r die Amplitude A der resultierenden Schwingung: A 2 ¼ u 2 þ v 2 ¼ ðu 1 þ u 2 Þ 2 þ ðv 1 þ v 2 Þ 2 ¼ ¼ ðA 1 cos j1 þ A 2 cos j2 Þ 2 þ ðA 1 sin j1 þ A 2 sin j2 Þ 2 ¼ ¼ A 21 cos 2 j1 þ 2 A 1 A 2 cos j1 cos j2 þ A 22 cos 2 j2 þ A 21 sin 2 j1 þ þ 2 A 1 A 2 sin j1 sin j2 þ A 22 sin 2 j2 ¼ ¼ A 21 ðcos 2 j1 þ sin 2 j1 Þ þ A 22 ðcos 2 j2 þ sin 2 j2 Þ þ |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} 1 1 þ 2 A 1 A 2 ðcos j1 cos j2 þ sin j1 sin j2 Þ ¼ |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} cos ðj1 j2 Þ ¼ cos ðj2 j1 Þ ¼ A 21 þ A 22 þ 2 A 1 A 2 cos ðj2 j1 Þ

ðIII-147Þ

(unter Verwendung des Additionstheorems des Kosinus). Somit ist A ¼

qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi A 21 þ A 22 þ 2 A 1 A 2 cos ðj2 j1 Þ

ðIII-148Þ

Die Phase j der resultierenden Schwingung berechnet man aus der Formel tan j ¼

v v1 þ v2 A 1 sin j1 þ A 2 sin j2 ¼ ¼ u u1 þ u2 A 1 cos j1 þ A 2 cos j2

ðIII-149Þ

y

Hilfsgro¨ßen: u 1 ¼ A 1 cos j1 y2

u 2 ¼ A 2 cos j2

v2

A A2

v = v1 + v 2

v 2 ¼ A 2 sin j2

y1

f2

A1

f

v1

f1 u1 u = u1 + u 2

v 1 ¼ A 1 sin j1

u2

Bild III-136 Zur Bestimmung der Amplitude und Phase einer resultierenden Schwingung


267

Wir fassen zusammen: Superposition zweier gleichfrequenter Schwingungen (Bild III-136) Durch ungesto¨rte berlagerung zweier gleichfrequenter Schwingungen vom Typ y 1 ¼ A 1 sin ðw t þ j1 Þ

und


ðIII-150Þ

mit A 1 > 0, A 2 > 0 und w > 0 entsteht eine resultierende Schwingung der gleichen Frequenz: y ¼ y 1 þ y 2 ¼ A sin ðw t þ jÞ

ðmit A > 0Þ

ðIII-151Þ

Amplitude A und Phasenwinkel j lassen sich dabei aus den Amplituden A 1 und A 2 und den Phasenwinkeln j1 und j2 der beiden Einzelschwingungen wie folgt berechnen: qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi A ¼ A 21 þ A 22 þ 2 A 1 A 2 cos ðj2 j1 Þ ðIII-152Þ tan j ¼

A 1 sin j1 þ A 2 sin j2 A 1 cos j1 þ A 2 cos j2

ðIII-153Þ

Anmerkungen (1)

Man beachte die Voraussetzungen: Beide Schwingungen mu¨ssen als Sinusschwingungen mit jeweils positiver Amplitude vorliegen. Die Formeln (III-152) und (III-153) gelten aber auch dann, wenn beide Einzelschwingungen in der Kosinusform mit jeweils positiver Amplitude vorgegeben sind. In diesem Fall ist die resultierende Schwingung eine gleichfrequente phasenverschobene Kosinusschwingung. Die Einzelschwingungen mu¨ssen also gegebenenfalls erst auf die Sinusform (oder Kosinusform) gebracht werden.

(2)

Es ist ratsam, sich zuna¨chst anhand einer Skizze u¨ber die Lage des resultierenden Zeigers zu informieren. Den Phasenwinkel j erha¨lt man dann aus Gleichung (III-153) unter Beru¨cksichtigung des Quadranten (siehe hierzu auch das nachfolgende Beispiel (3)). Die dabei zu lo¨sende Gleichung tan j ¼ const: ¼ c besitzt in Abha¨ngigkeit vom Quadranten die folgende Lo¨sung (Hauptwert im Gradmaß) 10) : Quadrant

I

II, III

IV

j¼

arctan c

arctan c + 180

arctan c + 360

Hinweis: Der Phasenwinkel j muss in der Schwingungsgleichung aus Dimensionsgru¨nden stets im Bogenmaß angegeben werden. 10Þ

Die Funktion y ¼ arctan x ist die Umkehrfunktion der auf das Intervall p=2 < x < p=2 beschra¨nkten Tangensfunktion und wird in Abschnitt 10.4 noch ausfu¨hrlich behandelt.

268 &


Beispiele (1)

Wie lautet die durch Superposition der beiden gleichfrequenten mechanischen Schwingungen y 1 ¼ 4 cm sin ð2 s 1 tÞ

und

y 2 ¼ 3 cm cos ð2 s 1 t p=6Þ

entstandene resultierende Schwingung? Lo¨sung: Zuna¨chst wird die Kosinusschwingung y 2 mit Hilfe des Zeigerdiagramms in eine Sinusschwingung umgewandelt (Bild III-137): y 2 ¼ 3 cm cos ð2 s 1 t p=6Þ ¼ 3 cm sin ð2 s 1 t þ p=3Þ + cos y2

30°

60° + sin

Bild III-137 Umwandlung einer Kosinusschwingung in eine Sinusschwingung

Mit A 1 ¼ 4 cm, A 2 ¼ 3 cm, j1 ¼ 0 und j2 ¼ p=3 erha¨lt man aus den Gleichungen (III-152) und (III-153) die folgenden Werte fu¨r die Amplitude A und die Phase j der resultierenden Schwingung (der resultierende Zeiger liegt im 1. Quandranten): qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi A ¼ ð4 cmÞ 2 þ ð3 cmÞ 2 þ 2 4 cm 3 cm cos ðp=3Þ ¼ ¼

pffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 16 þ 9 þ 12 cm ¼ 37 cm ¼ 6,08 cm

tan j ¼ ¼

4 cm sin 0 þ 3 cm sin ðp=3Þ ð0 þ 2,5981Þ cm ¼ ¼ 4 cm cos 0 þ 3 cm cos ðp=3Þ ð4 þ 1,5Þ cm 2,5981 cm ¼ 0,4724 5,5 cm

)

j ¼ arctan 0,4724 ¼ 25,29 ¼ b 0,44 Die resultierende Schwingung lautet damit: y ¼ y 1 þ y 2 ¼ 4 cm sin ð2 s 1 tÞ þ 3 cm cos ð2 s 1 t p=6Þ ¼ ¼ 6,08 cm sin ð2 s 1 t þ 0,44Þ

9 Trigonometrische Funktionen (2)

269

Die gleichfrequenten Wechselspannungen u 1 ¼ 50 V sin ð314 s 1 tÞ

und

u 2 ¼ 80 V cos ð314 s 1 tÞ

werden zur berlagerung gebracht. Die durch Superposition entstehende resultierende Wechselspannung u ¼ u 0 sin ð314 s 1 t þ jÞ kann unmittelbar aus dem Zeigerdiagramm berechnet werden (unverschobene Sinus- bzw. Kosinuszeiger, siehe Bild III-138): u = u1 + u 2

u2

u0 ¼

u0

80 V

qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ð50 VÞ 2 þ ð80 VÞ 2 ¼ 94,34 V

tan j ¼

80 V ¼ 1,6 50 V

)

j ¼ arctan 1,6 ¼ 57,99 ¼ b 1,01

f 50 V

u1

Bild III-138

Die resultierende Wechselspannung la¨sst sich somit durch die Funktion u ¼ u 1 þ u 2 ¼ 50 V sin ð314 s 1 tÞ þ 80 V cos ð314 s 1 tÞ ¼ ¼ 94,34 V sin ð314 s 1 t þ 1,01Þ beschreiben. (3)

Wir bringen die gleichfrequenten mechanischen Schwingungen p 5 und y 2 ¼ 10 cm sin w t þ p y 1 ¼ 6 cm sin w t þ 6 6 zur ungesto¨rten berlagerung. Der Zeiger der resultierenden Schwingung y ¼ A sin ðw t þ jÞ liegt im 2. Quadranten ð90 < j < 180 Þ, wie man dem Zeigerdiagramm entnehmen kann (siehe Bild III-139). y = y1 + y2

A = 8,7 cm y2

y1 10 cm f = 113° 30°

30°

6 cm

Bild III-139

270


Fu¨r die Amplitude A erhalten wir nach Formel (III-152) den folgenden Wert: sffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 5 p 2 2 p A ¼ ð6 cmÞ þ ð10 cmÞ þ 2 6 cm 10 cm cos ¼ 6 6 |fflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflffl} 2 p=3 p ffiffiffiffiffiffi ffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ¼ 36 þ 100 60 cm ¼ 76 cm ¼ 8,72 cm Den Phasenwinkel j bestimmen wir aus Gleichung (III-153): p 5 þ 10 cm sin p 6 cm sin 6 6 ¼ tan j ¼ p 5 6 cm cos þ 10 cm cos p 6 6 ¼

ð3 þ 5Þ cm 8 ¼ ¼ 2,3094 ð5,1962 8,6603Þ cm 3,4641

Diese Gleichung besitzt wegen 90 < j < 180 die Lo¨sung j ¼ arctan ð 2,3094Þ þ 180 ¼ 113,41 ¼ b 1,98 Die resultierende Schwingung wird somit durch die Gleichung y ¼ y 1 þ y 2 ¼ 8,72 cm sin ðw t þ 1,98Þ &

beschrieben.

9.5.4 Lissajous-Figuren Lissajous-Figuren entstehen durch berlagerung zweier aufeinander senkrecht stehender Schwingungen, deren Frequenzen in einem rationalen Verha¨ltnis stehen. Sie lassen sich z. B. auf einem Kathodenstrahloszillograph (Braunsche Ro¨hre) durch Anlegen von (sinusfo¨rmigen) Wechselspannungen an die beiden Kondensatorplattenpaare realisieren. Eine Sinusspannung am horizontal ablenkenden Plattenpaar (x-Richtung) bewirkt, dass der Elektronenstrahl eine Schwingung in waagerechter Richtung nach der Gleichung x ¼ a sin ðw tÞ ausfu¨hrt. Eine Kosinusspannung gleicher Frequenz am vertikal ablenkenden Plattenpaar ( y-Richtung) veranlasst den Elektronenstrahl zu einer periodischen Bewegung in vertikaler Richtung gema¨ß der Gleichung y ¼ b cos ðw tÞ. Die augenblickliche Lage des Strahls bei gleichzeitigem Anlegen beider Spannungen wird dann durch die Parameter-Gleichungen x ¼ a sin ðw tÞ ,

y ¼ b cos ðw tÞ

ðt 0Þ

beschrieben ða > 0, b > 0 und w > 0Þ. Lo¨st man diese Gleichungen nach sin ðw tÞ bzw. cos ðw tÞ auf und beru¨cksichtigt die Beziehung (III-129), so erha¨lt man als Bahnkurve des Elektronenstrahls eine unverschobene Ellipse mit den Halbachsen a und b (Bild III-140): x 2 y 2 x2 y2 sin 2 ðw tÞ þ cos 2 ðw tÞ ¼ 1 ) þ ¼ 1 ) þ ¼ 1 a b a2 b2

10 Arkusfunktionen

271

y Startpunkt (t = 0)

Bild III-140 Lissajous-Figur (Ellipse): Die Pfeilrichtung kennzeichnet den Durchlaufsinn des Elektronenstrahls

b a

x

10 Arkusfunktionen 10.1 Das Problem der Umkehrung trigonometrischer Funktionen Die trigonometrischen Funktionen ordnen einem Winkel x in eindeutiger Weise einen Funktionswert zu. In den Anwendungen jedoch stellt sich haüfig genau das umgekehrte Problem (z. B. beim Lo¨sen einer trigonometrischen Gleichung): Der Funktionswert einer bestimmten trigonometrischen Funktion ist bekannt, gesucht ist der zugeho¨rige Winkel. So besitzt beispielsweise die einfache trigonometrische Gleichung tan x ¼ 1 unendlich viele Lo¨sungen, d. h. es gibt unendlich viele Winkel, deren Tangens gleich Eins ist. Die Lo¨sungen dieser Gleichung ko¨nnen bequem auf zeichnerischem Wege als Schnittpunkte der Tangensfunktion y ¼ tan x mit der Geraden y ¼ 1 (Parallele zur x-Achse) ermittelt werden (Bild III-141). Sie liegen wegen der Periodizita¨t der Tangensfunktion in regelma¨ßigen Absta¨nden von einer Periodenla¨nge p : xk ¼

p þk p 4

ðk 2 ZÞ

y y = tan x y=1

–

3 p 2

–

–

3 p 4

p

p

2

2

p 4

3 p 2 5 p 4

Bild III-141 Zur Umkehrung einer trigonometrischen Funktion

5 p 2 9 p 4

x

272


Die Umkehrung der Tangensfunktion ist demnach nicht eindeutig. Offensichtlich ist dies eine Folge der fehlenden Monotonieeigenschaft (bedingt durch die Periodizita¨t). Ganz a¨hnlich liegen die Verha¨ltnisse bei den u¨brigen trigonometrischen Funktionen. Beschra¨nken wir uns jedoch bei der Lo¨sung der Gleichung tan x ¼ 1 auf den Winkelbereich p=2 < x < p=2 (hier ist der Tangens streng monoton wachsend), so erha¨lt man genau eine Lo¨sung: Lo¨ sung im Intervall

tan x ¼ 1 I x 0 ¼ p=4 p=2 < x < p=2

Zur Umkehrung der trigonometrischen Funktionen Grundsa¨tzlich lassen sich die trigonometrischen Funktionen infolge fehlender Monotonieeigenschaft nicht umkehren. Beschra¨nkt man sich jedoch auf gewisse Intervalle, in denen die Funktionen streng monoton verlaufen und dabei sa¨mtliche Funktionswerte annehmen, so ist jede der vier Winkelfunktionen dort umkehrbar. Die Umkehrfunktionen werden als Arkusfunktionen oder zyklometrische Funktionen bezeichnet. Ihre Funktionswerte sind im Bogen- oder Gradmaß dargestellte Winkel.

Bei der Auswahl der Intervalle, in denen die Umkehrung vorgenommen werden soll, gehen wir wie folgt vor: Wenn mo¨glich, wa¨hlen wir ein zum Nullpunkt symmetrisches Intervall, in dem die trigonometrische Funktion die fu¨r die Umkehrung no¨tigen Voraussetzungen erfu¨llt (! Sinus, Tangens). Falls dies jedoch nicht mo¨glich ist, wa¨hlen wir ein im Nullpunkt beginnendes Intervall (! Kosinus, Kotangens). Die Umkehrfunktionen der vier trigonometrischen Funktionen werden der Reihe nach mit arcsin x, arccos x, arctan x und arccot x bezeichnet, auf den Taschenrechnern auch mit sin 1 x, cos 1 x, tan 1 x (nicht zu verwechseln mit den Kehrwerten; cot 1 x fehlt auf dem Rechner).

10.2 Arkussinusfunktion Die Sinusfunktion verlaüft in dem zum Nullpunkt symmetrischen Intervall p=2 x p=2 streng monoton wachsend, durchlaüft dabei ihren gesamten Wertevorrat und ist daher in diesem Intervall umkehrbar. Ihre Umkehrung fu¨hrt zur Arkussinusfunktion (Bild III-142). Definition: Die Arkussinusfunktion y ¼ arcsin x ist die Umkehrfunktion der auf das Intervall p=2 x p=2 beschra¨nkten Sinusfunktion y ¼ sin x.

10 Arkusfunktionen

273 y

y

p

y = sin x 1

–

2 y = arcsin x

p 2

p

x

2 –1

1

x

–1 a)

Bild III-142 Zur Umkehrung der Sinusfunktion a) Funktionsgraph von y ¼ sin x b) Funktionsgraph von y ¼ arcsin x

–

b)

p 2

In der folgenden Tabelle 3 haben wir die wesentlichen Eigenschaften der Arkussinusfunktion zusammengestellt. Tabelle 3: Eigenschaften der Arkussinusfunktion y ¼ arcsin x (Bild III-142) y ¼ sin x

y ¼ arcsin x

p p x 2 2

Definitionsbereich

Wertebereich

1 y 1

Nullstellen

x0 ¼ 0

x0 ¼ 0

Symmetrie

ungerade

ungerade

Monotonie

streng monoton wachsend


1 x 1 p p y 2 2

Anmerkung Der Arkussinus liefert nur Winkel aus dem 1. und 4. Quadranten.

&

Beispiele arcsin 0,5 ¼ p=6 ¼ b 30

arcsin 0 ¼ 0

sin ðarcsin xÞ ¼ arcsin ðsin xÞ ¼ x arcsin x ¼

p 6

)

arcsin ð 0,75Þ ¼ 0,8481

ðf u¨ r 1 x 1Þ

p x ¼ sin ðarcsin xÞ ¼ sin ¼ 0,5 6

&

274


10.3 Arkuskosinusfunktion Die Kosinusfunktion ist im Intervall 0 x p streng monoton fallend, durchlaüft dabei ihren gesamten Wertevorrat und ist daher dort umkehrbar. Ihre Umkehrung fu¨hrt zur Arkuskosinusfunktion (Bild III-143). Definition: Die Arkuskosinusfunktion y ¼ arccos x ist die Umkehrfunktion der auf das Intervall 0 x p beschra¨nkten Kosinusfunktion y ¼ cos x. Ihre Eigenschaften entnimmt man Tabelle 4. y

y

p

1 y = cos x

p

p

x

p

2

2

y = arccos x

–1 a)

Bild III-143 Zur Umkehrung der Kosinusfunktion a) Funktionsgraph von y ¼ cos x b) b) Funktionsgraph von y ¼ arccos x

–1

1

x

Tabelle 4: Eigenschaften der Arkuskosinusfunktion y ¼ arccos x (Bild III-143) y ¼ cos x

y ¼ arccos x

Definitionsbereich

0 x p

1 x 1

Wertebereich

1 y 1

0 y p

Nullstellen

x0 ¼

Monotonie

streng monoton fallend

p 2

x0 ¼ 1 streng monoton fallend

Anmerkung Der Arkuskosinus liefert nur Winkel aus dem 1. und 2. Quadranten. &

Beispiele arccos 0 ¼

p 2

arccos 0,5 ¼

p ¼ b 60 3

arccos ð 0,237Þ ¼ 1,8101

&

10 Arkusfunktionen

275

10.4 Arkustangens- und Arkuskotangensfunktion Die Umkehrung der Tangensfunktion erfolgt im zum Nullpunkt symmetrischen Intervall p=2 < x < p=2, in dem der Tangens streng monoton wachsend verlaüft und dabei seinen gesamten Wertebereich durchlaüft. Die Umkehrfunktion wird als Arkustangensfunktion bezeichnet (Bild III-144). Definition: Die Arkustangensfunktion y ¼ arctan x ist die Umkehrfunktion der auf das Intervall p=2 < x < p=2 beschra¨nkten Tangensfunktion y ¼ tan x. Ihre Funktionseigenschaften sind in Tabelle 5 na¨her beschrieben. y

y

p 2

y = tan x

y = arctan x 1

–

p 2

–1

p –1

x

–

2

1

x

p 2

b)

Bild III-144 Zur Umkehrung der Tangensfunktion a) Funktionsgraph von y ¼ tan x b) Funktionsgraph von y ¼ arctan x

a)

Tabelle 5: Eigenschaften der Arkustangensfunktion y ¼ arctan x (Bild III-144) y ¼ tan x p p < x < 2 2

y ¼ arctan x

Definitionsbereich

Wertebereich

1 < y < 1

Nullstellen

x0 ¼ 0

x0 ¼ 0

Symmetrie

ungerade

ungerade

Monotonie



Asymptoten

x ¼

p 2

1 < x < 1 p p < y < 2 2

y ¼

p 2

Anmerkung Der Arkustangens liefert nur Winkel aus dem 1. und 4. Quadranten.

276


Die Kotangensfunktion ist im Intervall 0 < x < p umkehrbar. Denn dort ist der Kotangens streng monoton fallend und durchlaüft dabei seinen gesamten Wertebereich. Die Umkehrfunktion heißt Arkuskotangensfunktion (Bild III-145). Definition: Die Arkuskotangensfunktion y ¼ arccot x ist die Umkehrfunktion der auf das Intervall 0 < x < p beschra¨nkten Kotangensfunktion y ¼ cot x. In Tabelle 6 sind die Eigenschaften dieser Funktion zusammengetragen. y

y

p

y = cot x

p

1

y = arccot x

2

p –1

p

x –1

2

1

Bild III-145 Zur Umkehrung der Kotangensfunktion a) Funktionsgraph von y ¼ cot x b) Funktionsgraph von y ¼ arccot x

a)

Tabelle 6: Eigenschaften der Arkuskotangensfunktion y ¼ arccot x (Bild III-145) y ¼ cot x

y ¼ arccot x

Definitionsbereich

0 < x < p

1 < x < 1

Wertebereich

1 < y < 1

0 < y < p

Nullstellen

x0 ¼

Monotonie



x ¼ 0

y ¼ 0

x ¼ p

y ¼ p

Asymptoten

x

b)

p 2

10 Arkusfunktionen

277

Anmerkung Die Arkuskotangensfunktion spielt in der Praxis keine nennenswerte Rolle. Sie fehlt daher auf den Taschenrechnern. Ihre Funktionswerte werden meist unter Verwendung der Beziehung arccot x ¼

p arctan x 2

ðIII-154Þ

u¨ber die Arkustangensfunktion berechnet (x im Bogenmaß; bei Verwendung des Gradmaßes ist p=2 durch 90 zu ersetzen). Man erha¨lt stets Winkel aus dem 1. und 2. Quadranten. &

Beispiele (1) (2)

p arctan 125,3 ¼ 1,5628 4 p p p arctan 0 ¼ 0 ¼ arccot 0 ¼ 2 2 2

arccot 1,51 ¼

p p arctan 1,51 ¼ 0,9859 ¼ 0,5849 2 2

arccot ð 23,5Þ ¼ (3)

arctan ð 3 pÞ ¼ 1,4651

arctan 1 ¼

p p arctan ð 23,5Þ ¼ ð 1,5283Þ ¼ 3,0991 2 2

Die Superposition der gleichfrequenten mechanischen Schwingungen y 1 ¼ 5 cm sin ð3 s 1 tÞ

y 2 ¼ 6 cm cos ð3 s 1 tÞ

und

fu¨hrt zu einer resultierenden Schwingung gleicher Frequenz, deren Amplitude A und Phase j direkt aus dem Zeigerdiagramm (Bild III-146) berechnet werden kann: y = y1 + y2 y2

¼

A

6 cm

A ¼

qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ð5 cmÞ 2 þ ð6 cmÞ 2 ¼ pffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 25 þ 36 cm ¼ 61 cm ¼ 7,81 cm

tan j ¼

f 5 cm

y1

6 cm ¼ 1,2 5 cm

)

j ¼ arctan 1,2 ¼ 0,8761

Bild III-146

Die Gleichung der resultierenden Schwingung lautet damit: y ¼ y 1 þ y 2 ¼ 5 cm sin ð3 s 1 tÞ þ 6 cm cos ð3 s 1 tÞ ¼ ¼ 7,81 cm sin ð3 s 1 t þ 0,8761Þ

&

278


10.5 Trigonometrische Gleichungen Unter einer trigonometrischen Gleichung versteht man eine Gleichung, bei der die Unbekannte x in den Argumenten trigonometrischer Funktionen auftritt. Den Lo¨sungsmechanismus zeigen wir anhand eines ausgewa¨hlten Beispiels, da sich ein allgemeines Lo¨sungsverfahren fu¨r Gleichungen dieser Art nicht angeben la¨sst.

&

Beispiel sin ð2 xÞ ¼ 1,5 cos x Sto¨rend ist zuna¨chst, dass auf der linken Seite der doppelte Winkel 2 x auftritt. Unter Verwendung der trigonometrischen Formel sin ð2 xÞ ¼ 2 sin x cos x la¨sst sich diese Ungleichheit in den Argumenten beseitigen und die gegebene Gleichung wie folgt umformen: 2 sin x cos x ¼ 1,5 cos x

oder

2 sin x cos x 1,5 cos x ¼ 0

cos x ¼ 0 cos x ð2 sin x 1,5Þ ¼ 0 2 sin x 1,5 ¼ 0 (ein Produkt ist Null, wenn mindestens ein Faktor Null ist!). Die Ausgangsgleichung zerfa¨llt damit in die beiden (wesentlich einfacheren) Gleichungen cos x ¼ 0 und 2 sin x 1,5 ¼ 0, mit deren Lo¨sung wir uns jetzt bescha¨ftigen wollen. Lo¨sungen der Gleichung cos x ¼ 0 Die Lo¨sungen dieser Gleichung sind die Nullstellen der Kosinusfunktion. Sie liegen nach Bild III-147 bei x1k ¼

p þ kp 2

ðk 2 ZÞ

Da es noch weitere Lo¨sungen geben wird, mu¨ssen wir zur Kennzeichnung der einzelnen Werte zwei Indizes verwenden. Der erste Index (hier: 1) kennzeichnet dabei die verschiedenen Teillo¨sungsmengen, der zweite Index k ist der Laufindex ðk 2 ZÞ. y 1

–

y = cos x

p

p

2

2

–1

3 p 2

5 p 2

Bild III-147 Zur Lo¨sung der Gleichung cos x ¼ 0

7 p 2

x

10 Arkusfunktionen

279

Lo¨sungen der Gleichung 2 sin x 1,5 ¼ 0

oder

sin x ¼ 0,75

Die Lo¨sungen dieser trigonometrischen Gleichung ergeben sich als Schnittpunkte zwischen der Sinuskurve y ¼ sin x und der Parallelen zur x-Achse mit der Gleichung y ¼ 0,75 (Bild III-148). y y = sin x y = 0,75

1 0,75

–2p

–p

p

0

2p

3p

x

arcsin 0,75 –1

p – arcsin 0,75 Bild III-148 Zur Lo¨sung der Gleichung sin x ¼ 0,75

Anhand der Skizze erkennt man, dass die Gleichung unendlich viele Lo¨sungen besitzt. Die im Intervall p=2 x p=2 liegende Lo¨sung findet man durch Umkehrung, d. h. mit Hilfe der Arkussinusfunktion: sin x ¼ 0,75

)

x 2 ¼ arcsin 0,75 ¼ 0,848

Weitere Lo¨sungen folgen offensichtlich wegen der Periodizita¨t der Sinusfunktion im Abstand jeweils einer Periode 2 p : x 2 k ¼ arcsin 0,75 þ k 2 p ¼ 0,848 þ k 2 p

ðk 2 ZÞ

Sie sind in Bild III-148 durch kurze Pfeile gekennzeichnet. Eine weitere Lo¨sung liegt nach der Skizze aus Symmetriegru¨nden bei x 3 ¼ p arcsin 0,75 ¼ p 0,848 ¼ 2,294 Wegen der Periodizita¨t sind auch x 3 k ¼ p arcsin 0,75 þ k 2 p ¼ 2,294 þ k 2 p

ðk 2 ZÞ

Lo¨sungen der Gleichung sin x ¼ 0,75. Sie entsprechen den langen Pfeilen in Bild III-148. Damit besitzt die Ausgangsgleichung sin ð2 xÞ ¼ 1,5 cos x insgesamt folgende Lo¨sungen: 9 p > x1k ¼ þk p > > = 2 x 2 k ¼ 0,848 þ k 2 p > ðk 2 ZÞ > > x 3 k ¼ 2,294 þ k 2 p ; &

280


11 Exponentialfunktionen Exponentialfunktionen spielen in den Anwendungen eine bedeutende Rolle. Sie werden z. B. beno¨tigt bei der Beschreibung von Abkling-, Sa¨ttigungs- und Wachstumsprozessen sowie bei geda¨mpften Schwingungen und in der Statistik.

11.1 Grundbegriffe Zu den Exponentialfunktionen gelangt man durch Verallgemeinerung des Begriffes Potenz. Potenzen sind dabei Ausdru¨cke vom Typ a n : a:

Grundzahl oder Basiszahl (kurz Basis genannt)

n:

Hochzahl oder Exponent

Sie genu¨gen den folgenden Rechenregeln (bei gleicher Basis): Rechenregeln fu¨r Potenzen m

a ¼ a n

Zahlenbeispiele

mþn

2 3 2 5 ¼ 2 3 þ 5 ¼ 2 8 ¼ 256

(1)

a

(2)

am ¼ amn an

35 1 1 ¼ 357 ¼ 32 ¼ 2 ¼ 3 9 37

(3)

ða m Þ n ¼ a m n

ð2 3 Þ 5 ¼ 2 3 5 ¼ 2 15 ¼ 32 768

11.2 Definition und Eigenschaften einer Exponentialfunktion La¨sst man fu¨r den Exponenten in einer Potenz a n mit positiver Basis a 6¼ 1 beliebige reelle Werte zu, so gelangt man zu den Exponentialfunktionen. Definition: Funktionen vom Typ y ¼ a x mit positiver Basis a > 0 und a 6¼ 1 heißen Exponentialfunktionen. Ihre Eigenschaften haben wir in Tabelle 7 zusammengetragen, wobei wir noch zwischen den Fa¨llen 0 < a < 1 und a > 1 unterscheiden. Tabelle 7: Eigenschaften der Exponentialfunktionen (Bild III-149) y ¼ ax

ð0 < a < 1Þ

y ¼ ax

ða > 1Þ

Definitionsbereich

1 < x < 1

1 < x < 1

Wertebereich

0 < y < 1

0 < y < 1

Monotonie



Asymptoten

y ¼ 0

y ¼ 0

ðf u¨ r x ! 1Þ

ðf u¨ r x ! 1Þ

11 Exponentialfunktionen

281

Die streng monoton verlaufenden Exponentialfunktionen besitzen daher weder Nullstellen noch Extremwerte. Ihre Funktionsgraphen schneiden die y-Achse bei y ¼ 1 : y ð0Þ ¼ a0 ¼ 1. In Bild III-149 ist je ein Vertreter der streng monoton fallenden und der streng monoton wachsenden Exponentialfunktionen skizziert. y

y=

1 3

x

y=2x

1

Bild III-149 Funktionsgraphen von y ¼ 2 x und y ¼ ð1=3Þ x –1

1

x

Anmerkung Die Exponentialfunktion y ¼ a x ist nicht mit der Potenzfunktion y ¼ x n zu verwechseln. Bei einer Exponentialfunktion ist die Basis a fest, der Exponent aber variabel (daher auch die Bezeichnung). Bei einer Potenzfunktion dagegen ist der Exponent fest und die Basis variabel. &

Beispiele (1)

Streng monoton wachsende Exponentialfunktionen sind beispielsweise y ¼ 2 x (Bild III-149),

(2)

y ¼ 5x

und

y ¼ 10 x .

Streng monoton fallend sind die folgenden Exponentialfunktionen: x x 1 1 (Bild III-149), y ¼ und y ¼ 0,1 x . y ¼ 3 2

&

Spezielle Exponentialfunktionen Von besonderer Bedeutung sind die Exponentialfunktionen x 1 und y ¼ ¼ ex y ¼ ex e (Bild III-150). Dabei ist e die durch den Grenzwert 1 n e ¼ lim 1 þ ¼ 2,718 281 . . . n n!1

ðIII-155Þ

ðIII-156Þ

282


definierte Eulersche Zahl. Die Funktion y ¼ e x wird kurz als e-Funktion bezeichnet. Sie ist die mit Abstand wichtigste Exponentialfunktion. y

y = e –x

y = ex

1

Bild III-150 Funktionsgraphen der e-Funktionen y ¼ e x und y ¼ e x –1

x

1

Die Funktionsgraphen von y ¼ e x und y ¼ e x sind dabei spiegelsymmetrisch zur y-Achse angeordnet (vgl. hierzu Bild III-150). Diese Eigenschaft trifft allgemein fu¨r jede Basis a > 0 ða 6¼ 1Þ zu, d. h. die Kurven von y ¼ a x und y ¼ a x gehen durch Spiegelung an der y-Achse ineinander u¨ber. Neben den e-Funktionen y ¼ e x und y ¼ e x spielen noch die beiden Exponentialfunktionen y ¼ 2 x und y ¼ 10 x eine gewisse Rolle. Sie werden beispielsweise im Zusammenhang mit der Darstellung von Zahlen beno¨tigt (Dualsystem, Dezimalsystem). Jede Exponentialfunktion vom allgemeinen Typ y ¼ a x ist auch in der Form y ¼ e l x mit l ¼ ln a, d. h. als eine spezielle e-Funktion darstellbar, wobei gilt 11) : l > 0:

streng monoton wachsende Funktion

l < 0:

streng monoton fallende Funktion

11.3 Spezielle, in den Anwendungen haüfig auftretende Funktionstypen mit e-Funktionen 11.3.1 Abklingfunktionen Dieser in den Anwendungen meist in der zeitabha¨ngigen Form y ¼ a elt

oder

y ¼ a e

t t

ðt 0Þ

ðIII-157Þ

mit a > 0, l > 0 und t ¼ 1=l > 0 auftretende Funktionstyp verlaüft streng monoton fallend und strebt fu¨r t ! 1 asymptotisch gegen die t-Achse, d. h. die t-Achse y ¼ 0 ist Asymptote im Unendlichen (Bild III-151). 11)

ln a ist der natu¨rliche Logarithmus der Basiszahl a. Er wird in Abschnitt 12.1 noch ausfu¨hrlich erkla¨rt. Dort werden wir auch auf die Umrechnung a x ¼ e l x mit l ¼ ln a zuru¨ckkommen.


283

y a

y = a · e – lt 0,37 a

Bild III-151 Abklingfunktion vom Typ y ¼ a e l t (fu¨r t 0) t1

Tangente in t 0 = 0

t

Funktionen dieser Art werden als Abklingfunktionen bezeichnet. Sie beschreiben Vorga¨nge, bei denen eine Gro¨ße y im Laufe der Zeit vom Anfangswert a auf den Endwert 0 abklingt. Die Kurventangente in t 0 ¼ 0 schneidet dabei die t-Achse an der Stelle t 1 ¼ 1=l ¼ t. Der Funktionswert an dieser Stelle betra¨gt rund 37 % des „Anfangswertes“ y ð0Þ ¼ a, d. h. es ist y ðt 1 Þ ¼ y ðtÞ ¼ 0,37 a.

&

Beispiele (1)

Radioaktiver Zerfall: Eine radioaktive Substanz zerfa¨llt auf natu¨rliche Weise nach dem exponentiellen Zerfallsgesetz n ðtÞ ¼ n 0 e l t

ðt 0Þ (Bild III-152)

Dabei bedeuten: n0:

Anzahl der zu Beginn vorhandenen Atomkerne

n ðtÞ:

Anzahl der Atomkerne zur Zeit t

l > 0:

Zerfallskonstante

n n0 n = n 0 · e – lt 1 n 2 0

t

t

Bild III-152 Zerfallsgesetz beim radioaktiven Zerfall (t : Halbwertszeit)

284

(2)


Ein weiteres Beispiel liefert die Entladung eines Kondensators mit der Kapazita¨t C u¨ber einen ohmschen Widerstand R. Die Kondensatorspannung u klingt dabei exponentiell mit der Zeit t ab: t

u ðtÞ ¼ u 0 e R C

ðt 0Þ

(u 0 : Kondensatorspannung zu Beginn; R C : Zeitkonstante). Der Kurvenverlauf ist a¨hnlich wie beim radioaktiven Zerfall. (3)

Zwischen dem Luftdruck p und der Ho¨he h (gemessen gegenu¨ber dem Meeresniveau h ¼ 0) gilt unter der Annahme konstanter Lufttemperatur der folgende Zusammenhang (sog. barometrische Ho¨henformel): h

p ðhÞ ¼ p 0 e 7991 m

ðh=m 0Þ

ðp 0 ¼ 1,013 barÞ. Der Luftdruck nimmt dabei mit zunehmender Ho¨he exponentiell ab. Die Kurve verlaüft auch hier a¨hnlich wie beim radioaktiven Zerfall. &

Einen etwas allgemeineren Typ einer Abklingfunktion erha¨lt man durch Hinzufu¨gen einer additiven Konstanten b: y ¼ a elt þ b

oder

t

y ¼ a et þ b

ðt 0Þ

ðIII-158Þ

Diese Konstante beschreibt eine Verschiebung der Kurve la¨ngs der y-Achse, wobei gilt: b > 0: Verschiebung nach oben um die Strecke b b < 0: Verschiebung nach unten um die Strecke j b j Funktionen von diesem Typ besitzen fu¨r t ! 1 den Grenzwert b, d. h. y ¼ b ist Asymptote im Unendlichen (Bild III-153). Die Kurventangente in t 0 ¼ 0 schneidet dabei die Asymptote an der Stelle t 1 ¼ 1=l ¼ t. Der Funktionswert der Abklingfunktion an dieser Stelle betra¨gt y ðt 1 Þ ¼ y ðtÞ ¼ 0,37 a þ b. y

a+b

y = a · e – lt + b 0,37 a + b

y=b b

Bild III-153 Abklingfunktion vom Typ y ¼ a e l t þ b, t 0

Tangente in t 0 = 0 t1

t

11 Exponentialfunktionen &

285

Beispiel Ein Ko¨rper besitze zur Zeit t ¼ 0 die Temperatur T 0 und werde in der Folgezeit durch vorbeistro¨mende Luft der (konstanten) Temperatur T L geku¨hlt ðT L < T 0 Þ. Mit der Zeit nimmt dabei seine Temperatur T nach dem Exponentialgesetz T ðtÞ ¼ ðT 0 T L Þ e k t þ T L

ðt 0Þ

ab (Abku¨hlungsgesetz nach Newton; k ist dabei eine positive Konstante). Die Ko¨rpertemperatur T strebt asymptotisch dem Grenzwert T 1 ¼ lim T ðtÞ ¼ T L t!1

zu, d. h. der Ko¨rper ku¨hlt sich im Laufe der Zeit so lange ab, bis er die Temperatur der Luft erreicht hat (Bild III-154). T T0 T ( t)

TL

Bild III-154 Abku¨hlungsgesetz nach Newton t &

11.3.2 Sa¨ttigungsfunktionen Dieser in den technischen Anwendungen weit verbreitete Funktionstyp tritt meist in der zeitabha¨ngigen Form y ¼ a ð1 e l t Þ

oder

t y ¼ a 1 e t

ðt 0Þ

ðIII-159Þ

auf und verlaüft fu¨r a > 0, l > 0 und t ¼ 1=l > 0 streng monoton wachsend (Bild III-155). Er wird bei der mathematischen Beschreibung von Sa¨ttigungsprozessen beno¨tigt und daher folgerichtig als Sa¨ttigungsfunktion bezeichnet. Die physikalisch-technische Gro¨ße y na¨hert sich dabei im Laufe der Zeit ihrem Endwert (Sa¨ttigungswert) a (meist vom Anfangswert 0 aus). Der Funktionswert strebt dabei fu¨r t ! 1 asymptotisch gegen den Grenzwert a, d. h. y ¼ a ist Asymptote im Unendlichen. Die Kurventangente in t 0 ¼ 0 schneidet die Asymptote an der Stelle t 1 ¼ 1=l ¼ t. Der Funktionswert an dieser Stelle betra¨gt rund 63 % des „Endwertes“ a, d. h. es ist y ðt 1 Þ ¼ y ðtÞ ¼ 0,63 a.

286

III Funktionen und Kurven y Tangente in t 0 = 0

y=a

a

y = a (1 – e – l t)

0,63 a

Bild III-155 Sa¨ttigungsfunktion vom Typ y ¼ a ð1 e l t Þ, t 0 t

t1

&

Beispiele (1)

Die Aufladung eines Kondensators mit der Kapazita¨t C u¨ber einen ohmschen Widerstand R erfolgt nach der Gleichung t u ðtÞ ¼ u 0 1 e R C ðt 0Þ Dabei ist u ðtÞ die Spannung am Kondensator zum Zeitpunkt t und u 0 der Endwert der Kondensatorspannung. Bild III-156 zeigt den Verlauf dieser Sa¨ttigungsfunktion fu¨r die Werte u 0 ¼ 100 V und R C ¼ 1 ms.

u/ V 1 100

1

(2)

2

3

4

5

t / ms

Bild III-156 Aufladung eines Kondensators (gezeichnet fu¨r u 0 ¼ 100 V und R C ¼ 1 ms)

Bei einem KFZ-Stoßda¨mpfer legt der Kolben beim Einschieben einen Weg y nach dem Zeitgesetz y ¼ y 0 ð1 e k t Þ zuru¨ck ðy 0 > 0, k > 0Þ.

ðt 0Þ

11 Exponentialfunktionen (3)

287

Fallschirmsprung unter der Annahme eines geschwindigkeitsproportionalen Luftwiderstandes Fu¨r die Fallgeschwindigkeit v gilt dann in Abha¨ngigkeit von der Fallzeit t: mg v ðtÞ ¼ k

k mt 1e

ðf u¨ r t 0Þ

m: Masse (Fallschirmspringer mit Fallschirm); k > 0: Reibungsfaktor

g: Erdbeschleunigung;

Die Fallgeschwindigkeit na¨hert sich dabei im Laufe der Zeit asymptotisch ihrem Endwert („Sa¨ttigungswert“) vE ¼ m g=k (siehe hierzu Bild III-157): v E ¼ lim v ðtÞ ¼ lim t!1

mg k

k

1 e m t

¼

mg k

v mg k

v=

k mg – t 1–e m k

Bild III-157 Zeitlicher Verlauf der Fallgeschwindigkeit beim Fallschirmsprung t &

Etwas allgemeiner ist der folgende Typ einer Sa¨ttigungsfunktion: y ¼ a ð1 e l t Þ þ b

oder

t y ¼ a 1 e t þ b

ðIII-160Þ

(fu¨r t 0). Die additive Konstante b beschreibt dabei eine Verschiebung der Kurve in Richtung der y-Achse: b > 0: Verschiebung nach oben um die Strecke b b < 0: Verschiebung nach unten um die Strecke j b j Fu¨r t ! 1 streben diese Sa¨ttigungsfunktionen gegen den Grenzwert a þ b, d. h. y ¼ a þ b ist Asymptote im Unendlichen (Bild III-158). Die Kurventangente in t 0 ¼ 0 schneidet dabei die Asymptote an der Stelle t 1 ¼ 1=l ¼ t. Der Funktionswert der Sa¨ttigungskurve an dieser Stelle betra¨gt y ðt 1 Þ ¼ y ðtÞ ¼ 0,63 a þ b.

288

III Funktionen und Kurven y Tangente in t 0 = 0

y=a+b

a+b

y = a (1 – e – l t) + b

0,63 a + b

b

t

t1

Bild III-158 Sa¨ttigungsfunktion vom Typ y ¼ a ð1 e l t Þ þ b, t 0

11.3.3 Wachstumsfunktionen Zeitabha¨ngige Wachstumsprozesse verlaufen meist exponentiell und lassen sich durch streng monoton wachsende Exponentialfunktionen vom Typ y ¼ y0 eat

ðt 0Þ

ðIII-161Þ

beschreiben. Dabei bedeuten: y 0 > 0: Anfangsbestand zur Zeit t ¼ 0 a > 0: Wachstumsrate

&

Beispiel Die Vermehrung von Bakterien genu¨gt dem folgenden Exponentialgesetz (Bild III-159): n ðtÞ ¼ n 0 e a t

ðt 0Þ

n

Dabei bedeuten: n0:

Anzahl der Bakterien zu Beginn ðt ¼ 0Þ

n ðtÞ:

Anzahl der Bakterien zur Zeit t

a > 0:

Wachstumsrate

Bild III-159

n0 t

&


289

11.3.4 Geda¨mpfte Schwingungen Ungeda¨mpfte harmonische Schwingungen lassen sich bekanntlich durch (zeitabha¨ngige) phasenverschobene Sinus- oder Kosinusfunktionen beschreiben (siehe hierzu Abschnitt 9.5). Wird das schwingungsfa¨hige (mechanische oder elektromagnetische) System jedoch geda¨mpft, so nimmt die Schwingungsamplitude im Laufe der Zeit ab und wir erhalten (bei schwacher Da¨mpfung) eine sog. geda¨mpfte Schwingung, die durch die Gleichung y ðtÞ ¼ A e d t sin ðw t þ jÞ

ðt 0Þ

ðIII-162Þ

beschrieben werden kann (mit A > 0, w > 0 und d > 0). Der streng monoton fallende Exponentialfaktor e d t sorgt dabei fu¨r die Abnahme der Schwingungsamplitude im Laufe der Zeit (Bild III-160). y

t

Bild III-160 Zeitlicher Verlauf einer geda¨mpften Schwingung

Kriechfall (aperiodisches Verhalten) Der sog. Kriechfall (aperiodisches Verhalten) tritt ein, wenn ein schwingungsfa¨higes (mechanisches oder elektromagnetisches) System infolge zu großer Da¨mpfung (Reibung) zu keiner echten Schwingung mehr fa¨hig ist, sondern sich im Laufe der Zeit asymptotisch der Gleichgewichtslage na¨hert (vgl. hierzu die Bilder III-161 und III-162). Die bei der mathematischen Behandlung auftretenden Funktionen sind vom Typ y ðtÞ ¼ A e l 1 t þ B e l 2 t

ðt 0Þ

ðIII-163Þ

ðl 1 > 0, l 2 > 0, l 1 6¼ l 2 Þ und stellen eine berlagerung zweier streng monoton fallender e-Funktionen dar. Fu¨r t ! 1 streben diese Funktionen dabei dem Grenzwert Null zu: lim y ðtÞ ¼ 0

t!1

Das System befindet sich dann im Gleichgewichtszustand. Wir behandeln in den folgenden Beispielen zwei typische Fa¨lle.

290 &


Beispiele (1)

y ðtÞ ¼ 10 e 2 t 10 e 4 t ¼ 10 ðe 2 t e 4 t Þ

ðt 0Þ

Diese Funktion beginnt bei y ð0Þ ¼ 0, erreicht zur Zeit t 1 ¼ 0,347 ihr Maximum (dieser Wert wurde mit Hilfe der Differentialrechnung ermittelt) und strebt fu¨r t ! 1 asymptotisch gegen die Zeitachse (Bild III-161). y 3 Umkehrpunkt (Maximum)

2

y = 10(e – 2t – e – 4t)

1

Bild III-161 Kriechfall bei starker Da¨mpfung (aperiodisches Verhalten) t1

1

1,5

2

t

Physikalische Interpretation (im Falle einer mechanischen Schwingung): Der Ko¨rper entfernt sich zuna¨chst infolge seiner Anfangsgeschwindigkeit von der Gleichgewichtslage, erreicht dann den Umkehrpunkt (Maximum) und kehrt anschließend asymptotisch in die Gleichgewichtslage zuru¨ck. (2)

y ðtÞ ¼ 2 e 2 t þ 2 e 4 t ¼ 2 ðe 2 t þ e 4 t Þ

ðt 0Þ

Diese streng monoton verlaufende Kriechfunktion fa¨llt von ihrem Maximalwert zu Beginn ðy ð0Þ ¼ 4Þ asymptotisch gegen Null ab (Bild III-162). y 4

3

2

y = 2 (e – 2t + e – 4t)

1

Bild III-162 Kriechfunktion bei starker Da¨mpfung (aperiodisches Verhalten) 0,5

1

1,5

2

t

&


291

Aperiodischer Grenzfall Der bergang vom Schwingungsfall zum Kriechfall wird als aperiodischer Grenzfall bezeichnet. Er wird durch die folgende Funktion beschrieben: y ðtÞ ¼ ðA þ B tÞ e l t

ðl > 0; t 0Þ

ðIII-164Þ

Auch diese Funktion „kriecht“ fu¨r t ! 1 asymptotisch gegen die Zeitachse: lim y ðtÞ ¼ 0

t!1

&

Beispiel y ðtÞ ¼ ð2 10 tÞ e 3 t

ðt 0Þ

Diese Kriechfunktion fa¨llt zuna¨chst streng monoton von ihrem Maximalwert y ð0Þ ¼ 2 zu Beginn, schneidet dann bei t 1 ¼ 0,2 die Zeitachse und erreicht schließlich zur Zeit t 2 ¼ 0,53 ihr Minimum, von wo aus sie asymptotisch gegen die Zeitachse strebt (Bild III-163). Physikalische Interpretation (bei einer mechanischen Schwingung): Der Ko¨rper schwingt zuna¨chst durch die Gleichgewichtslage hindurch bis zu seinem Umkehrpunkt und von dort aus asymptotisch zur Gleichgewichtslage zuru¨ck. y 2

1

y = (2 – 10 t) e – 3t

Bild III-163 Schwingungstyp beim aperiodischen Grenzfall

t2 t1

–1

1

2

t

Umkehrpunkt &

11.3.5 Gauß-Funktionen Gauß-Funktionen spielen in der Wahrscheinlichkeitsrechnung, Statistik und Fehlerrechnung eine u¨berragende Rolle (Stichwort: Gaußsche Normalverteilung, siehe Band 3). Die Gleichung einer Gauß-Funktion lautet dabei im einfachsten Fall wie folgt: y ¼ ex

2

ðx 2 RÞ

ðIII-165Þ

292


Die Kurve verlaüft spiegelsymmetrisch zur y-Achse, besitzt an der Stelle x ¼ 0 ihr einziges Maximum und fa¨llt dann nach beiden Seiten hin gleichma¨ßig und asymptotisch gegen Null ab. Wegen ihrer aüßeren Gestalt, die stark einer Glocke a¨hnelt, wird sie auch als Gaußsche Glockenkurve bezeichnet (Bild III-164). Maximum: (0; 1)

y

Wendepunkte: x ¼ 1

Max

1

y = e –x W2

–2

2

W1

–1

1

2

x

Bild III-164 Graph der Gauß-Funktion 2 y ¼ ex

Durch die Gleichung y ¼ a e b ðx x 0 Þ

2

ðx 2 RÞ

ðIII-166Þ

wird eine Gauß-Funktion in allgemeiner Form beschrieben. Sie entha¨lt noch drei Parameter a > 0, b > 0 und x 0 . Das Symmetriezentrum befindet sich jetzt an der Stelle x 0 , an der die Funktion ihren gro¨ßten Wert annimmt (absolutes Maximum y max ¼ a). Der Parameter b bestimmt dabei im Wesentlichen die Breite der Kurve (Breitenparameter). Bild III-165 zeigt den Verlauf dieser Glockenkurve. y a

Max y = a · e – b( x – x 0 )

2

Bild III-165 Graph der Gauß-Funktion y ¼ a e b ðx x 0 Þ

2

x

x0

12 Logarithmusfunktionen 12.1 Grundbegriffe Jede positive reelle Zahl r ist als Potenz einer beliebigen positiven Basiszahl a mit a 6¼ 1 darstellbar: r ¼ ax

ðr > 0, a > 0

und a 6¼ 1Þ

ðIII-167Þ

12 Logarithmusfunktionen

293

Fu¨r den Exponenten x fu¨hrt man die Bezeichnung „Logarithmus von r zur Basis a“ ein und kennzeichnet ihn durch das Symbol ðIII-168Þ

x ¼ log a r

Der Logarithmus von r zur Basis a ist demnach diejenige Zahl x, mit dem die Basis a zu potenzieren ist, um die Zahl r zu erhalten. Daher gilt: r ¼ ax &

,

x ¼ log a r

ðIII-169Þ

Beispiele (1)

1000 ¼ 10 3

,

log 10 1000 ¼ log 10 10 3 ¼ 3

(2)

log 2 32 ¼ 5

,

32 ¼ 2 5

(3)

0,01 ¼ 10 2

,

log 10 0,01 ¼ log 10 10 2 ¼ 2

&

Man beachte, dass Logarithmen definitionsgema¨ß nur fu¨r positive Zahlen und eine positive Basis a mit a 6¼ 1 erkla¨rt sind. Ihre Berechnung erfolgt mit Hilfe spezieller Reihen (siehe hierzu auch Kap. VI). Die Werte werden tabelliert und ko¨nnen dann einer sog. Logarithmentafel entnommen werden oder (bequemer) auf einem Taschenrechner direkt abgelesen werden. Fu¨r Logarithmen gelten folgende Rechenregeln (mit u > 0, v > 0 und n 2 R): Rechenregeln fu¨r Logarithmen

Zahlenbeispiele

(1) log a ðu vÞ ¼ log a u þ log a v

log 2 ð8 4Þ ¼ log 2 8 þ log 2 4 ¼ 3 þ 2 ¼ 5 81 log 3 ¼ log 3 81 log 3 27 ¼ 4 3 ¼ 1 27

(2) log a

u v

¼ log a u log a v

(3) log a u n ¼ n log a u

log 5 125 4 ¼ 4 log 5 125 ¼ 4 3 ¼ 12

Spezielle Logarithmen Von besonderer Bedeutung ist in den Anwendungen der natu¨rliche Logarithmus: Basiszahl ist die Eulersche Zahl e. Er wird durch das Symbol log e r ln r

ðLogarithmus naturalisÞ

ðIII-170Þ

gekennzeichnet (gelesen: Natu¨rlicher Logarithmus von r). Daneben spielen auch noch die Logarithmen fu¨r die Basiszahlen a ¼ 10 und a ¼ 2 eine gewisse Rolle: log 10 r lg r

ðZehnerlogarithmusÞ

ðIII-171Þ

(auch Briggscher oder Dekadischer Logarithmus genannt. Gelesen: Zehnerlogarithmus von r) log 2 r lb r

ðZweierlogarithmusÞ

(auch Bina¨rlogarithmus genannt. Gelesen: Zweierlogarithmus von r)

ðIII-172Þ

294 &


Beispiele Die folgenden Logarithmen wurden auf einem Taschenrechner abgelesen: ln 50,3 ¼ 3,9180

lg 108,56 ¼ 2,0357

lb 328,9 ¼ 8,3615

ln 0,014 ¼ 4,2687

lg 0,783 ¼ 0,1062

lb 1,772 ¼ 0,8254

&

Basiswechsel a ! b Logarithmen lassen sich problemlos von einer Basis a in eine andere Basis b wie folgt umrechnen: log a r 1 log b r ¼ ¼ log a r ¼ K log a r ðIII-173Þ log a b log a b |fflffl{zfflffl} K Folgerung: Bei einem Basiswechsel multiplizieren sich die Logarithmen mit einer Konstanten. Dieser Umrechnungsfaktor bei einem Wechsel von der Basis a zur Basis b ist der Kehrwert von log a b. So gilt beispielsweise fu¨r die Umrechnung zwischen dem Zehnerlogarithmus und dem natu¨rlichen Logarithmus:

&

ln r ¼

lg r lg r ¼ ¼ 2,3026 lg r lg e 0,4343

ðIII-174Þ

lg r ¼

ln r ln r ¼ ¼ 0,4343 ln r ln 10 2,3026

ðIII-175Þ

Beispiele (1)

ln 4,765 ¼ 1,5613 ,

lg 4,765 ¼ ?

lg 4,765 ¼ 0,4343 ln 4,765 ¼ 0,4343 1,5613 ¼ 0,6781 (2)

lg 144,08 ¼ 2,1586 ,

ln 144,08 ¼ ?

ln 144,08 ¼ 2,3026 lg 144,08 ¼ 2,3026 2,1586 ¼ 4,9704 (3)

Beim Wechsel von der Basis a ¼ e zur Basis b ¼ 2 multiplizieren sich die Logarithmen mit der folgenden Konstante: K ¼

1 1 1 ¼ ¼ 1,4427 ¼ log e 2 ln 2 0,6931

&


295

12.2 Definition und Eigenschaften einer Logarithmusfunktion Die Exponentialfunktionen verlaufen streng monoton (wachsend oder fallend) und sind somit in ihrem Definitionsbereich umkehrbar. Ihre Umkehrfunktionen werden als Logarithmusfunktionen bezeichnet. Definition: Unter der Logarithmusfunktion y ¼ log a x versteht man die Umkehrfunktion der Exponentialfunktion y ¼ a x ða > 0, a 6¼ 1Þ. Die Eigenschaften der Logarithmusfunktionen sind in Tabelle 8 im Einzelnen aufgefu¨hrt. Sie ergeben sich unmittelbar aus den Eigenschaften der zugeho¨rigen Exponentialfunktionen. Den Funktionsgraph einer speziellen Logarithmusfunktion erha¨lt man durch Spiegelung der entsprechenden Exponentialfunktion an der Winkelhalbierenden des 1. und 3. Quadranten (siehe hierzu Bild III-167). Tabelle 8: Eigenschaften der Logarithmusfunktionen (Bild III-166) y ¼ ax

y ¼ log a x

Definitionsbereich

1 < x < 1

0 < x < 1

Wertebereich

0 < y < 1

1 < y < 1 x0 ¼ 1

Nullstellen Monotonie Asymptoten

0 < a < 1: streng monoton fallend a > 1: y ¼ 0

streng monoton wachsend (x-Achse)

x ¼ 0

(y-Achse)

Anmerkungen (1)

Man beachte, dass Logarithmen nur fu¨r positive reelle Zahlen ðx > 0Þ und eine positive Basis a 6¼ 1 gebildet werden ko¨nnen.

(2)

Die Logarithmusfunktionen besitzen unabha¨ngig von der Basis a genau eine Nullstelle bei x 0 ¼ 1: log a 1 ¼ 0

ðIII-176Þ

Alle Kurven gehen somit an dieser Stelle durch die x-Achse (siehe hierzu auch Bild III-166). &

Beispiele Bild III-166 zeigt den Verlauf der beiden Logarithmusfunktionen y ¼ log 0,5 x (Umkehrfunktion von y ¼ 0,5 x ) und y ¼ ln x (Umkehrfunktion von y ¼ e x ).

296


y 3 y = ln x

2

Bild III-166 Funktionsgraphen der logarithmischen Funktionen y ¼ log 0,5 x und y ¼ ln x

1

1

2

3

4

5

6

x

–1 y = log 0,5 x –2 –3 &

Spezielle Logarithmusfunktionen Von großer praktischer Bedeutung ist die Umkehrfunktion der e-Funktion: y ¼ log e x ln x

ðx > 0Þ

ðIII-177Þ

(natu¨rliche Logarithmusfunktion). Sie wird auch kurz als ln-Funktion bezeichnet. Daneben spielen die Umkehrfunktionen von y ¼ 10 x und y ¼ 2 x nur eine untergeordnete Rolle. Auch sie werden wie folgt durch eigene Symbole gekennzeichnet: y ¼ log 10 x lg x

ðx > 0Þ

ðIII-178Þ

y ¼ log 2 x lb x

ðx > 0Þ

ðIII-179Þ

In Bild III-167 zeigen wir, wie man die Funktionskurve von y ¼ ln x durch Spiegelung der e-Funktion y ¼ e x an der Winkelhalbierenden des 1. und 3. Quadranten erha¨lt. y y = ex y=x

1

y = ln x 1

x

Bild III-167 Funktionsgraphen der e-Funktion y ¼ e x und ihrer Umkehrfunktion y ¼ ln x


297

Weitere wichtige Rechenregeln (1)

(2)

log a a x ¼ x log a a ¼ x ðx 2 RÞ |fflffl{zfflffl} 1 x ln e ¼ x ln e ¼ x ðx 2 RÞ |{z} 1

ðIII-180Þ

a log a x ¼ x

ðIII-182Þ

e ln x ¼ x (3)

ðIII-181Þ

ðx > 0Þ ðx > 0Þ

ln f ðxÞ ¼ ln g ðxÞ

ðIII-183Þ

)

f ðxÞ ¼ g ðxÞ

ðIII-184Þ

(Entlogarithmierung; f ðxÞ > 0, g ðxÞ > 0) In Abschnitt 11.2 haben wir bereits erwa¨hnt, dass sich jede Exponentialfunktion auf die e-Funktion zuru¨ckfu¨hren la¨sst. Mit Hilfe der Rechenregel (III-183) ko¨nnen wir die Exponentialfunktion y ¼ a x wie folgt auf die e-Funktion „umschreiben“: y ¼ a x ¼ e ln a ¼ e x ln a ¼ e ðln aÞ x ¼ e l x x

&

ðmit l ¼ ln aÞ

ðIII-185Þ

Beispiele (1)

Die Halbwertszeit t einer radioaktiven Substanz ist der Zeitraum, in dem genau die Ha¨lfte der urspru¨nglich vorhandenen Atomkerne ðn 0 Þ zerfallen ist. Aus dem Zerfallsgesetz n ðtÞ ¼ n 0 e l t

ðt 0Þ

folgt dann (siehe hierzu auch Bild III-152): n ðtÞ ¼ n 0 e l t ¼

1 n0 2

oder

elt ¼

1 2

Durch Logarithmieren auf beiden Seiten erha¨lt man schließlich 1 ) ð l tÞ ln e ¼ ln 1 ln 2 ln e l t ¼ ln |{z} |{z} 2 1 0 l t ¼ ln 2

)

t ¼

)

ln 2 0,693 ¼ l l

Die Halbwertszeit t einer radioaktiven Substanz ist somit zur Zerfallskonstanten l umgekehrt proportional.

298

(2)


Beim Aufladen eines Kondensators mit der Kapazita¨t C u¨ber einen ohmschen Widerstand R gilt fu¨r die Kondensatorspannung u das folgende Zeitgesetz (vgl. hierzu auch Bild III-156): t u ðtÞ ¼ u 0 1 e R C Wir berechnen fu¨r die speziellen Werte R ¼ 100 W, C ¼ 10 mF und u 0 ¼ 50 V den Zeitpunkt T, in dem die Kondensatorspannung genau 90 % ihres Endwertes u 0 erreicht hat: u ðTÞ ¼ 90 % von

50 V ¼ 45 V

Mit der Zeitkonstanten R C ¼ 100 W 10 5 F ¼ 10 3 s ¼ 1 ms

ð1 mF ¼ 10 6 FÞ

erhalten wir die folgende Bestimmungsgleichung fu¨r T: T 45 V ¼ 50 V 1 e 1 ms Wir dividieren jetzt durch 50 V und isolieren dann die e-Funktion: T

0,9 ¼ 1 e 1 ms

)

T

e 1 ms ¼ 0,1

Beide Seiten werden jetzt logarithmiert: T T ln e 1 ms ¼ ln 0,1 ) ln e ¼ ln 0,1 |{z} 1 ms 1 T ¼ 2,3026 ) T ¼ 2,3026 ms 2,3 ms 1 ms

)

Nach rund 2,3 ms erreicht die Kondensatorspannung 90 % ihres Endwertes & u 0 ¼ 50 V.

12.3 Exponential- und Logarithmusgleichungen Exponentialgleichungen Eine Exponentialgleichung liegt vor, wenn die unbekannte Gro¨ße nur im Exponenten von Potenzausdru¨cken auftritt. Ein allgemeines Lo¨sungsverfahren fu¨r Gleichungen dieser Art la¨sst sich leider nicht angeben. In vielen Fa¨llen jedoch gelingt es, die Exponentialgleichung mit Hilfe von elementaren Umformungen und anschließendem Logarithmieren zu lo¨sen. Wir geben zwei einfache Beispiele.

12 Logarithmusfunktionen &

299

Beispiele (1)

Die Exponentialgleichung e cos x ¼ 1 kann wie folgt durch Logarithmieren gelo¨st werden: ln e cos x ¼ ln 1 ¼ 0 x k ¼ p=2 þ k p

)

ðcos xÞ ln e ¼ cos x ¼ 0 |{z} 1 ðk 2 ZÞ

)

Die Gleichung besitzt demnach unendlich viele Lo¨sungen (es sind die Nullstellen der Kosinusfunktion). (2)

2x þ 4 2x 5 ¼ 0

2x þ

oder

4 5 ¼ 0 2x

Wir lo¨sen diese Exponentialgleichung durch die Substitution z ¼ 2 x und erhalten eine quadratische Gleichung mit zwei reellen Lo¨sungen: zþ

4 5 ¼ 0j z z

oder z2 5 z þ 4 ¼ 0 z2 þ 4 5 z ¼ 0 rffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 5 25 5 3 4 ¼ ) z1 ¼ 4 , z 1=2 ¼ 2 4 2 2

z2 ¼ 1

Nach Ru¨cksubstitution und anschließendem Logarithmieren folgt schließlich: 2x ¼ z1 ¼ 4

)

ln 2 x ¼ ln 4 ¼ ln 2 2

x ln 2 ¼ 2 ln 2 j : ln 2 2x ¼ z2 ¼ 1

)

)

)

x1 ¼ 2

ln 2 x ¼ ln 1 ¼ 0

)

x ln 2 ¼ 0

)

x2 ¼ 0

Die Exponentialgleichung besitzt somit die Lo¨sungen x 1 ¼ 2 und x 2 ¼ 0.

&

Logarithmusgleichungen Gleichungen, in denen die Unbekannte nur im Argument von Logarithmusfunktionen auftritt, werden als logarithmische Gleichungen bezeichnet. Sie ko¨nnen haüfig nach elementaren Umformungen und einer sich anschließenden Entlogarithmierung gelo¨st werden, wie die folgenden Beispiele zeigen werden. &

Beispiele (1)

lg ð4 x 5Þ ¼ 1,5

ð4 x 5 > 0, d: h: x > 1,25Þ

Diese logarithmische Gleichung kann durch Entlogarithmierung wie folgt gelo¨st werden (die Basis 10 wird mit der linken bzw. rechten Seite der Gleichung potenziert): 10 lg ð4 x 5Þ ¼ 10 1,5

)

4 x ¼ 36,6228

x 1 ¼ 9,1557

)

4 x 5 ¼ 10 1,5 ¼ 31,6228

)

Die Logarithmusgleichung besitzt genau eine Lo¨sung x 1 ¼ 9,1557.

300

(2)


ln ðx 2 1Þ ¼ ln x þ 1 Die gesuchten Lo¨sungen dieser Gleichung mu¨ssen die Bedingungen x 2 1 > 0 und x > 0 erfu¨llen. Nur dann sind die logarithmischen Terme definiert. Somit sind nur Lo¨sungen aus dem Intervall x > 1 mo¨glich. Da 1 ¼ ln e ist, la¨sst sich die Gleichung unter Verwendung der bekannten Rechenregeln fu¨r Logarithmen wie folgt umformen: ln ðx 2 1Þ ¼ ln x þ 1 ¼ ln x þ ln e ¼ ln ðe xÞ Durch Entlogarithmieren erhalten wir schließlich eine quadratische Gleichung mit zwei reellen Lo¨sungen: e ln ðx x 1=2

¼ e ln ðe xÞ ) x 2 1 ¼ e x ) rffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi e e2 þ 1 ¼ 1,3591 1,6874 ¼ 2 4 2

1Þ

x2 ex 1 ¼ 0

)

Wegen der Bedingung x > 1 kommt allerdings nur die positive Lo¨sung & x 1 ¼ 1,3591 þ 1,6874 ¼ 3,0465 infrage.

13 Hyperbel- und Areafunktionen 13.1 Hyperbelfunktionen 13.1.1 Definition der Hyperbelfunktionen In den Anwendungen treten vereinzelt Funktionen auf, die in der mathematischen Literatur unter der Bezeichnung Hyperbelfunktionen bekannt sind. Sie setzen sich aus den beiden speziellen Exponentialfunktionen y ¼ e x und y ¼ e x wie folgt zusammen: Definition: Die Definitionsgleichungen der Hyperbelfunktionen lauten: Sinus hyperbolicus:

y ¼ sinh x ¼

1 x ðe e x Þ 2

ðIII-186Þ

Kosinus hyperbolicus:

y ¼ cosh x ¼

1 x ðe þ e x Þ 2

ðIII-187Þ

Tangens hyperbolicus:

y ¼ tanh x ¼

ex ex ex þ ex

ðIII-188Þ

Kotangens hyperbolicus:

y ¼ coth x ¼

ex þ ex ex ex

ðIII-189Þ

13 Hyperbel- und Areafunktionen

301

Anmerkungen (1)

blich sind auch die folgenden Bezeichnungen fu¨r die vier Hyperbelfunktionen: Hyperbelsinus, Hyperbelkosinus, Hyperbeltangens und Hyperbelkotangens.

(2)

Die Bezeichnungen dieser Funktionen lassen auf eine gewisse Verwandtschaft mit der Hyperbel und den trigonometrischen Funktionen schließen. hnlich wie sich die trigonometrischen Funktionen am Einheitskreis darstellen lassen, kann man die Hyperbelfunktionen an der (rechtwinkligen) Einheitshyperbel erkla¨ren (wir wollen darauf aber nicht na¨her eingehen). Zwischen den Hyperbelfunktionen bestehen ferner analoge Beziehungen wie zwischen den Winkelfunktionen. Durch eine formale Substitution gewinnt man aus einer trigonometrischen Beziehung stets eine entsprechende hyperbolische Beziehung. Im Gegensatz zu den trigonometrischen Funktionen sind die Hyperbelfunktionen jedoch nicht-periodische Funktionen.

13.1.2 Die Hyperbelfunktionen y ¼ sinh x und y ¼ cosh x Die Eigenschaften der in Bild III-168 skizzierten (u¨berall definierten und stetigen) Hyperbelfunktionen y ¼ sinh x und y ¼ cosh x sind in Tabelle 9 zusammengestellt. Tabelle 9: Eigenschaften der Hyperbelfunktionen y ¼ sinh x und y ¼ cosh x (Bild III-168) y ¼ sinh x

y ¼ cosh x

Definitionsbereich

1 < x < 1

1 < x < 1

Wertebereich

1 < y < 1

1 y < 1

Symmetrie

ungerade

gerade

Nullstellen

x0 ¼ 0 x 0 ¼ 0 (Minimum)

Extremwerte Monotonie

streng monoton wachsend y ¼

Asymptoten

1 ex 2

(fu¨r x ! 1)

y ¼

1 ex 2

(fu¨r x ! 1)

302


y = sinh x

y = cosh x

1

&

Bild III-168 Funktionsgraphen der Hyperbelfunktionen y ¼ sinh x und y ¼ cosh x

1 x

Beispiele (1)

Mit einem Taschenrechner wurden die folgenden Funktionswerte ermittelt: sinh 1,3 ¼ 1,6984

cosh 0,8 ¼ 1,3374

sinh ð 0,5Þ ¼ 0,5211

cosh ð 1,5Þ ¼ 2,3524

sinh 10 cosh 10 (2)

1 e 10 ¼ 11 013,2329 2

Eine an zwei Punkten P 1 und P 2 in gleicher Ho¨he befestigte, freiha¨ngende Kette nimmt unter dem Einfluss der Schwerkraft die geometrische Form einer sog. Kettenlinie an, die durch die hyperbolische Funktion y ¼ a cosh ðx=aÞ

ða : Parameter mit a > 0Þ

beschrieben wird (Bild III-169). y P2

P1

a

Bild III-169 Kettenlinie x &


303

13.1.3 Die Hyperbelfunktionen y ¼ tanh x und y ¼ coth x Die Hyperbelfunktionen y ¼ tanh x und y ¼ coth x besitzen die in Tabelle 10 aufgefu¨hrten Eigenschaften. Die zugeho¨rigen Kurven sind in Bild III-170 dargestellt. y

y = coth x

Asymptote

Bild III-170 Funktionsgraphen der Hyperbelfunktionen y ¼ tanh x und y ¼ coth x

1 y = tanh x –1

1

x

–1 Asymptote y = coth x

Tabelle 10: Eigenschaften der Hyperbelfunktionen y ¼ tanh x und y ¼ coth x (Bild III-170) y ¼ tanh x

y ¼ coth x

Definitionsbereich

1 < x < 1

jxj > 0

Wertebereich

1 < y < 1

jyj > 1

Symmetrie

ungerade

ungerade

Nullstellen

x0 ¼ 0 x0 ¼ 0

Pole Monotonie

Asymptoten

streng monoton wachsend y ¼ 1

(fu¨r x ! 1)

y ¼ 1

(fu¨r x ! 1)

x ¼ 0

(Polgerade)

y ¼ 1

(fu¨r x ! 1)

y ¼ 1

(fu¨r x ! 1)

304 &


Beispiele Auf einem Taschenrechner wurden folgende Funktionswerte abgelesen: tanh 2 ¼ 0,9640

coth 1,2 ¼ 1,1995

tanh ð 1,4Þ ¼ 0,8854

coth ð 2,3Þ ¼ 1,0203

tanh 5 ¼ 0,9999 1

coth 5 ¼ 1,0001 1

&

13.1.4 Wichtige Beziehungen zwischen den Hyperbelfunktionen Aus den Definitionsgleichungen (III-186) bis (III-189) folgen unmittelbar die folgenden Beziehungen: tanh x ¼

sinh x , cosh x

coth x ¼

cosh x 1 ¼ sinh x tanh x

ðIII-190Þ

Von Bedeutung sind auch die sog. Additionstheoreme fu¨r sinh x, cosh x und tanh x. Sie lauten:

Additionstheoreme der Hyperbelfunktionen sinh ðx 1 x 2 Þ ¼ sinh x 1 cosh x 2 cosh x 1 sinh x 2

ðIII-191Þ

cosh ðx 1 x 2 Þ ¼ cosh x 1 cosh x 2 sinh x 1 sinh x 2

ðIII-192Þ

tanh ðx 1 x 2 Þ ¼

tanh x 1 tanh x 2 1 tanh x 1 tanh x 2

ðIII-193Þ

Aus ihnen gewinnt man weitere wichtige Beziehungen wie z. B.: cosh 2 x sinh 2 x ¼ 1

ð,,Hyperbolischer Pythagoras‘‘)

ðIII-194Þ

sinh ð2 xÞ ¼ 2 sinh x cosh x

ðIII-195Þ

cosh ð2 xÞ ¼ sinh 2 x þ cosh 2 x

ðIII-196Þ

Die Exponentialfunktionen y ¼ e x und y ¼ e x lassen sich durch die Hyperbelfunktionen y ¼ sinh x und y ¼ cosh x wie folgt ausdru¨cken: e x ¼ cosh x þ sinh x

und

e x ¼ cosh x sinh x

ðIII-197Þ

Ferner gilt fu¨r n 2 N* die Formel von Moivre: ðcosh x sinh xÞ n ¼ cosh ðn xÞ sinh ðn xÞ ¼ e n x

ðIII-198Þ


305

13.2 Areafunktionen 13.2.1 Definition der Areafunktionen Die hyperbolischen Funktionen y ¼ sinh x und y ¼ tanh x sind in ihrem gesamten Definitionsbereich streng monoton wachsende Funktionen und daher dort umkehrbar. Bei der Hyperbelfunktion y ¼ cosh x mu¨ssen wir uns jedoch auf ein Teilintervall beschra¨nken, in dem die Funktion ein streng monotones Verhalten zeigt und dabei sa¨mtliche Funktionswerte durchlaüft. Wir wa¨hlen das Intervall x 0. Die hyperbolische Funktion y ¼ coth x ist in den Teilintervallen x < 0 und x > 0 jeweils streng monoton fallend, durchlaüft dabei den gesamten Wertevorrat und ist daher in diesen Teilintervallen umkehrbar. Die Umkehrung der Hyperbelfunktionen in den genannten Bereichen fu¨hrt zu den Areafunktionen. Definition: Die Umkehrfunktionen der Hyperbelfunktionen heißen Areafunktionen. Bezeichnung und Schreibweise dieser Funktionen lauten: Areasinus hyperbolicus:

y ¼ arsinh x

Areakosinus hyperbolicus:

y ¼ arcosh x

Areatangens hyperbolicus:

y ¼ artanh x

Areakotangens hyperbolicus:

y ¼ arcoth x

Anmerkung Auf dem Taschenrechner werden diese Funktionen haüfig auch sinh 1 x, cosh 1 x usw. bezeichnet (nicht zu verwechseln mit den Kehrwerten).

13.2.2 Die Areafunktionen y ¼ arsinh x und y ¼ arcosh x Die wesentlichen Eigenschaften der Areafunktionen y ¼ arsinh x und y ¼ arcosh x sind in Tabelle 11 zusammengestellt. Ihren Kurvenverlauf erha¨lt man aus den Funktionsbildern der entsprechenden Hyperbelfunktionen durch Spiegelung an der Winkelhalbierenden des 1. und 3. Quadranten (Bild III-171). Tabelle 11: Eigenschaften der Areafunktionen y ¼ arsinh x und y ¼ arcosh x (Bild III-171) y ¼ arsinh x

y ¼ arcosh x

Definitionsbereich

1 < x < 1

1 x < 1

Wertebereich

1 < y < 1

0 y < 1

Symmetrie

ungerade

Nullstellen

x0 ¼ 0

x0 ¼ 1

Monotonie



306


y = arcosh x

1

–1

1

x

–1 y = arsinh x

Bild III-171 Funktionsgraphen der Areafunktionen y ¼ arsinh x und y ¼ arcosh x

13.2.3 Die Areafunktionen y ¼ artanh x und y ¼ arcoth x Die Areafunktionen y ¼ artanh x und y ¼ arcoth x besitzen die in der Tabelle 12 aufgefu¨hrten Eigenschaften und den in Bild III-172 skizzierten Funktionsverlauf. Tabelle 12: Eigenschaften der Areafunktionen y ¼ artanh x und y ¼ arcoth x (Bild III-172) y ¼ artanh x

y ¼ arcoth x

Definitionsbereich

1 < x < 1

jxj > 1

Wertebereich

1 < y < 1

jyj > 0

Symmetrie

ungerade

ungerade

Nullstellen

x0 ¼ 0

Pole

x 1=2 ¼ 1

Monotonie


Asymptoten

x ¼ 1 (Polgeraden)

x 1=2 ¼ 1

x ¼ 1

(Polgeraden)

y ¼ 0

(fu¨r x ! 1)


307 y

y = arcoth x

1

–1

1

x

–1 y = artanh x

y = arcoth x

Bild III-172 Funktionsgraphen der Areafunktionen y ¼ artanh x und y ¼ arcoth x

13.2.4 Darstellung der Areafunktionen durch Logarithmusfunktionen Die Areafunktionen lassen sich unter Verwendung der ln-Funktion auch wie folgt als logarithmische Funktionen darstellen:

Darstellung der Areafunktionen durch Logarithmusfunktionen pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ð 1 < x < 1Þ y ¼ arsinh x ¼ ln ðx þ x 2 þ 1Þ y ¼ arcosh x ¼ ln ðx þ 1 ln y ¼ artanh x ¼ 2 1 y ¼ arcoth x ¼ ln 2

&

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi x 2 1Þ

1þx 1x

ðIII-199Þ

ðx 1Þ

ðIII-200Þ

ðj x j < 1Þ

ðIII-201Þ

ðj x j > 1Þ

ðIII-202Þ

x þ1 x 1

Beispiele Ein Taschenrechner liefert die folgenden Funktionswerte: qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi arsinh 1,5 ¼ ln ð1,5 þ 1,5 2 þ 1Þ ¼ 1,1948 arsinh ð 3,47Þ ¼ ln ð 3,47 þ

qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ð 3,47Þ 2 þ 1Þ ¼ 1,9574

308


arcosh 12,8 ¼ ln ð12,8 þ

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 12,8 2 1Þ ¼ 3,2411

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi arcosh 1,03 ¼ ln ð1,03 þ 1,03 2 1Þ ¼ 0,2443 1 1 þ 0,72 ln ¼ 0,9076 artanh 0,72 ¼ 2 1 0,72 1 1 0,29 artanh ð 0,29Þ ¼ ln ¼ 0,2986 2 1 þ 0,29 1 14,7 þ 1 ln ¼ 0,0681 arcoth 14,7 ¼ 2 14,7 1

&

13.2.5 Ein Anwendungsbeispiel: Freier Fall unter Beru¨cksichtigung des Luftwiderstandes Im luftleeren Raum erfa¨hrt bekanntlich jeder Ko¨rper die gleiche konstante Fallbeschleunigung g, so dass die Fallgeschwindigkeit v proportional zur Fallzeit t wa¨chst: v ¼ v ðtÞ ¼ g ðtÞ

ðt 0Þ

ðIII-203Þ

In einem t, v-Diagramm erha¨lt man den in Bild III-173a) skizzierten linearen Verlauf. Wesentlich anders liegen die Verha¨ltnisse bei Beru¨cksichtigung des Luftwiderstandes. Wir behandeln dieses Problem ausfu¨hrlich in den Anwendungen der Integralrechnung (Kap. V) sowie im Zusammenhang mit den Differentialgleichungen in Band 2 (Kap. IV). An dieser Stelle teilen wir nur das Ergebnis mit. Wird die Reibungskraft R proportional zum Quadrat der Geschwindigkeit v angenommen, R ¼ k v 2 (k ist dabei eine positive Konstante), so erha¨lt man fu¨r die Abha¨ngigkeit der Fallgeschwindigkeit v von der Fallzeit t die hyperbolische Funktion g v ¼ v ðtÞ ¼ v E tanh t ðt 0Þ ðIII-204Þ vE pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi m g=k Þ. Bild III-173 b) verdeutlicht, wie sich die Fallgeschwindigkeit v im ðv E ¼ Laufe der Zeit, d. h. fu¨r t ! 1 asymptotisch ihrem Endwert g v 1 ¼ lim v E tanh t ¼ vE ðIII-205Þ vE t!1 na¨hert. Physikalische Deutung: Die Endgeschwindigkeit v E wird erreicht, wenn sich Gewichtskraft G ¼ m g und Luftwiderstand R ¼ k v 2 das Gleichgewicht halten und die Fallbewegung damit kra¨ftefrei geworden ist: pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi m g=k ðIII-206Þ k v 2E ¼ m g ) v E ¼

bungsaufgaben

309

v

v vE

v = v E · tanh

g t vE

v = gt

t

t

a)

b)

Bild III-173 Abha¨ngigkeit der Fallgeschwindigkeit v von der Fallzeit t a) ohne Beru¨cksichtigung des Luftwiderstandes b) mit Beru¨cksichtigung des Luftwiderstandes

bungsaufgaben Zu Abschnitt 1 1) Bestimmen Sie fu¨r die folgenden Funktionen den gro¨ßtmo¨glichen Definitionsbereich sowie den Wertebereich: pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi x bÞ y ¼ x 2 1 cÞ y ¼ ln j x j aÞ y ¼ 2 x þ1 dÞ

y ¼

x2 4 x 2 16

y ¼

eÞ

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi x 2 0,5 x 3

fÞ

y ¼

x 1 x þ1

2) Bestimmen Sie den jeweils gro¨ßtmo¨glichen Definitionsbereich und zeichnen Sie anschließend den Funktionsgraphen: aÞ

y ¼

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 2x þ 6

bÞ

y ¼

1 jx 1j

cÞ

y ¼ ejxj

310


3) Bei einem schwingungsfa¨higen mechanischen System werden folgende Auslenkungen in Abha¨ngigkeit von der Zeit gemessen (aperiodisches Verhalten): t=s

0

0,1

0,2

0,3

0,4

0,5

0,6

y=cm

4

2,87

2,01

1,37

0,90

0,55

0,30

t=s

0,7

0,8

0,9

1

1,1

1,2

1,3

y=cm

0,12

0

0,08

0,14

0,17

0,18

0,19

t=s

1,4

1,5

1,6

1,7

1,8

1,9

2

y=cm

0,18

0,17

0,16

0,15

0,14

0,12

0,11

t=s

2,3

2,5

3

3,5

y=cm

0,08

0,06

0,03

0,01

Skizzieren Sie den Funktionsverlauf y ¼ y ðtÞ in einem geeigneten Maßstab. 4) Eine Funktion ist durch die Parametergleichungen pffiffiffiffi x ðtÞ ¼ 0,5 t , y ðtÞ ¼ t þ t 2 ðt 0Þ definiert. Stellen Sie die Funktion explizit, d. h. in der Form y ¼ y ðxÞ dar und skizzieren Sie den Funktionsverlauf im Intervall 0 t 15 (Schrittweite: Dt ¼ 1). Welche Koordinaten geho¨ren zu den Parameterwerten t 1 ¼ 1,5 und t 2 ¼ 5?

Zu Abschnitt 2 1) Bestimmen Sie das Symmetrieverhalten der folgenden Funktionen in ihrem maximalen Definitionsbereich: x3 þ1

cÞ

y ¼ sin x cos x

x2 1 1 þ x2

fÞ

y ¼

aÞ y ¼ 4 x 2 16

bÞ

y ¼

dÞ y ¼ j x 2 4 j

eÞ

y ¼

hÞ

y ¼ 4 sin 2 x

gÞ

y ¼

1 x 1

x2

2) Wo besitzen die folgenden Funktionen Nullstellen? x2 9 x þ1

aÞ

y ¼

cÞ

y ¼ x 4 4 x 2 45

p bÞ y ¼ sin x 4 dÞ

y ¼ ðx 1Þ e x

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi x 2 25

bungsaufgaben 3)

311

Untersuchen Sie die folgenden Funktionen auf Monotonie: pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi bÞ y ¼ x 1 ðx 1Þ cÞ y ¼ x 3 þ 2 x aÞ y ¼ x 4 dÞ

y ¼ jx2 2x þ 1j

ðx 1Þ

fÞ

y ¼ 2 ln ð2 x 4Þ

eÞ

y ¼ e2x

ðx > 2Þ

4)

Zeigen Sie: Die Funktion y ¼ 2 sin t 4 cos t besitzt die Periode p ¼ 2 p.

5)

Wie lauten die Umkehrfunktionen von: aÞ

y ¼

1 2x

ðx > 0Þ

bÞ y ¼

pffiffiffiffiffiffiffi 3 x ðx > 0Þ

y ¼ 2 e x 0,5

cÞ

Zu Abschnitt 3 1) Wie a¨ndert sich die Funktionsgleichung von y ¼ x 2 sin x þ 3 a) bei Verschieben der Kurve um drei Einheiten in positiver x-Richtung und zwei Einheiten in negativer y-Richtung, b) bei Verschieben der Kurve um jeweils fu¨nf Einheiten in positiver x-Richtung und positiver y-Richtung? 2) Fu¨hren Sie die Parabel mit der Funktionsgleichung y ¼ 2 x 2 16 x þ 28,5 durch eine geeignete Koordinatentransformation (Parallelverschiebung) auf die Parabel y ¼ 2 x 2 zuru¨ck. p 2 3) Zeigen Sie, dass die Sinuskurve mit der Funktionsgleichung y ¼ sin x 4 durch Parallelverschiebung der Sinuskurve y ¼ sin x entsteht. 4) Der Mittelpunktskreis x 2 þ y 2 ¼ 16 soll parallel zu den Koordinatenachsen so verschoben werden, dass sein Mittelpunkt in den Punkt M ¼ ð 2; 5Þ fa¨llt. Wie vera¨ndert sich dabei die Kreisgleichung? 5) Wie lauten die Polarkoordinaten folgender Punkte? P 1 ¼ ð4; 12Þ

P 2 ¼ ð 3; 3Þ

P 3 ¼ ð5; 4Þ

6) Von einem Punkt P sind die Polarkoordinaten r, j bekannt. Wie lauten seine kartesischen Koordinaten? aÞ

P:

r ¼ 10,

j ¼ 35

bÞ

P:

r ¼ 3,56,

j ¼ 256,5

7) Skizzieren Sie den Verlauf der folgenden, in Polarkoordinaten dargestellten Kurven: aÞ

r ðjÞ ¼ 1 þ sin j

ð0 j < 2 pÞ

bÞ

r ðjÞ ¼ e 0,5 j

ð0 j pÞ

312


8) Gegeben ist die in kartesischen Koordinaten dargestellte Kurve mit der (impliziten) Funktionsgleichung ðx 2 þ y 2 Þ 2 2 x y ¼ 0. a)

Wie lautet die Funktionsgleichung in Polarkoordinaten?

b)

Skizzieren Sie den Kurvenverlauf.

Zu Abschnitt 4 1) Bestimmen Sie das Bildungsgesetz der unendlichen Folgen: aÞ

0,2; 0,04; 0,008; . . .

1 4 9 ; ; ; ... 2 3 4

bÞ

cÞ

1 2 3 ; ; ; ... 2 4 8

2) Zeichnen Sie den Graph der Zahlenfolge n2 ha n i ¼ ðn 2 N*Þ n 2 þ 10 3) Bestimmen Sie den Grenzwert der Zahlenfolgen fu¨r n ! 1: 2 2n þ 1 n þ4 bÞ ha n i ¼ aÞ ha n i ¼ 4n n cÞ

ha n i ¼

n2 þ 4 n 1 n2 3 n

4) Berechnen Sie (gegebenenfalls nach elementaren Umformungen) die folgenden Grenzwerte: aÞ

lim x!1

dÞ

lim x!2

fÞ

x2 1 x2 þ 1

bÞ

ðx 2Þ ð3 x þ 1Þ 4x 8

eÞ

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1þx 1 lim x x!0

lim x!3

lim x!1

gÞ

lim x!1

x 2 x 12 x þ3

cÞ

x!0

sin ð2 xÞ sin x

x3 2x þ 3 x2 þ 1 x2 x2 4x þ 1

5) Welchen Grenzwert besitzt die Funktion f ðxÞ ¼

1x pffiffiffiffi 1 x

hÞ

lim x!1

x4 1 x 1

fu¨r x ! 1?

Anleitung: Erweitern Sie zuna¨chst die Funktionsgleichung mit 1 þ 6) Zeigen Sie: Die Funktion f ðxÞ ¼ Grenzwert g ¼ 0.

lim

pffiffiffiffi x.

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffi x þ 2 x besitzt fu¨r x ! 1 den

bungsaufgaben

313

7) An welchen Stellen besitzen die folgenden Funktionen Definitionslu¨cken? aÞ

y ¼

x þ2 x 4

dÞ

y ¼

1 sin x

bÞ y ¼

x2 þ 4x þ 8 x2 þ 3x þ 2

cÞ

y ¼

sin x x

8) Zeigen Sie, dass die Funktion 8 9 x 0= < x f ðxÞ ¼ f u¨ r : ; x 2 x > 0 an der Stelle x 0 ¼ 0 unstetig ist. 9) Zeigen Sie: Die fu¨r alle x 2 R definierte Funktion 8 2 9 x 1 > > > > > x 6¼ 1 > < = x 1 f ðxÞ ¼ f u¨ r > > > > > > : ; 2 x ¼ 1 ist an der Stelle x 0 ¼ 1 stetig. 10) Lassen sich die Definitionslu¨cken der Funktion y ¼

x2 x beheben? x3 x2 þ x 1

Zu Abschnitt 5 1) Geben Sie die Funktionsgleichung der durch P 1 ¼ ð1,5; 2Þ und P 2 ¼ ð 3; 3Þ verlaufenden Gerade in der Hauptform und in der Achsenabschnittsform an. 2) Der elektrische Widerstand R eines Leiters ist temperaturabha¨ngig: R ¼ R 0 ð1 þ a D#Þ (R 0 : Widerstand bei 20 C; a > 0: Temperaturkoeffizient; D#: Temperatura¨nderung). Welchen Widerstand besitzt eine Kupferleitung bei 50 C, wenn ihr Widerstand bei 20 C genau R 0 ¼ 100 W betra¨gt ða Cu ¼ 4 10 3 = CÞ? 3) Bringen Sie die folgenden Parabelgleichungen in die Produkt- und Scheitelpunktsform: aÞ

y ¼ 2x2 4x þ 3

bÞ

y ¼ 5 x 2 þ 20 x þ 20

cÞ

y ¼ 2 x 2 þ 10 x

dÞ

y ¼ 4 x 2 þ 8 x 60

314


4) Gegeben sind die drei Punkte P ¼ ð1; 2Þ, Q ¼ ð4; 3Þ und R ¼ ð8; 0Þ. Wie lautet die Gleichung der durch diese Punkte verlaufenden Parabel in der Normal-, Produkt- und Scheitelpunktsform? Wo liegt der Scheitelpunkt S der Parabel? 5) Die Flugbahn eines Geschosses laute (der Luftwiderstand bleibt unberu¨cksichtigt): y ðxÞ ¼ x 2 þ 5 x þ 4 a)

Welche maximale Ho¨he y max erreicht das Geschoss?

b)

An welcher Stelle erreicht das Geschoss die Erdoberfla¨che ðy ¼ 0Þ?

6) Bestimmen Sie die Gleichung der Parabel mit den folgenden Funktionseigenschaften: a) Nullstellen in x 1 ¼ 1 und x 2 ¼ 5 b) Ordinate des Scheitelpunktes: y 0 ¼ 18 7) Zerlegen Sie die folgenden Polynomfunktionen in Linearfaktoren. Wie lautet die jeweilige Produktdarstellung? aÞ y ¼ x 3 4 x 2 þ 4 x 16

bÞ

y ¼ 0,5 ð3 x 2 1Þ

cÞ

y ¼ 3 x 3 þ 18 x 2 33 x

dÞ

y ¼ 2x3 þ 8x2 8x

eÞ

y ¼ x 3 6 x 2 12 x 8

8) Skizzieren Sie den Funktionsgraph von z ¼ 4 t 3 16 t 2 þ 16 t unter ausschließlicher Verwendung der Lage und Vielfachheit der Polynomnullstellen. 9) Die folgenden Polynomfunktionen besitzen mindestens eine ganzzahlige Nullstelle. Bestimmen Sie die u¨brigen Nullstellen und geben Sie die Funktionen in der Produktform an: aÞ

y ¼ x3 2x2 5x þ 6

bÞ

z ¼ 2t4 2t3 4t þ 8

10) Berechnen Sie den Funktionswert des Polynoms f ðxÞ an der Stelle x 0 unter Verwendung des Horner-Schemas: aÞ

f ðxÞ ¼ 4,5 x 3 5,1 x 2 þ 4 x 3,

x 0 ¼ 1,51

bÞ

f ðxÞ ¼ 9,32 x 3 2,54 x þ 10,56,

x 0 ¼ 3,56

11) Zeigen Sie: Die Polynomfunktion y ¼ 3 x 3 þ 18 x 2 þ 9 x 30 besitzt an der Stelle x 1 ¼ 5 eine Nullstelle. Bestimmen Sie unter Verwendung des HornerSchemas das 1. reduzierte Polynom, die u¨brigen Nullstellen sowie den Funktionswert an der Stelle x 0 ¼ 3,25. Skizzieren Sie grob den Funktionsverlauf.

bungsaufgaben

315

12) Von einer ganzrationalen Funktion 4. Grades sind folgende Eigenschaften bekannt: a) y ðxÞ ist eine gerade Funktion; b) Nullstellen liegen bei x 1 ¼ 3 und x 2 ¼ 6; c) Der Funktionsgraph schneidet die y-Achse an der Stelle y ð0Þ ¼ 3. Wie lautet die Funktionsgleichung? 13) Die folgenden Polynomfunktionen besitzen mindestens zwei ganzzahlige Nullstellen. Berechnen Sie unter Verwendung des Horner-Schemas sa¨mtliche Nullstellen der Funktionen. aÞ y ¼ x 4 x 3 x 2 x 2

bÞ

y ¼ 2 x 4 þ 8 x 3 12 x 2 8 x þ 10

14) Bestimmen Sie das jeweilige Interpolationspolynom von Newton durch die vorgegebenen Stu¨tzpunkte: aÞ

P 0 ¼ ð 1; 2Þ, P 1 ¼ ð1; 10Þ,

P 2 ¼ ð2; 11Þ, P 3 ¼ ð5; 10Þ

bÞ

P 0 ¼ ð 1; 13,1Þ, P 1 ¼ ð2; 17,9Þ, P 2 ¼ ð4; 32,9Þ, P 3 ¼ ð6; 322,9Þ

cÞ

A ¼ ð 4; 50,05Þ, B ¼ ð1; 7,8Þ, C ¼ ð2; 4,55Þ, D ¼ ð5; 91Þ

dÞ

P 0 ¼ ð 4; 594Þ,

P 1 ¼ ð 2; 252Þ, P 2 ¼ ð1; 96Þ,

P 3 ¼ ð3; 48Þ,

P 4 ¼ ð8; 198Þ 15) Von der logarithmischen Funktion y ¼ ln ð1 þ x 2 Þ 1 x 2 folgende fu¨nf Werte bekannt:

sind

im

Intervall

k

0

1

2

3

4

xk

1

1,25

1,5

1,75

2

yk

0,693 147

0,940 983

1,178 655

1,401 799

1,609 438

Bestimmen Sie das Newtonsche Interpolationspolynom 4. Grades durch diese Punkte und berechnen Sie mit dieser Na¨herungsfunktion den Funktionswert an den Stellen x 1 ¼ 1,1 und x 2 ¼ 1,62. Vergleichen Sie die berechneten Werte mit den exakten Funktionswerten.

316


Zu Abschnitt 6 1) Wo besitzen die folgenden gebrochenrationalen Funktionen Nullstellen, wo Pole? aÞ

y ¼

x2 þ x 2 x 2

bÞ y ¼

x 3 5 x 2 2 x þ 24 x3 þ 3x2 þ 2x

cÞ

y ¼

x2 2x þ 1 x2 1

dÞ y ¼

x3 4x2 4x x4 4

eÞ

y ¼

ðx 2 1Þ ðx 2 25Þ x3 þ 4x2 5x

2) Bestimmen Sie fu¨r die folgenden gebrochenrationalen Funktionen Nullstellen, Pole und ihre Asymptote im Unendlichen und skizzieren Sie grob den Funktionsverlauf: aÞ

y ¼

x2 4 x2 þ 1

bÞ

y ¼

cÞ

y ¼

x3 5x2 þ 8x 4 x 3 6 x 2 þ 12 x 8

dÞ

y ¼

x 3 6 x 2 þ 12 x 8 x2 4 ðx 1Þ 2 ðx þ 1Þ 2

3) Eine gebrochenrationale Funktion besitzt die folgenden Eigenschaften: a) Nullstellen: x 1 ¼ 2 (einfach), b) Pole: x 3 ¼ 1,

x 2 ¼ 4 (doppelt)

x 4 ¼ 1 (jeweils von 1. Ordnung)

c) Schnittstelle mit der y-Achse: y ð0Þ ¼ 4 Weitere Nullstellen und Pole liegen nicht vor. Wie lautet die Funktionsgleichung? 4) Ein vom Strom I durchflossener Leiter ist von einem Magnetfeld umgeben, dessen Feldlinien in Form konzentrischer Kreise um die Leiterachse verlaufen. Fu¨r den Betrag der magnetischen Feldsta¨rke H gilt dabei die Abha¨ngigkeit vom Abstand r von der Leiterachse: H ðrÞ ¼

I 2pr

ðr > 0Þ

Skizzieren Sie diese Funktion fu¨r I ¼ 10 A.

Zu Abschnitt 7 1) Skizzieren Sie die Potenzfunktion y ¼ x 3=2 im Intervall 0 < x 3 (Schrittweite: Dx ¼ 0,2). 2) Beim freien Fall ohne Beru¨cksichtigung des Luftwiderstandes erreicht ein Ko¨rper pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi nach Durchfallen der Strecke h die Geschwindigkeit v ¼ v ðhÞ ¼ 2 g h . Skizzieren Sie diese Funktion im Intervall 0 h=m 100 ðg ¼ 9,81 m=s 2 Þ.

bungsaufgaben

317

Zu Abschnitt 8 1) A ¼ ð2; 1Þ, B ¼ ð 5; 0Þ und C ¼ ð8; 2Þ sind Punkte eines Kreises. Bestimmen Sie die Kreisgleichung. Welchen Radius besitzt der Kreis und wo liegt sein Mittelpunkt? 2) Bestimmen Sie die Gleichung eines Kreises, der die x-Achse in P 1 ¼ ð3; 0Þ beru¨hrt und durch den Punkt P 2 ¼ ð0; 1Þ geht. 3) Welche Kegelschnitte werden durch die folgenden algebraischen Gleichungen 2. Grades dargestellt? Wo liegt der Mittelpunkt bzw. Scheitelpunkt? Anleitung: Durch quadratische Erga¨nzung bringe man die Kegelschnittgleichung auf die jeweilige Hauptform. aÞ

x 2 2 x þ y 2 þ 4 y 20 ¼ 0

bÞ

x2 y2 4 ¼ 0

cÞ

9 x 2 þ 16 y 2 18 x ¼ 135

dÞ

2 x 2 þ 2 y 2 þ 12 x 6 y ¼ 0

eÞ

2 y 2 9 x þ 12 y ¼ 0

fÞ

x2 2 x þ 4 y2 þ 8 y ¼ 2

gÞ

4 x 2 þ 9 y 2 4 x þ 24 y ¼ 127

hÞ

y2 þ 2 x ¼ 4 y

4) Ein parabolischer Bru¨ckentra¨ger besitzt die Spannweite 200 m. Die Fahrbahn liegt 10 m u¨ber den Auflagern und 20 m unterhalb des Scheitelpunktes des Tra¨gers (Bild III-174). Bestimmen Sie die Gleichung des Bru¨ckenbogens und die Schnittpunkte von Fahrbahn und Bogen. y Scheitel 20 m

Bild III-174 10 m

x

200 m

Zu Abschnitt 9 und 10 1) Rechnen Sie die folgenden Winkel vom Grad- ins Bogenmaß bzw. vom Bogenins Gradmaß um: Gradmaß Bogenmaß

40,36

278,19 78,46 1,4171 5,6213

118,6 0,0843

318


2) Berechnen Sie die folgenden Funktionswerte: sin 12,5

aÞ

bÞ

eÞ cos 1,4

cos 128,3

cot 120 3 p jÞ sin 8

fÞ

iÞ cot ð 1,46Þ

cÞ

cos 5,2

dÞ

tan ð 3,18Þ

gÞ

tan 14,8

hÞ

sin ð 3,56Þ

3) Leiten Sie aus dem Additionstheorem der Kosinusfunktion die wichtige trigonometrische Beziehung sin 2 x þ cos 2 x ¼ 1 her (sog. trigonometrischer Pythagoras). 4) Die Sinusfunktion y ¼ sin x ist im Intervall 0 x p durch eine Parabel zu ersetzen, die mit ihr in den beiden Nullstellen und dem Extremwert (Maximum) u¨bereinstimmt. Wie lautet die Funktionsgleichung der Parabel? 5) Bestimmen Sie fu¨r die folgenden Funktionen Amplitude A, Periode p und Phasenverschiebung x 0 : p bÞ y ¼ 5 cos ð2 x þ 4,2Þ aÞ y ¼ 2 sin 3 x 6 p cÞ y ¼ 10 sin ðp x 3 pÞ dÞ y ¼ 2,4 cos 4 x 2 6) Skizzieren Sie den Funktionsverlauf von: y ¼ 4 sin ð3 x þ 2Þ

aÞ

bÞ y ¼ 2 cos ð2 x pÞ

7) Von einer Sinusschwingung der Form y ðtÞ ¼ A sin ðw t þ jÞ mit A > 0 und w > 0 sind folgende Daten bekannt: a) Das 1. Maximum y max ¼ 5 cm wird nach t 1 ¼ 3 s, b) das 1. Minimum y min ¼ 5 cm nach t 2 ¼ 10 s erreicht. Bestimmen Sie A, w und j und skizzieren Sie den Funktionsverlauf. 8) Wie lautet die Funktionsgleichung des in Bild III-175 skizzierten sinusfo¨rmigen Wechselstroms i ðtÞ ¼ i 0 sin ðw t þ jÞ? i/A 2

Bild III-175 –1

4

–2

9

t / ms

bungsaufgaben

319

9) Skizzieren Sie den Funktionsverlauf der folgenden harmonischen Schwingungen: p aÞ y ¼ 2 sin ð2 t 4Þ bÞ y ¼ 3 cos 0,5 t 8 10) Skizzieren Sie die Funktion y ¼ 1 sin 2 x. Wie groß ist ihre Periode, wo liegen ihre Nullstellen und relativen Extremwerte? 11) Die folgenden Schwingungen sind mit Hilfe des Zeigerdiagramms durch eine Sinusschwingung vom Typ y ðtÞ ¼ A sin ðw t þ jÞ mit A > 0 und w > 0 darzustellen (Zeigerdiagramm verwenden!): aÞ cÞ

y ¼ 5 cos ð3 t þ pÞ p y ¼ 3 cos 2 t 4

bÞ

y ¼ 3 cos ðp t pÞ

dÞ

y ¼ 4 sin ð0,5 t þ 3Þ

12) Zeigen Sie anhand des Zeigerdiagramms die Richtigkeit der folgenden trigonometrischen Beziehungen: p p bÞ sin t ¼ cos t aÞ cos t ¼ sin t þ 2 2 13) Berechnen Sie die folgenden Funktionswerte: aÞ

arcsin 0,563

dÞ

5 arcsin

gÞ

arcsin 0,926

pffiffiffiffiffiffiffiffi 0,6

bÞ

arctan ð 3,128Þ

eÞ arctan ðp=3Þ hÞ arccos ð 3

cÞ

arccos 0,473

fÞ

arccot p

pffiffiffiffiffiffiffiffi 0,1 Þ

14) Gegeben sind die beiden gleichfrequenten Wechselspannungen u 1 ðtÞ und u 2 ðtÞ. Berechnen Sie die durch Superposition entstehende resultierende Wechselspannung u ðtÞ ¼ u 1 ðtÞ þ u 2 ðtÞ. aÞ

bÞ

9 u 1 ðtÞ ¼ 100 V sin ðw tÞ = p ðw ¼ 500 s 1 Þ ; u 2 ðtÞ ¼ 160 V cos w t 4 p 9 > u 1 ðtÞ ¼ 380 V sin w t > 6 = ðw ¼ 1000 s 1 Þ p > > ; u 2 ðtÞ ¼ 200 V sin w t þ 8

320


15) Bringen Sie die beiden gleichfrequenten mechanischen Schwingungen p y 1 ðtÞ ¼ 12 cm sin 4,5 s 1 t þ 5 und

p y 2 ðtÞ ¼ 20 cm cos 4,5 s 1 t þ 3

zur ungesto¨rten berlagerung und berechnen Sie die Amplitude A und Phase j der resultierenden Schwingung. Skizzieren Sie ferner beide Einzelschwingungen sowie die resultierende Schwingung im Zeigerdiagramm. 16) Bestimmen Sie sa¨mtliche reellen Lo¨sungen der folgenden trigonometrischen Gleichungen: aÞ

sin ð2 x þ 5Þ ¼ 0,4

bÞ

tan 2 ðx þ 1Þ ¼ 1

cÞ

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 cos ðx 1Þ ¼ pffiffiffiffiffi 2

dÞ

sin x ¼

17) Beweisen Sie: sin ðarccos xÞ ¼

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 sin 2 x

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 x 2 ð 1 x 1Þ

18) x ðtÞ und y ðtÞ seien zwei aufeinander senkrecht stehende Schwingungen gleicher Frequenz. Bestimmen Sie die durch ungesto¨rte berlagerung entstehenden Lissajous-Figuren fu¨r: aÞ

x ðtÞ ¼ 3 cm sin ð5 s 1 tÞ ,

bÞ

x ðtÞ ¼ 5 cm cos ð2 s 1 tÞ ,

y ðtÞ ¼ 4 cm cos ð5 s 1 tÞ y ðtÞ ¼ 5 cm sin ð2 s 1 tÞ

Zu Abschnitt 11, 12 und 13 1) Eine radioaktive Substanz zerfa¨llt nach dem Zerfallsgesetz n ðtÞ ¼ n 0 e l t ðt 0Þ. Fu¨r das Element Radon 222 86 Rn besitzt die Zerfallskonstante l den Wert l ¼ 2,0974 10 6 s 1 . Berechnen Sie die Halbwertszeit t. 2) Wird ein Kondensator mit der Kapazita¨t C u¨ber einen ohmschen Widerstand R entladen, so nimmt seine Ladung q exponentiell mit der Zeit t nach der Gleit chung q ðtÞ ¼ q 0 e R C mit t 0 ab. Berechnen Sie denjenigen Zeitpunkt, von dem an die Kondensatorladung unter 10 % ihres Anfangswertes q ð0Þ ¼ q 0 gesunken ist (Zeitkonstante R C ¼ 0,3 ms). h

3) Bestimmen Sie aus der barometrischen Ho¨henformel p ðhÞ ¼ 1,013 bar e 7991 m den Luftdruck p in den Ho¨hen h 1 ¼ 500 m, h 2 ¼ 1000 m, h 3 ¼ 2000 m, h 4 ¼ 5000 m und h 5 ¼ 8000 m.

bungsaufgaben

321

4) Durch die Gleichung y ðtÞ ¼ 2 e 0,2 t cos ðp tÞ mit t 0 wird eine geda¨mpfte Schwingung beschrieben. Skizzieren Sie den Schwingungsvorgang im Periodenintervall 0 t 2 (Schrittweite: Dt ¼ 0,1). 5) Wir betrachten einen Stromkreis mit einer Induktivita¨t L und einem ohmschen Widerstand R. Beim Einschalten der Gleichspannungsquelle erreicht der Strom i infolge der Selbstinduktion erst nach einiger Zeit den nach dem Ohmschen Gesetz erwarteten Endwert i 0 . Dabei gilt: R ðt 0Þ i ðtÞ ¼ i 0 1 e L t Berechnen Sie fu¨r die Werte i 0 ¼ 4 A, R ¼ 5 W und L ¼ 2,5 H den Zeitpunkt, in dem die Stromsta¨rke 95 % ihres Endwertes erreicht hat. Skizzieren Sie die Strom-Zeit-Funktion. 6) Bestimmen Sie die Parameter a und b der Funktion y ¼ a e b x þ 2 so, dass die Punkte A ¼ ð0; 10Þ und B ¼ ð5; 3Þ auf der Kurve liegen. 7) Wie sind die Parameter a und b zu wa¨hlen, damit die Kurve y ¼ a e b x durch die Punkte A ¼ ð3,5; 12Þ und B ¼ ð8; 2,4Þ verlaüft?

2

8) Eine Flu¨ssigkeit mit der Anfangstemperatur T 0 wird durch ein Ku¨hlmittel mit der (konstanten) Temperatur T 1 geku¨hlt ðT 1 < T 0 Þ. Die Temperaturabnahme verlaüft dabei exponentiell nach der Gleichung T ðtÞ ¼ ðT 0 T 1 Þ e k t þ T 1

ðt 0Þ

wobei T ðtÞ die Temperatur der Flu¨ssigkeit zur Zeit t ist. In einem Versuch mit l werden bei einer Ku¨hltemperatur von T 1 ¼ 20 C folgende Werte gemessen: Nach 50 min betra¨gt die ltemperatur 85 C, nach 150 min dagegen nur noch 30 C. Bestimmen Sie T 0 und k und berechnen Sie anschließend, nach welcher Zeit t 1 das l eine Temperatur von 60 C erreicht hat. 9) Der Kolben eines KFZ-Stoßda¨mpfers lege beim Einschieben einen Weg x nach dem Zeitgesetz t 0,5 s x ðtÞ ¼ 30 cm 1 e ðt 0 sÞ zuru¨ck. Nach welcher Zeit ist der Kolben um 15,2 cm eingeschoben? 10) Der aperiodische Grenzfall einer (geda¨mpften) Schwingung wird durch eine Funktion vom Typ y ðtÞ ¼ ðA þ B tÞ e l t mit t 0 beschrieben. Skizzieren Sie fu¨r A ¼ 3, B ¼ 8 und l ¼ 2 diese „Kriechfunktion“ im Intervall 0 t 3.

322


11) Ein durchha¨ngendes Seil genu¨ge der Gleichung y ¼ a cosh ðx=aÞ (Kettenlinie). Berechnen Sie gema¨ß der Skizze (Bild III-176) den Durchhang H fu¨r die Werte a ¼ 20 m und l ¼ 90 m. y

H a

Bild III-176 x

l

12) Lo¨sen Sie die folgenden Exponentialgleichungen: aÞ e x

2

2x

¼ 2

bÞ

ex þ 2 ex ¼ 3

13) Welche Lo¨sungen besitzen die folgenden logarithmischen Gleichungen? pffiffiffiffi aÞ ln x þ 1,5 ln x ¼ ln ð2 xÞ bÞ ðlg xÞ 2 lg x ¼ 2

323

IV Differentialrechnung

1 Differenzierbarkeit einer Funktion 1.1 Das Tangentenproblem Zuna¨chst wollen wir anhand eines einfachen und u¨berschaubaren Beispiels die Problemstellung der Differentialrechnung aufzeigen. Ausgangspunkt unserer Betrachtung ist dabei die Normalparabel mit der Funktionsgleichung y ¼ f ðxÞ ¼ x 2 . Wir stellen uns die Aufgabe, die Steigung der Kurventangente an der Stelle x ¼ 0,5, d. h. im Kurvenpunkt P ¼ ð0,5; 0,25Þ zu bestimmen, und lo¨sen dieses Problem schrittweise wie folgt: (1)

In der Umgebung von P wird ein weiterer, von P verschiedener Parabelpunkt Q ausgewa¨hlt. Dieser kann, wie in Bild IV-1 skizziert, rechts von P oder auch links von P liegen. Bezeichnen wir die Abszissendifferenz der beiden Punkte mit Dx, so lauten ihre Koordinaten wie folgt ðDx 6¼ 0Þ: Q ¼ ð0,5 þ Dx; ð0,5 þ DxÞ 2 Þ

P ¼ ð0,5; 0,25Þ,

ðIV-1Þ

y y=x2 Sekante 2

Q Tangente in P

Δy

1

P

0,25

a

e Δx

0,5

1

Bild IV-1 0,5 + Δ x

x

Die durch P und Q verlaufende Sekante besitzt dann die Steigung m s ¼ tan e ¼ ¼

Dy ð0,5 þ DxÞ 2 0,25 0,25 þ Dx þ ðDxÞ 2 0 25 ¼ ¼ ¼ Dx Dx Dx

Dx þ ðDxÞ 2 Dx ð1 þ DxÞ ¼ 1 þ Dx ¼ Dx Dx

ðIV-2Þ

324


und stellt eine erste Na¨herung der gesuchten Tangente dar. Die Sekantensteigung m s ha¨ngt dabei erwartungsgema¨ß noch von Dx, d. h. der Lage des Parabelpunktes Q ab. (2)

Wir lassen jetzt den Punkt Q la¨ngs der Parabel auf den Punkt P zuwandern ðQ ! PÞ. Dabei strebt die Abszissendifferenz Dx gegen Null ðDx ! 0Þ. Beim Grenzu¨bergang geht die Sekante in die Tangente und die Sekantensteigung m s damit in die Tangentensteigung m t u¨ber. In unserem Beispiel erhalten wir (und zwar unabha¨ngig davon, ob wir den Punkt Q links oder rechts von P gewa¨hlt haben): m t ¼ tan a ¼ lim

Dx ! 0

Dy ¼ lim ð1 þ DxÞ ¼ 1 Dx Dx ! 0

ðIV-3Þ

Die Kurventangente im Parabelpunkt P ¼ ð0,5; 0,25Þ besitzt somit den Steigungswert m t ¼ 1. Symbolisch schreiben wir dafu¨r: y 0 ð0,5Þ ¼ f 0 ð0,5Þ ¼ 1

ðIV-4Þ

(gelesen: y Strich an der Stelle 0,5 bzw. f Strich an der Stelle 0,5). Man bezeichnet diesen Grenzwert als Ableitung der Funktion y ¼ f ðxÞ ¼ x 2 an der Stelle x ¼ 0,5 und nennt die Funktion an dieser Stelle differenzierbar.

1.2 Ableitung einer Funktion Wir formulieren nun das im vorangegangenen Abschnitt dargestellte Tangentenproblem in allgemeiner Form: Gegeben sei eine Funktion y ¼ f ðxÞ, gesucht wird die Steigung der Kurventangente an der Stelle x 0 d. h. im Kurvenpunkt P ¼ ðx 0 ; y 0 Þ mit y 0 ¼ f ðx 0 Þ. Die Lo¨sung der gestellten Aufgabe erfolgt dabei in zwei Schritten: (1)

Zuna¨chst wa¨hlen wir auf der Funktionskurve in der Nachbarschaft von P ¼ ðx 0 ; y 0 Þ einen weiteren, von P verschiedenen Kurvenpunkt Q aus (Bild IV-2).

y y = f (x) Sekante Q

Δy

e

P y0 x0

Δx

a

Tangente in P

x 0 + Δx

x

Bild IV-2 Zum Begriff der Ableitung einer Funktion

1 Differenzierbarkeit einer Funktion

325

Wird die Abszissendifferenz der beiden Punkte wieder mit Dx bezeichnet, so besitzen P und Q die folgenden Koordinaten: P ¼ ðx 0 ; y 0 Þ

mit

y 0 ¼ f ðx 0 Þ

Q ¼ ðx 0 þ Dx; f ðx 0 þ DxÞÞ

ðIV-5Þ

Die Steigung der durch die Punkte P und Q verlaufenden Sekante ist dann durch den sog. Differenzenquotienten m s ¼ tan e ¼

Dy f ðx 0 þ DxÞ f ðx 0 Þ ¼ Dx Dx

ðIV-6Þ

gegeben, wobei Dy die Ordinatendifferenz ist. (2)

Wandert nun der Punkt Q la¨ngs der Kurve auf den Punkt P zu ðQ ! PÞ, so strebt gleichzeitig die Abszissendifferenz Dx ! 0 und beim Grenzu¨bergang fa¨llt die Sekante in die (gesuchte) Tangente. Die Tangentensteigung m t ist somit der Grenzwert der Sekantensteigung m s , d. h. der Grenzwert des Differenzenquotienten (IV-6) fu¨r Dx ! 0: m t ¼ tan a ¼ lim

Dx ! 0

Dy f ðx 0 þ DxÞ f ðx 0 Þ ¼ lim Dx Dx Dx ! 0

ðIV-7Þ

Man nennt diesen Grenzwert, falls er vorhanden ist, die Ableitung der Funktion y ¼ f ðxÞ an der Stelle x 0 und kennzeichnet ihn durch eines der folgenden Symbole: dy 0 0 f ðx 0 Þ oder ðIV-8Þ y ðx 0 Þ , dx x ¼ x 0 dy wird als Differentialquotient der Funktion Der formale Quotient dx x ¼ x 0 y ¼ f ðxÞ an der Stelle x ¼ x 0 bezeichnet (gelesen: dy nach dx an der Stelle x ¼ x 0 ). Wir kommen spa¨ter darauf zuru¨ck. Definition: Eine Funktion y ¼ f ðxÞ heißt an der Stelle x 0 differenzierbar, wenn der Grenzwert lim

Dx ! 0

Dy f ðx 0 þ DxÞ f ðx 0 Þ ¼ lim Dx Dx Dx ! 0

ðIV-9Þ

vorhanden ist. Man bezeichnet ihn als die (erste) Ableitung von y ¼ f ðxÞ an der Stelle x 0 oder als Differentialquotient von y ¼ f ðxÞ an der Stelle x 0 und kennzeichnet ihn durch das Symbol dy 0 0 f ðx 0 Þ oder y ðx 0 Þ, dx x ¼ x 0

326


Anmerkungen (1)

Die Ableitung y 0 ðx 0 Þ wird auch als 1. Ableitung an der Stelle x 0 bezeichnet.

(2)

Der Vorgang, der zur Bestimmung der Ableitung, d. h. zur Berechnung des Grenzwertes (IV-9) fu¨hrt, heißt Differentiation oder Differenzieren.

(3)

Wa¨hlt man den Punkt Q rechts (links) vom Punkte P, so erha¨lt man beim Grenzu¨bergang Q ! P die rechtsseitige (linksseitige) Ableitung. Nur wenn beide Ableitungen u¨bereinstimmen, ist die Funktion an der Stelle x 0 differenzierbar (vgl. hierzu das nachfolgende Beispiel (4)).

(4)

Geometrische Interpretation der Ableitung: Die Differenzierbarkeit einer Funktion y ¼ f ðxÞ an der Stelle x 0 bedeutet, dass die Funktionskurve an dieser Stelle eine eindeutig bestimmte Tangente mit endlicher Steigung besitzt.

(5)

Die Stelle x 0 ist eine beliebige Stelle aus dem Inneren des Intervalls. Wir lassen im Folgenden wie allgemein u¨blich den Index „0“ weg und sprechen von der (ersten) Ableitung der Funktion y ¼ f ðxÞ an der Stelle x.

(6)

Die Ableitungsfunktion y 0 ðxÞ ¼ f 0 ðxÞ ordnet jeder Stelle x aus einem Intervall I als Funktionswert den Steigungswert (Grenzwert IV-9) zu. Man spricht dann kurz von der Ableitung der Funktion y ¼ f ðxÞ.

(7)

Eine im Intervall I differenzierbare Funktion ist dort stetig (die Umkehrung gilt nicht, siehe hierzu das nachfolgende Beispiel (4)). Die Stetigkeit ist daher eine notwendige Bedingung fu¨r die Differenzierbarkeit einer Funktion.

(8)

Eine Funktion f ðxÞ wird als stetig differenzierbar bezeichnet, wenn sie im Intervall I eine stetige Ableitung hat.

Eine weitere sehr nu¨tzliche Schreibweise fu¨r die Ableitung einer Funktion erha¨lt man d unter Verwendung des sog. Differentialoperators . Dieser erzeugt aus der Funktion dx y ¼ f ðxÞ die Ableitungsfunktion y 0 ¼ f 0 ðxÞ: d ½ f ðxÞ ¼ f 0 ðxÞ dx &

ðIV-10Þ

Beispiele (1)

y ¼ f ðxÞ ¼ const: ¼ a

y 0 ¼ f 0 ðxÞ ¼ 0

Dy f ðx þ DxÞ f ðxÞ aa 0 ¼ ¼ ¼ ¼ 0 Dx Dx Dx Dx Dy y 0 ¼ lim ¼ lim 0 ¼ 0 Dx ! 0 Dx Dx ! 0

Differenzenquotient: 1. Ableitung:

)

1 Differenzierbarkeit einer Funktion (2)

y ¼ f ðxÞ ¼ x

1. Ableitung:

(3)

Dy f ðx þ DxÞ f ðxÞ ðx þ DxÞ x Dx ¼ ¼ ¼ ¼ 1 Dx Dx Dx Dx

y 0 ¼ lim

Dx ! 0

y ¼ f ðxÞ ¼ x 2

Dy ¼ lim 1 ¼ 1 Dx Dx ! 0

y 0 ¼ f 0 ðxÞ ¼ 2 x

)

Differenzenquotient:

1. Ableitung:

y 0 ¼ f 0 ðxÞ ¼ 1

)

Differenzenquotient:

327

Dy f ðx þ DxÞ f ðxÞ ðx þ DxÞ 2 x 2 ¼ ¼ ¼ Dx Dx Dx

y 0 ¼ lim

¼

x 2 þ 2 x Dx þ ðDxÞ 2 x 2 ¼ Dx

¼

2 x Dx þ ðDxÞ 2 ¼ 2 x þ Dx Dx

Dx ! 0

Dy ¼ lim ð2 x þ DxÞ ¼ 2 x Dx Dx ! 0

So betra¨gt beispielsweise die Steigung der Tangente an der Stelle x 1 ¼ 0,5 bzw. x 2 ¼ 1: y 0 ð0,5Þ ¼ 2 0,5 ¼ 1 (4)

y 0 ð1Þ ¼ 2 1 ¼ 2

bzw:

Die in Bild IV-3 dargestellte Betragsfunktion 8 9 x 0= < x y ¼ f ðxÞ ¼ j x j ¼ f u¨ r : ; x x < 0 liefert ein Beispiel fu¨r eine stetige Funktion, die aber nicht u¨berall in ihrem Definitionsbereich differenzierbar ist. y Q1 Q2 1

Bild IV-3 Betragsfunktion –1

P

1

x

328


Diese Funktion ist an der Stelle x ¼ 0 nicht differenzierbar, da sie dort keine eindeutig bestimmte Tangente besitzt. Denn rechts- und linksseitige Ableitung in x ¼ 0 sind zwar vorhanden, weichen jedoch voneinander ab: Rechtsseitige Ableitung ðQ 1 ! PÞ: lim

Dx ! 0

f ð0 þ DxÞ f ð0Þ Dx 0 ¼ lim ¼ lim ð1Þ ¼ 1 Dx Dx Dx ! 0 Dx ! 0

Linksseitige Ableitung ðQ 2 ! PÞ: lim

Dx ! 0

f ð0 þ DxÞ f ð0Þ Dx 0 ¼ lim ¼ lim ð 1Þ ¼ 1 Dx Dx Dx ! 0 Dx ! 0

&

1.3 Ableitung der elementaren Funktionen Die Ableitungen der wichtigsten elementaren Funktionen lassen sich auf direktem Wege als Grenzwert des Differenzenquotienten nach der Definitionsgleichung (IV-9) gewinnen. Sie sind in der folgenden Tabelle 1 zusammengestellt.

Tabelle 1: Erste Ableitung der elementaren Funktionen Ableitung f 0 ðxÞ

Funktion f ðxÞ Konstante Funktion

c ¼ const.

Potenzfunktion

xn

0

ðn 2 RÞ

n xn1 ðPotenzregelÞ

Wurzelfunktion

pffiffiffiffi x 2

Trigonometrische Funktionen

1 pffiffiffiffi x

sin x

cos x

cos x

sin x 1 cos 2 x

tan x

cot x

1 sin 2 x

1 Differenzierbarkeit einer Funktion

329

Tabelle 1 (Fortsetzung) Ableitung f 0 ðxÞ

Funktion f ðxÞ Arkusfunktionen

arcsin x

1 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 x2

arccos x

1 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 x2

arctan x

1 1 þ x2

arccot x Exponentialfunktionen

Logarithmusfunktionen

Hyperbelfunktionen

1 1 þ x2

ex

ex

ax

ðln aÞ a x

ln x

1 x

log a x

1 ðln aÞ x

sinh x

cosh x

cosh x

sinh x

tanh x

1 cosh 2 x

coth x Areafunktionen

1 sinh 2 x

arsinh x

1 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi x2 þ 1

arcosh x

1 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi x2 1

artanh x

1 1 x2

arcoth x

1 1 x2

330


Wir beweisen jetzt exemplarisch die Potenzregel d ðx n Þ ¼ n x n 1 dx

ðIV-11Þ

fu¨r positiv-ganzzahlige Exponenten ðn 2 N*Þ. Dabei machen wir Gebrauch vom Binomischen Lehrsatz in der Form ! n n n n n1 1 ða þ bÞ ¼ a þ a b þ ðIV-12Þ an2 b2 þ . . . þ bn 1 2 (siehe hierzu Abschnitt I.6). Fu¨r den Differenzenquotient der Potenzfunktion f ðxÞ ¼ x n folgt dann unter Verwendung dieser Entwicklungsformel mit a ¼ x und b ¼ Dx : Dy f ðx þ DxÞ f ðxÞ ðx þ DxÞ n x n ¼ ¼ ¼ Dx Dx Dx ! n n n x þ x n 2 ðDxÞ 2 þ . . . þ ðDxÞ n x n x n 1 Dx þ 2 1 ¼ ¼ Dx n n n1 x Dx þ x n 2 ðDxÞ 2 þ . . . þ ðDxÞ n 1 2 ¼ ¼ Dx n n n1 þ x n 2 Dx þ . . . þ ðDxÞ n 1 ðIV-13Þ x ¼ 2 1 Beim Grenzu¨bergang Dx ! 0 du¨rfen wir nach der Grenzwertregel (III-32) gliedweise vorgehen. Dabei verschwinden alle Glieder bis auf den ersten Summand. Folglich ist d n n n1 n n1 n2 x x ¼ ðx Þ ¼ lim þ Dx þ . . . þ ðDxÞ 1 2 dx Dx ! 0 n ¼ xn1 ¼ n xn1 ðIV-14Þ 1 Damit ist die Potenzregel fu¨r positiv-ganzzahlige Exponenten bewiesen. Sie gilt jedoch allgemein fu¨r beliebige reelle Exponenten. Auf den Beweis verzichten wir. &

Beispiele y0 ¼

2 2 2 pffiffiffiffi x 1=3 ¼ ¼ 3 3 3 x 3 x 1=3

(1)

y ¼ x 2=3

(2)

1 1 y ¼ pffiffiffiffi ¼ 1=2 ¼ x 1=2 x x y0 ¼

)

)

1 1 1 pffiffiffiffiffiffiffi x 3=2 ¼ ¼ 3=2 2 2x 2 x3

&

2 Ableitungsregeln

331

2 Ableitungsregeln Wir behandeln in diesem Abschnitt eine Reihe von Ableitungsregeln, die das Differenzieren einer Funktion wesentlich erleichtern. Bei ihrer Herleitung beno¨tigen wir die in Kap. III, Abschnitt 4.2.3 aufgefu¨hrten Rechenregeln fu¨r Grenzwerte und setzen ferner voraus, dass alle in den Formelausdru¨cken auftretenden Funktionen auch differenzierbar sind.

2.1 Faktorregel Faktorregel Ein konstanter Faktor bleibt beim Differenzieren erhalten: y ¼ C f ðxÞ

)

y 0 ¼ C f 0 ðxÞ

ðC : Reelle KonstanteÞ

ðIV-15Þ

Beweis der Faktorregel: Wir setzen voru¨bergehend y ¼ g ðxÞ ¼ C f ðxÞ. Unter Verwendung der Grenzwertregel (III-31) gilt dann: y 0 ¼ lim

Dx ! 0

g ðx þ DxÞ g ðxÞ C f ðx þ DxÞ C f ðxÞ ¼ lim ¼ Dx Dx Dx ! 0

¼ lim C Dx ! 0

f ðx þ DxÞ f ðxÞ f ðx þ DxÞ f ðxÞ ¼ C lim ¼ Dx Dx Dx ! 0

¼ C f 0 ðxÞ

&

ðIV-16Þ

Beispiele (1)

y ¼ 10 x 4

)

y0 ¼

d d ð10 x 4 Þ ¼ 10 ðx 4 Þ ¼ 10 4 x 3 ¼ 40 x 3 dx dx

(2)

y ¼ 3 ex

)

y0 ¼

d d ð 3 e x Þ ¼ 3 ðe x Þ ¼ 3 e x dx dx

(3)

x ¼ 4 sin t

)

dx d d ¼ ð4 sin tÞ ¼ 4 ðsin tÞ ¼ 4 cos t dt dt dt

(4)

y ¼ 5 ln x

)

y0 ¼

d d 1 5 ð5 ln xÞ ¼ 5 ðln xÞ ¼ 5 ¼ dx dx x x

&

332


2.2 Summenregel Summenregel Bei einer endlichen Summe von Funktionen darf gliedweise differenziert werden: y ¼ f 1 ðxÞ þ f 2 ðxÞ þ . . . þ f n ðxÞ

)

ðIV-17Þ

y 0 ¼ f 01 ðxÞ þ f 02 ðxÞ þ . . . þ f 0n ðxÞ Beweis der Summenregel:

Wir beweisen diese Ableitungsregel fu¨r f ðxÞ ¼ f 1 ðxÞ þ f 2 ðxÞ, d. h. eine Summe aus zwei Funktionen. Unter Verwendung der Grenzwertregel (III-32) ist dann: y 0 ¼ lim

Dx ! 0

f ðx þ DxÞ f ðxÞ ¼ Dx

f 1 ðx þ DxÞ þ f 2 ðx þ DxÞ f 1 ðxÞ f 2 ðxÞ ¼ Dx Dx ! 0 f 1 ðx þ DxÞ f 1 ðxÞ f 2 ðx þ DxÞ f 2 ðxÞ ¼ lim þ ¼ Dx Dx Dx ! 0

¼ lim

¼ lim

Dx ! 0

f 1 ðx þ DxÞ f 1 ðxÞ f 2 ðx þ DxÞ f 2 ðxÞ þ lim ¼ Dx Dx Dx ! 0

¼ f 01 ðxÞ þ f 02 ðxÞ

ðIV-18Þ

Folgerung aus der Summen- und Faktorregel: Die Ableitung einer aus n Funktionen gebildeten Linearkombination y ¼ C 1 f 1 ðxÞ þ C 2 f 2 ðxÞ þ . . . þ C n f n ðxÞ

ðIV-19Þ

erfolgt gliedweise, wobei die konstanten Faktoren C 1 , C 2 , . . . , C n erhalten bleiben: y 0 ¼ C 1 f 01 ðxÞ þ C 2 f 02 ðxÞ þ . . . þ C n f 0n ðxÞ

ðIV-20Þ

Eine Polynomfunktion (ganzrationale Funktion) vom Grade n wird nach dieser Regel differenziert, wir erhalten wieder ein Polynom (vom Grade n 1). &

Beispiele )

y 0 ¼ 28 x 6 3 sin x 5 e x þ

(1)

y ¼ 4 x 7 þ 3 cos x 5 e x þ ln x

(2)

y ¼ 4 arctan x 2 arccos x þ 10 sinh x þ 3 x 4 2 þ pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi þ 10 cosh x þ 3 y0 ¼ 2 1þx 1 x2

)

1 x

2 Ableitungsregeln (3)

333

Wir differenzieren das Weg-Zeit-Gesetz s ðtÞ einer gleichfo¨rmig beschleunigten Bewegung und erhalten die Momentangeschwindigkeit v ðtÞ ¼ s 0 ðtÞ (siehe hierzu auch Abschnitt 2.14.1): s ðtÞ ¼

1 a t2 þ v0 t þ s0 2

)

v ðtÞ ¼ s 0 ðtÞ ¼

ds ¼ a t þ v0 dt

(a: Beschleunigung; s 0 ; v 0 : Wegmarke und Geschwindigkeit zu Beginn, d. h. zum & Zeitpunkt t ¼ 0)

2.3 Produktregel Produktregel Die Ableitung einer in der Produktform y ¼ u ðxÞ v ðxÞ darstellbaren Funktion erha¨lt man nach der Produktregel: y 0 ¼ u 0 ðxÞ v ðxÞ þ v 0 ðxÞ u ðxÞ

ðIV-21Þ

Anmerkungen (1)

In der Praxis verwendet man meist die folgende Kurzschreibweise: y ¼ uv

(2)

)

y0 ¼ u0 v þ v0 u

ðIV-22Þ

Die Produktregel la¨ssst sich auch wie folgt darstellen: d ðu vÞ ¼ u 0 v þ v 0 u dx

ðIV-23Þ

Beweis der Produktregel: Der Differenzenquotient der Produktfunktion y ¼ f ðxÞ ¼ u ðxÞ v ðxÞ lautet: Dy f ðx þ DxÞ f ðxÞ u ðx þ DxÞ v ðx þ DxÞ u ðxÞ v ðxÞ ¼ ¼ Dx Dx Dx

ðIV-24Þ

Gleichzeitig addieren und subtrahieren wir jetzt im Za¨hler den Term u ðxÞ v ðx þ DxÞ und erhalten nach einer Umordnung der Glieder den folgenden Ausdruck: Dy u ðx þ DxÞ v ðx þ DxÞ u ðxÞ v ðx þ DxÞ þ u ðxÞ v ðx þ DxÞ u ðxÞ v ðxÞ ¼ ¼ Dx Dx ¼

½ u ðx þ DxÞ u ðxÞ v ðx þ DxÞ þ u ðxÞ ½ v ðx þ DxÞ v ðxÞ ¼ Dx

¼

½ u ðx þ DxÞ u ðxÞ v ðx þ DxÞ u ðxÞ ½ v ðx þ DxÞ v ðxÞ þ ¼ Dx Dx

¼

u ðx þ DxÞ u ðxÞ v ðx þ DxÞ v ðxÞ v ðx þ DxÞ þ u ðxÞ Dx Dx

ðIV-25Þ

334


Beim Grenzu¨bergang Dx ! 0 beachten wir die Grenzwertregeln (III-31) bis (III-33) und erhalten schließlich u ðx þ DxÞ u ðxÞ v ðx þ DxÞ v ðxÞ v ðx þ DxÞ þ lim u ðxÞ ¼ Dx Dx Dx ! 0 u ðx þ DxÞ u ðxÞ ¼ lim lim v ðx þ DxÞ þ Dx Dx ! 0 Dx ! 0 v ðx þ DxÞ v ðxÞ ¼ þ u ðxÞ lim Dx Dx ! 0

y 0 ¼ lim

Dx ! 0

¼ u 0 ðxÞ v ðxÞ þ u ðxÞ v 0 ðxÞ ¼ u 0 ðxÞ v ðxÞ þ v 0 ðxÞ u ðxÞ &

ðIV-26Þ

Beispiele (1)

y ¼ ð4 x 3 3 x Þ ð2 e x sin x Þ ¼ u v |fflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflffl} |fflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} v u u ¼ 4x3 3x

)

v ¼ 2 e x sin x

u 0 ¼ 12 x 2 3 )

v 0 ¼ 2 e x cos x

y 0 ¼ u 0 v þ v 0 u ¼ ð12 x 2 3Þ ð2 e x sin xÞ þ ð2 e x cos xÞ ð4 x 3 3 xÞ ¼ ¼ ð8 x 3 þ 24 x 2 6 x 6Þ e x ð12 x 2 3Þ sin x ð4 x 3 3 xÞ cos x (2)

y ¼ arctan x ln x ¼ u v |fflfflfflffl{zfflfflfflffl} |{z} u v u ¼ arctan x

)

y0 ¼ u0 v þ v0 u ¼

u0 ¼

1 ; 1 þ x2

v ¼ ln x

)

v0 ¼

1 x

1 1 ln x arctan x arctan x ¼ ln x þ þ 1 þ x2 x 1 þ x2 x

&

Die Produktregel la¨sst sich auch fu¨r Produktfunktionen mit mehr als zwei Faktoren formulieren. Bei drei Faktoren u ¼ u ðxÞ, v ¼ v ðxÞ und w ¼ w ðxÞ gilt beispielsweise:

Produktregel bei drei Faktorfunktionen d ðu v wÞ ¼ u 0 v w þ u v 0 w þ u v w 0 dx

ðIV-27Þ

2 Ableitungsregeln &

335

Beispiel y ¼ 5 x 3 sin x e x ¼ u v w |{z} |ffl{zffl} |{z} u v w u ¼ 5x3 w ¼ ex

u 0 ¼ 15 x 2 ;

)

v ¼ sin x

)

v 0 ¼ cos x

w 0 ¼ ex

)

y0 ¼ u0 vw þ uv0 w þ uvw0 ¼ ¼ 15 x 2 sin x e x þ 5 x 3 cos x e x þ 5 x 3 sin x e x ¼ ¼ 5 x 2 e x ð3 sin x þ x cos x þ x sin xÞ

&

2.4 Quotientenregel Quotientenregel Die Ableitung einer Funktion, die als Quotient zweier Funktionen u ðxÞ und v ðxÞ u ðxÞ in der Form y ¼ darstellbar ist, erha¨lt man nach der Quotientenregel: v ðxÞ y0 ¼

u 0 ðxÞ v ðxÞ v 0 ðxÞ u ðxÞ v 2 ðxÞ

ðv ðxÞ 6¼ 0Þ

ðIV-28Þ

Anmerkungen (1)

Die in der Praxis u¨bliche Kurzschreibweise lautet: y ¼

(2)

u v

)

y0 ¼

u0v v0u v2

ðIV-29Þ

Die Quotientenregel la¨sst sich auch wie folgt formulieren: d u

u0 v v0 u ¼ dx v v2

ðIV-30Þ

Die Ableitung einer gebrochenrationalen Funktion erfolgt mit Hilfe der Quotientenregel, man erha¨lt wiederum eine gebrochenrationale Funktion. Auf den Beweis der Quotientenregel wollen wir an dieser Stelle verzichten. Wir werden ihn aber spa¨ter im Zusammenhang mit der sog. logarithmischen Differentiation nachholen (vgl. hierzu Abschnitt 2.7).

336 &


Beispiele (1)

y ¼

x3 4x þ 5 u ¼ 2x2 4x þ 1 v

u ¼ x3 4x þ 5 v ¼ 2x2 4x þ 1 y0 ¼

¼

¼ ¼ ¼

(2)

y ¼

) )

u0 ¼ 3x2 4 v 0 ¼ 4 x 4 ¼ 4 ðx 1Þ

u0v v0u ð3 x 2 4Þ ð2 x 2 4 x þ 1Þ 4 ðx 1Þ ðx 3 4 x þ 5Þ ¼ ¼ v2 ð2 x 2 4 x þ 1Þ 2 6 x 4 12 x 3 þ 3 x 2 8 x 2 þ 16 x 4 4 ðx 4 4 x 2 þ 5 x x 3 þ 4 x 5Þ ð2 x 2 4 x þ 1Þ 2 6 x 4 12 x 3 5 x 2 þ 16 x 4 4 ðx 4 x 3 4 x 2 þ 9 x 5Þ ð2 x 2 4 x þ 1Þ 2

¼

6 x 4 12 x 3 5 x 2 þ 16 x 4 4 x 4 þ 4 x 3 þ 16 x 2 36 x þ 20 ð2 x 2 4 x þ 1Þ 2

¼

¼

2 x 4 8 x 3 þ 11 x 2 20 x þ 16 ð2 x 2 4 x þ 1Þ 2

ln x þ x u ¼ x e v

u ¼ ln x þ x v ¼ ex

)

u0 ¼

1 1þx x þ1 þ1 ¼ ¼ x x x

v 0 ¼ ex

)

x þ1 e x e x ðln x þ xÞ u vv u x 0 y ¼ ¼ ¼ v2 ðe x Þ 2 0

0

ex ¼

x þ1 ðln x þ xÞ x ex ex

x þ1 ðln x þ xÞ x ¼ ¼ ex

x þ 1 x ðln x þ xÞ x þ 1 x ðln x þ xÞ x ¼ ¼ ex x ex

&

2 Ableitungsregeln

337

2.5 Kettenregel Die bisher bekannten Ableitungsregeln (Faktor-, Summen-, Produkt- und Quotientenregel) versetzen uns in die Lage, einfache Funktionen problemlos zu differenzieren. Sie reichen jedoch nicht mehr aus, wenn es um die Ableitung zusammengesetzter oder ineinander geschachtelter Funktionen geht, die man auch als mittelbare oder verkettete Funktionen bezeichnet. Ein einfaches Anwendungsbeispiel soll dies verdeutlichen. Wenn wir uns fu¨r die Geschwindigkeit einer harmonisch nach der Gleichung y ¼ y ðtÞ ¼ A sin ðw t þ jÞ ,

t 0

schwingenden Masse interessieren, mu¨ssen wir die zeitliche Ableitung dieser Funktion bilden 1). Dies wird uns mit den bisher bekannten Ableitungsregeln nicht gelingen. Der Grund: Wir kennen zwar die Ableitung von sin t, nicht aber die Ableitung der aus zwei Grundfunktionen zusammengesetzten Funktion sin ðw t þ jÞ. Diese Funktion setzt sich aus der elementaren Sinusfunktion sin u und der linearen Funktion u ¼ w t þ j zusammen, d. h. der Sinus ist hier eine Funktion der linearen Funktion u ¼ w t þ j, ha¨ngt also u¨ber die Hilfsvariable u noch von der Variablen t ab. Um die gewu¨nschte Ableitung y 0 ðtÞ bilden zu ko¨nnen, beno¨tigen wir eine weitere Ableitungsregel, die unter der Bezeichnung Kettenregel bekannt ist. Bei der Herleitung dieser wichtigen Regel lassen wir uns von den folgenden berlegungen leiten: Mit Hilfe einer geeigneten Substitution u ¼ u ðxÞ versuchen wir, die vorgegebene Funktion y ¼ f ðxÞ in eine einfacher gebaute und mo¨glichst elementare Funktion y ¼ F ðuÞ umzuwandeln: Substitution

y ¼ f ðxÞ ! y ¼ F ðuÞ u ¼ u ðxÞ

Fu¨r die Funktionen u ¼ u ðxÞ und y ¼ F ðuÞ haben sich dabei die Bezeichnungen u ¼ u ðxÞ: Innere Funktion y ¼ F ðuÞ:

ußere Funktion

eingebu¨rgert. Zwischen ihnen besteht dann der folgende Zusammenhang: y ¼ F ðuÞ ¼ F ðu ðxÞÞ ¼ f ðxÞ

ðIV-31Þ

y ist eine von der „Hilfsvariablen“ u abha¨ngige Funktion, wobei u wiederum von x abha¨ngt (y ha¨ngt also u¨ber u von x ab, ist somit eine mittelbare Funktion von x). Die gesuchte Ableitung der Funktion y ¼ f ðxÞ nach der Variablen x la¨sst sich dann als Produkt aus den Ableitungen der aüßeren und der inneren Funktion gewinnen: y0 ¼

1)

dy dy du ¼ dx du dx

ðIV-32Þ

In Abschnitt 2.14.1 werden wir zeigen, dass die 1. Ableitung des Weges nach der Zeit die Momentangeschwindigkeit ergibt.

338


(sog. Kettenregel; zuerst y nach u, dann u nach x differenzieren). Wir haben somit unsere Aufgabe gelo¨st, falls sowohl die aüßere als auch die innere Funktion elementar, d. h. unter Verwendung der bekannten Ableitungsregeln in Verbindung mit der Tabelle 1 differenzierbar sind. Mit den Bezeichnungen dy : ußere Ableitung ðAbleitung der aüßeren Funktion y ¼ F ðuÞÞ du du : Innere Ableitung ðAbleitung der inneren Funktion u ¼ u ðxÞÞ dx la¨sst sich die Kettenregel allgemein wie folgt formulieren:

Kettenregel Die Ableitung einer zusammengesetzten (verketteten) Funktion y ¼ F ðu ðxÞÞ ¼ f ðxÞ erha¨lt man als Produkt aus der aüßeren und der inneren Ableitung: y0 ¼

dy dy du ¼ dx du dx

ðIV-33Þ

Anmerkungen (1)

Fu¨r die erfolgreiche Anwendung der Kettenregel ist von entscheidender Bedeutung, dass es mit Hilfe einer geeigneten Substitution u ¼ u ðxÞ gelingt, die vorgegebene Funktion y ¼ f ðxÞ in eine elementar differenzierbare Funktion y ¼ F ðuÞ u¨berzufu¨hren. Die nachfolgenden Beispiele werden dies unterstreichen.

(2)

Man beachte, dass die innere Funktion u ¼ u ðxÞ immer mit der Substitutionsgleichung identisch ist.

(3)

In der aüßeren Ableitung, die zuna¨chst von der „Hilfsvariablen“ u abha¨ngt, muss am Schluss eine Ru¨cksubstitution durchgefu¨hrt werden.

(4)

Die Kettenregel la¨sst sich auch in der Form y 0 ðxÞ ¼ F 0 ðuÞ u 0 ðxÞ

ðIV-34Þ

darstellen (F 0 ðuÞ: aüßere Ableitung; u 0 ðxÞ: innere Ableitung). Beweis der Kettenregel: Wir wollen den Beweis dieser wichtigen Regel nur andeuten. Der Differenzenquotient la¨sst sich in der Form Dy Dy Du Dy Du ¼ ¼ Dx Dx Du Du Dx

ðIV-35Þ

2 Ableitungsregeln

339

darstellen und setzt sich somit aus den Differenzenquotienten der aüßeren und der inneren Funktion zusammen. Beim Grenzu¨bergang Dx ! 0 strebt auch Du ! 0 und es gilt unter Verwendung der Grenzwertregel (III-33): dy Dy ¼ lim ¼ lim dx Dx ! 0 Dx Dx ! 0 ¼

lim

Du ! 0

Dy Du Dy Du ¼ lim lim ¼ Du Dx Dx ! 0 Du Dx ! 0 Dx

Dy Du dy du lim ¼ Du du dx Dx ! 0 Dx

ðIV-36Þ

Die Kettenregel ist die wichtigste Ableitungsregel u¨berhaupt. Die in Naturwissenschaft und Technik auftretenden Funktionen sind (von wenigen Ausnahmen abgesehen) stets zusammengesetzte, d. h. verkettete Funktionen, deren Ableitungen nur mit Hilfe der Kettenregel gebildet werden ko¨nnen.

&

Beispiele Vorgehensweise Zuna¨chst muss die vorliegende Funktion genau analysiert werden, d. h. man muss den Funktionstyp erkennen (z. B. ob es sich um eine Sinus- oder Kosinusfunktion, Wurzelfunktion, Logarithmus- oder Exponentialfunktion handelt). Dann wird die Funktion mit Hilfe einer geeigneten Substitution auf die elementare Grundform zuru¨ckgefu¨hrt (dies sind die in der Tabelle 1 aufgefu¨hrten elementaren Funktionen). Stellen Sie sich also vor dem Differenzieren die folgende Frage: Wie muss ich substituieren, damit die neue von der Hilfsvariablen u abha¨ngige (aüßere) Funktion mo¨glichst einfach wird, d. h. in eine der in der Tabelle 1 enthaltenen Funktionen u¨bergeht? In den nachfolgenden sechs Beispielen wird diese Vorgehensweise Schritt fu¨r Schritt erlaütert. (1)

y ¼ ð3 x 4Þ 8 Grundform:

Potenzfunktion u 8

Substitution:

u ¼ u ðxÞ ¼ 3 x 4

ußere und innere Funktion: y ¼ F ðuÞ ¼ u 8

mit

u ¼ 3x 4

Kettenregel (mit nachtra¨glicher Ru¨cksubstitution): y0 ¼

dy dy du ¼ ¼ 8 u 7 3 ¼ 24 u 7 ¼ 24 ð3 x 4Þ 7 dx du dx

340

(2)


y ¼ e ð4 x

2

3 x þ 2Þ

Grundform:

Exponentialfunktion e u

Substitution:

u ¼ u ðxÞ ¼ 4 x 2 3 x þ 2

ußere und innere Funktion: y ¼ F ðuÞ ¼ e u

mit

u ¼ 4x2 3x þ 2


(3)

dy dy du 2 ¼ ¼ e u ð8 x 3Þ ¼ ð8 x 3Þ e ð4 x 3 x þ 2Þ dx du dx

y ¼ 10 ln ð1 þ x 2 Þ Grundform:

Logarithmusfunktion ln u

Substitution:

u ¼ u ðxÞ ¼ 1 þ x 2

ußere und innere Funktion: y ¼ F ðuÞ ¼ 10 ln u

mit

u ¼ 1 þ x2


(4)

y ¼

dy dy du 1 20 x 20 x ¼ ¼ 10 2x ¼ ¼ dx du dx u u 1 þ x2

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi x3 þ x2 þ 1 pffiffiffiffiffi u

Grundform:

Wurzelfunktion

Substitution:

u ¼ u ðxÞ ¼ x 3 þ x 2 þ 1

ußere und innere Funktion: pffiffiffiffiffi y ¼ F ðuÞ ¼ u mit

u ¼ x3 þ x2 þ 1

Kettenregel (mit nachtra¨glicher Ru¨cksubstitution): y0 ¼ ¼

dy dy du 1 3x2 þ 2x pffiffiffi ¼ ¼ ¼ pffiffiffiffiffi ð3 x 2 þ 2 xÞ ¼ dx du dx 2 u 2 u 3x2 þ 2x pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 2 x3 þ x2 þ 1

2 Ableitungsregeln (5)

341

y ¼ y ðtÞ ¼ A sin ðw t þ jÞ

ðA, w, j: KonstantenÞ

Grundform:

Sinusfunktion sin u

Substitution:

u ¼ u ðtÞ ¼ w t þ j

ußere und innere Funktion: y ¼ F ðuÞ ¼ A sin u

u ¼ wt þ j

mit

Kettenregel (mit nachtra¨glicher Ru¨cksubstitution): y 0 ðtÞ ¼

dy dy du ¼ ¼ ðA cos uÞ w ¼ A w cos u ¼ dt du dt

¼ A w cos ðw t þ jÞ (6)

y ¼

qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 3 ðx 2 4 x þ 10Þ 2 ¼ ðx 2 4 x þ 10Þ 2=3

Grundform:

Potenzfunktion u 2=3

Substitution:

u ¼ u ðxÞ ¼ x 2 4 x þ 10

ußere und innere Funktion: y ¼ F ðuÞ ¼ u 2=3

u ¼ x 2 4 x þ 10

mit

Kettenregel (mit nachtra¨glicher Ru¨cksubstitution): y0 ¼ ¼

dy dy du 2 2 ð2 x 4Þ ¼ ¼ u 1=3 ð2 x 4Þ ¼ ¼ dx du dx 3 3 u 1=3 4 ðx 2Þ 4 ðx 2Þ ffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi p ffiffiffiffiffi ¼ p 3 3 3 u 3 x 2 4 x þ 10

&

In einigen Fa¨llen mu¨ssen mehrere Substitutionen hintereinander ausgefu¨hrt werden (stets von innen nach außen), um die vorgebebene Funktion in eine elementar differenzierbare Funktion zu u¨berfu¨hren. Wir geben hierfu¨r ein Beispiel: &

Beispiel y ¼ ln ½ sin ð2 x 3Þ 1. Substitution:

u ¼ u ðxÞ ¼ 2 x 3

)

y ¼ ln ðsin uÞ

Diese Funktion ist noch nicht elementar differenzierbar. Erst eine weitere Substitution fu¨hrt zum Ziel. 2. Substitution:

v ¼ v ðuÞ ¼ sin u

)

y ¼ ln v

342


Somit gilt: y ¼ ln v

mit

v ¼ sin u

und

u ¼ 2x 3

Die Kettenregel besitzt jetzt die folgende Gestalt: y0 ¼

dy dy dv du ¼ dx dv du dx

Erst y nach v differenzieren, dann v nach u und schließlich u nach x. Formale Kontrolle der richtigen Schreibweise der Kettenregel: Auf der rechten Seite ku¨rzen sich die Differentiale du und dv heraus und wir erhalten wie auf der linken Seite den Quotienten dy=dx. Die Kettenregel liefert dann: y0 ¼

dy dy dv du 1 2 cos u ¼ ¼ ðcos uÞ 2 ¼ dx dv du dx v v

Nach stufenweiser Ru¨cksubstitution ðv ! u ! xÞ folgt schließlich: y0 ¼

2 cos u 2 cos u ¼ ¼ 2 cot u ¼ 2 cot ð2 x 3Þ v sin u

&

Die nachfolgende Tabelle 2 entha¨lt die Ableitungen einiger in den Anwendungen haüfig auftretender verketteter Funktionen. Tabelle 2: Ableitung spezieller verketteter Funktionen ( g ðxÞ ist eine beliebige differenzierbare Funktion) Funktion

Grundform

Ableitung

y ¼ ½ g ðxÞ n

y ¼ un

y 0 ¼ n ½ g ðxÞ n 1 g 0 ðxÞ

y ¼ sin ½ g ðxÞ

y ¼ sin u

y 0 ¼ cos ½ g ðxÞ g 0 ðxÞ

y ¼ cos ½ g ðxÞ

y ¼ cos u

y 0 ¼ sin ½ g ðxÞ g 0 ðxÞ

y ¼ e g ðxÞ

y ¼ eu

y 0 ¼ e g ðxÞ g 0 ðxÞ

y ¼ ln ½ g ðxÞ

y ¼ ln u

y0 ¼

1 g 0 ðxÞ g ðxÞ

pffiffiffiffiffi u

y0 ¼

1 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi g 0 ðxÞ 2 g ðxÞ

y ¼

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi g ðxÞ

y ¼

Anmerkung In allen Fa¨llen wird u ¼ g ðxÞ substituiert. In den Funktionen ln ½ g ðxÞ und wird g ðxÞ > 0 vorausgesetzt.

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi g ðxÞ

2 Ableitungsregeln

343

2.6 Kombinationen mehrerer Ableitungsregeln Beim Differenzieren komplizierter Funktionen mu¨ssen oft mehrere Ableitungsregeln eingesetzt werden, zum Beispiel die Produkt- oder Quotientenregel in Verbindung mit der Kettenregel. Wir zeigen das Vorgehen anhand von zwei Beispielen. &

Beispiele (1)

y ¼

x2 ðx 2

þ 1Þ

3

¼

u v

Wir beno¨tigen neben der Quotientenregel noch die Kettenregel (fu¨r die Ableitung des Nenners): y0 ¼

¼

u0v v0u 2 x ðx 2 þ 1Þ 3 3 ðx 2 þ 1Þ 2 2 x x 2 ¼ ¼ v2 ½ ðx 2 þ 1Þ 3 2 ðx 2 þ 1Þ 2 ½ 2 x ðx 2 þ 1Þ 6 x 3 ðx 2 þ 1Þ 6

¼

2x3 þ 2x 6x3

¼

ðx 2 þ 1Þ 4

2x 4x3 ðx 2 þ 1Þ 4

Die Ableitung des Nenners erfolgte dabei mit Hilfe der Kettenregel: v ¼ ðx 2 þ 1Þ 3 ¼ z 3 |fflfflffl{zfflfflffl} z v0 ¼ (2)

mit

z ¼ x2 þ 1

dv dv dz ¼ ¼ 3 z 2 2 x ¼ 3 ðx 2 þ 1Þ 2 2 x dx dz dx

Die in Bild IV-4 skizzierte geda¨mpfte Schwingung eines Feder-Masse-Schwingers genu¨ge der Gleichung (Weg-Zeit-Gesetz) y ðtÞ ¼ e t cos ð5 t þ 6Þ ,

t 0

Dabei beschreibt die Gro¨ße y ðtÞ die Lage (Auslenkung) der Masse zum Zeitpunkt t. y 1 y = e –t · cos (5 t + 6) 0,5 2 1 – 0,5

t

Bild IV-4

344


Wir interessieren uns fu¨r die Geschwindigkeit v ðtÞ ¼ y 0 ðtÞ der Masse (siehe hierzu auch Fußnote 1). Mit Hilfe der Produkt- und Kettenregel erhalten wir: y ðtÞ ¼ e t cos ð5 t þ 6Þ ¼ a b |{z} |fflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflffl} a b a ¼ et

)

a 0 ¼ e t ð 1Þ ¼ e t

b ¼ cos ð5 t þ 6Þ

)

b 0 ¼ sin ð5 t þ 6Þ 5 ¼ 5 sin ð5 t þ 6Þ

v ðtÞ ¼ y 0 ðtÞ ¼ a 0 b þ b 0 a ¼ ¼ e t cos ð5 t þ 6Þ 5 sin ð5 t þ 6Þ e t ¼ ¼ e t ½ cos ð5 t þ 6Þ þ 5 sin ð5 t þ 6Þ

&

2.7 Logarithmische Ableitung Bei der Bildung der Ableitung von f ðxÞ ¼ x x , x > 0 ist keine der bisher bekannten Ableitungsregeln direkt anwendbar, da die Variable x sowohl in der Basis als auch im Exponenten auftritt 2). Dennoch gelingt die Differentiation dieser Funktion, wenn man die Funktionsgleichung zuna¨chst logarithmiert und anschließend beide Seiten dieser Gleichung unter Verwendung von Ketten- und Produktregel differenziert ðSubstitution auf der linken Seite: u ¼ f ðxÞÞ: ln f ðxÞ ¼ ln x x ¼ x ln x |ffl{zffl} u 1 f 0 ðxÞ 1 f 0 ðxÞ ¼ ¼ 1 ln x þ x ¼ ln x þ 1 f ðxÞ f ðxÞ x

ðIV-37Þ

) ðIV-38Þ

f 0 ðxÞ ¼ f ðxÞ ðln x þ 1Þ ¼ x x ðln x þ 1Þ Man bezeichnet diese Art des Differenzierens als logarithmische Differentiation und die dabei auftretende Ableitung der Funktion ln f ðxÞ als logarithmische Ableitung von f ðxÞ, wobei nach der Kettenregel gilt: d 1 f 0 ðxÞ ½ ln f ðxÞ ¼ f 0 ðxÞ ¼ dx f ðxÞ f ðxÞ

2)

Man beachte, dass f ðxÞ ¼ x x weder eine Potenzfunktion noch eine Exponentialfunktion ist.

ðIV-39Þ

2 Ableitungsregeln

345

Wir fassen dieses Ergebnis wie folgt zusammen:

Logarithmische Differentiation In vielen Fa¨llen, beispielsweise bei Funktionen vom Typ f ðxÞ ¼ ½ u ðxÞ v ðxÞ mit u ðxÞ > 0, gelingt die Differentiation einer Funktion nach dem folgenden Schema: 1. Logarithmieren der Funktionsgleichung. 2. Differenzieren der logarithmierten Gleichung unter Verwendung der Kettenregel.

&

Beispiele (1)

y ¼ x sin x

ðx > 0Þ

Die Funktionsgleichung wird zuna¨chst logarithmiert: ln y ¼ ln x sin x ¼ sin x ln x Jetzt wird diese Gleichung differenziert, wobei zu beachten ist, dass y eine Funktion von x ist (Kettenregel anwenden beim Differenzieren der linken Seite, die rechte Seite wird nach der Produktregel differenziert): 1 y0 1 x cos x ln x þ sin x y0 ¼ sin x ¼ ¼ cos x ln x þ y x x y y0 ¼

y ðx cos x ln x þ sin xÞ x sin x ðx cos x ln x þ sin xÞ ¼ ¼ x x

¼ x ðsin x 1Þ ðx cos x ln x þ sin xÞ (2)

Wir wollen jetzt die Quotientenregel (IV-28) mit Hilfe der logarithmischen Diffeu rentiation beweisen. Zuna¨chst wird der Quotient y ¼ logarithmiert: v

u u ) ln y ¼ ln ¼ ln u ln v y ¼ v v Beim Differenzieren der logarithmierten Funktion ist zu beachten, dass y, u und v Funktionen von x sind (Kettenregel anwenden!): 1 1 1 y0 ¼ u0 v0 y u v

oder

y0 u0 v0 u0v v0u ¼ ¼ uv y u v

Durch Auflo¨sen nach y 0 erhalten wir schließlich die bereits bekannte Quotientenregel: y0 ¼ y

u0 v v0 u u u0v v0u u0 v v0 u ¼ ¼ uv v uv v2

&

346


2.8 Ableitung der Umkehrfunktion Gegeben sei eine umkehrbare Funktion y ¼ f ðxÞ und ihre Ableitung y 0 ¼ f 0 ðxÞ. Wir suchen die Ableitung der Umkehrfunktion y ¼ f 1 ðxÞ ¼ g ðxÞ. Bei der Lo¨sung des Problems schlagen wir den folgenden Weg ein: Zuna¨chst lo¨sen wir die Funktionsgleichung y ¼ f ðxÞ nach der Variablen x auf und erhalten die nach x aufgelo¨ste Funktionsgleichung x ¼ f 1 ðyÞ ¼ g ðyÞ. Zwischen den Funktionen y ¼ f ðxÞ und x ¼ g ðyÞ besteht dann der folgende Zusammenhang: f ðxÞ ¼ f ðg ðyÞÞ ¼ y

ðIV-40Þ

Die Funktion f ðg ðyÞÞ ist dabei eine aus den beiden Funktionen f und g zusammengesetzte (verkettete) Funktion, wobei f die aüßere und g die innere Funktion ist. Differenziert man die Gleichung f ðg ðyÞÞ ¼ y unter Verwendung der Kettenregel beiderseits nach der Variablen y, so erha¨lt man: f 0 ðxÞ g 0 ðyÞ ¼ 1

ðIV-41Þ

Diese Beziehung lo¨sen wir nach g 0 ðyÞ auf: g 0 ðyÞ ¼

1 f 0 ðxÞ

ð f 0 ðxÞ 6¼ 0 Þ

ðIV-42Þ

Hieraus erha¨lt man die gewu¨nschte Ableitung der Umkehrfunktion, indem man zuna¨chst in der Ableitung f 0 ðxÞ die Variable x durch g ðyÞ ersetzt ðx ¼ g ðyÞÞ und anschließend auf beiden Seiten der Gleichung die Variablen x und y miteinander vertauscht (Umbenennung der beiden Variablen). Wir fassen die Ergebnisse wie folgt zusammen:

Ableitung der Umkehrfunktion Eine Funktion y ¼ f ðxÞ sei umkehrbar, x ¼ g ðyÞ die nach der Variablen x aufgelo¨ste Form dieser Funktion. Dann besteht zwischen diesen beiden Funktionen der folgende Zusammenhang: g 0 ðyÞ ¼

1 f 0 ðxÞ

ð f 0 ðxÞ 6¼ 0 Þ

ðIV-43Þ

Hieraus erha¨lt man durch die beiden folgenden Schritte die gesuchte Ableitung der Umkehrfunktion y ¼ g ðxÞ: 1. In der Ableitung f 0 ðxÞ wird zuna¨chst die Variable x durch g ðyÞ ersetzt. 2. Anschließend werden auf beiden Seiten die Variablen x und y miteinander vertauscht (formale Umbenennung der beiden Variablen).


347

Beispiele (1)

f 0 ðxÞ ¼ e x

Gegeben:

y ¼ f ðxÞ ¼ e x ,

Gesucht:

Ableitung der Umkehrfunktion y ¼ g ðxÞ ¼ ln x

Lo¨sung: Wir lo¨sen zuna¨chst die Funktionsgleichung y ¼ e x nach der Variablen x auf und erhalten x ¼ g ðyÞ ¼ ln y. Die Ableitung dieser Funktion ist nach Gleichung (IV-43): g 0 ðyÞ ¼

1 1 1 ¼ x ¼ f 0 ðxÞ e y

(unter Beru¨cksichtigung von e x ¼ y). Durch Vertauschen der beiden Variablen erhalten wir hieraus die gesuchte Ableitung der Umkehrfunktion y ¼ g ðxÞ ¼ ln x. Sie lautet: g 0 ðxÞ ¼ (2)

Gegeben: Gesucht:

d 1 ðln xÞ ¼ dx x

1 ¼ tan 2 x þ 1 cos 2 x Ableitung der Umkehrfunktion y ¼ g ðxÞ ¼ arctan x

y ¼ f ðxÞ ¼ tan x,

f 0 ðxÞ ¼

Lo¨sung: Die nach der Variablen x aufgelo¨ste Form von y ¼ tan x lautet: x ¼ g ðyÞ ¼ arctan y Wir bestimmen ihre Ableitung nach Gleichung (IV-43): g 0 ðyÞ ¼

1 1 1 ¼ ¼ 2 f 0 ðxÞ tan 2 x þ 1 y þ1

(unter Beru¨cksichtigung von tan x ¼ y ). Durch Vertauschen der beiden Variablen erhalten wir die gesuchte Ableitung der Umkehrfunktion y ¼ g ðxÞ ¼ arctan x : g 0 ðxÞ ¼

d 1 1 ðarctan xÞ ¼ 2 ¼ dx x þ1 1 þ x2

&

2.9 Implizite Differentiation Wir gehen von einer in der impliziten Form F ðx; yÞ ¼ 0 dargestellten Funktion aus. Gelingt es, diese Gleichung in eindeutiger Weise nach einer der beiden Variablen aufzulo¨sen, so la¨sst sich die Ableitung der Funktion mit Hilfe der bekannten Ableitungsregeln meist ohne Schwierigkeiten bilden. Wir geben ein einfaches Beispiel.

348 &


Beispiel Durch Auflo¨sen der Kreisgleichung x 2 þ y 2 ¼ 1 oder F ðx; yÞ ¼ x 2 þ y 2 1 ¼ 0 nach der Variablen y erhalten wir zwei Wurzelfunktionen: pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 2 ð 1 x 1Þ y ¼ þ 1x Unter Verwendung der Kettenregel (Substitution: u ¼ 1 x 2 ) ergeben sich hieraus die gesuchten Ableitungen: pffiffiffi mit u ¼ 1 x2 y ¼ þ u y0 ¼

dy dy du 1 x x ¼ ¼ þ 2 pffiffiuffi ð 2 xÞ ¼ þ pffiffiuffi ¼ þ pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi2ffi dx du dx 1x

&

In vielen Fa¨llen jedoch ist die Auflo¨sung der Funktionsgleichung F ðx; yÞ ¼ 0 nicht mo¨glich oder nur mit großem Aufwand zu erreichen. Die Ableitung der Funktion nach der Variablen x kann dann durch gliedweise Differentiation der impliziten Funktionsgleichung nach x gewonnen werden. Dabei ist jedoch zu beru¨cksichtigen, dass die Variable y eine von x abha¨ngige Gro¨ße darstellt, also als eine von x abha¨ngige Funktion zu betrachten ist. Bei der Differentiation ist daher jeder Term, der die abha¨ngige Variable y entha¨lt, nach der Kettenregel zu differenzieren. Durch Auflo¨sen dieser Gleidy chung nach y 0 ¼ erha¨lt man schließlich die gewu¨nschte Ableitung. Diese Art des dx Differenzierens wird daher als implizite Differentiation bezeichnet.

Implizite Differentiation Der Anstieg einer in der impliziten Form F ðx; yÞ ¼ 0 dargestellten Funktionskurve la¨sst sich schrittweise wie folgt bestimmen: 1. Gliedweise Differentiation der Funktionsgleichung F ðx; yÞ ¼ 0 nach x, wobei die Variable y als eine Funktion von x anzusehen ist. Jeder Term in der Funktionsgleichung, der die abha¨ngige Variable y entha¨lt, ist daher unter Verwendung der Kettenregel zu differenzieren. dy 2. Auflo¨sung der differenzierten Funktionsgleichung nach y 0 ¼ fu¨hrt zur dx gesuchten Ableitung (Anstieg der Kurventangente).

Anmerkung dy entha¨lt meist beide Variable. x und y sind jedoch nicht unabdx ha¨ngig voneinander, sondern u¨ber die implizite Funktionsgleichung F ðx; yÞ ¼ 0 miteinander verknu¨pft.

Die Ableitung y 0 ¼


349

Beispiele (1)

Gegeben ist die in der impliziten Form dargestellte Funktion F ðx; yÞ ¼ 2 y 3 þ 6 x 3 24 x þ 6 y ¼ 0 Wir berechnen die Steigung der Kurventangente in den Schnittpunkten der Kurve mit der x-Achse. Schnittpunkte mit der x-Achse: y ¼ 0 6 x 3 24 x ¼ 0 S 1 ¼ ð0; 0Þ,

)

6 x ðx 2 4Þ ¼ 0

S 2 ¼ ð2; 0Þ,

)

x 1 ¼ 0,

x 2=3 ¼ þ 2

S 3 ¼ ð 2; 0Þ

Implizite Differentiation: d d ½ F ðx; yÞ ¼ ð2 y 3 þ 6 x 3 24 x þ 6 yÞ ¼ dx dx ¼ 6 y 2 y 0 þ 18 x 2 24 þ 6 y 0 ¼ 0 Die Terme 2 y 3 und 6 y wurden dabei nach der Kettenregel differenziert! Wir lo¨sen die Gleichung jetzt nach y 0 auf und erhalten: ð6 y 2 þ 6Þ y 0 ¼ 24 18 x 2 y0 ¼

)

24 18 x 2 6 ð4 3 x 2 Þ 4 3x2 ¼ ¼ 6 y2 þ 6 y2 þ 1 6 ðy 2 þ 1Þ

Damit ergeben sich die folgenden Steigungswerte fu¨r die Kurventangente in den drei Schnittpunkten mit der x-Achse: y 0 ðS 1 Þ ¼ 4,

(2)

y 0 ðS 2 Þ ¼ 8,

y 0 ðS 3 Þ ¼ 8

Wir bestimmen den Anstieg der Kurventangente im Punkt P ¼ ðx; yÞ des Mittelpunktskreises F ðx; yÞ ¼ x 2 þ y 2 25 ¼ 0 durch implizite Differentiation: d d ½ F ðx; yÞ ¼ ðx 2 þ y 2 25Þ ¼ 2 x þ 2 y y 0 ¼ 0 dx dx 2y y0 ¼ 2x

)

y0 ¼

)

x y

Fu¨r den Kreispunkt P 1 ¼ ð3; 4Þ beispielsweise erhalten wir damit den Steigungs& wert y 0 ðP 1 Þ ¼ 3=4 ¼ 0,75.

350


2.10 Differential einer Funktion Wir betrachten auf dem Graph einer differenzierbaren Funktion y ¼ f ðxÞ einen beliebigen Punkt P ¼ ðx 0 ; y 0 Þ. Eine nderung des Abszissenwertes um Dx zieht eine nderung des Ordinatenwertes (Funktionswertes) um Dy nach sich und wir gelangen zu dem ebenfalls auf der Kurve gelegenen Punkt Q (Bild IV-5). P und Q besitzen dabei die folgenden Koordinaten: P ¼ ðx 0 ; y 0 ¼ f ðx 0 ÞÞ ,

Q ¼ ðx 0 þ Dx; f ðx 0 þ DxÞÞ

ðIV-44Þ

Fu¨r die nderung des Funktionswertes (auch Zuwachs genannt) gilt daher: Dy ¼ f ðx 0 þ DxÞ f ðx 0 Þ

ðIV-45Þ

Die entsprechenden Koordinatena¨nderungen auf der in P errichteten Kurventangente bezeichnen wir als Differentiale: dx :

Unabha¨ngiges Differential

dy: Abha¨ngiges Differential, auch Differential df von f ðxÞ genannt y y = f (x) Q

Tangente in P Δy

Q′ dy P

a dx = Δ x

y0

x 0 + Δx

x0

x

Bild IV-5 Zum Begriff des Differentials einer Funktion

dy ist die nderung des Ordinatenwertes, wenn man von P aus la¨ngs der dortigen Tangente um dx ¼ Dx in der (positiven) x-Richtung fortschreitet. Dabei wird der Punkt Q 0 erreicht, der zwar ein Punkt der Tangente, im Allgemeinen jedoch kein Punkt der Kurve ist. Aus dem in Bild IV-5 eingezeichneten Steigungsdreieck ergibt sich unmittelbar der folgende Zusammenhang zwischen den beiden Differentialen (a ist der Steigungswinkel der Tangente): tan a ¼ f 0 ðx 0 Þ ¼

dy dx

)

dy ¼ f 0 ðx 0 Þ dx

ðIV-46Þ

2 Ableitungsregeln

351


Differential einer Funktion (Bild IV-5) Das Differential dy ¼ d f ¼ f 0 ðx 0 Þ dx

ðIV-47Þ

einer Funktion y ¼ f ðxÞ beschreibt den Zuwachs der Ordinate auf der an der Stelle x 0 errichteten Kurventangente bei einer nderung der Abszisse x um dx. Anmerkungen (1)

Man beachte, dass die Koordinatena¨nderungen auf der Funktionskurve mit Dx und Dy, die entsprechenden Vera¨nderungen auf der Kurventangente dagegen mit dx und dy bezeichnet werden, wobei Dx ¼ dx angenommen wird. Die Differenz Dy dy misst dann die Ordinatenabweichung zwischen der Kurve und ihrer Tangente bei einer nderung des Argumentes x um Dx, ausgehend vom gemeinsamen Tangentenberu¨hrungspunkt P (vgl. hierzu Bild IV-5).

(2)

Aus der Beziehung dy ¼ f 0 ðxÞ dx ziehen wir den Schluss, dass die Ableitung einer Funktion als Quotient zweier Differentiale aufgefasst werden darf: y 0 ¼ f 0 ðxÞ ¼

dy Dy ¼ lim dx Dx Dx ! 0

Dies rechtfertigt die in Abschnitt 1.2 eingefu¨hrte Bezeichnung „Differentialquotient“ fu¨r die Ableitung einer Funktion. Der Differentialquotient liefert somit die Steigung der im Kurvenpunkt P angelegten Tangente, dargestellt als Quotient aus der Ordinatena¨nderung dy und der Abszissena¨nderung dx. Zum Abschluss wollen wir aus der Gleichung (IV-47) noch eine fu¨r die Praxis wichtige Folgerung ziehen. Fu¨r kleine Argumentsa¨nderungen Dx ¼ dx, also kleine nderungen der Abszisse, gilt na¨herungsweise: Dy dy ¼ f 0 ðx 0 Þ dx ¼ f 0 ðx 0 Þ Dx

ðIV-48Þ

Dies aber bedeutet: Die Funktion y ¼ f ðxÞ darf in der unmittelbaren Umgebung des Punktes P ¼ ðx 0 ; y 0 Þ na¨herungsweise durch die dortige Kurventangente, d. h. durch eine lineare Funktion ersetzt werden. Anwendung findet diese Na¨herung u. a. bei der Linearisierung von Funktionen (z. B. von Kennlinien) sowie in der Fehlerrechnung. Beide Probleme werden an anderer Stelle eingehend behandelt (siehe hierzu Abschnitt 3.2 sowie Band 2, Kap. III, Abschnitt 2.5.5).

352 &


Beispiel y ¼ f ðxÞ ¼ x 2 þ e x 1 ,

Kurvenpunkt P ¼ ð1; 2Þ

Wir groß ist die Ordinatena¨nderung la¨ngs der Kurve bzw. la¨ngs der im Kurvenpunkt P ¼ ð1; 2Þ errichteten Tangente, wenn man (von P aus) in positiver x-Richtung um Dx ¼ dx ¼ 0,1 fortschreitet? Lo¨sung: Zuwachs auf der Kurve: Dy ¼ f ð1,1Þ f ð1Þ ¼ ð1,1 2 þ e 0,1 Þ 2 ¼ 2,3152 2 ¼ 0,3152 Zuwachs auf der Kurventangente: f 0 ðxÞ ¼ 2 x þ e x 1

f 0 ð1Þ ¼ 2 þ e 0 ¼ 2 þ 1 ¼ 3

)

dy ¼ f 0 ð1Þ dx ¼ 3 0,1 ¼ 0,3 Die Ordinatena¨nderungen Dy und dy unterscheiden sich nur geringfu¨gig voneinander & (um rund 5 %).

2.11 Ho¨here Ableitungen Durch Differenzieren gewinnt man aus einer (differenzierbaren) Funktion y ¼ f ðxÞ die 1. Ableitung y 0 ¼ f 0 ðxÞ. Falls auch f 0 ðxÞ eine differenzierbare Funktion darstellt, erha¨lt man aus ihr durch nochmaliges Differenzieren die als 2. Ableitung bezeichnete Funktion d d dy 00 00 0 y ¼ f ðxÞ ¼ ð f ðxÞÞ ¼ ðIV-49Þ dx dx dx Sie ist die 1. Ableitung der 1. Ableitung y 0 ¼ f 0 ðxÞ. Durch wiederholtes Differenzieren gelangt man schließlich zu den Ableitungen ho¨herer Ordnung: 000

d ð f 00 ðxÞÞ dx

3. Ableitung:

y 000 ¼ f

4. Ableitung: . . .

y ð4Þ ¼ f ð4Þ ðxÞ ¼

ðxÞ ¼

d ðf dx

000

ðxÞÞ

d n-te Ableitung: y ðnÞ ¼ f ðnÞ ðxÞ ¼ ð f ðn 1Þ ðxÞÞ dx . . . (gelesen: y n Strich bzw. f n Strich von x). Sie werden der Reihe nach als Ableitungen 1., 2., 3., . . . , n-ter Ordnung usw. bezeichnet.

2 Ableitungsregeln

353

Daneben ist die Schreibweise in Form ho¨herer Differentialquotienten mo¨glich: y0 ¼

dy d2 y d3 y , y 00 ¼ , y 000 ¼ , 2 dx dx dx 3

. . . , y ðnÞ ¼

dn y , dx n

...

ðIV-50Þ

dn y ist dabei der Differentialquotient n-ter Ordnung (gelesen: d n y nach d x hoch n). dx n &

Beispiele (1)

Die e-Funktion y ¼ e x ist beliebig oft differenzierbar. Alle Ableitungen sind dabei gleich und ergeben wiederum die e-Funktion: y 0 ¼ y 00 ¼ y 000 ¼ . . . ¼ y ðnÞ ¼ . . . ¼ e x

(2)

y ¼ 4 x 3 þ x cos x Die ersten drei Ableitungen dieser Funktion lauten ( jeweils unter Verwendung der Produktregel ): y0 ¼

d ð4 x 3 þ x cos xÞ ¼ 12 x 2 þ cos x x sin x dx

y 00 ¼

d ð12 x 2 þ cos x x sin xÞ ¼ dx

¼ 24 x sin x sin x x cos x ¼ 24 x 2 sin x x cos x y 000 ¼

d ð24 x 2 sin x x cos xÞ ¼ dx

¼ 24 2 cos x cos x þ x sin x ¼ 24 3 cos x þ x sin x (3)

Mit Hilfe der Produkt- und Kettenregel bilden wir die ersten beiden Ableitungen der Funktion y ¼ e x sin ð2 xÞ: y 0 ¼ e x sin ð2 xÞ þ 2 cos ð2 xÞ e x ¼ ¼ e x ½ sin ð2 xÞ þ 2 cos ð2 xÞ y 00 ¼ e x ½ sin ð2 xÞ þ 2 cos ð2 xÞ þ þ ½ 2 cos ð2 xÞ 4 sin ð2 xÞ e x ¼ ¼ e x ½ sin ð2 xÞ þ 2 cos ð2 xÞ þ 2 cos ð2 xÞ þ 4 sin ð2 xÞ ¼ ¼ e x ½ 3 sin ð2 xÞ þ 4 cos ð2 xÞ

&

354


2.12 Ableitung einer in der Parameterform dargestellten Funktion (Kurve) Wir gehen von einer in der Parameterform x ¼ x ðtÞ ,

y ¼ y ðtÞ

ða t bÞ

ðIV-51Þ

gegebenen Funktion bzw. Kurve aus und interessieren uns fu¨r den Anstieg der Kurventangente in dem zum Parameterwert t geho¨renden Kurvenpunkt P ¼ ðx ðtÞ; y ðtÞÞ (Bild IV-6). y Tangente in P

P

y (t)

x (t)

x

Bild IV-6

Dabei soll zuna¨chst vorausgesetzt werden, dass es durch Elimination des Parameters t mo¨glich ist, die Gleichung der Funktionskurve in der expliziten Form y ¼ f ðxÞ darzustellen. y ist dann eine Funktion von x, wobei x wiederum vom Parameter t abha¨ngt, d. h. y kann als eine mittelbare oder verkettete Funktion von t aufgefasst werden: y ¼ f ðx ðtÞÞ. Nach der Kettenregel gilt dann (zuna¨chst wird y nach x differenziert, dann x weiter nach t): dy dy dx ¼ dt dx dt

oder

y_ ¼ y 0 x_

ðIV-52Þ

Die Ableitungen nach dem Parameter t werden dabei u¨blicherweise durch Punkte ðx_, y_Þ, die Ableitungen nach der Variablen x weiterhin durch Striche gekennzeichnet. Durch Auflo¨sen der Gleichung (IV-52) nach y 0 erhalten wir die wichtige Beziehung y0 ¼

y_ x_

ð x_ 6¼ 0Þ

ðIV-53Þ

die auch dann ihre Gu¨ltigkeit unvera¨ndert beibeha¨lt, wenn eine explizite Darstellung der in der Parameterform (IV-51) gegebenen Funktion nicht mo¨glich ist.

2 Ableitungsregeln

355

Ableitung einer in der Parameterform gegebenen Funktion (Kurve; Bild IV-6) Die Ableitung einer Funktion bzw. Kurve mit der Parameterdarstellung x ¼ x ðtÞ,

y ¼ y ðtÞ

ða t bÞ

ðIV-54Þ

kann aus den Ableitungen der beiden Parametergleichungen wie folgt bestimmt werden: y0 ¼

dy y_ ¼ dx x_

ð x_ 6¼ 0Þ

ðIV-55Þ

Anmerkungen

&

dy ist eine Funktion des Parameters t. dx

(1)

Die Ableitung y 0 ¼

(2)

In den naturwissenschaftlich-technischen Anwendungen bedeutet der Parameter t haüfig die Zeit oder einen Winkel.

Beispiele (1)

Die Parameterdarstellung eines Mittelpunktskreises mit dem Radius r ¼ 5 lautet: x ðtÞ ¼ 5 cos t ,

y ðtÞ ¼ 5 sin t

ð0 t < 2 pÞ

(t: Winkelparameter; siehe Bild IV-7). y

P 5 y t x

a x

Bild IV-7 Zur Parameterdarstellung eines Mittelpunktskreises vom Radius r ¼ 5

Wir bestimmen Steigung m und Steigungswinkel a der Kreistangente im zum Parameterwert t 0 ¼ p=4 geho¨renden Kurvenpunkt P 0 ¼ ðx 0 ; y 0 Þ, dessen rechtwinklige Koordinaten wie folgt lauten: ) x 0 ¼ 5 cos ðp=4Þ ¼ 3,54 ) P 0 ¼ ð3,54; 3,54Þ y 0 ¼ 5 sin ðp=4Þ ¼ 3,54

356


Fu¨r den Anstieg der Kreistangente erha¨lt man nach Gleichung (IV-55): y0 ¼

y_ 5 cos t cos t ¼ ¼ cot t ¼ 5 sin t sin t x_

m ¼ y 0 ðP 0 Þ ¼ y 0 ðt 0 ¼ p=4Þ ¼ cot ðp=4Þ ¼ 1 m ¼ tan a ¼ 1

)

a ¼ 180 þ arctan ð 1Þ ¼ 180 45 ¼ 135

Die in P 0 ¼ ð3,54; 3,54Þ errichtete Kurventangente besitzt demnach die Steigung m ¼ 1 und den Steigungswinkel a ¼ 135 . (2)

Ein Punkt eines Kreises, der auf einer Geraden abrollt, beschreibt eine als Rollkurve oder (gewo¨hnliche) Zykloide bezeichnete periodische Bahnkurve (Bild IV-8). Sie ist in der Parameterform x ðtÞ ¼ R ðt sin tÞ ,

y ðtÞ ¼ R ð1 cos tÞ

ðt 0Þ

darstellbar (t: Parameter ¼ Wa¨lzwinkel; R: Radius des Kreises). Nach einer vollen Umdrehung wiederholen sich die Ordinatenwerte, wobei sich der Abszissenwert um 2 p R vergro¨ßert hat (entspricht dem Umfang des Kreises, der in der positiven x-Richtung diese Strecke zuru¨ckgelegt hat). y P1

P2

2R

pR

2 pR

3 pR

4 pR

x

Bild IV-8 Gewo¨hnliche Zykloide (Rollkurve)

Wir wollen nun zeigen, dass die Zykloide fu¨r die Parameterwerte t 1 ¼ p, t 2 ¼ 3 p, t 3 ¼ 5 p, . . . , d. h. t n ¼ ð2 n 1Þ p mit n 2 N* waagerechte Tangenten besitzt. Mit den Ableitungen x_ ¼ R ð1 cos tÞ ,

y_ ¼ R ð0 þ sin tÞ ¼ R sin t

erhalten wir fu¨r den Kurvenanstieg y 0 nach Gleichung (IV-55) die Beziehung y0 ¼

y_ R sin t sin t ¼ ¼ R ð1 cos tÞ 1 cos t x_

Fu¨r t ¼ t n verlaufen die Tangenten waagerecht: y 0 ðt n Þ ¼

sin t n sin ð2 n 1Þ p sin p 0 ¼ ¼ ¼ 0 ¼ 1 cos ð2 n 1Þ p 1 cos p 2 1 cos t n

2 Ableitungsregeln

357

Den Parameterwerten t n entsprechen dabei der Reihe nach die Kurvenpunkte t1 ¼ p:

P 1 ¼ ðp R; 2 RÞ

t2 ¼ 3 p:

P 2 ¼ ð3 p R; 2 RÞ

t3 ¼ 5 p:

P 3 ¼ ð5 p R; 2 RÞ

usw:,

die im regelma¨ßigen Abstand von jeweils einer Periodendauer 2 p R aufeinander folgen (vgl. hierzu Bild IV-8). &

2.13 Anstieg einer in Polarkoordinaten dargestellten Kurve r ¼ r ðjÞ mit a j b sei die Gleichung einer in Polarkoordinaten dargestellten Kurve. Wir bringen diese Gleichung zuna¨chst in die Parameterform. Bekanntlich bestehen zwischen den kartesischen Koordinaten x, y und den Polarkoordinaten r, j die Transformationsgleichungen x ¼ r cos j und y ¼ r sin j. Setzt man nun in diese Gleichungen fu¨r die Abstandskoordinate r die Kurvengleichung r ðjÞ ein, so erha¨lt man die gewu¨nschte Parameterdarstellung der Kurve r ¼ r ðjÞ in der Form x ¼ x ðjÞ ¼ r ðjÞ cos j ,

y ¼ y ðjÞ ¼ r ðjÞ sin j

ðIV-56Þ

mit der Winkelkoordinate j als Parameter (Bild IV-9). y

P Tangente in P r ( f) y ( f)

f x ( f)

Bild IV-9 x

Die Ableitungen dieser Parametergleichungen nach dem Winkelparameter j fu¨hren mit Hilfe der Produktregel zu den folgenden Gleichungen: x_ ¼ r_ ðjÞ cos j r ðjÞ sin j y_ ¼ r_ ðjÞ sin j þ r ðjÞ cos j

ðIV-57Þ

Mit diesen Beziehungen erhalten wir fu¨r den Anstieg der Kurventangente nach Gleichung (IV-55): y0 ¼

y_ r_ ðjÞ sin j þ r ðjÞ cos j ¼ x_ r_ ðjÞ cos j r ðjÞ sin j

ðIV-58Þ

358


Wir fassen dieses Ergebnis zusammen:

Anstieg einer in Polarkoordinaten gegebenen Kurve (Bild IV-9) Eine in Polarkoordinaten gegebene Kurve r ¼ r ðjÞ mit a j b la¨sst sich auch in der Parameterform x ¼ r ðjÞ cos j ,

y ¼ r ðjÞ sin j

ðIV-59Þ

mit dem Winkel j als Parameter darstellen. Der Anstieg der Kurve, d. h. die Steigung der Kurventangente kann dann nach der Formel y0 ¼

y_ r_ ðjÞ sin j þ r ðjÞ cos j ¼ x_ r_ ðjÞ cos j r ðjÞ sin j

ðIV-60Þ

berechnet werden. Anmerkung Die Ableitung y 0 ¼

&

dy ist eine Funktion der Winkelkoordinate j. dx

Beispiel Wir untersuchen die als Kardioide oder Herzkurve bezeichnete Kurve mit der Gleichung r ðjÞ ¼ 1 þ cos j

ð0 j < 2 pÞ

auf Stellen mit waagerechter bzw. senkrechter Tangente. Aus der Parameterdarstellung x ðjÞ ¼ r ðjÞ cos j ¼ ð1 þ cos jÞ cos j ¼ cos j þ cos 2 j y ðjÞ ¼ r ðjÞ sin j ¼ ð1 þ cos jÞ sin j ¼ sin j þ sin j cos j erhalten wir durch Differentiation nach dem Winkelparameter j die beno¨tigten Ableitungen x_ und y_. Sie lauten (unter Verwendung von Ketten- und Produktregel): x_ ¼ sin j þ 2 cos j ð sin jÞ ¼ sin j ð1 þ 2 cos jÞ y_ ¼ cos j þ cos j cos j sin j sin j ¼ cos j þ cos 2 j sin 2 j ¼ ¼ cos j þ cos 2 j ð1 cos 2 jÞ ¼ cos j þ cos 2 j 1 þ cos 2 j ¼ ¼ 2 cos 2 j þ cos j 1 (unter Beru¨cksichtigung der Beziehung sin 2 j þ cos 2 j ¼ 1).

2 Ableitungsregeln

359

Der Anstieg der Kurve betra¨gt daher nach Gleichung (IV-60) y_ 2 cos 2 j þ cos j 1 ¼ sin j ð1 þ 2 cos jÞ x_

y0 ¼

Kurvenpunkte mit einer waagerechten Tangente In einem solchen Punkt ist y 0 ¼ 0 d. h. y_ ¼ 0 und x_ 6¼ 0: y_ ¼ 0

)

2 cos 2 j þ cos j 1 ¼ 0

Diese Gleichung lo¨sen wir durch die Substitution u ¼ cos j: 2 u2 þ u 1 ¼ 0

)

u 1 ¼ 0,5 ,

u2 ¼ 1

Ru¨cksubstitution fu¨hrt zu zwei trigonometrischen Gleichungen, deren im Intervall 0 j < 2 p gelegene Lo¨sungen wir mit Hilfe von Bild IV-10 wie folgt bestimmen: cos j ¼ u 1 ¼ 0,5

)

j1 ¼ arccos 0,5 ¼ p=3 ; j2 ¼ 2 p j1 ¼ 2 p p=3 ¼

cos j ¼ u 2 ¼ 1

)

5 p 3

j3 ¼ arccos ð 1Þ ¼ p

y 1

y = cos f y = 0,5

0,5

f3 2p

f1

f

f2

–1

Bild IV-10 Lo¨sungen der Gleichung cos j ¼ 0,5 im Intervall 0 j < 2 p

x_ ist sowohl fu¨r j1 ¼ p=3 als auch fu¨r j2 ¼ 5 p=3 von Null verschieden. An diesen Stellen hat die Kardioide daher waagerechte Tangenten. Fu¨r j3 ¼ p dagegen wird auch x_ gleich Null: x_ ðpÞ ¼ 0. Die Ableitung y 0 ist daher an dieser Stelle zuna¨chst unbestimmt: y 0 ðpÞ ¼

y_ ðpÞ 0 ¼ 0 x_ ðpÞ

(sog. unbestimmter Ausdruck)

360


Eine Grenzwertbetrachtung, auf die wir an dieser Stelle nicht na¨her eingehen ko¨nnen, zeigt jedoch, dass die Kardioide auch fu¨r j3 ¼ p eine waagerechte Tangente besitzt 3). Damit gibt es insgesamt drei Kurvenpunkte mit waagerechter Tangente. Sie lauten der Reihe nach (siehe hierzu auch Bild IV-12): j1 ¼

p : 3

A 1 ¼ ð0,75; 1,299Þ

j2 ¼

5 p: 3

A 2 ¼ ð0,75; 1,299Þ

j3 ¼ p :

A 3 ¼ ð0; 0Þ

Kurvenpunkte mit einer senkrechten Tangente In diesen Punkten ist der Anstieg y 0 ¼ 1 , d. h. x_ ¼ 0 und y_ 6¼ 0: x_ ¼ 0

)

sin j ¼ 0 sin j ð2 cos j þ 1Þ ¼ 0 2 cos j þ 1 ¼ 0

Wir lo¨sen zuna¨chst die untere Gleichung 2 cos j þ 1 ¼ 0 oder cos j ¼ 0,5 (siehe hierzu Bild IV-11): cos j ¼ 0,5

) j1 ¼ arccos ð 0,5Þ ¼

2 p; 3

j2 ¼ 2 p j1 ¼ 2 p

2 4 p ¼ p 3 3

y

1 y = cos f

2p

f

– 0,5 y = – 0,5

–1

f1

f2

Bild IV-11 Lo¨sungen der Gleichung 2 cos j þ 1 ¼ 0 im Intervall 0 j < 2 p

3)

0 la¨sst sich mit Hilfe der Grenzwertregel von Bernoulli und de 0 L’Hospital berechnen und fu¨hrt zu dem Wert 0 (siehe hierzu Beispiel (5) in Kap. VI, Abschnitt 3.3.3).

Der zuna¨chst unbestimmte Ausdruck

2 Ableitungsregeln

361

Die 2. Gleichung sin j ¼ 0 besitzt im Intervall 0 j < 2 p die beiden Lo¨sungen j3 ¼ 0 und j4 ¼ p (Nullstellen der Sinusfunktion im halboffenen Intervall 0 j < 2 pÞ. Fu¨r j4 ¼ p tritt der bereits bei der Bestimmung der waagerechten Tangenten diskutierte Sonderfall ein. An dieser Stelle liegt keine senkrechte, sondern eine waagerechte Tangente, wie wir inzwischen wissen (Bild IV-12). Senkrechte Tangenten besitzt die Kardioide demnach in den folgenden drei Punkten: j1 ¼

2 p: 3

B 1 ¼ ð 0,25; 0,433Þ

j2 ¼

4 p: 3

B 2 ¼ ð 0,25; 0,433Þ

j3 ¼ 0 :

B 3 ¼ ð2; 0Þ

Bild IV-12 zeigt den Verlauf der Kardioide mit ihren waagerechten und senkrechten Tangenten. y A1 r = 1 + cos f

1 B1

B3 –1

A3

1

2

x

B2

Bild IV-12 Kardioide mit ihren waagerechten und senkrechten Tangenten

–1 A2

&

2.14 Einfache Anwendungsbeispiele aus Physik und Technik 2.14.1 Bewegung eines Massenpunktes (Geschwindigkeit, Beschleunigung) Momentangeschwindigkeit eines Massenpunktes Ein Massenpunkt bewege sich la¨ngs einer Geraden nach dem Weg-Zeit-Gesetz s ¼ s ðtÞ. Zur Zeit t befinde er sich an der Wegmarke s ðtÞ, in dem darauf folgenden Zeitintervall Dt lege er den Weg Ds zuru¨ck. Er erreicht somit zur Zeit t þ Dt die Wegmarke s ðt þ DtÞ ¼ s ðtÞ þ Ds (siehe Bild IV-13): t

Δt

t + Δt

s (t)

Δs

s (t + Δ t)

Bild IV-13 Zum Begriff der Momentangeschwindigkeit

362


Seine durchschnittliche Geschwindigkeit v in diesem Zeitraum betra¨gt dann definitionsgema¨ß v ¼

Ds s ðt þ DtÞ s ðtÞ ¼ Dt Dt

ðIV-61Þ

Die zur Zeit t erreichte sog. Momentangeschwindigkeit erha¨lt man aus dieser Gleichung fu¨r ein genu¨gend kleines Zeitintervall Dt, d. h. fu¨r den Grenzu¨bergang Dt ! 0: Ds s ðt þ DtÞ s ðtÞ ¼ lim ¼ s_ Dt Dt Dt ! 0

v ¼ lim

Dt ! 0

ðIV-62Þ

Die Momentangeschwindigkeit ist somit die 1. Ableitung des Weges nach der Zeit: v ¼ s_ ¼

ds dt

ðIV-63Þ

Momentanbeschleunigung eines Massenpunktes Die Beschleunigung einer Bewegung misst die Geschwindigkeitsa¨nderung Dv in dem Zeitintervall Dt. Der Massenpunkt besitzt zur Zeit t die Geschwindigkeit v ðtÞ und zum Zeitpunkt t þ Dt die Geschwindigkeit v ðt þ DtÞ (siehe Bild IV-14): t

Δt

t + Δt

v (t)

Δv

v (t + Δ t)

Bild IV-14 Zum Begriff der Momentanbeschleunigung

Die durchschnittliche Beschleunigung a zwischen den Zeitmarken t und t þ Dt betra¨gt dann definitionsgema¨ß a ¼

Dv v ðt þ DtÞ v ðtÞ ¼ Dt Dt

ðIV-64Þ

Fu¨r Dt ! 0 , d. h. fu¨r ein genu¨gend kleines Zeitintervall Dt, erhalten wir hieraus die Momentanbeschleunigung a: a ¼ lim

Dt ! 0

Dv v ðt þ DtÞ v ðtÞ ¼ lim ¼ v_ Dt Dt Dt ! 0

ðIV-65Þ

Die Momentanbeschleunigung ist daher die 1. Ableitung der Geschwindigkeit nach der Zeit und damit zugleich die 2. Ableitung des Weges nach der Zeit: a ¼ v_ ¼

dv ¼ __ s dt

ðIV-66Þ

2 Ableitungsregeln

363

Wir fassen diese wichtigen Ergebnisse zusammen:

Bestimmung von Geschwindigkeit und Beschleunigung aus der Weg-Zeit-Funktion Geschwindigkeit v und Beschleunigung a erha¨lt man als 1. bzw. 2. Ableitung der Weg-Zeit-Funktion s ¼ s ðtÞ nach der Zeit t: v ðtÞ ¼

&

ds ¼ s_ ðtÞ dt

a ðtÞ ¼

und

dv ¼ v_ ðtÞ ¼ __ s ðtÞ dt

ðIV-67Þ

Beispiele (1)

Das Weg-Zeit-Gesetz fu¨r den freien Fall (ohne Beru¨cksichtigung des Luftwiderstandes) lautet wie folgt: s ðtÞ ¼

1 gt2 2

ðt 0; g : ErdbeschleunigungÞ

Geschwindigkeit und Beschleunigung erha¨lt man hieraus durch einbzw. zweimaliges Differenzieren nach der Zeit t: v ðtÞ ¼ s_ ¼ (2)

1 g 2t ¼ gt 2

und

a ðtÞ ¼ v_ ¼ __ s ¼ g1 ¼ g

Die harmonische Schwingung eines Federpendels (Feder-Masse-Schwingers) la¨sst sich durch das Weg-Zeit-Gesetz y ¼ A sin ðw t þ jÞ

ðt 0Þ

beschreiben. Unter Verwendung der Kettenregel erhalten wir hieraus durch einbzw. zweimaliges Differenzieren nach der Zeit t Geschwindigkeit v und Beschleunigung a: v ðtÞ ¼ y_ ¼ A w cos ðw t þ jÞ a ðtÞ ¼ v_ ¼ __ y ¼ A w 2 sin ðw t þ jÞ ¼ ¼ w 2 A sin ðw t þ jÞ ¼ w 2 y |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} y Die Ru¨ckstellkraft der Feder ist F ¼ m a ¼ m w 2 y und damit eine der Auslenkung y proportionale Gro¨ße (Hookesches Gesetz F ¼ c y). Die Federkonstante c genu¨gt daher der Gleichung c ¼ m w 2 , aus der man fu¨r die Kreisfrequenz w und die Schwingungsdauer T die folgenden Beziehungen gewinnt: rffiffiffiffiffiffiffi rffiffiffiffiffiffi c 2p m w ¼ und T ¼ ¼ 2p m w c

364

(3)


Ein Feder-Masse-Schwinger ist so stark geda¨mpft, dass gerade der aperiodische Grenzfall eintritt (bergang vom Schwingungsfall zum aperiodischen Verhalten). Das Weg-Zeit-Gesetz lautet dann wie folgt (siehe hierzu Bild IV-15): y ¼ y ðtÞ ¼ ðA þ B tÞ e d t

ðt 0Þ

( y: Auslenkung; t: Zeit; d > 0: Da¨mpfungsfaktor; A, B: von den Anfangsbedingungen abha¨ngige Konstanten). Wir bestimmen Geschwindigkeit v und Beschleunigung a als Funktionen der Zeit (jeweils mit Hilfe der Produkt- und Kettenregel ): v ¼ y_ ðtÞ ¼ B e dt d e dt ðA þ B tÞ ¼ ðB dA dB tÞ e dt a ¼ v_ ¼ __ y ðtÞ ¼ dB e dt d e dt ðB dA dB tÞ ¼ ¼ d e d t ðB þ B d A d B tÞ ¼ d ðdA 2 B þ dB tÞ e dt y y = (A + Bt ) · e – dt

A

Bild IV-15 t &

2.14.2 Induktionsgesetz Das Induktionsgesetz der Physik lautet: Ein zeitlich vera¨nderlicher Induktionsfluss F erzeugt in einem elektrischen Leiter eine im Allgemeinen zeitabha¨ngige Spannung u nach der Gleichung u ¼ n

dF ¼ n F_ dt

ðIV-68Þ

Die Induktionsspannung ist also der Ableitung des Induktionsflusses F nach der Zeit t direkt proportional (n: Anzahl der Windungen). Wir wenden jetzt dieses Gesetz auf eine in einem konstanten Magnetfeld mit der magnetischen Flussdichte B mit der Winkelgeschwindigkeit w rotierende Spule an (Bild IV-16): B

vt vt A

A: Querschnittsfla¨che der Spule (senkrecht zur Papierebene) A s : Wirksame Querschnittsfla¨che der Spule (senkrecht zum Magnetfeld)

As

F: Induktionsfluss ðF ¼ B A s Þ B

Bild IV-16 Zum Induktionsgesetz

2 Ableitungsregeln

365

Nach t Sekunden hat sich die Spule um den Winkel w t aus der Anfangsstellung (senkrecht zu den Feldlinien) herausgedreht. Die wirksame Spulenfla¨che A s betra¨gt dann A s ¼ A cos ðw tÞ, wie man dem Bild IV-16 entnehmen kann. Nach dem Induktionsgesetz (IV-68) erha¨lt man die folgende sinusfo¨rmige Wechselspannung: u ¼ n

dF d d ¼ n ðB A s Þ ¼ n ðB A cos ðw tÞÞ ¼ dt dt dt

¼ nBA

d ðcos ðw tÞÞ ¼ n B A w sin ðw tÞ ¼ u 0 sin ðw tÞ dt |fflfflffl{zfflfflffl} u0

ðIV-69Þ

u 0 ¼ n B A w ist der Scheitelwert der in Bild IV-17 dargestellten Induktionsspannung. u u = u 0 · sin ( v t)

u0

T=

2p

v

t

– u0

Bild IV-17 Induzierte sinusfo¨rmige Wechselspannung

2.14.3 Elektrischer Schwingkreis Wir betrachten einen aus Kondensator (Kapazita¨t C) und Spule (Induktivita¨t L) bestehenden elektrischen Schwingkreis (Bild IV-18). Fu¨hren wir dem Kondensator zum Zeitpunkt t ¼ 0 durch kurzzeitiges Aufladen auf die Spannung u 0 elektrische Feldenergie zu, so entstehen in diesem Kreis ungeda¨mpfte elektrische Schwingungen (der ohmsche Widerstand sei vernachla¨ssigbar klein): Spannung, Strom, elektrisches und pffiffiffiffiffiffiffiffi ffi magnetisches Feld a¨ndern sich periodisch mit der Schwingungsdauer T ¼ 2 p L C (Thomsonsche Schwingungsgleichung). C

Bild IV-18 Elektrischer Schwingkreis (LC-Kreis) L

Die am Kondensator liegende Spannung betra¨gt dann in Abha¨ngigkeit von der Zeit t 0: pffiffiffiffiffiffiffiffiffi u ¼ u 0 cos ðw tÞ ðw ¼ 2 p=T ¼ 1= L C Þ ðIV-70Þ

366


Fu¨r die auf den Kondensatorplatten befindliche Ladung gilt q ¼ C u ¼ C u 0 cos ðw tÞ ¼ q 0 cos ðw tÞ

ðq 0 ¼ C u 0 Þ

ðIV-71Þ

In dem Schwingkreis fließt somit der folgende sinusfo¨rmige Wechselstrom: i ¼

dq d ¼ ½ q 0 cos ðw tÞ ¼ q 0 w sin ðw tÞ ¼ i 0 sin ðw tÞ dt dt

ðIV-72Þ

Dabei ist i 0 ¼ q 0 w ¼ C u 0 w der Scheitelwert des Wechselstromes.

3 Anwendungen der Differentialrechnung 3.1 Tangente und Normale P ¼ ðx 0 ; y 0 Þ sei ein Punkt auf der Kurve mit der Gleichung y ¼ f ðxÞ. Der Anstieg der Kurventangente in P ist dann m t ¼ f 0 ðx 0 Þ. Die Tangentengleichung lautet damit in der Punkt-Steigungs-Form (III-43) wie folgt: y y0 ¼ f 0 ðx 0 Þ x x0

ð y 0 ¼ f ðx 0 ÞÞ

ðIV-73Þ

y y = f (x) Tangente P

y0

Bild IV-19 Tangente und Normale im Kurvenpunkt P

Normale

x0

x

Die Normale im Kurvenpunkt P ist eine Gerade, die senkrecht zur Kurventangente verlaüft (Bild IV-19). Ihre Steigung m n ist daher das negativ Reziproke der Tangentensteigung m t : mn ¼

1 1 ¼ 0 mt f ðx 0 Þ

ðIV-74Þ

Die Gleichung der Normale la¨sst sich somit in der Punkt-Steigungs-Form y y0 1 ¼ 0 f ðx 0 Þ x x0 darstellen.

ð f 0 ðx 0 Þ 6¼ 0Þ

ðIV-75Þ

3 Anwendung der Differentialrechnung

367


Tangenten- und Normalengleichung (Bild IV-19) Tangente und Normale besitzen im Punkt P ¼ ðx 0 ; y 0 Þ der Kurve y ¼ f ðxÞ die folgenden Gleichungen:

&

Tangente:

y y0 ¼ f 0 ðx 0 Þ x x0

Normale:

y y0 1 ¼ 0 f ðx 0 Þ x x0

(IV-76) ð f 0 ðx 0 Þ 6¼ 0Þ

(IV-77)

Beispiel Wie lauten die Gleichungen der Tangente und Normale im Schnittpunkt der Parabel y ¼ x 2 2 x þ 1 mit der y-Achse (Bild IV-20)? Lo¨sung: Schnittpunkt mit der y-Achse: Tangentensteigung:

P ¼ ð0; 1Þ

y0 ¼ 2x 2

Tangente:

y1 ¼ 2 x 0

Normale:

y1 1 ¼ x 0 2

) )

)

m t ¼ y 0 ð0Þ ¼ 2

y 1 ¼ 2x y1 ¼

1 x 2

) )

y ¼ 2x þ 1 y ¼

1 x þ1 2

y

Tangente

Normale

1

–1

y = x 2 – 2 x +1

P

1

x

Bild IV-20 Parabel y ¼ x 2 2 x þ 1 mit Tangente und Normale im Kurvenpunkt P ¼ ð0; 1Þ &

368


3.2 Linearisierung einer Funktion Eine nichtlineare Funktion y ¼ f ðxÞ la¨sst sich in der Umgebung eines Kurvenpunktes P ¼ ðx 0 ; y 0 Þ na¨herungsweise durch die dortige Tangente, d. h. durch eine lineare Funktion ersetzen (Bild IV-21). Diesen Vorgang bezeichnet man als Linearisierung einer Funktion. Die Funktionsgleichung der in P errichteten Tangente lautet nach Gleichung (IV-76): y y0 ¼ f 0 ðx 0 Þ x x0

ðIV-78Þ

Wir ko¨nnen diese Gleichung aber auch in der Form y y 0 ¼ f 0 ðx 0 Þ ðx x 0 Þ

oder

Dy ¼ f 0 ðx 0 Þ Dx

ðIV-79Þ

mit x x 0 ¼ Dx und y y 0 ¼ Dy darstellen. Sie liefert in der unmittelbaren Umgebung des Kurvenpunktes P, der in den technischen Anwendungen meist als „ Arbeitspunkt“ bezeichnet wird, eine brauchbare lineare Na¨herung fu¨r den tatsa¨chlichen Funktionsverlauf. y y = f (x)

P y0

Linearisierte Funktion (Tangente)

x0

x

Bild IV-21 Zur Linearisierung einer Funktion y ¼ f ðxÞ in der Umgebung des „Arbeitspunktes“ P ¼ ðx 0 ; y 0 Þ


Linearisierung einer Funktion (Bild IV-21) In der Umgebung des Kurvenpunktes („ Arbeitspunktes“) P ¼ ðx 0 ; y 0 Þ kann die nichtlineare Funktion y ¼ f ðxÞ na¨herungsweise durch die lineare Funktion (Kurventangente) y y 0 ¼ f 0 ðx 0 Þ ðx x 0 Þ

oder

Dy ¼ f 0 ðx 0 Þ Dx

ersetzt werden. Dabei bedeuten: Dx, Dy: Relativkoordinaten, bezogen auf den Arbeitspunkt P

ðIV-80Þ


369

In den naturwissenschaftlich-technischen Anwendungen (insbesondere in der Automation und Regelungstechnik) interessieren haüfig nur die Abweichungen der Gro¨ßen (Koordinaten) vom Arbeitspunkt P. Man fu¨hrt dann zuna¨chst durch Parallelverschiebung ein neues u, v-Koordinatensystem mit dem Arbeitspunkt P ¼ ðx 0 ; y 0 Þ als Koordinatenursprung ein (Bild IV-22).

y

v y = f (x)

v = mu P

Bild IV-22 u

y0 x

x0

Zwischen dem „alten“ x, y-System und dem „ neuen“ u, v-System bestehen dabei folgende Transformationsgleichungen: u ¼ x x0 ,

v ¼ y y0

ðIV-81Þ

Die linearisierte Funktion (IV-80) besitzt dann im neuen u, v-System die besonders einfache Funktionsgleichung v ¼ mu

ðmit m ¼ f 0 ðx 0 ÞÞ

ðIV-82Þ

Die Koordinaten u und v sind die Abweichungen gegenu¨ber dem Arbeitspunkt P (Koordinatenursprung), also Relativkoordinaten.

&

Beispiele (1)

Die e-Funktion y ¼ e x soll in der Umgebung der Stelle x 0 ¼ 0 durch eine lineare Funktion angena¨hert werden (Bild IV-23). Lo¨sung: Tangentenberu¨hrungspunkt: Tangentensteigung: Tangente:

y 0 ¼ ex

y1 ¼ 1 x 0

)

P ¼ ð0; 1Þ )

m t ¼ y 0 ð0Þ ¼ e 0 ¼ 1

y1 ¼ x

)

y ¼ x þ1

370

IV Differentialrechnung y y = ex

Tangente in P

1

–1

Bild IV-23 Zur Linearisierung der e-Funktion in der Umgebung des Punktes P ¼ ð0; 1Þ

P

1

x

In der unmittelbaren Umgebung der Stelle x 0 ¼ 0 kann somit die e-Funktion na¨herungsweise durch die lineare Funktion y ¼ x þ 1 ersetzt werden: y ¼ ex x þ 1

ðf u¨ r j x j 1Þ

Mit dieser Na¨herungsfunktion berechnen wir einige Funktionswerte und vergleichen sie mit den exakten Werten: x

0,01

0,05

0,1

0,2

Na¨herungswert y ¼ x þ 1

1,010 000 1,050 000 1,100 000 1,200 000

Exakter Wert y ¼ e x

1,010 050 1,051 271 1,105 171 1,221 403

Folgerung: Die Na¨herung ist erwartungsgema¨ß um so besser, je weniger wir uns vom „Entwicklungszentrum“ x 0 ¼ 0 entfernen. (2)

Die Schwingungsdauer T einer ungeda¨mpften elektromagnetischen Schwingung wird nach der Thomsonschen Formel pffiffiffiffiffiffiffiffiffi T ¼ 2p LC berechnet (L: Eigeninduktivita¨t; C: Kapazita¨t). Fu¨r die Werte L ¼ 0,1 H und C ¼ 10 mF ¼ 10 5 F beispielsweise erha¨lt man: pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi T ¼ 2 p 0,1 H 10 5 F ¼ 6,28 10 3 s ¼ 6,28 ms Eine geringfu¨gige nderung der Kapazita¨t C um DC zieht bei unvera¨nderter Induktivita¨t eine geringfu¨gige nderung der Schwingungsdauer T um DT nach sich, wobei na¨herungsweise der folgende lineare Zusammenhang gilt (wir ersetzen die Kurve durch ihre Tangente): pffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffi DT dT d d ¼ ð2 p L C Þ ¼ ð2 p L C Þ ¼ DC dC dC dC rffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffi 1 pffiffiffiffiffi d pffiffiffiffiffi L p ffiffiffiffiffi ð CÞ ¼ 2p L ¼ p ¼ 2p L dC C 2 C


371

Eine Zunahme der Kapazita¨t um beispielsweise DC ¼ 0,2 mF ¼ 2 10 7 F bewirkt eine Erho¨hung der Schwingungsdauer um rffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi rffiffiffiffiffiffiffi L 0,1 H DC ¼ p 2 10 7 F ¼ 0,06 ms DT p C 10 5 F Die Schwingungsdauer betra¨gt somit bei einer Kapazita¨t von C ¼ 10,2 mF na¨herungsweise T ¼ 6,34 ms. Der exakte Wert ist T ¼ 6,35 ms. &

3.3 Monotonie und Kru¨mmung einer Kurve 3.3.1 Geometrische Vorbetrachtungen Das Verhalten einer (zweimal differenzierbaren) Funktion y ¼ f ðxÞ in der Umgebung eines Kurvenpunktes P ¼ ðx 0 ; y 0 Þ wird im Wesentlichen durch die ersten beiden Ableitungen y 0 und y 00 bestimmt. Geometrische Deutung der 1. Ableitung Die 1. Ableitung y 0 ¼ f 0 ðxÞ gibt die Steigung der Kurventangente an und gestattet daher auch Aussagen u¨ber das Monotonieverhalten der Funktion an der betreffenden Stelle: f 0 ðx0 Þ > 0: Die Funktionskurve wa¨chst streng monoton beim Durchgang durch den Kurvenpunkt P (Bild IV-24). f 0 ðx0 Þ < 0: Die Funktionskurve fa¨llt streng monoton beim Durchgang durch den Kurvenpunkt P (Bild IV-25). Dabei wird die Kurve stets in Richtung zunehmender x-Werte durchlaufen.

y

y y = f (x)

f ′ (x 0 ) < 0

P

Tangente in P

P y = f (x) y0

f ′ (x 0 ) > 0

y0

Tangente in P x0

x

Bild IV-24 Streng monoton wachsende Funktion

x0

x

Bild IV-25 Streng monoton fallende Funktion

372


Geometrische Deutung der 2. Ableitung Die 2. Ableitung y 00 ¼ f 00 ðxÞ ist die Ableitungsfunktion der 1. Ableitung y 0 ¼ f 0 ðxÞ. Sie beschreibt daher das Monotonie-Verhalten von f 0 ðxÞ und bestimmt damit das Kru¨mmungsverhalten der Funktionskurve: f 00 ðx0 Þ > 0: Die Steigung der Kurventangente nimmt beim Durchgang durch den Kurvenpunkt P zu, d. h. die Tangente dreht sich im positiven Drehsinn (Gegenuhrzeigersinn). Die Kurve besitzt daher in P Linkskru¨mmung (Bild IV-26). f 00 ðx0 Þ < 0: Die Steigung der Kurventangente nimmt beim Durchgang durch den Kurvenpunkt P ab, d. h. die Tangente dreht sich im negativen Drehsinn (Uhrzeigersinn). Die Kurve besitzt daher in P Rechtskru¨mmung (Bild IV-27). Statt von Links- bzw. Rechtskru¨mmung spricht man haüfig auch von einer konvex bzw. konkav gekru¨mmten Kurve. y

y y = f (x)

y = f (x)

P P y0

f ′′ (x 0 ) > 0

y0 x0

x0

x

Bild IV-26 Zum Begriff der Linkskru¨mmung einer Kurve

f ′′ (x 0 ) < 0 x

Bild IV-27 Zum Begriff der Rechtskru¨mmung einer Kurve

3.3.2 Monotonie Mit Hilfe der 1. Ableitung lassen sich also Aussagen u¨ber das Monotonieverhalten einer in einem Intervall I differenzierbaren Funktion y ¼ f ðxÞ gewinnen. Es gilt die folgende Aussage: y 0 ¼ f 0 ðxÞ > 0

) streng monoton wachsend

y 0 ¼ f 0 ðxÞ < 0

) streng monoton fallend

Fu¨r f 0 ðxÞ 0 verlaüft die Funktion monoton wachsend, fu¨r f 0 ðxÞ 0 dagegen monoton fallend.

3 Anwendung der Differentialrechnung &

373

Beispiele (1)

Die e-Funktion y ¼ e x ist wegen y 0 ¼ e x > 0 in ihrem gesamten Definitionsbereich streng monoton wachsend, wa¨hrend die Exponentialfunktion y ¼ e x wegen y 0 ¼ e x < 0 u¨berall streng monoton fa¨llt (siehe hierzu auch Bild III-150 in Kap. III). Auch der natu¨rliche Logarithmus y ¼ ln x, x > 0 ist wegen y 0 ¼ 1=x > 0 eine streng monoton wachsende Funktion (siehe hierzu auch Bild III-166 in Kap. III).

(2)

Die Polynomfunktion y ¼ x 3 þ 3 x þ 5 verlaüft im gesamten Definitionsbereich ðx 2 RÞ streng monoton wachsend: Denn es gilt: y 0 ¼ 3 x 2 þ 3 ¼ 3 ðx 2 þ 1Þ > 0

(3)

ðf u¨ r alle x 2 RÞ

Wir untersuchen das Monotonieverhalten der u¨berall differenzierbaren Funktion y ¼ ð2 2 x x 2 Þ e 1 x Die fu¨r die Untersuchung beno¨tigte 1. Ableitung erhalten wir mit Hilfe der Produkt- und Kettenregel: y 0 ¼ ð 2 2 xÞ e 1 x þ e 1 x ð 1Þ ð2 2 x x 2 Þ ¼ ¼ ð 2 2 x 2 þ 2 x þ x 2 Þ e 1 x ¼ ðx 2 4Þ e 1 x Wegen e 1 x > 0 fu¨r jedes reelle x bestimmt der Faktor x 2 4 das Vorzeichen der 1. Ableitung y 0 und damit das Monotonieverhalten der Funktion. Wir mu¨ssen daher zwei Fa¨lle unterscheiden: 1: Fall :

x2 4 > 0

)

x2 > 4

)

jxj > 2

Die Ableitung y 0 ist hier positiv, die Funktion verlaüft daher in den Intervallen x < 2 und x > 2 streng monoton wachsend. 2: Fall :

x2 4 < 0

)

x2 < 4

)

jxj < 2

Die Ableitung ist negativ. Im Intervall 2 < x < 2 verlaüft die Funktion somit streng monoton fallend. An den Stellen x 1=2 ¼ þ 2 verschwindet die 1. Ableitung, die Funktion besitzt hier waagerechte Tangenten (und Extremwerte). Der Verlauf der Kurve ist in Bild IV-28 dargestellt.

374

IV Differentialrechnung y 40 y = ( 2 – 2x – x 2 ) · e 1– x 20

2

Bild IV-28 x

–2

&

3.3.3 Kru¨mmung einer ebenen Kurve Kurvenkru¨mmung In Abschnitt 3.3.1 hatten wir bereits erkannt, dass man mit Hilfe der 2. Ableitung qualitative Aussagen u¨ber das Kru¨mmungsverhalten einer ebenen Kurve y ¼ f ðxÞ in einem Kurvenpunkt P ¼ ðx; yÞ treffen kann. Das Vorzeichen dieser Ableitung entscheidet dabei wie folgt u¨ber die Art der Kurvenkru¨mmung (Links- oder Rechtskru¨mmung, siehe Bild IV-29): y 00 ¼ f 00 ðxÞ > 0

) Linkskru¨mmung

y 00 ¼ f 00 ðxÞ < 0

) Rechtskru¨mmung

Bei Linkskru¨mmung liegen die Tangenten unterhalb, bei Rechtskru¨mmung oberhalb der Kurve. y

y = f (x)

f ′′ (x) > 0

f ′′ (x) < 0

Links-

Rechts-

krümmung

krümmung

Bild IV-29 Kru¨mmungsarten einer Kurve (Links- und Rechtskru¨mmung) x


375

Damit wissen wir aber noch nichts u¨ber die Sta¨rke der Kurvenkru¨mmung, d. h. daru¨ber, ob die Kurve in der unmittelbaren Umgebung des betrachteten Kurvenpunktes P stark oder eher schwach vom geradlinigen (tangentialen) Verlauf abweicht. Ein geeignetes quantitatives Maß fu¨r die Sta¨rke der Kurvenkru¨mmung ist die aus der 1. und 2. Ableitung gebildete Gro¨ße j ¼ h

y 00 1 þ ð y 0Þ 2

i 3=2 ¼ h

f 00 ðxÞ 1 þ ½ f 0 ðxÞ 2

ðIV-83Þ

i 3=2

Sie wird als Kru¨mmung der Kurve y ¼ f ðxÞ im Kurvenpunkt P ¼ ðx; yÞ bezeichnet und ist eine Funktion der Koordinate x, d. h. die Kru¨mmung einer Kurve a¨ndert sich (von wenigen Ausnahmen abgesehen) von Kurvenpunkt zu Kurvenpunkt: j ¼ j ðxÞ. Wir fassen zusammen:

Kru¨mmung einer ebenen Kurve (Bild IV-29) Die Kru¨mmung einer ebenen Kurve y ¼ f ðxÞ im Kurvenpunkt P ¼ ðx; yÞ ist ein Maß dafu¨r, wie stark der Kurvenverlauf in der unmittelbaren Umgebung dieses Punktes von einer Geraden abweicht. Sie la¨sst sich in Abha¨ngigkeit von der Abszisse x des Kurvenpunktes P wie folgt berechnen: j ¼ j ðxÞ ¼ h

y 00 1 þ ð y 0Þ 2

i 3=2 ¼ h

f 00 ðxÞ 1 þ ½ f 0 ðxÞ 2

i 3=2

ðIV-84Þ

Das Vorzeichen der Kru¨mmung bestimmt dabei die Art der Kurvenkru¨mmung. Es gilt (siehe Bild IV-29): j > 0

, Linkskru¨mmung

j < 0

, Rechtskru¨mmung

Anmerkungen (1)

Man beachte, dass sich die Kru¨mmung einer Kurve im Allgemeinen von Kurvenpunkt zu Kurvenpunkt a¨ndert. Ausnahmen: Geraden und Kreise (siehe nachfolgende Beispiele).

(2)

Die Kru¨mmung einer Kurve ist ein Maß fu¨r die „ nderungs- oder Wachstumsgeschwindigkeit “ des Steigungswinkels der Kurventangente.

(3)

Eine exakte Definition des Begriffes „Kru¨mmung einer Kurve“ sowie die Herleitung der Berechnungsformel (IV-84) erfolgt in Band 3 im Rahmen der Vektoranalysis (Kapitel I, Abschnitt 1.6).

376 &


Beispiele (1)

Fu¨r eine lineare Funktion y ¼ m x þ b gilt y 0 ¼ m, y 00 ¼ 0 und somit nach Formel (IV-84) auch j ¼ 0. Dieses Ergebnis war zu erwarten, da lineare Funktionen bekanntlich geradlinig verlaufen.

(2)

Der Mittelpunktskreis x 2 þ y 2 ¼ r 2 setzt sich aus zwei Halbkreisen mit den Funktionsgleichungen y ¼ þ

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi r2 x2 ,

r x r

zusammen (oberer und unterer Halbkreis). pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi Oberer Halbkreis: y ¼ r 2 x 2 ¼ ðr 2 x 2 Þ 1=2 Wir bilden zuna¨chst die beno¨tigten Ableitungen y 0 und y 00 mit Hilfe der Kettenregel bzw. der Produkt- und Kettenregel (bei der 2. Ableitung): y0 ¼

1 2 ðr x 2 Þ 1=2 ð 2 xÞ ¼ x ðr 2 x 2 Þ 1=2 2

y 00 ¼ 1 ðr 2 x 2 Þ 1=2

1 2 ðr x 2 Þ 3=2 ð 2 xÞ ð xÞ ¼ 2

¼ ðr 2 x 2 Þ 1=2 x 2 ðr 2 x 2 Þ 3=2 ¼ ¼

¼

1 ðr 2 x 2 Þ 1=2

þ

r2 þ x2 x2 ðr 2

x 2 Þ 3=2

x2 ðr 2 x 2 Þ 3=2 ¼

¼

1 ðr 2 x 2 Þ x 2 ðr 2 x 2 Þ 3=2

¼

r2 ðr 2 x 2 Þ 3=2

(in der vorletzten Zeile haben wir den Hauptnenner gebildet, d. h. den 1. Teilbruch mit r 2 x 2 erweitert). Somit ist 1 þ ð y 0Þ 2 ¼ 1 þ ¼ 1þ

h

x ðr 2 x 2 Þ 1=2 x2

ðr 2

x 2Þ 1

¼

i2

¼ 1 þ x 2 ðr 2 x 2 Þ 1 ¼

1 ðr 2 x 2 Þ þ x 2 r2 ¼ 2 2 2 r x r x2

und weiter

0 2

1 þ ðy Þ

3=2

¼

r2 r2 x2

3=2 ¼

ðr 2 Þ 3=2 ðr 2 x 2 Þ 3=2

¼

r3 ðr 2 x 2 Þ 3=2


377

Die Kurvenkru¨mmung betra¨gt damit nach Formel (IV-84) r2 j ¼ h

¼

y 00 1 þ ð y 0Þ 2

i 3=2

¼

ðr 2 x 2 Þ 3=2 r2 ðr 2 x 2 Þ 3=2 ¼ ¼ r3 r3 ðr 2 x 2 Þ 3=2 ðr 2 x 2 Þ 3=2

r2 1 ¼ < 0 r3 r

(grau unterlegte Ausdru¨cke ku¨rzen). Der obere Halbkreis besitzt also konstante Rechtskru¨mmung (siehe Bild IV-30). pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi Unterer Halbkreis: y ¼ r 2 x 2 ¼ ðr 2 x 2 Þ 1=2 Eine analoge Rechnung fu¨hrt zu dem Ergebnis j ¼ 1=r > 0. Der untere Halbkreis hat demnach konstante Linkskru¨mmung (siehe Bild IV-30).

y

oberer Halbkreis (Rechtskrümmung)

Bild IV-30 Zur Kru¨mmung eines Kreises –r

r

x

unterer Halbkreis (Linkskrümmung)

Folgerung: Die Ergebnisse sind anschaulich einleuchtend, da beide Halbkreise jeweils von links nach rechts, d. h. in Richtung der positiven x-Achse durchlaufen werden. Wegen j j j ¼ 1=r ¼ const: ist der Kreis eine Kurve mit konstanter Kru¨mmung, das unterschiedliche Vorzeichen fu¨r die Kru¨mmung der beiden Halbkreise kennzeichnet lediglich die Art der Kurvenkru¨mmung (Rechts- bzw. Linkskru¨mmung). (3)

Anhand des Kurvenbildes (Bild IV-31) vermuten wir, dass die logarithmische Funktion y ¼ ln x, x > 0 u¨berall nach rechts gekru¨mmt ist. Diese Vermutung soll auf rechnerischem Wege besta¨tigt werden. Ferner interessieren wir uns fu¨r die Sta¨rke der Kurvenkru¨mmung.

378

IV Differentialrechnung y 2

y = ln x

1

1

2

3

4

5

Bild IV-31 Natu¨rlicher Logarithmus y ¼ ln x, x > 0

x

–1 –2

Lo¨sung: Mit Hilfe der 2. Ableitung la¨sst sich die Art der Kurvenkru¨mmung leicht feststellen: 1 1 , y 00 ¼ 2 < 0 y0 ¼ ðwegen x 2 > 0Þ x x Diese ist stets negativ, die Kurve ist daher in jedem Punkt nach rechts gekru¨mmt (wie vermutet). Die Sta¨rke der Kru¨mmung berechnen wir nach Formel (IV-84). Mit 2 1 1 x2 þ 1 0 2 1 þ ðy Þ ¼ 1 þ ¼ 1þ 2 ¼ x x x2 und somit 3=2 2 3=2 x þ1 ðx 2 þ 1Þ 3=2 ðx 2 þ 1Þ 3=2 ¼ ¼ ¼ 1 þ ð y 0Þ 2 x2 x3 ðx 2 Þ 3=2 erhalten wir fu¨r die Kurvenkru¨mmung in Abha¨ngigkeit von der Koordinate x den folgenden Ausdruck: 1 2 y 00 1 x3 x j ðxÞ ¼ h ¼ ¼ i 3=2 ¼ x 2 ðx 2 þ 1Þ 3=2 ðx 2 þ 1Þ 3=2 1 þ ð y 0Þ 2 x3 x ¼ ðx > 0Þ 2 ðx þ 1Þ 3=2 (4)

Wir bestimmen das Kru¨mmungsverhalten der Kurve y ¼ x e x und speziell die Kru¨mmung im Nullpunkt. Mit den beiden Ableitungen y 0 ¼ 1 e x e x x ¼ ð1 xÞ e x y 00 ¼ 1 e x e x ð1 xÞ ¼ ð 1 1 þ xÞ e x ¼ ðx 2Þ e x die wir jeweils mit Hilfe der Produkt- und Kettenregel erhalten haben, folgt nach Formel (IV-84): j ðxÞ ¼ h

y 00 1 þ ð y 0Þ 2

i 3=2 ¼ h

ðx 2Þ e x 1 þ ð1 xÞ 2 e 2 x

i 3=2


379

Das Kru¨mmungsverhalten wird im Wesentlichen durch die 2. Ableitung y 00 bestimmt (der Nenner des Bruches ist stets positiv). Wegen e x > 0 fu¨r jedes reelle x ha¨ngt die Kru¨mmungsart (Links- oder Rechtskru¨mmung) nur vom Vorzeichen des Faktors x 2 im Za¨hler ab. Es dann (Bild IV-32): y 00 > 0

Linkskru¨mmung:

00

x 2 > 0

)

x 2 < 0

)

x > 2

) x < 2 1 pffiffiffiffiffi Im Nullpunkt betra¨gt die Kru¨mmung j ð0Þ ¼ 2 < 0 (Rechtskru¨mmung). 2 Rechtskru¨mmung: y

< 0

)

y = x · e–x

y 0,4 0,2 1

2

3

4

x

Bild IV-32 Kru¨mmungsverhalten der Kurve y ¼ x e x (die Drehpfeile kennzeichnen die Art der Kru¨mmung, d. h. den Drehsinn der Tangente) &

Kru¨mmungskreis Eine ebene Kurve y ¼ f ðxÞ kann in der unmittelbaren Umgebung des Kurvenpunktes P ¼ ðx; yÞ durch einen speziellen Kreis, den sog. Kru¨mmungskreis, angena¨hert werden (Bild IV-33). Dabei gilt: Kurve und Kru¨mmungskreis haben im Beru¨hrungspunkt P eine gemeinsame Tangente und dieselbe Kru¨mmung, d. h. sie stimmen in P in ihren ersten beiden Ableitungen u¨berein (sog. Beru¨hrung 2. Ordnung). y Tangente

Normale

y = f (x)

P

r

M

Bild IV-33 Kru¨mmungskreis einer Kurve im Kurvenpunkt P

Krümmungskreis x

380


Der Radius r des Kru¨mmungskreises wird als Kru¨mmungsradius bezeichnet und ist der Kehrwert des Betrages der Kurvenkru¨mmung: h r ¼

1 ¼ jj j

1 þ ð y 0Þ 2

i 3=2 ðIV-85Þ

j y 00 j

Der Mittelpunkt M des Kru¨mmungskreises, auch Kru¨mmungsmittelpunkt genannt, liegt dabei auf der Kurvennormale des Punktes P. Wir fassen zusammen und erga¨nzen: Kru¨mmungskreis einer Kurve (Bild IV-33) Der Kru¨mmungskreis einer Kurve y ¼ f ðxÞ im Kurvenpunkt P ¼ ðx; yÞ beru¨hrt die Kurve dort von 2. Ordnung (gemeinsame Tangente, dieselbe Kru¨mmung). Der Kru¨mmungsradius betra¨gt h i 3=2 1 þ ð y 0Þ 2 1 ¼ r ¼ ðIV-86Þ jj j j y 00 j Die Koordinaten x 0 und y 0 des Kru¨mmungsmittelpunktes M ko¨nnen aus den folgenden Gleichungen berechnet werden: x0 ¼ x y 0

1 þ ð y 0Þ 2 , y 00

y0 ¼ y þ

1 þ ð y 0Þ 2 y 00

ðIV-87Þ

Dabei bedeuten: x, y: 0

Koordinaten des Kurvenpunktes P 00

y , y : 1. bzw. 2. Ableitung von y ¼ f ðxÞ in P Anmerkungen (1)

Der Kru¨mmungskreis ist derjenige Kreis, der sich in der Umgebung des Beru¨hrungspunktes (Kurvenpunktes) P optimal an die Kurve anschmiegt. Er ist (von Ausnahmen abgesehen) von Kurvenpunkt zu Kurvenpunkt verschieden.

(2)

Der Kru¨mmungsradius r ist eine Funktion der Koordinate x des Kurvenpunktes P: r ¼ r ðxÞ.

(3)

Der Kru¨mmungsmittelpunkt liegt stets auf der Kurvennormale des Beru¨hrungspunktes P.

(4)

Sonderfa¨lle Gerade: Es ist j ¼ 0 und somit r ¼ 1. Die Gerade kann daher als ein Kreis mit einem unendlich großen Radius aufgefasst werden. Kreis:

Es ist j j j ¼ 1=r und somit r ¼ r ¼ const:. Kreis und Kru¨mmungskreis sind daher in jedem Punkt identisch.

3 Anwendung der Differentialrechnung (5)

&

381

Die Verbindungslinie aller Kru¨mmungsmittelpunkte einer Kurve heißt Evolute, die Kurve selbst wird in diesem Zusammenhang als Evolvente bezeichnet. Die Gleichungen (IV-87) beschreiben die Abha¨ngigkeit der Koordinaten x 0 und y 0 des Kru¨mmungsmittelpunktes M von der Abszisse x des (laufenden) Kurvenpunktes P und bilden somit eine Parameterdarstellung der zur Kurve y ¼ f ðxÞ geho¨renden Evolute (Kurvenparameter ist die Koordinate x).

Beispiel Wir bestimmen den Kru¨mmungskreis der Kettenlinie mit der Gleichung y ¼ cosh x im tiefsten Kurvenpunkt P ¼ ð0; 1Þ. Die dabei beno¨tigten Ableitungen lauten: y 0 ¼ sinh x ,

y 00 ¼ cosh x

Damit erhalten wir fu¨r den Kru¨mmungsradius in Abha¨ngigkeit von der Koordinate x den folgenden allgemeinen Ausdruck, wobei wir von der hyperbolischen Beziehung cosh 2 x sinh 2 x ¼ 1 Gebrauch machen: r ðxÞ ¼ ¼

½ 1 þ ðy 0 Þ 2 3=2 ½ 1 þ sinh 2 x 3=2 ½ cosh 2 x 3=2 ¼ ¼ ¼ j y 00 j cosh x cosh x cosh 3 x ¼ cosh 2 x cosh x

Im Kurvenpunkt P ¼ ð0; 1Þ gilt dann: r ð0Þ ¼ cosh 2 0 ¼ 1 2 ¼ 1 Der Kru¨mmungsmittelpunkt M liegt bekanntlich auf der Kurvennormale, hier also wegen der Achsensymmetrie der Kettenlinie auf der y-Achse und zwar im Abstand r ð0Þ ¼ 1 oberhalb des Punktes P. Die Koordinaten von M besitzen daher die Werte x 0 ¼ 0 und y 0 ¼ 2 (siehe Bild IV-34). Dieses Ergebnis liefern uns auch die Gleichungen (IV-87). y

4 3

2

y = cosh x

M

1 P

Bild IV-34 –2

–1

1

2

x

&

382


3.4 Charakteristische Kurvenpunkte 3.4.1 Relative oder lokale Extremwerte Wir bescha¨ftigen uns jetzt mit jenen Stellen, in denen eine Funktion y ¼ f ðxÞ einen gro¨ßten bzw. kleinsten Funktionswert, bezogen auf die unmittelbare beidseitige Umgebung, annimmt. Definition: Eine Funktion y ¼ f ðxÞ besitzt an der Stelle x 0 ein relatives Maximum bzw. ein relatives Minimum, wenn in einer gewissen Umgebung von x 0 stets f ðx 0 Þ > f ðxÞ

bzw:

f ðx 0 Þ < f ðxÞ

ðIV-88Þ

ist ðx 6¼ x0 Þ. So besitzt beispielsweise die in Bild IV-35 skizzierte Funktion in x 1 und x 3 jeweils ein relatives Maximum, an den Stellen x 2 und x 4 dagegen jeweils ein relatives Minimum (eingezeichnet ist ferner die jeweilige Kurventangente).

y Max

Max y = f (x)

Min x4 x1

x2

x3

x

Min

Bild IV-35 Zum Begriff eines relativen Extremwertes

Anmerkungen (1)

Die relativen Maxima und Minima einer Funktion werden unter dem Sammelbegriff „Relative Extremwerte“ zusammengefasst.

(2)

Ein relativer Extremwert wird auch als lokaler Extremwert bezeichnet. Damit soll zum Ausdruck gebracht werden, dass die extreme Lage im Allgemeinen nur in der unmittelbaren Umgebung, d. h. lokal angenommen wird.


383

(3)

Die den relativen Maxima bzw. Minima entsprechenden Kurvenpunkten werden als Hoch- bzw. Tiefpunkte bezeichnet.

(4)

Relative Extremwerte sind nur im Innern eines Intervalls mo¨glich, nicht aber in den Randpunkten.

(5)

Eine Funktion kann durchaus mehrere relative Maxima und Minima besitzen. So hat beispielsweise die Sinusfunktion y ¼ sin x infolge ihrer Periodizita¨t sogar unendlich viele relative Maxima und Minima (Bild IV-36). Sie liegen an den Stellen 9 p > þ k 2p ðRelative MaximaÞ > xk ¼ = 2 ðk 2 ZÞ > 3 ; xk ¼ p þ k 2 p ðRelative MinimaÞ > 2 y Max

Max

Max

1 – –

p

3 p 2

2

p

3 p 2

5 p 2

2

x

–1 Min

Min

Bild IV-36 Die Sinusfunktion y ¼ sin x als Beispiel fu¨r eine Funktion mit unendlich vielen relativen Extremwerten

Bei einer differenzierbaren Funktion verlaüft die Kurventangente in einem Extremum stets waagerecht (vgl. Bild IV-35). So ist beispielsweise in einem relativen Minimum x 0 die Steigung der linksseitigen Sekante nie positiv, die Steigung der rechtsseitigen Sekante dagegen nie negativ. Beim Grenzu¨bergang fallen links- und rechtsseitige Sekante in die gemeinsame Tangente, deren Steigung daher der Bedingung 0 f 0 ðx 0 Þ 0 genu¨gt, woraus unmittelbar f 0 ðx 0 Þ ¼ 0 folgt. Wir ko¨nnen damit das folgende notwendige Kriterium fu¨r einen relativen Extremwert formulieren:

Notwendige Bedingung fu¨r einen relativen Extremwert (Bild IV-35) Eine differenzierbare Funktion y ¼ f ðxÞ besitzt in einem relativen Extremum x 0 stets eine waagerechte Tangente. Die Bedingung f 0 ðx 0 Þ ¼ 0 ist daher eine notwendige Voraussetzung fu¨r die Existenz eines relativen Extremwertes an der Stelle x 0 . Dieses Kriterium ist zwar notwendig, jedoch keinesfalls hinreichend. Mit anderen Worten: In einem Hoch- oder Tiefpunkt verlaüft die Kurventangente stets waagerecht, jedoch ist nicht jeder Kurvenpunkt mit waagerechter Tangente ein Extremwert, wie das folgende Beispiel zeigt.

384 &


Beispiel Die kubische Parabel y ¼ x 3 besitzt im Nullpunkt P ¼ ð0; 0Þ zwar eine waagerechte Tangente, denn es ist f 0 ð0Þ ¼ 0, jedoch keinen Extremwert. Wegen der Punktsymmetrie der Kurve liegen alle Kurvenpunkte mit x > 0 oberhalb, alle Punkte mit x < 0 jedoch unterhalb der x-Achse. In jeder noch so kleinen Umgebung des Nullpunktes gibt es daher Kurvenpunkte mit positiver und solche mit negativer Ordinate (Bild IV-37). y y=x3 1

Bild IV-37 Kubische Parabel y ¼ x 3 –1

P

x

1

–1

&

Die Bedingung y 0 ¼ 0 reicht daher fu¨r die Existenz eines relativen Extremwertes nicht aus. Eine Funktion y ¼ f ðxÞ besitzt jedoch mit Sicherheit in x 0 ein relatives Maximum bzw. relatives Minimum, wenn die dortige Kurventangente waagerecht verlaüft und die Kurve an dieser Stelle Rechts- bzw. Linkskru¨mmung besitzt (vgl. hierzu Bild IV-35). Dies ist der Fall, wenn an der Stelle x 0 die 1. Ableitung verschwindet und zugleich die 2. Ableitung entweder kleiner oder gro¨ßer als Null und somit ungleich Null ist. Diese berlegungen fu¨hren schließlich zu dem folgenden hinreichenden Kriterium fu¨r relative Extremwerte bei einer (mindestens) zweimal differenzierbaren Funktion:

Hinreichende Bedingungen fu¨r einen relativen Extremwert (Bild IV-35) Eine (mindestens) zweimal differenzierbare Funktion y ¼ f ðxÞ besitzt an der Stelle x 0 mit Sicherheit einen relativen Extremwert, wenn die Bedingungen f 0 ðx 0 Þ ¼ 0

und

f 00 ðx 0 Þ 6¼ 0

ðIV-89Þ

erfu¨llt sind. Fu¨r f 00 ðx 0 Þ > 0 liegt dabei ein relatives Minimum vor, fu¨r f 00 ðx 0 Þ < 0 dagegen ein relatives Maximum.


385

Beispiele (1)

Die Normalparabel y ¼ x 2 besitzt in x 0 ¼ 0 ein relatives (und sogar absolutes) Minimum (siehe Bild IV-38; absolutes Minimum ¼ kleinster Funktionswert im gesamten Definitionsbereich): y0 ¼ 2x,

y ¼ x2 , y 0 ð0Þ ¼ 0 ,

y 00 ¼ 2

y 00 ð0Þ ¼ 2 > 0

)

Relatives Maximum in ð0; 0Þ

y y=x2

Bild IV-38 Normalparabel y ¼ x 2 Min

(2)

x

x2 . Dazu beno¨Wir bestimmen die relativen Extremwerte der Funktion y ¼ 1 þ x2 tigen wir die ersten beiden Ableitungen: y0 ¼

y 00 ¼

¼

2 x ð1 þ x 2 Þ 2 x x 2 ð1 þ

x 2Þ 2

¼

2x þ 2x3 2x3 ð1 þ x 2 Þ 2

2 ð1 þ x 2 Þ 2 2 ð1 þ x 2 Þ ð2 xÞ 2 x ð1 þ x 2 Þ 4 ð1 þ x 2 Þ ½ 2 ð1 þ x 2 Þ 8 x 2 ð1 þ

x 2Þ 4

¼

¼

2x ð1 þ x 2 Þ 2

¼

2 þ 2x2 8x2 ð1 þ

x 2Þ 3

¼

2 6x2 ð1 þ x 2 Þ 3

Diese Ableitungen wurden gebildet mit Hilfe der Quotientenregel bzw. der Quotienten- und Kettenregel (bei der 2. Ableitung). Aus der fu¨r relative Extremwerte notwendigen Bedingung y 0 ¼ 0 berechnen wir zuna¨chst die Stellen mit einer waagerechten Kurventangente: y0 ¼ 0

)

2x ð1 þ x 2 Þ 2

¼ 0

)

2x ¼ 0

)

x1 ¼ 0 , y1 ¼ 0

Der Kurvenpunkt (0; 0) ist ein Tiefpunkt, da die Kurve an dieser Stelle Linkskru¨mmung besitzt: y 00 ð0Þ ¼

20 ð1 þ 0Þ 3

¼ 2 > 0

)

Minimum in ð0; 0Þ

Der Verlauf der Kurve ist in Bild IV-39 skizziert.

386

IV Differentialrechnung y 1 y= –1

Bild IV-39 Funktionsgraph von y ¼

(3)

x2 1+x2 x

1

x2 1 þ x2

Wo liegen die relativen Extremwerte der Funktion y ¼ x 2 e 0,5 x ? Lo¨sung: Zuna¨chst bilden wir mit Hilfe der Produkt- und Kettenregel die beno¨tigten Ableitungen y 0 und y 00 : y 0 ¼ 2 x e 0,5 x 0,5 e 0,5 x x 2 ¼ ð2 x 0,5 x 2 Þ e 0,5 x y 00 ¼ ð2 xÞ e 0,5 x 0,5 e 0,5 x ð2 x 0,5 x 2 Þ ¼ ¼ ð2 x x þ 0,25 x 2 Þ e 0,5 x ¼ ð0,25 x 2 2 x þ 2Þ e 0,5 x Aus der notwendigen Bedingung y 0 ¼ 0 folgt dann wegen e 0,5 x 6¼ 0: ð2 x 0,5 x 2 Þ e 0,5 x ¼ 0

)

2 x 0,5 x 2 ¼ 0

)

)

x ð2 0,5 xÞ ¼ 0

)

)

x 1 ¼ 0,

x2 ¼ 4

An diesen Stellen besitzt die Kurve somit waagerechte Tangenten. Die zugeho¨rigen Ordinatenwerte sind y 1 ¼ 0 und y 2 ¼ 2,165. Wir setzen jetzt die gefundenen x-Werte in die 2. Ableitung ein und pru¨fen, ob die hinreichende Bedingung fu¨r einen relativen Extremwert erfu¨llt ist: y 00 ðx 1 ¼ 0Þ ¼ 2 e 0 ¼ 2 1 ¼ 2 > 0

)

Relatives Minimum

)

Relatives Maximum

y 00 ðx 2 ¼ 4Þ ¼ ð4 8 þ 2Þ e 2 ¼ ¼ 2 e 2 ¼ 0,271 < 0

Die Funktionskurve besitzt daher einen Tiefpunkt in (0; 0) und einen Hochpunkt in (4; 2,165). Ihr Verlauf ist in Bild IV-40 skizziert.


387

y Max y = x 2· e – 0,5x

1

–1

Min

1

4

x

Bild IV-40 Funktionsgraph von y ¼ x 2 e 0,5 x

(4)

f ðxÞ sei eine Polynomfunktion vom Grade n mit einer doppelten Nullstelle an der Stelle x 0 . Wir zeigen, dass f ðxÞ an dieser Stelle einen relativen Extremwert besitzt. Die Polynomfunktion ist wegen der doppelten Nullstelle in der Form f ðxÞ ¼ ðx x 0 Þ 2 g ðxÞ

mit

g ðx 0 Þ 6¼ 0

darstellbar, wobei g ðxÞ eine Polynomfunktion vom Grade n 2 ist (siehe hierzu auch Kap. III, Abschnitt 5.4). Die beno¨tigten ersten beiden Ableitungen f 0 ðxÞ und f 00 ðxÞ erhalten wir unter Verwendung der Produkt- und Kettenregel: f 0 ðxÞ ¼ 2 ðx x 0 Þ g ðxÞ þ ðx x 0 Þ 2 g 0 ðxÞ f 00 ðxÞ ¼ 2 g ðxÞ þ 2 ðx x 0 Þ g 0 ðxÞ þ 2 ðx x 0 Þ g 0 ðxÞ þ þ ðx x 0 Þ 2 g 00 ðxÞ ¼ ¼ 2 g ðxÞ þ 4 ðx x 0 Þ g 0 ðxÞ þ ðx x 0 Þ 2 g 00 ðxÞ An der Stelle x 0 gilt dann: f 0 ðx 0 Þ ¼ 2 0 g ðx 0 Þ þ 0 2 g 0 ðx 0 Þ ¼ 0 f 00 ðx 0 Þ ¼ 2 g ðx 0 Þ þ 4 0 g 0 ðx 0 Þ þ 0 2 g 00 ðx 0 Þ ¼ 2 g ðx 0 Þ 6¼ 0 |fflffl{zfflffl} 6¼ 0 Die hinreichende Bedingung fu¨r einen relativen Extremwert ist somit erfu¨llt. Fu¨r g ðx 0 Þ > 0 erha¨lt man ein relatives Minimum, fu¨r g ðx 0 Þ < 0 ein relatives Maximum (siehe hierzu Bild IV-41), gezeichnet fu¨r g ðx 0 Þ > 0Þ: Tiefpunkt f u¨ r g ðx 0 Þ > 0 ðx 0 ; 0Þ Hochpunkt f u¨ r g ðx 0 Þ < 0

388

IV Differentialrechnung y

Bild IV-41 Polynom mit einer doppelten Nullstelle bei x 0 x0

x &

3.4.2 Wendepunkte, Sattelpunkte Von Bedeutung sind auch jene Kurvenpunkte, in denen sich der Drehsinn der Kurventangente a¨ndert. Sie werden als Wendepunkte bezeichnet. Definitionen: (1) Kurvenpunkte, in denen sich der Drehsinn der Tangente a¨ndert, heißen Wendepunkte (Bild IV-42). (2) Wendepunkte mit waagerechter Tangente werden als Sattelpunkte bezeichnet (Bild IV-43).

y

y f ′′ (x) < 0

f ′′ > 0

f ′′ (x) > 0

y = f (x)

y=x3

1

W Wendetangente

–1

1 Sattelpunkt

x

–1

f ′′ < 0 x0

Bild IV-42 Zum Begriff des Wendepunktes (der Drehpfeil charakterisiert den Drehsinn der Tangente)

x

Bild IV-43 Zum Begriff des Sattelpunktes (am Beispiel der kubischen Parabel)

In den Wendepunkten einer Funktion findet demnach eine nderung der Kru¨mmungsart statt: Die Kurve geht dabei von einer Rechtskurve in eine Linkskurve u¨ber oder umgekehrt (siehe Bild IV-42). Daher ist in solchen Punkten notwendigerweise y 00 ¼ 0.


389

Diese Bedingung reicht jedoch nicht aus. Mit Sicherheit liegt ein Wendepunkt erst dann vor, wenn die 2. Ableitung an der betreffenden Stelle ihr Vorzeichen a¨ndert. Dies aber ist genau dann der Fall, wenn die Ableitung von y 00 , also die 3. Ableitung y 000 an dieser Stelle einen von Null verschiedenen Wert annimmt. Wir fassen diese Aussagen wie folgt zusammen:

Hinreichende Bedingungen fu¨r einen Wendepunkt (Bild IV-42) Eine (mindestens) dreimal differenzierbare Funktion y ¼ f ðxÞ besitzt an der Stelle x 0 einen Wendepunkt, wenn dort die Bedingungen f 00 ðx 0 Þ ¼ 0

und

f

000

ðx 0 Þ 6¼ 0

ðIV-90Þ

erfu¨llt sind.

Anmerkungen (1)

In einem Wendepunkt verschwindet die 2. Ableitung und damit auch die Kurvenkru¨mmung j (notwendige Bedingung fu¨r einen Wendepunkt).

(2)

Die in einem Wendepunkt errichtete Tangente heißt Wendetangente (siehe hierzu Bild IV-42).

(3)

Ein Wendepunkt mit waagerechter Tangente wird als Sattel- oder Terrassenpunkt bezeichnet. Ein solcher Punkt liegt vor, wenn an der Stelle x 0 die folgenden (hinreichenden) Bedingungen erfu¨llt sind: f 0 ðx 0 Þ ¼ 0 ,

&

f 00 ðx 0 Þ ¼ 0

und

f

000

ðx 0 Þ 6¼ 0

ðIV-91Þ

Beispiele (1)

Bei den trigonometrischen Funktionen fallen die Wendepunkte mit den jeweiligen Nullstellen zusammen (siehe hierzu die Bilder III-112, III-113 und III-114). Wir fu¨hren den Nachweis fu¨r die Sinusfunktion y ¼ sin x, beschra¨nken uns dabei auf das Periodenintervall 0 x < 2 p : y 0 ¼ cos x , y 00 ¼ 0

)

y 00 ¼ sin x , sin x ¼ 0

)

y 000 ¼ cos x sin x ¼ 0

)

x 1 ¼ 0, x 2 ¼ p

y 000 ðx 1 ¼ 0Þ ¼ cos 0 ¼ 1 6¼ 0 y 000 ðx 2 ¼ pÞ ¼ cos p ¼ ð 1Þ ¼ 1 6¼ 0 Die hinreichende Bedingung y 00 ¼ 0, y 000 6¼ 0 ist in den Nullstellen x 1 ¼ 0 und x 2 ¼ p erfu¨llt, die Behauptung damit bewiesen (siehe hierzu auch Bild IV-44).

390

IV Differentialrechnung y 1 W

y = sin x

W

W

–π

W

π

W 2π

3π

x

–1

Bild IV-44 Wendepunkte der Sinusfunktion y ¼ sin x

(2)

2 Behauptung: Die Funktion y ¼ x 3 þ 2 x 2 2 x þ 2 besitzt an der Stelle 3 x 0 ¼ 1 einen Sattelpunkt. Beweis: Wir zeigen, dass die folgenden Bedingungen erfu¨llt sind: y 0 ð1Þ ¼ 0 ,

y 00 ð1Þ ¼ 0

und

y 000 ð1Þ 6¼ 0

Denn es gilt: y0 ¼ 2x2 þ 4x 2

)

y 0 ð1Þ ¼ 0

y 00 ¼ 4 x þ 4

)

y 00 ð1Þ ¼ 0

y 000 ¼ 4

)

y 000 ð1Þ ¼ 4 6¼ 0

)

waagerechte Tangente ) )

Wendepunkt

Die Funktion besitzt somit an der Stelle x 0 ¼ 1 einen Wendepunkt mit waagerechter Tangente, d. h. also einen Sattelpunkt (die Ordinate ist y 0 ¼ 4=3). Damit ist die Behauptung bewiesen (siehe auch Bild IV-45). y

Sattelpunkt

2

Tangente

Bild IV-45 1

(3)

x

Wo besitzt die Funktion y ¼ ðx 2 xÞ e x Wendepunkte bzw. Sattelpunkte? Lo¨sung: Mit Hilfe der Produkt- und Kettenregel erhalten wir die fu¨r die Untersuchung beno¨tigten ersten drei Ableitungen: y 0 ¼ ð2 x 1Þ e x þ e x ð 1Þ ðx 2 xÞ ¼ ¼ ð2 x 1 x 2 þ xÞ e x ¼ ð x 2 þ 3 x 1Þ e x


391

y 00 ¼ ð 2 x þ 3Þ e x þ e x ð 1Þ ð x 2 þ 3 x 1Þ ¼ ¼ ð 2 x þ 3 þ x 2 3 x þ 1Þ e x ¼ ðx 2 5 x þ 4Þ e x y 000 ¼ ð2 x 5Þ e x þ e x ð 1Þ ðx 2 5 x þ 4Þ ¼ ¼ ð2 x 5 x 2 þ 5 x 4Þ e x ¼ ð x 2 þ 7 x 9Þ e x Aus der fu¨r Wendepunkte notwendigen Bedingung y 00 ¼ 0 folgt dann wegen e x 6¼ 0: y 00 ¼ 0

)

x2 5x þ 4 ¼ 0

)

x1 ¼ 1 ,

x2 ¼ 4

Die 3. Ableitung ist an diesen Stellen von Null verschieden: y 000 ðx 1 ¼ 1Þ ¼ ð 1 þ 7 9Þ e 1 ¼ 3 e 1 6¼ 0 y 000 ðx 2 ¼ 4Þ ¼ ð 16 þ 28 9Þ e 4 ¼ 3 e 4 6¼ 0 Es handelt sich also um Wendepunkte. Sie lauten: W 1 ¼ ð1; 0Þ

und

W 2 ¼ ð4; 0,22Þ

Es sind jedoch keine Sattelpunkte, da die Wendetangenten nicht parallel zur x-Achse verlaufen: y 0 ðx 1 ¼ 1Þ ¼ ð 1 þ 3 1Þ e 1 ¼ e 1 6¼ 0 y 0 ðx 2 ¼ 4Þ ¼ ð 16 þ 12 1Þ e 4 ¼ 5 e 4 6¼ 0 Bild IV-46 zeigt den Verlauf der Kurve mit den beiden Wendepunkten (W 1 fa¨llt mit der Nullstelle bei 1 zusammen).

y 1

0,6

y = (x 2 – x) · e – x W2

0,2

Bild IV-46 W1

2

3

4

5

x &

392


3.4.3 Erga¨nzungen Die Bestimmung der relativen Extremwerte einer Funktion y ¼ f ðxÞ erfolgte bisher nach dem folgenden Schema: 1. Zuna¨chst werden aus der notwendigen Bedingung f 0 ðxÞ ¼ 0 alle Stellen mit einer waagerechten Tangente ermittelt. 2. Dann pru¨ft man anhand der 2. Ableitung, wie sich die Kurvenkru¨mmung in diesen Punkten verha¨lt und ob das hinreichende Kriterium fu¨r relative Extremwerte, d. h. die Bedingungen (IV-89) erfu¨llt sind. In einigen Fa¨llen jedoch versagt dieses Verfahren, wenn na¨mlich an der betreffenden Stelle x 0 neben der 1. Ableitung auch die 2. Ableitung verschwindet, also f 0 ðx 0 Þ ¼ 0 und f 00 ðx 0 Þ ¼ 0 gilt. Jetzt pru¨ft man, ob an dieser Stelle vielleicht ein Sattelpunkt vorliegt. Dies ist der Fall, wenn f 000 ðx 0 Þ 6¼ 0 ist. Verschwindet jedoch auch die 3. Ableitung an der Stelle x 0 , so muss man auf das folgende allgemeine Kriterium zuru¨ckgreifen, das wir hier ohne Beweis anfu¨hren:

Allgemeines Kriterium fu¨r einen relativen Extremwert Eine Funktion y ¼ f ðxÞ besitze an der Stelle x 0 eine waagerechte Tangente, d. h. es gelte also f 0 ðx 0 Þ ¼ 0. Die na¨chstfolgende an dieser Stelle nichtverschwindende Ableitung sei die n-te Ableitung f ðnÞ ðx 0 Þ (mit n > 1Þ. Dann besitzt die Funktion an der Stelle x 0 einen relativen Extremwert, falls die Ordnung n dieser Ableitung gerade ist und zwar ein relatives Minimum f u¨ r

f ðnÞ ðx 0 Þ > 0

ein relatives Maximum f u¨ r

f ðnÞ ðx 0 Þ < 0

ðIV-92Þ

Ist die Ordnung n jedoch ungerade, so besitzt die Funktion an der Stelle x 0 einen Sattelpunkt.

&

Beispiele (1)

Wir zeigen, dass die Funktion y ¼ x 4 an der Stelle x 0 ¼ 0 einen relativen (und sogar absoluten) Extremwert besitzt: y0 ¼ 4x3

)

y 0 ð0Þ

y 00 ¼ 12 x 2

)

y 00 ð0Þ ¼ 0

y 000 ¼ 24 x

)

y 000 ð0Þ ¼ 0

y ð4Þ ¼ 24

)

y ð4Þ ð0Þ ¼ 24 6¼ 0

¼ 0

ðwaagerechte TangenteÞ

Die auf y 0 na¨chstfolgende an der Stelle x 0 ¼ 0 nichtverschwindende Ableitung y ð4Þ ist von vierter und damit gerader Ordnung. Daher hat die Funktion an dieser


393

Stelle einen relativen Extremwert und zwar wegen y ð4Þ ð0Þ ¼ 24 > 0 ein relatives Minimum (Bild IV-47). y

y y=x5 y=x

4

1 1

1

–1 –1

1

x

x

Sattelpunkt

Tiefpunkt

–1

Bild IV-47 Funktionsgraph von y ¼ x 4

Bild IV-48 Funktionsgraph von y ¼ x 5

(2)

Besitzt die Funktion y ¼ x 5 relative Extremwerte? Um diese Frage zu beantworten, bestimmen wir zuna¨chst alle Stellen mit einer waagerechten Tangente: y 0 ¼ 5 x4 y0 ¼ 0

)

5 x4 ¼ 0

)

x1 ¼ 0

Die Ordnung der na¨chsten, an der Stelle x 1 ¼ 0 nichtverschwindenden Ableitung entscheidet daru¨ber, ob ein relativer Extremwert oder ein Sattelpunkt vorliegt: y 00 ¼ 20 x 3

)

y 00 ð0Þ ¼

0

y 000 ¼ 60 x 2

)

y 000 ð0Þ ¼

0

y ð4Þ ¼ 120 x

)

y ð4Þ ð0Þ ¼

0

y

ð5Þ

¼ 120

)

y

ð5Þ

ð0Þ ¼ 120 6¼ 0

Erst die 5. Ableitung besitzt fu¨r x 1 ¼ 0 einen von Null verschiedenen Wert. Die Ordnung dieser Ableitung ist ungerade, die Funktion y ¼ x 5 besitzt somit an der Stelle x 1 ¼ 0 einen Sattelpunkt. Relative Extremwerte sind bei dieser Funktion nicht vorhanden (siehe hierzu Bild IV-48). &

394


3.5 Extremwertaufgaben In zahlreichen Anwendungen stellt sich das folgende Problem: Von einer vorgegebenen Funktion y ¼ f ðxÞ ist der gro¨ßte (bzw. der kleinste) Funktionswert in einem gewissen Intervall I zu bestimmen 4Þ . Problemstellungen dieser Art werden als Extremwertaufgaben bezeichnet. Bei der Lo¨sung einer solchen Aufgabe geht man so vor, dass man zuna¨chst mit Hilfe der Differentialrechnung die im Innern des Intervalls gelegenen relativen Extremwerte berechnet. Das gesuchte absolute Maximum (oder absolute Minimum) kann aber auch in einem Randpunkt des Intervalls I liegen (vgl. hierzu das nachfolgende Beispiel (3)). Durch einen Vergleich der Randwerte mit den im Intervallinnern gelegenen relativen Extremwerten erha¨lt man die Lo¨sung der gestellten Aufgabe.

Lo¨sungsverfahren fu¨r Extremwertaufgaben Von einer zweimal differenzierbaren Funktion y ¼ f ðxÞ la¨sst sich der gro¨ßte (bzw. der kleinste) Wert in einem vorgegebenen Intervall I wie folgt bestimmen: 1. Zuna¨chst werden mit Hilfe der Differentialrechnung die im Innern des Intervalls I liegenden relativen Maxima (bzw. relativen Minima) berechnet. 2. Durch Vergleich dieser Werte mit den Funktionswerten in den Randpunkten des Intervalls erha¨lt man den gesuchten gro¨ßten (oder kleinsten) Wert der Funktion y ¼ f ðxÞ im Intervall I.

Anmerkungen (1)

Bei einem offenen Intervall kann der gesuchte gro¨ßte bzw. kleinste Wert nur im Innern des Intervalles I liegen (er ist dann einer der relativen Extremwerte).

(2)

Die Funktion y ¼ f ðxÞ, deren absolutes Maximum bzw. Minimum im Intervall I bestimmt werden soll, heißt in diesem Zusammenhang auch Zielfunktion.

(3)

Bei zahlreichen Extremwertaufgaben ist die Gleichung der Zielfunktion y ¼ f ðxÞ zuna¨chst noch unbekannt und muss daher erst aufgestellt werden. Dabei kann der Fall eintreten, dass die Gro¨ße y von mehr als einer Variablen abha¨ngt. Diese Variablen sind jedoch nicht unabha¨ngig voneinander, sondern durch sog. Nebenoder Kopplungsbedingungen miteinander verknu¨pft. Das Aufstellen der Nebenbedingungen ist dann oft das eigentliche Problem bei der Lo¨sung einer Extremwertaufgabe. Man findet diese Bedingungen haüfig durch Anwendung elementarer geometrischer Lehrsa¨tze (wie z. B. Satz des Pythagoras, Strahlensa¨tze, Ho¨hensatz). Mit Hilfe der Nebenbedingungen la¨sst sich dann die Gro¨ße y als eine nur noch von der einen Variablen x abha¨ngige Funktion y ¼ f ðxÞ darstellen (siehe hierzu auch das nachfolgende Beispiel (4)).

4)

Der gro¨ßte (bzw. kleinste) Wert einer Funktion in einem Intervall wird auch als absolutes Maximum (bzw. absolutes Minimum) bezeichnet.


395

Beispiele (1)

Problemstellung: Einem Quadrat mit der vorgegebenen Seitenla¨nge a ist ein Rechteck mit gro¨ßtem Fla¨cheninhalt einzubeschreiben (Bild IV-49). Die Rechteckseiten sollen dabei parallel zu den Fla¨chendiagonalen des Quadrates verlaufen. x

a–x

I

a /2

a /2

III

a

a

A

IV

A max

II

Bild IV-49

a

Bild IV-50

Lo¨sung: Offensichtlich gibt es unendlich viele Mo¨glichkeiten, dem vorgegebenen Quadrat ein Rechteck einzubeschreiben. In Bild IV-49 ist ein solches Rechteck dargestellt (grau unterlegt). Zielgro¨ße ist dabei der Fla¨cheninhalt A des einbeschriebenen Rechteckes in Abha¨ngigkeit von der (eingezeichneten) Strecke x. Diese Funktion bestimmen wir wie folgt: Vom Quadrat mit dem Fla¨cheninhalt a 2 ziehen wir die Fla¨chen der vier Dreiecke I, II, III und IV ab. Die Dreiecke I und II erga¨nzen sich dabei zu einem Quadrat vom Fla¨cheninhalt x 2 , ebenso die Dreiecke III und IV zu einem Quadrat vom Fla¨cheninhalt ða xÞ 2 . Daher gilt: A ðxÞ ¼ a 2 x 2 ða xÞ 2 ¼ a 2 x 2 a 2 þ 2 a x x 2 ¼ ¼ 2ax 2x2 Wir ermitteln jetzt das im offenen Intervall 0 < x < a gelegene absolute Maximum dieser Fla¨chenfunktion 5) : A 0 ðxÞ ¼ 2 a 4 x , A 0 ðxÞ ¼ 0

)

A 00 ¼ 4

2a 4x ¼ 0

)

x 1 ¼ a=2

A 00 ðx 1 ¼ a=2Þ ¼ 4 < 0 Die hinreichende Bedingung fu¨r ein Maximum ist somit fu¨r den Wert x 1 ¼ a=2 erfu¨llt. Lo¨sung der gestellten Aufgabe ist demnach ein Quadrat vom Fla¨cheninhalt A ðx 1 ¼ a=2Þ ¼ a 2 =2, dessen Ecken auf den Seitenmitten des gegebenen Quadrates liegen (Bild IV-50). Dieses spezielle Rechteck (Quadrat) besitzt im Vergleich zu allen anderen mo¨glichen Rechtecken den gro¨ßten Fla¨cheninhalt. 5)

Die speziellen Werte x ¼ 0 bzw. x ¼ a kommen als Lo¨sungen nicht in Frage, da in diesen Fa¨llen das Rechteck entartet ist (eine der beiden Seiten hat dann jeweils die La¨nge 0).

396


Hinweis Die Fla¨chenfunktion A ðxÞ ist eine quadratische Funktion von x und entspricht der in Bild IV-51 skizzierten nach unten geo¨ffneten Parabel mit Nullstellen bei x ¼ 0 und x ¼ a. Das gesuchte absolute Maximum der Fla¨che A ðxÞ im offenen Intervall 0 < x < a ist daher die Ordinate des Scheitelpunktes S, der wegen der Symmetrie der Kurve genau in der Mitte zwischen den beiden Nullstellen, also an der Stelle x 1 ¼ a=2 liegen muss. Daher gilt: A max ¼ A ðx ¼ a=2Þ ¼ a 2 =2 A(x) S

a 2/2

Bild IV-51 0

(2)

a /2

a

x

In einem Wechselstromkreis sind ein ohmscher Widerstand R, eine Spule mit der Induktivita¨t L und ein Kondensator mit der Kapazita¨t C in Reihe geschaltet (Bild IV-52). Beim Anlegen einer sinusfo¨rmigen Wechselspannung u ¼ u 0 sin ðw tÞ fließt in dem Kreis ein Wechselstrom i ¼ i 0 sin ðw t þ jÞ, dessen Scheitelwert i 0 nach der Formel u0 i 0 ¼ sffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 2ffi 1 R2 þ w L wC

ðw > 0Þ

berechnet wird. Der im Nenner stehende Ausdruck sffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 2ffi 1 Z ¼ R2 þ w L wC ist dabei der Scheinwiderstand des Stromkreises. Bei welcher Kreisfrequenz wr erreicht der Scheitelwert i 0 sein Maximum? C R

L

u

Bild IV-52 Wechselstromkreis in Reihenschaltung


397

Lo¨sung: i 0 wird am gro¨ßten, wenn der Scheinwiderstand seinen kleinsten Wert annimmt. Dies ist genau dann der Fall, wenn der unter der Wurzel stehende Ausdruck (also der Wurzelradikand) am kleinsten wird. Es genu¨gt daher, das (absolute) Minimum der Zielfunktion 1 2 2 2 y ¼ f ðwÞ ¼ Z ¼ R þ w L wC im offenen Intervall 0 < w < 1 zu bestimmen. Dazu beno¨tigen wir die ersten beiden Ableitungen, die wir mit der Kettenregel bzw. der Produkt- und Kettenregel erhalten (bitte nachrechnen): 1 1 y 0 ðwÞ ¼ 2 w L Lþ 2 wC w C y 00 ðwÞ ¼ 2 L þ

1

2

w2 C

1 w L w3 C wC 4

Aus der notwendigen Bedingung y 0 ðwÞ ¼ 0 folgt dann: 1 1 1 ¼ 0 ) wL Lþ 2 ¼ 0 2 wL wC w C wC |fflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflffl} 6¼ 0 wL ¼

1 wC

)

w2 ¼

1 LC

)

)

1 w r ¼ pffiffiffiffiffiffiffiffiffi LC

Auch die hinreichende Bedingung ist fu¨r diesen Wert erfu¨llt (der 2. Summand in y 00 verschwindet fu¨r w ¼ w r ): 1 LC 2 00 p ffiffiffiffiffiffiffiffi ffi 0 ¼ 2 ðL þ LÞ 2 ¼ 8 L 2 > 0 y wr ¼ ¼ 2 Lþ C LC erreicht daher sein absolutes Maximum bei der Der Scheitelwert i 0 despStromes ffiffiffiffiffiffiffiffiffi Kreisfrequenz w r ¼ 1= L C (sog. Resonanzkreisfrequenz). Der Scheinwiderstand Z ist dann gleich dem ohmschen Widerstand R und es gilt i 0 ¼ u 0 =R. (3)

Die Biegelinie eines einseitig eingespannten und am freien Ende durch eine Kraft vom Betrage F auf Biegung beanspruchten Balkens der La¨nge l lautet wie folgt (Bild IV-53): F 1 3 2 ð0 x l Þ y ðxÞ ¼ lx x 2EI 3 (siehe hierzu auch Kap. III, Abschnitt 5.7, in dem dieses Anwendungsbeispiel erstmals angesprochen wurde; E und I sind positive Konstanten). An welcher Stelle des Balkens ist die Durchbiegung y am gro¨ßten?

398

IV Differentialrechnung x

l y

x

Tangente F

Biegelinie y(x)

Bild IV-53 Biegelinie

y

Lo¨sung: Zuna¨chst ermitteln wir die im Intervall 0 x l gelegenen relativen Extremwerte: y0 ¼

F ð2 l x x 2 Þ , 2EI

y0 ¼ 0

)

y 00 ¼

2lx x2 ¼ 0

F F ð2 l 2 xÞ ¼ ðl xÞ 2EI EI

)

x1 ¼ 0 ,

x2 ¼ 2 l

Der zweite Wert ðx 2 ¼ 2 l Þ liegt außerhalb des Intervalles und kommt daher nicht in Frage (Scheinlo¨sung). An der Stelle x 1 ¼ 0, d. h. an der Einspannstelle ist die Durchbiegung des Balkens wegen y 00 ðx 1 ¼ 0Þ ¼

Fl > 0 EI

am kleinsten: y min ¼ y ðx 1 ¼ 0Þ ¼ 0 (physikalisch einleuchtend: wegen der Einspannung ist eine Durchbiegung nicht mo¨glich). Die maximale Durchbiegung erfa¨hrt der Balken daher im rechten Randpunkt x ¼ l, d. h. am freien Ende, wo auch die Kraft einwirkt: F 1 3 F 2 3 F l3 y max ¼ y ðx ¼ lÞ ¼ ¼ l3 l l ¼ 2EI 3 2EI 3 3EI Wir haben es hier mit dem eingangs geschilderten Sonderfall eines Randextremwertes zu tun. Mit Hilfe der Differentialrechnung ko¨nnen nur relative Extremwerte mit waagerechter Tangente bestimmt werden. Dies aber trifft fu¨r den am freien Ende liegenden Randpunkt des Balkens gerade nicht zu. Die dortige Tangente an die Biegelinie verlaüft gegen die Horizontale geneigt (Bild IV-53). (4)

Wir behandeln ein weiteres Beispiel aus der Festigkeitslehre: Aus einem Baumstamm mit kreisfo¨rmigem Querschnitt soll ein Balken mit rechteckigem Querschnitt 1 so herausgeschnitten werden, dass sein Widerstandsmoment W ¼ b h 2 einen 6 gro¨ßten Wert annimmt (Bild IV-54).

2R

M

h

b:

Breite des Balkens

h:

Dicke des Balkens

2 R: Durchmesser des Baumstammes

b

Bild IV-54 Zum Widerstandsmoment eines Balkens


399

Lo¨sung: Das Widerstandsmoment W ha¨ngt von den Gro¨ßen b und h ab, die jedoch nicht unabha¨ngig voneinander sind, sondern u¨ber den Satz des Pythagoras mit dem Radius R des Baumstammes wie folgt verknu¨pft sind: b 2 þ h 2 ¼ ð2 RÞ 2 ¼ 4 R 2

)

h2 ¼ 4 R2 b2

Mit Hilfe dieser als Nebenbedingung oder auch Kopplungsbedingung bezeichneten Beziehung la¨sst sich das Widerstandsmoment W als eine nur von der Gro¨ße b abha¨ngige Funktion darstellen: W ðbÞ ¼

1 1 1 b h2 ¼ b ð4 R 2 b 2 Þ ¼ ð4 R 2 b b 3 Þ 6 6 6

ð0 < b < 2 RÞ. Die „Randwerte“ b ¼ 0 und b ¼ 2 R kommen als Lo¨sungen nicht infrage 6Þ . Wir bestimmen jetzt das absolute Maximum unserer Zielfunktion W ðbÞ im offenen Intervall 0 < b < 2 R. Die dabei beno¨tigten Ableitungen lauten: d 2W ¼ b db 2

dW 1 ¼ ð4 R 2 3 b 2 Þ , db 6

Aus der fu¨r ein Maximum notwendigen Bedingung 4 R2 3 b2 ¼ 0 b2 ¼

)

4 2 4 R ¼ 3 R2 3 9

3 b2 ¼ 4 R2 )

)

dW ¼ 0 folgt dann: db

2 pffiffiffiffiffi b 1=2 ¼ þ 3R þ 3 1,155 R

Der negative Wert scheidet dabei als Lo¨sung aus, der positive Wert dagegen liegt im Intervall 0 < b < 2 R und erweist sich wegen d 2W 2 pffiffiffiffiffi 2 pffiffiffiffiffi 3 R ¼ 3R < 0 b ¼ 1 2 db 3 3 2 pffiffiffiffiffi als das gesuchte Maximum. Der Balkenbreite b ¼ 3 R entspricht eine Ho¨he 3 2 pffiffiffiffiffi von h ¼ 6 R (ermittelt aus der Nebenbedingung). Fu¨r diese Werte ist das 3 Widerstandsmoment des Balkens am gro¨ßten. Es betra¨gt dann (bitte nachrechnen) 2 pffiffiffiffiffi 8 pffiffiffiffiffi 3 W max ¼ W b ¼ 3R ¼ 3R 3 27 Hinweis: Das Widerstandsmoment W la¨sst sich sowohl durch die Balkenbreite b als auch durch die Balkendicke h ausdru¨cken. Wir haben uns hier fu¨r die erste Variante entschieden, weil dann der funktionale Zusammenhang besonders einfach ist (W ist eine Polynomfunktion 3. Grades von b). Dru¨ckt man jedoch W durch h aus, so erha¨lt man (wiederum unter Verwendung der Nebenbedingung) die weitaus kompliziertere Funktion ffi 1 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi W ðhÞ ¼ 4 R2 h2 h2 ¼ 4 R2 h4 h6 ð0 < h < 2 RÞ 6 6 6)

b ¼ 0: Balken der Breite 0; b ¼ 2 R: Balken der Dicke 0

400


Das gesuchte absolute Maximum dieser Funktion la¨sst sich jedoch u¨ber die Zielfunktion y ¼ 4 R2 h4 h6

ð0 < h < 2 RÞ

bestimmen (Radikand der Wurzel).

&

3.6 Kurvendiskussion Der Verlauf einer Funktion la¨sst sich in seinen wesentlichen Zu¨gen aus bestimmten charakteristischen Kurvenpunkten und Funktionsmerkmalen wie beispielsweise Nullstellen, Symmetrie, relativen Extremwerten, Wendepunkten und Asymptoten leicht erschließen. Kurvendiskussion bedeutet daher an dieser Stelle: Untersuchung und Feststellung der Funktionseigenschaften und des Funktionsverlaufs mit den Hilfsmitteln der Differentialrechnung. Wir empfehlen, die Diskussion einer Funktion nach dem folgenden Schema vorzunehmen:

Definitionsbereich/Definitionslu¨cken Symmetrie (gerade, ungerade Funktion) Nullstellen, Schnittpunkt mit der y-Achse Pole, senkrechte Asymptoten (Polgeraden) Ableitungen (in der Regel bis zur 3. Ordnung) Relative Extremwerte (Maxima und Minima) Wendepunke, Sattelpunkte Verhalten der Funktion fu¨r x ! þ 1, Asymptoten im Unendlichen Wertebereich der Funktion Zeichnung der Funktion in einem geeigneten Maßstab

Auch Untersuchungen des Monotonie- und Kru¨mmungsverhaltens sind oft sehr nu¨tzlich.

&

Beispiele (1)

y ¼

5x2 þ 5 x3

(echt gebrochenrationale Funktion; x 6¼ 0)

Definitionsbereich: Die Funktion ist fu¨r jedes reelle x 6¼ 0 definiert. An der Stelle x 0 ¼ 0 besitzt sie eine Definitionslu¨cke. Symmetrie: Der Za¨hler ist eine gerade, der Nenner eine ungerade Funktion. Daher ist die Funktion selbst ungerade (Punktsymmetrie). Nullstellen, Pole: Za¨hler und Nenner werden zuna¨chst in Linearfaktoren zerlegt, aus denen sich dann die Nullstellen bzw. Pole der Funktion unmittelbar ablesen lassen: y ¼

5x2 þ 5 5 ðx 2 1Þ 5 ðx þ 1Þ ðx 1Þ ¼ ¼ 3 x x3 x3

Wir stellen fest: Za¨hler und Nenner haben keine gemeinsamen Nullstellen.

3 Anwendung der Differentialrechnung Nullstellen: x 1 ¼ 1 ,

401

x2 ¼ 1

Pole: x 3 ¼ 0 ( Pol mit Vorzeichenwechsel wegen der Punktsymmetrie) Senkrechte Asymptote (Polgerade): x ¼ 0 (y-Achse) Ableitungen der Funktion ( jeweils mit Hilfe der Quotientenregel ): y0 ¼

5 ðx 2 3Þ , x4

y 00 ¼

Relative Extremwerte: y 0 ¼ 0

10 ðx 2 6Þ , x5

y 000 ¼

30 ðx 2 10Þ x6

und y 00 6¼ 0

y0 ¼ 0

)

y 00 ðx 4 ¼

pffiffiffiffiffi 10 pffiffiffiffiffi 3 > 0 3Þ ¼ 9

x2 3 ¼ 0

x 4=5 ¼ þ

)

pffiffiffiffiffi 3

)

pffiffiffiffiffi Relatives Minimum an der Stelle x 4 ¼ 3 pffiffiffiffiffi 10 pffiffiffiffiffi Min ¼ 3; 3 ¼ ð1,73; 1,92Þ 9 y 00 ðx 5 ¼

pffiffiffiffiffi 10 pffiffiffiffiffi 3 < 0 3Þ ¼ 9

)

pffiffiffiffiffi Relatives Maximum an der Stelle x 5 ¼ 3 pffiffiffiffiffi 10 pffiffiffiffiffi Max ¼ 3 ; 3 ¼ ð 1,73; 1,92Þ 9 Wendepunkte: y 00 ¼ 0 y 00 ¼ 0

)

und

y 000 6¼ 0

x2 6 ¼ 0

)

x 6=7 ¼ þ

pffiffiffiffiffi 6

pffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffi 5 y 000 ðx 6=7 ¼ þ 6 Þ ¼ 9 6¼ 0 ) Wendepunkte f u¨ r x 6=7 ¼ þ 6 pffiffiffiffiffi 25 pffiffiffiffiffi W1 ¼ 6 ¼ ð2,45; 1,70Þ 6; 36 pffiffiffiffiffi 25 pffiffiffiffiffi ¼ ð 2,45; 1,70Þ W2 ¼ 6 ; 6 36 Kru¨mmungsverhalten: Wir zerlegen zuna¨chst den Definitionsbereich in vier Teilbereiche (Intervalle) gema¨ß Bild IV-55 und untersuchen dann das Kru¨mmungsverhalten in den einzelnen Intervallen.

402

IV Differentialrechnung x 0, da Za¨hler und Nenner der 2. Ableitung dort positiv sind. Die Kurve ist hier also nach links gekru¨mmt. Fu¨r die u¨brigen Teilintervalle erhalten wir analog folgende Aussagen: Teilintervall

Kru¨mmungsart

pffiffiffiffiffi 1 < x < 6 pffiffiffiffiffi 6 < x < 0 pffiffiffiffiffi 0 < x < 6 pffiffiffiffiffi 6 < x < 1

y 00 > 0 y y y

) Linkskru¨mmung

00

< 0

) Rechtskru¨mmung

00

> 0

) Linkskru¨mmung

00

< 0

) Rechtskru¨mmung

Verhalten der Funktion im Unendlichen: Die Funktion ist echt gebrochen und strebt daher fu¨r x ! þ 1 asymptotisch gegen die x-Achse. Asymptote im Unendlichen: y ¼ 0

(x-Achse)

Wertebereich: 1 < y < 1 Zeichnung der Funktion: Der Funktionsverlauf ist in Bild IV-56 dargestellt. Dabei wurde auf beiden Achsen der gleiche Maßstab gewa¨hlt. y 5 y= W2

– 5x 2 + 5 x3

Max 1

–10

–5

–1

–1

10 1

5 Min

W1

–5

Bild IV-56 Funktionsgraph von y ¼

5x2 þ 5 , x 6¼ 0 x3

x

3 Anwendung der Differentialrechnung (2)

403

Wir untersuchen den Verlauf einer durch die Funktionsgleichung y ¼ y ðtÞ ¼ 3 e 0,1 t cos t

ðt 0Þ

beschriebenen geda¨mpften Schwingung 7Þ . Definitionsbereich: t 0 (aus physikalischen Gru¨nden) Nullstellen: y ¼ 0 3 e 0,1 t cos t ¼ 0 |fflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflffl} 6¼ 0

)

cos t ¼ 0

Lo¨sungen sind die positiven Nullstellen der Kosinusfunktion: tk ¼

p þ kp 2

ðk 2 NÞ

Ableitungen der Funktion (mit Hilfe der Produkt- und Kettenregel): y ¼ 3 e 0,1 t cos t ¼ 3 ðu vÞ |fflffl{zfflffl} |ffl{zffl} u v y_ ¼ 3 ðu_ v þ v_ uÞ ¼ 3 ½ 0,1 e 0,1 t cos t sin t e 0,1 t ¼ ¼ 3 e 0,1 t ðsin t þ 0,1 cos tÞ Analog erha¨lt man die 2. und 3. Ableitung:

__y ¼

3 e 0,1 t ð0,2 sin t 0,99 cos tÞ

___y ¼

3 e 0,1 t ð0,97 sin t þ 0,299 cos tÞ

Relative Extremwerte: y_ ¼ 0 y_ ¼ 0

)

__y 6¼

0

3 e 0,1 t ðsin t þ 0,1 cos tÞ ¼ 0 |fflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflffl} 6¼ 0

sin t þ 0,1 cos t ¼ 0 sin t ¼ 0,1 cos t

und

)

)

sin t ¼ 0,1 cos t

)

)

tan t ¼ 0,1

Die im Intervall t 0 gelegenen Lo¨sungen dieser trigonometrischen Gleichung lassen sich anhand der folgenden Skizze leicht bestimmen (Bild IV-57): 7)

Mechanisches Modell: Feder-Masse-Schwinger. y ðtÞ ist dann die Auslenkung (Lagekoordinate) in Abha¨ngigkeit von der Zeit t.

404

IV Differentialrechnung y

–

p

p

2

2

3 p 2

5 p 2 t

– 0,1

y = – 0,1 arctan (– 0,1)

t0

t1

Bild IV-57 Positive Lo¨sungen der Gleichung tan t ¼ 0,1 (Skizze)

Die erste positive Lo¨sung liegt bei t 0 ¼ arctan ð 0,1Þ þ p ¼ 3,04, alle weiteren (positiven) Lo¨sungen in Absta¨nden von jeweils einer Periode: t k ¼ 3,04 þ k p

ðk 2 NÞ

Wie verha¨lt sich die 2. Ableitung an diesen Stellen? Fu¨r gerades k (einschließlich y positiv: k ¼ 0Þ ist __

__y ð3,04 þ

k pÞ ¼ 3 e 0,1 ð3,04 þ k pÞ ½ 0,2 sin ð3,04 þ k pÞ 0,99 cos ð3,04 þ k pÞ ¼ ¼ 3 ½ 0,2 sin 3,04 0,99 cos 3,04 e 0,1 ð3,04 þ k pÞ ¼ ¼ 3,016 e 0,1 ð3,04 þ k pÞ > 0

ðk ¼ 0, 2, 4, . . .Þ

(Wir erinnern: Sinus und Kosinus sind periodische Funktionen mit der primitiven Periode 2 p). An diesen Stellen liegen daher relative Minima. Sie beginnen mit Min 1 ¼ ð3,04;

2,20Þ

Min 2 ¼ ð9,32;

1,17Þ

Min 3 ¼ ð15,61; 0,63Þ

usw:

Fu¨r ungerades k ist die 2. Ableitung negativ:

__y ð3,04

þ k pÞ ¼ 3,016 e 0,1 ð3,04 þ k pÞ < 0

Wir erhalten an diesen Stellen daher relative Maxima: Max 1 ¼ ð6,18; 1,61Þ Max 2 ¼ ð12,47; 0,86Þ Max 3 ¼ ð18,75; 0,46Þ

usw:

ðk ¼ 1, 3, 5, . . .Þ


405

Minima und Maxima folgen daher abwechselnd aufeinander im Abstand einer halben Periode. Wendepunkte: __ y ¼ 0

__y ¼ 0

und

___y 6¼

0

3 e 0,1 t ð0,2 sin t 0,99 cos tÞ ¼ 0 |fflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflffl} 6¼ 0

)

0,2 sin t 0,99 cos t ¼ 0 sin t 0,99 ¼ ¼ 4,95 cos t 0,2

)

)

)

0,2 sin t ¼ 0,99 cos t

)

tan t ¼ 4,95

Die positiven Lo¨sungen dieser Gleichung lauten nach Bild IV-58: t k ¼ arctan 4,95 þ k p ¼ 1,37 þ k p y

ðk 2 NÞ

y = 4,95

4,95

–

p

p

2

2

arctan 4,95

3 p 2

t1

5 p 2

t

t2

Bild IV-58 Positive Lo¨sungen der Gleichung tan t ¼ 4,95 (Skizze)

Die 3. Ableitung ist an diesen Stellen abwechselnd positiv und negativ und damit von Null verschieden, so dass tatsa¨chlich Wendepunkte vorliegen. Sie beginnen mit W 1 ¼ ð 1,37; 0,52Þ

W 2 ¼ ð 4,51; 0,38Þ

W 3 ¼ ð 7,65; 0,28Þ

W 4 ¼ ð10,80; 0,20Þ

W 5 ¼ ð13,94; 0,15Þ

usw:

Wertebereich: 2,20 y 3 (Der gro¨ßte Wert wird dabei fu¨r t ¼ 0, der kleinste im 1. Minimum angenommen!). Zeichnung der Funktion: Der Funktionsverlauf ist in Bild IV-59 skizziert, wobei auf beiden Achsen der gleiche Maßstab verwendet wurde.

406

IV Differentialrechnung y y = 3 · e – 0,1t · cos t

3

Max Max

1

–1

10 1

15 t

5 Min Min

–3

Min

Bild IV-59 Verlauf einer geda¨mpften Schwingung, dargestellt am Beispiel der Funktion y ¼ 3 e 0,1 t cos t fu¨r t 0 &

3.7 Na¨herungsweise Lo¨sung einer Gleichung nach dem Tangentenverfahren von Newton 3.7.1 Iterationsverfahren Die Bestimmung der Lo¨sungen einer Gleichung f ðxÞ ¼ 0 mit der Unbekannten x geho¨rt zu den wichtigsten Aufgaben der „praktischen“ Mathematik 8). Ist x 1 eine solche Lo¨sung, d. h. f ðx 1 Þ ¼ 0, so kann der Wert x 1 auch als eine Nullstelle der Funktion y ¼ f ðxÞ aufgefasst werden. Daher ist das Problem, die Lo¨sungen einer Gleichung vom Typ f ðxÞ ¼ 0 zu bestimmen, dem Problem, die Nullstellen der Funktion y ¼ f ðxÞ zu ermitteln, vo¨llig gleichwertig. Das von Newton stammende Na¨herungsverfahren zur Berechnung der reellen Nullstellen einer Funktion y ¼ f ðxÞ ist ein sog. Iterationsverfahren, das von einem Na¨herungswert x 0 (auch Anfangswert, Startwert oder Rohwert genannt) ausgeht und durch wiederholtes Anwenden einer bestimmten Rechenvorschrift eine Folge von Na¨herungswerten x 0 , x 1 , x 2 , . . . , x n , . . . konstruiert, die unter bestimmten Voraussetzungen gegen die exakte Lo¨sung x konvergiert: x 0 , x 1 , x 2 , . . . , x n , . . . ! x

ðIV-93Þ

Diese Rechenvorschrift (Iterationsvorschrift) ist in Form einer Gleichung vom Typ x n ¼ F ðx n 1 Þ

ðn ¼ 1, 2, 3, . . .Þ

ðIV-94Þ

darstellbar. Durch Einsetzen des Startwertes x 0 in die Rechenvorschrift erha¨lt man die 1. Na¨herung x 1 ¼ F ðx 0 Þ. Fasst man jetzt x 1 als einen neuen (verbesserten) „Anfangswert“ fu¨r die (unbekannte) exakte Lo¨sung (Nullstelle) x auf, so erha¨lt man durch Einsetzen von x 1 in die Iterationsgleichung (IV-94) die 2. Na¨herung x 2 ¼ F ðx 1 Þ usw.. 8)

In den Anwendungen sind in der Regel nur die reellen Lo¨sungen einer Gleichung von Bedeutung. Daher beschra¨nken wir uns auf diesen wichtigsten Fall.


407

Die so konstruierte Folge von Na¨herungswerten konvergiert dann unter gewissen Voraussetzungen gegen die gesuchte exakte Lo¨sung x.

3.7.2 Tangentenverfahren von Newton Das Newtonsche Tangentenverfahren geht von den folgenden berlegungen aus: (1)

Ist x 0 irgendein geeigneter Na¨herungswert fu¨r die (unbekannte) Nullstelle x einer Funktion y ¼ f ðxÞ, so wird im 1. Schritt der Funktionsgraph von y ¼ f ðxÞ durch die im Kurvenpunkt P 0 ¼ ðx 0 ; y 0 Þ errichtete Kurventangente mit der Gleichung y y0 ¼ f 0 ðx 0 Þ ðmit y 0 ¼ f ðx 0 ÞÞ ðIV-95Þ x x0 ersetzt. Diese Tangente schneidet dabei die x-Achse an der Stelle x 1 , die in der Regel eine bessere Na¨herung fu¨r die gesuchte Nullstelle darstellt als der Startwert x 0 (Bild IV-60). Der Wert x 1 wird dabei aus der Gleichung 0 y0 ¼ f 0 ðx 0 Þ x1 x0

ðIV-96Þ

berechnet (Schnittpunkt mit der x-Achse: S 1 ¼ ðx 1 ; 0ÞÞ. y y = f (x) Tangente in P 0

Tangente in P 1

P0

P1

y0

y1

x x2

x1

x0

x

Bild IV-60 Zum Tangentenverfahren von Newton

Durch Auflo¨sen dieser Gleichung nach x 1 erha¨lt man den 1. Na¨herungswert x1 ¼ x0

y0 f ðx 0 Þ ¼ x0 0 f ðx 0 Þ f 0 ðx 0 Þ

ðIV-97Þ

der eine Verbesserung gegenu¨ber dem Startwert x 0 darstellt. Bild IV-60 verdeutlicht diese Aussage. Dabei muss ausdru¨cklich f 0 ðx 0 Þ 6¼ 0 vorausgesetzt werden. Auf dieses Thema gehen wir spa¨ter noch ein.

408

(2)


Den Na¨herungswert x 1 fassen wir nun als Anfangswert eines weiteren Iterationsschrittes auf. Die im Kurvenpunkt P 1 ¼ ðx 1 ; y 1 Þ errichtete Kurventangente besitzt die Gleichung y y1 ¼ f 0 ðx 1 Þ ðmit y 1 ¼ f ðx 1 ÞÞ ðIV-98Þ x x1 Ihr Schnittpunkt S 2 ¼ ðx 2 ; 0Þ mit der x-Achse liefert die 2. Na¨herung x 2 fu¨r die gesuchte Nullstelle der Funktion: 0 y1 ¼ f 0 ðx 1 Þ x2 x1

)

x2 ¼ x1

y1 f ðx 1 Þ ¼ x1 0 f ðx 1 Þ f ðx 1 Þ 0

ðIV-99Þ

Dieser Wert ist eine bessere Na¨herung als der Wert x 1 aus der 1. Na¨herung. (3)

Jetzt wird x 2 als Startwert betrachtet und das beschriebene Verfahren wiederholt. Nach n Schritten gelangen wir schließlich zur n-ten Na¨herung x n , die aus der allgemeinen Iterationsvorschrift xn ¼ xn1

f ðx n 1 Þ f 0 ðx n 1 Þ

ðn ¼ 1, 2, 3, . . .Þ

ðIV-100Þ

berechnet wird (Newtonsches Tangentenverfahren). Bevor wir das Newtonsche Iterationsverfahren auf konkrete Beispiele anwenden, wollen wir noch auf drei wichtige Punkte na¨her eingehen: Konvergenzkriterium Die Konvergenz der nach dem Newtonschen Tangentenverfahren konstruierte Folge von Na¨herungswerten x 0 , x 1 , x 2 , . . . , x n , . . . gegen die exakte Lo¨sung x ist mit Sicherheit gewa¨hrleistet, wenn im Intervall ½ a, b , in dem alle Na¨herungswerte liegen sollen, die Bedingung f ðxÞ f 00 ðxÞ ð f 0 ðxÞ 6¼ 0Þ ðIV-101Þ < 1 ½ f 0 ðxÞ 2 stets erfu¨llt ist (hinreichende Konvergenzbedingung). Dabei wird vorausgesetzt, dass f ðxÞ (mindestens) zweimal differenzierbar ist. „Gu¨nstig“ ist somit ein Startwert x 0 , bei dem sowohl der Funktionswert f ðx 0 Þ als auch die 2. Ableitung f 00 ðx 0 Þ mo¨glichst klein sind (dann na¨mlich ist der Za¨hler der Konvergenzbedingung klein). Die 1. Ableitung f 0 ðx 0 Þ sollte dagegen nicht zu klein sein (sonst wird der Nenner der Konvergenzbedingung zu klein und der Bruch damit zu groß). Mit anderen Worten: Der dem Startwert entsprechende Kurvenpunkt sollte eine mo¨glichst kleine Ordinate haben, die Kurve an dieser Stelle mo¨glichst schwach gekru¨mmt sein und die dortige Kurventangente nicht zu flach verlaufen. Ist die Konvergenzbedingung jedoch bereits fu¨r den Startwert x 0 nicht erfu¨llt, so ist dieser Wert als Startwert „ungeeignet“, d. h., es ist nicht sichergestellt, dass die aus diesem Startwert x 0 resultierende Folge von Na¨herungswerten gegen die gesuchte Lo¨sung strebt. In einem solchen Fall ist es in der Regel gu¨nstiger, sich nach einem neuen, „besseren“ Startwert umzusehen.


409

Ungeeignete Startwerte Vo¨llig ungeeignet sind dagegen Startwerte, in deren unmittelbarer Umgebung die Kurventangente nahezu parallel zur x-Achse verlaüft. In solchen Punkten ist na¨mlich f 0 ðxÞ nur wenig von Null verschieden: Der Schnittpunkt der nur schwach geneigten Kurventangente mit der x-Achse liegt daher meist in großer Entfernung vom Startwert x 0 . Die Folge der Na¨herungswerte konvergiert daher in diesem Falle im Allgemeinen nicht gegen die gesuchte Lo¨sung. Dies folgt auch unmittelbar aus dem Konvergenzkriterium (IV-101). Denn der Ausdruck der linken Seite in diesem Kriterium wird immer dann sehr groß sein, wenn der Nenner und damit die Ableitung f 0 ðxÞ sehr klein ist. Dieser Fall wird aber genau dann eintreten, wenn die Kurventangente flach verlaüft (wie beispielsweise in der Na¨he eines relativen Extremwertes oder eines Sattelpunktes, siehe hierzu Bild IV-61). Das Konvergenzkriterium (IV-101) kann daher in einem solchen Fall nicht erfu¨llt werden. y Tangente in P 0 P0

x

x0

x1

x

Bild IV-61 Ungeeigneter Startwert in der Na¨he eines Extremwertes

Beschaffung eines geeigneten Startwertes x 0 Zu Beginn dieses Abschnittes haben wir bereits darauf hingewiesen, dass man die Lo¨sungen einer Gleichung f ðxÞ ¼ 0 auch als Nullstellen der Funktion y ¼ f ðxÞ auffassen kann, deren ungefa¨hre Lage sich in vielen Fa¨llen auf graphischem Wege durch Zeichnen des zugeho¨rigen Funktionsgraphen ermitteln la¨sst. Bei komplizierter gebauten Gleichungen kann man versuchen, diese durch Termumstellungen auf folgende Form zu bringen: f ðxÞ ¼ 0

,

f 1 ðxÞ ¼ f 2 ðxÞ

ðIV-102Þ

(Aufspalten der Funktion f ðxÞ in zwei einfacher gebaute Funktionen f 1 ðxÞ und f 2 ðxÞÞ. Die Lo¨sungen dieser Gleichung ergeben sich dann auf zeichnerischem Wege als Schnittpunkte der beiden Kurven y ¼ f 1 ðxÞ und y ¼ f 2 ðxÞ. Da die Funktionen y ¼ f 1 ðxÞ und y ¼ f 2 ðxÞ wesentlich einfacher gebaut sind als die Ausgangsfunktion y ¼ f ðxÞ, ist das Zeichnen der zugeho¨rigen Kurven im Allgemeinen kein großes Problem. Die Abszissenwerte der Kurvenschnittpunkte liefern dann geeignete Rohwerte (Startwerte) fu¨r die gesuchten Lo¨sungen der Gleichung f ðxÞ ¼ 0 und ko¨nnen direkt aus der Skizze abgelesen werden.

410


Wir fassen diese wichtigen Ergebnisse wie folgt zusammen:

Tangentenverfahren von Newton (Bild IV-60) Ausgehend von einem geeigneten Startwert x 0 , der die Konvergenzbedingung f ðx Þ f 00 ðx Þ 0 0 ðIV-103Þ < 1 ½ f 0 ðx 0 Þ 2 erfu¨llen soll, erha¨lt man aus der Iterationsvorschrift xn ¼ xn1

f ðx n 1 Þ f 0 ðx n 1 Þ

ðn ¼ 1, 2, 3, . . .Þ

ðIV-104Þ

eine Folge von Na¨herungswerten x 0 , x 1 , x 2 , . . . fu¨r die (unbekannte) Lo¨sung der Gleichung f ðxÞ ¼ 0. Diese Folge konvergiert mit Sicherheit gegen die gesuchte Lo¨sung, wenn die Konvergenzbedingung (IV-103) fu¨r jeden dieser Na¨herungswerte erfu¨llt ist. Den fu¨r dieses Verfahren beno¨tigten Startwert x 0 erha¨lt man in vielen Fa¨llen am bequemsten auf graphischem Wege nach einer der beiden folgenden Methoden: 1. Methode: Man zeichnet grob den Verlauf der Funktion y ¼ f ðxÞ und liest aus der Skizze die ungefa¨hre Lage der (gesuchten) Nullstelle ab. Dieser Na¨herungswert wird dann als Startwert x 0 verwendet. 2. Methode: Zuna¨chst wird die Gleichung f ðxÞ ¼ 0 durch Termumstellungen in eine geeignetere Form vom Typ f 1 ðxÞ ¼ f 2 ðxÞ

ðIV-105Þ

gebracht. Dann werden die Kurven y ¼ f 1 ðxÞ und y ¼ f 2 ðxÞ grob skizziert und der Abszissenwert des Kurvenschnittpunktes abgelesen. Er liefert den beno¨tigten Startwert x 0 . Anmerkungen (1)

Die Anzahl der gu¨ltigen Dezimalstellen der Na¨herungslo¨sungen verdoppelt sich nahezu mit jedem Iterationsschritt.

(2)

Besitzt die Gleichung f ðxÞ ¼ 0 mehrere Lo¨sungen, so muss man zu jeder (gesuchten) Lo¨sung einen geeigneten Startwert bestimmen und dann das NewtonVerfahren fu¨r die einzelnen Startwerte getrennt anwenden.

Wir werden nun die Brauchbarkeit des Newtonschen Tangentenverfahrens an zwei ausgewa¨hlten Beispielen demonstrieren.


411

Beispiele (1)

f ðxÞ ¼ 2,2 x 3 7,854 x 2 þ 6,23 x 22, 2411 ¼ 0 Um uns einen berblick u¨ber die Lage der Nullstellen von f ðxÞ zu verschaffen (bis zu drei Nullstellen sind mo¨glich), berechnen wir einige Funktionswerte und skizzieren in diesem Bereich grob den Funktionsverlauf (Bild IV-62): Wertetabelle: x

y

0 1 2 3 4

22,24 21,67 23,60 14,84 þ 17,81

y 20 10

1

2

3

4

x

–10 –20

x ≈ 3,5

Bild IV-62 –30

Anhand der Skizze erkennt man, dass eine Lo¨sung der Gleichung zwischen x ¼ 3 und x ¼ 4 liegen muss. Wir wa¨hlen daher als Startwert x 0 ¼ 3,5. Bevor wir mit der Newton-Iteration beginnen, pru¨fen wir noch mit Hilfe des Konvergenzkriteriums (IV-103), ob dieser Wert auch als Startwert „geeignet“ ist. Fu¨r das Kriterium beno¨tigen wir noch den Funktionswert f ð3,5Þ sowie die Ableitungswerte f 0 ð3,5Þ und f 00 ð3,5Þ: f ðxÞ

¼ 2,2 x 3 7,854 x 2 þ 6,23 x 22,2411

0

) f ð3,5Þ

¼ 2,3226

0

f ðxÞ ¼ 6,6 x 15,708 x þ 6,23

) f ð3,5Þ ¼ 32,1020

f 00 ðxÞ ¼ 13,2 x 15,708

) f 00 ð3,5Þ ¼ 30,4920

2

Das Konvergenzkriterium (IV-104) fu¨hrt dann zu dem folgenden Ergebnis: f ð3,5Þ f 00 ð3,5Þ ð 2,3226Þ 30,4920 ¼ 0,0687 < 1 ¼ 32,1020 2 ½ f 0 ð3,5Þ 2 Folgerung: Der Startwert x 0 ¼ 3,5 ist also „geeignet“. Mit der Iterationsformel (IV-104) erhalten wir im 1. Schritt einen verbesserten Na¨herungswert: x1 ¼ x0

f ðx 0 Þ f ð3,5Þ 2,3226 ¼ 3,5724 ¼ 3,5 0 ¼ 3,5 f 0 ðx 0 Þ f ð3,5Þ 32,1020

412


Die weiteren Na¨herungswerte lauten dann: n

xn1

f ðx n 1 Þ

f 0 ðx n 1 Þ

xn

2,3226

32,1020

3,5724

1

3,5

2

3,5724

0,0823

34,3442

3,5700

3

3,5700

0,0000

Bereits nach zwei Iterationsschritten erhalten wir die (sogar exakte) Lo¨sung x ¼ 3,5700. Anmerkung zum verwendeten Startwert Ha¨tten wir als Startwert z. B. den gro¨beren Wert x 0 ¼ 4 gewa¨hlt, so wa¨re ein weiterer Interationsschritt no¨tig gewesen: n

xn1

f ðx n 1 Þ

f 0 ðx n 1 Þ

xn

17,8149

48,9980

3,6364

1

4

2

3,6364

2,3453

36,3839

3,5719

3

3,5719

0,0652

34,3285

3,5700

4

3,5700

0,0000

Allgemein gilt daher die Faustregel: Je genauer der Startwert x 0 , um so weniger Iterationsschritte werden beno¨tigt. Besitzt die vorgegebene Gleichung 3. Grades noch weitere Lo¨sungen (bis zu drei Lo¨sungen sind ja bekanntlich mo¨glich)? Um diese Frage zu beantworten, reduzieren wir die Gleichung zuna¨chst mit Hilfe des Horner-Schemas (Abspaltung des Linearfaktors x 3,57, der zur bereits bekannten Lo¨sung 3,57 geho¨rt): 2,2 x ¼ 3,57 2,2

7,854

6,23

22,2411

7,854

0

22,2411

0

6,23

0

Das 1. reduzierte Polynom f 1 ðxÞ ¼ 2,2 x 2 þ 0 x þ 6,23 ¼ 2,2 x 2 þ 6,23 hat keine reellen Nullstellen. Damit besitzt die Ausgangsgleichung genau eine reelle Lo¨sung an der Stelle x ¼ 3,57. (2)

Die Lo¨sungen der transzendenten Gleichung x 2 þ 2 e x ¼ 0 oder (nach einer Termumstellung) x 2 þ 2 ¼ e x ko¨nnen als die Abszissenwerte der Schnittpunkte der Parabel y ¼ x 2 þ 2 mit der Exponentialfunktion y ¼ e x aufgefasst werden. Aus der graphischen Darstellung in Bild IV-63 folgt, dass genau eine Lo¨sung in der Na¨he von x 0 ¼ 1,5 existiert.


413

y y = ex

y=x2+2 5

Bild IV-63 Graphische Ermittlung einer Na¨herungslo¨sung der Gleichung x 2 þ 2 ¼ e x

1 –1

1

2

x

≈ 1,5

Dieser Wert ist als Startwert geeignet, da er das Konvergenzkriterium erfu¨llt: f ðxÞ

¼ x2 þ 2 ex

f 0 ðxÞ ¼ 2 x e x

)

f ð1,5Þ

¼ 0,2317

)

f 0 ð1,5Þ ¼ 1,4817

f 00 ðxÞ ¼ 2 e x ) f 00 ð1,5Þ ¼ 2,4817 f ð1,5Þ f 00 ð1,5Þ ð 0,2317Þ ð 2,4817Þ ¼ ¼ 0,2619 < 1 2 2 0 ½ f ð1,5Þ ð 1,4817Þ Damit ergeben sich aus der Iterationsformel (IV-104) folgende Na¨herungswerte: n

xn1

f ðx n 1 Þ

f 0 ðx n 1 Þ

xn

1 2 3 4

1,5 1,3436 1,3195 1,3190

0,2317 0,0276 0,0005 þ 0,0000

1,4817 1,1456 1,1026

1,3436 1,3195 1,3190

Die einzige Lo¨sung der transzendenten Gleichung x 2 þ 2 e x ¼ 0 liegt daher an der Stelle x ¼ 1,3190. &

414


bungsaufgaben Zu Abschnitt 1 1) Berechnen Sie auf dem direkten Wege u¨ber den Differenzenquotienten die Ableitung der Funktion f ðxÞ ¼ x 3 a) an der Stelle x 0 ¼ 1 ,

b) an der Stelle x 0 :

2) Differenzieren Sie die folgenden Funktionen von x nach der Potenzregel: p ffiffiffiffiffiffiffi 4 aÞ y ¼ 4 x 5 bÞ y ¼ 2 x a þ 1 cÞ y ¼ x 3 p ffiffiffiffiffiffiffi x2 3 ffiffiffiffi fÞ y ¼ x 1=2 dÞ y ¼ p eÞ y ¼ x4 3 x

Zu Abschnitt 2 1) Differenzieren Sie die folgenden Funktionen nach der Summenregel: aÞ

y ¼ 10 x 4 þ 2 x 3 2

cÞ

y ¼

bÞ

10 3 lg x þ tan x x3

dÞ

z ðtÞ ¼ a cos t t 2 þ e t þ 1 ffiffiffiffiffiffiffi p 3 y ¼ 4 x 5 4 e x þ sin x

2) Differenzieren Sie die folgenden Funktionen nach der Produktregel: aÞ

y ¼ ð4 x 3 2 x þ 1Þ ðx 2 2 x þ 5Þ

bÞ

y ¼ tan 2 x

cÞ

eÞ

y ¼ 2 x ln x

hÞ

y ¼ ln x cosh x

dÞ

y ¼ ð3 x þ 5 x 2 1Þ 2

fÞ y ¼ e t cos t

gÞ

y ¼ xn ex

iÞ y ¼ x 2 arcsin x

jÞ

y ¼ 2 x e x cos x

y ¼ sin x cos x

3) Differenzieren Sie die folgenden Funktionen nach der Quotientenregel: aÞ

y ¼

5x5 6x2 þ 1 x2 þ 2x þ 1

bÞ

dÞ

y ¼

2x3 6x2 þ x 3 x3 5x

gÞ

y ¼ cot x ¼

cos x sin x

hÞ

jÞ

y ¼ tanh x ¼

sinh x cosh x

cÞ

y ¼

ln x x2

eÞ y ¼ e x ln x

fÞ

y ¼

ln x x

y ¼

1 þ cos x 1 sin x

iÞ

y ¼

arctan x ex

kÞ y ¼

x 1=2 x 2 x2 þ 1

lÞ y ¼

y ¼

10 x x2 þ 1

ex x 1

bungsaufgaben

415

4) Differenzieren Sie die folgenden Funktionen nach der Kettenregel: 10 2x þ 5

aÞ

y ¼ 5 ð4 x 3 x 2 þ 1Þ 5

bÞ y ¼

cÞ

y ¼ sin ðx þ 2Þ

dÞ

y ¼ 2 cos ð10 t p=3Þ

eÞ

y ¼ 3 e4x

fÞ

y ¼ sin 2 ð2 x 4Þ

hÞ

y ¼ ex

jÞ

y ¼ arctan ðx 2 þ 1Þ

lÞ

y ¼ ðx 3 4 x þ 5Þ 5=3

nÞ

y ¼ ln j cos x j

y ¼ 2 ln ðx 3 2 xÞ pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi iÞ y ¼ arccos x 2 1 qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 3 kÞ y ¼ ðx 2 4 x þ 10Þ 2 gÞ

mÞ

y ¼ 5 cos ðx 2 þ 2 x 1Þ 2

x3

2

2xþ5

5) Differenzieren Sie die folgenden Funktionen: aÞ

y ¼ e 2 t cos t

bÞ

u ¼ e x sin x

cÞ

y ¼ ðx 2 1Þ 2 ðx þ 5Þ 3

dÞ

y ¼ ð2 x 2 4 x þ 5Þ sin ð2 xÞ

eÞ

y ¼ e 2 x arcsin ðx 1Þ

fÞ

z ¼ ð2 3 tÞ e 5 t

gÞ

y ¼ x ln ðx þ e x Þ 2

hÞ

y ¼ 4 x ln x

jÞ

y ¼ 4 cos ðx 4Þ þ sin ð2 x þ 3Þ

lÞ

y ¼ ln ðtanh tÞ

nÞ

y ¼ 2x

y ¼ sin ðx 2 þ 1Þ cos ð4 xÞ 1 x þ4 þ ln kÞ y ¼ ln x2 x n 1þx mÞ y ¼ x pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi oÞ y ¼ sin x iÞ

qÞ

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi x2 1

pÞ y ðtÞ ¼ A e a t þ B e b t

y ðtÞ ¼ A sin ðw t þ jÞ

rÞ

v ðtÞ ¼ ðA þ B tÞ e d t

6) Bestimmen Sie die jeweiligen Kurvenpunkte mit waagerechter Tangente: aÞ

y ¼ 5 ex

cÞ

y ¼ sin x cos x

dÞ y ¼ ½ 1 e x þ 2 2

eÞ

y ¼ 4x3 6x2 9x

fÞ y ðtÞ ¼ ð2 tÞ e 5 t

2

bÞ

y ¼ 3 ðx 2Þ 2 ðx 1Þ

1 3 x x ver7) In welchen Punkten der Kurve mit der Funktionsgleichung y ¼ 3 1 x 2? laufen die Tangenten parallel zur Geraden y ¼ 4

416


8) Bestimmen Sie fu¨r die folgenden Funktionen diejenigen Kurvenpunkte, in denen die Tangenten parallel zur x-Achse verlaufen: aÞ

y ¼ x ex

2

bÞ

y ¼ 5 þ 3x2

1 4 x 2

9) Bestimmen Sie den auf der Kurve y ¼ 2 e 3 t gelegenen Punkt, dessen Tangente mit der positiven t-Achse einen Winkel von 30 bildet. 10) Bilden Sie die 1. Ableitung der nachstehenden Funktionen durch logarithmische Differentiation: aÞ

y ¼ x cos x

bÞ

y ¼ e x cos x

cÞ

y ¼ 2 e 1=x

11) Beweisen Sie die Potenzregel mit Hilfe der logarithmischen Differentiation. Hinweis: y ¼ x n erst logarithmieren, dann differenzieren. 12) Bilden Sie die 1. Ableitung u¨ber die jeweilige Umkehrfunktion: pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi aÞ y ¼ arcsin x bÞ y ¼ x þ 1 cÞ y ¼ ln x dy der folgenden 13) Durch implizite Differentiation gewinne man die Ableitung y 0 ¼ dx Funktionen (Kurven): aÞ

Kreis :

x2 þ y2 ¼ r2

bÞ

Ellipse :

b2 x2 þ a2 y2 ¼ a2 b2

cÞ

Kardioide : ðx 2 þ y 2 Þ 2 2 x ðx 2 þ y 2 Þ ¼ y 2

dÞ

x2 ¼ y3

eÞ

y3 2 x y2 ¼

1 x

14) Bestimmen Sie durch implizite Differentiation den Anstieg der Kreistangente im Punkte P 0 ¼ ð4; y 0 > 0Þ des Kreises ðx 2Þ 2 þ ðy 1Þ 2 ¼ 25. 15) Differenzieren Sie die folgenden Funktionen zweimal: aÞ

y ¼ e 0,8 t cos t

bÞ

y ¼ x 3 ln x x arctan x

x2 1 þ x2

dÞ

y ¼ A sin ðw t þ jÞ

fÞ

y ¼

cÞ y ¼ eÞ

y ¼ 4 x sin x

ðx 2Þ ðx þ 5Þ x3 þ x2 2

bungsaufgaben

417

16) Bilden Sie die jeweils verlangte Ableitung:

__y ð0Þ

aÞ

y ¼ e 2 t sin ð4 t þ 5Þ ,

bÞ

y ¼ x ln x , y 000 ðxÞ ¼ ? , x 1 2 y ¼ , y 0 ð0Þ ¼ ? , x þ1

cÞ

¼ ? y 000 ð1Þ ¼ ? y 00 ð0Þ ¼ ? ,

y 000 ð0Þ ¼ ?

dy 17) Bilden Sie den 1. Differentialquotient ¼ y 0 fu¨r die folgenden in der Paramedx terform dargestellten Funktionen: pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffi aÞ y ¼ t , y ¼ t þ1, t 0, y 0 ðt 0 ¼ 1Þ ¼ ? x ¼ cos 3 t ,

bÞ

Astroide :

cÞ

x ¼ arcsin t ,

dÞ

x ¼ t 2,

y ¼ sin 3 t ,

y ¼ t2 ,

y ¼ t 3,

1 < t < 1

1 < t < 1

1 < t < 1,

y 0 ðt 0 ¼ 3Þ ¼ ?

18) Die Mittelpunktsellipse mit den Halbachsen a und b besitzt die Parameterdarstellung x ¼ a cos t, y ¼ b sin t ð0 t < 2 pÞ. Bestimmen Sie den Anstieg der zum Parameterwert t 1 ¼ p=4 geho¨renden Ellipsentangente. Wo besitzt die Ellipse waagerechte bzw. senkrechte Tangenten? 19) Die durch die Parameterdarstellung x ¼

t2 1 , t2 þ 1

y ¼

t ðt 2 1Þ , t2 þ 1

1 < t < 1

definierte Kurve heißt Strophoide. Bestimmen Sie die Kurvenpunkte mit waagerechter bzw. senkrechter Tangente und skizzieren Sie den Kurvenverlauf. dy 20) Bilden Sie die 1. Ableitung y 0 ¼ der nachstehenden in Polarkoordinaten dardx gestellten Funktionen (Kurven): aÞ

r ¼ ej

bÞ

r ¼ e j sin j

cÞ

r ¼

1 j

21) Bestimmen Sie die waagerechten und senkrechten Tangenten der in Polarkoordinapffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ffi ten dargestellten Lemniskate r ¼ cos ð2 jÞ und skizzieren Sie den Kurvenverlauf. 22) Fu¨r die logarithmische Spirale r ¼ e j bestimme man alle im Intervall 0 j 2 p gelegenen Punkte mit waagerechter bzw. senkrechter Tangente. 23) Die Weg-Zeit-Funktion s ðtÞ ¼ 1,8 ms 2 t 2 þ 4 ms 1 t þ 10 m beschreibe die geradlinige Bewegung eines Massenpunktes. Berechnen Sie den Weg s, die Geschwindigkeit v und die Beschleunigung a nach t ¼ 10 s.

418


24) Die geda¨mpfte Schwingung eines elastischen Federpendels werde durch die Gleichung y ðtÞ ¼ 2 e 0,1 t sin ð4 tÞ beschrieben. Berechnen Sie Auslenkung y, Geschwindigkeit v und Beschleunigung a zur Zeit t ¼ 3 (in willku¨rlichen Einheiten). 25) Eine ungeda¨mpfte mechanische Schwingung unterliege dem Weg-Zeit-Gesetz y ðtÞ ¼ 10 cm cos ð2 s 1 t p=3Þ. Bestimmen Sie die Geschwindigkeit-ZeitFunktion v ¼ v ðtÞ und die Beschleunigung-Zeit-Funktion a ¼ a ðtÞ und berechnen Sie ihre Werte nach 3,2 s.

Zu Abschnitt 3 1) Bestimmen Sie die Tangenten- und Normalengleichung an der angegebenen Stelle: y ¼ 10 ð1 e 0,2 t Þ pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi bÞ y ¼ 16 x 2 in aÞ

t0 ¼ 2

in

x 0 ¼ 1,2

cÞ y ¼ 4 ln ðx 2 4 x þ 3Þ

x0 ¼ 4

in

2) Zeigen Sie: Die an der Stelle t 0 ¼ 0 errichtete Kurventangente der Funktion y ¼ A ð1 e t=T Þ schneidet die Asymptote y ¼ A an der Stelle t 1 ¼ T. 3) Linearisieren Sie die folgenden Funktionen in der Umgebung der jeweils genannten Stelle: pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi aÞ y ¼ 1 þ x4 , x0 ¼ 1 bÞ

y ¼ 3 ln ð1 þ 3 x 5 Þ ,

cÞ r ¼ 2 cos j ,

x0 ¼ 3

j0 ¼ p=4

ðKurve in Polarkoordinatendarstellung)

4) Die Funktion y ¼ ln x ist in der unmittelbaren Umgebung der Stelle x 0 ¼ 5 zu linearisieren, d. h. durch die dortige Kurventangente zu ersetzen. Berechnen Sie mit dieser Na¨herungsfunktion die Funktionswerte an den Stellen x 1 ¼ 4,8 und x 2 ¼ 5,3 und vergleichen Sie das Ergebnis mit den exakten Werten. 5) Untersuchen Sie das Monotonie- und Kru¨mmungsverhalten der Polynomfunktion 2 3 x 4 x 2 þ 9 x þ 1. y ¼ 3 6) Wie lautet die Gleichung derpTangente, die vom Punkte A ¼ ð 1; 0Þ aus an den ffiffiffiffi Funktionsgraphen von y ¼ x gelegt wird? 7) Zeigen Sie, dass die e-Funktion u¨berall Linkskru¨mmung hat. Wie groß sind Kru¨mmung und Kru¨mmungsradius an der Stelle x ¼ 0?

bungsaufgaben

419

8) Welche Kru¨mmung und welchen Kru¨mmungsradius besitzt die Mittelpunktellipse mit den Halbachsen a und b im Schnittpunkt mit der positiven y-Achse? 9) Berechnen Sie die Kru¨mmung der Gauß-Funktion y ¼ e 0,5 x Wendepunkten (diese liegen bei 1 und þ 1).

2

in den beiden

10) Bestimmen Sie den jeweiligen Kru¨mmungskreis (Angabe von Radius r und Mittelpunkt M): aÞ

Sinusfunktion y ¼ sin x ,

bÞ

Normalparabel y ¼ x 2 ,

cÞ

y ¼ ð1 e

x 2

Þ ,

Hochpunkt P ¼ ðp=2; 1Þ Scheitelpunkt S ¼ ð0; 0Þ

P ¼ ð0; 0Þ

2a a2 2 , r > 0 an der Stelle r r r 0 ¼ a ein relatives (und sogar absolutes) Minimum besitzt (a und D sind positive Konstanten).

11) Zeigen Sie, dass die Funktion V ðrÞ ¼ D

12) Wo besitzen die folgenden Funktionen relative Extremwerte? bÞ

z ¼ t 4 8 t 2 þ 16

cÞ

y ¼ 8 x 3 þ 12 x 2 þ 18 x pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi u ¼ 1þz þ 1z

dÞ

y ¼ x ex

eÞ

y ¼ sin x cos x

fÞ

y ¼

aÞ

2x 2x2 x2 x 6

13) Es ist zu zeigen, dass die Funktion y ¼ x 6 16 x 5 þ 105 x 4 360 x 3 þ 675 x 2 648 x þ 243 an der Stelle x 1 ¼ 3 einen Sattelpunkt besitzt. 14) Zeigen Sie, dass bei den vier trigonometrischen Funktionen die Wendepunkte mit den Nullstellen zusammenfallen und berechnen Sie die Steigung der Wendetangenten. 15) Ein Balken auf zwei Stu¨tzen (Stu¨tzweite l) hat bei gleichma¨ßig verteilter Last q im Abstand x vom linken Auflager das Biegemoment M ðxÞ ¼

q ðl xÞ x 2

ð0 x lÞ

An welcher Stelle ist das Biegemoment am gro¨ßten? 16) Zeigen Sie: Eine Parabel besitzt in ihrem Scheitelpunkt S ¼ ðx 0 ; y 0 Þ die gro¨ßte Kru¨mmung. Hinweis: Gehen Sie von der Scheitelpunktsform der Parabel aus.

420


17) Die Bremskraft einer Wirbelstromscheibenbremse ist durch die Gleichung K ðvÞ ¼

a2 v þ b2

ðv 0Þ

v2

als Funktion der Umfangsgeschwindigkeit v gegeben (a, b: Konstanten). a)

Bei welcher Umfangsgeschwindigkeit ist die Bremskraft am gro¨ßten?

b)

Wie groß ist dann die Bremskraft?

18) Die Leistungsaufnahme eines Verbrauchers vom Widerstand R, der durch eine Zweipolquelle (Innenwiderstand R i ; Quellspannung U 0 ) gespeist wird, betra¨gt P ðRÞ ¼ U 02

R ðR þ R i Þ 2

Zeigen Sie, dass der Verbraucherwiderstand R die gro¨ßtmo¨gliche Leistung aufnimmt, wenn R ¼ R i gewa¨hlt wird (sog. Leistungsanpassung). 19) Einem Kreis vom Radius R soll ein Rechteck mit gro¨ßtem Fla¨chenmoment 1 Ia ¼ a b 3 einbeschrieben werden (a, b: Seitenla¨ngen des Rechtecks). 12 Hinweis: Das Fla¨chenmoment ist bezogen auf eine zur Rechteckseite a parallele, durch den Fla¨chenschwerpunkt verlaufende Bezugsachse. 20) Wie ist der rechteckige Querschnitt eines Kanals zu dimensionieren, damit der Materialverbrauch am kleinsten wird? (Querschnittsfla¨che des Kanals: A ¼ 4 m 2 ) 21) Einer Kugel vom Radius R ¼ 2 m ist ein senkrechter Kreiszylinder gro¨ßten Volumens einzubeschreiben. 22) Zwei Massenpunkte A und B bewegen sich la¨ngs der beiden Koordinatenachsen gleichfo¨rmig mit den Geschwindigkeiten v A ¼ 0,5 m/s bzw. v B ¼ 0,6 m/s in Richtung Koordinatenursprung. Zu Beginn (d. h. zur Zeit t ¼ 0 s) befinden sie sich an den Orten x ð0Þ ¼ 15 m bzw. y ð0Þ ¼ 12 m. Nach welcher Zeit ist ihr gegenseitiger Abstand am kleinsten? 23) Unter sa¨mtlichen Kreiszylindern vom Rauminhalt V ¼ 1000 cm 3 ist derjenige mit minimaler Gesamtoberfla¨che zu bestimmen. 24) Diskutieren Sie unter Verwendung der Hilfsmittel der Differentialrechnung den Verlauf der folgenden Funktionen: x2 þ 1 x 3 ln x dÞ y ¼ x

aÞ

y ¼

gÞ y ¼ ð1 e 2 x Þ 2

bÞ y ¼

ðx 1Þ2 x þ1

eÞ y ¼ sin 2 x

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 x þ 9 x2 2

cÞ

y ¼

fÞ

y ¼ sin x þ cos x

bungsaufgaben

421

25) Diskutieren Sie den Verlauf der folgenden aperiodischen Bewegungen eines FederMasse-Schwingers: aÞ

y ¼ 4 ðe t e 3 t Þ

ðt 0Þ

bÞ

y ¼ 5 ð1 3 tÞ e 2 t

ðt 0Þ

26) Eine sog. Parabel 3. Ordnung vom Typ y ¼ a x 3 þ b x 2 þ c x þ d geht durch den Koordinatenursprung und besitzt im Punkt (1; 2) einen Wendepunkt. Die Wendetangente schneidet dabei die x-Achse an der Stelle x 1 ¼ 2. Bestimmen Sie aus diesen Funktionseigenschaften die vier Koeffizienten a, b, c und d. 27) Bestimmen Sie nach dem Tangentenverfahren von Newton sa¨mtliche (reellen) Lo¨sungen der folgenden Gleichungen mit einer Genauigkeit von vier Dezimalstellen nach dem Komma: pffiffiffiffi bÞ ln x ¼ 4 e 0,3 x aÞ x 2 2 cos x ¼ 0 cÞ

u 3 ¼ 1,5 u þ 1

dÞ

x e x ¼ 0,5

28) Bestimmen Sie nach dem Newtonschen Tangentenverfahren die im Intervall p p

liegenden Lo¨sungen der Gleichung tan x ¼ x þ 2. ; 2 2

422

V Integralrechnung

1 Integration als Umkehrung der Differentiation Das Grundproblem der in Kapitel IV behandelten Differentialrechnung besteht in der Bestimmung der Ableitung einer vorgegebenen Funktion y ¼ f ðxÞ. Dieser Vorgang wird als Differentiation bezeichnet und la¨sst sich schematisch wie folgt darstellen: y ¼ f ðxÞ

Differentiation

"

y 0 ¼ f 0 ðxÞ

In den naturwissenschaftlich-technischen Anwendungen stellt sich aber auch haüfig das umgekehrte Problem: Von einer zuna¨chst noch unbekannten Funktion y ¼ f ðxÞ ist die Ableitung y 0 ¼ f 0 ðxÞ bekannt und die Funktion selbst ist zu bestimmen. Die Aufgabe besteht also darin, von der gegebenen Ableitung auf die Funktion zu schließen: y 0 ¼ f 0 ðxÞ

!"

y ¼ f ðxÞ

Auf ein solches Problem sto¨ßt man beispielsweise in der Mechanik, wenn von einer Bewegung das Geschwindigkeits-Zeit-Gesetz v ¼ v ðtÞ bekannt ist und daraus dann das Weg-Zeit-Gesetz s ¼ s ðtÞ ermittelt werden soll. Denn bekanntlich ist die Geschwindigkeit die 1. Ableitung des Weges nach der Zeit: v ¼ s_ (siehe hierzu auch Kap. IV, Abschnitt 2.13.1). Auch hier soll also von der bekannten Ableitung s_ einer noch unbekannten Funktion s ¼ s ðtÞ auf die Funktion selbst geschlossen werden: s_ ¼ v ðtÞ

&

!"

s ¼ s ðtÞ

Beispiele Auf Grund der Kenntnisse aus der Differentialrechnung lassen sich die folgenden Aufgaben leicht lo¨sen. (1)

Gegeben: y 0 ¼ 1 Gesucht: Sa¨mtliche Funktionen y ¼ f ðxÞ mit der 1. Ableitung y 0 ¼ 1 Lo¨sung: Jede lineare Funktion vom Typ y ¼ x þ C ist wegen y0 ¼

d ðx þ CÞ ¼ 1 þ 0 ¼ 1 dx

eine Lo¨sung der gestellten Aufgabe (C: beliebige reelle Zahl). Es handelt sich dabei um die in Bild V-1 skizzierte parallele Geradenschar. Fu¨r jeden Wert des

1 Integration als Umkehrung der Differentiation

423

Parameters C erha¨lt man genau eine Gerade. Weitere Lo¨sungen gibt es nicht. Geometrische Bedeutung des Parameters C: Schnittstelle mit der y-Achse (Achsenabschnitt). y

Bild V-1 Geradenschar y ¼ x þ C x

(2)

Gegeben: y 0 ¼ 2 x Gesucht: Sa¨mtliche Funktionen y ¼ f ðxÞ mit der 1. Ableitung y 0 ¼ 2 x Lo¨sung: y ¼ x2 þ C

(Parabelschar, siehe Bild V-2)

Denn fu¨r jedes (reelle) C ist y0 ¼

d ðx 2 þ CÞ ¼ 2 x þ 0 ¼ 2 x dx

Geometrische Bedeutung des Parameters C: Er bestimmt die Lage des Scheitelpunktes auf der y-Achse. y

Bild V-2 Parabelschar y ¼ x 2 þ C x

(3)

Bewegung einer Masse mit konstanter Beschleunigung a la¨ngs einer Geraden Aus dem als bekannt vorausgesetzten Geschwindigkeit-Zeit-Gesetz v ¼ a t þ v 0 fu¨r t 0 schließen wir wie folgt auf das Weg-Zeit-Gesetz: v ¼ s_ ¼ a t þ v 0

)

s ¼

1 a t2 þ v0 t þ C 2

424

V Integralrechnung

(v 0 ¼ v ðt ¼ 0Þ: Anfangsgeschwindigkeit zur Zeit t ¼ 0). Denn es gilt: d 1 1 a t 2 þ v 0 t þ CÞ ¼ a 2 t þ v0 þ 0 ¼ a t þ v0 s_ ¼ dt 2 2 Die Konstante C ermitteln wir aus der Anfangslage s ðt ¼ 0Þ ¼ s 0 : s ðt ¼ 0Þ ¼ s0

)

1 a 02 þ v0 0 þ C ¼ s0 2

)

C ¼ s0

Somit: s ¼

1 a t2 þ v0 t þ s0 2

ðf u¨ r t 0Þ

&

Wir nehmen noch folgende Umbenennungen vor: f ðxÞ:

Vorgegebene 1. Ableitung einer (zuna¨chst noch unbekannten) Funktion

F ðxÞ:

Jede Funktion mit der 1. Ableitung F 0 ðxÞ ¼ f ðxÞ

Eine Funktion F ðxÞ mit dieser Eigenschaft wird als eine Stammfunktion von f ðxÞ bezeichnet. Wir definieren daher: Definition: Eine differenzierbare Funktion F ðxÞ heißt eine Stammfunktion von f ðxÞ, wenn F 0 ðxÞ ¼ f ðxÞ

ðV-1Þ

gilt.

&

Beispiele (1)

f ðxÞ ¼ 2 x

)

F ðxÞ ¼ x 2 þ C

(C 2 R; Parabelschar aus Bild V-2)

Denn die 1. Ableitung von F ðxÞ ergibt genau f ðxÞ: F 0 ðxÞ ¼ (2)

f ðxÞ ¼ cos x

d ðx 2 þ CÞ ¼ 2 x þ 0 ¼ 2 x ¼ f ðxÞ dx )

F ðxÞ ¼ sin x þ C

ðC 2 RÞ

Denn es ist: F 0 ðxÞ ¼

d ðsin x þ CÞ ¼ cos x þ 0 ¼ cos x ¼ f ðxÞ dx

1 Integration als Umkehrung der Differentiation (3)

f ðxÞ ¼ e x þ

1 1 þ x2

)

425

F ðxÞ ¼ e x þ arctan x þ C

ðC 2 RÞ

Denn es gilt: d 1 þ0 ¼ ðe x þ arctan x þ CÞ ¼ e x þ dx 1 þ x2 1 ¼ ex þ ¼ f ðxÞ 1 þ x2

F 0 ðxÞ ¼

(4)

f ðxÞ ¼

1 cos 2 x

)

F ðxÞ ¼ tan x þ C

ðC 2 R; cos x 6¼ 0Þ

Denn die erste Ableitung von F ðxÞ ergibt genau die Funktion f ðxÞ: F 0 ðxÞ ¼ (5)

d 1 1 þ0 ¼ ¼ f ðxÞ ðtan x þ CÞ ¼ 2 dx cos x cos 2 x

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 F ðxÞ ¼ ln ðx þ a 2 þ x 2 Þ ist eine Stammfunktion von f ðxÞ ¼ pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi , 2 þ x2 a denn es gilt (unter Verwendung der Kettenregel): pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi d 1 2x 0 2 2 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 þ pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ¼ ln ðx þ a þx Þ ¼ F ðxÞ ¼ dx x þ a2 þ x2 2 a2 þ x2 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi a2 þ x2 þ x 1 1 ¼ ¼ pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ¼ f ðxÞ pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 2 2 2 2 2 a þx a þ x2 x þ a þx &

Anhand dieser Beispiele lassen sich die wesentlichen Eigenschaften der Stammfunktionen erkennen. Wir fassen sie wie folgt zusammen:

Eigenschaften der Stammfunktionen 1. Es gibt zu jeder stetigen Funktion f ðxÞ unendlich viele Stammfunktionen. 2. Zwei beliebige Stammfunktionen F1 ðxÞ und F2 ðxÞ von f ðxÞ unterscheiden sich durch eine additive Konstante: F1 ðxÞ F2 ðxÞ ¼ const:

ðV-2Þ

3. Ist F1 ðxÞ eine beliebige Stammfunktion von f ðxÞ, so ist auch F1 ðxÞ þ C eine Stammfunktion von f ðxÞ. Daher la¨sst sich die Menge aller Stammfunktionen in der Form F ðxÞ ¼ F1 ðxÞ þ C darstellen (C ist dabei eine beliebige reelle Konstante).

ðV-3Þ

426

V Integralrechnung

Der zum Auffinden sa¨mtlicher Stammfunktionen fu¨hrende Prozess heißt Integration: Definition: Das Aufsuchen sa¨mtlicher Stammfunktionen F ðxÞ zu einer vorgegebenen stetigen Funktion f ðxÞ wird als Integration bezeichnet: f ðxÞ

Integration

!"

F ðxÞ

mit

F 0 ðxÞ ¼ f ðxÞ

ðV-4Þ

Wir ko¨nnen daher die Integration als Umkehrung der Differentiation auffassen. Wa¨hrend der Differentiationsprozess aus einer vorgegebenen Funktion die Ableitung erzeugt, wird durch den Prozess der Integration aus einer vorgegebenen Ableitungsfunktion die Gesamtheit der Stammfunktionen ermittelt.

2 Das bestimmte Integral als Fla¨cheninhalt In diesem Abschnitt bescha¨ftigen wir uns mit dem sog. Fla¨chenproblem, d. h. der Aufgabe, die Fla¨che zwischen einer Kurve y ¼ f ðxÞ und der x-Achse im Intervall a x b zu bestimmen. Die Lo¨sung dieser Aufgabe wird uns dabei zu dem wichtigen Begriff des bestimmten Integrals einer Funktion f ðxÞ fu¨hren. Zuna¨chst aber soll das Problem an einem einfachen Beispiel na¨her erlaütert werden.

2.1 Ein einfu¨hrendes Beispiel Wir stellen uns die Aufgabe, den Fla¨cheninhalt A zwischen der Normalparabel y ¼ x 2 und der x-Achse im Intervall 1 x 2 zu berechnen (Bild V-3).

y y=x2 4

Bild V-3 Zur Bestimmung der Fla¨che zwischen der Parabel y ¼ x 2 und der x-Achse im Intervall 1 x 2

A

1

1

2

x

2 Das bestimmte Integral als Fla¨cheninhalt

427

Dabei verfahren wir wie folgt: (1)

Das Fla¨chenstu¨ck wird zuna¨chst durch Schnitte parallel zur y-Achse in n Streifen gleicher Breite Dx zerlegt.

(2)

Anschließend wird jeder Streifen in geeigneter Weise durch ein Rechteck ersetzt (der Fla¨cheninhalt eines Rechtecks la¨sst sich na¨mlich elementar als Produkt der beiden Seiten berechnen). Der gesuchte Fla¨cheninhalt A ist dann na¨herungsweise gleich der Summe aller Rechtecksfla¨chen.

(3)

Dabei gilt: Je gro¨ßer die Anzahl der Streifen, umso besser die Na¨herung! Beim Grenzu¨bergang n ! 1 strebt die Summe der Rechtecksfla¨chen gegen den gesuchten Fla¨cheninhalt A.

Wir wollen jetzt das beschriebene Verfahren fu¨r eine Zerlegung der Fla¨che in 5, 10 bzw. 20 Streifen na¨her studieren. Zerlegung der Fla¨che in n ¼ 5 Streifen Dx ¼ 0,2

Streifenbreite:

Die Teilpunkte P 0 , P 1 , . . . , P 5 auf der Parabel besitzen die folgenden Koordinaten (siehe hierzu die Bilder V-4 und V-5):

x y

P0

P1

1

1,2

1

2

P2

P3

1,4

2

1,6

2

1,2

P4 1,8

2

1,4

2

1,6

y

P5

1,8

2 22

y y=x

2

4

4 P4

P4 P3

P3 P2

P2 P1

P1 1

y=x2

P5

P5

P0

1

1

2

Bild V-4 Zum Begriff der Untersumme

P0

x

1

2

x

Bild V-5 Zum Begriff der Obersumme

Untersumme (Bild V-4) Jeder Streifen wird durch ein zu klein ausfallendes Rechteck ersetzt (die Ho¨he entspricht dem Ordinatenwert im jeweiligen linken Randpunkt, siehe hierzu Bild V-4). Die Summe dieser Rechtecksfla¨chen bezeichnet man daher als Untersumme U5. Es ist: U 5 ¼ 1 2 0,2 þ 1,2 2 0,2 þ 1,4 2 0,2 þ 1,6 2 0,2 þ 1,8 2 0,2 ¼ ¼ ð1 2 þ 1,2 2 þ 1,4 2 þ 1,6 2 þ 1,8 2 Þ 0,2 ¼ 2,04

ðV-5Þ

428

V Integralrechnung

Obersumme (Bild V-5) Jetzt ersetzen wir jeden Streifen durch ein zu groß ausfallendes Rechteck (als Ho¨he wa¨hlen wir den Ordinatenwert im jeweiligen rechten Randpunkt, siehe hierzu Bild V-5). Die Summe dieser Rechtecksfla¨chen heißt daher Obersumme O5. Es ist: O 5 ¼ 1,2 2 0,2 þ 1,4 2 0,2 þ 1,6 2 0,2 þ 1,8 2 0,2 þ 2 2 0,2 ¼ ¼ ð1,2 2 þ 1,4 2 þ 1,6 2 þ 1,8 2 þ 2 2 Þ 0,2 ¼ 2,64

ðV-6Þ

Fla¨cheninhalt A In beiden Fa¨llen (Unter- bzw. Obersumme) haben wir den tatsa¨chlichen Kurvenverlauf durch eine treppenfo¨rmige Kurve ersetzt. Der gesuchte Fla¨cheninhalt A liegt dabei zwischen Unter- und Obersumme: U5 A O5 ,

d: h:

2,04 A 2,64

ðV-7Þ

Die Abweichung zwischen den beiden Summen betra¨gt 0,6, d. h. diese Na¨herung ist noch viel zu grob. Zerlegung der Fla¨che in n ¼ 10 Streifen Streifenbreite:

Dx ¼ 0,1

Fu¨r Unter- und Obersumme ergeben sich jetzt folgende Werte: U 10 ¼ 1 2 0,1 þ 1,1 2 0,1 þ 1,2 2 0,1 þ . . . þ 1,9 2 0,1 ¼ ¼ ð1 2 þ 1,1 2 þ 1,2 2 þ . . . þ 1,9 2 Þ 0,1 ¼ 2,185

ðV-8Þ

O 10 ¼ 1,1 2 0,1 þ 1,2 2 0,1 þ 1,3 2 0,1 þ . . . þ 2 2 0,1 ¼ ¼ ð1,1 2 þ 1,2 2 þ 1,3 2 þ . . . þ 2 2 Þ 0,1 ¼ 2,485

ðV-9Þ

Dabei gilt fu¨r den Fla¨cheninhalt A: U 10 A O 10 ,

d: h:

2,185 A 2,485

ðV-10Þ

Die Abweichung zwischen Ober- und Untersumme betra¨gt jetzt nur noch 0,3, hat sich also genau halbiert. Eine weitere Verbesserung erha¨lt man durch abermalige Verdoppelung der Streifenanzahl. Zerlegung der Fla¨che in n ¼ 20 Streifen Streifenbreite:

Dx ¼ 0,05

U 20 ¼ ð1 2 þ 1,05 2 þ 1,10 2 þ . . . þ 1,95 2 Þ 0,05 ¼ 2,258 75

ðV-11Þ

O 20 ¼ ð1,05 2 þ 1,10 2 þ 1,15 2 þ . . . þ 2 2 Þ 0,05 ¼ 2,408 75

ðV-12Þ

U 20 A O 20 ,

ðV-13Þ

d: h:

2,258 75 A 2,408 75

Die Differenz zwischen Ober- und Untersumme betra¨gt jetzt nur noch 0,15.


429

Grenzu¨bergang fu¨r n ! 1 Bei einer Vergro¨ßerung der Streifenanzahl n nehmen offensichtlich die Untersummen zu und die Obersummen ab, die Differenz zwischen Ober- und Untersumme wird dabei immer kleiner, wie die folgenden Rechenergebnisse fu¨r Zerlegungen in 5, 10, 20, 50, 100 und 1000 Streifen deutlich zeigen: n

5

10

20

50

100

1000

Un

2,04

2,185

2,258 75

2,3034

2,318 35

2,331 833 5

On

2,64

2,485

2,408 75

2,3634

2,348 35

2,334 833 5

On Un

0,6

0,3

0,15

0,06

0,03

0,003

Bei beliebig feiner Zerlegung, d. h. fu¨r den Grenzu¨bergang n ! 1 streben Ober- und Untersumme gegen einen gemeinsamen Grenzwert, der geometrisch den gesuchten Fla¨cheninhalt A darstellt. In unserem Beispiel ergibt sich dabei, wie wir spa¨ter noch zeigen werden, der folgende Wert: 7 ¼ 2,3 . . . 3

A ¼ lim U n ¼ lim O n ¼ n!1

n!1

ðV-14Þ

2.2 Das bestimmte Integral Wir verallgemeinern jetzt das im vorherigen Abschnitt dargelegte Fla¨chenproblem. Um zu einer mo¨glichst anschaulichen Deutung des Integralbegriffes zu gelangen, wollen wir zuna¨chst von der stetigen Funktion y ¼ f ðxÞ voraussetzen, dass sie im gesamten Intervall a x b oberhalb der x-Achse verlaüft und dabei monoton wa¨chst (Bild V-6). y y = f(x)

Pn

P n–1 Pk f(x n )

P k –1 P2

f(x n–1 )

P1

P0

f(x 1 )

f(x 0 )

Dx 1 x0 = a

f(x 2 )

f(x k –1 )

Dx2 x1

Dxk x2

x k –1

f(x k )

Dxn xk

Bild V-6 Zum Fla¨chenproblem der Integralrechnung

x n –1 x n = b

x

430

V Integralrechnung

Unsere Aufgabe besteht nun darin, den Fla¨cheninhalt A zwischen der Kurve y ¼ f ðxÞ und der x-Achse im Intervall a x b zu berechnen. Dabei verfahren wir wiederum wie folgt: (1)

Zuna¨chst zerlegen wir die Fla¨che in n achsenparallele Streifen, deren Breite wir der Reihe nach mit Dx 1 , Dx 2 , . . . , Dx k , . . . , Dx n bezeichnen. Die Streifenbreiten du¨rfen also durchaus unterschiedlich sein.

(2)

Dann ersetzen wir jeden Streifen durch ein Rechteck. Wa¨hlt man als Ho¨he des Rechtecks den jeweils kleinsten Funktionswert (Ordinate des linken Randpunktes), so besitzen die in Bild V-6 grau unterlegten Rechtecke der Reihe nach den folgenden Fla¨cheninhalt: A 1 ¼ f ðx 0 Þ Dx 1 A 2 ¼ f ðx 1 Þ Dx 2 .. . A k ¼ f ðx k 1 Þ Dx k .. .

ðV-15Þ

A n ¼ f ðx n 1 Þ Dx n Der gesuchte Fla¨cheninhalt A ist dann gewiss nicht kleiner als die als Untersumme U n bezeichnete Summe dieser Rechtecksfla¨chen: Un ¼ A1 þ A2 þ . . . þ Ak þ . . . þ An ¼ ¼ f ðx 0 Þ Dx 1 þ f ðx 1 Þ Dx 2 þ . . . þ f ðx k 1 Þ Dx k þ . . . þ f ðx n 1 Þ Dx n ¼ ¼

n X

f ðx k 1 Þ Dx k A

ðV-16Þ

k¼1

Wa¨hlt man jedoch als Rechtecksho¨he den jeweils gro¨ßten Funktionswert (Ordinate des rechten Randpunktes), so ist der Fla¨cheninhalt dieser zu groß ausfallenden Rechtecke der Reihe nach A 1 ¼ f ðx 1 Þ Dx 1 A 2 ¼ f ðx 2 Þ Dx 2 .. . A k ¼ f ðx k Þ Dx k .. . A n ¼ f ðx n Þ Dx n

ðV-17Þ


431

Der Fla¨cheninhalt A ist dann gewiss nicht gro¨ßer als die als Obersumme O n bezeichnete Summe dieser Rechtecksfla¨chen: On ¼ A1 þ A2 þ . . . þ Ak þ . . . þ An ¼ ¼ f ðx 1 Þ Dx 1 þ f ðx 2 Þ Dx 2 þ . . . þ f ðx k Þ Dx k þ . . . þ f ðx n Þ Dx n ¼ ¼

n X

f ðx k Þ Dx k A

ðV-18Þ

k¼1

Die gesuchte Fla¨che A liegt damit zwischen Unter- und Obersumme: Un A On (3)

ðV-19Þ

Mit zunehmender Verfeinerung der Zerlegung nehmen die Untersummen zu, die Obersummen jedoch ab. Wir zeigen dies am Beispiel der Verdoppelung der Streifenanzahl ðn ! 2 nÞ. Jeder Streifen der Breite h soll dabei durch Halbierung in zwei gleichbreite neue Streifen mit der Breite h=2 u¨bergehen (Bild V-7). y

y

y = f (x)

y = f (x)

h/2

h/2

x

x

h

h

a)

b)

Bild V-7 Halbierung der Streifen bewirkt eine Zunahme der Untersumme

Das in Teilbild a) grau unterlegte Rechteck geho¨rt zur alten Untersumme und wird durch die beiden in Teilbild b) hell- bzw. dunkelgrau unterlegten Rechtecke ersetzt, deren Gesamtfla¨che gro¨ßer ist als die Fla¨che des urspru¨nglichen Rechtecks in Teilbild a). Daher nimmt die Untersumme zu. Analog kann man zeigen, dass die Obersumme bei einer Verdoppelung der Streifenanzahl abnimmt (jedes Rechteck wird durch zwei neue Rechtecke mit einer kleineren Gesamtfla¨che ersetzt). Beim Grenzu¨bergang n ! 1 streben Unter- und Obersumme gegen einen gemeinsamen Grenzwert, wenn zugleich die Breite Dx k sa¨mtlicher Streifen gegen Null geht ðk ¼ 1; 2; . . . ; nÞ. Diesen Grenzwert bezeichnet man dann als das bestimmte Integral der Funktion f ðxÞ in den Grenzen von x ¼ a bis x ¼ b und schreibt dafu¨r symbolisch: ðb lim U n ¼ lim O n ¼

n!1

n!1

f ðxÞ dx a

ðV-20Þ

432

V Integralrechnung

In unserer geometrischen Betrachtungsweise bedeutet er den Fla¨cheninhalt A zwischen der Kurve mit der Funktionsgleichung y ¼ f ðxÞ und der x-Achse im Intervall a x b. Es gilt daher (wir ko¨nnen uns auf den Grenzwert der Obersumme beschra¨nken): A ¼ lim O n ¼ lim n!1

n X

n!1 k¼1

ðb f ðx k Þ Dx k ¼

f ðxÞ dx

ðV-21Þ

a

Wir fu¨hren noch die folgenden allgemein u¨blichen Bezeichnungen ein: x:

Integrationsvariable

f ðxÞ:

Integrandfunktion (kurz: Integrand )

a:

Untere Integrationsgrenze

b:

Obere Integrationsgrenze

Das bestimmte Integral einer Funktion f ðxÞ in den Grenzen von x ¼ a bis x ¼ b la¨sst sich somit allgemein wie folgt definieren: Definition: Der Grenzwert lim

n X

n!1 k¼1

f ðx k Þ Dx k

ðV-22Þ

heißt, falls er vorhanden ist, das bestimmte Intergral der Funktion f ðxÞ in den Grenzen von x ¼ a bis x ¼ b und wird durch das ðb Symbol f ðxÞ dx gekennzeichnet. a

Anmerkungen (1)

Das bestimmte Integral ist also der Grenzwert einer Folge von Summen. Dieser Grenzwert ist vorhanden, wenn der Integrand f ðxÞ im endlichen Integrationsintervall a x b beschra¨nkt 1Þ ist und dort ho¨chstens endlich viele Unstetigkeitsstellen (Sprungstellen, hebbare Unstetigkeiten) besitzt. Fu¨r stetige Funktionen sind diese Bedingungen stets erfu¨llt.

(2)

Eine Funktion f ðxÞ, deren bestimmtes Integral existiert, heißt integrierbar. Stetige Funktionen sind demnach stets integrierbar.

(3)

Der Integralwert kann positiv, negativ oder null sein. Er ist dabei unabha¨ngig von der vorgenommenen Streifenzerlegung, sofern nur die Breite eines jeden Streifens gegen Null strebt (Dx k ! 0 fu¨r n ! 1).

1)

Es gilt in diesem Intervall also j f ðxÞ j < K, wobei K eine positive Konstante ist.

2 Das bestimmte Integral als Fla¨cheninhalt (4)

433

Man beachte, dass das Integrationsintervall a x b endlich ist. In der Regel ist a < b (Integration in positiver x-Richtung). Aber auch der Fall a > b ist mo¨glich (jetzt wird von rechts nach links, d. h. in negativer x-Richtung integriert). Eine geometrisch anschauliche Interpretation des bestimmten Integrals als Fla¨cheninhalt ist nur fu¨r f ðxÞ 0 und a < b mo¨glich.

Anschauliche Interpretation der symbolischen Schreibweise Wir mo¨chten noch auf eine zwar nicht ganz pra¨zise, dafu¨r jedoch sehr anschauliche Interpretation der in der Integralrechnung verwendeten Symbolik hinweisen. Der in Bild V-8 skizzierte (dick umrandete) infinitesimal schmale Streifen der Breite dx besitzt einen Fla¨cheninhalt, der na¨herungsweise mit dem Fla¨cheninhalt dA ¼ f ðxÞ dx des eingezeichneten (grau unterlegten) rechteckigen Fla¨chenelementes u¨bereinstimmt. Deutet man das Integralzeichen als eine Art gestrecktes Summenzeichen, so kann das bestimmte ðb Integral f ðxÞ dx als Summe aller zwischen x ¼ a und x ¼ b gelegenen infinitesia

mal schmalen Streifenfla¨chen vom Fla¨cheninhalt dA ¼ f ðxÞ dx aufgefasst werden: ðb

xð ¼b

dA ¼

A ¼ x¼a

f ðxÞ dx

ðV-23Þ

a

(„Summiere u¨ber alle Fla¨chenelemente dA ¼ f ðxÞ dx, die in der Fla¨che zwischen x ¼ a und x ¼ b liegen“). Die Fla¨che A wird gewissermaßen aus unendlich vielen Fla¨chenelementen zusammengesetzt, wobei das „erste“ Element bei x ¼ a und das „letzte“ Element bei x ¼ b liegt. Bild V-9 verdeutlicht diese geometrische Interpretation.

y

y y = f(x)

y = f(x)

f(x) dA

a

x dx

b

Bild V-8 Zur anschaulichen geometrischen Interpretation des bestimmten Integrals

x

a

b dx

Bild V-9 Das bestimmte Integral als unendliche Summe von Fla¨chenelementen

x

434 &

V Integralrechnung

Beispiel Wir kehren jetzt zu dem Beispiel des vorangegangenen Abschnitts zuru¨ck und wollen den Fla¨cheninhalt zwischen der Parabel y ¼ f ðxÞ ¼ x 2 und der x-Achse im Intervall 1 x 2 als Grenzwert der Obersumme O n berechnen. Da der Integralwert unabha¨ngig von der Art der Zerlegung ist, wa¨hlen wir hier zweckma¨ßigerweise eine Unterteilung in Streifen gleicher Breite Dx (sog. a¨quidistante Zerlegung, Bild V-10).

y y=x2

k-ter Streifen

f(x k )

Dx x 0 = 1 x1

Dx

Dx

x k –1 x k

x n –1 x n = 2

x

ð2 x 2 dx als Grenzwert der Obersumme

Bild V-10 Zur Berechnung des bestimmten Integrals 1

Bei n Streifen betra¨gt die Streifenbreite Dx ¼ ð2 1Þ=n ¼ 1=n. Die Abszissenwerte der insgesamt n þ 1 Teilpunkte auf der x-Achse lauten dann der Reihe nach wie folgt: x0

x1

x2

...

xk

...

xn

1

1 þ Dx

1 þ 2 Dx

...

1 þ k Dx

...

2

Fu¨r den in Bild V-10 dunkelgrau unterlegten k-ten Streifen gilt dann na¨herungsweise: k 2 2 2 Streifenho¨he: f ðx k Þ ¼ x k ¼ ð1 þ k DxÞ ¼ 1 þ n 1 Streifenbreite: Dx ¼ n k 2 1 Streifenfla¨che: f ðx k Þ Dx ¼ 1 þ n n


435

Damit erha¨lt man fu¨r die Obersumme nach Gleichung (V-18): n n n X X X k 2 1 2k k2 1 f ðx k Þ Dx ¼ 1þ 1þ On ¼ ¼ þ 2 ¼ n n n n n k¼1 k¼1 k¼1 n n n n X X 1 2k k2 1 2 X 1 X k þ 3 k2 þ 2 þ 3 ¼ þ 2 ¼ n n n n n n k¼1 k¼1 k¼1 k¼1 Die dabei auftretenden endlichen Summen werden unter Verwendung der folgenden Formelausdru¨cke berechnet, die wir der Formelsammlung entnommen haben (Abschnitt I.3.4): n X 1 1 1 1 1 ¼ n ¼ þ þ ... þ ¼ 1 n n n n n k¼1 |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl}

n Summanden n X

k ¼ 1 þ 2 þ 3 þ ... þ n ¼

k¼1 n X

n ðn þ 1Þ 2

k 2 ¼ 12 þ 22 þ 32 þ . . . þ n2 ¼

k¼1

n ðn þ 1Þ ð2 n þ 1Þ 6

Mit diesen Ausdru¨cken la¨sst sich die Obersumme auch wie folgt schreiben: 2 n ðn þ 1Þ 1 n ðn þ 1Þ ð2 n þ 1Þ þ 3 ¼ n2 2 n 6 nþ1 1 nþ1 2n þ 1 þ ¼ ¼ 1þ n 6 n n 1 1 1 1 ¼ 1þ 1þ þ 1þ 2þ ¼ n 6 n n 1 1 1 1 þ 1þ 2þ ¼ 2þ n 6 n n

On ¼ 1 þ

Beim Grenzu¨bergang n ! 1 strebt die Streifenbreite Dx ¼ 1=n gegen Null und die ð2 Obersumme O n geht dabei definitionsgema¨ß in das bestimmte Integral x 2 dx u¨ber, das den gesuchten Fla¨cheninhalt A darstellt: 1

ð2 x 2 dx ¼ lim O n ¼ lim

A ¼

n!1

n!1

2þ

1 1 þ n 6

1 1 2þ ¼ 1þ n n

1

¼ 2þ0þ

1 1 1 7 ð1 þ 0Þ ð2 þ 0Þ ¼ 2 þ 0 þ 12 ¼ 2þ ¼ 6 6 3 3

436

V Integralrechnung

Fazit: Die direkte Berechnung eines bestimmten Integrals u¨ber den Grenzwert (V-22) ist –– wie dieses einfache Beispiel bereits zeigt –– eine meist schwierige und aufwa¨ndige Angelegenheit.

&

3 Unbestimmtes Integral und Fla¨chenfunktion Unter den in Abschnitt 2.2 genannten Voraussetzungen repra¨sentiert das bestimmte Inteðb gral f ðtÞ dt den Fla¨cheninhalt A zwischen der Kurve y ¼ f ðtÞ und der t-Achse im a

Intervall a t b (Bild V-11) 2). y

y

y = f(t)

y = f(t)

I (x)

A

a

b

Bild V-11 Das bestimmte Integral als Fla¨cheninhalt

t

a

x

t

Bild V-12 Zum Begriff des unbestimmten Integrals (Fla¨chenfunktion)

Betrachtet man in diesem Integral die untere Integrationsgrenze a als fest, die obere Integrationsgrenze b dagegen als variabel, so ha¨ngt der Integralwert nur noch von der oberen Grenze ab: Der Integralwert ist daher eine Funktion der oberen Grenze. Um auch nach außen hin zu dokumentieren, dass die obere Grenze variabel ist, ersetzen wir b durch x und erhalten die Funktion ðx I ðxÞ ¼

f ðtÞ dt

ðV-24Þ

a

(siehe Bild V-12). Sie wird als ein unbestimmtes Integral von f ðtÞ bezeichnet, da die obere Grenze unbestimmt ist (im Sinne von variabel). 2)

Die Bezeichnung der Integrationsvariablen ist dabei ohne jede Bedeutung. Um im Folgenden Missversta¨ndnisse zu vermeiden, kennzeichnen wir in diesem Abschnitt die Integrationsvariable durch das Buchstabensymbol t (anstatt von x).

3 Unbestimmtes Integral und Fla¨chenfunktion

437

Geometrische Deutung des unbestimmten Integrals ðx Das unbestimmte Integral I ðxÞ ¼

f ðtÞ dt beschreibt fu¨r x a den Fla¨cheninhalt a

zwischen der Kurve y ¼ f ðtÞ und der t-Achse im Intervall a t x in Abha¨ngigkeit von der oberen Grenze x und wird daher auch als Fla¨chenfunktion bezeichnet (Bild V-12). Fu¨r verschiedene x-Werte erha¨lt man im Allgemeinen verschiedene Fla¨cheninhalte. Aus dem unbestimmten Integral wird dabei jeweils ein bestimmtes Integral (die obere Integrationsgrenze besitzt dann einen festen Wert). In Bild V-13 sind die Funktionswerte der Fla¨chenfunktion I ðxÞ fu¨r zwei verschiedene obere Grenzen x 1 und x 2 geometrisch als Fla¨cheninhalte dargestellt.

Grau unterlegte Fla¨che:

y

ð

x1

I ðx 1 Þ ¼

y = f(t)

f ðtÞ dt a

Stark umrandete Fla¨che: ð

x2

I ðx 2 Þ ¼

f ðtÞ dt a

a

x1

t

x2

Bild V-13 Das unbestimmte Integral als Funktion der oberen Integrationsgrenze

Wa¨hlt man als untere Grenze a* (anstatt von a), so ist auch ðx f ðtÞ dt

I * ðxÞ ¼

ðV-25Þ

a

ein unbestimmtes Integral (eine Fla¨chenfunktion) von f ðtÞ. Zwischen I ðxÞ und I * ðxÞ besteht dabei der folgende Zusammenhang, den man unmittelbar aus Bild V-14 entnehmen kann: ðx I ðxÞ I * ðxÞ ¼

f ðtÞ dt a

að

ðx f ðtÞ dt ¼ a

f ðtÞ dt a

ðV-26Þ

438

V Integralrechnung

y

I (x)

I*(x)

y = f(t)

Bild V-14 Fla¨chenfunktionen (unbestimmte Integrale) unterscheiden sich in der unteren Grenze voneinander a

a*

x

t

Die beiden Fla¨chenfunktionen unterscheiden sich demnach durch das bestimmte Integral að f ðtÞ dt, d. h. durch eine Konstante. Ihr Wert ist nichts anderes als der Fla¨cheninhalt a

zwischen der Kurve y ¼ f ðtÞ und der t-Achse im Intervall a t a* ( grau unterlegte Fla¨che in Bild V-14; Voraussetzung: a* > a). Da aber fu¨r die Wahl der unteren Integrationsgrenze a, von der an die Fla¨chenberechnung erfolgt, grundsa¨tzlich beliebig viele Mo¨glichkeiten existieren, gibt es entsprechend auch unendlich viele unbestimmte Integrale der Funktion y ¼ f ðtÞ. Sie unterscheiden sich in der unteren Grenze voneinander. Wir ko¨nnen daher den folgenden Satz aussprechen:

Eigenschaften der unbestimmten Integrale ðx 1. Das unbestimmte Integral I ðxÞ ¼

f ðtÞ dt repra¨sentiert den Fla¨cheninhalt a

zwischen der Funktion y ¼ f ðtÞ und der t-Achse im Intervall a t x in Abha¨ngigkeit von der oberen Grenze x. 2. Zu jeder stetigen Funktion f ðtÞ gibt es unendlich viele unbestimmte Integrale, die sich in ihrer unteren Grenze voneinander unterscheiden. 3. Die Differenz zweier unbestimmter Integrale I 1 ðxÞ und I 2 ðxÞ von f ðtÞ ist eine Konstante.

3 Unbestimmtes Integral und Fla¨chenfunktion

439

Anmerkungen

&

(1)

Die geometrische Deutung eines unbestimmten Integrals als Fla¨chenfunktion ist nur mo¨glich, wenn f ðxÞ 0 und x a ist. Denn nur dann liegt die Kurve und damit das Fla¨chenstu¨ck oberhalb der x-Achse, wobei die Integration von links nach rechts, d. h. in positiver x-Richtung erfolgt. Diese Einschra¨nkungen werden spa¨ter fallen gelassen.

(2)

Man beachte den fundamentalen Unterschied zwischen einem bestimmten und einem unbestimmten Integral: Bestimmtes Integral:

Reeller Zahlenwert

Unbestimmtes Integral:

Funktion der oberen Grenze

Beispiel ðx I 1 ðxÞ ¼

ðx t dt und I 2 ðxÞ ¼ 2

0

t 2 dt sind zwei unbestimmte Integrale der Normal1

parabel f ðtÞ ¼ t 2 und repra¨sentieren die in Bild V-15 dargestellten Fla¨chen (die Fla¨chenberechnung beginnt bei t ¼ 0 bzw. t ¼ 1 und endet an der Stelle x 1). Sie ð1 unterscheiden sich dabei durch das bestimmte Integral t 2 dt, d. h. durch eine Konstante, 0

deren Wert der im Bild grau unterlegten Fla¨che entspricht: ðx I 1 ðxÞ I 2 ðxÞ ¼

ðx t dt

0

ð1 t dt ¼

2

t 2 dt ¼ const:

2

1

0

Die Konstante besitzt –– wie wir spa¨ter in Abschnitt 6 (1. Beispiel) noch zeigen werden –– den Wert 1=3 (Fla¨che unter der Normalparabel y ¼ t 2 zwischen t ¼ 0 und t ¼ 1). y y=t2

I 1 (x) 1 I 2 (x)

Bild V-15 1

x

t

&

440

V Integralrechnung

4 Der Fundamentalsatz der Differentialund Integralrechnung ðx Wird die obere Grenze x im unbestimmten Integral I ðxÞ ¼ ßert, so wa¨chst der Fla¨cheninhalt nach Bild V-16 um

f ðxÞ dx um Dx vergroä

DI ¼ I ðx þ DxÞ I ðxÞ

ðV-27Þ

(grau unterlegte Fla¨che in Bild V-16) 3). y y = f(x)

f(x + D x)

Bild V-16 Zur Herleitung des Fundamentalsatzes der Differential- und Integralrechnung

f(x)

Dx a

x

x + Dx

x

Dieser Fla¨chenzuwachs liegt zwischen den Fla¨cheninhalten der beiden eingezeichneten Rechtecke gleicher Breite Dx. Das kleinere Rechteck besitzt die Ho¨he f ðxÞ und damit den Fla¨cheninhalt f ðxÞ Dx, das gro¨ßere Rechteck die Ho¨he f ðx þ DxÞ und damit den Fla¨cheninhalt f ðx þ DxÞ Dx. Zwischen den drei Fla¨cheninhalten besteht daher die Beziehung f ðxÞ Dx DI f ðx þ DxÞ Dx

ðV-28Þ

Nach Division durch Dx wird daraus: f ðxÞ

DI f ðx þ DxÞ Dx

ðV-29Þ

Beim Grenzu¨bergang Dx ! 0 bleibt diese Ungleichung erhalten: lim f ðxÞ lim

Dx ! 0

3)

Dx ! 0

DI lim f ðx þ DxÞ Dx Dx ! 0

ðV-30Þ

Wir lassen die unterschiedliche Kennzeichnung zwischen der Integrationsvariablen und der oberen Grenze fallen. Ferner nehmen wir der Einfachheit halber an, dass die Funktion f ðxÞ im gesamten Integrationsbereich oberhalb der x-Achse verlaüft und dabei monoton wa¨chst.

4 Der Fundamentalsatz der Differential- und Integralrechnung

441

Der in der Mitte eingeschlossene Grenzwert ist dabei definitionsgema¨ß die 1. Ableitung I 0 ðxÞ der Fla¨chenfunktion I ðxÞ, wa¨hrend die beiden aüßeren Grenzwerte wegen der vorausgesetzten Stetigkeit von f ðxÞ jeweils den Funktionswert f ðxÞ ergeben: lim

Dx ! 0

DI I ðx þ DxÞ I ðxÞ ¼ lim ¼ I 0 ðxÞ Dx Dx Dx ! 0

lim f ðxÞ ¼ lim f ðx þ DxÞ ¼ f ðxÞ

Dx ! 0

Dx ! 0

ðV-31Þ ðV-32Þ

Damit erha¨lt man die Ungleichung f ðxÞ I 0 ðxÞ f ðxÞ

ðV-33Þ

die aber nur dann bestehen kann, wenn I 0 ðxÞ ¼ f ðxÞ

ðV-34Þ

ist. Damit haben wir nachgewiesen, dass die erste Ableitung eines unbestimmten Inteðx grals I ðxÞ ¼ f ðxÞ dx zum Integranden f ðxÞ fu¨hrt. Dies aber bedeutet, dass I ðxÞ a

eine Stammfunktion von f ðxÞ ist. Wir fassen diese bedeutende Aussage in dem sog. Fundamentalsatz der Differential- und Integralrechnung wie folgt zusammen:

Fundamentalsatz der Differential- und Integralrechnung ðx Jedes unbestimmte Integral I ðxÞ ¼ Stammfunktion von f ðxÞ: ðx f ðxÞ dx

I ðxÞ ¼

)

f ðxÞ dx der stetigen Funktion f ðxÞ ist eine a

I 0 ðxÞ ¼ f ðxÞ

ðV-35Þ

a

Die Aussage des Fundamentalsatzes la¨sst sich auch wie folgt verdeutlichen: ðx I ðxÞ ¼ a

!

f ðxÞ dx

Differentiation

ðV-36Þ

442

V Integralrechnung

Wir ziehen noch einige Folgerungen aus dem Fundamentalsatz: (1)

I ðxÞ ist wegen I 0 ðxÞ ¼ f ðxÞ eine stetig differenzierbare Funktion.

(2)

Jedes unbestimmte Integral I ðxÞ der Funktion f ðxÞ la¨sst sich in der Form ðx I ðxÞ ¼

f ðxÞ dx ¼ F ðxÞ þ C 1

ðV-37Þ

a

darstellen, wobei F ðxÞ irgendeine (spezielle) Stammfunktion von f ðxÞ und C 1 eine geeignete (reelle) Konstante bedeutet, deren Wert noch von der unteren Grenze a abha¨ngen wird. (3)

Da es zu einer stetigen Funktion f ðxÞ unendlich viele unbestimmte Integrale gibt, kennzeichnet man diese Funktionenschar durch Weglassen der Integrationsgrenzen in folgender Weise: ð f ðxÞ dx: Menge aller unbestimmten Integrale von f ðxÞ Sie ist stets in der Form ð f ðxÞ dx ¼ F ðxÞ þ C

ðF 0 ðxÞ ¼ f ðxÞÞ

ðV-38Þ

darstellbar, wobei F ðxÞ irgendeine (spezielle) Stammfunktion zu f ðxÞ bedeutet und der Parameter C alle reellen Werte durchlaüft. Die Konstante C heißt in diesem Zusammenhang auch Integrationskonstante. (4)

&

Fu¨r stetige Funktionen besteht kein Unterschied zwischen den Begriffen „Stammfunktion“ und „unbestimmtes Integral“.

Beispiele ð (1) ð2 x þ 1Þ dx ¼ ? Wir wissen: Es genu¨gt, irgendeine Stammfunktion F ðxÞ von f ðxÞ ¼ 2 x þ 1 zu finden. Die Funktion F ðxÞ ¼ x 2 þ x besitzt die geforderte Eigenschaft: F 0 ðxÞ ¼

d ðx 2 þ xÞ ¼ 2 x þ 1 ¼ f ðxÞ dx

Daher gilt: ð ð2 x þ 1Þ dx ¼ F ðxÞ þ C ¼ x 2 þ x þ C

ðC 2 RÞ

4 Der Fundamentalsatz der Differential- und Integralrechnung

443

ð e x dx ¼ ?

(2)

Eine Stammfunktion zum Integranden f ðxÞ ¼ e x ist F ðxÞ ¼ e x , da F 0 ðxÞ ¼

d ðe x Þ ¼ e x ¼ f ðxÞ dx

ergibt. Daher ist: ð e x dx ¼ F ðxÞ þ C ¼ e x þ C

ðC 2 RÞ

die Gesamtheit der unbestimmten Integrale von f ðxÞ ¼ e x . ð (3)

4 dx ¼ ? 1 þ x2

F ðxÞ ¼ 4 arctan x ist eine Stammfunktion des Integranden f ðxÞ ¼ F 0 ðxÞ ¼

4 : 1 þ x2

d 1 4 ð4 arctan xÞ ¼ 4 ¼ ¼ f ðxÞ dx 1 þ x2 1 þ x2

Daraus folgt: ð

(4)

4 dx ¼ F ðxÞ þ C ¼ 4 arctan x þ C 1 þ x2

ðC 2 RÞ

Aus einer Integraltafel entnehmen wir die folgende Integralformel: ð ln x dx ¼ x ln x x þ C

ðC 2 RÞ

Wir u¨berpru¨fen diese Formel, indem wir die Ableitung der auf der rechten Seite stehenden Funktion bilden. Sie fu¨hrt (wie erwartet) zum Integranden ln x : d 1 ðx ln x x þ CÞ ¼ 1 ln x þ x 1 ¼ ln x þ 1 1 ¼ ln x dx x Damit haben wir nachgewiesen, dass die Funktion F ðxÞ ¼ x ln x x þ C in der Tat eine Stammfunktion von f ðxÞ ¼ ln x ist. Die Integralformel ist somit richtig. Man bezeichnet diese Art der Beweisfu¨hrung auch als „Verifizierung“.

444

(5)

V Integralrechnung

Fallgesetze im luftleeren Raum Aus dem Geschwindigkeit-Zeit-Gesetz v ðtÞ ¼ g t þ v0

ðf u¨ r t 0Þ

erha¨lt man wegen v ðtÞ ¼ s_ ðtÞ durch Integration das folgende Zeitgesetz fu¨r den Fallweg s des frei fallenden Ko¨rpers: ð ð ð s ðtÞ ¼ s_ ðtÞ dt ¼ v ðtÞ dt ¼ ðg t þ v 0 Þ dt ¼ ¼

1 1 g t2 þ v0 t þ C ¼ g t2 þ v0 t þ s0 2 2

( g: Erdbeschleunigung; v 0 : Anfangsgeschwindigkeit zur Zeit t ¼ 0; C ¼ s 0 : Wegmarke zur Zeit t ¼ 0). Denn es gilt: d 1 g t 2 þ v 0 t þ s 0 ¼ g t þ v 0 ¼ v ðtÞ s_ ðtÞ ¼ & dt 2

5 Grund- oder Stammintegrale In Kap. IV, Abschnitt 1.3 wurden die Ableitungen der elementaren Funktionen in tabellarischer Form zusammengestellt. Die dortige Tabelle 1 entha¨lt in der linken Spalte die jeweilige Funktion f ðxÞ und in der rechten Spalte die zugeho¨rige Ableitung f 0 ðxÞ. Nach dem Fundamentalsatz der Differential- und Integralrechnung besteht dann zwischen der (stetig differenzierbaren) Funktion f ðxÞ und ihrer Ableitung f 0 ðxÞ der Zusammenhang ð

f 0 ðxÞ dx ¼ f ðxÞ þ C

ðC 2 RÞ

ðV-39Þ

So gelten beispielsweise die folgenden Beziehungen (mit C 2 R): ð x n dx ¼

ð

xnþ1 þC nþ1

ðf u¨ r n 6¼ 1Þ ; ð

ð e x dx ¼ e x þ C ;

cos x dx ¼ sin x þ C

1 dx ¼ tan x þ C cos 2 x

Mit anderen Worten: Die in der linken Spalte der Ableitungstabelle aus Kap. IV aufgefu¨hrte Funktion ist eine Stammfunktion oder ein unbestimmtes Integral der in der rechten Spalte stehenden Funktion. Die auf diese Weise erhaltenen (unbestimmten) Integrale heißen Grund- oder Stammintegrale. Wir haben sie in der nachfolgenden Tabelle zusammengetragen.

5 Grund- oder Stammintegrale

445

Tabelle 1: Grund- oder Stammintegrale ðC, C 1 , C 2 2 RÞ ð

ð 0 dx ¼ C

ð

1 dx ¼ x þ C ð

xnþ1 x dx ¼ þC nþ1

ðn 6¼ 1Þ

n

1 dx ¼ ln j x j þ C x

(Potenzregel) ð

ð e x dx ¼ e x þ C

a x dx ¼

ð

ð sin x dx ¼ cos x þ C

ð

ð

1 dx ¼ tan x þ C cos 2 x 1 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi dx ¼ 1 x2

arcsin x þ C 1

cos x dx ¼ sin x þ C ð

ð

arccos x þ C 2

1 dx ¼ cot x þ C sin 2 x 1 dx ¼ 1 þ x2

arctan x þ C 1 arccot x þ C 2

ð

ð

cosh x dx ¼ sinh x þ C

sinh x dx ¼ cosh x þ C ð

ax þC ln a

1 dx ¼ tanh x þ C cosh 2 x

ð

1 dx ¼ coth x þ C sinh 2 x

ð

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi dx ¼ arsinh x þ C ¼ ln x þ x2 þ 1 þ C x2 þ 1

ð

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi dx ¼ arcosh j x j þ C ¼ ln x þ x 2 1 þ C x2 1

ð

8 1 1þx > > ln þ C1 artanh x þ C 1 ¼ > > 2 1x
1 x2 > > 1 x þ1 > : arcoth x þ C 2 ¼ ln þ C2 2 x 1

ðj x j > 1Þ 9 > jx j < 1> > > =

f u¨ r

> > > ; jx j > 1>

446

V Integralrechnung

6 Berechnung bestimmter Integrale unter Verwendung einer Stammfunktion ðb f ðxÞ dx genu¨gt –– wie wir gleich zeigen

Zur Berechnung eines bestimmten Integrals a

werden –– die Kenntnis einer beliebigen Stammfunktion des Integranden f ðxÞ. Zuðx na¨chst aber betrachten wir das unbestimmte Integral I ðxÞ ¼ f ðxÞ dx. Es ist bekanntlich in der Form a ðx I ðxÞ ¼

f ðxÞ dx ¼ F ðxÞ þ C

ðV-40Þ

a

darstellbar, wobei F ðxÞ irgendeine spezielle (als bekannt vorausgesetzte) Stammfunktion von f ðxÞ bedeutet und C eine geeignete reelle Konstante. Diese wird aus der Gleichung ða I ðaÞ ¼

f ðxÞ dx ¼ F ðaÞ þ C ¼ 0 a

zu C ¼ F ðaÞ bestimmt 4). Somit ist ðx f ðxÞ dx ¼ F ðxÞ F ðaÞ

I ðxÞ ¼

ðV-41Þ

a

Fu¨r x ¼ b erha¨lt man hieraus den Wert des gesuchten bestimmten Integrals als Differenz der Funktionswerte von F ðxÞ an der oberen und unteren Integrationsgrenze: ðb f ðxÞ dx ¼ F ðbÞ F ðaÞ

ðV-42Þ

a

Der Integralwert ist dabei vo¨llig unabha¨ngig von der getroffenen Wahl der Stammfunktion. Wa¨hlt man statt F ðxÞ die Stammfunktion F1 ðxÞ, so unterscheiden sich diese Funktionen bekanntlich nur durch eine additive Konstante K, d. h. es gilt F ðxÞ ¼ F1 ðxÞ þ K. Die Berechnung des bestimmten Integral nach Formel (V-42) ergibt dann: ðb f ðxÞ dx ¼ F ðbÞ F ðaÞ ¼ ½ F1 ðbÞ þ K ½ F1 ðaÞ þ K ¼ a

¼ F1 ðbÞ þ K F1 ðaÞ K ¼ F1 ðbÞ F1 ðaÞ 4)

ðV-43Þ

Fallen die Integrationsgrenzen zusammen ða ¼ bÞ, so ist der Integralwert (Fla¨cheninhalt!) gleich Null.

6 Berechnung bestimmter Integrale unter Verwendung einer Stammfunktion

447

Die Konstante K fa¨llt somit bei der Differenzbildung heraus. Der Wert des bestimmten Integrals kann daher auch mit der Stammfunktion F1 ðxÞ, d. h. mit einer beliebigen Stammfunktion berechnet werden. Ein bestimmtes Integral la¨sst sich daher wie folgt schrittweise berechnen: ðb f ðxÞ dx

Berechnung eines bestimmten Integrals a

Die Berechnung eines bestimmten Integrals erfolgt in zwei Schritten: 1. Zuna¨chst wird irgendeine Stammfunktion F ðxÞ zum Integranden f ðxÞ bestimmt ðF 0 ðxÞ ¼ f ðxÞÞ. 2. Mit dieser Stammfunktion berechnet man die Werte F ðaÞ und F ðbÞ an den beiden Integrationsgrenzen und daraus die Differenz F ðbÞ F ðaÞ. Dann gilt: ðb f ðxÞ dx ¼

h

F ðxÞ

a

h

Dabei ist das Symbol renz F ðbÞ F ðaÞ.

ib

¼ F ðbÞ F ðaÞ

a

F ðxÞ

ðV-44Þ

ib a

eine verku¨rzte Schreibweise fu¨r die Diffe-

Anmerkung In der Praxis liegt das Hauptproblem in der Bestimmung einer Stammfunktion des Integranden. Gelingt dieses Vorhaben, so hat man das Integral in „geschlossener Form“ dargestellt. In den meisten Fa¨llen ist dies jedoch nicht so ohne Weiteres mo¨glich. Man ist dann auf spezielle Verfahren wie z. B. Integralsubstitutionen oder numerische Integrationsmethoden angewiesen. In Abschnitt 8 kommen wir auf dieses Problem ausfu¨hrlich zuru¨ck.

&

Beispiele (1)

ð1

Wir berechnen das Integral n ¼ 2):

ð1 x 2 dx ¼ 0

1 3 x 3

1 ¼ 0

x 2 dx unter Verwendung der Potenzregel (fu¨r 0

1 1 0 ¼ 3 3

448

V Integralrechnung

ð2 ðx 3 2 x 2 þ 5Þ dx ¼ ?

(2) 1

Eine Stammfunktion F ðxÞ la¨sst sich leicht unter Verwendung der Potenzregel der Integralrechnung bestimmen (wir du¨rfen dabei C ¼ 0 setzen): F ðxÞ ¼

1 4 2 3 x x þ 5x 4 3

Fu¨r den Integralwert erha¨lt man dann nach Gleichung (V-44):

ð2 ðx 3 2 x 2 þ 5Þ dx ¼ 1

2 ¼ 1

16 1 2 þ 10 þ5 ¼ 3 4 3 16 3 8 þ 60 ¼ 14 ¼ 3 12

¼

¼

(3)

1 4 2 3 x x þ 5x 4 3 4

42 16 55 26 55 104 55 49 ¼ ¼ ¼ 3 12 3 12 12 12

Der Fla¨cheninhalt unter der Sinuskurve y ¼ sin x im Bereich der ersten Halbðp periode la¨sst sich mit Hilfe des bestimmten Integrals A ¼ sin x dx berechnen (grau unterlegte Fla¨che in Bild V-17). 0 y y = sin x

1

Bild V-17 Zur Berechnung der Fla¨che unter der Sinuskurve im Intervall 0 x p

A

p

0

x

Eine Stammfunktion des Integranden f ðxÞ ¼ sin x ist F ðxÞ ¼ cos x, da F 0 ðxÞ ¼ sin x ¼ f ðxÞ ist. Daher gilt: ðp sin x dx ¼

A ¼

h

cos x

ip 0

h ip ¼ cos x ¼ ðcos p cos 0Þ ¼

0

¼ ð1 1Þ ¼ ð 2Þ ¼ 2

0

6 Berechnung bestimmter Integrale unter Verwendung einer Stammfunktion (4)

449

Die Stirnfla¨chen eines Rohres der La¨nge l besitzen die (konstanten) Temperaturen T 1 bzw. T 2 > T 1 (Bild V-18). Wie sieht die Temperaturverteilung T ðxÞ la¨ngs des Rohres aus, wenn bekannt ist, dass die 2. Ableitung T 00 ðxÞ dieser Funktion verschwindet? T1

T(x)

T2 > T1

x

l

0

x

Rohr

Bild V-18 Zur Bestimmung der Temperaturverteilung la¨ngs eines Rohres

Lo¨sung: Die Temperaturverteilungsfunktion T ðxÞ erha¨lt man aus T 00 ðxÞ ¼ 0 durch zweimalige (unbestimmte) Integration: ð ð T 0 ðxÞ ¼ T 00 ðxÞ dx ¼ 0 dx ¼ C 1 ð T ðxÞ ¼

T 0 ðxÞ dx ¼

ð C 1 dx ¼ C 1 x þ C 2

Die beiden Integrationskonstanten C 1 und C 2 werden aus den vorgegebenen Temperaturwerten an den beiden Stirnfla¨chen des Rohres wie folgt berechnet: T ð0Þ ¼ T 1

)

C1 0 þ C2 ¼ T1

)

C2 ¼ T1

T ðxÞ ¼ C 1 x þ T 1 T ðlÞ ¼ T 2

)

C1 l þ T1 ¼ T2

)

C1 ¼

T2 T1 l

Die Temperaturverteilung T ðxÞ la¨ngs des Rohres verlaüft somit linear ansteigend nach der Funktionsgleichung T ðxÞ ¼

T2 T1 x þ T1 l

ð0 x lÞ

und besitzt den in Bild V-19 skizzierten Verlauf. T T2

T(x) T1

Bild V-19 Temperaturverteilung la¨ngs eines Rohres l

x

Rohr &

450

V Integralrechnung

7 Elementare Integrationsregeln Fu¨r den Umgang mit bestimmten Integralen gelten gewisse Rechenregeln, die wir im Folgenden ohne Beweis mitteilen. Sie ergeben sich unmittelbar aus der Definition des bestimmten Integrals als Grenzwert der Ober- bzw. Untersumme.

REGEL 1: Faktorregel Ein konstanter Faktor darf vor das Integral gezogen werden: ðb

ðb C f ðxÞ dx ¼ C

a

&

f ðxÞ dx

ðC: KonstanteÞ

ðV-45Þ

a

Beispiel ðp

ðp 4 sin x dx ¼ 4

0

sin x dx ¼ 4

h

cos x

ip 0

h ip ¼ 4 cos x ¼ 0

0

¼ 4 ðcos p cos 0Þ ¼ 4 ð 1 1Þ ¼ 8

&

REGEL 2: Summenregel Eine endliche Summe von Funktionen darf gliedweise integriert werden: ðb

ðb ð f 1 ðxÞ þ . . . þ f n ðxÞÞ dx ¼

a

ðb f 1 ðxÞ dx þ . . . þ

a

f n ðxÞ dx a

ðV-46Þ

Anmerkungen (1)

Faktor- und Summenregel gelten sinngema¨ß auch fu¨r unbestimmte Integrale.

(2)

Folgerung aus den beiden Regeln: Eine Linearkombination von Funktionen darf gliedweise integriert werden, wobei die konstanten Faktoren erhalten bleiben (d. h. vor die Teilintegrale gezogen werden). Ganzrationale Funktionen (Polynome) werden auf diese Weise integriert. Aus einem Polynom vom Grade n wird dabei ein solches vom Grade n þ 1.

7 Elementare Integrationsregeln &

451

Beispiel ð1

ð1 ð3 e 2 xÞ dx ¼

0

ð1 3 e dx þ

x

0

h

¼ 3 ex

i1 0

2

ð1 ð 2 xÞ dx ¼ 3

x

0

1 2 x 2

1

e dx 2 0

h

¼ 3 ex 0

ð1

i1 0

x dx ¼

x

0

h

x2

i1 0

¼

¼ 3 ðe 1Þ ð1 0Þ ¼ 3 e 3 1 ¼ 3 e 4 ¼ 4,1548 &

REGEL 3: Vertauschungsregel Vertauschen der beiden Integrationsgrenzen bewirkt einen Vorzeichenwechsel des Integrals: ða

ðb f ðxÞ dx ¼

&

f ðxÞ dx

ðV-47Þ

a

b

Beispiel ð0

p=2 ð

cos x dx ¼ p=2

0

h i p=2 cos x dx ¼ sin x ¼ ½ sin ðp=2Þ sin 0 ¼ 1 0 |fflfflfflfflffl{zfflfflfflfflffl} |{z} 1 0 &

REGEL 4: Fallen die Integrationsgrenzen zusammen ða ¼ bÞ, so ist der Integralwert gleich Null: ða f ðxÞ dx ¼ 0

ðV-48Þ

a

Anmerkung Geometrisch einleuchtende Deutung: Zwischen den seitlichen Begrenzungen liegt keine Fla¨che mehr, der Fla¨cheninhalt verschwindet somit. &

Beispiel ð1 1

2 dx ¼ 2 x

ð1 1

h i1 1 ¼ 2 ðln 1 ln 1Þ ¼ 0 dx ¼ 2 ln j x j 1 x

&

452

V Integralrechnung

REGEL 5: Zerlegung des Integrationsintervalls in zwei Teilintervalle (Bild V-20) Fu¨r jede Stelle c aus dem Integrationsintervall a c b gilt: ðc

ðb

ðb

f ðxÞ dx ¼ a

f ðxÞ dx þ a

f ðxÞ dx

ðV-49Þ

c

Diese Regel besagt anschaulich, dass die Fla¨che A unter der Kurve y ¼ f ðxÞ auch als Summe zweier Teilfla¨chen A 1 und A 2 darstellbar ist (Bild V-20): ðb A ¼ A1 þ A2

)

ðc f ðxÞ dx ¼

a

ðb f ðxÞ dx þ

a

f ðxÞ dx

ðV-50Þ

c

y y = f(x) A

a

&

Bild V-20 Zur Zerlegung des Integrationsintervalles in zwei Teilintervalle

A2

A1 c

b

x

Beispiel Die in Bild V-21 skizzierte Fla¨che muss als Summe zweier Teilfla¨chen berechnet werden, da sich die obere Fla¨chenberandung nicht durch eine einzige Funktionsgleichung beschreiben la¨sst, sondern nur abschnittsweise durch (unterschiedliche) Gleichungen beschrieben werden kann: 8 9 < x2 0 x 1= y ¼ f u¨ r : ; x þ 2 1 x 2 ð1 A ¼ A1 þ A2 ¼

x dx þ 0

¼

1 0 3

ð2 ð x þ 2Þ dx ¼

2

1

1 3 x 3

1

1 þ x2 þ 2x 2 0

2 ¼ 1

1 1 3 1 1 5 þ ð 2 þ 4Þ þ2 ¼ þ2 ¼ þ ¼ 2 3 2 3 2 6

8 Integrationsmethoden

453

y 1 y = – x +2

y=x2

A1

A2

Bild V-21 1

2

x &

8 Integrationsmethoden In diesem Abschnitt werden die wichtigsten Methoden zur Berechnung von unbestimmten und bestimmten Integralen dargestellt. Zu diesen Integrationstechniken geho¨ren:

Die Die Die Die

Integration durch Substitution Methode der Partiellen Integration Integration echt gebrochenrationaler Funktionen durch Partialbruchzerlegung numerische Integration

Den ersten drei aufgefu¨hrten Integrationstechniken liegt dabei das gemeinsame Ziel zugrunde, komplizierter gebaute Integrale auf einfachere Integrale, im Idealfall auf die in Abschnitt 5 behandelten Grund- oder Stammintegrale zuru¨ckzufu¨hren.

8.1 Integration durch Substitution Viele der in den Anwendungen auftretenden Integrale lassen sich mit Hilfe einer geeigneten Variablen-Substitution in einfacher gebaute und haüfig sogar in Grund- oder Stammintegrale u¨berfu¨hren. Wir wollen zuna¨chst die wesentlichen Zu¨ge dieser Integrationsmethode an einem einfachen Beispiel na¨her erlaütern.

8.1.1 Ein einfu¨hrendes Beispiel ð

Das unbestimmte Integral

x cos ðx 2 Þ dx geho¨rt nicht zu den Grundintegralen, la¨sst

sich jedoch durch die Substitution u ¼ x 2 in ein solches Integral u¨berfu¨hren (u ist eine Hilfsvariable). Dabei ist zu beachten, dass auch das „alte“ Differential dx durch die „neue“ Variable u und deren Differential du auszudru¨cken ist. Dies geschieht (nicht nur in diesem Beispiel) durch Differentiation der Substitutionsgleichung, wobei wir die Ableitung als Differentialquotient schreiben und diesen dann nach dem Differential dx auflo¨sen: u ¼ x2

)

du ¼ 2x dx

)

dx ¼

du 2x

ðV-51Þ

454

V Integralrechnung

Die vollsta¨ndige Substitution besteht dann aus den beiden Gleichungen u ¼ x2

und

dx ¼

du 2x

ð

ðV-52Þ

Unter Verwendung dieser Beziehungen geht das Integral x cos ðx 2 Þ dx in ein elementar lo¨sbares Integral (Grundintegral) u¨ber: ð ð ð du 1 1 2 x cos ðx Þ dx ¼ x cos u ¼ cos u du ¼ sin u þ C ðV-53Þ 2x 2 2 Nach Ru¨cksubstitution erha¨lt man schließlich: ð 1 ðC 2 RÞ sin ðx 2 Þ þ C x cos ðx 2 Þ dx ¼ 2

ðV-54Þ

Die gestellte Aufgabe ist damit gelo¨st.

8.1.2 Spezielle Integralsubstitutionen Der anhand des einfu¨hrenden Beispiels dargelegte Lo¨sungsmechanismus besteht demnach aus vier hintereinander auszufu¨hrenden Schritten:

Berechnung eines (unbestimmten) Integrals mittels einer geeigneten Substitution 1. Aufstellung der Substitutionsgleichungen: u ¼ g ðxÞ ,

du ¼ g 0 ðxÞ , dx

dx ¼

du g 0 ðxÞ

ðV-55Þ

2. Durchfu¨hrung der Integralsubstitution durch Einsetzen der Substitutionsgleið chungen in das vorgegebene (unbestimmte) Integral f ðxÞ dx : ð ð f ðxÞ dx ¼ jðuÞ du ðV-56Þ Das neue Integral entha¨lt nur noch die „Hilfsvariable“ u und deren Differential du. Der Integrand ist eine nur noch von u abha¨ngige Funktion jðuÞ. 3. Integration (Berechnung des neuen Integrals): ð jðuÞ du ¼ F ðuÞ ðF 0 ðuÞ ¼ jðuÞÞ

ðV-57Þ

4. Ru¨cksubstitution ðmittels der Substitutionsgleichung u ¼ g ðxÞÞ: ð f ðxÞ dx ¼ F ðuÞ ¼ F ðg ðxÞÞ ¼ F ðxÞ ðF 0 ðxÞ ¼ f ðxÞÞ

ðV-58Þ


455

Anmerkungen (1)

Vorausgesetzt werden muss, dass die Substitutionsfunktion im Integrationsintervall stetig differenzierbar und umkehrbar ist.

(2)

Eine Integralsubstitution wird als „geeignet“ oder „sinnvoll“ angesehen, wenn sie zu einer Vereinfachung des Integrals fu¨hrt. Im Idealfall erha¨lt man ein Grund- oder Stammintegral.

(3)

Die Substitution muss vollsta¨ndig sein, d. h. nach Einsetzen der Substitutionsgleichungen darf die „alte“ Variable x im Integral nicht mehr vorkommen. pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi In bestimmten Fa¨llen (z. B. bei Integralen mit Wurzelausdru¨cken wie x2 a2 ) ist es gu¨nstiger, die Hilfsvariable u durch eine Substitution vom Typ x ¼ h ðuÞ einzufu¨hren. In dieser Gleichung ist die „neue“ Variable u die unabha¨ngige und die „alte“ Variable x die abha¨ngige Gro¨ße. Die Substitutionsgleichungen lauten dann wie folgt:

(4)

dx ¼ h 0 ðuÞ , du

x ¼ h ðuÞ , (5)

&

dx ¼ h 0 ðuÞ du

ðV-59Þ

Bei einem bestimmten Integral kann auf die Ru¨cksubstitution verzichtet werden, wenn man die Integrationsgrenzen unter Verwendung der Substitutionsgleichung u ¼ g ðxÞ bzw. x ¼ h ðuÞ mitsubstituiert (siehe hierzu das nachfolgende Beispiel).

Beispiel

ð1

Wir lo¨sen das bestimmte Integral I ¼

x

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 þ x 2 dx wie folgt durch Substitution,

0

wobei wir die Integrationsgrenzen mitsubstituieren: du ¼ 2x, dx

u ¼ 1 þ x2 ,

dx ¼

du 2x

Untere Grenze : x ¼ 0

)

u ¼ 1 þ 02 ¼ 1

x ¼ 1

)

u ¼ 1 þ 12 ¼ 2

Obere Grenze : ð1 I ¼

uð ¼2 ð2 ð2 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi p ffiffi ffi p ffiffi ffi du 1 1 u 1=2 du ¼ ¼ x 1 þ x 2 dx ¼ x u u du ¼ 2x 2 2 u¼1

0

¼

1 2

u 3=2 3=2

2 ¼ 1

1

1

1 h pffiffiffiffiffi3 i2 1 pffiffiffi u ð 8 1Þ ¼ 0,6095 ¼ 1 3 3 &

In der folgenden Tabelle 2 geben wir eine bersicht u¨ber einige besonders haüfig auftretende Integraltypen, die unter Verwendung einer geeigneten Substitution gelo¨st werden ko¨nnen. Zu jedem Integraltyp wird eine Reihe von Beispielen angefu¨hrt.

456

V Integralrechnung

Tabelle 2: Integralsubstitutionen Integraltyp

Substitution

Beispiele

u ¼ ax þ b

1.

ð f ða x þ bÞ dx

(A)

Merkmal: Die Variable x tritt in der linearen Form a x þ b auf ða 6¼ 0Þ

dx ¼

du a

ð ð2 x 3Þ 6 dx

u ¼ 2x 3

ð pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 2. 4 x þ 5 dx

u ¼ 4x þ 5

ð 3.

ð (B)

f ðxÞ f 0 ðxÞ dx

ð (C)

f 0 ðxÞ dx f ðxÞ

Merkmal: Im Za¨hler steht die Ableitung des Nenners ð f ðx;

(D)

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi a 2 x 2 Þ dx

Merkmal: Der Integrand entha¨p lt ffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi eine Wurzel vom Typ a2 x2 ð f ðx;

(E)

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi x 2 þ a 2 Þ dx

Merkmal: Der Integrand entha¨p lt eine Wurzel vom ffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi Typ x2 þ a2 ð (F)

f ðx;

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi x 2 a 2 Þ dx

Merkmal: Der Integrand entha¨p lt ffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi eine Wurzel vom Typ x2 a2

dx ¼

du f 0 ðxÞ

ð 2.

u ¼ f ðxÞ dx ¼

ð 1.

du f 0 ðxÞ

ð 2.

x ¼ a sin u

1.

dx ¼ a cos u du pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi a2 x2 ¼ ¼ a cos u

2.

dx ¼ a cosh u du pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi x2 þ a2 ¼ ¼ a cosh u x ¼ a cosh u dx ¼ a sinh u du pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi x2 a2 ¼ ¼ a sinh u

u ¼ 4x þ 2

sin x cos x dx

u ¼ sin x

ln x dx x

u ¼ ln x

2x 3 dx x2 3x þ 1

u ¼ x2 3x þ 1

ex dx ex þ 5

u ¼ ex þ 5

ð pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi r 2 x 2 dx ð x ð

3. x ¼ a sinh u

e 4 x þ 2 dx

ð

u ¼ f ðxÞ 1.

Merkmal: Der Integrand ist das Produkt aus einer Funktion f ðxÞ und ihrer Ableitung f 0 ðxÞ

Substitution

1.

ð

dx pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi x2 þ 4

ð pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi x 2 9 dx ð

2.

x pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi dx 4 x2

ð pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi x 2 þ 1 dx

2.

1.

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi r 2 x 2 dx

x pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi dx x 2 25

x ¼ r sin u x ¼ r sin u x ¼ 2 sin u

x ¼ sinh u

x ¼ 2 sinh u

x ¼ 3 cosh u

x ¼ 5 cosh u

8 Integrationsmethodenn

457

Anmerkungen zur Tabelle 2

&

(1)

Integrale vom Typ (B) bzw. (C) sind in geschlossener Form wie folgt lo¨sbar: ð 1 ½ f ðxÞ 2 þ C f ðxÞ f 0 ðxÞ dx ¼ 2 ð 0 f ðxÞ dx ¼ ln j f ðxÞ j þ C f ðxÞ

(2)

Integrale vom Typ (D) bis (F): Die angegebenen Substitutionen beseitigen die Wurzeln. Man erha¨lt Integrale mit trigonometrischen bzw. hyperbolischen Funktionen, die in der Regel noch keine Grund- oder Stammintegrale sind und daher (gegebenenfalls) mit einer anderen Methode bzw. unter Verwendung von Umrechnungsformeln weiterbehandelt werden mu¨ssen.

(3)

Weitere Integralsubstitutionen findet der Leser in der Mathematischen Formelsammlung (Kap. V, Abschnitt 3.1).

Beispiele (1)

I ¼

ð

6x2 dx ¼ ? ð1 4 x 3 Þ3

Die Substitution u ¼ 1 4 x 3 scheint geeignet, da sie eine deutliche Vereinfachung im Nenner des Integranden bewirkt: Substitutionsgleichungen: u ¼ 1 4 x 3,

du ¼ 12 x 2 , dx

dx ¼

du du ¼ 2 12 x 2 ð6 x 2 Þ

Integralsubstitution: ð ð ð 6x2 6x2 du 1 1 I ¼ dx ¼ du ¼ 3 3 3 2 2 u3 u ð1 4 x Þ 2 ð6 x Þ Integration und Ru¨cksubstitution: Das neue Integral ist bereits ein Grundintegral. Mit Hilfe der Potenzregel der Integralrechnung erhalten wir: ð ð 1 1 1 1 u2 du ¼ I ¼ þC ¼ u 3 du ¼ 3 2 u 2 2 2 ¼

1 1 þC ¼ þC 2 4u 4 ð1 4 x 3 Þ2

Lo¨sung: ð

6x2 1 dx ¼ þC ð1 4 x 3 Þ3 4 ð1 4 x 3 Þ2

ðC 2 RÞ

458

V Integralrechnung

ð (2)

I ¼

2 sin x cos x dx ¼ ?

Dieses Integral ist vom Typ (B) (der Faktor 2 sto¨rt nicht, da er vor das Integral gezogen werden darf) und la¨sst sich daher wie folgt lo¨sen: du du u ¼ sin x , ¼ cos x , dx ¼ dx cos x ð ð I ¼ 2 sin x cos x dx ¼ 2 u cos x ¼ 2

du ¼ 2 cos x

ð u du ¼

1 2 u þ C ¼ u2 þ C 2

Ru¨cksubstitution fu¨hrt zur gesuchten Lo¨sung: ð I ¼ 2 sin x cos x dx ¼ sin 2 x þ C ð (3)

I ¼

x3

3x2 6 dx ¼ ? 6x þ 1

Dieses unbestimmte Integral ist vom Integraltyp (C) aus Tabelle 2, da im Za¨hler des Integranden genau die Ableitung des Nenners steht. Wir lo¨sen dieses Integral schrittweise wie folgt: Substitutionsgleichungen (Nenner substituieren): u ¼ x3 6x þ 1,

du ¼ 3x2 6, dx

dx ¼

du 3x2 6

du

¼

Integralsubstitution: ð I ¼

3x2 6 dx ¼ 3 x 6x þ 1

ð

3x2 6 u

3x2

6

ð

1 du u

Integration und Ru¨cksubstitution: Das neue Integral ist bereits ein Grund- oder Stammintegral: ð 1 I ¼ du ¼ ln j u j þ C ¼ ln j x 3 6 x þ 1 j þ C u Lo¨sung: ð

3x2 6 dx ¼ ln j x 3 6 x þ 1 j þ C x3 6x þ 1

p=2 ð

(4)

I ¼ 0

cos x dx ¼ ? 1 þ sin 2 x

ðC 2 RÞ


459

1. Lo¨sungsweg: Wir lo¨sen das bestimmte Integral durch die Substitution u ¼ sin x mit anschließender Ru¨cksubstitution, wobei wir zuna¨chst unbestimmt integrieren. Substitutionsgleichungen: u ¼ sin x ,

du ¼ cos x , dx

dx ¼

du cos x

Integralsubstitution (ohne Grenzen, d. h. unbestimmt): ð

cos x dx ¼ 1 þ sin 2 x

ð

cos x 1 þ u2

du ¼ cos x

ð

1 du 1 þ u2

Integration und Ru¨cksubstitution: ð

1 du ¼ arctan u þ C ¼ arctan ðsin xÞ þ C 1 þ u2

Berechnung des bestimmten Integrals (C ¼ 0 gesetzt, da die Berechnung eines bestimmten Integrals mit Hilfe einer beliebigen Stammfunktion des Integranden erfolgen kann): p=2 ð

I ¼ 0

h i p=2 cos x ¼ dx ¼ arctan ð sin xÞ 0 1 þ sin 2 x

¼ arctan ðsin ðp=2Þ Þ arctan ð sin 0 Þ ¼ |fflfflfflfflffl{zfflfflfflfflffl} |ffl{zffl} 1 0 p p 0 ¼ ¼ arctan 1 arctan 0 ¼ 4 4 2. Lo¨sungsweg: Wir verwenden die gleiche Substitution, verzichten aber auf die Ru¨cksubstitution. Dafu¨r mu¨ssen die Integrationsgrenzen auf die neue Hilfsvariable u umgeschrieben werden. Untere Grenze:

x ¼ 0

)

u ¼ sin 0 ¼ 0

Obere Grenze:

x ¼ p=2

)

u ¼ sin ðp=2Þ ¼ 1

Somit gilt: p=2 ð

I ¼ 0

cos x dx ¼ 1 þ sin 2 x

¼ arctan 1 arctan 0 ¼

ð1 0

h i1 1 du ¼ arctan u ¼ 2 0 1þu p p 0 ¼ 4 4

460

(5)

V Integralrechnung

Wir berechnen den Fla¨cheninhalt eines Kreises vom Radius r (Bild V-22). y y = r2– x2

Bild V-22 Zur Berechnung des Fla¨cheninhaltes eines Kreises 0

r

x

Aus Symmetriegru¨nden beschra¨nken wir uns dabei auf den im 1. Quadranten liegenden Viertelkreis (in Bild V-22 grau unterlegt):

A Kreis

ðr pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi r 2 x 2 dx ¼ 4 0

Dieses Integral ist vom Typ (D) der Tabelle 2 und wird durch die Substitution x ¼ r sin u,

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi r 2 x 2 ¼ r cos u

dx ¼ r cos u du,

gelo¨st, wobei wir die Integrationsgrenzen mitsubstituieren wollen. Wir lo¨sen daher die Substitutionsgleichung x ¼ r sin u zuna¨chst nach u auf: x ¼ r sin u

)

sin u ¼

x r

)

u ¼ arcsin

x r

Mit dieser Beziehung berechnen wir dann die neuen Integrationsgrenzen: Untere Grenze:

x ¼ 0

)

u ¼ arcsin 0 ¼ 0

Obere Grenze:

x ¼ r

)

u ¼ arcsin 1 ¼ p=2

Nach Durchfu¨hrung der Substitution erha¨lt man das folgende Integral:

A Kreis

p=2 ð ðr pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi r 2 x 2 dx ¼ 4 ¼ 4 r cos u r cos u du ¼ 0

0

p=2 ð

¼ 4

p=2 ð

r cos u du ¼ 4 r 2

0

2

2

cos 2 u du 0


461

Dieses Integral ist zwar noch kein Grundintegral, kann jedoch mit Hilfe der aus der Mathematischen Formelsammlung entnommenen trigonometrischen Beziehung cos 2 u ¼

1 ð1 þ cos ð2 uÞÞ 2

wesentlich vereinfacht werden: p=2 ð

A Kreis ¼ 4 r 2

1 cos u du ¼ 4 r 2 2

p=2 ð

ð1 þ cos ð2 uÞÞ du ¼

2

0

0

p=2 ð

¼ 2r

p=2 ð

1 du þ 2 r

2

cos ð2 uÞ du ¼

2

0

0

p=2 ð h i p=2 2 ¼ 2r u þ 2r cos ð2 uÞ du ¼ 2

0

0

|fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} 0 ¼ 2r2

p

0 þ 2r2 0 ¼ p r2

2

p=2 ð

cos ð2 uÞ du auch tatsa¨chlich

Wir mu¨ssen noch zeigen, dass das Integral 0

verschwindet. Dieses Integral ist vom Typ (A) aus Tabelle 2 und wird durch die folgende lineare Substitution gelo¨st (die Substitutionsvariable bezeichnen wir mit t ): t ¼ 2u,

dt ¼ 2, du

du ¼

1 dt 2

Die neuen Integrationsgrenzen in t sind dabei ðt ¼ 2 uÞ: Untere Grenze:

u ¼ 0

)

t ¼ 0

Obere Grenze:

u ¼ p=2

)

t ¼ p

Daher ist p=2 ð

1 cos ð2 uÞ du ¼ 2

ðp cos t dt ¼

ip 1 h 1 sin t ðsin p sin 0Þ ¼ ¼ 0 2 2

0

0

¼

1 ð0 0Þ ¼ 0 2

&

462

V Integralrechnung

8.2 Partielle Integration oder Produktintegration Aus der Produktregel der Differentialrechnung in der speziellen Form d u ðxÞ v ðxÞ ¼ u 0 ðxÞ v ðxÞ þ u ðxÞ v 0 ðxÞ dx

ðV-60Þ

gewinnt man durch Umformung und anschließende Integration eine unter der Bezeichnung Partielle Integration oder Produktintegration bekannte Integrationsmethode. Zuna¨chst wird Gleichung (V-60) wie folgt umgestellt: u ðxÞ v 0 ðxÞ ¼

d u ðxÞ v ðxÞ u 0 ðxÞ v ðxÞ dx

ðV-61Þ

Unbestimmte Integration auf beiden Seiten fu¨hrt dann zu ð

u ðxÞ v 0 ðxÞ dx ¼

ð

ð d u ðxÞ v ðxÞ dx u 0 ðxÞ v ðxÞ dx dx

ðV-62Þ

Dabei gilt: ð

d u ðxÞ v ðxÞ dx ¼ u ðxÞ v ðxÞ dx

ðV-63Þ

Denn die (unbestimmte) Integration ist ja bekanntlich die Umkehrung der Differentiation, hebt diese also auf. Die Integrationskonstante wird an dieser Stelle u¨blicherweise weggelassen, muss jedoch gegebenenfalls im Endergebnis hinzugefu¨gt werden. Gleichung (V-62) kann daher auch in der Form ð

0

u ðxÞ v ðxÞ dx ¼ u ðxÞ v ðxÞ

ð

u 0 ðxÞ v ðxÞ dx

ðV-64Þ

geschrieben werden. Diese Beziehung wird in der mathematischen Literatur als Formel der partiellen Integration bezeichnet (auch Produktintegration genannt) und ermo¨glicht unter gewissen Voraussetzungen die Integration einer Funktion f ðxÞ, wie wir gleich zeigen werden 5). ð Bei der Berechnung eines Integrals f ðxÞ dx mittels partieller Integration wird der Integrand f ðxÞ zuna¨chst in „geeigneter“ Weise in zwei Faktorfunktionen zerlegt, die wir mit u ðxÞ und v 0 ðxÞ bezeichnen wollen: f ðxÞ ¼ u ðxÞ v 0 ðxÞ 0

ðV-65Þ

Dabei ist v ðxÞ die Ableitung einer (zuna¨chst noch unbekannten) Funktion v ðxÞ.

5)

Der Nutzen dieser etwas seltsamen Formel ist auf den ersten Blick nur schwer zu erkennen.


463

ð Das Integral

f ðxÞ dx la¨sst sich dann auch wie folgt schreiben:

ð

ð f ðxÞ dx ¼

u ðxÞ v 0 ðxÞ dx

ðV-66Þ

Unter Verwendung der Formel (V-64) wird hieraus schließlich: ð

ð f ðxÞ dx ¼

u ðxÞ v 0 ðxÞ dx ¼ u ðxÞ v ðxÞ

ð


ðV-67Þ

Damit haben wir Folgendes erreicht: ð ð Das Ausgangsintegral f ðxÞ dx ¼ u ðxÞ v 0 ðxÞ dx la¨sst sich nach dieser Formel ð auf „indirektem“ Wege u¨ber das Hilfsintegral u 0 ðxÞ v ðxÞ dx der rechten Gleichungsseite berechnen, wenn die folgenden Voraussetzungen erfu¨llt sind: 1. Zu der Faktorfunktion v 0 ðxÞ la¨sst sich problemlos eine Stammfunktion v ðxÞ finden. ð 2. Das auf der rechten Seite stehende Hilfsintegral u 0 ðxÞ v ðxÞ dx ist elementar lo¨sbar und im Idealfall ein Grund- oder Stammintegral. Die Erfahrung zeigt, dass man dieses Ziel in vielen (aber nicht allen) Fa¨llen mit Hilfe einer „geeigneten“ Zerlegung des Integranden erreichen kann. Wir fassen diese wichtigen Ergebnisse wie folgt zusammen: Berechnung eines Integrals mittels partieller Integration (auch „Produktintegration“ genannt) Der Integrand f ðxÞ des vorgegebenen unbestimmten Integrals

ð f ðxÞ dx wird

I

zuna¨chst in „geeigneter“ Weise in ein Produkt aus einer Funktion u ðxÞ und der Ableitung v 0 ðxÞ einer (zuna¨chst noch unbekannten) Funktion v ðxÞ zerlegt: ð ð f ðxÞ dx ¼ u ðxÞ v 0 ðxÞ dx |fflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflffl} |ffl{zffl} Zerlegung in ein Produkt

464

V Integralrechnung

Dieses Integral la¨sst sich dann auch wie folgt darstellen (sog. Formel der partiellen Integration): ð ð ð 0 f ðxÞ dx ¼ u ðxÞ v ðxÞ dx ¼ u ðxÞ v ðxÞ u 0 ðxÞ v ðxÞ dx ðV-68Þ Die Integration gelingt, wenn die Faktorfunktionen u ðxÞ und v 0 ðxÞ die folgenden Voraussetzungen erfu¨llen: 1. Zu der Faktorfunktion v 0 ðxÞ la¨sst sich problemlos eine Stammfunktion v ðxÞ bestimmen. 2. Das aufð der rechten Seite der Integrationsformel (V-68) auftretende „Hilfsintegral“ u 0 ðxÞ v ðxÞ dx ist elementar lo¨sbar, im Idealfall sogar ein Grundoder Stammintegral.

Anmerkungen (1)

Ob die Integration nach der Formel (V-68) gelingt, ha¨ngt im Wesentlichen von der „richtigen“, d. h. sinnvollen Zerlegung des Integranden f ðxÞ in die beiden Faktorfunktionen u ðxÞ und v 0 ðxÞ ab. Insbesondere v 0 ðxÞ muss so gewa¨hlt werden, dass sich ohne Schwierigkeiten eine Stammfunktion v ðxÞ angeben la¨sst (v 0 ðxÞ ist der „kritische“ Faktor).

(2)

In einigen Fa¨llen muss man das Integrationsverfahren mehrmals nacheinander anwenden, ehe man auf ein Grundintegral sto¨ßt (siehe hierzu das nachfolgende Beispiel (3)).

(3)

Haüfig fu¨hrt die Partielle Integration zwar auf ein einfacheres Integral, das aber noch kein Grund- oder Stammintegral darstellt. In diesem Fall muss das „neue“ Integral nach einer anderen Integrationsmethode (z. B. mittels einer Integralsubstitution) weiterbehandelt werden, bis man schließlich auf ein Grundintegral sto¨ßt.

(4)

Die Formel der partiellen Integration gilt sinngema¨ß auch fu¨r bestimmte Integrale. Sie lautet dann: ðb

ðb f ðxÞ dx ¼

a

0

u ðxÞ v ðxÞ dx ¼ a

h

u ðxÞ v ðxÞ

ib a

ðb


a

ðV-69Þ (5)

Die Integrale in der Formel (V-68) mu¨ssen natu¨rlich existieren. Dies ist der Fall, wenn u ðxÞ und v ðxÞ stetig differenzierbare Funktionen sind.

8 Integrationsmethoden &

465

Beispiele ð (1) x e x dx ¼ ? Wir zerlegen den Integrand f ðxÞ ¼ x e x wie folgt: u ðxÞ ¼ x , v 0 ðxÞ ¼ e x

)

u 0 ðxÞ ¼ 1 , v ðxÞ ¼ e x

Die Formel der partiellen Integration liefert dann unmittelbar ein elementar lo¨sbares Integral: ð ð ð x e x dx ¼ x e x 1 e x dx ¼ x e x e x dx ¼ # # " " " " u v0 u v u0 v ¼ x e x e x þ C ¼ ðx 1Þ e x þ C

ðC 2 RÞ

Um zu zeigen, dass die Art der Zerlegung des Integranden von entscheidender Bedeutung ist, wollen wir diesmal im gleichen Integral eine andere Zerlegung des Integranden f ðxÞ ¼ x e x vornehmen und zwar: f ðxÞ ¼ x e x # # v0 u Auch bei dieser Zerlegung la¨sst sich zum „kritischen“ Faktor v 0 ðxÞ ¼ x problemlos eine Stammfunktion bestimmen: u ðxÞ ¼ e x ,

v 0 ðxÞ ¼ x

)

u 0 ðxÞ ¼ e x , v ðxÞ ¼

1 2 x 2

Die Formel der Partiellen Integration fu¨hrt diesmal aber zu einem „Hilfsintegral“, das nicht etwa (wie gewu¨nscht) einfacher, sondern sogar komplizierter gebaut ist als das Ausgangsintegral: ð ð ð 1 2 1 2 1 2 1 x e x dx ¼ e x x ex x dx ¼ x ex x 2 e x dx 2 2 2 2 |fflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflffl} # # " " " " Dieses Integral 0 0 u v u v v u

ist komplizierter gebaut als das Ausgangsintegral

Die vorgenommene Zerlegung des Integranden ist keineswegs „falsch“, offensichtlich jedoch „ungeeignet“, d. h. mit dieser Zerlegung la¨sst sich das Ausgangsinteð gral x e x dx nicht in ein elementar lo¨sbares Integral bzw. in ein Grund- oder Stammintegral u¨berfu¨hren (die Potenz im Integral hat sich bei dieser Zerlegung erho¨ht: x ! x 2 ).

466

(2)

V Integralrechnung

ð Das unbestimmte Integral ln x dx la¨sst sich auch in der Form ð ð ln x dx ¼ ðln xÞ 1 dx darstellen („mathematischer Trick“: Faktor 1 erga¨nzen). Wir nehmen jetzt die folgende Zerlegung des Integranden f ðxÞ ¼ ðln xÞ 1 vor: u ðxÞ ¼ ln x, v 0 ðxÞ ¼ 1

u 0 ðxÞ ¼

)

1 , v ðxÞ ¼ x x

Damit gilt nach Formel (V-68): ð ð ð 1 ln x dx ¼ ðln xÞ 1 dx ¼ ðln xÞ x x dx ¼ x # # " " " " u v u0 v u v0 ð ¼ x ln x 1 dx ¼ x ln x x þ C ¼ ¼ x ðln x 1Þ þ C

ðC 2 RÞ

ð (3)

x 2 cos x dx ¼ ? Mit der Zerlegung u ðxÞ ¼ x 2 ,

v 0 ðxÞ ¼ cos x

)

u 0 ðxÞ ¼ 2 x , v ðxÞ ¼ sin x

erha¨lt man zuna¨chst: ð ð x 2 cos x dx ¼ x 2 sin x 2 x sin x dx ¼ # # " " " " u v u0 v u v0 ð ¼ x 2 sin x 2 x sin x dx ¼ x 2 sin x 2 I |fflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflffl} I ð Das dabei auftretende Hilfsintegral I ¼ x sin x dx ist zwar einfacher gebaut als das Ausgangsintegral (Potenzerniedrigung: x 2 ! x), aber leider noch kein Grundintegral. Es la¨sst sich aber nach der gleichen Integrationstechnik weiterbehandeln. Wir zerlegen nun wie folgt (konsequenterweise mu¨ssen wir wieder die Potenz –– hier also x –– mit u bezeichnen): u ðxÞ ¼ x , v 0 ðxÞ ¼ sin x

)

u 0 ðxÞ ¼ 1 , v ðxÞ ¼ cos x

8 Integrationsmethoden Dann gilt:

467

ð

ð

I ¼

x sin x dx ¼ x ð cos xÞ # # " " 0 u v u v ð ¼ x cos x þ cos x dx ¼ x

1 ð cos xÞ dx ¼ " " 0 u v

cos x þ sin x þ C 1 ð Damit haben wir das Ausgangsintegral x 2 cos x dx gelo¨st: ð x 2 cos x dx ¼ x 2 sin x 2 I ¼ ¼ x 2 sin x 2 ð x cos x þ sin x þ C 1 Þ ¼ ¼ x 2 sin x þ 2 x cos x 2 sin x 2 C 1 ¼ ¼ x 2 sin x þ 2 x cos x 2 sin x þ C

(4)

Dabei wurde C ¼ 2 C 1 gesetzt ðC 1 , C 2 RÞ. ð ðn 2 N*; a 2 RÞ x n e a x dx ¼ ? Wir nehmen zuna¨chst die folgende Zerlegung vor: u ðxÞ ¼ x n , v 0 ðxÞ ¼ e a x

)

u 0 ðxÞ ¼ n x n 1 , v ðxÞ ¼

1 eax a

und erhalten nach der Formel der Partiellen Integration (V-68): ð ð ð 1 n xn eax x n 1 e a x dx x n e a x dx ¼ u v u 0 v dx ¼ a a ð Damit haben wir das Ausgangsintegral x n e a x dx gegen ein einfacher gebautes Integral vom gleichen Typ eingetauscht (der Exponent hat sich um 1 verkleinert!). Formeln dieser Art bezeichnet man als Rekursionsformeln. Durch mehrmaliges Anwenden dieser Formel (hier: n-mal) gelangt man schließlich zu dem ð „Grundintegral“

e a x dx .

Rechenbeispiel ð x 2 e 4 x dx ¼ ?

n ¼ 2,

a ¼ 4

Der 1. Schritt fu¨hrt zu: ð ð 1 2 2 1 2 1 x e4x x e 4 x dx ¼ x e4x I x 2 e 4 x dx ¼ 4 4 4 2 |fflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflffl} I

468

V Integralrechnung

Im 2. Schritt wenden wir dieselbe Rekursionsformel auf das neue (aber einfachere) Integral der rechten Seite an (diesmal ist n ¼ 1 und a ¼ 4): ð ð 1 1 I ¼ x e 4 x dx ¼ x e4x 1 e 4 x dx ¼ 4 4 ¼

1 1 x e4x e4x þ C1 4 16

Damit erhalten wir die folgende Lo¨sung: ð 1 2 1 x e4x I ¼ x 2 e 4 x dx ¼ 4 2 1 2 1 1 1 ¼ x e4x x e4x e4x þ C1 ¼ 4 2 4 16 1 2 1 1 1 ¼ x e4x x e4x þ e4x C1 ¼ 4 8 32 2 1 1 1 ¼ x2 x þ e4x þ C 4 2 8 Dabei wurde C ¼ C 1 =2 gesetzt ðC 1 , C 2 RÞ.

&

8.3 Integration einer echt gebrochenrationalen Funktion durch Partialbruchzerlegung des Integranden Fu¨r echt gebrochenrationale Funktionen ist eine spezielle Integrationstechnik unter der Bezeichnung „Integration durch Partialbruchzerlegung“ entwickelt worden. Wir werden sie im Folgenden ausfu¨hrlich behandeln. Ist die Funktion jedoch unecht gebrochen, so muss sie zuna¨chst in eine ganzrationale und eine echt gebrochenrationale Funktion zerlegt werden. Diese Zerlegung ist stets mo¨glich und eindeutig (siehe hierzu Kap. III, Abschnitt 6.3). Wir geben zuna¨chst ein Beispiel. &

Beispiel

2 x 3 14 x 2 þ 14 x þ 30 wird durch x2 4 Polynomdivision in einen ganzrationalen und einen echt gebrochenrationalen Anteil zerlegt:

Die unecht gebrochenrationale Funktion y ¼

ð2 x 3 14 x 2 þ 14 x þ 30Þ : ðx 2 4Þ ¼ 2 x 14 þ ð2 x 3

8 xÞ

22 x 26 x2 4

14 x 2 þ 22 x þ 30 ð 14 x 2 þ þ 56Þ 22 x 26 Ganzrationaler Anteil:

p ðxÞ ¼ 2 x 14

Echt gebrochenrationaler Anteil:

r ðxÞ ¼

22 x 26 x2 4

&


469

8.3.1 Partialbruchzerlegung Z ðxÞ la¨sst sich mit Hilfe alN ðxÞ gebraischer Methoden in eindeutiger Weise in eine endliche Summe aus sog. Partialoder Teilbru¨chen zerlegen, die dann ohne große Schwierigkeiten gliedweise integriert werden ko¨nnen (Z ðxÞ: Za¨hlerpolynom, N ðxÞ: Nennerpolynom).

Jede echt gebrochenrationale Funktion vom Typ f ðxÞ ¼

Wir gehen dabei wie folgt vor: Partialbruchzerlegung einer echt gebrochenrationalen Funktion Z ðxÞ la¨sst sich schrittN ðxÞ weise wie folgt in eine Summe aus Partial- oder Teilbru¨chen zerlegen: Eine echt gebrochenrationale Funktion vom Typ f ðxÞ ¼

1. Zuna¨chst werden die reellen Nullstellen des Nennerpolynoms N ðxÞ nach Lage und Vielfachheit bestimmt 6). 2. Jeder Nullstelle des Nennerpolynoms wird ein Partialbruch in folgender Weise zugeordnet: A x 1 : Einfache Nullstelle " x x1 A1 A2 x 1 : Zweifache Nullstelle " þ x x1 ðx x 1 Þ 2 .. . A1 A2 Ar " þ þ ... þ x 1 : r-fache Nullstelle 2 x x1 ðx x 1Þ r ðx x 1 Þ A, A 1 , A 2 , . . . , A r sind dabei (zuna¨chst noch unbekannte) Konstanten. Z ðxÞ ist dann als Summe N ðxÞ aller Partialbru¨che darstellbar (Anzahl der Partialbru¨che ¼ Anzahl der Nullstellen des Nennerpolynoms N ðxÞ).

3. Die echt gebrochenrationale Funktion f ðxÞ ¼

4. Bestimmung der in den Partialbru¨chen auftretenden Konstanten: Zuna¨chst werden alle Bru¨che auf einen gemeinsamen Nenner (Hauptnenner) gebracht. Durch Einsetzen geeigneter x-Werte (z. B. der Nennernullstellen) erha¨lt man ein einfaches lineares Gleichungssystem fu¨r die unbekannten Konstanten, das z. B. mit Hilfe des Gaußschen Algorithmus gelo¨st werden kann. Eine weitere Methode zur Bestimmung der Konstanten ist der Koeffizientenvergleich. 6)

Wir setzen hier voraus, dass der Nenner ausschließlich reelle Nullstellen besitzt (zum Vorgehen bei komplexen Nullstellen siehe Formelsammlung, Kap. V, Abschnitt 3.3).

470 &

V Integralrechnung

Beispiele (1)

Der Nenner einer echt gebrochenrationalen Funktion besitze die folgenden einfachen Nullstellen: x 1 ¼ 2, x 2 ¼ 5 und x 3 ¼ 4. Die zugeho¨rigen Partialbru¨che lauten dann der Reihe nach: A , x 2

(2)

B , x 5

C x þ4

Wie lautet die Partialbruchzerlegung der echt gebrochenrationalen Funktion y ¼ f ðxÞ ¼

x þ1 ? x3 5x2 þ 8x 4

Lo¨sung: Wir berechnen zuna¨chst die Nennernullstellen: N ðxÞ ¼ x 3 5 x 2 þ 8 x 4 ¼ 0

)

x1 ¼ 1 ,

x 2=3 ¼ 2

(x 1 ¼ 1 durch Probieren gefunden; das Horner-Schema liefert dann das 1. reduzierte Polynom, aus dem sich die weiteren Nullstellen ergeben). Ihnen ordnen wir die folgenden Partialbru¨che zu: A " x 1 ¼ 1 (einfache Nullstelle) x 1 B C þ x 2=3 ¼ 2 (doppelte Nullstelle) " x 2 ðx 2Þ 2 Damit la¨sst sich die Funktion f ðxÞ wie folgt darstellen (Zerlegung in Partialbru¨che): f ðxÞ ¼ ¼

x þ1 x þ1 ¼ ¼ x3 5x2 þ 8x 4 ðx 1Þ ðx 2Þ 2 A B C þ þ x 1 x 2 ðx 2Þ 2

Um die Konstanten A, B und C bestimmen zu ko¨nnen, mu¨ssen die Bru¨che zuna¨chst gleichnamig gemacht werden (Hauptnenner: ðx 1Þ ðx 2Þ 2 ; die Bru¨che mu¨ssen der Reihe nach mit ðx 2Þ 2 , ðx 1Þ ðx 2Þ bzw. ðx 1Þ erweitert werden): x þ1 ðx 1Þ ðx 2Þ 2

¼

A ðx 2Þ 2 þ B ðx 1Þ ðx 2Þ þ C ðx 1Þ ðx 1Þ ðx 2Þ 2

Aus dieser Gleichung folgt dann durch Multiplikation mit dem Hauptnenner: x þ 1 ¼ A ðx 2Þ 2 þ B ðx 1Þ ðx 2Þ þ C ðx 1Þ


471

Wir setzen jetzt der Reihe nach die Werte x ¼ 1, x ¼ 2 (also die beiden Nullstellen des Nenners) und x ¼ 0 ein und erhalten ein eindeutig lo¨sbares lineares Gleichungssystem fu¨r die drei Unbekannten A, B und C: x ¼ 1

)

2 ¼ A

)

A ¼ 2

x ¼ 2

)

3 ¼ C

)

C ¼ 3

x ¼ 0

)

1 ¼ 4A þ 2B C

)

1 ¼ 5 þ 2B

)

)

1 ¼ 4 2 þ 2B 3

2B ¼ 4

)

B ¼ 2

Die gesuchte Partialbruchzerlegung lautet damit: x þ1 2 2 3 þ ¼ x3 5x2 þ 8x 4 x 1 x 2 ðx 2Þ 2

&

8.3.2 Integration der Partialbru¨che Die in der Partialbruchzerlegung einer echt gebrochenrationalen Funktion auftretenden Funktionen sind vom Typ 7) 1 x x1

bzw:

1 ðx x 1 Þ n

ðn 2Þ

ðV-70Þ

du ¼ 1 und somit dx ¼ du ist ihre Integradx tion elementar durchfu¨hrbar und liefert die folgenden Lo¨sungen ðC 1 , C 2 2 RÞ:

Mit Hilfe der Substitution u ¼ x x 1 , ð

ð

dx ¼ x x1

ð

dx ¼ ðx x 1 Þ n ¼

7)

du ¼ ln j u j þ C 1 ¼ ln j x x 1 j þ C 1 u ð

du ¼ un

ð

u n du ¼

1 ð1 nÞ ðx x 1 Þ n 1

ðV-71Þ

unþ1 1 þ C2 ¼ þ C2 ¼ ð1 nÞ u n 1 n þ 1 þ C2

ðV-72Þ

Die in den Partialbru¨chen auftretenden Konstanten ko¨nnen bei der Integration vor das Integral gezogen werden und haben somit keinen Einfluss auf die nachfolgenden berlegungen.

472

V Integralrechnung

Bevor wir das beschriebene Verfahren zur Integration gebrochenrationaler Funktionen durch Partialbruchzerlegung des Integranden auf konkrete Beispiele anwenden, fassen wir die einzelnen Schritte, die zur Integration fu¨hren, wie folgt zusammen:

Integration einer gebrochenrationalen Funktion durch Partialbruchzerlegung Z ðxÞ Die Integration einer gebrochenrationalen Funktion f ðxÞ ¼ wird nach dem N ðxÞ folgenden Schema durchgefu¨hrt: 1. Zerlegung von f ðxÞ in eine ganzrationale Funktion p ðxÞ und eine echt gebrochenrationale Funktion r ðxÞ (z. B. durch Polynomdivision) 8) : f ðxÞ ¼ p ðxÞ þ r ðxÞ

ðV-73Þ

2. Darstellung des echt gebrochenrationalen Anteils r ðxÞ als Summe von Partialbru¨chen (sog. Partialbruchzerlegung). 3. Integration des ganzrationalen Anteils p ðxÞ und sa¨mtlicher Partialbru¨che.

&

Beispiele ð 2 x 3 14 x 2 þ 14 x þ 30 dx ¼ ? (1) x2 4 Der Integrand ist unecht gebrochenrational und wird durch Polynomdivision in einen ganzrationalen und einen echt gebrochenrationalen Anteil zerlegt (diese Zerlegung wurde bereits zu Beginn dieses Abschnitts durchgefu¨hrt): f ðxÞ ¼

2 x 3 14 x 2 þ 14 x þ 30 22 x 26 ¼ 2 x 14 þ x2 4 x2 4

Zerlegung des echt gebrochenrationalen Anteils in Partialbru¨che r ðxÞ ¼

22 x 26 x2 4

Nullstellen des Nenners:

x2 4 ¼ 0

)

x 1 ¼ 2, x 2 ¼ 2

Zuordnung der Partialbru¨che:

8)

x 1 ¼ 2 (einfache Nullstelle)

"

A x 2


"

B x þ2

Diese Zerlegung entfa¨llt, wenn die Funktion f ðxÞ bereits echt gebrochenrational ist.


473

Partialbruchzerlegung: 22 x 26 22 x 26 A B ¼ ¼ þ 2 x 4 ðx 2Þ ðx þ 2Þ x 2 x þ2 Bestimmung der Konstanten A und B (zuna¨chst Hauptnenner bilden): 22 x 26 A ðx þ 2Þ þ B ðx 2Þ ¼ ðx 2Þ ðx þ 2Þ ðx 2Þ ðx þ 2Þ

)

22 x 26 ¼ A ðx þ 2Þ þ B ðx 2Þ Wir setzen fu¨r x der Reihe nach die Werte der beiden Nennernullstellen ein: x ¼ 2

)

18 ¼ 4 A

)

A ¼ 4,5

x ¼ 2

)

70 ¼ 4 B

)

B ¼ 17,5

Die Partialbruchzerlegung ist damit abgeschlossen. Sie lautet: 22 x 26 4,5 17,5 ¼ þ 2 x 4 x 2 x þ2 Durchfu¨hrung der Integration ð ð ð 2 x 3 14 x 2 þ 14 x þ 30 22 x 26 dx ¼ ð2 x 14Þ dx þ dx ¼ x2 4 x2 4 ð 4,5 17,5 2 þ dx ¼ ¼ x 14 x þ x 2 x þ2 ¼ x 2 14 x þ 4,5 ln j x 2 j þ 17,5 ln j x þ 2 j þ C ð (2)

ðC 2 RÞ

x2 5x þ 8 dx ¼ ? x4 6x2 þ 8x 3

Der Integrand ist bereits echt gebrochenrational. Wir zerlegen ihn in Partialbru¨che. Zuna¨chst werden die Nullstellen des Nenners ermittelt: x4 6x2 þ 8x 3 ¼ 0

)

x 1 ¼ 1 ð3-fachÞ , x 2 ¼ 3

Die zugeho¨rigen Partialbru¨che lauten daher: x 1 ¼ 1 (3-fache Nullstelle)

"

A1 A2 A3 þ þ 2 x 1 ðx 1Þ ðx 1Þ 3


"

B x þ3

474

V Integralrechnung

Die Integrandfunktion ist daher in der Form x4

x2 5x þ 8 x2 5x þ 8 ¼ ¼ 2 6x þ 8x 3 ðx 1Þ 3 ðx þ 3Þ ¼

A1 A2 A3 B þ þ þ x þ3 x 1 ðx 1Þ 2 ðx 1Þ 3

darstellbar. Bestimmung der Konstanten A 1 , A 2 , A 3 und B (Hauptnenner bilden): x2 5x þ 8 ðx 1Þ 3 ðx þ 3Þ ¼

¼

A 1 ðx 1Þ 2 ðx þ 3Þ þ A 2 ðx 1Þ ðx þ 3Þ þ A 3 ðx þ 3Þ þ B ðx 1Þ 3 ðx 1Þ 3 ðx þ 3Þ

Die Gleichung wird beiderseits mit dem Hauptnenner ðx 1Þ 3 ðx þ 3Þ multipliziert: x2 5x þ 8 ¼ ¼ A 1 ðx 1Þ 2 ðx þ 3Þ þ A 2 ðx 1Þ ðx þ 3Þ þ A 3 ðx þ 3Þ þ B ðx 1Þ 3 x ¼ 1

)

4 ¼ 4 A3

)

x ¼ 3

)

32 ¼ 64 B

x ¼ 0

)

A3 ¼ 1

)

B ¼ 0,5

8 ¼ 3 A1 3 A2 þ 3 A3 B 8 ¼ 3 A 1 3 A 2 þ 3 þ 0,5 4,5 ¼ 3 A 1 3 A 2 j : 3

ðIÞ x ¼ 1

)

1,5 ¼ A 1 A 2

oder

A 1 A 2 ¼ 1,5

14 ¼ 8 A 1 4 A 2 þ 2 A 3 8 B 14 ¼ 8 A 1 4 A 2 þ 2 þ 4 8 ¼ 8 A1 4 A2 j : 4

ðIIÞ

2 ¼ 2 A1 A2

oder

2 A1 A2 ¼ 2

Aus den Gleichungen (I) und (II) folgt durch Differenzbildung: ) ðIÞ A 1 A 2 ¼ 1,5 ðIIÞ 2 A1 A2 ¼ 2 A1

¼ 0,5

)

A 1 ¼ 0,5

)

A2 ¼ 1


475

Die Partialbruchzerlegung ist damit vollzogen: x4

x2 5x þ 8 0,5 1 1 0,5 ¼ þ 2 3 x 1 x þ3 6x2 þ 8x 3 ðx 1Þ ðx 1Þ

Durchfu¨hrung der (gliedweisen) Integration: ð x2 5x þ 8 dx ¼ x4 6x2 þ 8x 3 ð ð ð ð 0,5 dx dx 0,5 dx dx ¼ ¼ þ x 1 x þ3 ðx 1Þ 2 ðx 1Þ 3 ¼ 0,5 ln j x 1 j þ

1 1 0,5 ln j x þ 3 j þ C ¼ x 1 2 ðx 1Þ 2

x 1 1 þ 1 þC ¼ 0,5 ln x þ3 x 1 2 ðx 1Þ 2

ðC 2 RÞ

&

8.4 Numerische Integrationsmethoden In vielen Fa¨llen ist die Integration einer stetigen Funktion in geschlossener Form nicht mo¨glich oder aber vom Arbeits- und Rechenaufwand her nicht vertretbar. So sind wir beispielsweise nicht in der Lage, das in der Wahrscheinlichkeitsrechnung und Statistik so ðx 2 bedeutende Integral F ðxÞ ¼ e t dt durch einen analytischen Funktionsausdruck zu 0

beschreiben. In diesem Fall ist man dann auf die punktweise Berechnung der Stammfunktion unter Verwendung spezieller Na¨herungsverfahren angewiesen (sog. numerische Integration) 9). Numerische Integrationstechniken sind daher ihrem Charakter nach stets Na¨herungsverfahren und ko¨nnen in den folgenden Fa¨llen zur Lo¨sung des Problems herangezogen werden: –– –– –– ––

Das Integral ist elementar, d. h. in geschlossener Form nicht lo¨sbar. Der Integrand ist in Form einer Wertetabelle gegeben. Der Integrand liegt als Funktionskurve (Funktionsgraph) vor. Die Integration ist in geschlossener Form zwar grundsa¨tzlich durchfu¨hrbar, jedoch zu aufwa¨ndig.

Wir behandeln in diesem Abschnitt zwei Na¨herungsverfahren zur Berechnung bestimmter Integrale (Trapezformel, Simpsonsche Formel ). In beiden Fa¨llen setzen wir bei der Herleitung der Formelausdru¨cke voraus, dass die stetige Integrandfunktion y ¼ f ðxÞ im Integrationsintervall a x b oberhalb der x-Achse verlaüft, so dass das bestimmte 9)

Eine weitere Mo¨glichkeit besteht in der Potenzreihenentwicklung des Integranden und anschließender (gliedweiser) Integration (siehe hierzu Kap. VI, Abschnitt 3.3.2).

476

V Integralrechnung

ðb f ðxÞ dx als Fla¨cheninhalt interpretiert werden darf. Die Fla¨che wird dann

Integral a

(a¨hnlich wie bei der Einfu¨hrung des Begriffes „bestimmtes Integral“ in Abschnitt 2) in achsenparallele Streifen gleicher Breite zerlegt. Anschließend werden die oberen Berandungen der Streifen durch mo¨glichst einfache Kurven ersetzt (Geraden, Parabeln).

8.4.1 Trapezformel Wir zerlegen das Integrationsintervall a x b in n Teilintervalle gleicher La¨nge h (auch Schrittweite genannt): h ¼

ba n

ðV-74Þ

Die Randpunkte der Teilintervalle werden als Stu¨tzstellen bezeichnet. Sie lauten der Reihe nach (Bild V-23): x0 ¼ a ,

x1 ¼ x0 þ h ¼ a þ h , x2 ¼ x0 þ 2 h ¼ a þ 2 h ,

xk ¼ x0 þ k h ¼ a þ k h ,

...,

...

. . . , xn ¼ b

ðV-75Þ

Die zugeho¨rigen Funktionswerte y k heißen Stu¨tzwerte: y k ¼ f ðx k Þ ¼ f ðx 0 þ k hÞ ¼ f ða þ k hÞ

y

ðV-76Þ

P n–1

y = f(x)

Pn

P0

P2

P1

y n–1

y0 y1

yn

y2

h x0 = a

ðk ¼ 0, 1, 2, . . . , nÞ

h x1

h x2

x n –1

xn = b

x

Bild V-23 Zur Herleitung der Trapezformel

Die Fla¨che unter der Kurve y ¼ f ðxÞ, a x b zerfa¨llt damit in n achsenparallele Streifen der Breite h. Ersetzt man in jedem Streifen den dortigen Kurvenbogen durch die Sehne (diese verlaüft geradlinig durch die beiden Randpunkte), so erha¨lt man eine Na¨herung in Form eines Trapezes.


477

y

P0 Sehne

y0

P1 h

y = f(x)

Bild V-24 Zur na¨herungsweisen Berechnung des 1. Fla¨chenstreifens bei der Trapezformel

y1 x1

x0

x

So wird beispielsweise der 1. Streifen durch das in Bild V-24 grau unterlegte Trapez vom Fla¨cheninhalt A1 ¼

y0 þ y1 h 2

ðV-77Þ

ersetzt 10). Analog erha¨lt man fu¨r die Fla¨cheninhalte der u¨brigen n 1 Streifen na¨herungsweise A2 ¼

y1 þ y2 y2 þ y3 h , A3 ¼ h, 2 2

. . . , An ¼

yn1 þ yn h 2

ðV-78Þ

Fu¨r großes n ist die Summe aller Trapezfla¨chen eine gute Na¨herung fu¨r den gesuchten Fla¨cheninhalt. Wir erhalten somit die folgende Na¨herungsformel: ðb f ðxÞ dx A 1 þ A 2 þ A 3 þ . . . þ A n ¼ a

y0 þ y1 y1 þ y2 y2 þ y3 yn1 þ yn hþ hþ h þ ... þ h ¼ 2 2 2 2

h ¼ ¼ ðy 0 þ y 1 Þ þ ðy 1 þ y 2 Þ þ ðy 2 þ y 3 Þ þ . . . þ ðy n 1 þ y n Þ 2 |fflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflffl} |fflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflffl} |fflffl{zfflffl} |fflfflfflffl{zfflfflfflffl} 2 y1 2 y2 2 yn1 2 y3 h ¼ y0 þ 2 y1 þ 2 y2 þ 2 y3 þ . . . þ 2 yn1 þ yn ðV-79Þ 2 ¼

Die inneren Ordinaten (Stu¨tzwerte) treten dabei doppelt auf. Wir ko¨nnen diesen Ausdruck noch wie folgt vereinfachen: 10)

Der Fla¨cheninhalt eines Trapezes wird nach der aus der Elementarmathematik bekannten Formel A ¼

aþb h 2

berechnet (siehe hierzu Bild V-25).

a

A

b

Bild V-25 h

478

V Integralrechnung

h ¼ ðy 0 þ y n Þ þ 2 ðy 1 þ y 2 þ y 3 þ . . . þ y n 1 Þ 2 |fflfflfflffl{zfflfflfflffl} |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} S1 S2 h 1 ¼ S1 þ 2 S2 ¼ S1 þ S2 h 2 2

ðb

f ðxÞ dx a

ðV-80Þ

Diese Formel gestattet die na¨herungsweise Berechnung eines bestimmten Integrals, wenn von der Integrandfunktion n þ 1 Stu¨tzwerte (Funktionswerte) bekannt sind (sog. Trapezformel). Wir fassen zusammen:

Trapezformel (Bild V-23) ðb a

# 1 ðy 0 þ y n Þ þ ðy 1 þ y 2 þ y 3 þ . . . þ y n 1 Þ h ¼ f ðxÞ dx 2 |fflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflffl} |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} S1 S2 1 ðV-81Þ ¼ S1 þ S2 h 2 "

Dabei bedeuten: y k : Stu¨tzwerte der Funktion y ¼ f ðxÞ, berechnet an den Stu¨tzstellen xk ¼ a þ k h ðk ¼ 0, 1, . . . , nÞ ba h: Streifenbreite (Schrittweite) h ¼ n S 1 : Summe der beiden aüßeren Stu¨tzwerte (Ordinaten der beiden Randpunkte) S 2 : Summe der inneren Stu¨tzwerte Anmerkungen (1)

Die Na¨herung durch die Trapezformel (V-81) ist umso besser, je feiner die Intervallunterteilung ist. Sie liefert fu¨r n ! 1 den exakten Integralwert.

(2)

Die Trapezformel gilt unabha¨ngig von der geometrischen Interpretation, sofern der Integrand f ðxÞ eine stetige Funktion ist.

(3)

Die Randkurve y ¼ f ðxÞ, a x b wird bei diesem Na¨herungsverfahren durch einen Streckenzug ersetzt (stu¨ckweise geradlinige Berandung).

(4)

Man beachte: Die Stu¨tzwerte gehen mit unterschiedlichen Gewichtungsfaktoren in die Rechnung ein (Randordinaten mit dem Faktor 1=2, innere Ordinaten mit dem Faktor 1).

8 Integrationsmethoden &

479

Beispiel

ð1

Wir berechnen das Integral fen.

e x dx na¨herungsweise fu¨r n ¼ 5 bzw. n ¼ 10 Strei2

0

Zerlegung in n ¼ 5 Streifen (siehe Bild V-26) ð1 e

x2

dx

1 1 1 y0 þ y1 þ y2 þ y3 þ y4 þ y5 h ¼ S1 þ S2 h 2 2 2

0

y 1

y = e– x

2

Bild V-26 Na¨herungsweise Berechnung des Integrals ð1 2 e x dx nach der Trapezformel 0

fu¨r n ¼ 5 Streifen der Breite h ¼ 0,2 0,2

1

x

Streifenbreite (Schrittweite): h ¼ 0,2 Stu¨tzwerte y k ¼ e x k

2

k

Stu¨tzstellen x k

0

0

1

0,2

0,9608

2

0,4

0,8521

3

0,6

0,6977

4

0,8

0,5273

5

1

1

0,3679 S 1 ¼ 1,3679

S 2 ¼ 3,0379

Die Trapezformel liefert damit fu¨r n ¼ 5 Streifen den folgenden Na¨herungswert: ð1

e x dx 2

1 1 S1 þ S2 h ¼ 1,3679 þ 3,0379 0,2 ¼ 0,7444 2 2

0

Die Abweichung des Na¨herungswertes 0,7444 vom exakten Wert 0,7468 (auf vier Stellen nach dem Komma genau) betra¨gt rund 0,3 %.

480

V Integralrechnung

Zerlegung in n ¼ 10 Streifen ð1

e x dx

2

1 1 1 y0 þ y1 þ y2 þ . . . þ y9 þ y 10 h ¼ S1 þ S2 h 2 2 2

0

Streifenbreite (Schrittweite): h ¼ 0,1 Stu¨tzwerte y k ¼ e x k

2

k

Stu¨tzstellen x k

0

0

1

0,1

0,9900

2

0,2

0,9608

3

0,3

0,9139

4

0,4

0,8521

5

0,5

0,7788

6

0,6

0,6977

7

0,7

0,6126

8

0,8

0,5273

9

0,9

0,4449

10

1

1

0,3679 S 1 ¼ 1,3679

S 2 ¼ 6,7781

Hinweis zu dieser Tabelle Die Stu¨tzwerte aus der vorherigen Zerlegung in n ¼ 5 Streifen konnten unvera¨ndert u¨bernommen werden, die zusa¨tzlich beno¨tigten Ordinatenwerte befinden sich in den grau unterlegten Zeilen (es handelt sich dabei um die Stu¨tzwerte y 1 , y 3 , y 5 , y 7 und y 9 . Die Trapezformel (V-81) liefert dann fu¨r n ¼ 10 Streifen den folgenden Na¨herungswert, der nur noch um rund 0,1% unterhalb des exakten Wertes 0,7468 liegt: ð1

e x dx 2

1 1 S1 þ S2 h ¼ 1,3679 þ 6,7781 0,1 ¼ 0,7462 2 2

0 &


481

8.4.2 Simpsonsche Formel Die nach der Trapezformel (V-81) berechneten Na¨herungswerte konvergieren relativ langsam gegen den exakten Integralwert: Die geradlinige Berandung der Streifen durch die Sehne ist offenbar eine zu grobe Na¨herung. Zu besseren Ergebnissen gelangt man, wenn man nach Simpson die krummlinige obere Begrenzung der einzelnen Fla¨chenstreifen durch parabelfo¨rmige Randkurven ersetzt. Das numerische Integrationsverfahren nach Simpson geht dabei von den folgenden berlegungen aus: Zuna¨chst wird das Integrationsintervall a x b in eine gerade Anzahl 2 n von Teilintervallen gleicher La¨nge (Schrittweite) h ¼ ðb aÞ=2 n

ðV-82Þ

zerlegt. Dies fu¨hrt zu den 2 n þ 1 Stu¨tzstellen x0 ¼ a , x1 ¼ x0 þ h ¼ a þ h , ... ,

x2 ¼ x0 þ 2 h ¼ a þ 2 h ,

xk ¼ x0 þ k h ¼ a þ k h ,

...

. . . , x2n ¼ b

ðV-83Þ

ðk ¼ 0, 1, 2, . . . , 2 nÞ

ðV-84Þ

mit den Stu¨tzwerten (Funktionswerten) y k ¼ f ðx k Þ ¼ f ða þ k hÞ

(Bild V-27). Man erha¨lt auf diese Weise genau 2 n sog. „einfache“ Streifen. Dann werden jeweils zwei benachbarte (einfache) Streifen zu einem sog. Doppelstreifen zusammengefasst. Aus 2 n einfachen Streifen der Breite h entstehen daher genau n Doppelstreifen der Breite 2 h (in Bild V-27 abwechselnd hell- und dunkelgrau unterlegt) und es ist unmittelbar einleuchtend, warum das Integrationsintervall a x b in eine gerade Anzahl von Teilintervallen zerlegt werden muss. y P0

y = f(x)

P4

P 2n–2

P3 P1 y0 y1

x0 = a

P 2n–1

P2 y3

y2 x1

x2

x3

y 2n–2

y4

P 2n y 2n–1 y 2n

x4

x 2n –2 x 2n –1 x 2n = b

x

Bild V-27 Zur Herleitung der Simpsonschen Formel (Zerlegung der Fla¨che in 2 n „einfache“ Streifen der Breite h)

Wir gehen jetzt zur na¨herungsweisen Berechnung des Fla¨cheninhalts der n Doppelstreifen u¨ber. In dem 1. Doppelstreifen (hellgrau unterlegt in Bild V-28) wird die krummlinige Berandung durch eine durch die drei Kurvenpunkte P 0 , P 1 und P 2 verlaufende Parabel mit der Funktionsgleichung y ¼ a2 x2 þ a1 x þ a0 ersetzt (Bild V-28).

ðV-85Þ

482

V Integralrechnung

Die Koeffizienten a 2 , a 1 , a 0 in der Parabelgleichung (V-85) sind dabei eindeutig durch die Koordinaten der drei Punkte bestimmt. Sie brauchen jedoch (wie sich etwas spa¨ter noch zeigen wird) nicht berechnet zu werden, da sie nur indirekt in die Endformel eingehen. y Parabel

P0

y = f(x) P1

P2

y0 y1 h x0

Bild V-28 Zur na¨herungsweisen Berechnung des 1. Doppelstreifens bei der Simpsonschen Formel

y2 h x1

x2

x

Der Fla¨cheninhalt A 1 zwischen der Parabel und der x-Achse im Teilintervall x 0 x x 0 þ 2 h liefert dann einen Na¨herungswert fu¨r den tatsa¨chlichen Fla¨cheninhalt des 1. Doppelstreifens. Er la¨sst sich mittels elementarer Integration wie folgt berechnen:

x0 þ ð2h

A1 ¼

ða 2 x þ a 1 x þ a 0 Þ dx ¼ 2

1 1 a2 x3 þ a1 x2 þ a0 x 3 2

x0

¼

x0 þ 2 h

¼

x0

1 1 a 2 ðx 0 þ 2 hÞ 3 þ a 1 ðx 0 þ 2 hÞ 2 þ a 0 ðx 0 þ 2 hÞ 3 2

1 1 a 2 x 03 a 1 x 02 a 0 x 0 3 2

ðV-86Þ

Wir entwickeln noch die Binome mit Hilfe der bekannten binomischen Formel aus Kap. I (Abschnitt 6), ordnen die Glieder und fassen zusammen: A 1 ¼ ð6 a 2 x 02 þ 12 a 2 x 0 h þ 8 a 2 h 2 þ 6 a 1 x 0 þ 6 a 1 h þ 6 a 0 Þ

h 3

ðV-87Þ

Der in der Klammer stehende Ausdruck ist dabei nichts anderes als die Summe y 0 þ 4 y 1 þ y 2 ¼ f ðx 0 Þ þ 4 f ðx 1 Þ þ f ðx 2 Þ

ðV-88Þ

gebildet aus den Ordinaten der drei Punkte P 0 , P 1 und P 2 und jeweils berechnet mit Hilfe der Parabelgleichung (V-85):


483

y 0 ¼ f ðx 0 Þ ¼ a 2 x 02 þ a 1 x 0 þ a 0 y 1 ¼ f ðx 1 Þ ¼ f ðx 0 þ hÞ ¼ a 2 ðx 0 þ hÞ 2 þ a 1 ðx 0 þ hÞ þ a 0

ðV-89Þ

y 2 ¼ f ðx 2 Þ ¼ f ðx 0 þ 2 hÞ ¼ a 2 ðx 0 þ 2 hÞ 2 þ a 1 ðx 0 þ 2 hÞ þ a 0 (bitte nachrechnen!). Denn an den Stu¨tzstellen x 0 , x 1 ¼ x 0 þ h und x 2 ¼ x 0 þ 2 h stimmen die Funktionswerte von Kurve und Parabel u¨berein. Der 1. Doppelstreifen besitzt daher na¨herungsweise den Fla¨cheninhalt h A1 ¼ y0 þ 4 y1 þ y2 3

ðV-90Þ

Analog erha¨lt man fu¨r die u¨brigen n 1 Doppelstreifen na¨herungsweise folgende Fla¨cheninhalte: h h A2 ¼ y2 þ 4 y3 þ y4 , A3 ¼ y4 þ 4 y5 þ y6 , ..., 3 3 h . . . , An ¼ y2n2 þ 4 y2n1 þ y2n 3

ðV-91Þ

Durch Summation u¨ber sa¨mtliche Doppelstreifen erha¨lt man schließlich den folgenden Na¨herungswert fu¨r den gesuchten Fla¨cheninhalt 11Þ : ðb f ðxÞ dx A 1 þ A 2 þ . . . þ A n ¼ a

h ¼ ðy 0 þ 4 y 1 þ y 2 Þ þ ðy 2 þ 4 y 3 þ y 4 Þ þ . . . þ ðy 2 n 2 þ 4 y 2 n 1 þ y 2 n Þ 3 |fflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflffl} |fflfflfflfflffl{zfflfflfflfflffl} |fflffl{zfflffl} 2 y2 2 y2n2 2 y4

h ¼ y0 þ 4 y1 þ 2 y2 þ 4 y3 þ 2 y4 þ . . . þ 2 y2n2 þ 4 y2n1 þ y2n ¼ 3 ¼

h ¼ ðy 0 þ y 2 n Þ þ 4 ðy 1 þ y 3 þ . . . þ y 2 n 1 Þ þ 2 ðy 2 þ y 4 þ . . . þ y 2 n 2 Þ |fflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflffl} |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} 3 S0 S1 S2 h ¼ S0 þ 4 S1 þ 2 S2 ðV-92Þ 3

¼

11)

Wir gehen a¨hnlich vor wie bei der Herleitung der Trapezformel. Den allen Summanden gemeinsamen Faktor h=3 haben wir bereits ausgeklammert. Dann beru¨cksichtigen wir, dass die beiden Randordinaten einfach, die inneren Stu¨tzwerte abwechselnd mit dem Faktor 4 bzw. 2 auftreten.

484

V Integralrechnung

ðb Diese als Simpsonsche Formel bezeichnete Na¨herung fu¨r das bestimmte Integral la¨sst sich dann auch wie folgt darstellen:

f ðxÞ dx a

Simpsonsche Formel (Bild V-27)

ðb f ðxÞ dx a

ðy 0 þ y 2 n Þ þ 4 ðy 1 þ y 3 þ . . . þ y 2 n 1 Þ þ |fflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflffl} |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} S0 S1

þ 2 ðy 2 þ y 4 þ . . . þ y 2 n 2 Þ |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} S2 ¼

h S0 þ 4 S1 þ 2 S2 3

h ¼ 3

ðV-93Þ

Dabei bedeuten: yk :

h:

Stu¨tzwerte der Funktion y ¼ f ðxÞ, berechnet an den 2 n þ 1 Stu¨tzstellen xk ¼ a þ k h ðk ¼ 0, 1, . . . , 2 nÞ ba Breite eines einfachen Streifens (Schrittweite) h ¼ 2n

S 0 : Summe der beiden aüßeren Stu¨tzwerte (Ordinaten der beiden Randpunkte) S 1 : Summe der inneren Stu¨tzwerte mit einem ungeraden Index S 2 : Summe der inneren Stu¨tzwerte mit einem geraden Index

Anmerkungen (1)

Auch diese Formel gilt unabha¨ngig von der geometrischen Interpretation fu¨r jede stetige Integrandfunktion f ðxÞ.

(2)

Beim Grenzu¨bergang n ! 1 streben die Na¨herungswerte gegen den exakten Integralwert.

(3)

Nachteil der Simpsonschen Formel: Sie ist nur anwendbar fu¨r eine Zerlegung in eine gerade Anzahl von (einfachen) Streifen, d. h. man beno¨tigt stets eine ungerade Anzahl von Stu¨tzwerten.

(4)

Beachten Sie die unterschiedlichen Gewichtungsfaktoren der Stu¨tzwerte (symmetrische Verteilung: 1, 4, 2, 4, 2, . . . , 2, 4, 2, 4, 1).

8 Integrationsmethoden (5)

485

Einen verbesserten Na¨herungswert I v erha¨lt man folgendermaßen: Ist I h der Na¨herungswert bei der Schrittweite h und I 2 h der Na¨herungswert bei der doppelten Schrittweite 2 h, so ist der Fehler DI von I h na¨herungsweise durch 1 Ih I2h ðV-94Þ DI ¼ 15 gegeben. Einen gegenu¨ber der Schrittweite h verbesserten Wert I v erzielt man dann nach der Formel I v ¼ I h þ DI

ðV-95Þ

(Voraussetzung: 2 n ist durch 4 teilbar).

&

Beispiel

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi Wir wollen den Fla¨cheninhalt unter der Kurve y ¼ f ðxÞ ¼ 1 þ e 0,5 x 2 im Intervall 1 x 2,6 na¨herungsweise mit Hilfe der Simpsonschen Formel fu¨r eine Zerlegung in 2 n ¼ 8 einfache Streifen und damit n ¼ 4 Doppelstreifen berechnen (siehe Bild V-29). y 6 5 4

y = 1 + e 0,5 x

2

3

Bild V-29 Zur Berechnung des Fla¨cheninhaltes pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi unter der Kurve y ¼ 1 þ e 0,5 x 2

2 1

im Intervall 1 x 2,6 1

2

2,6

x

0,2

Um den dabei begangenen Fehler abscha¨tzen zu ko¨nnen und um gleichzeitig einen verbesserten Na¨herungswert zu erhalten, wird eine sog. Zweitrechnung mit halber Streifenanzahl (also vier einfachen und damit zwei Doppelstreifen) durchgefu¨hrt. Der Mehraufwand an Rechenarbeit ist dabei relativ gering, da die bei der Zweitrechnung beno¨tigten Stu¨tzwerte bereits aus der Erstrechnung bekannt sind. Die Schrittweiten betragen somit: Erstrechnung:

ð2 n ¼ 8, d: h: n ¼ 4Þ:

Zweitrechnung: ð2 n * ¼ 4, d: h: n * ¼ 2Þ:

h ¼ 0,2 h * ¼ 2 h ¼ 0,4

1,2

1,4

1,6

1,8

2

2,2

2,4

2,6

1

2

3

4

5

6

7

8

S *0 ¼ 7,1385

S 2 ¼ 7,8740

S 0 ¼ 7,1385 S 1 ¼ 11,1256

3,4994

2,4603

1,9143

1,6275

S *1 ¼ 5,4137

3,4994

2,4603

S *2 ¼ 2,4603

qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 2 1 þ e 0, 5 x k

1,9143

Stu¨tzwerte y k ¼

5,5110

4,3375

2,8964

2,1440

1,7477

qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 2 1 þ e 0, 5 x k

5,5110

1,6275

Stu¨tzwerte y k ¼

Zweitrechnung (Schrittweite: h * ¼ 2 h ¼ 0,4)

Hinweis zur Tabelle: Die grau unterlegten Stu¨tzstellen und Stu¨tzwerte der Erstrechnung entfallen bei der Zweitrechnung.

1

Stu¨tzstellen x k

0

k

Erstrechnung (Schrittweite: h ¼ 0,2)

486 V Integralrechnung

9 Uneigentliche Integrale

487

Erstrechnung: 2 n ¼ 8, n ¼ 4, h ¼ 0,2 2ð,6

Ih ¼

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi h 2 0 , 5 x ¼ 1þe dx ¼ S 0 þ 4 S 1 þ 2 S 2 3

1

0,2 ¼ 4,4926 ¼ 7,1385 þ 4 11,1256 þ 2 7,8740 3 Zweitrechnung: 2 n * ¼ 4, n * ¼ 2,

h * ¼ 2 h ¼ 0,4

h* 2h ¼ S *0 þ 4 S *1 þ 2 S *2 ¼ S *0 þ 4 S *1 þ 2 S *2 3 3 0,4 ¼ 4,4952 ¼ 7,1385 þ 4 5,4137 þ 2 2,4603 3

I 2 h ¼ I *h ¼

Der Fehler fu¨r die Erstrechnung betra¨gt damit rund 1 DI ¼ 15

Ih I2h

1 ¼ 15

4,4926 4,4952 ¼ 0,0002

Einen verbesserten Wert liefert die Formel (V-95): I v ¼ I h þ DI ¼ 4,4926 0,0002 ¼ 4,4924

&

9 Uneigentliche Integrale Bei den bisher behandelten bestimmten Integralen haben wir stets die folgenden Eigenschaften vorausgesetzt: 1. Der Integrand f ðxÞ ist eine stetige Funktion; 2. Die Integrationsgrenzen a und b und damit auch das Integrationsintervall sind endlich. Solche Integrale werden auch als „eigentliche“ Integrale bezeichnet. In den naturwissenschaftlich-technischen Anwendungen treten aber auch Integrale auf, bei denen mindestens eine der beiden genannten Eigenschaften nicht vorhanden ist. Integrale dieser Art, mit denen wir uns in diesem Abschnitt bescha¨ftigen wollen, werden als „uneigentliche“ Integrale bezeichnet.

488

V Integralrechnung

9.1 Unendliches Integrationsintervall In den Anwendungen treten vereinzelt Integrale mit einem unendlichen Integrationsintervall auf. Sie sind zuna¨chst nicht definiert (vgl. hierzu die Integraldefinition (V-22)). Formal lassen sie sich auf einen der folgenden Integraltypen zuru¨ckfu¨hren: ða

1 ð

f ðxÞ dx ,

1 ð

f ðxÞ dx ,

f ðxÞ dx

1

a

1

Wir geben zuna¨chst zwei anschauliche Anwendungsbeispiele. &

Beispiele (1)

Im Gravitationsfeld der Erde soll eine Masse m aus der Entfernung r 0 (vom Erdmittelpunkt aus gemessen) ins Unendliche ðr ¼ 1Þ gebracht werden ( Bild V-30; siehe hierzu auch Beispiel (3) im spa¨teren Abschnitt 10.6). r →∞

m Erde r0

Bild V-30 Arbeit im Gravitationsfeld der Erde

M

Die Berechnung der dabei aufzuwendenden Arbeit W fu¨hrt zu dem folgenden uneigentlichen Integral: 1 ð

W ¼

mM f dr ¼ f m M r2

r0

1 ð

1 dr r2

r0

( f: Gravitationskonstante; M: Erdmasse). (2)

1 1 þ x2 und der x-Achse sto¨ßt man auf das folgende uneigentliche Integral (siehe Bild V-31): Bei der Bestimmung des Fla¨cheninhaltes A zwischen der Kurve y ¼

1 ð

A ¼ 1

1 dx 1 þ x2

y 1

–1

y=

1 1+x2

1

1 Bild V-31 Zur Berechnung der Fla¨che unterhalb der Kurve y ¼ 1 þ x2

x &


489

Um einem uneigentlichen Integral einen Wert zuweisen zu ko¨nnen, muss der in Abschnitt 2 erkla¨rte Integralbegriff erweitert werden. Wir beschra¨nken uns dabei auf Inte1 ð grale vom Typ f ðxÞ dx, wobei wie bisher die Stetigkeit des Integranden f ðxÞ im a

Integrationsintervall x a vorausgesetzt wird. Im Einzelnen wird dabei wie folgt verfahren: 1 ð

f ðxÞ dx

Berechnung eines uneigentlichen Integrals vom Typ a

1. Zuna¨chst wird u¨ber das endliche Intervall a x l integriert ðl > aÞ. Das Integral ist vorhanden, sein Wert ha¨ngt aber noch von der gewa¨hlten oberen Grenze l ab: ðl I ðlÞ ¼

f ðxÞ dx

ðV-96Þ

a

2. Dann wird der Grenzwert von I ðlÞ fu¨r l ! 1 berechnet. Ist er vorhanden, so setzt man definitionsgema¨ß ðl

1 ð

f ðxÞ dx ¼ lim I ðlÞ ¼ lim a

l!1

l!1

f ðxÞ dx

ðV-97Þ

a

und nennt das uneigentliche Integral konvergent. Andernfalls spricht man von einem divergenten uneigentlichen Integral.

Anmerkung

ða

1 ð

f ðxÞ dx und

Analog werden die uneigentlichen Integrale 1

f ðxÞ dx durch 1

Grenzwerte erkla¨rt. Bei letzterem Integral wird das unendliche Integrationsintervall durch einen beliebigen Teilpunkt x ¼ c zuna¨chst in zwei Teilintervalle zerlegt und dann die beiden uneigentlichen Integrale (wie oben geschildert) berechnet. Wenn beide Integrale (Grenzwerte) existieren, gilt dies auch fu¨r das Ausgangsintegral.

490 &

V Integralrechnung

Beispiele 1 ð

(1)

1 dx ¼ ? x3

1

Wir integrieren zuna¨chst von x ¼ 1 bis zur Stelle x ¼ l > 1 und erhalten nach der Potenzregel der Integralrechnung: ðl I ðlÞ ¼

1 dx ¼ x3

1

ðl x

3

dx ¼

1

x2 2

l ¼ 1

1 2x2

l

¼

1

1 1 2 2 l2

Im zweiten Schritt vollziehen wir den Grenzu¨bergang fu¨r l ! 1: 1 1 1 1 ¼ lim I ðlÞ ¼ lim 0 ¼ 2 2 2 2 2l l!1 l!1 Das uneigentliche Integral ist daher konvergent und besitzt den Wert 1=2: 1 ð

1

(2)

1 dx ¼ lim x3 l!1

ðl 1

1 1 dx ¼ lim I ðlÞ ¼ x3 2 l!1

Wir berechnen das zu Beginn erwa¨hnte Arbeitsintegral (Arbeit an einer Masse im Gravitationsfeld der Erde) 1 ð

W ¼

mM f 2 dr ¼ f m M r

r0

1 ð

1 dr r2

r0

und erhalten zuna¨chst mit der (endlichen) oberen Grenze r ¼ l: ðl W ðlÞ ¼ f m M

1 1 l 1 1 dr ¼ f m M ¼ f mM r2 r r0 r0 l

r0

Der Grenzwert fu¨r l ! 1 ist vorhanden und fu¨hrt zu 1 1 1 f mM lim W ðlÞ ¼ lim f m M 0 ¼ ¼ f mM r l r r0 l!1 l!1 0 0 Die aufzuwendende Arbeit gegen die Gravitationskraft betra¨gt daher: 1 ð

W ¼ r0

mM f 2 dr ¼ f m M r

1 ð

r0

1 f mM dr ¼ lim W ðlÞ ¼ r2 r0 l!1


491 1 ð

(3)

Das uneigentliche Integral

pffiffiffiffi x dx ist dagegen divergent, wie wir gleich zeigen

0

werden. Zuna¨chst aber integrieren wir von x ¼ 0 bis hin zu x ¼ l > 0 (grau unterlegte Fla¨che in Bild V-32): ðl I ðlÞ ¼

pffiffiffiffi x dx ¼

0

ðl x 1=2 dx ¼

2 h 3=2 i l 2 2 pffiffiffiffiffiffiffi ¼ x ðl 3=2 0Þ ¼ l3 0 3 3 3

0

Beim Grenzu¨bergang l ! 1 strebt der Integralwert I ðlÞ jedoch u¨ber alle Grenzen: 2 pffiffiffiffiffiffiffi lim I ðlÞ ¼ lim l3 ¼ 1 l!1 l!1 3 pffiffiffiffi Geometrische Interpretation: Die von der Kurve y ¼ x und der positiven x-Achse eingeschlossene Fla¨che ist unendlich groß (siehe Bild V.32):

y 2 y= x 1

→∞

I ( l)

Bild V-32

l

1

(4)

x

1 und der x-Achse (siehe hierzu 1 þ x2 auch Bild V-31) erhalten wir den folgenden Wert: Fu¨r die Fla¨che A zwischen der Kurve y ¼

1 ð

A ¼ 1

1 dx ¼ 2 1 þ x2 h

1 ð

0

1 dx ¼ 2 lim 1 þ x2 l!1

ðl 0

1 dx ¼ 1 þ x2

il

¼ 2 lim ðarctan l arctan 0Þ ¼ |fflfflfflffl{zfflfflfflffl} l!1 0 p ¼ 2 lim ðarctan lÞ ¼ 2 ¼ p 2 l!1 ¼ 2 lim

l!1

arctan x

0

Bei der Fla¨chenberechnung haben wir dabei die Achsensymmetrie von Kurve und & Fla¨che beru¨cksichtigt (Faktor 2).

492

V Integralrechnung

9.2 Integrand mit einer Unendlichkeitsstelle (Pol) Der Integrand f ðxÞ soll an der oberen Integrationsgrenze x ¼ b eine Unendlichkeitsðb stelle (Polstelle) besitzen (Bild V-33). Das Integral f ðxÞ dx ist daher wegen des unbeschra¨nkten Integranden zuna¨chst nicht definiert. a y

y = f (x)

b–l

a

Bild V-33 Integrand f ðxÞ mit einer Polstelle an der oberen Grenze b b

x

Man geht dann in diesem Sonderfall wie folgt vor: Uneigentliches Integral mit einer Unendlichkeitsstelle im Integranden ðb f ðxÞ dx hat an der oberen

Der Integrand f ðxÞ des uneigentlichen Integrals a

Grenze x ¼ b eine Unendlichkeitsstelle (Pol). Wir gehen dann wie folgt vor: 1. Zuna¨chst wird von der Stelle x ¼ a bis zur Stelle x ¼ b l integriert (mit l > 0; siehe Bild V-33). Das bestimmte Integral ist vorhanden, der Integralwert ha¨ngt aber noch vom Parameter l ab: bð l

I ðlÞ ¼

f ðxÞ dx

ðV-98Þ

a

2. Ist der Grenzwert dieses Integrals fu¨r l ! 0 vorhanden, so setzt man definitionsgema¨ß bð l

ðb f ðxÞ dx ¼ lim I ðlÞ ¼ lim a

l!0

l!0

f ðxÞ dx

ðV-99Þ

a

und nennt das uneigentliche Integral konvergent. Anderenfalls spricht man von einem divergenten uneigentlichen Integral.


493

Anmerkungen (1)

Analog verfa¨hrt man, wenn die Polstelle an der unteren Grenze x ¼ a liegt. Man integriert dann zuna¨chst von x ¼ a þ l (mit l > 0) bis hin zu x ¼ b und bestimmt dann den Grenzwert fu¨r l ! 0.

(2)

Liegt der Pol im Innern des Integrationsbereiches an der Stelle x ¼ c, so muss das Integral zuna¨chst in zwei Teilintegrale aufgespalten werden. Man integriert von x ¼ a bis hin zu x ¼ c l und dann weiter von der Stelle x ¼ c þ m bis hin zu x ¼ b (l > 0, m > 0; Bild V-34). Dann werden die Grenzwerte fu¨r l ! 0 bzw. m ! 0 bestimmt. Das uneigentliche Integral konvergiert nur, wenn beide Grenzwerte vorhanden sind (Integralwert ¼ Summe der beiden Grenzwerte). y y = f (x) y = f (x)

a

&

Bild V-34 Integrand f ðxÞ mit einer Polstelle bei c im Innern des Integrationsintervalls

c–l c c+m

b

x

Beispiele ð1

1 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi dx ¼ ? 1x

(1) 0

Der Integrand hat an der oberen Integrationsgrenze x ¼ 1 eine Unendlichkeitsstelle (Bild V-35). y 10

5 y=

1 1–x

1 1–l

Bild V-35 1

x

494

V Integralrechnung

Zuna¨chst integrieren wir daher von x ¼ 0 bis x ¼ 1 l 1ð l

I ðlÞ ¼ 0

mit l > 0:

h pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi i 1 l 1 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi dx ¼ 2 ¼ 1x 0 1x

pffiffiffiffiffi pffiffiffi pffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffi ¼ 2 ð l 1 Þ ¼ 2 ð l 1Þ ¼ 2 ð1 l Þ Das Integral haben wir dabei durch die lineare Substitution u ¼ 1 x gelo¨st (bitte nachrechnen). Jetzt fu¨hren wir den Grenzu¨bergang l ! 0 durch und erhalten: pffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffi lim 2 ð1 l Þ ¼ 2 ð1 0 Þ ¼ 2 ð1 0Þ ¼ 2 l!0

Das uneigentliche Integral ist also konvergent und es gilt definitionsgema¨ß: ð1 0

(2)

1 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi dx ¼ lim 1x l!0

1ð l

0

1 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi dx ¼ lim I ðlÞ ¼ 2 1x l!0

pffiffiffi e x Die Berechnung des Fla¨cheninhaltes unter der Kurve y ¼ pffiffiffiffi , 0 x 4 x fu¨hrt auf das uneigentliche Integral pffiffiffi e x pffiffiffiffi dx x

ð4 A ¼ 0

da die Funktionsgleichung an der Stelle x ¼ 0 nicht definiert ist (Bild V-36). y 3

2

1

y=

l

1

e

– x

x

2

3

4

Bild V-36 x

Wir integrieren daher zuna¨chst von der Stelle x ¼ l > 0 bis hin zur Stelle x ¼ 4. Das anfallende Integral ð4 A ðlÞ ¼ l

pffiffiffi e x pffiffiffiffi dx x

10 Anwendungen der Integralrechnung

495

lo¨sen wir dabei wie folgt durch Substitution (die Integrationsgrenzen werden mitsubstituiert): u ¼

pffiffiffiffi x,

du 1 ¼ pffiffiffiffi , dx 2 x

Untere Grenze:

x ¼ l

)

Obere Grenze:

x ¼ 4

)

dx ¼ 2

pffiffiffiffi x du ¼ 2 u du

pffiffiffiffiffi l pffiffiffi u ¼ 4 ¼ 2

u ¼

ð2

A ðlÞ ¼

ð2 h i2 eu e u du ¼ 2 e u pffiffiffi ¼ 2 u du ¼ 2 l u pffiffiffi pffiffiffi l

pffiffiffi l

¼ 2 e2 þ e

l

pffiffiffi ¼ 2 e l e 2

Der Grenzwert fu¨r l ! 0 fu¨hrt zu dem folgenden Ergebnis: pffiffiffi pffiffiffi A ¼ lim A ðlÞ ¼ lim 2 ðe l e 2 Þ ¼ 2 ðe 0 e 2 Þ ¼ l!0

l!0

¼ 2 ðe 0 e 2 Þ ¼ 2 ð1 e 2 Þ Das Fla¨chenstu¨ck hat also einen endlichen Fla¨cheninhalt (konvergentes uneigent& liches Integral).

10 Anwendungen der Integralrechnung 10.1 Einfache Beispiele aus Physik und Technik 10.1.1 Integration der Bewegungsgleichung In Kap. IV (Abschnitt 2.14.1) haben wir uns bereits mit der Bewegung eines Massenpunktes bescha¨ftigt und dabei gezeigt, dass man Geschwindigkeit v und Beschleunigung a durch einbzw. zweimaliges Differenzieren der als bekannt vorausgesetzten Weg-Zeit-Funktion s ¼ s ðtÞ erhalten kann: v ¼

ds ¼ s_ , dt

a ¼

dv s ¼ v_ ¼ __ dt

ðV-100Þ

Umgekehrt lassen sich Weg s und Geschwindigkeit v einer Bewegung durch Integration der Beschleunigung-Zeit-Funktion a ¼ a ðtÞ gewinnen. Unterliegt ein Ko¨rper der Masse m einer zeitlich vera¨nderlichen Kraft vom Betrage F ¼ F ðtÞ, so folgt aus der Newtonschen Bewegungsgleichung F ¼ m a fu¨r die Beschleunigung-Zeit-Funktion a ¼ a ðtÞ ¼

F ðtÞ m

ðV-101Þ

496

V Integralrechnung

Ist F ðtÞ und damit a ðtÞ bekannt, so erha¨lt man aus dieser Gleichung durch Integration die Geschwindigkeit-Zeit-Funktion ð ð ðV-102Þ v ¼ v ðtÞ ¼ v_ dt ¼ a ðtÞ dt und hieraus durch nochmalige Integration die Weg-Zeit-Funktion ð ð s ¼ s ðtÞ ¼ s_ dt ¼ v ðtÞ dt

ðV-103Þ

Die dabei auftretenden Integrationskonstanten werden in der Regel durch die Anfangswerte s ð0Þ ¼ s 0 und v ð0Þ ¼ v 0 festgelegt, wobei s 0 die Wegmarke zu Beginn (d. h. zur Zeit t ¼ 0) und v 0 die Anfangsgeschwindigkeit bedeuten. Wir fassen dieses Ergebnis wie folgt zusammen: Integration der Bewegungsgleichung F ¼ F ðtÞ bzw. a ¼ a ðtÞ

ðF ¼ m aÞ

Geschwindigkeit v und Weg s erha¨lt man durch einbzw. zweimalige Integration der Beschleunigung-Zeit-Funktion a ¼ a ðtÞ: ð ð v ¼ a ðtÞ dt , s ¼ v ðtÞ dt ðV-104Þ

&

Beispiele (1)

Bewegung mit konstanter Beschleunigung Eine Bewegung erfolge mit konstanter Beschleunigung a la¨ngs einer Geraden. Weg und Geschwindigkeit zu Beginn (d. h. zur Zeit t ¼ 0) seien s ð0Þ ¼ s 0 und v ð0Þ ¼ v 0 . Dann gilt fu¨r die Geschwindigkeit v: ð ð v ¼ a dt ¼ a 1 dt ¼ a t þ C 1 Die Integrationskonstante wird aus dem Anfangswert v ð0Þ ¼ v 0 berechnet: v ð0Þ ¼ v 0

)

a 0 þ C1 ¼ v0

)

C1 ¼ v0

v ¼ a t þ v0 Durch nochmalige Integration erhalten wir das Weg-Zeit-Gesetz: ð ð 1 a t2 þ v0 t þ C2 s ¼ v ðtÞ dt ¼ ða t þ v 0 Þ dt ¼ 2 Aus dem Anfangswert s ð0Þ ¼ s 0 folgt C 2 ¼ s 0 , und das Weg-Zeit-Gesetz nimmt damit die folgende Gestalt an: s ¼

1 a t2 þ v0 t þ s0 2

ðf u¨ r t 0Þ

10 Anwendungen der Integralrechnung (2)

497

Freier Fall unter Beru¨cksichtigung des Luftwiderstandes Wir untersuchen die Fallgeschwindigkeit v als Funktion der Fallzeit t unter Beru¨cksichtigung des Luftwiderstandes. Der Schwerkraft (dem Gewicht) m g wirkt dabei die Reibungskraft k v 2 entgegen (k > 0: Reibungskoeffizient). Nach dem Grundgesetz der Mechanik erha¨lt man damit die folgende Bewegungsgleichung fu¨r den freien Fall: m a ¼ m g k v2

a ¼ g

oder

k 2 v m

Bevor wir diese Gleichung integrieren, bringen wir sie noch unter Beru¨cksichtidv gung von a ¼ auf die folgende Gestalt: dt dv k 2 k 2 dv ¼ dt ) ¼ g v ¼ g 1 v k 2 dt m mg v g 1 mg Mit Hilfe der Substitution sffiffiffiffiffiffiffiffiffi k v, x ¼ mg

dx ¼ dv

sffiffiffiffiffiffiffiffiffi k , mg

rffiffiffiffiffiffiffiffiffi mg dv ¼ dx k

erhalten wir schließlich: rffiffiffiffiffiffiffiffiffi rffiffiffiffiffiffiffiffi mg dx m dx ¼ ¼ dt k g ð1 x 2 Þ g k ð1 x 2 Þ Unbestimmte Integration auf beiden Seiten fu¨hrt zu: rffiffiffiffiffiffiffiffi ð ð m dx ¼ dt gk 1 x2

)

rffiffiffiffiffiffiffiffi m artanh x ¼ t þ C gk

Nach Ru¨cksubstitution ergibt sich hieraus: rffiffiffiffiffiffiffiffi m artanh gk

sffiffiffiffiffiffiffiffiffi ! k v ¼ t þC mg

Der freie Fall erfolge aus der Ruhe heraus, d. h. zur Zeit t ¼ 0 sei v ð0Þ ¼ 0. Aus diesem Anfangswert erha¨lt man fu¨r die Integrationskonstante den Wert C ¼ 0 (da artanh 0 ¼ 0 ist). Somit gilt: rffiffiffiffiffiffiffiffi m artanh gk

sffiffiffiffiffiffiffiffiffi ! k v ¼ t mg

)

artanh

sffiffiffiffiffiffiffiffiffi ! rffiffiffiffiffiffiffiffi k gk v ¼ t mg m

498

V Integralrechnung

Durch Umkehrung erhalten wir schließlich das Geschwindigkeit-Zeit-Gesetz: sffiffiffiffiffiffiffiffiffi rffiffiffiffiffiffiffiffi ! rffiffiffiffiffiffiffiffi ! rffiffiffiffiffiffiffiffiffi k gk mg gk v ¼ tanh t ) v ¼ v ðtÞ ¼ tanh t mg m k m Fu¨r t ! 1 strebt die Fallgeschwindigkeit gegen die konstante Endgeschwindigkeit rffiffiffiffiffiffiffiffi !! rffiffiffiffiffiffiffiffiffi rffiffiffiffiffiffiffiffiffi mg gk mg tanh t ¼ v E ¼ lim v ðtÞ ¼ lim k m k t!1 t!1 ( Zur Erinnerung: Fu¨r x ! 1 strebt bekanntlich tanh x gegen 1). Gewichtskraft und Reibungskraft sind dann im Gleichgewicht und der Ko¨rper fa¨llt kra¨ftefrei, d. h. mit konstanter Geschwindigkeit. Die Geschwindigkeit-Zeit-Funktion la¨sst sich damit auch in der Form g v ¼ v ðtÞ ¼ v E tanh t ðt 0Þ vE darstellen. Ihr Verlauf ist in Bild V-37 skizziert.

v vE

v = v E · tanh

g t vE

Bild V-37 Fallgeschwindigkeit v als Funktion der Fallzeit t unter Beru¨cksichtigung des Luftwiderstandes t

&

10.1.2 Biegelinie (elastische Linie) eines einseitig eingespannten Balkens Wir bescha¨ftigen uns jetzt mit einem typischen Problem aus der Festigkeitslehre: Ein einseitig fest eingespannter homogener Balken der La¨nge l mit konstanter Querschnittsfla¨che werde durch eine am freien Balkenende einwirkende Kraft vom Betrage F auf Biegung beansprucht (Bild V-38). x

l

x

y y = y(x)

F

y

Bild V-38 Biegelinie y ¼ y ðxÞ eines einseitig eingespannten Balkens unter dem Einfluss einer konstanten Kraft vom Betrage F am freien Ende


499

Die Durchbiegung y ist dabei von Ort zu Ort verschieden, d. h. eine Funktion y ¼ y ðxÞ der Ortskoordinate x (wir messen x vom eingespannten Balkenende aus). In der Festigkeitslehre wird gezeigt, dass die 2. Ableitung der elastischen Linie der Biegegleichung 12) y 00 ¼

Mb EI

ðV-105Þ

genu¨gt. In dieser Gleichung bedeuten: E:

Elastizita¨tsmodul (Materialkonstante)

I:

Fla¨chenmoment des Balkenquerschnitts

M b:

Biegemoment (von Ort zu Ort verschieden)

In unserem Beispiel ist das Produkt E I (Biegesteifigkeit genannt) eine Konstante. Fu¨r das Biegemoment an der Stelle x gilt dabei: M b ¼ F ðl xÞ

ðV-106Þ

(die konstante Kraft wirkt im Abstand l x von der betrachteten Stelle). Damit nimmt die Biegegleichung die folgende Gestalt an: y 00 ¼

F ðl xÞ EI

ð0 x lÞ

ðV-107Þ

Die Gleichung der gesuchten Biegelinie y ¼ y ðxÞ erha¨lt man nach zweimaliger Integration der Biegegleichung (V-107): ð ð F F 1 2 y 0 ¼ y 00 dx ¼ ðV-108Þ ðl xÞ dx ¼ lx x þ C1 EI EI 2 ð ð F 1 2 y ¼ y 0 dx ¼ lx x þ C 1 dx ¼ EI 2 F 1 1 3 2 ðV-109Þ lx x þ C1 x þ C2 ¼ EI 2 6 Die Integrationskonstanten C 1 und C 2 bestimmen wir aus den Randwerten y ð0Þ ¼ 0

ðkeine Durchbiegung am eingespannten Ende x ¼ 0Þ

y 0 ð0Þ ¼ 0

ðwaagerechte Tangente am eingespannten Ende x ¼ 0Þ

(V-110)

wie folgt:

12)

y 0 ð0Þ ¼ 0

)

F F ð0 0 þ C 1 Þ ¼ C1 ¼ 0 EI EI

y ð0Þ ¼ 0

)

F F ð0 0 þ 0 þ C 2 Þ ¼ C2 ¼ 0 EI EI

)

C1 ¼ 0 )

C2 ¼ 0

Die Biegegleichung ist eine sog. Differentialgleichung 2. Ordnung (siehe hierzu Kap. IV in Band 2). Sie gilt nur na¨herungsweise unter der Voraussetzung, dass die Durchbiegungen klein sind gegen die Balkenla¨nge, d. h. y l ist.

500

V Integralrechnung

Die Biegelinie lautet damit (Polynomfunktion 3. Grades): F 1 1 3 F ¼ lx2 x ð3 l x 2 x 3 Þ y ¼ EI 2 6 6EI

ð0 x lÞ

ðV-111Þ

Die Durchbiegung ist am freien Ende ðx ¼ lÞ am gro¨ßten. Sie betra¨gt dort y max ¼ y ðx ¼ lÞ ¼

F F F l3 ð3 l 3 l 3 Þ ¼ 2 l3 ¼ 3EI 6EI 6EI

ðV-112Þ

Es handelt sich dabei um ein Randmaximum (siehe hierzu auch das Beispiel (3) aus Kap. IV, Abschnitt 3.5).

10.1.3 Spannung zwischen zwei Punkten eines elektrischen Feldes Wir betrachten das elektrostatische Feld in der Umgebung einer positiven Punktladung Q. Es besitzt die in Bild V-39 skizzierte radiale Struktur. Feldlinie

Bild V-39 Elektrostatisches Feld in der Umgebung einer positiven Punktladung Q (ebener Schnitt durch Q)

P2 P1 +Q Äquipotentialfläche

Die elektrische Feldsta¨rke vom Betrage E ha¨ngt dabei aus Symmetriegru¨nden nur vom Abstand r von der Punktladung Q ab. In unserem Beispiel ist E ¼ E ðrÞ ¼

Q 4 p e0 er r2

ðr > 0Þ

ðV-113Þ

(e 0 : Elektrische Feldkonstante; e r : Relative Dielektrizita¨tskonstante des Mediums). Auch das Potential eines Punktes des elektrischen Feldes ist kugelsymmetrisch: Die quipotentialfla¨chen sind konzentrische Kugelschalen (Mittelpunkt: Ladung Q). Zwischen zwei Punkten P 1 und P 2 des Feldes mit den Absta¨nden r 1 bzw. r 2 von der felderzeugenden Ladung Q besteht dann definitionsgema¨ß die folgende Potentialdifferenz (Spannung): ð

r2

U 12 ¼

E ðrÞ dr r1

ðV-114Þ


501

Fu¨r die Feldsta¨rke setzen wir den Ausdruck (V-113) ein und erhalten schließlich: ð

ð

r2

U 12 ¼

r2

E ðrÞ dr ¼ r1

r1

ð

r

dr ¼ r2

r1

r2

Q ¼ 4 p e0 er

ð

r2

Q Q dr ¼ 2 4 p e0 er r 4 p e0 er

2

1 r 2 Q r Q 1 r2 dr ¼ ¼ ¼ 4 p e 0 e r 1 r1 4 p e0 er r r1

r1

Q ¼ 4 p e0 er

1 1 r1 r2

ðV-115Þ

10.2 Fla¨cheninhalt 10.2.1 Bestimmtes Integral und Fla¨cheninhalt (Erga¨nzungen) ðb f ðxÞ dx als Fla¨cheninhalt A zwischen

Im Abschnitt 2 wurde das bestimmte Integral a

der Kurve y ¼ f ðxÞ, der x-Achse und den Parallelen x ¼ a und x ¼ b eingefu¨hrt (Bild V-40). Diese geometrische Interpretation ist jedoch nur zula¨ssig, wenn die (stetige) Integrandfunktion f ðxÞ u¨berall im Integrationsbereich die Bedingung f ðxÞ 0 erfu¨llt, die Kurve also oberhalb der x-Achse verlaüft und ferner a < b ist. y y = f(x)

A

Bild V-40 Das bestimmte Integral als Fla¨cheninhalt a

&

x

b

Beispiel Wir suchen den Fla¨cheninhalt A, der von der Parabel y ¼ x 2 2 x þ 3, der x-Achse und den Parallelen x ¼ 0 und x ¼ 3 begrenzt wird (Bild V-41). Da die Parabel im Intervall 0 x 3 oberhalb der x-Achse verlaüft, gilt:

ð3 A ¼

ðx 2 2 x þ 3Þ dx ¼ 0

1 3 x x2 þ 3x 3

3 ¼ ð9 9 þ 9Þ ð0Þ ¼ 9 0

502

V Integralrechnung

y y = x 2 – 2x + 3 5

Bild V-41 Zur Berechnung der Fla¨che unter der Parabel y ¼ x 2 2 x þ 3 im Intervall 0 x 3

A

1 1

3

x &

Liegt das Fla¨chenstu¨ck jedoch, wie in Bild V-42 skizziert, vollsta¨ndig unterhalb der ðb x-Achse, so ist der Integralwert f ðxÞ dx negativ und kann daher nicht dem gesuchten a

Fla¨cheninhalt A entsprechen. In diesem Fall geht man wie folgt vor: Man spiegelt die Fla¨che an der x-Achse und erha¨lt das in Bild V-43 dunkelgrau unterlegte Fla¨chenstu¨ck vom gleichen Fla¨cheninhalt A. y y = – f(x)

y

A a

b a

x

b

x

A

A

y = f(x)

y = f(x)

Bild V-42

Bild V-43

Dieses Fla¨chenstu¨ck liegt oberhalb der x-Achse und wird von der gespiegelten Kurve mit der Gleichung y ¼ f ðxÞ und der x-Achse berandet 13). Den gesuchten Fla¨cheninhalt A erhalten wir damit durch Integration u¨ber die Funktion y ¼ f ðxÞ in den Grenzen von x ¼ a bis x ¼ b: ðb A ¼

½ f ðxÞ dx ¼ a

13)

ðb f ðxÞ dx

ðV-116Þ

a

Bei der Spiegelung einer Kurve an der x-Achse multiplizieren sich die Ordinaten (Funktionswerte) mit 1.


503

Die gespiegelte Kurve ko¨nnen wir aber auch durch die Gleichung y ¼ j f ðxÞ j beschreiben. Der Fla¨cheninhalt A la¨sst sich daher auch durch das Integral b ð ðb ðV-117Þ A ¼ j f ðxÞ j dx ¼ f ðxÞ dx a

a

berechnen, wobei Betragsbildung und Integration miteinander vertauschbar sind. &

Beispiel

y

Welchen Fla¨cheninhalt A bildet die Tangenskurve y ¼ tan x im Intervall 1 x 0 mit der x-Achse (Bild V-44)?

y = tan x 1 –1

Bild V-44 –p 2

p

x

2

Lo¨sung (unter Verwendung einer Integraltafel): ð0 tan x dx ¼

A ¼

h

ln j cos x j

i0 1

¼

h

ln j cos x j

i0 1

¼

1

¼ ln j cos 0 j ln j cos ð 1Þ j ¼ ln 1 ln 0,54 ¼ 0 ð 0,62Þ ¼ 0,62

&

Der allgemeinste Fall tritt ein, wenn die Fla¨che teils oberhalb und teils unterhalb der x-Achse liegt. Wir mu¨ssen dann die Fla¨che so in Teilfla¨chen zerlegen, dass diese entweder vollsta¨ndig oberhalb oder vollsta¨ndig unterhalb der x-Achse liegen (Bild V-45). Die entsprechenden Integralbeitra¨ge sind daher positiv oder negativ, je nachdem, ob die Kurve gerade oberhalb oder unterhalb der x-Achse verlaüft (die positiven Beitra¨ge sind in Bild V-45 dunkelgrau, die negativen Beitra¨ge hellgrau unterlegt). y y = f(x) A2

A4

a A1

x1

x2

A3

x3

b

Bild V-45 Zur Berechnung des Fla¨cheninhaltes im allgemeinsten Fall ( Zerlegung der Fla¨che in Teilfla¨chen)

x

504

V Integralrechnung

Fu¨r die Berechnung dieser Teilfla¨chen beno¨tigen wir daher als zusa¨tzliche Information die im Integrationsintervall a x b gelegenen Nullstellen der Funktion y ¼ f ðxÞ. So besitzt z. B. die in Bild V-45 skizzierte Funktion genau drei im Integrationsintervall liegende Nullstellen x 1 , x 2 und x 3 (nach steigender Gro¨ße geordnet). In den Teilintervallen a x x 1 und x 2 x x 3 liegt dabei die Kurve unterhalb der x-Achse, die entsprechenden Integralbeitra¨ge I 1 und I 3 sind daher negativ. In den Teilintervallen x 1 x x 2 und x 3 x b dagegen verlaüft die Kurve oberhalb der x-Achse, die entsprechenden Integralbeitra¨ge I 2 und I 4 sind somit positiv. Die Gesamtfla¨che A ist dann als Summe der Betra¨ge aller Teilintegrale darstellbar: A ¼ A1 þ A2 þ A3 þ A4 ¼ j I1 j þ I2 þ j I3 j þ I4 ¼ x1 x2 xð3 ð ðb ð ¼ f ðxÞ dx þ f ðxÞ dx þ f ðxÞ dx þ f ðxÞ dx x a x x 1

2

ðV-118Þ

3

Wir fassen die Ergebnisse u¨ber die Fla¨chenberechnung wie folgt zusammen: Fla¨cheninhalt zwischen einer Kurve und der x-Achse Bei der Berechnung des Fla¨cheninhaltes A zwischen einer Kurve y ¼ f ðxÞ, a x b und der x-Achse sind die folgenden Fa¨lle zu unterscheiden: 1. Fall: Die Kurve verlaüft oberhalb der x-Achse (Bild V-40). Dann gilt: ðb f ðxÞ dx

A ¼

ðV-119Þ

a

2. Fall: Die Kurve verlaüft unterhalb der x-Achse (Bild V-42). Dann gilt: b ð ðb A ¼ f ðxÞ dx ¼ f ðxÞ dx ðV-120Þ a

a

3. Fall: Die Kurve verlaüft teils oberhalb, teils unterhalb der x-Achse (Bild V-45). In diesem Fall muss die Fla¨che zuna¨chst so in Teilfla¨chen zerlegt werden, dass diese entweder vollsta¨ndig oberhalb oder vollsta¨ndig unterhalb der x-Achse liegen. Dazu werden die Nullstellen der Funktion y ¼ f ðxÞ im Intervall a x b beno¨tigt. Anhand einer Skizze la¨sst sich dann die Zerlegung der Fla¨che in Teilfla¨chen mit den genannten Eigenschaften problemlos durchfu¨hren. Die Berechnung der Teilfla¨chen erfolgt dabei mit Hilfe der Integralformeln (V-119) und (V-120). Die gesuchte Gesamtfla¨che ist dann die Summe aller Teilfla¨chen.

10 Anwendungen der Integralrechnung &

505

Beispiel Wir berechnen den in Bild V-46 skizzierten Fla¨cheninhalt zwischen der Polynomfunktion y ¼ x 3 3 x 2 6 x þ 8, der x-Achse und den Parallelen x ¼ 2,5 und x ¼ 3. y 10 y = x 3 – 3x 2 – 6x + 8 A2 2

– 2,5 –3

– 2 –1

3 1

2

4

x

A3

A1

Bild V-46 Zur Berechnung der Fla¨che zwischen der Kurve y ¼ x 3 3 x 2 6 x þ 8, der x-Achse und den Parallelen x ¼ 2,5 und x ¼ 3

Die Nullstellen der Funktion sind der Reihe nach x 1 ¼ 2, x 2 ¼ 1 und x 3 ¼ 4 (die Nullstelle bei x ¼ 1 findet man leicht durch Probieren, die restlichen mit Hilfe des Horner-Schemas). Sie liegen bis auf den letzten Wert im Intervall 2,5 x 3 (Bild V-46). Die Fla¨che zerfa¨llt damit in drei Teilfla¨chen, die jeweils abwechselnd unter- und oberhalb der x-Achse liegen. Es sind daher die folgenden drei Teilintegrale zu berechnen 14) :

ð2

I1 ¼

ðx 3 3 x 2 6 x þ 8Þ dx ¼

1 4 x x3 3x2 þ 8x 4

2 2,5

2,5

ð1 I2 ¼

ðx 3 3 x 2 6 x þ 8Þ dx ¼

1 4 x x3 3x2 þ 8x 4

1 2

2

ð3 I3 ¼

ðx 3 3 x 2 6 x þ 8Þ dx ¼ 1

1 4 x x3 3x2 þ 8x 4

¼ 2,64

¼ 20,25

3 ¼ 14 1

Der gesuchte Fla¨cheninhalt betra¨gt damit: A ¼ A 1 þ A 2 þ A 3 ¼ j I 1 j þ I 2 þ j I 3 j ¼ j 2,64 j þ 20,25 þ j 14 j ¼ ¼ 2,64 þ 20,25 þ 14 ¼ 36,89 14)

Die Integrale unterscheiden sich nur in den Grenzen, Integrand und Stammfunktion sind gleich.

&

506

V Integralrechnung

10.2.2 Fla¨cheninhalt zwischen zwei Kurven Wir betrachten ein Fla¨chenstu¨ck, das von den Kurven y o ¼ f o ðxÞ und y u ¼ f u ðxÞ sowie den beiden Parallelen x ¼ a und x ¼ b berandet wird (Bild V-47). Dabei soll u¨berall im Intervall a x b die Bedingung f o ðxÞ f u ðxÞ erfu¨llt sein, d. h. die Kurve y o ¼ f o ðxÞ verlaüft zwischen x ¼ a und x ¼ b oberhalb der Kurve y u ¼ f u ðxÞ (dieses Verhalten wird durch die Indizes zum Ausdruck gebracht: o ¼ oben, u ¼ unten). y y o = f o (x)

A

Bild V-47 Zur Berechnung der zwischen zwei Kurven gelegenen Fla¨che A

y u = f u (x) a

b

x

Wir berechnen den Fla¨cheninhalt A zwischen den beiden Kurven als Differenz zweier Fla¨chen. Nach Bild V-47 gilt na¨mlich: ðb

ðb y o dx

A ¼ a

ðb y u dx ¼

a

ðb f o ðxÞ dx

a

f u ðxÞ dx

ðV-121Þ

a

Das erste Integral beschreibt dabei die unterhalb der Kurve y o ¼ f o ðxÞ liegende Fla¨che, das zweite Integral entsprechend den Fla¨cheninhalt unterhalb der Kurve y u ¼ f u ðxÞ. Die Integraldifferenz (V-121) la¨sst sich noch zu einem Integral zusammenfassen:

Fla¨cheninhalt zwischen zwei Kurven (Bild V-47) ðb

ðb ðy o y u Þ dx ¼

A ¼ a

½ f o ðxÞ f u ðxÞ dx a

Dabei bedeuten: y o ¼ f o ðxÞ:

Gleichung der oberen Randkurve

y u ¼ f u ðxÞ:

Gleichung der unteren Randkurve

Voraussetzung: f o ðxÞ f u ðxÞ im Intervall a x b

ðV-122Þ


507

Anmerkungen (1)

Die Lage des Fla¨chenstu¨cks spielt dabei keine Rolle, solange u¨berall im Intervall a x b die Bedingung f o ðxÞ f u ðxÞ erfu¨llt ist. Der Formelausdruck (V-122) bleibt daher auch fu¨r die in den Bildern V-48 a) und V-48 b) skizzierten Fla¨chen gu¨ltig. Denn in beiden Fa¨llen liegt y o oberhalb von y u , in positiver y-Richtung gesehen. y y o = f o (x) y

a

A

b x

y o = f o (x)

a

b)

A

a)

(2)

y u = f u (x)

b

x

y u = f u (x)

Bild V-48 Fla¨cheninhalt zwischen zwei Kurven

Die Integralformel (V-122) gilt nur unter der Voraussetzung, dass sich die beiden Randkurven der Fla¨che an keiner Stelle des Intervalls a x b durchschneiden, d. h. u¨berall in diesem Intervall muss die Bedingung f o ðxÞ f u ðxÞ erfu¨llt sein. Andernfalls ist die Fla¨che so in Teilfla¨chen zu zerlegen, dass die beiden Randkurven einer jeden Teilfla¨che diese Bedingung erfu¨llen. Zur Berechnung dieser Teilfla¨chen werden daher die im Intervall a x b gelegenen Schnittpunkte beider Kurven beno¨tigt. Bild V-49 verdeutlicht das Vorgehen bei zwei Teilfla¨chen A 1 und A 2 , d. h. bei einem im Innern des Intervalls a x b gelegenen Schnittpunkt S mit dem Abszissenwert x 1 . y

y = f 2 (x)

A1

S

y = f 1 (x)

A2

y = f 2 (x)

y = f 1 (x)

Bild V-49 a

x1

b

x

508

V Integralrechnung

In den beiden Teilintervallen gelten dann folgende Beziehungen: Im Intervall a x x 1 :

f 2 ðxÞ f 1 ðxÞ

Im Intervall x 1 x b:

f 1 ðxÞ f 2 ðxÞ

Mit anderen Worten: Im ersten Intervall liegt f 2 ðxÞ oberhalb von f 1 ðxÞ, im zweiten Intervall ist es genau umgekehrt. Die Gesamtfla¨che A berechnet sich daher wie folgt: xð1

A ¼ A1 þ A2 ¼

ðb ½ f 2 ðxÞ f 1 ðxÞ dx þ

a

½ f 1 ðxÞ f 2 ðxÞ dx ¼ x1

ðb xð1 ¼ ½ f 2 ðxÞ f 1 ðxÞ dx þ ½ f 2 ðxÞ f 1 ðxÞ dx x a

ðV-123Þ

1

&

Beispiele (1)

Man bestimme den Fla¨cheninhalt zwischen der Parabel y ¼ 0,5 x 2 þ 6 und der Geraden y ¼ 1,5 x þ 2 (Bild V-50). y 6 y = – 0,5 x 2 + 6

A – 4,7

1 1 1,7

x

y = 1,5 x + 2 –5

Bild V-50 Zur Berechnung der Fla¨che zwischen der Parabel y ¼ 0,5 x 2 þ 6 und der Geraden y ¼ 1,5 x þ 2


509

Lo¨sung: Zuna¨chst berechnen wir die Kurvenschnittpunkte: 0,5 x 2 þ 6 ¼ 1,5 x þ 2 x 1 ¼ 4,7 ,

)

x2 þ 3x 8 ¼ 0

)

x 2 ¼ 1,7

Das Fla¨chenstu¨ck wird im Intervall 4,7 x 1,7 oben von der Parabel und unten von der Geraden begrenzt. Daher gilt fu¨r den Fla¨cheninhalt: 1ð,7

½ ð 0,5 x 2 þ 6Þ ð1,5 x þ 2Þ dx ¼

A ¼ 4,7

1ð,7

1ð,7

ð 0,5 x þ 6 1,5 x 2Þ dx ¼

¼

ð 0,5 x 2 1,5 x þ 4Þ dx ¼

2

4,7

4,7

1,7 1 3 3 2 ¼ 3,81 ð 18,06Þ ¼ 21,87 ¼ x x þ 4x 6 4 4,7 (2)

Wir berechnen die zwischen der Sinus- und Kosinuskurve liegende Fla¨che im Bereich zweier aufeinanderfolgender Schnittpunkte. Die in Bild V-51 grau unterlegten Teile sind wegen der Periodizita¨t der Randkurven fla¨chengleich. y y = sin x 1

5 p 4

A

p

x

4

–1

y = cos x

Bild V-51 Fla¨chenstu¨ck zwischen der Sinus- und Kosinuskurve im Bereich zweier aufeinanderfolgender Schnittpunkte

Aus der trigonometrischen Gleichung sin x ¼ cos x

oder

sin x ¼ tan x ¼ 1 cos x

berechnen wir zuna¨chst die Kurvenschnittpunkte. Sie liegen an den Stellen x k ¼ arctan 1 þ k p ¼

p þk p 4

ðk ¼ 0, 1, 2, . . .Þ

510

V Integralrechnung

Wir entscheiden uns dabei fu¨r den in Bild V-51 skizzierten dunkelgrau unterlegten Bereich zwischen den ersten beiden positiven Schnittpunkten, d. h. fu¨r das Interp 5 vall x p. In diesem Intervall verlaüft die Sinuskurve oberhalb der 4 4 \mittheta Kosinuskurve. Der gesuchte Fla¨cheninhalt wird daher u¨ber das folgende Integral berechnet: 5 p=4 ð

ðsin x cos xÞ dx ¼

A ¼

h

cos x sin x

i 5 p=4 p=4

¼

p=4

¼

cos

¼ (3)

5 p 4

sin

5 p 4

!

! p p cos sin ¼ 4 4

pffiffiffiffiffi 1 pffiffiffiffiffi 1 pffiffiffiffiffi 1 pffiffiffiffiffi 1 pffiffiffiffiffi 2 þ 2 þ 2 þ 2 ¼ 2 2 ¼ 2,83 2 2 2 2

Wir interessieren uns fu¨r den Fla¨cheninhalt A zwischen der Parabel y ¼ 2,5 x 2 8,75 x und der Kurve y ¼ 2 x 3 12 x 2 þ 16 x. Zuna¨chst aber bestimmen wir die dabei beno¨tigten Kurvenschnittpunkte: 2 x 3 12 x 2 þ 16 x ¼ 2,5 x 2 8,75 x 2 x 3 14,5 x 2 þ 24,75 x ¼ x ð2 x 2 14,5 x þ 24,75Þ ¼ 0 x 1 ¼ 0,

)

x 2 ¼ 2,75, x 3 ¼ 4,5

Die gesuchte Fla¨che A besteht somit aus zwei Teilfla¨chen A 1 und A 2 , die wir jetzt berechnen wollen (Bild V-52). y

10 y = 2 x 3 –12 x 2 + 16 x 5

2,75 1

2

3

A1 –5

–10

y = 2,5 x 2 – 8,75 x

4 A2

4,5

Bild V-52 x


511

Im Intervall 0 x 2,75 ist die Parabel die untere, im Intervall 2,75 x 4,5 dagegen die obere Berandung der Fla¨che. Daher gilt: 2,ð75

A1 ¼

½ ð2 x 3 12 x 2 þ 16 xÞ ð2,5 x 2 8,75 xÞ dx ¼ 0 2,ð75

¼

ð2 x 3 14,5 x 2 þ 24,75 xÞ dx ¼ 0

¼

1 4 14,5 3 24,75 2 x x þ x 2 3 2

2,75 ¼ 21,6634 0

4ð,5

A2 ¼

½ ð2,5 x 2 8,75 xÞ ð2 x 3 12 x 2 þ 16 xÞ dx ¼ 2,75 4ð,5

ð 2 x 3 þ 14,5 x 2 24,75 xÞ dx ¼

¼ 2,75

1 14,5 3 24,75 2 x x ¼ x4 þ 2 3 2

4,5 2,75

¼ 6,4759

Somit erhalten wir eine Gesamtfla¨che von A ¼ A 1 þ A 2 ¼ 21,6634 þ 6,4759 ¼ 28,1393 28,14 (4)

Die in Bild V-53 skizzierte geschlossene Kurve wird durch die Gleichung y 2 ¼ 25 x 2 x 4 beschrieben. Sie ist sowohl zur x-Achse als auch zur y-Achse spiegelsymmetrisch. Bei der Berechnung der eingeschlossenen Fla¨che ko¨nnen wir uns auf den 1. Quadranten beschra¨nken.

y

y 2 = 25 x 2 – x 4

12 8 4

Bild V-53 –5

–4

–3

–2

–1

1 –4 –8

–12

2

3

4

5

x

512

V Integralrechnung

Die obere Randkurve lautet dann: pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi y ¼ 25 x 2 x 4 ¼ x 2 ð25 x 2 Þ ¼ x 25 x 2 ,

0 x 5

Das anfallende Integral ð5 x

A ¼ 4

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 25 x 2 dx

0

lo¨sen wir durch Substitution wie folgt, wobei wir die Integrationsgrenzen mitsubstituieren wollen: du ¼ 2 x, dx

u ¼ 25 x 2 ,

dx ¼

du 2x

Untere Grenze:

x ¼ 0

)

u ¼ 25 0 ¼ 25

Obere Grenze:

x ¼ 5

)

u ¼ 25 25 ¼ 0

uð ¼0

A ¼ 4

pffiffiffiffiffi x u

u ¼ 25

2ð5

¼ 2

du ¼ 2 2 x

u

1=2

u 3=2 du ¼ 2 3=2

0

¼

25 ¼ 0

ð0 25

pffiffiffiffiffi u du ¼ 2

25 ð

pffiffiffiffiffi u du ¼

0

pffiffiffiffiffi i 25 4 h pffiffiffiffiffiffi3ffi i 25 4 h u ¼ ¼ u u 0 0 3 3

4 4 500 ð25 5 0Þ ¼ 125 ¼ 3 3 3

&

10.3 Volumen eines Rotationsko¨rpers (Rotationsvolumen) Rotationsko¨rper entstehen durch Drehung einer ebenen Kurve um eine in der Kurvenebene liegende Achse. Zu ihnen geho¨ren beispielsweise die Kugel, der Kreiskegel, der Zylinder, das Rotationsparaboloid und der Torus. Rotation einer Kurve um die x-Achse Die u¨ber dem Intervall a x b gelegene Kurve mit der Funktionsgleichung y ¼ f ðxÞ erzeuge bei Rotation um die x-Achse den in Bild V-54 skizzierten Rotationsko¨rper. Dieser wird jetzt durch Schnitte senkrecht zur Drehachse in eine große Anzahl n von Scheiben gleicher Dicke Dx zerlegt.


513

Im Folgenden betrachten wir eine wahllos herausgegriffene Scheibe (in Bild V-54 grau unterlegt). y y = f(x) DV x

Bild V-54 Zerlegung eines Rotationsko¨rpers in Zylinderscheiben gleicher Dicke Dx a

b

x

Dx

Sie wird durch eine kreisfo¨rmige Zylinderscheibe gleicher Dicke ersetzt, die durch Rotation des in Bild V-55 skizzierten Rechtecks mit den Seitenla¨ngen y ¼ f ðxÞ und Dx um die x-Achse entsteht. y y = f(x)

y

a

x

b

x

Dx

Bild V-55 Durch Rotation des eingezeichneten Rechtecks um die x-Achse entsteht eine kreisfo¨rmige Zylinderscheibe vom Volumen DV x ¼ p y 2 Dx

Das Volumen dieser zylindrischen Ersatzscheibe ist dann DV x ¼ ðGrundflächeÞ ðHöheÞ ¼ p y 2 Dx

ðV-124Þ

(Scheibenradius: y; Scheibendicke: Dx; Querschnittsfla¨che der Scheibe: p y 2 ).

514

V Integralrechnung

Ebenso verfa¨hrt man mit den u¨brigen Scheiben. Die Summation u¨ber sa¨mtliche Zylinderscheiben liefert dann einen Na¨herungswert fu¨r das Rotationsvolumen V x , der bei beliebiger Verfeinerung der Zerlegung gegen den exakten Wert strebt. Beim Grenzu¨bergang n ! 1 geht die Scheibendicke Dx gegen Null und man erha¨lt fu¨r V x die folgende Integralformel: Rotationsvolumen bei Drehung einer Kurve um die x-Achse (Bild V-54) Bei Drehung einer Kurve mit der Gleichung y ¼ f ðxÞ, a x b um die x-Achse entsteht ein Rotationsko¨rper vom Volumen ðb Vx ¼ p

ðb ½ f ðxÞ 2 dx

y dx ¼ p 2

a

ðV-125Þ

a

Zu diesem Ergebnis gelangt man auch durch eine in den technischen Anwendungen u¨bliche und sehr beliebte formale Betrachtungsweise. Wir gehen dabei von einer infinitesimal du¨nnen Scheibe der Dicke dx aus (in Bild V-56 grau unterlegt): y infinitesimal dünne Scheibe

Bild V-56 Der Rotationsko¨rper wird aus infinitesimal du¨nnen Zylinderscheiben der Dicke dx zusammengesetzt

y = f(x)

a

b

x

dx

Das Volumen einer solchen nahezu zylindrischen Scheibe (auch Volumenelement genannt) betra¨gt dann dV x ¼ p y 2 dx

ðV-126Þ

Jetzt summieren, d. h. integrieren wir u¨ber sa¨mtliche zwischen x ¼ a und x ¼ b gelegenen infinitesimal du¨nnen Scheiben und erhalten schließlich fu¨r das Rotationsvolumen die bereits bekannte Formel xð ¼b

Vx ¼

ðb dV x ¼

x¼a

ðb p y 2 dx ¼ p

a

ðb ½ f ðxÞ 2 dx

y 2 dx ¼ p a

a

ðV-127Þ


515

Rotation einer Kurve um die y-Achse Analog verfa¨hrt man bei Ko¨rpern, die durch Rotation eines Kurvenstu¨cks um die y-Achse entstanden sind (Bild V-57). y

d

x = g(y)

Bild V-57 Zur y-Achse rotationssymmetrischer Ko¨rper

c x

Die entsprechende Integralformel fu¨r das Rotationsvolumen lautet: Rotationsvolumen bei Drehung einer Kurve um die y-Achse (Bild V-57) Bei Drehung einer Kurve mit der Gleichung x ¼ g ðyÞ, c y d um die y-Achse entsteht ein Rotationsko¨rper vom Volumen ðd Vy ¼ p

ðd ½ g ðyÞ 2 dy

x dy ¼ p 2

c

ðV-128Þ

c

Anmerkung Die Gleichung der rotierenden Kurve liegt meist in der Form y ¼ f ðxÞ vor und muss dann erst noch nach der Variablen x aufgelo¨st werden. Die auf diese Weise erhaltene Funktion x ¼ g ðyÞ ist die „nach der Variablen x aufgelo¨ste Form von y ¼ f ðxÞ“. &

Beispiele (1)

Durch Drehung der u¨ber dem Intervall 0 x p=2 gelegenen Kosinuskurve y ¼ cos x um die x-Achse entsteht der in Bild V-58 skizzierte Rotationsko¨rper. Sein Volumen betra¨gt nach Integralformel (V-125):

p=2 ð

Vx ¼ p ¼ p

cos x dx ¼ p 2

0

p 1 þ sin p 4 4 |ffl{zffl} 0

1 1 x þ sin ð2 xÞ 2 4

p=2

¼

0

1 p p2 0þ sin 0 ¼ p ¼ 4 4 |ffl{zffl} 4 0

516

V Integralrechnung y y = cos x

1

Bild V-58 Rotationsko¨rper, entstanden durch Drehung der Kurve y ¼ cos x, 0 x p=2 um die x-Achse

p

x

2

(2)

Durch Rotation des in Bild V-59 skizzierten Kreisabschnitts der Ho¨he h um die x-Achse entsteht ein sog. Kugelabschnitt (auch Kugelkappe oder Kalotte genannt) mit dem folgenden Volumen: ðr Vx ¼ p

ðr pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 2 2 2 ð r x Þ dx ¼ p ðr 2 x 2 Þ dx ¼

rh

rh

1 3 ¼ p r x x 3

r

2

1 3 1 ¼ p r r r 2 ðr hÞ þ ðr hÞ 3 3 3 3

rh

2 3 1 3 3 2 2 2 3 ¼ p r r þr hþ ðr 3 r h þ 3 r h h Þ ¼ 3 3

1 3 1 3 1 3 r þ r2 h þ r r2 h þ r h2 h ¼ ¼ p 3 3 3 1 3 1 p 2 ¼ p r h2 ¼ p h2 r h h ¼ h ð3 r hÞ 3 3 3

y y = r2– x2

Bild V-59 Der grau unterlegte Kreisabschnitt erzeugt bei Rotation um die x-Achse einen Kugelabschnitt r–h

r h

x

¼


517

Im Grenzfall h ¼ 2 r erha¨lt man eine Vollkugel mit dem (bekannten) Volumen V Kugel ¼ (3)

p p 4 ð2 rÞ 2 ð3 r 2 rÞ ¼ 4r2 r ¼ pr3 3 3 3

Welchen Rauminhalt besitzt der Ko¨rper, der durch Drehung der in Bild V-60 skizzierten (grau unterlegten) Fla¨che um die y-Achse entsteht? y/cm

P

18

Parabel y = ax 2 + b 10

Bild V-60 –4

x /cm

4

Lo¨sung: Zuna¨chst bestimmen wir die Gleichung der Parabel, die wir wegen der Achsensymmetrie in der Form y ¼ a x 2 þ b ansetzen du¨rfen: b ¼ 10 cm ;

P ¼ ð4 cm; 18 cmÞ ist ein Punkt der Parabel 2

18 cm ¼ a ð4 cmÞ þ 10 cm

)

a ¼ 0,5 cm

)

1

Die Parabelgleichung lautet somit: y ¼ 0,5 cm 1 x 2 þ 10 cm Das gesuchte Rotationsvolumen V berechnen wir nach der aus Bild V-60 ersichtlichen Formel V ¼ V Zylinder V Paraboloid Dabei ist V Zylinder das Volumen des Zylinders mit dem Radius r ¼ 4 cm und der Ho¨he h ¼ 18 cm: V Zylinder ¼ p r 2 h ¼ p ð4 cmÞ 2 18 cm ¼ 904,78 cm 3 V Paraboloid ist das Volumen des Rotationsparaboloids, das durch Drehung der u¨ber dem Intervall 10 y=cm 18 gelegenen Parabel um die y-Achse entsteht und mit Hilfe der Integralformel (V-128) berechnet werden kann. Dazu lo¨sen wir zuna¨chst die Parabelgleichung nach x 2 auf: 0,5 cm 1 x 2 ¼ y 10 cm j 2 cm

)

x 2 ¼ 2 cm ð y 10 cmÞ

518

V Integralrechnung

Diesen Ausdruck setzen wir jetzt in die Volumenformel (V-128) ein und erhalten damit fu¨r das Volumen des Rotationsparaboloids: 18ðcm

18ðcm

V Paraboloid ¼ p

x dy ¼ 2 p cm

ð y 10 cmÞ dy ¼

2

10 cm

10 cm

¼ 2 p cm

1 2 y 10 cm y 2

18 cm ¼ 10 cm

¼ 2 p cm ð162 180Þ ð50 100Þ cm 2 ¼ ¼ 2 p ð 18 þ 50Þ cm 3 ¼ 2 p 32 cm 3 ¼ 201,06 cm 3 Fu¨r das gesuchte Rotationsvolumen V ergibt sich damit der folgende Wert: V ¼ V Zylinder V Paraboloid ¼ 904,78 cm 3 201,06 cm 3 ¼ 703,72 cm 3

&

10.4 Bogenla¨nge einer ebenen Kurve Wir stellen uns die Aufgabe, die La¨nge einer u¨ber dem Intervall a x b gelegenen Kurve mit der Funktionsgleichung y ¼ f ðxÞ zu berechnen, und bedienen uns dabei der bereits in Abschnitt 10.3 erwa¨hnten formalen Betrachtungsweise. Zuna¨chst zerlegen wir die Kurve in eine große Anzahl von Segmenten. Wahllos greifen wir ein von den beiden Randpunkten P und Q begrenztes, infinitesimal kurzes Kurvenstu¨ck (Segment) heraus und ersetzen den Kurvenbogen durch das Linienelement ds, d. h. durch die entsprechende Strecke auf der in P errichteten Kurventangente (Bild V-61).

y

y = f(x)

Q Q′ ds

P

dy

dx

y a

Tangente in P

x

x + dx

b

x

Bild V-61 Zur Bestimmung der Bogenla¨nge eines ebenen Kurvenstu¨cks


519

Aus dem eingezeichneten Steigungsdreieck mit den beiden Katheten dx und dy und der Hypotenuse ds folgt dann nach dem Satz des Pythagoras: " # ðdxÞ 2 ðdyÞ 2 2 2 2 2 2 ¼ 1þ ðdxÞ 2 ¼ ðdsÞ ¼ ðdxÞ þ ðdyÞ ¼ ðdxÞ þ ðdyÞ ðdxÞ 2 ðdxÞ 2 " 2# dy ¼ 1þ ðV-129Þ ðdxÞ 2 ¼ ½ 1 þ ð y 0 Þ 2 ðdxÞ 2 dx Damit ist ds ¼

qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 þ ð y 0 Þ 2 dx ¼ 1 þ ½ f 0 ðxÞ 2 dx

ðV-130Þ

Mit den restlichen Segmenten verfahren wir in gleicher Weise. Durch Summation, d. h. Integration u¨ber sa¨mtliche Linienelemente 15) erha¨lt man schließlich die folgende Integralformel fu¨r die Bogenla¨nge der Kurve y ¼ f ðxÞ im Intervall a x b: Bogenla¨nge einer ebenen Kurve (Bild V-61) Eine ebene Kurve mit der Gleichung y ¼ f ðxÞ, a x b besitzt die Bogenla¨nge ðb qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ðb qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 2 0 s ¼ 1 þ ð y Þ dx ¼ 1 þ ½ f 0 ðxÞ 2 dx a

&

ðV-131Þ

a

Beispiel Wir wollen die bereits aus der Schulmathematik bekannte Formel fu¨r den Umfang eines Kreises vom Radius r herleiten (Bild V-62). y y = r2– x2

Bild V-62 Zur Berechnung des Kreisumfangs 0

15)

r

x

Andere u¨bliche Bezeichnungen fu¨r das Linienelement sind Bogenelement oder Bogendifferential.

520

V Integralrechnung

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi Lo¨sung: Aus der Kurvengleichung y ¼ r 2 x 2 (Gleichung des oberen Halbkreises) erhalten wir durch Differentiation mit Hilfe der Kettenregel x y 0 ¼ pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi r2 x2 und weiter 1 þ ð y 0Þ 2 ¼ 1 þ

r2

x2 r2 x2 þ x2 r2 ¼ ¼ 2 2 2 2 x r x r x2

qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 þ ð y 0 Þ 2 des bei der Umfangsberechnung anfallenden Integrals

Fu¨r den Integrand

(V-131) bekommen wir damit den folgenden Ausdruck: qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi r 1 þ ð y 0 Þ 2 ¼ pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 2 r x2 Bei der Integration beschra¨nken wir uns wegen der Achsensymmetrie der Kreislinie auf den im 1. Quadranten gelegenen Viertelkreis und mu¨ssen daher den Integralwert noch mit dem Faktor 4 multiplizieren. Somit gilt: ðr

r pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi dx ¼ 4 r 2 r x2

s ¼ 4 0

ðr 0

dx pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi r2 x2

Dieses Integral la¨sst sich durch eine Substitution vom Typ (D) der Tabelle 2 aus Abschnitt 8.1.2 wie folgt lo¨sen (die Grenzen werden mitsubstituiert): x ¼ r sin u ,

dx ¼ r cos u du ,

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi r 2 x 2 ¼ r cos u ,

u ¼ arcsin ðx=rÞ Untere Grenze:

x ¼ 0

)

u ¼ arcsin 0 ¼ 0

Obere Grenze:

x ¼ r

)

u ¼ arcsin 1 ¼ p=2

Wir erhalten die aus der Elementarmathematik bereits bekannte Formel fu¨r den Umfang eines Kreises: ðr s ¼ 4r 0

dx pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ¼ 4 r r2 x2

h i p=2 ¼ 4r u ¼ 2pr 0

p=2 ð

0

r cos u du r cos u

p=2 ð

¼ 4r

1 du ¼ 0

&


521

10.5 Mantelfla¨che eines Rotationsko¨rpers (Rotationsfla¨che) Die durch Drehung einer ebenen Kurve um eine in der Kurvenebene liegende Achse entstehende Fla¨che heißt Mantelfla¨che oder Rotationsfla¨che des Drehko¨rpers. Rotation einer Kurve um die x-Achse Der Rotationsko¨rper entstehe durch Drehung der Kurve y ¼ f ðxÞ, a x b um die x-Achse (Bild V-63). Wir zerlegen ihn wiederum in eine große Anzahl du¨nner Scheiben.

y infinitesimal dünne Scheibe y = f(x)

a

b

x

dx

Bild V-63 Zerlegung eines Rotationsko¨rpers in infinitesimal du¨nne Scheiben der Dicke dx

Eine solche (in Bild V-63 grau unterlegte) Scheibe der Dicke dx erhalten wir durch _ Drehung des in Bild V-64 skizzierten Kurvenbogens PQ um die x-Achse. Ersetzen wir diesen Bogen durch das zugeho¨rige Linienelement ds, so erzeugt dieses bei der Rotation um die x-Achse einen Kegelstumpf, dessen Mantelfla¨che einen Na¨herungswert fu¨r die Mantelfla¨che der Scheibe darstellt. y y = f(x) Q Q′ ds

P dx

y x

Tangente in P

y + dy

x + dx

x

Bild V-64 Zur Bestimmung der Mantelfla¨che eines zur x-Achse symmetrischen Rotationsko¨rpers

522

V Integralrechnung

Fu¨r die Mantelfla¨che eines Kegelstumpfes liefert uns die Elementarmathematik die bekannte Formel 16) M Kegelstumpf ¼ p ðr 1 þ r 2 Þ s

ðV-132Þ

Wir u¨bertragen diese Formel auf unseren durch Drehung des Linienelementes ds um die x-Achse erzeugten infinitesimal du¨nnen Kegelstumpf. Fu¨r diesen gilt: r1 ¼ y ,

r 2 ¼ y þ dy

s ¼ ds

und

ðV-133Þ

Seine Mantelfla¨che dM x betra¨gt somit dM x ¼ p ½ y þ ðy þ dyÞ ds ¼ p ð2 y þ dyÞ ds

ðV-134Þ

und weiter, da dy y angenommen werden darf: dM x ¼ p 2 y ds ¼ 2 p y ds

ðV-135Þ

Beru¨cksichtigt man noch die Beziehung (V-130) fu¨r das Linienelement ds, so ist die Mantelfla¨che des Kegelstumpfes und damit auch (na¨herungsweise) die Mantelfla¨che der infinitesimal du¨nnen Scheibe durch das Differential qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi dM x ¼ 2 p y 1 þ ð y 0 Þ 2 dx ¼ 2 p f ðxÞ 1 þ ½ f 0 ðxÞ 2 dx ðV-136Þ gegeben. Durch Integration erha¨lt man schließlich:

Mantelfla¨che eines Rotationsko¨rpers (Rotationsfla¨che bei Drehung einer Kurve um die x-Achse; Bild V-63) Bei Drehung einer Kurve mit der Gleichung y ¼ f ðxÞ, a x b um die x-Achse entsteht ein Rotationsko¨rper mit der Mantel- oder Rotationsfla¨che ðb Mx ¼ 2 p

ðb qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 2 0 y 1 þ ð y Þ dx ¼ 2 p f ðxÞ 1 þ ½ f 0 ðxÞ 2 dx

a

16)

Die Mantelfla¨che eines Kegelstumpfes wird nach der Formel

a

ðV-137Þ

y s

M Kegelstumpf ¼ p ðr 1 þ r 2 Þ s berechnet (siehe hierzu Bild V-65). r 1 und r 2 sind dabei die Radien der beiden Kreisfla¨chen, s die La¨nge der Mantellinie.

Bild V-65 Kegelstumpf

r2 r1 x


523

Rotation einer Kurve um die y-Achse Bei Rotation einer Kurve x ¼ g ðyÞ, c y d um die y-Achse erha¨lt man nach analogen berlegungen den folgenden Formelausdruck fu¨r die Mantel- oder Rotationsfla¨che des entstandenen Drehko¨rpers (siehe hierzu Bild V-57):

Mantelfla¨che eines Rotationsko¨rpers (Rotationsfla¨che bei Drehung einer Kurve um die y-Achse; Bild V-57) Bei Drehung einer Kurve mit der Gleichung x ¼ g ðyÞ, c y d um die y-Achse entsteht ein Rotationsko¨rper mit der Mantel- oder Rotationsfla¨che ðd My ¼ 2 p

ðd qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 2 0 x 1 þ ðx Þ dy ¼ 2 p g ðyÞ 1 þ ½ g 0 ðyÞ 2 dy

c

&

c

ðV-138Þ

Beispiele (1)

Die Aufgabe besteht in der Berechnung der Oberfla¨che (Mantelfla¨che) einer Kugel vom Radius r. Die Kugeloberfla¨che soll dabei durch Drehung des in Bild V-66 skizzierten Halbkreises um die x-Achse erzeugt werden. y y = r2– x2

Bild V-66 Durch Rotation eines Halbkreises um die x-Achse entsteht eine Kugel –r

r

x

Wir erhalten nach Formel (V-137) mit pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi y ¼ r2 x2 ,

x y ¼ pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi , 2 r x2 0

qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi r 1 þ ðy 0 Þ 2 ¼ pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 2 r x2

das folgende Ergebnis, wobei wir uns wegen der Achsensymmetrie auf das Integrationsintervall 0 x r beschra¨nken durften (Faktor 2): Mx ¼ 2 2 p ðr ¼ 4pr

ðr pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ðr r r 2 x 2 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi dx ¼ 4 p r dx ¼ r2 x2 0 0 h ir 1 dx ¼ 4 p r x ¼ 4 p r ðr 0Þ ¼ 4 p r 2 0

0

524

(2)

V Integralrechnung

Durch Rotation der Normalparabel y ¼ x 2 um die y-Achse entsteht ein Rotationsparaboloid. Es ist die Mantelfla¨che dieses Drehko¨rpers zu berechnen fu¨r den Fall, dass das Paraboloid in der Ho¨he h ¼ 2 abgeschnitten wird (Bild V-67). y

2 y=x2

Bild V-67 Rotationsparaboloid mit der Ho¨he h ¼ 2 x

Lo¨sung: Zuna¨chst lo¨sen wir die Parabelgleichung nach x auf und erhalten: y ¼ x2

)

x ¼ g ðyÞ ¼

pffiffiffiffi y

ð1: QuadrantÞ

Ferner ist: x 0 ¼ g 0 ðyÞ ¼

2

1 pffiffiffiffi , y

1 þ ðx 0 Þ 2 ¼ 1 þ

1 4y þ 1 ¼ 4y 4y

Fu¨r die Mantelfla¨che M y folgt dann nach Formel (V-138): ð2 My ¼ 2 p

pffiffiffiffi y

sffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ð2 sffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 4y þ 1 4y þ 1 dy ¼ 2 p dy ¼ y 4y 4y

0

0

ð2 rffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ð2 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ð2 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 4y þ 1 4y þ 1 ¼ 2p dy ¼ 2 p dy ¼ p 4 y þ 1 dy 4 2 0

0

0

Dieses Integral wird durch die folgende lineare Substitution gelo¨st (Typ (A) der Tabelle 2 aus Abschnitt 8.1.2): u ¼ 4y þ 1,

du ¼ 4, dy

dy ¼

du 4

Untere Grenze:

y ¼ 0

)

u ¼ 0þ1 ¼ 1

Obere Grenze:

y ¼ 2

)

u ¼ 8þ1 ¼ 9


525

Fu¨r die Mantelfla¨che des Rotationsparaboloids ergibt sich damit der folgende Wert: ð2 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ð9 ð9 pffiffiffiffiffi du pffiffiffiffiffi p u u du ¼ 4 y þ 1 dy ¼ p My ¼ p ¼ 4 4 0

p ¼ 4

1

ð9 u

1=2

1

¼

1

9 p u 3=2 p hpffiffiffiffiffiffi3ffii 9 p h pffiffiffiffi i9 u u u ¼ du ¼ ¼ ¼ 1 1 4 3=2 1 6 6

p p 13 ð27 1Þ ¼ 26 ¼ p ¼ 13,61 6 6 3

&

10.6 Arbeits- und Energiegro¨ßen ~ la¨ngs einer Geraden um die Wird ein Massenpunkt m durch eine konstante Kraft F Strecke ~ s verschoben, so ist die dabei verrichtete Arbeit definitionsgema¨ß gleich dem ~ und dem Verschiebungsvektor ~ Skalarprodukt aus dem Kraftvektor F s: ~~ ~j j~ W ¼ F s ¼ jF s j cos j ¼ F s cos j ¼ Fs s

ðV-139Þ

(siehe hierzu die Definitionsformel (II-87) aus Kap. II, Abschnitt 3.3.5). Fs ist dabei die Kraftkomponente in der Wegrichtung und j der Winkel zwischen der Kraft- und der Wegrichtung (Bild V-68). F m

f

Fs s

s s1

s2

Bild V-68 Zum Begriff der physikalischen Arbeit an einem Massenpunkt

Im Allgemeinen jedoch ist die Kraft nicht konstant, sondern noch von Ort zu Ort ver~¼ F ~ðsÞ. Als Beispiel sei die Gravitaschieden, d. h. eine Funktion des Ortes s: F tionskraft genannt (siehe hierzu auch das nachfolgende Beispiel (3)). Bei der Berechnung ~ðsÞ mit der in der Wegrichtung wirkenden der Arbeit, die eine ortsabha¨ngige Kraft F Komponente Fs ðsÞ bei einer Verschiebung des Massenpunktes la¨ngs einer Geraden von s 1 nach s 2 verrichtet, gehen wir wie folgt vor. Die Wegstrecke wird so in eine große Anzahl von Teilstrecken zerlegt, dass die Kraft la¨ngs einer jeden Teilstrecke als nahezu konstant angenommen werden kann. Die in dem infinitesimal kleinen Wegintervall von s bis s þ ds verrichtete Arbeit ist dann definitionsgema¨ß durch das Skalarprodukt ~ d~ dW ¼ F s ¼ Fs ðsÞ ds gegeben (siehe hierzu Bild V-69).

ðV-140Þ

526

V Integralrechnung m 0

s1

Fs s + ds

s

s2

s

ds

Bild V-69 Zur Herleitung des Arbeitsintegrals bei einer ortsabha¨ngigen Kraft

Die la¨ngs des geradlinigen Weges von s 1 nach s 2 geleistete Arbeit W erha¨lt man dann durch Integration:

Arbeit einer ortsabha¨ngigen Kraft (Arbeitsintegral; Bild V-68) ~¼ F ~ðsÞ verrichtet bei einer geradlinigen VerEine vom Ort s abha¨ngige Kraft F schiebung eines Massenpunktes die Arbeit sð2

sð2

dW ¼

W ¼ s1

~ d~ F s ¼

s1

sð2

Fs ðsÞ ds

ðV-141Þ

s1

Dabei bedeuten: Fs ðsÞ:

Kraftkomponente in Wegrichtung (ortsabha¨ngig)

s 1, s 2 :

Wegmarken vor bzw. nach der Verschiebung

Anmerkung Das durch Gleichung (V-141) definierte Arbeitsintegral wird auch als Wegintegral der Kraft bezeichnet. Die Integration erfolgt u¨ber die ortsabha¨ngige Kraftkomponente in Wegrichtung.

&

Beispiele (1)

Kinetische Energie einer Masse Wir wollen die kinetische Energie eines Ko¨rpers der Masse m berechnen, der ~ aus der Ruhe heraus auf die durch eine (konstante oder ortsabha¨ngige) Kraft F Endgeschwindigkeit v 0 beschleunigt wird (Bild V-70). m

F

Bild V-70 ds

s


527

Fu¨r die beschleunigende Kraft vom Betrage F gilt nach dem Grundgesetz der Mechanik: dv dv a ¼ F ¼ ma ¼ m dt dt (a: Beschleunigung; v: Geschwindigkeit). Sie verrichtet dabei auf der infinitesimal kleinen Wegstrecke ds die Arbeit dW ¼ F ds ¼ m

dv ds ds ¼ m dv ¼ m v dv dt dt

Denn der Differentialquotient ds=dt ist nichts anderes als die Momentangeschwindigkeit v. Durch Integration erha¨lt man schließlich die Beschleunigungsarbeit v¼ ðv 0

W ¼

vð0

dW ¼ v¼0

vð0

m v dv ¼ m 0

1 2 v dv ¼ m v 2

0

v0 0

¼

1 m v 20 2

Definitionsgema¨ß besitzt dann die Masse m kinetische Energie vom gleichen Betrage. (2)

Spannungsarbeit an einer elastischen Feder Um eine elastische Feder aus der Gleichgewichtslage heraus um die Strecke s 0 zu dehnen, muss man mit einer Kraft F ðsÞ einwirken, die in jeder Lage der momentanen Ru¨ckstellkraft F * ¼ c s (Hookesches Gesetz) das Gleichgewicht ha¨lt (Bild V-71) 17) : F ðsÞ ¼ F * ¼ c s

ðc : FederkonstanteÞ

Gleichgewichtslage s=0 s F* m F

17)

Alle Kra¨fte wirken in der La¨ngsrichtung der Feder.

Bild V-71 Zur Berechnung der Spannungsarbeit an einer elastischen Feder

528

V Integralrechnung

Die dabei verrichtete Arbeit betra¨gt dann nach Formel (V-141) unter Beru¨cksichtigung von Fs ðsÞ ¼ F ðsÞ ¼ c s: sð0

sð0

Fs ðsÞ ds ¼

W ¼ 0

sð0

c s ds ¼ c 0

s ds ¼ c 0

1 2 s 2

s0 ¼ 0

1 c s 20 2

Die gespannte Feder besitzt jetzt Spannungsenergie vom gleichen Betrage. (3)

Arbeit im Gravitationsfeld der Erde Wir berechnen die Arbeit, die man im Gravitationsfeld der Erde aufwenden muss, um eine auf der Erdoberfla¨che liegende Masse m entgegen der Schwerkraft um die Strecke h in radialer Richtung anzuheben (Bild V-72; r 0 ist der Erdradius). r r0 + h

Endlage der Masse m

M:

Erdmasse (im Erdmittelpunkt konzentriert)

r0:

Erdradius

h r0

Anfangslage der Masse m

M r0

Bild V-72 Arbeit im Gravitationsfeld der Erde

Erde

Dazu beno¨tigen wir eine Kraft F ðrÞ, die der in Richtung Erdmittelpunkt wirkenden Gravitationskraft F * ðrÞ ¼ f

mM r2

ðr > 0Þ

das Gleichgewicht ha¨lt. Somit gilt: F ðrÞ ¼ F * ðrÞ ¼ f

mM r2

Dabei ist f die Gravitationskonstante und r der Abstand der Masse m vom Erdmittelpunkt.


529

Beim Anheben um die Strecke h wird dabei die Arbeit r 0ðþ h

W ¼

r 0ðþ h

F ðrÞ dr ¼ f m M r0

r 0ðþ h

r0

r1 ¼ f mM 1 ¼ f mM

1 dr ¼ f m M r2

r0 þ h r0

r 2 dr ¼

r0

1 r0 þ h 1 1 ¼ ¼ f mM ¼ f mM r r0 r0 r0 þ h

r0 þ h r0 r 0 ðr 0 þ hÞ

¼ f mM

h r 0 ðr 0 þ hÞ

verrichtet. Fu¨r h r 0, d. h. in Erdna¨he gilt r 0 þ h r 0 und man erha¨lt hieraus die bereits aus der Schulphysik bekannte Formel fu¨r die Hubarbeit (bzw. potentielle Energie): h M W f mM 2 ¼ m f 2 h ¼ mgh r0 r |{z}0 g g ist dabei die Fallbeschleunigung an der Erdoberfla¨che folgt aus der Gleichung mM mg ¼ f 2 . r0 (4)

Arbeit eines Gases Wir betrachten eine in einem zylindrischen Gefa¨ß eingeschlossene Gasmenge, deren Zustand durch die drei Zustandsvariablen p (Druck), V (Volumen) und T (absolute Temperatur) beschrieben wird. Das Gefa¨ß sei dabei durch einen (beweglichen) Kolben abgeschlossen (Bild V-73). beweglicher Kolben

Gas: p, T, V

Volumenänderung d V

dx

Bild V-73 Zur Berechnung der isothermen Ausdehnungsarbeit eines Gases

Der Gasdruck p erzeugt eine auf den Kolben nach außen wirkende Kraft vom Betrage F ¼ p A (A: Querschnittsfla¨che des Kolbens). Durch eine gleich große Gegenkraft wird zuna¨chst eine Ausdehnung des Gases verhindert. Ist die aüßere Kraft jedoch etwas kleiner als die Druckkraft des Gases, so dehnt sich dieses aus und verrichtet bei einer Verschiebung des Kolbens um die infinitesimal kleine Strecke dx die Arbeit dW ¼ F dx ¼ p A dx ¼ p dV

530

V Integralrechnung

Dabei ist dV ¼ A dx die differentielle Zunahme des Gasvolumens bei dieser Verschiebung. Die bei einer isothermen Ausdehnung vom Anfangsvolumen V 1 auf das Endvolumen V 2 insgesamt vom Gas verrichtete Arbeit erha¨lt man dann durch Integration 18) : V¼ ðV 2

W ¼

Vð2

dW ¼ V ¼ V1

p ðVÞ dV V1

Wir berechnen jetzt mit dieser Integralformel die isotherme Ausdehnungsarbeit eines realen Gases, dessen Verhalten in vielen Fa¨llen in guter Na¨herung durch die sog. van der Waalssche Zustandsgleichung a p þ 2 ðV bÞ ¼ n R T V beschrieben werden kann (a und b sind dabei zwei stoffabha¨ngige positive Konstanten; n: Molzahl; R: allgemeine Gaskonstante). Durch Auflo¨sen dieser Gleichung nach p erha¨lt man p ¼

nRT a 2 V b V

ðmit

V > 0Þ

und damit bei isothermer Prozessfu¨hrung (T ¼ constant): Vð2

W ¼

Vð2

p ðVÞ dV ¼ V1

V1

nRT a 2 V b V

dV ¼

h i V2 a i V2 1 1 V2 ¼ n R T ln ðV bÞ þ ¼ V1 V V1 a V V1 1 1 1 ¼ ¼ n R T ½ ln ðV 2 bÞ ln ðV 1 bÞ þ a V2 V1 V2 b 1 1 þa ¼ n R T ln V1 b V2 V1

¼

h

n R T ln ðV bÞ þ

Fu¨r ein ideales Gas ist a ¼ b ¼ 0 und die van der Waalssche Zustandsgleichung geht in die bekannte Zustandsgleichung eines idealen Gases u¨ber: pV ¼ nRT Die isotherme Ausdehnungsarbeit eines idealen Gases betra¨gt dann V2 W ¼ n R T ln V1 18)

Isotherm bedeutet: bei konstanter Temperatur. Der Druck p ha¨ngt dann nur vom Volumen V ab.

&


531

10.7 Lineare und quadratische Mittelwerte Mittelwerte spielen in Naturwissenschaft und Technik eine bedeutende Rolle (z. B.: mittlere Geschwindigkeit eines Fahrzeugs in einem bestimmten Zeitraum, Effektivwerte von Strom und Spannung bei Wechselstro¨men usw.). Wir unterscheiden dabei zwischen linearen und quadratischen Mittelwerten. Linearer Mittelwert Definition: Unter dem linearen Mittelwert einer Funktion y ¼ f ðxÞ im Intervall a x b versteht man die Gro¨ße ylinear

1 ¼ ba

ðb f ðxÞ dx

ðV-142Þ

a

Anmerkung Man beachte, dass der lineare Mittelwert vom Intervall a x b abha¨ngig ist. Der lineare Mittelwert einer Funktion la¨sst sich wie folgt geometrisch deuten (wir setzen dabei f ðxÞ > 0 voraus): ber dem Intervall a x b soll ein Rechteck mit der (zuna¨chst noch unbekannten) Ho¨he h errichtet werden und zwar so, dass es den gleichen Fla¨cheninhalt besitzt wie das von der Kurve y ¼ f ðxÞ, der x-Achse und den beiden Parallelen x ¼ a und x ¼ b begrenzte Fla¨chenstu¨ck (Bild V-74). y y = f(x)

h = y linear

a

b

x

Bild V-74 Zum Begriff des linearen Mittelwertes einer Funktion y ¼ f ðxÞ im Intervall a x b (die beiden grau unterlegten Teilfla¨chen sind fla¨chengleich)

Somit muss gelten: ðb f ðxÞ dx

h ðb aÞ ¼ a

ðV-143Þ

532

V Integralrechnung

Fu¨r die Ho¨he h erhalten wir daraus den Wert 1 h ¼ ba

ðb f ðxÞ dx

ðV-144Þ

a

Dies aber ist genau der lineare Mittelwert der Funktion y ¼ f ðxÞ im Intervall a x b, d. h. es gilt h ¼ ylinear . Der lineare Mittelwert ist somit eine Art mittlere Ordinate der Kurve y ¼ f ðxÞ im Intervall a x b. Quadratischer Mittelwert Definition: Unter dem quadratischen Mittelwert einer Funktion y ¼ f ðxÞ im Intervall a x b versteht man die Gro¨ße vffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi u ðb u u 1 ½ f ðxÞ 2 dx ðV-145Þ yquadratisch ¼ t ba a

Zeitliche Mittelwerte In der Elektrotechnik werden lineare und quadratische Mittelwerte von zeitabha¨ngigen periodischen Funktionen y ¼ f ðtÞ beno¨tigt. Sie werden jeweils u¨ber eine Periodendauer T gebildet. Beispiele dafu¨r sind der Effektivwert eines Wechselstroms bzw. einer Wechselspannung sowie die durchschnittliche Wirkleistung eines Wechselstroms. Zusammenfassend gilt somit:

Linearer und quadratischer zeitlicher Mittelwert einer periodischen Funktion Der lineare bzw. quadratische zeitliche Mittelwert einer periodischen Funktion y ¼ f ðtÞ mit der Periodendauer T la¨sst sich wie folgt berechnen (die Integration erfolgt u¨ber ein Periodenintervall der La¨nge T ): ð 1 ylinear ¼ f ðtÞ dt ðV-146Þ T ðTÞ

yquadratisch

vffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ð u1 ¼ u ½ f ðtÞ 2 dt t T ðTÞ

ðV-147Þ

10 Anwendungen der Integralrechnung &

533

Beispiele (1)

Wir berechnen den linearen Mittelwert der Logarithmusfunktion y ¼ ln x im Intervall 1 x 5 (Bild V-75) ylinear

1 ¼ 51 ¼

1 4

ð5 ln x dx ¼

i5 1 h x ðln x 1Þ ¼ 1 4

1

5 ðln 5 1Þ 1 ðln 1 1Þ

y

¼

1 4

3,0472 þ 1 1,012

y = ln x

1 y linear ≈ 1,01

Bild V-75 1

(2)

2

3

4

5

x

Durchschnittsgeschwindigkeit eines Fahrzeugs in einem Zeitintervall Aus der Physik ist bekannt: Die Durchschnittsgeschwindigkeit v eines Fahrzeugs in einem Zeitintervall Dt ¼ t 2 t 1 wird ermittelt, indem man den in diesem Zeitintervall zuru¨ckgelegten Weg Ds ¼ s 2 s 1 durch das Zeitintervall dividiert: v ¼

Ds s2 s1 ¼ Dt t2 t1

(siehe hierzu Bild V-76). t1

Dt

t2

s1

Ds

s2

Bild V-76 s

v ist aber nichts anderes als der lineare Mittelwert des Geschwindigkeit-Zeit-Gesetzes v ¼ v ðtÞ im Zeitintervall Dt ¼ t 2 t 1 . Denn aus der Definitionsformel (V-142) folgt unmittelbar unter Beachtung der bereits aus Abschnitt 10.1.1 bekannð ten Beziehung s ðtÞ ¼ v ðtÞ dt : v linear ¼ ¼

1 t2 t1

tð2

v ðtÞ dt ¼ t1

h i t2 1 ¼ s ðtÞ t1 t2 t1

1 s2 s1 Ds ¼ v ½ s ðt 2 Þ s ðt 1 Þ ¼ ¼ t2 t1 Dt t2 t1

(unter Beachtung von s ðt 1 Þ ¼ s 1 und s ðt 2 Þ ¼ s 2 ).

534

(3)

V Integralrechnung

Durchschnittliche Leistung P eines sinusfo¨rmigen Wechselstroms In einem Wechselstromkreis erzeuge die (zeitabha¨ngige) sinusfo¨rmige Wechselspannung u ðtÞ ¼ u 0 sin ðw tÞ den phasenverschobenen Wechselstrom i ðtÞ ¼ i 0 sin ðw t þ jÞ gleicher Kreisfrequenz w (u 0 , i 0 : Scheitelwerte; j: Phasenverschiebung zwischen Strom und Spannung). Die momentane (zeitabha¨ngige) Leistung p ist dann definitionsgema¨ß das Produkt aus Spannung u und Stromsta¨rke i: p ¼ p ðtÞ ¼ u ðtÞ i ðtÞ ¼ u 0 i 0 sin ðw tÞ sin ðw t þ jÞ ¼ ¼ u 0 i 0 sin ðw tÞ ½ sin ðw tÞ cos j þ cos ðw tÞ sin j ¼ ¼ u 0 i 0 ½ cos j sin 2 ðw tÞ þ sin j sin ðw tÞ cos ðw tÞ (wir haben dabei das Additionstheorem der Sinusfunktion verwendet). Den linearen zeitlichen Mittelwert wa¨hrend einer Periode T berechnet man definitionsgema¨ß aus Gleichung (V-146), wobei wir p linear ¼ P setzen: P ¼ p linear

1 ¼ T

ðT

1 p ðtÞ dt ¼ T

0

u0 i0 ¼ T

ðT u ðtÞ i ðtÞ dt ¼ 0

ðT ½ cos j sin 2 ðw tÞ þ sin j sin ðw tÞ cos ðw tÞ dt ¼ 0

8 9 ðT ðT = u0 i0 < ¼ cos j sin 2 ðw tÞ dt þ sin j sin ðw tÞ cos ðw tÞ dt ; T : 0

0

In der Integraltafel der Formelsammlung finden wir fu¨r die beiden Integrale die folgenden Lo¨sungen: ð sin 2 ðw tÞ dt ¼

1 1 t sin ð2 w tÞ 2 4w

ð sin ðw tÞ cos ðw tÞ dt ¼

1 sin 2 ðw tÞ 2w

ðIntegral Nr: 205Þ

ðIntegral Nr: 254Þ

Fu¨r die durchschnittliche Wirkleistung wa¨hrend einer Periode erhalten wir damit unter Beru¨cksichtigung von w T ¼ 2 p und sin 0 ¼ sin ð2 pÞ ¼ sin ð4 pÞ ¼ 0 den folgenden Ausdruck fu¨r die Wirkleistung:

10 Anwendungen der Integralrechnung u0 i0 P ¼ T

(

535

T)

T 1 1 1 2 ¼ cos j t sin ð2 w tÞ þ sin j sin ðw tÞ 2 4w 2w 0 0

1 1 1 2 T sin ð2 w TÞ þ sin j sin ðw TÞ ¼ cos j 2 4w 2w u0 i0 T 1 sin j 2 sin ð4 pÞ þ sin ð2 pÞ ¼ ¼ cos j 2 4w 2w T u0 i0 ¼ T

¼

u0 i0 T u0 i0 cos j cos j ¼ T 2 2

Die Scheitelwerte u 0 und i 0 lassen sich noch wie folgt durch die Effektivwerte U und I ausdru¨cken (siehe hierzu auch das nachfolgende Beispiel): pffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffi u0 ¼ U 2 , i0 ¼ I 2 Unter Beru¨cksichtigung dieser Beziehungen erha¨lt man fu¨r den Mittelwert der Wirkleistung eines sinusfo¨rmigen Wechselstroms pffiffiffi pffiffiffi u0 i0 U 2 I 2 P ¼ cos j ¼ cos j ¼ U I cos j 2 2 (4)

Effektivwerte von Strom und Spannung (quadratische Mittelwerte) Der Effektivwert eines Wechselstroms bzw. einer Wechselspannung ist definitionsgema¨ß der quadratische zeitliche Mittelwert wa¨hrend einer Periode T: vffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi vffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi u u ðT ðT u u u1 u1 2 ½ i ðtÞ dt , ½ u ðtÞ 2 dt U ¼ t I ¼ t T T 0

0

Fu¨r einen sinusfo¨rmigen Wechselstrom i ðtÞ ¼ i 0 sin ðw tÞ erha¨lt man unter Beru¨cksichtigung von w T ¼ 2 p und sin 0 ¼ sin ð4 pÞ ¼ 0

ðT

ðT ½ i ðtÞ 2 dt ¼ i 20 0

sin 2 ðw tÞ dt ¼ i 20 0

T 1 1 t sin ð2 w tÞ ¼ 2 4w 0

|fflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} Integral Nr: 205

T 1 T 1 i2 T sin ð2 w TÞ ¼ i 20 sin ð4 pÞ ¼ 0 2 4w 2 4 w |fflfflfflfflffl{zfflfflfflfflffl} 2 0 Der Effektivwert des Wechselstroms betra¨gt somit: vffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi sffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi u ðT u 1 i 20 T i0 u1 2 ½ i ðtÞ dt ¼ ¼ pffiffiffiffiffi ¼ 0,707 i 0 I ¼ t T 2 T 2

¼ i 20

0

536

V Integralrechnung

Analog berechnet sich der Effektivwert einer sinusfo¨rmigen Wechselspannung u ðtÞ ¼ u 0 sin ðw tÞ zu u0 U ¼ pffiffiffiffiffi ¼ 0,707 u 0 2

&

10.8 Schwerpunkt homogener Fla¨chen und Ko¨rper 10.8.1 Grundbegriffe Statisches Moment einer Kraft Ein Massenpunkt der Masse m besitze von einer (vertikalen) Bezugsachse den senkrechten Abstand r (Bild V-77). Dann erzeugt die Gewichtskraft G ¼ m g definitionsgema¨ß ein statisches Moment 19) vom Betrage M ¼ Gr ¼ mgr

ðV-148Þ

Bei einem raümlichen Ko¨rper muss die Masse m zuna¨chst in eine große Anzahl von Teilmassen zerlegt werden. Wir betrachten jetzt ein solches infinitesimal kleines Massenelement dm im senkrechten Abstand r von der Bezugsachse (Bild V-78). Bezugsachse

Bezugsachse

Körper der Masse m

r

m

r

dm

dG = (dm) g = g dm

G = mg

Bild V-77

Bild V-78

Dieses Massenelement liefert dann zum Gesamtmoment M den folgenden Beitrag: dM ¼ ðdGÞ r ¼ ðdmÞ g r ¼ g r dm

ðV-149Þ

(dG ¼ dm g ¼ g dm ist das Gewicht des Massenelementes dm). Durch Aufsummieren sa¨mtlicher Teilbetra¨ge dM, d. h. durch Integration erha¨lt man schließlich das Gesamtmoment M: ð ð M ¼ dM ¼ g r dm ðV-150Þ ðmÞ 19)

ðmÞ

Andere, u¨bliche Bezeichnungen sind Drehmoment oder Moment 1. Ordnung.


537

Schwerpunkt oder Massenmittelpunkt eines Ko¨rpers Unter dem Schwerpunkt S eines Ko¨rpers (auch Massenmittelpunkt genannt) wird definitionsgema¨ß derjenige Punkt verstanden, in dem die Gesamtmasse des Ko¨rpers vereinigt gedacht werden muss, damit dieser fiktive Massenpunkt ein gleich großes statisches Moment erzeugt wie der reale Ko¨rper selbst (Bild V-79). Bezugsachse Körper der Masse m (Volumen V)

rS

S

Bild V-79 Schwerpunkt eines raümlichen Ko¨rpers

r

Massenelement dm (Volumenelement dV)

Ist r S der senkrechte Abstand des Schwerpunktes S von der Bezugsachse (bzw. Bezugsebene), so gilt also ð ð M ¼ m g rS ¼ g r dm ¼ g r dm ðV-151Þ ðmÞ

ðmÞ

und weiter (nach Ku¨rzen durch g) ð r dm m rS ¼

ðV-152Þ

ðmÞ

Bei allen weiteren Betrachtungen gehen wir von einem homogenen Ko¨rper der konstanten Dichte r aus. Da m ¼ r V und somit dm ¼ r dV ist, la¨sst sich die Beziehung (V-152) auch auf die Form ð ð ð r r dV ¼ r r dV oder V rS ¼ r dV ðV-153Þ r V rS ¼ ðVÞ

ðVÞ

ðVÞ

bringen. dV ist dabei das Volumen des Massenelementes dm und wird daher auch als Volumenelement bezeichnet, V ist das Gesamtvolumen des Ko¨rpers mit der Masse m. Die Integration ist u¨ber das gesamte Volumen zu erstrecken (Summation u¨ber sa¨mtliche Volumenelemente). Aus dieser Gleichung gewinnt man fu¨r den Schwerpunktsabstand r S die wichtige Integralformel ð 1 r dV ðV-154Þ rS ¼ V ðVÞ

538

V Integralrechnung

Durch Wahl einer geeigneten Bezugsachse in jeder der drei Koordinatenebenen erha¨lt man hieraus die folgenden Formeln fu¨r die Schwerpunktskoordinaten x S , y S und z S : Schwerpunkt eines homogenen raümlichen Ko¨rpers (Bild V-79) Fu¨r die Schwerpunktskoordinaten x S , y S und z S eines homogenen raümlichen Ko¨rpers vom Volumen V gelten die folgenden Integralformeln: ð ð ð 1 1 1 x dV , yS ¼ y dV , zS ¼ z dV xS ¼ V V V ðVÞ

ðVÞ

ðVÞ

ðV-155Þ

10.8.2 Schwerpunkt einer homogenen ebenen Fla¨che Bei fla¨chenhaften Ko¨rpern mit konstanter Dicke h wie z. B. du¨nnen Scheiben oder Platten liegt der Schwerpunkt S im Abstand h=2 oberhalb der (ebenen) Grundfla¨che vom Fla¨cheninhalt A (die Grundfla¨che legen wir in die x, y-Ebene). Die Schwerpunktskoordinaten x S , y S und z S lassen sich dann aus den Gleichungen (V-155) unter Beru¨cksichtigung von V ¼ A h und dV ¼ ðdAÞ h ¼ h dA wie folgt bestimmen: ð ð ð ð 1 1 h 1 xS ¼ x dV ¼ x h dA ¼ x dA ¼ x dA V Ah Ah A yS ¼

zS ¼

1 V

ðVÞ

ðAÞ

ðAÞ

ð

ð

ð

y dV ¼ ðVÞ

1 Ah

y h dA ¼ ðAÞ

h Ah

ðAÞ

y dA ¼ ðAÞ

1 A

ð y dA

ðV-156Þ

ðAÞ

h 2

Dabei ist die Integration u¨ber die gesamte Grundfla¨che A zu erstrecken. Fu¨r h ! 0 erha¨lt man eine in der x, y-Ebene liegende Fla¨che vom Fla¨cheninhalt A, deren Schwerpunktskoordinaten x S und y S wie folgt berechnet werden (z S ¼ 0 fu¨r h ! 0; siehe Bild V-80):

Schwerpunkt einer homogenen ebenen Fla¨che (Bild V-80) Fu¨r die Schwerpunktskoordinaten x S und y S einer homogenen ebenen Fla¨che vom Fla¨cheninhalt A gelten die folgenden Integralformeln: ð ð 1 1 x dA , yS ¼ y dA ðV-157Þ xS ¼ A A ðAÞ

ðAÞ


539

y Flächenhafter Körper (Flächeninhalt A)

A yS y

xS

S

x Flächenelement d A yS xS

Bild V-80 Schwerpunkt S eines fla¨chenhaften Ko¨rpers konstanter Dichte

y x

x

Anmerkungen (1)

Modell einer homogenen Fla¨che: hauchdu¨nne homogene Platte.

(2)

Summiert, d. h. integriert wird u¨ber alle Fla¨chenelemente dA in der Fla¨che A.

(3)

Die in den Gleichungen (V-157) auftretenden Integrale sind die wie folgt definierten statischen Momente der Fla¨che A: ð ð Mx ¼ dM x ¼ y dA ¼ y S A: Statisches Moment bezu¨glich der x-Achse ðAÞ

ðAÞ

ð My ¼

ð dM y ¼

ðAÞ

x dA ¼ x S A:

Statisches Moment bezu¨glich der y-Achse

ðAÞ

dM x ¼ y dA und dM y ¼ x dA sind dabei die statischen Momente des Fla¨chenelementes dA bezu¨glich der x-Achse bzw. y-Achse. Wir gehen jetzt zur Berechnung der Schwerpunktskoordinaten x S und y S einer homogenen ebenen Fla¨che u¨ber, die von der Kurve y ¼ f ðxÞ, der x-Achse und den Geraden x ¼ a und x ¼ b berandet wird (Bild V-81). y

y = f(x) Flächenelement d A

R

a

x dx

Bild V-81 Zur Berechnung des Schwerpunktes einer homogenen ebenen Fla¨che

y

b

x

540

V Integralrechnung

In der bereits bekannten Weise zerlegen wir zuna¨chst die Fla¨che in eine große Anzahl von rechteckigen Streifen. Das im Bild V-81 skizzierte (grau unterlegte) Fla¨chenelement besitzt die Breite dx, die Ho¨he y und somit den Fla¨cheninhalt dA ¼ y dx. Der Schwerpunkt R dieses Streifens liegt dann aus Symmetriegru¨nden im Schnittpunkt der beiden Fla¨chendiagonalen. Seine Koordinaten x R und y R lauten daher wie folgt: xR ¼ x ,

1 y 2

yR ¼

ðV-158Þ

Zu den statischen Momenten M x und M y der Gesamtfla¨che A liefert dieses Fla¨chenelement dann die folgenden Beitra¨ge: dM x ¼ y R dA ¼

1 1 2 y ðy dxÞ ¼ y dx 2 2

ðV-159Þ

dM y ¼ x R dA ¼ x ðy dxÞ ¼ x y dx Durch Summation u¨ber sa¨mtliche in der Fla¨che liegenden streifenfo¨rmigen Fla¨chenelemente, d. h. durch Integration in den Grenzen von x ¼ a bis x ¼ b erhalten wir schließlich folgende Integralformeln fu¨r die statischen Momente M x und M y der Fla¨che: ð Mx ¼ ðAÞ

1 dM x ¼ 2

1 y dx ¼ 2

ðAÞ

f 2 ðxÞ dx a

ðb dM y ¼

ðb

2

a

ð My ¼

ðb

ðV-160Þ

ðb x y dx ¼

a

x f ðxÞ dx a

Andererseits ist M x ¼ y S A und M y ¼ x S A. Unter Beru¨cksichtigung dieser Beziehungen gehen die Gleichungen (V-160) u¨ber in 1 yS A ¼ 2

ðb

1 y dx ¼ 2

a

ðb xS A ¼

f 2 ðxÞ dx a

ðb x y dx ¼

a

ðb

2

ðV-161Þ

x f ðxÞ dx a

Durch Auflo¨sen nach x S bzw. y S gewinnt man hieraus die folgenden Integralformeln fu¨r die Koordinaten des Fla¨chenschwerpunktes S:


541

Schwerpunkt einer homogenen ebenen Fla¨che zwischen einer Kurve und der x-Achse (Bild V-81) Die Koordinaten x S und y S des Schwerpunktes einer homogenen ebenen Fla¨che, die von einer Kurve y ¼ f ðxÞ, a x b und der x-Achse berandet wird, lassen sich wie folgt berechnen: 1 xS ¼ A

ðb

1 x y dx ¼ A

a

yS ¼

1 2A

ðb x f ðxÞ dx a

ðb y 2 dx ¼

1 2A

a

ðV-162Þ

ðb f 2 ðxÞ dx a

A: Fla¨cheninhalt, berechnet nach der Integralformel (V-119) Voraussetzung: Die Kurve y ¼ f ðxÞ liegt im Intervall a x b oberhalb der x-Achse.

Auf analoge Art und Weise lassen sich Formelausdru¨cke fu¨r die Schwerpunktskoordinaten x S bzw. y S einer Fla¨che herleiten, die von den beiden Kurven y o ¼ f o ðxÞ und y u ¼ f u ðxÞ und den beiden Geraden x ¼ a und x ¼ b berandet wird (Bild V-82). Wir setzen dabei voraus, dass u¨berall im Intervall a x b die Bedingung f o ðxÞ f u ðxÞ erfu¨llt ist.

y o = f o (x)

y

yS

S

Bild V-82 Schwerpunkt einer von zwei Kurven berandeten homogenen Fla¨che

y u = f u (x)

a

xS

b

x

542

V Integralrechnung

Die Integralformeln fu¨r die Koordinaten des Fla¨chenschwerpunktes lauten dann wie folgt:

Schwerpunkt einer homogenen ebenen Fla¨che zwischen zwei Kurven (Bild V-82) Die Koordinaten x S und y S des Schwerpunktes einer homogenen ebenen Fla¨che, die von den Kurven y o ¼ f o ðxÞ und y u ¼ f u ðxÞ und den beiden Parallelen x ¼ a und x ¼ b berandet wird, lassen sich wie folgt berechnen: 1 xS ¼ A

ðb

1 x ðy o y u Þ dx ¼ A

a

yS ¼

1 2A

ðb x ½ f o ðxÞ f u ðxÞ dx a

ðb ðy 2o y 2u Þ dx ¼

1 2A

a

ðV-163Þ

ðb ½ ð f o ðxÞÞ 2 ð f u ðxÞÞ 2 dx a

A: Fla¨cheninhalt, berechnet nach der Integralformel (V-122) Voraussetzung: f o ðxÞ f u ðxÞ im Intervall a x b

Anmerkung Ist die untere Berandung die x-Achse, also y u ¼ f u ðxÞ ¼ 0, so erha¨lt man aus den Integralformeln (V-163) den bereits bekannten Sonderfall (V-162).

&

Beispiele (1)

Wir berechnen die Schwerpunktskoordinaten einer oberhalb der x-Achse liegenden homogenen Halbkreisfla¨che vom Radius R (hauchdu¨nne halbkreisfo¨rmige Platte aus einem homogenen Material; Bild V-83). y

y = R2 – x 2

S yS –R

R

x

Bild V-83 Zur Berechnung der Schwerpunktskoordinaten einer homogenen Halbkreisfla¨che

Aus Symmetriegru¨nden liegt der Schwerpunkt S auf der y-Achse, also ist x S ¼ 0 (eine Rechnung ist somit u¨berflu¨ssig). Fu¨r die Ordinate y S des Fla¨chenschwer-


543

punktes S erhalten wir nach Formel (V-162) mit A ¼ p R 2 =2 und unter Beru¨cksichtigung der Achsensymmetrie: 1 yS ¼ p R2

ðR

1 ðR x Þ dx ¼ 2 p R2 2

R

ðR ðR 2 x 2 Þ dx ¼

2

0

2 1 3 R 2 1 3 2 2 3 2 3 ¼ x R R ¼ ¼ R x ¼ R 2 2 p R2 3 p R 3 p R 3 0 ¼

4 R ¼ 0,424 R 3p

Fla¨chenschwerpunkt: S ¼ ð0; 0,424 RÞ (2)

Die Aufgabe besteht in der Berechnung des Schwerpunktes S des in Bild V-84 skizzierten fla¨chenhaften Werkstu¨ckes aus einem homogenen Material. y/cm y o = 3 cm 3

yu = x

S

Bild V-84 –2

3

x /cm

–2 y u = – 2 cm

Lo¨sung: Wir berechnen zuna¨chst auf elementarem Wege den Fla¨cheninhalt A des Werkstu¨ckes, das sich aus einem Rechteck (hellgrau unterlegt) und einem gleichschenkligen Dreieck (dunkelgrau unterlegt) zusammensetzt: A ¼ 2 cm 5 cm þ

1 3 cm 3 cm ¼ 10 cm 2 þ 4,5 cm 2 ¼ 14,5 cm 2 2

Das Fla¨chenstu¨ck wird im Intervall 2 x=cm 3 oben von der Geraden y o ¼ f o ðxÞ ¼ 3 cm berandet. Die untere Berandung besteht dagegen aus zwei Teilstu¨cken: 8 9 2 x=cm 0 = < 2 cm f u¨ r y u ¼ f u ðxÞ ¼ : ; x 0 x=cm 3

544

V Integralrechnung

Wir berechnen zuna¨chst die Schwerpunktskoordinate x S , wobei wir das Integral in zwei Teilintegrale aufspalten mu¨ssen: 0 0 cm 1 3ð cm ð 1 @ xS ¼ x ð3 cm þ 2 cmÞ dx þ x ð3 cm xÞ dxA ¼ 14,5 cm 2 2 cm

0 cm

0 0 cm 1 3ð cm ð 1 2 @ ¼ 5 cm x dx þ ð3 cm x x Þ dxA ¼ 14,5 cm 2 2 cm

1 ¼ 14,5 cm 2 ¼

0 cm

0 cm 2,5 cm x

2

1 3 x þ 1,5 cm x 3

3 cm ! ¼

2

2 cm

0 cm

1 5,5 cm 3 ð 10 cm 3 þ 4,5 cm 3 Þ ¼ ¼ 0,38 cm 2 14,5 cm 14,5 cm 2

Fu¨r die Schwerpunktskoordinate y S erha¨lt man analog: 0 0 cm 1 3ð cm ð 1 @ ð9 cm 2 4 cm 2 Þ dx þ ð9 cm 2 x 2 Þ dxA ¼ yS ¼ 29 cm 2 2 cm

0 cm

0 0 cm 1 3ð cm ð 1 @ ¼ 5 cm 2 dx þ ð9 cm 2 x 2 Þ dxA ¼ 29 cm 2 2 cm

1 ¼ 29 cm 2 ¼

0 cm

0 cm 5 cm x 2

1 3 þ 9 cm x x 3

3 cm ! ¼

2

2 cm

0 cm

1 28 cm 3 3 3 ð10 cm þ 18 cm Þ ¼ ¼ 0,97 cm 29 cm 2 29 cm 2

Der Fla¨chenschwerpunkt S besitzt damit die folgenden Koordinaten: x S ¼ 0,38 cm ,

y S ¼ 0,97 cm :

&

10.8.3 Schwerpunkt eines homogenen Rotationsko¨rpers Bei einem homogenen Rotationsko¨rper liegt der Schwerpunkt stets auf der Drehachse. Fa¨llt ferner die Rotationsachse in eine der Koordinatenachsen (x-Achse oder y-Achse), so besitzen zwei der drei Schwerpunktskoordinaten den Wert Null.


545

Rotation einer Kurve um die x-Achse Der Rotationsko¨rper wird durch Drehung des Kurvenstu¨cks y ¼ f ðxÞ, a x b um die x-Achse erzeugt (Bild V-85).

y y = f(x)

Bild V-85 Zur Berechnung des Schwerpunktes eines zur x-Achse symmetrischen homogenen Rotationsko¨rpers a

S

b

x

Der Schwerpunkt S liegt daher auf der x-Achse, d. h. es ist y S ¼ z S ¼ 0. Fu¨r die x-Koordinate folgt dann aus Gleichung (V-155) unter Beru¨cksichtigung des Volumenelementes dV x ¼ p y 2 dx (Zylinderscheibe der Dicke dx, Radius y): 1 xS ¼ Vx

ð ðVÞ

1 x dV x ¼ Vx

ðb

p x p y dx ¼ Vx

ðb

2

a

x y 2 dx

ðV-164Þ

a

Schwerpunkt eines homogenen Rotationsko¨rpers (Rotationsachse ¼ x-Achse; Bild V-85) Der Schwerpunkt S eines homogenen Rotationsko¨rpers, der durch Drehung einer Kurve y ¼ f ðxÞ, a x b um die x-Achse entsteht, liegt auf der Drehachse (hier also auf der x-Achse). Daher verschwinden die Schwerpunktskoordinaten y S und z S : yS ¼ 0

zS ¼ 0

und

ðV-165Þ

Die x-Koordinate des Schwerpunktes la¨sst sich wie folgt berechnen: p xS ¼ Vx

ðb

p x y dx ¼ Vx

ðb x ½ f ðxÞ 2 dx

2

a

a

V x : Rotationsvolumen, berechnet nach der Integralformel (V-125)

ðV-166Þ

546

V Integralrechnung

Rotation einer Kurve um die y-Achse Analoge Formeln erha¨lt man bei Drehung der Kurve x ¼ g ðyÞ, c y d um die y-Achse (Bild V-86). y

d S x = g(y)

Bild V-86 Zur Berechnung des Schwerpunktes eines zur y-Achse symmetrischen homogenen Rotationsko¨rpers

c

x

Schwerpunkt eines homogenen Rotationsko¨rpers (Rotationsachse ¼ y-Achse; Bild V-86) Der Schwerpunkt S eines homogenen Rotationsko¨rpers, der durch Drehung einer Kurve x ¼ g ðyÞ, c y d um die y-Achse entsteht, liegt auf der Drehachse (hier also auf der y-Achse). Daher verschwinden die Schwerpunktskoordinaten x S und z S : xS ¼ 0

zS ¼ 0

und

ðV-167Þ

Die y-Koordinate des Schwerpunktes la¨sst sich wie folgt berechnen: p yS ¼ Vy

ðd

p y x dy ¼ Vy

ðd y ½ g ðyÞ 2 dy

2

c

ðV-168Þ

c

V y : Rotationsvolumen, berechnet nach der Integralformel (V-128) Anmerkung In der Regel liegt die Funktionsgleichung in der Form y ¼ f ðxÞ vor und muss dann noch nach x aufgelo¨st werden ! x ¼ g ðyÞ.

&

Beispiele (1)

Wo liegt der Schwerpunkt S des homogenen Drehko¨rpers, der durch Rotation der in Bild V-87 a) grau unterlegten Fla¨che um die x-Achse entsteht?


547

y

y y= 4–x

2

2

1

1

1

x

4

S

a)

4

x

b)

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi Bild V-87 Durch Drehung der Kurve y ¼ 4 x , 0 x 4 (Bild a)) um die x-Achse entsteht der in Bild b) skizzierte homogene Drehko¨rper

Lo¨sung: Aus Symmetriegru¨nden ist y S ¼ z S ¼ 0. Fu¨r die Berechnung der Schwerpunktskoordinate x S beno¨tigen wir noch das Rotationsvolumen V x , fu¨r das uns die Integralformel (V-125) den folgenden Wert liefert:

ð4 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ð4 1 2 4 2 V x ¼ p ð 4 x Þ dx ¼ p ð4 xÞ dx ¼ p 4 x x ¼ 2 0 0

0

¼ p ð16 8Þ ¼ 8 p Damit erhalten wir fu¨r die Schwerpunktskoordinate x S nach der Formel (V-166) xS ¼

p 8p

1 ¼ 8

ð4

ð4 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 x ð 4 x Þ 2 dx ¼ x ð4 xÞ dx ¼ 8

0

ð4

0

1 ð4 x x Þ dx ¼ 8 2

1 3 2x x 3

0

¼

2

4

1 ¼ 8 0

64 32 ¼ 3

1 96 64 1 32 4 ¼ ¼ 8 3 8 3 3

Der Schwerpunkt S des Rotationsko¨rpers besitzt demnach die Koordinaten x S ¼ 4=3, y S ¼ 0 und z S ¼ 0. (2)

Durch Rotation des in Bild V-88 skizzierten Geradenstu¨cks um die x-Achse entsteht ein (homogener) gerader Kreiskegel mit dem Grundfla¨chenradius r und der Ho¨he h.

548

V Integralrechnung y

y r y= x h r

h

S

x

a)

h

x

b)

Bild V-88 Zur Berechnung des Schwerpunktes eines homogenen geraden Kreiskegels r a) Geradenstu¨ck mit der Gleichung y ¼ x, 0 x h h b) Durch Rotation des Geradenstu¨cks um die x-Achse erzeugter Kegel

Der Schwerpunkt S liegt aus Symmetriegru¨nden auf der x-Achse, d. h. es gilt y S ¼ z S ¼ 0. Fu¨r die Koordinate x S erhalten wir nach Formel (V-166) den folgenden Wert (das Kegelvolumen betra¨gt bekanntlich V ¼ p r 2 h=3): xS ¼

p 1 p r2 h 3

ðh

x

r h

2 x

dx ¼

ðh

3 r2

h

0

r2 ¼ 2 2 r h h 3

ðh

x

r2 x 2 dx ¼ h2

0

3 x dx ¼ 3 h 3

1 4 x 4

0

h ¼ 0

3 1 4 3 h ¼ h 3 h 4 4

Der Schwerpunkt des Kegels liegt also auf der Symmetrieachse im Abstand 3 h=4 von der Kegelspitze (von der Grundfla¨che aus gemessen betra¨gt der Abstand h=4). (3)

Wir berechnen die Lage des Schwerpunktes einer homogenen Halbkugel vom Radius r. Dieser Rotationsko¨rper la¨sst sich durch Drehung der in Bild V-89 skizzierten Viertelkreisfla¨che um die y-Achse erzeugen. y

y x = r2– y2

r

S

r a)

x

x b)

Bild V-89 Durch Rotation der in Bild a) gezeichneten Viertelkreislinie um die y-Achse entsteht die in Bild b) skizzierte homogene Halbkugel


549

Die Funktionsgleichung der rotierenden Kreislinie erha¨lt man durch Auflo¨sen der Kreisgleichung x 2 þ y 2 ¼ r 2 nach x: pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ð0 y rÞ x ¼ g ðyÞ ¼ r2 y2 Wegen der Rotationssymmetrie liegt der Schwerpunkt diesmal auf der y-Achse: x S ¼ z S ¼ 0. Fu¨r y S liefert die Integralformel (V-168) den folgenden Wert (das Volumen einer Halbkugel ist bekanntlich V ¼ 2 p r 3 =3): yS ¼

ðr pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 2 ðr 3 2 2 y r y dy ¼ y ðr 2 y 2 Þ dy ¼ 2r3

p

2 p r3 0 0 3

ðr 3 3 1 2 2 1 4 r 2 3 r y y ðr y y Þ dy ¼ ¼ ¼ 2r3 2r3 2 4 0

3 ¼ 2r3

0

1 4 1 4 r r 2 4

¼

3 1 4 3 r ¼ r 2r3 4 8

Der Schwerpunkt einer Halbkugel liegt daher auf der Symmetrieachse im Abstand & von 3=8 r oberhalb der Grundfla¨che.

10.9 Massentra¨gheitsmomente 10.9.1 Grundbegriffe und einfache Beispiele Massentra¨gheitsmomente treten im Zusammenhang mit Drehbewegungen von punktfo¨rmigen, fla¨chenhaften oder raümlichen Massen auf. Sie spielen dort eine a¨hnliche Rolle wie die Massen bei Translationsbewegungen. Ein Massenpunkt der Masse m besitze bezu¨glich einer vorgegebenen Drehachse (Bezugsachse) den senkrechten Abstand r (Bild V-90). Dann versteht man definitionsgema¨ß unter dem Massentra¨gheitsmoment J bezu¨glich dieser Achse das Produkt ðV-169Þ

J ¼ r2 m Bezugsachse

Bezugsachse Körper der Masse m (Volumen V)

r

m

r

dm

Massenelement dm (Volumenelement dV)

Bild V-90

Bild V-91 Zum Begriff des Massentra¨gheitsmomentes eines raümlichen Ko¨rpers

550

V Integralrechnung

Bei kontinuierlichen Massen wird der Ko¨rper in eine große Anzahl infinitesimal kleiner Massenelemente dm zerlegt. Jedes Massenelement dm steuert dann den Beitrag d J ¼ r 2 dm

ðV-170Þ

zum Gesamtmassentra¨gheitsmoment J des Ko¨rpers bei (r ist der senkrechte Abstand des Massenelementes von der Bezugsachse, siehe hierzu Bild V-91). Durch Summation, d. h. Integration u¨ber sa¨mtliche Beitra¨ge d J erha¨lt man schließlich bei homogener Massenverteilung, d. h. konstanter Dichte r und unter Beru¨cksichtigung der Beziehung dm ¼ r dV das Massentra¨gheitsmoment J des raümlichen Ko¨rpers: Massentra¨gheitsmoment eines homogenen raümlichen Ko¨rpers (Bild V-91) ð ð ð dJ ¼ r 2 dm ¼ r r 2 dV ðV-171Þ J ¼ ðmÞ

ðmÞ

ðVÞ

Dabei bedeuten: r:

Senkrechter Abstand des Massenelementes dm bzw. Volumenelementes dV von der gewa¨hlten Bezugsachse

r:

Konstante Dichte des Ko¨rpers

Man beachte: Das Massentra¨gheitsmoment ist keine absolute Gro¨ße, sondern stets abha¨ngig von der gewa¨hlten Bezugsachse (siehe hierzu auch den sog. Satz von Steiner im folgenden Abschnitt 10.9.2). &

Beispiele (1)

Fu¨r eine homogene kreisfo¨rmige Scheibe vom Radius R und der Dicke h ist das Massentra¨gheitsmoment J bezu¨glich der Symmetrieachse (Zylinderachse) zu berechnen (die konstante Dichte sei r). Lo¨sung: Wir zerlegen zuna¨chst die Scheibe in eine große Anzahl konzentrischer Ringe (Bild V-92).

R r

dm

dr

Bild V-92 Zur Berechnung des Massentra¨gheitsmomentes einer homogenen kreisfo¨rmigen Scheibe (Zerlegung in ringfo¨rmige Elemente)


551

Ein solcher infinitesimal schmaler Ring vom Innenradius r und der Breite dr (in Bild V-92 dunkelgrau unterlegt) besitzt die Querschnittsfla¨che dA ¼ 2 p r dr Begru¨ndung: Wenn man den Kreisring an einer Stelle aufschneidet und „gerade“ biegt, erha¨lt man einen nahezu rechteckigen Streifen mit den Seitenla¨ngen 2 p r und dr. Der Kreisring besitzt damit den Masseninhalt dm ¼ r dV ¼ r ðdAÞ h ¼ r ð2 p r drÞ h ¼ 2 p r h r dr Sein Beitrag zum Tra¨gheitsmoment J der Scheibe betra¨gt definitionsgema¨ß d J ¼ r 2 dm ¼ r 2 2 p r h r dr ¼ 2 p r h r 3 dr Durch Summation, d. h. Integration u¨ber alle zwischen r ¼ 0 und r ¼ R gelegenen Ringelemente erha¨lt man schließlich dJ ¼ 2prh ðmÞ

ðR

ð J ¼

r 3 dr ¼ 2 p r h

1 4 r 4

R

0

¼ 0

1 p r h R4 2

Beachtet man, dass die Scheibenmasse durch m ¼ r V ¼ r p R 2 h gegeben ist, so la¨sst sich das Massentra¨gheitsmoment der Scheibe auch wie folgt durch Masse m und Radius R ausdru¨cken: J ¼

(2)

1 1 1 p r h R4 ¼ ðr p R 2 hÞ R 2 ¼ m R2 2 2 |fflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflffl} 2 m

Es ist das Massentra¨gheitsmoment eines homogenen zylindrischen Stabes bezu¨glich der Schwerpunktachse zu bestimmen, die senkrecht zur Stabachse verlaüft (Bild V-93). Dabei wird vorausgesetzt, dass der Durchmesser des Stabes klein ist gegenu¨ber der Stabla¨nge (l: Stabla¨nge; A: Querschnittsfla¨che des Stabes; r: Konstante Dichte des Materials). y dx

dm

S l – 2

x

x l 2

Bild V-93 Zur Berechnung des Massentra¨gheitsmomentes eines homogenen Stabes (Zerlegung in Zylinderscheiben)

552

V Integralrechnung

Lo¨sung: Aus Symmetriegru¨nden liegt der Schwerpunkt S in der Stabmitte. Wir wa¨hlen ihn daher als Ursprung des Koordinatensystems (Bild V-93). Die y-Achse ist dann die Bezugsachse (Schwerpunktachse). Der Stab wird nun durch Schnitte senkrecht zur Stabachse in eine große Anzahl von Zylinderscheiben zerlegt. Ein solches infinitesimal du¨nnes Scheibchen der Dicke dx besitzt den Masseninhalt dm ¼ r dV ¼ r A dx und liefert damit zum Gesamttra¨gheitsmoment J den Beitrag d J ¼ x 2 dm ¼ x 2 r A dx ¼ r A x 2 dx Denn der Abstand dieser in Bild V-93 dunkelgrau unterlegten Scheibe von der gewa¨hlten Bezugsachse ( y-Achse) ist durch die Koordinate x gegeben. Durch Integration sa¨mtlicher zwischen x ¼ l=2 und x ¼ l=2 gelegener Elemente erha¨lt man schließlich das gesuchte Massentra¨gheitsmoment 20) : l=2 ð

ð dJ ¼ rA

J ¼ ðmÞ

¼ 2rA

x dx ¼ 2 r A l=2

"

1 3

l=2 ð

x 2 dx ¼ 2 r A

2

0

#

3 l 0 2

¼ 2rA

1 3 x 3

l=2 ¼ 0

1 l3 1 r A l3 ¼ 3 8 12

Wir dru¨cken das Massentra¨gheitsmoment J noch durch die Zylindermasse m ¼ r V ¼ r A l und die Stabla¨nge l aus und bekommen die aus der Mechanik bereits bekannte Formel J ¼

1 1 1 r A l3 ¼ ðr A lÞ l 2 ¼ m l2 12 12 |fflffl{zfflffl} 12 m

&

10.9.2 Satz von Steiner Von besonderer Bedeutung sind in den Anwendungen Massentra¨gheitsmomente, die auf eine durch den Ko¨rperschwerpunkt S verlaufende Achse bezogen werden (sog. Schwerpunktachsen). Tra¨gheitsmomente dieser Art werden im Folgenden durch das Symbol J S gekennzeichnet. Ist nun das Tra¨gheitsmoment J S (bezogen auf eine bestimmte Schwerpunktachse) bekannt, so la¨sst sich daraus mit Hilfe einer von Steiner stammenden Bezie-

20)

Aus Symmetriegru¨nden ko¨nnen wir die Integration auf das Intervall von x ¼ 0 bis x ¼ l=2 beschra¨nken ( Faktor 2).


553

hung das Tra¨gheitsmoment J A bezu¨glich einer zur gewa¨hlten Schwerpunktachse parallel verlaufenden Bezugsachse A wie folgt berechnen (Bild V-94):

Satz von Steiner fu¨r Massentra¨gheitsmomente (Bild V-94) JA ¼ JS þ m d 2

ðV-172Þ

Dabei bedeuten: JS:

Massentra¨gheitsmoment des Ko¨rpers, bezogen auf eine (spezielle) Schwerpunktachse S

JA:

Massentra¨gheitsmoment des Ko¨rpers, bezogen auf eine zu dieser speziellen Schwerpunktachse S parallele Bezugsachse A

m:

Masse des homogenen Ko¨rpers

d:

Abstand der beiden ( parallelen) Achsen

Bezugsachse A

Schwerpunktachse S

S

Körper der Masse m

Bild V-94 Zum Satz von Steiner d

Anmerkungen (1)

Der Summand m d 2 im Steinerschen Satz ist das Massentra¨gheitsmoment der im Schwerpunkt vereinigten Gesamtmasse m bezu¨glich der neuen Bezugsachse A.

(2)

Der Satz von Steiner ermo¨glicht die Berechnung eines Massentra¨gheitsmomentes bezu¨glich einer (beliebigen) Achse A, wenn das Tra¨gheitsmoment bezu¨glich der zu A parallelen Schwerpunktachse S bekannt ist.

(3)

Verschiebt man eine Schwerpunktachse parallel zu sich selbst, so vergro¨ßert sich das Massentra¨gheitsmoment. Das Massentra¨gheitsmoment hat somit seinen kleinsten Wert, wenn die Bezugsachse durch den Schwerpunkt geht (im Vergleich zu allen Parallelachsen).

554 &

V Integralrechnung

Beispiel Im vorangegangenen Abschnitt haben wir das Massentra¨gheitsmoment J S eines homogenen zylindrischen Stabes der La¨nge l bezu¨glich einer Schwerpunktachse senkrecht zur Stabachse berechnet: JS ¼

1 m l2 12

Jetzt interessieren wir uns fu¨r das Massentra¨gheitsmoment J A des gleichen Stabes bezu¨glich einer zu dieser Schwerpunktachse parallelen Bezugsachse durch einen der beiden Endpunkte des Stabes (neue Bezugsachse ist die y-Achse, siehe Bild V-95).

y

Bezugsachse A d=

Schwerpunktachse

l 2

S

x l

Bild V-95 Anwendung des Steinerschen Satzes auf einen homogenen Zylinderstab

Der Abstand der beiden Achsen betra¨gt d ¼ l=2. Aus dem Steinerschen Satz folgt dann: 2 1 l 1 1 JA ¼ JS þ m d 2 ¼ ¼ m l2 þ m m l2 þ m l2 ¼ 12 2 12 4 ¼

1 1 þ 12 4

m l2 ¼

1þ3 4 1 m l2 ¼ m l2 ¼ m l2 12 12 3

Das Massentra¨gheitsmoment hat sich demnach bei der Achsenverschiebung vervierfacht! &

10.9.3 Massentra¨gheitsmoment eines homogenen Rotationsko¨rpers Rotation einer Kurve um die x-Achse Wir betrachten einen homogenen Rotationsko¨rper, der durch Drehung des Kurvenstu¨cks y ¼ f ðxÞ, a x b um die x-Achse entstanden ist und zerlegen ihn wiederum in der bereits bekannten Weise in eine große Anzahl du¨nner Scheiben (siehe hierzu auch Bild V-56). Ein solches Zylinderscheibchen der Dicke dx erha¨lt man, wenn man das in Bild V-96 skizzierte (grau unterlegte) Rechteck mit den Seitenla¨ngen y und dx um die x-Achse rotieren la¨sst.


555

y y = f(x)

y

a

dx

b

x

Bild V-96 Zur Bestimmung des Massentra¨gheitsmomentes eines zur x-Achse symmetrischen homogenen Rotationsko¨rpers bezu¨glich dieser Achse

Fu¨r das Massentra¨gheitsmoment einer Zylinderscheibe haben wir in Abschnitt 10.9.1, Beispiel (1) bereits den Formelausdruck J Zylinder ¼

1 m R2 2

ðV-173Þ

hergeleitet (m: Zylindermasse; R: Radius der kreisfo¨rmigen Grundfla¨che). Aus dieser Formel erha¨lt man den Beitrag dJ x , den unser Zylinderscheibchen zum Tra¨gheitsmoment J x , des Rotationsko¨rpers beisteuert, mit Hilfe der formalen Substitutionen R ! y ¼ f ðxÞ

m ! dm

und

ðV-174Þ

Es ist also d Jx ¼

1 1 2 ðdmÞ y 2 ¼ y dm 2 2

ðV-175Þ

Das Massenelement dm la¨sst sich noch durch die Dichte r des homogenen Ko¨rpers und das Volumenelement dV ¼ p y 2 dx ausdru¨cken ðdm ¼ r dVÞ. Dies fu¨hrt zu dem Ausdruck d Jx ¼

1 2 1 2 1 2 1 y dm ¼ y ðr dVÞ ¼ y r p y 2 dx ¼ p r y 4 dx 2 2 2 2

ðV-176Þ

Durch Summation, d. h. Integration u¨ber die Beitra¨ge sa¨mtlicher zwischen x ¼ a und x ¼ b liegender Scheibchen erha¨lt man schließlich fu¨r das Massentra¨gheitsmoment J x des Rotationsko¨rpers den Formelausdruck xð ¼b

Jx ¼ x¼a

1 d Jx ¼ pr 2

ðb

1 y dx ¼ pr 2

ðb ½ f ðxÞ 4 dx

4

a

a

ðV-177Þ

556

V Integralrechnung


Massentra¨gheitsmoment eines homogenen Rotationsko¨rpers (Rotations- und Bezugsachse: x-Achse; siehe hierzu auch Bild V-56 und Bild V-96) Durch Drehung einer Kurve y ¼ f ðxÞ, a x b um die x-Achse entsteht ein Rotationsko¨rper, dessen Massentra¨gheitsmoment J x bezu¨glich der Rotationsachse (d. h. hier der x-Achse) sich wie folgt berechnen la¨sst: 1 Jx ¼ pr 2

ðb

1 y dx ¼ pr 2

a

r:

ðb ½ f ðxÞ 4 dx

4

ðV-178Þ

a

Konstante Dichte des (homogen gefu¨llten) Rotationsko¨rpers

Rotation einer Kurve um die y-Achse Ein analoger Ausdruck la¨sst sich herleiten fu¨r das Massentra¨gheitsmoment J y eines zur y-Achse rotationssymmetrischen homogenen Ko¨rpers, der durch Drehung der Kurve x ¼ g ðyÞ, c y d um die y-Achse entstanden ist (siehe hierzu auch Bild V-57).

Massentra¨gheitsmoment eines homogenen Rotationsko¨rpers (Rotations- und Bezugsachse: y-Achse; siehe hierzu auch Bild V-57) Durch Drehung einer Kurve x ¼ g ðyÞ, c x d um die y-Achse entsteht ein Rotationsko¨rper, dessen Massentra¨gheitsmoment J y bezu¨glich der Rotationsachse (d. h. hier der y-Achse) sich wie folgt berechnen la¨sst: 1 Jy ¼ pr 2

ðd c

r:

&

1 x dy ¼ pr 2

ðd ½ g ðyÞ 4 dy

4

ðV-179Þ

c

Konstante Dichte des (homogen gefu¨llten) Rotationsko¨rpers

Beispiele (1)

Man berechne das Massentra¨gheitsmoment J x eines homogenen stromlinienfo¨rmigen pffiffiffiffiffiffiffi Ko¨rpers der konstanten Dichte r, der durch Rotation der Kurve y ¼ ð4 xÞ 2 x im Bereich ihrer beiden Nullstellen um die x-Achse entsteht (Bild V-97).


557

y 5 y = (4 – x) 2 x

1 4

1

x

Bild V-97 Der skizzierte homogene Ko¨rper entsteht durchpDrehung der Kurve ffiffiffiffiffiffiffi y ¼ ð4 xÞ 2 x , 0 x 4 um die x-Achse

Lo¨sung: Wir berechnen zuna¨chst die beno¨tigten Nullstellen der Funktion: pffiffiffiffiffiffiffi y ¼ 0 ) ð4 xÞ 2 x ¼ 0 ) x 1 ¼ 0 , x2 ¼ 4 Unter Verwendung der Integralformel (V-178) erhalten wir dann fu¨r das gesuchte Massentra¨gheitsmoment zuna¨chst: ð4

1 Jx ¼ pr 2

ð4 pffiffiffiffiffiffiffi 4 1 dx ¼ ð4 xÞ 2 x p r ð4 xÞ 4 4 x 2 dx ¼ 2

0

0

ð4 ð4 xÞ 4 x 2 dx

¼ 2pr 0

Das Binom ð4 xÞ 4 entwickeln wir nach der aus Kap. I, Abschnitt 6 bekannten binomischen Formel (bitte nachrechnen): ð4 xÞ 4 ¼ ðx 4Þ 4 ¼ x 4 16 x 3 þ 96 x 2 256 x þ 256 Damit erhalten wir fu¨r das gesuchte Massentra¨gheitsmoment: ð4 J x ¼ 2p r

ðx 4 16 x 3 þ 96 x 2 256 x þ 256Þ x 2 dx ¼ 0

ð4 ðx 6 16 x 5 þ 96 x 4 256 x 3 þ 256 x 2 Þ dx ¼

¼ 2pr 0

¼ 2pr ¼ 2pr

1 7 8 6 96 5 256 3 x x þ x 64 x 4 þ x 7 3 5 3

4 ¼ 0

1 8 96 256 47 46 þ 4 5 64 4 4 þ 43 7 3 5 3

¼

558

V Integralrechnung

1 2 6 1 47 47 þ 47 47 þ 47 7 3 5 3 1 2 6 1 ¼ 2 47 p r þ 1þ ¼ 7 3 5 3

¼ 2pr

(2)

¼ 2 47 p r

15 70 þ 126 105 þ 35 ¼ 105

¼ 2 47 p r

1 2 47 ¼ p r ¼ 980,42 r 105 105

¼

Die Aufgabe besteht in der Berechnung des Massentra¨gheitsmomentes einer homogenen Kugel bezu¨glich eines beliebigen Kugeldurchmessers ( Radius der Kugel: R; Konstante Dichte: r). Als Bezugsachse wa¨hlen wir den in die y-Achse fallenden Kugeldurchmesser. Aus Symmetriegru¨nden ko¨nnen wir uns bei der Rechnung auf die in Bild V-89 skizzierte Halbkugel beschra¨nken. Diese entsteht durch Rotation der im 1. Quadranten liegenden Viertelkreislinie mit der nach der Variablen x aufgelo¨sten Funktionsgleichung pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi x ¼ g ðyÞ ¼ R2 y2 ð0 y RÞ um die y-Achse. Fu¨r das Massentra¨gheitsmoment J y der Vollkugel erha¨lt man somit unter Verwendung der Integralformel (V-179) den folgenden Ausdruck: 1 pr Jy ¼ 2 2

ðR pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ðR 4 2 2 ð R y Þ dy ¼ p r ðR 2 y 2 Þ 2 dy ¼ 0

0

ðR ¼ pr

ðR 4 2 R 2 y 2 þ y 4 Þ dy ¼ p r R 4 y

2 2 3 1 5 R y þ y 3 5

0

R ¼ 0

2 5 1 5 2 1 ¼ p r R5 1 ¼ ¼ p r R5 R þ R þ 3 5 3 5 ¼ p r R5

15 10 þ 3 8 8 ¼ p r R5 ¼ p r R5 15 15 15

(der Faktor 2 tritt auf, weil wir uns bei der Integration auf eine Halbkugel beschra¨nkt haben). Beru¨cksichtigt man noch, dass Volumen V und Masse m einer Kugel durch die Formeln V ¼

4 p R3 3

und

m ¼ rV ¼ r

4 4 p R3 ¼ p r R3 3 3

gegeben sind, so erha¨lt man schließlich fu¨r das gesuchte Massentra¨gheitsmoment einer Kugel, bezogen auf einen (beliebigen) Kugeldurchmesser, die aus der Physik bekannte Formel 8 2 4 2 p r R5 ¼ p r R3 R2 ¼ m R2 Jy ¼ 15 5 3 5 |fflfflfflfflffl{zfflfflfflfflffl} & m

bungsaufgaben

559

bungsaufgaben Hinweis: In den Abschnitten 1 bis 7 wurden die wichtigsten Grundbegriffe der Integralrechnung behandelt (Stammfunktion, bestimmtes und unbestimmtes Integral, Grundintegrale usw.). Dem Leser wird daher empfohlen, diese Abschnitte gru¨ndlich durchzuarbeiten, bevor er sich erstmals mit den nachfolgenden bungsaufgaben auseinandersetzt.

Zu Abschnitt 1 bis 7 1) Bestimmen Sie sa¨mtliche Stammfunktionen zu: aÞ

f ðxÞ ¼ 4 x 5 6 x 3 þ 8 x 2 3 x þ 5

cÞ

f ðtÞ ¼ 2 e t

eÞ

f ðzÞ ¼

gÞ

f ðuÞ ¼ 3 sin u

5 þ1 t

5 1 4 z 2 3 þ 3z 4 6 þ 7 u2 u

bÞ

f ðtÞ ¼ 3 sin t 4 cos t

dÞ

f ðxÞ ¼

fÞ

2 1 f ðxÞ ¼ pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi cos 2 x 1 x2

hÞ

f ðxÞ ¼ 3 e x cos x

1 2x2 4x3 þ3 2x

2) Lo¨sen Sie die nachstehenden unbestimmten Integrale (Grundintegrale): ð ð 1 dx aÞ ðe x þ x 2 2 x þ sin xÞ dx bÞ 10 x sin 2 x ð ð cÞ ð2 x 3Þ 2 dx dÞ 2 cos x dx

eÞ

ð ð

gÞ

3 1 2 1þt t

5 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi du 2 u 1

ffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffi ð p 3 x5 x p ffiffiffiffiffiffiffi iÞ dx 5 x4 ð tan x dx kÞ sin ð2 xÞ

ð dt

fÞ

10 3 a x b sin x cosh 2 x

hÞ

ð 5 3x

jÞ

ð qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffi x x dx

1 pffiffiffiffi 2 x

dx

dx

560

V Integralrechnung

3) Welchen Wert besitzen die folgenden bestimmten Integrale? ðe

ð4 ðx 5 x þ 1,5 x 10Þ dx 3

aÞ

2

bÞ

0

1

ðp

ð2 ða sin t b cos tÞ dt

dÞ

eÞ

0

ð5 3 ð1 e Þ dx x

hÞ 0, 5

0 p=4 ð

jÞ 0

cÞ

pffiffiffiffi 5 x dx

ð2

1 cos 2 x dx 2 cos 2 x

ð4 kÞ

iÞ 0

1 u2 pffiffiffiffiffi du u

cos j dj

fÞ p

0ð,5

4 dt t

1 z2 dz z

1

1

ð2 gÞ

ð4

dt t

ð9 lÞ

1

3 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi dx 1 x2

pffiffiffiffi x ð2 xÞ dx

1

4) Wie lautet die Funktionsgleichung der durch den Punkt P 1 ¼ ð0; 2Þ verlaufenden Kurve mit der folgenden Ableitung? y 0 ¼ sin x þ 3 e x

1 2 4 x þ 3 1 þ x2 ða x 3 dx mit a > 0 als Grenzwert der

5) Berechnen Sie das bestimmte Integral 0

Obersumme nach Definitionsgleichung (V-18). Anleitung: Man unterteile das Integrationsintervall 0 x a mit Hilfe der Teila mit k ¼ 0, 1, . . . , n in n gleiche Teile und punkte x k ¼ k n verwende ferner die Formel n X k¼1

k 3 ¼ 13 þ 23 þ . . . þ n3 ¼

n 2 ðn þ 1Þ 2 4

bungsaufgaben

561

6) Die im Folgenden aufgefu¨hrten Integralformeln haben wir einer Integraltafel entnommen. Zeigen Sie nach dem sog. „Verifizierungsprinzip“ die Gu¨ltigkeit dieser Beziehungen ðdie Ableitung der auf der rechten Seite stehenden Funktion F ðxÞ muss in diesem Fall zum Integrand f ðxÞ fu¨hren, d. h. es muss F 0 ðxÞ ¼ f ðxÞ gelten): ð aÞ e x ð1 xÞ dx ¼ x e x þ C

bÞ

ffi ð pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 2 x2 4 2 dx ¼ x 4 2 arccos þC x x ð cos x e sin x dx ¼ e sin x þ C

cÞ ð dÞ

sin ð3 xÞ cos ð3 xÞ dx ¼

1 sin 2 ð3 xÞ þ C 6

7) Zeigen Sie: F1 ðxÞ ¼ x 2 e x þ 2 ist eine Stammfunktion von f ðxÞ ¼ ðx 2 þ 2 xÞ e x . Wie lautet die Gesamtheit der Stammfunktionen? 8) Welchen Fla¨cheninhalt schließt der Funktionsgraph von y ¼ 0,25 x 2 þ 4 mit der x-Achse ein? 9) Berechnen Sie die im Intervall p=2 x p=2 unter der Kosinuskurve liegende Fla¨che. 10) Berechnen Sie die Fla¨che zwischen der Parabel y ¼ 3 ðx 2Þ 2 þ 5 und der x-Achse. 11) Fu¨r den Zerfall einer radioaktiven Substanz gilt: dn ¼ ln dt Dabei ist n die Anzahl der zur Zeit t noch vorhandenen Atomkerne, l > 0 die sog. Zerfallskonstante. Wie lautet das Zerfallsgesetz n ¼ n ðtÞ, wenn zur Zeit t ¼ 0 genau n 0 Atomkerne vorhanden sind?

562

V Integralrechnung

Zu Abschnitt 8 1) Lo¨sen Sie die folgenden Integrale unter Verwendung einer geeigneten Substitution: ð pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ð ð x2 3 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi dx cÞ 1 t dt bÞ ð5 x þ 12Þ 0,5 dx aÞ 1 þ x3 ð dÞ

ð gÞ

ð1 jÞ 1

x e

x3 2

fÞ

0

ð

ð x sin ðx Þ dx 2

hÞ

iÞ

ð1

p=2 ð

t dt pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 þ t2

2

ð cos 3 x sin x dx

eÞ

dx x ln x

ð mÞ

ðp

arctan z dz 1 þ z2

sin ð3 t p=4Þ dt

kÞ

lÞ 1

0

ð dx

nÞ

tan ðz þ 5Þ dz cos 2 ðz þ 5Þ 0ð,5

x

2) Lo¨sen Sie das bestimmte Integral substitution x ¼ sin u.

2x þ 6 dx x 2 þ 6 x 12 3x2 2 dx 2x3 4x þ 2 5þx dx 5x

ffi ð pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 4 x2 dx x2

oÞ

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 x 2 dx mit Hilfe der Variablen-

0

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 3) Welchen Fla¨cheninhalt schließt die Kurve y ¼ 6 2 x mit den beiden Koordinatenachsen ein? ð 2x pffiffiffiffi dx mit Hilfe der Substitution 4) Zeigen Sie, dass sich das Integral pffiffiffiffi 1 þ x u ¼ 1 þ x lo¨sen la¨sst. 5) Lo¨sen Sie die folgenden Integrale durch „Partielle Integration“: ð

ð x ln x dx

aÞ

ð5 x cos x dx

bÞ

ln t dt

cÞ 1

ð x sin ð3 xÞ dx

dÞ

x e x dx

eÞ 0

ð gÞ

ð

0ð,8

sin 2 ðw tÞ dt

fÞ

arctan x dx

bungsaufgaben

563

6) Lo¨sen Sie die folgenden Integrale durch zweimalige partielle Integration: ð ð aÞ e x cos x dx bÞ x 2 e x dx

7) Lo¨sen Sie die folgenden Integrale durch Partialbruchzerlegung des Integranden: ð ð 1 4x3 dx dx bÞ aÞ x2 a2 x3 þ 2x2 x 2 ð cÞ ð eÞ

ð

3z dz 3 z þ 3 z2 4

dÞ

x2

4x 2 dx 2 x 63

2x þ 1 dx x3 6x2 þ 9x

8) Berechnen Sie die zwischen den Kurven y ¼ ln x, y ¼ 0 und x ¼ 5 liegende Fla¨che. x2 4 9) Welchen Fla¨cheninhalt schließt die Kurve mit der Funktionsgleichung y ¼ x 5 mit der x-Achse ein (Skizze)? 10) Lo¨sen Sie die folgenden Integrale unter Verwendung einer geeigneten Integrationsmethode: ð pffiffiffiffiffiffiffiffiffi ð ð ln x aÞ dx bÞ cot x dx cÞ x cosh x dx x ð sin x e

dÞ ð gÞ

jÞ

ð cos x

dx

ðln xÞ 3 dx x

ð pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi x 2 2 x dx

eÞ ð hÞ

x3 dx ðx 2 1Þ ðx þ 1Þ 12 x 2 dx 2x3 1

ð kÞ

x3

8x2

ð2 fÞ 0

x 4 dx x þ1

ð iÞ

x arctan x dx

x2 dx þ 21 x 18

11) Zeigen Sie: Der Fla¨cheninhalt einer Ellipse mit den Halbachsen a und b betra¨gt A ¼ p a b.

564

V Integralrechnung

ðp sin ðm xÞ sin ðn xÞ dx fu¨r

12) Welchen Wert besitzt das Integral p

aÞ

m ¼ n,

bÞ m 6¼ n

ðm, n 2 NÞ ?

Anleitung: Umformung des Integranden mit Hilfe der trigonometrischen Formel 1 cos ða bÞ cos ða þ bÞ . sin a sin b ¼ 2 ð2 13) Berechnen Sie das Integral

1 ex dx na¨herungsweise x

1

a) nach der Trapezformel, b) nach der Simpsonschen Formel fu¨r jeweils 10 (einfache) Streifen. 14) Berechnen Sie die folgenden Integrale na¨herungsweise nach Simpson (n: Anzahl der Doppelstreifen): aÞ

ð4 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 þ 2 t 4 dt ,

ð1 n ¼ 10

bÞ 0, 5

1

ð3 cÞ

ex dx , x2

ex

x3 dx , 1

n ¼ 5

n ¼ 5

1

Zu Abschnitt 9 1) Bestimmen Sie den Wert der folgenden (konvergenten) uneigentlichen Integrale: 1 ð

aÞ

e 0

x

1 ð

dx

x e

bÞ

x

ð2 dx

1

0 1 ð

2) Zeigen Sie, dass das uneigentliche Integral ist und den Wert 2=a 3 besitzt.

e x dx

cÞ

x 2 e a x dx ða > 0Þ konvergent

0

3) Berechnen Sie den Fla¨cheninhalt, den die drei Kurven mit den Funktionsgleichungen y ¼ e a x , y ¼ e b x und y ¼ 0 miteinander einschließen (a > 0; b > 0; Skizze anfertigen).

bungsaufgaben

565

4) Bestimmen Sie den Wert der folgenden uneigentlichen Integrale (falls sie existieren): ð0 aÞ 1

1 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi dx 1þx

ð1 bÞ 1

1 dx x2

10 ð

cÞ 0

ex dx ex 1

Zu Abschnitt 10 1) Bestimmen Sie das Weg-Zeit-Gesetz s ¼ s ðtÞ und das Geschwindigkeit-Zeit-Gesetz v ¼ v ðtÞ eines Fahrzeugs fu¨r den Fall a) einer konstanten Bremsverzo¨gerung a ¼ 2 m=s 2 , b) einer periodischen Bremsverzo¨gerung a ¼ ð1 þ cos ðp s 1 tÞÞ m=s 2 , wenn in beiden Fa¨llen die Anfangsbedingungen wie folgt lauten: sð0Þ ¼ 0 m, v ð0Þ ¼ 30 m=s. 2) Die Bewegungsgleichung eines Federpendels laute: a ðtÞ ¼ w 2 cos ðw tÞ. Gewinnen Sie hieraus durch Integration die Geschwindigkeit-Zeit-Funktion v ¼ v ðtÞ und die Weg-Zeit-Funktion s ¼ s ðtÞ fu¨r die Anfangswerte sð0Þ ¼ 1 und v ð0Þ ¼ 0. 3) Die Biegegleichung eines Balkens der La¨nge l, der in den beiden Endpunkten unterstu¨tzt wird, lautet bei gleichma¨ßiger Streckenlast F wie folgt: y 00 ¼

F ðl x x 2 Þ 2EI

ð0 x lÞ

(E: Elastizita¨tsmodul; I: Fla¨chenmoment). Bestimmen Sie durch Integration dieser Gleichung die Biegelinie fu¨r die Randwerte y ð0Þ ¼ 0 und y 0 ðl = 2Þ ¼ 0. 4) Die Fallgeschwindigkeit v eines aus der Ruhe heraus frei fallenden Ko¨rpers ha¨ngt bei Beru¨cksichtigung des Luftwiderstandes wie folgt von der Fallzeit t ab: g v ¼ v E tanh t ðt 0Þ vE ( g: Erdbeschleunigung; v E : Endgeschwindigkeit). Bestimmen Sie durch Integration den Fallweg s als Funktion der Fallzeit t (zu Beginn sei s ð0Þ ¼ 0Þ. 5) Welche Fla¨che schließt die Kurve y ¼ 4 x ðx 2 4Þ mit der x-Achse im Intervall 4 x 4 ein? 6) Bestimmen Sie den Fla¨cheninhalt zwischen den Parabeln y ¼ x 2 2 und y ¼ x 2 þ 2 x þ 2.

566

V Integralrechnung

7) Berechnen Sie den Fla¨cheninhalt zwischen der Parabel y ¼ x 2 2 x 1 und der Geraden y ¼ 3 x 1. 8) Berechnen Sie die von den Kurven y ¼ 2 cosh x 2 und y ¼ x 2 þ 3 eingeschlossene Fla¨che. Hinweis: Bestimmung der Kurvenschnittpunkte na¨herungsweise nach dem Newtonschen Tangentenverfahren. 9) Berechnen Sie den Fla¨cheninhalt zwischen dem Kreis ðx 2Þ 2 þ y 2 ¼ 4 und der Parabel y ¼ x 2 . 10) Zeigen Sie, dass das durch Rotation der Ellipse b 2 x 2 þ a 2 y 2 ¼ a 2 b 2 um die y-Achse entstandene Rotationsellipsoid das Volumen V y ¼ 4 p a 2 b=3 besitzt. 11) Welches Volumen besitzt der Drehko¨rper, der durch Rotation des von der Kurve pffiffiffiffiffiffiffi y ¼ ðx 2Þ 2 3 x und der x-Achse berandeten Fla¨chenstu¨cks um die x-Achse entsteht? pffiffiffiffi 12) Durch Rotation der Kurve y ¼ x um die y-Achse entsteht ein trichterfo¨rmiger Drehko¨rper. Bestimmen Sie sein Volumen, wenn er in der Ho¨he y ¼ 5 abgeschnitten wird. 13) Bestimmen Sie das Rotationsvolumen eines Ko¨rpers, der durch Drehung des Kurpffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ffi 2 venstu¨cks y ¼ x 9 , 3 x 5 a) um die x-Achse, b) um die y-Achse entsteht. 14) Welche La¨nge besitzt ein Drahtseil, das gema¨ß der Funktion y ¼ 5 cosh ðx=5Þ (Kettenlinie) durchha¨ngt, wenn beide Aufha¨ngepunkte die gleiche Ho¨he und einen Abstand von 14,3 voneinander besitzen? 15) Berechnen Sie die Bogenla¨nge der Kurve y ¼ 4,2 ln x 3 im Intervall von x ¼ 1 bis x ¼ e. 16) Wie lang ist der Bogen des Funktionsgraphen von y ¼ x 3=2 u¨ber dem Intervall 1 x 7,45 ? 17) Bestimmen Sie die La¨nge des Sinusbogens u¨ber dem Intervall ½ 0, p . Anleitung: Berechnung des Integrals nach der Simpsonschen Formel fu¨r n ¼ 10 Doppelstreifen. 18) Berechnen Sie die Mantelfla¨che, die durch Rotation der Kurve y ¼ um die y-Achse entsteht.

pffiffiffiffi x, 0 x 4

bungsaufgaben

567

pffiffiffiffi 19) Welche Rotationsfla¨che (Mantelfla¨che) erzeugt die Kurve y ¼ ln x , 1 x 3 bei Drehung um die x-Achse? (Na¨herungsweise Berechnung des Integrals nach Simpson fu¨r n ¼ 10 Doppelstreifen.) 20) Zeigen Sie: Durch Rotation des in Bild V-98 skizzierten Kreisabschnittes der Breite h um die x-Achse entsteht eine Kugelschicht der Dicke h mit der Mantelfla¨che M x ¼ 2 p r h.

y h

Bild V-98 a

r

x

21) Welche Arbeit muss aufgebracht werden, um eine dem Hookeschen Gesetz genu¨gende elastische Stahlfeder mit der Federkonstanten c ¼ 8,45 10 5 N=m um 17,3 cm zusammenzudru¨cken? 22) Fu¨r eine adiabatische Zustandsa¨nderung eines idealen Gases gilt die Poissonsche Gleichung p V k ¼ p 0 V 0k ¼ constant. Berechnen Sie die Ausdehnungsarbeit Vð1 p ðVÞ dV fu¨r ein solches Gas (V 0 , V 1 : Anfangs- bzw. Endvolumen). W ¼ V0

23) Ein ideales Gas besitzt im Ausgangszustand das Volumen V 1 ¼ 2,75 m 3 und den Druck p 1 ¼ 1250 N=m 2 . Es wird isotherm, d. h. unter Konstanthaltung der Temperatur auf das Volumen V 2 ¼ 0,76 m 3 komprimiert. Welche Arbeit wurde dabei am Gas verrichtet? pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 24) Durch Rotation der Kurve y ¼ 1 m x um die y-Achse entsteht ein trichterfo¨rmiger Beha¨lter (vgl. hierzu auch Aufgabe 12). Er soll von einem Wasserreservoir aus bis zu einer Ho¨he von 5 m gefu¨llt werden. Berechnen Sie die erforderliche Mindestarbeit ( Dichte des Wassers: r ¼ 1 g=cm 3 ¼ 1000 kg=m 3 ). Anleitung: Der Wasserpegel im Trichter habe die Ho¨he y erreicht. Um den Pegel geringfu¨gig um dy zu erho¨hen, muss die Wassermenge dm aus dem Reservoir ðy ¼ 0Þ in diese Ho¨he gebracht werden. Die dabei verrichtete Hubarbeit betra¨gt definitionsgema¨ß dW ¼ ðdmÞ g y (siehe hierzu Bild V-99). y

dm

dy y

Bild V-99 x

568

V Integralrechnung

25) Berechnen Sie den linearen und den quadratischen Mittelwert der Sinusfunktion im Intervall 0 x p. 26) Ein Einweggleichrichter erzeuge den in Bild V-100 skizzierten Strom mit der Periodendauer T ¼ 2 p=w. Berechnen Sie den linearen Mittelwert wa¨hrend einer Periode (er wird als Gleichrichtwert bezeichnet). i i0

i = i 0 · sin ( v t)

T 2

T

3 T 2

2T

t

Bild V-100

27) In einem Wechselstromkreis erzeuge die Wechselspannung u ðtÞ ¼ u 0 sin ðw tÞ den Wechselstrom i ðtÞ ¼ i 0 cos ðw tÞ. Berechnen Sie die mittlere Leistung P wa¨hrend einer Periode T ¼ 2 p=w (linearer Mittelwert). Hinweis: Fu¨r die momentane Leistung gilt definitionsgema¨ß p ðtÞ ¼ u ðtÞ i ðtÞ. 28) Berechnen Sie die Lage des Schwerpunktes der Fla¨che, die von den Parabeln mit den Funktionsgleichungen y ¼ x 2 und y ¼ x 2 4 eingeschlossen wird. 29) Bestimmen Sie den Fla¨chenschwerpunkt der in Bild V-101 skizzierten Figur (Quadrat mit aufgesetztem Halbkreis).

y

a

x 2a

Bild V-101

30) Wo liegt der Schwerpunkt einer homogenen Viertelkreisfla¨che ( Radius R)? 31) Bestimmen Sie den Schwerpunkt der Fla¨che, die von der Geraden y ¼ x þ 2 und der Parabel y ¼ x 2 4 berandet wird. pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 32) Durch Rotation der Kurve y ¼ cos x , 0 x p=2 um die x-Achse entsteht ein Drehko¨rper. Wo befindet sich der Schwerpunkt des Ko¨rpers?

bungsaufgaben

569

33) Fu¨r den durch Drehung des im 1. Quadranten gelegenen Teils der Ellipse mit der Gleichung b 2 x 2 þ a 2 y 2 ¼ a 2 b 2 um die y-Achse entstandenen Rotationsko¨rper ist der Schwerpunkt zu bestimmen. 34) Wo liegt der Schwerpunkt des Rotationsko¨rpers, der durch Drehung der Kurve y ¼ ln x, 1 x e um die x-Achse entsteht? 35) Berechnen Sie das Massentra¨gheitsmoment eines homogenen Rotationsellipsoids, das durch Drehung der Ellipse b 2 x 2 þ a 2 y 2 ¼ a 2 b 2 um die y-Achse entsteht ( Dichte r). 36) Fu¨r einen homogenen geraden Kreiskegel (Radius R, Ho¨he H, Dichte r) ist das auf die Symmetrieachse bezogene Massentra¨gheitsmoment zu berechnen. 37) Berechnen Sie unter Verwendung des Satzes von Steiner das Massentra¨gheitsmoment eines homogenen Vollzylinders bezu¨glich einer Mantellinie (Zylinderho¨he H, Grundkreisradius R, Dichte r).

570

VI Potenzreihenentwicklungen

1 Unendliche Reihen 1.1 Ein einfu¨hrendes Beispiel Wir betrachten die unendliche geometrische Zahlenfolge ha n i ¼ 1; 0,2; 0,2 2 ; 0,2 3 ; . . .

ðVI-1Þ

mit dem Bildungsgesetz a n ¼ 0,2 n 1

ðn 2 N*Þ

ðVI-2Þ

Aus den Gliedern dieser Folge bilden wir sog. Partial- oder Teilsummen, indem wir Glied fu¨r Glied aufsummieren. Die ersten Partialsummen lauten dann wie folgt: s1 ¼ 1 s 2 ¼ 1 þ 0,2 ¼ 1,2 s 3 ¼ 1 þ 0,2 þ 0,2 2 ¼ 1,24

ðVI-3Þ

s 4 ¼ 1 þ 0,2 þ 0,2 þ 0,2 ¼ 1,248 .. . 2

3

Wir fassen sie zu einer neuen (unendlichen) Folge, der sog. Partialsummenfolge hs n i ¼ s 1 , s 2 , s 3 , s 4 ,

...

ðVI-4Þ

mit dem Bildungsgesetz s n ¼ 1 þ 0,2 þ 0,2 2 þ . . . þ 0,2 n 1 ¼

n X

0,2 k 1

ðVI-5Þ

k¼1

zusammen. s n ist dabei die n-te Partialsumme, d. h. die Summe der ersten n Glieder der Zahlenfolge (VI-1). Fu¨r die Partialsummenfolge hs n i fu¨hren wir die neue Bezeichnung „Unendliche Reihe“ ein und schreiben dafu¨r symbolisch 1) : 1 þ 0,2 þ 0,2 2 þ 0,2 3 þ . . . þ 0,2 n 1 þ . . . ¼

1 X

0,2 n 1

ðVI-6Þ

n¼1 1)

Zur Erinnerung: Summen enthalten immer endlich viele Summanden. Die gewa¨hlte (allgemein u¨bliche) Schreibweise fu¨r eine unendliche Reihe suggeriert, dass hier eine Summe mit unendlich vielen Gliedern (Summanden) gebildet wird. Dies jedoch ist allein aus zeitlicher Sicht nicht mo¨glich! Um Missversta¨ndnissen gleich vorzubeugen: Die bekannten Rechenregeln fu¨r Summen du¨rfen nicht auf unendliche Reihen u¨bertragen werden (siehe hierzu die spa¨teren Ausfu¨hrungen u¨ber den Umgang mit unendlichen Reihen in Abschnitt 1.2.2).

1 Unendliche Reihen

571

Es stellt sich nun die Frage nach dem „Summenwert“ einer unendlichen Reihe. Bei einer endlichen Reihe wird dieser durch Addition der endlich vielen Reihenglieder ermittelt. Bei einer unendlichen Reihe dagegen bilden wir den Grenzwert der Partialsummenfolge hs n i und fassen ihn (falls er u¨berhaupt vorhanden ist) als Summenwert der Reihe auf. Wir kehren jetzt zu unserem Beispiel zuru¨ck und untersuchen, ob die Partialsummenfolge (VI-4) fu¨r n ! 1 konvergiert, d. h. einen Grenzwert besitzt. Zuna¨chst jedoch leiten wir eine Berechnungsformel fu¨r den Summenwert der n-ten Partialsumme s n ¼ 1 þ 0,2 þ 0,2 2 þ . . . þ 0,2 n 1

ðVI-7Þ

her, die wir fu¨r die spa¨tere Grenzwertbildung beno¨tigen. Dazu wird die Partialsumme s n beiderseits gliedweise mit 0,2 multipliziert und anschließend wie folgt die Differenz s n 0,2 s n gebildet: 9 = s n ¼ 1 þ 0,2 þ 0,2 2 þ . . . þ 0,2 n 1 0,2 s n ¼ 0,2 þ 0,2 2 þ . . . þ 0,2 n 1 þ 0,2 n ; s n 0,2 s n ¼ 1 þ 0

þ0

þ ... þ 0

0,2 n

0,8 s n ¼ 1 0,2 n (die jeweils grau markierten untereinander stehenden Glieder heben sich bei der Differenzbildung jeweils auf). Wir lo¨sen jetzt diese Gleichung nach s n auf und erhalten damit eine einfache Berechnungsformel fu¨r die n-te Partialsumme: s n ¼ 1,25 ð1 0,2 n Þ

ðVI-8Þ

Diese Formel liefert uns beispielsweise fu¨r n ¼ 5 bzw. n ¼ 10 die folgenden Summenwerte: s 5 ¼ 1,25 ð1 0,2 5 Þ ¼ 1,25 ð1 0,00032Þ ¼ 1,2496 s 10 ¼ 1,25 ð1 0,2 10 Þ ¼ 1,25 ð1 0,000 000 102Þ ¼ 1,249 999 872 Selbstversta¨ndlich erhalten wir diese Werte auch auf dem direkten Wege, d. h. durch Aufaddieren der ersten 5 bzw. 10 Reihenglieder (bitte nachrechnen). Fu¨r n ! 1 strebt die Partialsummenfolge gegen den Grenzwert lim s n ¼ lim 1,25 ð1 0,2 n Þ ¼ 1,25

n!1

n!1

ðVI-9Þ

da lim 0,2 n ¼ 0 ist. Die unendliche Reihe (VI-6) besitzt somit definitionsgema¨ß den n!1

Summenwert s ¼ 1,25. Wir schreiben dafu¨r symbolisch: 1 X

0,2 n 1 ¼ 1 þ 0,2 þ 0,2 2 þ 0,2 3 þ . . . ¼ 1,25

ðVI-10Þ

n¼1

Durch diese Schreibweise wollen wir zum Ausdruck bringen, dass sich die Partialsummen mit zunehmender Anzahl von Gliedern immer weniger von der Zahl 1,25 unterscheiden.

572


1.2 Grundbegriffe 1.2.1 Definition einer unendlichen Reihe Wir gehen aus von einer unendlichen Zahlenfolge ha n i ¼ a 1 , a 2 , a 3 ,

... ,

a n,

...

ðVI-11Þ

und bilden aus den Gliedern dieser Folge wie folgt Partial- oder Teilsummen: s1 ¼ a1 s2 ¼ a1 þ a2 s3 ¼ a1 þ a2 þ a3 .. . sn ¼ a1 þ a2 þ a3 þ . . . þ an ¼

n X

ðVI-12Þ ak

k¼1

.. .

Die Folge hs n i dieser Teilsummen heißt dann „Unendliche Reihe“. Definition: Die Folge hs n i der Partialsummen einer unendlichen Zahlenfolge ha n i heißt unendliche Reihe. Symbolische Schreibweise: 1 X

an ¼ a1 þ a2 þ a3 þ . . . þ an þ . . .

ðVI-13Þ

n¼1

Anmerkungen (1)

a n ist das n-te Reihenglied.

(2)

Der Laufindex n im Summensymbol kann auch bei der Zahl 0 oder einer anderen natu¨rlichen Zahl beginnen.

(3)

Die Glieder einer unendlichen Reihe sind (reelle) Zahlen. Daher spricht man in diesem Zusammenhang auch von einer Zahlenreihe oder numerischen Reihe.

(4)

Unter dem Bildungsgesetz einer unendlichen Reihe

1 X n¼1

a n versteht man einen

funktionalen Zusammenhang a n ¼ f ðnÞ, aus dem sich die Reihenglieder in Abha¨ngigkeit von der natu¨rlichen Zahl n berechnen lassen. Die Zuordnung f ðnÞ ¼ a n kann auch als eine Funktion der diskreten Variablen n aufgefasst werden (mit n 2 N*).

1 Unendliche Reihen &

573

Beispiele (1)

Aus der unendlichen Zahlenfolge 1 1 1 1 ¼ 1, , , . . . , , . . . an ¼ n 2 3 n

ðn 2 N*Þ

entsteht durch Partialsummenbildung die sog. harmonische Reihe 1 X 1 1 1 1 ¼ 1þ þ þ ... þ þ ... n 2 3 n n¼1

(2)

Aus der geometrischen Folge ha n ¼ a q n 1 i ¼ a,

a q 2,

a q,

... ,

a q n 1, . . .

ðn 2 N*Þ

erhalten wir durch Partialsummenbildung die sog. geometrische Reihe 1 X

a qn1 ¼ a þ a q þ a q2 þ . . . þ a qn1 þ . . .

n¼1

(3)

Die Glieder der unendlichen Reihe 2,1 þ 2,01 þ 2,001 þ 2,0001 þ . . . genu¨gen dem folgenden Bildungsgesetz: a n ¼ 2 þ 0,1 n

ðn 2 N*Þ

&

1.2.2 Konvergenz und Divergenz einer unendlichen Reihe In dem einfu¨hrenden Beispiel haben wir den „Summenwert“ der vorgegebenen unendlichen Zahlenreihe als Grenzwert der zugeho¨rigen Partialsummenfolge bestimmt. Dies fu¨hrt zu der folgenden Definition: Definition: Eine unendliche Reihe Partialsummen s n ¼

1 X

a n heißt konvergent, wenn die Folge ihrer

n¼1 n X

a k einen Grenzwert s besitzt:

k¼1

lim s n ¼ lim

n!1

n X

n!1 k¼1

ak ¼ s

ðVI-14Þ

Dieser Grenzwert wird als Summenwert der unendlichen Reihe bezeichnet. Symbolische Schreibweise: 1 X an ¼ a1 þ a2 þ a3 þ . . . þ an þ . . . ¼ s ðVI-15Þ n¼1

Besitzt die Partialsummenfolge hs n i jedoch keinen Grenzwert, so heißt die unendliche Reihe divergent.

574


Anmerkungen (1)

Der Summenwert einer unendlichen Reihe ist also definitionsgema¨ß der Grenzwert einer unendlichen Folge, na¨mlich der Grenzwert der Partialsummenfolge hs n i. Die Konvergenz einer unendlichen Reihe wird damit auf die Konvergenz einer unendlichen Folge zuru¨ckgefu¨hrt (vgl. hierzu Kap. III, Abschnitt 4.1.2).

(2)

Eine konvergente unendliche Reihe besitzt also stets einen (eindeutigen) Summenwert, einer divergenten unendlichen Reihe la¨sst sich dagegen kein Summenwert zuordnen. Ist s ¼ þ 1 oder s ¼ 1, so nennt man die unendliche Reihe auch bestimmt divergent.

(3)

Eine unendliche Reihe heißt absolut konvergent, wenn die aus den Betra¨gen ihrer Glieder gebildete Reihe konvergiert. Eine absolut konvergente Reihe ist stets kon1 X vergent, d. h. aus der Konvergenz der Reihe j a n j folgt stets die Konvergenz 1 n¼1 X a n (die Umkehrung jedoch gilt nicht). der Reihe n¼1

&

Beispiele (1)

Wir zeigen, dass die als geometrische Reihe 2) bezeichnete unendliche Reihe 1 X

qn1 ¼ 1 þ q1 þ q2 þ . . . þ qn1 þ . . .

n¼1

fu¨r j q j < 1 konvergiert, fu¨r j q j 1 dagegen divergiert. Zuna¨chst bilden wir mit der n-ten Partialsumme sn ¼ 1 þ q1 þ q2 þ q3 þ . . . þ qn1 die Differenz s n q s n und erhalten daraus eine einfache Formel fu¨r den Summenwert von s n : 9 = sn ¼ 1 þ q1 þ q2 þ q3 þ . . . þ qn2 þ qn1 q sn ¼ q1 þ q2 þ q3 þ . . . þ qn2 þ qn1 þ qn ; sn q sn ¼ 1 qn s n ð1 qÞ ¼ 1 q n sn ¼

1 qn 1q

ðq 6¼ 1Þ

(die jeweils grau markierten untereinander stehenden Summanden heben sich bei der Differenzbildung jeweils auf). 2)

Eine unendliche Reihe heißt geometrisch, wenn der Quotient zweier aufeinanderfolgender Glieder konstant ist. Die hier vorliegende Reihe besitzt den Quotienten q.

1 Unendliche Reihen

575

Die Folge der Partialsummen s n besitzt dann fu¨r j q j < 1 den Grenzwert 1 qn 1 lim ð1 q n Þ ¼ ¼ 1 q n!1 n!1 n!1 1 q 1 1 1 1 lim q n ¼ ð1 0Þ ¼ ¼ 1q 1q 1q n!1

s ¼ lim s n ¼ lim

da in diesem Fall lim q n ¼ 0 ist. Fu¨r j q j 1 dagegen divergiert die Zahlenn!1

folge hq n i. Die unendliche geometrische Reihe besitzt somit fu¨r j q j < 1 den Summenwert 1 X

qn1 ¼ 1 þ q1 þ q2 þ . . . þ qn1 þ . . . ¼

n¼1

1 1q

Zahlenbeispiel fu¨r q ¼ 1=3 0 1 2 n1 1 n1 X 1 1 1 1 1 ¼ þ þ þ ... þ þ ... ¼ 3 3 3 3 3 n¼1 1 1 ¼ 1þ þ þ ... þ 3 9 (2)

n1 1 þ ... ¼ 3

1 1 1 3

¼

1 3 ¼ 2 2 3

Auf eine geometrische Reihe sto¨ßt man auch bei der Lo¨sung der folgenden Aufgabe: Aus Halbkreisen soll, wie in Bild VI-1 dargelegt, eine Spirale gebildet werden, wobei die Radien von Halbkreis zu Halbkreis um jeweils 20 % abnehmen. Welche Gesamtla¨nge L besitzt diese aus unendlich vielen Halbkreisen gebildete Spirale, wenn der Radius des 1. Halbkreises R ist? 1. Halbkreis

3. Halbkreis

5. Halbkreis

4. Halbkreis

2. Halbkreis

Bild VI-1 Zur La¨ngenberechnung einer Spirale, zusammengesetzt aus 1 vielen Halbkreisen

576


Lo¨sung: Die ersten n Halbkreise haben der Reihe nach folgende La¨ngen: L1 ¼ p R ,

L 2 ¼ p 0,8 R ¼ 0,8 p R ,

L 3 ¼ 0,8 p 0,8 R ¼ 0,8 2 p R,

. . . , L n ¼ 0,8 n 1 p R

Damit betra¨gt die Gesamtla¨nge der ersten n Halbkreise ðwir bezeichnen diese Partialsumme mit L ðnÞÞ: L ðnÞ ¼ L 1 þ L 2 þ L 3 þ . . . þ L n ¼ ¼ p R þ 0,8 p R þ 0,8 2 p R þ . . . þ 0,8 n 1 p R ¼ ¼ p R ð1 þ 0,8 þ 0,8 2 þ . . . þ 0,8 n 1 Þ ¼ p R

n X

0,8 n 1

k¼1

Vergro¨ßert man die Anzahl n der Halbkreise beliebig, d. h. la¨sst man n ! 1 laufen, so entsteht eine geometrische Reihe (Quotient zweier aufeinander folgender Reihenglieder: q ¼ 0,8): p R ð1 þ 0,8 þ 0,8 2 þ . . . þ 0,8 n 1 þ . . .Þ ¼ p R

1 X

0,8 n 1

n¼1

Der Summenwert dieser Reihe entspricht der gesuchten La¨nge L der Spirale: L ¼ p R ð1 þ 0,8 þ 0,8 2 þ . . . þ 0,8 n 1 þ . . .Þ ¼ p R

1 ¼ 5pR 1 0,8

Die Spirale hat also, obwohl aus unendlich vielen Halbkreisen zusammengesetzt, eine endliche La¨nge! (3)

Wir zeigen, dass die unendliche Reihe 1 X

n ¼ 1 þ 2 þ 3 þ ... þ n þ ...

n¼1

bestimmt divergent ist. Die fu¨r die Grenzwertbildung beno¨tigte n-te Partialsumme s n kann dabei nach der Formel sn ¼

n X

k ¼ 1 þ 2 þ 3 þ ... þ n ¼

k¼1

n ðn þ 1Þ 2

berechnet werden (diese Formel fu¨r die Summe der ersten n positiven ganzen Zahlen haben wir der Formelsammlung entnommen ! Kap. I, Abschnitt 3.4). Beim Grenzu¨bergang n ! 1 erhalten wir hieraus: s ¼

1 X n¼1

n ¼ lim s n ¼ lim n!1

n!1

n ðn þ 1Þ ¼ 1 2

Die Reihe ist somit –– wie behauptet –– bestimmt divergent. &

1 Unendliche Reihen

577

1.2.3 ber den Umgang mit unendlichen Reihen Die formale (symbolische) Schreibweise einer unendlichen Reihe in Form einer Summe aus unendlich vielen Summanden fu¨hrt haüfig zu Missversta¨ndnissen. Eine unendliche Reihe darf na¨mlich nicht als eine Erweiterung des Summenbegriffes von endlich vielen Summanden auf unendlich viele Summanden aufgefasst werden! Denn die fu¨r endliche Summen (d. h. Summen mit endlich vielen Summanden) gu¨ltigen Rechenregeln gelten im Allgemeinen nicht fu¨r unendliche Reihen. Bei einer (endlichen) Summe ist der Summenwert unabha¨ngig von der Reihenfolge der Summanden (diese du¨rfen bekanntlich beliebig umgestellt werden) und auch unabha¨ngig davon, ob und wie Klammern gesetzt werden 3). Bei einer unendlichen Reihe kann sich jedoch der Summenwert der Reihe (sofern er u¨berhaupt vorhanden ist) a¨ndern, wenn man z. B. die Reihenfolge der Glieder vera¨ndert oder Glieder durch Klammern zusammenfasst. Ein einfaches Beispiel soll diese wichtige Aussage verdeutlichen. Wir unterstellen zuna¨chst, dass die fu¨r (endliche) Summen geltenden Rechenregeln auch fu¨r unendliche Reihen (unendliche Summen) gu¨ltig sind. Dann aber mu¨sste der Summenwert der unendlichen Reihe 1 1 þ 1 1 þ 1 1 þ ... unabha¨ngig vom eingeschlagenen Rechenweg sein 4). Es bieten sich beispielsweise folgende Rechenvarianten an: 1. Variante: Wir setzen wie folgt Klammern: ð1 1Þ þ ð1 1Þ þ ð1 1Þ þ . . . ¼ 0 þ 0 þ 0 þ . . . ¼ 0 |fflfflfflffl{zfflfflfflffl} |fflfflfflffl{zfflfflfflffl} |fflfflfflffl{zfflfflfflffl} 0 0 0 Der Summenwert der Reihe wa¨re somit s ¼ 0, da alle Klammern verschwinden. 2. Variante: Wir beginnen mit der Klammerbildung erst nach dem 1. Glied: 1 þ ð 1 þ 1Þ þ ð 1 þ 1Þ þ . . . ¼ 1 þ 0 þ 0 þ . . . ¼ 1 |fflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflffl} |fflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflffl} 0 0 Wiederum verschwinden alle Klammern, die Reihe ha¨tte damit den Summenwert s ¼ 1. Fazit: Wir erhalten also –– je nach dem eingeschlagenen Rechenweg –– unterschiedliche Ergebnisse! Daraus folgern wir: Die bekannten Rechenregeln fu¨r endliche Summen (endliche Reihen) gelten im Allgemeinen nicht fu¨r unendliche Reihen (unendliche Summen).

3)

4)

Zur Erinnerung: Die Addition ist eine kommutative und assoziative Rechenoperation (siehe Kap. I, Abschnitt 2.1). Es handelt sich hier um eine sog. alternierende Reihe, bei der die Glieder laufend ihr Vorzeichen a¨ndern. Alle Glieder haben hier den gleichen Betrag (¼ 1).

578


1.3 Konvergenzkriterien Bei einer unendlichen Reihe ergeben sich automatisch zwei Fragestellungen: 1. Ist die vorliegende unendliche Reihe konvergent, d. h. besitzt sie einen (endlichen) Summenwert oder ist sie divergent 5)? 2. Welchen Summenwert besitzt die unendliche Reihe im Falle der Konvergenz? Zur 1. Fragestellung: Die Frage nach dem Konvergenzverhalten einer Reihe la¨sst sich in der Regel mit Hilfe von sog. Konvergenzkriterien beantworten. Sie ermo¨glichen eine Entscheidung daru¨ber, ob eine vorliegende unendliche Reihe konvergiert oder divergiert (siehe hierzu die in den na¨chsten Abschnitten besprochenen Kriterien). Zur 2. Fragestellung: Der Summenwert einer konvergenten unendlichen Reihe la¨sst sich nur in wenigen Fa¨llen exakt bestimmen, meist leider nur na¨herungsweise unter erheblichem Rechenaufwand und mit Unterstu¨tzung von Computern. Der Summenwert wird dabei durch eine Partialsumme angena¨hert (Abbruch der Reihe, sobald die gewu¨nschte Genauigkeit erreicht ist). Notwendiges Konvergenzkriterium Fu¨r die Konvergenz einer unendlichen Reihe

1 X

a n ist die Bedingung

n¼1

lim a n ¼ 0

n!1

ðVI-16Þ

notwendig, nicht aber hinreichend 6). Mit anderen Worten: Damit die unendliche Reihe konvergiert, mu¨ssen die Reihenglieder diese Bedingung erfu¨llen. Jedoch darf man aus lim a n ¼ 0 keineswegs folgern, dass die unendliche Reihe konvergiert. Es gibt Rein!1

hen, die die Bedingung (VI-16) erfu¨llen und trotzdem divergieren. Eine Reihe jedoch, die das notwendige Konvergenzkriterium (VI-16) nicht erfu¨llt, kann nicht konvergent sein und ist daher divergent. Mit einem notwendigen Konvergenzkriterium kann also nur die Divergenz, nicht aber die Konvergenz einer unendlichen Reihe festgestellt werden! Wir erlaütern dieses Kriterium an zwei einfachen Beispielen.

&

Beispiele (1)

Sowohl die geometrische Reihe 1 X

0,2 n 1 ¼ 1 þ 0,2 1 þ 0,2 2 þ . . . þ 0,2 n 1 þ . . .

n¼1

5)

6)

In den naturwissenschaftlich-technischen Anwendungen sind in der Regel nur konvergente Reihen von Bedeutung. Diese Bedingung besagt, dass die Reihenglieder eine sog. Nullfolge bilden.

1 Unendliche Reihen

579

als auch die harmonische Reihe 1 X 1 1 1 1 ¼ 1þ þ þ ... þ þ ... n 2 3 n n¼1

erfu¨llen das notwendige Konvergenzkriterium (VI-16): lim 0,2 n 1 ¼ 0

bzw:

n!1

1 ¼ 0 n

lim

n!1

Aber nur die geometrische Reihe ist konvergent, d. h. besitzt einen Summenwert, wie wir aus dem einfu¨hrenden Beispiel aus Abschnitt 1.1 bereits wissen (der Summenwert ist s ¼ 1,25). Die harmonische Reihe dagegen ist divergent, wie man zeigen kann (auf den Beweis wollen wir verzichten). Die Bedingung (VI-16) reicht also fu¨r die Konvergenz einer Reihe nicht aus. (2)

Die unendliche Zahlenreihe 2,1 þ 2,01 þ 2,001 þ 2,0001 þ . . . mit dem Bildungsgesetz a n ¼ 2 þ 0,1 n

ðn 2 N*Þ

ist divergent, da die Reihenglieder das fu¨r die Konvergenz notwendige Kriterium (VI-16) nicht erfu¨llen. Denn es gilt: lim a n ¼ lim ð2 þ 0,1 n Þ ¼ 2 þ lim 0,1 n ¼ 2 þ 0 ¼ 2 6¼ 0

n!1

n!1

n!1

Die Reihenglieder bilden also keine Nullfolge. &

Im Folgenden bescha¨ftigen wir uns mit den wichtigsten hinreichenden Konvergenzkriterien.

1.3.1 Quotientenkriterium Bei der Untersuchung des Konvergenzverhaltens einer unendlichen Reihe erweist sich das folgende als Quotientenkriterium bezeichnete Kriterium als besonders geeignet:

Quotientenkriterium Erfu¨llen die Glieder einer unendlichen Reihe n 2 N* die Bedingung anþ1 ¼ q < 1 lim an n!1

1 X

a n mit a n 6¼ 0 fu¨r alle

n¼1

so ist die Reihe konvergent. Ist aber q > 1, so ist die Reihe divergent.

ðVI-17Þ

580


Anmerkungen (1)

Fu¨r q ¼ 1 versagt das Quotientenkriterium, d. h. eine Entscheidung u¨ber Konvergenz oder Divergenz ist mit diesem Kriterium nicht mo¨glich. Die Reihe kann also konvergieren oder auch divergieren. In einem solchen Fall muss das Konvergenzverhalten der Reihe mit Hilfe anderer Kriterien untersucht werden.

(2)

Das Quotientenkriterium liefert eine hinreichende Bedingung fu¨r die Reihenkonvergenz. Sie ist jedoch nicht notwendig, d. h. es gibt Reihen, fu¨r die der Grenzwert anþ1 nicht vorhanden ist und die trotzdem konvergieren. lim a n!1 n

(3)

&

Ist die Konvergenzbedingung (VI-17) erfu¨llt, so ist die unendliche Reihe sogar absolut konvergent.

Beispiele (1)

Wir zeigen anhand des Quotientenkriteriums, dass die unendliche Reihe 1 X n¼1

1 1 1 1 1 1 ¼ þ þ þ ... þ þ þ ... ð2 nÞ! 2! 4! 6! ð2 nÞ! ð2 n þ 2Þ!

konvergiert. Mit an ¼

1 ð2 nÞ!

und

anþ1 ¼

1 ð2 n þ 2Þ!

liefert das Kriterium (VI-17) den folgenden Wert fu¨r den Grenzwert q: 1 anþ1 ð2 nÞ! ¼ lim ð2 n þ 2Þ! ¼ lim q ¼ lim ¼ ð2 n þ 2Þ! a 1 n!1 n!1 n!1 n ð2 nÞ! ¼ lim

n!1

ð2 nÞ! 1 ¼ 0 ¼ lim ð2 nÞ! ð2 n þ 1Þ ð2 n þ 2Þ n ! 1 ð2 n þ 1Þ ð2 n þ 2Þ

Dabei haben wir von der „Zerlegung“ ð2 n þ 2Þ! ¼ ð2 nÞ! ð2 n þ 1Þ ð2 n þ 2Þ Gebrauch gemacht (Bild VI-2). Die Reihe ist daher wegen q ¼ 0 < 1 konvergent, besitzt also einen Summenwert.

1 Unendliche Reihen

581 (2 n)!

1

·

3

2

(2 n + 1) · (2 n + 2)

2n

2n + 1

2n + 2

x

(2 n + 2)!

Bild VI-2 Zerlegung des Ausdrucks ð2 n þ 2Þ! in ein Produkt mit dem Faktor ð2 nÞ!

(2)

Das Quotientenkriterium versagt bei der harmonischen Reihe 1 X 1 1 1 1 1 ¼ 1þ þ þ ... þ þ þ ... n 2 3 n nþ1 n¼1

Mit a n ¼

1 1 und a n þ 1 ¼ erhalten wir na¨mlich nach (VI-17): n nþ1

1 anþ1 n 1 n þ 1 ¼ lim ¼ lim ¼ lim ¼ 1 q ¼ lim an 1 1 n!1 n!1 n!1 n þ 1 n!1 1þ n n Mit diesem Kriterium la¨sst sich das Konvergenzverhalten der harmonischen Reihe nicht feststellen (die Reihe ist –– wie bereits erwa¨hnt –– divergent). (3)

Die unendliche Reihe 1 X n¼1

1 1 1 1 1 ¼ þ þ þ ... þ þ ... n ðn þ 1Þ 12 23 34 n ðn þ 1Þ

ist konvergent, obwohl auch hier das Quotientenkriterium (VI-17) versagt: 1 anþ1 n ðn þ 1Þ ðn þ 1Þ ðn þ 2Þ ¼ lim q ¼ lim ¼ lim ¼ an 1 n!1 n!1 n ! 1 ðn þ 1Þ ðn þ 2Þ n ðn þ 1Þ ¼ lim

n!1

n ¼ lim nþ2 n!1

1 2 1þ n

¼ 1

(Faktor n þ 1 ku¨rzen, dann Za¨hler und Nenner gliedweise durch n dividieren). Um die Konvergenz der Reihe nachzuweisen, zerlegen wir das n-te Reihenglied zuna¨chst in zwei Summanden (Partialbruchzerlegung). Der Ansatz lautet: 1 A B ðn þ 1Þ A þ n B ¼ þ ¼ n ðn þ 1Þ n nþ1 n ðn þ 1Þ

582


Somit gilt: ðn þ 1Þ A þ n B ¼ n A þ A þ n B ¼ ðA þ BÞ n þ A ¼ 1 n ist hier eine diskrete Variable mit n 2 N*. Wir erga¨nzen auf der rechten Seite den (verschwindenden) Summanden 0 n ¼ 0 und erhalten dann durch einen Koeffizientenvergleich 2 Gleichungen fu¨r die Unbekannten A und B: ðA þ BÞ n þ A ¼ 0 n þ 1

)

A þ B ¼ 0,

A ¼ 1

Somit lautet die Lo¨sung: A ¼ 1, B ¼ 1. Damit ko¨nnen wir die Reihe auch wie folgt schreiben: 1 1 X X 1 1 1 ¼ n ðn þ 1Þ n nþ1 n¼1 n¼1 Die ersten n Partialsummen lauten dann: 1 1 1 ¼ 1 1 2 2 1 1 1 1 1 s2 ¼ þ ¼ 1 1 2 2 3 3 |fflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflffl} 0 1 1 1 1 1 1 1 s3 ¼ þ þ ¼ 1 1 2 2 3 3 4 4 |fflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflffl} |fflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflffl} 0 0 .. . s1 ¼

sn ¼

1 1 1 2

þ

1 1 2 3

þ ... þ

1 1 n1 n

þ

1 1 ¼ n nþ1

1 1 1 1 1 1 1 þ þ ... þ þ ¼ 2 2 3 n1 n n nþ1 |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} 0 1 ¼ 1 ðf u¨ r alle n 2 N*Þ nþ1 1 1 1 1 , , , ..., In der n-ten Partialsumme s n treten die „inneren“ Glieder 2 3 4 n jeweils doppelt, aber mit unterschiedlichem Vorzeichen auf und heben sich daher auf. Die Partialsummenfolge hs n i konvergiert fu¨r n ! 1 gegen den Grenzwert 1: 1 ¼ 1 lim s n ¼ lim 1 nþ1 n!1 n!1 ¼ 1

Die vorliegende Reihe ist somit konvergent mit dem Summenwert s ¼ 1.

&

1 Unendliche Reihen

583

1.3.2 Wurzelkriterium Ein weiteres nu¨tzliches Konvergenzkriterium ist das folgende sog. Wurzelkriterium.

Wurzelkriterium Erfu¨llen die Glieder einer unendlichen Reihe pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi lim n j a n j ¼ q < 1

1 X

a n die Bedingung

n¼1

n!1

ðVI-18Þ

so ist die Reihe konvergent. Ist aber q > 1, so ist die Reihe divergent. Anmerkungen

&

(1)

Fu¨r q ¼ 1 versagt das Wurzelkriterium.

(2)

Die Bedingung (VI-18) ist hinreichend, nicht aber notwendig fu¨r die Konvergenz einer Reihe.

(3)

Ist die Bedingung (VI-18) erfu¨llt, so ist die unendliche Reihe sogar absolut konvergent.

Beispiel Wir zeigen mit Hilfe des Wurzelkriteriums, dass die unendliche Reihe 1 X 1 1 1 1 1 ¼ 1 þ 2 þ 3 þ ... þ n þ ... n n 1 2 3 n n¼1

1 liefert das Kriterium (VI-18) den folgenden Wert fu¨r q: nn rffiffiffiffiffiffiffi p ffiffiffiffiffi n p ffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 1 n 1 n j a n j ¼ lim ¼ 0 q ¼ lim ¼ lim p ffiffiffiffiffiffi ¼ lim n n n n n!1 n!1 n!1 n!1 n n

konvergiert. Mit a n ¼

Aus q ¼ 0 < 1 folgt die Konvergenz der vorliegenden Reihe, die somit einen (endlichen, aber noch unbekannten) Summenwert besitzt (Na¨herungswerte erha¨lt man durch Aufaddieren der Reihenglieder und Abbruch nach Erreichen der gewu¨nschten Genauigkeit). &

1.3.3 Vergleichskriterien Das (noch unbekannte) Konvergenzverhalten einer unendlichen Reihe la¨sst sich haüfig auch durch einen Vergleich mit einer anderen Reihe, deren Konvergenzverhalten bekannt ist, bestimmen. Kriterien dieser Art werden daher als Vergleichskriterien bezeichnet. Von Bedeutung sind dabei das Majoranten- und das Minorantenkriterium (ohne Beweis).

584


Vergleichskriterien fu¨r unendliche Reihen mit positiven Gliedern 1 X Das Konvergenzverhalten einer unendlichen Reihe a n mit positiven Gliedern n¼1

la¨sst sich oft mit Hilfe einer geeigneten (konvergenten bzw. divergenten) Vergleichs1 X b n nach den folgenden Kriterien bestimmen: reihe n¼1

Majorantenkriterium Die vorliegende Reihe konvergiert, wenn folgende Bedingungen erfu¨llt sind: 1. Die Vergleichsreihe ist konvergent. 2. Zwischen den Gliedern beider Reihen besteht die Beziehung (Ungleichung) an bn

ðf u¨ r alle n 2 N*Þ

ðVI-19Þ

Die (konvergente) Vergleichsreihe wird als Majorante oder Oberreihe bezeichnet. Minorantenkriterium Die vorliegende Reihe divergiert, wenn folgende Bedingungen erfu¨llt sind: 1. Die Vergleichsreihe ist divergent. 2. Zwischen den Gliedern beider Reihen besteht die Beziehung (Ungleichung) an bn


ðVI-20Þ

Die (divergente) Vergleichsreihe wird als Minorante oder Unterreihe bezeichnet. Anmerkungen

&

(1)

Es genu¨gt, wenn die Bedingung (VI-19) bzw. (VI-20) von einem gewissen n 0 an, d. h. erst fu¨r alle Reihenglieder mit n n 0 erfu¨llt wird.

(2)

Mit dem Majorantenkriterium kann die Konvergenz, mit dem Minorantenkriterium die Divergenz einer Reihe festgestellt werden.

Beispiele (1)

Wir zeigen, dass die unendliche Reihe 1 X 1 1 1 1 1 ¼ 1þ þ þ þ ... þ þ ... n ! 2 ! 3 ! 4 ! n ! n¼1

konvergent ist. Eine konvergente Majorante zu dieser Reihe la¨sst sich wie folgt finden.

1 Unendliche Reihen

585

Das n-te Glied der Reihe kann auch als Produkt der Kehrwerte aller natu¨rlichen Zahlen von 1 bis n dargestellt werden: an ¼

1 1 1 1 1 1 1 ¼ ¼ ... n! 1 2 3 4 ... n 1 2 3 4 n

Wir vera¨ndern dieses Produkt jetzt wie folgt: Die ersten beiden Faktoren werden 1 beibehalten, alle weiteren durch die gro¨ßere Zahl ersetzt. Es entsteht dann die 2 Ungleichung 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 ¼ ... 1 ... ¼ n! 1 2 3 4 n 2 2 2 2 |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} " " " diese ðn 2Þ Faktoren werden durch 1/2 ersetzt

n1 1 2

ðn 1Þ Faktoren

Somit erhalten wir fu¨r das n-te Reihenglied die Abscha¨tzung (Ungleichung) an ¼

1 n!

n1 1 2


Dabei gilt das Gleichheitszeichen nur fu¨r die ersten beiden Glieder. Ab dem 3. Glied gilt sogar an ¼

1 < n!

n1 1 2

ðf u¨ r alle n 3Þ

Dies aber bedeutet, dass die Glieder der Reihe vom 3. Glied an kleiner sind als die entsprechenden Glieder der konvergenten geometrischen Reihe 2 3 n1 1 n1 X 1 1 1 1 1 þ ¼ 1þ þ þ ... þ þ ... 2 2 2 2 2 n¼1 (geometrische Reihe fu¨r q ¼ 1=2 mit dem Summenwert s ¼ 2; siehe hierzu Beispiel (1) in Abschnitt 1.2.2). Damit ist die Konvergenzbestimmung (VI-19) des Majorantenkriteriums erfu¨llt. Die geometrische Reihe fu¨r q ¼ 1=2 ist somit eine Majorante der vorliegenden Reihe und diese daher konvergent (sie besitzt im brigen den Summenwert s ¼ e 1 1,7183.

586

(2)


Es la¨sst sich relativ leicht zeigen, dass die unendliche Reihe 1 X

1 1 1 1 1 pffiffiffiffiffi ¼ 1 þ pffiffiffiffiffi þ pffiffiffiffiffi þ pffiffiffiffiffi þ . . . þ pffiffiffiffiffi þ . . . n n 3 2 4 n¼1 pffiffiffiffiffi divergent ist. Fu¨r jedes natu¨rliche n 1 gilt n n und somit (nach Kehrwertbildung) die Ungleichung 1 1 pffiffiffiffiffi n n


Vom 2. Reihenglied an sind die Glieder der vorliegenden Reihe sogar gro¨ßer als die entsprechenden Glieder der harmonischen Reihe 1 X 1 1 1 1 1 ¼ 1þ þ þ þ ... þ þ ... n 2 3 4 n n¼1

Die Bedingung (VI-20) des Minorantenkriteriums ist somit erfu¨llt. Aus der (bekannten) Divergenz der harmonischen Reihe folgt dann die Divergenz der vorlie& genden Reihe.

1.3.4 Leibnizsches Konvergenzkriterium fu¨r alternierende Reihen Wir bescha¨ftigen uns nun mit alternierenden Reihen, d. h. Reihen, deren Glieder abwechselnd positiv und negativ sind. Eine solche Reihe ist in der Form 1 X

ð 1Þ n þ 1 a n ¼ a 1 a 2 þ a 3 a 4 þ . . .

ðVI-21Þ

n¼1

mit a n > 0 darstellbar. Der Faktor ð 1Þ n þ 1 ist dabei abwechselnd positiv und negativ und bestimmt somit das Vorzeichen der Glieder. Es wird daher auch als Vorzeichenfaktor bezeichnet. Fu¨r alternierende Reihen existiert ein spezielles von Leibniz stammendes Konvergenzkriterium. Es lautet (ohne Beweis):

Leibnizsches Konvergenzkriterium fu¨r alternierende Reihen Eine alternierende Reihe vom Typ 1 X

ð 1Þ n þ 1 a n ¼ a 1 a 2 þ a 3 a 4 þ . . .

ðVI-22Þ

n¼1

mit a n > 0 fu¨r alle n 2 N* ist konvergent, wenn die Reihenglieder die folgenden Bedingungen erfu¨llen: 1: 2:

a1 > a2 > a3 > . . . > an > anþ1 > . . . lim a n ¼ 0

n!1

ðVI-23Þ

1 Unendliche Reihen

587

Anmerkung Eine alternierende Reihe ist demnach konvergent, wenn die Betra¨ge ihrer Glieder eine monoton fallende Nullfolge bilden (hinreichende Konvergenzbedingung).

&

Beispiele (1)

Die alternierende Reihe 1 X

ð 1Þ n þ 1

n¼1

1 1 1 1 1 ¼ þ þ ... n! 1! 2! 3! 4!

ist konvergent, da die Betra¨ge ihrer Glieder eine monoton fallende Nullfolge bilden und somit das hinreichende Leibnizsche Konvergenzkriterium (VI-23) erfu¨llen: 1 1 1 1 1 1 > > > > ... > > > ... 1! 2! 3! 4! n! ðn þ 1Þ! lim a n ¼ lim

n!1

(2)

n!1

1 1 ¼ lim ¼ 0 n! 1 2 3 ... n n!1

Auch die sog. alternierende harmonische Reihe 1 X

ð 1Þ n þ 1

n¼1

1 1 1 1 ¼ 1 þ þ ... n 2 3 4

konvergiert, da sie die Konvergenzbedingungen (VI-23) erfu¨llt: 1 1 1 1 1 > > > ... > > > ... 2 3 4 n nþ1

1 >

lim a n ¼ lim

n!1

(3)

n!1

1 ¼ 0 n

Die alternierende geometrische Reihe 1 X

ð 1Þ n þ 1 ¼ 1 1 þ 1 1 þ . . .

n¼1

dagegen ist divergent, da sie keine der beiden im Leibnizschen Konvergenzkriterium (VI-23) genannten Bedingungen erfu¨llt: 9 a n ¼ 1 f u¨ r alle n 2 N* > = ) Die unendliche Zahlenfolge ha n ¼ 1i lim a n ¼ lim 1 ¼ 1 > ist keine monoton fallende Nullfolge! ; n!1

n!1

&

588


1.4 Eigenschaften konvergenter bzw. absolut konvergenter Reihen Konvergente Reihen besitzen die folgenden bemerkenswerten Eigenschaften, die wir ohne Beweis anfu¨hren.

Eigenschaften konvergenter Reihen 1. Eine konvergente Reihe bleibt konvergent, wenn man endlich viele Glieder wegla¨sst oder hinzufu¨gt oder aba¨ndert. Dabei kann sich jedoch der Summenwert der Reihe a¨ndern. Klammern dagegen du¨rfen im Allgemeinen nicht weggelassen werden, ebenso wenig darf die Reihenfolge der Glieder vera¨ndert werden. 2. Aufeinander folgende Glieder einer konvergenten Reihe du¨rfen durch eine Klammer zusammengefasst werden, wobei der Summenwert der Reihe erhalten bleibt. 3. Eine konvergente Reihe mit ausschließlich nichtnegativen Gliedern (d. h. a n 0 fu¨r alle n 2 N*) ist stets absolut konvergent. 4. Rechenregeln fu¨r konvergente Reihen a) Eine konvergente Reihe darf gliedweise mit einer Konstanten c multipliziert werden, wobei sich auch der Summenwert s der Reihe mit dieser Konstanten multipliziert: c

1 X

1 X

an ¼

n¼1

c an ¼ c s

ðVI-24Þ

n¼1

b) Zwei konvergente Reihen mit den Summenwerten s a und s b du¨rfen gliedweise addiert bzw. subtrahiert werden, wobei sich die Summenwerte addieren bzw. subtrahieren: 1 X

an þ

n¼1

1 X

bn ¼

n¼1

1 X n¼1

ða n þ b nÞ ¼ s a þ sb

ðVI-25Þ

Fu¨r absolut konvergente Reihen gelten sogar (sinngema¨ß) die gleichen Rechenregeln wie fu¨r endliche Summen! Die Glieder einer solchen Reihe du¨rfen beliebig angeordnet werden, eine solche Umordnung hat keinen Einfluss auf den Summenwert der Reihe. Fu¨r ein Produkt zweier absolut konvergenter Reihen mit den Summenwerten s a und s b gilt: 1 X n¼1

! an

1 X n¼1

! bn

¼

1 X n¼1

cn ¼ sa sb

ðVI-26Þ

1 Unendliche Reihen

589

Das Ausmultiplizieren erfolgt gliedweise wie bei endlichen Summen und kann z. B. nach dem folgenden Schema erfolgen: b1

b2

b3

...

a1

a1 b1

a1 b2

a1 b3

...

a2

a2 b1

a2 b2

a2 b3

...

a3

a3 b1

a3 b2

a3 b3

...

.. .

.. .

.. .

.. .

a 1 b 1 þ ða 1 b 2 þ a 2 b 1 Þ þ ða 1 b 3 þ a 2 b 2 þ a 3 b 1 Þ þ . . . |ffl{zffl} |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} c1 c2 c3 &

Beispiel In Abschnitt 1.3.4 haben wir bereits gezeigt, dass die alternierende harmonische Reihe konvergent ist. Wir du¨rfen daher aufeinander folgende Reihenglieder durch eine Klammer zu einem (neuen) Glied zusammenfassen. Wir erhalten auf diese Weise eine neue Darstellungsform der Reihe: 1 X

ð 1Þ n þ 1

n¼1

1 1 1 1 1 1 ¼ 1 þ þ þ ... ¼ n 2 3 4 5 6 |fflfflffl{zfflfflffl} |fflfflffl{zfflfflffl} |fflfflffl{zfflfflffl} 1 1 1 1 1 ¼ 1 þ þ þ ... ¼ 2 3 4 5 6 21 43 65 þ þ þ ... ¼ ¼ 12 34 56 ¼

1 1 1 þ þ þ ... ¼ 12 34 56

Das Bildungsgesetz dieser Reihe lautet offensichtlich: an ¼

1 ð2 n 1Þ 2 n


Somit gilt: 1 X n¼1

ð 1Þ n þ 1

1 1 X 1 1 1 X 1 ¼ ¼ n ð2 n 1Þ 2 n 2 ð2 n 1Þ n n¼1 n¼1

Der Summenwert der alternierenden harmonischen Reihe hat sich dabei nicht gea¨ndert. Wir werden in Abschnitt 3.2.2 zeigen, dass die Reihe den Summenwert s ¼ ln 2 besitzt (diese Reihe entsteht, wenn man die Logarithmusfunktion ln x um die Stelle x 0 ¼ 1 in eine Taylor-Reihe entwickelt und fu¨r die Variable x dann den Wert x ¼ 2 einsetzt).

&

590


2 Potenzreihen 2.1 Definition einer Potenzreihe Potenzreihen unterscheiden sich von den bisher behandelten Zahlenreihen dadurch, dass ihre Glieder Potenzen und somit Funktionen einer unabha¨ngigen Variablen x darstellen.

Definition: Unter einer Potenzreihe versteht man eine unendliche Reihe vom Typ P ðxÞ ¼

1 X

an xn ¼ a0 þ a1 x1 þ a2 x2 þ . . . þ an xn þ . . .

n¼0

ðVI-27Þ

Die reellen Zahlen a 0 , a 1 , a 2 , . . . heißen Koeffizienten der Potenzreihe. Zu einer etwas allgemeineren Darstellungsform der Potenzreihen gelangt man durch die Definitionsvorschrift P ðxÞ ¼

1 X

a n ðx x 0 Þ n ¼

n¼0

¼ a 0 þ a 1 ðx x 0 Þ 1 þ a 2 ðx x 0 Þ 2 þ . . . þ a n ðx x 0 Þ n þ . . . ðVI-28Þ Die Stelle x 0 heißt „Entwicklungspunkt“ oder auch „Entwicklungszentrum“. Fu¨r x 0 ¼ 0 erhalten wir die in den Anwendungen meist auftretende spezielle Form 1 X a n x n („Entwicklung um den Nullpunkt“). Die allgemeine Form (VI-28) kann dabei n¼0

stets mit Hilfe der formalen Substitution z ¼ x x 0 auf die spezielle Form (VI-27) zuru¨ckgefu¨hrt werden, so dass wir uns im Wesentlichen auf diesen Potenzreihentyp beschra¨nken ko¨nnen. &

Beispiele (1)

P ðxÞ ¼

1 X

xn ¼ 1 þ x1 þ x2 þ ... þ xn þ ...

n¼0

(2)

P ðxÞ ¼

(3)

P ðxÞ ¼

1 X xn x1 x2 xn ¼ 1þ þ þ ... þ þ ... n! 1! 2! n! n¼0 1 X n¼1

ð 1Þ n þ 1

ðx 1Þ n ðx 1Þ 1 ðx 1Þ 2 ðx 1Þ 3 ¼ þ þ ... n 1 2 3 &

2 Potenzreihen

591

2.2 Konvergenzverhalten einer Potenzreihe Bei einer Potenzreihe P ðxÞ ¼

1 X

a n x n ha¨ngt der Wert eines jeden Gliedes und damit

n¼0

auch der Summenwert (falls er u¨berhaupt vorhanden ist) noch vom Wert der unabha¨ngigen Variablen x ab. Wir bescha¨ftigen uns daher in diesem Abschnitt mit dem Konvergenzverhalten einer Potenzreihe und untersuchen insbesondere, fu¨r welche x-Werte die Reihe konvergiert. Konvergenzbereich einer Potenzreihe Nach den Ausfu¨hrungen in Abschnitt 1.2.2 konvergiert eine Potenzreihe P ðxÞ definitionsgema¨ß an einer Stelle x 1 , wenn die Partialsummenfolge P 0 ðx 1 Þ ¼ a 0 P 1 ðx 1 Þ ¼ a 0 þ a 1 x 1 P 2 ðx 1 Þ ¼ a 0 þ a 1 x 1 þ a 2 x 12 .. . P n ðx 1 Þ ¼ a 0 þ a 1 x 1 þ a 2 x 12 þ . . . þ a n x 1n .. .

ðVI-29Þ

einem Grenzwert, dem sog. Summenwert P ðx 1 Þ, zustrebt. Besitzt diese Folge jedoch keinen Grenzwert, so ist die Potenzreihe an der Stelle x 1 divergent. Wir definieren daher:

Definition: Die Menge aller x-Werte, fu¨r die eine Potenzreihe giert, heißt Konvergenzbereich der Potenzreihe.

1 X

a n x n konver-

n¼0

Fu¨r x ¼ 0 konvergiert jede Potenzreihe und besitzt dort den Summenwert P ð0Þ ¼ a 0 . Es gibt Potenzreihen, die nur fu¨r x ¼ 0 konvergieren und solche, die fu¨r alle x 2 R konvergieren. Beispiele hierzu werden wir spa¨ter noch kennenlernen. Allgemein la¨sst sich zeigen, dass eine Potenzreihe stets in einem bestimmten, zum Nullpunkt symmetrisch angeordneten Intervall j x j < r konvergiert und außerhalb dieses Intervalls divergiert, wobei wir zuna¨chst einmal vom Konvergenzverhalten der Reihe in den beiden Randpunkten j x j ¼ r absehen wollen (Bild VI-3).

Divergenz

?

Konvergenz

x1 = – r

Bild VI-3 Konvergenzbereich einer Potenzreihe

0

?

x2 = r

Divergenz

x

592


Geometrische Deutung des Konvergenzbereiches Der Konvergenzbereich einer Potenzreihe la¨sst sich geometrisch wie folgt konstruieren. Wir schlagen um den Nullpunkt der Zahlengerade (x-Achse) einen Kreis mit dem Radius r, den sog. Konvergenzkreis (Bild VI-3). Er schneidet die Zahlengerade an den Stellen x 1 ¼ r und x 2 ¼ þ r. Der Konvergenzbereich der Potenzreihe ist dann der im Innern des Konvergenzkreises liegende Bereich der Zahlengerade. Außerhalb dieses Bereiches divergiert die Reihe. Der Radius r des Konvergenzkreises heißt daher in diesem Zusammenhang auch Konvergenzradius. ber das Konvergenzverhalten einer Potenzreihe in den beiden Randpunkten lassen sich jedoch keine allgemeingu¨ltigen Aussagen machen. Es gibt Potenzreihen, die in einem der beiden Randpunkte oder sogar in beiden Randpunkten konvergieren, und solche, die in keinem der beiden Randpunkte konvergieren. Zur Feststellung des Konvergenzverhaltens in den Randpunkten bedarf es daher stets weiterer Untersuchungen.

ber das Konvergenzverhalten einer Potenzreihe (Bild VI-3) Zu jeder Potenzreihe

1 X

a n x n gibt es eine positive Zahl r, Konvergenzradius

n¼0

genannt, mit den folgenden Eigenschaften: 1. Die Potenzreihe konvergiert u¨berall im Intervall j x j < r. 2. Die Potenzreihe divergiert dagegen fu¨r j x j > r. 3. ber das Konvergenzverhalten der Potenzreihe in den Randpunkten j x j ¼ r lassen sich jedoch keine allgemeingu¨ltigen Aussagen machen. Es bedarf hierzu weiterer Untersuchungen.

Anmerkungen (1)

(2) (3)

Der Konvergenzbereich einer Potenzreihe besteht somit aus dem Intervall j x j < r, zu dem gegebenenfalls noch ein oder sogar beide Randpunkte hinzukommen. Konvergiert eine Potenzreihe nur an der Stelle x ¼ 0, so setzt man r ¼ 0. Eine besta¨ndig, d. h. fu¨r alle x 2 R konvergierende Potenzreihe besitzt den Konvergenzradius r ¼ 1.

Berechnung des Konvergenzradius Wir wollen nun eine Formel herleiten, mit der wir den Konvergenzradius r einer Po1 X a n x n berechnen ko¨nnen, wobei wir voraussetzen, dass sa¨mtliche Koeffitenzreihe n¼0

zienten a n von Null verschieden sind. Nach dem Quotientenkriterium (VI-17) konver-

2 Potenzreihen

593 1 X

giert die Reihe

b n , wenn ihre Glieder die Bedingung

n¼0

bnþ1 < 1 lim b n!1

ðVI-30Þ

n

erfu¨llen. Mit b n ¼ a n x n und b n þ 1 ¼ a n þ 1 x n þ 1 erhalten wir hieraus die folgende Konvergenzbedingung fu¨r unsere Potenzreihe: bnþ1 anþ1 xnþ1 anþ1 ¼ lim ¼ lim x ¼ lim n bn an x an n!1 n!1 n!1 anþ1 ¼ j x j lim a n þ 1 < 1 ¼ lim j x j ðVI-31Þ an an n!1 n!1 Durch Auflo¨sen dieser Ungleichung nach j x j erhalten wir schließlich 1 an 1 ¼ r jxj < ¼ nlim a n þ 1 ¼ nlim !1 anþ1 !1 anþ1 lim a an n n!1

ðVI-32Þ

wobei wir noch an r ¼ lim n!1 a

nþ1

gesetzt haben. Die Potenzreihe

ðVI-33Þ 1 X

a n x n konvergiert somit fu¨r j x j < r, d. h. r ist

n¼0

der gesuchte Konvergenzradius der Reihe. Wir fassen dieses wichtige Ergebnis wie folgt zusammen:

Konvergenzradius einer Potenzreihe (Bild VI-3) Der Konvergenzradius r einer Potenzreihe an r ¼ lim n!1 anþ1

1 X

a n x n la¨sst sich nach der Formel

n¼0

ðVI-34Þ

berechnen (Voraussetzung: alle Koeffizienten a n 6¼ 0 und der Grenzwert ist vorhanden). Die Reihe konvergiert dann fu¨r j x j < r und divergiert fu¨r j x j > r (vgl. hierzu auch Bild VI-3). In den beiden Randpunkten x 1 ¼ r und x 2 ¼ þ r ist das Konvergenzverhalten der Potenzreihe zuna¨chst unbestimmt. Es bedarf hier weiterer Untersuchungen.

594


Anmerkungen (1)

Der Konvergenzradius la¨sst sich auch nach der Formel r ¼

1 p ffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi lim n j a n j

ðVI-35Þ

n!1

berechnen, die man aus dem Wurzelkriterium (VI-18) erha¨lt. (2)

Die Formeln (VI-34) und (VI-35) gelten auch fu¨r den Konvergenzradius r einer 1 X a n ðx x 0 Þ n . Diese Reihe konvergiert Potenzreihe vom allgemeinen Typ n¼0

dann fu¨r j x x 0 j < r, d. h. im Intervall ðx 0 r, x 0 þ rÞ und divergiert fu¨r j x x 0 j > r, wa¨hrend das Konvergenzverhalten in den beiden Randpunkten x 1 ¼ x 0 r und x 2 ¼ x 0 þ r zuna¨chst unbestimmt ist (Bild VI-4). Divergenz

?

x0 – r

?

Konvergenz

x0

Divergenz

x0 + r

Bild VI-4 Konvergenzbereich einer Potenzreihe vom allgemeinen Typ

x 1 X

a n ðx x 0 Þ n

n¼0

&

Beispiele (1)

Wir untersuchen das Konvergenzverhalten der geometrischen Reihe 1 X

xn ¼ 1 þ x1 þ x2 þ . . . þ xn þ xnþ1 þ . . .

n¼0

Mit a n ¼ 1 und a n þ 1 ¼ 1 erhalten wir fu¨r den Konvergenzradius dieser Reihe nach Formel (VI-34): an ¼ lim 1 ¼ lim 1 ¼ 1 r ¼ lim n!1 anþ1 n!1 1 n!1 Die geometrische Reihe konvergiert damit fu¨r j x j < 1 und divergiert fu¨r j x j > 1. Wir untersuchen jetzt das Konvergenzverhalten der Reihe in den beiden Randpunkten: Randpunkt x 1 ¼ 1:

1 1 þ 1 1 þ ...

Randpunkt x 2 ¼ þ 1:

1 þ 1 þ 1 þ 1 þ ...

2 Potenzreihen

595

Beide Zahlenreihen sind divergent. Die erste Reihe wurde bereits im Anschluss an das Leibnizsche Konvergenzkriterium untersucht und dort als divergent erkannt (siehe hierzu Abschnitt 1.3.4). Die zweite Reihe besitzt den „ Summenwert “ s ¼ 1 und ist daher bestimmt divergent. Die geometrische Reihe konvergiert demnach im offenen Intervall 1 < x < 1. (2)

Der Konvergenzradius der Potenzreihe 1 X xn x1 x2 xn xnþ1 ¼ 1þ þ þ ... þ þ þ ... n! 1! 2! n! ðn þ 1Þ! n¼0 1 1 betra¨gt nach Formel (VI-34) mit a n ¼ und a n þ 1 ¼ : n! ðn þ 1Þ!

an r ¼ lim n!1 a

nþ1

¼ lim

n!1

¼ lim n!1

1 n! ðn þ 1Þ! ¼ lim ¼ n! 1 n!1 ðn þ 1Þ!

n ! ðn þ 1Þ ¼ lim ðn þ 1Þ ¼ 1 n! n!1

Die Reihe ist daher besta¨ndig konvergent, d. h. sie konvergiert fu¨r jedes reelle x. (3)

Wir untersuchen die Potenzreihe 1 X

ð 1Þ n þ 1

n¼1

ðx 1Þ n ðx 1Þ 1 ðx 1Þ 2 ðx 1Þ 3 ¼ þ þ ... n 1 2 3

auf Konvergenz. Zuna¨chst bringen wir die Reihe mit Hilfe der Substitution z ¼ x 1 in die etwas „bequemere“ Form 1 X

ð 1Þ n þ 1

n¼1

zn z1 z2 z3 ¼ þ þ ... n 1 2 3

Der Konvergenzradius dieser alternierenden Reihe betra¨gt dann mit 1 1 a n ¼ ð 1Þ n þ 1 und a n þ 1 ¼ ð 1Þ n þ 2 n nþ1 nach Formel (VI-34):

1 ð 1Þ n þ 1 n ¼ lim 1 n!1 nþ1 nþ2 ð 1Þ nþ1

an r ¼ lim n!1 a

1 ¼ lim n!1 1 n

1 n nþ1 1 ¼ lim ¼ lim 1 þ ¼ 1 ¼ lim n n 1 n!1 n!1 n!1 nþ1

1 n ¼ 1 þ1

596


Die Reihe konvergiert daher mit Sicherheit fu¨r j z j < 1. Wir untersuchen jetzt das Konvergenzverhalten in den beiden Randpunkten: 1 1 1 1 Randpunkt z 1 ¼ 1: 1 ... ¼ 1 þ þ þ ... 2 3 2 3 |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} harmonische Reihe

Die Reihe divergiert fu¨r z ¼ 1, da die harmonische Reihe bekanntlich divergiert (siehe hierzu Beispiel (2) aus Abschnitt 1.3.1). Randpunkt z 2 ¼ þ 1:

1 1 1 þ þ ... 2 3 |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} alternierende harmonische Reihe

Wir erhalten im rechten Randpunkt Konvergenz, da die alternierende harmonische Reihe bekanntlich konvergiert (siehe hierzu auch Abschnitt 1.3.4). Damit konvergiert die Potenzreihe fu¨r alle z-Werte aus dem Intervall 1 < z 1. Nach Ru¨cksubstitution ergibt sich daher fu¨r die urspru¨ngliche Potenzreihe der folgende Konvergenzbereich: 1 < x 1 1

oder

0 < x 2

&

2.3 Eigenschaften der Potenzreihen Eine Potenzreihe P ðxÞ kann im Innern ihres Konvergenzkreises als eine Funktion der unabha¨ngigen Variablen x aufgefasst werden, die jedem x aus dem Konvergenzinter1 X a n x n genau einen Funkvall ð r, rÞ mit Hilfe der Definitionsvorschrift P ðxÞ ¼ n¼0

tionswert zuordnet. Potenzreihen besitzen bemerkenswerte Eigenschaften, von denen wir an dieser Stelle nur einige besonders wichtige aufza¨hlen wollen:

Wichtige Eigenschaften der Potenzreihen 1. Eine Potenzreihe konvergiert innerhalb ihres Konvergenzbereiches absolut. 2. Eine Potenzreihe darf innerhalb ihres Konvergenzbereiches beliebig oft gliedweise differenziert und integriert werden. Die neuen Potenzreihen besitzen den gleichen Konvergenzradius wie die urspru¨ngliche Reihe. 3. Zwei Potenzreihen du¨rfen im gemeinsamen Konvergenzbereich der Reihen gliedweise addiert, subtrahiert und miteinander multipliziert werden. Die neuen Potenzreihen konvergieren dann mindestens im gemeinsamen Konvergenzbereich der beiden Ausgangsreihen.

3 Taylor-Reihen

597

Anmerkung Potenzreihen du¨rfen somit innerhalb ihres Konvergenzbereiches wie Polynomfunktionen behandelt werden, d. h. sie du¨rfen gliedweise addiert, subtrahiert, miteinander multipliziert, differenziert und integriert werden.

&

Beispiel Aus Abschnitt 2.2 ist bekannt, dass die geometrische Reihe P ðxÞ ¼ 1 þ x 1 þ x 2 þ x 3 þ . . . þ x n þ . . . ¼

1 X

xn

n¼0

den Konvergenzradius r ¼ 1 besitzt. Dies gilt auch fu¨r die durch gliedweise Differentiation bzw. Integration gewonnenen Potenzreihen: P 0 ðxÞ ¼

d ð1 þ x 1 þ x 2 þ x 3 þ . . . þ x n þ . . .Þ ¼ dx

¼ 0 þ 1 þ 2 x1 þ 3 x2 þ . . . þ n xn1 þ . . . ¼ ¼

1 X

n xn1 ¼

n¼1

ð

1 X

ðn þ 1Þ x n

n¼0

ð P ðxÞ dx ¼

ð1 þ x 1 þ x 2 þ x 3 þ . . . þ x n þ . . .Þ dx ¼

¼ x1 þ ¼

1 X n¼0

1 2 1 3 1 4 1 x þ x þ x þ ... þ xnþ1 þ . . . ¼ 2 3 4 nþ1

1 X 1 1 n xnþ1 ¼ x nþ1 n n¼1

&

3 Taylor-Reihen Aus dem vorherigen Abschnitt ist bekannt, dass Potenzreihen in vieler Hinsicht a¨hnlich einfache Eigenschaften besitzen wie Polynomfunktionen. Wir werden in diesem Abschnitt zeigen, dass es unter gewissen Voraussetzungen grundsa¨tzlich mo¨glich ist, eine vorgegebene Funktion f ðxÞ in eine Potenzreihe zu „entwickeln“. Aus einer solchen Reihenentwicklung lassen sich dann durch Abbruch der Reihe einfache Na¨herungsfunktionen fu¨r f ðxÞ in Form von Polynomen gewinnen.

598


Die Potenzreihenentwicklung einer Funktion erweist sich in den naturwissenschaftlichtechnischen Anwendungen als ein außerordentlich nu¨tzliches mathematisches Hilfsmittel und wird z. B. bei der Lo¨sung der folgenden Problemstellungen herangezogen: Anna¨herung einer Funktion durch eine Polynomfunktion (z. B. durch eine lineare oder quadratische Funktion) Na¨herungsweise Berechnung von Funktionswerten Herleitung von Na¨herungsformeln fu¨r die „praktische“ Mathematik Integration einer Funktion durch Potenzreihenentwicklung des Integranden und anschließender gliedweiser Integration Na¨herungsweises Lo¨sen von Gleichungen Auswertung sog. „unbestimmter Ausdru¨cke“

3.1 Ein einfu¨hrendes Beispiel Als einfu¨hrendes Beispiel betrachten wir die besonders einfach gebaute Potenzreihe P ðxÞ ¼ 1 þ x 1 þ x 2 þ x 3 þ . . . ¼

1 X

ðVI-36Þ

xn

n¼0

Es handelt sich dabei um die bereits aus den Abschnitten 1.2.2 und 2.2 bekannte geometrische Reihe mit den folgenden Eigenschaften: 1. Die Potenzreihe konvergiert nur fu¨r j x j < 1. 2. Die Reihe besitzt in diesem Konvergenzbereich den „Summenwert“

1 . 1x

Daher gilt im Intervall 1 < x < 1: 1 þ x1 þ x2 þ x3 þ ... ¼

1 1x

ðVI-37Þ

Diese Gleichung la¨sst sich aber auch als „Gleichheit“ zweier Funktionen interpretieren. Auf der rechten Seite der Gleichung steht die gebrochenrationale Funktion 1 X 1 , auf der linken Seite die Potenzreihe P ðxÞ ¼ x n . Beide Funktionen f ðxÞ ¼ 1x n¼0 stimmen u¨berall im Intervall 1 < x < 1 in ihren Funktionswerten miteinander 1 X x n als eine u¨berein. Wir ko¨nnen daher in diesem Intervall die Potenzreihe P ðxÞ ¼ n¼0

1 ansehen. 1x Man bezeichnet diese Art der Darstellung einer Funktion durch eine Potenzreihe als Potenzreihenentwicklung. Dabei ist jedoch zu beachten, dass eine solche Darstellung stets auf ein bestimmtes Intervall beschra¨nkt bleibt. In unserem Fall gilt die Potenzreihenentwicklung

spezielle Darstellungsform der gebrochenrationalen Funktion f ðxÞ ¼

f ðxÞ ¼

1 ¼ 1 þ x1 þ x2 þ x3 þ ... 1x

ðVI-38Þ

3 Taylor-Reihen

599

1 mit Ausnah1x me von x ¼ 1 auch außerhalb dieses Intervalls definiert ist (siehe hierzu Bild VI-5).

nur fu¨r das Intervall 1 < x < 1, obwohl die Funktion f ðxÞ ¼

y

5 y=

1 , |x| < 1 1–x

1 –1

–1

1

2

x

–5

1 Bild VI-5 Zur Potenzreihenentwicklung der echt gebrochenrationalen Funktion f ðxÞ ¼ im 1 x Intervall 1 < x < 1 (grau unterlegter Bereich)

3.2 Potenzreihenentwicklung einer Funktion 3.2.1 Mac Laurinsche Reihe Bei unseren berlegungen gehen wir zuna¨chst von den folgenden Annahmen aus: 1. Die Entwicklung der Funktion f ðxÞ in eine Potenzreihe vom Typ f ðxÞ ¼ a 0 þ a 1 x 1 þ a 2 x 2 þ a 3 x 3 þ a 4 x 4 þ . . .

ðVI-39Þ

ist grundsa¨tzlich mo¨glich und eindeutig. 2. Die Funktion f ðxÞ ist in einer gewissen Umgebung von x ¼ 0 beliebig oft differenzierbar und die Funktions- bzw. Ableitungswerte f ð0Þ, f 0 ð0Þ, f 00 ð0Þ, f 000 ð0Þ, . . . sind bekannt (oder ko¨nnen zumindest aus der Funktionsgleichung und deren Ableitungen berechnet werden). Wir wollen jetzt zeigen, dass unter diesen Voraussetzungen die Koeffizienten a 0 , a 1 , a 2 , a 3 , . . . in der Potenzreihenentwicklung (VI-39) eindeutig durch die Funktions- und Ableitungswerte f ð0Þ, f 0 ð0Þ, f 00 ð0Þ, f 000 ð0Þ, . . . bestimmt sind. Ist r der Konvergenzradius der Potenzreihe, so konvergieren auch sa¨mtliche durch gliedweise Differentiation gewonnenen Reihenentwicklungen fu¨r j x j < r.

600


Die ersten Ableitungen lauten dabei: f 0 ðxÞ ¼ a 1 þ 2 a 2 x 1 þ 3 a 3 x 2 þ 4 a 4 x 3 þ . . . f 00 ðxÞ ¼ 1 2 a 2 þ 2 3 a 3 x 1 þ 3 4 a 4 x 2 þ . . . f

000

(VI-40)

ðxÞ ¼ 1 2 3 a 3 þ 2 3 4 a 4 x 1 þ . . .

.. . An der Stelle x ¼ 0 gilt dann: f ð0Þ

¼ a 0 ¼ 1 a 0 ¼ ð0 !Þ a 0

f 0 ð0Þ ¼ a 1 ¼ 1 a 1 ¼ ð1 !Þ a 1 f 00 ð0Þ ¼ 1 2 a 2 ¼ ð2 !Þ a 2 f

000

ðVI-41Þ

ð0Þ ¼ 1 2 3 a 3 ¼ ð3 !Þ a 3

.. . Aus diesen Beziehungen lassen sich die Koeffizienten wie folgt berechnen: a0 ¼

f ð0Þ , 0!

a1 ¼

f 0 ð0Þ , 1!

a2 ¼

f 00 ð0Þ , 2!

a3 ¼

f

000

ð0Þ , ... 3!

ðVI-42Þ

Offensichtlich genu¨gen die Koeffizienten der Potenzreihenentwicklung (VI-39) dem allgemeinen Bildungsgesetz an ¼

f ðnÞ ð0Þ n!

ðn ¼ 0, 1, 2, . . .Þ

ðVI-43Þ

und sind durch die Funktions- und Ableitungswerte von f ðxÞ an der Stelle x ¼ 0 eindeutig bestimmt. 7) Fu¨r die Potenzreihenentwicklung einer Funktion gilt daher unter den genannten Voraussetzungen:

Entwicklung einer Funktion in eine Potenzreihe (Mac Laurinsche Reihe) Unter bestimmten Voraussetzungen la¨sst sich eine Funktion f ðxÞ in eine Potenzreihe der Form f ðxÞ ¼ f ð0Þ þ

1 X f 0 ð0Þ 1 f 00 ð0Þ 2 f n ð0Þ n x þ x þ ... ¼ x 1! 2! n! n¼0

entwickeln (sog. Mac Laurinsche Reihe).

7)

f ð0Þ ð0Þ ¼ f ð0Þ: Die Funktion f ðxÞ wird hier (rein formal) als „nullte Ableitung“ aufgefasst.

ðVI-44Þ

3 Taylor-Reihen

601

Anmerkungen

&

(1)

Nicht jede Funktion ist in eine Mac Laurinsche Reihe entwickelbar. Eine fu¨r die Potenzreihenentwicklung notwendige Bedingung haben wir bereits erkannt: Die zu entwickelnde Funktion f ðxÞ muss in der Umgebung der Entwicklungsstelle x ¼ 0 beliebig oft differenzierbar sein. Diese Bedingung ist jedoch keinesfalls hinreichend, d. h. nicht jede beliebig oft differenzierbare Funktion ist in Form einer Potenzreihe darstellbar. Im Rahmen dieser Darstellung ko¨nnen wir auf Einzelheiten nicht na¨her eingehen und verweisen den Leser auf die spezielle mathematische Literatur. Im Zusammenhang mit der Restgliedabscha¨tzung bei Na¨herungspolynomen werden wir dieses Thema aber nochmals kurz streifen (siehe hierzu Abschnitt 3.3.1).

(2)

Die Mac Laurinsche Reihe von f ðxÞ ist die Potenzreihenentwicklung von f ðxÞ um den Nullpunkt x ¼ 0, der daher in diesem Zusammenhang auch als Entwicklungspunkt oder Entwicklungszentrum bezeichnet wird. Sie ist ein Sonderfall einer allgemeineren Potenzreihenentwicklung nach Taylor, mit der wir uns in Abschnitt 3.2.2 noch eingehend bescha¨ftigen werden.

(3)

Der Konvergenzradius r der Mac Laurinschen Reihe von f ðxÞ kann nach der Formel (VI-34) oder (VI-35) berechnet werden. Innerhalb des Konvergenzbereiches, d. h. fu¨r j x j < r wird die Funktion f ðxÞ dabei durch ihre Mac Laurinsche Reihe dargestellt.

(4)

Die Symmetrieeigenschaften einer Funktion spiegeln sich auch in ihrer Mac Laurinschen Reihe wider: In der Reihenentwicklung einer geraden Funktion treten nur gerade, in der Reihenentwicklung einer ungeraden Funktion dagegen nur ungerade Potenzen auf.

Beispiele (1)

Mac Laurinsche Reihen von f ðxÞ ¼ e x und f ðxÞ ¼ e x Fu¨r die e-Funktion ist f ðnÞ ðxÞ ¼ e x

und somit

f ðnÞ ð0Þ ¼ e 0 ¼ 1

ðn ¼ 0, 1, 2, . . .Þ

Die Mac Laurinsche Reihe von f ðxÞ ¼ e x lautet demnach wie folgt: ex ¼ 1 þ ¼ 1þ

1 1 1 2 1 3 x þ x þ x þ ... ¼ 1! 2! 3! 1 X x1 x2 x3 xn þ þ þ ... ¼ 1! 2! 3! n! n¼0

Ihr Konvergenzradius betra¨gt r ¼ 1, d. h. die Reihe konvergiert besta¨ndig (siehe hierzu auch Beispiel (2) aus Abschnitt 2.2).

602


Ersetzen wir in der Reihenentwicklung von f ðxÞ ¼ e x die Variable x formal durch x, so erhalten wir die Mac Laurinsche Reihe von f ðxÞ ¼ e x : ð xÞ 1 ð xÞ 2 ð xÞ 3 þ þ þ ... ¼ 1! 2! 3!

ex ¼ 1 þ ¼ 1

1 X x1 x2 x3 xn ð 1Þ n þ þ ... ¼ 1! 2! 3! n! n¼0

Sie konvergiert ebenfalls fu¨r alle x 2 R, d. h. besta¨ndig. (2)

Mac Laurinsche Reihen von f ðxÞ ¼ cos x und f ðxÞ ¼ sin x Wir entwickeln zuna¨chst die Kosinusfunktion f ðxÞ ¼ cos x in eine Mac Laurinsche Reihe. Es ist: 9 f ðxÞ ¼ cos x ) f ð0Þ ¼ cos 0 ¼ 1 > > > f 0 ð0Þ ¼ sin 0 ¼ 0 = f 0 ðxÞ ¼ sin x ) Viererzyklus f 00 ðxÞ ¼ cos x ) f 00 ð0Þ ¼ cos 0 ¼ 1 > > > ; f 000 ðxÞ ¼ sin x ) f 000 ð0Þ ¼ sin 0 ¼ 0 f ð4Þ ðxÞ ¼ cos x

)

f ð4Þ ð0Þ ¼ cos 0 ¼ 1

Ab der vierten Ableitung wiederholen sich die Ableitungswerte. In einem regelma¨ßigen Viererzyklus werden dabei der Reihe nach die Werte 1, 0, 1 und 0 durchlaufen. Die Mac Laurinsche Reihe der Kosinusfunktion besitzt demnach die folgende Gestalt: cos x ¼ 1

1 X x2 x4 x6 x2n þ þ ... ¼ ð 1Þ n 2! 4! 6! ð2 nÞ! n¼0

Sie entha¨lt wegen der Spiegelsymmetrie der Kosinuskurve zur y-Achse ausschließlich gerade Potenzen. Eine Berechnung des Konvergenzradius nach Formel (VI-34) ist zuna¨chst nicht mo¨glich, da in der Reihenentwicklung jeder zweite Koeffizient verschwindet. Wir helfen uns mit einem mathematischen „Trick“ und bringen die Reihe mit Hilfe der Substitution t ¼ x 2 auf eine neue Gestalt: 1

1 X t1 t2 t3 tn ð 1Þ n þ þ ... ¼ 2! 4! 6! ð2 nÞ! n¼0

Diese Potenzreihe in der neuen Variablen t entha¨lt alle Potenzen, ihr Konvergenzradius kann daher mit Hilfe der Formel (VI-34) berechnet werden: ð 1Þ n ð2 n þ 2Þ! an ð2 n þ 2Þ! ¼ r ¼ lim ¼ lim ¼ lim n þ 1 ð2 nÞ! n!1 anþ1 n!1 n!1 ð2 nÞ! ð 1Þ ¼ lim

n!1

ð2 nÞ! ð2 n þ 1Þ ð2 n þ 2Þ ¼ lim ð2 n þ 1Þ ð2 n þ 2Þ ¼ 1 ð2 nÞ! n!1

3 Taylor-Reihen

603

pffiffiffiffi Die Reihe konvergiert somit fu¨r alle t 2 R. Wegen x 2 ¼ t und somit x ¼ t gilt dies auch fu¨r alle x 2 R, d. h. die Kosinusreihe konvergiert (erwartungsgema¨ß) besta¨ndig. Die Mac Laurinsche Reihe der Sinusfunktion erhalten wir am bequemsten durch gliedweise Differentiation der Kosinusreihe (bekanntlich ist ðcos xÞ 0 ¼ sin x und damit sin x ¼ ðcos xÞ 0 ): d d x2 x4 x6 sin x ¼ ðcos xÞ ¼ 1 þ þ ... ¼ dx dx 2! 4! 6! 2x1 4x3 6x5 þ þ ... ¼ ¼ 0 2! 4! 6! ¼ ¼

2 x1 4 x3 6 x5 x1 x3 x5 þ þ ... ¼ þ þ ... ¼ 1 2 3! 4 5! 6 1! 3! 5! 1 X

ð 1Þ n

n¼0

x2nþ1 ð2 n þ 1Þ!

Sie konvergiert ebenso wie die Mac Laurinsche Reihe der Kosinusfunktion besta¨ndig. Auch diese Potenzreihe la¨sst sich natu¨rlich auf direktem Wege u¨ber die Mac Laurinsche Entwicklungsformel (VI-44) herleiten. Wegen der Punktsymmetrie der Sinusfunktion treten in der Potenzreihenentwicklung nur ungerade Potenzen auf. (3)

n Binomische Reihe ð1 þ xÞ Wir entwickeln zuna¨chst die Funktion f ðxÞ ¼ ð1 þ xÞ n mit n 2 R in eine Mac Laurinsche Reihe. Die dabei beno¨tigten Ableitungen und ihre Werte an der Stelle x ¼ 0 lauten:

f ðxÞ ¼ ð1 þ xÞ n

)

f ð0Þ ¼ 1

f 0 ðxÞ ¼ n ð1 þ xÞ n 1

)

f 0 ð0Þ ¼ n

f 00 ðxÞ ¼ n ðn 1Þ ð1 þ xÞ n 2

)

f 00 ð0Þ ¼ n ðn 1Þ

)

f

f

000

ðxÞ ¼ n ðn 1Þ ðn 2Þ ð1 þ xÞ n 3

000

ð0Þ ¼ n ðn 1Þ ðn 2Þ

.. . Die Mac Laurinsche Reihenentwicklung nach Formel (VI-44) beginnt daher wie folgt: ð1 þ xÞ n ¼ 1 þ ¼ 1þ

n 1 n ðn 1Þ 2 n ðn 1Þ ðn 2Þ 3 x þ x þ x þ ... ¼ 1! 2! 3! n 1 n ðn 1Þ 2 n ðn 1Þ ðn 2Þ 3 x þ x þ x þ ... 1 12 123

604


Die Koeffizienten dieser Reihe sind die bereits aus Kap. I (Abschnitt 6) bekannten Binomialkoeffizienten n ðn 1Þ ðn 2Þ . . . ðn k þ 1Þ n ¼ k 1 2 3... k Die Mac Laurinsche Reihe von f ðxÞ ¼ ð1 þ xÞ n ist damit in der Form 1 X n n n n xk ð1 þ xÞ n ¼ 1 þ x1 þ x2 þ x3 þ ... ¼ k 1 2 3 k¼0 darstellbar und wird als Binomische Reihe oder auch Binomialreihe bezeichnet. Bei der Berechnung des Konvergenzradius r dieser Reihe mu¨ssen wir die Fa¨lle n 2 N* und n 2 = N* unterscheiden. 1: Fall : n 2 N* Die Binomische Reihe bricht nach der n-ten Potenz, d. h. nach dem ðn þ 1Þ-ten Glied ab, da ð1 þ xÞ n in diesem Sonderfall ein Polynom n-ten Grades darstellt. Die „Reihenentwicklung“ konvergiert selbstversta¨ndlich fu¨r jedes x 2 R. 2: Fall : n 2 = N* Wir erhalten jetzt eine echte Potenzreihe mit dem Konvergenzradius r ¼ 1: n k ak ¼ lim r ¼ lim ¼ n k!1 akþ1 k!1 k þ1 n ðn 1Þ ðn 2Þ . . . ðn k þ 1Þ 1 2 3 ... k ¼ lim ¼ k ! 1 n ðn 1Þ ðn 2Þ . . . ðn k þ 1Þ ðn kÞ 1 2 3 . . . k ðk þ 1Þ n ðn 1Þ ðn 2Þ . . . ðn k þ 1Þ 1 2 3 . . . k ðk þ 1Þ ¼ lim ¼ k ! 1 n ðn 1Þ ðn 2Þ . . . ðn k þ 1Þ ðn kÞ 1 2 3 . . . k 1 1þ k þ 1 k ¼ lim ¼ lim n n k k!1 k!1 1 k

1 þ 0 ¼ j 1j ¼ 1 ¼ 0 1

(die grau unterlegten Faktoren im Bruch ku¨rzen sich heraus). Die Binomialreihe konvergiert daher fu¨r j x j < 1 und im Falle n > 0 sogar fu¨r j x j 1 (siehe hierzu auch Tabelle 1 in Abschnitt 3.2.3).

3 Taylor-Reihen

605

Die Potenzreihenentwicklung von f ðxÞ ¼ ð1 xÞ n erhalten wir auf formalem Wege aus der Binomischen Reihe ð1 þ xÞ n , indem wir dort x durch x ersetzen: n n n ð xÞ 1 þ ð xÞ 2 þ ð xÞ 3 þ . . . ¼ ð1 xÞ n ¼ 1 þ 1 2 3 n n n 1 2 x þ x x3 þ ... ¼ ¼ 1 1 2 3 1 X n ¼ ð 1Þ k xk k k¼0 Wir fassen die Potenzreihenentwicklungen von ð1 þ xÞ n und ð1 xÞ n noch in einer Formel zusammen: n n n n 1 2 þ 3 þ ð1 þ xÞ ¼ 1 þ x x 3 x þ ... 1 2 Zahlenbeispiele Fu¨r n ¼ 1=2 erhalten wir beispielsweise die Binomischen Reihen qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 1 1 2 1 3 1=2 ¼ 1þ ð1 þ xÞ 16 x . . . x ¼ 1þ 2 x 8 x þ Sie konvergieren im Intervall j x j 1. Fu¨r n ¼ 1 lauten die Binomischen Reihen wie folgt: 1 1 1 2 3 4 ¼ 1 ¼ ð1 þ þx þx þx þx þ ... xÞ 1þ x Beide Reihen konvergieren fu¨r j x j < 1. Anmerkung n Das etwas allgemeinere Binom ða þ bÞ mit n 2 R la¨sst sich stets wie folgt n þ auf die Binomische Reihe ð1 xÞ zuru¨ckfu¨hren: n b b n n n n þ þ þ ða bÞ ¼ a 1 ¼ a 1 ¼ a n ð1 þ xÞ a a

wobei x ¼ b=a gesetzt wurde. (4)

Mac Laurinsche Reihe von f ðxÞ ¼

ex 1x

Die Herleitung der gesuchten Potenzreihe auf dem direkten Wege u¨ber die Entwicklungsformel (VI-44) wa¨re sehr mu¨hsam (hoher Aufwand bei Differenzieren mit Hilfe der Quotienten- und Kettenregel). Wir beschreiben daher einen anderen Weg (Reihenmultiplikation genannt).

606


Diese Funktion la¨sst sich auch wie folgt als Produkt zweier relativ einfacher Funktionen darstellen: f ðxÞ ¼

ex 1 ¼ ex ¼ e x ð1 xÞ 1 1x 1x

Wir gehen im Weiteren von den bereits bekannten Mac Laurinschen Reihen der beiden Faktorfunktionen f 1 ðxÞ ¼ e x und f 2 ðxÞ ¼ ð1 xÞ 1 aus: ex ¼ 1 þ

x1 x2 x3 þ þ þ ... 1! 2! 3!

ðj x j < 1Þ

1 ¼ ð1 xÞ 1 ¼ 1 þ x 1 þ x 2 þ x 3 þ . . . 1x

ðj x j < 1Þ

Durch gliedweise Multiplikation dieser Reihen erhalten wir die gewu¨nschte Reihenex entwicklung der Funktion f ðxÞ ¼ . Beim gliedweisen Ausmultiplizieren 1x (wie bei endlichen Summen) sollen dabei nur Potenzen bis einschließlich 3. Grades beru¨cksichtigt werden. Die Potenzreihenentwicklung beginnt dann wie folgt: ex ¼ e x ð1 xÞ 1 ¼ 1x x1 x2 x3 þ þ þ . . . ð1 þ x 1 þ x 2 þ x 3 þ . . .Þ ¼ ¼ 1þ 1! 2! 3! 1 2 1 3 x þ x þ . . . ð1 þ x 1 þ x 2 þ x 3 þ . . .Þ ¼ ¼ 1 þ x1 þ 2 6 ¼ 1 þ x1 þ

x2 þ

x3 þ ...

þ x1 þ

x2 þ

x3 þ ...

þ

1 2 1 3 x þ x þ ... 2 2

1 3 x þ ... ¼ 6 1 1 1 þ x2 þ 2 þ x3 þ ... ¼ ¼ 1 þ 2x1 þ 2 þ 2 2 6 |fflfflffl{zfflfflffl} |fflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflffl} þ

5=2

¼ 1 þ 2x1 þ

16=6 ¼ 8=3

5 2 8 3 x þ x þ ... 2 3

Diese Reihe konvergiert im Intervall j x j < 1.

&

3 Taylor-Reihen

607

3.2.2 Taylorsche Reihe Die Potenzreihenentwicklung einer Funktion f ðxÞ um den Nullpunkt x 0 ¼ 0 fu¨hrte uns zur Mac Laurinschen Reihe von f ðxÞ. Sie ist ein in den Anwendungen besonders wichtiger Sonderfall einer allgemeineren, nach Taylor benannten Reihenentwicklung. Denn grundsa¨tzlich kann man eine Funktion f ðxÞ um eine beliebige Stelle x 0 entwickeln, wenn dort die gleichen Voraussetzungen wie bei der Mac Laurinschen Reihe vorliegen. Die dann als Taylorsche Reihe von f ðxÞ bezeichnete Potenzreihenentwicklung von f ðxÞ besitzt dabei die folgende Gestalt: Taylorsche Reihe einer Funktion f ðxÞ ¼ f ðx 0 Þ þ ¼

f 0 ðx 0 Þ f 00 ðx 0 Þ ðx x 0 Þ 1 þ ðx x 0 Þ 2 þ . . . ¼ 1! 2!

1 X f ðnÞ ðx 0 Þ ðx x 0 Þ n n ! n¼0

ðVI-45Þ

x 0 : Entwicklungszentrum oder Entwicklungspunkt Anmerkungen

&

(1)

Fu¨r das Entwicklungszentrum x 0 ¼ 0 geht die Taylorsche Reihe (VI-45) in die Mac Laurinsche Reihe (VI-44) u¨ber, die somit nichts anderes darstellt als eine spezielle Form der Taylorschen Reihe.

(2)

Der Konvergenzradius r der Taylorschen Reihe wird nach der Formel (VI-34) oder (VI-35) bestimmt. Die Reihe konvergiert dann fu¨r jedes x aus j x x 0 j < r, d. h. u¨berall im Intervall x 0 r < x < x 0 þ r.

Beispiel Die Entwicklung der logarithmischen Funktion f ðxÞ ¼ ln x in eine Mac Laurinsche Reihe ist nicht mo¨glich, da der Logarithmus an der Stelle x ¼ 0 bekanntlich nicht definiert ist. Wir wa¨hlen daher x 0 ¼ 1 als Entwicklungszentrum. Fu¨r die beno¨tigten Funktions- und Ableitungswerte an dieser Stelle erhalten wir: f ðxÞ ¼ ln x f 0 ðxÞ ¼

1 ¼ x1 x

f 00 ðxÞ ¼ x 2 f

000

ðxÞ ¼ 2 x 3

f ð4Þ ðxÞ ¼ 2 3 x 4 .. .

)

f ð1Þ ¼ ln 1 ¼ 0

)

f 0 ð1Þ ¼ 1

)

f 00 ð1Þ ¼ 1

)

f

)

f ð4Þ ð1Þ ¼ 2 3

000

ð1Þ ¼ 2

608


Die gesuchte Taylorsche Reihe von f ðxÞ ¼ ln x um das Entwicklungszentrum x 0 ¼ 1 lautet somit: ln x ¼ 0 þ

1 1 2 23 ðx 1Þ 1 ðx 1Þ 2 þ ðx 1Þ 3 ðx 1Þ 4 þ . . . ¼ 1! 2! 3! 4!

¼

2 ðx 1Þ 3 2 3 ðx 1Þ 4 ðx 1Þ 1 ðx 1Þ 2 þ þ ... ¼ 1 2 1 2 3 1 2 3 4

¼

ðx 1Þ 1 ðx 1Þ 2 ðx 1Þ 3 ðx 1Þ 4 þ þ ... ¼ 1 2 3 4

¼

1 X n¼1

ð 1Þ n þ 1

ðx 1Þ n n

Die sehr langsam konvergierende Potenzreihe besitzt den Konvergenzradius r ¼ 1 und den Konvergenzbereich 0 < x 2. In diesem und nur diesem Intervall repra¨sentiert die Reihe den natu¨rlichen Logarithmus. So erhalten wir beispielsweise an der Stelle x ¼ 2 eine Darstellung des Funktionswertes ln 2 durch die bekannte alternierende harmonische Reihe: ln 2 ¼ 1

1 1 1 þ þ ... 2 3 4

Der Summenwert betra¨gt 0,6931 (auf vier Dezimalstellen nach dem Komma genau). &

3.2.3 Tabellarische Zusammenstellung wichtiger Potenzreihenentwicklungen Der Leser findet in der nachfolgenden Tabelle 1 eine Zusammenstellung der Potenzreihenentwicklungen einiger besonders wichtiger Funktionen. Tabelle 1: Potenzreihenentwicklungen einiger besonders wichtiger Funktionen Funktion

n ð1 þ xÞ

Potenzreihenentwicklung

Konvergenzbereich

Allgemeine Binomische Reihe8) n n n n 1 2 þ 3 x 1þ x þ x þ x4 þ 3 ... 1 2 4

n > 0 : jxj 1 n < 0 : jxj < 1

Spezielle Binomische Reihen 1 1 11 2 113 3 1135 4 1þ 2 x 24x þ 246x 2468x þ ...

jxj 1

1=2 1 1 13 2 135 3 1357 4 ð1 þ xÞ x þ x þ x þ x þ ... 1 þ 2 24 246 2468

jxj < 1

1=2 ð1 þ xÞ

8)

Fu¨r den Sonderfall n 2 N* erhalten wir ein Polynom n-ten Grades, das selbstversta¨ndlich fu¨r jedes x 2 R „konvergiert“.

3 Taylor-Reihen

609

Tabelle 1: Fortsetzung Funktion

Potenzreihenentwicklung

Konvergenzbereich

1 ð1 þ xÞ

1 2 3 4 1 þx þx þ ... þx þx

jxj < 1

2 ð1 þ xÞ

1 2 3 4 1 þ 4x þ 5x þ ... þ 2x þ 3x

jxj < 1

Trigonometrische Reihen sin x

x1 x3 x5 x7 x9 þ þ þ ... 1! 3! 5! 7! 9!

cos x

1

tan x

x1 þ

jxj < 1

x2 x4 x6 x8 þ þ þ ... 2! 4! 6! 8!

jxj < 1

1 3 2 5 17 7 62 9 x þ x þ x þ x þ ... 3 15 315 2835

jxj
> =

¨ 1: N aherung: f 1 ðxÞ ¼ 1 þ x ¨ 2: N aherung: f 2 ðxÞ ¼ 1 þ x þ x 2 ¨ 3: N aherung: f 3 ðxÞ ¼ 1 þ x þ x 2 þ x

> > ; 3

jxj < 1

Bild VI-8 zeigt deutlich, wie die Gu¨te der Na¨herungsfunktion mit zunehmendem Polynomgrad wa¨chst.

y f 3 (x) = 1 + x + x 2 + x 3 f (x) =

f 2 (x) = 1 + x + x 2

1 1–x 2

f 1 (x) = 1 + x

P

–1

1

1

x

Bild VI-8 Die ersten Na¨herungspolynome der gebrochenrationalen Funktion 1 f ðxÞ ¼ im Intervall 1 < x < 1 1x

3 Taylor-Reihen (3)

617

Aus der Mac Laurinschen Reihe der Kosinusfunktion cos x ¼ 1

x2 x4 x6 þ þ ... 2! 4! 6!

ðj x j < 1Þ

erhalten wir der Reihe nach die folgenden Na¨herungspolynome 2., 4., 6., . . . Grades fu¨r f ðxÞ ¼ cos x, deren Verlauf in Bild VI-9 wiedergegeben ist: 1. Na¨herung:

f 2 ðxÞ ¼ 1

x2 x2 ¼ 1 2! 2

2. Na¨herung:

f 4 ðxÞ ¼ 1

x2 x4 x2 x4 þ ¼ 1 þ 2! 4! 2 24

3. Na¨herung:

f 6 ðxÞ ¼ 1

x2 x4 x6 x2 x4 x6 þ ¼ 1 þ 2! 4! 6! 2 24 720

.. . Anmerkung

Wegen der Achsensymmetrie der Kosinusfunktion bezu¨glich der y-Achse treten in der Mac Laurinschen Reihe von cos x nur gerade Potenzen auf. Na¨herungspolynome 1., 3., 5., . . . Grades kann es daher nicht geben.

y 1

y = cos x

y = f 4 (x)

y = f 4 (x)

–p

p

–1

y = cos x

x

y = cos x

y = f 6 (x)

y = f 6 (x) y = f 2 (x)

y = f 2 (x)

Bild VI-9 Na¨herungspolynome 2., 4. und 6. Grades fu¨r die Kosinusfunktion

618


Die mit diesen Na¨herungsfunktionen an den Stellen x ¼ 0,1, x ¼ 0,5 und x ¼ 1 berechneten Funktionswerte lauten: Na¨herung

x ¼ 0,1

x ¼ 0,5

x ¼ 1

f 2 ðxÞ

0,995 000

0,875 000

0,500 000

f 4 ðxÞ

0,995 004

0,877 604

0,541 667

f 6 ðxÞ .. .

0,995 004

0,877 582

0,540 278

0,995 004

0,877 583

0,540 302

Exakter Funktionswert ðcos xÞ

Wir stellen fest: Je weiter wir uns vom Entwicklungszentrum (hier x 0 ¼ 0) entfernen, umso mehr Reihenglieder mu¨ssen beru¨cksichtigt werden, um vergleichbare Genauigkeit zu erreichen. Bild VI-9 verdeutlicht diese Aussage. (4)

Wir linearisieren die Funktion f ðxÞ ¼ A ðe l x 1Þ in der Umgebung von x 0 ¼ 0, wobei wir auf die folgende bekannte Mac Laurinsche Reihe von f ðzÞ ¼ e z zuru¨ckgreifen (A, l sind reelle Parameter): ez ¼ 1 þ

z1 z2 z3 þ þ þ ... 1! 2! 3!

Abbruch nach dem linearen Glied fu¨hrt zur linearen Na¨herung ez 1 þ

z1 ¼ 1þz 1!

Wir substituieren noch z ¼ l x : elx 1 þ l x Diesen Ausdruck setzen wir in die Ausgangsfunktion ein und erhalten die gewu¨nschte lineare Na¨herungsfunktion. Sie lautet: f ðxÞ ¼ A ðe l x 1Þ A ½ ð1 þ l xÞ 1 ¼ ¼ A ð1 þ l x 1Þ ¼ A l x ¼ c x (mit c ¼ A l).

3 Taylor-Reihen (5)

619

2 2 Die Kurve mit der Gleichung f ðxÞ ¼ 1 e ðx 2Þ ¼ 1 e x þ 2 soll in der unmittelbaren Umgebung ihres (absoluten) Minimums x 0 ¼ 2 durch eine Parabel angena¨hert werden. Aus diesem Grunde entwickeln wir zuna¨chst die Funktion um die Stelle x 0 ¼ 2 in der Taylorschen Reihe und brechen diese dann nach dem quadratischen Reihenglied ab. Die fu¨r diese Entwicklung beno¨tigten Ableitungen 1. und 2. Ordnung lauten (unter Verwendung der Kettenregel): f 0 ðxÞ ¼ 2 1 e x þ 2 e x þ 2 ¼ 2 e x þ 2 e 2 x þ 4 f 00 ðxÞ ¼ 2 e x þ 2 þ 2 e 2 x þ 4 Somit ist 2 2 f ð2Þ ¼ 1 e 0 ¼ 1 1 ¼ 0 , f 0 ð2Þ ¼ 2 e 0 e 0 ¼ 2 ð1 1Þ ¼ 0 , f 00 ð2Þ ¼ 2 e 0 þ 2 e0 ¼ 2 ð1 þ 2Þ ¼ 2 und die Reihenentwicklung beginnt wie folgt:

1 exþ2

2

¼ 0þ

1 2 2 0 2 x 2 þ x 2 þ ... ¼ x 2 þ ... 1! 2!

Durch Abbruch nach dem quadratischen Glied erhalten wir die gewu¨nschte Na¨herung durch eine Parabel. Sie lautet: 2 2 1 exþ2 x 2 ðj x 2 j 1Þ Bild VI-10 zeigt den Verlauf der gegebenen Funktion mit ihrer Na¨herungsparabel im Intervall 1,7 x 2,3. y 0,10 y = (1 – e – x + 2) 2

Näherungsparabel 0,05

Bild VI-10 1,7 1,8 1,9 2,0 2,1 2,2 2,3

x &

620


In der nachfolgenden Tabelle 2 findet der Leser eine Zusammenstellung der ersten beiden Na¨herungspolynome fu¨r einige besonders wichtige Funktionen. Man erha¨lt sie aus den entsprechenden Potenzreihenentwicklungen durch Abbruch nach dem 1. bzw. 2. nichtkonstanten Glied (vgl. hierzu auch Tabelle 1). Sie gelten nur in der unmittelbaren Umgebung des jeweiligen Entwicklungszentrums.

Tabelle 2: Na¨herungspolynome wichtiger elementarer Funktionen Funktion

Entwicklungszentrum

1. Na¨herung

2. Na¨herung

n ð1 þ xÞ

x0 ¼ 0

1þ nx

1þ nx þ

sin x

x0 ¼ 0

x

x

1 3 x 6

cos x

x0 ¼ 0

1

1

1 2 1 4 x þ x 2 24

tan x

x0 ¼ 0

x

x þ

1 3 x 3

ex

x0 ¼ 0

1þx

1þx þ

1 2 x 2

ln x

x0 ¼ 1

x 1

x 1

1 ðx 1Þ 2 2

arcsin x

x0 ¼ 0

x

x þ

arccos x

x0 ¼ 0

p x 2

p 1 3 x x 2 6

arctan x

x0 ¼ 0

x

x

1 3 x 3

sinh x

x0 ¼ 0

x

x þ

1 3 x 6

cosh x

x0 ¼ 0

1þ

1þ

1 2 1 4 x þ x 2 24

tanh x

x0 ¼ 0

x

x

1 3 x 3

1 2 x 2

1 2 x 2

n ðn 1Þ 2 x 2

1 3 x 6

3 Taylor-Reihen &

621

Beispiele (1)

Na¨herungsformeln fu¨r den Wurzelausdruck ne x-Werte, d. h. fu¨r j x j 1: qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 1. Na¨herung: 1þ x 1þ 2 x 2. Na¨herung:

(2)

qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1=2 fu¨r sehr klei1þ xÞ x ¼ ð1 þ

qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 1 2 1þ x 1þ 2 x 8 x

Die Kettenlinie y ¼ a cosh ðx=aÞ mit a > 0 darf in der unmittelbaren Umgebung ihres Minimums x 0 ¼ 0 in 1. Na¨herung durch die Parabel 1 x 2 x2 1 2 ¼ a 1þ ¼ x þa y ¼ a 1þ 2 2 a 2a 2a ersetzt werden (Bild VI-11). y Kettenlinie

3a 2a

a Näherungsparabel

Bild VI-11 –2a

–a

a

2a

x &

3.3.2 Integration durch Potenzreihenentwicklung des Integranden Bei der Behandlung der numerischen Integrationsmethoden in Kap. V (Abschnitt 8.4) hatten wir bereits darauf hingewiesen, dass es eine Reihe wichtiger Integrale gibt, die mit den herko¨mmlichen Integrationstechniken wie beispielsweise der Substitutionsmethode oder der Partiellen Integration nicht gelo¨st werden ko¨nnen. Zu diesen Integralen geho¨rt auch das im Zusammenhang mit statistischen Problemen auftretende und haüfig ðx 2 als Gaußsches Fehlerintegral bezeichnete (unbestimmte) Integral F ðxÞ ¼ e t dt. In 0

diesem, aber auch in zahlreichen anderen Fa¨llen gelingt die Integration, indem man die Integrandfunktion zuna¨chst in eine Potenzreihe entwickelt und diese dann anschließend gliedweise integriert.

622


Man bezeichnet diese spezielle Integrationsmethode daher als „Integration durch Potenzreihenentwicklung des Integranden“.

Integration durch Potenzreihenentwicklung des Integranden In zahlreichen Fa¨llen la¨sst sich ein elementar nicht lo¨sbares Integral schrittweise wie folgt lo¨sen:

Ð

f ðxÞ dx

1. Die Integrandfunktion f ðxÞ wird zuna¨chst in eine Mac Laurinsche oder Taylorsche Potenzreihe entwickelt. 2. Die Reihe wird anschließend gliedweise unter Verwendung der Potenzregel integriert. Das Integral liegt dann in Form einer Potenzreihe vor.

Anmerkung Die gliedweise Integration ist nur zula¨ssig, wenn die Potenzreihe des Integranden im Integrationsbereich konvergiert. In diesem Fall konvergiert auch die durch gliedweise Integration entstandene Reihe. Das beschriebene Integrationsverfahren soll nun am Beispiel des Gaußschen Fehlerintegrals na¨her erlaütert werden.

&

Beispiel Wir lo¨sen das Gaußsche Fehlerintegral ðx

e t dt 2

F ðxÞ ¼ 0

wie folgt. Ausgehend von der bekannten Mac Laurinschen Reihe der Exponentialfunktion f ðzÞ ¼ e z in der Form ez ¼ 1 þ

z1 z2 z3 z4 z5 þ þ þ þ þ ... 1! 2! 3! 4! 5!

ðj z j < 1Þ

erhalten wir mit Hilfe der formalen Substitution z ¼ t 2 die gewu¨nschte Potenzreihe 2 des Integranden f ðtÞ ¼ e t : et ¼ 1 2

t2 t4 t6 t8 t 10 þ þ þ ... 1! 2! 3! 4! 5!

3 Taylor-Reihen

623

Diese Reihe konvergiert besta¨ndig und darf daher gliedweise integriert werden. Wir gewinnen schließlich fu¨r das Gaußsche Fehlerintegral die folgende Potenzreihenentwicklung: ðx F ðxÞ ¼

e

t2

0

0

¼

ðx t2 t4 t6 t8 t 10 dt ¼ 1 þ þ þ . . . dt ¼ 1! 2! 3! 4! 5!

t

¼ x

t3 t5 t7 t9 t 11 þ þ þ ... 3 1! 5 2! 7 3! 9 4! 11 5 !

x ¼ 0

x3 x5 x7 x9 x 11 þ þ þ ... 3 1! 5 2! 7 3! 9 4! 11 5 !

(an der unteren Grenze verschwinden sa¨mtliche Reihenglieder).

Rechenbeispiel Mit dieser Potenzreihe berechnen wir die unter der Gaußschen Glockenkurve y ¼ e x im Intervall 0 x 1 gelegene Fla¨che A (in Bild VI-12 grau unterlegt): ð1

e x dx ¼ F ð1Þ ¼ 1 2

A ¼ 0

¼ 1

13 15 17 19 1 11 þ þ þ ... ¼ 3 1! 5 2! 7 3! 9 4! 11 5 !

1 1 1 1 1 þ þ þ ... 3 10 42 216 1320

y 1

–1

y = e–x

2

2

1

x

Bild VI-12 Zur Berechnung der Fla¨che unter der Gaußschen Glockenkurve 2 y ¼ e x im Intervall 0 x 1

624


Durch Abbruch dieser unendlichen Zahlenreihe nach dem 1., 2., . . . , 6. Glied erhalten wir der Reihe nach die folgenden Na¨herungswerte fu¨r den gesuchten Fla¨cheninhalt A: 1;

0,6667; 0,7667; 0,7429; 0,7475; 0,7467

Der „exakte“ Fla¨cheninhalt betra¨gt A ¼ 0,7468 (auf vier Dezimalstellen nach dem Komma genau). &

3.3.3 Grenzwertregel von Bernoulli und de L’Hospital Mit dem Begriff des Grenzwertes einer Funktion haben wir uns bereits ausfu¨hrlich in Kap. III (Abschnitt 4.2) auseinandergesetzt und dabei die wichtigsten Rechenregeln fu¨r Grenzwerte kennengelernt. In diesem Abschnitt werden wir uns speziell mit Grenzwerten vom allgemeinen Typ lim

x ! x0

f ðxÞ g ðxÞ

bzw:

lim

x ! þ 1

f ðxÞ g ðxÞ

ðVI-58Þ

bescha¨ftigen, die auf einen in seinem Wert zuna¨chst „unbestimmten Ausdruck“ wie bei0“ 1“ oder fu¨hren 12). spielsweise „1 „0

&

Beispiele (1)

ex 1 bleibt zuna¨chst unbestimmt, da sowohl die Za¨hlerx x!0 funktion f ðxÞ ¼ e x 1 als auch die Nennerfunktion g ðxÞ ¼ x beim Grenzu¨bergang x ! 0 dem Grenzwert 0 zustreben. Wir verwenden dafu¨r die symbolische Schreibweise Der Grenzwert lim

lim

x!0

(2)

ex 1 0 ! x 0

ln x 1“ , da sofu¨hrt zu dem unbestimmten Ausdruck x „1 x!1 e wohl ln x als auch e x fu¨r x ! 1 gegen Unendlich streben. Symbolische Schreibweise: Der Grenzwert

lim

x!1

lim

ln x 1 ! ex 1 &

12)

Zur Erinnerung: Die Division durch die Zahl 0 ist verboten, das Symbol 1 ist keine Zahl.

3 Taylor-Reihen

625

Ein unbestimmter Ausdruck kann in verschiedenen Formen wie z. B. 1 , 1

0 , 0

0 1,

1 1,

1 1,

10

0 0,

ðVI-59Þ

auftreten. Grenzwerte vom Typ (VI-58), die zu einem unbestimmten Ausdruck der Form 0“ 1“ oder fu¨hren, lassen sich in vielen ( jedoch nicht allen) Fa¨llen nach einer von „1 „0 Bernoulli und de L’Hospital stammenden Regel berechnen, die wir jetzt fu¨r den Fall 0“ herleiten wollen. Es sei also f ðx 0 Þ ¼ g ðx 0 Þ ¼ 0 und somit „0 lim

x ! x0

f ðxÞ 0 ! g ðxÞ 0

ðVI-60Þ

Wir entwickeln jetzt die beiden Funktionen f ðxÞ und g ðxÞ jeweils um die Stelle x 0 nach Taylor und beachten dabei, dass nach Voraussetzung f ðx 0 Þ ¼ g ðx 0 Þ ¼ 0 ist. Der f ðxÞ besitzt dann die folgende Gestalt: Quotient g ðxÞ f ðxÞ ¼ g ðxÞ

¼

f ðx 0 Þ þ

f 0 ðx 0 Þ f 00 ðx 0 Þ ðx x 0 Þ 1 þ ðx x 0 Þ 2 þ . . . 1! 2!

g 0 ðx 0 Þ g 00 ðx 0 Þ ðx x 0 Þ 1 þ ðx x 0 Þ 2 þ . . . g ðx 0 Þ þ 1! 2! f 0 ðx 0 Þ f 00 ðx 0 Þ ðx x 0 Þ 1 þ ðx x 0 Þ 2 þ . . . 1! 2!

¼

ðVI-61Þ

g 0 ðx 0 Þ g 00 ðx 0 Þ ðx x 0 Þ 1 þ ðx x 0 Þ 2 þ . . . 1! 2!

Wir ku¨rzen noch den allen Summanden in Za¨hler und Nenner gemeinsamen Faktor ðx x 0 Þ: f ðxÞ ¼ g ðxÞ

f 0 ðx 0 Þ þ

f 00 ðx 0 Þ ðx x 0 Þ 1 þ . . . 2!

ðVI-62Þ

g 00 ðx 0 Þ ðx x 0 Þ 1 þ . . . g 0 ðx 0 Þ þ 2!

Beim Grenzu¨bergang x ! x 0 verschwinden in Za¨hler und Nenner sa¨mtliche Terme bis auf den jeweils 1. Term. Wir erhalten somit

lim

x ! x0

f ðxÞ ¼ lim g ðxÞ x ! x0

f 0 ðx 0 Þ þ g0

f 00 ðx 0 Þ ðx x 0 Þ 1 þ . . . 2!

g 00 ðx 0 Þ ðx x 0 Þ 1 þ . . . ðx 0 Þ þ 2!

¼

f 0 ðx 0 Þ g 0 ðx 0 Þ

ðVI-63Þ

626


Dies ist die von Bernoulli und de L’Hospital stammende Grenzwertregel, die wir auch in der Form lim

x ! x0

f ðxÞ f 0 ðxÞ f 0 ðx 0 Þ ¼ 0 ¼ lim 0 g ðxÞ g ðx 0 Þ x ! x 0 g ðxÞ

ðVI-64Þ

schreiben ko¨nnen. Sie zeigt uns, wie man bei einem unbestimmten Ausdruck der Form 0“ zu verfahren hat: Zuna¨chst werden Za¨hlerfunktion f ðxÞ und Nennerfunktion „0 g ðxÞ fu¨r sich getrennt nach x differenziert, anschließend wird dann der Grenzwert von f 0 ðxÞ fu¨r x ! x 0 berechnet. Ist dieser vorhanden, so ist er gleich dem gesuchten g 0 ðxÞ f ðxÞ . Grenzwert lim x ! x 0 g ðxÞ


Grenzwertregel von Bernoulli und de L’Hospital 0“ 1“ oder Fu¨r Grenzwerte, die auf einen unbestimmten Ausdruck der Form „1 „0 fu¨hren, gilt die Bernoulli-de L’Hospitalsche Regel lim

x ! x0

f ðxÞ f 0 ðxÞ ¼ lim 0 g ðxÞ x ! x 0 g ðxÞ

ðVI-65Þ

Anmerkungen (1)

Die Bernoulli-de L’Hospitalsche Regel setzt voraus, dass die Funktionen f ðxÞ und g ðxÞ in der Umgebung von x 0 stetig differenzierbar sind und der Grenzwert der rechten Seite existiert.

(2)

Die Bernoulli-de L’Hospitalsche Regel gilt sinngema¨ß auch fu¨r Grenzu¨berga¨nge vom Typ x ! 1 oder x ! 1.

(3)

In einigen Fa¨llen fu¨hrt erst eine mehrmalige Anwendung der Grenzwertregel zum Ziel (siehe hierzu das nachfolgende Beispiel (3)).

(4)

Es gibt jedoch auch Fa¨lle, in denen die Regel versagt.

3 Taylor-Reihen

627

Wir weisen nochmals darauf hin, dass diese Grenzwertregel nur auf unbestimmte Aus0“ 1“ oder anwendbar ist. Alle anderen Formen lassen sich in dru¨cke der Form „1 „0 der Regel wie folgt durch elementare Umformungen auf eine dieser speziellen Formen zuru¨ckfu¨hren: Tabelle 3: Elementare Umformungen fu¨r „unbestimmte Ausdru¨cke“ Funktion jðxÞ

(A)

&

u ðxÞ v ðxÞ

Grenzwert lim jðxÞ x ! x0

0 1 bzw:

(B)

u ðxÞ v ðxÞ

11

(C)

u ðxÞ v ðxÞ

0 0,

10

Elementare Umformung u ðxÞ 1 v ðxÞ

bzw:

v ðxÞ 1 u ðxÞ

1 1 v ðxÞ u ðxÞ 1 u ðxÞ v ðxÞ

1 0, 1 1

e v ðxÞ ln u ðxÞ

Beispiele (1)

lim

x!0

ex 1 0 ! x 0

Wir du¨rfen die Bernoulli-de L’Hospitalsche Regel anwenden und erhalten: lim

x!0

(2)

lim

x!1

ex 1 ðe x 1Þ 0 ex ¼ lim e x ¼ e 0 ¼ 1 ¼ lim ¼ lim ðxÞ 0 x x!0 x!0 1 x!0

ln ð2 x 1Þ 1 ! ex 1

Durch Anwendung der Grenzwertregel von Bernoulli-de L’Hospital folgt: 2 ln ð2 x 1Þ ½ ln ð2 x 1Þ 0 1 ¼ lim ¼ lim ¼ lim 2 x ex ex ðe x Þ 0 x!1 x!1 x!1 ¼ lim

x!1

2 ¼ 0 ð2 x 1Þ e x

(der Nenner wird beim Grenzu¨bergang unendlich groß).

628


(3)

lim

x!0

1 1 x sin x

! 11

ðTyp ðBÞÞ

Die Bernoulli-de L’Hospitalsche Regel ist zuna¨chst nicht anwendbar. Nach einer elementaren Umformung (Hauptnenner x sin x bilden) folgt dann: lim

x!0

1 1 x sin x

¼ lim

x!0

sin x x 0 ! x sin x 0

Die Grenzwertregel darf nun angewandt werden, fu¨hrt jedoch wiederum zu einem 0“ : unbestimmten Ausdruck der Form „0 lim

x!0

sin x x ðsin x xÞ 0 cos x 1 0 ¼ lim ¼ lim ! 0 x sin x 0 x ! 0 ðx sin xÞ x ! 0 sin x þ x cos x

Durch nochmalige Anwendung der Bernoulli-de L’Hospitalschen Regel erhalten wir schließlich: lim

x!0

cos x 1 ðcos x 1Þ 0 ¼ ¼ lim 0 sin x þ x cos x x ! 0 ðsin x þ x cos xÞ

¼ lim

x!0

sin x sin x 0 ¼ lim ¼ ¼ 0 cos x þ cos x x sin x 2 x ! 0 2 cos x x sin x

Somit ist lim

x!0

(4)

1 1 x sin x

¼ 0

1 x lim 1 þ ! 11 x x!1

ðTyp ðCÞÞ

Unter Verwendung der Identita¨t z ¼ e ln z ðz > 0Þ und der Rechenregel ln u n ¼ n ln u la¨sst sich der Funktionsausdruck wie folgt umformen:

1 1þ x

x ¼ e ln

1 1þ x

x

¼ e x ln

1 1þ x

3 Taylor-Reihen

629

Daher ist 1 1 x 1þ ¼ lim e x ln 1 þ x x x!1 x!1 lim

Der Grenzu¨bergang darf dabei im Exponenten der e-Funktion vollzogen werden, d. h. es gilt nach der Rechenregel (III-37) aus Kap. III:

lim

x!1

1 e x ln 1 þ x

¼ e

1 lim x ln 1 þ x x!1

Wir formen den Exponenten noch geringfu¨gig um: 1 ln 1 þ x 1 ¼ x ln 1 þ x 1 x 0“ . Wir du¨rfen „0 daher die Bernoulli-de L’Hospitalsche Grenzwertregel anwenden. Sie fu¨hrt zu

Fu¨r x ! 1 geht dieser Ausdruck gegen die unbestimmte Form

lim

1 ln 1 þ x

x!1

1 x

0 1 1 1 0 @ 1 x2 1A ln 1 þ 1þ x x ¼ lim ¼ lim 0 x!1 x!1 1 1 2 ¼ x x 1

¼ lim

x!1

1þ

1 x

¼

1 ¼ 1 1þ0

(den Za¨hler haben wir nach der Kettenregel differenziert). Somit gilt: 1 x 1þ ¼ e1 ¼ e x x!1 lim

(5)

Die Kardioide mit der in Polarkoordinaten ausgedru¨ckten Gleichung r ¼ 1 þ cos j, 0 j < 2 p besitzt den vom Winkel j abha¨ngigen Kurvenanstieg y0 ¼

dy 2 cos 2 j þ cos j 1 2 cos 2 j þ cos j 1 ¼ ¼ dx sin jð1 þ 2 cos jÞ sin j 2 sin j cos j

(siehe hierzu das Beispiel in Kap. IV, Abschnitt 2.13).

630


Unter Verwendung der trigonometrischen Beziehung sin ð2 jÞ ¼ 2 sin j cos j la¨sst sich der Nenner dieses Ausdrucks auf eine fu¨r unsere Zwecke gu¨nstigere Form bringen: y0 ¼

2 cos 2 j þ cos j 1 2 cos 2 j þ cos j 1 ¼ sin j 2 sin j cos j sin j sin ð2 jÞ

Wir vermuten anhand von Bild IV-12 aus Kap. IV, dass die Kurve an der Stelle j ¼ p eine waagerechte Tangente hat. Die Berechnung des Kurvenanstiegs in dem zum Winkel j ¼ p geho¨rigen Kurvenpunkt (Schnittpunkt mit der negativen x-Achse) fu¨hrt jedoch zuna¨chst zu dem unbestimmten Ausdruck y 0 ðj ¼ pÞ ¼ lim

j!p

2 cos 2 j þ cos j 1 0 ! sin j sin ð2 jÞ 0

da Za¨hler und Nenner an dieser Stelle verschwinden: Zähler :

2 cos 2 p þ cos p 1 ¼ 2 ð 1Þ 2 1 1 ¼ 2 2 ¼ 0

Nenner :

sin p sin ð2 pÞ ¼ 0 0 ¼ 0

Durch Anwendung der Grenzwertregel von Bernoulli-de L’Hospital erhalten wir schließlich: y 0 ðj ¼ pÞ ¼ lim

j!p

¼ lim

j!p

¼

2 cos 2 j þ cos j 1 ð2 cos 2 j þ cos j 1Þ 0 ¼ lim ¼ sin j sin ð2 jÞ ð sin j sin ð2 jÞÞ 0 j!p 4 cos j sin j sin j 4 cos p sin p sin p ¼ ¼ cos j 2 cos ð2 jÞ cos p 2 cos ð2 pÞ

4 ð 1Þ 0 0 0 ¼ ¼ 0 ð 1Þ 2 1 1

Die Kardioide besitzt demnach (wie wir bereits vermutet haben) fu¨r j ¼ p eine waagerechte Tangente. &

3.4 Ein Anwendungsbeispiel: Freier Fall unter Beru¨cksichtigung des Luftwiderstandes Wir haben uns bereits an verschiedenen Stellen mit dem physikalischen Problem des freien Falls unter Beru¨cksichtigung des Luftwiderstandes bescha¨ftigt und dabei fu¨r die Fallgeschwindigkeit v die folgende Abha¨ngigkeit von der Zeit t 0 hergeleitet: rffiffiffiffiffiffiffiffiffi g mg v ¼ v ðtÞ ¼ v E tanh ðVI-66Þ t mit vE ¼ vE k ( g: Erdbeschleunigung; v E : Endgeschwindigkeit; m: Masse des fallenden Ko¨rpers; k: Reibungskoeffizient der Luft).

3 Taylor-Reihen

631

Die Fallgeschwindigkeit na¨hert sich dabei asymptotisch ihrem Endwert v E (siehe hierzu Bild VI-13). v vE

v = v E · tanh

g t vE

t

Bild VI-13 Zeitlicher Verlauf der Fallgeschwindigkeit unter Beru¨cksichtigung des Luftwiderstandes

Einfache Na¨herungsfunktionen fu¨r diese relativ komplizierte Geschwindigkeit-Zeit-Funktion erhalten wir durch eine Potenzreihenentwicklung der in Gleichung (VI-66) auftretenden hyperbolischen Funktion. Wir gehen dabei zuna¨chst von der elementaren Funktion tanh x aus. Ihre Mac Laurinsche Reihe entnehmen wir der Tabelle 1: tanh x ¼ x

1 3 2 5 x þ x þ ... 3 15

ðj x j < p=2Þ

ðVI-67Þ

g t zu setzen und wir erhalten schließlich aus (VI-66) vE und (VI-67) die folgende Reihenentwicklung fu¨r v ðtÞ: " # 3 5 g g 1 g 2 g t ¼ vE t t þ t þ ... ¼ v ðtÞ ¼ v E tanh vE vE 3 vE 15 v E

In unserem Beispiel ist x ¼

¼ gt

g3 2 g5 3 t t5 þ ... þ 3 v 2E 15 v 4E

ðVI-68Þ

Durch Abbruch der Reihe nach dem 1., 2. bzw. 3. Glied erhalten wir die folgenden einfachen Na¨herungspolynome fu¨r die Zeitabha¨ngigkeit der Fallgeschwindigkeit: 1. Na¨herung:

v1 ¼ g t

2. Na¨herung:

v2 ¼ g t

3. Na¨herung:

g3 t3 3 v 2E 3 g 2 g5 3 t þ t5 v3 ¼ g t 3 v 2E 15 v 4E

Zu beachten ist dabei, dass diese Na¨herungen nur im Zeitintervall 0 t

ðVI-69Þ

p vE gelten. 2g

632


Die 1. Na¨herung liefert das fu¨r den luftleeren Raum gu¨ltige und bereits aus der Schulphysik bekannte lineare Geschwindigkeit-Zeit-Gesetz v ¼ g t. In Bild VI-14 haben wir den Verlauf dieser Na¨herungspolynome fu¨r eine angenommene Endgeschwindigkeit von v E ¼ 60 m=s ð¼ 216 km=hÞ dargestellt. Die Na¨herungen gelten aber nur fu¨r t < 3 p s. Man erkennt deutlich, dass diese Na¨herungen nur fu¨r kleine Fallzeiten sinnvoll sind. Durch Hinzunahme weiterer Reihenglieder lassen sich diese Na¨herungsfunktionen jedoch noch verbessern. Durch gliedweise Integration der Geschwindigkeit-Zeit-Funktion (VI-68) erhalten wir das Weg-Zeit-Gesetz des freien Falls in Form einer Reihenentwicklung: 3

ðt g 2 g5 3 5 t t s ðtÞ ¼ gt þ þ . . . dt ¼ 3 v 2E 15 v 4E 0

1 ¼ gt2 2

5 g3 g 4 t þ t6 þ ... 2 12 v E 45 v 4E

ðVI-70Þ

In 1. Na¨herung gewinnen wir hieraus das bekannte Fallgesetz fu¨r den luftleeren Raum: 1 p vE gt2 ðVI-71Þ 0 t < s ðtÞ ¼ 2 2g v m/s 70 v 1 (t)

v 3 (t)

60 50 v(t)

40

v 2 (t)

30 20

Bild VI-14 Na¨herungsfunktionen fu¨r den zeitlichen Verlauf der Fallgeschwindigkeit

10

1

5

10

t /s

Sonderfall: Freier Fall im luftleeren Raum Im luftleeren Raum gilt k ¼ 0. Die dann geltenden Fallgesetze erhalten wir aus den Gleichungen (IV-68) und (VI-70) fu¨r den Grenzu¨bergang k ! 0. Dabei wird die Endgeschwindigkeit v E des frei fallenden Ko¨rpers unendlich groß: rffiffiffiffiffiffiffiffiffi mg ! 1 ðf u¨ r k ! 0Þ ðVI-72Þ vE ¼ k

bungsaufgaben

633

In den Potenzreihenentwicklungen (VI-68) und (VI-70) verschwinden dann bis auf den 1. Summand alle Summanden und wir erhalten die aus der Schulphysik bekannten Fallgesetze: v ¼ gt

s ¼

und

Sie gelten wegen t

: arccos ðx=rÞ

f u¨ r

9 y 0> =

ðVII-21Þ

> y < 0;

Fu¨r die reellen Zahlen z ¼ x þ 0 j ¼ x gilt:

r ¼ jxj

(3)

arccos ðx=rÞ

und

j¼

8 > < > :

x > 0

0 unbestimmt

f u¨ r

p

x ¼ 0 x < 0

Fu¨r die imagina¨ren Zahlen z ¼ 0 þ j y ¼ j y gilt:

r ¼ jyj

und

j¼

8 p=2 > < > : 3 p=2

f u¨ r

9 y > 0> = > y < 0;

ðNullpunktÞ

9 > = > ;

1 Definition und Darstellung einer komplexen Zahl &

Beispiele (1)

Die komplexe Zahl z ¼

659

pffiffiffiffiffi 3 j liegt im 3. Quadranten (Bild VII-21).

Im (z)

– 3

f

3

Bild VII-21

a

Re (z)

1 –1 z=– 3 – j

Ihr Betrag ist r ¼ jzj ¼

qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffi pffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ð 3 Þ 2 þ ð 1Þ 2 ¼ 3 þ 1 ¼ 4 ¼ 2

Der Phasenwinkel j liegt zwischen 180 und 270 (Hauptwert). Wir berechnen ihn u¨ber den Hilfswinkel a: j 1j 1 pffiffiffiffiffi ¼ pffiffiffiffiffi tan a ¼ j 3j 3

)

a ¼ arctan

j ¼ 180 þ a ¼ 180 þ 30 ¼ 210 ¼ b

1 pffiffiffiffiffi 3

¼ 30

7 p 6

Die Anwendung der weiter vorne angegebenen Berechnungsformel fu¨r den 3. Quadranten fu¨hrt selbstversta¨ndlich zum gleichen Ergebnis: j ¼ p þ arctan (2)

1 pffiffiffiffiffi 3

1 p 7 ¼ p þ arctan pffiffiffiffiffi ¼ p þ ¼ p 6 6 3

Die in der kartesischen Schreibweise gegebenen komplexen Zahlen z1 ¼ 3 þ 4 j , z2 ¼ 4 þ 2 j , z3 ¼ 8 3 j , z4 ¼ 4 4 j sind in der trigonometrischen und exponentiellen Form darzustellen und in der Gaußschen Zahlenebene durch Bildpunkte bzw. Zeiger zu veranschaulichen. Lo¨sung: Die Bildpunkte und Zeiger der Zahlen z 1 bis z 4 besitzen die in Bild VII-22 skizzierte Lage in der Gaußschen Zahlenebene.

660

VII Komplexe Zahlen und Funktionen Im (z) z1

4

z2

–8

2

–4

3

4

Re (z)

–3

z3 –4

z4

Bild VII-22

z1 ¼ 3 þ 4 j

(1: Quadrant)

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 4 2 2 ¼ 53,13 ¼ r1 ¼ j z1 j ¼ 3 þ 4 ¼ 5; j1 ¼ arctan b 0,927 3

z 1 ¼ 3 þ 4 j ¼ 5 ðcos 53,13 þ j sin 53,13 Þ ¼ 5 e j 53,13 ¼ ¼ 5 ðcos 0,927 þ j sin 0,927Þ ¼ 5 e j 0,927 z2 ¼ 4 þ 2 j

(2: Quadrant)

r2 ¼ j z2 j ¼

qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffi ð 4Þ 2 þ 2 2 ¼ 20 ¼ 4,47

2 þ p ¼ arctan ð 0,5Þ þ p ¼ 0,464 þ p ¼ 2,678 j2 ¼ arctan 4 pffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffi z 2 ¼ 4 þ 2 j ¼ 20 ðcos 2,678 þ j sin 2,678Þ ¼ 20 e j 2,678 z3 ¼ 8 3 j

(3: Quadrant)

qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffi ð 8Þ 2 þ ð 3Þ 2 ¼ 73 ¼ 8,544 r3 ¼ j z3 j ¼ 3 3 j3 ¼ arctan þ p ¼ arctan þ p ¼ 0,359 þ p ¼ 3,500 8 8 z 3 ¼ 8 3 j ¼ 8,544 ðcos 3,500 þ j sin 3,500Þ ¼ 8,544 e j 3,500

2 Komplexe Rechnung z4 ¼ 4 4 j

661

(4: Quadrant)

qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffi 4 2 þ ð 4Þ 2 ¼ 4 2 r4 ¼ j z4 j ¼ 4 p 7 þ 2 p ¼ arctan ð 1Þ þ 2 p ¼ þ 2p ¼ p j4 ¼ arctan 4 4 4 pffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffi 7 7 7 p þ j sin p ¼ 4 2 ej 4 p z 4 ¼ 4 4 j ¼ 4 2 cos 4 4 &

2 Komplexe Rechnung 2.1 Grundrechenarten fu¨r komplexe Zahlen Auf der Zahlenmenge C lassen sich – wie bei den reellen Zahlen – vier Rechenoperationen, die sog. Grundrechenarten erkla¨ren. Es sind dies: Addition (+) und Subtraktion () als Umkehrung der Addition, Multiplikation () und Division (:) als Umkehrung der Multiplikation. Bei der Festlegung dieser Operationen ist jedoch zu beachten, dass die reellen Zahlen einen Sonderfall der komplexen Zahlen darstellen ðR CÞ. Die vier Grundrechenarten mu¨ssen daher so definiert werden, dass die Rechenregeln fu¨r komplexe Zahlen im Reellen mit den bekannten Rechenregeln fu¨r reelle Zahlen u¨bereinstimmen (sog. Permanenzprinzip). Mit anderen Worten: Die vier Grundrechenarten mu¨ssen so festgelegt werden, dass reelle und komplexe Zahlen den gleichen Grundgesetzen genu¨gen. Mit einer einzigen Ausnahme: Fu¨r komplexe Zahlen la¨sst sich kein Anordnungsaxiom formulieren. Daher haben Ungleichungen wie etwa z 1 < z 2 oder z 1 > z 2 fu¨r komplexe Zahlen keinen Sinn.

2.1.1 Addition und Subtraktion komplexer Zahlen Die Rechenoperationen Addition und Subtraktion sind in der kartesischen Darstellungsform wie folgt definiert: Definition: Summe z 1 þ z 2 und Differenz z 1 z 2 zweier komplexer Zahlen z 1 ¼ x 1 þ j y 1 und z 2 ¼ x 2 þ j y 2 werden nach den folgenden Vorschriften gebildet: z 1 þ z 2 ¼ ðx 1 þ x 2 Þ þ j ðy 1 þ y 2 Þ

ðVII-22Þ

z 1 z 2 ¼ ðx 1 x 2 Þ þ j ðy 1 y 2 Þ

ðVII-23Þ

662

VII Komplexe Zahlen und Funktionen

Anmerkungen (1)

Realteile und Imagina¨rteile werden jeweils fu¨r sich addiert bzw. subtrahiert.

(2)

Addition und Subtraktion lassen sich nur in der kartesischen Form durchfu¨hren. Gegebenenfalls mu¨ssen daher die Zahlen erst in diese Form umgerechnet werden (vgl. hierzu das nachfolgende Beispiel (2)).

(3)

Die Addition ist kommutativ: z 1 þ z 2 ¼ z 2 þ z 1 .

Wichtige Folgerung Addieren wir die beiden speziellen komplexen Zahlen z 1 ¼ x þ j 0 ¼ x ðreellÞ

und

z 2 ¼ 0 þ j y ¼ j y ðimaginärÞ

so erhalten wir nach Gleichung (VII-22) die komplexe Zahl z ¼ x þ j y: z 1 þ z 2 ¼ ðx þ j 0Þ þ ð0 þ j yÞ ¼ ðx þ 0 Þ þ j ð0 þ y Þ ¼ |fflffl{zfflffl} |fflffl{zfflffl} x y ¼ x þ jy ¼ z

ðVII-24Þ

Wir ko¨nnen daher die komplexe Zahl z ¼ x þ j y im Sinne der komplexen Addition als Summe aus der reellen Zahl x und der rein-imagina¨ren Zahl j y auffassen. Dies erkla¨rt, warum bei der Definition der komplexen Zahl die Schreibweise z ¼ x þ j y mit dem Additionszeichen „+“ als Verknu¨pfungssymbol gewa¨hlt wurde.

&

Beispiele (1)

Wir bilden mit den Zahlen z 1 ¼ 4 5 j und z 2 ¼ 2 þ 11 j die Summe z 1 þ z 2 und die Differenz z 1 z 2 : z 1 þ z 2 ¼ ð4 5 jÞ þ ð2 þ 11 jÞ ¼ ð4 þ 2Þ þ ð 5 þ 11Þ j ¼ 6 þ 6 j z 1 z 2 ¼ ð4 5 jÞ ð2 þ 11 jÞ ¼ ð4 2Þ þ ð 5 11Þ j ¼ 2 16 j

(2)

Gegeben: z 1 ¼ 3 e j 30 , Gesucht:

z1 þ z2

und

h p p i þ j sin z 2 ¼ 2 cos 4 4 z 1 z 2.

Lo¨sung: Die Zahlen mu¨ssen zuna¨chst in die kartesische Form gebracht werden:

z 1 ¼ 3 e j 30 ¼ 3 ðcos 30 þ j sin 30 Þ ¼ 2,598 þ 1,500 j h p p i þ j sin ¼ 1,414 þ 1,414 j z 2 ¼ 2 cos 4 4

2 Komplexe Rechnung

663

Addition und Subtraktion sind jetzt leicht durchfu¨hrbar. Wir erhalten: z 1 þ z 2 ¼ ð2,598 þ 1,500 jÞ þ ð1,414 þ 1,414 jÞ ¼ ¼ ð2,598 þ 1,414Þ þ ð1,500 þ 1,414Þ j ¼ 4,012 þ 2,914 j z 1 z 2 ¼ ð2,598 þ 1,500 jÞ ð1,414 þ 1,414 jÞ ¼ ¼ ð2,598 1,414Þ þ ð1,500 1,414Þ j ¼ 1,184 þ 0,086 j &

Geometrische Deutung der Addition und Subtraktion Die Summen- bzw. Differenzbildung erfolgt bei komplexen Zahlen komponentenweise, d. h. nach den gleichen Regeln wie bei 2-dimensionalen Vektoren (vgl. hierzu Kap. II, Abschnitt 2.2.2). Den beiden Vektorkomponenten entsprechen dabei Real- und Imagina¨rteil der komplexen Zahl. Die Addition und Subtraktion zweier komplexer Zahlen kann daher auch geometrisch nach der aus der Vektorrechnung bekannten Parallelogrammregel erfolgen (Bild VII-23). Im (z)

z1 + z2

z2

z1 – z

2

z1

Bild VII-23 Zur geometrischen Addition und Subtraktion zweier komplexer Zahlen Re (z)

2.1.2 Multiplikation und Division komplexer Zahlen Multiplikation und Division in kartesischer Form Definition: Unter dem Produkt z1 z2 zweier komplexer Zahlen z 1 ¼ x 1 þ j y 1 und z 2 ¼ x 2 þ j y 2 wird die komplexe Zahl z 1 z 2 ¼ ðx 1 x 2 y 1 y 2 Þ þ j ðx 1 y 2 þ x 2 y 1 Þ verstanden.

Anmerkung Die Multiplikation ist kommutativ: z 1 z 2 ¼ z 2 z 1 .

ðVII-25Þ

664


Die Rechenvorschrift (VII-25) ist fu¨r die Praxis wenig geeignet: Wer kann sich schon diese Formel merken? Die Multiplikation la¨sst sich jedoch wie im Reellen durchfu¨hren, wenn man dabei eine bestimmte Eigenschaft der imagina¨ren Einheit j beachtet, die wir jetzt herleiten wollen. Wir zeigen durch Anwendung der Rechenvorschrift (VII-25), dass das Quadrat der imagina¨ren Einheit j, also das Produkt j j, die reelle Zahl 1 ergibt: j 2 ¼ j j ¼ ð0 þ j 1Þ ð0 þ j 1Þ ¼ ð0 0 1 1Þ þ j ð0 1 þ 0 1Þ ¼ ¼ 1 þ j0 ¼ 1

ðVII-26Þ

Analog erhalten wir: ð jÞ 2 ¼ ð jÞ ð jÞ ¼ 1 Eigenschaft der imagina¨ren Einheit j Fu¨r das Quadrat der imagina¨ren Einheit j gilt: j2 ¼ j j ¼ 1

ðVII-27Þ

Wenn wir diese wichtige Beziehung beachten, la¨sst sich die Multiplikation zweier komplexer Zahlen wie im Reellen durchfu¨hren („Ausmultiplizieren“ der beiden Klammern): z 1 z 2 ¼ ðx 1 þ j y 1 Þ ðx 2 þ j y 2 Þ ¼ x 1 x 2 þ j x 1 y 2 þ j x 2 y 1 þ j 2 y 1 y 2 ¼ ¼ x 1 x 2 þ j ðx 1 y 2 þ x 2 y 1 Þ 1 y 1 y 2 ¼ ¼ ðx 1 x 2 y 1 y 2 Þ þ j ðx 1 y 2 þ x 2 y 1 Þ

(VII-28)

Berechnung des Produktes z 1 z 2 Das Produkt z 1 z 2 ¼ ðx 1 þ j y 1 Þ ðx 2 þ j y 2 Þ zweier komplexer Zahlen z 1 und z 2 wird wie im Reellen durch „Ausmultiplizieren“ der Klammern unter Beachtung der Beziehung j 2 ¼ 1 berechnet.

&

Beispiele (1)

z1 ¼ 2 4 j , z2 ¼ 3 þ 5 j , z3 ¼ 1 þ 2 j , z1 z2 ¼ ? , z2 z3 ¼ ? Lo¨sung: z 1 z 2 ¼ ð2 4 jÞ ð 3 þ 5 jÞ ¼ 6 þ 10 j þ 12 j 20 j 2 ¼ ¼ 6 þ 22 j þ 20 ¼ 14 þ 22 j z 2 z 3 ¼ ð 3 þ 5 jÞ ð 1 þ 2 jÞ ¼ 3 6 j 5 j þ 10 j 2 ¼ ¼ 3 11 j 10 ¼ 7 11 j

2 Komplexe Rechnung (2)

665

Wir berechnen die ersten Potenzen von j: j 1 ¼ j;

j 2 ¼ 1; j 3 ¼ j 2 j ¼ ð 1Þ j ¼ j ;

j 4 ¼ j 2 j 2 ¼ ð 1Þ ð 1Þ ¼ 1 ;

j5 ¼ j4 j ¼ 1 j ¼ j ; . . .

Die ersten vier Potenzen besitzen der Reihe nach die Werte j , 1, j und 1. Von der 5. Potenz an wiederholen sich diese Werte. Daher gilt fu¨r jedes natu¨rliche n: j1þ4n ¼ j ; (3)

j2þ4n ¼ 1 ;

j3þ4n ¼ j ;

j4þ4n ¼ 1

Wir berechnen das Produkt aus z und z * und erhalten: z z * ¼ ðx þ j yÞ ðx j yÞ ¼ x 2 j x y þ j x y j 2 y 2 ¼ ¼ x2 þ y2 ¼ j z j2 Folgerung: Fu¨r z 6¼ 0 ist z z * stets eine positive reelle Zahl. Fu¨r den Betrag j z j einer komplexen Zahl z ¼ x þ j y ko¨nnen wir daher auch schreiben: pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi & jzj ¼ x2 þ y2 ¼ z z*

Wir bescha¨ftigen uns jetzt mit der Umkehrung der Multiplikation, der Division. Dazu betrachten wir die Gleichung z z2 ¼ z1 mit vorgegebenen Zahlen z 1 ¼ x 1 þ j y 1 und z 2 ¼ x 2 þ j y 2 (wobei z 2 6¼ 0 vorausgesetzt wird). Sie hat – wie wir gleich zeigen werden – genau eine Lo¨sung z ¼ x þ j y, die wie im Reellen als Quotient aus z 1 und z 2 bezeichnet wird: z1 ðz 2 6¼ 0Þ ðVII-29Þ z z2 ¼ z1 ) z ¼ z2 Dieser Quotient la¨sst sich auf relativ einfache Art wie folgt berechnen. Zuna¨chst erweitern wir den Bruch mit z *2 , also dem konjugiert komplexen Nenner. Dadurch wird der Nenner des Bruches reell (z 2 z *2 ist immer eine positive reelle Zahl) und wir ko¨nnen jetzt die Division wie im Reellen gliedweise vornehmen ( j 2 ¼ 1 beachten): z1 z1 z2 * ðx 1 þ j y 1 Þ ðx 2 j y 2 Þ ¼ ¼ ¼ * z2 ðx 2 þ j y 2 Þ ðx 2 j y 2 Þ z2 z2 |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} 3. Binom ¼

x1 x2 j x1 y2 þ j x2 y1 j2 y1 y2 x 1 x 2 þ j ðx 2 y 1 x 1 y 2 Þ þ y 1 y 2 ¼ ¼ 2 2 2 x 22 þ y 22 x2 j y2

¼

ðx 1 x 2 þ y 1 y 2 Þ þ j ðx 2 y 1 x 1 y 2 Þ x1 x2 þ y1 y2 x2 y1 x1 y2 ¼ þj x 22 þ y 22 x 22 þ y 22 x 22 þ y 22 (VII-30)

666


Berechnung des Quotienten z 1 =z 2 Der Quotient z 1 =z 2 zweier komplexer Zahlen z 1 und z 2 in kartesischer Form la¨sst sich schrittweise wie folgt berechnen: 1. Der Bruch z 1 =z 2 wird zuna¨chst mit z *2 , also dem konjugiert komplexen Nenner, erweitert: z1 z 1 z *2 ðx 1 þ j y 1 Þ ðx 2 j y 2 Þ ¼ ¼ z2 ðx 2 þ j y 2 Þ ðx 2 j y 2 Þ z 2 z *2

ðVII-31Þ

2. Za¨hler und Nenner werden dann nach den aus dem Reellen bekannten Regeln „ausmultipliziert“ unter Beachtung der Beziehung j 2 ¼ 1. Der Nenner des Bruches wird dadurch (positiv) reell. 3. Die im Za¨hler stehende komplexe Zahl wird jetzt gliedweise durch den (reellen) Nenner dividiert. Anmerkung Man beachte: Wie im Reellen so ist auch im Komplexen die Division durch die Zahl Null nicht erlaubt. &

Beispiele (1)

Mit z 1 ¼ 4 8 j und z 2 ¼ 3 þ 4 j berechnen wir den Quotienten z 1 =z 2 : z1 4 8j ð4 8 jÞ ð3 4 jÞ 12 16 j 24 j þ 32 j 2 ¼ ¼ ¼ ¼ 3 þ 4j ð3 þ 4 jÞ ð3 4 jÞ z2 9 þ 16 ¼

(2)

20 40 j 20 40 ¼ j ¼ 0,8 1,6 j 25 25 25

Wir berechnen den Kehrwert der imagina¨ren Einheit j: 1 1 ð jÞ j j j ¼ ¼ ¼ ¼ j ¼ j j ð jÞ ð 1Þ 1 j2

&

Multiplikation und Division in der Polarform Multiplikation und Division lassen sich in der trigonometrischen bzw. exponentiellen Schreibweise besonders einfach durchfu¨hren. In der Exponentialform erhalten wir: z 1 z 2 ¼ ðr 1 e j j1 Þ ðr 2 e j j2 Þ ¼ ðr 1 r 2 Þ e j j1 e j j2 ¼ ¼ ðr 1 r 2 Þ e j j1 þ j j2 ¼ ðr 1 r 2 Þ e j ðj1 þ j j2 Þ

ðVII-32Þ

Zwei komplexe Zahlen werden also multipliziert, indem man ihre Betra¨ge multipliziert und ihre Argumente (Winkel) addiert.

2 Komplexe Rechnung

667

Analog gilt fu¨r die Division: z1 r 1 e j j1 ¼ ¼ z2 r 2 e j j2

r1 r1 e j j1 e j j2 ¼ e j ðj1 j2 Þ r2 r2

ðVII-33Þ

Zwei komplexe Zahlen werden somit dividiert, indem man ihre Betra¨ge dividiert und ihre Argumente (Winkel) subtrahiert. In der trigonometrischen Darstellung lauten diese Rechenregeln wie folgt: z 1 z 2 ¼ r 1 ðcos j1 þ j sin j1 Þ r 2 ðcos j2 þ j sin j2 Þ ¼ ¼ ðr 1 r 2 Þ ½ cos ðj1 þ j2 Þ þ j sin ðj1 þ j2 Þ z1 r 1 ðcos j1 þ j sin j1 Þ ¼ ¼ r 2 ðcos j2 þ j sin j2 Þ z2 r1 ½ cos ðj1 j2 Þ þ j sin ðj1 j2 Þ ¼ r2

ðVII-34Þ

ðVII-35Þ

Wir fassen diese Ergebnisse wie folgt zusammen:

Multiplikation und Division zweier komplexer Zahlen in der trigonometrischen bzw. exponentiellen Darstellung Bei der Multiplikation und Division zweier komplexer Zahlen z 1 und z 2 erweist sich die trigonometrische bzw. exponentielle Darstellungsweise als besonders vorteilhaft. Es gilt dann: 1. Fu¨r die Multiplikation: z 1 z 2 ¼ ðr 1 r 2 Þ ½ cos ðj1 þ j2 Þ þ j sin ðj1 þ j2 Þ ¼ ¼ ðr 1 r 2 Þ e j ðj1 þ j2 Þ

ðVII-36Þ

Regel: Zwei komplexe Zahlen werden multipliziert, indem man ihre Betra¨ge multipliziert und ihre Argumente (Winkel) addiert. 2. Fu¨r die Division: z1 r1 ½ cos ðj1 j2 Þ þ j sin ðj1 j2 Þ ¼ ¼ z2 r2 r1 e j ðj1 j2 Þ ¼ r2

ðVII-37Þ

Regel: Zwei komplexe Zahlen werden dividiert, indem man ihre Betra¨ge dividiert und ihre Argumente (Winkel) subtrahiert.

668


Geometrische Deutung der Multiplikation und Division Die Rechenoperationen Multiplikation und Division lassen sich in anschaulicher Weise wie folgt geometrisch deuten: (1)

Multiplikation mit einer reellen Zahl Die Multiplikation der komplexen Zahl z 1 ¼ r 1 e j j1 mit der positiven reellen Zahl r ðr > 0Þ bedeutet eine Streckung des Zeigers z 1 um das r-fache, wobei der Winkel j1 erhalten bleibt (Bild VII-24). Dabei gilt: r > 1

) Dehnung (Zeiger wird verla¨ngert)

r < 1

) Stauchung (Zeiger wird verku¨rzt)

Erfolgt die Multiplikation jedoch mit einer negativen reellen Zahl r ðr < 0Þ, so ist der Zeiger z 1 um das j r j-fache zu strecken und anschließend um 180 (in positiver oder negativer Richtung) zu drehen (Richtungsumkehr). (2)

Multiplikation mit einer komplexen Zahl vom Betrag Eins Die Multiplikation der komplexen Zahl z 1 ¼ r 1 e j j1 mit der komplexen Zahl e j j entspricht einer Drehung des Zeigers z 1 um den Winkel j (Bild VII-25). Fu¨r j > 0 erfolgt die Drehung im positiven Drehsinn (im Gegenuhrzeigersinn), fu¨r j < 0 dagegen im negativen Drehsinn (im Uhrzeigersinn). Die La¨nge des Zeigers bleibt dabei unvera¨ndert, da j e j j j ¼ 1 ist. Im (z)

z = z 1 · e jj

Im (z)

z = r · z1

r

z ·|

|=

r·

r1 r1

1

r1

z1

j

j1

j1 Re (z)

Bild VII-24

(3)

z1

Re (z)

Bild VII-25

Multiplikation mit der imagina¨ren Einheit j Die Multiplikation der komplexen Zahl z 1 ¼ r 1 e j j1 mit der imagina¨ren Ein heit j bewirkt wegen j ¼ 1 e j 90 eine reine Vorwa¨rtsdrehung des Zeigers z 1 um 90 . Multipliziert man mit j n , so betra¨gt der Drehwinkel n 90 (mit n 2 N *). Die Zeigerla¨nge bleibt dabei erhalten.


669

Multiplikation mit einer komplexen Zahl (allgemeiner Fall) Die Multiplikation der komplexen Zahl z 1 ¼ r 1 e j j1 mit der komplexen Zahl z ¼ r e j j la¨sst sich geometrisch als Drehstreckung des Zeigers z 1 darstellen: Zuna¨chst wird der Zeiger z 1 um das r-fache gestreckt (Streckung) und anschließend um den Winkel j gedreht (Drehung). Bild VII-26 zeigt die einzelnen Phasen dieser geometrischen Operation. Im (z) z · z1

r r1

r r1 r1

f

r· z 1

Bild VII-26 Zur Multiplikation zweier komplexer Zahlen

z1

f1 Re (z)


Geometrische Deutung der Multiplikation zweier komplexer Zahlen Die Multiplikation der komplexen Zahl z 1 ¼ r 1 e j j1 mit der komplexen Zahl z ¼ r e j j bedeutet geometrisch eine Drehstreckung des Zeigers z 1 (Bild VII-26). Dabei wird der Zeiger z 1 nacheinander den folgenden geometrischen Operationen unterworfen: 1. Streckung um das r-fache. 2. Drehung um den Winkel j im positiven Drehsinn fu¨r j > 0. Das Ergebnis ist das geometrische Bild des Produktes z z 1 . Anmerkungen (1)

Die Operationen du¨rfen auch in der umgekehrten Reihenfolge ausgefu¨hrt werden: Zuerst erfolgt die Drehung, dann die Streckung des Zeigers. Diese Reihenfolge erkla¨rt auch die Bezeichnung „Drehstreckung“ fu¨r die zusammengesetzte Operation.

(2)

Da die Multiplikation eine kommutative Rechenoperation ist ðz 1 z ¼ z z 1 Þ, kann man bei der geometrischen Konstruktion des Produktes z 1 z auch vom Zeiger z ausgehen.

670

(3)


Die Division zweier komplexer Zahlen la¨sst sich auf die Multiplikation zuru¨ckfu¨hren. So bedeutet der Quotient z 1 =z das Produkt aus z 1 und dem Kehrwert von z: z1 1 1 1 jj j j1 e ðVII-38Þ ¼ ðr e Þ ¼ z 1 ¼ ðr 1 e j j1 Þ 1 z r ejj r z Damit erhalten wir fu¨r den Quotienten z 1 =z die folgende geometrische Konstruktion: Zuna¨chst wird der Zeiger z 1 um das 1/r-fache gestreckt, dann um den Winkel j zuru¨ckgedreht oder umgekehrt (Bild VII-27). Fu¨r j > 0 erfolgt die Drehung im negativen Drehsinn (Zuru¨ckdrehung des Zeigers, d. h. Drehung im Uhrzeigersinn), fu¨r j < 0 dagegen im positiven Drehsinn (Vorwa¨rtsdrehung des Zeigers, d. h. Drehung im Gegenuhrzeigersinn).

Im (z) z1 r1 z1 r

z1 z

f Bild VII-27 Zur Division zweier komplexer Zahlen

f1 Re (z)

&

Beispiele (1)

Gegeben sind die komplexen Zahlen z 1 ¼ 3 e j 30 berechnen und konstruieren das Produkt z 1 z 2 .

und z 2 ¼ 2 e j 80 . Wir

Rechnerische Lo¨sung:

z 1 z 2 ¼ ð3 e j 30 Þ ð2 e j 80 Þ ¼ ð3 2Þ e j ð30

þ 80 Þ

¼ 6 e j 110

Konstruktion des Zeigers z 1 z 2 : Mit dem Zeiger z 1 fu¨hren wir nacheinander die folgenden geometrischen Operationen durch (Bild VII-28): 1. Streckung auf das 2-fache (Verdoppelung der Zeigerla¨nge). 2. Drehung um den Winkel 80 im positiven Drehsinn (Gegenuhrzeigersinn).

Das Ergebnis dieser Drehstreckung ist der Zeiger von z 1 z 2 ¼ 6 e j 110 .

2 Komplexe Rechnung

671

Im (z)

z1 · z2 5

6

2 · z1

6 3

z1

80° 30° –1

(2)

Bild VII-28

1

5

Re (z)

Wir berechnen den Quotienten aus z 1 ¼ 4 e j 140 und z 2 ¼ 2 e j 90 . Wie sieht die geometrische (zeichnerische) Lo¨sung aus? Rechnerische Lo¨sung:

z1 4 e j 140 ¼ ¼ z2 2 e j 90

4 e j ð140 90 Þ ¼ 2 e j 50 2

Geometrische Lo¨sung: Der Zeiger z 1 wird zuna¨chst um das 1/2-fache gestreckt (d. h. auf die Ha¨lfte verku¨rzt) und anschließend um 90 zuru¨ckgedreht (Bild VII-29): Im (z)

z1 4 z1 z2

1 · z1 2

90° 2

2 50°

140°

Bild VII-29 –1

(3)

1

Re (z)

Die Division einer komplexen Zahl z durch die imagina¨re Einheit j ¼ e j 90 be1 ¼ e j 90 . deutet eine Multiplikation von z mit j

672


Geometrische Deutung: Der Zeiger z 1 ist um 90 zuru¨ckzudrehen (Bild VII-30): z r ejj ¼ j 90 ¼ r e j j e j 90 ¼ r e j ðj 90 Þ j e Im (z)

1 z ·z= j j

z

Bild VII-30 Zur Division einer komplexen Zahl z durch die imagina¨re Einheit j

90° Re (z)

&

2.1.3 Grundgesetze fu¨r komplexe Zahlen (Zusammenfassung) Die vier Grundrechenoperationen fu¨r komplexe Zahlen genu¨gen den folgenden Grundgesetzen: Eigenschaften der Menge der komplexen Zahlen 1. Summe z 1 þ z 2 , Differenz z 1 z 2 , Produkt z 1 z 2 und Quotient z 1 =z 2 zweier komplexer Zahlen z 1 und z 2 ergeben wiederum komplexe Zahlen. Ausnahme: Die Division durch die Zahl 0 ist nicht erlaubt. 2. Addition und Multiplikation sind kommutative Rechenoperationen. Fu¨r beliebige Zahlen z 1 , z 2 2 C gilt stets: ) z1 þ z2 ¼ z2 þ z1 Kommutativgesetze ðVII-39Þ z1 z2 ¼ z2 z1 3. Addition und Multiplikation sind assoziative Rechenoperationen. Fu¨r beliebige Zahlen z 1 , z 2 , z 3 2 C gilt stets: ) z 1 þ ðz 2 þ z 3 Þ ¼ ðz 1 þ z 2 Þ þ z 3 Assoziativgesetze ðVII-40Þ z 1 ðz 2 z 3 Þ ¼ ðz 1 z 2 Þ z 3 4. Addition und Multiplikation sind u¨ber das Distributivgesetz miteinander verbunden: z 1 ðz 2 þ z 3 Þ ¼ z 1 z 2 þ z 1 z 3

Distributivgesetz

ðVII-41Þ

2 Komplexe Rechnung

673

2.2 Potenzieren Wir erheben die komplexe Zahl z ¼ r e j j ¼ r ðcos j þ j sin jÞ in die n-te Potenz und erhalten ðn ¼ 2, 3, 4, . . .Þ: z n ¼ ½ r e j j n ¼ ðr e j j Þ ðr e j j Þ . . . ðr e j j Þ ¼ ¼ ðr r . . . rÞ e j ðj þ j þ ... þ jÞ ¼ r n e j n j

ðVII-42Þ

(Faktor r und Summand j treten jeweils n-mal auf). Diese nach Moivre benannte Formel lautet in der trigonometrischen Schreibweise: z n ¼ ½ r ðcos j þ j sin jÞ n ¼ r n ½ cos ðn jÞ þ j sin ðn jÞ

ðVII-43Þ

Wir folgern: Eine komplexe Zahl z wird in die n-te Potenz erhoben, indem man ihren Betrag r in die n-te Potenz erhebt und ihr Argument (ihren Winkel) j mit dem Exponenten n multipliziert. Wir fassen zusammen:

Potenzieren einer komplexen Zahl in der Polarform Eine in der Polarform vorliegende komplexe Zahl z wird nach der Formel von Moivre wie folgt potenziert ðn ¼ 2, 3, 4, . . .Þ: In exponentieller Schreibweise: z n ¼ ½ r e j j n ¼ r n e j n j

ðVII-44Þ

In trigonometrischer Schreibweise: z n ¼ ½ r ðcos j þ j sin jÞ n ¼ r n ½ cos ðn jÞ þ j sin ðn jÞ

ðVII-45Þ

Regel: Eine komplexe Zahl wird in die n-te Potenz erhoben, indem man ihren Betrag r in die n-te Potenz erhebt und ihr Argument (ihren Winkel) j mit dem Exponenten n multipliziert. Anmerkungen (1)

Die Operation „Potenzieren“ bedeutet eine wiederholte Multiplikation. Dem entspricht in der geometrischen Betrachtungsweise eine wiederholte Drehstreckung.

(2)

Die Operation „Potenzieren“ kann auch in der kartesischen Form durchgefu¨hrt werden, ist jedoch im Allgemeinen wesentlich aufwendiger. Die Berechnung erfolgt dann mit Hilfe der aus dem Reellen bekannten Binomischen Formeln.

674 &


Beispiele (1)

h p p i Wir erheben die komplexe Zahl z ¼ 2 cos þ j sin in die 3. Po3 3 tenz: z3 ¼

h p p i 3 h p p i 2 cos ¼ 2 3 cos 3 þ j sin þ j sin 3 ¼ 3 3 3 3

¼ 8 ðcos p þ j sin pÞ ¼ 8 ð 1 þ j 0Þ ¼ 8 In Bild VII-31 haben wir diese Operation geometrisch dargestellt. Es handelt sich um zwei nacheinander ausgefu¨hrte Drehstreckungen. Die Zeigerla¨nge wird dabei jeweils verdoppelt ð2 ! 4 ! 8Þ, der Zeiger jeweils um 60 weitergedreht ð60 ! 120 ! 180 Þ. Im (z) z2

4 z 2 60° 8 z

(2)

60°

3

60°

–1

z ¼ 1,2 2,5 j ,

Bild VII-31

1

Re (z)

z6 ¼ ?

Zuna¨chst bringen wir z in die Exponentialform (Bild VII-32): r ¼

qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1,2 2 þ ð 2,5Þ 2 ¼ 2,7731

tan j ¼

2,5 ¼ 2,0833 1,2

)

Im (z) 1,2

f 1

Re (z)

j ¼ arctan ð 2,0833Þ þ 2 p ¼ 5,160 –1

r

Daher ist z ¼ 1,2 2,5 j ¼ 2,7731 e j 5,160 Bild VII-32

–2 – 2,5

z = 1,2 – 2,5 j

Nach der Formel von Moivre folgt weiter: z 6 ¼ ð2,7731 e j 5,160 Þ 6 ¼ 2,7731 6 e j 6 5,160 ¼ 454,77 e j 30,96 ¼ ¼ 454,77 ðcos 30,96 þ j sin 30,96Þ ¼ 408,32 200,23 j


675

Fu¨r r ¼ 1 besitzt die Formel von Moivre (VII-45) die spezielle Form ðcos j þ j sin jÞ n ¼ cos ðn jÞ þ j sin ðn jÞ Aus dieser wichtigen Beziehung lassen sich z. B. Formelausdru¨cke fu¨r cos ðn jÞ und sin ðn jÞ herleiten. Wir zeigen dies fu¨r n ¼ 2: ðcos j þ j sin jÞ 2 ¼ cos ð2 jÞ þ j sin ð2 jÞ cos 2 j þ j 2 sin j cos j þ j 2 sin 2 j ¼ cos ð2 jÞ þ j sin ð2 jÞ cos 2 j sin 2 j þ j ð2 sin j cos jÞ ¼ cos ð2 jÞ þ j sin ð2 jÞ Durch Vergleich der Real- bzw. Imagina¨rteile auf beiden Seiten erhalten wir die folgenden (aus Kap. III) bereits bekannten trigonometrischen Formeln: cos ð2 jÞ ¼ cos 2 j sin 2 j ¼ cos 2 j ½ 1 cos 2 j ¼ 2 cos 2 j 1 sin ð2 jÞ ¼ 2 sin j cos j

&

2.3 Radizieren (Wurzelziehen) Aus der Algebra ist bekannt, dass eine algebraische Gleichung n-ten Grades an xn þ an1 xn1 þ . . . þ a1 x þ a0 ¼ 0

ðVII-46Þ

mit reellen Koeffizienten ho¨chstens n reelle Lo¨sungen, auch Wurzeln genannt, besitzt (x 2 R; vgl. hierzu Kap. III, Abschnitt 5.4). Werden auch komplexe Lo¨sungen zugelassen, so gibt es genau n Lo¨sungen (komplex oder reell). Dies gilt auch bei komplexen Koeffizienten a i (mit i ¼ 0, 1, 2, . . . , n). Diese wichtige Aussage halten wir in dem Fundamentalsatz der Algebra wie folgt fest (die Unbekannte bezeichnen wir wie im Komplexen u¨blich mit z statt x): Fundamentalsatz der Algebra Eine algebraische Gleichung n-ten Grades an zn þ an1 zn1 þ . . . þ a1 z þ a0 ¼ 0

ðVII-47Þ

besitzt in der Menge C der komplexen Zahlen stets genau n Lo¨sungen, wobei mehrfache Lo¨sungen entsprechend oft geza¨hlt werden. Anmerkungen (1)

Die linke Seite der algebraischen Gleichung (VII-47) ist ein Polynom vom Grade n mit i. A. komplexen Koeffizienten a i ði ¼ 0, 1, . . . , nÞ. Es la¨sst sich auch im komplexen Zahlenbereich wie folgt in Linearfaktoren zerlegen: a n ðz z 1 Þ ðz z 2 Þ ðz z 3 Þ . . . ðz z n Þ

ðVII-48Þ

676


z 1 , z 2 , . . . , z n sind dabei die n Polynomnullstellen, d. h. die n Lo¨sungen der algebraischen Gleichung (VII-47). Die Zerlegung (VII-48) in Linearfaktoren wird wie im Reellen auch als Produktdarstellung des Polynoms bezeichnet (vgl. hierzu auch Kap. III, Abschnitt 5.4). (2)

Bei ausschließlich reellen Koeffizienten a i ði ¼ 0, 1, . . . , nÞ treten komplexe Lo¨sungen immer paarweise auf, na¨mlich als Paare zueinander konjugiert komplexer Zahlen. Mit z 1 ist daher stets auch z *1 eine Lo¨sung der Gleichung. Ein Beispiel liefert die quadratische Gleichung z2 þ p z þ q ¼ 0

ðmit p, q 2 RÞ

Die Art der Lo¨sungen ha¨ngt dabei bekanntlich vom Vorzeichen der sog. Diskriminante D ¼ p 2 =4 q ab: D > 0: Zwei verschiedene reelle Lo¨sungen D ¼ 0: Eine (doppelte) reelle Lo¨sung Im Fall D < 0 gibt es zwei konjugiert komplexe Lo¨sungen. Sie lauten: sffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi

ffi

2 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi

p p p

ðVII-49Þ q

j jDj ¼ j z 1=2 ¼

4 2 2

&

Beispiel Die algebraische Gleichung 3. Grades (mit ausschließlich reellen Koeffizienten) z3 z2 þ 4 z 4 ¼ 0 besitzt nach dem Fundamentalsatz genau drei Lo¨sungen. Durch Probieren finden wir eine reelle Lo¨sung bei z 1 ¼ 1. Den zugeho¨rigen Linearfaktor z 1 spalten wir nach dem aus Kap. III bekannten Horner-Schema ab: 1 z1 ¼ 1 1

1

4

4

1

0

4

0

4

0

Die Nullstellen des 1. reduzierten Polynoms z 2 þ 0 z þ 4 ¼ z 2 þ 4 liefern die beiden u¨brigen Lo¨sungen: z2 þ 4 ¼ 0

)

z2 ¼ 4

)

z 2=3 ¼ 2 j

Die algebraische Gleichung 3. Grades besitzt somit eine reelle Lo¨sung und zwei zueinander konjugiert komplexe Lo¨sungen: z3 z2 þ 4 z 4 ¼ 0

)

z 1 ¼ 1,

z2 ¼ 2 j ,

z 3 ¼ z *2 ¼ 2 j

2 Komplexe Rechnung

677

Das Polynom z 3 z 2 þ 4 z 4 ist daher auch in der Produktform z 3 z 2 þ 4 z 4 ¼ ðz 1Þ ðz 2 jÞ ðz þ 2 jÞ &

darstellbar („ Zerlegung in Linearfaktoren“).

Eine besonders einfache Struktur besitzt die algebraische Gleichung z n ¼ a ða 2 CÞ. Ihre Lo¨sungen werden als n-te Wurzeln aus a bezeichnet. Dies fu¨hrt zu der folgenden Definition:

Definition: Eine komplexe Zahl z heißt n-te Wurzel aus a, wenn sie der algebraischen Gleichung z n ¼ a genu¨gt ða 2 CÞ. Symbolische Schreibffiffiffiffiffi p n weise: z ¼ a . Wir bescha¨ftigen uns nun mit den Lo¨sungen der Gleichung zn ¼ a ¼ a0 eja

ða 0 > 0Þ

ðVII-50Þ

Mit dem Lo¨sungsansatz in der Polarform z ¼ r ðcos j þ j sin jÞ ¼ r e j j und unter Beru¨cksichtigung der Periodizita¨t der komplexen Exponentialfunktion geht Gleichung (VII-50) u¨ber in r n e j n j ¼ a 0 e j a ¼ a 0 e j ða þ k 2 pÞ

ðk 2 ZÞ

ðVII-51Þ

Somit gilt: r n ¼ a0

und

nj ¼ a þ k 2p

Alle Lo¨sungen besitzen daher den gleichen Betrag pffiffiffiffiffiffiffi r ¼ n a0

ðVII-52Þ

ðVII-53Þ

Ihre Argumente (Winkel) sind jk ¼

a þ k 2p n

ðk 2 ZÞ

ðVII-54Þ

Allerdings erhalten wir – im Einklang mit dem Fundamentalsatz der Algebra – insgesamt nur n verschiedene Werte. Diese werden beispielsweise fu¨r k ¼ 0, 1, 2, . . . , n 1 angenommen 4). Die Bildpunkte der n Lo¨sungen liegen ffi der Gaußschen Zahlenebene pffiffiffiffiffiffiin auf einem Mittelpunktskreis mit dem Radius R ¼ n a 0 und bilden dabei die Ecken eines regelma¨ßigen n-Ecks (vgl. hierzu auch die nachfolgenden Beispiele). 4)

Fu¨r k ¼ n, n þ 1, n þ 2, . . . wiederholen sich die Werte, ebenso fu¨r negative Werte von k. Der Grund dafu¨r liegt in der Periodizita¨t der Kosinus- und Sinusfunktionen (bzw. in der Periodizita¨t der komplexen e-Funktion).

678


Lo¨sungen der speziellen algebraischen Gleichung z n ¼ a (mit a 2 C) Die Gleichung zn ¼ a ¼ a0 eja

ða 0 > 0; n ¼ 2, 3, 4, . . .Þ

ðVII-55Þ

besitzt im Komplexen genau n verschiedene Lo¨sungen (Wurzeln) z k ¼ r ðcos jk þ j sin jk Þ ¼ r e j jk

ðVII-56Þ

mit r ¼

ffiffiffiffiffiffiffi p n a0

und

jk ¼

a þ k 2p n

ðVII-57Þ

ðk ¼ 0, 1, 2, . . . , n 1Þ. Die zugeho¨rigen Bildpunkte liegen in der Gaußschen pffiffiffiffiffiffiffi Zahlenebene auf dem Mittelpunktskreis mit dem Radius R ¼ n a 0 und bilden die Ecken eines regelma¨ßigen n-Ecks. Anmerkungen (1)

Im Reellen kann man nur aus positiven Zahlen Wurzeln ziehen: Die n-te Wurzel aus a > 0 ist dabei definitionsgema¨ß diejenige positive Zahl b, die in die n-te Potenz erhoben die Zahl a ergibt: pffiffiffiffiffi bn ¼ a , b ¼ n a ða > 0; b > 0Þ Das Radizieren ist im Reellen stets eindeutig (fu¨r a > 0), im Komplexen jedoch immer mehrdeutig.

&

(2)

Fu¨r reelles a gilt: Ist z 1 eine komplexe Lo¨sung der Gleichung z n ¼ a, dann ist auch die konjugiert komplexe Zahl z *1 eine Lo¨sung dieser Gleichung.

(3)

Die n Lo¨sungen der speziellen Gleichung z n ¼ 1 werden auch als n-te Einheitswurzeln bezeichnet. Sie liegen auf dem Einheitskreis der Gaußschen Zahlenebene an den Ecken eines regelma¨ßigen n-Ecks.

Beispiele (1)

Die Gleichung z 6 ¼ 1 hat genau sechs verschiedene Lo¨sungen, deren Bildpunkte in der Gaußschen Zahlenebene an den Ecken eines regelma¨ßigen Sechsecks liegen (Bild VII-33). Wir berechnen zuna¨chst mit Hilfe der Gleichungen (VII-57) ihre Betra¨ge und Argumente ð1 ¼ 1 e j 0 ) a 0 ¼ 1, a ¼ 0; n ¼ 6Þ: pffiffiffi pffiffiffiffiffiffi r ¼ n a0 ¼ 6 1 ¼ 1 jk ¼

a þ k 2p 0 þ k 2p p ¼ ¼ k n 6 3

ðk ¼ 0, 1, 2, . . . , 5Þ

2 Komplexe Rechnung

679

Damit erhalten wir folgende Lo¨sungen: p p z k ¼ cos k þ j sin k 3 3 k ¼ 0:

z 0 ¼ cos 0 þ j sin 0 ¼ 1

k ¼ 1:

z 1 ¼ cos

p 3

2p 3

þ j sin

ðk ¼ 0, 1, 2, 3, 4, 5Þ

p 3

z 2 ¼ cos

k ¼ 3:

z 3 ¼ cos p þ j sin p ¼ 1

k ¼ 4:

z 4 ¼ cos

k ¼ 5:

z 5 ¼ cos

4p 3 5p 3

þ j sin

1 pffiffiffiffiffi 3j 2

2p 1 pffiffiffiffiffi þ j sin ¼ 0,5 þ 3j 3 2

k ¼ 2:

¼ 0,5 þ

4p 1 pffiffiffiffiffi ¼ 0,5 3j 3 2

5p 1 pffiffiffiffiffi þ j sin ¼ 0,5 3j 3 2

Die Lo¨sungen z 0 und z 3 sind reell, wa¨hrend z 1 und z 5 bzw. z 2 und z 4 Paare zueinander konjugiert komplexer Lo¨sungen darstellen. Bild VII-33 zeigt die Lage der zugeho¨rigen Bildpunkte und Zeiger in der Gaußschen Zahlenebene.

Im (z) z2

z1

z3

z0 1

z4

z5

Re (z)

Bild VII-33 Bildliche Darstellung der Lo¨sungen der Gleichung z6 ¼ 1

680

(2)


Wir bestimmen die Wurzeln der Gleichung z 4 ¼ 3 þ 2 j. Es ist pffiffiffiffiffiffiffi z 4 ¼ 3 þ 2 j ¼ 13 e j 33,69 (wie man leicht nachrechnet) und somit pffiffiffiffiffiffiffi a 0 ¼ 13 und a ¼ 33,69 ¼ b 0,588 Fu¨r die Betra¨ge und Argumente (Winkel) der komplexen Lo¨sungen folgt dann aus den Gleichungen (VII-57): qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffi p 4 pffiffiffiffiffiffiffi ffiffiffiffiffiffiffi n 13 ¼ ðð13Þ 1=2 Þ 1=4 ¼ 13 1=8 ¼ 8 13 ¼ 1,378 r ¼ a0 ¼ jk ¼

a þ k 2p 0,588 þ k 2 p ¼ n 4

j0 ¼ 0,147,

j1 ¼ 1,718,

ðk ¼ 0, 1, 2, 3Þ

j2 ¼ 3,289,

j3 ¼ 4,859

Wir erhalten damit vier verschiedene Lo¨sungen. Sie lauten der Reihe nach: z 0 ¼ r e j j0 ¼ 1,378 e j 0,147 ¼ 1,378 ðcos 0,147 þ j sin 0,147Þ ¼ ¼ 1,363 þ 0,202 j z 1 ¼ r e j j1 ¼ 1,378 e j 1,718 ¼ 1,378 ðcos 1,718 þ j sin 1,718Þ ¼ ¼ 0,202 þ 1,363 j z 2 ¼ r e j j2 ¼ 1,378 e j 3,289 ¼ 1,378 ðcos 3,289 þ j sin 3,289Þ ¼ ¼ 1,363 0,202 j z 3 ¼ r e j j3 ¼ 1,378 e j 4,859 ¼ 1,378 ðcos 4,859 þ j sin 4,859Þ ¼ ¼ 0,202 1,363 j Zwischen den vier Lo¨sungen bestehen die folgenden Zusammenha¨nge: z0 ¼ z2

bzw:

z2 ¼ z0

z1 ¼ z3

bzw:

z3 ¼ z1

Die Lage der zugeho¨rigen Zeiger in der Gaußschen Zahlenebene entnimmt man Bild VII-34. Zwei aufeinander folgende Zeiger bilden dabei jeweils einen rechten Winkel.

2 Komplexe Rechnung

681

Im (z) z1

1 ,3 7 8 z2

Bild VII-34 Bildliche Darstellung der Lo¨sungen der Gleichung z4 ¼ 3 þ 2 j

z0

8,4°

Re (z)

z3 &

2.4 Natu¨rlicher Logarithmus Im Bereich der reellen Zahlen wird der natu¨rliche Logarithmus einer (positiven) Zahl a als diejenige Zahl x erkla¨rt, mit dem die Basiszahl e potenziert werden muss, um die Zahl a zu erhalten: a ¼ ex

,

x ¼ ln a

ða > 0Þ

ðVII-58Þ

(vgl. hierzu Kap. III, Abschnitt 12.1). Wir u¨bertragen diesen Begriff nun sinngema¨ß unter Beachtung des Permanenzprinzips auf den komplexen Bereich. Jede von Null verschiedene komplexe Zahl z ist nach den Ausfu¨hrungen aus Abschnitt 1.4.3 in der Exponentialform z ¼ r e j ðjþ k 2 pÞ

ðk 2 ZÞ

ðVII-59Þ

mit r > 0 und 0 j < 2 p (Hauptwert) darstellbar. Unter ihrem natu¨rlichen Logarithmus verstehen wir die (unendlich vielen!) komplexen Zahlen ln z ¼ ln ½ r e j ðjþ k 2 pÞ ¼ ln r þ ln e j ðjþ k 2 pÞ ¼ ¼ ln r þ j ðj þ k 2 pÞ ln e ¼ ln r þ j ðj þ k 2 pÞ |{z} 1

ðVII-60Þ

Fu¨r k ¼ 0 erha¨lt man den Hauptwert Ln z ¼ ln r þ j j

ð0 j < 2 pÞ

ðVII-61Þ

Sein Realteil ist der natu¨rliche Logarithmus ln r des Betrages r, sein Imagina¨rteil das Argument j der komplexen Zahl z (Hauptwert). Die u¨brigen Werte heißen Nebenwerte. Sie ergeben sich aus dem Hauptwert durch Addition ganzzahliger Vielfacher von 2 p j: ln z ¼ Ln z þ k 2 p j

ðk 2 ZÞ

ðVII-62Þ

682


Wir fassen die Ergebnisse zusammen: Natu¨rlicher Logarithmus einer komplexen Zahl Der natu¨rliche Logarithmus einer komplexen Zahl z ¼ r e j ðjþ k 2 pÞ mit r > 0 und 0 j < 2 p ist unendlich vieldeutig: ln z ¼ ln r þ j ðj þ k 2 pÞ

ðk 2 ZÞ

ðVII-63Þ

Der Hauptwert wird fu¨r k ¼ 0 angenommen: Ln z ¼ ln r þ j j

ð0 j < 2 pÞ

ðVII-64Þ

Fu¨r k ¼ 1, 2, 3, . . . erha¨lt man die sog. Nebenwerte. Anmerkungen

&

(1)

ln z ist fu¨r jede komplexe Zahl z 6¼ 0 erkla¨rt, also beispielsweise auch fu¨r negative reelle Zahlen (vgl. hierzu das nachfolgende Beispiel (3)).

(2)

Die verschiedenen Werte von ln z stimmen im Realteil ð¼ ln rÞ u¨berein und unterscheiden sich im Imagina¨rteil um ganzzahlige Vielfache von 2 p.

(3)

Man beachte, dass die komplexe Zahl z vor dem Logarithmieren zuna¨chst in die Exponentialform gebracht werden muss.

(4)

Die Rechengesetze fu¨r Logarithmen komplexer Zahlen sind die gleichen wie im Reellen.

(5)

Wie wir aus dem Hinweis aus Abschnitt 1.4.2 bereits wissen, wird in der Technik haüfig der Hauptwert des Winkels j auf das Intervall p < j p beschra¨nkt. Bei dieser Festlegung a¨ndern sich natu¨rlich auch der Haupt- und die Nebenwerte des Logarithmus einer komplexen Zahl entsprechend.

Beispiele (1)

z ¼ 8 þ 6j,

ln z ¼ ?

Lo¨sung: Wir stellen z zuna¨chst in der Exponentialform dar: z ¼ 8 þ 6 j ¼ 10 e j ð2,50 þ k 2 pÞ

ðk 2 ZÞ

(bitte nachrechnen). Fu¨r den natu¨rlichen Logarithmus von z erhalten wir damit die unendlich vielen Werte ln z ¼ ln ½ 10 e j ð2,50 þ k 2 pÞ ¼ ln 10 þ j ð2,50 þ k 2 pÞ ln e ¼ ¼ ln 10 þ j ð2,50 þ k 2 pÞ ¼ 2,30 þ j ð2,50 þ k 2 pÞ Der Hauptwert von ln z ist damit Ln z ¼ 2,30 þ 2,50 j

ðk 2 ZÞ

3 Anwendungen der komplexen Rechnung (2)

683

Fu¨r den natu¨rlichen Logarithmus der reellen Zahl 1 erhalten wir im Reellen den Wert ln 1 ¼ 0, im Komplexen dagegen unendlich viele Werte wegen der Darstellung 1 ¼ 1 e j ð0 þ k 2 pÞ mit k 2 Z: ln ð1 e j ð0 þ k 2 pÞ Þ ¼ ln 1 þ ln e j k 2 p ¼ ln 1 þ j k 2 p ln e ¼ j ðk 2 pÞ |{z} |{z} 0 1 Wir berechnen den natu¨rlichen Logarithmus von z ¼ 5. Es ist

(3)

z ¼ 5 ¼ 5 e j ðp þ k 2 pÞ

ðk 2 ZÞ

und daher ln ð 5Þ ¼ ln ½ 5 e j ðp þ k 2 pÞ ¼ ln 5 þ j ðp þ k 2 pÞ ln e ¼ ¼ ln 5 þ j ðp þ k 2 pÞ ¼ 1,609 þ j ðp þ k 2 pÞ

ðk 2 ZÞ

Der Hauptwert von ln ð 5Þ ist somit Ln ð 5Þ ¼ ln 5 þ j p ¼ 1,609 þ j p

&

3 Anwendungen der komplexen Rechnung 3.1 Symbolische Darstellung harmonischer Schwingungen im Zeigerdiagramm 3.1.1 Darstellung einer Schwingung durch einen rotierenden Zeiger Wir gehen bei unseren Betrachtungen von einer sich mit der Zeit t sinusfo¨rmig vera¨ndernden Gro¨ße (Schwingung) y ðtÞ ¼ A sin ðw t þ jÞ

ðt 0Þ

ðVII-65Þ

aus (Bild VII-35). y y = A · sin ( v t + f) A

f/v –A

t

T=

2p v

Bild VII-35 Zeitlicher Verlauf einer harmonischen Schwingung (Sinusschwingung)

684


Es kann sich dabei beispielsweise um eine mechanische Schwingung, eine Wechselspannung oder einen Wechselstrom handeln. Die in der periodischen Funktion (VII-65) enthaltenen Gro¨ßen A, w und j besitzen die folgende physikalische Bedeutung: A: Schwingungsamplitude oder Scheitelwert (in der Wechselstromtechnik; A > 0) w: Kreisfrequenz ðw > 0Þ j: Phase, Phasenwinkel oder Nullphasenwinkel Zwischen der Perioden- oder Schwingungsdauer T, der Frequenz f und der Kreisfrequenz w bestehen die folgenden Beziehungen: T ¼

1 2p ¼ f w

w ¼ 2pf ¼

bzw:

2p T

ðVII-66Þ

Die durch die Funktion y ¼ A sin ðw t þ jÞ beschriebene harmonische Schwingung la¨sst sich in einem sog. Zeigerdiagramm durch einen mit der Winkelgeschwindigkeit w im positiven Drehsinn um den Nullpunkt rotierenden Zeiger der La¨nge A anschaulich darstellen (Bild VII-36) 5).

(2)

A

v y( t ) (1)

vt f

A

y(0)

Bild VII-36 Zur Darstellung einer harmonischen Schwingung durch einen rotierenden Zeiger

5)

Die Darstellung einer harmonischen Schwingung durch einen rotierenden Zeiger wurde bereits in reeller Form in Band 1 (Kap. III, Abschnitt 9.5.2) behandelt.

3 Anwendungen der komplexen Rechnung

685

Der Zeiger befindet sich dabei zu Beginn (d. h. zum Zeitpunkt t ¼ 0) in der Position (1): Sein Richtungswinkel gegenu¨ber der (horizontalen) Bezugsachse ist der Nullphasenwinkel j. In der Zeit t dreht er sich um den Winkel w t weiter und befindet sich dann in der Position (2). Sein Richtungswinkel gegenu¨ber der Bezugsachse betra¨gt nunmehr j þ w t. Der Ordinatenwert der Zeigerspitze entspricht dabei dem augenblicklichen Funktionswert y ¼ A sin ðw t þ jÞ. Bei der Rotation des Zeigers um den Nullpunkt durchlaüft daher die Ordinate nacheinander sa¨mtliche Funktionswerte der Sinusschwingung (somit alle Werte aus dem Intervall A y A). Wir deuten nun die Ebene, in der die Rotation des Zeigers erfolgt, als Gaußsche Zahlenebene und beschreiben die augenblickliche Lage des Zeigers durch die zeitabha¨ngige komplexe Zahl y ¼ A ½ cos ðw t þ jÞ þ j sin ðw t þ jÞ ¼ A e j ðw t þ jÞ ¼ ¼ A ejwt ejj ¼ A ejj ejwt ¼ A ejwt |fflfflffl{zfflfflffl} A

ðVII-67Þ

(Bild VII-37) 6). Der komplexe Zeiger y entha¨lt demnach einen zeitunabha¨ngigen Faktor A ¼ A e j j und einen zeitabha¨ngigen Faktor e j w t, fu¨r die wir noch die folgenden Bezeichnungen einfu¨hren: A ¼ A e j j : Komplexe Amplitude ejwt :

Zeitfunktion

Die komplexe Amplitude A besitzt den Betrag j A j ¼ A und den Richtungswinkel (Phasenwinkel) j und legt die Anfangslage des rotierenden Zeigers fest. Die ZeitfunkIm (z)

v y( t ) = A · e jvt A

vt f

A

y(0) = A

Re (z)

Bild VII-37 Darstellung der harmonischen Schwingung y ¼ A sin ðw t þ jÞ durch den rotierenden Zeiger y ¼ A ejwt

6)

Bezugsachse ist die reelle Achse.

686


tion e j w t beschreibt die Rotation des Zeigers mit der Winkelgeschwindigkeit w um den Nullpunkt der komplexen Zahlenebene. Der Momentanwert der Sinusschwingung (VII-65) entspricht dann dem Imagina¨rteil des rotierenden komplexen Zeigers y: y ¼ Im ð yÞ ¼ Im ½ A e j w t ¼ A sin ðw t þ jÞ

ðVII-68Þ

Wir fassen zusammen: Darstellung einer Sinusschwingung durch einen rotierenden Zeiger Eine sich sinusfo¨rmig mit der Zeit t a¨ndernde Gro¨ße (Schwingung) y ¼ A sin ðw t þ jÞ

ðA > 0; w > 0Þ

ðVII-69Þ

kann in symbolischer Form durch einen mit der Winkelgeschwindigkeit w um den Nullpunkt der Gaußen Zahlenebene rotierenden komplexen Zeiger y ¼ A e j ðw t þ jÞ ¼ A e j w t

ðVII-70Þ

dargestellt werden (Bild VII-37). Dabei bedeuten: A ¼ A e j j : Komplexe Schwingungsamplitude ejwt :

Zeitfunktion der Schwingung

Anmerkungen (1)

Die Rotation des Zeigers erfolgt im mathematisch positiven Drehsinn ðw > 0Þ.

(2)

Wir haben uns zuna¨chst bewusst auf sinusfo¨rmige Schwingungen beschra¨nkt. Denn eine Kosinusschwingung vom allgemeinen Typ y ðtÞ ¼ A cos ðw t þ jÞ

ðVII-71Þ

la¨sst sich stets wegen cos ðw tÞ ¼ sin ðw t þ p=2Þ auf eine Sinusschwingung zuru¨ckfu¨hren: p ðVII-72Þ y ðtÞ ¼ A cos ðw t þ jÞ ¼ A sin w t þ j þ 2 Mit anderen Worten: Eine Kosinusschwingung kann als eine Sinusschwingung mit einem um p=2 vergro¨ßerten Nullphasenwinkel aufgefasst werden. Bei der Behandlung von Schwingungsproblemen ist die komplexe Rechnung der reellen Rechnung aufgrund der einfacheren komplexen Rechengesetze u¨berlegen. Ein Beispiel dafu¨r bietet die Superposition (ungesto¨rte berlagerung) zweier gleichfrequenter Schwingungen oder Wechselstro¨me, die wir im na¨chsten Abschnitt ausfu¨hrlich behandeln werden. Die komplexe Rechnung spielt daher insbesondere in der Wechselstromtechnik eine bedeutende Rolle.

3 Anwendungen der komplexen Rechnung &

687

Beispiel Wir transformieren die Gleichungen fu¨r Wechselspannung und Wechselstrom aus der reellen Form in die komplexe Form: Wechselspannung u ðtÞ ¼ u^ sin ðw t þ ju Þ ! u ðtÞ ¼ u^ e j w t u^ ¼ u^ e j ju : Komplexer Scheitelwert der Spannung Wechselstrom i ðtÞ ¼ i^ sin ðw t þ ji Þ ! i ðtÞ ¼ i^ e j w t ^ i ¼ ^ i e j ji : Komplexer Scheitelwert des Stroms

&

3.1.2 Ungesto¨rte berlagerung gleichfrequenter Schwingungen Wir bescha¨ftigen uns in diesem Abschnitt mit der ungesto¨rten berlagerung (Superposition) zweier gleichfrequenter Sinusschwingungen unter Verwendung der komplexen Rechnung 7). Nach dem Superpositionsprinzip der Physik u¨berlagern sich die beiden Schwingungen y 1 ¼ A 1 sin ðw t þ j1 Þ

und


ðVII-73Þ

ungesto¨rt und ergeben eine resultierende Schwingung gleicher Frequenz: y ¼ y1 þ y2 ¼ ¼ A 1 sin ðw t þ j 1 Þ þ A 2 sin ðw t þ j 2 Þ ¼ A sin ðw t þ jÞ

ðVII-74Þ

Amplitude A und Phase j lassen sich dabei schrittweise wie folgt aus den Amplituden A 1 und A 2 und den Phasenwinkeln j1 und j2 der Einzelschwingungen berechnen: 1. Schritt: bergang von der reellen Form zur komplexen Form Die Einzelschwingungen y 1 und y 2 werden durch komplexe Zeiger dargestellt: y1 ! y1 ¼ A1 ejwt

und

y2 ! y2 ¼ A2 ejwt

ðVII-75Þ

A 1 und A 2 sind dabei die komplexen Schwingungsamplituden: A 1 ¼ A 1 e j j1

7)

und

A 2 ¼ A 2 e j j2

ðVII-76Þ

Dieses Thema wurde bereits im Band 1 (Kap. III, Abschnitt 9.5.3) auf trigonometrischer Basis ero¨rtert.

688


2. Schritt: Superposition in komplexer Form Die komplexen Zeiger y 1 und y 2 werden jetzt zur berlagerung gebracht und ergeben den resultierenden komplexen Zeiger y ¼ y1 þ y2 ¼ A1 ejwt þ A2 ejwt ¼ ¼ ðA 1 þ A 2 Þ e j w t ¼ A e j w t

ðVII-77Þ

Wir stellen dabei fest: Die komplexen Amplituden der Einzelschwingungen addieren sich zur komplexen Amplitude der resultierenden Schwingung: A ¼ A1 þ A2

ðVII-78Þ

Ferner gilt: y 1 , y 2 und y besitzen dieselbe Zeitfunktion e j w t . 3. Schritt: Ru¨cktransformation aus der komplexen Form in die reelle Form Die resultierende Schwingung y ¼ A sin ðw t þ jÞ ist der Imagina¨rteil des resultierenden komplexen Zeigers y: y ¼ Im ð yÞ ¼ Im ðA e j w t Þ ¼ A sin ðw t þ jÞ

ðVII-79Þ

Fu¨r die Berechnung der komplexen Amplitude A aus A 1 und A 2 wird die Zeitfunktion e j w t nicht beno¨tigt. Es genu¨gt daher, die Einzelschwingungen y 1 und y 2 im Zeigerdiagramm durch ihre komplexen Amplituden A 1 und A 2 , d. h. durch zeitunabha¨ngige Zeiger darzustellen. Durch geometrische Addition der komplexen Schwingungsamplituden A 1 und A 2 erha¨lt man dann die komplexe Schwingungsamplitude A der resultierenden Schwingung (Bild VII-38).

Im (z) A = A1 + A 2 A2 A A1

Bild VII-38 Zur geometrischen Addition der komplexen Schwingungsamplituden

f Re (z)

Die komplexen Schwingungsamplituden entsprechen dabei einer Momentanaufnahme der rotierenden Zeiger zum Zeitpunkt t ¼ 0. Sie beschreiben daher die Anfangslage der Zeiger zu Beginn der Rotation.


689

Wir fassen wie folgt zusammen:

berlagerung zweier gleichfrequenter sinusfo¨rmiger Schwingungen Durch ungesto¨rte berlagerung der gleichfrequenten Sinusschwingungen y 1 ¼ A 1 sin ðw t þ j1 Þ

und


ðVII-80Þ

entsteht nach dem Superpositionsprinzip der Physik eine resultierende Schwingung mit der gleichen Frequenz: y ¼ y 1 þ y 2 ¼ A sin ðw t þ jÞ

ðVII-81Þ

Die Berechnung der Schwingungsamplitude A und des Phasenwinkels j erfolgt dabei im Komplexen in drei Schritten: 1. bergang von der reellen Form zur komplexen Form Die Einzelschwingungen y 1 und y 2 werden in komplexer Form dargestellt: y1 ! y1 ¼ A1 ejwt

ðVII-82Þ

y2 ! y2 ¼ A2 ejwt 2. Addition der komplexen Amplituden (siehe Bild VII-38) A ¼ A1 þ A2

ðVII-83Þ

Die resultierende Schwingung lautet dann in komplexer Form: y ¼ y1 þ y2 ¼ A ejwt

ðVII-84Þ

3. Ru¨cktransformation aus der komplexen Form in die reelle Form y ¼ y 1 þ y 2 ¼ Im ð yÞ ¼ Im ðA e j w t Þ ¼ A sin ðw t þ jÞ ðVII-85Þ Anmerkungen (1)

Liegen beide Einzelschwingungen als Kosinusschwingungen vor, y 1 ¼ A 1 cos ðw t þ j1 Þ

und

y 2 ¼ A 2 cos ðw t þ j2 Þ

ðVII-86Þ

so ergeben sich fu¨r die Berechnung der resultierenden Schwingung y ¼ y 1 þ y 2 prinzipiell zwei Mo¨glichkeiten: 1.

Die Schwingungen y 1 und y 2 werden zuna¨chst als sinusfo¨rmige Schwingungen dargestellt. Anschließend erfolgen die weiter oben angegebenen drei Rechenschritte. Die resultierende Schwingung liegt dann in der Sinusform vor.

690


2.

Die Schwingungen y 1 und y 2 werden in der Kosinusform belassen. Dann erfolgen die ersten beiden der oben angegebenen Rechenschritte und anschließend die Ru¨cktransformation aus dem Komplexen ins Reelle. Diesmal jedoch ist der Realteil des resultierenden komplexen Zeigers y zu nehmen: y ¼ y 1 þ y 2 ¼ Re ð yÞ ¼ Re ðA e j w t Þ ¼ A cos ðw t þ jÞ ðVII-87Þ Die resultierende Schwingung liegt jetzt als Kosinusschwingung vor.

(2)

Das Verfahren gilt sinngema¨ß auch bei einer ungesto¨rten berlagerung mehrerer gleichfrequenter Einzelschwingungen.

3.1.3 Ein Anwendungsbeispiel: berlagerung gleichfrequenter Wechselspannungen Auf einem Oszillographen werden die gleichfrequenten technischen Wechselspannungen u 1 ðtÞ ¼ 100 V sin ðw tÞ 5 u 2 ðtÞ ¼ 200 V sin w t þ p 6 u 3 ðtÞ ¼ 150 V cos ðw tÞ ungesto¨rt zur berlagerung gebracht (Frequenz f ¼ 50 Hz; w ¼ 2 p f ¼ 314 s 1 ). Wie lautet die Gleichung der resultierenden Wechselspannung u ðtÞ? Lo¨sung: Zuna¨chst stellen wir die Wechselspannung u 3 ðtÞ in der Sinusform dar: p u 3 ðtÞ ¼ 150 V cos ðw tÞ ¼ 150 V sin w t þ 2 Die komplexe Rechnung erfolgt nun in drei Schritten. (1)

bergang von der reellen Form zur komplexen Form u 1 ! u 1 ¼ 100 V e j w t u 2 ! u 2 ¼ 200 V e j ðw t þ 6 pÞ ¼ 200 V e j 6 p e j w t 5

5

u 3 ! u 3 ¼ 150 V e j ðw t þ 2 Þ ¼ 150 V e j 2 e j w t p

p

Die komplexen Scheitelwerte lauten damit der Reihe nach: u^ 1 ¼ 100 V;

5

u^ 2 ¼ 200 V e j 6 p ;

p

u^ 3 ¼ 150 V e j 2


691

Addition der komplexen Scheitelwerte 5

p

u^ ¼ u^ 1 þ u^ 2 þ u^ 3 ¼ 100 V þ 200 V e j 6 p þ 150 V e j 2 ¼ 5 5 ¼ 100 V þ 200 V cos p þ j sin p þ j 150 V ¼ 6 6 ¼ 100 V 173,2 V þ j 100 V þ j 150 V ¼ 73,2 V þ j 250 V Wir berechnen jetzt den reellen Scheitelwert u^ ¼ j u^ j und den Nullphasenwinkel j der resultierenden Wechselspannung u und daraus den komplexen Scheitelwert u^ in der Exponentialform (^ u liegt im 2. Quadranten): qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi j u^ j ¼ u^ ¼ ð 73,2 VÞ 2 þ ð250 VÞ 2 ¼ 260,5 V tan j ¼

250 V ¼ 3,4153 73,2 V

)

j ¼ arctan ð 3,4153Þ þ 180 ¼ 106,3 ¼ b 1,86 u^ ¼ u^ e j j ¼ 260,5 V e j 1,86 Die resultierende Wechselspannung lautet daher in der komplexen Form: u ¼ u^ e j w t ¼ 260,5 V e j 1,86 e j w t ¼ 260,5 V e j ðw t þ 1,86Þ (3)

Ru¨cktransformation aus der komplexen Form in die reelle Form u ¼ Im ðuÞ ¼ Im ½ 260,5 V e j ðw t þ 1,86Þ ¼ 260,5 V sin ðw t þ 1,86Þ Mit w ¼ 314 s 1 erhalten wir schließlich fu¨r die resultierende Wechselspannung: u ¼ u 1 þ u 2 þ u 3 ¼ 260,5 V sin ð314 s 1 t þ 1,86Þ

3.2 Symbolische Berechnung eines Wechselstromkreises 3.2.1 Das Ohmsche Gesetz der Wechselstromtechnik In einem Wechselstromkreis erzeugt die sinusfo¨rmige Wechselspannung pffiffiffiffiffi u ¼ u ðtÞ ¼ u^ sin ðw t þ ju Þ ¼ 2 U sin ðw t þ ju Þ den gleichfrequenten sinusfo¨rmigen Wechselstrom pffiffiffiffiffi i ¼ i ðtÞ ¼ î sin ðw t þ ji Þ ¼ 2 I sin ðw t þ ji Þ

692


Dabei sind u^,pi^ffiffiffiffidie und U, I die Effektivwerte von Spannung und Stromffi Scheitelwerte pffiffiffiffiffi sta¨rke ð^ u ¼ 2 U; i^ ¼ 2 IÞ. Die zugeho¨rigen komplexen Zeiger lauten dann: pffiffiffiffiffi u ¼ u^ e j ðw t þ ju Þ ¼ u^ e j ju e j w t ¼ u^ e j w t ¼ 2 U e j w t ðVII-88Þ i ¼ i^ e j ðw t þ ji Þ ¼ î e j ji e j w t ¼ i^ e j w t ¼

pffiffiffiffiffi 2 I ejwt

ðVII-89Þ

u^, î sind dabei die komplexen Scheitelwerte, U, I die komplexen Effektivwerte von Spannung und Strom, wobei gilt 8Þ : pffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffi î ¼ ^ und ðVII-90Þ i e j ji ¼ 2 I u^ ¼ u^ e j ju ¼ 2 U Das Verha¨ltnis der komplexen Spannung u zur komplexen Stromsta¨rke i wird in der Elektrotechnik als komplexer Widerstand bezeichnet und durch das Symbol Z gekennzeichnet. Definitionsgema¨ß ist also pffiffiffiffiffi u U U e j ju U 2 U ejwt e j ðju ji Þ ¼ Z ¼ ¼ pffiffiffiffiffi ¼ ¼ ðVII-91Þ j j j w t i I i I I e 2I e Der komplexe Widerstand Z ist demnach ein zeitunabha¨ngiger komplexer Zeiger. Seine exponentielle Form ist Z ¼ Z ejj

ðVII-92Þ

mit dem als Scheinwiderstand oder Impedanz bezeichneten Betrag Z ¼ jZ j ¼

U Effektivwert der Spannung ¼ I Effektivwert des Stroms

ðVII-93Þ

und dem Phasenwinkel j ¼ ju ji ¼ Spannungsphase minus Stromphase

ðVII-94Þ

(Bild VII-39). In der kartesischen Schreibweise besitzt der komplexe Widerstand die Form Z ¼ R þ jX

ðVII-95Þ

Im (Z) Z = R + jX Z=

|Z

|

X

Bild VII-39 Komplexer Widerstand Z

f R 8)

Re (Z)

Der Effektivwert eines Wechselstroms bzw. einer Wechselspannung ist der quadratische zeitliche Mittelwert pffiffiffiffiffi wa¨hrend einer Periode (vgl. hierzu auch Kap. V, Abschnitt 10.7). Der Scheitelwert ist stets das 2 -fache des Effektivwertes. Dies gilt sowohl im reellen als auch im komplexen Bereich.


693

Fu¨r Realteil R und Imagina¨rteil X sind dabei die Bezeichnungen R: Wirkwiderstand X: Blindwiderstand u¨blich. Aus der Zeigerdarstellung in Bild VII-39 folgt dann unmittelbar: pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi X R2 þ X 2 und tan j ¼ jZ j ¼ Z ¼ R

ðVII-96Þ

Zwischen den komplexen Gro¨ßen U, I und Z besteht dabei nach Gleichung (VII-91) die wichtige Beziehung U ¼ Z I

ðVII-97Þ

die uns an das Ohmsche Gesetz der Gleichstromlehre erinnert und daher als Ohmsches Gesetz der Wechselstromtechnik bezeichnet wird. Die Gleichung U ¼ Z I stellt somit das Ohmsche Gesetz in komplexer Form dar.

Ohmsches Gesetz der Wechselstromtechnik U ¼ Z I

ðVII-98Þ

Dabei bedeuten: U : Komplexer Effektivwert der Spannung I : Komplexer Effektivwert des Stroms Z : Komplexer Widerstand mit Z ¼ R þ j X ¼ Z e j j (R: Wirkwiderstand; X: Blindwiderstand)

3.2.2 Komplexe Wechselstromwidersta¨nde und Leitwerte Wechselstromwidersta¨nde und elektrische Leitwerte lassen sich in symbolischer Form durch zeitunabha¨ngige komplexe Zeiger beschreiben. Diese Art der Darstellung besitzt den großen Vorteil, dass die aus der Gleichstromlehre bekannten physikalischen Gesetze wie beispielsweise das Ohmsche Gesetz oder die Kirchhoffschen Regeln (Knotenpunktsregel, Maschenregel usw.) auch fu¨r Wechselstromkreise unvera¨ndert gu¨ltig bleiben. Bei den folgenden Betrachtungen wa¨hlen wir den Stromzeiger I als Bezugszeiger und legen ihn in die positiv-reelle Achse. Dann folgt unmittelbar aus dem Ohmschen Gesetz U ¼ Z I, dass der Spannungszeiger U mit dem Zeiger des komplexen Widerstandes Z in eine gemeinsame Richtung fa¨llt: U und Z besitzen den gleichen Phasenwinkel j, der Spannungszeiger U geht aus dem Zeiger Z durch Streckung um fas I-fache hervor (Bild VII-40).

694


imaginär U=Z·I

Z

Bild VII-40 Zum Ohmschen Gesetz der Wechselstromtechnik I

reell

Komplexe Wechselstromwidersta¨nde Der Wechselstromkreis kennt drei verschiedene Grundschaltelemente: R: Ohmscher Widerstand C: Kapazita¨t L: Induktivita¨t Sie werden durch die folgenden komplexen Widersta¨nde beschrieben. (1)

Ohmscher Widerstand R Fu¨r einen Ohmschen Widerstand R gilt bekanntlich u ¼ Ri

u ¼ Ri

bzw:

ðVII-99Þ

Mit u ¼ u^ e j w t ¼

pffiffiffiffiffi 2 U ejwt

erhalten wir hieraus pffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffi 2 U ejwt ¼ R 2 I ejwt U ¼ RI

)

Z ¼

und

j :

i ¼ i^ e j w t ¼ pffiffiffiffiffi 2 ejwt


)

U ¼ R I

ðVII-100Þ

Ein ohmscher Widerstand wird somit im Wechselstromkreis durch den reellen Widerstand (Wirkwiderstand) R beschrieben (Bild VII-41). Spannung und Strom sind dabei in Phase: ju ¼ ji , d: h: j ¼ 0: Im ( Z )

Z=R

Bild VII-41 Ohmscher Widerstand Re ( Z )


695

Kapazita¨t C (kapazitiver Widerstand) Bei einem Kondensator besteht zwischen der Ladung q, der Kapazita¨t C und der Spannung u der folgende Zusammenhang: q ¼ C u

bzw:

q ¼ C u

ðVII-101Þ

Wir differenzieren diese Gleichung nach der Zeit t und beachten dabei, dass die zeitliche Ableitung der Ladung q die Stromsta¨rke i ergibt: d d ðqÞ ¼ C ðuÞ dt dt Mit u ¼ u^ e j w t ¼

i ¼ C

oder


und

d ðuÞ dt

ðVII-102Þ

i ¼ ^ i ejwt ¼


folgt dann 9) : pffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffi d pffiffiffiffiffi ð 2 U e j w tÞ ¼ C 2 U e j w t j w ¼ 2 I ejwt ¼ C dt pffiffiffiffiffi ðVII-103Þ ¼ j w C U 2 ejwt pffiffiffiffiffi Nach ku¨rzen des gemeinsamen Faktors 2 e j w t erhalten wir I ¼ jwC U

oder

U ¼

1 1 I ¼ j I jwC wC

ðVII-104Þ

Eine Kapazita¨t C wird somit durch den komplexen Widerstand Z ¼

U 1 ¼ j XC ¼ j wC I

mit

XC ¼

1 wC

ðVII-105Þ

beschrieben. Der Zeiger fa¨llt dabei in die negativ-imagina¨re Achse (Bild VII-42). X C wird als kapazitiver Blindwiderstand bezeichnet, sein Betrag ist j X C j ¼ X C ¼ 1=w C. Bei einer (verlustfreien) Kapazita¨t laüft der Spannungszeiger U dem Stromzeiger I um 90 in der Phase hinterher: j ¼ 90 . Im ( Z )

Re ( Z )

Bild VII-42 Kapazitiver Blindwiderstand Z = –j

9)

1

vC

Aus dem Permanenzprinzip folgt, dass die Differentiation nach den gleichen Regeln verlaüft wie im Reellen. Die komplexe Funktion e j w t wird daher nach der Kettenregel differenziert, die imagina¨re Einheit j ist dabei als ein konstanter Faktor zu betrachten.

696

(3)


Induktivita¨t (induktiver Widerstand) Aus dem Induktionsgesetz u ¼ L

di dt

bzw:

u ¼ L

di dt

ðVII-106Þ

erhalten wir mit u ¼ u^ e j w t ¼


und

i ¼ i^ e j w t ¼


den folgenden Zusammenhang zwischen den komplexen Gro¨ßen (Zeigern) U und I : pffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffi d pffiffiffiffiffi 2 U ejwt ¼ L ð 2 I e j w tÞ ¼ L 2 I e j w t j w ¼ dt pffiffiffiffiffi ¼ j w L I 2 ejwt ) U ¼ jwL I

ðVII-107Þ

Eine Induktivita¨t L wird somit durch den komplexen Widerstand Z ¼

U ¼ j w L ¼ j XL I

mit

XL ¼ w L

ðVII-108Þ

beschrieben. Der Zeiger fa¨llt dabei in die positiv-imagina¨re Achse (Bild VII-43). X L ¼ w L wird als induktiver Blindwiderstand bezeichnet. Der Spannungszeiger U laüft dem Stromzeiger I um 90 in der Phase voraus: j ¼ 90 . Im ( Z )

Z = j vL

Bild VII-43 Induktiver Blindwiderstand Re ( Z )

Komplexe Leitwerte In der Gleichstromlehre wird der Kehrwert eines (ohmschen) Widerstandes als Leitwert bezeichnet. Entsprechend wird der komplexe Leitwert Y als Kehrwert des komplexen Widerstands Z erkla¨rt: 1 1 1 ejj ¼ Y ¼ ¼ ðVII-109Þ j j Z e Z Z Geometrisch erha¨lt man Y durch Spiegelung des Zeigers Z an der reellen Achse ðj ! jÞ und anschließender Streckung um das 1=Z 2 -fache (sog. Inversion, vgl. Bild VII-44).

3 Anwendungen der komplexen Rechnung Im ( Z )

697

Z

Bild VII-44 Der Zeiger Y entsteht durch Inversion des Zeigers Z

ϕ

–ϕ

Y=

Re ( Z )

1 Z Z*

Der komplexe Leitwert lautet in der kartesischen Darstellung: Y ¼ G þ jB

ðVII-110Þ

Realteil G und Imagina¨rteil B werden dabei wie folgt bezeichnet: G: Wirkleitwert B: Blindleitwert Fu¨r die drei Grundschaltelemente R, C und L erhalten wir aus den entsprechenden komplexen Widersta¨nden der Reihe nach die folgenden komplexen Leitwerte: Y ¼

1 , R

Y ¼ jwC,

Y ¼

1 1 ¼ j jwL wL

ðVII-111Þ

Wir fassen die Ergebnisse zusammen: Berechnung eines Wechselstromkreises mit Hilfe komplexer Widersta¨nde und Leitwerte In einem Wechselstromkreis werden die Grundschaltelemente R (Ohmscher Widerstand), C (Kapazita¨t) und L (Induktivita¨t) wie folgt durch komplexe Widersta¨nde und Leitwerte, d. h. durch zeitunabha¨ngige komplexe Zeiger dargestellt: Schaltelement

Komplexer Widerstand

Komplexer Leitwert

R

1 R

Ohmscher Widerstand R Kapazita¨t C Induktivita¨t L

j

1 wC

jwL

jwC j

1 wL

Die Berechnung der elektrischen Gro¨ßen des Wechselstromkreises erfolgt dann nach den aus der Gleichstromlehre bekannten physikalischen Gesetzen (z. B. Ohmsches Gesetz, Kirchhoffsche Regeln usw.).

698


3.2.3 Ein Anwendungsbeispiel: Der Wechselstromkreis in Reihenschaltung Der in Bild VII-45 dargestellte Wechselstromkreis entha¨lt je einen Ohmschen Widerstand R, eine Kapazita¨t C und eine Induktivita¨t L in Reihenschaltung. C R

L

Bild VII-45 Wechselstromkreis in Reihenschaltung

Nach den Kirchhoffschen Regeln addieren sich dabei die komplexen Widersta¨nde der drei Schaltelemente zum komplexen Widerstand Z des Gesamtkreises (w: Kreisfrequenz der angelegten Wechselspannung): 1 1 ¼ Z ejj Z ¼ R þ jwL j ðVII-112Þ ¼ R þ j wL wC wC Bild VII-46 zeigt die Lage der komplexen Widersta¨nde im Zeigerdiagramm. Im ( Z ) j vL Z Z

vL – 1 vC

f R –j

R

Bild VII-46 Zeigerdiagramm eines Wechselstromkreises in Reihenschaltung

Re ( Z )

1

vC

Wirk- und Blindwiderstand der Reihenschaltung lauten: Wirkwiderstand:

Re ðZÞ ¼ R

(VII-113)

Blindwiderstand:

1 Im ðZÞ ¼ X ¼ w L wC

(VII-114)

Fu¨r den Scheinwiderstand (auch Impedanz genannt) erhalten wir damit: sffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 2 2 2 2 jZ j ¼ Z ¼ R þX ¼ R þ wL wC

ðVII-115Þ


699

Die Phasenverschiebung j ¼ ju ji zwischen Spannung und Strom la¨sst sich nach Bild VII-46 aus der Beziehung X tan j ¼ ¼ R

wL

1 wC

ðVII-116Þ

R

berechnen 10) :

0 1 1 w L @ X w CA ¼ arctan j ¼ arctan R R

ðVII-117Þ

Ob die Spannung dem Strom oder umgekehrt der Strom der Spannung vorauseilt, ha¨ngt vom Verha¨ltnis der beiden Blindwidersta¨nde X L ¼ w L und X C ¼ 1=w C zueinander ab. Dabei gilt: XL > j XC j : j > 0

ð0 < j 90 Þ

XL ¼ j XC j : j ¼ 0

ðsog: ResonanzfallÞ 11Þ

XL < j XC j : j < 0

ð 90 j < 0 Þ

Aus dem Ohmschen Gesetz erhalten wir fu¨r den Effektivwert des Stroms: I ¼

U U ¼ sffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi Z 1 2 2 R þ wL wC

ðVII-118Þ

(U: Effektivwert der angelegten Wechselspannung). Die an den Schaltelementen R, C und L abfallenden Teilspannungen U R , U C und U L lassen sich aus dem Ohmschen Gesetz fu¨r den jeweiligen Teilwiderstand berechnen. Wir erhalten fu¨r die Effektivwerte der Reihe nach UR ¼ R I ,

&

UC ¼

I , wC

UL ¼ w L I

ðVII-119Þ

Rechenbeispiel An einem Wechselstromnetz ðU ¼ 220 V, f ¼ 50 HzÞ liegen in Reihenschaltung der Ohmsche Widerstand R ¼ 100 W, die Kapazita¨t C ¼ 20 mF und die Induktivita¨t L ¼ 0,1 H. Zu berechnen sind: a) Der Scheinwiderstand Z und der Effektivwert I des Wechselstroms, b) die Phasenverschiebung j zwischen Spannung und Strom und c) die Effektivwerte der Spannungsabfa¨lle an den Einzelwidersta¨nden.

10)

Der Phasenwinkel j liegt im 1. oder 4. Quadranten.

11)

Der Gesamtwiderstand Z erreicht fu¨r X L ¼ j X C j seinen kleinsten und die Stromsta¨rke I damit ihren gro¨ßten Wert (bei vorgegebener Spannung U ).

700


Lo¨sung: a) w ¼ 2 p f ¼ 2 p 50 s 1 ¼ 100 p s 1 XC ¼

1 1 ¼ ¼ 159,15 W 1 wC 100 p s 20 10 6 F

X L ¼ w L ¼ 100 p s 1 0,1 H ¼ 31,42 W Der komplexe Widerstand Z lautet damit (Bild VII-47): 1 ¼ Z ¼ R þ j X ¼ R þ j ðX L þ X C Þ ¼ R þ j w L wC ¼ 100 W þ j ð31,42 W 159,15 WÞ ¼ 100 W j 127,73 W Im ( Z ) Ω j 31,42

100

f

Re ( Z ) Ω Z

– j 127,73

Z = 100 Ω – j 127,73 Ω

Bild VII-47

– j 159,15

Sein Betrag liefert den Scheinwiderstand Z. Wir erhalten: qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi Z ¼ jZ j ¼ ð100 WÞ 2 þ ð 127,73 WÞ 2 ¼ 162,22 W Die Berechnung des Phasenwinkels j ergibt nach Bild VII-47:

tan j ¼

1 w C ¼ 127,73 W ¼ 1,2773 R 100 W

wL

)

j ¼ arctan ð 1,2773Þ ¼ 51,9 Der komplexe Widerstand lautet daher in der Exponentialform wie folgt:

Z ¼ Z e j j ¼ 162,22 W e j 51,9

4 Ortskurven

701

Der Spannungszeiger U besitzt die gleiche Richtung wie der Widerstandszeiger Z. Somit ist:

U ¼ U e j j ¼ 220 V e j 51,9

Aus dem Ohmschen Gesetz (VII-98) folgt dann fu¨r den Stromzeiger I :

I ¼

U 220 V e j 51,9 220 V ¼ ¼ 1,356 A ¼ j 51 , 9 Z 162,22 W e 162,22 W

Der Effektivwert des Wechselstroms betra¨gt somit I ¼ 1,356 A. b) Strom- und Spannungsanzeiger besitzen die folgenden Darstellungen:

I ¼ 1,356 A e j 0 ¼ 135,6 A U ¼ 220 V e j 51,9

Der Stromzeiger liegt in der positiv-reellen Achse. Daher eilt der Strom der Spannung um 51,9 in der Phase voraus. c)

Fu¨r die komplexen Effektivwerte der an den Schaltelementen R, C und L abfallenden Spannungen folgt aus dem Ohmschen Gesetz: U R ¼ R I ¼ 100 W 1,356 A ¼ 135,6 V UC ¼ j

1 I ¼ j 159,15 W 1,356 A ¼ j 215,8 V ¼ wC

¼ 215,8 V e j 90

U L ¼ j w L I ¼ j 31,42 W 1,356 A ¼ j 42,6 V ¼ 42,6 V e j 90

Die reellen Effektivwerte der abfallenden Spannungen betragen daher der Reihe nach: U R ¼ 135,6 V ,

U C ¼ 215,8 V ,

U L ¼ 42,6 V

&

4 Ortskurven 4.1 Ein einfu¨hrendes Beispiel In den physikalisch-technischen Anwendungen, insbesondere in der Wechselstrom- und Regelungstechnik, treten haüfig komplexe Gro¨ßen auf, die noch von einem reellen Parameter abha¨ngen. Wie das folgende Beispiel zeigen wird, lassen sich solche Abha¨ngigkeiten in anschaulicher Weise durch sog. Ortskurven in der Gaußschen Zahlenebene darstellen. Wir betrachten im Folgenden eine Reihenschaltung aus einem ohmschen Widerstand R und einer Induktivita¨t L (Bild VII-48).

702

VII Komplexe Zahlen und Funktionen R

L

Bild VII-48 Reihenschaltung aus einem ohmschen Widerstand R und einer Induktivita¨t L

Nach den Kirchhoffschen Regeln addieren sich dabei die komplexen Widersta¨nde der beiden Schaltelemente zum komplexen Widerstand Z des Gesamtkreises. Bei festen Werten fu¨r R und L ha¨ngt der komplexe Widerstand Z noch wie folgt von der Kreisfrequenz w ab: Z ¼ Z ðwÞ ¼ R þ j w L

ðw 0Þ

ðVII-120Þ

Jedem Wert der Kreisfrequenz w entspricht dabei genau ein komplexer Widerstandszeiger in der Gaußschen Zahlenebene. Beim Durchlaufen sa¨mtlicher Werte von w ¼ 0 bis hin zu w ¼ 1 bewegt sich die Zeigerspitze auf einer Halbgeraden, die im Abstand R parallel zur positiv-imagina¨ren Achse verlaüft (Bild VII-49). Sie wird als Ortskurve des Widerstandes Z ¼ Z ðwÞ bezeichnet und beschreibt in anschaulicher Weise die Abha¨ngigkeit des komplexen Widerstandes Z von der Kreisfrequenz w. Im ( Z ) Z (v)

v

Z3

v3

Z2

v2

Z1 Z0

v

v1

Bild VII-49 Widerstandsortskurve der Reihenschaltung aus Bild VII-48

v=0 Re ( Z )

4.2 Ortskurve einer parameterabha¨ngigen komplexen Gro¨ße z sei eine von einem reellen Parameter t abha¨ngige komplexe Zahl mit der Darstellung z ¼ z ðtÞ ¼ x ðtÞ þ j y ðtÞ

ða t bÞ

ðVII-121Þ

Durch diese Gleichung wird jedem Parameterwert t aus dem Intervall ½ a, b in eindeutiger Weise eine komplexe Zahl z ðtÞ zugeordnet. Eine solche Vorschrift definiert eine komplexwertige Funktion einer reellen Variablen.

4 Ortskurven

703

Definition: Die von einem reellen Parameter t abha¨ngige komplexe Zahl z ¼ z ðtÞ ¼ x ðtÞ þ j y ðtÞ

ða t bÞ

ðVII-122Þ

heißt komplexwertige Funktion z ðtÞ der reellen Variablen t. Real- und Imagina¨rteil einer komplexwertigen Funktion z ðtÞ sind somit Funktionen ein- und derselben reellen Variablen t. Mit dem Parameterwert t vera¨ndert sich auch die Lage der komplexen Zahl z ¼ z ðtÞ in der Gaußschen Zahlenebene. Die Spitze des zugeho¨rigen Zeigers z ¼ z ðtÞ bewegt sich dabei auf einer Kurve, die als Ortskurve der komplexen Zahl (Gro¨ße) z ¼ z ðtÞ bezeichnet wird (Bild VII-50).

Im (z) t1

t

t2 t3

t4 z = z (t)

Re (z)

Bild VII-50

Zum Begriff der Ortskurve einer parameterabha¨ngigen komplexen Zahl

Zu jedem Parameterwert geho¨rt genau ein Zeiger und damit genau ein Kurvenpunkt. Die Kennzeichnung (Bezifferung) der Kurvenpunkte kann daher durch den Parameter selbst erfolgen, wie dies in Bild VII-50 geschehen ist.

Ortskurve einer parameterabha¨ngigen komplexen Zahl Die Ortskurve einer von einem reellen Parameter t abha¨ngigen komplexen Zahl z ðtÞ ¼ x ðtÞ þ j y ðtÞ

ða t bÞ

ðVII-123Þ

ist die Bahnkurve, die der zugeho¨rige Zeiger z ¼ z ðtÞ in der Gaußschen Zahlenebene beschreibt, wenn der Parameter t alle Werte aus dem Intervall ½ a, b durchlaüft (Bild VII-50).

704


Anmerkung Die Ortskurve von z ¼ z ðtÞ ¼ x ðtÞ þ j y ðtÞ mit a t b la¨sst sich auch durch die Parametergleichungen x ¼ x ðtÞ ,

y ¼ y ðtÞ

ða t bÞ

beschreiben. &

Beispiele (1)

Die Ortskurve der vom Parameter t abha¨ngigen komplexen Zahl z ðtÞ ¼ a þ j b t

ð 1 < t < 1Þ

mit a > 0 und b > 0 ist eine im Abstand a zur imagina¨ren Achse parallel verlaufende Gerade (Bild VII-51). Im (z) t z (t) = a + j · b t

Bild VII-51 Ortskurve von z ðtÞ ¼ a þ j b t ð 1 < t < 1Þ

t=0 a

(2)

Re (z)

Der vom reellen Parameter t abha¨ngige komplexe Zeiger z ðtÞ ¼ a t þ j b

ð0 t < 1Þ

beschreibt fu¨r a > 0, b > 0 eine im Abstand b zur positiv-reellen Achse parallel verlaufende Halbgerade (Bild VII-52). Im (z) t=0

z (t) = a t + j b

t

b

Re (z)

Bild VII-52 Ortskurve von z ðtÞ ¼ a t þ j b

ð0 t < 1Þ

4 Ortskurven (3)

705

Die Ortskurve von z ðtÞ ¼ 5 e j 2 t ¼ 5 cos ð2 tÞ þ j 5 sin ð2 tÞ

ð0 t < pÞ

ist der in Bild VII-53 skizzierte Mittelpunktskreis mit dem Radius R ¼ 5, der im Gegenuhrzeigersinn durchlaufen wird. Im (z) t z (t) = 5 · e j2 t

Bild VII-53 Ortskurve von z ðtÞ ¼ 5 e j 2 t ð0 t < pÞ

5 t=0

2t

Re (z)

&

4.3 Anwendungsbeispiele: Einfache Netzwerkfunktionen Eine Netzwerkfunktion beschreibt in der Elektrotechnik die Abha¨ngigkeit einer komplexen elektrischen Gro¨ße von einem reellen Parameter. Ein erstes Beispiel ist uns bereits in Abschnitt 4.1 begegnet: Die Abha¨ngigkeit des komplexen Widerstandes Z einer Reihenschaltung aus R und L von der Kreisfrequenz w nach der Funktionsgleichung Z ¼ Z ðwÞ ¼ R þ j w L

ðw 0Þ

ðVII-124Þ

(vgl. hierzu die Bilder VII-48 und VII-49). Zwei weitere einfache Beispiele fu¨r Netzwerkfunktionen sollen jetzt folgen. Sie lassen sich durch Ortskurven in einer komplexen Zahlenebene besonders anschaulich darstellen.

4.3.1 Reihenschaltung aus einem ohmschen Widerstand und einer Induktivita¨t (Widerstandsortskurve) Ein variabler ohmscher Widerstand R mit 0 R R max wird mit einer konstanten Induktivita¨t L in Reihe geschaltet (Bild VII-54). R

L

Bild VII-54 Reihenschaltung aus einem variablen ohmschen Widerstand R und einer Induktivita¨t L

Der komplexe Widerstand Z dieser Schaltung ist dann bei fester Kreisfrequenz w als eine Funktion des Parameters R zu betrachten.

706


Wir erhalten die Netzwerkfunktion Z ¼ Z ðRÞ ¼ R þ j w L

ð0 R R max Þ

ðVII-125Þ

Die Ortskurve von Z ðRÞ, auch Widerstandsortskurve genannt, fu¨hrt zu dem in Bild VII-55 skizzierten Teil einer Halbgeraden, die im Abstand w L parallel zur reellen Achse verlaüft. Im ( Z )

Widerstandsortskurve

ωL

R = 0 R1

R2

R3

R max

R1

R2

R3

R max

Re ( Z )

Bild VII-55 Widerstandsortskurve der Reihenschaltung aus Bild VII-54

4.3.2 Parallelschaltung aus einem ohmschen Widerstand und einer Kapazita¨t (Leitwertortskurve) Bei der in Bild VII-56 dargestellten Parallelschaltung aus einem ohmschen Widerstand R und einer Kapazita¨t C addieren sich die komplexen Leitwerte der beiden Schaltelemente nach den Kirchhoffschen Regeln zu einem komplexen Leitwert Y des Gesamtkreises. R

Bild VII-56 Parallelschaltung aus einem ohmschen Widerstand R und einer Kapazita¨t C C

Wir erhalten bei festen Werten fu¨r R und C die von der Kreisfrequenz w abha¨ngige Netzwerkfunktion Y ¼ Y ðwÞ ¼

1 þ jwC R

ðw 0Þ

ðVII-126Þ

4 Ortskurven

707

Die Ortskurve dieses parameterabha¨ngigen Leitwertes fu¨hrt zu der in Bild VII-57 skizzierten Halbgeraden, die im Abstand 1=R parallel zur positiv-imagina¨ren Achse verlaüft. Im ( Y )

v v

Y (v)

Leitwertortskurve

v=0 Re ( Y )

1 R

Bild VII-57 Leitwertortskurve der Parallelschaltung aus Bild VII-56

4.4 Inversion einer Ortskurve 4.4.1 Inversion einer komplexen Gro¨ße (Zahl) In den physikalisch-technischen Anwendungen wird haüfig der Kehrwert einer komplexen Gro¨ße beno¨tigt. Ein einfaches Beispiel dafu¨r bietet der komplexe elektrische Leitwert Y, der als Kehrwert des komplexen Widerstandes Z definiert ist: Y ¼ 1=Z. Wir bezeichnen diesen Vorgang als Inversion. Definition: Der bergang von einer komplexen Zahl (Gro¨ße) z zu ihrem Kehrwert w ¼ 1=z heißt Inversion: Inversion

z ! w ¼

1 z

ðVII-127Þ

Liegt die komplexe Zahl z in der Exponentialform z ¼ r e j j vor, so lautet der Kehrwert w ¼ 1=z in der gleichen Darstellungsform: w ¼

1 1 ¼ ¼ z r ejj

1 ejj ¼ r ej# r

ðVII-128Þ

Inversion bedeutet also: Vorzeichenwechsel im Argument ð# ¼ jÞ und Kehrwertbildung des Betrages (r ¼ 1=r; vgl. Bild VII-58).

708


Im (z)

Im (w) z

|z

|=

r

f

Re (w)

–f

|w

Bild VII-58 Zur Inversion einer komplexen Gro¨ße (Zahl)

Re (z)

|=

1/

r

w=

1 z

Inversion einer komplexen Zahl (Gro¨ße) in exponentieller Darstellung Die Inversion (Kehrwertbildung) einer komplexen Zahl z ¼ r e j j erfolgt in zwei Schritten (Bild VII-58): 1. Vorzeichenwechsel im Argument (Winkel) von z. 2. Kehrwertbildung des Betrages von z.

Anmerkungen

&

(1)

Die Operationen ko¨nnen auch in der umgekehrten Reihenfolge ausgefu¨hrt werden.

(2)

Der Vorzeichenwechsel im Argument bedeutet geometrisch eine Spiegelung des Zeigers z an der reellen Achse. Man erha¨lt den konjugiert komplexen Zeiger z *. Die sich anschließende Kehrwertbildung des Betrages bedeutet dann eine Streckung des Zeigers z * um das 1=r 2 -fache.

Beispiele (1)

Wir bestimmen den Kehrwert der imagina¨ren Einheit j in kartesischer und exponentieller Form: 1 j j j ¼ ¼ 2 ¼ ¼ j j jj 1 j 1 1 j 90 ¼ ¼ 1 e j 270 ¼ 1 e j 1 r j 90

(2)

Wir bilden den Kehrwert der komplexen Zahl z ¼ 0,8 e j 40 und erhalten: 1 1 1 ¼ e j 40 ¼ 1,25 e j 40 ¼ w ¼ j 40 z 0,8 e 0,8 Bild VII-59 zeigt die Lage beider Zahlen in der Gaußschen Zahlenebene.

4 Ortskurven

709

Im (z) z 0,8 40° – 40°

Re (z)

1,25

w=

1 z

Bild VII-59 Inversion der komplexen Zahl z ¼ 0,8 e j 40

(3)

Der Kehrwert der komplexen Zahl z ¼ 3 4 j lautet wie folgt: w ¼ ¼

1 1 3 þ 4j 3 þ 4j 3 þ 4j ¼ ¼ ¼ ¼ ¼ 2 z 3 4j ð3 4 jÞ ð3 þ 4 jÞ 9 þ 16 9 16 j 3 þ 4j 3 4 ¼ þ j ¼ 0,12 þ 0,16 j 25 25 25

&

4.4.2 Inversionsregeln Die Inversion einer komplexen Zahl z soll nun unter einem allgemeineren Gesichtspunkt betrachtet werden. Dazu fassen wir z als eine frei wa¨hlbare komplexe Variable auf und interpretieren die Gleichung w ¼ 1=z als Gleichung einer komplexen Funktion, die jeder von Null verschiedenen komplexen Zahl z in eindeutiger Weise den Kehrwert 1=z als Funktionswert zuordnet. Wir schreiben dafu¨r symbolisch: z 7! w ¼

1 z

oder

w ¼ f ðzÞ ¼

1 z

ðz 6¼ 0Þ

ðVII-129Þ

Graphisch werden die z-Werte als Punkte in einer komplexen z-Ebene und die zugeho¨rigen Funktionswerte w ¼ 1=z als Punkte in einer komplexen w-Ebene dargestellt 12). Die komplexe Funktion w ¼ 1=z kann daher auch als eine Abbildung der z-Ebene auf die w-Ebene gedeutet werden. Im Nullpunkt z ¼ 0 selbst ist die Funktion nicht definiert. Man ordnet dieser Stelle meist formal den „unendlich fernen Punkt“ als Bildpunkt zu. Er wird durch das Symbol „1“ gekennzeichnet. In den Anwendungen (z. B. in der Wechselstromtechnik) stellt sich oft das Problem, eine parameterabha¨ngige Kurve (z. B. die Ortskurve einer Netzwerkfunktion) zu invertieren. Besonders haüfig treten dabei Geraden und Kreise auf. Sie unterliegen den folgenden Inversionsregeln: 12)

In den Anwendungen wird fu¨r die graphische Darstellung der z- und w-Werte meist eine gemeinsame Zahlenebene verwendet, die daher zugleich z- und w-Ebene ist.

710


Inversionsregeln Geraden und Kreise werden durch die Inversion w ¼ 1=z nach den folgenden Regeln abgebildet: z-Ebene

w-Ebene

1. Gerade durch den Nullpunkt

!

Gerade durch den Nullpunkt

2. Gerade, die nicht durch den

!

Kreis durch den Nullpunkt

3. Mittelpunktskreis

!

Mittelpunktskreis

4. Kreis durch den Nullpunkt

!

Gerade, die nicht durch den Nullpunkt verlaüft

5. Kreis, der nicht durch den Nullpunkt verlaüft

!

Kreis, der nicht durch den Nullpunkt verlaüft

Nullpunkt verlaüft

Bei der Inversion einer Ortskurve erweisen sich ferner folgende Regeln als sehr hilfreich: 1. Der Punkt mit dem kleinsten Abstand (Betrag) vom Nullpunkt fu¨hrt zu dem Bildpunkt mit dem gro¨ßten Abstand (Betrag) und umgekehrt. 2. Ein Punkt oberhalb der reellen Achse fu¨hrt zu einem Bildpunkt unterhalb der reellen Achse und umgekehrt. Beweis der Inversionsregeln Wir beschra¨nken uns auf den Beweis der ersten beiden Regeln. Das Bild der komplexen Zahl z ¼ x þ j y bezeichnen wir mit w ¼ u þ j v. Fu¨r die Inversion w ¼ 1=z gilt dann: 1 1 x jy x jy x jy ¼ ¼ ¼ 2 ¼ 2 ¼ 2 2 z x þ jy ðx þ j yÞ ðx j yÞ x þ y2 x j y x y j 2 ¼ u þ jv ðVII-130Þ ¼ 2 2 x þy x þ y2

w ¼

Die Abbildungsgleichungen lauten somit: x y u ¼ 2 , v ¼ 2 x þ y2 x þ y2 Aus ihnen erhalten wir fu¨r x und y die folgenden Terme 13Þ : u v , y ¼ 2 x ¼ 2 2 u þv u þ v2 13)

ðVII-131Þ

ðVII-132Þ

Herleitung dieser Beziehungen: Zuna¨chst die Gleichungen (VII-131) quadrieren und addieren, dann die 1. bzw. 2. Gleichung (VII-131) nach x 2 þ y 2 auflo¨sen und in die gefundenen Ausdru¨cke einsetzen und schließlich nach x bzw. y auflo¨sen.

4 Ortskurven

711

Wir betrachten nun eine in der z-Ebene liegende Gerade mit der allgemeinen Funktionsgleichung ax þ by þ c ¼ 0

ðVII-133Þ

Die zugeho¨rige Bildkurve in der w-Ebene erhalten wir, wenn wir in diese Gleichung die Abbildungsgleichungen (VII-132) einsetzen:

au bv 2 þ c ¼ 0

ðu 2 þ v 2 Þ ðVII-134Þ 2 2 2 u þv u þv c ðu 2 þ v 2 Þ þ a u b v ¼ 0

ðVII-135Þ

Dies ist die Gleichung einer Geraden (fu¨r c ¼ 0) bzw. eines Kreises (fu¨r c 6¼ 0). Wir untersuchen nun die beiden Fa¨lle na¨her. 1: Fall : c ¼ 0

Die Gerade a x þ b y ¼ 0 der z-Ebene wird nach Gleichung

(VII-135) in die Gerade au bv ¼ 0

ðVII-136Þ

der w-Ebene abgebildet. Beide Geraden gehen durch den Ursprung. Dies aber ist die Aussage der 1. Inversionsregel. 2: Fall : c 6¼ 0 Die Gerade a x þ b y þ c ¼ 0 der z-Ebene verlaüft wegen c 6¼ 0 nicht durch den Ursprung. Sie geht bei der Inversion in den Kreis c ðu 2 þ v 2 Þ þ a u b v ¼ 0

ðVII-137Þ

der w-Ebene u¨ber, der durch den Nullpunkt verlaüft 14). Damit haben wir auch die 2. Inversionsregel bewiesen.

4.4.3 Ein Anwendungsbeispiel: Inversion einer Widerstandsortskurve Wir betrachten den in Bild VII-60 skizzierten Reihenschwingkreis mit dem ohmschen Widerstand R, der Kapazita¨t C und der Induktivita¨t L. C R

L

Bild VII-60 Reihenschwingkreis

14)

Es handelt p sich um einen verschobenen Kreis mit dem Mittelpunkt M ¼ ð a=2 c; b=2 cÞ und dem Raffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi dius r ¼ a 2 þ b 2 =2 c. Der Nullpunkt u ¼ 0, v ¼ 0 erfu¨llt die Kreisgleichung, ist somit ein Punkt des Kreises.

712


Bei festen Werten fu¨r R, C und L ha¨ngt der komplexe Widerstand Z nur noch von der Kreisfrequenz w ab. Nach den Gesetzen der Reihenschaltung erhalten wir die Netzwerkfunktion 1 1 ¼ R þ j wL ðw > 0Þ ðVII-138Þ Z ðwÞ ¼ R þ j w L j wC wC Die zugeho¨rige Widerstandsortskurve ist eine Gerade, die im Abstand R parallel zur imagina¨ren Achse verlaüft (Bild VII-61). Im ( Z )

v v Z (v)

Bild VII-61 Widerstandsortskurve eines Reihenschwingkreises nach Bild VII-60

v0 R

Re ( Z )

Durch Inversion erhalten wir die Ortskurve des komplexen Leitwertes. Sie wird durch die Netzwerkfunktion Y ðwÞ ¼

1 ¼ Z ðwÞ

1 1 R þ j wL wC

ðw > 0Þ

ðVII-139Þ

beschrieben. Wir bestimmen nun schrittweise den Verlauf dieser Ortskurve. 1. Aus der 2. Inversionsregel folgt, dass die invertierte Ortskurve Y ¼ Y ðwÞ einen durch den Nullpunkt verlaufenden Kreis ergibt. 2. Wir ermitteln jetzt den Mittelpunkt und den Radius des Kreises. Dazu bestimmen wir zuna¨chst denjenigen Punkt auf der Widerstandsortskurve Z ¼ Z ðwÞ, der vom Nullpunkt den kleinsten Abstand (Betrag) hat. Es ist der durch den Parameterwert w 0 gekennzeichnete Schnittpunkt mit der reellen Achse. Er geho¨rt zur Kreisfrepffiffiffiffiffiffiffiffi ffi quenz w 0 ¼ 1= L C , bei der der Blindwiderstand X ¼ w L 1=w C verschwindet. Fu¨r diese Kreisfrequenz nimmt Z seinen kleinsten Wert Z min ¼ Z ðw 0 Þ ¼ R an. Der zur Kreisfrequenz w 0 geho¨rende Punkt der Widerstandsortskurve wird somit durch den Zeiger Z ðw 0 Þ ¼ R beschrieben (Bild VII-61). Zum kleinsten Widerstandswert Z min ¼ R geho¨rt aber der gro¨ßte Leitwert Y max . Dieser betra¨gt somit Y max ¼

1 1 ¼ Z min R

ðVII-140Þ

4 Ortskurven

713

Er entspricht zugleich dem gesuchten Durchmesser des Kreises. Der Mittelpunkt des Kreises liegt daher auf der reellen Achse im Abstand 1=2 R vom Ursprung. Die Leitwertsortskurve fu¨hrt somit zu dem in Bild VII-62 dargestellten Kreis. Im ( Y ) Y (v)

v

v Bild VII-62 Leitwertsortskurve eines Reihenschwingkreises nach Bild VII-60

v0 1 2R

1 R

Re ( Y )

v

In den Anwendungen verwendet man zur Darstellung der Widerstandsortskurve Z ¼ Z ðwÞ, und der zugeho¨rigen invertierten Ortskurve, der Leitwertortskurve Y ¼ Y ðwÞ ¼ 1=Z ðwÞ, meist eine gemeinsame komplexe Zahlenebene (Bild VII-63). Einander zugeordnete Z- und Y-Werte sind dabei durch denselben w-Wert gekennzeichnet. Diese Zuordnung findet man leicht wie folgt: Wir zeichnen den zur (beliebigen) Kreisfrequenz w 1 geho¨renden Widerstandszeiger Z ðw 1 Þ und bringen ihn zum Schnitt mit der Leitwertsortskurve (Kreis). Der Schnittpunkt wird dann an der reellen Achse gespiegelt und fu¨hrt zum zugeho¨rigen Leitwertzeiger Y ðw 1 Þ. Im ( Z )

Im ( Y )

v Y (v)

Z ( v 1)

v1 Z (v)

v0 1 R Y ( v 1)

v0 R

Re ( Y ) Re ( Z )

v1 v

Bild VII-63 Darstellung der Widerstands- und Leitwertortskurve eines Reihenschwingkreises in einer gemeinsamen komplexen Ebene

714


bungsaufgaben Zu Abschnitt 1 1)

2)

3)

Stellen Sie die folgenden komplexen Zahlen durch Bildpunkte in der Gaußschen Zahlenebene symbolisch dar: z1 ¼ 3 4 j ,

z2 ¼ 2 þ 3 j ,

z3 ¼ 5 4 j ,

z 4 ¼ 6,

z5 ¼ 3 þ 5 j ,

z6 ¼ 1 2 j ,

z7 ¼ 4 þ j ,

z8 ¼ 3 j

Die folgenden komplexen Zahlen sind durch Zeiger in der Gaußschen Zahlenebene bildlich darzustellen: z1 ¼ 1 þ 3 j ,

z2 ¼ 2 4 j ,

z3 ¼ 1 j ,

z4 ¼ 5 j ,

z5 ¼ 4 þ 5 j ,

z6 ¼ 3 2 j ,

z7 ¼ 6 þ 2 j ,

z8 ¼ 5

Wie lauten die in Bild VII-64 bildlich dargestellten komplexen Zahlen in der kartesischen und in der Polarform? Geben Sie auch die jeweiligen konjugiert komplexen Zahlen an. Hinweis: Alle Werte sind halb- oder ganzzahlig.

Im (z) 5 z1

z6

z3 z5

z7

z2

1

Bild VII-64 –5

–1

z4

1

5

–1 z 12

z8

z 13

z9 z 11

z 10 –5

z 14

Re (z)

bungsaufgaben 4)

715

Die in der kartesischen Form gegebenen komplexen Zahlen z1 ¼ 2 þ p j ,

z 2 ¼ 4,5 2,4 j ,

z5 ¼ 3 2 j ,

z3 ¼ 3 þ 5 j ,

z6 ¼ 1 þ j ,

z7 ¼ 4 j ,

z4 ¼ 6 ,

z8 ¼ 3 j

sind in die Polarform umzurechnen. Wie lauten die konjugiert komplexen Zahlen? 5)

Bringen Sie die in der Polarform vorliegenden komplexen Zahlen

z 1 ¼ 4 ðcos 1 þ j sin 1Þ ,

z 2 ¼ 3 e j 30 ,

z 4 ¼ 5 ½ cos ð 60 Þ þ j sin ð 60 Þ , z 7 ¼ 2 ðcos 210 þ j sin 210 Þ ,

z 3 ¼ 5 e j 135 , 3

z5 ¼ 2 ej 2 p ,

z 6 ¼ e j 240 ,

z 8 ¼ cos ð 0,5Þ þ j sin ð 0,5Þ

in die kartesische Form und bestimmen Sie die jeweilige konjugiert komplexe Zahl. 6)

7)

Bestimmen Sie den Betrag der folgenden komplexen Zahlen: z1 ¼ 4 3 j ,

z2 ¼ 2 6 j ,

z 3 ¼ 3 ðcos 60 j sin 60 Þ,

z4 ¼ 3 þ 4 j ,

z5 ¼ 4 j ,

z 6 ¼ 3 e j 30

Bestimmen Sie den Hauptwert des Argumentes (Winkels) j fu¨r die folgenden komplexen Zahlen ð0 j < 2 pÞ:

z 2 ¼ 2 e j 40 , z1 ¼ 2 6 j , h p p i þ j sin , z 3 ¼ 3 cos 3 3 z5 ¼ 6 þ 8 j ,

z4 ¼ 3 j ,

z 6 ¼ 4 ½ cos ð 80 Þ þ j sin ð 80 Þ

Zu Abschnitt 2 1) Berechnen Sie mit den komplexen Zahlen z1 ¼ 4 j ,

z2 ¼ 3 2 j ,

z3 ¼ 1 þ j

die folgenden Terme: aÞ

z1 2 z2 þ 3 z3

bÞ

2 z 1 z *2

cÞ

z *1 z 2 z3

dÞ

z 1 ð2 z *2 z 1 Þ þ z *3

eÞ

z 1 z *2 3 z *3

fÞ

z 1 þ z *3 z *2 z 3

716


2) Berechnen Sie die folgenden Ausdru¨cke: aÞ

ð3 2 jÞ ð4 þ 2 jÞ

bÞ

cÞ

4 ð3 jÞ * ð1 þ jÞ ð 1 þ jÞ

dÞ

3 2j þ 3 ðj 8Þ 4 3j pffiffiffiffiffi j1 3 jj 2 ð2 4 jÞ þ j

3) Berechnen Sie die folgenden Ausdru¨cke und geben Sie die Endergebnisse in der kartesischen Form an: aÞ

h p p i 2j þ 2 e j ð 30 Þ þ 3 cos þ j sin 3 4j 4 4

bÞ

ð3 þ jÞ ðcos 120 j sin 120 Þ 2 ðcos 90 þ j sin 90 Þ þ 2 e j 180 ð1 jÞ ð2 jÞ *

4) Mit dem komplexen Zeiger z ¼ 1 þ 2 j werden folgende Operationen durchgefu¨hrt: aÞ

jz

bÞ z *

fÞ

jzj

gÞ

cÞ

z j

dÞ

2z

eÞ

e j 30 z

z2

Stellen Sie diese Operationen in der Gaußschen Zahlenebene bildlich dar. Was bedeuten sie geometrisch? 5) Zeigen Sie: Fu¨r jede komplexe Zahl z ¼ x þ j y gilt: aÞ

z þ z * ¼ 2 Re ðzÞ

bÞ z z * ¼ 2 j Im ðzÞ

6) Berechnen Sie die folgenden Potenzen nach der Formel von Moivre und stellen Sie die Ergebnisse in der kartesischen und in der Polarform dar: pffiffiffiffiffi aÞ ð1 þ jÞ 2 bÞ ð3 3 jÞ 4 cÞ ð2 e j 30 Þ 8 dÞ ð 4 3 jÞ 3 h p p i 10 3j 3 eÞ fÞ ð3 e j p Þ 5 gÞ 2 cos þ j sin 2þj 3 3 hÞ

½ 5 ðcos ð 10 Þ þ j sin ð 10 ÞÞ 4

7) Leiten Sie aus der Formel von Moivre und unter Verwendung der Binomischen Formel die folgenden trigonometrischen Beziehungen her: sin ð3 jÞ ¼ 3 sin j 4 sin 3 j cos ð3 jÞ ¼ 4 cos 3 j 3 cos j

bungsaufgaben

717

8) Wie lauten die Lo¨sungen der folgenden Gleichungen? aÞ

z3 ¼ j

bÞ

z 4 ¼ 16 e j 160

cÞ

z5 ¼ 3 4 j

Skizzieren Sie die Lage der zugeho¨rigen Zeiger in der Gaußschen Zahlenebene. 9) Berechnen Sie die folgenden Wurzeln: p ffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi p 3 ffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 2 aÞ 4 2j bÞ 81 e j 190 10) Bestimmen Sie sa¨mtliche Lo¨sungen: h p p i þ j sin aÞ z 3 ¼ 64 cos 4 4

cÞ

bÞ

ffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi p 6 3 þ 8j

z3 2 ¼ 5 j

11) Von der Gleichung x 4 2 x 3 þ x 2 þ 2 x 2 ¼ 0 ist eine (komplexe) Lo¨sung bekannt: x 1 ¼ 1 j. Wie lauten die u¨brigen Lo¨sungen? 12) Bestimmen Sie sa¨mtliche reellen und komplexen Lo¨sungen: aÞ

x3 x2 þ 4x 4 ¼ 0

bÞ

x4 2x2 3 ¼ 0

(Horner-Schema verwenden)

13) Berechnen Sie die folgenden natu¨rlichen Logarithmen: aÞ

ln 1

dÞ

ln ð2 e j 3 Þ

p

bÞ ln ð 1 þ jÞ

cÞ

ln j

Ln ð 1Þ

fÞ

Ln ðj j Þ

eÞ

Zu Abschnitt 3 1)

Die folgenden harmonischen Schwingungen sind zuna¨chst in der Sinusform y ¼ A sin ðw t þ jÞ mit A > 0, 0 j < 2 p anzugeben und anschließend rechnerisch und zeichnerisch durch komplexe Sinuszeiger darzustellen. Wie lauten die komplexen Amplituden (in der kartesischen Form)? p p aÞ y 1 ¼ 3 sin 2 t þ bÞ y 2 ¼ 3 sin 4 t 3 4 p dÞ y 4 ¼ 5 sin ðp t 1,2Þ cÞ y 3 ¼ 4 sin 2 t þ 2

2)

Stellen Sie die folgenden Kosinusschwingungen als komplexe Sinuszeiger dar: p bÞ y 2 ¼ 4 cos 2 t aÞ y 1 ¼ 3 cos ðw tÞ 4

718


cÞ

y 3 ¼ 5 cos ðt þ 1Þ

dÞ

2p y 4 ¼ 3 cos p t þ 3

Anleitung: Bringen Sie die Kosinusschwingungen zuna¨chst in die Sinusform. 3)

Gegeben sind die beiden gleichfrequenten Wechselspannungen u 1 ðtÞ und u 2 ðtÞ. Bestimmen Sie die durch Superposition entstehende resultierende Wechselspannung mit Hilfe der komplexen Rechnung ðw ¼ 314 s 1 Þ: p u 2 ¼ 150 V cos w t aÞ u 1 ¼ 100 V sin ðw tÞ, 4 p bÞ u 1 ¼ 50 V sin ðw tÞ, u 2 ¼ 200 V sin w t þ 3

4)

Zeigen Sie, dass sich drei gleiche, aber um jeweils 120 in der Phase verschobene Wechselspannungen bei der berlagerung auslo¨schen (die Wechselspannungen entsprechen z. B. den drei Phasen eines Drehstroms). Die Rechnung ist im Komplexen durchzufu¨hren.

5)

Die mechanischen Schwingungen p y 1 ðtÞ ¼ 20 cm sin p s 1 t þ 10 und

p y 2 ðtÞ ¼ 15 cm cos p s 1 t þ 6

werden ungesto¨rt zur berlagerung gebracht. Wie lautet die resultierende Schwingung, in der Kosinusform dargestellt? 6)

Berechnen Sie den komplexen Widerstand der in Bild VII-65 skizzierten Reihenschaltung bei der Kreisfrequenz w ¼ 10 6 s 1 . C = 20 μ F

R = 100 Ω

L = 0,2 H

Bild VII-65

7)

Fu¨r die in Bild VII-66 dargestellte Parallelschaltung aus dem ohmschen Widerstand R ¼ 100 W und der Induktivita¨t L ¼ 0,5 H ist der komplexe Widerstand Z und der komplexe Stromzeiger I zu berechnen ðU ¼ 100 V, w ¼ 500 s 1 Þ. R

Bild VII-66 L

bungsaufgaben 8)

719

Berechnen Sie den komplexen Widerstand Z der in Bild VII-67 dargestellten Schaltung als Funktion der Kreisfrequenz w. R2 R1

Bild VII-67

L

9)

Berechnen Sie den komplexen Widerstand Z der in Bild VII-68 dargestellten Schaltung bei der Kreisfrequenz w ¼ 300 s 1 . R 2 = 100 Ω R 1 = 50 Ω

C 1 = 10 μ F

L1 = 1 H

R 3 = 20 Ω

L 2 = 1,5 H

Bild VII-68

Zu Abschnitt 4 1)

2)

Zeichnen Sie die Ortskurven der folgenden komplexen Zeiger: aÞ

z ðtÞ ¼ a cos t þ j b sin t

bÞ

z ðtÞ ¼ 2 cos 2 t þ j sin ð2 tÞ

ð0 t < 2 pÞ p 0 t < 2

Bilden Sie den Kehrwert der folgenden komplexen Zahlen: h p p i z1 ¼ 3 þ 5 j , z2 ¼ 6 þ 8 j , z 3 ¼ 3 cos þ j sin , 3 3

z 4 ¼ 6 e j 40 ,

z5 ¼ 3 ej3 ,

z 6 ¼ 5 ðcos 60 j cos 60 Þ

720

3)


Skizzieren Sie die Ortskurven folgender Netzwerkfunktionen: a) Reihenschaltung aus einem ohmschen Widerstand R und einer Induktivita¨t L nach Bild VII-69 (R, L: fest; w: variabel). Gesucht sind die Ortskurven des komplexen Widerstandes Z ¼ Z ðwÞ und seines Kehrwertes, des Leitwertes Y ¼ Y ðwÞ. R

L

Bild VII-69

b)

Parallelschaltung aus einem ohmschen Widerstand R und einer Induktivita¨t L nach Bild VII-70 (R, L: fest; w: variabel). Gesucht sind die Ortskurven des komplexen Leitwertes Y ¼ Y ðwÞ und des komplexen Widerstandes Z ¼ Z ðwÞ. R

Bild VII-70

L

Anleitung: Bei der Reihenschaltung addieren sich die (komplexen) Einzelwidersta¨nde, bei der Parallelschaltung die (komplexen) Einzelleitwerte. 4)

Der in Bild VII-71 dargestellte Schaltkreis entha¨lt einen variablen ohmschen Widerstand R und einen Kondensator mit der (festen) Kapazita¨t C. C R

Bild VII-71

a) Wie lautet die Netzwerkfunktion Z ¼ Z ðRÞ? b) Zeichnen Sie die Widerstandsortskurve. c) Durch Inversion ist die Ortskurve des Leitwertes zu bestimmen.

721

Anhang: Lo¨sungen der bungsaufgaben I Allgemeine Grundlagen Abschnitt 1 und 2 1)

M 1 ¼ f1, 2, 3, 4g;

M 2 ¼ f2, 3, 5, 7, 11, 13, 17, 19, 23, 29, 31g

L 1 ¼ f 2; 0,5g;

L 2 ¼ f0, 4g

2)

M 1 [ M 2 ¼ ð 2, 4Þ;

M 1 \ M 2 ¼ ½ 0, 2Þ;

3)

L ¼ f1, 2, 3, 4, 5, 6g ¼ fn j n 2 N* und b

M 1 n M 2 ¼ ½ 2, 4Þ

n 6g

a

c

2

8

4)

Bild A-1 –5

0

b 0Þ

)

x 3 ¼ 0,303

x2 þ 2x 1 ¼ x

ðmit x > 0Þ

)

x 4 ¼ 0,618

Es handelt sich also um die insgesamt vier Lo¨sungen der beiden quadratischen Gleichungen x 2 þ 2 x 1 ¼ x. y

y 1 = | x 2 + 2x –1 |

y2 y1 2

y1

y2 = | x |

Bild A-9 –4

2

x1

x2

x

x3 x4

Abschnitt 4 1)

a)

Die Funktionen y 1 ¼ 2 x 8 und y 2 ¼ j x j schneiden sich an der Stelle x 1 ¼ 8 (identisch mit dem Schnittpunkt der Geraden y ¼ 2 x 8 und y ¼ x; siehe Bild A-10). Lo¨sungen erhalten wir fu¨r y 1 > y 2. Daher gilt: L ¼ ð8, 1Þ oder x > 8.

b)

Die Parabel y 1 ¼ x 2 þ x þ 1 verlaüft nach Bild A-11 u¨berall im Intervall ð 1, 1Þ oberhalb der x-Achse ðy 2 ¼ 0Þ. Daher gilt: L ¼ ð 1, 1Þ. y

y 5

y1 = x 2 + x + 1

8 y2 = | x | 2

y2 2 –2

0,75 2

–2

Bild A-10

8 y 1 = 2x – 8

x

– 0,5

1

x y2 = 0

Bild A-11

724

Anhang: Lo¨sungen der bungsaufgaben c)

Keine Lo¨sungen, da y 1 ¼ j x j fu¨r x 0 parallel zur Geraden y 2 ¼ x 2 verlaüft (Steigung jeweils gleich 1; siehe Bild A-12). Somit ist L ¼ ˘.

d)

Aus Bild A-13 folgt: L ¼ fx j 2,562 < x < 1,562g (die Parabel y 1 ¼ x 2 und die Gerade y ¼ ðx 4Þ ¼ x þ 4 schneiden sich an den Stellen x 1 ¼ 2,562 und x 2 ¼ 1,562). y

y y1 = | x |

y1

y1 = x 2

y2 = x – 2

5

1 –1

1

2

5

y2 = | x – 4 |

x

–1

y2

1 –2 –1 –2,562

Bild A-12 e)

1

4 5

x

1,562

Bild A-13

Die Kurven y 1 ¼ j x 2 9 j und y 2 ¼ j x 1 j schneiden sich an den Stellen x 1 ¼ 3,702, x 2 ¼ 2,372, x 3 ¼ 2,702 und x 4 ¼ 3,372 (siehe Bild A-14). y 9

y2

y1 = | x 2 – 9 | y1 5

y1

y1 y2 = | x – 1 | 1

Bild A-14 –1 x1

x2

1

5

x

x3 x4

Es sind die Lo¨sungen der folgenden quadratischen Gleichungen: ðx 2 9Þ ¼ ðx 1Þ

ðmit x < 0Þ

)

x 1 ¼ 3,702

x 2 9 ¼ ðx 1Þ

ðmit x < 0Þ

)

x 2 ¼ 2,372

x2 9 ¼ x 1

ðmit x > 0Þ

)

x 3 ¼ 2,702

ðx 2 9Þ ¼ x 1

ðmit x > 0Þ

)

x 4 ¼ 3,372

ðLo¨sungen der beiden quadratischen Gleichungen x 2 9 ¼ ðx 1ÞÞ.


725

f)

Die Betragsfunktionen y 1 ¼ j x 1 j und y 2 ¼ j x þ 2 j schneiden sich an der Stelle x 1 ¼ 0,5 (identisch mit dem Schnittpunkt der Geraden y ¼ x þ 2 und y ¼ ðx 1Þ ¼ x þ 1; siehe Bild A-15). Die Bedingung y 1 y 2 ist nur fu¨r x 0,5 erfu¨llt. Somit ist L ¼ ð 1; 0,5 die gesuchte Lo¨sungsmenge.

g)

Die Parabel y 1 ¼ x 2 verlaüft im gesamten Definitionsintervall ð 1, 1Þ unterhalb der Geraden y 2 ¼ x þ 4 (siehe Bild A-16). Daher ist L ¼ ð 1, 1Þ die gesuchte Lo¨sungsmenge. y

y 5

y1

5

y2 = |x + 2 |

y2 = x + 4

y2 y1 = |x – 1 |

1 1

–2

–5

–1

x

1

1

–1

–0,5

y 1 = –x 2

Bild A-15

h)

Bild A-16

Die Ungleichung wird zuna¨chst mit dem Nenner x þ 1 6¼ 0 multipliziert, wobei zwei Fa¨lle zu unterscheiden sind: 1. Fall: x þ 1 > 0

und

x 1 < x þ1

)

L 1 ¼ ð 1, 1Þ

2. Fall: x þ 1 < 0

und

x 1 > x þ1

)

L2 ¼ ˘

Lo¨sung: L ¼ L 1 [ L 2 ¼ ð 1, 1Þ, 2)

x

a)

2x 0

)

b)

1 þ x2 0

)

x2 1

c)

4 x2 0

)

x2 4

d)

ð1 xÞ ðx þ 2Þ 0

d: h:

x > 1

x 2 ) )

x 2 R jxj 2

oder

2 x 2

Fallunterscheidung: 1. Fall: 1 x 0

und

x þ2 0

)

L 1 ¼ ½ 2, 1

2. Fall: 1 x < 0

und

x þ2 < 0

)

L2 ¼ ˘

Lo¨sung: L ¼ L 1 [ L 2 ¼ ½ 2, 1,

d: h:

2 x 1

726

Anhang: Lo¨sungen der bungsaufgaben e)

x2 1 0

f)

4x 0 x þ2

)

x2 1

)

jxj 1

ðx 6¼ 2Þ

Fallunterscheidung: 1. Fall: 4 x 0

und

x þ2 > 0

)

L 1 ¼ ð 2, 4

2. Fall: 4 x < 0

und

x þ2 < 0

)

L2 ¼ ˘

Lo¨sung: L ¼ L 1 [ L 2 ¼ ð 2, 4 ,

d: h:

2 < x 4

Abschnitt 5 1)

a) x 1 ¼ 3, c) u ¼ 1,

x 2 ¼ 1, v ¼ 3,

x3 ¼ 4 w ¼ 4

b) x ¼ 0,6463, d)

x ¼ 1,23,

y ¼ 2,0769,

y ¼ 3,57,

z ¼ 1,0615

z ¼ 0,51

2)

Addiert man zur 3. Zeile das 2-fache der 2. Zeile, so erha¨lt man die Gleichung 0 x 1 þ 0 x 2 þ 0 x 3 ¼ 6, die einen Widerspruch entha¨lt ð0 ¼ 6Þ. Das lineare Gleichungssystem ist daher unlo¨sbar.

3)

Das lineare Gleichungssystem besitzt unendlich viele Lo¨sungen, da eine der drei Gro¨ßen frei wa¨hlbar ist. Mit dem Parameter z ¼ l erha¨lt man sa¨mtliche Lo¨sungen in der Form 5 l, 3

x ¼

y ¼

x 2 ¼ 4,

2 l, 3

z ¼ l

4)

x 1 ¼ 2,

5)

Eine Gro¨ße ist frei wa¨hlbar (Parameter). Wir setzen x 2 ¼ l und erhalten sa¨mtliche Lo¨sungen in der Form x1 ¼

6)

a)

1 l, 2

x 3 ¼ 6,

ðl 2 RÞ

x 2 ¼ l,

x4 ¼ 8

x3 ¼ 2 l

Es gibt unendlich viele, von zwei Parametern l und m abha¨ngige Lo¨sungen. Wir wa¨hlen x 3 ¼ l und x 4 ¼ m und erhalten sa¨mtliche Lo¨sungen in der Form x 1 ¼ l þ 2 m þ 7,

x 2 ¼ l 4,

Beispiel: Fu¨r das Parameterpaar

x ¼ 3,

y ¼ 4,

z ¼ 1

x 3 ¼ l,

l ¼ 0, m ¼ 1

x 2 ¼ 4, x 3 ¼ 0, x 4 ¼ 1. b)

ðl 2 RÞ

x4 ¼ m

ðl, m 2 RÞ

lautet die Lo¨sung:

x 1 ¼ 9,


727

Abschnitt 6 1)

a)

2) 3)

4)

5)

715 nþk k þ1

b) ¼

252

78

ðn þ kÞ ðn þ k 1Þ ðn þ k 2Þ . . . ðn þ 1Þ n ðk þ 1Þ !

a)

102 4 ¼ ð100 þ 2Þ 4 ¼ 108 243 216

b)

99 5 ¼ ð100 1Þ 5 ¼ 9 509 900 499

c)

996 3 ¼ ð1000 4Þ 3 ¼ 988 047 936

a)

ðx þ 4Þ 5 ¼ x 5 þ 20 x 4 þ 160 x 3 þ 640 x 2 þ 1280 x þ 1024

b)

ð1 5 yÞ 4 ¼ 1 20 y þ 150 y 2 500 y 3 þ 625 y 4

c)

ða 2 2 bÞ 3 ¼ a 6 6 a 4 b þ 12 a 2 b 2 8 b 3

a)

1,03 12 ¼ ð1 þ 0,03Þ 12 1,4257

b)

0,99 20 ¼ ð1 0,01Þ 20 0,8179

c)

2,01 8 ¼ ð2 þ 0,01Þ 8 266,4210

6Þ

c)

ð2 þ 3 xÞ 10 ¼ 2 10 þ þ

10 1 10 4

2 9 ð3 xÞ 1 þ

10 2

2 8 ð3 xÞ 2 þ

10 3

2 7 ð3 xÞ 3 þ

2 6 ð3 xÞ 4 þ . . . ¼

¼ 1024 þ 15 360 x þ 103 680 x 2 þ 414 720 x 3 þ 1 088 640 x 4 þ . . . 7)

a)

ð1 4 xÞ 8 ¼

8 8 X X 8 8 1 8 k ð 4 xÞ k ¼ ð 4 xÞ k k k k¼0 k¼0

5. Potenz von x fu¨r k ¼ 5: 8 8 5 ð 4 xÞ 5 ¼ ð 4Þ 5 x 5 ¼ 344 |fflfflfflffl57 ffl{zfflfflfflffl ffl} x 5 5 Koeffizient

b)

ðx þ 0,5 aÞ 12

12 X 12 x 12 k ð0,5 aÞ k ¼ k k¼0

5. Potenz von x fu¨r k ¼ 7:

12 7

x 12 7 ð0,5 aÞ 7 ¼

12 7

ð0,5 aÞ 7 x 5 ¼ 6,1875 a7 x 5 |fflfflfflfflffl{zfflfflfflfflffl} Koeffizient

728

Anhang: Lo¨sungen der bungsaufgaben

II Vektoralgebra Abschnitt 2 und 3 0 1)

4

B a) ~ s1 ¼ @

1

C 9 A,

0 B b) ~ s2 ¼ @

j~ s 1 j ¼ 22,29

20 0 B c) ~ s3 ¼ @

22

1

C 18 A,

200

3)

~¼ F

4)

5)

1 j~ s 4 j ¼ 418,82

~j ¼ 217,84 N, Winkel gegen die Horizontale: a ¼ 66,26 N, j F

0 1 0 B C ~ r ðP 1 Þ ¼ @ 0 A, 0

0 1 a B C ~ r ðP 2 Þ ¼ @ 0 A, 0

0 1 a B C ~ r ðP 3 Þ ¼ @ a A, 0

0 1 0 B C ~ r ðP 4 Þ ¼ @ a A, 0

0 1 0 ~ r ðP 5 Þ ¼ @ 0 A, a

0 1 a ~ r ðP 6 Þ ¼ @ 0 A, a

0 1 a ~ r ðP 7 Þ ¼ @ a A, a

0 1 0 ~ r ðP 8 Þ ¼ @ a A a

0 1 0 1 0,436 2 1 B C B C ~ e a ¼ pffiffiffiffiffiffiffi @ 1 A ¼ @ 0,218 A, 21 0,873 4 0 1 B ~ e c ¼ pffiffiffiffi @ 3

1

1

0

~ e ¼

0,577

0

1

1

3

1

0

0,318

1

1 B B C C ~ e b ¼ pffiffiffiffiffiffiffi @ 4 A ¼ @ 0,424 A, 89 0,848 8 1

C B C 1 A ¼ @ 0,577 A 1 0,577 0

6)

j~ s 2 j ¼ 161,82

1

C ~ ¼ ðF ~1 þ F ~2 þ F ~3 þ F ~4 Þ ¼ B F @ 175 A N 10

199,41

60

B C d) ~ s 4 ¼ @ 326 A, 256

j~ s 3 j ¼ 29,53

2)

C 0 A,

0

0

87,69

1

128

8

99

0

0,196

1

~ a 1 B C B C ¼ pffiffiffiffiffiffiffi @ 4 A ¼ @ 0,784 A j~ aj 26 0,588 3

II Vektoralgebra

729

0 1 0 1 1 11,49 3 3 p ffiffiffiffi ~ a B C B C C B ~ r ðQÞ ¼ ~ r ðPÞ þ 20 ¼ @ 1 A þ 2 2 @ 5 A ¼ @ 13,14 A j~ aj 6,31 4 5 0

7)

)

Q ¼ ð11,49; 13,14; 6,31Þ

8)

0 1 10 9 l ! ~ r ðPÞ ¼ ~ r ðlÞ ¼ ~ r ðP 1 Þ þ l P 1 P 2 ¼ @ 5 3 l A 1 þ 6l

ðl 2 RÞ

Zum Punkt Q geho¨rt der Parameterwert l ¼ 0,5: 0 1 0 1 10 4,5 5,5 ~ r ðQÞ ¼ ~ r ðl ¼ 0,5Þ ¼ @ 5 1,5 A ¼ @ 3,5 A 1 þ 3 2 0 9)

Q ¼ ð5,5; 3,5; 2Þ

1 3 2l A l 4 3l

Ja. Die Geradengleichung lautet: ~ r ðPÞ ¼ ~ r ðlÞ ¼ @ a 3 b~Þ ð4~ c Þ ¼ 288 b) ð~

)

ðl 2 RÞ

c) ð~ a þ b~Þ ð~ a~ c Þ ¼ 12

10Þ

a) ~ a b~ ¼ 1

11)

a)

12)

Aus ~ a b~ ¼ 0 folgt ~ a ? b~

13)

Es ist nach Bild II-77 b~ þ ~ c ¼ ~ a, d. h. ~ c ¼~ a b~. Durch skalare Multiplikation von ~ c mit sich selbst folgt:

j ¼ 79,92

b)

j ¼ 51,34

c)

j ¼ 157,90

ð~ a, b~ 6¼ ~ 0Þ.

~ c~ c ¼ ð~ a b~Þ ð~ a b~Þ ¼ ~ a~ a~ a b~ b~ ~ a þ b~ b~ ¼ ¼~ a~ a þ b~ b~ 2 ~ a b~ ¼ a 2 þ b 2 2 a b cos g 14)

Es gilt: ~ e1 ~ e1 ¼ ~ e2 ~ e2 ¼ ~ e3 ~ e3 ¼ 1

) Einheitsvektoren

~ e1 ~ e2 ¼ ~ e2 ~ e3 ¼ ~ e3 ~ e1 ¼ 0

) orthogonale Vektoren

15)

Es ist ~ c ¼ ~ a þ b~ (nachrechnen) und ferner ~ a b~ ¼ 0, d. h. ~ a ? b~. Somit sind ~ a und b~ die beiden Katheten und ~ c die Hypotenuse.

16)

a) b) c)

pffiffiffiffi 3, pffiffiffiffiffiffiffi j~ a j ¼ 17 , pffiffiffiffiffiffiffi j~ a j ¼ 29 ,

j~ aj ¼

a ¼ b ¼ g ¼ 54,74 a ¼ 75,96 ,

b ¼ 14,04 ,

g ¼ 90

a ¼ 42,03 ,

b ¼ 56,15 ,

g ¼ 111,80

730 17)

Anhang: Lo¨sungen der bungsaufgaben j~ aj ¼ BC ¼

pffiffiffiffiffiffiffi 20 ,

a ¼ 54,16 ,

j b~j ¼ A C ¼

b ¼ 77,47 , 0

3

! B C ~ s ¼ P 1 P 2 ¼ @ 18 A m, 4

19)

j ¼ 60

20)

a)

22=9

j~ cj ¼ AB ¼

g ¼ 48,37 ,

A ¼ 9

~~ W ¼ F s ¼ 110 Nm,

0

1

B C b~a ¼ @ 22=9 A 11=9

B b~a ¼ @

b)

28=9

0

C 28=9 A

c)

14=9

g ¼ 90 ,

22)

a)

a ¼ 39,51 ,

b ¼ 81,12 ,

g ¼ 51,89

b)

a ¼ 107,64 ,

b ¼ 59,66 ,

g ¼ 143,91

c)

a ¼ 42,83 ,

b ¼ 97,66 ,

g ¼ 48,19

a x ¼ 8,66,

23)

2

a y ¼ 5,

0 b)

B ð~ a b~Þ ð3~ cÞ ¼ @ 12

C B ð ~ a þ 2~ c Þ ð b~Þ ¼ @ 26 A 1

24)

a)

A ¼ j~ a b~j ¼ 48,89

25)

0,2 m F þ 0,5 m 600 N ¼ 1 m 400 N

26)

Aus ½ ~ a b~ ~ c ¼ 0 folgt l ¼ 43=31.

29)

B C b~a ¼ @ 20=9 A 10=9

93

1

C 9A

b)

0

1

c)

28)

1

6 0

27)

20=9

a z ¼ 0. Der Vektor ~ a liegt daher in der x, y-Ebene.

1

B C a) ~ a b~ ¼ @ 14 A 9

j ¼ 57,49

1

21)

0

pffiffiffiffiffiffiffi 17

1

18)

0

pffiffiffiffiffiffiffi 29 ,

d)

236

1

C B ð2 ~ a Þ ð b~ þ 5~ cÞ ¼ @ 2A 38

A ¼ j~ a b~j ¼ 51,16 )

F ¼ 500 N

Die drei Vektoren sind komplanar, wenn ihr Spatprodukt verschwindet. Dies ist in beiden Teilaufgaben der Fall. a b~ ~ c j ¼ 75 V Spat ¼ j ½ ~ Beide Seiten der Gleichung fu¨hren zu dem folgenden Vektor: 1 0 ða z b x a x b z Þ c z ða x b y a y b x Þ c y C B B ða x b y a y b x Þ c x ða y b z a z b y Þ c z C A @ ða y b z a z b y Þ c y ða z b x a x b z Þ c x

II Vektoralgebra 30)

a)

731

Aus der Vektorgleichung system

0 folgt das homogene lineare Gleichungsl1 ~ a þ l 2 b~ ¼ ~

3 l1 þ l2 ¼ 0 0 l1 þ 5 l2 ¼ 0

3 l1 þ l2 ¼ 0 5 l2 ¼ 0

bzw:

l1 þ l2 ¼ 0

l1 þ l2 ¼ 0

mit der eindeutigen Lo¨sung l 1 ¼ l 2 ¼ 0. Die Vektoren ~ a und b~ sind somit linear unabha¨ngig. b)

Das Spatprodukt der drei Vektoren ~ a, b~ und ~ c ist von Null verschieden: 1 6 4 ~ ½~ a b~ c ¼ 1 2 2 ¼ 12 6¼ 0 1 2 3 Die Vektoren sind somit linear unabha¨ngig.

31)

a) b)

b~ ¼ 3 ~ a abha¨ngig.

) Die Vektoren ~ a und b~ sind kollinear (antiparallel) und somit linear

Das Spatprodukt der drei Vektoren ~ a, b~ und ~ c verschwindet: 1 2 5 ½~ a b~ ~ c ¼ 1 2 3 ¼ 0 5 10 1 Daher sind die Vektoren linear abha¨ngig.

32)

Wir bilden jeweils das Spatprodukt der drei Vektoren. 1 1 2 a) ½ ~ a b~ ~ c ¼ 5 1 2 ¼ 30 6¼ 0 1 2 3 Die Vektoren sind somit linear unabha¨ngig.

b)

1 1 2 ½~ a b~ d~ ¼ 5 1 2 13 5 2

¼ 0

Die Vektoren sind somit linear abha¨ngig.

732


Abschnitt 4 1)

a)

0

B ~ r ðPÞ ¼ ~ r ðlÞ ¼ ~ r1 þ l~ a ¼ @

4l l

1 C A

ðl 2 RÞ

3l l ¼ 1: l ¼ 5:

Q 1 ¼ ð3; 1; 2Þ;

l ¼ 2:

Q 3 ¼ ð9; 5; 8Þ 0

b)

Q 2 ¼ ð2; 2; 1Þ;

3 þ 5l

B C ~ r ðPÞ ¼ ~ r ðlÞ ¼ ~ r1 þ l~ a ¼ @2 þ 2lA 1 þ 3l l ¼ 1: l ¼ 5:

Q 1 ¼ ð8; 0; 4Þ;

l ¼ 2:

a)

Q 3 ¼ ð 22; 12; 14Þ

B ~ r ðPÞ ¼ ~ r ðlÞ ¼ ~ r 1 þ l ð~ r2 ~ r 1Þ ¼ @

l ¼ 2: l ¼ 5:

Q 1 ¼ ð 9; 1; 22Þ;

1 þ 5l

1

C 3 þ 2lA 2 þ 10 l l ¼ 3:

ðl 2 RÞ

Q 2 ¼ ð16; 9; 28Þ;

Q 3 ¼ ð26; 13; 48Þ 0

b)

ðl 2 RÞ

Q 2 ¼ ð13; 2; 7Þ;

0 2)

1

B ~ r2 ~ r 1Þ ¼ @ r ðPÞ ¼ ~ r ðlÞ ¼ ~ r 1 þ l ð~

2 þ 3l

1

C 3 3lA

ðl 2 RÞ

1 þ 4l l ¼ 2: l ¼ 5:

Q 1 ¼ ð 8; 9; 7Þ;

Q 2 ¼ ð7; 6; 13Þ;

Q 3 ¼ ð13; 12; 21Þ 0

3)

l ¼ 3:

B ~ r2 ~ r 1Þ ¼ @ r ðPÞ ¼ ~ r ðlÞ ¼ ~ r 1 þ l ð~

10 9 l

1

C 5 3lA

ðl 2 RÞ

1 þ 6l ! Zur Mitte Q von P 1 P 2 geho¨rt der Parameterwert l ¼ 0,5. Somit ist Q ¼ ð5,5; 3,5; 2Þ. 0 4)

B Ja. Die Geradengleichung lautet: ~ r ðPÞ ¼ ~ r ðlÞ ¼ @

3 2l l

1 C A

ðl 2 RÞ

4 3l Die vorgegebenen Punkte P 1 , P 2 und P 3 geho¨ren der Reihe nach zu den Parameterwerten l ¼ 0, l ¼ 1 und l ¼ 5. 5)

d ¼

j~ a ð~ rQ ~ r 1Þ j ¼ 1,22 j~ aj

II Vektoralgebra

733

j~ a ð~ r2 ~ r 1Þ j ¼ 4,74 j~ aj

6)

d ¼

7)

cos a ¼

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 cos 2 b cos 2 g ¼ 0,5 0

a cos a

1

a ¼ 60

) 0

0,5

1

C B C B Richtungsvektor: ~ a ¼ @ a cos b A ¼ @ 0,5 A pffiffiffiffi 1= 2 a cos g 0

1 þ 0,5 l

1

B C Geradengleichung: ~ r ðPÞ ¼ ~ r ðlÞ ¼ ~ r1 þ l~ a ¼ @ 2 þ 0,5 l A pffiffiffiffi 8 þ l= 2

ðl 2 RÞ

Schnittpunkt mit der x, y-Ebene: Sx y ¼ ð 4,66; 7,66; 0Þ Schnittpunkt mit der y, z-Ebene: Sy z ¼ ð0; 3; 6,59Þ Schnittpunkt mit der x, z-Ebene: Sx z ¼ ð3; 0; 10,83Þ 8)

cos g ¼

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 cos 2 a cos 2 b ¼ 0,5

)

g ¼ 120

Der Betrag des Richtungsvektors ~ a ist frei wa¨hlbar. Wir setzen j ~ a j ¼ a ¼ 1 und erhalten: 1 0 pffiffiffiffi 1 a cos a 3=2 B C B C ~ a ¼ @ a cos b A ¼ @ 0 A a cos g 0,5 0

pffiffiffiffi 1 3 5 þ lC B 2 B C Geradengleichung: ~ r ðPÞ ¼ ~ r ðlÞ ¼ ~ r1 þ l~ a ¼ B C @ A 3 0

ðl 2 RÞ

1 0,5 l 9)

a)

Die Gleichungen der beiden Geraden lauten: 0 1 3 4 l1 ! B C r ðl 1 Þ ¼ ~ r1 þ l1 P1 P2 ¼ @ 4 6 l1 A g1: ~ 6 2 l1 0 ! B r ðl 2 Þ ¼ ~ r3 þ l2 P3 P4 ¼ @ g2: ~

3 þ 2 l2

ðl 1 2 RÞ 1

C 7 þ 8 l2 A

2 4 l2

ðl 2 2 RÞ 0

40

1

B C sind windschief zueinander, da ~ a1 ~ a 2 ¼ @ 20 A 6¼ ~ 0 und 20 a 2 ð~ r3 ~ r 1 Þ ¼ 100 6¼ 0 ist. ½~ a1 ~ g1

und

g2

Abstand der Geraden: d ¼

j ½~ a1 ~ r3 ~ r 1Þ j a 2 ð~ ¼ 2,04 a2 j j~ a1 ~

734

Anhang: Lo¨sungen der bungsaufgaben b)

Die beiden Geraden sind parallel, da ~ a1 ~ a2 ¼ ~ 0 bzw. ~ a2 ¼ 3~ a 1 ist (kollineare Richtungsvektoren!). Abstand der Geraden: d ¼

j~ a 1 ð~ r2 ~ r 1Þ j ¼ 1,79 j~ a1 j 0

c)

10

1

B C a 2 ¼ @ 1 A 6¼ ~ 0 ~ a1 ~ 4

Die beiden Geraden schneiden sich wegen r2 ~ r 1 Þ ¼ 0 in genau einem Punkt S. ½~ a1 ~ a 2 ð~

und

Schnittpunkt ðl 1 ¼ 2,

l 2 ¼ 1Þ: S ¼ ð5; 2; 10Þ ~ a2 a1 ~ ¼ 32,47 Schnittwinkel: j ¼ arccos j~ a1 j j~ a2 j 0 10)

1

B C g 1 und g 2 sind wegen ~ a1 ~ a 2 ¼ @ 1 A 6¼ ~ 0 und ½ ~ a1 ~ r2 ~ r 1 Þ ¼ 7 6¼ 0 a 2 ð~ windschief zueinander. 2 Abstand der Geraden: d ¼

11)

1

a 2 ð~ j~ a1 ~ r2 ~ r 1Þ j ¼ 2,86 a2 j j~ a1 ~

Die Gleichung der Geraden durch P 1 ¼ ð3; 0; 0Þ und P 2 ¼ ð0; 3; 0Þ lautet: 0 1 0 1 3 3 ! B C B C r ðl 1 Þ ¼ ~ r1 þ l1 P1 P2 ¼ ~ g1 : ~ r1 þ l1 ~ a1 ¼ @ 0 A þ l1 @ 3 A 0 0

ðl 1 2 RÞ

Die Gleichung der z-Achse durch P 3 ¼ ð0; 0; 0Þ und P 4 ¼ ð0; 0; 1Þ lautet: 0 1 0 1 0 0 ! B C B C ðl 2 2 RÞ a2 ¼ @ 0 A þ l2 @ 0 A g2 : ~ r ðl 2 Þ ¼ ~ r3 þ l2 P3 P4 ¼ ~ r3 þ l2 ~ 0

Die beiden Geraden sind windschief zueinander, da ½~ a1 ~ r3 ~ r 1 Þ ¼ 9 6¼ 0 ist. a 2 ð~ Abstand der Geraden: d ¼

a 2 ð~ j ½~ a1 ~ r3 ~ r 1Þ j ¼ 2,12 a2 j j~ a1 ~

1 0 1 3 B C ~ a1 ~ a 2 ¼ @ 3 A 6¼ ~ 0 0

und

II Vektoralgebra

12Þ

735

1 0 0 1 1 4 ! C B B C g1 : ~ r ðl 1 Þ ¼ ~ r1 þ l1 P1 P2 ¼ ~ a1 ¼ @ 2 A þ l1 @ 4 A r1 þ l1 ~ 3 8 0

5

1

0

2

1

! B C B C g2 : ~ r ðl 2 Þ ¼ ~ r3 þ l2 P3 P4 ¼ ~ r3 þ l2 ~ a2 ¼ @ 8 A þ l2 @ 2 A 21 10 0

34

B a2 ¼ @ Wegen ~ a1 ~

ðl 1 2 RÞ

ðl 2 2 RÞ

1

C 16 A 6¼ ~ 0 und ½ ~ a1 ~ r3 ~ r 1 Þ ¼ 0 schneiden sich g 1 und g 2 a 2 ð~ 10

in genau einem Punkt S. Schnittpunkt ðl 1 ¼ 1,

l 2 ¼ 1Þ: S ¼ ð3; 6; 11Þ ~ a1 ~ a2 ¼ 47,21 Schnittwinkel: j ¼ arccos j~ a1 j j~ a2 j 0 13)

a)

3 þ l þ 2m

1

C B ~ r ðPÞ ¼ ~ r ðl; mÞ ¼ ~ r1 þ l~ a þ m b~ ¼ @ 5 þ l þ m A 1 þ l þ 3m

ðl, m 2 RÞ

0

1 2 B C Normalenvektor: ~ n ¼ ~ a b~ ¼ @ 1 A 1 l ¼ 1, l ¼ 2,

m ¼ 3: m ¼ 1:

Q 1 ¼ ð10; 9; 11Þ Q 2 ¼ ð3; 4; 2Þ 0

b)

6 þ 2l þ 2m

B ~ r ðPÞ ¼ ~ r ðl; mÞ ¼ ~ r1 þ l~ a þ m b~ ¼ @

C 8l þ 3mA

3 3l 3m 0 B Normalenvektor: ~ n ¼ ~ a b~ ¼ @

15

1

C 0A

10 l ¼ 1, l ¼ 2,

m ¼ 3: m ¼ 1:

1

Q 1 ¼ ð14; 17; 15Þ Q 2 ¼ ð4; 13, 0Þ

ðl, m 2 RÞ

736

Anhang: Lo¨sungen der bungsaufgaben 0

3 7l þ 2m

C þ 8mA

B 14Þ a) ~ r ðPÞ ¼ ~ r ðl; mÞ ¼ ~ r 1 þ l ð~ r2 ~ r 1 Þ þ m ð~ r3 ~ r 1Þ ¼ @ 1

l þ 3m

ðl, m 2 RÞ l ¼ 3, l ¼ 2,

1

m ¼ 2:

Q 1 ¼ ð 22; 15; 3Þ Q 2 ¼ ð19; 9; 1Þ

m ¼ 1:

0

5 7l 5m

1

B C r2 ~ r 1 Þ þ m ð~ r3 ~ r 1Þ ¼ @ 1 2 l þ 4 m A b) ~ r ðPÞ ¼ ~ r ðl; mÞ ¼ ~ r 1 þ l ð~ 2 5l þ 8m ðl, m 2 RÞ l ¼ 3, l ¼ 2, 15)

m ¼ 2:

Q 1 ¼ ð 6; 13, 29Þ Q 2 ¼ ð14; 9; 20Þ

m ¼ 1:

Die Gleichung der Ebene E durch P 1 , P 2 und P 3 lautet: 0 1 1 þ 2l þ 3m ! ! B C ~ r ðPÞ ¼ ~ r ðl; mÞ ¼ ~ r1 þ l P1 P2 þ m P1 P3 ¼ @ 1 þ l 2 m A 1

ðl, m 2 RÞ

l þ 4m

P 4 ¼ ð12; 4; 12Þ liegt in dieser Ebene, wenn das lineare Gleichungssystem 1 þ 2 l þ 3 m ¼ 12

2 l þ 3 m ¼ 11

1þ l 2m ¼ 4 1 l þ 4 m ¼ 12

oder

l 2m ¼ 5 l þ 4 m ¼ 11

genau eine Lo¨sung besitzt. Dies ist der Fall: l ¼ 1, m ¼ 3. Die vier Punkte liegen daher in einer Ebene. 16)

Die Gleichung der Ebene E durch P 1 ¼ ða; 0; 0Þ, P 2 ¼ ð0; a; 0Þ und P 3 ¼ ð0; 0; aÞ lautet: 1 0 alama ! ! C B ~ ðl, m 2 RÞ r ðPÞ ¼ ~ r ðl; mÞ ¼ ~ r1 þ l P1 P2 þ m P1 P3 ¼ @ la A ma Der Punkt Q ¼ ð3; 4; 7Þ liegt in dieser Ebene, wenn das Gleichungssystem a la ma ¼ la

3

¼ 4 ma ¼

7

genau eine Lo¨sung besitzt. Dies ist der Fall (wir addieren zur 1. Gleichung die 2. und 3. Gleichung): a ¼ 6, l ¼ 2=3, m ¼ 7=6.

II Vektoralgebra

737

Die Gleichung der Ebene E lautet somit: 0 1 66l6m B C ~ r ðPÞ ¼ ~ r ðl; mÞ ¼ @ 6l A 6m

17)

ðl, m 2 RÞ

~ n ð~ r ~ r A Þ ¼ 4 ðx 5Þ þ 3 ðy 8Þ þ 1 ðz 10Þ ¼ 0

oder

4 x þ 3 y þ z ¼ 54 Koordinaten von B:

18)

cos g ¼

4 2 þ 3 y þ 1 ¼ 54

)

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 pffiffiffiffi 1 cos 2 a cos 2 b ¼ 2 2

y ¼ 15 )

)

B ¼ ð2; 15; 1Þ

g ¼ 135

Der Betrag des Normalenvektors ~ n ist frei wa¨hlbar. Wir wa¨hlen j ~ n j ¼ n ¼ 2. Dann ist 0 1 0 1 n cos a 1 B C B C ~ n ¼ @ n cos b A ¼ @ 1 A pffiffiffiffi n cos g 2 ein Normalenvektor der Ebene E. Die Gleichung der Ebene lautet damit wie folgt: pffiffiffiffi ~ oder n ð~ r ~ r 1 Þ ¼ 1 ðx 3Þ 1 ðy 5Þ 2 ðz þ 2Þ ¼ 0 pffiffiffiffi pffiffiffiffi x y 2 z ¼ 2 2 2 ¼ 0,8284 19)

a)

Gerade g und Ebene E schneiden sich wegen ~ n~ a ¼ 2 6¼ 0 in einem Punkt S. 0 1 18,5 ~ r 1Þ n ð~ r0 ~ B C ~ a ¼ @ 5,5 A ) rS ¼ ~ r1 þ Schnittpunkt ðl S ¼ 4,5Þ : ~ ~ n~ a 11 S ¼ ð18,5; 5,5; 11Þ Schnittwinkel: j ¼ arcsin

b)

~ n~ a ¼ 9,27 j~ n j j~ aj

Gerade g und Ebene E sind parallel, da ~ n~ a ¼ 0 ist. Ihr Abstand betra¨gt d ¼

j~ n ð~ r1 ~ r 0Þ j ¼ 1,51. j~ nj

738


Die Gleichung der Geraden g lautet: 0 1 0 1 2 3 ! B C B C ~ a ¼ @0A þ l@ 6A r1 þ l~ r ðlÞ ¼ ~ r1 þ l P1 P2 ¼ ~ 3 15

ðl 2 RÞ

Die Gleichung der Ebene E lautet (mit l, m 2 RÞ: 0 1 0 1 0 1 1 1 2 ! ! B C B C B C ~ r ðl; mÞ ¼ ~ r3 þ l P3 P4 þ m P3 P5 ¼ @ 2 A þ l @ 1 A þ m @ 2 A 2 1 1 0 1 1 ! ! B C Normalenvektor der Ebene E: ~ n ¼ ðP 3 P 4 Þ ðP 3 P 5 Þ ¼ @ 1 A 0 Gerade g und Ebene E schneiden sich, da ~ n~ a ¼ 9 6¼ 0 ist. 1 : Schnittpunkt lS ¼ 3 S ¼ ð1; 2; 2Þ

0 1 1 ~ r 1Þ n ð~ r3 ~ B C ~ ~ a ¼ @2A r1 þ rS ¼ ~ ~ n~ a 2

Schnittwinkel: j ¼ arcsin

20)


)

¼ 22,79

! Der Vektor A B verlaüft senkrecht zur Ebene E und ist somit ein Normalenvektor dieser Ebene: 1 0 4 ! C B ~ n ¼ AB ¼ @ 3A 4 Die Gleichung der Ebene E lautet somit: ~ n ð~ r ~ r 1 Þ ¼ 4 ðx 2Þ þ 3 ðy 1Þ 4 ðz 5Þ ¼ 0

oder

4x þ 3y 4z ¼ 9

21)

j~ n ð~ rQ ~ r 1Þ j folgt durch Einsetzen der gegebenen Werte j~ nj pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi die Betragsgleichung j a 1 j ¼ 5 þ a 2 mit der Lo¨sung a ¼ 2. Die Gleichung der Aus der Abstandsformel d ¼

Parallelebene E 2 lautet: ~ n ð~ r ~ r A Þ ¼ 2 ðx 5Þ þ 1 ðy 1Þ 2 ðz þ 2Þ ¼ 0 2 x þ y 2 z ¼ 15

oder

II Vektoralgebra 22)

Gerade g und Ebene E verlaufen parallel zueinander, da ~ n~ a ¼ 0 ist. Ihr Abstand betra¨gt d ¼

23)

739

j~ n ð~ r1 ~ r 0Þ j ¼ 2,03. j~ nj

Die Ebene E geht durch den Punkt P 0 ¼ ð1; 2; 3Þ und hat den Normalenvektor 0 1 2 B C ~ n ¼ @ 1 A. Gerade g und Ebene E schneiden sich wegen ~ n~ a ¼ 1 6¼ 0 in einem Punkt S . 1 0 1 4 ~ n ð~ r0 ~ r 1Þ B C ~ a ¼ @ 12 A ) Schnittpunkt ðl S ¼ 7Þ: ~ rS ¼ ~ r1 þ ~ n~ a 21 S ¼ ð 4; 12; 21Þ

~ n~ a j~ n j j~ aj

Schnittwinkel: j ¼ arcsin

24)

Die Ebenen E 1 d ¼

25)

und E 2

¼ 6,26

sind parallel, da ~ n1 ~ a2 ¼ ~ 0 ist. Ihr Abstand betra¨gt

j~ n 1 ð~ r2 ~ r 1Þ j ¼ 3,74. j~ n1 j

0

1 3 B C 6 ~ 0 la¨ngs einer Gen1 ~ n2 ¼ @ 5 A ¼ Die Ebenen E 1 und E 2 schneiden sich wegen ~ raden g. 2 0 1 3 B C ~ Schnittgerade g: ~ r ðlÞ ¼ ~ r0 þ l~ a mit a ¼ ~ n1 ~ n2 ¼ @ 5 A 2 Die Koordinaten des Punktes P 0 ¼ ðx 0 ; y 0 ; z 0 Þ mit dem Ortsvektor ~ r 0 werden aus dem linearen Gleichungssystem ~ r0 ~ r 1 Þ ¼ 3 ðx 0 2Þ þ 1 ðy 0 5Þ þ 2 ðz 0 6Þ ¼ 0 n 1 ð~ ~ n 2 ð~ r0 ~ r 2 Þ ¼ 2 ðx 0 1Þ þ 0 ðy 0 5Þ þ 3 ðz 0 1Þ ¼ 0 bestimmt. Man erha¨lt (wir haben dabei x 0 ¼ 0 gesetzt): P 0 ¼ ð0; 59=3; 5=3Þ. Die Gleichung der Schnittgeraden g lautet somit: 0

0

1

0

3

1

B C B C ~ r ðlÞ ¼ @ 59=3 A þ l @ 5 A 5=3 2 Schnittwinkel: j ¼ arccos

~ n1 ~ n2 j~ n1 j j~ n2 j

ðl 2 RÞ

¼ 27,20

740


III Funktionen und Kurven Abschnitt 1 1)

2)

a)

D ¼ ð 1, 1Þ,

W ¼ ½ 0,5; 0,5

b)

D ¼ fx j j x j 1g,

c)

D ¼ ð 1, 1Þ n f0g,

d)

D ¼ ð 1, 1Þ n f 2, 2g,

e)

D ¼ ð 1; 1,5Þ [ ð2, 1Þ,

f)

D ¼ ð 1, 1Þ n f 1g,

a)

D ¼ fx j x 3g

W ¼ ½ 0, 1 W ¼ ð 1, 1Þ W ¼ ð 1, 0 [ ð0,25; 1Þ W ¼ ½ 0, 1Þ

W ¼ ð 1, 1Þ n f1g

y

Funktionsverlauf: siehe Bild A-17 b)

–3

–1

1

5

x

–1

D ¼ ð 1, 1Þ n f1g

y = – 2x + 6

Funktionsverlauf: siehe Bild A-18 c)

–4

D ¼ ð 1, 1Þ Funktionsverlauf: Bild A-17

siehe Bild A-19

y y

y=

1 |x – 1| 1

1 –1

Bild A-18

y = e |x |

5

5

1

5

x

–1

Bild A-19

1

x

III Funktionen und Kurven 3)

741

Der Funktionsverlauf ist in Bild A-20 skizziert. y /cm 4 3 2 1

Bild A-20 0,2

1

2

t /s

3

–1

4)

Explizite Funktionsgleichung: pffiffiffiffiffiffiffi y ðxÞ ¼ 2 x þ 2 x 2, x 0

y

Funktionsverlauf: siehe Bild A-21 15

t 1 ¼ 1,5: P 1 ¼ ð0,75; 0,725Þ t 2 ¼ 5:

P 2 ¼ ð2,5; 5,236Þ 10

y(x) = 2 x + 2 x – 2

P2

5

1

P1

Bild A-21 1 –2

5

x

742


Abschnitt 2 1)

2) 3)

a)

gerade

b)

ungerade

c)

ungerade

e)

gerade

f)

gerade

g)

Bezu¨glich des Punktes ð1; 0Þ ungerade

h)

gerade

a)

x 1=2 ¼ 3

b)

xk ¼

p þ kp 4

d)

ðk 2 ZÞ

c)

gerade

x 1=2 ¼ 3

a)

Streng monoton fallend in ð 1, 0Þ, streng monoton wachsend in ð0, 1Þ

b)

Streng monoton wachsend

c) Streng monoton wachsend

d)

Streng monoton wachsend

e) Streng monoton wachsend

f)

Streng monoton fallend

d)

4)

y ðt þ 2 pÞ ¼ 2 sin ðt þ 2 pÞ 4 cos ðt þ 2 pÞ ¼ 2 sin t 4 cos t ¼ y ðtÞ

5)

a)

y ¼

c)

y ¼ ln x þ 0,5 ln 2

1 2x

ðx > 0Þ

b)

y ¼

1 2 x 3

x1 ¼ 1

ðx > 0Þ

ðx > 0Þ

Abschnitt 3 1)

a)

x ¼ u þ 3, y ¼ v 2 : v ¼ u 2 sin u þ 3

)

2

y ¼ ðx 3Þ sin ðx 3Þ þ 1 b)

x ¼ u þ 5, y ¼ v þ 5 : v ¼ u 2 sin u þ 3

)

y ¼ ðx 5Þ 2 sin ðx 5Þ þ 8 2)

v ¼ 2 u 2 ) y ¼ 2 x 2 16 x þ 28,5 ¼ 2 ðx 4Þ 2 3,5 ) u ¼ x 4, v ¼ y þ 3,5, d. h. die Parabel y ¼ 2 x 2 wurde um vier Einheiten nach rechts und um 3,5 Einheiten nach unten verschoben.

3)

v ¼ sin u

4)

ðx þ 2Þ 2 þ ðy 5Þ 2 ¼ 16

5)

6)

p p 2 ) u ¼ x , v ¼ y þ 2, d. h. die Sinusy ¼ sin x 4 4 kurve y ¼ sin x wurde um p=4 Einheiten nach rechts und zwei Einheiten nach unten verschoben. )

pffiffiffiffiffiffiffiffiffi 160 ¼ 12,649, pffiffiffiffiffiffiffi P 2 : r ¼ 18 ¼ 4,243, pffiffiffiffiffiffiffi P 3 : r ¼ 41 ¼ 6,403,

j ¼ 288,43

P1 : r ¼

a)

P 1 ¼ ð8,192; 5,736Þ

j ¼ 225 j ¼ 321,34 b)

P 2 ¼ ð 0,831; 3,462Þ


7)

a)

743

Funktionsverlauf: siehe Bild A-22

b) Funktionsverlauf: siehe Bild A-23

y 2

y 3

r = 1 + sin f

r = e 0,5 f

2 1 1

–1

1

x

Bild A-22 8)

r ¼

a) b)

–5

–1

1

x

Bild A-23

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 2 sin j cos j ¼ sin ð2 jÞ

y 1

Funktionsverlauf:

r = sin (2 f)

siehe Bild A-24

–1

1

–1

x

Bild A-24

Abschnitt 4 a n ¼ 0,2 n

ðn 2 N*Þ

1)

a)

b)

2)

Graph der Folge: siehe Bild A-25

an ¼

n2 nþ1

ðn 2 N*Þ

an 1

0,5

Bild A-25 1

5

10

15

n

c)

an ¼

n 2n

ðn 2 N*Þ

744


3)

a)

0,5

4)

a)

0

f)

b)

1

c) 1

7

c)

2 d) 7=4 e) 1 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi Zuna¨chst den Ausdruck mit 1 þ x þ 1 erweitern (Za¨hler: 3. Binom), dann den Faktor x ku¨rzen und schließlich den Grenzwert bilden: b)

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ð 1 þ x 1Þ ð 1 þ x þ 1Þ 1þx 1 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi lim ¼ lim ¼ x x ð 1 þ x þ 1Þ x!0 x!0 ¼ lim

x!0

1þx 1 x pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ¼ lim ¼ x ð 1 þ x þ 1Þ x ! 0 x ð 1 þ x þ 1Þ

1 1 1 ¼ lim pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ¼ ¼ 1þ1 2 1þx þ1 x!0 g)

1

h)

4

5)

2

6)

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffi Gleicher „Trick“ wie bei Aufgabe 4) f): Zuna¨chst den Ausdruck mit ð x þ 2 þ x Þ erweitern, dann den Grenzwert bilden: pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffi ð x þ 2 xÞð x þ 2 þ xÞ pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi lim ð x þ 2 x Þ ¼ lim ¼ pffiffiffiffi x þ2 þ x x!1 x!1 x þ2x 2 ¼ lim pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffi ¼ lim pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffi ¼ 0 x þ2 þ x x þ2 þ x x!1 x!1

7)

a)

x1 ¼ 4

d) x k ¼ k p 8)

b)

x 1 ¼ 2,

x2 ¼ 1

x1 ¼ 0

ðk 2 ZÞ

Der Grenzwert an der Stelle x 0 ¼ 0 ist nicht vorhanden ðg l 6¼ g r Þ: g l ¼ lim f ðxÞ ¼ lim x ¼ 0 ; x!0 ðx < 0Þ

9)

c)

x!0

g r ¼ lim f ðxÞ ¼ lim ðx 2Þ ¼ 2 x!0 ðx > 0Þ

x!0

Der Grenzwert von f ðxÞ an der Stelle x 0 ¼ 1 ist vorhanden und stimmt mit dem dortigen Funktionswert f ð1Þ ¼ 2 u¨berein: lim

x!1

x2 1 ðx 1Þ ðx þ 1Þ ¼ lim ¼ lim ðx þ 1Þ ¼ 2 x 1 x 1 x!1 x!1


745

Die Funktion besitzt zuna¨chst an der Stelle x 1 ¼ 1 eine Definitionslu¨cke (unbestimmter Ausdruck 0=0). Sie la¨sst sich jedoch beheben, da der Grenzwert an dieser Stelle existiert: lim

x!1

x3

x2 x x ðx 1Þ x 1 ¼ lim ¼ lim 2 ¼ 2 2 x2 þ x 1 x ! 1 ðx 1Þ ðx þ 1Þ x!1 x þ 1

Wir setzen daher nachtra¨glich f ð1Þ ¼ 1=2.

Abschnitt 5 y ¼

2 7 x þ 9 3

1)

Hauptform:

2)

R ¼ 112 W

3)

a)

y ¼ 2 ðx þ 2,581Þ ðx 0,581Þ

b)

y ¼ 5 ðx þ 2Þ ðx þ 2Þ ¼ 5 ðx þ 2Þ 2

c)

y ¼ 2 x ðx þ 5Þ

d)

y ¼ 4 ðx þ 5Þ ðx 3Þ

4)

y ¼

Achsenabschnittsform:

bzw:

y 5 ¼ 2 ðx þ 1Þ 2

y þ 12,5 ¼ 2 ðx þ 2,5Þ 2

bzw:

bzw:

y þ 64 ¼ 4 ðx þ 1Þ 2

13 2 3 22 13 x þ x þ ¼ ðx 8Þ ðx þ 0,8462Þ 84 28 21 84

y 3,028 ¼ 0,1548 ðx 3,577Þ 2 ; y max ¼ 10,25

b)

5,702

a)

6)

y ¼ 2 x 2 8 x þ 10

7)

a)

y ¼ ðx 4Þ ðx 2 þ 4Þ

b) y ¼ 1,5 x

c)

y ¼ 3 x ðx 2 6 x þ 11Þ

d)

Nullstellen: t 1 ¼ 0,

z = 4 t 3 – 16 t 2 + 16 t

1

Bild A-26 –1

e) y ¼ ðx þ 2Þ 3

t 2 ¼ 2 (doppelte Nullstelle, d. h. Extremwert, siehe Bild A-26)

5

2

rffiffiffiffiffiffiffi! rffiffiffiffiffiffiffi! 1 1 x þ 3 3

y ¼ 2 x ðx 2Þ 2

z

1

bzw.

Scheitelpunkt S ¼ ð3,577; 3,028Þ

5)

8)

x y þ ¼ 1 21=2 7=3

3

t

746

Anhang: Lo¨sungen der bungsaufgaben a)

x 1 ¼ 2,

x 2 ¼ 1,

b)

t 1 ¼ 2,

t2 ¼ 1

10)

a)

f ð 1,51Þ ¼ 36,162

11)


9)

x3 ¼ 3 )

)

y ¼ ðx þ 2Þ ðx 1Þ ðx 3Þ

z ¼ 2 ðt þ 2Þ ðt 1Þ ðt 2 þ 2Þ b)

f ð3,56Þ ¼ 418,982 y

Nullstellen: x 1 ¼ 5

30 y = 3 x 3 + 18 x 2 + 9 x – 30

x2 ¼ 2 x3 ¼ 1

10

f ð 3,25Þ ¼ 27,891 –5

– 2 –1

1

x

–10

– 30

Bild A-27

1 1 4 5 2 ðx 3Þ ðx þ 3Þ ðx 6Þ ðx þ 6Þ ¼ x þ x 3 108 108 12

12)

y ¼

13)

a)

x 1 ¼ 1,

14)

a)

y ¼ 2 þ 6 ðx þ 1Þ ¼

b)

x2 ¼ 2

b)

x 1 ¼ 5,

x 2 ¼ 1,

x 3=4 ¼ 1

5 1 ðx þ 1Þ ðx 1Þ ðx þ 1Þ ðx 1Þ ðx 2Þ ¼ 3 18

1 ðx 3 28 x 2 þ 109 x þ 100Þ 18

y ¼ 13,1 1,6 ðx þ 1Þ þ 5,4 ðx þ 1Þ ðx 2Þ þ 3,5 ðx þ 1Þ ðx 2Þ ðx 4Þ ¼ ¼ 3,5 x 3 12,1 x 2 þ 2,5

c)

y ¼ 50,05 8,45 ðx þ 4Þ 0,65 ðx þ 4Þ ðx 1Þ þ 1,3 ðx þ 4Þ ðx 1Þ ðx 2Þ ¼ ¼ 1,3 x 3 þ 0,65 x 2 23,4 x þ 29,25

d)

y ¼ 594 423 ðx þ 4Þ þ 95 ðx þ 4Þ ðx þ 2Þ 13 ðx þ 4Þ ðx þ 2Þ ðx 1Þ þ þ 1 ðx þ 4Þ ðx þ 2Þ ðx 1Þ ðx 3Þ ¼ ¼ x 4 11 x 3 þ 17 x 2 þ 107 x 210


747

y ¼ 0,693 147 þ 0,991 344 ðx 1Þ 0,081 312 ðx 1Þ ðx 1,25Þ 0,046 549 ðx 1Þ ðx 1,25Þ ðx 1,5Þ þ þ 0,036 128 ðx 1Þ ðx 1,25Þ ðx 1,5Þ ðx 1,75Þ ¼ ¼ 0,036 128 x 4 0,245 253 x 3 þ 0,497 429 x 2 þ 0,598 856 x 0,194 013 y ðx 1 ¼ 1,1Þ ¼ 0,793 080

(exakter Wert: 0,792 993)

y ðx 2 ¼ 1,62Þ ¼ 1,287 717 (exakter Wert: 1,287 689)

Abschnitt 6 1)

2)

a)

Nullstellen: x 1 ¼ 2,

x 2 ¼ 1;

b)


c)

Nullstellen: x 1 ¼ 1;

d)

Nullstellen: x 1 ¼ 0,8284,

e)


Pole: x 3 ¼ 2

x 2 ¼ 4;

Pole: x 3 ¼ 1,

x4 ¼ 0

Pole: x 2 ¼ 1 x 2 ¼ 0,

x 2 ¼ 5;

x 3 ¼ 4,8284;

Pole: x 4=5 ¼

pffiffiffiffi 2

Pole: x 3 ¼ 0

Gemeinsame Linearfaktoren in Za¨hler und Nenner werden (so weit mo¨glich) geku¨rzt: a)

Nullstellen: x 1=2 ¼ 2;

Asymptote im Unendlichen: y ¼ 1

Funktionsverlauf: siehe Bild A-28 y Asymptote y = 1 1 –5

–2

1

2

5

x

–1 2

y= x –4 x2+1

Bild A-28 –4

b)

Nullstellen: x 1=2 ¼ 2

y

Pole: x 3 ¼ 2 y=

Asymptote im Unendlichen:

(x – 2) 2 x+2

4

y ¼ x 6 –10


–2

2

10

– 20

Bild A-29

x

Asymptote y = x – 6

748


Funktionsverlauf: siehe Bild A-30 y

Nullstellen: x 1 ¼ 1

5

Pole: x 2 ¼ 2 y=


x–1 x–2 Asymptote y = 1

1 –1

1

2

5

x

–1

Bild A-30

d)

Funktionsverlauf:

y

siehe Bild A-31 Nullstellen: x 1=2 ¼ 1 y=

Pole: x 3=4 ¼ 1

(x – 1) 2 (x + 1) 2

5


Asymptote y = 1 1

Bild A-31 –5

–1

1

5

x

5

r /m

1 ðx 2Þ ðx þ 4Þ 2 x 3 þ 6 x 2 32 ¼ 8 ðx þ 1Þ ðx 1Þ 8x2 8

3)

y ¼

4)


H A /m H=

10A 2 pr

1

Bild A-32 1


749

Abschnitt 7 1)


2)


v m/s 50

y

v = 2gh y = x –3 /2 5

10 1 1

2

3

10

x

Bild A-33

50

100

h /m

Bild A-34

Abschnitt 8 1)

Kreisgleichung: ðx þ 41,5Þ 2 þ ðy 280,5Þ 2 ¼ 80 012,5 M ¼ ð 41,5; 280,5Þ,

r ¼ 282,86

2)

Kreisgleichung: ðx 3Þ 2 þ ðy 5Þ 2 ¼ 25;

3)

a)

Kreis: ðx 1Þ 2 þ ðy þ 2Þ 2 ¼ 25;

b)

Hyperbel:

c)

Ellipse:

d)

Kreis: ðx þ 3Þ 2 þ ðy 1,5Þ 2 ¼ 11,25;

e)

Parabel: ðy þ 3Þ 2 ¼

f)

g) h) 4)

x2 y4 ¼ 1; 4 4

M ¼ ð3; 5Þ, M ¼ ð1; 2Þ,

M ¼ ð0; 0Þ,

ðx 1Þ 2 y2 þ ¼ 1; 16 9

9 ðx þ 2Þ; 2

a ¼ 2,

r ¼ 5 r ¼ 5

b ¼ 2 (rechtwinklige Hyperbel)

M ¼ ð1; 0Þ, a ¼ 4,

b ¼ 3

M ¼ ð 3; 1,5Þ, r ¼ 3,354

S ¼ ð 2; 3Þ (nach rechts geo¨ffnete Parabel)

pffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffi ðx 1Þ 2 ðy þ 1Þ 2 þ ¼ 1; M ¼ ð1; 1Þ, a ¼ 7 , b ¼ 7=4 7 7=4 2 2 1 4 x yþ 1 4 2 3 þ ¼ 1; M ¼ Ellipse: ; , a ¼ 6, b ¼ 4 36 16 2 3 Ellipse:

Parabel: ðy 2Þ 2 ¼ 2 ðx 2Þ;

S ¼ ð2; 2Þ (nach links geo¨ffnete Parabel)

Gleichung des Bru¨ckenbogens: y ¼ 0,003 m 1 x 2 þ 20 m Schnittpunkte mit der Fahrbahn: x 1=2 ¼ 81,65 m

750


Abschnitt 9 und 10 1)

2)

Gradmaß

40,36

81,19

322,08

278,19

78,46

4,83

118,6

Bogenmaß

0,7044

1,4171

5,6213

4,8553

1,3694

0,0843

2,0700

a)

0,2164

b)

0,6198

c)

0,4685

d)

0,0384

e)

0,9997

f)

0,5774

g)

1,2810

h)

0,4063

i)

0,1113

j)

0,9239

3)

Der trigonometrische Pythagoras folgt unmittelbar aus dem Additionstheorem (III-130) fu¨r x 1 ¼ x 2 ¼ x ) cos 0 ¼ cos x cos x þ sin x sin x ) cos 2 x þ sin 2 x ¼ 1

4)

y ¼

5)

a)

A ¼ 2,

c)

A ¼ 10,

a)


6)

4 4 4 x ðx pÞ ¼ 2 x 2 þ x p2 p p p ¼

2 p, 3

p ¼ 2,

x0 ¼

p 18

x0 ¼ 3

b)

A ¼ 5,

d)

A ¼ 2,4,

x 0 ¼ 2,1

p ¼ p, p ¼

p , 2

x0 ¼

y y = 4 · sin (3 x + 2) 4

Bild A-35 –

2 3

x –4 p=

b)

2p 3

Funktionsverlauf: siehe Bild A-36 y

y = 2 · cos (2x – p )

2

–

p

p

4

2 –2

p=p

Bild A-36 x

p 8


A ¼ 5 cm,

T ¼ 14 s,

y ðtÞ ¼ 5 cm sin

p 7

751 p 1 s , 7 p

w ¼

s 1 t þ

j¼

p 14

14

Funktionsverlauf: siehe Bild A-37 y /cm

y = 5 cm · sin

p 7

s –1· t +

p 14

5

Bild A-37 – 0,5

t /s

–5 T = 14 s

8)

i 0 ¼ 2 A,

p ¼ T ¼ 10 ms,

i ðtÞ ¼ 2 A sin 9)

a)

w ¼

p p t þ 5 ms 5

p , 5 ms

j¼

p 5

Funktionsverlauf: siehe Bild A-38 y y = 2 · sin (2 t – 4) 2

Bild A-38 2

t

–2 T=p

b)

Funktionsverlauf: siehe Bild A-39 y y = 3 · cos 0,5 t –

3

p 8

Bild A-39

p

t

4 –3 T = 4p

752 10)

Anhang: Lo¨sungen der bungsaufgaben Periodendauer: p ¼ p Nullstellen (gleichzeitig relative Minima): x k ¼ Relative Maxima: x k ¼ k p

ðk 2 ZÞ

p þk p 2

ðk 2 ZÞ


y y = 1 – sin 2 x

1

p

3 p 2

2 p=p

1

11)

a) b) c)

12)

3 y ¼ 5 sin 3 t þ p 2 3 y ¼ 3 sin p t þ p 2 5 y ¼ 3 sin 2 t þ p 4

5 p 2

5

oder oder oder

d)

y ¼ 4 sin ð0,5 t þ 6,142Þ

a)

Zeigerdiagramm: siehe Bild A-41

Bild A-40 x

oder

p y ¼ 5 sin 3 t 2

p y ¼ 3 sin p t 2 3 y ¼ 3 sin 2 t p 4 y ¼ 4 sin ð0,5 t 0,142Þ b)

Zeigerdiagramm: siehe Bild A-42 cos

cos

p/2

cos t

p/2

cos t

sin

sin sin t

sin t

Bild A-41

13)

14)

Bild A-42

a)

0,5980

b) 1,2614

c)

1,0781

d)

4,4304

e)

0,8084

f)

g)

1,1837

h)

2,8198

a)

u ðtÞ ¼ 241,3 V sin ð500 s 1 t þ 0,488Þ

b)

u ðtÞ ¼ 526,2 V sin ð1000 s 1 t 0,217Þ

0,3082


753

y ðtÞ ¼ y 1 ðtÞ þ y 2 ðtÞ ¼ 18,68 cm sin ð4,5 s 1 t þ 1,991Þ Zeigerdiagramm: siehe Bild A-43 cos y (t)

y 2 (t) y 1 (t)

Bild A-43

sin

16)

a)

x 1 k ¼ 2,2943 þ k p

) ðk 2 ZÞ

x 2 k ¼ 1,1350 þ k p c)

x 1 k ¼ 2,0472 þ k 2 p

)

x 2 k ¼ 0,0472 þ k 2 p

ðk 2 ZÞ

b)

x k ¼ 0,6073 þ k

d)

x1k ¼

17) Wir setzen y ¼ arccos x. Dann folgt x ¼ cos y und weiter: pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 cos 2 y ¼ sin y ¼ sin ðarccos xÞ 1 x2 ¼

a)

Ellipse:

b)

Kreis:

x2 ð3 cmÞ

2

þ

y2 ð4 cmÞ 2

x 2 þ y 2 ¼ ð5 cmÞ 2 ;

¼ 1;

a ¼ 3 cm,

M ¼ ð0; 0Þ ,

b ¼ 4 cm r ¼ 5 cm

Abschnitt 11, 12, und 13 1)

t ¼ 3,305 10 5 s ¼ 3,825 Tage

2)

t ¼ 0,691 ms ¼ 6,91 10 4 s

3)

ðk 2 ZÞ

9 p > þ k 2p > = 4 ðk 2 ZÞ > 3 ; ¼ p þ k 2p> 4

x2k

18)

p 2

h=m

500

1000

2000

5000

8000

p= bar

0,952

0,894

0,789

0,542

0,372

754 4)

Anhang: Lo¨sungen der bungsaufgaben Funktionsverlauf: siehe Bild A-44

y 2

y = 2 · e – 0,2 t · cos ( p t )

1 0,5 0,1

1

1,5

2

t

–1

Bild A-44 –2

5)

Nach t ¼ 1,50 s hat der Strom den Wert 3,8 A, d. h. 95% seines Endwertes i 0 ¼ 4 A erreicht. Der Funktionsverlauf ist in Bild A-45 skizziert. i /A 4

i = 4 A · (1– e – 2 s

1

–1 · t

1

3,8

)

1,5

2

t /s

Bild A-45

6)

a ¼ 8,

b ¼ 0,4159;

7)

a ¼ 17,565,

8)

T 0 ¼ 185,57 C, T ðt 1 Þ ¼ 60 C

9)

x ðt 1 Þ ¼ 15,2 cm

10)


y ¼ 8 e 0,4159 x þ 2 y ¼ 17,565 e 0,0311 x

b ¼ 0,0311;

k ¼ 0,0187 min 1 ; ) )

2

T ðtÞ ¼ 165,57 C e 0,0187 min

1

t

þ 20 C

t 1 ¼ 75,96 min t 1 ¼ 0,353 s y 3 y = (3 + 8t) · e–2t 2 1

Bild A-46 1

2

3

t


755

11)

H ¼ 75,93 m

12)

a)

x 1 ¼ 0,3012,

b)

Die Substitution t ¼ e x fu¨hrt zu der quadratischen Gleichung t 2 3 t þ 2 ¼ 0 mit den Lo¨sungen t 1 ¼ 1 und t 2 ¼ 2. Durch Ru¨cksubstitution erha¨lt man schließlich: x 1 ¼ 0, x 2 ¼ 0,693 :

a)

x1 ¼ 2

b)

Diese Gleichung wird u¨ber die Substitution z ¼ lg x gelo¨st )

13)

x 2 ¼ 2,3012

x 1 ¼ 0,1, x 2 ¼ 100

IV Differentialrechnung Abschnitt 1 1)

a)

Dy f ð1 þ DxÞ f ð1Þ ð1 þ DxÞ 3 1 ¼ ¼ ¼ 3 þ 3 Dx þ ðDxÞ 2 Dx Dx Dx f 0 ð1Þ ¼ lim ð3 þ 3 Dx þ ðDxÞ 2 Þ ¼ 3 Dx ! 0

b)

Dy f ðx 0 þ DxÞ f ðx 0 Þ ðx 0 þ DxÞ 3 x 03 ¼ ¼ ¼ 3 x 02 þ 3 x 0 Dx þ ðDxÞ 2 Dx Dx Dx f 0 ðx 0 Þ ¼ lim ð3 x 02 þ 3 x 0 Dx þ ðDxÞ 2 Þ ¼ 3 x 02 Dx ! 0

2)

a)

y 0 ¼ 20 x 4

d)

y0 ¼

ffiffiffiffiffiffiffi 5 p 3 x2 3

b)

y 0 ¼ 2 ða þ 1Þ x a

e)

y0 ¼

ffiffiffiffi 4 p 3 x 3

c) y 0 ¼ f)

y0 ¼

4

3 p ffiffiffiffi 4 x

2

1 pffiffiffiffi x

Abschnitt 2 1)

2)

a)

y 0 ¼ 40 x 3 þ 6 x 2

c)

y0 ¼

a)

y 0 ¼ ð12 x 2 2Þ ðx 2 2 x þ 5Þ þ ð2 x 2Þ ð4 x 3 2 x þ 1Þ ¼

30 3 1 þ x4 ðln 10Þ x cos 2 x

b)

z 0 ¼ a sin t 2 t þ e t

d)

y0 ¼

ffiffiffiffiffiffiffi 20 p 3 x 2 4 e x þ cos x 3

¼ 20 x 4 32 x 3 þ 54 x 2 þ 10 x 12 b)

y 0 ¼ 2 tan x

1 sin x 1 sin x ¼ 2 ¼ 2 cos 2 x cos x cos 2 x cos 3 x

756


y 0 ¼ cos x cos x sin x sin x ¼ cos 2 x sin 2 x

d)

y 0 ¼ 2 ð3 þ 10 xÞ ð3 x þ 5 x 2 1Þ ¼ 100 x 3 þ 90 x 2 2 x 6

e)

y 0 ¼ 2 ln x þ 2 x

f)

y 0 ¼ e t cos t sin t e t ¼ e t ðcos t sin tÞ

g)

y 0 ¼ n x n 1 e x þ e x x n ¼ x n 1 e x ðn þ xÞ

h)

y0 ¼

i) j)

1 ¼ 2 ln x þ 2 x

1 cosh x þ sinh x ln x x x2 y 0 ¼ 2 x arcsin x þ pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 x2 y 0 ¼ 2 e x cos x þ 2 x e x cos x 2 x e x sin x ¼ ¼ 2 e x ðcos x þ x cos x x sin xÞ

3)

a)

y0 ¼ ¼

b)

c)

d)

y0 ¼

ðx 2 þ 2 x þ 1Þ 2

¼

15 x 6 þ 40 x 5 þ 25 x 4 12 x 2 14 x 2 ðx 2 þ 2 x þ 1Þ 2 10 ðx 2 þ 1Þ 2 x 10 x ðx 2

þ 1Þ

2

¼

10 x 2 þ 10 ðx 2 þ 1Þ 2

1 x 2 2 x ln x x ð1 2 ln xÞ 1 2 ln x x 0 y ¼ ¼ ¼ x4 x4 x3 y0 ¼ ¼

e)

ð25 x 4 12 xÞ ðx 2 þ 2 x þ 1Þ ð2 x þ 2Þ ð5 x 5 6 x 2 þ 1Þ

ð6 x 2 12 x þ 1Þ ðx 3 5 xÞ ð3 x 2 5Þ ð2 x 3 6 x 2 þ x 3Þ ðx 3 5 xÞ 2 6 x 4 22 x 3 þ 39 x 15 ðx 3 5 xÞ 2

y ¼ e x ln x ¼

ln x ex

)

1 1 1 ex ln x e x e x ln x ln x x 1 x ln x x x 0 ¼ ¼ ¼ y ¼ ex x ex ex ex ðe x Þ 2

f)

1 x 1 ln x 1 ln x x y ¼ ¼ x2 x2 0

¼

IV Differentialrechnung g)

y0 ¼

h)

y0 ¼ ¼

sin x sin x cos x cos x ðsin 2 x þ cos 2 xÞ 1 ¼ ¼ 2 2 sin x sin x sin 2 x sin x ð1 sin xÞ þ cos x ð1 þ cos xÞ ð1 sin xÞ 2 sin x þ sin 2 x þ cos x þ cos 2 x ð1 sin xÞ 2

¼

¼

cos x sin x þ 1 ð1 sin xÞ 2

i)

1 e x e x arctan x 1 ð1 þ x 2 Þ arctan x 1 þ x2 y ¼ ¼ ð1 þ x 2 Þ e x ðe x Þ 2

j)

y0 ¼

0

cosh x cosh x sinh x sinh x cosh 2 x sinh 2 x 1 ¼ ¼ 2 cosh x cosh 2 x cosh 2 x

k)

y0 ¼ ¼

4)

757

1 x 1=2 2 x ðx 2 þ 1Þ 2 x ðx 1=2 x 2 Þ 2 ¼ ðx 2 þ 1Þ 2

1,5 x 3=2 2 x þ 0,5 x 1=2 ðx 2 þ 1Þ 2 e x ðx 1Þ 1 e x

¼

pffiffiffiffi 1,5 x 2 2 x x þ 0,5 pffiffiffiffi 2 x ðx þ 1Þ 2

ðx 2Þ e x

l)

y0 ¼

a)

y 0 ¼ 25 ð4 x 3 x 2 þ 1Þ 4 ð12 x 2 2 xÞ

b)

y 0 ¼ 10 ðx 3 2 x þ 5Þ 2 ð3 x 2 2Þ ¼ 10

c)

y 0 ¼ ½ cos ðx þ 2Þ 1 ¼ cos ðx þ 2Þ

d)

y 0 ¼ 2 ½ sin ð10 t p=3Þ 10 ¼ 20 sin ð10 t p=3Þ

e)

y 0 ¼ 3 e 4 x ð 4Þ ¼ 12 e 4 x

f)

y 0 ¼ 2 sin ð2 x 4Þ cos ð2 x 4Þ 2 ¼ 4 sin ð2 x 4Þ cos ð2 x 4Þ

g)

y0 ¼ 2

h)

y 0 ¼ ð2 x 2Þ e x

i)

1 1 x y 0 ¼ pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 2 x ¼ pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 ðx 2 1Þ 2 x 2 1 ð2 x 2 Þ ðx 2 1Þ

j)

y0 ¼

ðx 1Þ

x3

2

¼

ðx 1Þ 2

3x2 2 ðx 3 2 x þ 5Þ 2

1 3x2 2 ð3 x 2 2Þ ¼ 2 3 2x x 2x 2

1 1 þ ðx 2 þ 1Þ 2

2xþ5

2x ¼

2x 1 þ ðx 2 þ 1Þ 2

758

Anhang: Lo¨sungen der bungsaufgaben k) l)

2 2 4 x 2 ðx 4 x þ 10Þ 1=3 ð2 x 4Þ ¼ pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 3 3 3 x 2 4 x þ 10 5 3 y0 ¼ ðx 4 x þ 5Þ 8=3 ð3 x 2 4Þ 3

y0 ¼

m) y 0 ¼ 5 ½ sin ðx 2 þ 2 x 1Þ 2 2 ðx 2 þ 2 x 1Þ ð2 x þ 2Þ ¼ ¼ 20 ðx 2 þ 2 x 1Þ ðx þ 1Þ sin ðx 2 þ 2 x 1Þ 2

5)

1 sin x ð sin xÞ ¼ ¼ tan x cos x cos x

n)

y0 ¼

a)

y 0 ¼ 2 e 2 t cos t sin t e 2 t ¼ e 2 t ð2 cos t þ sin tÞ

b)

u 0 ¼ e x sin x ð1 sin x þ x cos xÞ ¼ ðsin x þ x cos xÞ e x sin x

c)

y 0 ¼ 2 ðx 2 1Þ ð2 xÞ ðx þ 5Þ 3 þ 3 ðx þ 5Þ 2 ðx 2 1Þ 2 ¼ ¼ ðx 2 1Þ ðx þ 5Þ 2 ð7 x 2 þ 20 x 3Þ

d)

y 0 ¼ ð4 x 4Þ sin ð2 xÞ þ 2 cos ð2 xÞ ð2 x 2 4 x þ 5Þ ¼ ¼ 4 ðx 1Þ sin ð2 xÞ þ 2 ð2 x 2 4 x þ 5Þ cos ð2 xÞ

e)

1 y 0 ¼ 2 e 2 x arcsin ðx 1Þ þ qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi e 2 x ¼ 1 ðx 1Þ 2 2 3 1 2x ¼ e 42 arcsin ðx 1Þ þ qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 5 1 ðx 1Þ 2

f)

z 0 ¼ 3 e 5 t þ e 5 t ð 5Þ ð2 3 tÞ ¼ ð15 t 13Þ e 5 t

g)

y ¼ x ln ðx þ e x Þ 2 ¼ 2 x ln ðx þ e x Þ

)

1 2 x ð1 þ e x Þ ð1 þ e x Þ 2 x ¼ 2 ln ðx þ e x Þ þ y 0 ¼ 2 ln ðx þ e x Þ þ x x þe x þ ex 1 ¼ ðln 4Þ ðln x þ 1Þ 4 x ln x 1 ln x þ x x

h)

y 0 ¼ 4 x ln x ðln 4Þ

i)

y 0 ¼ 2 x cos ðx 2 þ 1Þ cos ð4 xÞ 4 sin ð4 xÞ sin ðx 2 þ 1Þ

j)

y 0 ¼ 4 sin ðx 4Þ þ 2 cos ð2 x þ 3Þ

k)

1 x þ4 ¼ 3 ln x þ ln ðx þ 4Þ þ ln y ¼ ln x2 x y0 ¼

)

3 1 3 ðx þ 4Þ þ x 2 x 12 2 ðx þ 6Þ þ ¼ ¼ ¼ x x þ4 x ðx þ 4Þ x ðx þ 4Þ x ðx þ 4Þ

IV Differentialrechnung l)

y 0 ðtÞ ¼ y_ ¼

759

1 1 cosh t 1 1 ¼ ¼ tanh t cosh 2 t sinh t cosh 2 t sinh t cosh t

1 þ x n 1 1 x 1 ð1 þ xÞ n 1 þ x n1 ¼ 2 m) y ¼ n x x2 x x 0

n)

y0 ¼ 2

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi x2 1 þ

o)

y0 ¼

1 cos x pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi cos x ¼ pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi sin x 2 sin x

p)

y 0 ðtÞ ¼ y_ ¼ a A e a t b B e b t

q)

y 0 ðtÞ ¼ y_ ¼ w A cos ðw t þ jÞ

r)

v 0 ðtÞ ¼ v_ ¼ B e dt þ e dt ð dÞ ðA þ B tÞ ¼ ð A d þ B B dtÞ e dt

a)

P 1 ¼ ð0; 5Þ

c)

x1k ¼

2

1 4x2 2 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 2 x 2 x ¼ pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 2 2 x 1 x2 1

6)

p þ k p, 4

d) P 1 ¼ ð2; 0Þ fÞ

y 1 k ¼ 0,5;

3 p þ k p, 4

y 2 k ¼ 0,5

ðk 2 ZÞ

P 1 ¼ ð2,2; 3,3 10 6 Þ

P 1 ¼ ð1,118; 0,652Þ,

8)

a)

P 1 ¼ ð0,707; 0,429Þ,

b)

P 1 ¼ ð0; 5Þ,

10)

x2k ¼

4 4 ; 3 9

P 1 ¼ ð 0,5; 2,5Þ, P 2 ¼ ð1,5; 13,5Þ

e)

7)

9)

P 1 ¼ ð2; 0Þ, P 2 ¼

b)

P 2 ¼ ð 1,118; 0,652Þ

P 2 ¼ ð 0,707; 0,429Þ pffiffiffiffi pffiffiffiffi P 2 ¼ ð 3 ; 9,5Þ, P 3 ¼ ð 3 ; 9,5Þ

P 1 ¼ ð 0,780; 0,193Þ

cos x x cos x x

a)

y0 ¼

b)

y 0 ¼ ðcos x x sin xÞ e x cos x

c)

y 0 ¼ 2 e 1=x

sin x ln x þ

1 e 1=x ¼ 2 x2 x2

11)

Aus ln y ¼ ln x n ¼ n ln x folgt:

12)

a)

dy 1 ¼ pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi dx 1 x2

13)

a)

2x þ 2y y0 ¼ 0

b) )

1 1 y0 ¼ n y x

dy 1 ¼ pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi dx 2 x þ1 y0 ¼

x y

)

y0 ¼

c)

n n y ¼ xn ¼ n xn1 x x

dy 1 ¼ dx x

760

Anhang: Lo¨sungen der bungsaufgaben b2 x a2 y

b)

2 b2 x þ 2 a2 y y 0 ¼ 0

y0 ¼

c)

2 ðx 2 þ y 2 Þ ð2 x þ 2 y y 0 Þ 2 ðx 2 þ y 2 Þ 2 x ð2 x þ 2 y y 0 Þ ¼ 2 y y 0

)

ðx 2 þ y 2 Þ ð2 x 1Þ 2 x 2 2 y ðx 2 þ y 2 Þ þ 2 x y þ y

y0 ¼

2 x ¼ 3 y2 y 0

e)

3 y2 y 0 2 y2 4 x y y 0 ¼

)

y0 ¼

2x 3 y2

d)

y0 ¼

1 x2

x 2 ; y1

P 0 ¼ ð4; 5, 583Þ;

15)

a)

y_ ¼ e 0,8 t ð0,8 cos t þ sin tÞ,

b)

y 0 ¼ 3 x 2 ln x þ x 2 arctan x y 00 ¼ 6 x ln x þ 5 x 2x

__y ¼

y 00 ¼

2 6x2

d)

y_ ¼ A w cos ðw t þ jÞ,

e)

y 0 ¼ ðln 4Þ ðsin x þ x cos xÞ 4 x sin x

ð1 þ

e 0,8 t ð1,6 sin t 0,36 cos tÞ

1 1 x2 2 1þx ð1 þ x 2 Þ 2

y0 ¼

,

2 x2 y2 1 3 x2 y2 4 x3 y

x 1 þ x2

c)

x 2Þ 2

y0 ¼

)

y 0 ðP 0 Þ ¼ y 0 ðx ¼ 4Þ ¼ 0,436

14)

ð1 þ x 2 Þ 3

__y ¼

A w 2 sin ðw t þ jÞ

y 00 ¼ ðln 4Þ 4 x sin x ½ ln 4 ðsin x þ x cos xÞ 2 þ 2 cos x x sin x f)

x 4 6 x 3 þ 27 x 2 þ 16 x 6

y0 ¼

ðx 3 þ x 2 2Þ 2

y 00 ¼

ð 4 x 3 18 x 2 þ 54 x þ 16Þ ðx 3 þ x 2 2Þ ðx 3 þ x 2 2Þ 3

¼ 16)

)

2 ð3 x 2 þ 2 xÞ ð x 4 6 x 3 þ 27 x 2 þ 16 x 6Þ ðx 3 þ x 2 2Þ 3

¼

2 ðx 6 þ 9 x 5 51 x 4 63 x 3 þ 12 x 2 42 x 16Þ ðx 3 þ x 2 2Þ 3

a)

__y ¼

b)

1 y 000 ðxÞ ¼ 2 , x

c)

y 0 ðxÞ ¼

4 e 2 t ½ 4 cos ð4 t þ 5Þ þ 3 sin ð4 t þ 5Þ ,

¼ 6,968

y 000 ð1Þ ¼ 1

4x 4 ðx þ 1Þ 3

y 0 ð0Þ ¼ 4 ,

__y ð0Þ

,

y 00 ðxÞ ¼

y 00 ð0Þ ¼ 16,

16 8 x ðx þ 1Þ 4

,

y 000 ðxÞ ¼

y 000 ð0Þ ¼ 72

24 x 72 ðx þ 1Þ 5

)


17)

18)

rffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi t , t þ1

a)

y0 ¼

c)

y0 ¼ 2t

y 0 ðtÞ ¼

761 y 0 ðt 0 ¼ 1Þ ¼ 0,707

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 t2

b cot t, a

d)

19)

y 0 ¼ 1,5 t,

y 0 ¼ tan t

y 0 ðt 0 ¼ 3Þ ¼ 4,5

p b y 0 t1 ¼ ¼ 4 a

Waagerechte Tangenten: t 1 ¼ Senkrechte Tangenten:

b)

p , 2

t 3 ¼ 0,

t2 ¼

3p 2

t4 ¼ p

)

P 1 ¼ ð0; bÞ,

P 2 ¼ ð0; bÞ

)

P 3 ¼ ða; 0Þ,

P 4 ¼ ð a; 0Þ

t4 þ 4t2 1 4t

y

Waagerechte Tangenten:

2

y 0 ðtÞ ¼

t 1=2 ¼ 0,486

)

P 1=2 ¼ ð 0,618; 0,3Þ

Senkrechte Tangenten: t3 ¼ 0

)

1

P 3 ¼ ð 1; 0Þ


P1 P3 –1

1 P2 –1

Bild A-47

–2

20)

a)

y0 ¼

sin j þ cos j tan j þ 1 ¼ cos j sin j 1 tan j

b)

y0 ¼

sin 2 j þ 2 sin j cos j sin j cos j þ cos 2 j sin 2 j

c)

y0 ¼

sin j j cos j tan j j ¼ cos j þ j sin j 1 þ j tan j

(nach gliedweiser Division durch cos j; sin j=cos j ¼ tan j)

x

762 21)

Anhang: Lo¨sungen der bungsaufgaben y0 ¼

sin j sin ð2 jÞ cos j cos ð2 jÞ cos j sin ð2 jÞ þ sin j cos ð2 jÞ

Waagerechte Tangenten: j1 ¼ p=6,

5 p, 6

j2 ¼

Zugeho¨rige Kurvenpunkte: P 1 ¼ ð0,612; 0,354Þ,

j3 ¼

j6 ¼ p

j4 ¼

11 p 6

P 2 ¼ ð 0,612; 0,354Þ,

P 3 ¼ ð 0,612; 0,354Þ, Senkrechte Tangenten: j5 ¼ 0,

7 p, 6

)

P 4 ¼ ð0,612; 0,354Þ

P 5 ¼ ð1; 0Þ,

P 6 ¼ ð 1; 0Þ


y 0,5

P2

r = cos ( 2 f )

P1

P6

P5

–1

1

P3

22)

y0 ¼

x

Bild A-48

P4

– 0,5

sin j þ cos j tan j þ 1 ¼ cos j sin j 1 tan j

(nach gliedweiser Division durch cos j; sin j=cos j ¼ tan j) Waagerechte Tangenten: j1 ¼

3 p, 4

j2 ¼

7 p 4

P 1 ¼ ð 7,460; 7,460Þ, j3 ¼

Senkrechte Tangenten:

p , 4

j4 ¼

P 3 ¼ ð1,551; 1,551Þ, 23)

v ðtÞ ¼ 3,6 ms 2 t þ 4 ms 1 , s ð10 sÞ ¼ 230 m,

24)

) P 2 ¼ ð172,641; 172,641Þ

5 p 4

) P 4 ¼ ð 35,889; 35,889Þ

a ðtÞ ¼ 3,6 ms 2

v ð10 sÞ ¼ 40 ms 1 ,

a ð10 sÞ ¼ 3,6 ms 2

v ðtÞ ¼ y_ ðtÞ ¼ 2 e 0,1 t ½ 4 cos ð4 tÞ 0,1 sin ð4 tÞ y ðtÞ ¼ v_ ðtÞ ¼ 2 e 0,1 t ½ 15,99 sin ð4 tÞ þ 0,8 cos ð4 tÞ a ðtÞ ¼ __ y ð3Þ ¼ 0,80,

25)

v ð3Þ ¼ 5,08,

a ð3Þ ¼ 11,71

v ðtÞ ¼ 20 cm s 1 sin ð2 s 1 t p=3Þ, v ð3,2 sÞ ¼ 16,04 cm s 1 ,

a ðtÞ ¼ 40 cm s 2 cos ð2 s 1 t p=3Þ

a ð3,2 sÞ ¼ 23,90 cm s 2


763

Abschnitt 3 1)

2)

a)

Tangente: y ¼ 1,3406 t þ 0,616;

Normale: y ¼ 0,746 t þ 4,789

b)

Tangente: y ¼ 0,3145 x þ 4,193;

Normale: y ¼ 3,1797 x

c)

Tangente: y ¼ 5,333 x 16,939;

Normale: y ¼ 0,1875 x þ 5,144

Tangente in t 0 ¼ 0: y

y ¼

A t, T

y ðt 1 ¼ TÞ ¼ A (siehe Bild A-49)

Tangente y = A · t T Asymptote y = A

A y = A(1 – e–t/T)

Bild A-49

T

3)

t

Die Funktion wird durch die jeweilige Kurventangente ersetzt. pffiffiffiffi a) y ¼ 2 x b)

y ¼ 4,993 x þ 4,800

c)

Die Gleichung r ¼ 2 cos j beschreibt den Kreis ðx 1Þ 2 þ y 2 ¼ 1 (bitte nachrechnen: es ist cos j ¼ x=r und r 2 ¼ x 2 þ y 2 ). Dem Polarwinkel j0 ¼ p=4 entspricht der Punkt P 0 ¼ ð1; 1Þ. Die dortige Kurventangente verlaüft waagerecht und besitzt daher die Funktionsgleichung y ¼ 1 (siehe Bild A-50). y P 0 = ( 1 ;1)

Tangente in P 0

1 r = 2 · cos f p/4

M 1

–1

Bild A-50 2

x

764 4)

Anhang: Lo¨sungen der bungsaufgaben Tangente in P 0 ¼ ð5; ln 5Þ: y ¼ 0,2 x þ 0,6094 y ðx 1 ¼ 4,8Þ ¼ 1,5694 (exakt: 1,5686);

5)

y 0 ¼ 2 x 2 8 x þ 9,

y ðx 2 ¼ 5,3Þ ¼ 1,6694 (exakt: 1,6677)

y 00 ¼ 4 x 8

Monotonieverhalten: y 0 ¼ 2 ðx 2 4 xÞ þ 9 ¼ 2 ðx 2Þ 2 þ 9 8 ¼ 2 ðx 2Þ 2 þ 1 |fflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflffl} quadratische Ergänzung

Die Ableitungsfunktion ist eine nach oben geo¨ffnete Parabel y 0 1 ¼ 2 ðx 2Þ 2 ) mit dem Scheitelpunkt S ¼ ð2; 1Þ (1. Quadrant) und verlaüft daher oberhalb der x-Achse: y 0 > 0 fu¨r jedes x 2 R ) streng monoton wachsende Funktion Kru¨mmungsverhalten: Aus y 00 ¼ 4 x 8 folgt: y 00 > 0 y

6)

00

< 0

y ¼

fu¨r

x > 2

)

Linkskru¨mmung

fu¨r

x < 2

)

Rechtskru¨mmung

1 1 x þ 2 2

(Tangentenberu¨hrungspunkt: P 0 ¼ ð1; 1Þ; siehe Bild A-51)

y 2

Tangente in P 0 y= x

P0 1

A

Bild A-51

–1

7)

j ðxÞ ¼

1

2

3

x

ex ð1 þ e 2 x Þ 3=2

Wegen e x > 0 und e 2 x > 0 ist auch j ðxÞ > 0, die Kurve ist daher an jeder Stelle nach links gekru¨mmt.

IV Differentialrechnung 8)

765

Obere Halbellipse: y ¼

b x ða 2 x 2 Þ 1=2 , a

y0 ¼ j ðxÞ ¼

b pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi b 2 a2 x2 ¼ ða x 2 Þ 1=2 a a y 00 ¼ a b ða 2 x 2 Þ 3=2

a4 b ða 4 a 2 x 2 þ b 2 x 2 Þ 3=2

Schnittpunkt mit der positiven y-Achse: P ¼ ð0; bÞ j ð0Þ ¼

9)

b < 0 a2

)

y 0 ¼ x e 0,5 x , 2

j ðxÞ ¼

Rechtskru¨mmung; r ð0Þ ¼

y 00 ¼ ðx 2 1Þ e 0,5 x

ðx 2 1Þ e 0,5 x

a2 b

2

2

½ 1 þ x 2 e x 2 3=2

)

j ð 1Þ ¼ j ð1Þ ¼ 0

j ¼ 0 ist eine notwendige Bedingung fu¨r einen Wendepunkt!

10)

a)

r ¼

ð1 þ cos 2 xÞ 3=2 j sin x j

)

r ðp=2Þ ¼ 1

Kru¨mmungskreis in P ¼ ðp=2; 1Þ (siehe Bild A-52): Mittelpunkt M ¼ ðp=2; 0Þ;

Radius r ¼ 1

y P

1

y = sin x M

p

p

Bild A-52 x

2 –1

b)

r ¼

ð1 þ 4 x 2 Þ 3=2 2

)

r ð0Þ ¼ 0,5

Kru¨mmungskreis im Scheitelpunkt S ¼ ð0; 0Þ (siehe Bild A-53): Mittelpunkt M ¼ ð0; 0,5Þ;

Radius r ¼ 0,5

766

Anhang: Lo¨sungen der bungsaufgaben y 1,5 1 y = x2 0,5

–1

c)

M

S

– 0,5

0,5

1

Bild A-53

x

y 0 ¼ 2 ð1 e x Þ e x ¼ 2 ðe x e 2 x Þ; r ¼

½ 1 þ 4 ðe x e 2 x Þ 2 3=2 2 ð e x þ 2 e 2 x Þ

)

y 00 ¼ 2 ð e x þ 2 e 2 x Þ

r ð0Þ ¼ 0,5

Kru¨mmungskreis in P ¼ ð0; 0Þ (siehe Bild A-54): Mittelpunkt M ¼ ð0; 0,5Þ;

Radius r ¼ 0,5

y 1,5 1 y = ( 1 – e – x) 2 0,5

–1

11)

– 0,5

M

P

Bild A-54 0,5

2a 2 a2 V 0 ðrÞ ¼ D 2 þ 3 , r r

1

V 00 ðrÞ ¼ D

Es ist V 0 ðr 0 ¼ aÞ ¼ 0 und V 00 ðr 0 ¼ aÞ ¼ 12)

x

4a 6 a2 r3 r4

2D > 0 a2

a)

Minimum: ð 0,5; 5Þ; Maximum: (1,5; 27)

b)

Maximum: (0; 16); Minima: ð 2; 0Þ

c)

Maximum: (0; 2)

d)

Maximum: (1; 0,368) p þ k p, Maxima bei x k ¼ 4

e)

Minima bei x k ¼ f)

3 p þ k p, 4

Minimum: ð0,5; 0,08Þ

y k ¼ 0,5 y k ¼ 0,5

ðk 2 ZÞ ðk 2 ZÞ


767

13)

Es ist y 0 ð3Þ ¼ y 00 ð3Þ ¼ y 000 ð3Þ ¼ y ð4Þ ð3Þ ¼ 0, aber y ð5Þ ð3Þ ¼ 240 ¼ 6 0. Da die letzte Ableitung von ungerader Ordnung ist, besitzt die Funktion an der Stelle x 1 ¼ 3 einen Sattelpunkt.

14)

Fu¨r jede der vier trigonometrischen Funktionen gilt: In den Nullstellen x k ist y 00 ðx k Þ ¼ 0 und y 000 ðx k Þ 6¼ 0 (nachrechnen)! Fu¨r die Steigung der Wendetangenten erha¨lt man: Sinusfunktion: abwechselnd 1 und 1 Kosinusfunktion: abwechselnd 1 und 1 Tangensfunktion: 1 Kotangensfunktion: 1

15)

x ¼ l=2 (Maximum des Biegemoments in der Balkenmitte)

16)

Scheitelpunktsform: y y 0 ¼ a ðx x 0 Þ 2 y 0 ¼ 2 a ðx x 0 Þ, j ðxÞ ¼

y 00 ¼ 2 a

y 00 ½1 þ

j j ðxÞ j ¼

ðy 0 Þ 2 3=2

¼

2a ½1 þ

4 a2

j2aj ½ 1 þ 4 a 2 ðx x 0 Þ 2 3=2

ðx x 0 Þ 2 3=2 !

Maximum

Die Kru¨mmung wird (dem Betrage nach) am gro¨ßten, wenn der Nenner seinen kleinsten Wert annimmt: 1 þ 4 a 2 ðx x 0 Þ 2 |fflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflffl} ¼ 0

!

Minimum

Dies ist der Fall fu¨r x ¼ x 0, d. h. im Scheitelpunkt der Parabel. Maximum fu¨r v ¼ b

a)

18)

Es ist

19)

Nebenbedingung (Satz des Pythagoras): pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi a2 þ b2 ¼ 4 R2 ) a ¼ 4 R2 b2

dP ¼ 0 dR R ¼ R i

20)

und

d 2 P < 0; dR 2 R ¼ R i

1 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 4 R2 b6 b8 12 pffiffiffiffi wird maximal fu¨r b ¼ R 3 , a ¼ R )

Fla¨chenmoment: Ia

b)

K max ¼ K ðbÞ ¼

17)

I a ðbÞ ¼

a2 2b P max ¼ P ðR i Þ ¼

U 02 4 Ri

(mit b > 0) I a max ¼

1 pffiffiffiffi 4 3R 4

Der Umfang U ¼ 2 x þ 2 y (und damit der Materialverbrauch) wird am kleinsten, wenn die Rechteckseiten x und y gleichlang sind: x ¼ y ¼ 2 m.

768 21)

Anhang: Lo¨sungen der bungsaufgaben V ¼ pr2 h

ðr > 0; h > 0Þ

Nebenbedingung: Volumen:

p ð16 m 2 h h 3 Þ 4

V ðhÞ ¼

Maximum fu¨r

22)

4 r 2 þ h 2 ¼ 16 m 2

4 pffiffiffiffi 3 m, 3

h ¼

r ¼

2 pffiffiffiffi 6m 3

)

V max ¼

32 pffiffiffiffi 3 p m3 9

Nach Bild A-55 befinden sich die Massenpunkte zur Zeit t an den folgenden Orten: A: x ðtÞ ¼ 15 m 0,5 ms 1 t B: y ðtÞ ¼ 12 m 0,6 ms 1 t Der gegenseitige Abstand betra¨gt dann: d ðtÞ ¼

qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi x2 þ y2 ¼ ð15 m 0,5 ms 1 tÞ 2 þ ð12 m 0,6 ms 1 tÞ 2

Er ist nach t 1 ¼ 24,1 s am kleinsten: d min ¼ d ð24,1 sÞ ¼ 3,84 m y/m Startpunkt von B 12

B d (t) y (t)

Startpunkt von A A

Bild A-55 15

x (t)

23)

A ¼ 2pr h þ 2pr2 Nebenbedingung: Oberfla¨che:

x/m

ðr > 0; h > 0Þ

V ¼ p r 2 h ¼ 1000 cm 3

A ðrÞ ¼

2000 cm 3 þ 2pr2 r

Minimale Oberfla¨che fu¨r

r ¼ 5,42 cm,

h ¼ 10,84 cm

)

A min ¼ 553,73 cm 2


a)

769

Definitionsbereich: D ¼ R n f3g Pol: x 1 ¼ 3 (Pol mit Vorzeichenwechsel) Senkrechte Asymptote: x ¼ 3 Extremwerte: Relatives Maximum in ð 0,162; 0,325Þ Relatives Minimum in (6,162; 12,325) Asymptote im Unendlichen: y ¼ x þ 3 Wertebereich: W ¼ ð 1; 0,325 [ ½ 12,325; 1Þ Funktionsverlauf: siehe Bild A-56

y y= 20

x2 + 1 x–3

Asymptote y=x+3

10

2

–5

Bild A-56 –2

3

5

10

x

–10

b)

Definitionsbereich: D ¼ R n f 1g Nullstellen: x 1 ¼ 1 (doppelte Nullstelle, d. h. Beru¨hrungspunkt und Extremwert) Pol: x 2 ¼ 1 (Pol mit Vorzeichenwechsel) Senkrechte Asymptote: x ¼ 1 Extremwerte: Relatives Maximum in ð 3; 8Þ Relatives Minimum in (1; 0) Asymptote im Unendlichen: y ¼ x 3 Wertebereich: W ¼ ð 1; 8 [ ½ 0; 1Þ Funktionsverlauf: siehe Bild A-57

770

Anhang: Lo¨sungen der bungsaufgaben y 5 y=

(x – 1) 2 x+1

1

3

1 –5

–1

–3

5

x

Asymptote y=x–3

–5

–8

Bild A-57

–10

c)

Definitionsbereich: 3 x 3

y

y=

Nullstelle: x 1 ¼ 2,683

1 x+ 2

9–x2

3

Extremwert: Relatives Maximum in (1,342; 3,354)

2

Wertebereich: 1,5 y 3,354

Randpunkt

1

Funktionsverlauf: siehe Bild A-58 –3

–2

–1

1 –1

Randpunkt

Bild A-58

2

3

x

IV Differentialrechnung d)

771

Definitionsbereich: D ¼ ð0, 1Þ

y

Nullstelle: x 1 ¼ 1

0,5

Pol: x 2 ¼ 0

y=

ln x x

Senkrechte Asymptote: x ¼ 0 Extremwert: Relatives Maximum 1

in (2,718; 0,368)

5

Wendepunkt: (4,482; 0,335) Asymptote fu¨r x ! 1:

– 0,5

y ¼ 0 (x-Achse) Wertebereich: W ¼ ð 1; 0,368

Bild A-59


e)

Definitionsbereich: 1 < x < 1 Wertebereich: 0 y 1 Periode: p ¼ p Nullstellen: x k ¼ k p

ðk 2 ZÞ

Extremwerte: Relative Maxima bei x k ¼

p þ k p, 2

y k ¼ 1 ðk 2 ZÞ

Die relativen Minima fallen mit den Nullstellen zusammen. Wendepunkte: x k ¼

p p þk , 4 2

y k ¼ 0,5 ðk 2 ZÞ


y y = sin 2 x

1

1

Bild A-60

5

x

10

x

772

Anhang: Lo¨sungen der bungsaufgaben f)

pffiffiffiffi p 2 sin x þ . Es handelt 4 pffiffiffiffi p nach links verschobene Sinuskurve mit der Amplitude A ¼ 2 und sich um eine um 4

Aus dem Zeigerdiagramm folgt: y ¼ sin x þ cos x ¼

der Periode p ¼ 2 p (siehe Bild A-61). y y = sin x + cos x

2

–

p

3 p 4

4

7 p 4

11 p 4

15 p 4

x

– 2

Bild A-61

g)

Definitionsbereich: D ¼ ð 1, 1Þ Wertebereich: W ¼ ½ 0, 1Þ Nullstelle: x 1 ¼ 0 Extremwert: Relatives Minimum in (0; 0) Wendepunkt: (0,347; 0,25) Verhalten der Funktion im Unendlichen: Fu¨r x ! 1 folgt: y ! 1 Fu¨r x ! þ 1 folgt: y ! 1, d. h. y ¼ 1 ist Asymptote Funktionsverlauf: siehe Bild A-62

y Asymptote y = 1 1

y = (1 – e–2x)2

Bild A-62 1

2

x


a)

773

Definitionsbereich: t 0 Nullstelle: t 1 ¼ 0 Extremwert: Relatives Maximum in (0,549; 1,540) Wendepunkt: (1,099; 1,185) Wertebereich: 0 y 1,540 Asymptote im Unendlichen: y ¼ 0 (t-Achse) Funktionsverlauf: siehe Bild A-63 y y = 4(e–t – e–3t) 1

1

2

3

4

t

Bild A-63 b)

Definitionsbereich: t 0 Nullstelle: t 1 ¼ 0,333 Extremwert: Relatives Minimum in ð0,833; 1,417Þ Wendepunkt: ð1,333; 1,043Þ Wertebereich: 1,417 y 5 Asymptote im Unendlichen: y ¼ 0 (t-Achse) Funktionsverlauf: siehe Bild A-64

y 5 4 3

y = 5(1 – 3 t) · e–2t

2 1

Bild A-64 1

3

t

–1

26)

Aus den Eigenschaften y ð0Þ ¼ 0, y ð1Þ ¼ 2, y 0 ð1Þ ¼ 2 und y 00 ð1Þ ¼ 0 erha¨lt man vier Gleichungen fu¨r die unbekannten Koeffizienten. Lo¨sung: y ¼ 4 x 3 þ 12 x 2 10 x

774

Anhang: Lo¨sungen der bungsaufgaben x 1=2 ¼ 1,0217

x 1 ¼ 5,2468

b)

c)

u 1 ¼ 1,4757

d) x 1 ¼ 0,3517

27)

a)

28)

Im Intervall p=2 < x < p=2 existiert genau eine Lo¨sung: x 1 ¼ 1,2744

V Integralrechnung Abschnitt 1 bis 7 1)

a)

2 6 3 4 8 3 3 2 x x þ x x þ 5x þ C 3 2 3 2

F ðxÞ ¼

c) F ðtÞ ¼ 2 e t 5 ln j t j þ t þ C

b) F ðtÞ ¼ 3 cos t 4 sin t þ C d)

F ðxÞ ¼

1 1 2 2 3 ln j x j x x þ 3x þ C 2 2 3

e)

F ðzÞ ¼

5 1 5 arctan z z þC 3 20

g) F ðuÞ ¼ 3 cos u 6 ln j u j þ

2)

4)

1 3 x x 2 cos x þ C 3

F ðxÞ ¼ e x þ

c)

F ðxÞ ¼

e)

F ðtÞ ¼ 3 arctan t ln j t j þ C

f)

F ðxÞ ¼ 10 tanh x

jÞ

F ðxÞ ¼

F ðxÞ ¼ 2 arcsin x tan x þ C

7 3 u þC 3

a)

h) F ðxÞ ¼

3)

f)

4 3 x 6x2 þ 9x þ C 3

b)

F ðxÞ ¼

4 x 7=4 þ C 7

iÞ

F ðxÞ ¼

kÞ F ðxÞ ¼

10 x þ cot x þ C ln 10

F ðxÞ ¼ 2 sinh x þ C

d)

3 a x þ b cos x þ C ln a

pffiffiffiffi 5 3x x þ C ln 3

F ðxÞ ¼ 3 e x sin x þ C

h)

g)

F ðuÞ ¼ 5 arcosh u þ C

30 x 71=30 þ C 71

1 tan x þ C 2

a)

70,667

b)

1

c) 2 a

d) 6,114

e)

6,095

f)

0,909

g) 13,167

h)

9,210

iÞ

p=2

jÞ

0,107

kÞ 10,4

lÞ

62,133

y ¼ cos x þ 3 e x

1 3 x þ 4 arctan x 9

V Integralrechnung 5)

n X

On ¼

k¼1

¼

775

x k3 Dx ¼

n X

k3

k¼1

a 4 n 2 ðn þ 1Þ 2 a4 ¼ 4 n 4 4

ða x 3 dx ¼ lim O n ¼ lim n!1

0

6)

n!1

n a3 a a4 X k3 ¼ ¼ 4 3 n n n k¼1

1þ

a4 4

1 n

2

1 2 a4 1 2 a4 1þ lim 1 þ ¼ ¼ 4 n!1 4 n n |fflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} 1

a)

d ðx e x þ CÞ ¼ 1 e x þ e x ð 1Þ x þ 0 ¼ e x ð1 xÞ dx

b)

d dx

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 2 x 2 4 2 arccos þC ¼ x 2

3

6 1 1 27 ¼ pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 2 x 2 6 þ0 ¼ rffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 2 7 4 2 x 5 4 2 x 4 1 2 x x ¼ pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi x2 4

7)

4 x 4 x2 4 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ¼ pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ¼ pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ¼ 2 2 2 x 4 x 4 x x 4 x x2 4 x2 x

c)

d ðe sin x þ CÞ ¼ e sin x cos x þ 0 ¼ cos x e sin x dx

d)

d dx

1 sin 2 ð3 xÞ þ C 6

¼

1 2 sin ð3 xÞ cos ð3xÞ 3 þ 0 ¼ sin ð3 xÞ cos ð3 xÞ 6

0

Wir zeigen, dass F 1 ðxÞ ¼ f ðxÞ ist: 0

F 1 ðxÞ ¼

d ðx 2 e x þ 2Þ ¼ 2 x e x þ e x x 2 þ 0 ¼ ðx 2 þ 2 xÞ e x ¼ f ðxÞ dx

Gesamtheit der Stammfunktionen: F ðxÞ ¼ F 1 ðxÞ þ C 1 ¼ x 2 e x þ 2 þ C 1 ¼ x 2 e x þ C ð4 8)

A ¼

ðC ¼ C 1 þ 2Þ

ð4 ð 0,25 x þ 4Þ dx ¼ 2

ð 0,25 x 2 þ 4Þ dx ¼ 21,33

2

4

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi x2 4 x

0

776

Anhang: Lo¨sungen der bungsaufgaben p=2 ð

9)

p=2 ð

A ¼

cos x dx ¼ 2 p=2

cos x dx ¼ 2 0

3,ð 291

10)

A ¼

ð 3 x 2 þ 12 x 7Þ dx ¼ 8,61 0,709

11)

n ðtÞ ¼ n 0 e l t

Abschnitt 8 1)

Die Substitutionen sind jeweils in Klammern angegeben. ffi 2 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ðu ¼ 1 þ x 3 Þ a) F ðxÞ ¼ 1 þ x3 þ C 3 qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 2 b) F ðxÞ ¼ ðu ¼ 5 x þ 12Þ ð5 x þ 12Þ 3 þ C 15 qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 3 3 c) F ðtÞ ¼ ðu ¼ 1 tÞ ð1 tÞ 4 þ C 4 ðu ¼ cos xÞ

d)

0

e)

F ðzÞ ¼

f)

F ðxÞ ¼ ln j x 2 þ 6 x 12 j þ C

g)

F ðxÞ ¼ ln j ln x j þ C

h)

F ðxÞ ¼

i)

F ðxÞ ¼

j)

0

k)

0,471

ðu ¼ 3 t p=4Þ

l)

2,055

ðu ¼ 5 xÞ

1 ðarctan zÞ 2 þ C 2

ðu ¼ arctan zÞ ðu ¼ x 2 þ 6 x 12Þ

ðu ¼ ln xÞ

1 cos ðx 2 Þ þ C 2

ðu ¼ x 2 Þ

1 ln j 2 x 3 4 x þ 2 j þ C 2

ðu ¼ 2 x 3 4 x þ 2Þ

ðu ¼ 1 þ t 2 Þ

m) F ðxÞ ¼

1 3 ex 2 þ C 3

ðu ¼ x 3 2Þ

V Integralrechnung n)

o)

777

1 ðu ¼ tan ðz þ 5ÞÞ tan 2 ðz þ 5Þ þ C 2 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi

x 4 x2 F ðxÞ ¼ arcsin þC ðx ¼ 2 sin uÞ x 2

F ðzÞ ¼

2)

0,117

3)

ð3 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffi 6 2 x dx ¼ 2 6 ¼ 4,899 A ¼ 0

pffiffiffiffi pffiffiffiffi 2 pffiffiffiffi x x þ x þ 2 x 2 ln ð1 þ x Þ þ C 3

4)

F ðxÞ ¼

5)

Die Zerlegung des Integranden ist jeweils in Klammern angegeben. 1 2 1 x ln x þC ðu ¼ ln x, v 0 ¼ xÞ a) F ðxÞ ¼ 2 2 b)

ðu ¼ x, v 0 ¼ cos xÞ

F ðxÞ ¼ x sin x þ cos x þ C ð5 ln t dt ¼

c)

h

t ln j t j t

i5 1

ðu ¼ ln t, v 0 ¼ 1Þ

¼ 4,047

1

d)

F ðxÞ ¼

1 1 x cos ð3 xÞ þ sin ð3 xÞ þ C 3 9

0ð,8

x e x dt ¼

e)

h

e x ðx 1Þ

i 0, 8 0

¼ 0,555

ðu ¼ x, v 0 ¼ sin ð3 xÞÞ

ðu ¼ x, v 0 ¼ e x Þ

0

6)

7)

1 ln ð1 þ x 2 Þ þ C 2

ðu ¼ arctan x, v 0 ¼ 1Þ

f)

F ðxÞ ¼ x arctan x

g)

F ðtÞ ¼

1 1 t sin ð2 w tÞ þ C 2 4w

aÞ

F ðxÞ ¼

1 e x ðsin x þ cos xÞ þ C 2

bÞ

F ðxÞ ¼ e x ðx 2 þ 2 x þ 2Þ þ C

a)

F ðxÞ ¼

1 ðln j x a j ln j x þ a jÞ þ C 2a

b)

F ðxÞ ¼

2 32 ln j x 1 j þ 2 ln j x þ 1 j ln j x þ 2 j þ 4 x þ C 3 3

ðu ¼ sin ðw tÞ, v 0 ¼ sin ðw tÞÞ

778


c)

F ðzÞ ¼

z 1 1 2 þC ln 3 z þ 2 zþ2

d)

F ðxÞ ¼

17 15 ln j x 9 j þ ln j x þ 7 j þ C 8 8

e)

F ðxÞ ¼

x 1 7 ln þC 9 x 3 3 ðx 3Þ

ð5 8)

ln x dx ¼ 4,047

A ¼ 1

ð2 9)

A ¼ 2

x2 4 dx ¼ x 5

ð2 x þ5þ

¼ 2

y 1

y=

x2–4 x–5

2

x

21 dx ¼ 2,207 x 5 –2

(siehe Bild A-65)

–1

1

Bild A-65

10)

2 ðln xÞ 3=2 þ C 3

a)

F ðxÞ ¼

b)

F ðxÞ ¼ ln j sin x j þ C

c)

F ðxÞ ¼ x sinh x cosh x þ C

d)

F ðxÞ ¼ e cos x þ C

e)

F ðxÞ ¼ x þ

(Substitution: u ¼ ln x) (Substitution: u ¼ sin x) (Partielle Integration: u ¼ x, v 0 ¼ cosh x)

(Substitution: u ¼ cos x)

1 5 1 ln j x 1 j ln j x þ 1 j þC 4 4 2 ðx þ 1Þ (Partialbruchzerlegung) ð2

f) 0

x 4 dx ¼ x þ1

ð2 1 0

5 dx ¼ 3,493 x þ1

g)

1 ðln xÞ 4 þ C F ðxÞ ¼ 4

h)

F ðxÞ ¼ 2 ln j 2 x 3 1 j þ C

(Polynomdivision)

(Substitution: u ¼ ln x) (Substitution: u ¼ 2 x 3 1)

V Integralrechnung F ðxÞ ¼

i)

779

1 2 1 ðx þ 1Þ arctan x x þC 2 2

(Partielle Integration: u ¼ arctan x, v 0 ¼ x)

11)

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 1 ðx 1Þ x 2 2 x arcosh ðx 1Þ þ C 2 2 (Substitution: x 1 ¼ cosh u)

j)

F ðxÞ ¼

k)

F ðxÞ ¼ 4 ln j x 2 j 3 ln j x 3 j

b A ¼ 4 a

9 þC x 3

(Partialbruchzerlegung)

ða pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi a 2 x 2 dx ¼ p a b 0

12)

aÞ

p

bÞ

0

13)

a)

0,5228

b)

0,5227

14)

a)

29,9558

b)

0,1904

c)

4,0621

Abschnitt 9 1)

a)

1

b)

2)

I ðlÞ ¼

ðl

c) e 2

1

x 2 e a x dx ¼ e a l

l2 2l 2 2 3 a a a

! þ

2 a3

)

0

ð0 3)

A ¼

1 ð

e

ax

dx þ

1

e b x dx ¼

1 1 þ a b

0

y

1

y = e –bx

y = e ax

x

Bild A-66

(siehe Bild A-66)

lim I ðlÞ ¼

l!1

2 a3

780 4)


Der Integrand ist an der unteren Grenze x ¼ 1 nicht definiert. Somit fu¨r l > 0: ð0

h pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi i 0 pffiffiffiffi 1 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi dx ¼ 2 ¼ 2 ð1 l Þ 1þx 1þl 1þx

I ðlÞ ¼ 1þl

ð0 1

pffiffiffiffi 1 pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi dx ¼ lim I ðlÞ ¼ lim 2 ð1 l Þ ¼ 2 1þx l!0 l!0

Das uneigentliche Integral ist somit konvergent. b)

Der Integrand besitzt in der Intervallmitte x ¼ 0 einen Pol. Somit fu¨r l > 0 und m > 0:

1 1 l 1 dx ¼ ¼ 1 x2 x 1 l

0ð l

I 1 ðlÞ ¼ 1

ð1 I 2 ðmÞ ¼ 0þm

1 1 1 1 dx ¼ ¼ 1 þ x2 x m m

Die Grenzwerte lim I 1 ðlÞ und lim I 2 ðmÞ sind nicht vorhanden, das uneigentliche l!0

m!0

Integral daher divergent. c)

Der Integrand ist an der unteren Integrationsgrenze x ¼ 0 nicht definiert. Somit fu¨r l > 0: 10 ð

I ðlÞ ¼ 0þl

h i 10 ex x dx ¼ ln ðe 1Þ ¼ ln ðe 10 1Þ ln ðe l 1Þ l ex 1

Der Grenzwert von I ðlÞ fu¨r l ! 0 ist nicht vorhanden, da e l 1 gegen 0 strebt und der Logarithmus an dieser Stelle nicht definiert ist. Das uneigentliche Integral ist somit divergent.

Abschnitt 10 1)

a)

s ¼ t 2 þ 30 t,

b)

s¼

v ¼ 2 t þ 30

1 2 1 1 t þ 2 cos ðp tÞ þ 30 t 2 2 p p 1 v ¼ t sin ðp tÞ þ 30 p (s in m, v in m/s, t in s)

2)

s ¼ cos ðw tÞ,

v ¼ w sin ðw tÞ

V Integralrechnung 3)

y ðxÞ ¼

4)

sðtÞ ¼

5)

781

F ð2 l x 3 x 4 l 3 xÞ 24 E I

v 2E ln g

g t cosh vE

ð0 x lÞ

ðt 0Þ

2 4 ð ð 3 3 A ¼ 2 ð4 x 16 xÞ dx þ 2 ð4 x 16 xÞ dx ¼ 320 0

2

ð2 6)

ð2

A ¼

½ x 2 þ 2 x þ 2 ðx 2 2Þ dx ¼ 1

1

ð5 7)

A ¼

ð 2 x 2 þ 2 x þ 4Þ dx ¼ 9

ð5 ½ 3 x 1 ðx 2 2 x 1Þ dx ¼

0

ð x 2 þ 5 xÞ dx ¼ 125=6 ¼ 20,83 0

1,1886 ð

8)

½ x 2 þ 3 ð2 cosh x 2Þ dx ¼

A ¼ 2 0 1,1886 ð

ð x 2 þ 5 2 cosh xÞ dx ¼ 4,811

¼ 2 0 1,3788 ð

9)

A ¼

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ð x 2 þ 4 x x 2 Þ dx ¼ 1,0457

0

10)

Vy ¼ 2 p

a2 b2

ðb ðb 2 y 2 Þ dy ¼

4 p a2 b 3

0

ð2 11)

ð2 ðx 2Þ 4 3 x dy ¼ 3 p

Vx ¼ p 0

x ðx 2Þ 4 dx ¼ 6,4 p ¼ 20,106 0

ð5 12)

Vy ¼ p

y 4 dy ¼ 625 p ¼ 1963,5 0

ð5 13)

a)

Vx ¼ p

ðx 2 9Þ dx ¼

44 p ¼ 46,08 3

ð y 2 þ 9Þ dy ¼

172 p ¼ 180,1 3

3

ð4 b)

Vy ¼ p 0

782

Anhang: Lo¨sungen der bungsaufgaben 7,ð15

14)

s¼ 2

cosh

x 5

dx ¼ 19,70

0

15)

ðe pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi x 2 þ 12,6 2 s¼ dx ¼ 12,73 x 1 7,ð45

16)

s¼

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 þ 2,25 x dx ¼ 20,45

1

17)

ðp pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 þ cos 2 x dx 3,82 s¼ 0

ð2 18)

My ¼ 4 p

y2

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi y 2 þ 0,25 dx ¼ 53,23

0

19)

Mx ¼

1 p 2

ð3

ln x

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 4x2 þ 1 dx 4,187 x

1 að þh

20)

Mx ¼ 2 p

r dx ¼ 2 p r h a

0,173 ð m

21)

s ds ¼ 12 645 Nm

W ¼ c 0

Vð1

22)

W ¼

p 0 V 0k

V0

Vð2

23)

W ¼

1 p 0 V 0k ðV 11 k V 01 k Þ dV ¼ 1k Vk

p1 V1 dV ¼ p 1 V 1 ln V

V2 V1

)

W ¼ 4 420,8 Nm

V1 5ðm

24)

W ¼ prg

y 5 dy

)

W ¼ 8,026 10 7 Nm

0m

25)

y linear ¼

1 p

ðp sin x dx ¼ 0

y quadratisch

2 ¼ 0,637 p

vffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi u ðp u 1 pffiffiffiffi u1 ¼ t sin 2 x dx ¼ 2 ¼ 0,707 p 2 0

V Integralrechnung

26)

i ¼

w 2p

783

p=w ð

i0 p

i 0 sin ðw tÞ dt ¼ 0

27)

1 P ¼ T

ðT

w u0 i0 u i dt ¼ 2p

2 p= ðw

sin ðw tÞ cos ðw tÞ dt ¼ 0 0

0

(sog. wattloser Strom) 28)

x s ¼ 0,

y s ¼ 2 (aus Symmetriegru¨nden)

29)

x s ¼ 0 (aus Symmetriegru¨nden) ða 1 ½ a 2 x 2 4 a 2 dx ¼ 0,598 a ys ¼ 2A

mit A ¼ 4 a 2 þ

a

30)

1 p a2 2

Aus Symmetriegru¨nden ist x s ¼ y s : 1 xs ¼ ys ¼ 2A

ðR

4 R ¼ 0,424 R 3p

ðR 2 x 2 Þ dx ¼

1 mit A ¼ p R2 4

0

ð3 31)

½ ðx þ 2Þ ðx 2 4Þ dx ¼ 125=6

A ¼ 2

xs ¼

ys ¼

1 A

ð3 x ½ ðx þ 2Þ ðx 2 4Þ dx ¼ 0,5 2

ð3

1 2A

32)

V x ¼ p,

33)

Vy ¼

½ ðx þ 2Þ 2 ðx 2 4Þ 2 dx ¼ 0 2

xs ¼

2 p a 2 b, 3

p 1 ¼ 0,571, 2 ys ¼

3 b, 8

ys ¼ zs ¼ 0

xs ¼ zs ¼ 0

ðe 34)

ðln xÞ 2 dx ¼ p ðe 2Þ ¼ 2,257,

Vx ¼ p

x s ¼ 2,224,

1

ðb 35)

Jy ¼ p r 0

a4 2 8 2 ðb y 2 Þ 2 dy ¼ p r a4 b ¼ m a2 15 5 b4

4 Masse des Rotationsellipsoids: m ¼ r V ¼ p r a2 b 3

ys ¼ zs ¼ 0

784 36)

Anhang: Lo¨sungen der bungsaufgaben Nach Bild A-67 ist: 1 Jx ¼ pr 2

ðH

y

R x H

4

y=

dx ¼

R x H

0

¼

37)

R

1 3 p r R4 H ¼ m R2 10 10

1 p r R2 H Kegelmasse: m ¼ r V ¼ 3

H

x

Bild A-67

Nach Beispiel 1 aus Abschnitt 10.9.1 ist J S ¼

1 m R 2. 2

Aus dem Steinerschen Satz folgt dann (siehe Bild A-68): JM

S

M

1 3 ¼ JS þ m R2 ¼ m R2 þ m R2 ¼ m R2 2 2

M: Mantellinie S: Schwerpunktachse (Symmetrieachse) R: Radius R

Bild A-68

VI Potenzreihenentwicklungen Abschnitt 1 1)

2)

aÞ q ¼

1 , 8

s¼

8 9

bÞ

q ¼ 0,3,

s¼

10 7

cÞ

q ¼

2 , 3

a)

anþ1 10 ¼ lim ¼ 0 < 1 lim an n!1 n!1 n þ 1

b)

anþ1 ¼ lim 2 n þ 1 ¼ lim 2 þ 1=n ¼ 1 < 1 lim 4 an n!1 n ! 1 4 ð2 n þ 3Þ n ! 1 4 ð2 þ 3=nÞ

c)

anþ1 ¼ lim 2 n þ 1 ¼ 1 < 1 lim 2 a n!1 n ! 1 2 ð2 n 1Þ n

d)

anþ1 ¼ lim ln 2 ¼ 0 < 1 lim an n!1 n!1 n þ 1

s¼ 4

3 ¼ 2,4 5

) Reihe konvergiert

)

) Reihe konvergiert

) Reihe konvergiert

Reihe konvergiert

VI Potenzreihenentwicklungen 3)

785

Ansatz: 1 A B A ðn þ 2Þ þ B ðn þ 1Þ ¼ þ ¼ ðn þ 1Þ ðn þ 2Þ nþ1 nþ2 ðn þ 1Þ ðn þ 2Þ 1 X

Somit:

n¼1

)

A ¼ 1,

B ¼ 1

1 X 1 1 1 ¼ ðn þ 1Þ ðn þ 2Þ nþ1 nþ2 n¼1

Partialsummen:

1 1 ; 2 3

s1 ¼

s3 ¼

1 1 2 3

s2 ¼

1 1 2 3

þ

1 1 3 4

þ

þ

1 1 3 4

1 1 4 5

¼

¼

1 1 ; 2 4

1 1 ; 2 5

...;

sn ¼

1 1 2 nþ2

(die inneren Summanden heben sich jeweils paarweise auf). 1 1 1 Grenzwert (Summenwert): lim sn ¼ lim ¼ 2 nþ2 2 n!1 n!1 Die unendliche Reihe ist konvergent und hat den Summenwert s ¼ 1=2.

4)

1 X

ln

n¼1

1 1 X X 1 1þn ln ½ ln ð1 þ nÞ ln n þ1 ¼ ¼ n n n¼1 n¼1

Partialsummen: s1 ¼ ln 2 ln 1 ¼ ln 2; |{z} 0

s2 ¼ ðln 2 ln 1Þ þ ðln 3 ln 2Þ ¼ ln 3;

s3 ¼ ðln 2 ln 1Þ þ ðln 3 ln 2Þ þ ðln 4 ln 3Þ ¼ ln 4;

...;

s n ¼ ln ðn þ 1Þ

Grenzwert der Partialsummenfolge: lim sn ¼ lim ln ðn þ 1Þ ¼ 1

n!1

n!1

Der Grenzwert ist nicht vorhanden, die Reihe daher (bestimmt) divergent. 5)

Wir zeigen, dass die Reihen die fu¨r die Konvergenz notwendige Bedingung lim a n ¼ 0 n!1 nicht erfu¨llen und somit divergent sind. a)

an ¼

n þ 1 n 1 n ¼ 1þ ¼ n n

1 1þ

1 n

n

1 1 1 lim a n ¼ lim > 0 ¼ ¼ e n!1 1 n 1 n 1þ lim 1 þ n n n!1

n!1

(der Grenzwert im Nenner ist definitionsgema¨ß die Eulersche Zahl e).

786


6)

a)

lim a n ¼ lim ln

n!1

n!1

1 ¼ ln 3 > 0 3þ 2n

n n anþ1 1 ¼ lim 10 þ 1 ¼ lim 1 þ 10 lim ¼ < 1 n þ 1 n 10 an þ1 n!1 n ! 1 10 n ! 1 10 þ 10

)

Reihe konvergiert b)

n anþ1 ¼ lim ðn þ 1Þ 5 ¼ lim n þ 1 ¼ 1 < 1 lim n þ 1 5n 5 an 5 n n!1 n!1 n!1

c)

2n anþ1 1 1 ¼ lim 2 ¼ lim ¼ < 1 lim 2nþ2 4 4 a 2 n!1 n!1 n!1 n

d)

n 1 ðn þ 1Þ anþ1 nþ1 1 þ 1=n 1 2 ¼ lim ¼ lim ¼ < 1 lim n 1 ¼ lim 2n 2 2 an n!1 n!1 n!1 n!1 1 n 2 Reihe konvergiert

e)

anþ1 2nþ1 n 2n 2 ¼ lim ¼ lim ¼ lim ¼ 2 > 1 lim n an n!1 n ! 1 ðn þ 1Þ 2 n!1 n þ 1 n ! 1 1 þ 1=n

)

) Reihe konvergiert

Reihe konvergiert

)

)

Reihe divergiert

f)

2nþ2 anþ1 ð2 nÞ ! 3 2 n 3 2 ð2 nÞ ! ¼ lim 3 ¼ lim ¼ lim 2 n 2n an n!1 n ! 1 ð2 n þ 2Þ ! 3 n ! 1 ð2 nÞ ! ð2 n þ 1Þ ð2 n þ 2Þ 3 ¼ lim

n!1

7)

a)

lim

n!1

9 ¼ 0 < 1 ð2 n þ 1Þ ð2 n þ 2Þ

)

Reihe konvergiert

p ffiffiffiffi rffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi n p ffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi n n n j a n j ¼ lim n ¼ 0 < 1 n ¼ lim ðn þ 1Þ n!1 n!1 n þ 1

(der Za¨hler strebt gegen 1, der Nenner gegen 1). Die Reihe ist somit konvergent. b)

an ¼

5n ¼ n 4 n2

n 5 1 1,25 n 2 ¼ 4 n n2

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi lim n j a n j ¼ lim

n!1

n!1

rffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi n 1,25 1,25 1,25 n 1,25 ¼ lim p p ffiffiffiffiffiffiffi ¼ ffiffiffiffiffiffiffi ¼ p ffiffiffiffi p ffiffiffiffi ¼ 2 n n n 2 2 n n!1 n n n lim n n lim n!1

¼

pffiffiffiffi lim n n

n!1

n!1

1,25 ¼ 1,25 > 1 p ffiffiffiffi n lim n

(unter Beru¨cksichtigung von lim

n!1

n!1

p ffiffiffiffi n n ¼ 1). Die Reihe ist somit divergent.


c)

an ¼

lim

n!1

787

2 2 n þ 1 n 1 n ¼ 1þ ¼ n n

1 1þ

1 n

n2

vffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi u p ffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 1 n j a n j ¼ lim u ffi ¼ n u n 2 ¼ lim sffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi n2 n!1 t n ! 1 1 n 1 1þ 1þ n n ¼

lim

n!1

1 1 1þ n

n ¼

1 < 1 e

(der Grenzwert im Nenner ist die Eulersche Zahl e). Die Reihe ist somit konvergent. 8)

a)

j a n j ¼ j 0,5 n cos ð2 nÞ j ¼ 0,5 n j cos ð2 nÞ j 0,5 n |fflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflffl} 1 Die Reihenglieder sind (betragsma¨ßig) nicht gro¨ßer als die entsprechenden Glieder der konvergenten geometrischen Reihe mit q ¼ 0,5 (Majorante). Die Reihe ist somit konvergent.

b)

an ¼

2 ðn þ 3Þ 2

ln ðn þ 1Þ fu¨r alle n 1 gilt: an ¼

1 1 > ln ðn þ 1Þ nþ1

Die Reihenglieder sind gro¨ßer als die entsprechenden Glieder der divergenten harmonischen Reihe, die somit eine Minorante der vorgegebenen Reihe ist. Die Reihe ist daher divergent: 10)

a)

1 1 1 > > > ... 1! 2! 3!

b)

1 >

1 1 > > ... 3 5

und

und

lim

1 ¼ 0 n!

)

Reihe konvergiert

lim

1 ¼ 0 2n 1

)

Reihe konvergiert

n!1

n!1

788


1 1 1 > > > ... 1 4 9

und

d)

1 1 1 > > ... > 5 2 53 3 55

und

lim

1 ¼ 0 n2

)

Reihe konvergiert

lim

1 ¼ 0 n 52n1

)

Reihe konvergiert

n!1

n!1

Abschnitt 2 1)

a)

an n 1 ¼ lim r ¼ lim ¼ lim ¼ 1 n!1 anþ1 n!1 n þ 1 n ! 1 1 þ 1=n

Die Reihe divergiert in beiden Randpunkten. Konvergenzbereich: j x j < 1 b)

an ¼ lim n þ 1 ¼ lim 1 þ 1 ¼ 1 r ¼ lim n n n!1 anþ1 n!1 n!1 Die Reihe divergiert fu¨r x ¼ 1 (harmonische Reihe) und konvergiert fu¨r x ¼ 1 (alternierende harmonische Reihe). Konvergenzbereich: 1 < x 1

c)

2 2 2 an ¼ lim ðn þ 1Þ ¼ lim n þ 1 ¼ lim 1 þ 1 ¼ 1 r ¼ lim n2 n n n!1 anþ1 n!1 n!1 n!1 Die Reihe konvergiert in beiden Randpunkten. Konvergenzbereich: j x j 1

d)

e)

f)

an r ¼ lim n!1 a

nþ1 ¼ lim 2 ¼ lim 2 ¼ 2 n n!1 2 n!1 nþ1

Die Reihe divergiert in beiden Randpunkten. Konvergenzbereich: j x j < 2 2 1 1 þ an n ðn þ 2Þ n ¼ lim ¼ 1 r ¼ lim ¼ lim 1 1 n!1 anþ1 n ! 1 ðn þ 1Þ ðn þ 1Þ n!1 1þ 1þ n n Die Reihe divergiert in beiden Randpunkten. Konvergenzbereich: j x j < 1 an ¼ lim ðn þ 1Þ ðn þ 1Þ ! ¼ lim ðn þ 1Þ n ! ðn þ 1Þ ¼ r ¼ lim n ! ðn þ 2Þ n ! ðn þ 2Þ a n!1 n!1 n!1 nþ1 1 ðn þ 1Þ 1þ ðn þ 1Þ ðn þ 1Þ n ¼ 1 ¼ lim ¼ lim 2 nþ2 n!1 n!1 1þ n Die Reihe konvergiert besta¨ndig, d. h. fu¨r jedes x 2 R.

2)

r ¼ 1. Konvergenzbereich: j x j < 1


789

Abschnitt 3 1)

a)

sinh x ¼

1 X n¼0

b)

arctan x ¼

x2nþ1 ; ð2 n þ 1Þ !

1 X

ð 1Þ n

n¼0

c)

ln ð1 þ x 2 Þ ¼ x 2

Konvergenzbereich: j x j < 1

x2nþ1 ; 2n þ 1

Konvergenzbereich: j x j 1

1 X x4 x6 x2n ð 1Þ n þ 1 þ þ ... ¼ 2 3 n n¼1

Konvergenzbereich: j x j 1

2)

a)

cosh x ¼ 1 þ

b)

cosh x ¼

1 2

2þ2

x2 x4 þ2 þ ... 2! 4!

¼ 1þ

1 X x2 x4 x2n þ þ ... ¼ 2! 4! ð2 nÞ ! n¼0

1 1 3 3 6 5 9 x þ x þ x þ ... f ðxÞ ¼ pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi ¼ ð1 x 3 Þ 1 = 2 ¼ 1 þ 2 8 16 1 x3 |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} |ffl{zffl} Na¨herungsfunktion Fehler f ð0,2Þ 1 þ Fehler:

4)


1 x ðe þ e x Þ ¼ 2 1 x2 x3 x4 x2 x3 x4 þ þ þ ... þ 1 x þ þ þ ... ¼ 1þx þ ¼ 2! 3! 4! 2! 3! 4! 2

¼

3)

1 X x2 x4 x2n þ þ ... ¼ ; 2! 4! ð2 nÞ ! n¼0

a)

1 3 ð0,2Þ 3 þ ð0,2Þ 6 ¼ 1,004 024 2 8

(auf 6 Dezimalstellen genau)

5 ð0,2Þ 9 ¼ 0,16 10 6 16

f ðxÞ ¼ e 2 x cos x ¼ 1 2 x þ

3 2 1 3 7 4 x x x þ ... 2 3 24

Konvergenzbereich: j x j < 1 x4 2 6 þ x þ ...; 3 45

b)

f ðxÞ ¼ sin 2 x ¼ x 2


c)

Der Faktor ð1 þ x 2 Þ 1 wird nach der Binomischen Formel entwickelt (Substitution x ! x 2 , n ¼ 1Þ: f ðxÞ ¼

sinh x 5 3 101 5 ¼ ð1 þ x 2 Þ 1 sinh x ¼ x x þ x þ ... 1 þ x2 6 120


790 5)


f ðxÞ ¼ cos x ¼

1 1 pffiffiffiffi

p1 1

p2 1 pffiffiffiffi

p3 þ þ ... 3 x x 3 x 2 2 3 4 3 12 3

Konvergenzbereich: j x j < 1 b)

f ðxÞ ¼

pffiffiffiffi 1 1 1 ðx 1Þ 1 ðx 1Þ 2 þ ðx 1Þ 3 þ . . . x ¼ 1þ 2 8 16

Konvergenzbereich: 0 x 2 c)

f ðxÞ ¼

1 2 ¼ 1 þ 1 ðx 1Þ 2 2 ðx 1Þ 3 þ 3 ðx 1Þ 4 þ . . . x2 x

Konvergenzbereich: 0 < x < 2 6)

x2 x3 þ ... ¼ x x2 þ þ ... f ðxÞ ¼ x e x ¼ x 1 x þ 2! 2! Na¨herungsfunktionen (Bild A-69):

y

f 1 ðxÞ ¼ x

y = f 1 (x)

f 2 ðxÞ ¼ x x 2 f 3 ðxÞ ¼ x x 2 þ

1

1 3 x 2

y = f 3 (x) y = x · e–x

–1

1

x

y = f 1 (x) y = f 2 (x)

y = f 2 (x)

–1

y = f 3 (x)

Bild A-69

7)

f ðxÞ ¼

y = x · e–x

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 x ¼ ð1 xÞ 1=2 wird nach der Binomischen Formel entwickelt ðn ¼ 1=2Þ:

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi 1 0,05 ¼ ð1 0,05Þ 1=2 ¼ ¼ 1

1 11 113 1135 ð0,05Þ ð0,05Þ 2 ð0,05Þ 3 ð0,05Þ 4 . . . ¼ 2 24 246 2468

¼ 1 0,025 0,000 312 5 0,000 007 81 0,000 000 24 . . . |fflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflffl} < 0,5 10 6

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi Abbruch der Reihe nach dem 4. Glied: 1 0,05 0,974 679 (auf 6 Dezimalstellen nach dem Komma genau)


791

8 ¼ b 0,139 626 cos 8 ¼ cos 0,139 626 ¼ 1

1 1 ð0,139 626Þ 2 þ ð0,139 626Þ 4 þ . . . ¼ 2! 4!

¼ 1 0,009 784 þ 0,000 016 þ . . . |fflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflffl} < 0,5 10 4

Abbruch nach dem 2. Glied: cos 8 0,9902 (auf 4 Dezimalstellen genau) 9)

sin x ¼ 1

1

p2 1

p4 þ þ ... x x 2! 2 4! 2

Na¨herungsparabel: sin x 1 10)

1

p2 1 2 p p2 ¼ x x þ x þ1 2! 2 2 2 8

Man erha¨lt die bi-quadratische Gleichung 1þ

x2 x4 þ ¼ 4 x2 2! 4!

x 4 þ 36 x 2 72 ¼ 0

oder

mit den reellen Lo¨sungen x 1=2 ¼ 1,378. ðx 11)

F ðxÞ ¼ 0

1 dt ¼ 1 þ t2

ðx ð1 t 2 þ t 4 t 6 þ . . .Þ dt ¼ 0

x 1 3 1 5 1 7 1 3 1 5 1 7 ¼ t t þ t t þ ... ¼ x x þ x x þ ... 3 5 7 3 5 7 0 Wegen ðx 0

h ix 1 dt ¼ arctan t ¼ arctan x arctan 0 ¼ arctan x 0 ¼ arctan x 2 0 1þt

handelt es sich um die Mac Laurinsche Reihe von f ðxÞ ¼ arctan x. Sie konvergiert fu¨r j x j 1. 12)

a)

In der Mac Laurinschen Reihe von cos z wird z ¼ gliedweise integriert: 0ð,5

pffiffiffiffi cos ð x Þ dx ¼

0

0ð,5

1

0

¼

x

¼ 0,5

pffiffiffiffi x gesetzt und anschließend

x x2 x3 þ þ . . . dx ¼ 2! 4! 6!

x2 x3 x4 þ þ ... 2 2! 3 4! 4 6!

0, 5 ¼ 0

0,5 2 0,5 3 0,5 4 þ þ ... ¼ 2 2! 3 4! 4 6!

¼ 0,5 0,0625 þ 0,001 736 0,000 021 þ . . . |fflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflffl} < 0,5 10 4

792

Anhang: Lo¨sungen der bungsaufgaben Durch Abbruch der Reihe nach dem 3. Glied folgt: 0ð,5

pffiffiffiffi cos ð x Þ dx ¼ 0,4392 (auf 4 Dezimalstellen genau)

0

b)

Die Mac Laurinschen Reihen von e x und

1 ¼ ðx þ 1Þ 1 ¼ ð1 þ xÞ 1 werden x þ1

gliedweise ausmultipliziert, anschließend wird integriert: 0ð,2

0

ex dx ¼ x þ1

0ð,2

e x ð1 þ xÞ 1 dx ¼

0

1 2 1 3 9 4 1þ x x þ x þ . . . dx ¼ 2 3 24

0

¼

0ð,2

x þ

¼ 0,2 þ

0,2 1 3 1 4 9 5 ¼ x x þ x þ ... 6 12 120 0 1 1 9 ð0,2Þ 3 ð0,2Þ 4 þ ð0,2Þ 5 þ . . . ¼ 6 12 120

¼ 0,2 þ 0,001 333 0,000 133 þ 0,000 024 þ . . . |fflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflffl} < 0,5 10 4

Durch Abbruch nach dem 3. Glied folgt: 0ð,2

0

c)

ex dx ¼ 0,2012 (auf 4 Dezimalstellen genau) x þ1

Die Mac Laurinsche Reihe von sin x wird zuna¨chst gliedweise durch x dividiert und anschließend integriert. ð1

sin x dx ¼ x

0

ð1 x2 x4 x6 1 þ þ . . . dx ¼ 3! 5! 7! 0

¼

x3 x5 x7 þ þ ... x 3 3! 5 5! 7 7!

¼ 1

1 ¼ 0

1 1 1 þ þ ... ¼ 3 3! 5 5! 7 7!

¼ 1 0,055 555 þ 0,001 666 0,000 028 þ . . . |fflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflffl} < 0,5 10 4

Durch Abbruch der Reihe nach dem 3. Glied folgt: ð1 0

sin x dx ¼ 0,9461 (auf 4 Dezimalstellen genau) x


793

Es ist 1 d d ¼ ½ ln ð1 xÞ ¼ 1x dx dx

x2 x3 x4 ... ¼ x 2 3 4

¼ 1 þ x þ x2 þ x3 þ ...

14)

p ðhÞ ¼ p 0

1

h 1 þ 7991 m 2

h 7991 m

Lineare Na¨herung: p ðhÞ ¼ p 0 1

(konvergent fu¨r j x j < 1) . !

2 þ ...

h 7991 m

Der (absolute) Fehler Dp liegt in der Gro¨ßenordnung des vernachla¨ssigten quadratischen Gliedes, fu¨r den relativen Fehler gilt dann (mit p in der linearen Na¨herung): 2 h Dp 7991 m 0,01 ¼ p h 1 7991 m 1 2

)

h 1053 m,

d: h:

h max ¼ 1053 m

Eine bessere Abscha¨tzung fu¨r den relativen Fehler erha¨lt man, wenn man fu¨r den Druck p die exakte Exponentialformel verwendet. Dies fu¨hrt allerdings zu einer transzendenten Gleichung (bzw. Ungleichung), die sich jedoch mit dem Tangentenverfahren von Newton leicht lo¨sen la¨sst. Ergebnis: 2 1 h Dp 2 7991 m 0,01 ) h ¼ 1058 m, d: h: h max ¼ 1058 m ¼ h p e 7991 m 15)

cos j wird in eine Mac Laurinsche Reihe entwickelt, Abbruch nach dem konstanten Glied: sffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi sffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi sffiffiffiffiffiffi l l j2 j4 l T ¼ 2p cos j ¼ 2 p 1 þ þ ... 2p g g g 2! 4! |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} vernachla¨ssigbar in 0. Na¨herung! Die Schwingungsdauer entspricht jetzt der Schwingungsdauer eines Fadenpendels ðj ¼ 0Þ!

16)

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi L 0 C 0 ¼ 6,283 10 3 s ¼ 6,283 ms

a)

T0 ¼ 2 p

b)

T ðCÞ ¼ 2 p

pffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffi L0 C ¼ 2 p L0 C

Die Funktion f ðCÞ ¼ f ðCÞ ¼

pffiffiffiffiffi C wird um die Stelle C 0 in eine Taylor-Reihe entwickelt:

pffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffi C ¼ C0 þ

1 pffiffiffiffiffiffiffiffi ðC C 0 Þ þ . . . 2 C0

794

Anhang: Lo¨sungen der bungsaufgaben T ðCÞ ¼ 2 p

pffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffi L 0 f ðCÞ ¼ 2 p L 0 C ¼

! 1 pffiffiffiffiffiffiffiffi ðC C 0 Þ þ . . . ¼ 2 C0 sffiffiffiffiffiffiffiffi sffiffiffiffiffiffiffiffi qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi L0 L0 ðC C 0 Þ þ . . . ¼ 2 p L0 C0 þ p ðC C 0 Þ þ . . . ¼ T 0 þ p C0 C0 |fflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflffl} T0

¼ 2p

pffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffiffi C0 þ L0

Lineare Na¨herung (linearisierte Funktion): sffiffiffiffiffiffiffiffi L0 ðC C 0 Þ oder T T0 ¼ p C0

sffiffiffiffiffiffiffiffi L0 DC DT ¼ p C0

(mit DT ¼ T T 0 und DC ¼ C C 0 ) c)

17)

DT ¼ 1,89 10 4 s ¼ 0,189 ms,

Mit x ¼

v 2 c

DT exakt ¼ 1,86 10 4 s ¼ 0,186 ms

erha¨lt man aus der Binomischen Formel (fu¨r n ¼ 1=2):

v 2 1 = 2 1=2 1 m ¼ m0 1 ¼ m 0 ð1 xÞ ¼ m0 1 þ x þ ... ¼ c 2 1 v 2 v2 ¼ m0 1 þ þ . . . m0 1 þ 2 c 2 c2 18)

1

b)

0

c) 1

d) 1

f)

0

g)

3 2

h)

i)

j)

Nach dreimaliger Anwendung der Bernoulli-de L’Hospitalschen Regel folgt: lim

x!1

19)

e) n a n 1

a)

1

0

x3 2 3x2 3x 3 ¼ lim ¼ lim ¼ lim ¼ 0 2x 2x e2x 2 e 4 e2x 2 e x!1 x!1 x!1

k)

1 1 pffiffiffiffi pffiffiffiffi pffiffiffiffi tanh ð x Þ 1 cosh 2 ð x Þ 2 x pffiffiffiffi ¼ 1 lim ¼ lim ¼ lim 2 pffiffiffiffi 1 x x!0 x!0 x ! 0 cosh ð x Þ pffiffiffiffi 2 x

a)

Typ 0 0 ;

x

ð2 xÞ x ¼ e ln ð2 xÞ ¼ e x ln ð2 xÞ

Der Grenzwert wird im Exponenten gebildet:

lim ½ x ln ð2 xÞ ¼ lim

x!0

x!0

1 2 ln ð2 xÞ ¼ lim 2 x 2 ¼ lim ð xÞ ¼ 0 1=x x ! 0 1=x x!0


795

lim ð2 xÞ x ¼ e

Somit:

b)

lim ½ x ln ð2 xÞ

x!0

x!0

¼ e0 ¼ 1

x 1x 1 1 ¼ e ln x ¼ e x ln x ¼ e x ðln 1 ln xÞ ¼ e x ð0 ln xÞ ¼ e x ln x x

Typ 1 0 ;

Weiterer Lo¨sungsweg wie in a): x lim ð x ln xÞ 1 ¼ e x!0 ¼ e0 ¼ 1 x x!0

lim ð x ln xÞ ¼ 0;

lim

x!0

c)

Typ 0 ð 1Þ

1 ln x x3 x2 x ¼ 0 lim ðx ln xÞ ¼ lim ¼ lim ¼ lim ¼ lim 2 2 x!0 x!0 1 x!0 x!0 2 x x!0 3 2 x x 2

d)

Typ 0 1 lim ðe x

x!1

e)

pffiffiffiffi x Þ ¼ lim

x!1

1 pffiffiffiffi pffiffiffi x 1 2 x ¼ lim ¼ lim pffiffiffiffi ¼ 0 x ex e 2 x ex x!1 x!1

Typ 0 1

1 1 tan ðx=2Þ cos 2 ðx=2Þ 2 ¼ lim ¼ lim ðx pÞ tan ðx=2Þ ¼ lim 1 1 x!p x!p x!p ðx pÞ 2 x p ¼ lim

x!p

¼ lim

x!p

ðx pÞ 2 ¼ lim 2 cos 2 ðx=2Þ x!p

2 ðx pÞ 2 2 cos ðx=2Þ ð sin ðx=2ÞÞ

1 2

¼

x p x p 1 ¼ 2 lim ¼ 2 lim ¼ 2 ð 1Þ ¼ 2 cos ðx=2Þ sin ðx=2Þ sin x cos x x!p x!p |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} ð1=2Þ sin x

(nach 3-maliger Anwendung der Grenzwertregel von Bernoulli-de L’Hospital) f)

Typ 1 1 1 1 x tan x ¼ lim lim ¼ lim tan x x x!0 x ! 0 x tan x x!0

1 cos 2 x ¼ 1 x 1 tan x þ cos 2 x 1

¼ lim

cos 2 x 1 cos 2 x 1 ¼ lim ¼ tan x cos 2 x þ x sin x cos x þ x x!0

¼ lim

2 cos x sin x 0 0 ¼ ¼ ¼ 0 10þ1 2 cos 2 x sin 2 x þ 1

x!0

x!0

(nach 2-maliger Anwendung der Grenzwertregel von Bernoulli-de L’Hospital und Beachtung von tan x ¼ sin x=cos x).

796


20)

a)

lim

x!0

1

1 cos x ¼ lim x2 x!0

x2 x4 x2 x4 1 þ þ ... þ ... 2! 4! 4! ¼ lim 2 ! ¼ 2 2 x x x!0

¼ lim

x!0

b)

lim

x!0

1 x2 þ ... 2! 4!

¼

1 2

2 ðx sin xÞ ¼ e x 1 þ sin x

x3 x5 x7 2 x x þ þ ... 3! 5! 7! ¼ lim ¼ 2 3 4 x!0 x x x x3 x5 þ þ þ ... 1 þ x þ þ ... 1þx þ 2! 3! 4! 3! 5! 2 ¼ lim

x!0

c)

x3 x5 x7 þ þ ... 3! 5! 7! 2x þ

x2 x4 þ þ ... 2! 4!

2 ¼ lim

2 x x4 x6 þ þ ... 3! 5! 7!

x!0

2þ

x x3 þ þ ... 2! 4!

¼ 0

x2 x4 x6 þ þ þ ... 1 1þ cosh x 1 2! 4! 6! ¼ lim ¼ lim x x x!0 x!0 x2 x4 x6 þ þ þ ... x x3 x5 2! 4! 6! þ þ þ ... ¼ 0 ¼ lim ¼ lim 4! 6! x x!0 x!0 2 !

d)

lim

x!0

sin 2 x ¼ lim x x!0

x

x3 x5 þ þ ... 3! 5! x

2 ¼

2 2 x2 x4 x2 x4 þ þ ... þ þ ... x 1 x2 1 3! 5! 3! 5! ¼ lim ¼ lim ¼ x x x!0 x!0 2 x2 x4 þ þ ... ¼ 0 1 ¼ 0 ¼ lim x 1 3! 5! x!0

VII Komplexe Zahlen und Funktionen 21)

lim ðx e x Þ ¼ lim e x

x!1

x!1

797

x

x 1 ¼ lim e x lim 1 ¼ x x e x!1 x!1 e

¼ lim e x x!1

|fflfflffl{zfflfflffl} 1

x lim 1 ¼ 1 ð0 1Þ ¼ 1 x x!1 e x!1 |fflfflfflffl{zfflfflfflffl} |fflfflffl{zfflfflffl} 0 1 lim

Berechnung des zweiten Grenzwertes nach der Regel von Bernoulli-de L’Hospital 1 : Typ 1 lim

x!1

x 1 ¼ lim x ¼ 0 ex e x!1

VII Komplexe Zahlen und Funktionen Abschnitt 1 1)

Siehe Bild A-70 Im (z) z5

5 4 z2 3 2 z7

1

– 5 – 4 – 3 – 2 –1 –1 z6

1

2

3

4

–2 –3

z3

z4

–4

z8 z1

5

6

Bild A-70 Re (z)

798 2)

Anhang: Lo¨sungen der bungsaufgaben Siehe Bild A-71 Im (z)

5

z5

z4 z1 z7

1

z8

Bild A-71

–5

1 z3

5

Re (z)

z6 z2

3)

–4

z *1 ¼ 1 4 j ¼ 4,12 e j 75,96 ¼ 4,12 e j 284,04

z *2 ¼ 2,5 j ¼ 2,69 e j 21,80 ¼ 2,69 e j 338,20

z *3 ¼ 5 3 j ¼ 5,83 e j 30,96 ¼ 5,83 e j 329,04

z 1 ¼ 1 þ 4 j ¼ 4,12 e j 75,96 ; z 2 ¼ 2,5 þ j ¼ 2,69 e j 21,80 ; z 3 ¼ 5 þ 3 j ¼ 5,83 e j 30,96 ;

z4 ¼ 4 ¼ 4 ej0 ;

z *4 ¼ 4 ¼ 4 e j 0

z 5 ¼ 1 þ 2 j ¼ 2,24 e j 116,57 ;

z *5 ¼ 1 2 j ¼ 2,24 e j 116,57 ¼ ¼ 2,24 e j 243,43

z 6 ¼ 2,5 þ 4 j ¼ 4,72 e j 122,01 ;

z *6 ¼ 2,5 4 j ¼ 4,72 e j 122,01 ¼ ¼ 4,72 e j 237,99

z 7 ¼ 4 þ 1,5 j ¼ 4,27 e j 159,44 ;

z *7 ¼ 4 1,5 j ¼ 4,27 e j 159,44 ¼ ¼ 4,27 e j 200,56

z 8 ¼ 2,5 1,5 j ¼ 2,92 e j 210,96 ;

z *8 ¼ 2,5 þ 1,5 j ¼ 2,92 e j 210,96 ¼ ¼ 2,92 e j 149,04

z 9 ¼ 4,5 3 j ¼ 5,41 e j 213,69 ;

z *9 ¼ 4,5 þ 3 j ¼ 5,41 e j 213,69 ¼ ¼ 5,41 e j 146,31

z 10 ¼ 2 4 j ¼ 4,47 e j 243,43 ;

z *10 ¼ 2 þ 4 j ¼ 4,47 e j 243,43 ¼ ¼ 4,47 e j 116,57


799

z *11 ¼ 3,5 j ¼ 3,5 e j 270 ¼ 3,5 e j 90

z 11 ¼ 3,5 j ¼ 3,5 e j 270 ;

z *12 ¼ 1,5 þ 1,5 j ¼ 2,12 e j 315 ¼ 2,12 e j 45

z 12 ¼ 1,5 1,5 j ¼ 2,12 e j 315 ;

z 13 ¼ 3,5 2,5 j ¼ 4,30 e j 324,46 ;

z 14 ¼ 4 5 j ¼ 6,40 e j 308,66 ;

z *14 ¼ 4 þ 5 j ¼ 6,40 e j 308,66 ¼ 6,40 e j 51,34

z *1 ¼ 2 p j ¼ 3,72 e j 57,52 ¼ 3,72 e j 302,48

z *2 ¼ 4,5 þ 2,4 j ¼ 5,1 e j 331,93 ¼ 5,1 e j 28,07

z 2 ¼ 5,1 e j 331,93 ;

z 3 ¼ 5,83 e j 120,96 ;

z *5 ¼ 3 þ 2 j ¼ 3,61 e j 213,69 ¼ 3,61 e j 146,31

z *7 ¼ 4 j ¼ 4 e j 270 ¼ 4 e j 90

z 7 ¼ 4 e j 270 ;

z 8 ¼ 3,16 e j 198,43 ;

z *8 ¼ 3 þ j ¼ 3,16 e j 198,43 ¼ 3,16 e j 161,57

z 1 ¼ 2,16 þ 3,37 j;

z *1 ¼ 2,16 3,37 j

z 2 ¼ 2,60 þ 1,50 j;

z *2 ¼ 2,60 1,50 j

z 3 ¼ 3,54 þ 3,54 j;

z *3 ¼ 3,54 3,54 j

z 4 ¼ 2,5 4,33 j;

z *4 ¼ 2,5 þ 4,33 j

z 5 ¼ 2 j;

z *5 ¼ 2 j

z 6 ¼ 0,5 0,87 j;

z *6 ¼ 0,5 þ 0,87 j

z 7 ¼ 1,73 j;

z *7 ¼ 1,73 þ j

z 8 ¼ 0,88 0,48 j;

z *8 ¼ 0,88 þ 0,48 j

z *6 ¼ 1 j ¼ 1,41 e j 135 ¼ 1,41 e j 225

z 6 ¼ 1,41 e j 135 ;

z 5 ¼ 3,61 e j 213,69 ;

z *3 ¼ 3 5 j ¼ 5,83 e j 120,96 ¼ 5,83 e j 239,04 z *4 ¼ 6 ¼ 6 e j 180 ¼ 6 e j 180

z 4 ¼ 6 e j 180 ;

5)

z 1 ¼ 3,72 e j 57,52 ;

z *13 ¼ 3,5 þ 2,5 j ¼ 4,30 e j 324,46 ¼ ¼ 4,30 e j 35,54

4)

800


6)

j z 1 j ¼ 5;

j z 2 j ¼ 6,32;

j z 3 j ¼ 3;

j z 4 j ¼ 5;

7)

arg ðz 1 Þ ¼ 251,57 ;

arg ðz 2 Þ ¼ 140 ;

arg ðz 4 Þ ¼ 341,57 ;

arg ðz 5 Þ ¼ 126,87 ;

j z 5 j ¼ 4;

j z6 j ¼ 3

arg ðz 3 Þ ¼ 120 ; arg ðz 6 Þ ¼ 280

Abschnitt 2 1)

aÞ

9 þ 3j

bÞ 16 24 j

eÞ 1,5 þ 0,5 j

fÞ

2)

aÞ 16 2 j

3)

aÞ 3,53 þ 1,36 j

4)

Siehe Bild A-72.

2 10 j

dÞ

31 25 j

j

bÞ

cÞ

582 76 þ j 25 25

bÞ

6 2j

cÞ

dÞ

12 18 j

0,16 1,23 j

Im (z) 4

2·z

z2 e j30° · z

z =1+2j j·z

1

30°

2 |z |

–3

–2

–1

1

2

a)

Re (z)

z j

–1 –2

Bild A-72 3

z*

Drehung des Zeigers um 90 .

b)

Spiegelung des Zeigers an der reellen Achse.

c)

Zuru¨ckdrehung des Zeigers um 90 (Drehung des Zeigers um 90 im negativen Drehsinn (Uhrzeigersinn)).

d)

Streckung des Zeigers auf das Doppelte.

e)

Drehung des Zeigers um 30 .

f)

Drehung des Zeigers in die (positive) reelle Achse. pffiffiffiffi Drehstreckung: Streckung des Zeigers auf das 5 -fache und anschließende Drehung um den Winkel arg ðzÞ ¼ 63,43 (oder umgekehrt).

g)

VII Komplexe Zahlen und Funktionen 5)

6)

801

a)

z þ z* ¼ ðx þ j yÞ þ ðx j yÞ ¼ 2 x ¼ 2 Re ðzÞ

b)

z z* ¼ ðx þ j yÞ ðx j yÞ ¼ j 2 y ¼ 2 j y ¼ 2 j Im ðzÞ

b)

pffiffiffiffi ð1 þ jÞ 2 ¼ ð 2 e j 45 Þ 2 ¼ 2 e j 90 ¼ 2 j pffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffi ð3 3 jÞ 4 ¼ ð 12 e j 330 Þ 4 ¼ 144 e j 1320 ¼ 144 e j 240 ¼ 72 124,71 j

c)

ð2 e j 30 Þ 8 ¼ 256 e j 240 ¼ 256 e j 120 ¼ 128 þ 221,70 j

d)

ð 4 3 jÞ 3 ¼ ð5 e j 216,87 Þ 3 ¼ 125 e j 650,61 ¼ 125 e j 290,61 ¼ 44,00 117,00 j

e)

pffiffiffiffi pffiffiffiffi pffiffiffiffi 3j 3 ¼ ð1 jÞ 3 ¼ ð 2 e j 315 Þ 3 ¼ 2 2 e j 945 ¼ 2 2 e j 225 ¼ 2 2 j 2þj

a)

f) g)

ð3 e j p Þ 5 ¼ 243 e j 5 p ¼ 243 e j p ¼ 243 h

p

p i 10 p 10 10 4 ¼ 2 ej 3 ¼ 1024 e j 3 p ¼ 1024 e j 3 p ¼ þ j sin 2 cos 3 3 ¼ 512 886,81 j

h)

½ 5 ðcos ð 10 Þ þ j sin ð 10 ÞÞ 4 ¼ ð5 e j 10 Þ 4 ¼ 625 e j 40 ¼ 625 e j 320 ¼ ¼ 478,78 401,74 j

7)

Formel von Moivre: ðcos j þ j sin jÞ 3 ¼ cos ð3 jÞ þ j sin ð3 jÞ Binomische Formel ða þ bÞ 3 verwenden: ðcos j þ j sin jÞ 3 ¼ cos 3 j 3 cos j sin 2 j þ j ð3 cos 2 j sin j sin 3 jÞ Vergleich der Real- bzw. Imagina¨rteile ðsin 2 j þ cos 2 j ¼ 1 beachtenÞ: cos ð3 jÞ ¼ cos 3 j 3 cos j sin 2 j ¼ cos 3 j 3 cos j ð1 cos 2 jÞ ¼ ¼ 4 cos 3 j 3 cos j sin ð3 jÞ ¼ 3 cos 2 j sin j sin 3 j ¼ 3 ð1 sin 2 jÞ sin j sin 3 j ¼ ¼ 3 sin j 4 sin 3 j

8)

a)

z 3 ¼ j ¼ 1 e j 90

z 0 ¼ e j 30 ;

)

r ¼ 1,

z 1 ¼ e j 150 ;

jk ¼

z 2 ¼ e j 270

90 þ k 360 3

ðk ¼ 0, 1, 2Þ

)

Im (z)

Die zugeho¨rigen Zeiger sind in Bild A-73 dargestellt. z1 120° 120°

z0

1 30°

Re (z)

Bild A-73

z2

802


z 4 ¼ 16 e j 160

)

r ¼ 2,

jk ¼

z 0 ¼ 2 e j 40 ;

160 þ k 360 4

ðk ¼ 0, 1, 2, 3Þ

z 1 ¼ 2 e j 130 ;

z 2 ¼ 2 e j 220 ;

z 3 ¼ 2 e j 310

)

Die zugeho¨rigen Zeiger sind in Bild A-74 dargestellt. c)

) z 5 ¼ 3 4 j ¼ 5 e j 306,87 p ffiffiffiffi 306,87 þ k 360 5 jk ¼ r ¼ 5 ¼ 1,38, 5

z 0 ¼ 1,38 e j 61,37 ;

z 4 ¼ 1,38 e j 349,37

)

z 1 ¼ 1,38 e j 133,37 ;

z 3 ¼ 1,38 e j 277,37 ;

ðk ¼ 0, 1, . . . , 4Þ z 2 ¼ 1,38 e j 205,37 ;

Zeigerdarstellung: Bild A-75 Im (z) Im (z) z0

z1

z1

z0

1,38

2

72°

90°

40°

72°

90° Re (z)

90°

72°

z3

Bild A-74

a)

Lo¨sungen der Gleichung z 2 ¼ 4 2 j ¼ r ¼

qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffi 2 pffiffiffiffiffiffiffi 20 ¼ 4 20 ¼ 2,11,

z 0 ¼ 2,11 e j 166,72 ; b)

Bild A-75

z3

pffiffiffiffiffiffiffi 20 e j 333,43 :

333,43 þ k 360 2 z 1 ¼ 2,11 e j 346,72 jk ¼

ðk ¼ 0, 1Þ

)

Lo¨sungen der Gleichung z 3 ¼ 81 e j 190 : r ¼

p ffiffiffiffiffiffi 3 81 ¼ 4,33,

190 þ k 360 ðk ¼ 0, 1, 2Þ ) 3 ¼ 4,33 e j 296,67 ; z 1 ¼ 4,33 e j 56,67 ; z 2 ¼ 4,33 e j 176,67 jk ¼

z 0 ¼ 4,33 e j 63,33 c)

Re (z)

z4

72°

z2

z2

9)

61,37°

pffiffiffiffiffiffiffi Lo¨sungen der Gleichung z 6 ¼ 3 þ 8 j ¼ 73 e j 110,56 : qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi pffiffiffiffiffiffiffi 6 pffiffiffiffiffiffiffi 110,56 þ k 360 ðk ¼ 0, 1, . . . , 5Þ r ¼ 73 ¼ 12 73 ¼ 1,43, jk ¼ 6 z 1 ¼ 1,43 e j 78,43 ; z 2 ¼ 1,43 e j 138,43 ; z 0 ¼ 1,43 e j 18,43 ;

z 3 ¼ 1,43 e j 198,43 ;

z 4 ¼ 1,43 e j 258,43 ;

z 2 ¼ 1,43 e j 318,43

)


10)

a)

z ¼ 64 3

p ej 4

)

p

11)

p þ k 2p jk ¼ 4 3

p ffiffiffiffiffiffiffi 3 r ¼ 64 ¼ 4, 3

ðk ¼ 0, 1, 2Þ

)

17

z 1 ¼ 4 e j 4 p; z 2 ¼ 4 e j 12 p pffiffiffiffiffiffiffi z 3 ¼ 2 þ 5 j ¼ 29 e j 68,20 ) qffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffiffi p ffiffiffiffiffiffi ffi p ffiffiffiffiffiffi ffi 3 68,20 þ k 360 29 ¼ 6 29 ¼ 1,75, r ¼ ðk ¼ 0, 1, 2Þ jk ¼ 3 z 1 ¼ 1,75 e j 142,73 ; z 2 ¼ 1,75 e j 262,73 z 0 ¼ 1,75 e j 22,73 ; z 0 ¼ 4 e j 12 ;

b)

803

)

Mit x 1 ¼ 1 j ist auch x *1 ¼ ð1 jÞ* ¼ 1 þ j eine Lo¨sung! Quadratischer Faktor ðx x 1 Þ ðx x *1 Þ ¼ x 2 2 x þ 2 abspalten (Horner-Schema): ðx 4 2 x 3 þ x 2 þ 2 x 2Þ : ðx 2 2 x þ 2Þ ¼ x 2 1 Restliche Nullstellen:

x 1=2 ¼ 1 j,

Lo¨sungen: 12)

a)

)

x 3=4 ¼ 1

x 3=4 ¼ 1

x ¼ 1 (durch Probieren gefunden!). Linearfaktor x 1 abspalten ) )

13)

x2 1 ¼ 0

x 2=3 ¼ 2 j

b)

Bi-quadratische Gleichung (Substitution z ¼ x 2 )! pffiffiffiffi Lo¨sungen: x 1=2 ¼ 3; x 3=4 ¼ j

a)

1 ¼ 1 e j 0 ¼ 1 e j ð0 þ k 2 pÞ ¼ 1 e j k 2 p ln 1 ¼ j k 2 p

b)

c)

d)

e)

ðk 2 ZÞ 3

pffiffiffiffi 2 ej 4 pþk2p pffiffiffiffi 3 ln ð 1 þ jÞ ¼ ln 2 þ j p þ k 2p 4

1 þ j ¼

ðk 2 ZÞ

p j ¼ 1 e j ð 2 þ k 2 pÞ

p

p ln j ¼ ln 1 þ j þ k 2p ¼ j þ k 2p 2 2 p

ðk 2 ZÞ

p

2 e j 3 ¼ 2 e j ð 3 þ k 2 pÞ

p p ln 2 e j 3 ¼ ln 2 þ j þ k 2p 3

ðk 2 ZÞ

1 ¼ 1 e j ðp þ k 2 pÞ Ln ð 1Þ ¼ ln 1 þ j p ¼ j p

f)

x2 þ 4 ¼ 0

ðk ¼ 0Þ

h p i p ln ðj j Þ ¼ j ln j ¼ j j þ k 2p ¼ k 2 p, 2 2 |fflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl{zfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflfflffl} Nach 13) c)

Ln ðj j Þ ¼

p 2

ðk ¼ 0Þ

804


Abschnitt 3 1)

Bildliche Darstellung der Sinuszeiger in Bild A-76.

p a) y 1 ¼ 3 sin 2 t þ ) 3

p p y 1 ¼ 3 e j 3 e j 2 t; A 1 ¼ 3 e j 3 ¼ 1,5 þ 2,60 j

b)

3 y 2 ¼ 3 sin 4 t þ p 4 3 y 2 ¼ 3 e j 4 p e j 4 t;

Re (z)

) y3

3

y 3 ¼ 4 sin y3 ¼ d)

2)

a) b)

2t þ 3

4 ej 2 p

y4

Bild A-76

e j 2 t;

) 3

A3 ¼ 4 ej 2 p ¼ 4 j

y 4 ¼ 5 sin ðp t þ 5,08Þ

)

y 4 ¼ ð5 e j 5,08 Þ ej p t ;

A 4 ¼ 5 e j 5,08 ¼ 1,80 4,67 j

p p y 1 ¼ 3 sin w t þ y1 ¼ 3 ej 2 ejwt , 2 5 5 y 2 ¼ 4 sin 2 t þ y2 ¼ 4 ej 4 p ej2t p , 4 y 3 ¼ ð5 e j 2,57 Þ e j t

c)

y 3 ¼ 5 sin ðt þ 2,57Þ,

d)

y 4 ¼ 3 sin

a)

u 1 ¼ 100 V sin ðw tÞ ) u 1 ¼ 100 V e j w t

p p u 2 ¼ 150 V sin w t þ ) u 2 ¼ 150 V e j 4 e j w t 4

3)

3 p 2

y1

y2

A 2 ¼ 3 e j 4 p ¼ 2,12 þ 2,12 j c)

Im (z)

pt þ

7 p , 6

y4 ¼

7

3 ej 6 p

ejpt

p

u^ ¼ u^ 1 þ u^ 2 ¼ 100 V þ 150 V e j 4 ¼ 206,07 V þ j 106,07 V ¼ 231,77 V e j 0,48 u ¼ u 1 þ u 2 ¼ u^ e j w t ¼ 231,77 V e j ðw t þ 0,48Þ u ¼ Im ðuÞ ¼ 231,77 V sin ðw t þ 0,48Þ b)

u 1 ¼ 50 V sin ðw t þ pÞ ) u 1 ¼ ð50 V e j p Þ e j w t

p p u 2 ¼ 200 V sin w t þ ) u 2 ¼ 200 V e j 3 e j w t 3


805

u^ ¼ u^ 1 þ u^ 2 ¼ 50 V e j p þ 200 V e j

p 3

¼ 50 V þ j 173,21 V ¼ 180,28 V e j 1,29

u ¼ u 1 þ u 2 ¼ u^ e j w t ¼ 180,28 V e j ðw t þ 1,29Þ u ¼ Im ðuÞ ¼ 180,28 V sin ðw t þ 1,29Þ 4)

u 1 ¼ u 0 e j w t;

u2 ¼

2

u0 ej 3 p

e j w t;

2

u3 ¼

4

u0 ej 3 p

ejwt

4

u^ ¼ u^ 1 þ u^ 2 þ u^ 3 ¼ u 0 þ u 0 e j 3 p þ u 0 e j 3 p ¼ 0 u ¼ u 1 þ u 2 þ u 3 ¼ u^ e j w t ¼ 0, 5)

u ¼ Im ðuÞ ¼ 0

Darstellung der Schwingungen in der Kosinusform (wir setzen w ¼ p s 1 ):

2 2 j 5 p ejwt y 1 ¼ 20 cm cos w t p ) y 1 ¼ 20 cm e 5

p y 2 ¼ 15 cm cos w t þ 6

)

p y 2 ¼ 15 cm e j 6 e j w t

2

p

A ¼ A 1 þ A 2 ¼ 20 cm e j 5 p þ 15 cm e j 6 ¼ ¼ 19,17 cm j 11,52 cm ¼ 22; 37 cm e j 5,74 y ¼ y 1 þ y 2 ¼ A e j w t ¼ 22,37 cm e j ðw t þ 5,74Þ y ¼ Re ðyÞ ¼ 22,37 cm cos ðw t þ 5,74Þ 6)

1 Z ¼ R þ j wL wC

7)

Y ¼

)

ðw ¼ p s 1 Þ

Z ¼ 100 W þ j 199 999,95 W

1 1 j ) Y ¼ 0,01 S j 0,004 S R wL 1 1 Z ¼ ¼ ¼ 86,21 W þ j 34,48 W Y 0,01 S j 0,004 S I ¼ Y U ¼ 1 A j 0,4 A

8)

Leitwert der Parallelschaltung aus R 2 und L: Yp ¼

1 1 w L j R2 j ¼ R2 wL R 2 ðw LÞ

Komplexer Widerstand der Gesamtschaltung: Z ðwÞ ¼ R 1 þ 9)

1 R 1 R 22 þ ðR 1 þ R 2 Þ ðw LÞ 2 R 2 ðw LÞ ¼ þj 2 2 2 2 Yp R 2 þ ðw LÞ 2 R 2 þ ðw LÞ

Z 1 ¼ R 1 þ j w L 1 ¼ 50 W þ j 300 W Z 2 ¼ R2 j

1 ¼ 100 W j 333,33 W w C1

Z 3 ¼ R 3 þ j w L 2 ¼ 20 W þ j 450 W

806

Anhang: Lo¨sungen der bungsaufgaben Leitwert des Parallelkreises: Yp ¼

1 1 Z þ Z3 þ ¼ 2 Z2 Z3 Z2 Z3

Komplexer Widerstand des Parallelkreises: Zp ¼

1 Z Z3 ¼ 2 ¼ 810,80 W j 468,86 W Yp Z2 þ Z3

Komplexer Widerstand des Gesamtkreises: Z ¼ Z 1 þ Z p ¼ 860,80 W j 168,86 W

Abschnitt 4 1)

a)

Siehe Bild A-77

b)

Siehe Bild A-78 Im (z)

Im (z)

t t

1

z ( t)

z ( t) b

t=0 a

t=0 1

Re (z)

Bild A-77

2)

1 3 5 ¼ j; z1 34 34

1 ¼ 0,06 0,08 j; z2

1 ¼ 0,128 þ 0,107 j; z4 3)

a)

Z ðwÞ ¼ R þ j w L Im( Z )

Bild A-78 1 ¼ 0,167 0,289 j; z3

1 ¼ 0,330 0,047 j; z5

1 ¼ 0,100 þ 0,173 j z6

(siehe Bild A-79)

Im( Y )

v Z ( v1 )

v1 Z ( v)

v=0 1 R Y ( v1 )

v

Y ( v)

v1

R

v=0

Re( Y ) Re( Z )

Bild A-79

2

Re (z)

VII Komplexe Zahlen und Funktionen b)

Y ðwÞ ¼

1 1 j R wL

Im( Y )

Im( Z )

807

(siehe Bild A-80)

Z ( v) Z ( v1 )

v1 v Re( Z ) 1 R

R

Re( Y ) Y ( v)

Y ( v1 )

4)

v1

Bild A-80

v

1 wC

a)

Z ðRÞ ¼ R j

b)

Siehe Bild A-81

c)

Y ðRÞ ¼

1 R ðw CÞ 2 wC ¼ þj 2 2 2 Z ðRÞ R ðw CÞ 2 þ 1 R ðw CÞ þ 1

Im( Z )

(siehe Bild A-81)

Im( Y ) R Y (R) Y (R 1)

R1 Re( Y ) Re( Z ) Z (R 1)

Bild A-81 R1 Z (R)

R

808

Literaturhinweise

Formelsammlungen 1. 2.

Bronstein / Semendjajew: Taschenbuch der Mathematik. Deutsch, Thun––Frankfurt/M.. Papula: Mathematische Formelsammlung fu¨r Ingenieure und Naturwissenschaftler. Vieweg + Teubner, Wiesbaden.

Aufgabensammlungen 1. 2. 3.

Minorski: Aufgabensammlung der Ho¨heren Mathematik. Vieweg, Wiesbaden. Papula: Mathematik fu¨r Ingenieure und Naturwissenschaftler. Klausur- und bungsaufgaben. Vieweg + Teubner, Wiesbaden. Papula: Mathematik fu¨r Ingenieure und Naturwissenschaftler. Anwendungsbeispiele. Vieweg + Teubner, Wiesbaden.

Weiterfu¨hrende und erga¨nzende Literatur 1. 2. 3. 4. 5. 6. 7. 8. 9. 10. 11. 12. 13. 14. 15. 16. 17.

Blatter: Analysis (Bd. I). HTB. Springer, Berlin––Heidelberg––New York. Bo¨hme: Anwendungsorientierte Mathematik (Bd. I). Springer, Berlin––Heidelberg–– New York. Burg / Haf / Wille: Ho¨here Mathematik fu¨r Ingenieure I. Vieweg + Teubner, Wiesbaden. Courant: Vorlesungen u¨ber Differential- und Integralrechnung (2. Bd.). Springer, Berlin––Heidelberg–– New York. Dirschmid: Mathematische Grundlagen der Elektrotechnik. Vieweg, Wiesbaden. Endl / Luh: Analysis (Bd. I bis III). Aula, Wiesbaden. Fetzer / Fra¨nkel: Mathematik (2 Bd.). VDI, Du¨sseldorf. Forster: Analysis 1. Vieweg + Teubner, Wiesbaden. Heuser: Lehrbuch der Analysis, Teil 1. Vieweg + Teubner, Wiesbaden. Jeffrey: Mathematik fu¨r Naturwissenschaftler und Ingenieure (Bd. I). Verlag Chemie, Weinheim. Madelung: Die mathematischen Hilfsmittel des Physikers. Springer, Berlin––Heidelberg–– New York. Margenau / Murphy: Die Mathematik fu¨r Physik und Chemie. Deutsch, Thun––Frankfurt/M.. Meyberg / Vachenauer: Ho¨here Mathematik 1. Springer, Berlin––Heidelberg––New York. Rudin: Analysis. Physik-Verlag Weinheim. Sirk / Rang: Vektorrechnung. Steinkopff, Darmstadt. Smirnov: Lehrgang der ho¨heren Mathematik (5 Bd.). Deutscher Verlag der Wissenschaften, Berlin. Stein: Einfu¨hrungskurs Ho¨here Mathematik. Vieweg, Wiesbaden.

809

Sachwortverzeichnis

A abgeschlossenes Intervall 8 abha¨ngige Variable 146 Vera¨nderliche 146 abha¨ngiges Differential 350 Abklingfunktionen 282 ff. Abku¨hlungsgesetz nach Newton 285 Ableitung 324 f. , aüßere 338 , erste 325 , ho¨here 352 , ho¨herer Ordnung 352 , implizite 347 f. , innere 338 , linksseitige 326 , logarithmische 344 f. , rechtsseitige 326 Ableitung der elementaren Funktionen (Tabelle) 328 f. der Umkehrfunktion 346 einer impliziten Funktion 347 f. einer in der Parameterform dargestellten Funktion 354 f. einer zusammengesetzten Funktion 337 ff. n-ter Ordnung 352 spezieller veketteter Funktionen (Tabelle) 342 Ableitungsfunktion 326 Ableitungsregeln 331 ff. absolut konvergente Reihe 574, 588 , Rechenregeln 588 absolutes Maximum 394 Minimum 394 Abspaltung eines Linearfaktors 198 Abstand einer Geraden von einer Ebene 125 eines Punktes von einer Ebene 123 f. eines Punktes von einer Geraden 108 f. zweier paralleler Ebenen 130 zweier paralleler Geraden 110 f. zweier windschiefer Geraden 112 f.

Abstandskoordinate 168 Abszisse eines Punktes 148 Achse, imagina¨re 643 , reelle 643 Achsenabschnitte 191, 193 Achsenabschnittsform einer Geraden 193 Addition komplexer Zahlen 661 f. , geometrische Deutung 663 Addition von Vektoren 49 f., 59, 77 Additionstheoreme der Hyperbelfunktionen 304 der trigonometrischen Funktionen 251 quipotentialfla¨chen 500 a¨quivalente Umformungen einer Gleichung 13 einer Ungleichung 21 eines linearen Gleichungssystems 28 aüßere Ableitung 338 Funktion 337 Multiplikation zweier Vektoren 90 ff. aüßeres Produkt 90 ff. algebraische Form einer komplexen Zahl 642, 649, 654 algebraische Gleichungen n-ten Grades 11, 675 zweiten Grades 230 allgemeine binomische Reihe 608 Kosinusfunktion 252, 256 Sinusfunktion 252 ff. allgemeines Kriterium fu¨r einen relativen Extremwert 392 fu¨r einen Sattelpunkt 392 alternierende geometrische Reihe 587 harmonische Reihe 587, 589 Reihe 586 Altgrad 244 Amplitude 257, 684 f. , komplexe 685 f. analytische Darstellung einer Funktion 147 Anfangswert 406 Ankathete 82, 243

810 Anordnungsaxiom fu¨r reelle Zahlen 7 Anstieg einer in Polarkoordinaten dargestellten Kurve 357 f. antiparallele Vektoren 47 Anwendungen der Differentialrechnung 366 ff. der Integralrechnung 495 ff. der Potenzreihenentwicklung 610 ff. aperiodischer Grenzfall 291, 364 aperiodisches Verhalten 289 Arbeit einer Kraft 88, 526 eines Gases 529 f. im Gravitationsfeld der Erde 488, 490, 528 f. Arbeitsgro¨ßen 525 f. Arbeitsintegral 490, 526 Arbeitspunkt 368 Archimedische Spirale 171 f. Areafunktionen 305 ff. , Darstellung durch Logarithmusfunktionen 307 Areakosinus hyperbolicus 305 f. Areakotangens hyperbolicus 305 ff. Areasinus hyperbolicus 305 f. Areatangens hyperbolicus 305 ff. Argument einer Funktion 146 einer komplexen Zahl 650 Arkusfunktionen 271 ff. Arkuskosinusfunktion 274 Arkuskotangensfunktion 276 Arkussinusfunktion 272 f. Arkustangensfunktion 275 Asymptote im Unendlichen 219 f., 235 , senkrechte 215 Asymptoten einer gebrochenrationalen Funktion 215, 219 f. einer Hyperbel 235 Aufladung eines Kondensators 155, 286, 298 B barometrische Ho¨henformel 284 Basis einer Potenz 280 , orthonormierte 80 Basisvektoren 54, 57, 72, 74 Berechnung eines bestimmten Integrals 446 f. eines Skalarproduktes 63 f., 80 f. eines Spatproduktes 98, 100

Sachwortverzeichnis eines unbestimmten Integrals mittels Substitution 454 ff. eines uneigentlichen Integrals 487 ff. eines Vektorproduktes 92 ff. Bernoulli-de L’Hospitalsche Regel 624 ff. Beru¨hrungspunkt 151 Beschleunigung 362 f. Beschleunigung-Zeit-Funktion 496 besta¨ndig konvergierende Potenzreihe 592 bestimmt divergente Folge 177 Reihe 574 bestimmtes Integral 426 ff. , Berechnung unter Verwendung einer Stammfunktion 446 f. , geometrische Deutung 433 Betrag einer komplexen Zahl 646 einer reellen Zahl 7 eines Vektors 45, 57, 74 f. Betragsfunktion 15 f., 327 , Ableitung 327 Betragsgleichungen 15 ff. Bewegung eines Massenpunktes 361 ff. mit konstanter Beschleunigung 423, 496 Bewegungsgleichung, Integration 495 f. Biegegleichung 499 , Integration 499 Biegelinie 212, 397, 498 ff. Biegemoment 499 Biegesteifigkeit 499 Bildungsgesetz einer Folge 174 einer unendlichen Reihe 572 Bina¨rlogarithmus 293 Binom 37 Binomialkoeffizient 37, 604 , Eigenschaften 39 Binomialreihe 604, 608 f. binomische Reihe 603 ff., 608 f. , allgemeine 608 , spezielle 608 ff. binomischer Lehrsatz 37 ff. bi-quadratische Gleichungen 12 f. Blindleitwert 697 Blindwiderstand 693 , induktiver 696 , kapazitiver 695 Bogendifferential 519 Bogenelement 519 Bogenla¨nge einer ebenen Kurve 518 f. Bogenmaß 244

Sachwortverzeichnis Boyle-Mariottesches Gesetz 156 Brennpunkt einer Parabel 237 Brennpunkte einer Ellipse 232 einer Hyperbel 234 Briggscher Logarithmus 293

C Cardanische Lo¨sungsformel 11 charakteristische Kurvenpunkte 382 ff.

D Darstellung der Areafunktionen durch Logarithmusfunktionen 307 Darstellung einer Funktion 146 ff. , analytische 147 , explizite 147 , graphische 148 f. , implizite 147 Darstellung einer Funktion durch eine Wertetabelle 148 in der Parameterform 149 f. in Polarkoordinaten 171 Darstellung einer Kosinusschwingung durch einen rotierenden Zeiger 261 einer Schwingung im Zeigerdiagramm 258 ff. einer Sinusschwingung durch einen rotierenden Zeiger 258 ff. Darstellungsformen einer komplexen Zahl 640 ff., 649 ff. Definitionsbereich einer Funktion 146 Definitionslu¨cke 186, 214 f. dekadischer Logarithmus 293 Determinante 93 , dreireihige 93 Determinantendarstellung eines Spatproduktes 100 eines Vektorproduktes 93 Differential einer Funktion 350 f. , abha¨ngiges 350 , unabha¨ngiges 350 Differentialoperator 326 Differentialquotient 325, 353 ho¨herer Ordnung 353 n-ter Ordnung 353 Differentialrechnung 323 ff.

811 , Anwendungen 366 ff. Differentiation 325 , gliedweise 332 , implizite 347 f. , logarithmische 344 f. Differenz zweier komplexer Zahlen 661 Differenzenquotient 325 Differenzenschema 208 ff. differenzierbare Funktion 325 Differenzierbarkeit einer Funktion 323 ff. Differenzieren 325 Differenzmenge 5 Differenzvektor 51 diskrete Funktion 174, 572 Diskriminante 11 divergente Folge 176 Reihe 573 divergentes uneigentliches Integral 489, 492 dividierte Differenzen 209 f. Division eines Vektors durch einen Skalar 53 Division komplexer Zahlen 665 ff. , geometrische Deutung 663 Doppelstreifen 481 doppelte Nullstelle 151, 195 Drehmoment 96, 536 Drehsinn eines Winkels 245 Drehstreckung einer komplexen Zahl 669 Drei-Punkte-Form einer Ebene 119 f. dreireihige Determinante 93 , Regel von Sarrus 94 Durchschnitt zweier Mengen 3 Durchschnittsgeschwindigkeit 533 Durchschnittsleistung eines Wechselstroms 534 f.

E Ebene, Abstand von einem Punkt 123 f. , Abstand von einer Geraden 125 , Abstand zweier paralleler Ebenen 130 , Koordinatendarstellung 122 , Normalenvektor 122 , Richtungsvektoren 117 , Schnittgerade zweier Ebenen 132 f. , Schnittpunkt mit einer Geraden 126 f. , Schnittwinkel mit einer Geraden 126 f. , Schnittwinkel zweier Ebenen 132 f. , vektorielle Drei-Punkte-Form 119 f.

812 , vektorielle Parameterdarstellung 117 ff. , vektorielle Punkt-Richtungs-Form 117 f. Ebene senkrecht zu einem Vektor 122 Ebenen 117 ff. ebener Vektor 54 ff. echt gebrochenrationale Funktionen 212 , Integration durch Partialbruchzerlegung 468 ff. Effektivwert, komplexer 692 Effektivwerte von Strom und Spannung 535 f. e-Funktion 282 Einheitskreis 245 Einheitsvektor 46, 57, 72, 74 Einsvektor 46 elastische Linie 212, 498 elastisches Federpendel 244 Elastizita¨tsmodul 499 elektrische Feldsta¨rke 500 elektrischer Leitwert 696 f. Reihenschwingkreis 698 f. Schwingkreis 365 f. elektrisches Netzwerk 35 ff. Elektron in einem elektrischen Feld 229 elektrostatisches Feld 500 elementare Integrationsregeln 450 ff. Elemente einer Menge 1 Eliminationsverfahren nach Gauß 28 f. Ellipse 230, 232 f. , Brennpunkte 232 , Brennweite 232 , große Halbachse 232 , Halbachsen 232 , Hauptform 233 , kleine Halbachse 232 , Mittelpunkt 232 , Mittelpunktsgleichung 233 , Scheitelpunkte 234 , Symmetrieachsen 234 , Ursprungsellipse 234 endliche Menge 1 endliches Intervall 8 Energie, kinetische 526 f. , potentielle 529 , Spannungsenergie 528 Energiegro¨ßen 525 f. Entladung eines Kondensators 156, 284 Entlogarithmierung 297 Entwicklungspunkt 590, 607 Entwicklungszentrum 590, 607

Sachwortverzeichnis Ersatzfunktion 207 erste Ableitung 325 , geometrische Deutung 371 erzwungene Schwingung eines mechanischen Systems 184 f. Eulersche Formel 652 Zahl 177, 282, 614 f. Euler-Venn-Diagramm 2 Evolute 381 Evolvente 381 explizite Darstellung einer Funktion 147 Exponent 280 Exponentialform einer komplexen Zahl 652 f., 655 Exponentialfunktionen 280 ff. , spezielle 281 ff. Exponentialgleichungen 298 Exponentialreihen 609 Extremwert, allgemeines Kriterium 392 , hinreichende Bedingungen 384 , lokaler 382 ff. , notwendige Bedingung 383 , Randextremwert 398 , relativer 382 ff. Extremwertaufgaben 394

F Faktorregel der Differentialrechnung 331 der Integralrechnung 450 Fakulta¨t 37 Fallgeschwindigkeit 287, 308, 497, 630 ff. Fallgesetze 444 Fallschirmsprung 287 Feder-Masse-Schwinger 257 f., 364 Federpendel 184, 257 f., 363 Fehlerintegral, Gaußsches 621 f. Fla¨chenelement 433, 539 Fla¨chenfunktion 437 Fla¨cheninhalt 501 ff. unter einer Kurve 501 ff. zwischen zwei Kurven 506 ff. Fla¨chenmoment 499 Fla¨chenproblem 426 ff. Folge 173 , beschra¨nkte 175 , bestimmt divergente 177 , Bildungsgesetz 174 , divergente 176

Sachwortverzeichnis , geometrische 570, 573 , Glieder 173 , Graph 174 , Grenzwert 175 ff. , konvergente 176 , Limes 176 , Nullfolge 177, 587 , streng monoton wachsende 175 , unendliche 572 Formel der partiellen Integration 462 f. von Moivre 304, 673 freier Fall 182, 363, 444, 632 f. unter Beru¨cksichtigung des Luftwiderstandes 287, 308, 497 f., 630 ff. freier Vektor 46 Frequenz 258, 684 Fundamentalsatz der Algebra 200, 675 der Differential- und Integralrechnung 440 ff. Funktion 146 , Abklingfunktion 282 ff. , Ableitung 324 f. , Ableitungsfunktion 326 , analytische Darstellung 147 , aüßere 337 , Areafunktionen 305 ff. , Areakosinus hyperbolicus 305 f. , Areakotangens hyperbolicus 305 ff. , Areasinus hyperbolicus 305 f. , Areatangens hyperbolicus 305 ff. , Arkusfunktionen 271 ff. , Arkuskosinusfunktion 274 , Arkuskotangensfunktion 276 , Arkussinusfunktion 272 f. , Arkustangensfunktion 275 , Betragsfunktion 15 f. , Darstellungsformen 146 ff. , Definitionsbereich 146 , Definitionslu¨cke 186, 214 , Differential 350 f. , Differentialquotient 325 , differenzierbare 325 , Differenzierbarkeit 323 ff. , diskrete 174, 572 , echt gebrochenrationale 212 , e-Funktion 282 , explizite 147 , Exponentialfunktionen 280 ff. , Fla¨chenfunktion 437

813 , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , ,

Funktionstafel 148 Funktionswert 146 ganzrationale 190 ff. Gauß-Funktion 291 f. gebrochenrationale 212 ff. gerade 152 Graph 148 Grenzwert 177 ff. Hyperbelfunktionen 300 ff. implizite 147 innere 337 Integrandfunktion 432 integrierbare 432 inverse 160 ff. komplexwertige 702 f. konstante 191 f. Kosinus hyperbolicus 300 ff. Kosinusfunktion 248 Kotangens hyperbolicus 300, 303 Kotangensfunktion 249 f. Kreisfunktionen 243 ff. Kriechfunktion 290 lineare 191 f. linearisierte 368, 612 Linearisierung 368 f., 612 linksseitige Ableitung 326 Logarithmusfunktionen 292 ff. mittelbare 337 monotone 154 Na¨herungspolynome 620 Parameterdarstellung 149 f. periodische 157 Polynomfunktionen 190 ff. Potenzfunktionen 190, 213, 223, 228 Potenzreihenentwicklung 599 ff. quadratische 194 ff. Rampenfunktion 157 rechtsseitige Ableitung 326 reelle 146 Sa¨ttigungsfunktion 285 ff. Schaubild 148 Sinus hyperbolicus 300 ff. Sinusfunktion 248 Sprungfunktion 180, 189 Stammfunktion 424 stetige 185 Stetigkeit 185 f. Tabelle der Ableitungen 328 f. Tangens hyperbolicus 300, 303

814 , Tangensfunktion 249 f. , trigonometrische 243 ff. , umkehrbare 160 ff. , Umkehrfunktion 160 ff. , unecht gebrochenrationale 212 , ungerade 153 , Unstetigkeitsstelle 186 ff. , verkettete 337 , Wachstumsfunktion 288 , Wertebereich 146 , Wertetabelle 148 , Wertevorrat 146 , Winkelfunktionen 243 ff. , Wurzelfunktionen 162, 225 f. , zusammengesetzte 337 , zyklometrische 272 Funktionen 146 ff. Funktionsgleichung 147 Funktionsgraph 148 Funktionskurve 148 Funktionstafel 148 Funktionswert 146 G ganze Zahl 8 ganzrationale Funktionen 190 ff. Gas, ideales 156, 224, 499, 530 , van der Waalsches 530 Gauß-Funktionen 291 f. Gaußsche Glockenkurve 292, 623 Zahlenebene 643 f. Gaußscher Algorithmus 23, 26 ff. Gaußsches Fehlerintegral 621 f. gebrochenrationale Funktionen 212 ff. , Asymptote im Unendlichen 219 f. , Definitionslu¨cken 214 , Integration durch Partialbruchzerlegung 468 ff. , Nullstellen 213, 218 , Partialbruchzerlegung 469 , Pole 214 f., 218 , Unendlichkeitsstellen 214, 218 gebundener Vektor 46 geda¨mpfte Schwingung 289 ff., 343, 403 ff. Gegenkathete 82, 243 Gegenvektor 48 gemischte Multiplikation dreier Vektoren 98 ff. gemischtes Produkt dreier Vektoren 98 ff.

Sachwortverzeichnis geometrische Folge 570, 573 Reihe 573 f., 594, 598 geometrische Reihe, alternierende 587 Gerade 105 ff., 191 ff. , Abstand von einem Punkt 108 f. , Abstand von einer Ebene 125 , Abstand zweier paralleler Geraden 110 f. , Abstand zweier windschiefer Geraden 112 f. , Achsenabschnitte 191, 193 , Achsenabschnittsform 193 , Hauptform 192 , Normalform 192 , Punkt-Steigungs-Form 192 , Richtungsvektor 105 f. , Schnittpunkt mit einer Ebene 126 f. , Schnittpunkt zweier Geraden 114 , Schnittwinkel mit einer Ebene 126 ff. , Schnittwinkel zweier Geraden 114 f. , spezielle Formen 192 f. , Steigung 191 , Steigungswinkel 191 , vektorielle Parameterdarstellung 105 ff. , vektorielle Punkt-Richtungs-Form 105 f. , vektorielle Zwei-Punkte-Form 107 f. , Zwei-Punkte-Form 107 f., 192 gerade Funktion 152 Geraden 105 ff., 191 ff. , parallele 110 f. , windschiefe 110 f. Geschwindigkeit 333, 361 f. Geschwindigkeit-Zeit-Funktion 496 gestaffeltes lineares Gleichungssystem 24, 28 gewo¨hnliche Zykloide 356 Gleichheit von Mengen 3 von Vektoren 46, 57, 75 zweier komplexer Zahlen 646 gleichseitige Hyperbel 236 Gleichung, algebraische 11 , Betragsgleichung 15 ff. , bi-quadratische 12 f. , Exponentialgleichung 298 , kubische 12 , lineare 10 , Logarithmusgleichung 299 , quadratische 10 f. , trigonometrische 278 , Wurzelgleichung 13

Sachwortverzeichnis , Wurzeln einer Gleichung 11 Gleichungen 9 ff. der Kegelschnitte 230 ff. einer Ellipse 232 ff. einer Hyperbel 234 ff. einer Parabel 237 f. eines Kreises 231 f. ho¨heren Grades 11ff. Gleichungssysteme, lineare 23 ff. gliedweise Differentiation 332 Integration 450 Glockenkurve, Gaußsche 292, 623 Gon 244 Gradmaß 244 Graph einer Folge 174 einer Funktion 148 graphische Darstellung einer Funktion 148 f. Gravitation 225, 488, 490, 528 f. Gravitationskraft 490, 528 Grenzwert einer Folge 175 ff. , uneigentlicher 177 Grenzwert einer Funktion 177 ff. , linksseitiger 178 f. , Rechenregeln 183 , rechtsseitiger 178 f. Grenzwertregel von Bernoulli und de L’Hospital 624 ff. große Halbachse 232, 234 Grundgesetze der komplexen Zahlen 672 der reellen Zahlen 6 f. Grundintegrale 444 f. Grundrechenarten fu¨r komplexe Zahlen 661 ff. fu¨r reelle Zahlen 6 Grundzahl 280 H Halbkugel, Schwerpunkt 548 f. halboffenes Intervall 8 Halbwertszeit 283, 297 harmonische Reihe 573, 587, 589 , alternierende 587 harmonische Schwingung 252 ff., 683 ff. , Darstellung durch einen rotierenden Zeiger 258 ff., 683 ff. , Darstellung im Zeigerdiagramm 258 ff., 683 ff. harmonische Schwingung eines Federpendels 257 f., 363

815 Hauptform einer Ellipse 223 einer Geraden 192 einer Hyperbel 235 einer Parabel 194, 237 einer quadratischen Funktion 194 eines Kreises 231 Hauptwert eines Winkels 168, 650 hebbare Lu¨cke 216 Herzkurve 172 f., 358 ff., 629 Hilfsvariable 149 hinreichende Bedingungen fu¨r einen relativen Extremwert 384 fu¨r einen Sattelpunkt 389 fu¨r einen Wendepunkt 389 hinreichende Konvergenzkriterien fu¨r Reihen 579 f. Hochpunkt 383 Hochzahl 280 ho¨here Ableitungen 352 ho¨herer Differentialquotient 353 homogenes lineares Gleichungssystem 26, 30 Hookesches Gesetz 193, 363, 527 Horner-Schema 203 f. Hyperbel 230, 234 ff. , Asymptoten 235 , Brennpunkte 234 , Brennweite 234 , gleichseitige 236 , große Halbachse 234 , Halbachsen 234 , Hauptform 235 , imagina¨re Halbachse 234 , kleine Halbachse 234 , Mittelpunkt 234 , Mittelpunktsgleichung 235 , rechtwinklige 236 , reelle Halbachse 234 , Scheitelpunkte 234 , Symmetrieachsen 236 , Ursprungshyperbel 236 Hyperbelfunktionen 300 ff. , Additionstheoreme 304 , Formeln 304 Hyperbelkosinus 301 Hyperbelkotangens 301 Hyperbelsinus 301 Hyperbeltangens 301 hyperbolischer Pythagoras 304 Hypotenuse 82, 243

816 I ideales Gas 156, 224, 530 imagina¨re Achse 643 Einheit 641 Halbachse 234 Zahl 643 Imagina¨rteil einer komplexen Zahl 642 Impedanz 692 implizite Darstellung einer Funktion 147 Differentiation 347 f. Induktionsgesetz 364, 696 induktiver Blindwiderstand 696 inhomogenes lineares Gleichungssystem 26, 30 innere Ableitung 338 Funktion 337 Multiplikation zweier Vektoren 61 ff., 79 ff. inneres Produkt 62 Integral, Arbeitsintegral 490, 526 , bestimmtes 426 ff. , Grundintegral 444 f. , Stammintegral 444 f. , unbestimmtes 436 ff. , uneigentliches 487 ff. Integralrechnung 422 ff. , Anwendungen 495 ff. , Fundamentalsatz der Differential- und Integralrechnung 440 f. Integralsubstitutionen 453 ff. , spezielle (Tabelle) 456 f. Integrand 432 mit Pol 492 Integrandfunktion 432 Integration, bestimmte 426 ff. , gliedweise 450 , numerische 475 ff. , partielle 462 ff. , Produktintegration 462 ff. , unbestimmte 436 ff. Integration als Umkehrung der Differentiation 422 ff. der Bewegungsgleichung 495 f. der Biegegleichung 499 durch Partialbruchzerlegung des Integranden 468 ff. durch Potenzreihenentwicklung des Integranden 621 f.

Sachwortverzeichnis durch Substitution 453 ff. eines Partialbruches 471 Integrationsgrenzen 432 Integrationskonstante 442 Integrationsmethoden 453 ff. Integrationsregeln, elementare 450 ff. Integrationsvariable 432 integrierbare Funktion 432 Interpolation 208 Interpolationspolynome 207 ff. von Newton 208 ff. Intervall, abgeschlossenes 8f. , endliches 8 , halboffenes 8 , offenes 8 , unendliches 9 inverse Funktion 160 ff. inverser Vektor 48 Inversion einer komplexen Gro¨ße 707 f. einer komplexen Zahl 707 f. einer Ortskurve 707 ff. einer Widerstandsortskurve 711 ff. Inversionsregeln 709 isotherme Ausdehnungsarbeit eines Gases 530 Isotherme eines Gases 156, 224 Iterationsverfahren 406 K Kalotte 516 Kapazita¨t eines Kugelkondensators 222 kapazitiver Blindwiderstand 695 Kardioide 172 f., 358 ff., 629 kartesische Form einer komplexen Zahl 642, 649, 654 Koordinaten 148 kartesisches Koordinatensystem 72 , Parallelverschiebung 164 f. Kegel, Schwerpunkt 548 Kegelschnitte 230 ff. , Kriterium 230 Kegelstumpf 521 , Mantelfla¨che 522 Kettenlinie 302, 381, 621 Kettenregel 337 ff. KFZ-Stoßda¨mpfer 286 kinetische Energie 526 f. Kippspannung 158

Sachwortverzeichnis Kirchhoffsche Regeln 35 f., 698 kleine Halbachse 232, 234 Knotenpunkt 35 Knotenpunktsregel 35 Koeffizientenmatrix 27 kollineare Vektoren 48, 92 , Kriterium 92 komplanare Vektoren 101 , Kriterium 101 komplexe Amplitude 685 f. Ebene 643 f. komplexe Rechnung 661 ff. , Anwendungen 683 ff. komplexe Schwingungsamplitude 686 komplexe Zahlen 640 ff. , Addition 661 f. , algebraische Form 642, 649, 654 , Argument 650 , Betrag 646 , Darstellungsformen 640 ff., 649 ff. , Differenz 661 , Division 665 ff. , Exponentialform 652 f., 655 , geometrische Darstellung durch einen Punkt der Ebene 641 f. , geometrische Darstellung durch einen Zeiger 644 , gleiche 646 , Grundgesetze 672 , Grundrechenarten 661 ff. , Imagina¨rteil 642 , Inversion 707 f. , kartesische Form 642, 649, 654 , konjugiert 647 , Multiplikation 663 f., 666 ff. , natu¨rlicher Logarithmus 681 f. , Normalform 642 , parameterabha¨ngige 702 f. , Phase 650 , Polarformen 655 , Potenz 673 , Potenzieren 673 , Produkt 663 f. , Quotient 665 ff. , Radizieren 675 ff. , Realteil 642 , Subtraktion 661 f. , Summe 661 , trigonometrische Form 649 f., 655

817 , Umrechnungen zwischen den verschiedenen Darstellungsformen 655 ff. , Winkel 650 , Wurzel 677 , Wurzelziehen 675 ff. , Zeiger 644 komplexer Effektivwert 692 Leitwert 696 f. Scheitelwert 692 Wechselstromwiderstand 693 ff. Widerstand 692 komplexer Zeiger 644 , rotierender 684 ff. komplexwertige Funktion 702 f. Komponentendarstellung eines Vektors 54 ff., 72 f. konjugiert komplexe Zahl 647 konkave Kurvenkru¨mmung 372 konstante Funktionen 191 f. konvergente Folge 176 Reihe 573, 588 konvergente Reihen, Eigenschaften 588 , Rechenregeln 588 konvergentes uneigentliches Integral 489, 492 Konvergenzbereich einer Potenzreihe 591 f. , geometrische Deutung 592 Konvergenzkreis 592 Konvergenzkriterium fu¨r das Tangentenverfahren von Newton 408 ff. Konvergenzradius 592 f. Konvergenzverhalten einer Potenzreihe 591 ff. konvexe Kurvenkru¨mmung 372 Koordinaten, kartesische 148 , Polarkoordinaten 168 ff. , rechtwinklige 148 Koordinatendarstellung einer Ebene 122 Koordinatenlinien 168 Koordinatensystem, kartesisches 148 , krummliniges 168 , rechtwinkliges 148 Koordinatentransformationen 163 ff. Kopplungsbedingung 394 Kosinus 243 hyperbolicus 300 ff. Kosinusfunktion 248 , allgemeine 252, 256 , Darstellung im Einheitskreis 247 Kosinusschwingung 261, 686

818 , Darstellung im Zeigerdiagramm 261 ff. Kosinuszeiger 261 ff. Kotangens 243 hyperbolicus 300, 303 Kotangensfunktion 237 f., 249 f. Kovergenzkriterien fu¨r Reihen 578 ff. , hinreichende 579 ff. , Leibnizsches Kriterium fu¨r alternierende Reihen 586 , Majorantenkriterium 584 , Minorantenkriterium 584 , notwendiges 578 , Quotientenkriterium 579 f. , Vergleichskriterien 583 f. , Wurzelkriterium 583 Kra¨fteparallelogramm 49 Kra¨fteplan 69 Kra¨ftepolygon 69 Krafteck 69 Kreis 230 ff. , Fla¨cheninhalt 460 f. , Hauptform 231 , Mittelpunkt 231 , Mittelpunktsgleichung 231 , Radius 231 , Symmetrieachsen 232 , Umfang 519 f. , Ursprungskreis 232 Kreisfrequenz 684 einer Schwingung 257 Kreisfunktionen 243 ff. Kreismittelpunkt 231 Kreuzprodukt 91 Kriechfall 289 Kriechfunktion 290 Kriterium fu¨r Kegelschnitte 230 fu¨r kollineare Vektoren 92 fu¨r komplanare Vektoren 101 Kru¨mmung, konkave 372 , konvexe 372 , Linkskru¨mmung 372, 374 f. , Rechtskru¨mmung 372, 374 f. Kru¨mmung einer ebenen Kurve 372, 374 f. eines Kreises 376 f. Kru¨mmungskreis 379 f. der Kettenlinie 381 Kru¨mmungsmittelpunkt 380 Kru¨mmungsradius 380

Sachwortverzeichnis krummliniges Koordinatensystem 168 kubische Gleichungen 12 Parabel 155, 227, 384 Kugel, Massentra¨gheitsmoment 558 , Oberfla¨che 523 Kugelabschnitt 516 Kugelkappe 516 Kurve, Bogenla¨nge 518 f. , Kru¨mmung 372, 374 f. , Kru¨mmungskreis 379 f. , Kru¨mmungsmittelpunkt 380 , Kru¨mmungsradius 380 Kurve in Polarkoordinaten 171 Kurven 146 ff. Kurvendiskussion 400 Kurvenkru¨mmung 372, 374 f. , konkave 372 , konvexe 372 , Linkskru¨mmung 372, 374 f. , Rechtskru¨mmung 372, 374 f. Kurventangente 323 L leere Menge 2 Lehrsatz, binomischer 37 Leibnizsches Konvergenzkriterium fu¨r alternierende Reihen 586 Leistung eines Wechselstroms 532 f. Leitlinie einer Parabel 237 Leitwert, komplexer 696 Leitwertortskurve 706 f. Limes einer Zahlenfolge 176 linear abha¨ngige Vektoren 69, 103 unabha¨ngige Vektoren 67 ff., 102 f. lineare Funktionen 191 f. Gleichungen 10 Gleichungssysteme 23 ff. Unabha¨ngigkeit von Vektoren 69, 103 linearer Mittelwert 531 lineares Gleichungssystem 23, 26 , a¨quivalente Umformungen 28 , gestaffeltes 24, 28 , homogenes 26, 30 , inhomogenes 26, 30 , Lo¨sungsverhalten 30 , Matrizendarstellung 27 , quadratisches 26 Linearfaktoren 195, 198

Sachwortverzeichnis , Abspaltung von Linearfaktoren 198 , komplexe 675 , Zerlegung in Linearfaktoren 200 linearisierte Funktion 368, 612 Linearisierung einer Funktion 368 f., 612 Linearkombination von Vektoren 67 Linienelement 518, 521 linienflu¨chtiger Vektor 46 Linkskru¨mmung 372 linksseitige Ableitung 326 linksseitiger Grenzwert einer Funktion 178 f. Lissajous-Figuren 270 f. Lo¨sung, triviale 30 Lo¨sungsmenge 2 einer Ungleichung 20 eines linearen Gleichungssystems 30 Lo¨sungsvektor 27 Lo¨sungsverhalten eines linearen Gleichungssystems 30 Logarithmen 293 ff. , Basiswechsel 294 , Rechenregeln 293, 297 , spezielle 293 logarithmische Ableitung 344 f. Reihen 609 Logarithmus 293 , bina¨rer 293 , Briggscher 293 , dekadischer 293 , natu¨rlicher 293 , Zehnerlogarithmus 293 , Zweierlogarithmus 293 Logarithmus naturalis 293 Logarithmusfunktionen 292 ff. , spezielle 296 Logarithmusgleichungen 299 lokale Extremwerte 382 ff. Lorentz-Kraft 94, 97 Lu¨cke 186 f., 216 , hebbare 187, 216 M Mac Laurinsche Reihe 599 ff. Mac Laurinsches Polynom 610 Majorante 584 Majorantenkriterium 584 Mantelfla¨che einer Kugel 523 eines Kegelstumpfes 522 eines Rotationsko¨rpers 521 ff.

819 eines Rotationsparaboloids 524 f. Maschenregel 36 Massenelement 536, 550, 555 Massenmittelpunkt eines Ko¨rpers 537 f. Massentra¨gheitsmoment einer Kugel 558 einer Zylinderscheibe 550 f. eines homogenen Ko¨rpers 550 eines Rotationsko¨rpers 554 ff. eines zylindrischen Stabes 551 f., 554 Massentra¨gheitsmomente 549 ff. Matrix 27 f. , Koeffizientenmatrix 27 , quadratische 27 , Spaltenmatrix 27 Matrizendarstellung eines linearen Gleichungssystems 27 Matrizenprodukt 27 Maximum, absolutes 394 , relatives 382 ff. mehrfache Nullstelle 200 Menge 1 , Differenzmenge 5 , Durchschnitt von Mengen 3 , Element einer Menge 1 , endliche 1 , Euler-Venn-Diagramm 2 , leere 2 , Lo¨sungsmenge 2 , Restmenge 5 , Schnittmenge 3 , Teilmenge 2 , unendliche 1 , Vereinigung von Mengen 4 Menge der ganzen Zahlen 8 der komplexen Zahlen 642 der natu¨rlichen Zahlen 1, 8 der rationalen Zahlen 8 der reellen Zahlen 6 ff. Mengen 1 ff. Mengenoperationen 3 ff. Minimum, absolutes 394 , relatives 382 ff. Minorante 584 Minorantenkriterium 584 Mittelpunktsellipse 233 Mittelpunktsgleichung einer Ellipse 233 einer Hyperbel 235 eines Kreises 231 Mittelpunktshyperbel 235

820 Mittelpunktskreis 231 Mittelwert 531 , linearer 531 , quadratischer 532 , zeitlicher 532 Moment 1. Ordnung 536 einer Kraft 96 Momentanbeschleunigung 362 f. Momentangeschwindigkeit 333, 361 f. monoton fallende Funktion 154 wachsende Funktion 154 Monotonie 154 Multiplikation, aüßere 90 ff. , gemischte 98 ff. , innere 61 ff., 79 ff. , skalare 61 ff., 79 ff. , vektorielle 90 ff. Multiplikation eines Vektors mit einem Skalar 52 f., 58, 75 Multiplikation komplexer Zahlen 663 f., 666 ff. , geometrische Deutung 668 f. N Na¨herungsfunktion 207 Na¨herungspolynome einer Funktion 207, 610 ff. , geometrische Deutung 611 f. Na¨herungspolynome wichtiger elementarer Funktionen (Tabelle) 620 natu¨rliche Logarithmusfunktion 296 Zahl 8 natu¨rlicher Logarithmus 293 natu¨rlicher Logarithmus einer komplexen Zahl 681 f. , Hauptwert 681 f. , Nebenwerte 681 f. Nebenbedingung 394 Netzwerkfunktionen 705 ff. Neugrad 244 Newton 208 ff. , Abku¨hlungsgesetz 285 , Bewegungsgleichung 495 , Interpolationspolynome 208 ff. , Tangentenverfahren 406 ff. Newtonsche Bewegungsgleichung 495 nichta¨quivalente Umformungen einer Gleichung 13 Normale 366 f.

Sachwortverzeichnis Normalengleichung 366 f. Normalenvektor einer Ebene 122 Normalform einer Geraden 192 einer komplexen Zahl 642, 649, 654 einer quadratischen Funktion 194 Normalparabel 156, 385 normierter Vektor 80 Normierung eines Vektors 76 notwendige Bedingung fu¨r einen relativen Extremwert 383 fu¨r einen Wendepunkt 388 notwendiges Konvergenzkriterium fu¨r Reihen 578 Nullfolge 177, 587 Nullphasenwinkel 257, 684 Nullstelle 151, 201 , doppelte 151, 189, 195 Nullstellen einer gebrochenrationalen Funktion 213, 218 einer Polynomfunktion 199 Nullstellenberechnung einer Polynomfunktion nach Horner 203 ff. Nullvektor 46, 57, 74 numerische Integration, Simpsonsche Formel 481 ff. , Trapezformel 476 ff. numerische Integrationsmethoden 475 ff. Reihe 572 O Obere Integrationsgrenze 432 Oberfla¨che einer Kugel 523 Oberreihe 584 Obersumme 428, 431 ffnung einer Parabel 194 ffnungsparameter einer Parabel 194 offenes Intervall 8 ohmscher Widerstand 694 Ohmsches Gesetz der Wechselstromtechnik 691 ff. Ordinate eines Punktes 148 orthogonale Vektoren 62 f., 80 orthonormierte Basis 80 Vektoren 80 Ortskurve einer parameterabha¨ngigen komplexen Zahl 702 f. Ortskurven 701 ff. Ortsvektoren 46, 56, 74

Sachwortverzeichnis P p, q - Formel 10 Parabel 194, 230, 237 f. , Brennpunkt 237 , Brennweite 237 , Hauptform 194, 237 , kubische 155, 227, 384 , Leitlinie 237 , Normalform 194 , Normalparabel 156, 385 , ffnungsparameter 194 , Parameter p 237 , Produktform 195 , Scheitelgleichung 237 , Scheitelpunkt 194, 237 , Scheitelpunktsform 196 , spezielle Formen 195 ff. , Symmetrieachse 194, 238 , Wurfparabel 194 parallele Geraden 110 f. Vektoren 47 Parallelepiped 99 Parallelogrammregel fu¨r Vektoren 49, 51 f. Parallelschaltung 706 f. Parallelverschiebung eines kartesischen Koordinatensystems 164 f. Parameter 149 einer Parabel 237 parameterabha¨ngige komplexe Zahl 702 f. Parameterdarstellung einer Ebene (vektoriell) 117 ff. einer Funktion 149 f. einer Geraden (vektoriell) 105 ff. Partialbruch 469 , Integration 471 Partialbruchzerlegung einer echt gebrochenrationalen Funktion 469 , Integration durch Partialbruchzerlegung des Integranden 468 ff. Partialsumme 570, 572 Partialsummenfolge 570, 573 partielle Integration 462 ff. Pascalsches Dreieck 39 Periode 157 , kleinste 157 , primitive 157 Periodendauer 684 Periodenintervall 158 periodische Funktion 157

821 Periodizita¨t 157 Permanenzprinzip 695 Phase 257, 684 einer komplexen Zahl 650 Phasenverschiebung 258 Phasenwinkel 257, 684 physikalischer Vektor 45 Pol 188, 202 f., 214 f., 218 k-ter Ordnung 215 mit Vorzeichenwechsel 215 ohne Vorzeichenwechsel 215 Polarachse 168 Polarformen einer komplexen Zahl 655 Polarkoordinaten 168 ff. , Kurvengleichung in Polarkoordinaten 171 Polarkoordinatenpapier 169 Polarkoordinatensystem, ebenes 169 Polgerade 215 Polynom, Interpolationspolynom 207 ff. , Mac Laurinisches 610 , Na¨herungspolynom 610 ff. , reduziertes 198, 205 , Taylorsches 613 , unvollsta¨ndiges 204 Polynomdivision 199, 219, 468 Polynomfunktionen 190 ff. , Abspaltung eines Linearfaktors 198 , Linearfaktoren 195, 198 , Nullstellen 198 f. , Nullstellenberechnung nach Horner 203 ff. , Produktdarstellung 200 , Produktform 200 , Zerlegung in Linearfaktoren 200 Polynomgrad 190 Polynomkoeffizient 190 Potentialdifferenz 500 Potentielle Energie 529 Potenz 280 einer komplexen Zahl 673 Potenzen, Rechenregeln 280 Potenzfunktionen 223 ff. mit ganzzahligen Exponenten 223 mit rationalen Exponenten 228 Potenzieren einer komplexen Zahl 673 Potenzregel der Differentialrechnung 328 der Integralrechnung 445 Potenzreihen 590 ff. , Anwendungen 610 ff. , besta¨ndig konvergierende 592 , Eigenschaften 596

822 , Entwicklungspunkt 590, 607 , Entwicklungszentrum 590, 607 , Konvergenzbereich 591 f. , Konvergenzkreis 592 , Konvergenzradius 592 ff. , Kovergenzverhalten 591 ff. , Mac Laurinsche 599 ff. , Taylorsche 607 Potenzreihen der Arkusfunktionen 609 der Binome 608 f. der Exponentialfunktionen 609 der Hyperbelfunktionen 609 der logarithmischen Funktionen 609 der trigonometrischen Funktionen 609 der wichtigsten Funktionen (Tabelle) 608 f. Potenzreihenentwicklung 570 ff. , Integration durch Potenzreihenentwicklung 621 f. Potenzreihenentwicklung wichtiger Funktionen (Tabelle) 608 f. nach Mac Laurin 599 ff. nach Taylor 607 primitive Periode 157 Produkt, aüßeres 90 ff. , gemischtes 98 ff. , inneres 62 , Kreuzprodukt 91 , skalares 61 ff., 79 ff. , vektorielles 90 ff. , Vektorprodukt 90 ff. Produkt zweier komplexer Zahlen 663 f., 666 f. Produktdarstellung einer Polynomfunktion 200 Produktform einer Parabel 195 einer Polynomfunktion 200 Produktintegration 462 ff. Produktregel 333 f. Projektion eines Vektors auf einen zweiten Vektor 85 ff. Punkt-Richtungs-Form einer Ebene 117 f. einer Geraden 105 f. Punkt-Steigungs-Form einer Geraden 192 Punktsymmetrie 153 Pythagoras, hyperbolischer 304 , Satz des Pythagoras 81 f. , trigonometrischer 251

Sachwortverzeichnis Q quadratische Erga¨nzung 165, 239 Funktionen 194 ff. Gleichungen 10 f., 676 quadratischer Mittelwert 532 quadratisches lineares Gleichungssystem 26 Quotient zweier komplexer Zahlen 665 f. Quotientenkriterium 579 f. Quotientenregel 335 R Radiant 244 radioaktiver Zerfall 155, 283 Radizieren im Komplexen 675 ff. raümlicher Vektor 71 ff. Rampenfunktion 157 Randextremwert 398 Randwert 499 rationale Zahl 8 Realteil einer komplexen Zahl 642 Rechenregeln fu¨r Grenzwerte von Funktionen 183 fu¨r Logarithmen 293, 297 fu¨r Potenzen 280 fu¨r reelle Zahlen 6 f. fu¨r Skalarprodukte 62, 79 fu¨r Spatprodukte 99 fu¨r Vektoren 58 ff., 62 ff., 75, 77, 79, 81, 91, 93 f., 99 fu¨r Vektorprodukte 91 rechtsha¨ndiges kartesisches Koordinatensystem 72 Rechtskru¨mmung 372 rechtsseitige Ableitung 326 rechtsseitiger Grenzwert einer Funktion 178 f. rechtwinklige Hyperbel 236 Koordinaten 148 rechtwinkliges Koordinatensystem 148 reduziertes Polynom 198 reelle Achse 643 Funktion 146 Halbachse 234 reelle Zahl 6 ff., 643 , Darstellung auf dem Zahlenstrahl 6 , Grundgesetze 6 f. , Grundrechenarten 6 reelle Zahlenfolge 173 Regel von Sarrus 94

Sachwortverzeichnis Reihe, absolut konvergente 574, 588 , alternierende 586 , alternierende geometrische 587 , alternierende harmonische 587, 589 , bestimmt divergente 574 , Bildungsgesetz 572 , binomische 603 ff. , divergente 573 , geometrische 573 f., 594, 598 , Glied einer Reihe 572 , harmonische 573, 587, 589 , konvergente 573, 588 , Mac Laurinsche 599 ff. , numerische 572 , Potenzreihe 590 ff. , Summenwert 571, 573 , Taylorsche 607 , unendliche 570 ff. , Zahlenreihe 572 Reihenglied 572 Reihenschaltung von Widersta¨nden 698 f., 701 f., 705 f., 711 ff. Reihenschwingungkreis 711 relative Extremwerte 382 ff. , allgemeines Kriterium 392 , hinreichende Bedingungen 384 , notwendige Bedingung 383 relatives Maximum 382 ff. Minimum 382 ff. Relativkoordinaten 368 Resonanzkatastrophe 185 Resonanzkreisfrequenz 397 Resonanzkurve 184 Restglied einer Potenzreihe 610 nach Lagrange 611 Restgliedabscha¨tzung 611 Restmenge 5 Resultierende 49 f., 69 ff. eines ebenen Kra¨ftesystems 69 ff. resultierende Schwingung 265, 687 Richtungskosinus 84 Richtungsvektor einer Geraden 105 f. Richtungsvektoren einer Ebene 117 Richtungswinkel eines Vektors 83 f. Rohwert 406 Rollkurve 356 f. Rotationsfla¨che 521 ff. Rotationsko¨rper, Mantelfla¨che 521 ff. , Massentra¨gheitsmoment 554 ff.

823 , Schwerpunkt 544 ff. , Volumen 512 ff. Rotationsparaboloid, Mantelfla¨che 524 f. Rotationsvolumen 512 ff. rotierender komplexer Zeiger 684 ff. Kosinuszeiger 261 Sinuszeiger 259 f. S Sa¨gezahnimpuls 158, 189 Sa¨ttigungsfunktionen 285 ff. Sattelpunkt 388 f. , allgemeines Kriterium 392 , hinreichende Bedingungen 389 Satz des Pythagoras 81 f. von Steiner 552 f. Schaubild 148 Scheinlo¨sungen einer Gleichung 14 Scheinwiderstand 396, 692 Scheitelgleichung einer Parabel 237 Scheitelpunkt einer Parabel 194, 237 Scheitelpunkte einer Ellipse 234 einer Hyperbel 234 Scheitelpunktsform einer Parabel 195 f. Scheitelwert 365, 684, 692 , komplexer 692 schiefer Wurf 61, 197 Schnittgerade zweier Ebenen 132 ff. Schnittmenge 3 Schnittpunkt einer Geraden mit einer Ebene 126 f. zweier Geraden 114 Schnittwinkel einer Geraden mit einer Ebene 126 ff. zweier Ebenen 132 ff. zweier Geraden 114 f. Schwerpunkt einer Fla¨che 538 ff. einer Halbkreisfla¨che 542 einer Halbkugel 548 f. eines Kegels 548 eines Ko¨rpers 537 f. eines Rotationsko¨rpers 544 ff. homogener Fla¨chen und Ko¨rper 536 ff. Schwerpunktachsen 552 Schwerpunktkoordinaten 538 Schwingkreis, elektrischer 365 f. Schwingung, aperiodischer Grenzfall 291 , aperiodisches Verhalten 289 , Darstellung im Zeigerdiagramm 683 ff.

824 , erzwungene 184 , geda¨mpfte 289 ff., 343, 403 ff. , harmonische 252 ff., 683 ff. , Kosinusschwingung 261 ff., 686 , Kriechfall 289 , resultierende 265 ff., 687 , Sinusschwingung 252 ff., 683 ff. Schwingungen, Superposition 687 ff. , Superpositionsprinzip 265 , ungesto¨rte berlagerung 264 ff., 687 ff. Schwingungsamplitude 184, 684, 686 , komplexe 686 Schwingungsdauer 248, 365, 684 Sekante 323, 325 senkrechte Asymptote 215 Tangente 360 f. Simpsonsche Formel 481 ff. Sinus 243 hyperbolicus 300 ff. Sinusfunktion 248 , allgemeine 252 ff. , Darstellung im Einheitskreis 245 f. Sinusschwingung 252 ff., 683 ff. , Darstellung durch einen rotierenden Zeiger 686 , Darstellung im Zeigerdiagramm 258 ff. Sinuszeiger 258 ff. Skalar 45 skalare Multiplikation zweier Vektoren 61 ff., 79 ff. Vektorkomponenten 55, 72 Skalarprodukt zweier Vektoren 61 ff., 79 , Berechnung 63 f., 80 f. , Rechenregeln 62, 79 Spaltenmatrix 27 Spaltenvektor 27, 55, 73 Spannung zwischen zwei Punkten 500 f. Spannungsarbeit an einer Feder 527 f. Spannungsenergie einer Feder 528 Spat 99 Spatprodukt 98 ff. , Berechnung 98, 100 , Determinantendarstellung 100 , geometrische Deutung 99 f. , Rechenregeln 99 Spatvolumen 99 spezielle binomische Reihen 608 f. Exponentialfunktionen 281 ff. Formen einer Geradengleichung 192 f.

Sachwortverzeichnis Formen einer Parabelgleichung 195 ff. Integralsubstitutionen (Tabelle) 456 f. Logarithmen 293 Spiegelsymmetrie 152 Spirale, Archimedische 171 f. Sprungfunktion 180, 189 Sprungunstetigkeit 188 f. Stammfunktion 424 f. , Eigenschaften 425 Stammintegrale 444 f. Standardmengen 8 Startwert 406 statisches Moment einer Fla¨che 539 einer Kraft 536 Steigung 191 einer Geraden 191 einer Kurve in impliziter Form 348 einer Kurve in Parameterdarstellung 354 f. einer Kurve in Polarkoordinatendarstellung 357 f. einer Kurventangente 323 ff. einer Sekante 323, 325 einer Tangente 324 f. Steigungsschema 208 ff. Steigungswinkel 191 stetige Funktion 185 Stetigkeit einer Funktion 185 f. Streckenzug 478 streng monoton fallende Funktion 154 wachsende Folge 175 wachsende Funktion 154 Stromzweig 35 Stu¨tzpunkte 207 Stu¨tzstellen 207, 476, 481 Stu¨tzwerte 207, 476, 481 Subtraktion komplexer Zahlen 661 f. , geometrische Deutung 663 Subtraktion von Vektoren 51, 60, 77 Summe zweier komplexer Zahlen 661 Summenregel der Differentialrechnung 332 der Integralrechnung 450 Summenvektor 49, 51 Summenwert einer unendlichen Reihe 571, 573 Superposition gleichfrequenter Schwingungen 265 ff., 687 ff. Superpositionsprinzip 265, 687 Symmetrieachse einer Parabel 194

Sachwortverzeichnis T Tangens 243 hyperbolicus 300, 303 Tangensfunktion 249 f. Tangente 324, 366 f. , senkrechte 360 f. , waagerechte 359 f., 384 Tangentengleichung 366 f. Tangentenproblem 323 f. Tangentenverfahren von Newton 406 ff. , Konvergenzkriterium 408 ff. Taylor-Reihen 597 ff. Taylorsche Formel 610 Taylorsches Polynom 613 Teilbruch 469 , Integration 471 Teilmenge 2 Teilsumme 570, 572 Temperaturverteilung la¨ngs eines Rohres 449 Terrassenpunkt 389 Thomsonsche Formel 365, 370 Tiefpunkt 383 Trapez, Fla¨cheninhalt 477 Trapezformel 476 ff. trigonometrische Form einer komplexen Zahl 649 f., 655 trigonometrische Funktionen 243 ff. , Additionstheoreme 251 , Formeln 250 f. trigonometrische Gleichungen 278 Reihen 609 trigonometrischer Pythagoras 251 triviale Lo¨sung 30 U berlagerung gleichfrequenter Schwingungen 265 ff., 687 ff. gleichfrequenter Wechselspannungen 690 f. Umfang eines Kreises 519 f. umkehrbare Funktion 159 Umkehrfunktion 160 ff. , Ableitung 346 unabha¨ngige Variable 146 Vera¨nderliche 146 unabha¨ngiges Differential 350 unbestimmter Ausdruck 183, 624 f. , elementare Umformungen 627

825 , Grenzwertberechnung nach der Regel von Bernoulli – de L’Hospital 624 ff. unbestimmtes Integral 436 ff. , Berechnung mittels Substitution 454 ff. , Eigenschaften 438 , geometrische Deutung 437 unecht gebrochenrationale Funktionen 212 uneigentlicher Grenzwert 177 uneigentliches Integral 487 ff. , divergentes 489, 492 , Integrand mit Pol 492 f. , konvergentes 489, 492 , unendliches Integrationsintervall 488 f. unendliche Folge 572 Menge 1 unendliche Reihen 570 ff. , Konvergenzkriterien 578 ff. , Leibnizsches Kriterium 586 , Majorantenkriterium 584 , Minorantenkriterium 584 , Quotientenkriterium 579 f. , Vergleichskriterien 583 f. , Wurzelkriterium 583 unendliches Intervall 9 Unendlichkeitsstelle 188 ungeda¨mpfte elektrische Schwingung 365, 370 ungerade Funktion 153 Ungleichung 7, 20 f. Ungleichungen, a¨quivalente Umformungen 21 Unstetigkeitsstelle 186 untere Integrationsgrenze 432 Unterreihe 584 Untersumme 427, 430 unvollsta¨ndiges Polynom 204 Ursprungsellipse 234 Ursprungshyperbel 236 Ursprungskreis 232 V van der Waalsche Zustandsgleichung 530 Variable, abha¨ngige 146 , unabha¨ngige 146 Variable, reelle 146 Vektor 45 , Basisvektor 54, 57, 72, 74 , Betrag 45, 57, 74 f. , Differenzvektor 51

826 , , , , , , , , , , , ,

Division durch einen Skalar 53 Einheitsvektor 46, 57, 72, 74 Einsvektor 46 freier 46 gebundener 46 Gegenvektor 48 inverser 48 Komponentendarstellung 54 ff., 72 ff. Koordinaten 55, 72 linienflu¨chtiger 46 Lo¨sungsvektor 27 Multiplikation mit einem Skalar 52 f., 58, 75 , normierter 76, 80 , Normierung 76 , Nullvektor 46, 57, 74 , Ortsvektor 46, 56, 74 , physikalischer 45 , Projektion auf einen zweiten Vektor 85 ff. , Richtungsvektor 105 f. , Richtungswinkel 83 f. , skalare Vektorkomponenten 55, 72 , Spaltenvektor 27, 55, 73 , Summenvektor 49, 51 , Vektorkomponenten 55, 72 , Vektorkoordinaten 55, 72 , Zeilenvektor 55, 73 Vektoralgebra 45 ff. Vektoren 45 ff. , Addition 49 f., 59, 77 , antiparallele 47 , aüßeres Produkt 91 , ebene 54 ff. , gemischtes Produkt 98 ff. , gleiche 46, 57, 75 , inneres Produkt 62 , kollineare 48, 92 , komplanare 101 , Kreuzprodukt 91 , linear abha¨ngige 69, 103 , linear unabha¨ngige 67 ff., 102 f. , Linearkombination 67 , orthogonale 62 f., 80 , orthonormierte 80 , parallele 47 , raümliche (dreidimensionale) 71 ff. , Rechenregeln 58 ff., 62 ff., 75, 77, 79, 81, 91, 93 f., 99 , Skalarprodukt 61 ff., 79 ff.

Sachwortverzeichnis , Spatprodukt 98 ff. , Subtraktion 51 f., 60, 77 , vektorielles Produkt 90 ff. , Vektorpolygon 50 , Vektorprodukt 90 ff. , Winkel zwischen zwei Vektoren 64 f., 82 vektorielle Addition 49 f., 59, 77 Darstellung einer Ebene 117 ff. Darstellung einer Geraden 105 ff. Drei-Punkte-Form einer Ebene 119 f. Multiplikation 90 ff. Parameterdarstellung einer Ebene 117 ff. Parameterdarstellung einer Geraden 105 ff. Punkt-Richtungs-Form einer Ebene 117 f. Punkt-Richtungs-Form einer Geraden 105 f. Subtraktion 51 f., 60, 77 Zwei-Punkte-Form einer Geraden 107 f. vektorielles Produkt zweier Vektoren 90 ff. Vektorkomponenten 55, 72 , skalare 55, 72 Vektorkoordinaten 55, 72 Vektoroperationen 48 ff., 58 ff., 75 ff. Vektorpolygon 50 Vektorprodukt 90 ff. , Berechnung 92 ff. , Determinantendarstellung 93 f. , geometrische Deutung 91 , Rechenregeln 91 Vektorrechnung, Anwendungen in der Geometrie 105 ff. Vektorrechnung im Raum 71 ff. in der Ebene 54 ff. Vera¨nderliche, abha¨ngige 146 , reelle 146 , unabha¨ngige 146 Vereinigungsmenge 4 Vergleichskriterien fu¨r Reihen 583 f. verkettete Funktion 337 Vertauschungsregel der Integralrechnung 451 Volumen eines Kugelabschnitts 516 eines Rotationsko¨rpers 512 ff. Volumenelement 514, 537, 550, 555 W waagerechte Tangente 359 f., 384 waagerechter Wurf 150 f. Wachstumsfunktionen 288

Sachwortverzeichnis Wachstumsprozess 155 Wechselstromkreis 396 f., 691 ff., 698 f., 701 f., 711 ff. Wegintegral der Kraft 526 Weg-Zeit-Funktion 361, 495 Wendepunkt 388 f. , hinreichende Bedingungen 389 , notwendige Bedingung 388 Wendetangente 389 Wertebereich einer Funktion 146 Wertetabelle 148 Wertevorrat einer Funktion 146 Widerstand, komplexer 692 Widerstandsmoment eines Balkens 389 f. Widerstandsortskurve 705 f. , Inversion 711 ff. windschiefe Geraden 110 Winkel, Hauptwert 650 Winkel einer komplexen Zahl 650 zwischen zwei Vektoren 64 f., 82 Winkelfunktionen 243 ff. Winkelgeschwindigkeit 259 Winkelkoordinate 158 Winkelmaße 244 Wirkleistung eines Wechselstroms 535 Wirkleitwert 697 Wirkwiderstand 693 Wurf, schiefer 61, 197 , waagerechter 150 f. Wurfparabel 150, 194, 197 Wurzel einer komplexen Zahl 677 Wurzelfunktionen 162, 225 f. Wurzelgleichungen 13 Wurzelkriterium 583 Wurzeln einer Gleichung 11 Wurzelziehen im Komplexen 675 ff. Z Zahl, Betrag einer komplexen Zahl 646 , Betrag einer reellen Zahl 7 , Eulersche 177, 282, 614 f.

827 , ganze 8 , imagina¨re 643 , komplexe 640 ff. , natu¨rliche 8 , rationale 8 , reelle 6 ff. Zahlenebene, Gaußsche 643 f. , komplexe 643 f. Zahlenfolge 173 , beschra¨nkte 175 , Limes 176 , reelle 173 , streng monoton wachsende 175 Zahlengerade 6 Zahlenreihe 572 Zehnerlogarithmus 279 Zeiger, komplexer 644 Zeigerdiagramm 258 ff., 684 ff. fu¨r Sinus- und Kosinusschwingungen 262 f. Zeilensummenprobe 25 Zeilenvektor 55, 73 Zeitfunktion einer harmonischen Schwingung 685 f. zeitliche Mittelwerte 532 Zerfallsgesetz 283, 297 Zerfallskonstante 283 Zerlegung einer Polynomfunktion in Linearfaktoren 200 eines Integrationsintervalls in Teilintervalle 452 Zielfunktion 394 Zustandsgleichung eines idealen Gases 224, 530 Zustandsvariable eines Gases 529 Zweierlogarithmus 293 Zwei-Punkte-Form einer Geraden 107 f., 192 zweite Ableitung, geometrische Deutung 372 Zykloide 356 f. zyklometrische Funktionen 272

Mathematik für Ingenieure und Naturwissenschaftler, Band 1: Ein Lehr- und Arbeitsbuch für das Grundstudium, 12. Auflage, überarbeitete und erweiterte

Mathematik für Ingenieure und Naturwissenschaftler Band 2: Ein Lehr- und Arbeitsbuch für das Grundstudium

Mathematik fuer Ingenieure und Naturwissenschaftler, Band 1

Mathematik für Ingenieure und Naturwissenschaftler Band 1, 13. Auflage

Mathematik fuer Ingenieure und Naturwissenschaftler

Mathematik fuer Ingenieure und Naturwissenschaftler

Mathematik fuer Ingenieure und Naturwissenschaftler

Mathematik fur Ingenieure und Naturwissenschaftler

Mathematik fur Ingenieure und Naturwissenschaftler

Verstehen und Übersetzen. Ein Lehr- und Arbeitsbuch

Hoehere Mathematik fuer Naturwissenschaftler und Ingenieure

Kompaktkurs Mathematik für Ingenieure und Naturwissenschaftler

Elektrotechnik für Ingenieure 2: Wechselstromtechnik, Ortskurven, Transformator, Mehrphasensysteme. Ein Lehr- und Arbeitsbuch für das Grundstudium

Mathematik fï¿½r Ingenieure und Naturwissenschaftler - Klausur- und ï¿½bungsaufgaben

Angewandte Mathematik mit Mathcad. Lehr- und Arbeitsbuch: Band 4: Reihen, Transformationen, Differential- und Differenzengleichungen, 3. Auflage

Angewandte Mathematik mit Mathcad. Lehr- und Arbeitsbuch: Band 3: Differential- und Integralrechnung, 3. Auflage

Numerik für Ingenieure und Naturwissenschaftler, 2.Auflage

Elektronik für Ingenieure und Naturwissenschaftler, 5.Auflage

Elektrische Maschinen und Antriebe. Lehr- und Arbeitsbuch 6. Auflage

Numerik fuer Ingenieure und Naturwissenschaftler

Formale Sprachen, abstrakte Automaten und Compiler: Lehr- und Arbeitsbuch für Grundstudium und Fortbildung

Thermodynamik für Ingenieure: Ein Lehr- und Arbeitsbuch für das Studium, 7.Auflage

Thermodynamik für Ingenieure: Ein Lehr- und Arbeitsbuch für das Studium, 8. Auflage

Angewandte Mathematik mit Mathcad. Lehr- und Arbeitsbuch: Band 1: Einführung in Mathcad, 3. Auflage

Numerik für Ingenieure und Naturwissenschaftler

Angewandte Mathematik mit Mathcad, Lehr- und Arbeitsbuch: Band 4: Reihen, Transformationen, Differential- und Differenzengleichungen German

Mathematik mit Mathcad: Arbeitsbuch für Studierende, Ingenieure und Naturwissenschaftler, 3. Auflage

Angewandte Mathematik mit Mathcad, Lehr- und Arbeitsbuch: Band 4: Reihen, Transformationen, Differential- und Differenzengleichungen

Angewandte Mathematik mit Mathcad Lehr- und Arbeitsbuch: Band 3: Differential- und Integralrechnung

Weißgerber, Wilfried : Wechselstromtechnik, Ortskurven, Transformator, Mehrphasensysteme. Ein Lehr- und Arbeitsbuch für das Grundstudium

Partielle Differentialgleichungen und funktionalanalytische Grundlagen: Höhere Mathematik für Ingenieure, Naturwissenschaftler und Mathematiker, 5. Auflage

Mathematik für Ingenieure und Naturwissenschaftler, Band 1: Ein Lehr- und Arbeitsbuch für das Grundstudium, 12. Auflage, überarbeitete und erweiterte

Mathematik für Ingenieure und Naturwissenschaftler Band 2: Ein Lehr- und Arbeitsbuch für das Grundstudium

Mathematik fuer Ingenieure und Naturwissenschaftler, Band 1

Mathematik für Ingenieure und Naturwissenschaftler Band 1, 13. Auflage

Mathematik fuer Ingenieure und Naturwissenschaftler

Mathematik fuer Ingenieure und Naturwissenschaftler

Mathematik fuer Ingenieure und Naturwissenschaftler

Mathematik fur Ingenieure und Naturwissenschaftler

Mathematik fur Ingenieure und Naturwissenschaftler

Verstehen und Übersetzen. Ein Lehr- und Arbeitsbuch

Hoehere Mathematik fuer Naturwissenschaftler und Ingenieure

Kompaktkurs Mathematik für Ingenieure und Naturwissenschaftler

Elektrotechnik für Ingenieure 2: Wechselstromtechnik, Ortskurven, Transformator, Mehrphasensysteme. Ein Lehr- und Arbeitsbuch für das Grundstudium

Mathematik fï¿½r Ingenieure und Naturwissenschaftler - Klausur- und ï¿½bungsaufgaben

Angewandte Mathematik mit Mathcad. Lehr- und Arbeitsbuch: Band 4: Reihen, Transformationen, Differential- und Differenzengleichungen, 3. Auflage

Angewandte Mathematik mit Mathcad. Lehr- und Arbeitsbuch: Band 3: Differential- und Integralrechnung, 3. Auflage

Numerik für Ingenieure und Naturwissenschaftler, 2.Auflage

Elektronik für Ingenieure und Naturwissenschaftler, 5.Auflage

Elektrische Maschinen und Antriebe. Lehr- und Arbeitsbuch 6. Auflage

Numerik fuer Ingenieure und Naturwissenschaftler

Formale Sprachen, abstrakte Automaten und Compiler: Lehr- und Arbeitsbuch für Grundstudium und Fortbildung

Thermodynamik für Ingenieure: Ein Lehr- und Arbeitsbuch für das Studium, 7.Auflage

Thermodynamik für Ingenieure: Ein Lehr- und Arbeitsbuch für das Studium, 8. Auflage

Angewandte Mathematik mit Mathcad. Lehr- und Arbeitsbuch: Band 1: Einführung in Mathcad, 3. Auflage

Numerik für Ingenieure und Naturwissenschaftler

Angewandte Mathematik mit Mathcad, Lehr- und Arbeitsbuch: Band 4: Reihen, Transformationen, Differential- und Differenzengleichungen German

Mathematik mit Mathcad: Arbeitsbuch für Studierende, Ingenieure und Naturwissenschaftler, 3. Auflage

Angewandte Mathematik mit Mathcad, Lehr- und Arbeitsbuch: Band 4: Reihen, Transformationen, Differential- und Differenzengleichungen

Angewandte Mathematik mit Mathcad Lehr- und Arbeitsbuch: Band 3: Differential- und Integralrechnung

Weißgerber, Wilfried : Wechselstromtechnik, Ortskurven, Transformator, Mehrphasensysteme. Ein Lehr- und Arbeitsbuch für das Grundstudium

Partielle Differentialgleichungen und funktionalanalytische Grundlagen: Höhere Mathematik für Ingenieure, Naturwissenschaftler und Mathematiker, 5. Auflage

Recommend Documents